FR 3029363 A1 20160603 FR 1461734 A 20141201 System d'émission laser bi fréquence DOMAINE DE L'INVENTION La présente invention concerne le domaine des lasers bi-fréquence, c'est-à5 dire des lasers aptes à laser sur deux fréquences différentes. La présente invention concerne également la génération d'onde TeraHertz à partir du faisceau laser bi-fréquence. ETAT DE LA TECHNIQUE 10 Les lasers aptes à laser sur deux fréquences présentent un intérêt dans plusieurs domaines. Un premier domaine est l'obtention d'une raie cohérente présentant une fréquence TeraHertz (THz), typiquement comprise entre 30 GHz et quelques 15 THz, par différence de fréquence dans un cristal mélangeur. En effet pendant longtemps le domaine THz (fréquence : 0.1- 30 THz, longueur d'onde : 3mm-1011m) n'a pas été exploré par manque de sources suffisamment intenses et de détecteurs d'usage facile, alors qu'aujourd'hui les applications nouvelles sont nombreuses et montent en puissance. 20 La transparence dans cette plage de fréquence de matériaux par ailleurs opaques dans le visible ou l'infrarouge conduit à des applications dans l'imagerie pour le contrôle industriel, la médecine ou pour la sécurité (inspection des personnes). L'existence à ces fréquences de signatures spectrales uniques pour 25 certaines molécules conduit à des applications telles que l'identification de molécules par spectroscopie : environnement, sécurité, biophysique, astrophysique... La possibilité de moduler ces ondes à très hautes fréquences conduit à des applications dans le domaine des télécoms très haut débit à courtes 30 distances. Un deuxième domaine d'application est l'utilisation directe du doublet émis, pour des applications RADAR, LIDAR... Pour des méthodes interférométriques RADAR utilisant un laser bi-fréquence accordable il est possible de mesurer et de détecter une cible lointaine faiblement réfléchissante. La technique LIDAR dite DIAL utilise aussi un laser bifréquence (une des fréquences est accordée sur la raie d'absorption d'un polluant et l'autre en dehors). Un type de laser bi-fréquence selon l'état de la technique est un laser dans lequel on insère un élément spectral sélectif intra-cavité appelé étalon, permettant une émission sur deux raies laser. Un exemple est décrit dans la publication « Dual wavelength continuous wave laser using a birefringent filter , J.Europ. Soc. Rap. Public., 8, 13021, (2013) Trevino-Palacios et al», qui décrit un laser solide à Titane Saphir (Ti :Sa) présentant une large courbe de gain initiale Ginio centrée sur une fréquence vo sensiblement égale à 366.5 THz (correspondant à une longueur d'onde sensiblement égale à 818 nm) illustrée figure 1, les raies 10, 11, 12 représentant des modes longitudinaux de la cavité laser. Un étalon est inséré dans la cavité, comme illustré figure 2 de la publication précitée. Par effet Fabry-Perot l'étalon permet d'introduire des pertes sélectives dans la cavité, ce qui modifie le gain du milieu laser en un gain Gmodif-p forçant le laser à laser sur les fréquences vi et v2 pour lesquelles les pertes sont minimales, tel qu'illustré figure 1. Un autre exemple décrit dans la publication « Stable dual-wavelengh microlaser controlled by the output mirror tilt angle, Appl. Phys. Lett. 99, 241113 (2011), Florent Pallas et al » décrit un laser solide néodyme dopé GdVO4, présentant un miroir incliné permettant au laser de laser sur deux fréquences proches. Les inventeurs pensent que ce résultat est dû au fait que l'inclinaison du miroir induit des chemins optiques différents pour les deux fréquences. Un inconvénient de ce dispositif est que les deux fréquences sortent suivant deux angles différents, et que l'écart angulaire et le rapport d'intensité dépendent du réglage. Pour les deux systèmes décrits ci-dessus, il y a une compétition du gain entre les deux fréquences vi et v2, ce qui entraînent une émission instable des deux raies laser émises, les deux raies lasant difficilement en même 35 temps et selon une intensité variable dans le temps. Les deux modes vi et v2 sont peu (ou pas) couplés et ils lasent de manière aléatoires (phases aléatoires). De plus, les valeur des fréquences vi et v2 ne sont pas intrinsèques et dépendent de paramètres externes tels que le réglage du laser et la 5 température. Enfin les raies obtenues aux deux fréquences sont généralement larges, car typiquement l'élément sélectif qui affine la raie ne peut pas avoir une finesse élevée (quelques dizaines seulement). 10 Un but de la présente invention est de palier aux inconvénients précités en proposant un système d'émission laser bi-fréquence dont les deux faisceaux lasers correspondants sont colinéaires, présentent une émission stable aux deux fréquences et des raies spectralement très fines. 