FR 2193208 A1 19740215 FR 7326377 A 19730718 La présente invention concerne un filtre de phase qui dépend d'une longueur d'onde, plus particulièrement, un filtre de phase optique conçu de manière à présenter les caractéristiques de bande différentes d'une fréquence spatiale d'une lumière non cohérente présentant une certaine bande de longueur d'onde, comme par exemple la lumière naturelle, qui dépend d'une longueur d'onde comprise dans la lumière. On décrira en premier lieu les problèmes rencontrés par les filtres optiques classiques en prenant comme exemple une caméra de télévision en couleurs à un seul tube analyseur d'images à laquelle un filtre optique conforme à la présente invention est de préférence applicable. Dans un système de télévision en couleurs utilisé communément, les signaux de chrominance sont transmis de manière telle que la bande de signaux, ctest-à-dire la bande de fréquence spatiale, de leurs composantes rouge et bleue sont comprimées et que leur composante verte occupe une bande relativement large, ces composantes étant mélangées l'une avec l'autre suivant un rapport prédéterminé en raison du fait que les signaux de luminance et de chrominance doivent être transmis dans une bande de fréquence limitée. Par ailleurs, la nécessité de miniaturiser les caméras de télévision en couleurs conduit au fait que l'on n'utilise qu'un seul tube analyseur pour séparer et extraire les signaux de la composante rouge (désignée ci-après par R), de la composante verte (désignée par la suite par G) et de la composante bleue (désignée par la suite par B). Toutefois, il est nécessaire de faire en sorte que les bandes de fréquence spatiale des composantes respectives R, G, B soient différentes l'une de l'autre. Pour cette raison, dans la caméra de télévision en couleurs classique, on utilise un miroir dichroïque ou un élément analogue pour séparer les composantes R, G et B l'une de l'autre avant leur introduction dans le tube analyseur pour effectuer la limitation de bande optique à la fréquence spatiale des composantes de couleur ainsi séparées, cela indépendamment les unes des autres. Toutefois, dans la caméra pour télévision en couleurs à un seul tube, une telle limitation de bande ne peut pas être effectuée.Pour remédier à cet inconvénient, on a proposé un système dans lequel (a) la limitation de bande optique est effectuée au moyen d'ln filtre spatial qui présente une dépendance moindre vis-à-vis de la longueur d'onde et (b) la limitation de bande électrique supplémentaire appliquée aux signaux électriques correspondant aux composantes R, G et B est effectuée au moyen d'un filtre électrique. Toutefois, le système classique mentionné ci-dessus présente l'inconvénient qu'une bande de fréquence spatiale très large est nécessaire pour le tube analyseur. Dans l'exemple mentionné ci-dessus, la caméra de télévision en couleurs a été prisse comme exemple, mais, dans les dispositifs classiques, il est aussi fréquemment nécessaire que le filtre optique ait une bande différente en ce qui concerne la composante de fréquence spatiale, c'est-à-dire le signal contenu dans une composante de couleur dépendant de la longueur d'onde de la lumière ou, en d'autres termes, la composante de couleur. C'est pourquoi la présente invention a pour objet principal un filtre de phase optique ayant une structure unique et présentant des caractéristiques de fréquence spatiale différentes selon chaque composante de couleur d'une région ou spectre de lumière visible, c'est-a-dire la longueur d'onde de la lumière. Un objet particulier de la présente invention réside dans l'obtention d'un filtre optique gracie auquel une composante verte ne présente pas de bande de fréquence spatiale limitée et qui ne laisse passer que la composante de fréquence basse des composantes rouge et bleue. Un autre objet particulier de la présente invention réside dans l'obtention d'un filtre optique grace auquel la limitation de bande spatiale des composantes verte, rouge et bleue est effectuée de façon que la bande verte soit différente des bandes rouge et bleue. Pour parvenir aux fins mentionnées ci-dessus, un filtre optique conforme à la présente invention comprend une structure unique constituée par un matériau transparent sous la forme d'une plaque. On fait en sorte que ltépaisseur optique, c'est-à-dire