FR 3004877 A1 20141024 FR 1353568 A 20130419 04 877 PROCEDE ET SYSTEME POUR DETERMINER UN BRUIT DE PHOTON DANS DES DISPOSITIFS DE COMMUNICATION OPTIQUE L'objet de l'invention concerne un procédé et un système pour déterminer l'intensité d'un bruit de photon dans des dispositifs de communication optiques cohérents limités au bruit quantique, et plus particulièrement les dispositifs de distribution quantique de clés à variables continues. L'invention s'applique notamment dans les systèmes de distribution quantique de clés de cryptage à variables continues tels que ceux décrits dans le brevet EP 1 825 633. Dans les deux familles précitées, le matériel optique est constitué d'un émetteur et d'un récepteur usuellement appelés Alice et Bob. La figure 1 représente les différents blocs d'un système de communication cohérente en régime quantique. Du côté du dispositif émetteur, Alice, une source laser 10 fournit des impulsions de lumière cohérentes et dans un état cohérent au sens de la mécanique quantique. La source comprend typiquement une source de lumière, telle qu'un laser continu, de grande pureté spectrale, typiquement quelques Mégahertz fournissant un faisceau de lumière polarisée et un modulateur d'amplitude fonctionnant à cadence élevée. Le faisceau lumineux est découpé à haute cadence en des impulsions de lumière intense. Le laser est séparé au moyen d'un séparateur 11 en un premier signal intense Sou , l'oscillateur local qui est une référence de phase, et en un deuxième signal Se fortement atténué et modulé en phase et/ou en amplitude, 12, à l'aide des valeurs choisies par le dispositif quantique : le signal quantique. Le signal Sou et le signal Se sont ensuite multiplexés par un module de multiplexage 13 afin qu'ils puissent se propager en un signal S, à travers le canal quantique 14, sans interférer. Au niveau du récepteur Bob, le signal reçu S est dé multiplexé par un dispositif de démultiplexage 15, pour produire un quatrième signal, signal oscillateur local SoL2 correspondant au premier signal oscillateur local et d'un cinquième signal Sr entaché de bruit quantique du fait de sa propagation dans le canal et correspondant au signal Se. Un détecteur cohérent 16 reçoit les deux signaux 1 3004 877 S0L2, Sr. La détection cohérente exploite une amplification du signal dans le domaine optique provoquée par l'interférence du signal avec la référence de phase intense, les résultats des mesures sont notés yi. La détection cohérente est une détection homodyne éventuellement associée à un dispositif de sélection de 5 la quadrature mesurée, par exemple, un modulateur de phase sur la voie oscillateur local ou la voie signal, ou une détection hétérodyne constituée de deux détections homodynes mesurant simultanément deux quadratures du signal, après séparation du signal et de l'oscillateur local. Avec un tel système, la mesure de quadratures du signal reçu par Bob 10 comporte inévitablement un bruit d'origine quantique : le bruit de photon. Celui-ci correspond aux fluctuations statistiques du nombre de photons détectés d'une fois sur l'autre lorsque l'on répète la même mesure. Sa variance est proportionnelle à la puissance FOL de l'oscillateur local. Lorsque les niveaux de signaux mesurés sont d'ordres de grandeurs comparables avec le bruit de photon, la comparaison 15 du bruit mesuré avec le bruit de photon fournit une indication de la performance du système : si le bruit total mesuré est proche du bruit de photon, la détection ajoute elle-même très peu de bruit. La connaissance de cette grandeur présente donc un intérêt dans le cadre général des communications quantiques. Dans le cas de la distribution quantique de clés à variables continues, 20 telle que décrite dans le brevet EP 1 825 633 ou dans la demande de brevet US 2004/01095564, le dispositif de la figure 1 est conçu afin de n'ajouter qu'une quantité de bruit très petite devant le bruit de photon. Les procédés de distribution quantique de clés permettent à Alice et à Bob de s'échanger un secret. Les valeurs transmises entre Alice et Bob sont transformées par plusieurs traitements 25 algorithmiques en une valeur binaire qui n'est connue que d'Alice et de Bob, quelle que soit l'action d'une tierce partie, désignée l' « attaquant » sur le chemin optique qui les relie. Cette valeur binaire transmise est usuellement appelé « clé ». La garantie de secret de la clé est déduite des lois de la physique. La quantité de secret obtenue, la taille de la clé par exemple, ne peut cependant être évaluée 30 