FR 2831265 A1 20030425 FR 0113439 A 20011018 PROCEDE D'OBSERVATION D'UN OBJET ET SATELLITE LE METTANT EN OEUVRE La présente invention concerne procédé d'observation d'un objet qui permet notamment de déterminer l'interférogramme de l'objet pour établir le spectre correspondant par application de la transformation de Fourier. L'invention concerne aussi un satellite mettant en oeuvre le procédé, par exemple des satellites d'observation de bandes terrestres ou similaires. Il est connu d'observer des bandes spectrales d'une zone de la terre depuis un satellite. Dans un premier temps, l'observation était réalisée avec des systèmes dispersifs à prismes embarqués sur le satellite. Néanmoins, sa mise en oeuvre implique un encombrement important et la résolution obtenue est faible. Il a ensuite été proposé de recourir à un interféromètre de Michelson associé à des photodétecteurs. Ce système nécessite de varier la position de l'un des miroirs de l'interféromètre pour varier la différence de marche entre les deux rayons résultants dans l'interféromètre de façon à ce que chaque détecteur reçoive un signal d'interférogramme en fonction du spectre de lumière de l'objet étudié. Une unité de calcul détermine le spectrogramme à partir des signaux délivrés par les détecteurs par transformation de Fourrier. Néanmoins, il est difficile de mettre en oeuvre à bord d'un satellite un mécanisme permettant de varier la position d'un des deux miroirs de l'interféromètre. Pour pallier cet inconvénient, il a été proposé d'établir l'interférogramme d'une zone terrestre depuis un satellite au moyen d'un dispositif optique ne requérant pas de déplacement de pièces optiques. Ainsi, EP-A-68,922 propose un dispositif optique utilisant le défilement de la source observée pour réaliser l'interférogramme au lieu de déplacer une pièce optique du dispositif optique. Pour cela, le dispositif comprend un polariscope de Savart pour lequel la différence de marche des rayons résultants dépend de l'angle d'incidence du rayon incident, ce dernier variant avec le déplacement de la source observée. Le dispositif comprend une mosaïque de détecteurs CCD disposés dans le plan image du dispositif optique et observant simultanément une zone de bande terrestre. Chaque détecteur fournit à un instant donné un signal de sortie correspondant à une portion de la zone vue sous un angle d'incidence donné. Pour obtenir l'interférogramme d'une telle portion-dénommée classiquement pixel-on prélève successivement le signal de sortie des détecteurs d'une même barrette de détecteurs, c'est-à-dire une série de détecteurs alignés et parallèle au défilement de la zone terrestre. Le spectre du pixel est reconstitué en effectuant la transformation de Fourier de l'interférogramme. FR-A-2,641, 075 propose de modifier le système précédent pour notamment améliorer la résolution radiométrique et la résolution spectrale ainsi que de rendre la différence de marche indépendante de l'angle du faisceau incident. Ainsi, il décrit un dispositif interférométrique associé à une mosaïque de détecteurs CCD. Le faisceau reçu par un détecteur résulte de l'addition de deux faisceaux obtenus par division d'un faisceau incident provenant d'un pixel à observer et entre lesquels le dispositif introduit une différence de marche. Comme dans le système du document précédent, à chaque pixel correspondent des faisceaux successifs reçus par des détecteurs distincts d'une même barrette et élaborés avec des différences de marche différentes. L'image spectrale du pixel est obtenu de la même manière que dans le système du document précédent. US-A-3,684, 379 décrit un dispositif interférométrique de type Michelson pouvant être utilisé dans un spectromètre à transformée de Fourier du type décrit jusque-là. Il diffère d'un interféromètre classique de Michelson par le fait que ses deux miroirs sont fixes et que l'un d'eux est incliné de sorte que la section transversale de l'interféromètre n'est pas constante suivant sa longueur. De la sorte, la différence de marche entre les