FR 2673491 A1 19920904 FR 9102478 A 19910301 RESONATEUR OPTIQUE ET OSCILLATEUR LASER EN ANNEAU A ELEMENTS POLARISANTS La présente invention concerne un résonateur optique en anneau à éléments polarisants. Elle s'applique notamment à la réalisation d'oscillateurs lasers à milieu amplificateur solide. On connaît l'avantage procuré par l'emploi d'un résonateur optique en anneau unidirectionnel pour la réalisation d'un oscillateur laser utilisant au mieux l'énergie emmagasinée dans un milieu amplificateur, notamment solide. On rappelle tout d'abord qu'un laser à résonateur en anneau comporte une cavité optique formée par plusieurs miroirs et par une lame de sortie, dite "semi-transparente", disposés entre eux pour faire circuler la lumière selon un trajet fermé ; a priori, la lumière créée par excitation du milieu amplificateur peut circuler dans deux sens contrarotatifs et être extraite par la lame de sortie selon deux axes sécants, le plus souvent orthogonaux entre eux. I1 est donc théoriquement possible d'extraire du résonateur deux faisceaux laser simultanément.En fait, il s'avère qu'il faut toujours rendre unidirectionnel ce type de laser afin, en particulier, de favoriser l'amplification d'une seule des deux ondes lumineuses au détriment de l'autre, avec des avantages évidents sur l'énergie extraite sur cette onde. On a ainsi proposé de disposer un miroir de renvoi à l'arrière de la lame semi-transparente, juste dans l'alignement de l'un des deux faisceaux pouvant s'établir dans le résonateur. Dans ce dispositif, le miroir de renvoi change ainsi le sens de l'une des deux ondes lumineuses, dénommée conventionnellement "onde -" ou "onde négative", qui, après avoir à nouveau traversée la lame semi-transparente, circule dans le résonateur optique exactement dans le même sens que l'autre onde lumineuse, dite conventionnellement "onde +" ou "onde positive". De ce fait, seules "l'onde +" et "l'onde - réfléchie" peuvent être extraites du résonateur, avec une énergie dépendant directement des coefficients de réflexion R et de transmission T de la lame semi-transparente.Par ailleurs, comme le milieu amplificateur est alors sollicité majoritairement par des ondes circulant dans le même sens, l'inversion de population des niveaux d'énergie quantiques, créée par l'excitation de ce milieu amplificateur, est mieux exploitée ; il en résulte, d'une part, une amélioration de la qualité optique du faisceau laser extrait - et en particulier, on constate le plus souvent que l'énergie du faisceau est concentrée sur un nombre de modes de propagation optique plus restreint (cet effet est dénommé "compétition entre modes") -, et d'autre part, une augmentation de l'énergie extraite pour une même excitation du milieu amplificateur. Une analyse détaillée du fonctionnement du résonateur en anneau à lame semi-transparente décrit cidessus montre que l'efficacité du miroir de renvoi n'est pas totale. En effet, après avoir été réfléchie sur le miroir, l'onde négative traverse à nouveau la lame semitransparente et, comme cette dernière présente, par définition, un coefficient de transmission T différent de 1, une fraction seulement de l'onde négative réfléchie peut pénétrer dans la cavité en anneau et venir renforcer l'onde positive ; la fraction complémentaire de l'onde négative réfléchie est directement extraite du résonateur au niveau de la lame semi-transparente, emportant avec elle un pourcentage égal à R (le coefficent de réflexion de la lame semi-transparente) de l'énergie totale de ladite onde négative réfléchie. Or, la majorité des résonateurs optiques sont normalement conçus pour qu'un pourcentage important de l'énergie disponible du fait de l'excitation du milieu amplificateur reste à l'intérieur du résonateur, de manière à entretenir les oscillations laser. Par conséquent, le coefficient de transmission T de la lame semi-transparente est beaucoup plus faible que son coefficient de réflexion R et, typiquement, T vaut 0,2 (R étant donc égal à 0,8). Ainsi, on s'aperçoit que 80% de l'énergie totale de l'onde négative réfléchie par le miroir de renvoi ne pénètre pas dans la cavité en anneau ; elle n'a donc qu'un effet très limité sur le "renforcement" de l'onde positive. La présente