FR 2816780 A1 20020517 FR 0014489 A 20001110 L'invention concerne le domaine de la cryptographie. Grâce à la cryptographie, un message ne peut être lu que par son destinataire. Une clé est utilisée pour crypter le message. Seul le possesseur de la clé est capable de lire le message en réception. La clé de cryptage doit, donc, être transmise par l'émetteur au destinataire du message crypté. Cette transmission est effectuée tel que seul le destinataire du message crypté reçoit cette clé de cryptage. L'interception, par un tiers, de la clé de cryptage est détectée par l'émetteur ou le destinataire. Ainsi, la clé de cryptage détectée comme interceptée n'est pas utilisée pour le cryptage du message. Un exemple de principe de transmission de clés de cryptage est celui de la cryptographie quantique. Il consiste à utiliser des propriétés physiques pour s'assurer de l'intégrité d'une clé de cryptage reçue. La clé de cryptage est composé d'une séquence de bits. En général, à chaque bit est associé un état de polarisation d'un photon. Puis, le flux lumineux codé par polarisation est atténué. La probabilité de détecter deux photons associés à un même bit est, alors, négligeable. L'émetteur peut coder la clé de cryptage sur deux états non orthogonaux (un état de polarisation donné et un état à 45 ). A ce sujet, Bennett écrit l'article"Quantum Cryptography using any two Nonorthogonal states"dans Physics Review letters 68 en 1992. En réception, les états de détection sont choisis dans une base à deux états. Ces deux états de détection sont orthogonaux respectivement à chacun des états de la base utilisée par l'émetteur. Durant la transmission, le choix des états d'émission et de détection est fait indépendamment l'un de l'autre. Si les états choisis par l'émetteur et le récepteur sont orthogonaux, la probabilité de détection est nulle. Le résultat de mesure est certain, il n'y a pas d'ambiguïté. Dans le cas où ils ne sont pas orthogonaux, il y a deux résultats de mesure possibles car la probabilité de détecter le photon est de 0,5. Si le photon est détecté, il est certain que l'état de l'émetteur est à 450 due l'état du récepteur. Il n'y a pas d'ambiguïté. Quelle que soit la configuration de polarisation, il y a toujours une possibilité de ne pas détecter le photon. Cette non-détection du photon rend ambiguë la déduction du choix de polarisation de l'émetteur à partir de la connaissance de l'état du récepteur. C'est cette ambiguïté sur la polarisation qui est utilisée dans la cryptographie quantique. Une personne non destinataire ne pourra pas reproduire le message car elle ne pourra pas éviter la perte d'information. Cette cryptographie quantique est dite par ambiguïté de polarisation en raison de l'utilisation des états de polarisation des photons. Elle pose un certain nombre de problèmes. Ils sont liés au codage de la clé de cryptage sur les états de polarisation des photons d'un flux lumineux. Or, la transmission est confrontée à un problème de distorsion de la polarisation. Par exemple, lors de la transmission par fibres optiques, cela nécessite des dispositifs complexes à mettre en oeuvre et de coûts élevés. Par exemple, . soit l'utilisation de fibres à maintien de polarisation, dont le coût est élevé et la mise en oeuvre complexe, . soit l'utilisation de systèmes complexes mettant en oeuvre, par exemple, des rotateurs de Faraday. La présente invention propose une alternative. Les données à transmettre, par exemple la clé de cryptage, sont codées sur la phase d'un l'interférogramme. Le flux de particules portant l'interférogramme codé est transmis selon le principe de cryptographie quantique. La mise en oeuvre de la cryptographie quantique par codage sur la phase est plus simple que celle sur la polarisation. En effet, le codage sur la phase génère un décalage temporel de la forme de l'interférogramme. Mais, deux photons émis successivement avec un écart temporel At seront reçu dans l'ordre d'émission, indépendamment du milieu de transmission. L'invention propose un procédé de codage de données numériques destiné à la transmission de particules tel que la probabilité d'émission de deux particules par période est négligeable, caractérisé en ce qu'il comporte au moins la transformation d'une séquence de K bits de données numériques en un train de K interférogrammes de flux de particules de durée et de périodicité T sachant que l'état de l'interférogramme de la k'ème période dépend de la valeur du bit correspondant (k K, K entier supérieur ou égal à un). L'invention propose un procédé de décodage de