FR 2750805 A1 19980109 FR 9608390 A 19960705 La présente invention se rapporte à un procédé et à un dispositif de libération d'énergie. Elle permet notamment de déclencher à distance une réaction chimique dans un nuage par l'intermédiaire d'un faisceau laser pour disperser une foule agressive. Il est connu pour disperser des foules agressives des moyens de dissuasion tels que des faisceaux lasers visibles qui permettent de transférer de l'énergie à distance. Les dispositifs connus procurent une io grande facilité de pointage mais présentent une limitation en ce qui concerne l'énergie qu'ils transfèrent. Cette limitation vient de la création d'un plasma le long de l'axe de propagation du laser qui, consommateur d'énergie, s'oppose à la propagation. Pour pallier ce problème une première méthode consiste à mettre en oeuvre des faisceaux lasers suffisamment étendus pour que les champs électriques dans l'air soient inférieurs aux champs de ionisation du milieu de propagation. Une deuxième méthode consiste à faire converger des faisceaux issus de régions différentes. Chacun des faisceaux est à lui seul incapable de créer une ionisation dans l'air, du fait de son étendue et de sa puissance crête limitées. Par contre, dans la zone de convergence, la somme des champs électriques associés à chacun des faisceaux est suffisante pour dépasser le champ d'ionisation et créer un plasma o des énergies considérables sont transformées. Plutôt que de transporter une énergie considérable avec un faisceau laser pour créer un plasma, I'invention se propose de faire interagir un faisceau laser de faible énergie avec un aérosol pour y déclencher une réaction à distance. A cet effet, I'invention a pour objet un procédé de libération d'énergie caractérisé en ce qu'il consiste à envoyer et à libérer dans une région atmosphérique donnée, un aérosol à faible champ d'ionisation et à y déclencher à distance une libération d'énergie électrique et/ou acoustique par l'interaction entre l'aérosol et deux faisceaux laser coaxiaux dont l'un est de fréquence double de celle de l'autre pointés sur cet aérosol. L'invention a également pour objet un dispositif pour la mise en oeuvre du procédé précité. L'invention sera bien comprise et ses avantages et autres caractéristiques ressortiront, lors de la description suivante présentée à titre d'illustration non limitative et faite en regard des figures annexées qui représentent: - la figure 1, un mode de réalisation d'un dispositif de libération d'énergie selon l'invention, - les figures 2A et 2B, deux modes de réalisation d'un dispositif à faisceau laser générant deux longueurs d'onde selon l'invention, - la figure 3, un mode de réalisation d'un dispositif à faisceau laser générant trois longueurs d'onde selon l'invention. La figure 1 représente schématiquement un dispositif de libération d'énergie comprenant un lanceur 1 de projectiles 2 contenant un aérosol 3 à faible champ d'ionisation, voire inférieur au champ d'ionisation de l'atmosphère, et un dispositif à faisceau laser 4 mobile en rotation. Suivant cette disposition un lanceur 1 projette des projectiles 2 vers une zone atmosphérique donnée. Lors de leur entrée dans cette zone, les projectiles 2 libèrent un aérosol 3 à faible champ d'ionisation, par un système de déclenchement interne à retardement par exemple. Le dispositif à faisceau laser 4, mobile en rotation, pointe l'aérosol et interagit avec lui. Cette interaction peut être obtenue par la création dans un milieu isotrope, tel que l'aérosol, d'un champ électrique continu interne résultant de la somme de deux ondes optiques en phase dont la fréquence de l'une est double de celle de l'autre. Comme dans tout milieu isotrope, tel que gaz, liquide, qu'il soit amorphe ou désordonné, il existe des composantes non nulles du tenseur de susceptibilité électrique de troisième ordre X(3) défini par une relation de la forme: P =X0 E + X(2) E2 + X(3) E3 +... + X(n) En (1) o: P est la polarisation induite dans le milieu isotrope par le champ électrique E, Xo est la susceptibilité linéaire, défini par la relation = so (1 +Xo) o s est la constante diélectrique du milieu et sO est la constante diélectrique du vide, X(2) est la susceptibilité non linéaire de second ordre, non nulle uniquement dans les milieux non centrosymétriques, donc nulle dans les gaz. Le terme en P(3) = X(3) E3 fait apparaître un terme à fréquence s nulle proportionnel à X(3) E2 E2 lorsque le champ E appliqué au milieu isotrope est de la forme E = E1 sin oa t + E2 sin 2w t. Dans le cas particulier o la puissance de chacun des faisceaux laser est égale à W, le champ électrique continu créé par l'interaction est proportionnel à W3/2. Dans le premier mode de réalisation du dispositif à faisceau laser o de l'invention qui est représenté à la figure 2A, I'obtention de deux fréquences dont l'une est double de l'autre a lieu