FR 2534760 A1 19840420 FR 8217467 A 19821019 PROCEDE DE COMMANDE D'UN ENSEMBLE CIBLE-CANON A ELECTRONS DANS UN DISPOSITIF DE PRISE DE VUE La présente invention concerne un procédé de commande d'un ensemble cible-canon à électrons dans un dispositif de prise de vue tel qu'un tube de prise de vue de type vidicon ou similaire. Elle s'applique plus particulièrement aux tubes de prise de vue de type vidicon ou ensembles cible-canon à électrons utilisés dans les chaines de radiologie pour détecter le signal lumineux provenant d'un tube intensificateur d'image et le transformer en signal électrique que ces tubes soient indépendants ou intégrés comme dans le cas des tubes intensificateurs d'image à sortie vidéo. Toutefois, il est évident pour l'homme de l'art que la présente invention peut aussi s'appliquer à tous tubes fonctionnant dans les -conditions mentionnées ci-après quel que soit leur domaine d'application. Les tubes de la présente invention comportent principalement une cible d'inscription qui transforme les photons incidents. en charges électriques et un canon à électrons qui émet, durant la passe de lecture, un faisceau d'électrons qui balaie point par point la face interne photosensible de la cible et libère ainsi les charges électriques accumulées, l'écoulement des dites charges dans une résistance reliée à la cible donnant le courant de signal. La cible d'inscription utilisée dans les tubes ci-dessus est en général constituée par une électrode transparente au rayonnement à détecter formant la face externe et par une couche qui peut être par exemple une couche photoconductrice, cathodoconductrice, à mosaïque de diodes silicium ou similaire formant la face interne photosensible. Ce type de cible est équivalent à une mémoire capacitive tandis que le faisceau de lecture est équivalent à une source de courant présentant une résistance interne variable, comrne représenté sur la figure 2b. En fonctionnement, la face externe de la cible est polarisée à un potentiel positif tandis que le potentiel de la face interne de la cible varie en fonction de la phase de fonctionnement considérée, à savoir : inscription, lecture - effacement. En conséquence, le mode de fonctionnement général d'un ensemble cible-canon à électrons du type ci-dessus est le suivant. Initialement, le potentiel de la face interne de la cible se trouve au potentiel de la cathode appelé aussi potentiel d'équilibre ou de référence et elle présente un dépôt de charges uniforme. Lors de l'inscription, une image lumineuse ou similaire est projetée sur la couche photosensible générant des porteurs libres. La conductivité accrue des points éclairés en résultant, amène une fraction de la charge de surface locale à se déplacer vers la face externe et le potentiel de surface de ces points à se décaler vers le potentiel de la face externe. Lors de la lecture, la face interne de la cible est balayée par le faisceau d'électrons qui amène, lors de chaque passe, une certaine quantité de charges et le potentiel de la cible tend alors à se rapprocher du potentiel du canon, à savoir du potentiel d'équilibre.On observe donc lors de l'inscription, la décharge des condensateurs élémentaires constitués par les points élémentaires des deux faces de la cible fonction de l'éclairement reçu et lors de la lecture, la recharge des dits condensateurs jusqu'au potentiel d'équilibre. Toutefois, du fait de la caractéristique d'acceptance de la cible, à savoir de la résistance équivalente du faisceau, la lecture ne peut être effectuée en un seul balayage. Aussi observe t-on généralement, lors des balayages de lecture successifs, des valeurs de la quantité de charge amenée en chaque point de la cible qui sont d'abord croissantes et correspondent à l'établissement progressif du signal puis ensuite décroissantes en fonction de la rémanence. Or, en particulier dans certaines méthodes de radiologie numérisée travaillant en implusions telles que l'angiographie, on désire pouvoir enregistrer et traiter avec précision jusqu'à soixante images par seconde. En conséquence, il est nécessaire de pouvoir effectuer très rapidement, si possible en une seule passe, une lecture complète sans perte d'informations entre deux impulsions d'inscription. Ceci implique donc qu'il n'y ait aucun retard à l'éta blissement du signal ni phénomène de rémanence. Ainsi, différentes solutions ont été proposées pour