FR 3028322 A1 20160513 FR 1560623 A 20151105 APPAREIL DE MESURE DE NEUTRONS ET PROCEDE DE MESURE DE NEUTRONS Dans son domaine, la présente invention se rapporte à un dispositif de mesure de neutrons et à un procédé de mesure de neutrons. En arrière-plan, dans le cas d'un réacteur à eau bouillante, en tant que dispositif de mesure de neutrons qui mesure le niveau de neutrons à l'intérieur du réacteur pendant le démarrage ou l'arrêt, le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de Campbell sont, en général, utilisés de manière associée. Pour un tel dispositif de mesure de neutrons, il a été utilisé un dispositif de contrôle de plage de démarrage (aussi appelé dispositif de contrôle de plage étendue). Dans le dispositif de contrôle de plage de démarrage décrit précédemment, deux procédés de mesure différents, ou le procédé de comptage d'impulsions et-le procédé de Campbell, sont utilisés de manière associée. Par conséquent, il est requis de relier des résultats de mesure sans discontinuité de manière à éviter un décalage sur la linéarité entre l'entrée et la sortie au niveau d'un point sur lequel les deux procédés de mesure sont commutés. La figure 15 est un graphe schématique qui est obtenu en utilisant le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de Campbell afin de mesurer un signal de sortie d'un détecteur de neutrons, montrant la relation entre les valeurs mesurées et l'intensité de neutrons lorsqu'il existe une zone de transition. Sur la figure 15, une plage sur laquelle une partie de la courbe A, qui représente les résultats de mesure - par le procédé de comptage d'impulsions, qui conserve la linéarité entre l'entrée et la sortie par rapport à l'intensité de neutrons, recouvre une partie de la courbe B, qui représente les résultats de mesure par le procédé de Campbell, qui conserve la linéarité entre l'entrée et la sortie par rapport à l'intensité de neutrons, est appelée zone de transition du procédé de comptage d'impulsions et du procédé de mesure de Campbell. Le détecteur de neutrons produit un signal en forme d'impulsion (signal impulsionnel) pour un neutron entrant dans le détecteur. Toutefois, si un grand nombre de neutrons commencent à entrer dans le détecteur de neutrons en résultat 10 d'une augmentation de l'intensité de neutrons, le détecteur de neutrons peut faire face à une difficulté de comptage de chacun des signaux impulsionnels individuels. En résultat, ce que l'on appelle un état de comptage d'impulsions saturé peut se produire. De cette manière, la courbe A perd sa linéarité lorsque l'intensité de neutrons augmente. 15 Parallèlement, selon la mesure par le procédé de Campbell, la mesure est mise en oeuvre par calcul d'une moyenne quadratique d'une composante de signal alternatif d'un signal de sortie de détecteur de neutrons qui est constitué par des signaux impulsionnels à recouvrement. Toutefois, dans une plage dans laquelle l'intensité de neutrons est faible, la composante alternative de bruit de fond est 20 supérieure à la composante de signal alternatif du signal de détecteur de neutrons. Par conséquent, la courbe B perd sa linéarité dans la plage dans laquelle l'intensité de neutrons est faible. La limite supérieure de l'intensité de neutrons (P1, pour laquelle, à partir de la zone inférieure, la linéarité est conservée dans le cas du procédé de comptage 25 d'impulsions, doit être suffisamment supérieure à la limite inférieure de l'intensité de neutrons cl)2, pour laquelle, à partir de la zone supérieure, la linéarité est conservée dans le cas-du procédé de Campbell. Si ce n'est pas le cas, une zone de transition de largeur suffisante ne peut pas être formée. En résultat, lorsque le procédé de mesure est commuté du procédé de comptage d'impulsions au procédé 30 de Campbell, il est difficile de relier des valeurs mesurées sans discontinuité. La figure 16 est un graphe schématique qui est obtenu en utilisant le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de Campbell afin de mesurer un signal de sortie d'un détecteur de neutrons, montrant la relation entre les valeurs mesurées et l'intensité de neutrons lorsqu'il existe une zone discontinue. Comme cela est montré sur la figure 16, si la limite supérieure de l'intensité de neutrons (1)1, pour laquelle, à partir de la zone inférieure, la linéarité est conservée dans le cas du procédé de comptage d'impulsions, est inférieure à la limite inférieure de l'intensité de neutrons (1)2, pour laquelle, à partir d'une zone supérieure, la linéarité est conservée dans le cas du procédé de Campbell, il existe une zone discontinue entre les zones d'impulsion et de Campbell dans laquelle la linéarité ne peut être obtenue ni par le procédé de comptage d'impulsions ni par le procédé de Campbell. En résultat, une différence sur le niveau se produit lorsque les résultats de mesure des deux sont couplés. De cette manière, il est difficile de relier les courbes A et B sans discontinuité. L'objectif des modes de réalisation de la présente invention est de permettre la mesure par procédé de Campbell de neutrons de relativement faible intensité, qui ont été mesurés par un procédé de comptage d'impulsions dans le cas classique. Selon un aspect du mode de réalisation, il est créé un dispositif de mesure de neutrons destiné à mesurer l'intensité de neutrons dans une zone dans laquelle une puissance de réacteur nucléaire est inférieure à la plage de puissance