invention vise à remédier à cet inconvénient en proposant un résonateur optique en anneau à éléments polarisants particulièrement destiné à la réalisation d'un oscillateur laser, caractérisé en ce qu'il comporte - une cavité optique en anneau délimitée par plusieurs miroirs et au moins un élément polarisant rectiligne disposés de manière à définir un trajet optique fermé sur lui-même, - au moins un dispositif de renvoi disposé derrière ledit élément polarisant pour renvoyer sur elle-même l'une des deux ondes lumineuses pouvant circuler dans ladite cavité, - et au moins un élément optique, du type d'une lame de phase, interceptant le trajet optique fermé des ondes lumineuses dans ladite cavité, et dont l'orientation de la direction privilégiée permette notamment de contrôler le pourcentage d'énergie extraite hors du résonateur. La compréhension détaillée de l'invention nécessite d'effectuer quelques rappels et de donner quelques définitions élémentaires. On rappelle tout d'abord que la polarisation d'une onde électromagnétique plane (cas des ondes lumineuses) est définie par l'orientation dans l'espace de son vecteur champ électrique ; pour un laser, cette polarisation peut être décomposée arbitrairement comme somme de deux composantes rectilignes, prises selon des axes orthogonaux entre eux. Il est souvent employé les termes d'onde "s" et d'onde "p" pour désigner conventionnellement ces deux composantes. En faisant interagir une onde polarisée avec un élément polarisant, il est possible de faire en sorte qu'une seule des composantes "s" ou "p" soit transmise, l'autre composante étant tout simplement réfléchie sur elle-même (ce dernier point est une conséquence obligatoire du principe général de conservation de l'énergie). Par exemple, on peut supposer que l'élément polarisant, disposé en lieu et place d'une lame semitransparente pour extraire un faisceau laser d'un résonateur en anneau, réfléchisse les composantes "s" des ondes électromagnétiques positive et négative circulant de manière contrarotative dans ladite cavité, les composantes "p" de ces deux ondes étant, à l'inverse, transmises en totalité par ledit élément polarisant. Selon l'invention, seule la composante "p" de l'onde négative traverse donc l'élément polarisant et vient se réfléchir sur le dispositif de renvoi prévu à cet effet à l'extérieur de la cavité en anneau. Comme le miroir de renvoi est supposé n'introduire aucune dépolarisation, l'onde négative extraite conserve, après réflexion, sa polarisation selon "p" et peut traverser à nouveau l'élément polarisant en totalité. Ainsi, conformément à l'avantage principal et inattendu de la présente invention, l'onde négative réfléchie sur elle-même par le miroir de renvoi est intégralement renvoyée dans la cavité en anneau ; elle peut donc être amplifiée à nouveau par le milieu amplificateur avant d'être extraite, après un nouveau tour dans ladite cavité, par l'élément polarisant. Bien entendu, on suppose que les miroirs de la cavité ainsi que le milieu amplificateur n'induisent aucune dépolarisation de l'onde négative. Un tel principe présente encore une efficacité très minime, voire certains dangers, et il s'avère en fait obligatoire d'introduire dans la cavité au moins une élément optique interceptant le trajet optique fermé des ondes lumineuses dans la cavité en anneau et modifiant les polarisations des ondes positive et négative. Par exemple, on pourrait employer une simple lame de phase.En effet, si aucun élément optique modifiant la polarisation n'était introduit dans la cavité en anneau, seules les composantes "s" des ondes positive et négative circuleraient à terme dans le résonateur, tandis que toute l'énergie initialement disponible sur les composantes "p" desdites ondes aurait été extraite - dès le premier tour pour la composante "p" de l'onde positive, - et au second tour pour la composante "p" de l'onde négative (retard introduit par sa réflexion sur le miroir de renvoi). On aboutirait alors à certains paradoxes de fonctionnement d'un laser ainsi conçu. En particulier, si les polarisations des ondes négative et positive étaient dès l'origine dirigées selon "p", il ne subsisterait évidemment aucune composante sur "s" et toute l'énergie disponible