essayer de réduire la lecture de la totalité des charges mémorisées à une seule passe ou à un nombre limité de passes. Parmi ces solutions, on peut mentionner l'augmentation du débit du canon à électrons, la réduction de la dispersion énergétique du faisceau de lecture ou l'augmentation de l'acceptance de la surface de la cible par dépôt d'une couche semi-isolante de haute acceptance. La présente invention a pour but d'apporter une nouvelle solution au problème rappelé ci-dessus. Cette solution présente l'avantage d'être particulièrement économique car elle ne demande ni cible de structure particulière ni source de puissance importante. En conséquence, la présente invention a pour objet un procédé de commande d'un ensemble cible-canon à éléctrons dans un tube de prise de vue caractérisé en ce que la variation du potentiel superficiel de la cible est comprise entre un seuil inférieur et un seuil supérieur tels que pour ces deux valeurs le coefficient d'émission secondaire cS soit inférieur à 1. Par potentiel superficiel, on entend le potentiel de la face interne photosensible de la cible. Selon un mode de réalisation préférentiel, on règle le seuil inférieur en envoyant avant chaque lecture une impulsion d'inscription permettant de décharger la cible d'une quantitél\QD = CVD dans laquelle VD correspond au seuil inférieur. De ce fait, on évite la perte de signal utile résultant de l'élimination du signal inférieur au seuil. De manière préférentielle, le seuil supérieur sera donné par le potentiel de polarisation appliqué sur la face externe de la cible. D'autre part, pour limiter le signal -lu au signal utile et éliminer ainsi tout résidu de signal au regard de la chaine de traitement, on prevoit sur le circuit de détection du signal vidéo un seuil inférieur qui, de préférence, correspond au seuil inférieur du potentiel superficiel de la cible. Ce seuil inférieur peut, par exemple, être règlé à l'aide d'un circuit connecté en parallèle sur la résistance de charge constitué d'une diode Gun montée en série avec un circuit formé d'une capacité et d'une résistance variable en parallèle. Dans ce cas, il est possible de modifier la valeur du seuil. De plus, selon un mode de mise en oeuvre préférentiel, lorsque le signal vidéo est inférieur au seuil VD, on coupe le faisceau de lecture en provenance de la cathode de manière à figer la cible à un potentiel donné. Ainsi, en se plaçant dans une zone de potentiel de fonction nement limitée vers le bas par un seuil sur la sortie du signal et vers le haut par la valeur de polarisation de la face externe de la cible, on peut limiter le temps d'établissement et la rémanence de l'image vidéo sur une cible capacitive. Toutefois, d'autres phénomènes que ceux décrits ci-dessus jouent sur-le retard à l'établissement et la rémanence des images vidéo. En fait, à l'exception des cibles à mosaïque de diodes, les couches photosensibles en matériau photoconducteur ou cathodo conducteur contiennent des pièges susceptibles de capturer des porteurs libres trous ou électrons. De ce fait, les pièges ont un effet sur le signal vidéo aussi bien lors de l'inscription que de la lecture. En effet, lors de l'inscription et en supposant dans un but de simplification le faisceau de lecture coupé, a photoconductivité ou cathodoconductivité induite permet aux charges déposées sur la face interne de la cible de s'écouler vers l'électrode signal ou face externe déchargeant ainsi le condensateur et inscrivant le signal. Toutefois certaines des charges positives de conductivité induite vont néanmoins être piègées dans l'épaisseur de la couche photosen sible et ne seront relachées qu'au bout d'un certain temps fonction de la constante de temps des pièges. Lorsque le faisceau d'inscription est coupé, le faisceau de lecture ne neutralise donc les charges qu'au fur et à mesure de leur dépiègeage. En conséquence, si la constante de temps de dépiègeage reste supérieure à la constante de temps Req C de l'ensemble cible canon à électrons dans laquelle C représente la capacité de la cible et Rez la résistance équivalente du faisceau au potentiel rétabli par le dépiègeage sur la face interne de la cible, après chaque "passe" du faisceau de lecture, on observe un phénomène de rémanence de l'image. D'autre part, lors de la lecture, certaines charges négatives provenant du faisceau de lecture et injectées au voisinage de la