FR 3007524 A1 20141226 FR 1356015 A 20130624 La présente invention se rapporte au domaine de la spectrométrie de masse. Plus précisément l'invention concerne un procédé de mesure quantitatif d'espèces moléculaires ionisées par spectrométrie de masse. La spectrométrie de masse est une technique d'analyse de composés notamment en mélange, qui permet la détection, l'identification et, sous certaines conditions, la quantification d'espèces moléculaires ionisées même en très faible quantité. Un spectromètre de masse classique comprend une source d'ionisation, un ou plusieurs analyseurs de masse et un système de détection d'ions. La source d'ionisation permet de générer des espèces ionisées en phase gazeuse à partir d'un échantillon à analyser. L'analyseur de masse permet de séparer les espèces ionisées en fonction de leur rapport masse sur charge (m/z) où m représente la masse de l'espèce ionisée et z son nombre de charge électrique. Le système de détection d'ions reçoit les espèces ionisées ainsi séparées par l'analyseur de masse. Un spectre de masse est obtenu par l'enregistrement de l'abondance des ions en fonction de leur rapport masse sur charge. Dans le cas où la séparation des ions en fonction de leur rapport m/z est effectuée une seule fois, on parle spectre de masse simple ou MS. On peut aussi réaliser des séparations successives des ions à travers plusieurs étapes de spectrométrie de masse tandem, appelé MS, où n représente le niveau de séparation. Dans ce mode de fonctionnement, les espèces ionisées provenant de la source d'ionisation sont soumises à une première étape de séparation des ions dans laquelle un ou plusieurs ions d'intérêt sont sélectionnés. Cette sélection est effectuée par un analyseur de masse ou un dispositif permettant de sélectionner un domaine particulier de rapport m/z. Le ou les ions sélectionnés sont alors soumis à une étape d'activation. De manière non exclusive, cette activation se fait classiquement par des collisions avec un gaz inerte (azote, argon...), appelé CID pour collision induced dissociation. L'activation des espèces ioniques d'intérêt, appelés précurseurs, peut conduire à leur fragmentation et générer des ions fragments dont le rapport m/z est différent de celui des précurseurs, la masse de l'ion fragment étant généralement plus faible que celle de l'ion précurseur. L'étape de sélection et de fragmentation peut être répétée n-fois, soit spatialement dans autant d'analyseurs en masse en série, soit temporellement dans un piège à ion. En mode MS simple, le rapport m/z est caractéristique de l'espèce d'intérêt. Dans le mode MS2 ou MS/MS, on ajoute au rapport m/z de l'espèce d'intérêt un autre critère qui est le spectre de masse des ions fragments produits par l'activation du précurseur. Dans les modes de spectrométrie de masse tandem MS, l'ensemble des spectres de masse obtenus à tous les n- niveaux de fragmentations, sont pris en compte dans l'analyse du précurseur. Le dosage d'une espèce d'intérêt par spectrométrie peut se faire en mode MS simple de la façon suivante : - le signal reçu par le détecteur d'ion est proportionnel à la quantité d'ions dans l'analyseur en masse - la quantité d'ion issue de l'analyseur de masse est proportionnelle à la quantité d'ion-produit par la source d'ion - la quantité d'ion-produit par la source d'ion est proportionnelle à la quantité d'échantillon présent dans la solution Ainsi, on peut relier l'abondance des ions sur un spectre de masse simple à la quantité d'espèce d'intérêt présent dans l'échantillon. Dans le cas où on procède à une séparation chromatographique en amont de la source d'ion, l'intégration du pic chromatographique correspondant à l'espèce d'intérêt est alors reliée à la quantité de cette espèce dans l'échantillon. Néanmoins, le dosage en MS simple présente des inconvénients. Notamment la présence d'ions interférents de même rapport m/z ou de rapport m/z très proche de celui de l'espèce d'intérêt peut perturber ou même empêcher la mesure. En effet, le rapport m/z n'est pas un critère assez sélectif en soi. Des méthodes basées sur la spectrométrie de masse tandem ont été développées pour pallier à ce manque de sélectivité. Le mode SRM pour single reaction monitoring repose sur l'utilisation de la MS/MS. Dans ce mode, le rapport masse sur charge de l'espèce d'intérêt est sélectionné dans une première étape de spectrométrie de masse tandem puis activé par exemple au moyen de collisions avec un gaz. Cette activation conduit à la fragmentation du précurseur et à l'apparition d'ions fragments qui sont spécifiques du précurseur et qui présentent un rapport ml /zl différent du rapport m/z du précurseur. On appelle transition une voie de fragmentation particulière du précurseur vers un fragment spécifique : m/z mi /zl. Dans le mode SRM, seul le signal d'une fragmentation spécifique est suivi. Ainsi, en mode SRM, l'abondance d'un ion fragment spécifique est proportionnelle à la quantité de l'espèce d'intérêt présent initialement dans l'échantillon. Le mode SRM augmente fortement la spécificité de la mesure en réduisant très fortement la contribution d'espèces parasites. La spécificité de la mesure peut être encore augmentée en suivant plusieurs transitions. On parle alors de mode MRM pour multiple reaction monitoring. Néanmoins, dans le cas de matrices très complexes, il peut arriver que des composés de rapport m/z similaire à celui de l'espèce d'intérêt produisent des transitions de rapport masse sur charge suffisamment proche de celle que l'on suit pour perturber la mesure. Ce cas se rencontre notamment dans le cas du dosage des protéines. En effet, l'analyse des protéines par SRM ou MRM, implique une étape de digestion par protéolyse de l'échantillon