sans une connaissance précise du bruit de photon ainsi que du bruit mesuré sur le signal reçu. L'excès de bruit, qui est la différence entre ces deux quantités, après prise en compte des imperfections éventuelles des dispositifs d'émission et de 2 réception, trahit la présence d'un attaquant « écoutant » sur la ligne ou intervenant, agissant sur le canal quantique 14 pour en extraire des informations. Dans ce contexte, la connaissance précise du bruit de photon sur une détection homodyne ou sur chaque détection homodyne dans un dispositif homodyne est cruciale. L'art antérieur décrit plusieurs techniques pour effectuer la mesure du bruit de photon. Par exemple, une technique indirecte consiste à mesurer le signal constituant une référence de phase, l'oscillateur local. Avec une détection homodyne résolue au bruit de photon, il existe en effet une relation affine entre l'intensité 10L de l'oscillateur local et la variance du bruit de photon Vbp, relation qui peut être caractérisée lors d'une étape de calibration du dispositif préalable à son utilisation en conditions réelles. Il suffit pour cela de débrancher l'une des voies d'entrée du coupleur 50/50 de la détection, cette voie correspond ainsi au mode vide, et d'injecter l'oscillateur local intense dans l'autre voie du coupleur. En faisant varier l'intensité de l'oscillateur on en déduit la pente de la relation entre la valeur du bruit de photon Vdp et la puissance FOL de l'oscillateur local. L'ordonnée à l'origine de cette droite correspond au bruit électronique intrinsèque de la détection homodyne. Malgré les avantages qu'elle présente, cette méthode de mesure de bruit de photon présente deux inconvénients majeurs : - la relation entre l'intensité de l'oscillateur local et la variance du bruit de photon ne peut être établie avec la précision suffisante pour garantir une connaissance assez précise du bruit de photon en fonctionnement. L'utilisation d'une relation précalibrée ne permet pas de tenir compte des dérives des dispositifs de mesure, liées par exemple à la température ou au vieillissement des composants du dispositif ; - cette relation est également influençable par une intervention sur la ligne entre l'émetteur Alice et le récepteur Bob. Cette possibilité dépend des détails de la mise en oeuvre du récepteur Bob. Par exemple, lorsque Bob reconstitue à partir du signal optique intense de l'oscillateur local, un signal électronique utilisé ensuite comme une référence temporelle pour ses mesures, la manipulation de l'oscillateur local (signal classique) lors de son 3 trajet entre Alice et Bob peut aboutir à un décalage du signal d'horloge, qui a une influence directe sur la relation entre l'intensité de l'oscillateur local et la variance du brut de photon. La méthode ne permet donc pas une évaluation précise du bruit de photon, particulièrement en présence d'une tierce partie cherchant à fausser cette mesure. Elle se révèle inadéquate dans tout contexte où une mesure précise est requise, et plus particulièrement dans le contexte de la distribution quantique de clés à variables continues. Dans les dispositifs à distribution quantique de clés à variables continues, pour évaluer le taux de clé final produit, il est de plus nécessaire de s'assurer qu'une proportion significative du signal jouant le rôle de l'oscillateur local chez Bob a bien été émise par l'Alice et qu'il ne s'agit pas d'un signal injecté dans le système par un tiers « attaquant » ou parasite. En effet, l'ajout d'un oscillateur local autre que celui d'Alice, provoquant une baisse de visibilité sur l'interféromètre des dispositifs de détection, occasionne une augmentation de l'estimation du bruit de photon chez Bob et l'augmentation par la même quantité du terme de bruit estimé en unités de bruit de photon, qui est égal au rapport des deux quantités précédentes et qui constitue la quantité utilisée dans les calculs de quantité de secret. La précision requise n'est pas aussi élevée que pour la problématique de la mesure de l'excès de bruit, car un éventuel signal ajouté dans l'oscillateur local de Bob influencera aussi bien la mesure du bruit sur le signal que la mesure du bruit de photon et n'affectera donc pas la mesure de l'excès de bruit du signal autrement que lors de la conversion en unités de bruit de photon de celui-ci. En conséquence, une erreur multiplicative d'un facteur y sur la mesure du bruit de photon provoquée par l'ajout d'un signal dans l'oscillateur local provoquera une erreur multiplicative d'un facteur 1/y, donc du même ordre, sur l'excès de bruit. Un des objectifs de la présente invention est de fournir un procédé et un système permettant d'effectuer de façon directe une mesure du bruit de photon sur une détection homodyne ou hétérodyne alors que le dispositif est en cours de fonctionnement. 