face interne de la cible sont piègées. Lors de l'inscription suivante, une partie des charges positives induites est donc utilisée à neutraliser les charges négatives piègées. Ainsi lorsque l'inscription est continue, le temps d'établissement du signal devient relativement long. D'autre part, lorsque l'inscription est effectuée par impulsions, une partie de l'information utile contenue dans l'impulsion est utilisée à neutraliser les pièges chargés négativement et se trouve donc perdue. La présente invention a aussi pour but de remédier aux inconvénients découlant de la présence des pièges et elle a pour objet un procédé de commande d'un ensemble cible-canon à électrons du type ci-dessus fonctionnant en mode impulsionnel caractérisé en ce que le faisceau de lecture est normalement interrompu sauf pendant les diverses phases de lecture et en ce que, avant chaque impulsion dtinscription de signal, on effectue un nettoyage de la cible pour éliminer les charges dépiègées. De fait, lorsque le faisceau de lecture ne balaie pas en permanence la cible et n'est débloqué que pour effectuer une lecture de charges, on évite le piégeage de charges négatives. D'autre part, le nettoyage de la cible permet d'éliminer, en particulier, les charges positives qui ont été dépiègées entre la dernière lecture et l'inscription suivante. Diverses méthodes peuvent être utilisées pour réaliser le nettoyage de la cible comme cela sera expliqué en détail ci-après. D'autres caractéristiques et avantages de la présente invention apparaitront à la lecture de la description~ de divers modes de réalisation faite ci-après avec référence aux dessins ci-annexés dans lesquels - La figure la représente le schéma d'un l l.R. à sortie vidéo comportant un ensemble cible-canon à électrons et la figure lb représente le schéma d'un système comportant un l.I.R. couplé optiquernent à un tube vidicon. - La figure 2 représente schématiquement l'ensemble cible canon à électrons auquel s'applique la présente invention ainsi que son schéma électrique équivalent. - La figure 3 est une courbe donnant le coefficient d'émission secondaire en fonction du potentiel superficiel de la cible. - La figure 4 est un schéma d'un circuit de coupure utilisé dans la présente invention. - Les figures 5a et 5b représentent de façon schématique une séquence de commande d'un ensemble cible-canon à électrons conforme à la présente invention. - Les figures a et 6b représentent de façon schématique une variante d'une séquence de commande d'un ensemble cible-canon a électrons conforme à la présente invention. - Les figures 7a à 7c représentent d'une façon schématique une autre variante d'une séquence de commande d'un ensemble cible canon à électrons conforme à la présente invention. - Les figures 8a à 8f représentent d'une façon schématique encore une autre variante d'une séquence de commande d'un ensemble cible-canon à électrons conforme à la présente invention. Dans les figures les mêmes références désignent les mêmes éléments. Sur la figure la on a représenté à titre illustratif un tube intensificateur d'image à sortie vidéo comportant un ensemble cible -canon à électrons fonctionnant conformément à la présente invention et sur la figure lb un système constitué d'un tube intensificateur d'image couplé optiquement à un tube vidicon, mais il est évident pour l'homme de l'art que le procédé de commande décrit peut aussi s'appliquer à d'autres types de tubes comportant un ensemble ciblescanon à électrons similaire. Le tube intensificateur d'image à sortie vidéo de la figure la est désigné dans son ensemble par la réference 1 et se compose, de gauche à droite sur la figure, du tube intensificateur d'image proprement dit puis de la partie prise de vue qui sont contenus dans la même enceinte à vide 2. Dans le cas de la radiologiè, un faisceau de rayons X, après avoir traversé le corps à observer 3, pénètre dans l'l.l.R. par une fenêtre 4. Le tube intensificateur d'image comporte donc: - Un écran d'entrée constitué d'un scintillateur 5 et- d'une photocathode 6 qui assure la conversion des rayons X en photons lumineux puis en photo-électrons. - Une optique électronique constituée de grilles gl, g2 > g2, et g3 qui assurent la focalisation des électrons et les soumettent à une tension d'accélération. - Une anode cônique A. - Une cible 7 qui reçoit sur la face fl, I'impact du faisceau d'électrons et