la longueur du trajet optique de la structure, présente une répartition différente dans une seule dimension ou dans deux dimensions, dans une direction perpendiculaire à la surface plane de la structure, de telle sorte que 1 lumière traversant une épaisseur optique maximale et la lumière traversant une épaisseur optique minimale puisse présenter une différence de rotation de phase (variation de phase) supérieure à 2 2 Maque longueur d'onde du spectre de lumière visible.L'épaisseur optique désigne le produit de l'indice de réfraction transparente par ltépaisseur géométrique de cette dernière. Le filtre optique selon la présente invention est caractérisé par le fait qu'il dépend de la longueur d'onde, les caractéristiques de fréquence spatiales de ce filtre optique étant différentes les unes des autres selon que la longueur d'onde de la lumière par rapport à la lumière non cohérente présente une certaine largeur de bande de la longueur d'onde, comme par exemple la lumière visible (lumière naturelle). Par l'expression "forme plane on entend non seulement un plan géométrique mais aussi un plan présentant sur sa surface des parties saillantes, comme on le verra a' propos d'un mode de réalisation décrit par la suite, et la structure unique désigne un filtre unique ayant des caractéristiques de fréquence spatiale différentes selon la composante de la longueur d'onde et elle inclut naturellement les autres structures supplémentaires pratiques pour retenir et maintenir le filtre. Un mode de réalisation du filtre optique conforme à la présente invention permet d'utiliser dans la caméra de télévision en couleurs mentionnée ci-dessus, un filtre dans lequel la limitation de bande est effectuée pour les composantes R et B et non pas pour la composante G, des moyens extrêmement efficaces étant ainsi offerts pour obtenir la miniaturisation de la caméra. La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description faîte ci-après en référence au dessin annexé sur lequel: la figure 1 est une vue partielle en perspective montrant un mode de réalisation de filtre optique conforme à la présente invention; les figures 2A, 2B, 2C et 2D sont des graphiques de caractéristiques pour illustrer le fonctionnement du mode de réalisation représenté sur la figure 1; les figures 3A et 3B sont des graphiques montrant une relation entre la longueur d'onde et une valeur minimale d'une fonction de transfert optique du filtre mentionné ci-dessus; les figures 4A et 4B sont des graphiques de caractéristiques pour illustrer le fonctionnement d'un autre mode de réalisation conforme à la présente invention; ; la figure 5 est un graphique montrant uxe relation entre la longueur d'onde et une valeur minimale de la fonction de transfert optique dans le mode de réalisation correspondant aux figures 4A et 4B; la figure 6A est une coupe partielle d'un autre mode de réalisation conforme à la présente invention; les figures 6B et 6C sont des graphiques de caractéristiques pour illustrer le fonctionnement du mode de réalisation représenté sur la figure 6A; et la figure 6D est un graphique montrant la fonction de transfert optique du mode de réalisation représenté sur la figure 6A. La figure 1 est une vue en perspective partielle d'un mode de réalisation d'un filtre optique conforme à la présente invention. Avec l'aide du pressent mode de réalisation, on va démontrer que le filtre de la présente invention possède des caractéristiques de fréquence spatiale particulière, c'est-à-dire une limitation de bande de fréquence. Comme représenté sur la figure, le filtre comprend un substrat plat 1 en matière transparente et des raies ou bandes 2 qui ont une largeur a et une épaisseur # et qui sont réalisés en une matière transparente identique ou similaire à celle du substrat 1 et sont disposées longitudinalement sur une des faces de ce substrat avec une période de 4a. Une coordonnée X et une coordonnée Y sont établies dans les directions horizontale et verticale dans le plan du substrat. La lumière de longueur d'onde À passant perpendiculairement au plan X-Y mentionné ci-dessus comprend la lumière traversant la raie 2, comme par exemple celle se déplaçant le long d'un trajet optique P, et la lumière ne traversant pas ladite raie, comme par exemple celle se déplaçant le long d'un trajet optique