FR 2778306 A1 19991105 FR 9805614 A 19980504 l La présente invention concerne les dispositifs d'émission de rayons X. Plus précisément, I'invention concerne une nouvelle source de rayons X pour des applications en radiologie, en particulier médicale. Les sources actuelles de rayons X mettent en ceuvre des tubes contenant un gaz sous une pression très basse (de l'ordre de10'9 Torr), dans lesquels une différence de potentiel de l'ordre de 50 à 100 kilovolts entre une cathode et une cible permet de générer un flux d'électrons se déplaçant à grande vitesse pour venir frapper la cible et émettre des rayons X. Leur fonctionnement nécessitant une alimentation haute tension, ces installations sont par nature fixes, lourdes et encombrantes. De plus, la présence des transformateurs nécessaires à l'alimentation haute tension rend le coût total des installations élevé, et impose des protocoles de fonctionnement et de maintenance particulièrement contraignants. On connaît un principe d'émission de rayons X par RCE (Résonance Cyclotronique Electronique), différent de celui utilisé par les installations à tubes existantes, et dont la mise en oeuvre ne nécessite pas d'alimentation haute tension. Ce principe, qui a été décrit dans un article publié en 1990 par MM. Garner et al. In Review of Scientific Instrumentation, est schématiquement le suivant: des électrons émis par un filament chauffé dans une cavité, exposés à un rayonnement de microondes, entrent dans certaines conditions en résonance pour créer un plasma dans lequel, ayant atteint des niveaux d'énergie élevés, lesdits électrons se déplacent à grande vitesse. Si on place sur la trajectoire de ces électrons énergétiques une cible solide, celle-ci peut émettre des rayons X. En créant, à l'aide de deux aimants placés symétriquement par rapport à la cavité, un champ magnétique dont le plan médian intersecte le volume de la cavité, on observe des trajectoires d'électrons énergétiques ayant la forme générale d'un anneau sensiblement inscrit dans ledit plan médian. Il est alors possible de placer la cible dans ce plan, afin d'intercepter des électrons énergétiques avec la cible pour donner lieu à une émission de rayons X. Les rayons X émis sont ensuite filtrés par une mince fenêtre réalisée en un matériau tel que le verre, capable de garantir l'étanchéité de la cavité au gaz, mais laissant passer les rayons X. s La mise en ceuvre de ce principe comporterait des avantages très importants par rapport aux sources actuelles à tubes: il ne serait plus nécessaire de prévoir de source d'alimentation électrique haute tension, ce qui rendrait l'installation plus sûre, plus simple à utiliser, plus économique et considérablement plus compacte. i0 Des tentatives ont été faites pour élaborer des sources de rayons X sur le fondement du principe d'émission par RCE. Ces tentatives, décrites en particulier dans les brevets US 5323442, US 5282899 et US 5327475, ont certes permis de produire des rayons X, mais en quantité et à des niveaux d'énergie qui semblent insuffisants pour envisager une utilisation l5 opérationnelle notamment en radiologie médicale. En particulier, certaines applications de radiologie médicale nécessitent de produire avec une densité suffisante un flux de rayons X d'une énergie voisine de 100 keV, et les tentatives évoquées ci-dessus ne semblent pas capables de produire de tels flux de rayons X. On connaît également par le brevet US 5355399 un dispositif fonctionnant selon le même principe que les dispositifs des brevets cités ci- dessus et émettant des rayons X, et une méthode associée à ce dispositif pour produire des clichés radiographiques. Mais dans ce dernier dispositif, la cible située dans le plan médian du champ magnétique perturbe la génération des électrons énergétiques, ce qui conduit à limiter le débit de rayons X émis par le dispositif. Ceci a une influence directe sur le fonctionnement du dispositif et sur la qualité des images, car un débit de rayons X faible implique des temps d'exposition du sujet à radiographier longs, ce qui, d'une part, est contraignant en pratique et, d'autre part, diminue la résolution de l'image obtenue à cause des mouvements du sujet pendant le temps d'exposition. Cette limitation importante interdit une exploitation opérationnelle du dispositif. On ne dispose donc pas actuellement de source de rayons X par RCE réellement opérationnelle, alors que qu'une telle source pourrait grâce à sa compacité être transportable, et élargir ainsi considérablement le domaine d'application