FR 2726091 A1 19960426 FR 9412484 A 19941019 Méthode d'analyse et de traitement de données sismiques réflexion pour la détermination d'un champ fin de vitesse de correction d'hyperbolicité. En exploration pétrolière, une méthode usuelle pour obtenir une image sismique du sous-sol est la sismique réflexion. Dans cette méthode, à partir de sources d'énergie appropriées, appelées émetteurs, on émet des ondes acoustiques, qui se propagent dans le sous-sol à explorer et se réfléchissent sur les différents réflecteurs qu'il renferme. Les ondes réfléchies sont enregistrées, en fonction du temps, sur des récepteurs adaptés, disposés à la surface du sol ou dans l'eau. Chaque enregistrement (ou trace) fourni par un récepteur est ensuite affecté à la position du point qui est situé au milieu du segment reliant l'émetteur au récepteur. I1 s'agit du tri en point milieu commun. Une technique de prospection sismique, devenue classique, est la couverture multiple. Dans une telle technique, les émetteurs et les récepteurs sont disposés à la surface du sol de telle sorte qu'un même point milieu regroupe plusieurs enregistrements. La série d'enregistrements associés au même point milieu forme ce qu'il est convenu d'appeler une collection d'enregistrements ou de traces en point milieu commun. L'ensemble des collections d'enregistrements est associé à une suite de points milieux différents situés, de préférence, le long d'une même ligne à la surface. Le traitement sismique permet, à partir de ces collections d'obtenir une image sismique dans le plan vertical passant par l'ensemble de ces points milieux. Le temps d'arrivée d'une onde enregistrée varie avec l'angle d'incidence 0, qui est l'angle entre la normale au réflecteur au point de réflexion, appelé point miroir, et la direction de l'onde incidente (descendante). Pour une même collection et un même point miroir, cet angle varie pour chaque enregistrement en fonction du déport x du récepteur par rapport au point milieu. Si l'on fait l'hypothèse classique d'un sous-sol homogène et isotrope, en couches planes et parallèles, les réflexions associées à chacun des réflecteurs du sous-sol, observées sur une collection d'enregistrements en point milieu commun s'alignent théoriquement le long d'hyperboles centrées à la verticale du point milieu et appelées indicatrices.De manière à réaliser la sommation des enregistrements de chaque collection, il est nécessaire d'appliquer une correction dépendant du temps, dite correction dynamique, qui a pour but de redresser les hyperboles pour les amener théoriquement à l'horizontale. Classiquement, la correction dynamique effectuée est une correction s' appuyant sur 1' équation suivante x2 t2 = to2 + (1) v2 dans laquelle: x est le déport, to est le temps de propagation avec réflexion pour un déport x nul entre émetteur et récepteur, V, qui est fonction du temps, désigne la vitesse moyenne de propagation des ondes dans le sous-sol et, t est le temps de propagation après réflexion associé à un couple émetteur/récepteur pour un déport x. Pour effectuer de manière satisfaisante les corrections dynamiques, il est nécessaire de connaître la loi des vitesses V(t) en chaque point milieu. A cet effet, des analyses de vitesse sont effectuées ponctuellement sur un nombre limité de collections de traces en point milieu commun. Les résultats font ensuite l'objet d'une double interpolation, en temps d'une part pour chacune des analyses, chaque analyse ne fournissant au maximum qu'une vingtaine de valeurs de la vitesse associée à une même verticale, et en abscisse, d'autre part, entre les analyses, ces dernières n'étant effectuées usuellement, que tous les 40 à 50 points milieux en moyenne, et ce en raison du fait que l'analyse est effectuée manuellement ce qui induit des temps d'analyse et des coûts de traitement relativement importants. L'analyse de vitesse classique consiste à appliquer successivement aux collections de traces en point milieu commun, pour les points milieux sélectionnés, des vitesses constantes pour effectuer les corrections dynamiques correspondantes, puis à sommer les traces corrigées pour chacune des vitesses utilisées et à retenir manuellement celles des vitesses conduisant à un maximum d'énergie de la trace somme.La précision du champ de vitesses obtenu par un