15 DESCRIPTION DE L'INVENTION La présente invention a pour objet un système d'émission laser bi-fréquence comprenant : -un laser dit principal comprenant un milieu amplificateur disposé dans une 20 cavité laser, apte à laser par pompage dans ladite cavité et selon un gain laser initial fonction d'une fréquence optique, -un dispositif de sélection spectrale comprenant : *un milieu moléculaire ou monoatomique en phase gazeuse disposé dans ladite cavité laser, et 25 *un laser dit d'excitation présentant une longueur d'onde d'excitation configurée pour exciter, par absorption optique, un niveau énergétique d'excitation du milieu, *le milieu étant configuré pour émettre, par désexcitation radiative dudit niveau énergétique d'excitation vers un premier et un deuxième niveaux 30 énergétiques de plus basse énergie , au moins un doublet de fréquence comprenant une première fréquence associée audit premier niveau et une deuxième fréquence associée audit deuxième niveau, lesdites première et deuxième fréquences présentant chacune une valeur comprise dans ledit gain laser initial du milieu amplificateur et choisie de manière à ce qu'un rayonnement associé ne soit pas réabsorbé par ledit milieu, -le laser d'excitation étant configuré pour que la transition entre un niveau fondamental dudit milieu et ledit niveau énergétique d'excitation soit saturée, et la densité moléculaire ou atomique étant suffisamment élevée, de sorte que ledit gain laser initial soit modifié en un gain laser sélectif par augmentation locale dudit gain laser initial auxdites fréquences (vi, v2) dudit doublet, permettant audit laser principal de laser en phase, simultanément et uniquement sur lesdites fréquences du doublet. Avantageusement, -le milieu est un milieu moléculaire diatomique configuré pour générer une pluralité de doublets de type ro-vibrationnel, -ledit niveau énergétique d'excitation correspond à un niveau de rotation et de vibration d'un état électronique excité, -les premier et deuxième niveaux énergétiques appartiennent au même niveau électronique et sont caractérisés par un même état vibrationnel et respectivement un premier et un deuxième état rotationnel de ladite molécule, les états rotationnels présentant respectivement un nombre quantique de rotation tel que la différence est égale à 2 en valeur absolue. Avantageusement le milieu moléculaire diatomique comprend de l'iode. Selon un mode de réalisation, le laser d'excitation est configuré pour être accordable en longueur d'onde de sorte que le dispositif de sélection spectrale soit apte à sélectionner au moins un doublet parmi une pluralité de doublets possibles, rendant ledit système accordable en doublet de fréquence. Selon une variante, le laser principal comprend en outre un dispositif limitatif de gain laser disposé dans ladite cavité et configuré pour réduire la largeur spectrale du gain laser sélectif de manière à ce que ledit système d'émission soit configuré pour laser sur un doublet unique. Avantageusement le dispositif de gain laser est en outre configuré pour ajuster le gain laser sélectif de sorte que ledit gain laser sélectif présente une valeur identique pour lesdites première et deuxième fréquences dudit doublet unique, des première et deuxième raies d'émission dudit laser principal, respectivement auxdites première et deuxième fréquence, présentant alors des intensités respectives identiques. Préférentiellement le dispositif limitatif de gain est une lame de quartz réglable en rotation. Préférentiellement, le laser principal fonctionne en régime impulsionnel. Avantageusement, le laser principal est un laser Ti:Sa présentant une cavité 5 en Z. Avantageusement la saturation et l'obtention de la densité moléculaire sont obtenues par chauffage d'une cellule comprenant le milieu en phase gazeuse. Selon un autre aspect, l'invention concerne un système de génération d'une 10 onde de fréquence TeraHz comprenant : -un système d'émission laser bi-fréquence selon l'invention, dans lequel le dispositif de sélection spectrale est configuré de sorte que la différence entre lesdites première et deuxième fréquences soit comprise entre 30 GHz et 10 THz, et comprenant en outre : 15 -un composant mélangeur configuré pour être éclairé par un faisceau laser issu dudit système et pour générer une onde présentant une fréquence égale à ladite différence. Selon un autre aspect, l'invention concerne un système d'émission laser bifréquence décalé en fréquence comprenant : 20 -un système d'émission laser bi-fréquence selon l'invention, -un composant optique disposé à l'intérieur de la cavité et configuré pour décaler chacune desdites première et deuxième fréquences d'une valeur de décalage à chaque aller-retour dans la cavité d'un photon auxdites fréquences, ladite valeur de décalage correspondant à une radiofréquence. 