deux faisceaux résultants varie en fonction de la position longitudinale à laquelle le faisceau incident pénètre dans l'interféromètre. En disposant une surface sensible dans le plan image de l'interféromètre et ayant une longueur correspondante et en déplaçant le faisceau incident dans la direction longitudinale de l'interféromètre, l'on obtient l'interférogramme sur lequel peut être effectué la transformation de Fourier pour obtenir le spectre correspondant. EP-A-402, 194 décrit un autre dispositif interférométrique pour un spectromètre à transformée de Fourier à défilement. Ce dispositif interférométrique est dérivé de l'interféromètre de Mach Zhender. L'interférogramme et le spectre d'un pixel donné sont obtenus de façon similaire aux systèmes précités. Tous ces systèmes de spectrométrie à transformée de Fourier à défilement présente un même inconvénient. Le nombre d'échantillons nécessaires pour obtenir le spectre d'un pixel par application de la transformation de Fourier est élevé, de l'ordre de 1000. Pour récolter ce nombre d'échantillons, il faut que la barrette de détecteurs comprenne un nombre correspondants de détecteurs. Il en résulte que la barrette à une longueur importante. Il est clair que le spectromètre ne fonctionne correctement que si chacun des détecteurs voit successivement le même pixel. Or, lorsqu'un tel système est embarqué sur un satellite, la stabilité de défilement et/ou le défaut d'alignement de la barrette de détecteurs par rapport à la direction de défilement ne permet pas d'assurer qu'un même pixel sera effectivement vu du premier détecteur de la barrette jusqu'au dernier au fur et à mesure du défilement. FR-A-2,787, 186 décrit un interféromètre multivoies de type Michelson. Il diffère d'un interféromètre classique de Michelson par le fait que ses deux miroirs sont fixes et que l'un des deux ou chacun a une forme en marches d'escalier. Le faisceau du pixel observé est reçu simultanément sur l'ensemble des marches des deux miroirs. Chaque marche du premier miroir en relation avec une marche du second miroir introduit une différence de marche donnée qui est à chaque fois différente. En d'autres termes, si n et m correspondent au nombre de marches respectifs de chaque miroir, le faisceau incident est traité simultanément suivant (n x m) différences de marche. Un détecteur d'une mosaïque de détecteurs permet de recueillir dans le plan image les deux faisceaux résultants correspondants à un couple donné de marches. Ce système saisit donc à chaque instant la totalité de l'interférogramme. US-A-6,016, 199 propose un dispositif similaire, mais sur la base d'un interféromètre de type Fabry-Perot. Ces systèmes ont pour inconvénient majeur de diviser l'énergie du faisceau incident reçu par chacun des détecteurs. En effet, contrairement aux systèmes à défilement précités où chaque détecteur reçoit l'intégralité de l'énergie correspondant au faisceau incident, un détecteur donné ne reçoit qu'une fraction de cette énergie en fonction du nombre de détecteurs de la mosaïque. Cette division de l'énergie reçue par chaque détecteur est un inconvénient dans le cas d'un système d'observation embarqué sur un satellite qui scrute une zone terrestre en raison de l'éloignement du satellite par rapport au sol. Il peut en résulter une quantité de signal insuffisante pour permettre aux détecteurs de détecter l'interférogramme. Cet inconvénient est encore accru lorsqu'il s'agit d'un satellite tournant sur lui-même - tel qu'un satellite géostationnaire tournant sur lui-même à une vitesse de 0,6 seconde par tour-car la projection au sol de la ligne de visée suit un mouvement Est-Ouest de très grande vitesse généré par le mouvement de spin du satellite. De façon plus générale, les spectromètres à réseaux qui découpent la bade spectrale d'analyse en bandes étroites présentent ce même inconvénient de fournir un signal radiométrique faible. Pour pouvoir utiliser en pratique un tel signal, if faut l'accumuler par un procédé TDI (de l'anglais Time Delay Intégration ) ou