FR 2617985 A1 19890113 FR 8709883 A 19870710 Dispositif optique de collection de lumière formant objectif à miroir de grande ouverture numérique. L'invention concerne la microscopie, notamment la micros copie analytique. Dans ce domaine, il est toujours souhaitable de collecter le maximum de la lumière émise par l'objet, donc de disposer à cet effet d'une ouverture numérique élevée. I1 faut encore que l'optique de collection travaille sur une gamme de lon gueurs d'onde aussi large que possible; idéalement, l'opti que de collection devrait être achromatique de l'infrarouge à l'ultraviolet. Dans un microscope, l'optique de collection est l'objectif. Les objectifs à lentilles actuels, même de qualité et de prix élevés, ne satisfont pas la double condition de grande ouverture numérique de collection et d'achromaticité sur une large bande. Par ailleurs, dans la Demande de Brevet français N 86 04947 le Demandeur a proposé de nouveaux dispositifs optiques. Ceux-ci permettent, en microanalyse, de mettre en oeuvre en même temps, sur un même échantillon, plusieurs techniques d'analyse : sonde électronique et/ou ionique, ou sonde laser, ou spectrométrie X et/ou optique, ou spectrométrie de. masse, ou sonde Raman. L'un de ces dispositifs optiques comprend deux miroirs définis chacun par une surface réfléchissante elliptique conca ve, munie d'un orifice au sommet de son grand axe. Le montage proposé dans la Demande de Brevet antérieure (figure 6) est un agencement symétrique des deux miroirs. Le faisceau sonde (par exemple un faisceau d'électrons) entre dans le plan de symétrie, et l'objet est disposé au centre de symé trie. En poursuivant ses travaux, le Demandeur a découvert.un nouveau dispositif optique, permettant de résoudre le problè me mentionné plus haut. L'invention concerne donc un dispositif optique du type objectif à grande ouverture numérique, en particulier pour microscopie, comprenant un premier miroir qui possède une surface réfléchissante elliptique concave, munie d'un orifi ce au sommet de son grand axe, et un second miroir. Selon l'invention, le second miroir est un miroir plan, perpendiculaire au grand axe de la surface réfléchissante elliptique, et ce miroir plan est disposé sensiblement à égale distance entre ledit orifice, qui sert d'orifice de sortie, et le second foyer de la surface elliptique. Avantageusement, le miroir plan est disposé sensiblement au niveau du premier foyer de ladite surface elliptique. Cette condition fixe également l'excentricité de cette même surface elliptique. Selon un autre aspect de l'invention, un porte-objet est monté dans le miroir plan, au niveau de son intersection avec le grand axe de la surface réfléchissante elliptique du premier miroir. On obtient ainsi un montage très simple qui permet l'ajustement automatique de mise au point. Pour cela, il suffit par exemple que le corps portant le second miroir soit muni de moyens de déplacement fins, lesquels servent donc en même temps au déplacement du porte-objet. Pour certaines applications, il est utile que l'orifice de sortie de l'objectif selon la présente invention soit couplé à au moins un autre objectif. Cet autre objectif peut, avantageusement, être construit comme le premier. Par ailleurs, les miroirs peuvent être usinés dans un bloc .d'un métal, tel que l'aluminium très pur, poli optiquement. Ils peuvent également être en béryllium très pur. Ils peu vent encore être réalisés par revêtement multidiélectrique d'un substrat adéquat. Pour l'application en microanalyse, notamment, le corps définissant le premier miroir est avantageusement traversé par des alésages. Ceux-ci permettent le passage de faisceaux d'excitation (sonde électronique, ionique ou laser) et/ou de faisceaux émis par l'échantillon pour la spectrométrie à rayons X ou optiques, la spectrométrie de masse, ou l'ana lyse Raman. En microscopie optique traditionnelle, l'éclairage de l'objet peut être effectué par l'arrière, le porte-objet étant alors transparent. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention appa raîtront à l'examen de la description détaillée ci-après, et des dessins annexés, sur lesquels - la figure 1 est un schéma de principe d'un dispositif optique élémentaire selon la présente invention; - la figure 2 est une figure précisant le fonctionnement du dispositif de la figure 1; - la figure 3 est un dispositif optique plus complet asso ciant à l'objectif à miroir un objectif à lentille classi que; et - la figure 4 illustre un dispositif associant en cascade deux objectifs à miroir selon l'invention. Les dessins annexés comportent des éléments, notamment géo métriques, de caractère certain. En conséquence, ils pour ront non seulement servir à mieux faire comprendre la des cription détaillée ci-après, mais aussi contribuer à la définition de l'invention, le cas échéant. Dans un objectif, on notera ici v l'ouverture angulaire d'entrée et u l'ouverture angulaire de sortie. Si n désigne l'indice de réfraction du milieu de propagation optique, l'ouverture numérique d'entrée est égale au produit n.sin v. Les limitations de l'ouverture numérique d'entrée sont géné ralement dues aux aberrations. Pour les systèmes à lentilles, la limite correspond à un angle v d'environ 72 , pour une ouverture numérique de 0,95; la largeur de bande spectrale est par ailleurs relativement réduite. Pour les objectifs à miroirs connus, du type Cassegrain-Schwarzchild, l'angle v vaut environ 40 , pour une ouverture numérique de 0,65. On peut observer qu'un miroir ellipsoïdal permet d'atteindre un angle solide de collection beaucoup plus élevé; mais le faisceau de sortie possède également un angle d'ouverture très élevé, incompatible avec le couplage du collecteur de lumière avec un instrument d'analyse spectrale, tel qu'un monochromateur ou un interféromètre. Est à prendre en compte également la présence d'un porte-objet, en coopération avec un tel miroir. I1 en découle une perte sur le faisceau opti que utile. Le Demandeur a observé que, pour concilier un angle solide de collection élevé, avec un faisceau de sortie d'ouverture réduite, il est souhaitable de combiner deux miroirs. La figure 1 illustre une réalisation de ce genre qui est particulièrement avantageuse. Le premier miroir est défini par un corps ou substrat C1, dont la paroi intérieure M1 forme une surface réfléchissante elliptique. Les deux foyers de l'ellipse sont notés Pl et F2. Au sommet, sur le grand axe Fl-F2 de l'ellipse, on pré voit un orifice 010, évasé vers l'extérieur de façon à corres pondre à l'angle d'ouverture de sortie, qui est ici égal à environ 53 (valeur donnée à titre d'exemple préférentiel). Le second miroir, porté par un corps C2, est défini par une surface réfléchissante plane M2 de celui-ci. Le miroir M2 est en principe perpendiculaire au grand axe Fl-F2 (si l'orifice de sortie est placé au sommet 0 du corps C1; il pourrait en être autrement dans d'autres réalisations). L'objet (non représenté) est placé au foyer Pl du miroir ellipsoidal M1. Ce miroir en formerait donc une image en F2. L'image en F2 est reportée par le miroir M2 au niveau de l'orifice de sortie 010 du miroir M1. L'intérêt majeur. de cette disposition est qu'aucun réglage fin du second miroir M2 n'est requis, car il suffit simple ment qu'il soit sensiblement perpendiculaire au grand axe Fl-F2 du miroir ellipsofdal M1. Dans le cas général de l'invention, le miroir M2 ne passe pas nécessairement par le foyer Pl. On peut choisir à volon té les paramètres OF1 et Pl F2 définissant le miroir ellip- soidal M1. Cependant, il convient de ne pas s'éloigner trop d'une sphère, car le champ objet utile devient alors très petit. Les conditions exprimées jusqu'à présent n'exigent pas que le miroir M2 soit placé en Pl mais .simplement qu'il soit placé au milieu du segment OF2 pour que l'image coïncide avec l'orifice de sortie 010. Cependant, l'existence d'une image virtuelle de l'objet (donnée par le miroir plan) qui ne coincide pas avec le foyer Pl engendre une lumière para site gênante. En pratique, l'objet lui-même, ainsi que