FR 3033216 A1 20160902 FR 1551694 A 20150227 1 Dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses dans un amplificateur optique solide, et dispositif d'amplification optique correspondant 1. Domaine de l'invention La présente invention concerne l'amplificateur optique d'un laser. En particulier, la présente invention concerne un milieu amplificateur solide, ou cristallin, d'un laser, permettant d'amplifier la lumière par émission stimulée de photons. L'invention s'applique en particulier aux milieux amplificateurs solides permettant la mise en oeuvre de lasers à impulsions de forte puissance. De façon particulière, l'invention concerne un dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses pouvant équiper de tels amplificateurs optiques. 2. Art antérieur Principe de l'amplification laser Une source laser, encore appelée laser, (acronyme de l'anglais « light amplification by stimulated emission of radiation », signifiant « amplification de la lumière par émission stimulée de rayonnement ») est un dispositif qui comprend notamment un amplificateur optique basé sur l'effet laser. Cet amplificateur optique est un milieu actif dans lequel des atomes, des ions ou des molécules peuvent prendre au moins deux états d'énergie : un état d'énergie fondamental et un état d'énergie excité. Lorsque le milieu actif est en équilibre naturel selon la loi de Boltzmann, les électrons sont majoritairement localisés sur les niveaux d'énergie les plus bas des atomes, ions ou molécules de ce milieu actif. En d'autres termes, les niveaux d'énergie les plus bas sont les plus peuplés. Ces atomes, ions ou molécules peuvent passer de leur état fondamental à leur état excité lorsqu'ils sont éclairés par un rayonnement électromagnétique (lumière) d'une fréquence adaptée, en prélevant l'énergie correspondante sur ce rayonnement. Un pompage de l'amplificateur optique, consistant par exemple en 3033216 2 un éclairage de cet amplificateur par une lumière d'une longueur d'onde adaptée (pompage optique), permet de faire passer dans leur état excité une grande partie des atomes, ions ou molécules participant à l'amplification optique. S'ils reçoivent un photon, appelé « photon incident », d'un rayonnement 5 électromagnétique incident, les atomes, ions ou molécules qui sont dans leur état excité se désexcitent, en repassant dans leur état fondamental. Ils émettent alors un photon de même longueur d'onde et de même phase que le photon incident. Une telle émission est cohérente, et le photon émis vient s'ajouter au photon incident. 10 Ce phénomène, appelé « émission stimulée de rayonnement», est à la base de l'amplification optique laser. Les atomes, ions ou molécules qui sont dans leur état excité peuvent également se désexciter spontanément, en repassant dans leur état fondamental. Ils émettent alors un photon dans une phase aléatoire et dans une direction aléatoire. 15 Ce phénomène, appelé « émission spontanée de rayonnement», entraine l'émission de photons qui traversent le milieu amplificateur en générant une fluorescence de ce milieu amplificateur. Pompage d'un milieu d'amplification La production d'une impulsion laser de grande puissance nécessite qu'une 20 impulsion laser incidente traverse un milieu amplificateur qui est le plus souvent un milieu amplificateur solide, ou cristallin, constitué par un cristal, un verre ou une céramique dopé par des ions, c'est à dire incluant des ions susceptibles de prendre un état fondamental et un état excité. Pour augmenter fortement la puissance de l'impulsion laser, des verres ou des cristaux de grande taille peuvent 25 être utilisés. Ce milieu amplificateur solide est appelé « cristal » dans la suite de la description. Préalablement à l'émission dans le cristal de l'impulsion incidente à amplifier, le cristal subit un pompage, c'est à dire que les ions reçoivent une énergie, généralement sous forme de lumière d'une longueur d'onde adaptée, 30 permettant à une grande partie d'entre eux de passer dans leur état excité. Les ions 3033216 3 restent en général dans leur état excité pendant quelques nanosecondes à quelques millisecondes. L'impulsion incidente