tel procédé est insuffisante pour un bon nombre de traitements plus sophistiqués appliqués sur les traces (enregistrements) avant sommation, par exemple migration, inversion, mesures d'effets des variations de l'amplitude avec le déport, (désigné par AVO pour Amplitude Variation Versus Offset), car ces traitements sont affectés par les effets des interpolations en temps et en abscisse, par l'imprécision sur les valeurs de vitesse retenues et par une déformation du signal dû à la formule de correction dynamique (1). Dans un article intitulé "Normal moveout revisited Inhomogeneous media and curved interfaces", publié dans la revue GEOPHYSICS, Volume 53, N" 2, Février 1988, pages 143 à 157, Eric de Bazelaire a développé une autre méthode d'analyse de vitesses, utilisée pour la réalisation de sections somme améliorées, appelées sections "Polystack". Cette analyse consiste à construire un document appelé "bap", que l'on associe à une collection en point milieu commun de traces sismiques enregistrées. La "bap" associée à une collection de traces en point milieu commun est une autre collection de traces, dont chacune est le résultat de la sommation des traces de la collection point milieu après application à chacune de ces traces d'une correction de type statique (indépendante du temps) et différente d'une trace à l'autre. Ces corrections statiques, qui ont pour effet de décaler d'un même temps tous les échantillons d'une trace, sont représentatives de courbures prédéterminées.Lesdites corrections statiques sont définies par des hyperboles de correction répondant à la formule suivante x2 (t+t -t > 2 2 = tp2 + (2) v12 où: x est le déport, V1 est la vitesse de propagation des ondes dans la première couche du soussol exploré, t et to sont les temps de propagation avec réflexion entre émetteur et récepteur respectivement pour un déport x et pour un déport nul, tp, appelé temps de profondeur de mise au point, est la somme du temps to, (temps séparant 1' origine des coordonnées de l'apex de l'hyperbole de correction) et du temps séparant l'origine des coordonnées du centre de l'hyperbole, dont l'asymptote est contrôlée par une vitesse unique.Dans la formule cidessus, le terme en x2 pourrait être encore suivi d'au moins un terme d'ordre supérieur en x4 qui est négligé. De fait, les N traces d'une "bap" correspondent à une investigation selon N courbures différentes. La "bap" associée à une collection de traces pour un point milieu commun donné explore tout le champ des courbures hyperboliques possibles pour ledit point milieu, des plus concaves vers le bas (vitesses faibles), correspondant à des tp positifs faibles, aux plus concaves vers le haut (vitesses imaginaires), correspondant à des tp négatifs, en passant par la vitesse infinie (tp = m). Le domaine balayé étant très large, les "bap" comportent chacune un grand nombre de colonnes, généralement supérieur à 200. Bien qu'elle permette d'obtenir un champ de vitesses précis et continu, la méthode Polystack présente cependant certains inconvénients. Tout d'abord, c'est une méthode onéreuse, car la durée du traitement est longue compte tenu de la taille des "bap" (nombre de colonnes supérieur à 200). Ensuite, il existe des risques d'instabilité dû aux erreurs de pointé automatique sur les "bap". Enfin, cette méthode n'élimine en rien les multiples non différenciés des réels. La présente invention propose une méthode semi-automatique d'analyse et de traitement de données sismiques réflexion, qui permet de remédier aux insuffisances des méthodes antérieures précitées tout en conservant leurs avantages. En particulier, la méthode selon l'invention permet l'obtention, d'une part, d'un champ fin de vitesse, de meilleure résolution et, d'autre part, d'une section somme (stack) améliorée. La présente invention a pour objet une méthode de traitement des enregistrements ou traces de sismique réflexion à déport variable, en vue de l'obtention d'un champ fin de vitesse et/ou de traces sismiques composites. A partir des collections de traces en point milieu commun cette méthode nécessite de soumettre les traces de chacune des collections à un traitement de correction dynamique, et elle se caractérise en ce que: - on détermine pour l'ensemble des collections de traces corrigées dynamiquement les valeurs maximales