4 Dans la suite de la description on désigne par « voie oscillateur local » ou oscillateur local, le signal intense qui est la référence de phase et par « voie signal » ou signal le signal quantique. L'invention concerne un procédé pour déterminer en temps réel une valeur de bruit de photon dans des dispositifs de communication optiques cohérents comprenant au moins un émetteur Alice et au moins un récepteur Bob, l'émetteur Alice transmettant les impulsions du signal S et un oscillateur local SOL à Bob, ledit oscillateur local servant de référence de phase par rapport à laquelle la phase du signal est définie, les impulsions oscillateur local étant grandes devant les impulsions signal, ledit récepteur comprenant au moins un détecteur cohérent, caractérisé en ce qu'il comporte au moins les étapes suivantes : au niveau du récepteur Bob - effectuer par détection cohérente, pour plusieurs impulsions, des mesures de bruit pour des impulsions du signal Sr connu de Bob atténué pour au moins deux rapports d'atténuation, une première valeur al et une deuxième valeur d'atténuation a2, - regrouper les mesures selon le rapport d'atténuation al, a2 qui leur est appliqué pour former au moins deux groupes Gk, k=1,2, calculer les variances du bruit mesuré Vbmk des mesures sur ces groupes avec Vbmk égale à la somme de (la variance bruit signal= Vbs* ak) et de la variance bruit de photon= Vbp, et déterminer la variance du bruit de signal Vbs et la variance du bruit de photon Vbp, à partir des variances Vbmk des mesures sur ces groupes Gk. Selon une variante de réalisation on utilise deux rapports d'atténuation al et a2 et on calcule Vbs et Vbp, en utilisant : Vbs = (Vbm2- Vbmi) / (a2- al) Vbp = Vbmi - Vbs * al avec Vbmi la variance du bruit pour le premier groupe atténué avec al et Vbm2 pour la variance du bruit pour l'atténuation a2. Les valeurs d'atténuation peuvent être choisies de la manière suivante a1=1 et a2= 1/2 ou ai=1 et a2=0. 5 Chaque impulsion I du signal Sr est, par exemple, atténuée d'un facteur xi = al ou a2 dans le récepteur Bob en utilisant un module d'atténuation variable de signal qui reçoit le facteur d'atténuation xi à appliquer. Pour la génération des facteurs d'atténuation, on utilise, par exemple, un générateur pseudo-aléatoire cryptographique utilisant une valeur secrète afin de générer les facteurs d'atténuation ai du signal Sr et/ou un générateur physique d'aléa. Selon une variante, le procédé comporte, par exemple, les étapes suivantes : - on sépare l'oscillateur local SoL2 reçu par le récepteur Bob en une première impulsion I et une deuxième impulsion li' à laquelle on applique un retard T, - on effectue une première série de mesures de bruit à partir des impulsions d'oscillateur local et du signal Sr, - on effectue une deuxième série de mesures de bruit à partir des impulsions retardées Ri d'oscillateur local qui interfère avec le vide, - à partir de ces deux séries de mesure on détermine la valeur du bruit de photon. Selon une autre variante de réalisation, le procédé comporte, par exemple, les étapes suivantes : - on découpe le signal oscillateur local SoL2 en une première fraction P1 et une deuxième fraction P2, avec P1+ P2=1, - on effectue à l'aide d'une première détection cohérente recevant le signal une première série de mesure de bruit yi à partir de la première fraction P1 et du signal Sr, - on effectue à l'aide d'une seconde détection homodyne une deuxième série de mesure de bruit zi à partir de la deuxième fraction P2, - à partir de ces deux séries de mesure on détermine la valeur du bruit de photon. Les valeurs yi peuvent être obtenues par une première détection homodyne caractérisée par une efficacité e, et les valeurs zi correspondant au bruit de photon Vbp par une deuxième détection homodyne avec une efficacité e' 6 et on détermine la valeur du bruit de photon Vpb ramené à la première détection homodyne avec Vbp = e/e'*Pi/P2*Vbp'. L'invention concerne aussi un système pour déterminer en temps réel une valeur de bruit de photon dans des dispositifs de communication optiques cohérents comprenant au moins un émetteur Alice et au moins un récepteur Bob, l'émetteur Alice transmettant les impulsions du signal Se et d'un oscillateur local SOL à