données numériques codées caractérisé en ce qu'il comporte au moins l'observation du flux de particules reçu sur au moins une fenêtre temporelle de durée At prédéterminée placé sur un point de la période k tel que si un photon est détecté, l'état de l'interférogramme est détecté de manière certaine. Le procédé de décodage est, quand à lui, mis en oeuvre par un décodeur de données numériques codées par le codeur caractérisé en ce qu'il permet l'observation du flux de particules reçu sur une fenêtre temporelle de durée At prédéterminée placé sur un point donné de la période k de l'interférogramme d'un des 2N états de codage. Les caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront plus clairement à la lecture de la description, faite à titre d'exemple, et des figures s'y rapportant qui représentent : - Figures 1 (a) et 1 (b), une représentation du codage, respectivement, à 2 et 4 états sur la phase de l'interférogramme du flux de particules, - Figure 2, une représentation de la réception des données par un récepteur dans le cas du codage à deux états, - Figure 3, une représentation de la réception des données par un récepteur ayant une fenêtre d'observation dans le cas du codage à quatre états, - Figure 4, une représentation de la réception des données par un récepteur ayant deux fenêtres d'observation dans le cas du codage à quatre états, Figure 5, un émetteur de cryptographie quantique comportant une première variante du codeur selon l'invention, - Figure 6, un émetteur de cryptographie quantique comportant une deuxième variante du codeur selon l'invention, - Figure 7, un exemple de réalisation détaillé du codeur selon l'invention dans la variante présentée sur la figure 6, - Figure 8, un exemple de réalisation détaillé de l'atténuateur 3 de l'émetteur de la figure 6 dans un système de transmission par cryptographie quantique. Le principe de codage proposé par l'invention est le suivant. Des interférences sont générées sur un flux de particules dans le domaine temporel. Puis, les données sont codées sur la phase de l'interférogramme temporel de ce flux. L'expression du champ électrique résulte de la superposition de deux modes de fréquences distinctes. Elle est donnée à une constante près par l'expression : E (z, t) = a, exp (i (z- W = a2 (j + COS (A (P + KZ+ Ç2t) avec t/V, = (X2 (1 + COS (qJ + Kz+ Qt)} avec qJ = qJ1-qJ2'K = k1-k2 et Q = Cù1-Cù2 Le message est codé en temps. La distance z entre l'émetteur (1, 2 et 3) et le récepteur 4 peut être quelconque, elle ne fait qu'ajouter un terme de phase. Dans ce cas, la probabilité de détection d'un photon est une fonction sinusoïdale du temps. L'interféromètre est équilibré si les intensités sont identiques dans les deux modes. Dans ce cas, la probabilité de détection s'annule à intervalles réguliers de période T=2mQ. Chaque arche de sinusoïde peut constituer un bit d'information comme le montre les figures 1 (a), 1 (b), 2 (b) et 3 (b). Le régime de cryptographie quantique nécessite d'atténuer le flux de particules. L'atténuation est telle que la probabilité que deux photons soient détectés par période est négligeable. Considérons, par exemple, le cas d'un codage sur deux états présenté par les figures 1 (a) et 2. Le codage sur la phase de l'interférogramme temporel se prête bien à un codage sur deux états non orthogonaux comme le montre la figure 1 (a). Les deux états sont choisis par l'émetteur au moyen de la différence de phase entre les deux modes. Par exemple, le bit de valeur"0"peut être associé à un déphasage A (po=0 et le bit de valeur"1"à un déphasage A =7rJ2 et inversement. Le faisceau est atténué pour avoir un probabilité a2 de détection de 0. 1 photon par bit. L'intensité du faisceau émis est donc de a/2. Le récepteur doit pouvoir utiliser les états orthogonaux aux deux états émis comme le montre l'exemple de la figure 2. Pour cela, les photons ne sont observés que pendant une fenêtre temporelle donnée de durée At. Le récepteur est synchronisé avec l'émetteur. La direction dans laquelle est décalé l'interférogramme par rapport au signal d'horloge fait partie du protocole de transmission partagé par l'émetteur et le récepteur. Ainsi, la fenêtre temporelle est décalée suivant ce protocole d'un quart de période ou d'une demi-période de manière à ce qu'elle coïncide avec les zéros de l'interférogramme d'un des états. De manière générale, le déphasage à l'émission est choisi égal à A (po ou A (pi par l'émetteur indépendamment du récepteur. De même, l'état (A (po ou A (pi) est choisi par le récepteur indépendamment de l'émetteur. Le