serait extraite au bout de deux tours selon le mécanisme décrit précédemment. A l'inverse, si les polarisations des ondes positive et négative étaient dès l'origine dirigées selon "s", toute l'énergie d'excitation apportée au milieu amplificateur resterait prisonnière de la cavité en anneau ; le laser ne fonctionnerait donc pas et le milieu amplificateur risquerait, en outre, de subir de graves détériorations. L'introduction d'au moins un élément optique du type d'une lame de phase dans la cavité en anneau a pour objectif de remédier à cette difficulté. Une telle lame de phase peut tout simplement être constituée par une lame biréfringente mince à faces parallèles dont on sait qu'elle ne modifie que le déphasage des composantes orthogonales d'une onde qui la traverse, la valeur de ce déphasage n'étant fonction que de l'épaisseur de ladite lame. Par exemple, une lame biréfringente dite "demi-onde" permet de tourner le champ électrique, et donc la polarisation d'une onde plane, autour d'un axe particulier appelé "l'axe lent" de ladite lame.Ainsi, lorsque les composantes "s" des ondes négative et positive circulant dans la cavité en anneau traversent la lame de phase, les composantes originellement "s" de ces deux ondes sont transformées en des ondes présentant les deux polarisations, à savoir "s" et "p". Par conséquent, à chaque "réflexion" sur l'élément polarisant, il se présente toujours une onde positive et une onde négative possèdant une composante "p" qui puisse être directement extraite dans le faisceau laser pour l'onde positive, et être transmise vers le miroir de renvoi pour l'onde négative. Les composantes "s" de ces ondes sont, quant à elles, réfléchies par l'élément polarisant, et peuvent alors traverser la lame de phase où leur polarisation est modifiée, avant d'interagir à nouveau avec ledit élément polarisant. Le coefficient de transmission en énergie de l'ensemble constitué par l'élément polarisant et la lame de phase est parfaitement connu et suit la loi dite de "Malus". Cette dernière loi prévoit que les proportions dans lesquelles s'opère la transmission d'une onde polarisée rectilignement sont exactement déterminées, dans le cas d'une lame de phase demi-onde, par l'angle que font la direction privilégiée de l'élément polarisant et l'axe lent de ladite lame ; on démontre aisément que le coefficient de transmission est simplement, dans ce cas, une fonction quadratique du sinus de ce même angle multiplié par 2.En fait, on comprend qu'il faille définir deux coefficients de transmission, et non un seul comme c'était le cas pour un résonateur en anneau à lame semitransparente, puisqu'il convient de prendre en compte aussi bien les composantes "s" que les composantes "p" des ondes positive et négative circulant dans la cavité en anneau. Selon un avantage tout à fait important de l'invention, il est alors possible de contrôler l'énergie extraite hors du résonateur, tout simplement en faisant varier l'orientation de la lame de phase, c'est-à-dire l'angle entre son axe lent et la direction privilégiée de 1 'élément polarisant. D'autres caractéristiques et avantages de la présente invention ressortiront mieux de la description qui va suivre d'un mode de réalisation d'un résonateur optique en anneau à éléments polarisants donné à titre d'exemple non limitatif en référence aux dessins annexés sur lesquels - la figure 1 est un schéma optique d'un laser en anneau unidirectionnel à lame semi-transparente conforme à l'état antérieur de la technique, - la figure 2 est un schéma optique d'un laser en anneau unidirectionnel à éléments polarisants conforme à la réalisation préférée de la présente invention, - les figures 3 à 6 sont des schémas optiques identiques au schéma représenté sur la figure 2, montrant l'évolution des polarisations des ondes négative et positive dans le résonateur optique dans le cas particulier où la lame de phase est une lame demi-onde dont l'axe lent fait un angle de 45" avec la direction privilégiée de l'élément polarisant, - la figure 7 est un schéma optique d'un laser en anneau unidirectionnel à éléments polarisants conforme à une variante de réalisation de la présente invention. Afin de bien fixer les idées, il est rappelé sur la