contenant la protéine que l'on souhaite doser, car les protéines entières ne se prêtent pas l'analyse SRM. En effet, la fragmentation de biomolécules de grandes tailles est très difficile. Cette digestion produit des peptides pour lesquels des transitions particulières seront suivies en analyse SRM ou MRM. Généralement, les peptides produisent des fragmentations plus complexes que celles des petites molécules (métabolites, drogues...) ce qui complique le choix des transitions SRM. De plus, la présence d'autres protéines dans l'échantillon peut conduire à l'apparition de peptides qui produiront des transitions identiques ou très proches de celles que l'on suit et qui perturberont la mesure [voir P. Picotti and R. Aebersold, 2012, « Selected reaction monitoring-based proteomics : workflows, potential, pitfalls and future directions », Nature Methods, 9 555-66]. La figure 1 représente schématiquement un système de spectromètre de masse de type triple quadrupole comme exemple d'appareil pour l'analyse par spectrométrie de masse tandem. Le système de la figure 1 comprend une source d'ionisation 1, un premier analyseur de masse 01, un second analyseur de masse 02 couplé à un moyen d'activation des ions 8, un autre analyseur de masse 03 et un système de détection d'ions 7. La méthode d'activation d'ion la plus couramment utilisée est appelée fragmentation induite par collision ou CID pour Collision Induced Dissociation. La CID consiste à fragmenter les ions par collision inélastique entre les ions et des espèces neutres, telles que les atomes ou molécules d'un gaz rare (hélium, azote, argon...). Cependant, la CID produit une fragmentation non sélective des ions : tous les ions présents dans le piège à ions peuvent être fragmentés par collision avec le gaz rare de collision. En mode SRM ou MRM, l'analyseur 01 de la figure 1 laisse passer les ions correspondants aux espèces d'intérêt en fonction de leur rapport m/z. L'analyseur 02 reçoit ces ions et les fragmente en ion-produits. Les ions fragments ainsi générés sont transmis dans l'analyseur 03 où ils sont filtrés et sélectionnés en fonction de leur rapport m/z spécifique. L'abondance des ions fragments qui passent à travers 03 est alors enregistrée par le détecteur. Ce type d'analyse peut aussi se faire en utilisant d'autres configurations instrumentales (analyseurs hybrides, pièges à ions...). Récemment une méthode est apparue dans laquelle l'activation est basée sur l'absorption d'une onde électromagnétique provenant d'un laser par des ions stockés dans un piège [Lemoine J, Dugourd P, Salvador A, Antoine R and Bretonniere Y (2010) Brevet FR 2967 780]. Cette activation par absorption d'un rayonnement laser (appelée LID pour Laser lnduced Dissociation) permet, en principe, une activation sélective en fonction de la longueur d'onde d'émission du laser. En effet, la longueur d'onde du laser peut être choisie de façon à ce que seulement l'espèce d'intérêt absorbe le rayonnement électromagnétique. Ainsi, les fragmentations produites par LID sont spécifiques de l'espèce d'intérêt. Les composés présents dans le mélange ne peuvent plus interférer dans l'analyse SRM (ou MRM) car ils n'absorbent pas le rayonnement électromagnétique spécifique. La fragmentation induite par laser est rendue sélective par les caractéristiques de l'absorption du rayonnement. Un inconvénient majeur du dosage par SRM (ou MRM) est qu'il implique une ou plusieurs fragmentations des ions d'intérêt en fragments de plus petite taille. Les techniques d'analyse par spectrométrie de masse par Single Reaction Monitoring (SRM) et Multiple Reaction Monitoring (MRM) ne sont pas applicables si les espèces d'intérêt ne peuvent pas être fragmentées. Il est difficile voire impossible de fragmenter certaines espèces moléculaires, notamment en CID. A titre d'exemple non restrictif, les bio-polymères en général et les protéines en particulier ne peuvent être soumises intactes et entières à une analyse de ce type. En effet, la fragmentation des protéines ou des biopolymères entiers est très difficile et donne peu de fragments lorsque leur taille augmente. Cela explique pourquoi une étape de digestion des protéines est mise en place avant l'analyse par spectrométrie de masse. Il existe donc un besoin d'un procédé de mesure quantitative et sélective par spectrométrie de masse. Un des buts de l'invention est de proposer un procédé de spectrométrie de masse permettant de dépasser les limitations des techniques de SRM et MRM, permettant notamment l'analyse directe et sélective des espèces moléculaires et des (bio)polymères intacts, en particulier d'espèces moléculaires difficiles ou impossible à fragmenter. La présente invention a pour but de remédier aux inconvénients précités de l'état de la technique et concerne plus particulièrement un procédé de mesure par spectrométrie de masse d'espèces moléculaires ionisées. Selon l'invention, le procédé comprend les étapes suivantes : a. ionisation d'un analyte pour former un ion précurseur ayant un ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé, où m représente la masse et z le nombre de charge électrique de l'ion ; b. activation de l'ion précurseur par interaction avec un faisceau d'espèces neutres, d'ions, d'électrons ou de photons ayant une énergie prédéterminée en fonction de l'énergie d'ionisation de l'ion précurseur ou de l'énergie nécessaire au détachement d'électron de l'ion précurseur, ladite activation étant adaptée pour produire un ion-produit, par transition de charge de l'ion précurseur sans fragmentation, l'ion-produit ayant la même masse m que l'ion précurseur et une charge électrique z' telle que z' est un nombre entier non nul différent de z, z' étant de préférence choisi parmi z+ 1 , z+2, z+3, z-1, z-2, z-3, selon la polarité de l'ion précurseur ; c. séparation de l'ion-produit ayant un ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé ; d. détection de l'ion-produit ayant le ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé. Ainsi, le procédé de l'invention permet d'analyser par spectrométrie de masse et de détecter une ou plusieurs ions ayant subi au moins une transition de charge sans nécessiter une fragmentation des ions précurseurs, donc sans modification de la masse de l'ion. Le procédé de l'invention permet d'analyser par spectrométrie de masse des espèces moléculaires ionisées dont la fragmentation est difficile voire impossible. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, le procédé comporte en outre une étape supplémentaire e) suite à l'étape d), l'étape e) comprenant une mesure de l'abondance de l'ion-produit ayant un ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, ledit ion précurseur a une polarité positive et l'étape b) d'activation comprend une étape d'ionisation sans fragmentation par interaction avec un faisceau de photons, d'électrons ou d'ions de manière à former un ion-produit ayant la même masse m que ledit ion précurseur et une polarité positive telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z+1 par simple ionisation ou respectivement à z+2 par double ionisation successive ou directe. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, ledit ion précurseur a une polarité négative et l'étape b) d'activation comprend une étape de détachement d'électron(s) sans fragmentation par interaction avec un faisceau de photons ou d'électrons de manière à produire un ion-produit ayant la même masse m que ledit ion précurseur et une polarité négative telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z-1 par simple détachement d'électron ou respectivement à z-2 par double détachement d'électron successif ou direct. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, ledit ion précurseur a une polarité positive, avec z supérieur ou égal à 2, et l'étape b) d'activation comprend une étape de capture électronique par interaction avec un faisceau d'électron d'énergie appropriée de manière à former un ion-produit ayant la même masse m que ledit ion précurseur et une polarité positive telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z-/ par simple capture d'électron ou respectivement à z-2 par double capture d'électron. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, ledit ion précurseur a une polarité positive et l'étape b) d'activation comprend une étape de transfert électronique par interaction avec un anion réactif d'affinité électronique appropriée de manière à former un ion-produit ayant la même masse m que ledit ion précurseur et une polarité positive telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z-1 par simple capture d'électron ou respectivement à z-2 par double capture d'électron. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, ledit ion précurseur a une polarité négative et l'étape b) d'activation comprend une étape de transfert d'électron(s) supplémentaire par interaction avec un faisceau d'ion positif réactif de manière à former des ion-produits ayant la même masse m que ledit ion précurseur et une polarité négative telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z-1 par simple transfert d'électron ou respectivement à z-2 par double transfert d'électron. Selon un mode de réalisation particulier et avantageux, le procédé de mesure comprend en outre les étapes suivantes : - une étape al ) suite à l'étape a) d'ionisation, l'étape al ) comprenant la détection et l'enregistrement d'un spectre de masse simple de référence ; - une étape cl ) de détection et d'enregistrement d'un spectre de masse tandem relatif à un ion précurseur de référence de ratio (m/z)réf donnant au moins un ion-produit de ratio masse sur charge (m/z) ; et - une étape dl) de mesure de l'abondance de l'ion-produit. Selon des aspects particuliers du procédé de mesure de l'invention : - l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur avec un faisceau de photons issu d'un laser, d'une lampe à décharge ou d'une source de rayonnement synchrotron ou d'un faisceau d'électrons ; - l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur avec un faisceau de photons ayant une longueur d'onde comprise dans le domaine UV ou VUV, de préférence comprise entre 3eV et 40 eV ; - l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur avec un faisceau d'électrons ayant une énergie cinétique comprise entre 0 et 100 eV; - l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur avec un faisceau d'électrons issu d'un canon à électrons (filament, cathode...) ; dans le cas où l'on cherche à produire une capture d'électron, l'énergie du faisceau d'électrons est relativement faible ( De façon particulière et avantageuse, le système de détection est configuré pour mesurer la quantité d'ion-produit ayant subi une ionisation supplémentaire sans fragmentation ou un détachement d'électron(s) supplémentaire sans fragmentation. L'invention trouvera une application particulièrement avantageuse dans la 5 spectrométrie de masse appliquée à des molécules complexes, aux macromolécules, et assemblages supramoléculaires, aux virus, aux nanoparticules ou à des micro-organismes. L'invention permet avantageusement d'identifier et de quantifier des espèces moléculaires par spectrométrie de masse sans nécessiter de fragmenter les espèces 10 moléculaires cibles. La présente invention concerne également les caractéristiques qui ressortiront au cours de la description qui va suivre et qui devront être considérées isolément ou selon toutes leurs combinaisons techniquement