des résidus positifs et négatifs de la correction dynamique par rapport à un temps T0 correspondant au déport nul.On détermine ensuite une plage d'analyse temporelle située de part et d'autre dudit temps To et dont la largeur est égale au minimum à la somme des valeurs absolues desdites valeurs maximales et au maximum à deux fois la valeur absolue du résidu maximum, - on construit une famille de 2n + 1 hyperboles de correction résiduelle d'hyperbolicité ayant chacune leur apex centré audit temps To et présentant, à la valeur du déport maximum, une valeur de temps égale à l'une de 2n + 1 valeurs de temps équidistantes prédéterminées sur la plage d'analyse, et incluant la valeur To et les valeurs extrêmes de ladite plage d'analyse, - on détermine 2n + 1 jeux de correction statique définis, pour chacun des déports, par les écarts en temps présentés par rapport audit temps To sur les 2n + 1 hyperboles de correction résiduelle d'hyperbolicité, - pour chaque collection de traces, on applique successivement à chacune des traces et pour chaque hyperbole, la statique associée au déport de ladite trace, et - on somme entre elles les traces ainsi corrigées statiquement, de façon à obtenir un ensemble de 2n + 1 traces somme caractérisant un champ de vitesse de correction. D'autres caractéristiques et avantages apparaîtront à la lecture d'un mode de réalisation de la méthode selon l'invention ainsi que des dessins annexés sur lesquels - la figure 1 est une représentation très schématique d'un ensemble d'émetteurs et de récepteurs pour l'émission et la réception/enregistrement d'ondes se propageant dans une première couche du sous-sol à explorer, - la figure 2 est une représentation schématique d'un ensemble de traces sismiques synthétiques en fonction du déport des récepteurs, - la figure 3 représente une collection d'enregistrements réels, - la figure 4 représente la collection de traces de la figure 3, corrigées dynamiquement, - la figure 5 représente schématiquement un échantillon d'une famille d'hyperboles de correction résiduelle d'hyperbolicité, - la figure 6 représente un domaine d' investigation dans une plage d'analyse, - la figure 7 représente très schématiquement une BAP selon l'invention, - la figure 8 représente très schématiquement et empiriquement une succession de maxima d'amplitude sélectionnés sur la BAP de la figure 7 selon l'axe des temps, - les figure 9 et 10 représentent schématiquement respectivement les résultats d'une analyse de vitesse classique et selon l'invention, - la figure 1 1 est une représentation schématique d'une trace somme composite obtenue à partir de la BAP de la figure 7. Dans le dispositif schématisé sur la figure 1, au couple émetteur Sl/récepteur R1, est associé la trace sismique E1 de la figure 2 de déport (offset) minimum. Au couple émetteur S2/récepteur R2 est associé la trace E2 de déport supérieur et ainsi de suite jusqu' au couple émetteur SQ/récepteur RQ associé à la trace EQ liée au déport maximum. Les réflexions associées à chaque limite de couches telle que H, du modèle géologique sont matérialisées sur chacun des enregistrements synthétiques de la figure 2 par une juxtaposition de réponses s'organisant le long d'indicatrices, dont seules quatre C1 à C4 sont représentées sur la figure 2. Les indicatrices C1 à C4 sont des branches d'hyperboles positives, dont les asymptotes sont centrées au centre de coordonnées. Dans le cas de la figure 2, l'équation des indicatrices caractérisant le temps de la propagation de l'onde émise en un point S et reçue en un point r après réflexion à la limite de couches (ou réflecteur) i est x2 Ti (X) = Tio2 + (3) V52 où: X est le déport, Ti et Tio sont les temps d'arrivée de l'onde respectivement au récepteur au déport X et pour le déport nul (récepteur et émetteur placés en un même point en surface) et; VS (Vitesse de sommation "stack") est la vitesse moyenne apparente de propagation dans le milieu traversé par l'onde au-dessus du réflecteur i. VS s'exprime simplement en fonction des vitesses moyennes de propagation dans chacune des couches traversées par l'onde, uniquement dans le cas de couches planes et parallèles. Les corrections dynamiques, qui sont appliquées avant toute sommation de l'information contenue sur les collections d'enregistrements associées à une