à amplifier est ensuite envoyée dans le cristal, de préférence au moment où un maximum d'ions sont dans un état excité. Les 5 photons de cette impulsion, arrivant sur un ion placé dans un état excité, entraine l'émission par cet ion d'un photon de même longueur d'onde, dans la même direction. L'impulsion d'origine est donc amplifiée par ce nouveau photon. Pour bénéficier au maximum de l'amplification dans le cristal, l'impulsion parcours avantageusement une portion du cristal, appelée par la suite « zone 10 d'amplification », qui représente avantageusement la quasi-totalité de ce cristal. Conséquence d'une émission spontanée Avant que l'impulsion incidente traverse le cristal pour être amplifiée, chacun des ions dans l'état excité peut spontanément passer de l'état excité à l'état stable, par l'émission spontanée d'un photon, appelé par la suite « photon 15 parasite ». Ce photon parasite étant émis dans une direction aléatoire, il peut sortir du cristal par l'une de ses parois, en générant une fluorescence. Ce photon parasite peut également, s'il rencontre un ion dans son état excité, provoquer l'émission forcée par cet ion d'un photon de même longueur d'onde dans la même direction. Un faisceau parasite, ou impulsion parasite, 20 comprenant plusieurs photons se forme alors, qui peut s'amplifier progressivement en traversant le cristal. Cette amplification de l'impulsion parasite est plus importante dans les cristaux de grande taille, dans lesquels l'impulsion peut parcourir un trajet plus important dans le cristal excité avant d'atteindre une paroi du cristal. 25 Cette impulsion parasite circulant dans une direction aléatoire, elle peut sortir de la zone d'amplification du cristal et arriver sur une paroi latérale du cristal, qui n'est pas prévue pour être atteinte par l'impulsion laser à amplifier. Au niveau de cette paroi latérale, la plus grande partie de cette impulsion (de l'ordre de 99%) sort du matériau laser. Cependant, une faible partie (de l'ordre de 1%) 30 peut être réfléchie dans le matériau laser. En effet, la paroi latérale, bien que 3033216 4 normalement conçue pour ne pas réfléchir la lumière, peut pourtant présenter une faible réflexion ou une rétrodiffusion, liée notamment à l'angle d'incidence de l'impulsion parasite. Quand le cristal laser présente des dimensions inférieures à une dimension 5 critique, la part réfléchie de cette impulsion parasite, qui est amenée à traverser de nouveau la zone d'amplification du cristal, ne voit pas un grand gain transverse et présente alors une intensité très faible. Elle n'entraine du coup le passage à l'état fondamental que d'un nombre limité des ions excités. Cette impulsion parasite n'a donc que peu d'incidence sur l'état d'excitation du cristal, et sa capacité à 10 amplifier l'impulsion incidente à amplifier, dans la mesure ou une grande majorité des ions restent dans un état excité. Lasage parasite transverse Dans les cristaux laser de très grandes dimensions, tel que le cristal 1 cylindrique représenté schématiquement par la figure 1 en vue de coupe passant 15 par son axe 10, un photon 101 émis spontanément par un ion 100 traverse une distance relativement importante de la zone d'amplification du cristal 1, éventuellement en se réfléchissant sur une surface 11 ou 12 prévue pour permettre à l'impulsion incidente à amplifier de traverser le cristal, et sur laquelle l'impulsion parasite peut se réfléchir totalement (réflexion totale interne), avant de 20 sortir de la zone d'amplification du cristal pour rencontrer la paroi latérale périphérique 13, qui n'est pas prévue pour être atteinte par l'impulsion à amplifier. Lors de ce trajet, une impulsion parasite 102 de puissance relativement importante se forme, dont la plus grande partie 103 sort du cristal 1 au niveau de 25 la face latérale 12 de celui-ci. Cependant, la part 104 de cette impulsion parasite qui est réfléchie dans la zone d'amplification du cristal, qui présente une puissance de l'ordre de 1% de l'impulsion parasite incidente 102, peut présenter une puissance significative. Cette impulsion parasite réfléchie 104 traverse de nouveau la zone