l'accumuler sur plusieurs cycles de spin du satellite ou encore augmenter le temps d'intégration dans le cas d'un satellite sans spin. Néanmoins, le signal obtenu reste faible. L'invention vise à pallier les inconvénients précités des spectromètres de l'art antérieur. Elle a notamment pour but de proposer un procédé interférométrique pouvant être embarqué sur un satellite à des fins d'observation du globe terrestre, de son sol, de son atmosphère ou similaire et permettant de déterminer de façon fiable le spectre-dans une bande spectrale donnée-correspondant à un pixel donné. L'invention vise plus particulièrement encore l'analyse dans des bandes spectrales très fines-Â./A de l'ordre de 1000-au sein par exemple d'une fenêtre spectrale infrarouge. Pour cela, l'invention propose un procédé d'observation d'un objet à l'aide d'un interféromètre dans lequel un faisceau incident est divisé en deux faisceaux résultants en induisant une différence de marche entre eux, l'interféromètre présentant des détecteurs pour relever les interférences entre les faisceaux résultants, le procédé comprenant les étapes de : a) défilement de l'objet devant l'interféromètre et relevé des interférences correspondantes, l'interféromètre introduisant différentes différences de marche entre les faisceaux résultants de l'objet en fonction de la progression du défilement ; et b) répétition l'étape a), en faisant varier les différentes différences de marche introduites par l'interféromètre entre les faisceaux résultants de l'objet en fonction de la progression du défilement. Selon un mode de réalisation préféré, l'interféromètre comprend des éléments optiques servant à diviser le faisceau incident en deux faisceaux résultants et à induire une différence de marche entre eux dans lequel lesdits éléments optiques sont disposés fixes entre eux, et dans l'étape b), la variation des différences de marche est obtenue par décalage du faisceau incident de l'objet à l'entrée de l'interféromètre suivant une direction transversale par rapport au défilement. Selon un autre mode de réalisation préféré, l'interféromètre est de type Michelson formé par deux miroirs de part et d'autre d'une séparatrice dans lequel les deux miroirs et la séparatrice sont fixes entre eux et dans l'étape b), la variation des différences de marche est obtenue par décalage du faisceau incident de l'objet à l'entrée de l'interféromètre suivant une direction transversale par rapport au défilement. L'un des deux miroirs peut présenter une pluralité de surfaces planes et parallèles, décalées suivant la direction du faisceau tombant sur ce miroir, chacune des surfaces introduisant en relation avec l'autre miroir une différence de marche différente entre les rayons résultants et l'objet étant vu successivement par chacune des surfaces lors de chaque défilement. Par ailleurs, l'un des deux miroirs peut présenter une pluralité de surfaces planes et parallèles, décalées suivant la direction du faisceau tombant sur ce miroir, chacune des surfaces introduisant en relation avec l'autre miroir une différence de marche différente entre les rayons résultants et l'objet étant vu par une surface différente lors de chaque défilement. De façon préférentielle, les deux miroirs présentent chacun une pluralité de surfaces planes et parallèles décalées suivant la direction du faisceau tombant sur ce miroir. Chaque couple formé par une surface plane de l'un des miroirs et une surface plane de l'autre miroir introduit une différence de marche différente entre les rayons résultants, l'objet étant vu successivement par chacune des surfaces de l'un des miroirs lors de chaque défilement, et l'objet étant vu par une surface différente de l'autre miroir lors de chaque défilement. Selon un autre mode de réalisation, les détecteurs sont disposés suivant deux dimensions et, à chaque défilement correspond un sous-ensemble différent de détecteurs voyant l'objet. Lors d'un défilement donné, l'objet est de préférence vu successivement par les détecteurs du sous-ensemble correspondant. Les