possibles. Cette description donnée à titre d'exemple non limitatif fera mieux comprendre 15 comment l'invention peut être réalisée en référence aux dessins annexés sur lesquels : - la figure 1 représente schématiquement un procédé d'analyse par spectrométrie de masse selon l'art antérieur ; - la figure 2 représente schématiquement un exemple d'un spectre de masse 20 tandem de détachement d'électron d'ion négatif ; - la figure 3 représente schématiquement un exemple d'un spectre de masse tandem d'ionisation d'ion positif ; - la figure 4 représente schématiquement un spectromètre de masse de type triple quadrupole selon un mode de réalisation de l'invention ; 25 - la figure 5 représente schématiquement un exemple de dispositif basé sur l'utilisation d'un piège à ion couplé à une source de rayonnement électromagnétique. Le principe de l'invention est basé sur la méthode SRM ou MRM, mais ne repose pas sur la détection de fragmentations induites dans la ou les étapes de spectrométrie tandem mais plutôt sur l'observation d'ions moléculaires intacts mais 30 qui ont subi une (ou plusieurs) ionisation(s), un (ou plusieurs) détachement d'électron(s), une (ou plusieurs) capture d'électron(s) ou un (ou plusieurs) transfert d'électron(s) suivant que l'ion précurseur soit positif ou négatif. Ainsi, dans le cas d'un ion précurseur négatif, ou anion précurseur, de charge z supérieure ou égale à deux, l'activation de cet anion précurseur peut conduire au 35 détachement d'électron(s) selon l'équation de détachement d'un électron : mz- m(z-o- ±e 1 Cette activation, représentée par une flèche, peut se faire par impact d'électrons, par collision avec des neutres, par collision avec des ions ou par absorption de photon(s) provenant d'un laser, d'une lampe, d'un rayonnement synchrotron ou d'un laser à électron libre. Dans ce cas, il est nécessaire que la charge de l'anion précurseur soit supérieure ou égale à deux afin de conserver au moins une charge négative sur l'ion-produit de la réaction pour permettre sa détection par spectrométrie de masse. A titre illustratif, on a représenté sur la figure 2 un spectre de masse tandem suite, par exemple, au photodétachement d'un ou deux électrons d'un ion négatif. L'anion précurseur A présente un ratio masse sur charge m/z. Par absorption d'un rayonnement de photons ayant une énergie supérieure ou égale à l'énergie requise pour arracher un électron (10) de l'anion précurseur A, on obtient un nouvel anion- produit B qui a un électron de moins que l'anion précurseur A et présente donc un ratio masse sur charge égal à m/(z-/), où z représente le nombre de charge électrique de l'anion précurseur A. Puisque l'anion-produit B a un électron de moins que l'anion précurseur A, la charge de l'anion-produit B est inférieure d'une unité à la charge de l'anion précurseur A. On peut aussi obtenir un nouvel anion-produit C qui a deux électrons de moins que l'anion précurseur A durant la même séquence d'activation. L'anion-produit C présente donc un ratio masse sur charge égal à m/(z2). L'anion-produit C peut être obtenu par arrachement simultané de deux électrons de l'anion précurseur A ou par arrachement d'un électron de l'anion-produit B. Dans une variante, les anions-produits B et C peuvent être produits par transfert d'électron vers un cation dans un mécanisme appelé N-ETD (Negative Electron Transfert Dissociation). Dans le cas d'un ion précurseur positif, ou cation précurseur, de charge z supérieure ou égale à un, l'activation par transition de charge peut conduire à l'ionisation de ce cation avec augmentation de sa charge selon l'équation d'ionisation mz+ m(z+0+ +e- 2. De même, cette activation, représentée par une flèche, peut se faire par impact d'électrons, par collision avec des neutres, par collision avec des ions ou par absorption de photon(s) provenant d'un laser, d'une lampe, d'un rayonnement synchrotron ou d'un laser à électron libre. De manière analogue à la figure 2, on a représenté sur la figure 3 un exemple d'un spectre de masse tandem de photoionisation d'ion positif. Le cation précurseur D présente un ratio masse sur charge m/z. Par absorption d'un rayonnement de photons ayant une énergie supérieure ou égale à l'énergie requise pour induire une ionisation (110) du cation précurseur D, on obtient un nouveau cation-produit E dont la perte d'un électron conduit à une charge positive supplémentaire par rapport au cation précurseur D et présente donc un ratio masse sur charge égal à m/(z+1), où z représente le nombre de charge électrique du cation précurseur D. De manière analogue, par interaction avec un faisceau de photons ou d'électrons, on peut aussi former un nouveau cation-produit F qui a deux charges électroniques positives de plus que le cation précurseur D. Le cation-produit F présente donc un ratio masse sur charge égal à m/(z+2). Le cation-produit F peut être obtenu par arrachement simultané de deux électrons du cation précurseur D ou par arrachement d'un électron du cation-produit E. Dans une variante, le cation précurseur de rapport m/z de charge z supérieure à 2 peut aussi subir une capture d'électron (ECD) ou un transfert d'électron (ETD), respectivement par interaction avec un faisceau d'électron ou avec un faisceau d'anion, pour former un nouveau cation-produit de charge (z-1) et de rapport m/(z-1). Bien que se rapportant à des cations, cette variante ressemble au cas présenté à la figure 2. On observe donc que la réaction de détachement d'électrons génère des anions produits B, C qui sont décalés dans la direction du ratio m/z croissant pour un anion précurseur. Au contraire, la réaction 'd'ionisation génère des cations produits E, F qui sont décalés dans la direction du ratio m/z décroissant