FR 2518756 A1 19830624 FR 8124019 A 19811222 Procédé et dispositif pour la mesure du potentiel électrique d'un corps isolé. L'invention est relative à la mesure du potentiel électrique d'un corps isolé, notamment d'un corps libre dans l'espace, et susceptible d'accumuler des charges électriques, par frottement ou sous d'autres influences, qui en élèvent le potentiel jusqu'à des valeurs pouvant atteindre plusieurs dizaines de kilovolts par rapport au milieu ambiant. Dans le cas de corps tels que des avions, des hélicoptères ou des engins évoluant dans l'atmosphère, ces charges électriques peuvent être la cause de perturbations fonetionnelles, notamment sur les équipements de radionavigation et de radiocommunication embarqués. Elles représentent également, lorsque ces aéronefs se rapprochent de la terre et lorsqu'ils se posent, un danger d'électrocution pour les personnes au sol qui entrent en contact avec ces corps. Elles peuvent, enfin, etre à l'origine de la formation d'étincelles dans des milieux explosibles. Un moyen de faire face aux difficultés entraînées par l'accumulation de charges électriques sur des corps isolés consiste à les équiper de dispositifs dénommés déperditeurs de potentiel qui provoquent ou facilitent l'élimination des charges électriques dans le milieu environnant, en empêchant ainsi le potentiel d'atteindre des valeurs dangereuses. I1 arrive cependant qu'une connaissance de la valeur du potentiel atteint par un corps isolé puisse être utile, par exemple à des fins d'étude ou de contrôle. I1 en est ainsi lorsqu'on désire vérifier l'efficacité du fonctionnement des déperditeurs équipant un engin et étire averti d'une éventuelle défaillance afin d'en prévenir les conséquences. Les dispositifs utilisés à cet effet sont des capteurs sensibles au champ électrique et qui fournissent en conséquence des mesures qui dépendent non seulement du potentiel électrique atteint par le corps mais aussi de la forme géométrique de celui-ci. En effet, lorsque la surface d'un corps chargé est relativement conductrice, les charges électriques se répartissent le long de celle-ci pour atteindre un équilibre dans lequel le champ électrique varie localement en fonction de la géométrie de cette surface en passant par des maxima locaux aux emplacements où les rayons de courbure sont minima. En outre, il est fréquent que le milieu ambiant soit luimême le siège d'un champ électrique qui s'ajoute vectoriellement au champ électrique créé à la surface du corps par la charge propre de celui-ci. Les capteurs connus pour la mesure du potentiel d'un corps électriquement isolé sont sensibles à la résultante du champ électrique propre de ce corps et du champ d'origine externe. On connaît notamment les dispositifs du type "moulins à champ" dans lesquels une électrode fixe de détection, occultée périodiquement par une électrode mobile, se charge sous l'effet du champ électrique et produit un courant électriquereprésentatif de cette charge. Ces dispositifs présentent l'inconvénient de nécessiter un système d'entraînement de l'électrode mobile. Ils sont donc relativement complexes, sensibles aux vibrations et leur encombrement les rend souvent peu propices à une utilisation embarquée. On connaît également des capteurs dans lesquels une sonde radioactive produit, par ionisation des gaz composant l'atmosphère environnante, des charges qui sont entraînées par le champ électrique, le courant résultant fournissant la valeur du potentiel mesuré. Ces dispositifs peuvent être, en principe, montés sur le corps dont on désire mesurer le potentiel. Cependant, l'emploi d'un produit radioactif impose le recours à des moyens de protection lourds et encombrants qui s'opposent à leur utilisation embarquée dans de nombreux matériels aéronautiques ou spatiaux. On a par ailleurs déjà proposé, par exemple dans le Brevet Etats-Unis NO 3 760 268 (Ruhnke) délivré le 18 septembre 1973, de mesurer le champ électrique atmosphérique à l'aide d'un conducteur allongé propulsé par une fusée et doté d'un dispositif de retransmission des mesures. Le champ électrique atmosphérique produit une différence de potentiel entre les extrémités du conducteur. Si la longueur de celui-ci est suffisante, cette différence de potentiel donne naissance à une décharge électrique en couronne, ou décharge corona, de nature pulsée, dont on peut mesurer