figure 1 la constitution d'un laser en anneau unidirectionnel à lame semi-transparente. Ce laser est constitué d'un milieu amplificateur A placé entre deux miroirs réfléchissants M1 et M2 formant, avec un autre miroir réfléchissant M3 et une lame semi-transparente S, une cavité optique rectangulaire ; les miroirs M1 à M3 et la lame S sont ici choisis plans et sont orientés pour renvoyer une onde électromagnétique lumineuse incidente dans une direction perpendiculaire. Le miroir M2 est celui qui se trouve à l'opposé de la lame S dans la cavité.Dans une telle cavité, deux ondes contrarotatives peuvent se propager et on décide, conventionnellement, de désigner par "onde positive" l'onde s'y propageant dans le sens des aiguilles d'une montre lorsque l'on regarde de face le schéma optique, et par "onde négative" l'onde inverse. Dans un laser unidirectionnel en anneau, un miroir réfléchissant M, non forcément plan, est en outre disposé à l'arrière de la lame semi-transparente S, dans l'alignement de l'une des deux branches M1/S ou M3/S de la cavité, ici la branche M3/S. Le rôle du miroir M est de renvoyer l'onde négative sur elle-même après qu'elle soit sortie de la lame semi-transparente S, une fraction de l'onde négative réfléchie pouvant ainsi à nouveau pénétrer dans ladite cavité où elle circule alors dans le même sens que l'onde positive. Un laser en anneau à éléments polarisants conforme à la présente invention est illustré sur la figure 2. Sur le schéma optique représenté, les éléments optiques communs au résonateur en anneau conventionnel de la figure 1 et au résonateur optique de l'invention sont repérés par les mêmes numéros ; de même, les mêmes conventions sont prises pour désigner le sens des ondes pouvant se propager dans la cavité. Le laser en anneau suivant une variante préférée de l'invention est constitué d'un milieu amplificateur A placé entre deux miroirs réfléchissants M1 et M2 formant, avec un autre miroir réfléchissant M3 et un élément polarisant rectiligne P, une cavité optique rectangulaire ; un miroir réfléchissant M, non forcément plan, est en outre disposé à l'arrière de l'élément polarisant P, dans l'alignement de l'une des deux branches M1/S ou M3/S de la cavité, ici la branche M3/S. Enfin, une lame de phase L est placée sur la branche M1/S de la cavité, cette lame de phase L pouvant, par exemple, être une lame demi-onde. On constate donc que les modifications à apporter à un laser unidirectionnel en anneau conventionnel sont minimes puisqu'il convient juste de remplacer la lame semi-transparente S par un élément polarisant rectiligne P, et d'ajouter une lame de phase L sur le trajet optique des ondes à l'intérieur de la cavité. Cet exemple n'est bien entendu pas limitatif et on pourrait tout aussi bien utiliser un élément polarisant non rectiligne associé à plusieurs lames de phase disposées différemment dans la cavité. Le premier cas décrit par la suite est uniquement le plus simple à analyser, l'homme du métier ordinaire pouvant de lui-même étudier plus en détail les dispositions plus complexes qui restent à sa portée. Afin de mieux comprendre l'invention, on a donc choisi d'examiner le fonctionnement qualitatif d'un laser en anneau conforme à l'invention dans le cas particulier où la lame de phase est une lame demi-onde dont l'axe lent fait un angle de 45" avec la direction- privilégiée de l'élément polarisant. On a reporté sur les figures 3 à 6, qui reprennent exactement le schéma optique de la figure 2, les évolutions des polarisations des ondes négative et positive dans un tel laser. Tout au long de l'analyse qui va suivre, la direction privilégiée de l'élément polarisant P est pris comme axe de référence "p" pour la polarisation des ondes ; en conséquence, cet élément polarisant P réfléchit la composante "s" des ondes et ne transmet que leur composante "p".L'axe de référence "s" se trouve à 90" de l'axe de référence "p". Enfin, l'axe lent de la lame de phase demi-onde L est disposé parallèlement à la bissectrice des deux axes "s" et "p" ; en conséquence, cette lame L transforme la composante "p" d'une onde en une composante purement "s", et réciproquement. Une onde polarisée rectilignement suivant une direction quelconque sera ainsi