même verticale, consistent à corriger lesdits enregistrements des effets d'obliquité des trajets de l'onde dans le sous-sol, tels que le trajet S2PR2 sur la figure 1, pour les ramener théoriquement à des trajets verticaux MPM. Ces corrections ont pour effet d'amener les indicatrices théoriquement à l'horizontale, position pour laquelle la sommation des traces corrigées est optimale pour 1' information portée sur les indicatrices. La reconnaissance directe de la forme des indicatrices n'étant pas aisée sur des collections d'enregistrements réels, telles que celle de la figure 3, on emploie pour cette reconnaissance la méthode indirecte suivante - on fait une hypothèse sur la forme des indicatrices des réflexions, telles que I1, I2, I3, - parmi les courbes qui répondent à cette hypothèse, on recherche celles qui optimisent la sommation des traces corrigées dynamiquement à partir de ces courbes. En sismique classique, le seul paramètre que l'on fait varier dans l'équation de propagation (3) est la valeur de la vitesse moyenne apparente VS. Un balayage de vitesses apparentes permet de définir une famille de courbes répondant à l'hypothèse de couches planes et parallèles. Le procédé d'analyse de vitesse classique, permet de sélectionner parmi ces courbes celles qui optimisent la sommation des traces. Les résultats de l'analyse de vitesse classique sont constitués par la donnée d'une dizaine ou davantage de couples vitesse-temps, les vitesses VS étant celles qui sont associées aux courbes optimisant la sommation des traces, et les temps To correspondants. Les valeurs de vitesses Vs sont ensuite interpolées linéairement en temps de façon à obtenir une fonction Vs(t) associée au point milieu étudié. On effectue ensuite entre les résultats des différentes analyses de vitesse consécutives, une interpolation linéaire en abscisse x, le résultat final étant l'obtention d'un champ de vitesses V(x,t). Dans le procédé selon l'invention, on applique dans un premier temps des corrections dynamiques en utilisant soit la vitesse Vs obtenue comme indiqué précédemment, soit une vitesse V's obtenue par un champ de vitesse V' (x,t) connu a priori. Pour cela, on affecte à l'amplitude de chaque échantillon de chacune des traces enregistrées de déport X, non plus son temps initial T mais le temps To qui lui correspond, défini par la relation x2 T2 o = T2 ~ V2s VS étant V(X,T) ou V'(X,T) Dans le cas où les To calculés ne sont pas des multiples du pas d'échantillonnage, on effectue une interpolation entre les valeurs successives calculées. La validité de l'opération décrite ci-dessus est évidemment fonction de l'hypothèse faite au départ sur la structure du sous-sol. Le résultat de l'application de corrections dynamiques classiques sur l'exemple réel de la figure 3 met en évidence, sur la figure 4, l'existence de résidus de courbure, par exemple sur les indicatrices I'2 et I'3, qui sont d'autant plus importants que la géométrie réelle du sous-sol s'éloigne des hypothèses faites. Dans ce cas, les résultats d'analyses de vitesse seront erronés et la sommation effectuée de manière classique, à l'aide des résultats de ces seules analyses, sera dégradée. L'invention se propose dans une deuxième phase de réduire ces résidus de courbure afin, d'une part, de déterminer un champ de vitesse fin, continu et de meilleure résolution ainsi qu'une sommation améliorée. n convient tout d'abord de définir les équations permettant de calculer les corrections résiduelles à appliquer aux indicatrices. Le traitement optimal consiste à appliquer l'équation dite "avec retard" notée P SCAN, inspirée des lois de l'optique x2 (t+tr) 2 = (to+tr)2 + - (5) V12 où: to est le temps séparant le centre de coordonnées O de l'apex A de l'hyperbole, tr désigne le temps séparant le centre des coordonnées O, au centre de symétrie de l'indicatrice (point D pour l'hyperbole 51), V1 est la vitesse moyenne ou mieux la vitesse la plus faible du premier milieu traversé et, x représente le déport (figure 5). Cette équation définit une famille d'hyperboles mieux adaptée que la famille d'hyperboles définie par l'équation classique (1), aux milieux géologiques de géométrie quelconque présentant une symétrie cylindrique (ou perpendiculairement à l'axe du profil). Une variation du paramètre tr se traduit, pour une