qui est proche d'une puissance nominale de réacteur, le dispositif comprenant : un détecteur de neutrons destiné à produire un signal de sortie correspondant à un neutron entrant ; un préamplificateur destiné à amplifier un signal de sortie du détecteur de neutrons afin de délivrer le signal de sortie amplifié du détecteur de neutrons en tant que signal de détection de neutrons ; une unité de comptage d'impulsions destinée à mesurer l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de comptage d'impulsions par laquelle le signal de détection de neutrons est utilisé afin de compter le nombre d'impulsions unitaires ; une unité de mesure de Campbell destinée à mesurer l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de Campbell par laquelle une moyenne quadratique temporelle de composantes alternatives des SieldiikiX de détection de neutron est calculée ; une unité de calcul -4 de constante de correction destinée à calculer une constante de correction afin de corriger une sortie de l'unité de mesure de Campbell en utilisant une sortie de l'unité de comptage d'impulsions et une sortie de l'unité de mesure de Campbell ; et une unité de calcul de valeur de correction qui délivre, sur la base de la sortie de l'unité de mesure de Campbell, une valeur corrigée en utilisant la constante de correction. De préférence, les constantes de correction sont un gain "a" et un décalage "b" qui sont calculées par calcul de régression exprimé par la formule (1) suivante, dans une zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie peut être obtenue dans l'unité de comptage d'impulsions, et la valeur corrigée "Y" est calculée par la formule (2) suivante : Y = aX + b (1) Y' = (Y-b)/a (2) dans lesquelles X représente la sortie de l'unité de comptage d'impulsions et Y représente la sortie de l'unité de mesure de Campbell au même instant. De préférence, le dispositif de mesure de neutrons comprend, en outre : une unité de détermination de zone de mesure qui détermine si un niveau de l'intensité de neutrons est ou non dans une zone de niveau inférieur qui est inférieur à un niveau d'intensité de neutrons de limite supérieure (1)1 d'une zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie est obtenue dans l'unité de comptage d'impulsions ; et une unité de sélection de signal qui commute, lorsqu'il est déterminé par l'unité de détermination de zone de mesure que le niveau est dans la zone de niveau inférieur, de la sortie de l'unité de mesure de Campbell à la sortie de l'unité de calcul de valeur de correction. De préférence, le dispositif de mesure de neutrons comprend, en outre, un filtre de sortie qui reçoit, comme entrée, une sortie à partir de l'unité de sélection de signal et présente une constante de temps prédéterminée. Selon un autre aspect du mode de réalisation, il est créé un procédé de mesure de neutrons destiné à mesurer une intensité de neutrons dans une zone dans laquelle une puissance de réacteur nucléaire est inférieure à la plage de puissance qui est proche d'une puissance nominale de réacteur, le procédé comprenant : une étape de mesure de comptage d'impulsions destinée à mesurer l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de comptage d'impulsions ; une étape de calcul de constante de correction destinée à calculer une constante de correction sur la base de la relation entre une sortie d'une unité de comptage d'impulsions et une sortie d'une unité de mesure de Campbell, dans une zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie est conservée dans le procédé de comptage d'impulsions ; et une étape de calcul de valeur de correction par une unité de calcul de valeur de correction destinée à recevoir, comme entrée, une valeur de sortie de l'unité de mesure de Campbell après l'étape de calcul de constante de correction, et à calculer une valeur de sortie corrigée de l'unité de mesure de Campbell en utilisant une formule de correction qui utilise la constante de correction. Les dessins vont maintenant être brièvement décrits Les précédents et d'autres particularités et avantages de la présente invention vont devenir évidents d'après la description suivante de modes de réalisation représentatifs, spécifiques de celle-ci, présentée en relation avec les dessins annexés, parmi lesquels : la figure 1 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un premier mode de réalisation ; la figure 2 est un graphe schématique montrant une relation des valeurs mesurées par rapport à l'intensité de neutrons lorsqu'elle est montrée sur une échelle logarithmique à la fois sur l'axe horizontal et l'axe vertical ; la figure 3 est un graphe schématique montrant une relation des valeurs mesurées par rapport à l'intensité de neutrons lorsqu'une zone de faible intensité est montrée sur une échelle linéaire à la fois sur l'axe horizontal et l'axe vertical ; la figure 4 est un graphe schématique montrant une valeur de mesure d'impulsions sur l'axe horizontal et une valeur de mesure de Campbell sur l'axe vertical ; la figure 5 est un graphe schématique montrant une relation entre le signal de sortie du dispositif de mesure de neutrons et l'intensité de neutrons ; la figure 6.