très simplement transformée en une onde polarisée rectilignement suivant une direction symétrique par rapport à la bissectrice des axes "s" et "p". En se reportant tout d'abord à la figure 3, on a mis en évidence l'évolution de la polarisation de l'onde positive circulant dans la cavité en anneau. L'onde positive initiale est entièrement décrite par la combinaison de ses composantes sO+ + et pO+ sur "s" et "p". Après avoir traversé la lame de phase L, ces deux composantes sg+ et pO+ sont respectivement transformées en des composantes p1+ et s1+. Puis, l'onde positive ainsi modifiée vient en incidence sur l'élément polarisant P qui réfléchit la composante sl+ dans la branche P/M3 de la cavité, tandis que la composante p1+ est extraite du résonateur optique et vient "nourrir" le faisceau laser. La composante s1+ traverse alors à nouveau le milieu amplificateur A puis la lame de phase demi-onde L où sa polarisation est tournée d'un angle de 90C pour devenir, derrière ladite lame L, une polarisation sur "p", soit p2+ ; cette dernière composante peut alors être extraite du résonateur en totalité par l'élément polarisant P. On constate donc que, dans la disposition réciproque ici choisie pour les éléments polarisants P et L, l'onde positive est très rapidement extraite hors du résonateur. On se reportera maintenant aux schémas des figures 4 à 6 où on a mis en évidence l'évolution de la polarisation de l'onde négative. L'onde négative initiale est entièrement décrite par la combinaison de ses composantes et et pO- sur "s" et "p" (fig.4). Tournant dans le sens inverse des aiguilles d'une montre, l'onde négative (sO~r pO-) vient d'abord en incidence sur l'élément polarisant P où sa composante sO~ est réfléchie dans la branche L/M1 de la cavité tandis que sa composante pO- emprunte le trajet optique P/M vers le miroir M. Ces deux composantes subissent des sorts différents que l'on a illustrés respectivement sur les figures 5 et 6.La composante sO~ (fig.5) traverse la lame de phase L en direction du miroir M1, ce qui fait tourner sa polarisation sur "p" où elle devient une composante p1- qui traverse dans le sens M1/M2 le milieu amplificateur A qui est supposé n'introduire aucune dépolarisation. Puis, cette composante p1 rencontre l'élément polarisant P qui la transmet en totalité vers le miroir M, où elle se réfléchit avant de pénétrer à nouveau dans la cavité, sans avoir subi aucune perte au cours de ce trajet aller-retour. La composante P1 ayant ainsi changé de sens tourne maintenant dans le sens positif à l'intérieur de la cavité et, avant de traverser la lame de phase L, traverse dans le sens M2/M1 le milieu amplificateur A où elle est amplifiée une seconde fois.Derrière la lame de phase L, la polarisation de l'onde est tournée à 90", et on retrouve uniquement une composante sur "s", soit su . Cette dernière composante est entièrement réfléchie par l'élément polarisant P et revient donc traverser une troisième fois le milieu amplificateur A ; elle arrive alors en incidence sur la lame de phase L où la polarisation est une dernière fois tournée de 90" puisque, derrière cette lame L, toute l'onde se retrouve polarisée sur "p", la composante p2 en résultant étant intégralement transmise par l'élément polarisant P vers la sortie du laser. L'évolution de la composante pO- initiale de l'onde négative (reportée sur la figure 6) est exactement semblable à celle de la composante p1 issue de la transformation de la composante sO~. Elle subit ainsi une réflexion sur le miroir M, puis une première amplification dans le milieu A, une première rotation de 90" en traversant la lame de phase L, où elle devient une composante selon "s", soit s2 , une seconde amplification et enfin une deuxième rotation de 90" à sa seconde traversée de la lame L, la composante p3 émergente étant alors extraite du résonateur par l'élément polarisant P. On constate donc que la totalité de l'onde négative, aussi bien sur ses composantes "s" que "p", est extraite rapidement du résonateur, après respectivement trois et deux amplifications de l'onde initiale. La forme temporelle de l'onde en sortie du laser dépend de ce fait principalement de l'excitation du milieu amplificateur A ainsi, bien sûr, que de sa