P'. La différence de phase ide la lumière passant par ces trajets optiques est exprimée par: e = 2 ( ( -l)h (1) où n représente l'indice de réfraction de la lumière traversant le substrat 1 et la raie 2.Cette équation exprime une différence (appelée ci-après simplement déphasage &commat; ) entre les rotations de phases de la lumière (variation de phase) ayant lieu lorsque la lumière passe à travers la raie 2 et à travers l'air présent sur une épaisseur 8 entre deux raies 2. On va supposer, par conséquent, que la perte optique lors du passage de la lumière à travers la structure transparente peut etre négligée, que ledit déphasage e est égal à un nombre impair de fois # et que la transmittance g(x) pour la lumière de longueur d'onde # est telle que représentée sur la figure 2A. Bien que la description de la transmittance g(x) soit faite à propos de la lumière ayant la longueur d'onde particulière # afin de simplifier la description, on sait, en optique, que les caractéristiques de fréquence spatiale du filtre optique doivent être données comme un coefficient d'auto-corrélation de la transmittance g(x) (voir par exemple les pages 101-136 de l'article "Introduction à l'optique de Fourier" rédigé par J.W. Goodman et publié par Magraw-Hill). Prenons e(x) comme coefficient d'auto-corrélation de ex), ce coefficient est alors: e(x) = g (# + x) . g* (#)d# (2) (#) g (#) d # où g* est un nombre complexe conjugué de g(#). Par ailleurs, il existe une relation x = # d concernant la fréquence spatiale correspondant à x pour le filtre, de telle sorte que la caractéristique de fréquence spatiale H ( > u ) est exprimée par H (/u ) = e ( # de ) où d est la distance entre l'image et la lentille (filtre). I1 convient de remarquer que H (/1 ) est désigné comme étant une fonction de transfert optique. La fonction de transfert optique correspondant à la transmittance g(x) de la figure 2A est exprimée telle qu'indiquée sur la figure 2B dans laquelle ltordonnée représente la valeur du coefficient d'auto-corrélation de g(x), ctest-à-dire le gain de la caractéristique de fréquence spatiale H ( ) tandis que l'abscisse représente # d H ( ).L'abscisse est exprimée ici par # d compte tenu de la transmittance g(x) mais on comprendra que la figure 2B montre une relation entre la fréquence spatiale et le gain H (u ) du signal correspondant à la fréquence , c'est-à-dire la caractéristique de fréquence spatiale H (JU ), car la fréquence A et la distance d du filtre par rapport au plan de l'image sont maintenues constantes si l'on considère la composante de couleur particulière. Si la largeur a de la raie, la longueur # de la lumière, la valeur maximale max de la fréquence spatiale et la distance d entre le filtre et le plan de l'image sont déterminées de manière à établir la relation max = 3 a/# d, le filtre constitue alors un filtre passe-bas permettant le passage de la lumière ayant la fréquence spatiale 0# a et empêchant le passage de la lumière # d de fréquence a 4 yu 4 3a relative à la lumière ayant la composante de couleur de la longueur d'onde h , comme on peut le voir sur la figure 4B. I1 convient de remarquer que, pour des raisons de commodité de description, l'échelle des abscisses du graphique des caractéristiques de fréquence spatiale représenté sur la figure 2B et sur les figures suivantes comporte une graduation régulière mais qu'avec la représentation par l'échelle logarithmique adaptée pour être utilisée comme échelle pour de tels graphiques, la caractéristique H dont la valeur atteint 0,5 ne peut entre considérée comme étant atténuée car elle est exprimée par une valeur de 3db sur l'échelle logarithmique. Comme mentionné ci-dessus, le fait que le filtre optique conforme à la présente invention ait une caractéristique de filtrage de bande élevée en ce qui concerne la fréquence spatiale a été décrit au moyen de la composante de lumière ayant la longueur d'onde particulière A pour des raisons de commodité de description mais la présente invention ne limite pas la caractéristique de fréquence spatiale particulière exclusivement à la composante de lumière de la longueur d'onde particulière X mais permet de réaliser un filtre ayant des caractéristiques de fréquence spatiale différentes dans la région des longueurs d'onde de la lumière visible et dépendant, de ce fait, de la