courbure donnée des hyperboles, par une translation de l'hyperbole le long de l'axe des temps et correspond, en sismique, à l'application d'une statique. En effectuant le changement de variable tp = to + tr (où tp par analogie avec l'optique est assimilable à une profondeur de mise au point), I'équation précédente devient: x2 (t+tp-to) 2 = tp2 + (6) V12 comme indiqué précédemment en (2) où 1 tp-to est la courbure de 1' indicatrice. La correction de courbure dynamique est complétée selon l'invention, par une correction statique qui décale d'un temps 8t l'ensemble des échantillons constituant chacune des traces. Cette opération est très rapide sur un ordinateur vectoriel ou muni d'un processeur de matrices. ll devient ainsi possible de l'exécuter, non plus comme pour les analyses de vitesse dynamiques tous les m kilomètres mais avec un pointé manuel des vitesses et une double interpolation, ceci de manière automatique pour tous les échantillons de toutes les traces et pour un large éventail de courbures d'hyperboles. Ce procédé original n'implique pas d'étirement de traces en plus par rapport à la correction dynamique ; en outre il devient possible de rechercher des variations de vitesses aussi bien positives que négatives.Tous les événements, tels que réels, multiples, diffractions, etc., se présentant sous la forme d'hyperboles, reçoivent théoriquement un traitement égal, à condition d'être recherchés délibérément. Les multiples, se manifestant par des courbures bien différentes de celles des réflecteurs réels environnants, seront éliminés par le traitement selon l'invention, contrairement à ce qui se passe dans les procédés de l'art antérieur, pour peu que la plage d'analyse choisie soit suffisamment étroite. Pour mettre en oeuvre la deuxième phase de traitement, il convient tout d'abord de définir la hauteur en temps (millisecondes) d'une plage d'analyse, qui sera utilisée sur l'ensemble des enregistrements traités. On détermine empiriquement la hauteur approchée de la plage d'analyse en doublant par exemple le résidu de courbure maximum par rapport à l'horizontale (correspondant à une courbure infinie) observable sur les collections corrigées dynamiquement. Au déport maximum Xmax sur la figure 4, par exemple, l'écart maximum est observé pour l'indicatrice I'3 au déport maximum et a environ pour valeur AT= 100ms. On fixe de manière avantageuse la hauteur de cette plage à 2AT soit 200ms. Dans une étape suivante, on détermine le nombre 2n+ 1 d'hyperboles à sélectionner dans la plage d'analyse et, pour le déport Xmax, le pas en temps séparant les différentes hyperboles étudiées. Pour un échantillonnage correct de l'information la théorie des signaux définis un nombre 2n+1 suffisant d'hyperboles couvrant la plage d'analyse 2AT.De façon pratique, on effectue un échantillonnage en prenant 2#T 2n = -- (7) K B ou n = AT.B K où K est une constante égale au plus à #2/2 et B est la bande passante de la sismique traitée ; la valeur du rapport n est prise entière et par excès ; pour la figure 4 la valeur de B est égale à 50Hz, K est égal à 0,5 et 2n+ 1 est égal à 21 pour une plage d'analyse de 200ms. Le pas entre hyperboles pour le déport Xmax est déterminé par p = AT/n. Dans l'exemple précité, p est égal à lOms. Les valeurs de Tp associées aux 2n+1 hyperboles servant aux corrections statiques et à la constitution d'un document appelé BAP, selon l'invention, sont données par l'équation. Xmax (Tp+Gmax) 2 = Tp2 + (8) V12 où bmaX prend successivement les 2n+ 1 valeurs multiples de p couvrant la plage d'analyse -np à +np, X et V1 étant connus par ailleurs. Un tel jeu d'hyperboles apparaît sur la figure 6. Chacune de ces hyperboles 61 à 65, servant à la correction des résidus de courbure sur la collection de traces déjà corrigée dynamiquement, est caractérisée par un indice, appelé indice lTP, variant de -n à +n, en liaison avec l'écart 6 qui le caractérise au déport Xmax par rapport à 1' axe horizontal défini par la valeur Tp=m. A titre d'exemple, on a représenté sur la figure 6 les hyperboles 61 à 65 caractérisées respectivement par les lTP -10, -5, O, +5 et +10, l'hyperbole 61 présentant un écart maximum négatif de -lOOms pour le déport Xmax et l'hyperbole 65 présentant un écart maximum positif de + loOms pour le même déport Xmax par rapport à la