son.support, limi tent l'accès à un demi-espace (180 ). Le Demandeur a observé que ceci rend dans la plupart des cas inutile la recherche d'une ouverture numérique supérieure à 1, ce qui correspond à un angle solide de collection de 2 pi stéradians. Dans ces conditions, la configuration la plus intéressante de l'invention, pour une ouverture numérique de collection unité (soit v = 90 ),est donc limitée par un plan perpendicu laire à l'axe et contenant le foyer Fl, comme visible sur la figure 1. Les distances OF1 et FlF2 sont alors égales, ce qui fixe l'excentricité de l'ellipsoide. Il convient donc de placer le miroir M2 au voisinage du foyer Fl. On observera que le miroir ellipsoïdal M1 reste ici assez proche de la sphère pour conserver un champ objet utile satisfaisant. Des avantages pratiques intéressants en découlent, car l'ob jet peut être placé à l'intersection du miroir plan M2 avec l'axe Fl-F2, dans un alvéole de section circulaire, avec pour porte-objet PO une grille support, par exemple du type couramment employé en microscopie électronique: Dès lors que l'objet est petit, l'obturation centrale qui en résulte (pour les faisceaux lumineux utiles) est pratiquement négli geable. De plus, le miroir plan M2 peut faire partie du porte-ob]et, qui est alors réglable selon un positionnement à trois di mensions. En effet, on peut admettre une tolérance assez large quant au report de l'image au voisinage du point O par le miroir plan. Dans un mode de réalisation particulier de l'invention, la hauteur du corps C1 est de 8,5 mm. Son diamètre est de 25 mm. Le diamètre de l'orifice 010 est de 0,5 mm. La distan ce entre les parties voisines du corps C1 et du corps C2 est de 0,25 mm. Enfin, la distance 0F1 est de 7,5 mm. I1 est maintenant fait référence à la figure 2, pour la détermination de l'ouverture numérique de sortie, dans le mode de réalisation préférentiel où le miroir M2 passe par le foyer Pl. La distance focale est maintenant notée f. Si M est le point situé à l'intersection (fictive) des sur faces réfléchissantes M1 et M2, on note a et b ses distances aux foyers F2 et Pl. Conformément aux propriétés de l'ellip se, la somme a+b est égale à 3.f. De plus, pour le point M, on observera sur la figure 2 que MF1 est perpendiculaire à Fl-F2..De cela, on peut déduire les deux relations sui vantes a = 3.f - b a2 = f 2 + b2 I1 en découle que a est égal à 5/3 f et que b est égal 4/3 f. L'angle de sortie u possède alors un sinus égal à 0,8, ce qui correspond à un angle de 53 13, proche des 53 déjà indiqués. Ainsi, pour une ouverture numérique d'entrée ou de collec tion égale à l'unité, on obtient une ouverture numérique de sortie égale à 0,8 dans l'air ou dans le vide. L'objectif ainsi obtenu selon l'invention peut donc facile ment se coupler à des objectifs existants à lentilles, possé dant une ouverture numérique d'entrée égale à 0,8. De tels objectifs existent actuellement dans le commerce, mais ne sont corrigés que pour une gamme spectrale réduite. Ainsi, la figure 3 illustre schématiquement le couplage d'un premier objectif selon la présente invention avec un objectif de microscope classique OJ3 d'ouverture numérique 0,8. Pour conserver l'achromaticité, il est préférable de coupler l'objectif selon l'invention à des optiques à miroirs, par exemple ellipsoïdes hors l'axe, ou paraboliques hors l'axe si on désire un faisceau de sortie parallèle (figures 7 et 6, respectivement, décrites plus loin). Une variante intéressante est illustrée sur la figure 4. Elle consiste. à mettre en oeuvre, en cascade, deux objectifs (ou plus) selon la présente invention. ( Le premier objectif est le même que précédemment, sauf que la face supérieure du corps Cl, plane, est à nouveau munie d'une surface réfléchissante M20. Cette surface réfléchis sante M20 coopère avec un second miroir ellipsoïdal M10 ménagé dans un corps C10, muni en partie supérieure d'une ouverture 020. Si ce second miroir M10 a les mêmes caractéristiques que Ml, l'ouverture numérique du faisceau sortant par l'orifice 