25 Avantageusement, le composant optique est un cristal acousto-optique configuré pour fonctionner dans l'ordre 1. D'autres caractéristiques, buts et avantages de la présente invention apparaîtront à la lecture de la description détaillée qui va suivre et en regard 30 des dessins annexés donnés à titre d'exemples non limitatifs et sur lesquels : -la figure 1 déjà citée décrit la modification du gain, par introduction de pertes sélectives, effectuée sur les lasers de l'état de la technique pour obtenir un rayonnement laser bi-fréquence, -la figure 2 décrit un système d'émission laser bi-fréquence selon l'invention, -la figure 3 illustre les niveaux énergétiques et la transition associée d'un milieu atomique pour lequel les niveaux de dé-excitation sont deux états électronique différents, -la figure 4 illustre la structure électronique d'une molécule, 5 -la figure 5 illustre l'émission d'un doublet PR lors de la dé-excitation radiative d'un niveau B excité par une raie P, -la figure 6 illustre l'émission d'un doublet PR lors de la dé-excitation radiative d'un niveau B excité par une raie R, -la figure 7 montre la variation de Ay en fonction du nombre quantique de 10 rotation J, -la figure 8 illustre un mode de réalisation de l'invention comprenant un dispositif limitatif de gain, -la figure 9 illustre un exemple d'implémentation du système selon l'invention, -la figure 10 illustre les impulsions du laser d'excitation et du laser principal, 15 -la figure 11 décrit une suite de spectres expérimentaux émis par le laser principal pour un laser d'excitation positionné sur la bande 16-1, pour J variant de 21 à 101, -la figure 12 illustre un système de génération d'une onde THz à partir du système d'émission laser bi-fréquence. 20 -la figure 13 illustre un système laser bi-fréquence à décalage de fréquence intra-cavité selon l'invention. DESCRIPTION DETAILLE DE L'INVENTION 25 La figure 2 décrit un système 20 d'émission laser bi-fréquence selon l'invention. Le système 20 comprend tout d'abord un laser dit principal comprenant un milieu amplificateur AM disposé dans une cavité laser C. Le laser principal est classique, apte à laser dans la cavité lorsque le milieu laser est pompé 30 avec une pompe adéquat également classique. Le laser principal présente une courbe de gain laser, dénommé plus simplement gain laser initial correspondant à la valeur du gain du milieu amplificateur en fonction de la valeur de la fréquence optique y (ou de la longueur d'onde correspondante) dénommé Gini(v) et illustré figure 2. Le système 20 comprend en outre un dispositif de sélection spectrale Dss comprenant un milieu moléculaire ou monoatomique M en phase gazeuse disposé dans la cavité laser C, et un laser dit d'excitation Lex présentant une longueur d'onde d'excitation Àex configurée pour exciter, par absorption optique, un niveau énergétique d'excitation Nex du milieu M à partir d'un niveau dit fondamental No thermiquement peuplé. Le milieu est par ailleurs configuré pour émettre, par dé-excitation radiative du niveau énergétique d'excitation Nex vers un premier niveau énergétique Ni et un deuxième niveaux énergétique N2 de plus basse énergie , au moins un doublet de fréquence comprenant une première fréquence vi associée audit premier niveau Ni et une deuxième fréquence v2 associée audit deuxième niveau N2. Des exemples de milieu moléculaire et monoatomique sont décrits plus loin, ainsi que des type de niveaux énergétique d'excitation et de dé-excitation Ni et N2. La condition pour qu'un milieu gazeux soit utilisable pour l'invention est que la molécule ou l'atome puisse présenter un gain sur au moins deux transitions, permettant d'obtenir les deux fréquences vi et v2. Les fréquences vi et V2 présentent chacune une valeur comprise dans le gain laser initial du milieu amplificateur AM, c'est-à-dire que le laser principal est apte à laser sur ces fréquences. De plus les valeurs de ces fréquences sont choisies de manière à ce que le rayonnement associé ne soit pas réabsorbé par le milieu M. Le principe du système selon l'invention est que l'on force le milieu amplificateur AM du laser principal à laser de manière stable sur le doublet (vi, v2) et seulement sur ce doublet, d'où le choix de fréquences (vi, V2) comprises dans la courbe de gain du milieu AM et non réabsorbées par le milieu gazeux. Pour obtenir ce résultat, le laser d'excitation doit en outre, être configuré pour que la transition entre le niveau fondamental No du milieu M et le niveau énergétique d'excitation Nex soit saturée. La saturation de la transition est atteinte lorsque l'intensité du laser d'excitation est telle que la population du niveau excité Nex est quasiment égale à celle du niveau fondamental No. Lorsque l'intensité du laser d'excitation atteint la saturation, il s'établit un couplage non linéaire entre les deux modes correspondant aux deux 35 fréquences qui lasent alors en phase. Ce fonctionnement peut se comparer au fonctionnement en mode bloqué classique sauf qu'ici deux modes seulement sont concernés. Ainsi la saturation de la transition entre le niveau fondamental du milieu M et le niveau énergétique d'excitation permet d'obtenir un lasage simultané sur les deux fréquences. De plus la densité moléculaire ou atomique du milieu gazeux M doit être suffisamment élevée. Il n'est pas possible de quantifier dans l'absolu la valeur de la densité moléculaire ou atomique. La densité moléculaire ou atomique est suffisamment élevée lorsque le laser principal se met à laser uniquement sur les modes vi et v2. Tant que la densité n'est pas suffisante le laser principal lase aussi sur l'ensemble des modes (>1000) situés sous la courbe de gain. Il y a alors un fond continu spectral. Lorsque ces deux conditions