des appareils d'imagerie par rayons X (utilisation en imagerie médicale dans des environnements difficilement accessibles, par exemple sur le site d'un accident, ou en imagerie industrielle, par exemple dans des sous-marins, des avions ou des usines). Un but de la présente invention est de permettre de réaliser un dispositif de radiologie selon le principe d'émission de rayons X par RCE, io de manière à disposer d'un débit de rayons X suffisant en particulier pour produire des images de qualité au moins égale à celle des clichés actuels produits par des appareils à tubes, en utilisant une source de rayons X compacte et transportable, ne mettant pas en oeuvre d'alimentation haute tension. Un deuxième but de.l'invention est de permettre de réaliser une source de rayons X dont le temps de réponse à un signal de commande soit suffisamment court pour produire des images de radiographie fixes ou animees, Un troisième but de l'invention est de permettre de réaliser des images de stéréoradiographie et de produire des images radiographiques en relief. Afin d'atteindre ces buts, la présente invention propose selon un premier aspect un dispositif d'émission de rayons X comprenant une source de micro-ondes, une chambre de résonance contenant un volume de gaz hermétiquement confiné, une structure magnétique définissant une zone géométrique de confinement d'électrons dans laquelle des électrons se déplacent à grande vitesse et au moins une cible placée sur un trajet d'électrons pour émettre des rayons X, caractérisé en ce que la ou chaque cible est décalée par rapport à une région médiane de la zone géométrique 3o de confinement. Des aspects préférés, mais non limitatifs du dispositif selon l'invention sont les suivants: - le champ magnétique est symétrique et la région médiane de la zone géométrique de confinement est un plan, - la structure magnétique comprend au moins une paire d'aimants permanents placés de part et d'autre de la chambre de résonance, - la structure magnétique comprend des bobines placées de part et d'autre de la chambre de résonance, - il est prévu des moyens pour faire varier l'intensité du courant dans les bobines, - les moyens pour faire varier l'intensité du courant dans les bobines io sont aptes à effectuer la variation d'intensité assez lentement pour permettre aux électrons de conserver sensiblement invariant le rapport B/y, o B est la valeur du champ magnétique et y2=1+v2/c2, v étant la vitesse de l'électron, c la célérité de la lumière et y la masse des électrons, - le dispositif comprend des moyens pour ajuster la configuration de la structure magnétique de manière à faire varier l'énergie des rayons X émis, - le dispositif comprend des moyens pour ajuster la position de la ou des cible(s) de manière à faire varier l'énergie des rayons X émis, - la source de micro-ondes comprend des moyens pour moduler l'émission de micro-ondes, - le dispositif comprend deux cibles, - les positions des deux cibles sont symétriques par rapport à la région centrale de la zone géométrique de confinement, Selon un deuxième aspect, I'invention propose également une installation de radiographie comprenant un dispositif d'émission de rayons X selon un des aspects décrits ci-dessus et comportant deux cibles, des moyens pour former deux images radiographiques d'un même objet selon deux angles différents et des moyens pour reconstituer une image de stéréoradiographie dudit objet. D'autres aspects, buts et avantages de la présente invention apparaitront mieux à la lecture de la description détaillée suivante d'une forme de réalisation préférée de celle-ci, donnée à titre d'exemple et faite en référence aux dessins annexés, sur lesquels: La figure 1 est une vue schématique d'une source XRCE d'un type connu, La figure 2 est une vue schématique de face d'une source XRCE d'un type connu, la figure 3 est une vue schématique de la trajectoire des électrons énergétiques dans la région médiane du champ magnétique d'une source XRCE, la figure 4 est un graphe montrant la variation de l'intensité du rayonnement X émis en fonction de la position de la cible par rapport au io plan médian du champ magnétique, les figures 5a et 5b montrent des trajectoires d'électrons énergétiques dans une source XRCE, obtenues par modélisation pour une distance entre les aimants de 6,2 cm. L'énergie des électrons est de 36 à 38 keV (figure 5a) et de 40 keV (figure 5b), les figures 6a, 6b et 6c sont des représentations schématiques de la position d'une cible dans un dispositif selon l'invention, la