pour un cation précurseur. La réaction d'activation par arrachement d'électron ou par ionisation des ions précurseurs induit une modification du spectre de masse différente selon la polarité des ions précurseurs et la méthode d'activation. De manière complémentaire, cela peut permettre de déterminer l'état de charge de l'ion précurseur ou ion cible. L'activation par transition de charge électrique de l'ion précurseur, ou ion cible, peut être produite par impact d'électrons, par collision avec des neutres, par collision avec des ions ou par absorption de photon(s) provenant d'un laser, d'une lampe, d'un rayonnement synchrotron ou d'un laser à électron libre et dirigés sur l'ion précurseur. Pour cela, après la source d'ionisation, on apporte à l'ion précurseur une énergie suffisante pour arracher un ou plusieurs électrons ou une énergie suffisante pour induire une ionisation supplémentaire de l'ion précurseur par capture d'un ou de plusieurs électrons. Suivant les moyens d'activation et le temps d'activation mis en jeu, les réactions d'ionisation et/ou de détachement d'électron peuvent conduire à l'émission de plusieurs électrons soit directement, soit de façon séquentielle selon respectivement l'une des équations suivantes : mz-i- m(z-i-n» +ne 3.1onisation multiple mZ- m(Z-I1)- ± e 4. Détachement multiple d'électron Les réactions 1 à 4 ont la particularité de donner un ion-produit dont le rapport masse sur charge est spécifique d'une masse et d'une charge déterminées de l'ion précurseur, donc d'un rapport masse sur charge précis, ce qui permet d'analyser de façon non ambiguë une espèce moléculaire particulière à l'origine de l'ion précurseur. A titre d'exemple non restrictif, l'analyse par MS simple de polypeptides pourra être rendue difficile par la présence d'ions interférents dont le rapport m/z est identique ou très proche de ceux des espèces d'intérêts, mais dont la masse et la charge sont différents. L'application de la méthode proposée dans l'invention permet de lever ces ambiguïtés. En effet, l'analyse d'une transition de charge particulière selon l'une ou plusieurs des réactions 1 à 4 donne un ion-produit spécifique du rapport m/z du polypeptide et qui est différent de ceux des ions interférents de la matrice complexe. A titre d'exemple non restrictif, le dosage SRM ou MRM d'une protéine d'intérêt dans un mélange complexe de protéines nécessite de passer par une étape de digestion enzymatique du milieu contenant toutes les protéines. En SRM (ou MRM) classique, une (ou plusieurs) transitions particulières sont suivies pour un ou plusieurs peptides issus de la digestion protéolytique de la protéine d'intérêt. Néanmoins, la digestion d'autres protéines présentes dans le milieu peut générer des peptides protéolytiques qui viennent interférer avec la mesure de SRM ou MRM classique (soit parce que ces peptides sont identiques à ceux que l'on regarde ou bien parce qu'ils donnent des transitions identiques). L'application de la méthode proposée ici n'est pas sensible à ces problèmes d'interférence, car elle est spécifique de la protéine d'intérêt. Ainsi, les protéines du milieu peuvent avoir des rapports m/z très proches, voire indiscernables de celui de l'ion précurseur d'intérêt. Cependant, le suivi d'une ou plusieurs transitions de charge selon les équations 1 à 4 donne un ou plusieurs ions produit(s) spécifique(s) du rapport m/z de l'espèce d'intérêt. Cette méthode peut s'appliquer à titre d'exemple non restrictif au dosage d'autres biomolécules entières, de complexes et assemblages non-covalents, de polymères synthétiques, de nanoparticules, de virus ou d'autres micro-organismes, etc. En effet, certains ions précurseur ne peuvent pas être ou bien sont difficilement fragmentés par les méthodes classiques d'activation et ne peuvent donc pas faire l'objet d'une analyse SRM (ou MRM). Néanmoins, ces objets peuvent subir des transitions de charge, ce qui rend méthode proposée applicable et permet leur dosage. En particulier, dans le cas d'un mélange complexe contenant l'ion d'intérêt et un ion interférent de même rapport masse sur charge (m/z), l'ionisation, le détachement d'électron, la capture ou le transfert d'électrons conduisent à des ion-produits spécifiques issus de la réaction sur l'ion précurseur d'intérêt, qui sont différents des ion-produits issus de réactions venant des ions interférents, ce qui permet de séparer les contributions de l'ion précurseur d'intérêt de celles des ions interférents. Ainsi, l'énergie d'activation ou d'excitation n'est pas nécessairement spécifique à une espèce d'intérêt et les contaminants peuvent aussi subir des transitions de charge lors de l'activation, cependant les rapports masse sur charge des ion-produits issus de ces réactions sont différents respectivement pour l'espèce d'intérêt et pour les interférents. De plus, l'ionisation et le détachement d'électron ne peuvent pas être considérés comme des fragmentations, car la masse des ions précurseurs n'est pas affectée mais seulement leur charge. On note (m/z) le ratio masse sur charge de l'ion précurseur d'intérêt et (m7z) le ratio masse sur charge d'un ion interférent ou contaminant. Supposons que (m/z) est égal à (m7z) alors que la masse m de l'ion précurseur est différente de la masse m' de l'ion interférent et que le nombre de charge électrique z de l'ion précurseur est différent du nombre de charge électrique z' de l'ion interférent. La spectrométrie de masse classique ne permet pas de distinguer l'ion précurseur de l'ion interférent puisque (m/z) est égal à ou très proche de (m7z). Cependant, suite à une activation induisant une ionisation ou un détachement d'électron, ces deux espèces ioniques donnent des ion-produits différents. Dans