sont respectées, le gain laser initial Gini(v) est modifié en un gain laser sélectif Gsei(v), également illustré figure 2, par augmentation locale du gain laser initial aux fréquences vi et v2 du doublet. Le laser principal lase alors en phase, simultanément et uniquement sur les fréquences vi, v2 du doublet. Il est à noter que le laser d'excitation du dispositif Dss n'est pas configuré pour que le milieu gazeux M lase lui-même, l'inversion de population induite dans le milieu M est inférieure au seuil de lasage. L'excitation du milieu M, et l'émission spontanée et stimulée sous la forme d'au moins un doublet vi, v2 qui en résulte, ne sert qu'à rajouter suffisamment de gain à la courbe Gin; du milieu AM de manière très sélective, constituant ainsi une sorte de filtre spectral positif. Contrairement à l'état de la technique qui introduit des pertes sélectives pour maximiser le gain aux fréquences d'intérêt, le système 20 selon l'invention augmente très sélectivement le gain laser auxdites fréquences. En effet, ce filtre positif a une finesse de l'ordre de 1000 alors que les 30 systèmes à pertes utilisent des filtres dont la finesse ne dépasse pas quelques dizaines. Le système selon l'invention permet ainsi à un laser unique, de laser simultanément sur au moins deux fréquences d'un doublet (vi, v2), les rayonnements correspondant à ces deux fréquences étant colinéaires. Du fait de l'augmentation sélective du gain, le système ne lase que sur les doublets issus de la dé-excitation du milieu gazeux, et pas sur les autres fréquences de la courbe de gain du laser principal. De plus, le choix des niveaux Ni et N2 permet de choisir les valeurs des 5 fréquences vi et V2, par exemple pour que leur différence Av soit égale à une fréquence TeraHz d'intérêt. A noter que des systèmes comprenant un milieu gazeux excité et disposé dans une cavité laser ont été développés pour des applications très 10 différentes, de type spectroscopie haute résolution, tel que décrit dans « High sensitivity intracavity stimulated emission pumping, Applied Optics, vol 26, n°15, 1987, Pique et al ». Dans ce document, le milieu gazeux est excité en continu très en dessous de son niveau de saturation et de plus, pour éviter les élargissements collisionnels, la densité moléculaire doit être faible pour 15 une spectroscopie haute résolution. Enfin, la zone spectrale choisie présente de fortes absorptions. Ces trois conditions sont en opposition avec celles de l'invention. Selon une première variante de l'invention, le milieu gazeux est constitué 20 d'un milieu atomes, comme par exemple le Rubidium. Le niveau d'énergie d'excitation est dans ce cas un niveau fin ou hyperfin d'un état électronique excité Nex, comme illustré figure 3. Les deux niveaux énergétiques de dé-excitation Ni et N2 peuvent être des niveaux fins ou hyperfins du même état électronique, ou de deux états électroniques différents (cas illustré figure 3). 25 Selon une deuxième variante préférée, le milieu gazeux est un milieu moléculaire, la molécule étant préférentiellement di-atomique et préférentiellement mononucléaire, tel que l'iode 12 ou le Brome Br2. La désexcitation en doublets PR suffisamment espacés est spécifique de ces 30 molécules. Avec des constantes de rotation élevées elles sont de bons candidats pour la génération d'onde TéraHertz. Un avantage de l'iode est que la physique des transitions de cette molécule est bien connue, et que la plage de longueurs d'onde accessibles pour À1 35 (Vi), À2 (V2) est intéressante, typiquement [800 nm ; 1.3 pm], en tenant compte de la réabsorption par le gaz d'iode en dessous de 800 nm. Cette plage de longueur d'onde est compatible avec des courbes de gain Gini(v) de laser principaux classiques et bien maîtrisés (lasers solides Ti/Sa ou YAG par exemple). De manière générale la structure électronique d'une molécule est illustrée figure 4. Un niveau électronique E0 ou Eex est subdivisé en une pluralité d'états vibrationnels de la molécule indicés par un nombre quantique de vibration v, chaque état vibrationnel se subdivisant en une pluralité d'états rotationnels indicés par un nombre quantique de rotation J. En particulier pour une molécule diatomique mononucléaire, une transition optique se fait avec la règle de sélection 3,J=±1 et l'énergie des niveaux vibrationnels et rotationels évolue comme des polynômes (dits de Dunham) respectivement en (v+1/2) et J(J+1). Un état ro-vibrationnel correspond à une valeur déterminée de v et une valeur de J qui obéissent à des règles quantiques déterminées. Afin de mieux expliciter les mécanismes de transition utilisés dans l'invention, 20 les figures 5 et 6 illustre un exemple de transitions possibles de la molécule d'iode 12, bien connue. Les principales caractéristiques et avantages de cet exemple sont valables pour d'autres molécules di-atomique tel que le Brome. Un laser d'excitation Lex de faible puissance excite, à partir d'un état 25 fondamental thermiquement peuplé, un état ro-vibrationnel de l'état électronique excité. Des conditions expérimentales judicieuses consistent à exciter l'état B par la