sous-ensembles de détecteurs peuvent avantageusement formés des lignes parallèles entre elles. Selon un autre aspect, l'invention propose un satellite observant un objet tel qu'une zone du globe terrestre, par mise en oeuvre du procédé de l'invention. Le satellite est de préférence du type à spin, le spin du satellite provoquant le défilement de l'objet devant l'interféromètre. Le satellite peut avantageusement comprendre un mécanisme décalant le faisceau incident de l'objet à l'entrée de l'interféromètre pour varier les différences de marche dans l'étape b). D'autres caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront à la lecture de la description qui suit d'un mode de réalisation préféré de l'invention, donnée à titre d'exemple et en référence au dessin annexé. La figure 1 représente schématiquement un dispositif interférométrique mettant en oeuvre le procédé selon l'invention. La figure 2 illustre une vue de dessus de la mosaïque de détecteurs du dispositif de la figure 1. La figure 3 illustre schématiquement un interféromètre de type Michelson pouvant être utilisé dans la mise en oeuvre du procédé. La figure 4 montre une section à travers l'interféromètre de la figure 3. L'invention utilise le principe des spectromètres à transformée de Fourier à défilement de l'art antérieur. Mais selon l'invention, l'on fait défiler l'objet plusieurs fois devant l'interféromètre pour relever à chaque défilement d'autres éléments de l'interférogramme de l'objet. De ce fait, les photodétecteurs tels que des capteurs CCD, qui définissait une barrette dans l'art antérieur-c'est-à-dire une disposition en ligne des détecteurs-peuvent être disposés sous forme d'une mosaïque à deux dimensions formant de préférence plusieurs lignes adjacentes de détecteurs. L'on fait défiler l'objet à observer devant l'interféromètre un nombre de fois égal au nombre de lignes de détecteurs. A chaque défilement de l'objet à observer devant l'interféromètre, un même pixel-ou zone à observer-est de préférence uniquement vu par une ligne de détecteurs correspondante, au défaut d'alignement près. Plus précisément, lors d'un défilement donné de l'objet, le même pixel est vu successivement par les détecteurs de la ligne correspondante. Par ailleurs, à chacun des détecteurs de la mosaïque correspond de préférence une différence de marche différente introduite par l'interféromètre entre deux faisceaux obtenus par division du faisceau incident. Il en résulte que les signaux de sorties délivrés successivement par les détecteurs de chaque ligne, et ceci ligne après ligne, fournissent l'interférogramme souhaité. De façon classique, l'application de la transformée de Fourier à l'interférogramme permet de déterminer le spectre du pixel concerné. La figure 1 illustre un dispositif interférométrique selon l'invention. Il est supposé être embarqué sur un satellite géostationnaire à spin. Il comprend une pupille 1 à travers laquelle pénètre le faisceau incident 1 dans un interféromètre 2. L'interféromètre divise le faisceau incident en deux faisceaux résultants et introduit entre eux une différence de marche. Les deux faisceaux résultants sont focalisés par une lentille 3 sur un photodétecteur donné d'une mosaïque de photodétecteurs 4. Comme cela est visible sur la figure 1, le faisceau incident est focalisé pour que le pixel ne soit vu que par un détecteur 4 donné de la mosaïque à un instant de lecture donné. Cette focalisation peut être obtenu avec une lentille collimatrice formant la pupille 1. La figure 2 illustre une vue de dessus de la mosaïque de détecteurs 4 de la figure 1. Chaque carré représente un détecteur de la mosaïque. La mosaïque est agencé sous la forme d'une matrice de 15 lignes de 20 détecteurs. Le nombre de détecteurs est ici réduit à 300 par commodité d'illustration. Pour obtenir 1000 échantillons, l'on pourra par exemple recourir à une matrice de 25 lignes comprenant chacune 40 détecteurs. Chaque ligne de détecteurs est parallèle à la direction de défilement D de l'objet observé. En