dont l'autre face f2 est balayée ligne après ligne par un faisceau d'électrons produit par la cathode K, chauffée par un filament 8. Le faisceau d'électrons est focalisé et accéléré par des grilles g4 à g7. - Des bobines, non représentées, réalisent la concentration et la déviation du faisceau. - Le signal vidéo de sortie S est recueilli sur la face f1 de la cible 7 polarisée positivement à une tension Vs2 dont la valeur sera donnée ci-après, à travers une résistance de charge R. En fait, le procédé de la présente invention s'applique plus particulièrement à la partie prise de vue constituée principalement par ia cible 7 et la cathode K comrne représenté schématiquement à la figure 2a, la figure 2b représentant le schéma électrique équivalent de cet ensemble, à savoir une source de courant I et une résistance variable Req pour le faisceau d'électrons émis par la cathode K et un condensateur C avec en parallèle une résistance variable R' pour la cible. Le système de la figure lb comporte donc un tube intensificateur d'image T, un système de couplage optique L et un tube vidicon V. Le tube intensificateur d'image T est identique à la partie tube intensificateur d'image de la figure la. La seule différence entre ces deux parties réside dans le fait que le tube intensificateur d'image T de la figure lb comporte un écran de sortie électroluminescent 7'. De même le tube vidicon V est semblable à la partie prise de vue du tube de la figure la et il ne sera pas décrit en détail ici. Dans ce cas, le signal vidéo de sortie S est recueilli sur la face fl de la cible 7 du tube vidicon polarisée positivement à la tension Vs2 à travers une résistance de charge. Les systèmesdes figures la et lb comportent de plus un circuit dont l'objet sera expliqué ci-après. Ce circuit est constitué d'une diode gun D' connectée en série à un circuit formé d'une capacité C et d'une résistance variable Rvar montées en parallèle. Il est positionné en parallèle sur une résistance de charge R. Conformément à la présente invention, on souhaite réaliser la lecture de l'image reçue sur la cible 7 en un nombre restreint de balayages, si possible en une seule trame. Pour ce faire, il est nécessaire que la chargehql amenée par le faisceau d'électrons lors du premier balayage ramène le potentiel de la face f2 au potentiel d'équilibre, à savoir au potentiel de la cathode. Cette condition peut être réalisée lorsque l'acceptance de la face photosensible est maximale. Or Si l'on examine la courbe de la figure 3 donnant le coefficient d'émission secondaire , à savoir le nombre d'électrons réfléchis sur le nombre d'électrons émis par la cathode, caracté- ristique de l'acceptance de la cible, en fonction du potentiel superficiel à savoir du potentiel de la face interne de la cible, on voit que, lorsque le potentiel superficiel est égal à zéro à savoir égal au potentiel de la cathode, dans ce cas, Req est infinie, S = 1 et l'acceptance est donc nulle.Puis pour les valeurs du potentiel inférieures à VS potentiel de premier "crossover" la courbe diminue, passe par un- minimum pour lequel l'acceptance est maximale, pour arriver a nouveau à R = 1 pour le potentiel VS de premier "crossover", point au delà duquel il y a émission d'électrons secon daires, à savoir plus d'électrons réfléchis que d'électrons émis. En conséquence, si le potentiel de la face libre f2 de la cible 7 varie entre un seuil inférieur V D et un seuil-supérieur VS2 tel que on os se trouve dans une zone d'acceptance relativement élevée permettant de lire le signal en un nombre limité de passes. La valeur de 6 sera choisie en fonction des caractéristiques de la cible qui déterminent la forme de la courbe. Pour réaliser ces conditions de fonctionnement, le seuil supé rieur VS2 peut par exemple être fixé par la polarisation de la face f1 de la cible 7. Le seuil inférieur, lui, peut être obtenu en envoyant avant chaque lecture sur la face opposée à f2 une impulsion d'inscription calibrée qui permet de décharger la cible d'une quantité bQD = CVD avec VD correspondant au seuil inférieur.Cette impul sion d'inscription calibrée s'ajoute à l'impulsion d'inscription image et permet de recueilli l'ensemble du signal utile lorsque, lors de la charge du condensateur, le potentiel des points élémentaires de f2 varie entre VS ' ( Vs2 et VD D'autre part le circuit constitué de la diode D', de la résis tance Rvar et de