voie interne du potentiel et de stimuler l'émission par la voie externe (respectivement parties gauche et droite du potentiel par rapport à son minimum, voir figures 5-6), là où la molécule séjourne le plus 30 longtemps. En choisissant la longueur d'onde d'excitation Àex et sa largeur spectrale, le laser d'excitation Lex ( Il est important de noter que les deux fréquences vi et v2 sont optiquement (sans moyen électronique) asservies sur des transitions moléculaires précises. De plus ces raies stimulées sont très fines. Leur largeur, qui est liée à la 5 largeur des modes du laser principal, est essentiellement limitée par la durée de l'impulsion laser. Par exemple pour une impulsion de 200 ns la largeur de la raie est d'environ 5 MHz. Dans un mode de réalisation préféré, le laser d'excitation est configuré pour 10 être accordable en longueur d'onde Àex de sorte que le dispositif de sélection spectrale Dss soit apte à sélectionner au moins un doublet PR parmi une pluralité de doublets possibles, rendant le système 20 accordable en doublet de fréquence, c'est à dire accordable en Av. Une longueur d'onde d'excitation dans l'orange, typiquement au voisinage de Àex=580 nm +/- 10 nm, permet 15 d'exciter les transitions décrites ci-dessus. Typiquement le laser d'excitation est un laser à colorant, un OPO, un laser à fibre, une diode laser.. .avec une largeur de raie inférieure à 10-15 GHz. Dans une application THz, l'écart 3,v = vl - v2 devient l'onde THz générée 20 dont la valeur Av déterminée avec une précision très élevée, car liée aux propriétés de la molécule ou de l'atome, peut donc devenir un standard THz pour des applications Telecom par exemple. Et un changement de longueur d'onde Àex du laser d'excitation permet d'obtenir une source THz accordable et automatiquement asservie optiquement. 25 Selon un mode de réalisation préféré du système d'émission laser bifréquence 20 selon l'invention, le laser principal comprend en outre un dispositif limitatif de gain laser DsG disposé dans la cavité C et configuré pour réduire la larguer spectrale du gain laser sélectif Gsel de manière à ce que le 30 système d'émission soit configuré pour laser sur un doublet unique PRo, tel qu'illustré figure 8. Ce dispositif DsG permet d'obtenir une émission bi-fréquence d'une grande pureté spectrale, et le fait de laser sur un seul doublet stabilise l'émission laser. De plus, la puissance émise est concentrée sur un seul doublet. Un 35 exemple d'un tel dispositif est décrit plus loin. Avantageusement, le dispositif limitatif de gain laser DsG est en outre configuré pour ajuster le gain laser sélectif Gsel de sorte qu'il présente une valeur identique pour la première fréquence vi et la deuxième fréquence V2 du doublet unique PRo. Dans ce cas, les raies d'émission correspondantes du laser principal présentent des intensités respectives P1 et P2 identiques. Un avantage est que l'efficacité de génération d'une onde de fréquence Av à l'aide d'un cristal non linéaire est meilleure lorsque les intensités sont égales. Un exemple d'implémentation du système 20 selon l'invention est illustré figure 9. Le milieu AM du laser principal est un cristal de Ti:Sa , disposé dans une cavité en Z. Il ne s'agit que d'un exemple, d'autre type de cavité sont possibles tel que cavité linéaire ou en anneau. D'autres types de milieu amplificateur AM sont également possibles, tels que des colorants (dye), des gaz (Cu) ou d'autres milieux solides tel que le YAG, les cristaux contenant des ions Cr' des diodes laser... La courbe de gain initiale Gin; du Ti:Sa est comprise entre 700 et 1000 nm. Dans un des bras de la cavité C, le milieu M est constitué d'une cellule d'iode de 15 cm de long avec des fenêtres à l'angle de Brewster, incluse dans un four qui chauffe séparément le corps de la cellule 90 et le queusot 92 à des températures respectivement T1 et T2. T2 doit toujours être inférieure à T1 afin d'éviter la condensation de 12 sur les fenêtres de la cellule, donc sur le trajet du faisceau laser. T1 et T2 permettent de régler séparément la fonction de partition rotationnelle (maximum de population pour J donné) et la densité moléculaire (nombre de molécules par unité de volume). Le laser principal Ti:Sa est pompé par une puissance modérée d'un laser Lp Nd :YAG doublé en fréquence impulsionnel (2 W, 3 kHz, 40 ns). En l'absence du laser d'excitation Lex qui illumine la cellule d'iode, le laser principal Ti:Sa fonctionne en mode pulsé à une puissance moyenne de 100 mW, avec une largeur d'impulsion de 200 ns et une largeur spectrale d'environ 1 THz. Dans l'autre bras, une lame biréfringente en quartz 91 convenablement 35 taillée et orientée, constitue le dispositif limitatif de gain laser DsG. Cette lame agit comme un filtre de Lyot à une lame. D'autres dispositifs (étalons très fins...) peuvent aussi assurer cette fonction. La lame de quartz limite le spectre à environ 1THz par un réglage « grossier » de son orientation dans un plan perpendiculaire à sa surface, ce qui permet de sélectionner un seul doublet PRo dans toute la bande spectrale du Ti:Sa (700-1000 nm). Par un réglage