le courant. Celui-ci varie d'une manière non linéaire en fonction des variations du champ électrique mesuré.Ce défaut peut être corrige, en partie, en connectant entre les deux extrémités du conducteur, une résistance électrique de valeur élevée qui linéarise la relation entre le courant et le champ électrique mesuré. Cependant, un tel dispositif ne permet pas de mesurer le potentiel d'un corps isolé dans l'espace car son fonctionnement implique que lecorps portant le conducteur ne soit pas lui-meme chargé. A tout champ électrique du à la chargedu corps viendrait en effet se superposer le champ électrique atmosphérique, de valeur inconnue, qui fausserait la mesure ou la rendrait totalement dépourvue de signification. Au regard de cet étatde la technique, l'inventioa vise à fournir un moyen de mesure ou de surveillance du potentiel d'un corps isolé, notamment dans l'espace, de constitution très simple et peu encombrante, qui puisse être facilement installé sur le corps lui-même, même dans un espace de peti tes dimensions. A cet effet, l'invention a pour objet, selon un premier aspect, un procédé caractérisé en ce qu'on provoque une série d'impulsions de décharge corona à partir de ce corps en un point de l'espace environnant situé au voisinage immédiat de la surface extérieure dudit corps, chaque décharge mettant en jeu une quantité d'électricité très petite par rapport à la charge du corps, et on mesure un paramètre du courant électrique constitué par cette série de décharges. De préférence, la quantité d'électricité mise en jeu par chaque impulsionde décharge est maintenue à une valeur inférieure à 10 10 Coulomb. Ainsi, l'invention permet en créant une déperdition de charge électrique tout à fait minime, et par conséquent insuffisante pour influencer sensiblement la valeur du potentiel à mesurer, d'obtenir un signal qui varie en fonction du potentiel de ce corps, dans la mesure où la fréquence des impulsions de décharge varie avec le champ électrique au point de mesure. On provoque de préférence la décharge à l'aide d'une électrode effilée reliée électriquement au corps et dont la pointe émissive est-située au voisinage immédiat de la surface extérieure du corps, de façon à soustraire, au moins pour une large part, la mesure du courant de décharge à l'effet du champ électrique d'origine extérieure au corps. Selon un mode de réalisation -tout à fait préféré de l'invention, on détermine en outre les conditions de formation de la décharge corona de telle manière que la période de ces impulsions, sur la plage de mesure de potentiel que l'on cherche à surveiller, soit supérieure à la constante de temps de dissipation de la. petite charge d'espace créée dans les alentours immédiats de la pointe émissive par chaque -impulsion pour des raisons qui apparaissent ci-après. La géométrie de cette pointe favorise l'accumulation de charges électriques à son extrémité et l'apparition consécutive d'un champ électrique supérieur à un seuil d'amor çage, ou seuil critique, dans le milieu environnant la pointe. Ce champ électrique est atteint avec une accumulation de charges électriques d'autant plus faible que le rayon de courbure de la pointe d'émission est petit. Dès que le champ électrique à l'extrémité de la pointe émissive dépasse le seuil critique, l'émission de charges électriques dans le milieu environnant a pour effet de ramener sa valeur à un niveau inférieur à ce seuil critique. La décharge cesse. tes charges électriques émises forment aux alentours immédiats de cette pointe une charge d'espace dont la dissipation dans le milieu environnant dépend d'un ensemble de facteurs physiques, notamment de la quantité de charges émises par chacune des impulsions. Des études approfondies menées sur les phénomènes de décharge électrostatique ont montré que chaque émission d'impulsions par une pointe est suivie d'un temps de recharge de cette dernière jusqu'à ce que le champ électrique de la pointe dépasse à nouveau le seuil critique mentionné précédemment. Ces études ont montré également que la charge d'espace régnant aux abords immédiats de la pointe tendait à s'opposer à une nouvelle augmentation du champ au-delà du seuil critique.En conséquence, si la pointe émissive est raccordée au corps par une liaison relativement conductrice, il faut attendre, pour qu'une nouvelle décharge se produise, que