longueur d'onde. Dans l'exposé qui va suivre, on va décrire un cas général de la lumière visible couvrant la bande de longueurs d'onde d'environ 400 à 800 nme Le filtre est constitué de la même manière que celui de la figure 1. On va désigner par e une différence de phase entre la rotation de phase de la lumière P qui suit le trajet optique offert par la raie 2 et la rotation de phase de la lumière P' qui suit le trajet optique sur lequel ne se trouve aucune raie, et on peut considérer que la transmittance t(x) des lumières respectives comporte deux valeurs de I et e i . Ces transmittances g(x) et leurs fonctions de transfert optique sont représentées sur les figures 2C et 2D correspondant aux figures 2A et 2B, respectivement. On peut voir, sur ces figures, que la caractéristique de fréquence spatiale B diffère de la caractéristique de fréquence spatiale D par le fait que dans cette première, le minimum de la fonction de transfert optique est nul alors que ce n'est pas le cas dans cette dernière.Dans le filtre réalisé comme représenté sur la figure 1, on calcule comme suit, en fonction de l'expression (2)men tionnée ci-dessus, le mininum de la fréquence de transfert optique: funin = I ( 1 + cos e ) = 1/2 #1 + cos 2# (n-1) ## a Cette expression montre que la valeur minimale des signaux de la lumière traversant le filtre est maintenue constante sur une certaine bande de la fréquence spatiale (la bande au-dessus de a# # d # 3a, c'est-à-dire 3/# d x # # 3a/ # d dans le filtre précité), la valeur étant fonction de la différence # entre les rotations de phase, c'est-k-dire de la longueur d'onde # de la lumière, de l'indice de réfraction n et de I'épaisseur4 de la raie. La valeur minimale Hmin de la fonction de transfert optique est rapportée à la longueur d'onde # comme représenté sur la figure 3 en supposant que l'indice de réfraction n et l'épaisseur de la raie sont constants. Les figures 3A et 3B montrent deux exemples dans lesquels chaque épaisseur de la raie varie. Sur ces figures, ltordonnée et l'abscisse représentent, respectivement, le gain et l'inverse de la longueur d'onde.Comme on peut le voir sur ces figures, la valeur minimale Hmin varie cycliquement avec la longueur d'onde (c'est-à-dire varie en fonction de cos 9 ), en prenant une valeur nulle aux positions où la différence de phase ( = 2# (n-1)#.1/#) est un nombre impair de fois # et une valeur 1 aux positions cette différence est un nombre pair de fois #. De ce fait, en supposant que la plage ou région de longueur d'onde de la lumière visible tombe dans une plage ou région telle que celle correspondant aux composantes R, G, B, le filtre optique passe-bas est réalisé pour les composantes R et B comme représenté par la caractéristique de fréquence spatiale de la figure 2B, car la valeur minimale Hmin prend une valeur sensiblement nulle pour ces composants, et on obtient un filtre permettant le passage de toutes les composantes de fréquence spatiale en ce qui concerne la composante G. On comprendra, par conséquent, que le filtre convient comme filtre de limitation de bande pour la caméra de télévision en couleurs mentionnée précédemment. On va donner maintenant une description numérique d'un mode de réalisation de filtre optique effectuant la limitation de bande pour les composantes R et B et n'effectuant aucune limitation de bande en ce qui concerne la composante G. On détermine l'épaisseur de la raie en donnant au déphasage e et à la longueur d'onde h des valeurs prédéterminées, et en sSpliquant la relation ci-après qui existe entre ces trois paramètres: ################ comme mentionné précédemment et l'indice de réfraction n de la matière transparente constituant la raie dépend de cette matière. Par exemple, l'indice de réfraction n et l'épaisseur de la raie 2 peuvent être déterminés de manière que l'on obtienne un déphasage de 4 # en ce qui concerne la lumière verte (lumière normalisée suivant le C.I.E.) ayant la longueur d'onde de 546,1 nanomètres. Dans ce cas, les longueurs d'onde présentant les déphasages de 3# et de 5# existent dans les lumières rouge et bleue ayant respectivement les longueurs d'onde de 728 et 439 nanomètres.En supposant que, par ailleurs, la raie soit constituée de manière à présenter le déphasage de 6# en ce qui concerne la lumière verte, les longueurs d'onde