020 est de 0,47, ce qui correspond à un demi-angle de 28 . Une telle ouverture est compatible avec le couplage à un troisième objectif à miroirs sphériques de type Cassegrain- Schwartzchild existant dans le commerce; il est également compatible avec un miroir ellipsoïdal ou parabolique. La figure 5 concerne un montage en cascade de deux objectifs selon l'invention et d'un objectif selon Cassegrain-Schwarz- child, le tout entièrement à miroirs, donc achromatique de l'ultraviolet à l'infrarouge, et passant d'une ouverture numérique 1 à un faisceau parallèle. Sa partie basse est identique à la figure 4. La lumière issue de l'orifice 020 est reçue par le miroir M15, en général-sphérique, creusé dans un corps C15. Le miroir M25 (sphérique pour une ouverture numérique de 0,47) renvoie la lumière vers l'orifice de sortie 015. Un autre miroir M27, plan, incliné à 45 , peut être utilisé pour un renvoi latéral de lumière. Les miroirs M25 et M27 sont percés sur l'axe 020-015. I1 est rappelé que le cône d'ombre optique nécessairement dû au miroir M25 peut être utilisé pour faire passer un faisceau d'électrons, dans l'application à la microsonde électronique. Le montage de la figure 5 fournit un système optique achroma tique de l'ultraviolet à l'infrarouge, passant d'une ouver ture numérique unité à un faisceau parallèle. La figure 6 illustre une autre manière d'obtenir un faisceau parallèle en sortie d'un (ou plusieurs) objectif selon l'in vention (tel celui de la figure 1). La lumière issue de l'orifice 010 est recueillie par un miroir MP, constitué d'une portion de paraboloïde de révolu tion dont le foyer F3 est confondu-avec le sommet 0 (figu re 1) de l'ellipsoïde associé au miroir M1. Pour un renvoi à 90 , l'axe AP du paraboloide est parallèle au miroir M2. Le faisceau de sortie FS est parallèle. La figure 7 illustre une autre variante où le miroir de sortie est une portion d'ellipsoïde ME dont un foyer F3 est en O. Le faisceau de sortie FS converge en son autre foyer F4. Pour certaines applications, les deux foyers F3 et F4 peuvent être sur l'axe F1-F2, le miroir ME étant alors un ellipsoîde doublement tronqué (ou une surface asymétrique semblable à un- ellipsoïde, en forme d'oeuf par exemple). La même remarque quant à l'axe vaut pour le paraboloide de la figure 6. L'homme de l'art comprendra que l'un des avantages essentiels des objectifs selon la présente inventiôn est la possibilité de les réaliser, à caractéristiques optiques comparables, à un prix nettement inférieur, tandis que leur structure à miroirs permet très aisément, et sans aberration, un fonc- tionnement-sur l'ensemble du spectre optique, de l'infra rouge à l'ultraviolet. Aucun objectif à lentilles actuel ne possède ces propriétés. Les miroirs peuvent être obtenus par exemple par usinage direct, automatique ("taille") d'un bloc métallique (alumi nium très pur par exemple, ou encore Béryllium très pur). Une variante consiste à rapporter un revêtement métallique ou multidiélectrique pour définir la surface réfléchissante. Cette variante pourrait encore s'appliquer au cas où les corps C1 et/ou C2 seraient en verre ou en matière synthéti que, engendrés par taille ou par moulage. Quoique les objectifs selon la présente invention soient conçus pour la microscopie analytique, ils peuvent trouver des applications très intéressantes en microscopie photoni- que, notamment en ultraviolet et infrarouge. Quant aux applications en microscopie analytique, le contenu descriptif de la Demande de Brevet 86 04 947 est considérer comme incorporé à la présente description. On notera que, mieux encore que ceux précédemment décrits, l'objectif de l'invention se loge très aisément-dans l'espace prévu entre la lentille et le porte-échantillon, au sein d'un microscope et/ou d'une microsonde électronique. Un objectif selon l'invention est logé entre le porte-échan- tillon et les pièces polaires du dernier condenseur magnéti que. Le passage dans l'orifice des pièces polaires peut se faire à l'aide du second objectif selon