fin de cette lame, on réalise une égalisation des intensités P1 et P2 du doublet PRo. Le laser d'excitation Lex est par exemple un laser à colorant accordable au voisinage de Àex = 580 nmn, compatible de l'excitation des transitions décrites figures 5 et 6. Le laser Lex comprend également un filtre de Lyot et un étalon qui sélectionne une raie de largeur 10-15 GHz. Une rotation fine de l'étalon permet de se positionner sans ambiguïté sur une raie d'excitation de la molécule 12. Notons que les conditions d'utilisation du laser d'excitation (« pump » dans le vocabulaire du domaine de la spectroscopie) sont bien en dessous du seuil de lasage de la molécule 12. Si on coupe le pompage du cristal Ti:Sa, le laser principal s'éteint. L'excitation de 12 ne sert qu'a rajouter suffisamment de gain à la courbe de gain Gin; du Ti:Sa, de manière très sélective et au bon moment, le transformant en Gsei, constituant ainsi une sorte de filtre positif dynamique comme expliqué plus haut. La configuration choisie a pour objectif de diminuer le plus possible la puissance du laser d'excitation tout en obtenant de fortes puissances sur le doublet PR. La faible puissance requise pour le laser d'excitation rend 25 possible l'utilisation de sources solides. Afin de limiter au mieux la puissance d'excitation, on optimise les probabilités des transitions « pump » (excitation) et « dump » (émission stimulée) en choisissant convenablement les bandes vibrationnelles. Par exemple la bande vibrationnelle 16-1 (v"=1, v'=16) pour le laser d'excitation, et la bande 30 16-25 (v =25, v'=16) pour la bande vibrationnelle d'arrivée sur le niveau fondamental sont optimales. En effet la bande 16-1 a un très bon facteur de Franck-Condon (recouvrement des fonctions d'ondes vibrationnelles) et l'excitation, par une raie P, a permis d'exciter sans ambiguïté tous les niveaux rotationnels de J=21 à J=131 en variant la longueur d'onde du laser 35 d'excitation de 578 nm à 585 nm (voir figure 7). Une largeur de raie du laser d'excitation de 10-15 GHz est largement suffisante car même s'il arrive que plusieurs raies d'absorption de 12 soient excitées simultanément, la double sélectivité des Franck-Condon et de la lame de quartz 91 du laser principal est très efficace et permet de sélectionner un doublet unique PRo. Il suffit d'effectuer une rotation de l'étalon du laser d'excitation pour choisir la raie d'excitation. Le réglage reste stable pendant des jours dans une salle climatisée (±1 °C). Le choix de la longueur d'onde de lasage du doublet (« dump ») à environ 10 800 nm a été dicté par plusieurs considérations. Tout d'abord c'est le maximum de gain du cristal Ti:Sa. D'autre part à 800 nm l'absorption de l'iode est négligeable (l'absorption intra-cavité poserait des problèmes de stabilité et de puissance). En effet, les toutes dernières raies d'absorption de la molécule d'iode observées sont à 15 12600 cm-1 (794 nm) pour une pression de vapeur saturante de 5 torrs. Elles correspondent à la bande 0-15 (départ v" =15, excité v'=0). Pour évaluer la population du niveau de départ, il suffit de savoir que le niveau v"=15 est à une énergie de 3067 cm-1 et que kT vaut 260 cm-1 à 100 °C. Le rapport de populations entre ce niveau et le niveau vibrationnel 20 fondamental (v"=0) est d'environ 7x10-6 à cette température. De plus la durée d'impulsion du Ti:Sa étant de 200 ns, la longueur équivalente d'absorption intra-cavité est d'environ 14 m (-45 allers retours pour une cellule de 15 cm). Sur cette distance et compte tenu de la population du niveau v"=15, l'absorption intra-cavité est négligeable. On voit 25 donc ici le double avantage de travailler à 800 nm et en régime impulsionnel. Les impulsions d'excitation « pump » 101 et du laser principal « dump » 102 sont illustrées figure 10. Le laser d'excitation présente une raie de 10 GHz continûment balayable sur environ 10 nm autour de 580 nm, un taux de 30 répétition de 3 kHz, et une impulsion 101 d'une durée de 80 ns, synchronisée sur l'impulsion 102 du laser principal Ti:Sa. Le laser d'excitation Lex T2). L'augmentation de la densité moléculaire obtenue par chauffage du queusot (T2) est significative : on passe d'une pression de vapeur saturante de 0.25 torr à 5 torrs pour une température respectivement de 20 °C et 60 °C. 25 On pourrait s'inquiéter des collisions dues à l'augmentation de la température T2. Elles sont en effet très efficaces entre les molécules 12 de l'état électronique excité et celles du fondamental. Ces collisions pourraient avoir pour effet de « quencher » (c'est-à-dire faire chuter) le gain. Mais, avec un taux de transfert collisionnel total (12 excité avec 12 fondamental) du niveau 30 V=16 d'environ 10-9 molecule-1 s-1, les collisions n'ont pas encore le temps d'agir en 200 ns. Les collisions n'ont pas le temps d'affecter le gain-I2, même à 100 °C. Ceci constitue un autre avantage au régime impulsionnel décrit ci-dessus. Typiquement des températures T1 et T2 de l'ordre respectivement de 100 °C 35 et 80°C sont bien adaptées pour 12. La figure 11 décrit une suite de spectres expérimentaux de l'onde optique