d'amplification du cristal 1, dans laquelle elle est de nouveau 30 amplifiée au contact d'ions excités, avant de sortir de nouveau de la zone 3033216 5 d'amplification du cristal pour rencontrer de nouveau la face latérale 13 au niveau de laquelle une part 106 de l'impulsion sort du cristal 1 et une part 107 est réfléchie. Si le cristal 1 possède des dimensions supérieures à une dimension 5 critique, le gain G de l'impulsion parasite entre les deux faces latérales 12 et 13, qui s'exprime sous la forme G = eaL, (avec a, paramètre dépendant du matériau utilisé et L longueur du parcours de l'impulsion dans le cristal, entre deux faces latérales 12 et 13) est supérieur à la perte d'énergie des impulsions parasites réfléchies 104 et 107 par une paroi latérale, par rapport à l'impulsion parasite 10 incidente respectivement 102 et 105. L'impulsion parasite présente alors une puissance augmentant au cours de chacune de ses traversées du cristal 1 et fait passer, pour son amplification, la plus grande partie des ions excités dans leur état fondamental. Ce phénomène, appelé « lasage parasite transverse », empêche 15 l'amplification ultérieure dans le cristal de l'impulsion incidente à amplifier, par déplétion des niveaux d'énergie excités. Solutions d'optimisation connues Pour pouvoir utiliser des cristaux de plus grande dimension, permettant une amplification optique d'une impulsion incidente, sans que ce lasage parasite 20 transverse se produise, on a cherché à minimiser le coefficient de réflexion du faisceau parasite transverse sur les faces latérales du cristal. Une première solution proposée a consisté à dépolir ces faces latérales, pour que la réflexion se fasse de façon diffuse, dans des directions aléatoires, plutôt que sous la forme d'une impulsion réfléchie unique. Cette adaptation a 25 permis d'augmenter légèrement la taille des cristaux sans que se produise ce lasage parasite transverse. D'autres solutions proposées ont visé à augmenter le coefficient de transmission de l'impulsion parasite hors du cristal laser, au niveau des faces latérales. 3033216 6 Il a pour cela été proposé de mettre en contact avec les faces latérales du cristal un liquide d'indice, présentant un indice le plus proche possible de celui du cristal, et dans lequel est introduit un matériau absorbant permettant d'absorber la partie de l'impulsion parasite transmise. Cette solution a permis de diminuer la 5 réflexion au niveau des faces latérales, et donc d'augmenter de façon sensible la taille des cristaux laser sans que se produise un lasage parasite transverse. Elle présente cependant des limites. D'une part, en effet, l'adaptation d'indice ne peut pas être parfaite. En effet, l'indice du liquide d'indice varie avec sa température et sa pression. La 10 température de ce liquide étant susceptible d'augmenter lorsqu'il absorbe les impulsions parasites, l'indice du liquide évolue. Il reste donc, entre le cristal et le liquide d'indice, une légère différence d'indice entrainant une réflexion partielle de l'impulsion parasite incidente. Par ailleurs, les liquides d'indice qui peuvent présenter un indice très proche de ceux des cristaux sont peu stables sur de 15 longues durées. Il est donc difficile d'assurer un indice adapté sur une période longue. Enfin, de tels liquides d'indice sont très onéreux, spécialement quand on souhaite une grande précision de leur indice. Il existe donc un besoin de nouvelles solutions techniques pour éviter le lasage parasite transverse, pouvant être mises en oeuvre en remplacement des 20 solutions connues ou en combinaison avec celles-ci, afin de permettre l'utilisation efficace de cristaux d'amplification optique de plus grande dimension pour l'amplification d'impulsions laser plus énergétiques. 3. Objectifs de l'invention La présente invention a pour objectif de palier ces inconvénients de l'art 25 antérieur. En particulier, la présente invention a pour objectif de fournir des solutions techniques permettant d'éviter le lasage parasite transverse dans un cristal d'amplification optique, pouvant être mises en oeuvre en remplacement des solutions connues ou en combinaison avec celles-ci, afin de permettre l'utilisation 3033216 7 efficace de cristaux d'amplification optique de plus grande dimension pour l'amplification d'impulsions laser. Un autre objectif de l'invention est de fournir une telle solution qui puisse être mise en oeuvre particulièrement facilement, et pour des couts très réduits. 