FR 2757956 A1 19980703 FR 9616295 A 19961231 DISPOSITIF ET PROCEDE DE LOCALISATION NUCLEAIRE PAR CALCUL DE BARYCENTRE ITERATIF, ET APPLICATION AUX GAMMA-CAMERAS DESCRIPTION Domaine technique La présente invention concerne un dispositif de détermination de la position d'un événement induisant un signal dans des photodétecteurs, cette position étant, par exemple, repérée par rapport à l'ensemble des photodétecteurs. Une telle position peut être repérée par le barycentre de l'événement dans un repère lié aux photodétecteurs. L'invention s'applique en particulier à la détermination de la position d'un événement à partir de signaux fournis par des photomultiplicateurs équipant une gamma-caméra, la position étant repérée par rapport aux photomultiplicateurs eux-mêmes. On entend par gamma-caméra une caméra sensible au rayonnement gamma (y). De telles caméras sont utilisées notamment à des fins d'imagerie médicale. Etat de la technique antérieure A l'heure actuelle, la plupart des gammacaméra s utilisées en médecine nucléaire sont des caméras fonctionnant selon le principe des caméras de type Anger. On peut se reporter à ce sujet au document US-3 011 057. Les gamma-caméras permettent en particulier de visualiser la répartition, dans un organe, de molécules marquées par un isotope radioactif préalablement injecté au patient. La structure et le fonctionnement d'une gammacaméra connue sont exposés et résumés ci-après en référence aux figures 1, 2A et 2B annexées. La figure 1 montre une tête de détection 10 d'une gamma-caméra disposée en face d'un organe 12 contenant des molécules marquées par un isotope radioactif. La tête de détection 10 comporte un collimateur 20, un cristal scintillateur 22, un guide de lumière 24 et une pluralité de tubes photomultiplicateurs 26 juxtaposés de façon à couvrir une face du guide de lumière 24. Le scintillateur est, par exemple, un cristal de NaI(TO). Le collimateur 20 a pour fonction de sélectionner parmi tous les rayonnements gamma 30 émis par l'organe 12 ceux qui atteignent la tête de détection sensiblement sous incidence normale. Le caractère sélectif du collimateur permet d'augmenter la résolution et la netteté de l'image produite. Cependant, l'augmentation de la résolution se fait au détriment de la sensibilité. A titre d'exemple, pour environ 10000 photons 7 émis par l'organe 12, un seul photon est effectivement détecté. Les photons 7 ayant traversé le collimateur atteignent le cristal scintillateur 22 où quasiment chaque photon 7 est converti en une pluralité de photons lumineux. Dans la suite du texte on désigne par événement chaque interaction d'un photon gamma avec le cristal, provoquant une scintillation. Les photomultiplicateurs 26 sont conçus pour émettre une impulsion électrique proportionnelle au nombre de photons lumineux reçus du scintillateur pour chaque événement. Pour qu'un événement de scintillation puisse être localisé plus précisément, les photomultiplicateurs 26 ne sont pas directement accolés au cristal scintillateur 22 mais sont séparés de ce dernier par le guide de lumière 24. Les photomultiplicateurs émettent un signal dont l'amplitude est proportionnelle à la quantité totale de lumière produite dans le scintillateur par un rayonnement gamma, c'est-à-dire proportionnelle à son énergie. Toutefois, le signal individuel de chaque photomultiplicateur dépend aussi de la distance qui le sépare du point d'interaction 30 du rayonnement gamma avec la matière du scintillateur. En effet, chaque photomultiplicateur délivre une impulsion de courant proportionnelle au flux lumineux qu'il a reçu. Dans l'exemple de la figure 1, des petits graphiques A, B, C montrent que des photomultiplicateurs 26a, 26b et 26c situés à différentes distances d'un point d'interaction 30 délivrent des signaux avec des amplitudes différentes. La position du point d'interaction 30 d'un photon gamma est calculée dans la gamma-caméra à partir des signaux provenant de l'ensemble des photomultiplicateurs en effectuant une pondération barycentrique des contributions de chaque photomultiplicateur. Le principe de la pondération barycentrique tel qu'il est mis en oeuvre dans les caméras de type Anger apparaît plus clairement en se reportant aux figures 2A et 2B annexées. La figure 2A montre le câblage électrique d'une tête de détection 10 d'une gamma-caméra, qui relie cette caméra à une unité de formation d'une image. La tête de détection comporte une pluralité de photomultiplicateurs 26. Comme le montre la figure 2B, chaque photomultiplicateur 26 de la tête de détection est associé à quatre résistances notées RX-, RX , RY et RY+. Les valeurs de ces résistances sont propres à chaque photomultiplicateur et dépendent de la position du photomultiplicateur dans la tête de détection 10. Les résistances RX-, RX+, RY et RY+ de chaque photomultiplicateur sont reliées à la sortie 50 dudit photomultiplicateur, représentée sur la figure 2B avec un symbole de générateur de courant. Elles sont d'autre part respectivement reliées à des lignes collectrices communes notées LX , LX , LY-, LY+, sur la figure 2A. Les lignes LX-, LX+, LY et LY sont à leur tour reliées respectivement à des intégrateurs analogiques 52X-, 52x+, 52Y , 52Y+, et, par l'intermédiaire de ceuxci à des convertisseurs analogiques/numériques 54X-, 54X , 54Y-, 54Y . La sortie des convertisseurs 54X , 54X+, 54Y-, 54Y est dirigée vers un opérateur numérique 56. Les lignes LX , LXt, LY-, LY sont par ailleurs reliées à une voie commune, dite voie énergie. Cette voie comporte également un intégrateur 57 et un convertisseur analogique/numérique 58 et sa sortie est aussi dirigée vers l'opérateur 56. Grâce au dispositif de la figure 2, on calcule la position de l'interaction selon les équations suivantes (US-4 672 542) X X±X- X++X- et y = Y±y- Y++Y- dans lesquelles X et Y indiquent les coordonnées selon deux directions orthogonales de la position de l'interaction sur le cristal et dans lesquelles Xt, X-, Y', Y indiquent respectivement les signaux pondérés délivrés par les intégrateurs 52X+, 52X-, 52Y , 52Y-. Les valeurs de X et Y de même que l'énergie totale E du rayon gamma ayant interagi avec le cristal sont établies par l'opérateur numérique 56. Ces valeurs sont utilisées ensuite pour la construction d'une image comme décrit, par exemple, dans le document FR-2 669 439. Le calcul de la position de l'interaction est entaché d'une incertitude liée aux fluctuations statistiques de Poisson du nombre de photons lumineux et du nombre de photoélectrons produits pour chaque événement, c'est-à-dire pour