la capacité C', positionnés en parallèle sur la résistance de charge est choisi de sorte que le seuil inférieur sur le circuit de détection du signal vidéo soit aussi égal- à VD. Ceci permet d'éliminer tout résidu de signal. On décrira maintenànt, avec référence à la figure 4, un circuit qui permet de couper le faisceau de lecture lorsque le signal vidéo est inférieur à V . Ce circuit comporte sur la sortie du signal vidéo un préamplificateur --vidéo 9, - de préférence un préamplificateur a courant continu dont la sortie est envoyée respectivement sur une ligne à retard 12 donnant en sortie le signal vidéo utile et sur une des entrées d'un comparateur 10 dont autre entrée reçoit la tension de seuil. Le comparateur 10 donne en sortie un signal logique l lorsque le signal vidéo est inférieur à la tension de seuil, qui. déclenche un circuit de coupure du faisceau de lecture 12 et qui envoie un interdit d'utilisation vers le signal vidéo utile. En conséquence, lorsque le signal vidéo est inférieur à un seuil donné, on fige la cible à un potentiel donné. On décrira maintenant avec référence aux figures 5 à 8, les différents modes de fonctionnement de l'ensemble cible-canon à électrons de la présente invention permettant d'éliminer l'effet des pièges lorsque la cible est une cible photoconductrice ou cathodoconductrice. Conformément à la présente invention, pour éviter le piègeage des charges négatives injectées par le faisceau de lecture, on bloque le faisceau de lecture pendant les phases autres que les phases de lecture et on effectue, avant chaque inscription du signal image, un nettoyage de la cible, pour éliminer les charges qui auraient pu se dépièger entre la lecture précédente et l'inscription suivante.. Différentes méthodes peuvent être utilisées pour effectuer le nettoyage de la cible. La figure 5 représente une première méthode de nettoyage de la cible. La figure Sa concerne les différentes phases d'inscription et représente sur un axe d'abscisse gradué en temps et sur un axe d'ordonnée gradué en amplitude la distribution de l'énergie du rayonnement image incident assimilée à une impulsion IS de durée e du fait du fonctionnement par impulsions. La durée de l'impulsion a est par exemple de l'ordre de quelques millisecondes. Ce rayonnement est, dans le cas d'une cible cathodoconductrice, obtenu en éclairant lâ photocathode de l'intensificateur d'image ou, dans le cas d'une cible photosensible, en éclairant directement celle-ci. Conformément à la présente invention, l'impulsion IS est suivie d'une impulsion 1P qui correspond à l'impulsion d'inscription donnant le seuil inférieur VD. Cette impulsion qui est obtenue en éclairant la surface photoconductrice à partir d'une source lumineuse auxilaire ou similaire, peut être envoyée avant, simultanément ou après l'impulsion d'inscription du signal image pourvu qu'elle soit envoyée après le nettoyage et avant la lecture. La figure 5b concerne les différentes phases de lecture et représente sur un axe d'abscisse gradué en temps et sur un axe d'ordonnée gradué en intensité, I'intensité du faisceau électronique de balayage de la cible. La première impulsion LN correspond à l'étape de nettoyage de la cible. Pendantcette étape de nettoyage, la cible est balayée par le faisceau électronique de lecture pendant une durée Ob qui correspond à un balayage d'une ou deux-trames. Cette phase de lecture permet d'éliminer les charges positives qui ont été dépiègées entre la dernière lecture et l'inscription suivante en ramenant le potentiel superficiel de la cible au potentiel d'équi libre. Cette phase de lecture est effectuée juste avant les deux inscriptions de signal et de seuil. La deuxième impulsion LS correspond à la lecture du signal. Pendant cette étape, la cible est balayée par le faisceau électronique de lecture pendant une durée Gc qui correspond à un balayage d'une à cinq trames. Cette phase de lecture est effectuée juste après les deux inscriptions de signal et de seuil pour éviter de modifier la répartition des charges entre état piègé et état libre. Comme représenté sur la figure 5b, entre les différentes 3impulsions de lecture, le faisceau électronique- est interrompu. Toutefois, cette méthode de fonctionnement simplifiée ne permet pas d'éliminer les charges négatives piègées pendant les phases de lecture turne . La figure 6 représente donc les différentes phases d'une