Brevet FR3070817A1 (20190308)

REVENDICATIONS1. Procédé d'asservissement de la longueur d'onde d'un laser (2) sur une transition atomique, comprenant les étapes consistant à : - émettre un faisceau laser en direction d'une cellule (3) remplie d'une vapeur atomique ; - réaliser un apport d'énergie aux atomes de la vapeur atomique à l'aide d'une source d'énergie (4) ; - générer un signal DAVLL (SDAyLL) à partir du faisceau laser ayant traversé la cellule (3); et - asservir la longueur d'onde du laser à l'aide du signal DAVLL; caractérisé en ce que l'apport d'énergie aux atomes de la vapeur atomique est modulé pour réaliser l'alternance d'une première phase d'apport d'énergie et d'une deuxième phase d'apport d'énergie, l'apport d'énergie de la deuxième phase étant de plus faible intensité que l'apport d'énergie de la première phase.\n<CLM>\1\tProcédé selon la revendication 1, dans lequel l'apport d'énergie de la première phase présente une intensité telle que les atomes sont amenés dans un état énergisé où ils sont aptes à subir ladite transition atomique lorsqu'ils sont éclairés par le faisceau laser.\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 1 et 2, dans lequel l'apport d'énergie de la deuxième phase présente une intensité nulle.\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 1 à 3, dans lequel l'étape consistant à générer un signal DAVLL à partir du faisceau laser ayant traversé la cellule comprend les opérations consistant à : - polariser le faisceau laser pour créer une combinaison de deux polarisations d'un premier type ; S63211 FR-TM 15 - séparer les deux polarisations du premier type au moyen d'une source de dichroïsme (8) ; - convertir les deux polarisations du premier type en sortie de la cellule en deux polarisations d'un second type ; 5 - séparer les deux polarisations du second type en deux faisceaux ; - photodétecter les deux faisceaux séparés, convertir les faisceaux photodétectés en tensions correspondantes et mesurer la différence desdites tensions.\n<CLM>\1\tProcédé selon la revendication 4, dans lequel la mesure de la différence 10 desdites tensions comprend le calcul du déséquilibre normalisé suivant : V1,P hi - V1,P h2 V2,P hi - V2,Ph2 V1,P h2 V2 ,Ph2 V1,P hi - V1,Ph2 + V2,P hi - V2,P h2 V1,P h2 V2 h2 où: où : Vtp hi représente la tension mesurée par un premier photodétecteur (11) lors de la première phase de l'apport d'énergie ; Vtp h2 représente la tension mesurée par le premier photodétecteur (11) lors de la 15 deuxième phase de l'apport d'énergie ; V2,13 hi représente la tension mesurée par un deuxième photodétecteur (12) lors de la première phase de l'apport d'énergie ; et V2,13 h2 représente la tension mesurée par le deuxième photodétecteur (12) lors de la deuxième phase de l'apport d'énergie. 20\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 4 et 5, dans lequel la source de dichroïsme (8) est une source de champ magnétique.\n<CLM>\1\tProcédé selon la revendication 6, dans lequel la source de champ magnétique 25 comprend un ou plusieurs aimants agencés autour de la cellule. S63211 FR-TM 16\n<CLM>\1\tProcédé selon la revendication 6, dans lequel la source de champ magnétique comprend une bobine agencée autour de la cellule, ladite bobine étant parcourue par un courant constant. 5\n<CLM>\1\tProcédé selon la revendication 6, dans lequel la source de champ magnétique est un champ magnétique fictif induit par un décalage Stark alternatif.\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 8 et 9, dans lequel l'apport d'énergie aux atomes de la vapeur atomique est modulé pour comprendre une troisième phase 10 d'apport d'énergie en séquence des première et deuxième phases, l'intensité de l'apport d'énergie de la troisième phase étant identique à l'intensité de l'apport d'énergie de la première phase et la source de champ magnétique étant interrompue lors de la troisième phase. 15\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 1 à 10, dans lequel la cellule (3) renferme de l'hélium, la transition atomique correspond à la raie Do et l'apport d'énergie de la première phase présente une intensité telle que les atomes d'hélium sont amenés dans l'état métastable 2351. 20\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 1 à 11, dans lequel la source d'énergie (4) est une source de décharge HF.\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 1 à 10, dans lequel la source d'énergie (4) est une source d'énergie thermique. 25\n<CLM>\1\tProcédé selon l'une des revendications 1 à 13, dans lequel la fréquence de l'alternance entre la première et la deuxième phase d'apport d'énergie est d'au plus 1 kHz. S63211 FR-TM 17\n<CLM>\1\tSystème de mesure optique, comprenant : - une cellule (3) remplie d'une vapeur atomique et agencée pour recevoir un faisceau laser émis par un laser ; - une source d'énergie (4) pour réaliser un apport d'énergie aux atomes de la 5 vapeur atomique; - un montage optique de polarimétrie (7-13) configuré pour générer un signal DAVLL (SDAyLL) à partir du faisceau laser ayant traversé la cellule ; et - un circuit d'asservissement (14) de la longueur d'onde du laser sur une transition atomique à l'aide du signal DAVLL; 10 caractérisé en ce que la source d'énergie (4) est configurée pour réaliser l'alternance d'une première phase d'apport d'énergie et d'une deuxième phase d'apport d'énergie, l'apport d'énergie de la deuxième phase étant de plus faible intensité que l'apport d'énergie de la première phase. 15