le cas d'ions positifs, ayant des charges z et z' différentes, on obtient : m/z m/(z+1) pour l'ion précurseur d'intérêt m'iz' m'/(z'+1) pour l'ion interférent Ainsi, même si le contaminant possède un rapport masse sur charge indiscernable de celui de l'ion précurseur d'intérêt (m/z égal à ou très proche de m'/z'), après réaction (transition de charge) l'ion-produit présente un ratio masse sur charge m/(z+1) différent de m'/(z'+1). De même, dans le cas d'anions : m/z m/(z-1) nriVz' na'/(z'-1) où m/(z-1) est différent de m'/(z'-/). Dans le cas de réactions d'ionisation multiple ou de détachement d'électrons multiples, les transitions produisent des espèces ioniques ayant un ratio masse sur charge : m/(z+1), m/(z+2) ou m/(z+3) ... pour des ions positifs et respectivement des espèces ioniques ayant un ratio masse sur charge : m/(z-1), m/(z-2), m/(z-3) ... pour des ions négatifs. La détection des espèces ioniques de ratio m/(z+1), m/(z+2) ou m/(z+3) pour des ions positifs, m/(z-1), m/(z-2), m/(z-3) ... pour des ions négatifs peut servir dans le cadre d'une analyse de type MRM. Le procédé de spectrométrie de masse tandem par transition de charge possède de nombreux avantages. L'ionisation, le détachement d'électron, la capture ou le transfert d'électrons peuvent se produire sur des espèces ionisées entières, voire même directement sur des assemblages non-covalents. Le procédé de l'invention permet de faire l'analyse de bio-polymères entiers (protéines, acides nucléiques...) sans passer par une étape de digestion contrairement aux techniques d'analyse basées sur la fragmentation. La méthode proposée permet donc l'analyse directe d'espèces moléculaires ionisées de toute taille. De plus, cette méthode est applicable à des espèces qui ne peuvent pas être fragmentées, comme les nanoparticules, les virus ou tout autre type de cellules ou assemblages de bio-polymères ou de cellules du moment qu'ils peuvent être placés en phase gazeuse dans un spectromètre de masse. La méthode de spectrométrie de masse n'est pas spécifique d'un moyen d'activation particulier. En effet, l'ionisation ou le détachement d'électron et peuvent avoir pour origine l'impact d'électrons, les collisions énergétiques avec des neutres, les collisions avec des ions rapides ou l'absorption de photon(s) issu d'une source laser, d'une lampe, d'un rayonnement synchrotron, ou d'un laser à électron libre. La capture d'électron menant à une réduction de la charge peut aussi survenir suite à l'interaction avec un faisceau d'électrons. Le transfert d'électron menant à une modification de la charge peut aussi survenir suite à l'interaction avec un ion réactif. Cette méthode peut être implémentée sur une variété d'instruments de spectrométrie de masse existants. Sur la figure 4 on a représenté un exemple d'un système de spectrométrie de masse de type triple quadrupole selon un mode de réalisation de l'invention. Le dispositif de spectrométrie de masse de la figure 4 comprend une source d'ions 1, un spectromètre de masse 2 et un système de détection des ions 7. Le spectromètre de masse 2 est couplé en entrée à la source d'ions 1 pour recevoir les espèces ionisées issues de la source. Le spectromètre de masse 2 est couplé en sortie système de détection des ions 7, qui détecte les ions séparés par l'analyseur du spectromètre de masse en fonction de leur ratio masse sur charge. De plus, le spectromètre de masse 2 est couplé à une source 6 de rayonnement électromagnétique (laser, lampe ultra-violette, rayonnement synchrotron) ou à un faisceau d'électrons (canon à électron). Dans l'exemple de la figure 4, le spectromètre de masse 2 est de type triple quadrupole et comprend un premier quadrupole 01, un deuxième quadrupole 02 et un troisième quadrupole 03. Le premier quadrupole 01 permet de sélectionner un domaine de rapport m/z centré sur le rapport m/z de l'ion précurseur d'intérêt. Le deuxième quadrupole 02 est couplé à une source 6 de rayonnement électromagnétique (laser, lampe UV, rayonnement synchrotron) ou à un faisceau d'électrons. Le deuxième quadrupole 02, sert de cellule d'activation et comprend une région d'activation 4 du précurseur par interaction avec le faisceau de photons ou d'électrons de manière à induire une ionisation ou un détachement d'électron de l'ion précurseur. Le troisième quadrupole 03 permet de filtrer les ions ayant subi une transition de charge d'intérêt en fonction de leur ratio masse sur charge (m/z). Le spectromètre de masse est ainsi configuré pour extraire, en direction du système de détection, un ion-produit ayant subi une transition de charge spécifique sans fragmentation pour permettre la détection de cet ion-produit spécifique. Le système de détection 7 est adapté pour permettre la détection et la mesure de la ou des différents ion-produits ayant subi une ou respectivement plusieurs transition de charge d'intérêt. Le système de détection 7 fournit, après un traitement du signal adapté, un spectre de masse. Le spectre de masse ainsi obtenu permet de fournir de nouvelles informations sur l'espèce moléculaire d'origine. Avantageusement, le dispositif de spectrométrie de masse comprend des moyens de détection d'un ion précurseur ayant un ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé et des moyens de détection d'un ion-produit ayant un ratio masse sur charge (m/z) tel que ledit ion-produit a la même masse m que ledit ion précurseur et un nombre de charge électrique z' tel que z' est un nombre entier non nul choisi parmi z+1, z+2, z+3, z-1, z-2, z-3. Sur la figure 5 on a représenté un autre exemple de dispositif basé sur l'utilisation d'un piège à ion couplé à une source de rayonnement électromagnétique. Le dispositif de la figure 5 comprend une