figure 7 est un graphe montrant l'évolution de l'intensité et de l'énergie du spectre de rayons X émis par une source XRCE, en fonction de la distance entre les aimants. La courbe inférieure correspond à une distance de 6, 3 cm et la courbe supérieure à une distance de 9,1 cm, la figure 8 est un graphe montrant la variation de l'intensité et de l'énergie du spectre de rayons X émis par une source XRCE, en fonction de la distance entre les aimants, la figure 9 est un graphe montrant la variation du débit de dose d'une source XRCE avec cible en fonction de la pression, pour une puissance micro-ondes de 200W et une distance entre les aimants de 6,2 cm, la figure 10 est un graphe montrant la variation du débit de dose d'une source XRCE avec cible en fonction de la puissance micro- ondes, pour une distance entre les aimants de 6,2 cm. La courbe du bas correspond à une pression de 2,3 10-5 Torr et la courbe du haut correspond à une pression de 6,2 10'5 Torr, la figure 11 est une vue schématique d'une source XRCE selon l'invention, la figure 12 est un exemple d'image obtenue grâce au dispositif selon l'invention, la figure 13 est une représentation schématique d'un mode de réalisation de cible utilisable dans le dispositif selon l'invention, la figure 14 est une vue schématique de dessus d'une variante de réalisation de l'invention. On précise, en préalable à la description suivante, que les éléments o identiques ou équivalents des dispositifs décrits sont dans la mesure du possible indexes de la même manière en référence a des figures différentes. En référence tout d'abord à la figure 1, on va décrire une source de rayons X par RCE (source XRCE) d'un type déjà connu en soi. Une enceinte 10 en aluminium est hermétiquement close à ses deux extrémités par une fenêtre 20 pouvant être réalisée dans un matériau tel que le Téflon (marque déposée) ou le quartz, et par une fenêtre en aluminium 30, respectivement. L'enceinte 10 ainsi close par les fenêtres 20 et 30 définit une cavité 40 remplie d'argon, dont la pression est maintenue à une valeur de consigne pouvant être comprise entre 10-6 et 104 Torr, grâce à un régulateur de pression d'un type connu en soi et non représenté sur les figures. De part et d'autre de la cavité 40 se trouvent deux aimants permanents 50 et 51, identiques et coaxiaux, induisant un champ magnétique B d'axe Z. Ce champ magnétique est symétrique par rapport à un plan médian M contenant une direction principale de la cavité 40 et ayant une intersection avec ladite cavité. Une source de micro-ondes 60 en regard de la fenêtre 20 est apte à injecter à travers ladite fenêtre des micro- ondes de fréquence F typiquement égale à 2,45 Gigahertz, pour exciter les électrons contenus dans la cavité 40. Une cible 90 en tungstène est portée par un support fixe 80, de façon à se trouver dans le plan médian M. Une plaque réceptrice portant un film photosensible 100, d'un type connu et habituellement utilisé en radiologie, est située en regard de la fenêtre d'aluminium 30. Le dispositif de la figure 1 est apte à émettre des rayons X selon le principe connu suivant: Soumis au rayonnement des micro-ondes issues de la source 60, les électrons deviennent " énergétiques ", c'est à dire que leur énergie augmente, et se déplacent chacun selon des trajectoires particulières. Il existe ainsi entre les deux aimants une zone H dite de confinement, ayant sensiblement la forme d'un hyperboloïde de révolution d'axe Z, dans laquelle sont inscrites les trajectoires des électrons entrant en 0o résonance avec les micro-ondes et se chargeant en énergie. L'énergie des électrons augmente tant que lesdits électrons sont contenus dans cette zone de résonance, et une partie des trajectoires des électrons énergétiques est par conséquent comprise dans la zone de résonance H, représentée sur la figure 2. En présence du champ magnétique symétrique 1s B, la majorité des électrons sont de plus confinés dans le plan médian M, et leurs trajectoires sont proches d'un cercle inscrit dans ledit plan médian. Selon l'état de la technique, une cible en tungstène 90 est placée dans la partie du plan médian M comprise dans ledit hyperboloïde et se trouve ainsi sur la trajectoire d'électrons énergétiques. Les rayons X générés par ce bombardement de la cible 90 par les électrons, sont dirigés vers la fenêtre d'aluminium 30 grâce à une orientation adéquate de ladite cible 90, comme illustré sur la figure 3 qui représente schématiquement l'enveloppe de la trajectoire T d'un électron énergétique dans