l'invention (fi gure 5), qui montre également l'optique de Cassegrain habi tuelle d'une microsonde électronique. Le passage des pièces polaires peut également se faire à l'aide du paraboloïde ou de l'ellipsoide des figures 6 et 7, doublement tronqué et monté coaxialement. C'est dans ces conditions que l'objectif de l'invention peut s'appliquer au procédé de microanalyse rappelé plus haut, de la manière décrite en détail dans la Demande de Brevet antérieure N 86 04 947. Les orifices axiaux et latéraux 010, 011 et 012 percés dans le corps C1 du miroir primaire Ml (figure 1) peuvent servir au passage du faisceau sonde et des faisceaux d'analyse qui peuvent être un faisceau laser, un faisceau de rayons X, un faisceau de particules, d'électrons, ou encore d'ions. Dans le cas d'une utilisation en microscopie photonique, il conviendra naturellement d'incorporer l'objectif selon l'invention à un petit barillet muni d'un filetage standard de microscope, la chose étant aisée compte tenu de sa petite taille. Les orifices latéraux 011 et 012 sont alors inutiles. L'objectif de l'invention est également intéressant pour des cryostats à basse température, où un écran thermique est nécessaire. I1 assure très bien cette fonction, de par sa constitution métallique. Revendications. 1. Dispositif optique du type objectif à grande ouverture numérique, en particulier pour microscope, comprenant un premier miroir (M1) qui possède une surface réfléchissante elliptique concave, munie d'un orifice (O10) au sommet de son grand axe, et un second miroir (M2) caractérisé en ce que ce second miroir (M2) est un miroir plan, perpendiculai re au grand axe de la surface réfléchissante elliptique, et en ce que ce miroir plan (M2) est disposé sensiblement à égale distance entre ledit orifice (O10) et le second foyer (F2) de la surface elliptique. 2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le miroir plan (M2) est disposé sensiblement au niveau du premier foyer (F1) de ladite surface elliptique, la lumiè re de sortie convergeant au niveau de l'orifice (O10). 3. Dispositif selon l'une des revendications 1 et 2, carac térisé en ce que le porte-objet (PO) est monté dans le mi roir plan, au niveau de son intersection avec l'axe de la surface réfléchissante elliptique. 4. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que le corps (C2) portant le second miroir est muni de moyens de déplacement fin, servant en même temps au déplacement du porte-objet. 5. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 4, caracte- risé par une ouverture numérique proche de 1 à l'entrée, et de 0,8 en sortie. 6. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 5, caracté risé en ce que le faisceau sortant par l'orifice (010) est couplé à au moins un autre système optique ou objectif. 7. Dispositif selon la revendication 6, caractérisé en ce que cet autre objectif est construit comme le premier. 8. Dispositif selon l'une des revendications 6 et 7, carac térisé en ce que l'orifice de sortie est*couplé à une portion de miroir sensiblement ellipsoidal. 9. Dispositif selon l'une des revendications 6 et 7, caracté risé en ce que l'orifice de sortie est couplé à un objectif de Cassegrain ou à une portion de miroir parabolique, ce qui fournit un faisceau de sortie parallèle. 10. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que les miroirs (Ml, M2) sont usinés dans un bloc d'un métal, tel que l'aluminium très pur. 11. Dispositif selon la revendication 10, caractérisé en ce que les miroirs (M1, M2) sont en Béryllium très pur. 12. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que les miroirs (M1, M2) sont réalisés par revêtement multidiélectrique ou métallisation d'un subs trat. 13. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que le corps (C1) définissant le premier miroir est traversé par des alésages permettant le passage de faisceaux-sonde et de faisceaux d'analyse, électronique, ionique, laser, et/ou pour la spectrométrie à rayons X ou optique, la spectométrie de masse ou l'analyse Raman.