l'occurrence, le défilement D est provoqué par le spin du satellite, le défilement se faisant par exemple d'Ouest (0) vers l'Est (E). Au premier passage de l'objet à observer-ou premier spin du satellite, le pixel est successivement vu par les détecteurs de la première ligne de détecteurs, mais non pas par les détecteurs des autre lignes. Ce premier passage permet donc d'acquérir les 20 premiers éléments de l'interférogramme. Au deuxième passage de l'objet à observer-ou deuxième spin du satellite-, le pixel est successivement vu par les détecteurs de la deuxième ligne de détecteurs, mais non pas par les détecteurs des autre lignes. Ce deuxième passage permet donc d'acquérir les 20 éléments suivants de l'interférogramme. On procède ainsi de suite pour chaque ligne de détecteurs jusqu'au quinzième passage de l'objet après lequel l'interférogramme complet aura été recueilli. L'application de la transformée de Fourier à l'interférogramme permet de déterminer alors le spectre du pixel concerné. Le passage d'une ligne de détecteurs à la suivante entre deux tours du satellites peut être obtenu par un mécanisme de balayage dans la direction Nord (N) - Sud (S) pour orienter la faisceau incident du pixel considéré afin que les faisceaux résultants atteignent la ligne de détecteurs suivante. Ceci peut être réalisé de façon connue avec un mécanisme de balayage à miroir orientable placé devant la pupille 1. Comme déjà indiqué, à chacun des détecteurs de la mosaïque correspond une différence de marche différente introduite par l'interféromètre entre deux faisceaux obtenus par division du faisceau incident. L'interféromètre 2 peut être du type Michelson modifié qui présente des miroirs fixes. A titre d'illustration, il a été représenté sur la figure 1 l'image 6a - sous la forme d'un rectangle-de ta mosaïque de détecteurs 4 sur le premier miroir 5a de l'interféromètre à travers sa lame séparatrice 7. De même, il a été représenté l'image 6b de la mosaïque de détecteurs 4 réfléchie par la lame séparatrice 7sur le deuxième miroir 5b. Comme illustré, le faisceau incident est focalisé sur chacun des miroirs en une zone correspondante à un détecteur 4 donné, cette zone variant avec le défilement Ouest-Est lié au spin du satellite et à l'incrémentation Nord-Sud effectué par le système de visé disposé devant l'entrée de l'interféromètre. C'est donc la position relative de cette zone sur chaque miroir 5a et 5b par rapport à la lame séparatrice 7 qui va définir la différence de marche des rayons résultants arrivant sur le détecteur correspondant. La figure 3 représente schématiquement une vue en perspective d'un tel interféromètre, la lettre 1 repérant le faisceau incident. La mosaïque de détecteurs 4 n'a pas été représentée par commodité. Chacun des miroirs 5a et 5b s'étend d'un côté respectif de la lame séparatrice 7. Dans le repère orthonormé (x, y, z) représenté sur la figure 3, la lame séparatrice 7 est parallèle à l'axe y et sa projection sur le plan (x, z) est une droite inclinée à 45 par rapport aux axes x et z. Le miroir 5a est formé en marches d'escalier. Il comprend un nombre de marches d'escalier correspondant au nombre de lignes de détecteurs de la mosaïque de détecteurs 4-quinze dans l'exemple de la figure 2. Seules les quatre dernières marches-12 à 15-ont été représentées par commodité. Chacune des marchesqui sont réfléchissantes-est parallèle au plan (x, y). Les marches sont disposées adjacentes dans la direction de l'axe x, mais bien évidemment à un niveau différent suivant l'axe z. De façon similaire, le miroir 5b est également formé en marches d'escalier. Il comprend un nombre de marches d'escalier correspondant au nombre de détecteurs 4 dans une même ligne de détecteurs de la mosaïque-vingt dans l'exemple de la figure 2. Seules les cinq dernières marches-16 à 20-ont été représentées par commodité. Chacune des marches-qui sont réfléchissantes-est parallèle au plan (y, z). Les marches sont disposées adjacentes dans la direction de l'axe y, mais bien évidemment à un niveau différent