émise par le laser Ti:Sa, le laser d'excitation étant positionné sur la bande 16-1 pour J variant de 21 à 101 par pas de 10. Notons encore qu'expérimentalement toutes les valeurs de J (par pas de 1) ont été obtenues dans cet intervalle. Les fréquences recentrées sur (vi+v2)/2 montrent un écart qui varie presque linéairement avec J, ce qui est conforme au calcul. Le réglage de l'égalité des intensités dans le doublet est réalisé avec la rotation fine de la lame de quartz. Ainsi, un avantage de la méthode est qu'il suffit de changer la longueur d'onde du laser d'excitation pour obtenir un laser dual présentant deux fréquences telles que Av est dans le domaine THz, Av étant accordable et automatiquement asservi à la valeur absolue déterminée par les constantes moléculaires. Selon un autre aspect l'invention concerne un système 40 de génération d'une onde de fréquence THz illustré figure 12 et comprenant : -un système d'émission laser bi-fréquence selon l'invention 20 dans lequel le dispositif de sélection spectral Dss est configuré de sorte que la différence Av 20 entre vi et v2 soit comprise entre 30 GHz et 10 THz, -un composant optique mélangeur Cm configuré pour être éclairé par un faisceau laser issu du système 20 et pour générer une onde présentant une fréquence égale à la différence Av. 25 La génération de la différence à l'aide d'un cristal non linéaire connu est classique. Dans l'exemple d'implémentation du système 20 décrit précédemment figure 9 une puissance moyenne de 100 mW a été obtenu sur chaque raie du doublet, avec une durée d'impulsion de 200 ns, ce qui équivaut à une puissance crête supérieure à 100 W. Cette puissance est 30 largement suffisante pour générer la fréquence différence dans un cristal non linéaire tel que le DAST ou le PPLN par DFG (Pour « Difference Frequency Generation » en vocabulaire anglo saxon) extra cavité (au delà il y a des risques de dommage des cristaux actuellement disponibles). A noter qu'en variante le cristal Cm peut également être positionné intra 35 cavité, c'est-à-dire dans la cavité du laser principal. Selon un autre aspect l'invention concerne un système 50 d'émission laser bi-fréquence décalé en fréquence comprenant : -un système d'émission laser bi-fréquence 20 selon l'invention, et -un composant optique Cahift disposé à l'intérieur de la cavité et configuré pour décaler chacune des fréquences du système 20, respectivement la première fréquence vi et la deuxième fréquence v2 d'une valeur de décalage fr à chaque aller-retour dans la cavité. La valeur du décalage fr correspond à une radiofréquence, typiquement comprise entre 1 MHz et quelques dizaines de GHz suivant le type de dispositif Cahift utilisé. Préférentiellement, tel qu'illustré figure 13, le composant optique Cahift est un cristal acousto-optique AO configuré pour fonctionner dans l'ordre 1. Dans cette configuration préférée, le modulateur acousto-optique à la particularité de générer deux faisceaux Fai et Fa2 correspondant aux deux fréquences centrales vi et v2. Comme dit plus haut, les deux fréquences vi et v2 sont décalées en fréquence de deux fois la fréquence acoustique Va (fr=2.va) à chaque aller-retour. Par contre, les deux faisceaux Fai et Fa2 présentent entre eux un angle non nul, et il convient de les réaligner de façon à ce que chaque faisceau se réfléchisse sur le miroir de fond de cavité M4 en incidence normale. Cet alignement est par exemple réalisé à l'aide d'un prisme ou d'une lentille. Le miroir M4 peut aussi être cylindrique. (non représenté figure 13). Un laser présentant une fréquence de lasage unique, décalé en fréquence intra-cavité par un modulateur acousto-optique, est connu de l'homme du métier sous l'acronyme « Frequency Shifted Feedback laser » ou « modeless laser » (laser à « décalage de fréquence intra-cavité » ou « sans mode » en français). Le décalage en fréquence de la fréquence laser a pour effet de modifier la structure du mode, avec un champ électrique dont la phase devient une fonction quadratique du temps. La raie laser est dite « chirpée», c'est-à-dire décalée en fréquence de manière continue. Ces lasers trouvent à s'appliquer par exemple en télémétrie : les interférences entre deux bras d'un interféromètre présentent des composantes spectrales fonction de la distance à mesurer.35 Un laser 50 bi-fréquence à fréquence « chirpée » selon l'invention permet d'atteindre des résolutions et un fonctionnement améliorés pour des applications télémétries, et ouvre de nouveaux champs d'applications, tels que l'imagerie en milieu diffusant.5 REVENDICATIONS1. Système d'émission laser bi-fréquence (20) comprenant : -un laser dit principal comprenant un milieu amplificateur (AM) disposé dans une cavité laser (C), apte à laser par pompage dans ladite cavité et selon un gain laser initial (Gini(v)) fonction d'une fréquence optique, -un dispositif de sélection spectrale (Dss) comprenant : *un milieu moléculaire ou monoatomique (M) en phase gazeuse disposé dans ladite cavité laser, et *un laser dit d'excitation (Lex) présentant une longueur d'onde d'excitation (Àex) configurée pour exciter, par