--est un diagramme de réponse de signal destiné à expliquer le procédé de comptage d'impulsions ; la figure 7 est un diagramme spectral schématique montrant un exemple du spectre fréquentiel du signal de détection de neutrons ; la figure 8 est un diagramme de réponse de signal destiné à expliquer le procédé de mesure de Campbell ; la figure 9 est un diagramme spectral schématique montrant un exemple du spectre fréquentiel du signal de détection de neutrons dans le cas du procédé de mesure de Campbell ; la figure 10 est un algorithme montrant le déroulement d'un procédé de mesure de neutrons selon le premier mode de réalisation ; 10 la figure 11 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un deuxième mode de réalisation ; la figure 12 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un troisième mode de réalisation ; la figure 13 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale 15 d'un dispositif de mesure de neutrons selon un quatrième mode de réalisation ; la figure 14 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un cinquième mode de réalisation ; la figure 15 est un graphe schématique qui est obtenu en utilisant le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de Campbell afin de mesurer un signal de 20 sortie d'un détecteur de neutrons, montrant la relation entre les valeurs mesurées et l'intensité de neutrons lorsqu'il existe une zone de transition ; et la figure 16 est un graphe schématique qui est obtenu en utilisant le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de Campbell afin de mesurer un signal de sortie d'un détecteur de neutrons, montrant la relation entre les valeurs mesurées et 25 l'intensité de neutrons lorsqu'il existe une zone discontinue. Maintenant, une description détaillée des modes de réalisation préférés d'un dispositif de mesure de neutrons et d'un procédé de mesure de neutrons va être donnée ci-dessous en se référant aux dessins annexés. A travers les dessins, des sections identiques ou similaires sont désignées par les mêmes symboles de 30 référence et ne vont pas décrites de manière répétée. Un premier mode de réalisation va maintenant être décrit. La figure 1 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un premier mode de réalisation. Un dispositif de mesure de neutrons 101 du présent mode de réalisation est conçu afin de mesurer l'intensité de neutrons d'un coeur de réacteur dans une zone qui est inférieure à la plage de puissance dans laquelle une puissance de réacteur est proche de la puissance nominale. Le dispositif de mesure de neutrons 101 comporte un détecteur de neutrons 1, un préamplificateur 2, une unité de comptage d'impulsions 3, une unité de mesure de Campbell 4, une unité de calcul de constante de correction 5, et une unité de calcul de valeur de correction 6. 119 Le détecteur de neutrons 1 produit un signal de sortie correspondant à un neutron qui est entré lorsque le détecteur de neutrons 1 est situé à l'intérieur du coeur de réacteur. Le préamplificateur 2 amplifie un signal de sortie du détecteur de neutrons 1 et délivre le signal de sortie du détecteur de neutrons amplifié (appelé ci-après signal de détection de neutrons). Le signal de détection de 15 neutrons issu du préamplificateur 2 est introduit dans l'unité de comptage d'impulsions 3 et l'unité de mesure de Campbell 4. L'unité de comptage d'impulsions 3 utilise le signal de détection de neutrons délivré par le préamplificateur 2, et mesure l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de comptage d'impulsions, par lequel le nombre d'impulsions unitaires est 20 compté. L'unité de mesure de Campbell 4 mesure l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de Campbell, par lequel la moyenne temporelle des carrés de la composante alternative du signal de détection de neutrons provenant du préamplificateur 2 est calculée. L'unité de calcul de constante de correction 5 calcule des constantes de 25 correction destinées à corriger la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 en utilisant la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 et la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4, au moyen du procédé décrit ultérieurement. L'unité de calcul de valeur de correction 6 corrige la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 en utilisant les constantes de correction calculées par l'unité de calcul de 30 constante de correction 5 et délivre la valeur corrigée de la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4. -8 La figure 2 est un graphe schématique montrant une relation des valeurs mesurées par rapport à l'intensité de neutrons lorsqu'elle est montrée sur une échelle logarithmique à la fois sur l'axe horizontal et l'axe vertical. L'axe horizontal représente l'intensité de neutrons. L'axe vertical représente la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 et la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4. La figure 2 montre une zone de l'intensité de neutrons (appelée ci-après "zone de faible intensité") dans laquelle l'unité de comptage d'impulsions 3 est linéaire entre ses entrée et sortie. La sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 est représentée par une ligne continue A, et la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 par une ligne discontinue B. Par conséquent, dans l'unité de comptage d'impulsions 3, comme cela est indiqué par une ligne continue A, la sortie est obtenue d'une manière telle qu'elle est proportionnelle à l'intensité de neutrons. Parallèlement, sur l'unité de mesure de Campbell 4, du fait que les effets du bruit augmentent relativement avec la diminution de l'intensité de neutrons, la sortie ne diminue pas