5 Encore un autre objectif de l'invention est de proposer un cristal d'amplification optique de grande dimension permettant l'amplification d'impulsions laser, avec un risque réduit que se produise un phénomène de lasage parasite transverse. 4. Exposé de l'invention 10 Ces objectifs, ainsi que d'autres qui apparaîtront plus clairement par la suite sont atteints à l'aide d'un dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses dans un amplificateur optique solide, comprenant un réservoir permettant de mettre en contact un liquide avec une surface dudit amplificateur, et qui comprend, selon l'invention, des moyens de modification des propriétés 15 physiques dudit liquide, rapprochant la valeur de l'indice dudit liquide de la valeur de l'indice dudit amplificateur optique solide. Il est ainsi possible, en agissant en temps réel sur les propriétés physiques du liquide, d'adapter l'indice du liquide à l'indice de l'amplificateur optique solide avec une plus grande précision que dans l'art antérieur. Une plus grande 20 proportion de la lumière des faisceaux parasites transverses peut ainsi sortir de l'amplificateur optique solide et être évacuée par le liquide, ce qui permet d'éviter que cette lumière cause un phénomène de lasage parasite transverse. L'utilisation d'un dispositif d'absorption selon l'invention permet ainsi d'augmenter la puissance et les dimensions d'un amplificateur optique solide sans être limité par 25 le risque de lasage parasite transverse. Avantageusement, lesdits moyens de modification des propriétés physiques dudit liquide comprennent des moyens de modification de la température dudit liquide. Il est ainsi très facile de modifier l'indice du liquide pour l'adapter à 30 l'indice de l'amplificateur optique solide. 3033216 8 Selon un mode de réalisation possible de l'invention, lesdits moyens de modification des propriétés physiques dudit liquide comprennent des moyens de chauffage dudit liquide. Selon un autre mode de réalisation possible de l'invention, lesdits moyens 5 de modification des propriétés physiques dudit liquide comprennent des moyens de refroidissement dudit liquide. Bien évidemment, il est également possible de combiner des moyens de chauffage et des moyens de refroidissement, pour mieux contrôler l'indice du liquide. 10 Avantageusement, lesdits moyens de modification des propriétés physiques dudit liquide comprennent une canalisation permettant de conduire ledit liquide dudit réservoir vers lesdits moyens de modification de la température, et de ramener ledit liquide vers ledit réservoir. Ces moyens de modification de la température peuvent être constitués par 15 un radiateur, permettant de chauffer ou de refroidir le fluide. De préférence, le dispositif d'absorption comprend une pompe permettant d'entrainer ledit liquide dans ladite canalisation. Avantageusement, lesdits moyens de mesure de l'indice dudit liquide sont placés sur ladite canalisation, de façon à mesurer l'indice du liquide circulant dans 20 ladite canalisation. Selon un mode de réalisation alternatif de l'invention, lesdits moyens de modifications des propriétés physiques dudit liquide comprennent des moyens de modification de la pression dudit liquide. Selon un mode de réalisation alternatif de l'invention, le dispositif 25 d'absorption comprend en outre des moyens de mesure d'une variation d'indice dudit liquide. Avantageusement, lesdits moyens de mesure d'une variation d'indice dudit liquide comprennent des moyens de comparaison de l'indice dudit liquide avec l'indice d'un matériau d'indice identique à celui dudit amplificateur optique solide. 