valeur prise pour le déport nul. Ces écarts maxima constituent les bornes de la plage d'analyse. Une telle famille d'hyperboles présente comme caractéristiques que leurs asymptotes sont parallèles entre elles comme illustré sur la figure 5, l'apex A étant le même. Dans une étape suivante, on calcule, à partir des 2n+1 équations des hyperboles P SCAN déterminées à l'étape précédente, les 2n+ i jeux des statiques qui seront appliquées à chacune des traces de la collection. Un jeu de statiques pour une hyperbole, qui est caractérisée par son Tp, est constitué de 1' ensemble des 6 défini par 1' équation x2 (Tp+#) = Tp2 + . (9) V12 X prenant les différentes valeurs successives des déports caractérisant chacune des traces. A titre d'exemple, on a indiqué sur la figure 6 la valeur de 6 pour le déport xj et l'hyperbole 61 d'indice lTP= -10. Pour chaque courbure caractérisée par son indice ITP (ou son Tp correspondant), on applique aux échantillons de chacune des traces de déport xi, la statique 6(xi) associée définie par l'équation (9) pour le Tp considéré. On obtient ainsi une collection de traces corrigées statiquement, que l'on somme de façon à obtenir une trace somme primaire caractérisée par son indice m ou la valeur de Tp. Cette opération est effectuée pour chaque m. On obtient ainsi une nouvelle collection de traces sommes ordonnées suivant les valeurs croissantes des m. Une telle collection est appelée BAP ou BAP DELTASTACK. Une BAP DELTASTACK est représentée schématiquement et à titre d'exemple sur la figure 7. Cette BAP comprend les 21 traces sommes primaires d'indice ITP O, +1 à +10 et -1 à -10. Une telle BAP est construite pour chacune des collections de traces corrigées après que cellesci aient été corrigées statiquement comme indiqué ci-dessus à partir des 2n+1 jeux de statiques calculés pour l'ensemble des données traitées. On observe sur les traces sommes primaires de chacune des BAP des pics d'amplitude.Par exemple, la trace somme primaire 70 d'indice m=-3 sur la figure 7, présente trois pics significatifs 71 à 73 situés approximativement à 400ms, 1350ms et 1750ms, respectivement. L'étape suivante du procédé selon l'invention consiste à pointer sur les BAP les maxima d'amplitude significatifs. Une manière de procéder pour cela consiste, par exemple, à élaborer dans un premier temps l'enveloppe d'amplitude pour chaque trace somme primaire de la BAP. On peut ensuite considérer la BAP comme une grille de valeurs d'amplitude indexées en temps et indices m et appliquer un opérateur à deux dimensions de recherche de maximum d'énergie. La recherche des maxima d'énergie sur la BAP consiste, en travaillant à une dimension, à élaborer une trace représentative de l'énergie maximum en fonction du temps, construite en gardant pour chaque temps, le maximum des 2n+ 1 valeurs d'amplitude sur les 2n+ 1 traces de la BAP au temps considéré.On conserve en mémoire dans l'ordinateur l'indice m de la trace somme de la BAP portant la valeur maximum. Une telle trace est représentée très schématiquement en fonction du temps sur la figure 8. Cette trace 80 présente des maxima 81 à 85 que l'on pointe à l'aide d'une fenêtre que l'on fait glisser le long de l'axe des temps. Seuls les pics que l'on peut centrer sur ladite fenêtre, tels que les pics 81, 83 et 85 sur la trace 80, sont sélectionnés. Quel que soit le mode de pointé choisi, dans le mode de réalisation préférentiel décrit, on fait en sorte qu'il n'y ait pas deux maxima sélectionnés associés à un même temps sur la BAP. Dans le cas d'un pointé à l'aide d'un opérateur à deux dimensions, la condition précédente est satisfaite si la largeur de l'opérateur est égale, à la largeur de la BAP. Dans le type de pointé à une dimension (figure 8), cette condition est satisfaite de fait puisqu'on ne choisit par temps qu un maximum. Avantageusement, la largeur de la fenêtre ou la hauteur de l'opérateur à deux dimensions est égale à 2/B. La détermination des maxima des BAP et des paramètres (temps et Tp) associés à ces maxima constitue un premier résultat du procédé selon l'invention. Ces paramètres permettent, d'une part, la détermination d'un champ fin de vitesses de sommation en tout point milieu et, d'autre part, l'élaboration d'une section somme restituant mieux les signaux réfléchis qu'une section somme (stack) classique utilisant uniquement la phase de correction dynamique des collections de traces en point milieu commun. On montre qu'en première approximation, la vitesse de correction globale Vf peut être calculée à partir de la formule suivante: To Vf = VS -V3S x (10) 2.V12 T p dans laquelle VS est la vitesse de correction dynamique initiale, V1 est la vitesse des ondes dans la première couche du milieu exploré T0 est le temps au déport nul, Tp est le temps de la profondeur de mise au point. Tous les paramètres de l'équation (10) étant connus, il est possible de calculer pour chacun desdits maxima sélectionnés sur chacune des BAP la valeur Vf à partir des Tp correspondants. On associe à chaque valeur Vf le temps To qui lui correspond. Le nombre L de couples (Vf,To) est variable d'une BAP à l'autre. L'ensemble des couples (Vf,To), permet de déterminer, pour chaque point milieu, une nouvelle loi de vitesse. De manière générale, le procédé selon I' invention permet d'obtenir par point milieu un nombre de valeurs 1 de vitesses Vf très supérieur au nombre de valeurs obtenu par analyse de vitesse classique, usuellement compris entre 8 et 20. A titre d'illustration, on comparera sur les figures 9 et 10 les résultats d'une analyse de vitesse classique (figure 9) et d'une analyse de vitesse selon l'invention (figure 10), toutes deux obtenues à partir de la collection de traces de la figure 3. Pour l'obtention d'un champ fin de vitesse V" (x, t), la connaissance de la loi de vitesse Vf pour chaque point milieu permet de réduire l'opération de calcul du champ de vitesse à une simple interpolation en temps. Le résultat du pointé des maxima 71 à 74 sur la BAP de la figure 7, permet également la construction d'une section temps dont chacune des traces, pour chaque point milieu du profil traité est constitué de la façon suivante : on sélectionne les portions 111 à 114 des traces somme primaires 70 centrées sur les maxima 71 à 74, de durée prédéterminée en temps (matérialisée sur la figure 7 par des petits tirets verticaux), inférieure ou égale à la hauteur en temps de la fenêtre glissante utilisée pour le pointé des maxima de la figure 8. On génère une trace 110 composite (figure 11) associée au point milieu en accolant sur un même axe des temps les portions 111 à 114 ainsi sélectionnées, en conservant la position de ces portions dans le temps et en les reliant par des portions linéaires de 1' espace BAP. Suivant une autre variante, une partie du traitement consiste à appliquer successivement à chaque trace de chaque collection traitée dynamiquement, 2n+1 jeux de corrections statiques définis, pour le déport correspondant à la trace, par les écarts en temps présentés par rapport à To sur les 2n+1 hyperboles de corrections statiques ; puis on regroupe les traces corrigées associées à chaque point milieu en 2n+ 1 groupes constitués, chacun, des traces ayant subi les corrections statiques correspondant à l'une des hyperboles de correction et à sommer les traces corrigées de chaque groupe pour obtenir un ensemble de 2n+ 1 traces sommes primaires correspondant aux 2n+ 1 hyperboles de corrections statiques, ledit ensemble constituant l'ensemble de traces sismiques caractérisant le champ fin de vitesse de corrections pour le point milieu considéré. REVENDICATIONS 1. Méthode de traitement des enregistrements de traces de sismique réflexion à déport variable, en vue de l'obtention d'un ensemble de traces utilisables pour la détermination, notamment d'un champ fin de vitesse et/ou de traces sismiques composites, laquelle méthode est du type dans lequel, à partir desdites traces sismiques enregistrées, on constitue des collections de traces en point milieu commun et on soumet les traces de chacune des collections à un traitement de correction dynamique, et elle est caractérisée en ce qu'on:: - détermine pour l'ensemble des collections de traces corrigées dynamiquement les valeurs maximales des résidus positifs et négatifs de la correction dynamique par rapport à un temps To correspondant au déport nul, puis on détermine une plage d'analyse temporelle située de part et d'autre dudit temps T0 et dont la largeur est égale au minimum à la somme des valeurs absolues desdites valeurs maximales et au maximum à deux fois la valeur absolue du résidu maximum, - on construit