Bob, ledit oscillateur local servant de référence de phase par rapport à laquelle la phase du signal est définie, les impulsions oscillateur local étant grandes devant les impulsions signal, ledit récepteur Bob comprenant au moins un détecteur cohérent, caractérisé en ce qu'il comporte au moins les éléments suivants, un moyen d'atténuation variable du signal reçu Sr par Bob et un moyen de traitement des mesures effectuées par au moins le détecteur cohérent. Le d'atténuation du signal Sr est, par exemple, un moyen d'atténuation variable recevant les ordres d'atténuation à des instants aléatoires. Il est possible d'utiliser comme moyen d'atténuation aléatoire du signal Sr un générateur pseudo-aléatoire cryptographique et/ou un générateur physique d'aléa. Le système peut comporter un premier moyen de séparation du signal oscillateur SoL2 en un premier signal 1; et un deuxième signal 1;', un dispositif adapté à introduire un retard t au deuxième signal 1;' pour générer R, un deuxième coupleur ayant une sortie reliée au détecteur cohérent. Le système peut comporter un moyen de séparation du signal oscillateur local en une première fraction P1 et une deuxième fraction P2, une première sortie dudit dispositif étant reliée au détecteur cohérent et une deuxième sortie dudit dispositif étant reliée à un deuxième détecteur cohérent ayant la ligne de signal non connectée. Le détecteur cohérent est, par exemple, un détecteur homodyne. D'autres caractéristiques et avantages du dispositif selon l'invention apparaîtront mieux à la lecture de la description qui suit d'un exemple de réalisation donné à titre illustratif et nullement limitatif annexé des figures qui représentent : 7 3004 877 - La figure 1, un schéma d'un système selon l'art antérieur, - La figure 2, un premier exemple de réalisation du procédé de mesure selon l'invention, - La figure 3A, un exemple de système comprenant une ligne à retard sur la 5 voie oscillateur local, et la figure 3B, le séquencement correspondant, et - La figure 4, une variante comportant un deuxième détecteur cohérent. Les exemples qui vont être explicités dans la suite de la description concernent des systèmes et des procédés permettant d'effectuer de manière 10 directe une mesure du bruit de photon sur une détection cohérente, par exemple une détection homodyne, alors que le dispositif de réception du signal est en cours de fonctionnement. La mesure d'un signal par détection cohérente correspond à l'interférence sur une lame séparatrice de rapport de couplage équilibré 50/50, 15 entre un oscillateur local qui constitue une référence de phase pour le signal et le signal. Après le coupleur, le dispositif permettant de mesurer le résultat des interférences entre l'oscillateur local et le signal est, par exemple, une détection homodyne équilibrée. Chacune des deux voies est reliée à une photodiode et la différence des photocourants produits par les photodiodes est amplifiée par un 20 montage amplificateur de charge connu de l'Homme du métier. La quadrature du signal mesurée est sélectionnée par exemple à l'aide d'un modulateur de phase agissant sur le signal ou sur l'oscillateur local. Alternativement, le dispositif de mesure peut être une détection hétérodyne constituée de deux détections homodynes. Dans ce cas, l'oscillateur local et le signal sont préalablement chacun 25 amenés sur des lames séparatrices 50/50 et chaque moitié d'oscillateur local interfère sur une lame séparatrice 50/50 avec une moitié de signal, la longueur des chemins optiques assurant que les signaux ont lors de leur interférence un déphasage relatif de 90 degrés. Ainsi deux quadratures orthogonales du signal sont mesurées simultanément. 30 La mesure du bruit quantique, ou bruit de photon, correspond à l'évaluation de la variance des mesures cohérentes du signal vide : il s'agit du dispositif de mesure cohérente décrit ci-dessus en l'absence de signal. Une 8 détection hétérodyne peut être employée mais une détection homodyne suffit pour cette mesure. Dans le cas d'un dispositif de mesure cohérente dit résolu au bruit de photon, la détection homodyne employée, ou les détections homodynes employées dans le cas hétérodyne, ont, la caractéristique que la variance du bruit de photon est une fonction affine de la puissance de l'oscillateur local, l'ordonnée à l'origine de cette relation étant le bruit intrinsèque du dispositif de détection. Les éléments identiques dans les différentes figures portent les mêmes références. La figure 2 représente un premier exemple