présentant le déphasage de 5# et de 7 ont, respectivement, 655 et 468 nanomètres, c'est-à-dire celle existant dans les lumières rouge et bleue. La longueur d'onde présentant le déphasage égal à un nombre pair de fois%peut être choisi facultativement dans la région de la lumière verte. En supposant, par exemple, un déphasage # de en en ce qui concerne la lumière verte dont la longueur d'onde est de 520 nanomètres, les longueurs d'onde présentant le déphasage de 5et de de t sont, respectivement, 625 et 446 nanomètres, c'est- à-dire celles existant dans les lumières rouge et bleue. Comme le montre l'exemple ci-dessus, la longueur d'onde constituant chaque lumière colorée comprend une certaine bande, ce qui permet de concevoir le filtre avec une certaine liberté. Les figures 3A et 3B décrites ci-dessus montrent un cas dans lequel le déphasage9 concernant la composante G est établi de manière à être approximativement égal à 4 t et et un cas dans lequel ce déphasage est établi de façon à être approximativement égal à 6 #. Comme mentionné ci-dessus, il suffit de choisir un déphasage supérieur à 2# pour que le filtre considéré isolément puisse dépendre de la longueur d'onde, c'est-à-dire présente les valeurs maximale et minimale pratiques en ce qui concerne la valeur minimale Hmin de la fonction de transfert optique relative à la lumière existant dans la région visible. Bien que les raies 2 aient été décrites propos d'un mode de réalisation dans lequel elles sont disposées régulièrement, il n'est pas nécessaire qu'il en soit ainsi et elles peuvent être disposées au hasard. Les figures 4A et 4B montrent un autre mode de réalisation dans lequel les raies sont disposées au hasard. Dans ce mode de réalisation, le filtre comprend le substrat transparent 1 et les raies 2 de section rectangulaire, comme ctétait dans le cas d'un mode de réalisation de la figure 1, mais la disposition des raies se présente d'une façon quasi désordonnée.La figure 4A montre la transmittance g(x) introduite quand les raies sont formées sur des parties 11111 d'une succession obtenue par la répétition de la succession quasi désordonnée présentant un cycle de 7a M = (o, O, 1, 0, 1, 1, 1 ) ou a représente la largeur de la raie et où le déphasage entraSné par la raie est égal à un nombre impair de fois.- La fonction de transfert optique correspondant à la transmittance g(x) de la figure 4A est représentée sur la figure 4B et la valeur minimale Hmin de la fonction de transfert optique est exprimée par s Hmin = 1 (3 + 4 cos ) # ou # représente le déphasage entraîné par les raies comme dans le mode de réalisation de la figure 1.On obtient par conséquent, comme représenté sur la figure 5, un graphique qui représente la dépendance de la valeur minimale tJmin vis-à-vis de la longueur d'onde et qui correspond à ceux des figures 3 A et B. En général, l'utilisation de la succession quasi désordonnée ayant la longueur 2m - 1 conduit à : Hmin = ######## (m étant égal ou supérieur à 2 ) en ce qui concerne la longueur d'onde à laquelle g(x) prend les deux valeurs "+ 1" et "-1", Hmin étant égal à O quand m augmente. L'davantage du mode de réalisation mentionné ci-dessus par rapport au mode de réalisation représenté sur les figures 3A et 3B est que l'on peut élargir facilement les régions de la fréquence spatiale dans laquelle H ( F ) = Hmin en utilisant une longue succession quasi désordonnée. En d'autres termes, la fonction de transfert optique de la figure 2B présente des caractéristiques passe-haut non souhaitableq Si on se place du point de vue de l'obtention d'un filtre spatial passebas comme on peut s'en apercevoir si on utilise pour l'abscisse l'échelle logarithmique de la fréquence spatiale. Par ailleurs, l'utilisation de la succession quasi désordonnée de longueur 2m - 1 conduit à H (p ) = Hmin dans la région a 4 K d/E1 Dans le mode de réalisation mentionné ci-dessus, on donne à la valeur minimale Hmin sensiblement une valeur nulle mais il va de soi qu'il suffit de fixer-à un minimum la valeur absolue de Hmin, c'est-à-dire de la fonction de transfert optique. Dans les modes de réalisation précédents, on a décrit un exemple dans lequel la limitation de bande est effectuée principalement pour les composantes R et B et non pas pour la composante G. En général, dans les caméras de télévision en