3033216 9 Il est ainsi possible d'adapter le plus précisément possible l'indice de l'amplificateur optique solide et l'indice du liquide. De préférence, lesdits moyens de mesure d'une variation de l'indice comprennent des moyens d'émission d'un faisceau lumineux à travers ledit 5 liquide et à travers ledit matériau, ledit faisceau comprenant au moins deux sous- faisceaux traversant des épaisseurs différentes dudit liquide et dudit matériaux, et des moyens de mesure du front d'onde desdits sous-faisceaux. De tels moyens de mesure d'une variation de l'indice permettent une mesure facile et très précise de la différence d'indice entre l'amplificateur optique 10 solide et le liquide. La présente invention concerne également un dispositif d'amplification optique comprenant un amplificateur optique solide pouvant être pompé pour permettre l'amplification optique d'une impulsion lumineuse incidente à amplifier, comprenant au moins une zone d'amplification, prévue pour être 15 traversée par ladite impulsion lumineuse incidente à amplifier, et au moins une paroi latérale, en dehors de ladite zone d'amplification, le dispositif d'amplification optique comprenant également un dispositif d'absorption du lasage parasite transverse tel que décrit ci-dessus, dont ledit réservoir met en contact ledit liquide avec ladite paroi latérale de l'amplificateur optique solide. 20 Un tel amplificateur optique est peu sujet au lasage parasite transverse, même si ses dimensions et sa puissance sont importantes. Avantageusement, ladite zone d'amplification de cet amplificateur optique est constituée par un cristal de saphir dopé par des ions Titane. 5. Liste des figures 25 La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description suivante de modes de réalisation préférés, donnés à titre illustratif et non limitatif, et accompagnée de figures, parmi lesquelles : - la figure 1, qui a été décrite ci-dessus, est une vue de coupe schématique d'un cristal d'amplification optique selon l'art antérieur ; 3033216 10 la figure 2 est une vue de coupe schématique d'un cristal d'amplification optique équipé d'un dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses selon un mode de réalisation possible de l'invention ; 5 la figure 3 représente une cellule de mesure de variation d'indice mise en oeuvre dans le dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses de la figure 1. 6. Description d'un mode de réalisation de l'invention 6.1. Amplificateur optique solide 10 La figure 2 représente une vue de coupe schématique d'un amplificateur optique solide, appelé par la suite cristal d'amplification optique, qui est équipé d'un dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses selon un mode de réalisation de l'invention. Ce cristal 1, similaire à celui de la figure 1, présente une forme de cylindre 15 de révolution d'axe 10. Il est constitué d'un milieu solide comme un cristal, un verre, ou une céramique, qui est dopé par des ions, par exemple des ions Nd, Yb, Ti, Cr, Pr, Er, Tm, qui constituent le milieu laser. De préférence, ce cristal 1 est constitué de saphir dopé par des ions de titane. Les deux faces planes 11 et 12 de ce cristal 1 sont destinées à permettre 20 l'entrée et la sortie de l'impulsion incidente à amplifier dans le cristal 1. Ce cristal 1 présente des grandes dimensions, pour pouvoir amplifier très fortement une impulsion incidente à amplifier, quand il est pompé par un dispositif approprié connu de l'homme du métier. Pour être amplifiée, cette impulsion incidente traverse le cristal 1 depuis la face plane 11 vers la face plane 12, sans entrer en 25 contact avec la paroi latérale périphérique 13 du cristal. En revanche, en cas d'émission spontanée d'un photon parasite par un ion excité du cristal 1, ce photon parasite, et éventuellement le faisceau lumineux parasite causé par l'amplification optique de ce photon parasite peut sortir de la zone d'amplification et arriver sur cette paroi latérale périphérique 13, après avoir 30 traversé une partie du cristal 1. 