la charge d'espace issue de l'émise sion précédente soit suffisamment dissipée pour que le champ dépasse à nouveau le seuil d'amorçage à l'extrémité de la poilte. Dans ces conditions, la fréquence d'émission des impulsions d'une décharge corona dépend non seulement du potentiel du corps à partir duquel est engendrée la décharge mais également de la vitesse de dissipation de la charge d'espace dans le milieu environnant. Conformément à l'aspect préféré de l'invention qui vient d'être évoqué, on fixe la constante de temps du circuit de charge de la pointe émissive à une valeur suffisamment élevée pour que le temps de dissipation de la charge d'espace engendrée à la suite de chaque impulsion soit faible devant le temps nécessaire pour que le champ à l'extrémité de la pointe atteigne à nouveau la valeur critique. On y parvient, notamment, en prévoyant entre le corps chargé et la pointe émissive, une liaison électrique de forte résistance R de façon à ce que la constante de temps RC de charge de la capacité parasite C existant entre la pointe émissive et une surface telle que la terre constituant une électrode de référence située pratiquement à l'infini, soit relativement élevée. En même temps, on prévoit de réaliser la pointe émissive de telle façon que cette capacité parasite soit très faible afin, comme expliqué ci-dessus, -que la quantité d'électricité accumulée sur cette pointe au moment de chaque décharge, soit très petite. Ces dispositions ont pour effet que la dissipation de la charge d'espace correspondante est extrêmement rapide. La fréquence des décharges peut être ainsi rendue indépendante des conditions de dissipation imposées par le milieu ambiant, en particulier lorsque les mesures de potentiel sont effectuées sur un corps en mouvement, et elle varie alors linéairement avec le potentiel du corps. En pratique, cette condition est atteinte lorsque la constante'de temps du circuit de charge de l'électrode est supérieure à la période propre des impulsions.En outre; grâce à la faiblé valeur de la quantité d'électricité déchargée lors de chaque impulsion, le courant de mesure reste dans des limites où il n'influence que d'une façon qui peut être rendue négligeable, la charge du corps qui fait l'objet de la mesure et donc- son potentiel. Enfin, il est avantageux, pour limiter la quantité d'les tricité émise par chaque impulsion , d'utiliser une pointe émissive aussi acérée que possible afin d'atteindre le seuil de champ critique à son extrémité avec une charge minimale. Cette disposition permet en outre d'abaisser la limite inférieure de la plage de potentiel accessible à l'aide de ladite méthode de mesure. Selon un autre aspect, l'invention vise un dispositif de mesure de potentiel d'un corps isolé dans un milieu, caractérisé en ce qu'il comprend une pointe d'électrode propre à être reliée électriquement par une résistance de valeur élevée au corps qui fait l'objet de la mesure, la capacité de cette électrode vis-à-vis de la surface de reférence telle que la terre étant très petite, et un moyen de mesure d'un paramètre du courant engendré à travers la résistance par l'émission d'impulsions de décharge corona par ladite pointe. De préférence, la valeur de la capacité parasite dudit circuit d'émission vis-à-vis de la terre est choisie égale ou inférieure à 10'13 Farad. En outre, ladite résistance est déterminée pour que la constante de charge de cette capacité parasite soit supérieure à la période propre des impulsions émises, eu égard, notamment, à la valeur de la tension d'amorçage de la décharge à la pointe émissive et à la plage de mesure de potentiel choisie. Une valeur de constante- de temps préférée est supérieure à 10 3 seconde. En pratique, la tension d'amorçage de l'électrode dans le milieu environnant le corps fixe le seuil de champ électrique au-dessous duquel la décharge ne se produit pas, ce qui détermine la limite inférieure du potentiel accessible à la mesure. En outre, la valeur de la constante de temps de charge de cette électrode détermine une valeur supérieure du potentiel au-delà de laquelle la fréquence d'émission des impulsions devient suffisamment élevée pour que le temps de dissipation de la charge d'espace créée par chacune de ces impulsions ne puisse plus être considéré comme négligeable devant la période de récurrence de ces impulsions. A partir