le plan médian M. La fenêtre d'aluminium 30 a deux fonctions: d'une part, elle assure l'étanchéité de la cavité 40 de manière à contenir l'argon sous basse pression à l'intérieur de ladite cavité, d'autre part elle doit également être assez mince pour laisser les rayons X sortir de ladite cavité pour aller frapper le film 100. On peut grâce à un dispositif de ce type réaliser des images d'un objet ou d'une partie du corps exposé(e) entre la fenêtre d'aluminium 30 et le film 100. Mais comme on l'a dit, les clichés obtenus avec ce dispositif existant, dans lequel la cible est placée dans le plan médian M, sont de résolution faible. La Demanderesse a découvert qu'il était possible d'augmenter sensiblement la densité du rayonnement de rayons X émis par une source XRCE, en décalant la position de la cible hors du plan médian M du champ magnétique. Pour mettre cette propriété en évidence, la Demanderesse a fait varier la position de la cible de part et d'autre du plan médian, en maintenant constant le rayon (distance entre la cible et l'axe Z). Les io résultats de cette expérience, qui sont présentés sur la figure 4, montrent qu'il existe une position optimale de la cible par rapport au plan médian. Pour expliquer ce phénomène, la Demanderesse a modélisé la trajectoire des électrons énergétiques dans la cavité 40. Le modèle utilisé a été validé expérimentalement par la comparaison de niveaux d'énergie des is électrons, comme le montrent les tableaux ci-dessous qui présentent les niveaux d'énergie maximale Emax des électrons pour différentes valeurs de l'écartement D entre les aimants de la source, lesdites énergies maximales étant obtenues d'une part par modélisation et d'autre part expérimentalement: 7! 5 7,1 4 Tableau 1 Tableau 2 La modélisation des trajectoires d'électrons permet ainsi d'observer sur la figure 5a que la trajectoire de l'électron coupe le plan médian M, qui correspond sur la figure à l'axe des ordonnées (Z=0), selon un cercle de rayon constant et égal à 2.5 cm, alors qu'en dehors de ce plan médian les rayons de la trajectoire sont dispersées. En plaçant la cible 90 dans le plan médian comme illustré sur la figure 6a dans laquelle la zone de résonance H et l'enveloppe E des traces de la trajectoire d'un électron énergétique dans le plan horizontal comprenant l'axe Z sont représentées schématiquement, on est donc assuré d'intercepter les électrons dès le début de leur déplacement dans la zone de résonance, alors que lesdits électrons ne seront probablement que peu énergétiques. En plaçant maintenant la cible sur la trajectoire de l'électron hors du plan médian comme illustré sur la figure 6b, on augmente la probabilité de n'intercepter l'électron qu'après que celui-ci ait effectué un certain nombre de révolutions autour de l'axe magnétique Z, c'est à dire qu'il ait atteint un niveau d'énergie important; par conséquent on augmente io l'énergie des rayons X émis. La figure 6c illustre quant à elle une position intermédiaire de la cible sur la trajectoire des électrons, entre la position centrale de la figure 6a et la position marginale de la figure 6b. Afin de quantifier précisément le phénomène mis en évidence et de mettre au point un dispositif permettant en particulier de produire un débit suffisant de rayons X dont l'énergie soit voisine de 100 keV pour une utilisation en radiologie médicale, la Demanderesse a identifié des paramètres influençant le fonctionnement d'une source XRCE, et caractérisé l'influence de ces paramètres d'entrée du dispositif sur l'émission de rayons X, qui est elle-même décrite par deux paramètres de sortie. Le tableau suivant résume les paramètres d'entrée et de sortie du dispositif: À Position de la cible Energie des rayons émis (E) * Puissance micro-ondes incidente (Pv.) Intensité du rayonnement (1), assimilable ò Pression de gaz dans la cavité (P) au débit de dose (Dd) Champ magnétique (B), et distance entre les aimants (D) A l'issue de calculs théoriques et d'expérimentations pratiques, la Demanderesse a ainsi mis en évidence des propriétés de l'émission de rayons X par RCE, permettant d'élaborer une source XRCE comprenant au moins une cible hors du plan médian M et dont le fonctionnement est optimisé selon l'invention. Ces propriétés sont les suivantes: Il est possible de faire varier l'énergie et l'intensité des rayons X émis en fonction de la distance entre les aimants qui entourent la cavité. En effet, la Demanderesse a procédé à des mesures de spectres de rayons X émis par une source XRCE. Le graphique de la