une famille de 2n+1 hyperboles de correction résiduelle d'hyperbolicité ayant chacune leur apex centré audit temps To et présentant, à la valeur du déport maximum, une valeur de temps égale à l'une de 2n+1 valeurs de temps équidistantes prédéterminées sur la plage d'analyse et incluant la valeur To et les valeurs extrêmes de ladite plage d'analyse, - on détermine 2n+1 jeux de corrections statiques définis, pour chacun des déports, par les écarts en temps présentés par rapport audit temps To sur les 2n+ i hyperboles de correction résiduelle d'hyperbolicité, - pour chaque collection de traces, on applique successivement à chacune des traces et pour chaque hyperbole, la statique associée au déport de ladite trace, et - on somme entre elles les traces ainsi corrigées statiquement, de façon à obtenir un ensemble de 2n+l traces somme caractérisant un champ de vitesses de correction. 2. Méthode selon la revendication I, caractérisée en ce que les corrections des effets d'hyperbolicité réalisées sur les traces des collections en point milieu commun sont effectuées à partir des résultats d'analyses de vitesse conventionnelles en un nombre de points milieux prédéterminés. 3. Méthode selon la revendication 1, caractérisée en ce que les corrections des effets d'hyperbolicité réalisées sur les traces des collections en point milieu commun sont effectuées à partir d'un champ de vitesse donné a priori. 4. Méthode selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisée en ce que deux hyperboles consécutives quelconques de la famille des 2n+ 1 hyperboles de correction résiduelle d'hyperbolicité sont séparées, à la valeur prédéterminée du déport maximum, par un écart constant en temps At qui est égal à la valeur entière la plus proche par excès de la valeur du rapport K/B, où K est un coefficient au plus égal à 42/2 et B est la bande passante des enregistrements en point milieu commun. 5. Méthode selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisée en ce que la famille d'hyperboles de correction statique est définie par l'équation: x2 (T-To + Tp)2 - Tp2 + V12 dans laquelle X est le déport, T et T0 désignent les temps de propagation avec réflexion entre émetteur et récepteur respectivement pour un déport X et pour un déport nul, la différence (T-To) représentant la valeur de la correction statique fonction du déport X, Tp, appelé temps de profondeur de mise au point, est la somme du temps To et du temps séparant l'origine des coordonnées du centre de l'hyperbole et V1 désigne la vitesse de propagation des ondes émises dans la première couche du sous-sol exploré. 6. Méthode selon la revendication 5, permettant la détermination semi-automatique d'un champ fin de vitesses de corrections, caractérisée en ce que l'on effectue un pointé des maxima sur chacun des ensembles de traces sismiques constitués des 2n+ 1 traces sommes primaires, en appliquant sur la totalité des traces de l'ensemble considéré une fenêtre glissante de hauteur en temps prédéterminée, de préférence égale à 2/B, et en ne retenant dans cette fenêtre que les maxima centrés, chaque maximum étant associé à une valeur de T0 et de Tp, puis on calcule la vitesse Vf correspondant au couple temps (To, Tp) par la relation: To Vf = VS - V53 2V12Tp où VS est la vitesse utilisée dans le traitement de corrections dynamiques. 7. Méthode selon l'une des revendications 1 à 6, permettant la détermination d'une section somme améliorée, caractérisée en ce que l'on effectue un pointé des maxima sur chacun des ensembles de traces sismiques constitués des 2n+1 traces sommes praires, en appliquant sur la totalité des traces de l'ensemble considéré une fenêtre glissante de hauteur en temps prédéterminée, de préférence égale à 2/B, en ne retenant dans cette fenêtre que les maxima centrés, on sélectionne les portions de traces sommes primaires centrées sur ces maxima et de hauteur prédéterminée en temps, de préférence égale à la hauteur en temps de la fenêtre glissante utilisée pour le pointé des maxima, et on génère une trace somme composite associée au point milieu correspondant à l'ensemble des 2n+ 1 traces sommes primaires traitées en replaçant sur un même axe des temps les portions ainsi sélectionnées sur les 2n+ 1 traces sommes primaires en conservant la position de ces portions dans le temps.