nature. Cet exemple met également clairement en évidence que seule la composante sg+ de l'onde positive est extraite sans être amplifiée au moins une fois, cette situation étant très favorable par rapport au cas d'un laser en anneau à lametransparente où une grande partie de l'onde négative ne voit jamais le milieu amplificateur A. En outre, on constate que toutes les autres composantes des ondes positive et négative initiales finissent rapidement par traverser ledit milieu A dans le même sens, ce qui renforce la compétition entre modes longitudinaux et améliore la qualité du faisceau laser extrait. Un second cas particulier d'un laser en anneau conforme à la présente invention est celui où la lame de phase L est une lame deïi-onde dont l'axe lent est parallèle ou anti-parallèle à la direction privilégiée de l'élément polarisant P, ou encore orthogonal à cette dernière direction, qui peut encore être prise conventionnellement comme axe de référence "p" de la polarisation des ondes. Ainsi, avec un axe lent de la lame L orienté selon "s" ou selon "p", il est facile de s'apercevoir que seules les composantes pO+ et p0 des ondes positive et négative initiales peuvent être extraites hors du résonateur, immédiatement pour la composante positive et après un seul tour pour la composante négative réfléchie.Les composantes s des deux ondes ne sortent jamais de la cavité en anneau et circulent indéfiniment dans la cavité d'une manière contrarotative. Ce deuxième mode de fonctionnement du laser proposé dans la réalisation préférée de l'invention ne présente donc guère d'intérêt en soi, si ce n'est qu'il indique les conditions extrêmes vers lesquelles le laser évolue lorsqu'on fait tourner l'axe lent de la lame de phase L d'un angle allant de 45" à 90" par rapport à la direction privilégiée de l'élément polarisant P. L'évolution des polarisations des ondes négative et positive initiales dans un laser pour lequel la lame de phase demi-onde L se situe dans un angle intermédiaire de ces deux angles est, bien entendu, une combinaison des deux modes de fonctionnement précédents. Un autre laser en anneau conforme à la présente invention est représenté sur la figure 7. Dans ce laser, on a remplacé la lame de phase L par deux lames de phases L1 et L2 disposées d'une manière symétrique de chaque côté du milieu amplificateur A. Par exemple, L1 et L2 peuvent se trouver respectivement sur les branches Ml/P et M2/M3 de la cavité en anneau. En outre, on peut choisir que ces deux lame de phases L1 et L2 soient des lames biréfringente dite "quart d'onde" dont les axes lents soient disposés selon une même orientation. Un calcul optique simple montre alors que, globalement, les ondes positive et négative circulant dans la cavité "voient" une lame biréfringente demi-onde dont on a déjà rappelé les implications sur le fonctionnement du laser.Néanmoins, dans son détail de fonctionnement, le laser en anneau ainsi constitué introduit des effets complémentaires non négligeables et, en particulier, permet de transformer localement les polarisations rectilignes des ondes en des polarisations circulaires. Ce paramètre nouveau permet, le cas échéant, de contrôler une fois de plus les phénomènes de compétition entre modes se produisant à l'intérieur du milieu amplificateur. Une étude détaillée des modes de fonctionnement du laser ici proposé peut être menée aisément et systématiquement par l'homme du métier ordinaire. Les lasers en anneau décrits jusqu'ici peuvent être mis en oeuvre sans difficulté particulière à partir d'un grand nombre de milieux amplificateurs A connus, qu'ils soient gazeux, liquides ou solides. Dans ce dernier cas, il convient uniquement, en cas de biréfringence optique du milieu, de compenser cette biréfringence dont les conséquences seraient de dépolariser les ondes positive et négative d'une manière pratiquement imprévisible.Afin de s'affranchir de cette difficulté, il est prévu d'associer dans ce cas deux milieux amplificateurs solides séparés par un rotateur de polarisation (ce dernier étant par exemple constitué par une lame isotrope convenable) ; ce rotateur de polarisation fait tourner toutes les polarisations des ondes de 90 , de manière à ce que les effets dus à la biréfringence