absorption optique, un niveau énergétique d'excitation (Nex) dudit milieu, *ledit milieu étant configuré pour émettre, par désexcitation radiative dudit niveau énergétique d'excitation vers un premier (Ni) et un deuxième (N2) niveaux énergétiques de plus basse énergie , au moins un doublet de fréquence comprenant une première fréquence (vi) associée audit premier niveau (Ni) et une deuxième fréquence (v2) associée audit deuxième niveau (N2), lesdites première et deuxième fréquences présentant chacune une valeur comprise dans ledit gain laser initial du milieu amplificateur (AM) et choisie de manière à ce qu'un rayonnement associé ne soit pas réabsorbé par ledit milieu (M), -le laser d'excitation étant configuré pour que la transition entre un niveau fondamental dudit milieu et ledit niveau énergétique d'excitation soit saturée, et la densité moléculaire ou atomique étant suffisamment élevée, de sorte que ledit gain laser initial (G(v)) soit modifié en un gain laser sélectif (Gsei(v)) par augmentation locale dudit gain laser initial auxdites fréquences v2) dudit doublet, permettant audit laser principal de laser en phase, simultanément et uniquement sur lesdites fréquences (vi, v2) dudit au moins un doublet. 2. Système selon la revendication 1 dans lequel : -le milieu est un milieu moléculaire diatomique configuré pour générer une pluralité de doublets de type ro-vibrationnel (PR), -ledit niveau énergétique d'excitation correspond à un niveau de rotation et de vibration d'un état électronique excité (Eex),-lesdits premier (Ni) et deuxième (N2) niveaux énergétiques appartiennent au même niveau électronique (E0) et sont caractérisés par un même état vibrationnel (v) et respectivement un premier (J) et un deuxième (J+/- 2) état rotationnel de ladite molécule, Lesdits états rotationnels présentant respectivement un nombre quantique de rotation (J, J-2 ou J+2) tel que la différence est égale à 2 en valeur absolue. 3. Système selon les revendications 1 ou 2 dans lequel le milieu moléculaire diatomique (M) comprend de l'iode (12). 4. Système selon l'une des revendications précédentes dans lequel le laser d'excitation est configuré pour être accordable en longueur d'onde de sorte que le dispositif de sélection spectrale soit apte à sélectionner au moins un doublet parmi une pluralité de doublets possibles, rendant ledit système accordable en doublet de fréquence. 5. Système selon l'une des revendications précédentes dans lequel le laser principal comprend en outre un dispositif limitatif de gain laser (Dso) disposé dans ladite cavité (C) et configuré pour réduire la largeur spectrale du gain laser sélectif (Gsei) de manière à ce que ledit système d'émission soit configuré pour laser sur un doublet unique. 6. Système selon la revendication 5 dans lequel ledit dispositif limitatif de gain laser (DsG) est en outre configuré pour ajuster le gain laser sélectif (Gsei) de sorte que ledit gain laser sélectif présente une valeur identique pour lesdites première et deuxième fréquences dudit doublet unique, des première et deuxième raies d'émission dudit laser principal, respectivement auxdites première (vi) et deuxième (v2) fréquence, présentant alors des intensités respectives (Pi, P2) identiques. 7. Système selon l'une des revendications 5 ou 6 dans lequel ledit dispositif limitatif de gain (DsG) est une lame de quartz réglable en rotation. 8. Système selon l'une des revendications précédentes dans lequel le laser 35 principal fonctionne en régime impulsionnel. 302 93 6 3 23 9. Système selon l'une des revendications précédentes dans lequel le laser principal est un laser Ti:Sa présentant une cavité en Z. 5 10. Système selon l'une des revendications précédentes dans lequel ladite saturation et l'obtention de ladite densité moléculaire sont obtenues par chauffage d'une cellule comprenant ledit milieu en phase gazeuse. 11. Système de génération d'une onde de fréquence TeraHz comprenant : 10 -un système d'émission laser bi-fréquence selon l'une des revendications 1 à 10 dans lequel ledit dispositif de sélection spectrale (Dss) est configuré de sorte que la différence (Av) entre lesdites première (vi) et deuxième (v2) fréquences soit comprise entre 30 GHz et 10 THz, et comprenant en outre : -un composant mélangeur (Cm) configuré pour être éclairé par un faisceau 15 laser issu dudit système et pour générer une onde présentant une fréquence égale à ladite différence (Av). 12. Système d'émission laser bi-fréquence décalé en fréquence comprenant : 20 -un système d'émission laser bi-fréquence selon l'une des revendications 1 à 10, -un composant optique (Cele ) disposé à l'intérieur de la cavité et configuré pour décaler chacune desdites première (vi) et deuxième (v2) fréquences d'une valeur de décalage (fr) à chaque aller-retour dans la cavité d'un 25 photon auxdites fréquences, ladite valeur de décalage correspondant à une radiofréquence. 13. Système d'émission laser bi-fréquence décalé en fréquence selon la revendication 12 dans lequel le composant optique (Cshift) est un cristal 30 acousto-optique configuré pour fonctionner dans l'ordre 1.