couleurs, il n'est pas nécessaire de porter une attention particulière à la limitation de bandes dans certaines optiques en raison de la largeur de bande très importante nécessitée par la composante G mais il existe certains cas dans lesquels la limitation de bande est appliquée avantageusement à la composante G d'une façon différente à celle utilisée pour les composantes R et B. A cette fin, la limitation de bande supplémentaire peut être effectuée par un filtre optique non subordonné à la longueur d'onde, c'est-à-dire effectuant la même limitation de bande vis-à-vis de chaque composante de fréquence spatiale R, G, B après la limitation de bande au moyen du filtre optique conforme à la présente invention e subordonné . la lpngueur d'onde.Toutefois, l'agencement du filtre conforme à la présente invention rend possible l'obtention d'un filtre optique permettant d'effectuer une large limitation de bande vis-à-vis de la composante G et une limitation de bande étroite vis-à-vis des composantes R et B. En général, la combinaison formée par le filtre présentant la fonction de transfert optique H1 superposé au filtre présentant la fonction de transfert optique H2 ne constitue pas un filtre présentant la fonction de transfert optique H1 H2, de sorte qu'il faut, pour disposer de ce dernier filtre de phase, savoir le réaliser. Les figures 6 A-D illustrent un filtre optique conforme à la présente invention et adapté pour effectuer une telle limitation de bande. La figure 6A montre en coupe le filtre qui est agencé de manière à présenter un cycle représenté de l2a. Le filtre comprend un substrat 1 et des raies 2 de section rectangulaire, comme on peut le voir sur la figure, et s'étendant perpendiculairement à la feuille du dessin. I1 convient de remarquer que l'épaisseur # de la bande est représentée sur une échelle plus dilatée que dans la direction X. Les figures 6B et 6C montrent la transmittance superposée i la variation de phase (angle de déviation) Comme on peut le voir sur les figures, la rotation de phase Par contre, la rotation de phase R la valeur "-1" aux points correspondant à un nombre pair de fois #, comme par exemple "0" et "6 #", et la valeur "+1" aux points correspondant 'i un nombre impair de fois #, comme par exemple tel et #5 #, comme représenté en trait interrompu sur la figure 4C. I1 en est de même pour la transmittance concernant la composante B. L'abscisse de la transmittance g(x) relative à la composante G est trois fois plus grande que celle de la transmittance de la figure 2A et l'abscisse de la transmittance g(x)R relative à la composante R est à la même échelle que celle de la figure 2A. De ce fait, les caractéristiques de fréquence spatiale sont schématiquement celles renrésentées sur la figure 6D, comprenant celles relatives aux composantes R, G et B. En conséquence, on comprendra que le filtre laisse passer la bande Ire de O à 3a/#d en ce qui concerne la composante G et seulement la bande de 0 à a/#d en ce qui concerne les com nosantes R et B. Le procédé ci-dessus, dans lequel la limitation de bande est effectuée pour la lumière verte, peut aussi s'appliquer à un cas où on utilise une succession quasi-désordonnée. Dans un sens plus général, la transmittance (g(x) mentionnée ci-dessus est divisée comme suit On a décrit des modes de réalisation dans lesquels la transmittance varie dans une seule dimension et par paliers. Du point de vue optique, on réalise facilement ces modes de réalisation et, du point de vue pratique, ces modes de réalisation présentent des valeur élevées. Toutefois, pour améliorer les caractéristiques de fréquence spatiale, on cherche de préférence à obtenir une transmittance plus générale. On peut imaginer de nombreuses variations de la transmit- tance selon les moyens généraux de la présente invention en fonction des caractéristiques requises pour les filtres. Dans les modes de réalisation représentés, les raies sont disposées dans une seule direction pour effectuer la limitation de bande unidimensionnelle mais elles peuvent être disposées d'une façon croisée pour effectuer une limitation de bande bidimensionnelle. En outre, les raies peuvent être disposées de manière à varier progressivement et non pas par paliers. On a suggéré diverses sortes de procédés pour préparer les raies; par exemple, l'utilisation d'un