chaque photon gamma détecté. L'écart type de la fluctuation est d'autant plus faible que le nombre de photons ou de photoélectrons est élevé. En raison de ce phénomène, il convient de collecter la lumière le plus soigneusement possible. La résolution spatiale intrinsèque de la caméra est caractérisée par la largeur à mi-hauteur de la distribution des positions calculées pour une même source ponctuelle collimatée posée sur le cristal scintillateur. Pour des rayons gamma d'une énergie de 140 keV, la résolution est généralement de l'ordre de 3 à 4 mm. L'énergie d'un photon gamma détecté est calculée en faisant la somme des contributions de tous les photomultiplicateurs ayant reçu de la lumière. Elle est aussi entachée d'une fluctuation statistique. La résolution en énergie de la caméra est caractérisée par le rapport de la largeur à mi-hauteur de la distribution des énergies calculées à la valeur moyenne de la distribution, pour une même source. La résolution en énergie est généralement de l'ordre de 9 à 11% pour des rayons gamma d'une énergie de 140 keV. Finalement, une gamma-caméra de type Anger présente l'avantage de permettre de calculer en temps réel le barycentre des signaux des photomultiplicateurs avec des moyens très simples. En effet, le système décrit précédemment comporte un nombre limité de composants. De plus, les résistances utilisées pour injecter le signal des photomultiplicateurs dans les lignes collectrices sont très peu coûteuses. Une telle caméra présente cependant aussi un désavantage majeur qui est un taux de comptage réduit. On entend par taux de comptage le nombre d'événements, c'est-à-dire d'interactions entre un photon 7 et le scintillateur, que la caméra est capable de traiter par unité de temps. Une des limitations du taux de comptage provient notamment du fait que la caméra est incapable de traiter deux événements ayant lieu sensiblement simultanément en des points distincts du cristal scintillateur. En effet, des événements simultanés mais géométriquement distincts donnent naissance à des signaux électriques qui s'empilent dans les lignes collectrices LX-, LX+, LY et LY+ et qui ne peuvent plus être distingués. Ces événements sont aussi "perdus" pour la formation d'une image. La limitation du taux de comptage n'est pas une contrainte trop importante dans les techniques d'imagerie médicale traditionnelles. En effet, comme indiqué ci-dessus, le collimateur arrête un très grand nombre de rayons gamma et seul un petit nombre d'événements sont effectivement détectés. Les gamma-caméras sont cependant utilisées également dans deux autres techniques d'imagerie médicale où la limitation du taux de comptage est une contrainte rédhibitoire. Ces techniques sont les techniques dites de "correction d'atténuation par transmission" et de "PET (Positon Emission Tomography) en coïncidence". La technique de correction d'atténuation par transmission consiste à tenir compte, lors de la formation d'une image médicale, de l'atténuation propre du tissu du patient entourant l'organe examiné. Pour connaître cette atténuation, on mesure la transmission des rayonnements gamma vers une gamma-caméra à travers le corps du patient. A cet effet on fait prendre place au patient entre une source externe très active et la tête de détection de la gamma-caméra. Ainsi, lors de la mesure du rayonnement transmis, un nombre élevé d'événements ont lieu dans le cristal scintillateur. Le nombre élevé d'événements par unité de temps accroît aussi la probabilité d'avoir plusieurs événements sensiblement simultanés. Une caméra de type Anger classique se révèle alors inappropriée. La technique de PET consiste à injecter au patient un élément tel que Fl8 apte à émettre des positons. L'annihilation d'un positon et d'un électron libère deux photons 7 émis dans des directions opposées et ayant une énergie de 511 keV. Ce phénomène physique est mis à profit dans la technique d'imagerie PET. Dans cette technique on utilise une gamma-caméra avec au moins deux têtes de détection disposées de part et d'autre du patient. Les têtes de détection utilisées ne sont pas équipées de collimateur. En effet, un traitement électronique des informations, dit traitement de coïncidence, permet de sélectionner parmi les événements ceux qui coïncident temporellement, et de calculer ainsi la trajectoire des photons gamma. Les têtes de détection sont donc soumises à des flux de rayonnement gamma élevé. Les gamma-caméras classiques de type Anger ont un taux de comptage généralement trop limité pour une telle application. A titre indicatif, une gamma-caméra de type Anger peut fonctionner normalement avec une détection de 1.105 événements par seconde, tandis qu'en imagerie PET il faut au moins 1.106 événements par seconde pour un fonctionnement normal. Une autre limitation des gamma-caméras du type Anger, décrites ci-dessus, tient au fait que le calcul du barycentre d'un événement est fixé définitivement par la construction de la tête de détection et notamment par le choix des résistances RX-, RX+, RY-, RY+ pour chaque photomultiplicateur. De même, le calcul de l'énergie est fixé par le câblage des photomultiplicateurs sur une voie commune (voie énergie) Il est donc nécessaire de développer des dispositifs et des procédés permettant l'emploi de gamma-caméras à fort taux de comptage. Par ailleurs, on souhaite développer des caméras pour lesquelles la détermination du barycentre, ou de la localisation, d'un événement, présente de bonnes caractéristiques de linéarité et de résolution spatiale. Exposé de l'invention L'invention a pour objet un procédé de détermination de la position P0 d'un événement par rapport à un ensemble de N photodétecteurs, cet événement induisant un signal dans les N photodétecteurs, ce procédé comportant les étapes suivantes a) une étape de numérisation du signal délivré par chaque photodétecteur, et de calcul d'une valeur NXj représentative de l'énergie du signal délivré par chaque photodétecteur, b) calcul, en fonction des Nij et de la position des photodétecteurs, d'une position brute P0 de l'événement, par rapport à l'ensemble des photodétecteurs, c) détermination de la distance dol, de chacun des photodétecteurs par rapport à la position P0, d) calcul d'une valeur corrigée N'l,j=F(Nl,), où F est une fonction * qui réduit (respectivement : ne modifie pas) la valeur N13 pour le photodétecteur correspondant à P0 et pour un certain nombre N1 de photodétecteurs autour de P0 (par exemple : les Nl photodétecteurs de première couronne), * qui accroît, ou qui ne modifie pas (respectivement : accroît) la valeur N , pour un certain nombre de photodétecteurs N2 situés autour des N photodétecteurs précédents (par exemple : les N2 photodétecteurs de deuxième couronne si les N1 photodétecteurs sont ceux de première couronne ; et les photodétecteurs de première couronne, ou de première et de deuxième couronnes si N1=0), * qui tend vers 0 au-delà, e) calcul d'une nouvelle position P1 de l'événement, en fonction de la position des photodétecteurs et des Ni,3. Un tel procédé permet de traiter des données numérisées, et permet de produire un signal de position P1 de l'événement par rapport à l'ensemble des N photodétecteurs. Le caractère itératif du procédé selon 1 invention lui confère une bonne résolution spatiale et une bonne linéarité. Le calcul de la position brute P0 de l'événement peut être réalisé en calculant les coordonnées barycentriques (X0, Y0) dudit événement en fonction des Ni,j et de la position (XC1,3, YC1,3) de chaque photodétecteur. De même, le calcul de la position P de l'événement peut être réalisé en calculant les coordonnées barycentriques (X2, Y1) dudit événement en fonction des N'1,3 et de la position (XC1,3, YC1,3) de chaque photodétecteur. Le procédé selon l'invention, du fait du choix de la fonction F, réduit la contribution du photodétecteur qui se situe en face de la position présumée de l'événement (et, éventuellement, d'un certain nombre N1 de photodétecteurs autour de celuici) : en effet, ce(s) photodétecteur(s) apporte(nt) peu d'information sur la valeur de la position, ou du barycentre de l'événement. Par ailleurs, cette fonction F accorde une prépondérance accrue aux photodétecteurs situés au-delà de celui qui correspond à la position brute P0 de l'événement et des N1 photodétecteurs. On peut choisir, par exemple : N1=0 ou N1=8 (première couronne, notamment pour une répartition carrée des photodétecteurs). Un traitement particulier peut être réalisé pour les photodétecteurs qui sont situés au bord du champ de N photodétecteurs. Ce traitement consiste en l'étape supplémentaire suivante : modification de la valeur de la position (XC1,3, YC1,3) en une nouvelle valeur (XC'1,31 YC'1,3) , l'une au moins des valeurs IX' I et IY' I étant supérieures à IXI et Yi . Ainsi, les photodétecteurs de bord de champ voient leur poids modifié, mais également leur position : le procédé selon l'invention modifie à la fois leur contribution et leur poids dans le calcul de la position ou du barycentre de l'événement : ceci permet un agrandissement du champ et une amélioration de la linéarité. Les calculs de barycentre peuvent être réalisés de manière séquentielle. Le temps de traitement est alors d'autant plus long que le nombre de photodétecteurs intervenant dans le calcul est grand. On peut, de manière alternative, réaliser un traitement parallèle des données. Ainsi, la détermination des coordonnées barycentriques (X0, Yc) de l'événement peut comporter les sous-étapes suivantes bl) une sous-étape de détermination, pour chaque colonne i - de la contribution de la colonne à l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - de la contribution de la colonne au barycentre, en X, de l'événement, - de la contribution de la colonne au barycentre, en Y, de l'événement. b2) une sous-étape de détermination - de l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - des coordonnées barycentriques (X0, Y0) de l'événement par rapport aux N photodétecteurs. Le procédé selon l'invention permet alors l'exploitation de gamma-caméras à fort taux de comptage, ce qui est très avantageux dans le cas de mesures dites de "correction d'atténuation par transmission" ou de "PET en coincidence". Le taux de comptage élevé est atteint sans restreindre le nombre de photodétecteurs lus. Ceci est dû au parallélisme employé, et au fort "pipelinage", c'est-à-dire à la succession d'opérations simples. Le procédé selon l'invention permet alors d'accélérer le calcul du barycentre des contributions numérisées des photodétecteurs, en parallélisant ce calcul. Le même traitement parallèle peut être appliqué à la détermination des coordonnées barycentriques (X1, Y1) de l'événement et avec les mêmes avantages. Dans le cadre de l'invention, on peut évidemment remplacer les colonnes par des lignes, le principe du calcul restant le même. Il est possible de procéder à une étape préliminaire de détection de la position présumée d'un événement. On peut alors, autour de cette position présumée, délimiter un sous-ensemble de N' photodétecteurs parmi les N photodétecteurs, seuls les signaux de ces N' photodétecteurs étant pris en compte pour réaliser les étapes b, c, d et e du procédé selon l'invention. L'invention s'applique de manière particulièrement avantageuse dans le cas où les photodétecteurs sont des photomultiplicateurs d'une gamma-caméra. En particulier, on peut ainsi mettre en oeuvre les techniques d'imagerie en correction d'atténuation par transmission, et les techniques d'imagerie en PET en coincidence. L'invention a également pour objet un dispositif pour mettre en oeuvre le procédé décrit cidessus. Brève description des figures De toute façon, les caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront mieux à la lumière de la description qui va suivre. Cette description porte sur les exemples de réalisation, donnés à titre explicatif et non limitatif, en se référant à des dessins annexés sur lesquels - la figure 1, déjà décrite, est une coupe schématique d'une tête de détection d'une caméra de type Anger connue - la figure 2, déjà décrite, montre de façon schématique un dispositif de collection et de codage de signaux provenant de photomultiplicateurs de la tête de détection de la figure 1 ; - la figure 3 représente l'interconnexion d'un ensemble de photodétecteurs, - la figure 4 représente un dispositif de lecture d'un ensemble de photodétecteurs, pour la mise en oeuvre de l'invention, - les figures 5A et 5B représentent des exemples de fonction F, - la figure 6 représente la structure d'un système de calcul pour un mode de réalisation de l'invention, - la figure 7 représente la structure d'un opérateur colonne pour un mode de réalisation de l'invention, - la figure 8 représente la structure d'une partie d'un système de calcul pour un mode de réalisation de l'invention, - la figure 9 représente une réalisation d'une autre partie d'un système de calcul pour un mode de réalisation de l'invention, - la figure 10 représente un circuit associé à un photodétecteur, pour le traitement des données de ce photodétecteur - les figures llA et llB représentent un