proportionnellement à la chute de l'intensité de neutrons, et le niveau de sortie reste au niveau correspondant à la hauteur du bruit. De manière générale, la plupart du bruit est du bruit blanc. S'il existe des effets de charge d'onduleur et analogue, du bruit à haute fréquence est superposé. La figure 3 est un graphe schématique montrant une relation des valeurs mesurées par rapport à l'intensité de neutrons lorsqu'une zone de faible intensité est montrée sur une échelle linéaire à la fois sur l'axe horizontal et l'axe vertical. C'est-à-dire, que ce qui est montré sur l'axe horizontal et l'axe vertical est identique à la figure 2. Mais seule l'échelle à laquelle elles sont affichées est différente de celle de la figure 2. Dans ce cas, la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 est une ligne droite passant à travers l'origine, comme cela est indiqué par la ligne continue A'. La sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 est une ligne droite ne passant par l'origine, comme cela est indiqué par une ligne discontinue B'. La figure 4 est un graphe schématique montrant une valeur de mesure d'impulsions sur l'axe horizontal et une valeur de mesure de Campbell sur l'axe -9 vertical. Puisque la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 est une ligne droite ne passant pas par l'origine comme cela est indiqué par la ligne continue B', la sortie peut être exprimée par la formule (1) suivante : Y = aX + b (1) dans laquelle "X" représente la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 par rapport l'intensité de neutrons ; "Y" représente la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 au même moment ; "a" représente la vitesse de variation de la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 en fonction d'une variation de l'intensité de neutrons, ou le gain de la ligne B'; et "b" représente la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 lorsque l'intensité de neutrons est nulle, ou le décalage de la ligne B'. Comme cela est montré sur la figure 4, les valeurs mesurées par le procédé de Campbell sont exprimées sous la forme d'une ligne droite et avec un certain niveau ajouté (ou valeur d'interception de l'axe vertical). La valeur d'interception sur l'axe vertical est égale à la moyenne quadratique des fluctuations de signaux de bruit de fond, qui ne dépendent pas de l'intensité de neutrons. La raison de la relation décrite précédemment peut être expliquée comme suit. C'est-à-dire que, si le signal de détection de neutrons par le procédé de mesure de Campbell est représenté par V, une composante de signal par neutron du signal de détection de neutrons V est représentée par Vs, et une composante de signal de bruit de fond est représentée par Vb, le signal de détection de neutrons V est exprimé par la formule (2) suivante : V = Vs + Vb (2) En utilisant un calcul intégral sur un intervalle de temps suffisamment long T, la moyenne quadratique de V peut être exprimée comme la somme de la moyenne quadratique de Vs et de la moyenne quadratique de Vb, comme cela est montré dans la formule (3), qui est introduite par la formule suivante : = fV2dt/T = f(Vs + Vb)2dt /T = (fVs2dt + 2fVsVbdt + fVb2dt) /T - 10 - f Ici, du fait qu'il n'existe pas de corrélation entre Vc et Vb, le second terme du côté droit est par conséquent nul : = SVs2dt /T + fVb2dt /T = + (3) La figure 5 est un graphe schématique montrant une relation entre le signal de sortie du dispositif de mesure de neutrons et l'intensité de neutrons. La valeur qui doit être délivrée par le procédé de Campbell est une valeur réduite du décalage b, c'est-à-dire, aX. Dans la zone de faible intensité, la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 est proportionnelle à l'intensité de neutrons. Par conséquent, même si X dans la formule (1) est modifié par la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 à la place de l'intensité de neutrons, la relation entre X et Y montrée sur le diagramme reste valide. Dans ce cas, on suppose qu'un coefficient de conversion approprié afin de convertir la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 en intensité de neutrons a été appliqué sur la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3. Dans la zone à faible intensité, un ensemble d'une sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 et d'une sortie de l'unité de mesure de Campbell 4 est collecté pour différentes valeurs de l'intensité de neutrons. Sur la base des ensembles qui sont obtenus en résultat de la mesure, une droite d'auto- régression est obtenue. En résultat, le gain "a" et le décalage "b" dans la formule (1) sont calculés. Une fois que le gain "a" et le décalage "b" sont obtenus, l'unité de calcul de valeur de correction 6 peut recevoir, en tant qu'entrée, la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4, afin de corriger l'entrée en utilisant la formule (4) suivante, et délivrer une valeur de sortie corrigée. Par conséquent, ci-après, le gain "a" et le décalage "h" sont appelés collectivement des constantes de correction. Y' = (Y - b)/a (4) Dans ce cas, Y représente la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4, et Y' représente la valeur de sortie corrigée qui est délivrée par l'unité de calcul de valeur de correction 6. La figure 6 est un diagramme de réponse de signal destiné à expliquer le -U - procédé de comptage d'impulsions. Par exemple, dans le cas de la figure 6, au cours