revêtement diélectrique multicouche permet d'obtenir la différence de phase prédéterminée e en assurant ainsi au filtre une stabilité mécanique. Toutefois, dans ce cas, le filtre présente généralement une détérioration des caractéristiques du fait de la réflexion sur les limites ou interfaces de ses revêtements. I1 convient de remarquer que, dans un tel cas, les expressions correspondantes (1) et les autres expressions sont exprimées d'une façon plus compliquée, mais on ne les mentionnera pas dans le présent exposé car les reve- tements diélectriques multicouches sont fréquemment utilisés en optique et leurs caractéristiques sont bien connues. Le filtre conforme à la présente invention présente l'avantage que les caractéristiques de fréquence spatiale dépendent considérablement de la longueur d'onde. Cet avantage fait que le filtre est non seulement applicable à la limitation sélective de bande pour des images relatives à la longueur d'onde de la lumière dans ia caméra de télévision en couleurs à un seul tube analyseur d'image ou dans les enregistrements d'images en couleurs mais encore à d'autres appareils optiques utilisant une lumière non cohérente. I1 est bien entendu que la description qui précède nta été donnée qu' a' titre purement illustratif et non limitatif et que des variantes ou des modifications peuvent y être apportées sans sortir pour autant du cadre général de la présente invention tel qu'il est défini par les revendications ci-annexées. REVENDICATIONS 1. Filtre optique de phase caractérisé par le fait qu'il comprend une structure unique formée par une matière transparente se présentant sous la forme d'une plaque, l'épaisseur optique de ladite structure dans une direction perpendiculaire à la surface de sa plaque présentant une répartition différente dans une ou dans deux dimensions sur ladite surface de la plaque et créant une différence supérieure à 24(entre les valeurs maximale et minimale de la variation de phase quand la lumière se situant dans une région de longueur d'onde visible du spectre suit des trajets optiques ayant respectivement lesdites valeurs maximale et minimale. 2. Filtre suivant la revendication t, caractérisé par le fait que ladite épaisseur optique est déterminée de telle sorte que la valeur absolue de la fonction de transfert optique dudit filtre puisse approcher de O en ce qui concerne les lumières des régions de longueur d'onde du rouge et du bleu tout en se rapprochant de l'unité en ce qui concerne la lumière de la région de longueur d'onde du vert. 3. Filtre suivant la revendication 1, caractérisé par le fait que ladite structure unique comprend un substrat plat et des raies transparentes disposées sur sa surface plate suivant un mode unidimensionnel ou bidimensionnel, l'épaisseur desdites raies étant déterminée de manière que la différence de variation de phase entre la lumière traversant lesdites raies et la lumière traversant lesdites parties ne comportant pas de raies puisse Etre sensiblement égale à un nombre impair de fois Y en ce qui concerne la lumière des régions de longueur d'onde du rouge et du bleu tout en étant sensiblement égale à un nombre entier de fois 2 qu en ce qui concernela lumière se situant dans la région de longueur d'onde du bleu. 4. Filtre suivant la revendication 1, caractérisé par le fait que ladite épaisseur optique et sa répartition sont déterminées de façon telle qu'une valeur minimale de la valeur absolue de la fonction de transfert optique du filtre puisse être égale sensiblement à O et que la fonction du transfert optique relative à la lumière de la région de longueur d'onde du vert puisse être supérieure à 0,5 à la fréquence spatiale la plus basse à laquelle la fonction de transfert optique relative à la lumière des régions de longueur d'onde du rouge et du bleu et maintenue à un minimum. 5. Filtre suivant la revendication 4, caractérisé par le fait que ladite structure unique comprend un substrat plat et des raies transparentes disposées sur sa surface plate dans un mode unidimensionnel bu bidimensionnel, lesdites raies comprenant un premier type de raie destiné à produire une différence de phase de gon ce qui concerne la lumière de la région de longueur d'onde du vert et un second type de raie destiné à produire une différence de phase égale à un nombre entier de fois