d'une telle valeur, cette fréquence de récurrence test plus uniquement fonction des caractéristiques électriques du circuit résistance-capacité à partir duquel est formée la décharge corona. La linéarité de la relation entre le potentiel mesuré et la fréquence des impulsions de courant s'en trouve alors affectée. Selon un mode de réalisation, l'électrode est constituée par un filament ou "cheveu" métallique de quelques microns de diamètre relié à un circuit résistif ou résistor de valeur élevée. Selon une autre forme de réalisation, l'électrode et la résistance sont constituées en matériau composite. de faible diamètre et de forte résistivité, par exemple un matériau comportant au moins, une fibre de carbone enrobée dans une une résine thermodurcissable. Le dispositif comprend avantageusement des moyens permettant de le monter sur le corps dans une position où la pointe de llélectrode émissive est maintenue à l'extérieur du corps au voisinage immédiat de la surface de celui-ci. Les explications et la description d'exemples non'limitatifs qui suivent sont données-en référence aux dessins annexés, sur lesquels la figure 1 représente de façon très schématique un corps isolé équipé d'un circuit de mesure conforme à l'invention; la figure 2 est un diagramme de charge illustrant les résultats obtenus à l'aide de l'invention; les figures 3 et 4 représentent deux variantes de réalisation d'un capteur selon l'invention. Un corps creux isolé 10 (figure 1) -de forme sphérique de 1 mètre de diamètre accumule dur sa surface externe conductrice 14 des charges électriques, par exemple par frottement. I1 est isolé dans un milieu que l'on suppose être ici i'atmos- phère et possède à l'égard de la terre 12 une capacité C0. Sous l'effet de la charge acquise Q, la surface externe du corps 10 est élevée à un potentiel VO de valeur VO = Q/Co. La répartition du champ électrique à la surface de ce corps dépend de sa géométrie, les charges ayant tendance à se concentrer dans les zones à faible'rayon de courbure aux dépens des zones à fort rayon de courbure pour atteindre une situation d'équilibre. Dans le cas présent d'un corps de forme sphérique, le champ est réparti de façon uniforme à la surface 14 de celui-ci. En un point 18 de cette surface 14, on a ménagé une petite ouverture par laquelle fait saillie à l'extérieur du corps, dans une direction sensiblement radiale, une courte électrode 20 d'extrémité 22. A son autre extrémité, à l'intérieur du corps 10, la pointe 20 est reliée à une résistance R 23 de valeur élevée, dans cet exemple égale à 101O ohms, dont l'extrémité 24, opposée à l'électrode 20 est reliée à un point 21 de la masse du corps 10 par une liaison électrique 25. Un dispositif de mesure 27 permet de capter un paramètre du courant parcourant la liaison 25. L'électrode 20 est constituée par un cheveu d'or de diamètre de préférence inférieur à 50 microns, et dans cet exemple égal à 25 microns, et de 10 millimètres de long. Sa capacité parasite C1 vis-à-vis de la terre est alors voisine de 10 13F. En fonctionnement, l'électrode 20 aequiert des charges en provenance du corps 10 par l'intermédiaire de la liaison 25 et à travers la résistance R 23, ce qui correspond à la charge de la capacité parasite C1 que l'on a représentée schématiquement entre la terre 12 et l'extrémité 22 de l'électrode 20. Celle-ci est le siège d'un champ électrique croissant qui finit par atteindre la valeur critique de décharge corona dans l'air correspondant à une tension YA L'impulsion émise décharge la capacité parasite C1 en évacuant dans l'atmosphère une petite quantité d'électricité q C1 x Va d'environ 10 coulomb dans cet exemple. Cette quantité d'électricité crée une petite charge d'espace qui, en raison même de sa faible valeur, s'évacue rapidement -par rapport au temps nécessaire à la recharge de l'électro- de 20. I1 existe entre la pointe 22 et le point 21 du corps 10 une petite capacité 'parasite C2 qui recharge partiellement mais quasi-instantanément l'électrode à la fin de l'impulsion de décharge. La capacité C1 achève de se recharger sous l effet d'un courant traversant la résistance R23 jusqu'à ce que le champ électrique à l'extrémité 22 de l'électrode 20-atteigne à nouveau le seuil d'amorçage évoqué précédemment. On a s'électionné les paramètres du circuit de décharge de telle manière que le temps