d'un intervalle de temps affiché, cinq impulsions sont produites. L'unité de comptage d'impulsions 3 est incrémentée lorsque le signal tombe au-dessous d'une valeur de seuil indiquée par une ligne discontinue, ou, lorsqu'une valeur absolue du signal excède une valeur S qui est la largeur de la valeur de seuil montrée sur la figure 6. Dans le cas de la figure 6, cinq impulsions sont comptées sans se recouvrir l'une l'autre. La figure 7 est un diagramme spectral schématique montrant un exemple du spectre fréquentiel du signal de détection de neutrons. L'axe horizontal représente la fréquence et l'axe vertical représente l'intensité à chaque fréquence. La figure 8 est un diagramme de réponse de signal destiné à expliquer le procédé de mesure de Campbell. Lorsque l'intensité de neutrons augmente, les signaux impulsionnels unitaires se rapprochent l'un de l'autre dans le temps. En résultat, dans certaines zones, les signaux sont superposés l'un sur l'autre. Dans un tel cas, les signaux sont toujours au-dessus de la valeur de seuil, et le procédé de comptage d'impulsions ne peut pas mesurer l'intensité de neutrons. Dans ce cas, le signal de détection de neutrons est un signal qui peut être séparé en une composante continue Si et une composante alternative, qui augmente ou diminue par rapport à la composante continue Si, comme cela est montré sur la figure 8. La figure 9 est un diagramme spectral schématique montrant un exemple du spectre fréquentiel du signal de détection de neutrons dans le cas du procédé de mesure de Campbell. L'axe horizontal représente la fréquence, et l'axe vertical représente l'intensité pour chaque fréquence. Comme cela est montré sur la figure 8, le signal de détection de neutrons est un signal sur lequel les signaux impulsionnels unitaires sont superposés. Par conséquent, le spectre fréquentiel F du signal de détection de neutrons par le procédé de mesure de Campbell est celui sur lequel des spectres fréquentiels E de signaux impulsionnels unitaires sont superposés. Par conséquent, comme cela est montré sur la figure 9, le spectre fréquentiel F du signal de détection de neutrons par le procédé de mesure de Campbell est celui sur lequel les spectres fréquentiels E des signaux impulsionnels unitaires ont été allongés suivant la direction de l'axe vertical. - 12 - Comme cela a été décrit précédemment, on peut dire que, dans le cas classique, le spectre fréquentiel E du signal de détection de neutrons mesuré par le procédé de comptage d'impulsions présente la même forme que le spectre fréquentiel F du signal de détection de neutrons mesuré par le procédé de mesure de Campbell. En exécutant une simulation dans laquelle un signal impulsionnel de sortie du détecteur de neutrons est produit de manière aléatoire au cours d'une certaine période avant d'être cumulé, il est facile de confirmer que la relation proportionnelle entre l'intensité de neutrons et la valeur quadratique moyenne Vs2 du signal de détection de neutrons est satisfaite même dans la zone de faible intensité. En outre, il est évident que la valeur quadratique moyenne Vb2 de la composante de signal associée au bruit de fond ne dépend pas de l'intensité de neutrons. Selon la définition de la zone de faible intensité, il est évident que les résultats de mesure par procédé de comptage d'impulsions sont proportionnels à l'intensité de neutrons dans la zone de faible intensité. Par conséquent, comme cela a été décrit précédemment en se référant à la figure 4, sur le graphe sur lequel l'axe horizontal représente la valeur de mesure d'impulsion alors que l'axe vertical représente la valeur de mesure de Campbell, la valeur d'interception sur l'axe vertical, ou la moyenne quadratique des fluctuations des signaux de bruit de fond, est obtenue. Alors, la valeur d'interception est soustraite de la moyenne quadratique du signal de détection de neutrons. En résultat, la moyenne quadratique des composantes de signal associées aux neutrons peut être obtenue. La relation proportionnelle entre l'intensité de neutrons et la valeur quadratique moyenne des composantes de signaux associées aux neutrons est établie même dans la zone de faible intensité. Par conséquent, sans reposer sur le procédé de comptage d'impulsions, il est possible de mesurer une plage étendue d'intensité de neutrons uniquement avec le procédé de Campbell. Par conséquent, il est possible de rendre inutile la mise en oeuvre du traitement de signal de la zone de transition qui est utilisé afin d'assurer la commutation entre le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de - 13 - Campbell. La figure 10 est un schéma fonctionnel montrant le déroulement d'un procédé de mesure de neutrons selon le premier mode de réalisation. En premier, l'unité de comptage d'impulsions 3 et l'unité de mesure de Campbell 4 sont utilisées de manière à mesurer l'intensité de neutrons (étape S01). Ensuite, dans la zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 est obtenue, c'est-à-dire, la zone de faible intensité, sur la base de jeux de sorties de l'unité de comptage d'impulsions 3 et de l'unité de mesure de Campbell 4, l'unité de calcul de constante de correction 5 calcule les constantes de correction, ou gain "a" et décalage "b" (étape S02). Alors, l'unité de calcul de valeur de correction 6 reçoit, en tant qu'entrée Y, une valeur de sortie de l'unité de mesure de Campbell 4, et calcule une valeur de sortie