de procédé et de système selon l'invention qui permet de mesurer le bruit de photon lorsque la même détection homodyne est employée pour mesurer le signal et le bruit de photon, et qu'un rapport d'atténuation ai est appliqué à l'impulsion d'indice i sur la voie signal. Le procédé s'applique au niveau du récepteur Bob (figure 1). Sur la voie 20 du signal Sr, on dispose un module d'atténuation 21 variable ayant pour fonction d'atténuer le signal, voire l'annuler, à des moments imprévisibles par un éventuel attaquant. Plusieurs valeurs d'atténuation sont utilisées, allant de 1 (le signal est inchangé) à 0 (aucun signal n'est transmis). Les impulsions reçues sont alors classées par groupe correspondant au rapport d'atténuation utilisé. Par exemple, on utilise deux groupes d'atténuation, correspondant à l'atténuation al, et à l'atténuation a2. On classe une impulsion I dans l'un des deux groupes G1, G2 en fonction de la valeur d'atténuation al ou a2 appliquée à l'impulsion I. Sur un groupe Gk d'impulsions pour lesquelles la voie signal est atténuée d'un facteur x = ak, la variance du bruit mesuré Vbmk est égale à: (variance bruit signal = Vbs) * ak + (variance bruit de photon= Vbp). La connaissance de cette quantité Vbm pour au moins deux valeurs de facteur d'atténuation al, a2, et pour plusieurs impulsions, permet d'isoler par le calcul les termes de la variance du bruit du signal Vbs (variance bruit signal) et de la variance du bruit de photon Vbp. Pour effectuer le calcul de Vbs et de Vbp, dans 9 le cas de l'emploi de deux rapports d'atténuation, on peut par exemple écrire le système linéaire : Vbmi = Vbs * a1 + Vbp Vbm2= Vbs * a2 + Vbp Un système de traitement 26 connecté au dispositif optique (récepteur Bob), par exemple un PC, reçoit les résultats des mesures yi, et les rapports d'atténuation correspondants xi valant al ou a2, regroupe les mesures selon le rapport d'atténuation qui leur est appliqué pour former les groupes Gk, calcule les variances des mesures Vbmk sur ces groupes, et calcule Vbs et Vbp, par les formules : Vbs = (Vbm2- Vbmi) / (a2- ai) Vbp = Vbmi - Vbs * al qui correspondent à l'inversion du système linéaire précédent, puis dans le cadre d'une application à la distribution quantique de clé l'excès de bruit égal à la quantité Vbs - Vbp. Il est possible de prendre a1=1 et a2 = 1/2 ou a1=1 et a2=0 comme facteur d'atténuation. Selon une variante de réalisation, pour chaque impulsion reçue par Bob, on va choisir la valeur du rapport d'atténuation à appliquer au moyen d'un générateur pseudo-aléatoire cryptographique 25 utilisant une valeur secrète pour garantir que les valeurs produites ne peuvent être distinguées de valeurs aléatoires, un générateur d'aléa physique produisant de l'aléa vrai ou une combinaison quelconque de ces deux types de générateurs d'aléa. L'atténuation variable permet, notamment, de détecter la dépendance du bruit en l'intensité du signal et de là de séparer le bruit de photon des bruits ayant une autre origine. En utilisant un caractère imprévisible pour l'atténuation le procédé et le système préviennent d'un comportement adaptatif qui serait en mesure de fausser cette relation. Cela est particulièrement utile lorsque l'atténuation appliquée est limitée, pour des raisons techniques liées au dispositif d'atténuation. Dans ce cas, un facteur d'atténuation prévisible peut être compensé par un attaquant qui enverrait un signal d'une intensité calculée pour obtenir la puissance voulue après atténuation. Au contraire, l'utilisation d'aléa permet 10 3004 877 d'obtenir une mesure de bruit de photon fiable avec une atténuation très faible, de seulement 3dB par exemple. La figure 3A schématise une variante de réalisation dans laquelle, le système utilise la même détection que pour la voie signal. La détection employée 5 fonctionne à une fréquence double de celle des signaux entrants, ce qui conduit à préserver la performance du système. Pour cela le système comprend un premier coupleur 30 sur la voie oscillateur local, une ligne à retard 31 et un deuxième coupleur 32. L'oscillateur local est séparé au niveau du premier coupleur 30 en deux impulsions I, l'h la 10 deuxième impulsion ri passant par la ligne à retard 31 alors que la première impulsion I va directement sur le détecteur sans subir de retard. La voie signal comporte un module 21 permettant une atténuation variable appliquée sur le signal Sr pendant une durée ta égale à la durée t des impulsions signal ou oscillateur local entrant dans le système et à partir