signal analogique fourni par un photodétecteur (figure 10A), ainsi que le signal analogique numérisé correspondant (figure 10B) - la figure 12 représente un mode de réalisation d'un dispositif pour la détermination d'une position présumée d'un événement. Description détaillée de modes de réalisation de l'invention L'invention va être décrite de manière détaillée pour des photomultiplicateurs d'une gammacaméra. Cependant, cette description vaut aussi pour des photodétecteurs quelconques, ne faisant pas nécessairement partie d'une gamma-caméra. La figure 3 représente un ensemble de photomultiplicateurs 60, 60-1, 60-2,... constituant une tête de gamma-caméra. Chaque photomultiplicateur est repéré par sa position (i,j) dans l'ensemble des photomultiplicateurs. Plus précisément, on désigne par XCl,j et YCi, les coordonnées, suivant deux axes X, Y, du centre du photomultiplicateur i, j. Le signal issu de chacun des photomultiplicateurs est numérisé et traité individuellement (intégration, corrections, etc.). Chaque photomultiplicateur possède un niveau de registre de stockage qui permet de mémoriser la contribution de chaque photomultiplicateur lors de la détection d'un événement. Ces aspects seront traités plus loin en liaison avec les figures 10-115. Le réseau de photomultiplicateurs est organisé en lignes et en colonnes, et toutes les sorties des registres de stockage des photomultiplicateurs d'une même colonne sont connectés sur un bus 62 (bus colonne). Les bus colonne peuvent être rassemblés en un bus série 64. Un opérateur réalisant les diverses étapes du procédé selon l'invention peut être connecté sur le bus série. Cet opérateur travaille alors en série, le temps de traitement étant d'autant plus long que le nombre de photodétecteurs intervenant dans le calcul est grand. Il peut être également prévu de réaliser un traitement en parallèle : un opérateur réalisant les diverses étapes du procédé selon l'invention est connecté sur les bus colonne 62. On obtient ainsi un meilleur taux de comptage. Lorsque le réseau de photomultiplicateurs n est pas trop important, on peut prendre en compte l'ensemble des photomultiplicateurs. Lorsque le réseau de photomultiplicateurs est important (par exemple entre 50 et 100 photomultiplicateurs) , une position grossière de l'événement est d'abord déterminée, par exemple par une méthode qui sera décrite plus loin, en liaison avec la figure 12. Le fait de connaître la zone d'interaction de l'événement permet déjà de limiter le nombre de photomultiplicateurs à prendre en compte pour calculer la position de l'interaction. En effet, seules les deux couronnes de photomultiplicateurs qui entourent le photomultiplicateur lieu de l'interaction portent en général de l'information significative. La précision de la position présumée étant insuffisante, on est cependant souvent appelé à lire une zone plus large que celle strictement nécessaire (par exemple souvent jusqu'à 25 ou 30 lectures par événement). La durée de lecture des registres de stockage pour traiter un événement est un passage obligé qui influe directement sur le taux de comptage de la machine (nombre d'événements traités par seconde) Dans le cas du traitement en parallèle, des moyens 66 permettent de sélectionner chaque colonne indépendamment des autres. Ces moyens 66 sont par exemple commandés par un séquenceur de lecture 68 (figure 4). La figure 4 illustre de manière plus précise un dispositif permettant de mettre en oeuvre le traitement en parallèle. Un séquenceur de lecture 68 permet de lire le contenu du registre de stockage de chaque photomultiplicateur. Soit N1,3 le contenu du registre de stockage du photomultiplicateur de colonne i et de ligne j. Ni,j représente en fait, par exemple, une intégrale numérique du signal délivré par le photomultiplicateur i,j en réponse à un événement. Des moyens 70 permettent de déterminer une position présumée, ou grossière de l'événement. Ces moyens seront décrits plus loin de manière plus détaillée (figure 12). Le séquenceur de lecture 68 commande l'adressage des colonnes par un multiplexeur 74. La contribution de chaque colonne à l'énergie totale, à la composante en X du barycentre (XC) et à la composante en Y du barycentre (YC) est transférée à un système de calcul 76, soit par l'adressage des colonnes via le multiplexeur, soit directement par le séquenceur de calcul 68. Le nombre de colonnes et de lignes pris en compte autour de chaque position présumée est imposé par l'imprécision de la détermination. Sur la figure 4, ce sont 36 (6x6) photomultiplicateurs qui sont pris en compte. D'une manière générale, pour un champ de N photomultiplicateurs on peut être amené à prendre en compte Nl photomultiplicateurs (Nl Par conséquent, à chaque événement correspond une position présumée (PP) et, à chaque position présumée, on fait correspondre un ensemble de N1 (36) photomultiplicateurs situés sur 6 lignes et 6 colonnes successives de façon à ce que tous les photomultiplicateurs qui ont stocké de l'information soient retenus. A chaque pas de lecture (tous les 100 nsec), le séquenceur de lecture 68 fournit, en fonction de la position présumée - les commandes nécessaires au multiplexeur 74 pour qu'il puisse orienter les bus colonnes à lire vers l'organe de calcul 76, - les signaux de sélection de ligne de façon à présenter sur les bus colonne les registres de stockage commandés par la ligne n pour le premier temps de lecture, puis ceux commandés par la ligne n+1 pour le deuxième, et ceci jusqu'à ceux de la ligne n+5 pour le sixième temps de lecture, - les coordonnées XC et YC des centres des photomultiplicateurs présentés sur les bus colonne. Le séquenceur peut être réalisé sous forme d'EPROM. A chaque position présumée correspond une page mémoire dans laquelle on décrit les commandes et les valeurs nécessaires au calcul. Cette page est lue ligne par ligne à l'aide d'un compteur 72 qui active les adresses basses des EPROM. Le calcul de l'énergie et/ou de la position brute P0, en X et en Y, d'un événement peut être résumé de la manière suivante a) l'énergie de l'événement est la somme des contributions de tous les photomultiplicateurs qui entourent la position présumée Cette expression peut aussi s'écrire représente la somme des contributions des 6 photomultiplicateurs de la colonne i, l'énergie E étant la somme des énergies obtenues sur les 6 colonnes. ss) La position P0 de l'événement est calculée par la méthode du barycentre où XC1,3 est la coordonnée en X du centre du photomultiplicateur situé sur la colonne i et la ligne j, où