corrigée Y' en utilisant les constantes de correction et la formule (4) (étape S03). Comme cela a été décrit précédemment, en utilisant le procédé de Campbell, l'unité de mesure de Campbell 4 peut mesurer des neutrons dans la zone de faible intensité, dans laquelle les neutrons sont mesurés par l'unité de comptage d'impulsions 3 dans le cas classique en utilisant le procédé de comptage d'impulsions. Par conséquent, dans la zone de faible intensité, à la fois l'unité de comptage d'impulsions 3 et l'unité de mesure de Campbell 4 peuvent réaliler une mesure. En comparant les sorties de chacune des deux, il est possible de confirmer s'il existe une anomalie, et la confirmation conduit à une amélioration de la fiabilité de la mesure. Lorsqu'un réacteur nucléaire est démarré pour la première fois à partir du moment où la charge de carburant initiale a été introduite dans le réacteur, compte tenu que, par exemple, une mesure de 2 à 3 impulsions par seconde est requise, l'unité de comptage d'impulsions 3 est utilisée pour la mesure, mais l'unité de mesure de Campbell 4 ne peut pas être utilisée. Une fois que la puissance de réacteur a augmenté, l'intensité de neutrons dans le coeur du réacteur s'élève, par exemple, à plusieurs centaines d'impulsions par seconde environ. Par conséquent, sans utiliser l'unité de comptage d'impulsions 3, il est possible d'utiliser - 14 - uniquement l'unité de calcul de valeur de correction 6 qui corrige la sortie de l'unité de mesure de Campbell 4. Dans un tel cas, il n'est pas nécessaire de commuter de l'unité de comptage d'impulsions 3 à l'unité de mesure de Campbell 4 lorsque la puissance de sortie est augmentée, ou de commuter de l'unité de mesure de Campbell 4 à l'unité de comptage d'impulsions 3 lorsque la puissance de sortie est réduite. Comme cela a été décrit précédemment, selon le présent mode de réalisation, le procédé de Campbell peut être utilisé afin de mesurer les neutrons dans la plage dans laquelle l'intensité est relativement faible et le procédé de 10 comptage d'impulsions est utilisé dans le cas classique. Un deuxième mode de réalisation va maintenant être décrit. La figure 11 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un deuxième mode de réalisation. Le présent mode de réalisation est une variante du premier mode de réalisation. Un 15 dispositif de mesure de neutrons 102 du deuxième mode de réalisation comporte, en outre, une unité de détermination de zone de mesure 7 et une unité de sélection de signal 8. L'unité de détermination de zone de mesure 7 comporte une valeur limite supérieure Xmax réglée au préalable pour laquelle la linéarité de la valeur 20 d'impulsions comptées Xi de l'unité de comptage d'impulsions 3 peut être conservée en fonction de l'intensité de neutrons (13in à une position dans laquelle le détecteur de neutrons 1 est placé. Plutôt que la valeur de limite supérieure, la valeur qui a été calculée par soustraction d'une marge par rapport à la valeur de limite supérieure peut être utilisée en tant que Xmax. Si la valeur d'impulsions 25 comptées Xi est inférieure ou égale à Xmax, l'unité de détermination de zone de mesure 7 délivre un signal d'autorisation de calcul de régression à l'état ACTIF. Lorsque le signal d'autorisation de calcul de régression est délivré à partir de l'unité de détermination de zone de mesure 7, l'unité de calcul de constante de correction 5 calcule une droite de régression linéaire à partir de la valeur 30 d'impulsions comptées Xi qui est calculée par l'unité de comptage d'impulsions 3, puis calcule le résultat de mesure Yi par l'unité de mesure de Campbell 4, et - 15 - délivre le gain "a", le décalage "b", et une erreur résiduelle. Y = aX + b Si l'erreur résiduelle calculée par l'unité de calcul de constante de correction 5 est inférieure ou égale à une valeur prédéfinie, l'unité de calcul de valeur de correction 6 réalise un calcul de correction sur le résultat de mesure Yi par l'unité de mesure de Campbell 4 en utilisant le gain "a" et le décalage "b", qui sont calculés par l'unité de calcul de constante de correction 5 : Y'i = (Yi - b)/a Alors, l'unité de calcul de valeur de correction 6 délivre la valeur corrigée ro Y'i, et délivre aussi un signal d'achèvement de calcul de correction à l'état ACTIF. La valeur initiale du signal d'achèvement de calcul de correction est à l'état INACTIF. Après que l'opération, par l'unité de calcul de valeur de correction 6, de calcul de la valeur corrigée a été achevée même la première fois, le signal d'achèvement de calcul de correction est maintenu à l'état ACTIF. Lorsque le 15 signal d'achèvement de calcul de correction est à l'état INACTIF, l'unité de calcul de valeur de correction 6 délivre le résultat de mesure Yi par l'unité de mesure de Campbell 4 en tant que valeur corrigée Y'i. L'unité de sélection de signal 8 reçoit, en tant qu'entrées : la valeur corrigée Y'i, qui est un signal provenant de l'unité de calcul de valeur de correction 6; la 20 valeur d'impulsions comptées Xi, qui provient de l'unité de comptage d'impulsions 3 ; le signal d'autorisation de calcul de régression, qui provient de l'unité de détermination de zone de mesure 7; et le signal d'achèvement de calcul de correction, qui provient de l'unité de calcul de valeur de correction 6. Uniquement lorsque le signal d'autorisation de calcul de régression est à l'état ACTIF et que le 25 signal d'achèvement de calcul de correction