d'un 15 moment td correspondant, par exemple, au début de l'arrivée au niveau du détecteur homodyne 16 d'une impulsion oscillateur local Ri ayant traversé la ligne à retard 31. L'atténuation variable est, par exemple, effectuée au moyen du modulateur d'amplitude ou d'un interrupteur optique. Au niveau du détecteur homodyne 16, ti correspond au moment 20 d'arrivée du signal Sr et de l'impulsion I non retardée et permet ainsi une première série de mesure selon les valeurs de rapports d'atténuation comme il a été décrit à la figure 2. Lors de l'arrivée tr de la seconde impulsion 1=1; d'oscillateur local au niveau du détecteur cohérent 16, dans l'exemple donné, la valeur 0 indique que la 25 voie signal est coupée et donc qu'aucune impulsion signal ne va arriver au niveau du détecteur. Le détecteur mesure donc l'interférence de l'oscillateur local et du vide ce qui fournit une valeur de bruit de photon Vbp. Le détecteur effectue plusieurs mesures correspondant à une atténuation totale du signal dans cet exemple. Il serait aussi possible au lieu d'appliquer une atténuation totale du 30 signal, d'utiliser une atténuation de valeur connue. Le système va ensuite déterminer, en appliquant la méthode décrite à la figure 2, la variance du bruit mesuré à partir de ces deux séries de mesure. 11 La figure 3B représente sur trois axes temporels, en partant du haut vers le bas, l'amplitude d'une impulsion I, de l'impulsion retardée Rh de l'impulsion li+i, puis l'intensité du signal Sr, et l'atténuation choisie 1 ou 0 dans cet exemple, 0 garantit par exemple une atténuation totale. Les impulsions retardées et non retardées constituent deux groupes d'impulsions avec des rapports d'atténuation constants à l'intérieur de ces groupes. Comme dans le cas sans ligne à retard, un dispositif de calcul 26 connecté au dispositif optique (récepteur Bob) détermine ces deux variances Vbmi, Vbm2 à partir des résultats yi des mesures. Ces variances sont ensuite combinées avec les rapports d'atténuation ak pour former le système : Vbmi = Vbs * a1 + Vbp Vbm2= Vbs * a2 + Vbp qui est résolu pour extraire Vbs et Vbp. Selon une variante de réalisation, il est possible de moduler le rapport d'atténuation par un facteur imprévisible, afin de mesurer la corrélation entre le niveau d'atténuation imposé et la variance du bruit de photon mesuré. Ceci permet notamment d'augmenter la sécurité du système de mesure et d'éviter une intrusion de la part d'un éventuel attaquant. L'avantage de cette deuxième variante est qu'elle permet une mesure pour chaque impulsion par rapport à la mise en oeuvre du système de la figure 2, donc à une fréquence double. Elle permet, en utilisant la même détection pour le signal et le bruit de photon d'éviter les biais de mesure liés aux différences physiques entre deux dispositifs de détection homodyne distincts. Dans les variantes décrites aux figures 2 et 3A, l'atténuation nécessaire sur la voie signal peut être réalisée à l'aide d'un ou de plusieurs modulateurs d'amplitude situés sur la voie signal, d'un ou de plusieurs interrupteurs optiques, ou d'une combinaison de modulateurs optiques et de modulateurs d'amplitude. Dans l'exemple donné à la figure 4, l'atténuation du signal va être réalisée grâce à la présence d'un deuxième détecteur cohérent placé sur la voie oscillateur local et dont la voie signal n'est pas connectée. Le système de mesure comprend sur la voie oscillateur local un coupleur 40 et un deuxième détecteur cohérent 41. Une première voie de sortie 12 3004 877 40a du coupleur 40 est connectée à la voie oscillateur local connectée au premier détecteur cohérent 16 qui reçoit aussi le signal Sr. Une deuxième voie de sortie 40b est connectée à au deuxième détecteur cohérent 41 dont la voie signal est non connectée. Une première fraction P1 du signal oscillateur local SoL2 va 5 directement vers le premier détecteur cohérent 16 et une deuxième fraction P2 du signal oscillateur local SOL2 va vers le deuxième détecteur cohérent 41 dont la voie signal n'est pas connectée, avec Pi + P2 = 1. Le premier détecteur cohérent 16 mesure (mesures yi) la variance du bruit mesuré à partir du signal Sr qui n'est pas atténué et de la première fraction 10 Pi. Le deuxième détecteur homodyne 41 réalise une mesure directe du bruit de photon à partir de la fraction du signal P2, valeurs mesurées zi. Le dispositif de traitement 26 calcule la variance des zi qui constitue la mesure du bruit de photon Vbp' sur le détecteur homodyne 41. Cette valeur peut 15 être convertie en une