récepteur se trouve face à quatre cas possibles. Par exemple, si la fenêtre d'observation du récepteur est la fenêtre fen"a", les différents cas possibles sont ceux présentés à gauche de la figure 2. (FEN"A", CAS DU BIT"0") Si un bit de valeur"0"a été transmis, la fenêtre temporelle de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. (FEN"A", CAS DU BIT"1") Si un bit de valeur"1"a été transmis, la fenêtre de la période donnée est en quadrature avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est élevée. De plus, connaissant la base qu'il a choisie, le récepteur détecte automatiquement la valeur du bit émis. L'information est transmise. Si la fenêtre d'observation du récepteur est la fenêtre fen"b", les différents cas possibles sont ceux présentés à droite de la figure 2. (FEN"B", CAS DU BIT"0") Si un bit de valeur"0"a été transmis, la fenêtre de la période donnée est en quadrature avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est élevée. De plus, connaissant la base qu'il a choisie, le récepteur détecte automatiquement la valeur du bit émis. L'information est transmise. (FEN"B", CAS DU BIT"1") Si un bit de valeur"1"a été transmis, la fenêtre temporelle de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. Dans le cas où aucun photon n'est détecté, le récepteur ne peut pas déterminer de façon certaine le choix de base de l'émetteur. L'ambiguïté résulte de la non-détection de photon. C'est cette ambiguïté qui permet une détection par le récepteur d'espionnage éventuel du canal par une tierce personne. En résumé, si le compteur de photon détecte un photon dans la fenêtre d'observation centrée sur le minimum de la période k de l'interférogramme déphasé de A (pi, respectivement de A (po à 2N=2 états de codage, le décodeur délivre les données numériques correspondant à l'état inverse A (po, respectivement A (pi. La durée At de la fenêtre d'observation peut être déterminée à partir d'un cahier des charges. Il peut, par exemple, comporté des limites ou des valeurs de probabilité de fausse alarme et/ou de probabilité d'erreur et/ou de probabilité de signal. La probabilité de détecter un photon présent dépend de la durée d'ouverture At de la fenêtre d'observation par rapport à la période de l'interférogramme. Cette probabilité est aussi appelée probabilité de signal. Elle est donnée par l'expression suivante : Lorsque les états choisis par le récepteur et l'émetteur sont en opposition de phase, la probabilité de détection du photon est non nulle. Elle ne serait nulle qu'à la limite, c'est à dire pour At=O. Il existe, donc, une probabilité de fausse alarme intrinsèque donnée par l'expression suivante : At sin ; r- - At T faussealarme ! inc T n Le taux d'erreur peut être défini comme le rapport entre la probabilité de fausse alarme et la probabilité de détecter un photon : faussealarme erreur = faussealarme + signal Considérons, maintenant, le cas d'un codage sur quatre états présenté par les figure 1 (b), et 3. Ses quatre états permettent de former deux à deux des bases non orthogonales. Dans l'exemple présenté sur la figure 1 (b), la première base est formée par les interférogrammes déphasés de à (po=O et A (p2=n, la deuxième par les interférogrammes déphasés de ##1=#/2 et A (p3=3n/2. De plus, dans cet exemple, chaque état est associé à un bit de la séquence de bits de données numériques constituant l'information à transmettre. Par exemple, à un bit de valeur"0"peut être associé soit le premier état A (po, soit le deuxième état A (pi et à un bit e valeur"1"peut être associé soit le troisième état A (ps, soit) e quatrième état A (ps. L'émetteur doit donc, pour chaque bit à émettre, choisir la base à utiliser. Cet exemple n'est limitatif ni pour les valeurs de déphasage, ni pour les bases choisies, ni pour les associations... Le récepteur 4 est synchronisé avec l'émetteur. La période du signal de synchronisation est de durée égale à Q. T. L'émetteur et le récepteur conviennent de la direction dans laquelle les interférogrammes sont décalés. Le récepteur choisi alors de positionner sa fenêtre d'observation en ne la décalant pas ou en la décalant d'un quart, d'une demi ou de trois quart de période. La fenêtre est alors positionnée sur les minima de l'interférogramme correspond à l'un des quatres états que peut produire l'émetteur. Le récepteur se trouve face à quatre cas possibles. Par exemple, si la fenêtre d'observation du récepteur est la fenêtre fen"a"de la figure 3, les différents cas possibles sont les quatre cas à l'extrémité gauche de la figure 3. (FEN"A", 1 ERE BASE, CAS"0") Si un bit de valeur"0"a été transmis en utilisant la première base, la fenêtre d'observation temporelle de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. (FEN"A", 1 BASE, CAS"1") Si un bit de valeur"1"a été transmis en utilisant la première base, la fenêtre de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur émise. L'information est transmise. (FEN"A", 2ERE BASE, CAS"0"ET"1") Si un bit a été transmis en utilisant la deuxième base, la fenêtre de la période donnée est en quadrature avec l'interférogramme reçu. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est élevée. Si la fenêtre d'observation du récepteur est la fenêtre fen"b"de la figure 3, les différents cas possibles sont les quatre cas au milieu gauche de la figure 3. (FEN"B", 1 ERE BASE, CAS"0") La fenêtre de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur émise. L'information est transmise. (FEN"B", 1 ERE BASE, CAS"1") La fenêtre d'observation temporelle de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. (FEN"B", 2ERE BASE, CAS"0"ET"1") La fenêtre de la période donnée est en quadrature avec l'interférogramme reçu. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est élevée. Si la fenêtre d'observation du récepteur est la fenêtre fen"c"de la figure 3, les différents cas possibles sont les quatre cas au milieu droite de la figure 3. (FEN "C", 1ERE BASE, CAS "0" ET "1") La fenêtre de la période donnée est en quadrature avec l'interférogramme reçu. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est élevée. (FEN "C", 2ERE BASE, CAS"0") La fenêtre d'observation temporelle de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. (FEN"C", 2ERE BASE, CAS"1") La fenêtre de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur émise. L'information est transmise. Si la fenêtre d'observation du récepteur est la fenêtre fen"d"de la figure 3, les différents cas possibles sont les quatre cas à l'extrémité droite de la figure 3. (FEN"D", 1 ERE BASE, CAS"0"ET"1") La fenêtre de la période donnée est en quadrature avec l'interférogramme reçu. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est élevée. (FEN"D", 2ERE BASE, CAS"0") La fenêtre de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur émise. L'information est transmise. (FEN"D", 2ERE BASE, CAS"1") La fenêtre d'observation temporelle de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. En résumé, si le compteur de photon détecte un photon dans la fenêtre d'observation centrée sur le maximum de la période k de l'interférogramme déphasé de A (p correspondant à l'un des états du codeur, le décodeur délivre les données numériques correspondant à cet état A (p comparaison du choix des bases entre l'émetteur et le récepteur. De même que pour le codage à deux états, la durée At de la fenêtre d'observation peut être déterminée à partir d'un cahier des charges. Ce cahier comporte des limites ou des valeurs de probabilité de fausse alarme et/ou de probabilité d'erreur et/ou de probabilité de signal. La probabilité de détection du photon est, dans ce cas, plus élevée que dans le cas du codage sur deux états. Son expression est donnée par : At sin 7rAt T signala T 7r Les états choisis par l'émetteur et le récepteur peuvent être différents. Lorsque les états choisis par le récepteur et l'émetteur sont en opposition de phase, la probabilité de détection du photon est non nulle. Cela correspond à des fenêtres sur les minima de l'interférogramme. Et, elle donne lieu à une probabilité de fausse alarme. Son expression est analogue à celle obtenue pour le codage sur deux états : sin irT faussealarme = i1t-T T TC Sinon, les fenêtres sont en quadrature avec l'interférogramme. La probabilité de détection est non nulle. Mais, ces mesures seront rejetées lorsque l'émetteur et le récepteur compareront le choix de leurs bases. Le taux d'erreur peut être calculer comme précédemment. Il est fonction de la probabilité de signal et de la probabilité de fausse alarme : faussealarme erreur =----------faussealarme+ signal La figure 4 montre un exemple de réception avec deux fenêtres d'observation dans le cas du codage quatre états. Les deux fenêtres sont choisies telles qu'elles sont positionnées sur les minima des interférogrammes de l'une ou l'autre des bases utilisées par l'émetteur. Lorsque les fenêtres d'observation du récepteur 4 sont les fenêtres fen"a"et fen"b"comme sur la partie gauche de la figure 4, les différents cas possibles sont : (FEN"A+B", 1 ERe BASE, CAS"0") La fenêtre d'observation temporelle fen"a"de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. La fenêtre fen"b"de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur "0" émise. L'information est transmise. (FEN"A+B", 1 BASE, CAS"1") La fenêtre d'observation temporelle fen"b"de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. La fenêtre fen"a"de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur"1"émise. L'information est transmise. (FEN"A+B", 2 ERE BASE) Les fenêtres fen"a"et fen"b"de la période donnée sont en quadrature avec l'interférogramme reçu. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon dans les deux fenêtres est élevée. Lorsque les fenêtres d'observation du récepteur 4 sont les fenêtres fen"c"et fen"d"comme sur la partie droite de la figure 4, les différents cas possibles sont : (FEN"C+D", 1 BASE) Les fenêtres fen"c"et fen"d"de la période donnée sont en quadrature avec l'interférogramme reçu. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon dans les deux fenêtres est élevée. (FEN"C+D", 2ERE BASE, CAS"O") La fenêtre d'observation temporelle fen"c"de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. La fenêtre fen"d"de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la vateur"0"émise. L'information est transmise. (FEN"C+D", 2ERE BASE, CAS"1") La fenêtre d'observation temporelle fen"d"de la période donnée est sur un zéro d'interférence. Dans ce cas, la probabilité de détection est très faible. La fenêtre fen"c"de la période donnée est en phase avec l'interférogramme. Dans ce cas, la probabilité de détecter un photon est maximale. Le récepteur connaît la base qu'il a choisie. Il détecte, donc, la valeur"1"émise. L'information est transmise. Les figures 5 à 7 montrent plusieurs exemples de réalisation d'émetteur selon l'invention. Le flux de particules produisant l'interférogramme à la sortie du dispositif 1a ou 1b est, par exemple, un flux lumineux. Les flux lumineux généré par la source 11 du dispositif 1a ou 1 b sont distincts. En effet, ils sont décalés en fréquence. Un élément de recombinaison 12 les reçoit. Il les recombine en un flux qui présente des interférences. La probabilité de détecter un photon s'annule, alors, périodiquement. Le codage est réalisé par le dispositif de déphasage 2. L'information est codée sur la phase de l'interférogramme. L'atténuateur 3 amène le régime de cryptographie quantique. Le flux codé est, donc, atténué. La probabilité de détecter deux photons par période est, alors, négligeable. L'émetteur produit un état cohérent. Cet état est robuste vis-à-vis des perturbations, notamment des pertes. La discrétisation en bit est assurée automatiquement. Dans le cas d'un codage à deux états, à chaque période entre deux annulations de la probabilité de détection est associée un bit. Dans le cas d'un codage à quatre états, seul le processus de codage diffère. Le signal en sortie du décodeur est peu sensible aux perturbations que subit le faisceau lors de la propagation. En effet, les deux modes utilisés sont très proches en fréquence. Ils subissent, donc, des perturbations analogues. Ces perturbations sont la biréfringence du milieu de propagation, la distorsion du front d'onde, des déphasages, la diffusion de phase du laser, etc. Toutes ces perturbations s'annulent dans le signal d'interférence que l'on détecte. Les figures 5 et 6 proposent deux variantes du codeur. La première variante est présentée sur la figure 5. L'interférogramme issu du dispositif 1a est dit"vierge". Le dispositif de déphasage 2 est, alors, en aval de l'interféromètre 1a. La deuxième variante est présentée sur la figure 6. Par contre, dans ce cas, le dispositif de déphasage 2 fait partie de l'interféromètre 1 b. Il est entre la source 11 et l'élément de recombinaison 12. De manière plus générale, cette deuxième variante comporte un dispositif de déphasage 2 qui reçoit les F flux de particules en amont de l'élément de superposition et déphase chacun des F flux de particules tel que l'interférogramme en sortie de l'élément de superposition est codé avec la séquence de K bits des données numériques. La figure 7 montre un exemple de réalisation détaillé de l'interféromètre 1 b du codeur de la figure 6. Un faisceau lumineux est fournit par une source 111. Cette source 111 est, par exemple, un laser monomode. Un élément de séparation 112 reçoit le faisceau et le sépare en deux. Il comporte, par exemple, une lame 50/50. Les deux faisceaux résultants sont de modes, de fréquences roi, de phases (pi identiques. Le premier faisceau est transmis directement. Pour avoir des interférences, il faut que les deux faisceaux soient, par exemple décalés en fréquence. Le deuxième