3033216 11 6.2. Dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses Selon l'invention, ce cristal 1 est équipé d'un dispositif d'absorption des faisceaux parasites transverses, visant à réduire au maximum la proportion des photons, ou faisceaux parasites, qui sont réfléchis par la paroi latérale 5 périphérique 13 vers l'intérieur du cristal 1. Ce dispositif d'absorption des faisceaux parasites transverses comprend un réservoir périphérique 2, entourant la paroi latérale périphérique 13, permettant de maintenir un liquide 3 en contact permanent avec la totalité de la paroi périphérique 13. Ce liquide 3 est un liquide d'indice de réfraction proche de 10 l'indice du cristal et contenant un matériau absorbant la lumière pouvant être, par exemple, un colorant ou une poudre colorée en suspension dans le liquide d'indice. Un tel dispositif d'absorption de faisceaux parasites permet que les faisceaux parasites incidents, venant en contact avec la paroi latérale périphérique 15 13, soient absorbés par le liquide 3 au lieu d'être réfléchis par cette paroi latérale périphérique 13. Il est cependant nécessaire, pour éviter la réflexion, que l'indice du liquide soit le plus proche possible de l'indice du cristal. 6.3. Modification de l'indice du liquide Pour que l'indice du liquide 3 soit le plus proche possible de l'indice du 20 cristal 1, il est prévu selon un mode de réalisation de l'invention que le dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses comprenne un circuit de modification de la température du liquide d'indice 3 permettant de la réguler au cours du temps. Ce circuit de modification comprend une conduite 21 s'ouvrant sur le réservoir 2. Le liquide circule dans cette conduite 21 sous l'action d'une 25 pompe 22, et est acheminé jusqu'à un radiateur 24. Dans le radiateur 24, le liquide d'indice circule dans une canalisation 23 qui est en contact avec un fluide ou corps chaud, ou avec un fluide ou corps froid, de façon à réchauffer ou à refroidir le fluide passant dans la canalisation 23. Une modification de la température du liquide d'indice entraine une modification de son indice. Ainsi, pour les liquides 3033216 12 d'indice couramment utilisés, l'indice de réfraction varie usuellement d'environ - 7.1041°C. Selon une première variante de ce mode de réalisation, un tel circuit de modification des propriétés physiques du liquide est par exemple mis en oeuvre en 5 cas d'observation préalable, au sein du cristal 1, d'un signal de lasage parasite transverse résultant des impulsions de pompage. Une telle observation mettant par exemple en oeuvre une mesure de ce signal de lasage parasite transverse, et optionnellement une minimisation de la valeur mesurée de ce signal. Selon une deuxième variante de ce mode de réalisation tel qu'illustré sur la 10 figure 2, après son passage dans le radiateur, le fluide passe dans une cellule de mesure d'une variation d'indice 25. En fonction de l'écart d'indice entre le liquide 3 et le cristal 1, qui est mesurée par la cellule de mesure d'une variation d'indice 25, des moyens de calcul adaptés (non représentés) permettent de déterminer les modifications de la 15 température du liquide d'indice qui sont nécessaires pour adapter l'indice du liquide à l'indice du cristal 1. Cette modification de température peut être apportée en faisant varier la température du fluide en contact avec les canalisations 23, dans le radiateur 24, ou en faisant varier le débit de la pompe 22. Il est ainsi possible de faire varier la 20 température du liquide sur une plage de l'ordre de quelques degrés Celcius à quelques dizaines de degrés Celcius. De préférence, le liquide d'indice est initialement choisi avec un indice légèrement supérieur à l'indice du cristal, et la modification de température est un chauffage du liquide permettant de réduire son indice. Il est cependant également possible de refroidir le liquide pour augmenter 25 son indice, en évitant les refroidissements trop important risquant de figer le liquide d'indice. L'indice du liquide peut ainsi, après modification de sa température, ne différer de l'indice du cristal que de moins de quelques 10 4. 