nécessaire pour que le champ électrique à l'extrémité 22 revienne au seuil d'amorçage après une décharge soit grand par rapport au temps nécessaire d la dissipation de la charge d'espace créée par cette décharge précédente. Ainsi, l'instant d'apparition de la nouvelle décharge ne dépend que des caractéristiques électriques du circuit constitué par la résistance R 23 et l'électrode 20, ainsi que du niveau de champ électrique au point 21 du corps 10. Ce champ traduit le niveau d'accumulation de charges au voisinage de ce point constate en outre que la durée de chaque impulsion est très brève par rapport à la période de récurrence de ces impulsions, Cette condition résulte notamment du fait que l'arret de l'impulsion est déterminé par la neutralisation de la charge de la capacité parasite C1 et non par la formation d'une charge d'espace suffisamment élevée pour abaisser le champ électrique de la pointe émissive audessous du seuil d'amorçage.L'expérience montre que la fréquence f r des impulsions de décharge varie linéairement avec le niveau de champ électrique au point 21 dans une large plage. Le courant moyen im dans la liaison 25 est proportion nel à cette fréquence (1) im-= f r x A q On peut donc mesurer soit la valeur moyenne de ce courant i m à l'aide d'un amplificateur courant-tension, soit la fréquence de ces impulsions par un convertisseur fréquence tension ou par un compteur numérique pour déterminer la valeur du champ électrique au point 21 où la liaison 25 est raccordéeau corps 10. Dans le cas d'un corps sphérique, ce champ électrique est uniforme. La détermination du potentiel VO à partir de la mesure de l'intensité du courant de charge ou de sa fréquence ne dépend donc pas de la position du point de raccordement 21 sur le corps 10. Dans le cas d'une autre forme géométrique que la sphère, le champ électrique pour un potentiel donné du corps varie en fonction de la courbure de la surface externe du corps. Un étalonnage préalable permet, pour une position donnée du capteur sur le corps isolé, de déterminer les valeurs de potentiel correspondant aux mesures de courant. La variation linéaire du signal de mesure, exprimée en unités arbitraires est représentée en ordonnées sur la figure 2 en fonction du potentiel Vg du corps chargé 10, tant pour les valeurs positives de ce potentiel (exprimées en kilovolts) que pour les valeurs négatives. Cette relation est représentée par la courbe 30 obtenue au cours d'un essai pour un corps plongé dans de l'air à la pression atmosphé- rique et par la courbe 32 lorsque ce corps est plongé dans de l'air à une pression de 490 millibars, soit environdeux fois et demie plus faible. Si l'on considère notamment les applications embarquées, l'écart entre ces courbes est suffisamment faible dans un large intervalle de pression pour que, même en l'absence de moyens de mesure de la pression, on puisse cependant utiliser le signal obtenu comme contrôle pour déclencher une alarme lorsque le potentiel du corps croit au-dessus d'un seuil approximatif déterminé à l'avance. En raison de la très faible quantité d'électricité mise en jeu par chaque décharge, la déperdition de charges résultant de la mesure influence peu le niveau de potentiel mesuré. Selon les cas, on peut prévoir de faire fonctionner le dispositif par intermittence-pour limiter la-durée de mesure. En pratique, ce dispositif n'est opératoire que si le champ électrique å l'extrémité de l'électrode-20 atteint la valeur du champ disruptif dans l'air. Compte tenu de l'effet multiplicateur du champ créé par la forme acérée de la pointe par rapport au champ régnant au point 21 du corps 10, il existe une valeur minimum E. du champ en ce point qui constitue une limite 'inférieure de la plage de- fonctionnement du dispositif. A cette valeur de champ E. correspond une limite inférieure V. en valeur absolue, correspondant aux points 31 de la figure 2, du potentiel du corps qui, dans le cas d'un corps sphérique, ne dépend pas de la position du point 21. On constate que dans la mesure où les conditions précédemment énoncées sont réalisées, la relation entre le paramètre de courant mesuré et le potentiel du corps est linéaire dès. que la limite inférieure V. pour laquelle la décharge s'amorce a été atteinte. Au fur et à mesure que le potentiel du corps croit, la fréquence de récurrence des impulsions de la