YC1,3 est la coordonnée en Y du centre du photomultiplicateur situé sur la colonne i et la ligne j, Comme précédemment, on peut aussi écrire est la contribution au barycentre en X des 6 photomultiplicateurs de la colonne i, est la contribution au barycentre en Y des 6 photomultiplicateurs de la colonne i. On appelle barycentre brut P0 le résultat obtenu à l'aide des étapes a) et ) décrites ci-dessus, par opposition au barycentre pondéré. Une fois le barycentre brut P0 (X0, Y0) connu, on peut calculer la distance dol, du centre de chaque photomultiplicateur à P0 et pondérer la valeur N1,3 en calculant un nouvel N1,3 appelé N'1,3, tel q - tend vers zéro, lorsqu di,j devient grand (pour diminuer la contribution des photomultiplicateurs au fur et à mesure qu'ils sont plus loin du lieu de l'interaction, car le rapport signal/bruit de leur contribution devient de plus en plus mauvais). Un premier exemple de fonction F(d) est donné sur la figure 5A. Ce premier exemple correspond à des photomultiplicateurs carrés de 75 mm. Des valeurs de F, pour des valeurs particulières de d (avec un pas de 5 mm), sont données dans le tableau I ci-dessous. TABLEAU I d F d F 0 0,8 80 1,18 5 0,809 85 1,13 10 0,826 90 1 15 0,85 95 0,831 20 0,883 100 0,663 25 0,916 105 0,494 30 0,95 110 0,325 35 0,983 115 0,117 40 1,016 120 0,1 45 1,05 125 0,065 50 1,083 130 0,035 55 1,116 135 0,015 60 1,15 140 0 65 1,176 145 0 70 1,194 150 ~ 0 75 75 1,2 = - Un second exemple de fonction F(d) est donné sur la figure 5B. Ce second exemple correspond à des photomultiplicateurs hexagonaux de 60 mm. Des valeurs de F, pour des valeurs particulières de d (avec un pas de 5 mm), sont données dans le tableau II ci-dessous. TABLEAU II d F F 0 0,8 65 0,863 5 0,813 70 0,744 10 0,856 75 0,619 15 0,906 80 0,475 20 0,963 85 0,319 25 1,006 90 0,181 30 1,056 95 0,081 35 1,106 100 0,025 40 1,15 105 0,013 45 1,169 110 0 50 1,144 115 0 55 1,075 120 0 60 0,975 Du point de vue de la réalisation, le calcul du barycentre pondéré Pl est réalisé de la même manière que le barycentre brut POr après avoir remplacé Nl, par N'1,3. On fait donc suivre le calcul du barycentre brut par une opération de pondération avec la fonction F. Un dispositif ou système de calcul 76 pour la mise en oeuvre du procédé selon l'invention peut comporter trois ensembles représentés schématiquement sur la figure 6 et désignés respectivement par les références 78, 80 et 82. La structure du dispositif 78 permettant de déterminer P0 va être décrite de manière plus précise en liaison avec les figures 7 et 8. La figure 7 représente des moyens 90 associés à chaque colonne et dénommés par la suite opérateur colonne. Celui-ci reçoit, en plus des valeurs Ni,j des photomultiplicateurs de la colonne, les coordonnées XCi,j et YC1,3 des centres des photomultiplicateurs correspondants, par exemple fournies par le séquenceur de lecture 68. Les coordonnées en X ne sont pas obligatoirement identiques pour une même colonne car elles doivent tenir compte de la position réelle du photomultiplicateur au sein du champ de la gammacaméra. Il en va de même pour les coordonnées en Y. Dans l'exemple donné, chaque sortie de bus colonne est connecté à l'entrée d'un opérateur colonne 90. Chaque opérateur colonne 90 accomplit trois opérations, de préférence en parallèle. Une première opération consiste à calculer la contribution de la colonne à l'énergie. Par exemple, après avoir été initialisé en début de séquence, un accumulateur 92 fait la somme des valeurs N1,3 des 6 photomultiplicateurs de la colonne et stocke le résultat dans un registre 94 (RSEcol). Les sorties des 6 registres (RSEcoll à RSEcol6) sont regroupées sur un bus commun BECOL. Une deuxième opération consiste à calculer la contribution de la colonne au barycentre en X. Par exemple, après avoir été initialisé en début de séquence, un multiplieur-accumulateur 96 effectue la somme des contributions au barycentre en X des 6 photomultiplicateurs de la colonne, et stocke le résultat dans un registre 98 (RSXcol). Les sorties des 6 registres (RSXcoll à RSXcol6) sont regroupées sur un bus commun BXCOL. Une troisième opération consiste à calculer la contribution de la colonne au barycentre en Y. Par exemple, après avoir été initialisé, un second multiplieur-accumulateur 100 effectue la somme des contributions au barycentre en Y des 6 photomultiplicateurs de la colonne, et stocke le résultat dans un registre 102 (RSYcol). Les sorties des 6 registres (RSYcoll à RSYcol6) sont regroupées sur un bus commun BYCOL. A la fin des 6 temps de lecture, les 6 opérateurs colonne ayant effectué leur travail deviennent disponibles pour une nouvelle lecture puisque les résultats de la première lecture sont mémorisés. En parallèle à ces opérations de calcul, les valeurs Ni, des photomultiplicateurs ainsi que les coordonnées Xi1,3 et YC1,3 peuvent être mémorisées dans un système 104 de type FIFO de façon à pouvoir être utilisées par la suite. Un regroupement des contributions à l'énergie et aux coordonnées du barycentre en X et en Y est ensuite effectué. Ce regroupement va être décrit à l'aide de la figure 8 où les références 90-1, ..., 90-6 désignent 6 opérateurs colonne du type décrit ci-dessus en liaison avec la figure 7. Un accumulateur 106, après avoir été initialisé en début de séquence, alimenté par le bus BECOL, effectue la somme des six registres RSEcoll à RSEcol6 et stocke le résultat dans un registre 108 (ENERGIE) . Le contenu de ce registre représente la somme des contributions à l'énergie des 36 photomultiplicateurs entourant la position présumée, donc l'énergie de 1 'événement. Un second accumulateur 110, alimenté par le bus BXCOL, effectue la somme des six registres RSXcoli à RSXcol6, et stocke le résultat dans un registre 112 (RXN). Le contenu de ce registre représente Un troisième accumulateur 114, alimenté par le bus BYCOL, effectue la somme des six registres RSYcoll à RSYcol6, et stocke le résultat dans un registre 116 (RYN). Le contenu de ce registre représente Les registres RSEcol, RSXcol et RSYcol sont ensuite libérés de façon à pouvoir être utilisés par les opérateurs colonne, et les accumulateurs sont ainsi de nouveau disponibles pour traiter un nouvel événement. Enfin, les coordonnées X0 et Y0 du point d'interaction P0 de l'événement sont calculées en effectuant deux divisions à l'aide d'un diviseur 118 Xo=RXN/ENERGIE, et Yo=RYN/ENERGIE, et ceci en moins de 6 temps de lecture pour pouvoir libérer les registres de stockage 108, 112, 116. Les diviseurs intégrés pipelinés du commerce (de type RAYTHEON 3211 par exemple) sont capables d'assumer largement ces performances et permettent même de n'utiliser qu un seul boîtier, en effectuant les deux divisions successivement. On obtient donc la position P0 de l'événement dont les coordonnées X0 et Y0 sont stockées dans un registre 120 (RXo et RYo). Parallèlement aux divisions, l'énergie peut être pipelinée depuis le registre 108 vers un registre 122 de façon à libérer le registre 108 pour l'événement suivant. Une réalisation simple du dispositif 80 (calcul du barycentre pondéré : figure 6) est donnée en figure 9. Les valeurs de Niwjt Xi1,3, YC1,3, qui intervenaient dans le calcul du barycentre brut ont été mémorisées dans des mémoires FIFO désignées globalement par la référence 124 (on a déjà mentionné ci-dessus la mémoire 104 (figure 7) dans laquelle Nl,j est stockée). Le calcul est organisé selon les étapes 126-1, .... 