suivant l'axe x. Lors d'un passage Ouest-Est donné de l'objet à observer devant l'interféromètre, un même pixel sera vu uniquement par la marche correspondantesupposons la marche repérée 12-du miroir 5a. En revanche, ce même pixel sera vu successivement par chacune des marches du miroir 5b. Autrement dit, lors du défilement Ouest - Est, l'image d'un même pixel passe successivement d'une marche à l'autre sur le miroir 5b dans le sens de l'axe y. La hauteur des marches du miroir 5b est déterminée pour modifier à chaque fois la différence de marche de la valeur souhaitée. Au prochain passage Ouest-Est, ce même pixel est vu uniquement par la marche repérée 13 du miroir 5a qui est adjacente à la précédente repérée 12 en raison de l'incrément Nord-Sud fourni par le mécanisme de balayage déjà cité. Mais il est à nouveau vu successivement par toutes les marches du miroir 5b. La différence de hauteur de la marche 13 du miroir 5a par rapport à celle repérée 12 permet d'obtenir une nouvelle série de différences de marche en relation avec chacune des marches du miroir 5b, ces différences de marches étant différentes de celles obtenus pour les autres marches du miroir 5a. Ainsi, l'ensemble des marches du miroir 5a en relation avec celles du miroir 5b permet d'obtenir le nombre d'échantillons d'observation souhaitées, chacun étant recueilli avec une différence de marche différente. Suivant une réalisation préférée, chaque marche du miroir 5a a une même hauteur donnée par rapport à la précédente pour que, par rapport à une marche quelconque donnée du miroir 5b, chaque marche du miroir 5a incrémente-ou décrémente-la différence de marche d'une valeur donnée D par rapport à la marche précédente du miroir 5a. Quant au miroir 5b, chaque marche du miroir 5b a une même hauteur donnée par rapport à la précédente pour que, par rapport à une marche quelconque donnée du miroir 5a, chaque marche du miroir 5b incrémenteou décrémente-la différence de marche d'une valeur donnée D/n par rapport à la marche précédente du miroir 5b, n étant le nombre de marches du miroir 5b, à savoir 20 dans notre exemple. Dans ce cas, chaque marche du miroir 5a permet de sonder un intervalle donné de différences de marche de largeur D et le miroir 5b permet de recueillir dans chacun de ces intervalles n échantillons avec un pas de subdivision D/n. Le nombre d'intervalles de différences de marche de largeur D qui sont sondés correspond bien évidemment au nombre de marches du miroir 5a, à savoir 15 dans notre exemple. En variante, ce peut être le miroir 5b qui fixe une largeur donnée d'intervalle de différences de marche D'et le miroir 5a qui permet de sonder chaque intervalle avec un pas de subdivision D'/m-avec m le nombre de marches du miroir 5a, à savoir 15 dans notre exemple le nombre d'intervalles sondés correspondant alors au nombre de marches du miroir 5b. Par ailleurs, les lignes de détecteurs 4 de la mosaïque sont placées à la sortie de l'interféromètre en correspondance avec les faisceaux émanent des marches du miroir 5a. En outre, les détecteurs 4 de la mosaïque sont disposés suivant des colonnes en correspondance avec les marches du miroir 5b. Ainsi, chaque détecteur 4 reçoit les faisceaux résultants d'une marche du miroir 5a en relation avec une marche du miroir 5b à partir d'un faisceau incident 1. La figure 4 représente schématiquement une section à travers l'interféromètre de la figure 3 suivant un plan parallèle au plan (x, z) au niveau de la marche 18 du miroir 5b. Le faisceau incident 1 du pixel observé est représenté lors du quatorzième passage de l'objet devant l'interféromètre. Il en résulte que le pixel est vu par la marche repérée 14 du miroir 5a et par conséquent par la quatorzième ligne de détecteurs 4 de la mosaïque. Par ailleurs, la position angulaire du satellite lors du défilement Ouest-Est est prise au moment où le pixel est vu par la marche 18 du miroir 5b. Par conséquent, c'est le dix-huitième détecteur 4 dans la quatorzième ligne de détecteurs de la mosaïque qui voit le pixel avec une