valeur du bruit de photon sur le premier détecteur cohérent 16 de la façon suivante. Si le détecteur 16 est une détection homodyne, elle est caractérisée par une efficacité e, de même que le détecteur 41 a une efficacité e'. La variance du bruit de photon ramenée au détecteur 16 est la quantité Vbp = e/e'*Pi/P2*Vbp'. Dans le cas d'un détecteur 16 de type hétérodyne constitué de 20 deux détections homodynes, le bruit de photon Vbpi et Vbp2 sur chacune de ces deux détections est calculé à l'aide des efficacités el et e2 de ces deux détections et de la fraction d'oscillateur local Qi et 02, Q1 + 02 = P1, qui leur parvient. Cette variante permet notamment d'éviter de consommer pour évaluer le bruit de photon, les impulsions de signal permettant de communiquer un signal 25 utile dans le cas d'un dispositif de communication cohérente ou de fabriquer une clé secrète issue du protocole QKD connu de l'Homme du métier. Selon une dernière variante de réalisation non représentée sur les figures, certaines impulsions du signal sont atténuées par l'émetteur Alice. Le signal atténué transite par le canal de communication vers le récepteur. Pour les 30 impulsions envoyées, Alice envoie par exemple toujours le même état cohérent, par exemple, l'état vide. Dans ce cas et en cas d'absence de comportement 13 adaptatif d'un éventuel intervenant sur le canal, la variance du bruit mesuré par Bob sur ces impulsions est égale à celle du bruit de photon. Pour les différentes variantes de réalisation décrites ci-dessus, et dans le cas d'une application à la distribution quantique de clé, il est possible au niveau du récepteur de surveiller un ensemble de grandeurs mesurables par le récepteur et d'accepter, pour produire les clés cryptographiques, uniquement les données dont les valeurs sont dans des intervalles compatibles avec l'atténuation du canal quantique 14. Par exemple, le dispositif de traitement 26 associé au récepteur Bob et au deuxième détecteur, vérifie que les variances du signal Vbs et du bruit de photon Vbp calculées à l'aide des méthodes ci-dessus se trouvent dans des intervalles prédéfinis. Selon une variante, le procédé va mesurer la valeur de la puissance de l'oscillateur local. Le dispositif de traitement 26 utilise la variance du bruit de photon et la puissance de l'oscillateur local pour vérifier que ces deux quantités sont liées par la droite de réponse du récepteur tracée lors de la calibration du système, (variance des mesures, puissance de l'oscillateur). La description qui vient d'être donnée dans le cadre d'une mesure de bruit dans un système de distribution quantique de clé peut être mise en oeuvre de manière plus générale pour tout système de communication optique cohérent. L'invention présente notamment comme avantages d'effectuer une mesure alors que le système est en fonctionnement. Dans certains modes de réalisation, l'invention augmente la difficulté pour un attaquant éventuel toute manipulation de la valeur de ce bruit, ce qui est une qualité nécessaire pour un usage dans le domaine de la distribution quantique de clés à variables continues. 14 REVENDICATIONS1 - Procédé pour déterminer en temps réel une valeur de bruit de photon dans des dispositifs de communication optiques cohérents comprenant au moins un émetteur Alice et au moins un récepteur Bob, l'émetteur Alice transmettant les impulsions du signal S et un oscillateur local SOL à Bob, ledit oscillateur local servant de référence de phase par rapport à laquelle la phase du signal est définie, les impulsions oscillateur local étant grandes devant les impulsions signal, ledit récepteur comprenant au moins un détecteur cohérent (16), caractérisé en ce qu'il comporte au moins les étapes suivantes : au niveau du récepteur Bob - effectuer par détection cohérente, pour plusieurs impulsions, des mesures de bruit pour des impulsions du signal Sr connu de Bob atténué pour au moins deux rapports d'atténuation, une première valeur al et une deuxième valeur d'atténuation a2, - regrouper les mesures selon le rapport d'atténuation al, a2 qui leur est appliqué pour former au moins deux groupes Gk, k=1,2, calculer les variances du bruit mesuré Vbmk des mesures sur ces groupes avec Vbmk égale à la somme de (la variance bruit signal = Vbs* ak) et de la variance bruit de photon= Vbp, et déterminer la variance du bruit de signal Vbs et la variance du bruit de photon Vbp, à partir des variances Vbmk des mesures sur ces groupes Gk. 2 - Procédé selon la revendication 1 caractérisé en ce que l'on utilise deux rapports d'atténuation al et a2 et l'on calcule Vbs et Vbp, en utilisant : Vbs = (Vbm2- Vbmi) / ( a2 - al) Vbp = Vbmi - Vbs * al avec Vbmi la variance du bruit pour le premier groupe atténué avec al et Vbm2 pour la variance du bruit pour l'atténuation a2. 