faisceau a donc sa fréquence qui est translaté Ce qui est réalisé par un dispositif 113. Ce dispositif 113 est un modulateur acousto-optique ou électro-optique, etc. Le deuxième faisceau est, aussi, déphasé. Le déphasage A (p dépend de l'information à transmettre. Il est réalisé par le dispositif 2. Les deux faisceaux sont, alors, recombinés grâce à l'élément de recombinaison 12. Cette recombinaison peut être effectuée, par exemple, en veillant à ce que les faisceaux aient tous deux même intensité. Le faisceau résultant est bimode. Il est délivré par l'interféromètre 1 b à l'atténuateur 3. La source 11 peut être un laser bimode si la diffusion de la phase de chacun des modes est suffisamment faible. La fréquence de battement et, donc, le pas des franges est choisi et optimisé. Cela permet de tenir compte des contraintes du détecteur et/ou de la fréquence de transmission de l'information. Les contraintes du détecteur sont la durée minimale de la fenêtre temporelle, le délai minimal entre deux fenêtres... L'émetteur peut avoir d'autres structures. Par exemple, la fonction de l'interférogramme temporel peut être plus complexe. Les sources 11 et les interféromètres 1a ou 1b ont, alors, des spectres qui sont plus riches en fréquences. Ils comportent une source multimode, un laser mode-lockés, etc. De telles structures rendent plus"carrée"la fonction de l'interférogramme. La fonction est, par exemple, périodique gaussienne ou porte... Alors, la probabilité de signal augmente tandis que la probabilité de fausse alarme diminue. La figure 7 présente un exemple d'atténuateur 3 dans un système de transmission. Le système d'émission est celui de la figure 4 avec la deuxième variante du codeur. L'atténuateur 3 comporte une lame demi-onde 31. Elle est suivie d'un polariseur 32. Il produit deux faisceaux : un faisceau atténué"clé"et un faisceau annexe. Le faisceau intense sortant par la voie annexe peut également être transmis vers le récepteur. Il sert, par exemple, à créer un signal"sync"de référence pour la synchronisation de l'horloge du récepteur 4. En particulier, il permet de synchroniser la détection. Le signal "sync"est transmis soit directement sous forme optique, soit sous forme d'un signal hyperfréquence... Le récepteur 4 présenté par la figure 8 comporte un compteur de photons activé uniquement pendant des fenêtres d'observations. Les fenêtres d'observations représentées à la figure 2 (a) sont celles utilisées lors du codage deux états et celles de la figure 3 (a) lors du codage quatre états. Suivant la détection d'un photon du signal quantique"clé"par le compteur de photons 41 dans l'une ou l'autre des fenêtres d'observations, le récepteur 4 décide qu'un bit de valeur"0"ou"1"a été émis. Si le compteur de photons 41 ne détecte pas de photon dans l'une ou l'autre des fenêtres d'observations, le récepteur 4 décide qu'il y a non réception. Par exemple, si le récepteur 4 dispose : d'une seule fenêtre d'observation comme sur les figures 2 et 3, cela que la codage soit à deux ou quatre états, s'il y a non détection, le récepteur 4 ne peut faire la différence entre les particules non détectées parce que non reçues, interceptées ou dans un autre état. de deux fenêtres d'observation comme sur la figure 4 dans le cas du codage à quatre états, s'il y a non détection d'une particule, le récepteur 4 ne peut décider si la non détection est due à l'interception de la particules ou à une non réception. Plus généralement, toutes sources de faisceaux de particules (électrons, positrons..) peuvent être considérées. De plus, les exemples de réalisations, montrent la création d'un interférogrammes à partir de deux ondes de modes distincts. Il peut être envisagées, de manière plus générale, la superposition de F ondes de modes distincts qui produiraient des interférogrammes avec des impulsions beaucoup mieux définies temporellement que la sinusoïde. REVENDICATIONS 1. Procédé de codage de données numériques destiné à la transmission de particules tel que la probabilité d'émission de deux particules par période est négligeable, caractérisé en ce qu'il comporte au moins la transformation d'une séquence de K bits de données numériques en un train de K interférogrammes de flux de particules de durée et de périodicité T sachant que l'état de l'interférogramme de la kiese période dépend de la valeur du bit correspondant (k 2. Procédé de codage selon la revendication précédente caractérisé en ce que l'interférogramme a une ou plusieurs des caractéristiques suivantes : il s'annule à intervalle régulier de durée T, il est généré en superposant plusieurs flux de particules soit de modes distincts, soit décalés en fréquence, # il est de forme sinusoïdale ou de type gaussienne ou de type porte. 