6.4. Mesure de la variation d'indice de réfraction La figure 3 représente schématiquement la cellule de mesure d'une 30 variation d'indice 25, qui est spécialement conçue pour mesurer les différences 3033216 13 (ou écarts) d'indice entre le liquide 3 et le cristal 4. Cette cellule de mesure d'une variation d'indice forme une portion de conduite dans laquelle le liquide 3 se déplace, selon une direction perpendiculaire au plan de la figure. Cette conduite est délimitée par deux parois latérales 250 et 251, par une fenêtre 252, par 5 exemple de saphir ou de silice, et par un cristal 253 appelé cristal de référence. Le cristal de référence 253 est constitué du même matériau que le cristal 1, ou d'un matériau présentant le même indice. Il présente une surface plane 2531, en contact avec le liquide 1, et dans laquelle est usinée une rainure 2532 s'étendant dans la direction perpendiculaire au plan de la figure. La rainure 2532 10 s'étend donc dans une direction parallèle à la direction d'écoulement du liquide 3, et ne perturbe donc pas cet écoulement. Le cristal présente également une seconde surface plane 2533 parallèles à la surface 2531. La rainure 2532 cause donc une différence locale de l'épaisseur du cristal de référence 253. La fenêtre de silice 252, les surfaces 2531 et 2533 et la surface du fond de 15 la rainure 2532 étant parallèles, un faisceau lumineux traversant la cellule de mesure d'une variation d'indice 25 perpendiculairement à ces surfaces traverse une épaisseur différente de liquide 3 et de cristal 253, selon qu'il passe dans la rainure 2532 ou à coté de la rainure, par la surface 2531. Si l'indice du liquide 3 est exactement identique à l'indice du cristal 253, le chemin optique du faisceau 20 lumineux est identique, après sa traversée de la cellule de mesure d'une variation d'indice 25, qu'il soit passé par la rainure ou non. En revanche, si le liquide 3 présente un indice différent de celui du cristal 2533, le chemin optique de la partie du faisceau lumineux qui passe par la rainure 2532 est différent du chemin optique de la partie du faisceau lumineux qui passe 25 par la surface 2531. Ce chemin optique différent génère un décalage de phase qui peut être mesuré par un analyseur de front d'onde 254, par exemple constitué par un senseur de type interférométrique à décalage latéral. Des moyens de calcul appropriés peuvent alors déterminer la différence d'indice entre le liquide 3 et le cristal 253, et calculer les corrections à apporter, soit sur la température du 3033216 14 radiateur 24, soit sur le débit de la pompe 22, pour corriger cette différence d'indice. Le circuit de modification de la température du liquide d'indice permet donc de contrôler en temps réel l'indice de réfraction du liquide 3, afin que cet 5 indice soit constamment le plus proche possible de l'indice du cristal 1. Il est ainsi possible d'utiliser des liquides d'indice dont l'indice est défini avec une faible précision, qui sont moins onéreux que les liquides d'indice dont l'indice est défini très précisément. Par ailleurs, le dispositif selon l'invention permet de compenser les défauts de stabilité des liquides d'indice, entrainant l'évolution de l'indice 10 avec le temps. De plus, le dispositif permet d'adapter l'indice du liquide à des cristaux 1 dont l'indice varie en fonction de l'approvisionnement. Du fait d'une meilleure adaptation de l'indice du liquide 3 à l'indice du cristal 1, une impulsion parasite perd lors d'une réflexion sur la paroi latérale périphérique 13 une plus grande partie de sa puissance, qui sort du cristal. Même 15 dans le cas d'un cristal de très grande taille, le gain d'une impulsion parasite traversant le cristal est en conséquence inférieur aux pertes de puissance de cette impulsion lors de ses réflexions sur une zone de la paroi latérale périphérique 13. Une telle adaptation précise de l'indice du liquide en contact avec les parois latérales périphériques du cristal peut être avantageuse pour plusieurs types 20 de cristaux laser. Elle présente cependant un intérêt particulier dans le cas des cristaux de type Saphir dopé aux ions Titane, pour lesquels le lasage parasite transverse constitue une limite à l'augmentation de la puissance des lasers. Dans le mode de réalisation décrit ci dessus, le dispositif de régulation de l'indice du liquide agit sur la température de ce liquide. Selon un autre mode de 25 réalisation pouvant être mis en oeuvre par l'homme du métier, il est également possible, de façon alternative ou complémentaire, de modifier la pression du liquide d'indice pour modifier son indice. REVENDICATIONS1. Dispositif d'absorption de faisceaux parasites transverses dans un amplificateur optique solide (1), comprenant un réservoir (2) permettant de mettre en contact un liquide (3) avec une surface (13) dudit amplificateur, caractérisé en ce qu'il comprend des moyens de modification des propriétés physiques dudit liquide (3), rapprochant la valeur de l'indice dudit liquide (3) de la valeur de l'indice dudit amplificateur optique solide (1). 