source d'ions 1, un capillaire de transfert des ions 11, un système optique ionique 21, un piège à ions quadrupolaire linéaire 12, un système de détection des ions 7, une lampe VUV, par exemple une lampe à décharge dans le néon produisant des photons de 16 eV environ, un laser 6 ou le rayonnement synchrotron et en option un obturateur 16 du faisceau de lumière 26 émis par le laser 6. La source d'ions 1 génère au moins un ion précurseur en phase gazeuse à partir d'un analyte. Le capillaire de transfert des ions 11 permet de transférer les espèces ionisées en phase gazeuse depuis la source d'ions vers le piège à ions 12. Le système optique ionique 21 focalise les ions dans une zone du champ électromagnétique du piège à ions quadrupolaire linéaire 12 où l'ion précurseur se trouve piégée. L'obturateur optionnel 16 étant ouvert, le faisceau laser 36 émis par le laser 6, la lampe à décharge ou le rayonnement synchrotron peut ainsi interagir dans le piège à ions 12 avec l'ion précurseur. Typiquement, dans le cas d'ions précurseurs négatifs, un faisceau de photon d'énergie de 4 eV ou plus peut conduire au détachement d'électrons [Antoine R and Dugourd P 2011 Visible and ultraviolet spectroscopy of gas phase protein ions Phys. Chem. 13, 16494]. Un faisceau d'électrons d'énergie supérieure à 10 eV peut conduire au détachement d'électron [Zubarev R A 2003 Reactions of polypeptide ions with electrons in the gas phase. Mass spectrometry Reviews 22 57-77]. Typiquement, dans le cas d'ions positifs, des photons d'énergie supérieures 10 eV peuvent conduire à la photoionisation selon l'état de charge du précurseur [Giuliani A, Milosavljevie A R, Hinsen K, Canon F, Nicolas C, Réfrégiers M and Nahon L 2012 Structure and Charge-State Dependence of the Gas-Phase lonization Energy of Proteins Angewandte Chemie International Edition 51 9552-6]. Typiquement, un faisceau d'électrons d'énergie supérieure à 10 eV environ peut conduire à l'ionisation du précurseurs selon l'état de charge du précurseur [Fung Y M E, Adams C M and Zubarev R A 2009 Electron lonization Dissociation of Singly and Multiply Charged Peptides J. Am. Chem. Soc 131 9977-85; Zubarev R A and Yang H 2010 Multiple Soft lonization of Gas-Phase Proteins and Swift Backbone Dissociation in Collisions with 99 eV Electrons Angewandte Chemie International Edition 49, 1439-1441]. L'homme du métier adaptera le flux de photons de la source de photons et/ou sa puissance et sa longueur d'onde en fonction de l'énergie nécessaire pour une ionisation, un détachement d'électron selon certaines propriétés physico-chimique de l'ion cible, notamment la section efficace de photo-absorption de l'ion cible. L'homme de métier adaptera l'énergie cinétique des électrons en fonction de l'énergie nécessaire à apporter au système pour produire un détachement d'électron ou une ionisation selon certaines propriétés physico-chimique de l'ion précurseur cible. Le piège à ions est configuré pour extraire des ion-produits correspondant à une transition de charge particulière et n'ayant pas subi de fragmentation. Connaissant le ratio masse sur charge (m/z) de l'ion précurseur, le système de détection 7 détecte spécifiquement les espèces ionisées ainsi activées, ou ion- produits, ayant un rapport masse sur charge égal à (m/z) tel que (m/z) de l'ion-produit est égal à (m/(z-1 )), (m/(z-2)), (m/(z-3)) ou (m/(z+1)), (m/(z+2)), (m/(z+3)). Le système de détection d'ions 7 est configuré pour mesurer les ions ayant un ratio masse sur charge déterminé ou situé dans une gamme comprise entre un ration minimum et un ratio maximum. Il est ainsi possible de sélectionner les ion-produits ayant un ratio masse sur charge égal à m/(z-1) et/ou à m/(z-2) bien déterminé. Pour stopper l'activation des ions, il suffit de fermer l'obturateur 16, d'arrêter le canon à électron ou bien de couper tout faisceau de particules interagissant avec les ions d'intérêt. On peut ainsi obtenir un spectre de masse des espèces moléculaires non activées et un autre spectre de masse des espèces moléculaires activées. De préférence, l'analyseur de masse situé après ou autour de la région d'activation des ions et/ou le système de détection sont configurés pour filtrer les autres produits de l'activation par impact d'un faisceau de photons ou d'électrons avec les espèces moléculaires cible. On note que l'interaction de l'analyte avec un faisceau de photons ou d'électrons peut générer simultanément des ions fragments de masse inférieure et ayant par conséquent un ratio masse sur charge différent de celui des ion-produits issus des réactions d'ionisation ou d'arrachement d'électron qui se produisent avec conservation de la masse de l'ion précurseur. De façon avantageuse, ces ions fragments sont filtrés par l'analyseur de masse situé entre la cellule d'activation et le système de détection. Le dispositif et le procédé de l'invention peuvent être aisément implémentés sur des dispositifs de spectrométrie de masse existant. REVENDICATIONS1. Procédé de mesure par spectrométrie de masse d'espèces moléculaires ionisées, le procédé comprenant les étapes suivantes : a. ionisation d'un analyte pour former un ion précurseur (A, D) ayant un ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé, où m représente la masse et z le nombre de charge électrique de l'ion (A, D) ; b. activation de l'ion précurseur (A, D) par interaction avec un faisceau d'espèces neutres, d'ions, d'électrons ou de photons, ayant une énergie prédéterminée en fonction de l'énergie d'ionisation de l'ion précurseur (A, D) ou de l'énergie nécessaire au détachement d'électron de l'ion précurseur (A, D), ladite activation étant adaptée pour produire un ion-produit (B, C, E, F), par transition de charge de l'ion précurseur (A, D) sans fragmentation, l'ion-produit (B, C, E, F) ayant la même masse m que l'ion précurseur (A, D) et une charge électrique z' telle que z' est un nombre entier non nul différent de z, z'étant de préférence choisi parmi z+1, z+2, z+3, z-1, z-2, z-3 ; c. séparation de l'ion-produit (B, C, E, F) ayant un ratio masse sur charge (m/z') prédéterminé ; d. détection de l'ion-produit (B, C, F, E) ayant le ratio masse sur charge (m/z') prédéterminé. 