3. Procédé de codage selon l'une des revendications précédentes caractérisé en ce que les différents états de l'interférogramme correspondent à différents déphasages de l'interférogramme et forment deux à deux N bases non orthogonales (N entier supérieur ou égal à un). 4. Procédé de codage selon la revendication précédente caractérisé en ce que l'interférogramme est déphasé selon l'un des algorithmes suivants : si le procédé de codage utilise une seule base (N=1) et : si le kième bit de la séquence de données numérique est de valeur "O", l'interférogramme de la k'ème période est déphasé de A (po, - si le k' bit de la séquence de données numérique est de valeur "1", l'interférogramme de la k'ème période est déphasé de A (pi= A (po. si le procédé de codage utilise deux bases (N=2), - si le kième bit de la séquence de données numérique est de valeur "O", l'interférogramme de la k'ème période est déphasé de A (po ou A (pi suivant la base choisie, si le k'ème bit de la séquence de données numérique est de valeur "1", l'interférogramme de la k'ème période est déphasé de A (P2 ou A (pus suivant la base choisie. 5. Procédé de codage selon l'une des revendications précédentes caractérisé en ce qu'il a au moins une ou plusieurs des caractéristiques suivantes : le ou les flux de particules sont des flux lumineux ou des flux de photons ou des flux d'électrons ou des flux de positrons ; 'tes données numériques comporte au moins une clé de cryptage. 6. Procédé d'émission de données numériques comportant au moins une étape de codage des données numériques selon le procédé de l'une des revendications 1 à 5 suivi d'une étape d'atténuation permettant de réduire le nombre de particules émis par période tel que la probabilité que deux particules soit émis par période de durée T est négligeable. 7. Codeur de données numériques destiné à la transmission de particules tel que la probabilité d'émission de deux particules par période est négligeable, caractérisé en ce qu'il permet au moins de transformer une séquence de K bits de données numériques en un train de K interférogrammes de flux de particules de durée et de périodicité T sachant que l'état de l'interférogramme de la kième période dépend de la valeur du bit correspondant (k 8. Codeur selon la revendication précédente caractérisé en ce qu'il comporte au moins un interféromètre générant un flux de particules ayant un soit interférogramme vierge, soit un interférogramme sur lequel sont codées les données numériques. 9. Codeur selon la revendication précédente caractérisé en ce que l'interféromètre comporte au moins un élément de superposition de F flux de particules (F > 1). 10. Codeur selon la revendication 8 caractérisé en ce qu'il comporte au moins le générateur de flux de particules placé en amont de l'élément de superposition et comportant : . soit une source multimode, 'soit un laser bimode (cas où F = 2), 'soit un laser mode-lockés, * soit F lasers monomodes décalés en fréquence, soit un laser monomode suivi d'un élément de séparation générant F flux de particules et d'un élément de décalage en fréquence distincts sur chacun des trajets des F flux de particules. 11. Codeur selon l'une des revendications 7 à 9 caractérisé en ce qu'il comporte un dispositif de déphasage de l'interférogramme recevant les données à coder et introduisant un déphasage tel que l'interférogramme de la ktème période en sortie du codeur soit déphasée suivant la valeur du bit de données numériques associée à cette période. 12. Codeur selon l'une des revendications précédentes caractérisé en ce que les différents états de l'interférogramme correspondent à différents déphasages de l'interférogramme et forment deux à deux N bases non orthogonales (N entier supérieur ou égal à un). 13. Codeur selon la revendication précédente caractérisé en ce que l'interférogramme est déphasé selon l'un des algorithmes suivants : si le codeur utilise une seule base (N=1) et : - si le k'ème bit de la séquence de données numérique est de valeur "O", l'interférogramme de la k'ème période est déphasé de A (po, - si le klemme bit de la séquence de données numérique est de valeur "1", l'interférogramme de la ktème période est déphasé de A (pi ?'=A (po. si le codeur utilise deux bases (N=2), - si le k'ème bit de la séquence de données numérique est de valeur "O", l'interférogramme de la kième période est déphasé de A (po ou A (pi suivant la base choisie, si te k bit de la séquence de données numérique est de valeur "1", l'interférogramme de la klème période est déphasé de A (p2 ou ##3 suivant la base choisie. 