126-6 suivantes, pour chaque opérateur pondération travaillant sur une colonne - 126-1 : récupération de la première valeur N1,3 et des coordonnées du centre du photomultiplicateur correspondant Xi1,3 et YC1,3 (première valeur écrite dans la FIFO, donc première valeur lue) et stockage dans un registre d'entrée 128 de l'opérateur de pondération. Parallèlement mise en mémoire 130, à l'entrée de l'opérateur, de X0 et Y0. Cette mémorisation n'est pas répétée pour les 5 acquisitions de Nl,j, XCi,j et YC1,3 suivantes puisque P0 reste le même. - 126-2 : calcul de dX=iXCi,j-X01, et parallèlement de dY=iYC1,3-Y0i, et mise en mémoire 130, 132, 134, de dX, dY, Nî-,3, XCi,j et YC1,3. Il y a ensuite libération des registres servant à l'étape 126-1, qui peuvent alors recueillir les valeurs relatives au photomultiplicateur suivant. Celui-ci est traité comme le précédent et ainsi de suite jusqu'au sixième. - 126-3 : calcul de (dX)2=dX*dX, et parallèlement de (dY)2=DY*DY, et mise en mémoire 136, 138, 140 de (dX)2, (dY)2, Nlj, XCi,j et YCl,j. Puis il y a libération des registres de sortie de l'étape 126-2, - 126-4 : calcul de d2=(dX) 2+(dY)2 et stockage de d2, N1,3, XC1,3 et YC1,3 dans des registres 142, 144 ; puis, libération des registres de sortie de l'étape 126-3. - 126-5 : adressage d'une EPROM 146 contenant la fonction F'=f' (d2), par le registre contenant d2. Ceci évite d'avoir à extraire la racine carrée de d2, sachant qu'il est facile d'obtenir F'=f'(d2) quand on connaît F=f(d). Il y a ensuite stockage de F', N,3, XC1, et YC1,3 dans des registres 148, 150 et libération des registres de sortie de l'étape 126-4. - 126-6 : calcul de N'1,3=F'*Ni,j et stockage de N'i,j, XC1,3 et YC1,3 dans des registres 152, 154 ; puis il y a libération des registres de sortie de l'étape 126-5. Ainsi découpé et pipeliné le calcul de N'1,3 est facilement réalisable car chaque pas de calcul est suffisamment simple pour être réalisé pendant la durée d'un pas de lecture (typiquement 100 nsec). Le troisième sous-système de calcul 82 (figure 6), pour calculer le barycentre pondéré X1, Y1, a une architecture du type de celle décrite ci-dessus en liaison avec les figures 7 et 8. La sortie du barycentre pondéré donne les nouvelles coordonnées X1, Y1 de la position de l'événement. On peut faire progresser la valeur de l'énergie parallèlement aux calculs ; on obtient en sortie finale, dans un même registre 88, l'énergie et les coordonnées de l'événement. Il reste à décrire comment le signal issu de chaque photomultiplicateur est détecté et traité, en en particulier comment une position présumée de 1 'événement peut être calculée. La figure 10 représente la partie du dispositif associée à un unique photomultiplicateur 60. Le photomultiplicateur 60 relié à un convertisseur courant-tension 262. En réponse à un événement détecté par le photomultiplicateur, on obtient un signal sur la sortie 264 du convertisseur courant-tension 262, par exemple du type de celui qui est illustré sur la figure 11A. Le graphique de la figure llA indique, en ordonnées, l'amplitude du signal correspondant à l'impulsion et, en abscisses, le temps. L'amplitude du signal et le temps sont indiqués en échelle arbitraire. to désigne l'instant de départ de l'impulsion fournie par le photodétecteur et tl l'instant où l'impulsion redevient quasiment nulle, après être passée par un maximum. A titre indicatif, la durée correspondant à l'intervalle t1 - to est de l'ordre d'une microseconde, dans le cas d'un photomultiplicateur d'une gamma-caméra couplé à un cristal de NaI(Te). Le signal analogique présent sur la borne de sortie 264 est dirigé vers un convertisseur analogique-numérique 266. Ce dernier échantillonne chaque impulsion du signal en un certain nombre d'échantillons n, comme illustré sur la figure 10B. Deux échantillons consécutifs sont séparés par un pas, ou intervalle d'horloge p (l'horloge fonctionnant à 1/p Hz). A titre d'exemple, le convertisseur échantillonne chaque impulsion du signal en n = 10 échantillons. Pour un signal de 1 microseconde, un échantillonnage est alors effectué toutes les 100 nanosecondes. Le convertisseur analogique-numérique 266 est, de préférence, un convertisseur rapide, de type flash pouvant fonctionner à une fréquence de l'ordre de 10 à 20 mégahertz. Le signal numérique issu du convertisseur analogique-numérique 266 dirigé vers un sommaXeur numérique 268. Ce sommateur effectue une somme glissante des échantillons qui lui sont transmis par le convertisseur analogique-numérique 266. La somme glissante est effectuée sur un nombre donné d'échantillons. Ce nombre prédéterminé est égal, par exemple, à 10. Pour chaque photodétecteur i,j, cette somme glissante, ou l'intégrale numérique du signal associé à l'événement correspond à la grandeur Ni,j déjà introduite ci-dessus. Parallèlement, le résultat de la sommation effectuée avec les moyens 268 est stocké dans un registre 271. La fonction de stockage peut etre composée de plusieurs registres pour permettre de mémoriser plusieurs événements temporellement très proches. La valeur de la somme glissante est dirigée vers des moyens de comparaison 270. La valeur de la somme glissante y est comparée avec une valeur seuil prédéterminée fixée à une entrée 272 du comparateur 270. Ce comparateur émet sur une sortie 274 un signal binaire, représentatif du résultat de la comparaison (par exemple, 0 si la valeur de la somme glissante est inférieure à la valeur de référence fixée et 1 si la valeur de la somme glissante est supérieure à la valeur de référence). De façon à limiter la durée de ce dépassement, celui-ci ne sera validé que pendant une fenêtre temporelle centrée sur le maximum de la somme glissante. Ceci