différence de marche correspondante. L'image du faisceau 1 est également représentée sur la figure 3 par une tâche noire sur la marche 14 du miroir 5a et la marche 18 du miroir 5b. En variante, l'un des deux miroirs pourrait ne pas être en forme de marches d'escalier, mais être plan. Dans ce cas, le plan sera de préférence incliné de façon à comprendre les arêtes des marches d'escalier du miroir concerné dans sa conformation précédente. L'interféromètre peut être de conception différente pourvu qu'il soit capable de créer dans le plan focal une image telle que chaque pixel soit vu avec une différence de marche différente, le déplacement du dispositif par rapport à l'objet à observer-par exemple un objet au sol-selon deux directions différentes permettant de faire déplacer l'image de ce même objet dans le plan focal et ainsi d'acquérir l'interférogramme complet. L'invention a pour avantage de diminuer la longueur des barrettes de détecteurs du fait de leur disposition suivant deux dimensions. La longueur de la mosaïque dans la direction du défilement est diminuée au point de rendre négligeable les défauts d'alignement des lignes de détecteurs par rapport au défilement de l'objet, assurant ainsi que tous les détecteurs verront effectivement de façon successive le même pixel. Par ailleurs, l'énergie radiométrique n'est pas reçue simultanément par une pluralité de détecteurs, mais par un seul, ce qui assure une énergie suffisante pour une détection fiable. L'interféromètre de la figure 3 a une structure similaire à celui décrit par FR-A-2,787, 186, mais il est utilisé de façon différente. En effet, dans l'art antérieur, le faisceau incident correspondant à un pixel éclaire simultanément l'ensemble des deux miroirs et est donc vu par l'ensemble de la mosaïque de détecteurs. Au contraire, dans l'invention, le faisceau incident du pixel considéré éclaire-à un instant de lecture donné-uniquement une portion de longueur d'une seule marche du premier miroir ainsi qu'une portion de longueur d'une seule marche du second miroir avec pour effet ne n'être vu que par un seul détecteur. Autrement dit, ce détecteur reçoit toute l'énergie radiométrique fourni en sortie de l'interféromètre au lieu de n'en recevoir qu'une partie comme c'est le cas dans cet art antérieur. Le nombre d'échantillons nécessaires pour déterminer l'image spectrale par application de la transformation de Fourier dans un domaine spectral de 0.5 à 5 um par exemple est de l'ordre de 1000 pour une finesse de ,/A de l'ordre de 1000 (toute la fenêtre 0 à 5 Mm est ainsi restituée). En revanche, lorsque l'on souhaite analyser des bandes spectrales très fines-/AÀ. de l'ordre de 1000-au sein par exemple d'une fenêtre spectrale infrarouge entre 4 à 5, 5 micromètres, on peut diminuer le nombre d'échantillons à 300. En effet, il est possible de déterminer de façon fiable l'image spectrale en recourant à des techniques de surmodulation. Dans ce cas, la mosaïque de détecteurs comprendra donc 300 détecteurs qui pourront être disposées par exemple en 15 lignes de 20 détecteurs chacune comme illustré sur la figure 2. L'avantage est évidemment que la longueur de la mosaïque dans la direction de défilement est encore réduite, et donc rend le système encore moins sensible au défaut d'alignement des lignes de détecteurs avec la direction de défilement. Dans le cas d'un satellite géostationnaire, on pourra avantageusement adopter un pixel de 12 km de large-largeur de la bande d'observation-car elle procure un bon compromis entre l'éloignement du satellite au sol et le besoin d'éviter la présence de nuages, la probabilité de ne pas avoir de nuages augmentant lorsque la taille du pixel diminue. Bien entendu, la présente invention n'est pas limitée aux exemples et au mode de réalisation décrits et représentés, mais elle est susceptible de nombreuses variantes accessibles à l'homme de l'art. Ainsi, le défilement du satellite peut être dans le sens Est vers Ouest au lieu d'Ouest vers Est. Plus généralement, le spectromètre selon l'invention