décharge augmente en proportion. Ce n'est que lorsque cette période de récurrence devient suffisamment brève par rapport au temps de dissipation de la charge d'espace résultant de chaque décharge, que la fréquence de récurrence des impulsions ne dépend plus seulement des caractéristiques électriques du circuit dans lequel est connectée l'électrode 20 et qu'une relation de non-linéarité apparaît entre le signal de mesure et le potentiel du corps. Ce phénomène se produit pour une valeur de champ électrique Es au point où est connecté le capteur qui fixe ainsi la valeur limite supérieure Vs de la plage de potentiel dans laquelle ladite relation est linéaire. Dans l'exemple ici décrit, en référence à la figure 1 où le champ à l'extrémité 22 de l'électrode 20 est environ 120 fois supérieur au champ. à la surface duoorps 10, la valeur de E. est d'environ 900 V/cm et celle de E est d'environ i s 65 kV/cm. Pour un corps sphérique tel que 10 dans un milieu où le champ inducteur extérieur est nul, le potentiel correspon dant à E. est d'environ V. = 45 kV. La valeur du potentiel i i V correspondant au champ Es est de 3,2 megavolts. En pra s tique, les corps isolés sur lesquels on opère, présentent des parties dont le rayon de courbure est relativement faible et qui sont le siège d'élévations locales du champ élec tiique du fait de l'accumulation des charges électriques qui tendent à s'y produire. Afin d'abaisser le niveau du seuil V. limitant la plage de fonctionnement linéaire du capteur, on place celui-ci dans ces zones. Dans le cas illustré par la figure 2 par exemple, on a obtenu un seuil inférieur de potentiel d'environ 2 kV en valeur absolue sur un corps de forme allongée en plaçant le capteur à une des extrémités de ce corps. es bornes E. et E de la plage de fonctionnement linéaire i s sont des fonctions de la pression du milieu dans lequel se produit la décharge. E. est divisée par deux lorsque la pression passe de 1000 millibars à 200 millibars, cette dernière valeur correspondant à une altitude de 10 Wilometres environ. Le capteur peut être utilisé dans l'atmosphère terrestre jusqu'à 30 ou 40 kilomètres d'altitude. I1 permet d'effectuer un contrôle d'un dépassement de seuil d'une limite de potentiel et de surveiller les variations de celui-ci. Le dispositif selon l'invention est avantageusement monté directement sur le corps dont on cherche à mesurer la charge. I1 peut être rendu pratiquement insensible au champ électrique extérieur, par exemple au champ atmosphérique pour un aéronef. I1 suffit à cet effet de choisir la longueur de l'électrode 20 et de la monter par rapport au corps 10 de telle façon que sa pointe émissive 22 se trouve à proximité immédiate de la surface chargée 14 du corps 10. I1 en résulte que le gradient de champ électrique le long de la portion de cette électrode à l'extérieur du corps est extrêmement faible et que la différence de potentiel correspondante est insuffisante pour influencer les caractéristiques de la dé charge utilisée pour la mesure. En pratique, le champ atmosphérique a des valeurs très faibles par rapport au champ E.. Sa valeur au sol est environ a 1000 fois plus faible que la valeur de 900V/cm indiquée précédemment. Même en cas d'orage, cette valeur, qui peut être centuplée, reste notablement inférieure à celle du champ à la surface du corps. I1 est en outre possible de disposer l'électrode 20 sur la ligne neutre du corps qui est la courbe sur laquelle le champ électrique à la surface de celui-ci est nul lorsqu'il est plongé dans un champ électrique extérieur mais ne porte pas de charge électrique propre. Cette ligne est connue au moins approximativement dans le cas où la position du corps vis-à-vis du champ extérieur est connue. Dans le cas d'aéronefs, la ligne neutre de ces derniers est normalement comprise dans un plan horizontal. Si on se réfère à la figure 1, on peut donner une explication au moins approximative du fait que l'amplitude moyenne ou la fréquence du courant de décharge mesuré est proportionnelle à la valeur du potentiel recherché. Si on néglige l'effet de la capacité C2 pendant la charge de la capacité parasite liée à l'électrode 20, la tension v de celle-ci par rapport à la masse 12 à chaque instant peut s'écrire : (2) v = VO (1 - exp (-t/RC1)) où V0 est le potentiel du corps 10. La décharge se produit à un instant t1 où v = Va