2. Dispositif d'absorption selon la revendication 1, caractérisé en ce que lesdits moyens de modification des propriétés physiques dudit liquide (3) comprennent des moyens de modification de la température (24) dudit liquide. 3. Dispositif d'absorption selon la revendication 2, caractérisé en ce que lesdits moyens de modification de la température (24) dudit liquide dudit liquide comprennent des moyens de chauffage dudit liquide. 4. Dispositif d'absorption selon la revendication 2, caractérisé en ce que lesdits moyens de modification de la température (24) dudit liquide dudit liquide comprennent des moyens de refroidissement dudit liquide. 5. Dispositif d'absorption selon l'une quelconque des revendications 2 à 4, caractérisé en ce que lesdits moyens de modification des propriétés physiques dudit liquide comprennent une canalisation (21) permettant de conduire ledit liquide (3) dudit réservoir (2) vers lesdits moyens de modification de la température (24), et de ramener ledit liquide (3) vers ledit réservoir (2). 6. Dispositif d'absorption selon la revendication 5, caractérisé en ce qu'il comprend une pompe (22) permettant d'entrainer ledit liquide (3) dans ladite canalisation (21). 7. Dispositif d'absorption selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que lesdits moyens de modifications des propriétés physiques dudit liquide comprennent des moyens de modification de la pression dudit liquide (3). 8. Dispositif d'absorption selon l'une quelconque des revendications 3033216 16 précédentes, caractérisé en ce qu'il comprend en outre des moyens de mesure d'une variation d'indice (25) dudit liquide (3). 9. Dispositif d'absorption selon la revendication 8, caractérisé en ce que lesdits moyens de mesure de l'indice (25) dudit liquide (3) sont placés sur ladite 5 canalisation (21), de façon à mesurer l'indice du liquide circulant dans ladite canalisation (21). 10. Dispositif d'absorption selon la revendication 8 ou la revendication 9, caractérisé en ce que lesdits moyens de mesure d'une variation d'indice (25) dudit liquide comprennent des moyens de comparaison de l'indice dudit liquide avec 10 l'indice d'un matériau d'indice identique à celui dudit amplificateur optique solide. 11. Dispositif d'absorption selon la revendication 10, caractérisé en ce que lesdits moyens de mesure d'une variation d'indice (25) comprennent des moyens d'émission d'un faisceau lumineux à travers ledit liquide et à travers ledit 15 matériau, ledit faisceau comprenant au moins deux sous-faisceaux traversant des épaisseurs différentes dudit liquide et dudit matériaux, et des moyens de mesure du front d'onde desdits sous-faisceaux (254). 12. Dispositif d'amplification optique comprenant un amplificateur optique solide (1) pouvant être pompé pour permettre l'amplification optique d'une 20 impulsion lumineuse incidente à amplifier, comprenant au moins une zone d'amplification, prévue pour être traversée par ladite impulsion lumineuse incidente à amplifier, et au moins une paroi latérale (13), en dehors de ladite zone d'amplification, caractérisé en ce qu'il comprend un dispositif d'absorption du lasage parasite transverse selon l'une quelconque des revendications précédentes, 25 dont ledit réservoir (2) met en contact ledit liquide (3) avec ladite paroi latérale (13) dudit amplificateur optique solide (1). 13. Dispositif d'amplification optique selon la revendication 12, caractérisé en ce que ledit amplificateur optique solide (1) est constitué par un cristal de saphir dopé par des ions Titane. 30