seconde méthode de nettoyage. La figure Ga concerne les dif férentes phases d'inscription, les impulsions 15 et IP ayant la même signification que ci-dessus. Conformément à ce mode de commande, on envoie avant chaque impulsion d'inscription du signal, une impul sion d'inscription de nettoyage calibrée IN. Cette impulsion d'inscription inscrit sur la face photosensible de la cible une charge calibrée et uniforme qui permet d'effectuer un dépiègeage uniforme des charges pièges, en particulier, nega tives. Comme représenté à la figure 6b, qui concerne les différentes phases de lecture, immédiatement après cette phase d'inscription de nettoyage, on effectue une lecture de nettoyage LN pour ramener le potentiel superficiel de la face interne de la cible au potentiel de la cathode. Cette lecture s'effectue en débloquant le faisceau d'électrons à une valeur de courant choisie pendant un nombre restreint de trames. De ce fait on dépose sur la face interne de la cible une charge également calibrée.Ensuite on procède de la manière habituelle en envoyant l'impulsion du signal et l'impulsion de seuil alors que le faisceau de lecture est bloqué puis en lisant, immédiatement après, le signal. Dans ce cas, si la constante de temps de dépiègeage est longue devant le temps de balayage trame et si d'autre part l'inscription du signal est effectuée immédiatement après l'opération de nettoyage, la répartition des charges entre état piègé et état libre restera inchangée pendant l'inscription et la lecture du signal suivantes. Selon une variante de cette méthode de commande qui est particulièrement recommandée dans le cas d'un fonctionnement à cadence élevée, la lecture de nettoyage n'est plus effectuée par un balayage du faisceau d'électrons mais par un arrosage de la cible, le faisceau de lecture étant défocalisé et à son débit maximum, ce qui permet un balayage instantané de la totalité de la cible. Cet arrosage est effectué de préférence, pendant les retours trames et en- appliquant une tension positive sur la grille G7 du canon. On décrira maintenant avec référence aux figures 7 et 8 deux autres méthodes de commande de l'ensemble cible-canon à électrons utilisant le phénomène d'émission secondaire. Pour se trouver dans les conditions de l'émission secondaire et comme représenté à la figure 7a, le potentiel de la cathode est porté pendant un temps t à - 100 V tandis que le potentiel de la grille G4 est porté de + 400 V à + 50 V (figure 7b), et que le potentiel superficiel de la cible passe à + 50 V (figure 7c). On charge donc la face f2 de la cible 7 positivement par rapport à son électrode de signal ou face externe fl, ce qui inverse le sens du charnp dans - la couche. On envoie simultanément une impulsion d'inscription de nettoyage IN qui excite la photoconductivité ou la cathodoconductivité de la cible et vide les pièges de leur contenu. On rétablit alors les conditions de fonctionnement normales, à savoir, le potentiel de la cathode est positionné à zéro, celui de G4 à + 400 V et le potentiel superficiel de la cible est ramené par balayage du faisceau d'électrons au potentiel d'équilibre. On coupe alors le faisceau de lecture tandis que l'on procède, de manière habituelle, à l'inscription du seuil et du signal IP, IS qui est lu immédiatemment après (voir figure 7d et 7e). Selon une variante-de cette méthode de fonctionnement, pour charger positivement la face f2 de la cible par émission secondaire, on applique un saut de potentiel positif sur l'électrode signal f; de la cible en faisant passer ce potentiel de, par exemple, + 50 V à + 180 V et on diminue simultanément le potentiel de l'électrode G4 qui passe de + 400 V à + 200 V par exemple. De ce fait, le potentiel superficiel de la face f2 de la cible devient par émission secondaire, équivalent au potentiel de G4, à savoir, + 200 V. Simultanément, on envoie une impulsion d'inscription de nettoyage IN qui excite la photoconductivité ou la cathodoconductivité de la cible et vide les pièges de leur contenu. Le fonctionnement ultérieur de la cible est équivalent à celui décrit ci-dessus. Ce mode de fonctionnement est représenté schématiquement à la figure 8, la figure 8 (a) représentant un ensemble cible-canon à électrons avec différentes électrodes de commande G4 à G7 polarisées à des potentiels spécifiques, la figure 8 (b) le saut de potentiel appliqué sur l'électrode signal f1 