figure 7 montre qu'en écartant symétriquement les aimants sans modifier la position du plan médian M du champ magnétique, on obtient en sortie une intensité de rayonnement X beaucoup plus importante. De plus, le pic d'énergie du spectre émis se déplace alors vers les énergies croissantes, et l'énergie des rayons émis augmente jusqu'à 80 keV. Dans le cas présenté sur la figure 6, le fait d'écarter les aimants de façon à faire passer leur distance de 6.3 à 9.1 cm permet d'émettre une quantité importante de rayons autour de 30 keV, ce qui permet d'envisager des applications pratiques en radiographie des tissus et plus particulièrement en mammographie. a Il existe pour les rayons X émis une énergie E et une intensité I maximales, pour une valeur donnée de la distance D entre les aimants. Comme exposé sur la figure 8, la Demanderesse a mis en évidence le fait qu'au delà d'une certaine valeur de D (9.6 cm dans le cas de la figure 8), l'énergie et l'intensité du spectre émis diminuaient rapidement. Ce phénomène est dû au changement de configuration de la zone de résonance H, dont l'axe de révolution bascule au-delà de cette distance D, ce qui a pour effet de modifier le régime de fonctionnement de la source XRCE. Ainsi est-il possible dans une source XRCE d'adapter la distance D entre les aimants pour optimiser les caractéristiques du spectre d'émission des rayons X. * Il existe une valeur de la pression P de l'argon optimale pour chaque point de fonctionnement (Pu, D), comme indiqué sur la figure 9. La mise en évidence de cette propriété permet d'ajuster au mieux, grâce au régulateur équipant la source XRCE, la pression P en fonction des valeurs de Pu et de D. 30. Il existe, pour chaque valeur de D, une valeur maximale de l'énergie que peuvent avoir les électrons compris dans la zone de résonance H. Cette Il énergie maximale est très importante car elle définit la limite supérieure du niveau d'énergie des rayons X émis par la source XRCE, et par conséquent les applications pratiques envisageables. Les résultats présentés dans les tableaux 1 et 2 de la page 8, obtenus par modélisation et validés par des mesures expérimentales, mettent en évidence l'augmentation de cette énergie maximale avec la distance D. Il est ainsi possible de prévoir l'énergie maximale associée à chaque configuration des aimants. Le modèle dont les valeurs du tableau 1 sont issues permet également de calculer la trajectoire des électrons énergétiques dans la zone de résonance H. Les figures 5a et 5b montrent les trajectoires de deux électrons dont les énergies se situent de part et d'autre de la valeur de l'énergie maximale, pour un écartement des aimants de 6.2 cm. Sur la figure 5a, la trajectoire de l'électron est confinée dans la zone de résonance. Par contre, I'électron de la figure 5b a acquis un niveau d'énergie ne lui permettant pas de rester dans la zone de résonance, et la trajectoire de cet électron diverge loin du plan médian M défini par (Z=0). Le débit de dose des rayons X émis dépend de la puissance des micro- ondes provenant de la source 60. La figure 10 montre en effet l'augmentation du débit de dose Dd émis par une cible placée dans une source XRCE, en fonction de la puissance Pp des micro-ondes. Cette propriété est également importante car le débit de dose est un paramètre qui semble limiter les performances des sources XRCE existantes et interdit actuellement leur exploitation opérationnelle. Parmi les paramètres opérationnels, la puissance Ppa des micro-ondes est donc l'un des facteurs permettant d'atteindre le débit de dose désiré. Il apparaît ainsi qu'il est possible d'améliorer sensiblement les performances des sources XRCE, en augmentant d'une part l'énergie des rayons X émis par l'ajustement de la distance D entre les aimants qui créent le champ magnétique B, d'autre part le débit de dose par l'ajustement de la puissance micro-ondes Pg. et de la position de la cible en dehors du plan médian M, et en ajustant enfin la pression P à l'intérieur de la cavité. Les caractéristiques du dispositif selon l'invention sont représentées schématiquement sur la figure 11. Ce dispositif reprend des éléments du dispositif connu représenté sur la figure 1. Ces éléments sont référencés de la même manière que sur la figure 1, et ils ne seront pas décrits à nouveau dans le paragraphe qui suit. La source XRCE selon l'invention est munie d'un dispositif 70 de déplacement tridimensionnel du support 80 de la cible 90. Ladite cible, qui intercepte les électrons lorsque ceux-ci se trouvent