induite par le premier milieu amplificateur sur une première composante d'une polarisation soient identiques aux effets dus à la biréfringence induite par le second milieu amplificateur sur la composante orthogonale de cette même polarisation. Bien entendu, ceci suppose que les deux milieux amplificateurs soient optiquement identiques, ce dont il est assez facile de s'assurer. Le résonateur en anneau conforme à l'invention, ainsi mis en oeuvre avec les précautions précédentes, convient alors tout à fait à la réalisation d'un laser YAG ou équivalent. Les modes d'exécution décrits ci-dessus ne sont bien entendu aucunement limitatifs et l'invention s'étend à toutes les dispositions équivalentes mises en oeuvre dans son esprit. En particulier, on pourrait employer toute cavité en anneau autre que rectangulaire, c'est-à-dire polygonale, ou présentant un trajet optique formant un "X", ou encore dont les éléments optiques ne sont situés dans un même plan (cavité "gauche"). REVENDICATIONS 1 - Résonateur optique en anneau à éléments polarisants particulièrement destiné à la réalisation d'un oscillateur laser, caractérisé en ce qu'il comporte - une cavité optique en anneau délimitée par plusieurs miroirs et au moins un élément polarisant rectiligne disposés de manière à définir un trajet optique fermé sur lui-même, - au moins un dispositif de renvoi disposé derrière ledit élément polarisant pour renvoyer sur elle-même l'une des deux ondes lumineuses pouvant circuler dans ladite cavité, - et au moins un élément optique du type d'une lame de phase interceptant le trajet optique fermé des ondes lumineuses dans ladite cavité, et dont l'orientation de la direction privilégiée permette notamment de contrôler le pourcentage d'énergie extraite hors du résonateur. 2 - Résonateur optique en anneau selon la revendication 1, caractérisé en ce que la lame de phase est une lame biréfringente demi-onde. 3 - Résonateur optique en anneau à éléments polarisants particulièrement destiné à la réalisation d'un oscillateur laser, caractérisé en ce qu'il comporte - une cavité optique en anneau délimitée par trois miroirs (M1, M2, M3) et un élément polarisant rectiligne (P) disposé de manière à définir un trajet optique rectangulaire fermé sur lui-même, - un miroir de renvoi (M) disposé derrière ledit élément polarisant (P), dans le prolongement de la branche (M3/P) de ladite cavité, et renvoyant sur elle-même l'onde négative, - et une lame de phase (L) interceptant le trajet optique sur la branche (M1/P) de ladite cavité. 4 - Résonateur optique en anneau selon la revendication 3, caractérisé en ce que la lame de phase (L) est une lame biréfringente "demi-onde" dont l'axe lent est orienté entre 45" et 90 par rapport à la direction privilégiée de l'élément polarisant (P). 5 - Résonateur optique en anneau à éléments polarisants particulièrement destiné à la réalisation d'un oscillateur laser, caractérisé en ce qu'il comporte - une cavité optique en anneau délimitée par trois miroirs (M1, M2, M3) et un élément polarisant rectiligne (P) disposé de manière à définir un trajet optique rectangulaire fermé sur lui-même, - un miroir de renvoi (M) disposé derrière ledit élément polarisant (P), dans le prolongement de la branche (M3/P) de ladite cavité, et renvoyant sur elle-même l'onde négative, - et deux lames de phase (L1, L2) disposés symétriquement dans ladite cavité de chaque côté du milieu amplificateur (A). 6 - Résonateur optique en anneau selon la revendication 5, caractérisé en ce que les lames de phase (L1, L2) sont des lames biréfringentes "quart d'onde" dont les axes lents sont orientés dans la même direction. 7 - Oscillateur laser en anneau construit à partir d'au moins un milieu amplificateur placé dans la cavité en anneau d'un résonateur conforme à l'une quelconque des revendications précédentes. 8 - Oscillateur laser en anneau selon la revendication précédente, caractérisé en ce que le milieu amplificateur est un milieu amplificateur solide à biréfringence compensée. 9 - Oscillateur laser en anneau selon la revendication précédente, caractérisé en ce que le milieu amplificateur est constitué par l'association de deux milieux amplificateurs solides séparés par un rotateur de polarisation.