de la cible, la figure 8 (c) saut de potentiel appliqué sur la grille G4, la figure 8 (d) les différentes phases d'inscription, la figure 8 (e) les différentes phases de fonctionnement du faisceau de lecture et la figure 8 (f) le potentiel superficiel de la face f2 de la cible. REVENDICATIONS 1. Un procédé de commande d'un ensemble cible (7) - canon à électrons (K) dans un dispositif de prise de vue fonctionnant en mode impulsionnel caractérisé en ce que la variation du potentiel superficiel de la cible est comprise entre un seuil inférieur (VD)- et un seuil supérieur (Vs2) tels que pour ces deux valeurs, le coefficient d'émission secondaire Ssoit inférieur à 1. 2. Un procédé selon la revendication 1 caractérisé en ce que lton règle le seuil inférieur (VD) en envoyant avant chaque lecture, une impulsion d'inscription perrnettant de décharger la cible d'une quantité AQD = CVD dans laquelle VD correspond au seuil inférieur et C à la capacité de la cible. 3. Un procédé selon la revendication 1 caractérisé en ce que l'on règle le seuil supérieur (VS2) par le potentiel de polarisation appliqué sur la face externe de la cible. 4. Un procédé selon l'une quelconque des revendications 1 à 3 'ractérisé en ce que, pour éliminer tout résidu de signal, on prévoit sur le circuit de détection du signal vidéo un seuil inférieur égal au seuil inférieur du potentiel superficiel de la cible. 5. Un procédé selon la revendication 4 caractérisé en ce que le seuil inférieur est règlé par un circuit constitué d'une diode Gun (D') connectée en série à une capacité (C') et à une résistance variable (Rvar) montées en parallèle, le circuit étant connecté en parallèle sur la résistance de charge (R).. 6. Un procédé selon Itune quelconque des revendications 1 à 5 caractérisé en ce que l'on coupe le faisceau de lecture (11) lorsque le signal vidéo est inférieur au seuil inférieur. 7. Procédé de commande d'un ensemble cible-canon à électrons selon l'une quelconque des revendications 1 à 3 comportant une cible photoconductrice ou cathodoconductrice caractérisé en ce que le faisceau de lecture est normalement interrompu sauf pendant les diverses phases de lecture et en ce que, avant chaque impulsion d'inscription de signal, on effectue un nettoyage de la cible pour éliminer les charges dépiègées. 8. Un procédé selon la revendication 7 caractérisé en Ce que le nettoyage de la cible est réalise en effectuant avant chaque inscription du signal, une lecture supplémentaire (LN) en balayant la cible pendant une ou dieux trames. 9. Un procédé selon la revendication 7 caractérisé en ce que le nettoyage de la cible est réalisé en effectuant l'inscription (IN) d'une charge calibrée et uniforme suivie d'une lecture (LN) de nettoyage également calibrée, l'inscription et la lecture du signal étant réalisées immédiatement après cette opération de nettoyage. - 10. Un procédé selon la revendication 9 caractérisé en ce que la lecture de nettoyage (LN) est réalisée en débloquant le faisceau d'électrons à une valeur de courant choisie pendant un nombre de trames compris entre 1 et 5. l1.Un procédé selon la revendication 9 caractérisé en ce que la lecture de nettoyage (LN) est réalise en arrosant la cible (7) avec un faisceau de lecture défocalisé à son débit maximum. 12.Un procédé selon la revendication 11 caractérisé en ce que la défocalisation du faisceau est obtenue en polarisant positivement jrgrifle (G7) du canon (K). 13.Un procédé selon la revendication 7 caractérisé en ce que e nettoyage de la cible est réalisé en faisant fonctionner la cible en émission secondaire et en envoyant simultanément une impulsion d'inscription de nettoyage (IN), et en ce qu?, après retour aux conditions de fonctionnement normales, on interrompt le faisceau de lecture pour réaliser l'inscription du signal et du seuil (IS, 1P) et on effectue ensuite la lecture du signal, en débloquant le faisceau. 14.Un procédé selon la revendication 13 caractérisé en ce que les conditons d'émission secondaire sont obtenues en appliquant un saut de potentiel négatif sur la cathode (K) et en diminuant simultanément le potentiel de la grille (G4). 15.Un procédé selon la revendication 13 caractérisé en ce que les conditions d'émission secondaire sont obtenues en appliquant un saut de potentiel positif sur l'électrode signal (fl) de la cathode et en diminuant simultanément le potentiel de la grille (G4).