est à l'état INACTIF, l'unité de sélection de signal 8 sélectionne et délivre la valeur d'impulsions comptées Xi. Sinon, c'est-à-dire, lorsque le signal d'achèvement de calcul de correction est à l'état ACTIF ou que le signal d'autorisation de calcul de régression est à l'état INACTIF, l'unité de sélection de signal 8 sélectionne et délivre la valeur corrigée 30 Y'i. Selon le présent mode de réalisation, après que le dispositif de mesure de - 16 - neutrons 102 a été activé, la valeur d'impulsions comptées Xi est délivrée sur la zone par impulsions dans laquelle l'intensité de neutrons est faible ; sur la zone de Campbell dans laquelle l'intensité de neutrons est élevée, le résultat de mesure Yi par le procédé de Campbell est délivré, jusqu'à mise en oeuvre du premier calcul de correction. Toutefois, dans un réacteur nucléaire classique, l'intensité de neutrons augmente progressivement. Par conséquent, avant que l'intensité de neutrons n'arrive au-delà de la zone par impulsions et atteigne la zone de Campbell, le calcul de correction est mis en oeuvre et le signal de sortie est commuté sur la valeur corrigée Y'i. La valeur corrigée Y'i, qui est corrigée par le gain et le décalage obtenu à partir de la droite de régression linéaire, est équivalente à la valeur d'impulsions comptées Xi dans la zone par impulsions dans laquelle la linéarité du procédé de comptage d'impulsions est conservée. Par conséquent, la commutation à partir de la valeur d'impulsions comptées Xi vers la valeur corrigée Y'i est assurée sans discontinuité. En résultat, le problème de la discontinuité des signaux dans la zone de transition, qui est un problème dans le cas classique au moment de la commutation entre le procédé de comptage d'impulsions et le procédé de Campbell, ne se produit plus. Un troisième mode de réalisation va maintenant être décrit. La figure 12 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un troisième mode de réalisation. Le présent mode de réalisation est une variante du deuxième mode de réalisation. Un dispositif de mesure de neutrons 103 du troisième mode de réalisation comporte, en outre, un filtre de sortie 9. Le filtre de sortie 9 est agencé après l'unité de sélection de signal 8. Le filtre de sortie 9 est un filtre passe-bas avec une constante de temps appropriée. Dans le cas du deuxième mode de réalisation, une différence sur le niveau des signaux de sortie au moment où le procédé de mesure est commuté du procédé de comptage d'impulsions au procédé de Campbell peut être maintenue à un niveau sensiblement égal à l'erreur résiduelle de la droite de régression linéaire. Selon le troisième mode de réalisation, le filtre de sortie 9 est prévu. Par - 17 - conséquent, sur le dispositif de mesure de neutrons 103, une différence de niveau entre le signal de sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3 et le signal de sortie de l'unité de calcul de valeur de correction 6 au moment où le procédé de mesure est commuté du procédé de comptage d'impulsions au procédé de Campbell peut être plus progressive. Un quatrième mode de réalisation va maintenant être décrit. La figure 13 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un quatrième mode de réalisation. Le présent mode de réalisation est une variante du deuxième mode de réalisation. Un dispositif de mesure de neutrons 104 du quatrième mode de réalisation comporte, en outre, une unité de comparaison de signal 10. Dans la zone de faible intensité dans laquelle l'unité de détermination de zone de mesure 7 a déterminé que la valeur d'impulsions comptées Xi est inférieure à la valeur de limite supérieure Xmax à laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie peut être conservée sur l'unité de comptage d'impulsions 3, l'unité de comparaison de signal 10 compare la valeur corrigée Y'i, qui est un signal de sortie de l'unité de calcul de valeur de correction 6, avec la valeur d'impulsions comptées Xi, qui est un signal de sortie de l'unité de comptage d'impulsions 3. Si la différence entre la valeur si corrigée Y'i et la valeur d'impulsions comptées Xi excède une valeur spécifiée prédéfinie, l'unité de comparaison de signal 10 demande à l'unité de calcul de constante de correction 5 de mettre de nouveau en oeuvre l'opération de calcul des constantes de correction. La valeur spécifiée est positionnée, par exemple, à trois fois environ l'erreur résiduelle qui est obtenue lorsque le calcul est réalisé par l'unité de calcul de constante de correction 5. L'unité de calcul de constante de correction 5 exécute l'opération de calcul des constantes de correction uniquement lorsque le dispositif de mesure de neutrons 104 est initialisé ou lorsqu'une demande est faite par l'unité de comparaison de signal 10 de mettre de nouveau en oeuvre le calcul de constante de correction. En résultat, le signal de sortie devient stable du fait que les constantes de correction, que l'unité de calcul de valeur de correction 6 utilise au cours du - 18 - calcul de correction, ne changent pas fréquemment. Un cinquième mode de réalisation va maintenant être décrit. La figure 14 est un schéma fonctionnel montrant la configuration générale d'un dispositif de mesure de neutrons selon un cinquième mode de réalisation. Selon le cinquième mode de réalisation, l'opération de calcul des constantes de correction est mise en oeuvre séparément en différé. Les résultats de celle-ci sont stockés dans l'unité de calcul de valeur de correction 6. En résultat, la zone de mesure par le procédé de Campbell d'un dispositif de mesure de neutrons 105 avec une simple configuration peut être étendue de manière à recouvrir une zone dans laquelle l'intensité de neutrons est faible. D'autres modes de réalisation sont possibles. Alors que certains modes de réalisation ont été décrits, ces modes de réalisation ont été présentés uniquement à titre d'exemple et ne sont pas destinés à limiter la portée de l'invention. Evidemment, les nouveaux procédés et dispositifs décrits ici peuvent être mis en oeuvre sous une variété d'autres formes. Les particularités parmi l'une quelconque des particularités caractéristiques de deux ou plus de deux des modes de réalisation décrits précédemment peuvent être associées en utilisation. En outre, les modes de réalisation décrits précédemment peuvent être modifiés de différentes manières. Par exemple, l'un quelconque des composants des modes de réalisation peut être omis, remplacé ou modifié sans s'écarter de la portée de l'invention. REVENDICATIONS1. Dispositif de mesure de neutrons (101, 102, 103, 104, 105) destiné à mesurer l'intensité de neutrons dans une zone dans laquelle une puissance de réacteur nucléaire est inférieure à la plage de puissance qui est proche d'une puissance nominale de réacteur, le dispositif comprenant : un détecteur de neutrons (1) destiné à produire un signal de sortie correspondant à un neutron entrant ; 10 un préamplificateur (2) destiné à amplifier un signal de sortie du détecteur de neutrons (1) afin de délivrer le signal de sortie amplifié du détecteur de neutrons en tant que signal de détection de neutrons ; une unité de comptage d'impulsions (3) destinée à mesurer l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de comptage d'impulsions par laquelle le signal de 15 détection de neutrons est utilisé afin de compter le nombre d'impulsions unitaires ; une unité de mesure de Campbell (4) destinée à mesurer l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de Campbell par laquelle une moyenne quadratique temporelle de composantes alternatives des signaux de détection de neutron est calculée ; 20 une unité de calcul de constante de correction (5) destinée à calculer une constante de correction afin de corriger une sortie de l'unité de mesure de Campbell (4) en utilisant une sortie de l'unité de comptage d'impulsions (3) et une sortie de l'unité de mesure de Campbell (4) ; et une unité de calcul de valeur de correction (5) qui délivre, sur la base de la 25 sortie de l'unité de mesure de Campbell (4), une valeur corrigée en utilisant la constante de correction. 2. Dispositif de mesure de neutrons (101, 102, 103, 104, 105) selon la revendication 1, dans lequel les constantes de correction sont un gain "a" et un décalage "b" qui sont 30 calculées par calcul de régression exprimé par la formule (1) suivante, dans une zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie peut être obtenue dans- 20 - l'unité de comptage d'impulsions (3), et la valeur corrigée "Y' est calculée par la formule (2) suivante : Y = aX + b (1) Y' = (Y-b)/a (2) dans lesquelles X représente la sortie de l'unité de comptage d'impulsions et Y représente la sortie de l'unité de mesure de Campbell (4) au même instant. 3. Dispositif de mesure de neutrons (102) selon la revendication 1 ou 2, comprenant, en outre : une unité de détermination de zone de mesure (7) qui détermine si un niveau de l'intensité de neutrons est ou non dans une zone de niveau inférieur qui est inférieur à un niveau d'intensité de neutrons de limite supérieure (13,1 d'une zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie est obtenue dans l'unité de comptage d'impulsions (3) ; et une unité de sélection de signal (8) qui commute, lorsqu'il est déterminé par l'unité de détermination de zone de mesure (7) que le niveau est dans la zone de niveau inférieur, de la sortie de l'unité de mesure de Campbell (4) à la sortie de l'unité de calcul de valeur de correction. 4. Dispositif de mesure de neutrons (103) selon la revendication 3, comprenant, en outre : un filtre de sortie (9) qui reçoit, comme entrée, une sortie à partir de l'unité de sélection de signal (8) et présente une constante de temps prédéterminée. 5. Procédé de mesure de neutrons destiné à mesurer l'intensité de neutrons dans une zone dans laquelle une puissance de réacteur nucléaire est inférieure à la plage de puissance qui est proche d'une puissance nominale de réacteur, le procédé comprenant : une étape de mesure de comptage d'impulsions destinée à mesurer l'intensité de neutrons en utilisant le procédé de comptage d'impulsions ; une étape de calcul de constante de correction destinée à calculer une constante de correction sur la base de la relation entre une sortie d'une unité de comptage d'impulsions (3) et une sortie d'une unité de mesure de Campbell, dans une zone dans laquelle la linéarité entre l'entrée et la sortie est conservée dans le- 21 - procédé de comptage d'impulsions ; et une étape de calcul de valeur de correction par une unité de calcul de valeur de correction destinée à recevoir, comme entrée, une valeur de sortie de l'unité de mesure de Campbell après l'étape de calcul de constante de correction, et à calculer une valeur de sortie corrigée de l'unité de mesure de Campbell (4) en utilisant une formule de correction qui utilise la constante de correction.