En pratique, au-delà de la tension d'amorçage Va, le temps t1 est petit devant la constante de temps RC1, tl étant en outre grand devant la durée d'une impulsion corona et devant la durée de la décharge de la capacité parasite C2.Il en résulte que: (3) V a o x tl/RC1 En conséquence, la fréquence f r peut s'écrire (4) fr l/tl = l/RCl x V/Va Le courant moyen correspondant est alors (5) im = f r x Aq q = Un capteur 50 (figure 3) mettant en oeuvre les principes selon l'invention est monté dans une ouverture circulaire 52 percée dans la paroi 54 d'un corps métallique qui peut être celui d'un engin aéronautique en vol et dont on cherche à contrôler le potentiel.Le dispositif 50 se compose d'un boîtier 56 de forme cylindrique présentant un fond 58 et terminé à son extrémité opposée par une collerette 59 qui vient se loger à l'intérieur d'une cuvette annulaire 60 taillée dans l'épaisseur de'la paroi 54 autour de l'ouverture 52. Le boîtier 56 est fermé par un couvercle 62 qui affleure à la surface extérieure de la paroi 54 et est fixé, avec la collerette 59, à l'intérieur de la cuvette 60. Une électrode d'émission est constituée par un fil d'or 65 ayant un diamètre d'environ 25 microns et une longueur d'environ 10 millimètres dont une extrémité 68 est reliée à un résistor 70, son autre extrémité 69 étant laissée libre à l'extérieur du corps 54 au voisinage de sa paroi pour former une -pointe émissive. Le fil 65 est maintenu par un tube en alumine 66 qu'il traverse avant d'aboutir au résistor 70. La résistance de celui-ci a une valeur de 101O ohms. I1 est monté à l'intérieur d'un tube 72 perpendiculaire au couvercle 62 et dont une extrémité 73 dépend de ce dernier, ce tube se prolongeant à l'intérieur du boîtier 56. L'ensemble du tube d'alumine 66 et du résistor 72 est enrobé dans une résine de résistivité très élevée, telle qu'une résine époxy, qui remplit entièrement l'intervalle entre le résistor 72 et le tube 70. L'extrémité libre du fil 65 fait saillie hors du tube d'alumine 66 sur environ 5 millimètres et la pointe 69 est brute de coupe. L'extrémité 68 du résistor 72 se trouve sensiblement dans le plan externe du couvercle 62. L'extrémité postérieure du résistor 70 est reliée électriquement, par un conducteur 75, à un amplificateur opera- tionnel convertisseur cou-rant-tension 76 à la sortie postérieure du tube 72. La sortie 78 du convertisseur est reliée électriquement par une traversée isolante 80 å travers le fond 58 du boîtier à une prise de sortie 82. Deux -batte- ries 84 sont prévues pour l'alimentation de l'amplificateur 76 par des conducteurs 86 à partir d'un pôle 88, l'autre polie 90 de chacune de ces batteries étant relié à la masse du boîtier 56 par des conducteurs 92.Ce boîtier 56 est une enveloppe métallique qui, dans l'exemple décrit, a une longueur de 8 centimètres et un diamètre de 6 centimètres environ et qui se trouve portée au potentiel de la paroi 54 par l'intermédiaire de la collerette de liaison 59. L'amplifi- cateur 76 est pourvu d'une borne 95 reliée au boîtier 56 par un conducteur 98. En fonctionnement, lorsque l'amplificateur 76 est placé sous tension par un commutateur- représenté, une décharge corona composée d'une série d'impulsions peut s'établir à l'extrémité 69 de l'électrode en or 65. Le courant correspondant est fourni par la circulation de charges en provenance de la paroi 54 du corps chargé à travers l'amplificateur 76 et le résistor 70 jusqu'à l'électrode 65. Ce courant donne naissance à la sortie de l'amplificateur à une tension qui varie de quelques dizaines de millivolts à environ 1 volt en fonction du niveau de potentiel de la paroi 54. Grâce à son alimentation par batterie, le capteur fonctionne de façon autonome. A la place d'une électrode conductrice de très petites dimensions connectée à une résistance très élevée, on peut utiliser dirèctement des fibres de haute résistivité et très faibles dimensions telles que par exemple des fibres de car bonze. la faible dimension de telles fibres, dont le diamètre est de quelques microns, permet d'obtenir à leur extrémité des valeurs élevées du champ électrique. Une variante de réalisation d'un capteur selon l'invention est représentée à la figure 4 dans le cas où on désire éviter de percer la paroi du corps chargé en vue d'en maintenir l'intégrité structurelle. Dans cette figure, les mêmes numéros