sur la partie de leur trajectoire située du côté de la source micro-ondes 60, est selon l'invention io placée grâce au dispositif de déplacement 70 dans un plan N parallèle au plan médian M et décalé d'une distance Az par rapport audit plan M. La cible 90 est dans ce mode de réalisation de l'invention constituée d'une surface biseautée à l'extrémité d'une barre, mais peut être constituée d'un élément de surface plane de géométrie quelconque, dont on contrôle I'orientation pour diriger le faisceau de rayons X émis. Le dispositif de déplacement 70 permet d'ajuster la position de la cible avec une précision de l'ordre du millimètre ou mieux. Un tel dispositif est connu en soi et ne sera pas décrit plus en détail dans la présente description. Il est à noter que le support 80 de la cible 90 est en une matière résistante aux impacts des électrons énergétiques, telle que de la céramique. D'autre part, les aimants et 51 ne sont pas fixes comme dans le dispositif connu de la figure 1, mais sont aptes à se déplacer selon l'axe magnétique Z, pour parcourir les segments 500 et 510 respectivement. Le mouvement des aimants peut être commandé par un système de positionnement également connu en soi, non représenté sur la figure 11. La source micro-ondes 60 délivre un rayonnement dont la puissance est ajustable, par exemple entre 0 et 1000 W. Il est ainsi possible selon l'invention d'ajuster l'écartement des aimants, la puissance micro-ondes, la position de la cible et enfin la valeur de consigne de la pression dans la cavité 40, afin d'optimiser le rayonnement émis. Le dispositif selon l'invention permet donc d'effectuer des réglages pour ajuster l'énergie des rayons X d'une part, et leur débit de dose d'autre part. Un exemple d'image de radiographie obtenu sur le film 100 est représenté sur la figure 12. Selon une variante de l'invention, la source micro-ondes 60 peut émettre de manière impulsionnelle en direction de la cavité 40. Cette commande impulsionnelle permet d'engendrer dans la cavité des électrons énergétiques selon un mode également impulsionnel, du fait que les temps de montée et de descente de l'énergie des électrons sont extrêmement courts. On engendre ainsi au niveau de la source des impulsions de rayons X dont les durées peuvent être typiquement de l'ordre de la nannoseconde. lo Cette variante est donc particulièrement avantageuse pour les applications qui ne nécessitent que des temps d'exposition réduits, telles la scintigraphie ou la fluorométrie qui nécessitent des temps d'exposition de l'ordre de la milliseconde. L'émission impulsionnelle permet pour ces applications de minimiser le temps d'exposition effective, par rapport aux installations i existantes à tubes qui ont des temps de montée (de "chauffage" de la cathode) importants et qui exposent inutilement le sujet, entraînant des risques de cancérogenèse. Selon une autre variante de l'invention, la source XRCE comprend deux cibles 91 et 92, montées sur le support 80 comme représenté sur la figure 13. Cette configuration particulière permet de disposer de deux points d'émission de rayons X. En plaçant, grâce au dispositif de déplacement 70 et comme indiqué sur la figure 14, les deux cibles de manière symétrique par rapport au plan médian M, on intercepte avec les deux cibles des électrons permettant d'émettre selon le même spectre. Il est alors possible de placer un sujet S entre la source XRCE à deux cibles selon l'invention et le film photosensible 100, sur lequel deux images du sujet vont se former en et 120. Ces deux images correspondent à des angles de visée différents du même sujet, et il est donc possible de combiner ces deux images pour reconstituer une image radiographique stéréoscopique. Selon une troisième variante de l'invention, il est possible de remplacer les aimants par des bobines électromagnétiques. Dans ce cas de figure, les bobines peuvent être comme les aimants montées sur un système de déplacement permettant de faire varier l'écartement desdites bobines. Dans cette variante avec bobines, il est également possible d'utiliser deux ou plusieurs cibles montées sur le support 80, et de faire varier l'alimentation électrique des bobines pour commander la position du plan médian M de manière à ce que les électrons viennent frapper sélectivement et alternativement les différentes cibles de la source XRCE. Cette dernière variante permet d'allonger sensiblement la durée de vie des cibles. Selon une quatrième variante de l'invention, il est possible d'utiliser io pour créer le champ magnétique B à la fois des aimants permanents et au moins une paire de bobines dans lesquelles on fait varier lentement le courant pour engendrer un champ magnétique variable superposéau champ magnétique B fixe engendré par les aimants permanents. A cet égard, il est connu qu'une variation du champ magnétique, si elle s'étend sur un intervalle de temps typiquement supérieur à une milliseconde, permet de conserver invariant le rapport B/!, o B est la valeur du champ magnétique et y une valeur directement reliée à l'énergie. Une telle variation constitue donc un moyen supplémentaire d'augmenter l'énergie des électrons dans la source XRCE. La présente description utilise à des fins d'illustration une configuration de source XRCE dans laquelle le champ magnétique est symétrique et définit un plan médian M dans lequel des électrons énergétiques sont confinés. Cependant, I'invention n'est aucunement limitée à ce mode de réalisation particulier. Il est en effet possible selon l'invention d'élaborer une source XRCE dans laquelle le champ magnétique n'est pas symétrique; une telle source XRCE comprendra également une zone de confinement d'électrons énergétiques comprenant une région médiane, équivalente au plan médian M utilisé dans la présente description, la géométrie de ladite région médiane pouvant être non plane. Enfin, il est possible selon l'invention d'utiliser au moins deux cibles fixées sur le support 80, ledit support étant animé par le dispositif 70 d'un mouvement alternatif de translation selon l'axe Z, afin de présenter alternativement chacune des cibles aux impacts des électrons. Cette solution permet également d'allonger la durée de vie des cibles. REVENDICATIONS 1. Dispositif d'émission de rayons X comprenant une source de micro- ondes (60), une chambre de résonance (10) contenant un volume de gaz hermétiquement confiné, une structure magnétique (50, 51) définissant une zone géométrique (H) de confinement d'électrons dans laquelle des électrons se déplacent à grande vitesse et au moins une cible (90, 91, 92) placée sur un trajet d'électrons pour émettre des rayons X, caractérisé en 1o ce que chaque cible est décalée par rapport à une région médiane (M) de la zone géométrique de confinement (H). 2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le champ magnétique est symétrique et la région médiane de la zone i, géométrique de confinement (H) est un plan (M). 3. Dispositif selon la revendication 1 ou 2, caractérisé en ce que la structure magnétique comprend au moins une paire d'aimants (50, 51) permanents placés de part et d'autre de la chambre de résonance (10). 4. Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que la structure magnétique comprend des bobines placées de part et d'autre de la chambre de résonance (10). 5. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce qu'il est prévu des moyens pour faire varier l'intensité du courant dans les bobines. 6. Dispositif selon la revendication 5, caractérisé en ce que les moyens pour faire varier l'intensité du courant dans les bobines sont aptes à effectuer la variation d'intensité assez lentement pour permettre aux électrons de conserver sensiblement invariant le rapport B/,/, o B est la valeur du champ magnétique et y2=1+v2/c2, v étant la vitesse de l'électron, c la célérité de la lumière et y la masse des électrons. 7. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que le dispositif comprend des moyens pour ajuster la configuration de la structure magnétique de manière à faire varier l'énergie des rayons X émis. 8. Dispositif selon l'une quelconque des revendications io précédentes, caractérisé en ce que le dispositif comprend des moyens (70, ) pour ajuster la position de la ou des cible(s) (90, 91, 92) de manière à faire varier l'énergie des rayons X émis. 9. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que la source de micro-ondes comprend des moyens pour moduler l'émission de micro-ondes. 10. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que le dispositif comprend deux cibles. 11. Dispositif selon la revendication 10, caractérisé en ce que les positions des deux cibles sont symétriques par rapport à la région centrale de la zone géométrique de confinement (H). 12. Installation de radiographie comprenant un dispositif d'émission de rayons X selon la revendication 10 ou 11, des moyens (91, 92, 100) pour former deux images radiographiques d'un même objet (S) selon deux angles différents et des moyens pour reconstituer une image de stéréoradiographie dudit objet (S).