2. Procédé de mesure selon la revendication 1 comportant une étape supplémentaire e) suite à l'étape d), l'étape e) comprenant une mesure de l'abondance de l'ion-produit (B, C, E, F) ayant un ratio masse sur charge (m/z') prédéterminé. 3. Procédé de mesure selon la revendication 1 ou 2, dans lequel ledit ion précurseur (D) a une polarité positive et en ce que l'étape b) d'activation comprend une étape d'ionisation sans fragmentation de manière à former un ion-produit (E, F) ayant la même masse m que ledit ion précurseur (D) et une polarité positive telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit (E, F) est de préférence égal à z+1 par simple ionisation ou respectivement à z+2 par double ionisation. 4. Procédé de mesure selon la revendication 1 ou 2, dans lequel ledit ion précurseur (A) a une polarité négative et en ce que l'étape b) d'activation comprend une étape de détachement d'électron(s) sans fragmentation de manière produire un ion-produit (B, C) ayant la même masse m que ledit ion précurseur (A) et une polarité négative telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z-1 par simpledétachement d'électron ou respectivement à z-2 par double détachement d'électron. 5. Procédé de mesure selon la revendication 1 ou 2, dans lequel ledit ion précurseur (D) a une polarité positive et en ce que l'étape b) d'activation comprend une étape de capture d'électron ou de transfert d'électron sans fragmentation de manière produire un ion-produit (E, F) ayant la même masse m que ledit ion précurseur (D) et une polarité positive telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit (E, F) est de préférence égal à z-1 par simple capture ou transfert d'électron ou respectivement à z- 2 par double capture ou transfert d'électron. 6. Procédé de mesure selon la revendication 1 ou 2, dans lequel ledit ion précurseur (A) a une polarité négative et en ce que l'étape b) d'activation comprend une étape de transfert d'électron sans fragmentation de manière produire un ion-produit (B, C) ayant la même masse m que ledit ion précurseur (A) et une polarité négative telle que le nombre de charge électrique z' de l'ion-produit est de préférence égal à z-1 par simple transfert d'électron ou respectivement à z-2 par double transfert d'électron. 7. Procédé de mesure selon l'une des revendications précédentes comprenant en outre les étapes suivantes : - une étape ai) suite à l'étape a) d'ionisation, l'étape ai) comprenant la détection et l'enregistrement d'un spectre de masse de référence ; - une étape cl) de détection et d'enregistrement d'un spectre de masse tandem relatif à un ion précurseur de référence de ratio (m/z)réf donnant au moins un ion-produit (B, C, E, F) de ratio masse sur charge (m/z) ; et - une étape dl) de mesure de l'abondance de l'ion-produit (B, C, E, F). 8. Procédé de mesure selon la revendication précédente dans lequel l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur (A, D) avec un faisceau de photons issu d'un laser (6), d'une lampe à décharge ou d'une source de rayonnement synchrotron ou d'un faisceau d'électrons. 9. Procédé de mesure selon la revendication 7 dans lequel l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur (A, D) avec un faisceau de photons ayant une longueur d'onde comprise dans le domaine UV ou VUV, de préférence comprise entre 3 eV et 40 eV. 10. Procédé de mesure selon la revendication 7 dans lequel l'étape b) d'activation est réalisée par interaction d'un ion précurseur (A, D) avec un faisceau d'électrons ayant une énergie cinétique comprise entre 0 et 100 eV. 11.Procédé de mesure selon l'une des revendications précédentes dans lequel les étapes b) d'activation et c) de séparation d'un ion-produit sont réalisées dans un piège à ions (12). 12. Dispositif de spectrométrie de masse comprenant : - une source d'ionisation (1) adaptée pour former un ion précurseur (A, D) ayant un ratio masse sur charge (m/z) prédéterminé, où m représente la masse et z le nombre de charge électrique de l'ion précurseur (A, D) ; caractérisé en ce qu'il comprend : des moyens de couplage entre une cellule d'activation (12, Q2) adaptée pour recevoir ledit ion précurseur (A, D) et un faisceau d'espèces neutres, de photons, d'électrons ou d'ions, ledit faisceau ayant une énergie et une puissance d'activation prédéterminées en fonction des propriétés physico-chimiques de l'ion précurseur (A, D), ledit faisceau étant adapté pour former, par transition de charge électrique de l'ion précurseur, un ion- produit (B, C, E, F) ayant la même masse m que l'ion précurseur et un nombre de charge électrique z' tel que z' est un nombre entier non nul différent de z, z' étant de préférence choisi parmi z+1, z+2, z+3, z-1, z-2, z3 ; et un analyseur de masse adapté pour séparer ledit ion-produit (B, C, E, F) ayant ratio masse sur charge (m/z') prédéterminé ; et un système de détection (7) adapté pour détecter ledit ion-produit (B, C, E, F) ayant ratio masse sur charge (m/z') prédéterminé. 13. Dispositif de spectrométrie de masse selon la revendication 12 dans lequel le système de détection (7) est configuré pour mesurer la quantité d'ion-produit (B, C, E, F) ayant subi une ionisation supplémentaire sans fragmentation ou un détachement d'électron(s) supplémentaire sans fragmentation.