permet de séparer des événements proches dans le temps mais géographiquement distincts sur le champ du détecteur. Cette fenêtre est positionnée en prenant comme référence l'instant de passage du signal codé par un maximum. Cette détection est réalisée par les moyens 288 en comparant la valeur courante de la sortie du codeur à la valeur précédente. Lorsque la valeur courante est inférieure à la valeur précédente, le comparateur 288 émet une impulsion. Cette impulsion est envoyée à un registre à décalage 290 dont on règle le retard n1 pour générer une fenêtre temporelle centrée sur le maximum de la somme glissante. Pour tenir compte de l'imprécision (plus ou moins un pas d'échantillonnage) de la détermination de la position du maximum du signal codé, la fenêtre temporelle sera activée pendant no pas d'échantillonnage avec no > 3 (par exemple nô=3), ce choix d'un minimum de trois garantissant un minimum de simultanéité des signaux de dépassement de seuil entre les photomultiplicateurs activés par un même événement. Une porte ET 292, dont les entrées sont le signal obtenu en sortie du comparateur 270, et le signal de sortie du registre à décalage 290, permet d'obtenir, sur sa sortie 294, un signal de dépassement de seuil à l'instant voulu par rapport au passage par le maximum du signal numérique. La figure 12 représente un dispositif, conforme à l'invention, pour le traitement des signaux issus de plusieurs photodétecteurs 60, 60-1, 60-2. Sur cette figure, des références identiques à celles de la figure 10 y désignent des éléments similaires ou correspondants. Sur cette figure, on voit qu'il est possible de prélever, en sortie du convertisseur courant-tension 262, un signal analogique 300, du type de celui qui est décrit ci-dessus en liaison avec la figure llA. Sur la figure 12, la référence 302 désigne globalement l'ensemble des signaux analogiques prélevés sur les autres convertisseurs courant-tension 262-1, 262-2, .... L'ensemble de ces signaux rentrent dans un sommateur analogique 298 qui délivre un signal S, somme de tous les signaux analogiques fournis par un certain nombre de photodétecteurs, par exemple par tous les photodétecteurs. Un dispositif 304 permet de délivrer une impulsion I lors du passage du signal S par son maximum. Ce dispositif 304 comporte, par exemple, un différentiateur (capacité, amplificateur et résistances entre l'entrée et la sortie de l'amplificateur) la sortie de ce différentiateur alimente un comparateur qui permet de détecter le passage à 0 de la sortie du différentiateur. L'impulsion I alimente l'entrée d'un registre à décalage 306 dont le pas p est réglé par l'horloge H. La sortie 307 de ce registre est dénommée impulsion de mémorisation et permet, en particulier, de déclencher le registre de mémorisation 271 correspondant au photodétecteur 60. Il déclenche également chaque registre de mémorisation associé à chaque photodétecteur. Le retard du registre à décalage 306 est réglé de façon à ce que le front montant du signal de mémorisation 307 soit synchrone de l'instant où l'on doit mémoriser les sommes dans les registres 271. L'ensemble des photodétecteurs 60, 60-1, 60-2, ... est réparti par exemple en un réseau bidimensionnel. Afin de repérer la position présumée (ou grossière) d'un événement par rapport à ce réseau bidimensionnel de photodétecteurs, on associe avantageusement une mémoire à accès lecture à une première direction de repérage dans le réseau de photodétecteurs et une mémoire à accès lecture à une seconde direction de repérage dans le réseau des photodétecteurs. Si on repère ce réseau par des lignes et des colonnes, on peut donc ainsi associer une mémoire à accès lecture pour repérer une coordonnée ligne et une mémoire à accès lecture pour repérer une coordonnée colonne . Plus précisément, dans un dispositif selon l'invention, du type ce celui illustré en figure 12, les sorties 294 qui représentent, lorsqu'elles sont actives, les photodétecteurs du centre de l'interaction, sont utilisées de la manière suivante - un circuit OU (402) regroupe les sorties de type 294 des photodétecteurs d'une même colonne et génère un signal 422 actif lorsqu'au moins une de ses entrées est active. Il y a autant de circuits de type 402 que de colonnes, - un circuit OU (412) regroupe les sorties de type 294 des photodétecteurs d'une même ligne et génère un signal 432 actif lorsqu'au moins une de ses entrées est active. Il y a autant de circuits de type 412 que de lignes. Les signaux de type 422 sont les adresses d'une PROM 276 qui est programmée de façon à fournir la coordonnée (280) de la position présumée par rapport aux colonnes. De même, les signaux de type 432 sont les adresses d'une deuxième PROM 277 qui est programmée de façon à fournir la coordonnée (281) de la position présumée par rapport aux lignes. La position présumée, représentée par le couple de valeurs (280, 281), est mémorisée dans un registre 322, en même temps que l'on mémorise la contribution de tous les photodétecteurs dans leurs registres respectifs (271). Cette mémorisation est déclenchée par le signal 307 généré par le registre 306. REVENDICATIONS 1. Procédé de détermination de la position d'un événement par rapport à un ensemble de N photodétecteurs, comportant les étapes suivantes a) numérisation du signal délivré par chaque photodétecteur, et calcul d'une valeur Nlz représentative de l'énergie délivrée par chaque photodétecteur, b) calcul, en fonction des N1,3 et de la position des photodétecteurs, d'une position brute P0 de l'événement, par rapport à l'ensemble des photodétecteurs, c) détermination de la distance d1,3 de chacun des photodétecteurs par rapport à la position P0, d) calcul d'une valeur corrigée N'.=F'(N ), où F' est une fonction * qui réduit (respectivement : ne modifie pas) la valeur N1,3 pour le photodétecteur correspondant à P0 et pour un certain nombre N1 de photodétecteurs autour de P0, * qui accroît, ou qui ne modifie pas (respectivement : accroit) la valeur N1,3 pour un certain nombre de photodétecteurs N2 situés autour des N1 photodétecteurs précédents, * qui tend vers 0 au-delà, e) calcul d'une nouvelle position P1 de l'événement, en fonction de la position des photodétecteurs et des N'l. 2. Procédé selon la revendication 1, où le calcul de la position brute P0 de l'événement est réalisé en calculant les coordonnées barycentriques (X0, Y0) dudit événement en fonction de Nlj et de la position (XC1,j, YCij) de chaque photodétecteur. 