peut être mis en oeuvre non seulement sur des satellites géostationnaires à spin, mais aussi sur des satellites placés sur des orbites basses ou encore sans spin. REVENDICATIONS 1. Procédé d'observation d'un objet à l'aide d'un interféromètre (1,2, 3) dans lequel un faisceau incident (1) est divisé en deux faisceaux résultants en induisant une différence de marche entre eux, l'interféromètre présentant des détecteurs (4) pour relever les interférences entre les faisceaux résultants, le procédé comprenant les étapes de : a) défilement de l'objet devant l'interféromètre (1,2, 3) et relevé des interférences correspondantes, l'interféromètre introduisant différentes différences de marche entre les faisceaux résultants de l'objet en fonction de la progression du défilement ; et b) répétition l'étape a), en faisant varier les différentes différences de marche introduites par l'interféromètre entre les faisceaux résultants de l'objet en fonction de la progression du défilement. 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'interféromètre (1, 2,3) comprend des éléments optiques (5a, 5b, 7) servant à diviser le faisceau incident (1) en deux faisceaux résultants et à induire une différence de marche entre eux dans lequel lesdits éléments optiques sont disposés fixes entre eux, et en ce que dans l'étape b), la variation des différences de marche est obtenue par décalage du faisceau incident de l'objet à l'entrée de l'interféromètre suivant une direction transversale par rapport au défilement. 3. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'interféromètre est de type Michelson formé par deux miroirs (5a ; 5b) de part et d'autre d'une séparatrice (7) dans lequel les deux miroirs et la séparatrice sont fixes entre eux et en ce que dans l'étape b), la variation des différences de marche est obtenue par décalage du faisceau incident de l'objet à l'entrée de l'interféromètre suivant une direction transversale par rapport au défilement. 4. Procédé selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'un des deux miroirs (5b) présente une pluralité de surfaces planes et parallèles, décalées suivant la direction du faisceau tombant sur ce miroir, chacune des surfaces introduisant en relation avec l'autre miroir une différence de marche différente entre les rayons résultants, et dans lequel l'objet est vu successivement par chacune des surfaces lors de chaque défilement. 5. Procédé selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'un des deux miroirs (5a) présente une pluralité de surfaces planes et parallèles, décalées suivant la direction du faisceau tombant sur ce miroir, chacune des surfaces introduisant en relation avec l'autre miroir une différence de marche différente entre les rayons résultants, et dans lequel l'objet est vu par une surface différente lors de chaque défilement. 6. Procédé selon la revendication 3, caractérisé en ce que les deux miroirs (5a, 5b) présentent chacun une pluralité de surfaces planes et parallèles, décalées suivant la direction du faisceau tombant sur ce miroir, dans lequel chaque couple formé par une surface plane de l'un des miroirs (5a) et une surface plane de l'autre miroir (5b) introduit une différence de marche différente entre les rayons résultants, et dans lequel : - l'objet est vu successivement par chacune des surfaces de l'un des miroirs (5b) lors de chaque défilement, et - l'objet est vu par une surface différente de l'autre miroir (5a) lors de chaque défilement. 7. Procédé selon l'une quelconque des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que les détecteurs sont disposés suivant deux dimensions et en ce qu'à chaque défilement correspond un sous-ensemble différent de détecteurs (4) voyant l'objet. 8. Procédé selon la revendication 7, caractérisé en ce que, lors d'un défilement donné, l'objet est vu successivement par les détecteurs (4) du sous-ensemble correspondant. 9. Procédé selon la revendication 7 ou 8, caractérisé en ce que les sous- ensembles de détecteurs (4) forment des lignes parallèles entre elles.