14. Codeur selon l'une des revendications 8 à 12 caractérisé en ce que le dispositif de déphasage reçoit les F flux de particules en amont de l'élément de superposition et déphase chacun des F flux de particules tel que l'interférogramme en sortie de l'élément de superposition est codé avec la séquence de K bits des données numériques. 15. Codeur selon l'une des revendications 7 à 13 caractérisé en ce qu'il a au moins une ou plusieurs des caractéristiques suivantes : 'te ou les flux de particules sont des flux lumineux ou des flux de photons ou des flux d'électrons ou des flux de positrons ; # les données numériques comporte au moins une clé de cryptage. 16. Emetteur de données numériques comportant au moins un codeur de données numériques selon l'une des revendications 7 à 14 en aval d'un atténuateur permettant de réduire le nombre de particules émis par période tel que la probabilité que deux particules soit émis par période Q. T est négligeable. 17. Emetteur selon la revendication précédente caractérisé en ce que, il a une ou plusieurs des caractéristiques suivantes : * lorsque le flux de particules est un flux lumineux, l'atténuateur comporte au moins une lame demi-onde recevant le flux de particules dans lequel a été découpé le train d'impulsions correspondant à la séquences de bits à coder et suivi par un polariseur délivrant deux faisceaux dont l'un est le faisceau atténué émis vérifiant le fait que la probabilité que deux photons soit émis par période Tb est négligeable ; 'te deuxième faisceau délivré par le polariseur constitue un faisceau annexe servant à synchroniser l'émetteur et le récepteur ; il s'agit d'un émetteur de cryptographie quantique ; 18. Procédé de décodage de données numériques codées selon le procédé de l'une des revendications 1 à 5, caractérisé en ce qu'il comporte au moins l'observation du flux de particules reçu sur au moins une fenêtre temporelle de durée At prédéterminée placé sur un point de la période k tel que si un photon est détecté, l'état de l'interférogramme est détecté de manière certaine. 19. Procédé de décodage selon la revendication précédente caractérisé en ce que il comporte l'un des étapes suivante : si le codage est à 2N=2 états, la décision qu'un bit de valeur"0", respectivement de valeur"1", a été émis si une particule a été détectée dans la fenêtre d'observation placée en quadrature de la période k de l'interférogramme déphasé de A (po, respectivement de ##1; si le codage est à 2N=4 états, la comparaison du choix des bases entre l'émetteur et le récepteur, et la décision que les données émises correspondent à un interférogramme déphasé de A (p (A (p=A (po OU (p1 OU (p2 OU (p3) Si une particule a été détectée dans la fenêtre d'observation placée sur le maximum de la période k de l'interférogramme déphasé de A (p. 20. Procédé de réception des données numériques émises selon le procédé de la revendication 6 comportant une étape de décodage selon le procédé de l'une des revendications 17 ou 18 caractérisé en ce qu'il s'agit d'un procédé de réception de cryptographie quantique. 21. Décodeur de données numériques codées par le codeur de l'une des revendications 7 ou 14 caractérisé en ce qu'il permet l'observation du flux de particules reçu sur une fenêtre temporelle de durée At prédéterminée placé sur un point donné de la période k de l'interférogramme d'un des 2N états de codage. 22. Décodeur selon la revendication précédente caractérisé en ce qu'il comporte un compteur de photons activé sur la fenêtre d'observation à chaque période de durée T. 23. Décodeur selon la revendication précédente caractérisé en ce que, si le compteur de photon détecte un photon dans la fenêtre d'observation centrée sur : soit le minimum de la période k de l'interférogramme déphasé de A (pi, respectivement de A (po à 2N=2 états de codage, le décodeur délivre les données numériques correspondant à l'état inverse A (po, respectivement A (pi. soit le maximum de la période k de l'interférogramme déphasé de A (p correspondant à l'un des états du codeur, le décodeur délivre les données numériques correspondant à cet état A (p comparaison du choix des bases entre l'émetteur et le récepteur. 24. Système de transmission par cryptographie quantique comportant au moins un émetteur selon l'une des revendications 15 ou 16 et un récepteur qui comporte au moins un décodeur selon l'une des revendications 20 ou 22.