de référence ont été utilisés pour les eléments identiques à ceux de la figure 3. Le capteur 100 comprend un boîtier formé par une calotte métallique 102 terminée par un rebord périphérique annulaire plat 104 qui est fixé par des rivets 106 à la paroi métallique 108 du corps chargé. La face extérieure de la calotte 102 forme un dôme au sommet duquel fait saillie l'électrode 65 à l'extrémité du tube d'alumine 66, ce dernier étant monté comme précédemment à l'extrémité du résistor 70 et enrobé d'une résine qui remplit également l'intervalle annulaire 71 entre le résistor et le tube 72. Entre la paroi 108 et la face intérieure de la calotte 102 sont logées les batteries 84 et l'amplifi- capteur 76 dont la sortie 78 est connectée à une prise de sortie 110 vers l'intérieur du corps par une traversée 112 dans la paroi 108 de celui-ci. Revendications. 1. Procédé de mesure du potentiel électrique d'un corps isolé dans un milieu, caractérisé en ce qu'on provoque une série d'impulsions de décharge en couronne àpartir de ce corps (10) en un point (20) du milieu environnant situé au voisinage immédiat de la surface extérieure dudit corps, chaque impulsion fournissant une quantité d'électricité très petite par rapport à la charge du corps, et on mesure un paramètre du courant électrique constitué par cette décharge. 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que la quantité d'électricité mise en jeu par chaque impulsion de décharge est inférieure à 1O10 coulomb. 3. Procédé selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce qu'on produit les impulsions récurrentes de la décharge en couronne à des intervalles de temps qui sont grands devant le temps de dissipation de la charge d'espace engendrée par chacune de ces impulsions. 4. Dispositif de mesure du potentiel électrique d'un corps isolé dans un milieu, caractérisé en ce qu'il comprend une électrode (20, 65) reliée a la masse du corps (10, 54) par une résistance de valeur élevée (R 23, 70) et dont la pointe émissive (22, 69), située au voisinage immédiat de la surface extérieure du corps, engendre des décharges électriques en couronne, la capacité (C1) parasite de l'électrode vis-à-vis de la terre (12) étant très faible par rapport à celle de ce corps,-et un moyen de mesure (76) d'unparametredu courant circulant dans la résistance (R 23, 70). 5. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce que la capacité parasite de l'électrode est inférieure à 10-13F. 6. Dispositif selon l'une des revendications 44;ou 5, caracté- risé en ce que la résistance 4.R 23, 70) est déterminée pour que le temps de charge de la capacité parasite de l'élec- trode (20, 65) jusqu'à une valeur où le champ électrique à l'extrémité de cette électrode atteint le seuil d'amorçage de la décharge, soit grand par rapport au temps de dissipation de la charge d'espace créée par chacune des impulsions de décharge. 7. Dispositif selon l'une des revendications 4 à 6, caractérisé en ce que l'électrode émissive est constituée par un fil dont le diamètre est inférieur à 50 microns. 8. Dispositif selon la revendication 7, caractérisé en ce que l'électrode émissive (20, 65) est constituée par un filament métallique tel que de l'or. 9. Dispositif selon la revendication 7, caractérisé en ce que l'électrode et la résistance sont constituées en matériau composite de forte résistivité. 10. Dispositif selon l'une des revendications 4 à 9, caractérisé en ce que la résistance de valeur élevée est supérieure à 101O ohms. 11. Dispositif selon l'une des revendications 4 à 10, caractérisé en ce qu'il comprend des moyens de montage (56, 102) sur le corps, permettant de maintenir la pointe émissive (22, 69) de l'électrode (20, 65) à l'extérieur du corps à proximité immédiate de sa surface. 12. Dispositif selon la revendication 11, caractérisé en ce que lesdits moyens de montage (65) sont adaptés à être logés dans une ouverture dans la paroi (54) du corps. 13. Dispositif selon la revendication 11, caractérisé en ce que lesdits moyens de montage comprennent un boîtier (102) propre à être plaqué à la surface externe de la paroi (108) dudit corps. 14. Dispositif selon l'une des revendlcations 4 à 13, caractérisé en ce que-lesdits moyens de mesure comprennent un amplificateur (76) connecté à la sortie de la résistance de valeur élevée et des moyens d'alimentation autonomes (84).