3 - Procédé selon l'une des revendications 1 à 2 caractérisé en ce que l'on prend comme valeurs d'atténuation a1=1 et a2 = 1/2 ou a1=1 et a2=0. 15- Procédé selon l'une des revendications 1 à 3 caractérisé en ce que chaque impulsion I du signal Sr est atténuée d'un facteur xi = al ou a2 dans le récepteur Bob en utilisant un module d'atténuation variable de signal qui reçoit le facteur d'atténuation xi à appliquer. - Procédé selon la revendication 4 caractérisé en ce que l'on utilise un générateur pseudo-aléatoire cryptographique (25) utilisant une valeur secrète afin de générer les facteurs d'atténuation xi du signal Sr et/ou un générateur physique d'aléa. 6 - Procédé selon l'une des revendications 1 à 3 caractérisé en ce que : - on sépare l'oscillateur local SoL2 reçu par le récepteur Bob en une première impulsion I et une deuxième impulsion ri à laquelle on applique un retard 15 - on effectue une première série de mesures de bruit à partir des impulsions d'oscillateur local et du signal Sr, - on effectue une deuxième série de mesures de bruit à partir des impulsions retardées Ri d'oscillateur local qui interfère avec le vide, - à partir de ces deux séries de mesure on détermine la valeur du bruit de 20 photon. 7 - Procédé selon l'une des revendications 1 à 3 caractérisé en ce que : - on découpe le signal oscillateur local SoL2 en une première fraction P1 et une deuxième fraction P2, avec P1 + P2=1, 25 - on effectue à l'aide d'une première détection cohérente recevant le signal une première série de mesure de bruit yi à partir de la première fraction P1 et du signal Sr, - on effectue à l'aide d'une seconde détection homodyne une deuxième série de mesure de bruit zi à partir de la deuxième fraction P2, 30 - à partir de ces deux séries de mesure on détermine la valeur du bruit de photon. 5 16- Procédé selon la revendication 7 caractérisé en ce que l'on détermine les valeurs yi par une première détection homodyne caractérisée par une efficacité e, et les valeurs zi correspondant au bruit de photon Vbp par une deuxième détection homodyne avec une efficacité e' et on détermine la valeur du bruit de photon Vpb ramené à la première détection homodyne avec Vbp = e/e'*Pi/P2*Vbp'. 9 - Système pour déterminer en temps réel une valeur de bruit de photon dans des dispositifs de communication optiques cohérents comprenant au moins un émetteur Alice et au moins un récepteur Bob, l'émetteur Alice transmettant les impulsions du signal Se et d'un oscillateur local SOL à Bob, ledit oscillateur local servant de référence de phase par rapport à laquelle la phase du signal est définie, les impulsions oscillateur local étant grandes devant les impulsions signal, ledit récepteur Bob comprenant au moins un détecteur cohérent (16), caractérisé en ce qu'il comporte au moins les éléments suivants, un moyen (21) d'atténuation variable du signal reçu Sr par Bob et un moyen de traitement (26) des mesures effectuées par au moins le détecteur cohérent. 10 - Système selon la revendication 9 caractérisé en ce que le moyen d'atténuation du signal Sr est un moyen d'atténuation variable (21) recevant les ordres d'atténuation à des instants aléatoires. 11 - Système selon la revendication 10 caractérisé en ce que le moyen d'atténuation aléatoire du signal Sr est un générateur pseudo-aléatoire cryptographique (25) et/ou un générateur physique d'aléa. 12- Système selon la revendication 9 caractérisé en ce qu'il comporte un premier moyen (30) de séparation du signal oscillateur SoL2 en un premier signal I et un deuxième signal l'h un dispositif (31) adapté à introduire un retard t au deuxième signal ri pour générer Rh un deuxième coupleur (32) ayant une sortie reliée au détecteur cohérent (16). 17 3004 877 13 - Système selon la revendication 9 caractérisé en ce qu'il comporte un moyen (40) de séparation du signal oscillateur local en une première fraction P1 et une deuxième fraction P2, une première sortie (40a) dudit dispositif (40) étant reliée au détecteur cohérent (16) et une deuxième sortie (40b) dudit dispositif (40) étant 5 reliée à un deuxième détecteur cohérent (41) ayant la ligne de signal non connectée. 14- Système selon l'une des revendications 9 à 13 caractérisé en ce que le détecteur cohérent est un détecteur homodyne. 18