3. Procédé selon la revendication 1 ou 2, où le calcul de la position P2, de l'événement est réalisé en calculant les coordonnées barycentriques (X1, Y1) dudit événement en fonction des N'1,3 et de la position (XC1,3, YCi,j) de chaque photodétecteur. 4. Procédé selon l'une des revendications 1 à 3, comportant, avant l'étape e), et pour les photodétecteurs situés au bord du champ de N photodétecteurs, une étape e0) de modification de la valeur de la position (XC1,3, YCi,) le nouveau couple de valeurs (XC'ij, YC'l) étant tel qu'au moins l'une des deux inégalités suivantes est satisfaite :|XC'i,j,| > |XCi,j|, IYC'1,3I > iYC1,3 5. Procédé selon l'une des revendications 2 ou 3, les calculs de barycentre étant réalisés de manière séquentielle. 6. Procédé selon la revendication 2, la détermination des coordonnées barycentriques (X0, Y0) de l'événement comportant les sous-étapes suivantes bl) une sous-étape de détermination, pour chaque colonne i - de la contribution de la colonne à l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - de la contribution de la colonne au barycentre, en X, de l'événement, - de la contribution de la colonne au barycentre, en Y, de l'événement. b2) une sous-étape de détermination - de l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - des coordonnées barycentriques (X0, Y0) de 1 'événement par rapport aux N photodétecteurs. 7. Procédé selon la revendication 3, la détermination des coordonnées barycentriques (X1, Y2) de l'événement comporte les sous-étapes suivantes e1) une sous-étape de détermination, pour chaque colonne i - de la contribution de la colonne à l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - de la contribution de la colonne au barycentre, en X, de l'événement, - de la contribution de la colonne au barycentre, en Y, de l'événement. e2) une sous-étape de détermination - de l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - des coordonnées barycentriques (X , Y1) de 1 'événement par rapport aux N photodétecteurs. 8. Procédé selon l'une des revendications 1 à 7, comportant en outre, préalablement à l'étape b),une étape a'1)de détermination de la position présumée d'un événement. 9. Procédé selon la revendication 8, comportant en outre une étape a'2)de délimitation d'un sous-ensemble de N' photodétecteurs parmi l'ensemble de N photodétecteurs, autour de la position présumée de l'événement, seuls les signaux des N' photodétecteurs de ce sous-ensemble étant traités selon les étapes b, c, d et e. 10. Procédé selon l'une des revendications 1 à 9, les photodétecteurs étant des photomultiplicateurs d'une gamma-caméra. 11. Procédé d'imagerie en correction d'atténuation par transmission, mettant en oeuvre le procédé selon la revendication 10. 12. Procédé d'imagerie en PET en coïncidence mettant en oeuvre le procédé selon la revendication 10. 13. Dispositif pour la détermination de la position d'un événement, en particulier par rapport à un ensemble de N photodétecteurs, comportant a) des moyens (266, 268) pour numériser des signaux délivrés par chaque photodétecteur, et pour calculer une valeur N1,3 représentative de l'énergie du signal délivré par chaque photodétecteur, b) des moyens (76, 78) pour calculer une position brute P0 de l'événement, c) des moyens (80, 130, 132) pour déterminer une distance dlj de chacun des photodétecteurs par rapport à la position brute, d) des moyens (80, 146, 152) pour calculer d'une valeur corrigée N',,=F'(N1,), e) des moyens (82) pour calculer une nouvelle position Pl de l'événement, ces moyens étant commandés par les moyens pour calculer les valeurs corrigées N'1,3=F' (N1,3) 14. Dispositif selon la revendication 13, les moyens pour calculer la position brute PO de l'événement étant des moyens pour réaliser le calcul des coordonnées barycentriques dudit événement. 15. Dispositif selon la revendication 13 ou 14, les moyens pour calculer la nouvelle position P1 de l'événement étant des moyens pour réaliser un calcul barycentrique de cette nouvelle position. 16. Dispositif selon la revendication 13, comportant en outre des moyens d') pour modifier la valeur de la position (XC1,3, YC1,3) des photodétecteurs situés au bord du champ de photodétecteurs, en une position (XC'1,3, YC1,3) où au moins l'une des deux inégalités suivantes est satisfaite : |XC'i,j| > |XCi,j|, iYC'1,3i > YC1,3i 17. Dispositif selon l'une des revendications 13 à 16, comportant en outre - un ensemble de N photodétecteurs (60, 60-1, . . 60-2) disposés en lignes et en colonnes, - des moyens pour regrouper les photodétecteurs d'une même colonne sur un bus colonne (62), - des moyens pour regrouper les bus colonnes sur une bus série (64). 18. Dispositif selon la revendication 17, un opérateur, regroupant les moyens b) à e), étant connecté sur le bus série, et réalisant un traitement série des données. 19. Dispositif selon la revendication 17, un opérateur, regroupant les moyens b) à e), étant connecté aux bus colonnes, et réalisant un traitement parallèle des données. 20. Dispositif selon la revendication 13, comportant des moyens (90, 90-1, . . ., 90-6) pour déterminer, pour chaque colonne i - la contribution de la colonne à l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - la contribution de la colonne au barycentre, en X, de 1 ' événement, - la contribution de la colonne au barycentre, en Y de 1 'événement, et des moyens (106, 110, 114) pour déterminer - l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - les coordonnées barycentriques (X0, Y0) de l'événement par rapport aux N photodétecteurs. 21. Dispositif selon la revendication 15, comportant en outre des moyens pour b') déterminer, à l'aide des valeurs de signal pondéré N'ij, pour chaque colonne i - la contribution de la colonne à l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - la contribution de la colonne au barycentre, en X, de l'événement, - la contribution de la colonne au barycentre, en Y, de l'événement. c') déterminer, à l'aide des valeurs des contributions obtenues en b') - l'énergie totale induite par l'événement dans l'ensemble des photodétecteurs, - des nouvelles coordonnées barycentriques (X1, Y1) de l'événement par rapport aux N photodétecteurs. 22. Dispositif selon l'une des revendications 13 à 21, comportant en outre des moyens (70) pour détecter la position présumée d'un événement. 23. Dispositif selon la revendication 22, comportant en outre des moyens pour délimiter un sousensemble de N1 photodétecteurs parmi l'ensemble de N photodétecteurs, autour de la position présumée de 1 'événement. 24. Dispositif selon l'une des revendications 13 à 23, les photodétecteurs étant des photomultiplicateurs d'une gamma-caméra.