en associant un laser de base 6 avec un oscillateur paramétrique optique "dégénéré" (OPOd) 8. L'oscillateur paramétrique optique "dégénéré" 8 fournit un faisceau laser 9 composé d'une onde à la même fréquence u que la fréquence u de l'onde incidente 7 et d'une onde à la fréquence moitié - de la fréquence u de l'onde incidente 7 et donc moitié de la fréquence de la pompe. Selon le deuxième mode de réalisation de la figure 2B, I'obtention des deux fréquences a lieu en associant un laser de base 10 avec un doubleur de fréquence 12. Le doubleur de fréquence 12 fournit un faisceau laser 13 composé d'une onde à la même fréquence o que la fréquence u de l'onde incidente 11, et d'une onde à la fréquence double 2v de la fréquence u) de l'onde incidente 11. A titre d'exemple, les lasers de base 6 et 10 peuvent être des lasers à Yag-Néodyme émettant à,A. = 1,064 pn. L'OPOd 8 peut être mis en oeuvre de préférence avec un cristal de Phosphate oxydique de Potassium et de Titane (KTiOPO4) émettant un rayonnement de longueur d'onde 22 = 2,128, um. Dans le cas du fonctionnement avec un doubleur de fréquence 12, le cristal utilisé peut être soit un cristal de Phosphate double de Potassium (KH2PO4) ou de Phosphate oxydique de Potassium et de Titane (KTiOPO4). Dans les deux cas, seules des énergies de quelques Joules par impulsion de quelques nanosecondes sont nécessaires. Suivant la description ci-dessus, lors du pointage du dispositif à faisceau laser sur l'aérosol, une interaction s'effectue entre le faisceau laser et l'aérosol. En fonction de sa nature, et sous l'effet du champ électrique créé par le laser, I'aérosol est capable d'exploser ou de s'enflammer. Cet aérosol est constitué de préférence de liquides polaires, tels que des solvants et des hydrocarbures, mélangés à un gaz tel qu'un alcane. L'aérosol n'étant pas enfermé dans un récipient capable de se fragmenter, l'explosion peut prendre un caractère dissuasif tout en restant peu ou pas dangereuse. L'explosion s'accompagne d'effets acoustiques et lumineux. L'onde de choc associée peut assourdir, abasourdir ou même renverser. La portée d'un tel dispositif, selon l'invention, va de quelques dizaines de mètres à typiquement un kilomètre selon les conditions de propagation. Enfin selon un troisième mode de réalisation du dispositif à faisceau laser de l'invention illustré par la figure 3, le dispositif à faisceau laser peut combiner les deux techniques, de génération d'un faisceau laser composé de deux fréquences, exposées précédemment. Dans le mode de représentation de la figure 3, les éléments homologues à ceux des figures 2A et 2B sont représentés avec les mêmes références. La combinaison des deux techniques précédentes est réalisée par un miroir commutable 14 ou semi-réfléchissant qui permet d'obtenir un faisceau laser (9,13) avec trois ondes à trois fréquences multiples (2, y, 2v). L'intérêt de ce dispositif réside dans la possibilité de générer une troisième onde à 2u donc de longueur d'onde plus courte que les longueurs d'onde2 et v du faisceau laser interagissant avec l'aérosol. Et si cette longueur d'onde 2u est visible, elle peut permettre de produire un effet psychologique déjà important en révélant la présence du dispositif de libération d'énergie et éviter ainsi d'avoir à déclencher la libération d'énergie dans l'aérosol. REVENDICATIONS 1. Procédé de libération d'énergie caractérisé en ce qu'il consiste à envoyer (1, 2) et à libérer dans une région atmosphérique donnée, un aérosol (3) à faible champ d'ionisation et à y déclencher à distance une libération d'énergie électrique et/ou acoustique par l'interaction entre l'aérosol (3) et deux faisceaux laser coaxiaux (5) dont l'un est de fréquence double de celle de l'autre pointés sur cet aérosol (3). 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'aérosol (3) a un seuil d'ionisation inférieur à celui de l'atmosphère. 3. Procédé selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que l'aérosol (3) est inflammable ou explosif. 4. Dispositif de libération d'énergie, caractérisé en ce qu'il comprend un lanceur (1) d'aérosol à faible champ d'ionisation et un dispositif à faisceau laser (4). 5. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce que le dispositif à faisceau laser (4) comprend un laser de base (6) associé à un oscillateur paramétrique optique dégénéré (OPOd) (8). 6. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce que le dispositif à faisceau laser (4) comprend un laser de base (10) associé à un doubleur de fréquence (12). 7. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce que le dispositif à faisceau laser (4) comprend, un laser de base (6,10) associé simultanément à un oscillateur paramétrique optique dégénéré (OPOd) (8) et à un doubleur de fréquence (12), et un miroir commutable (14) placé dans le chemin optique du faisceau laser issu du laser de base (6,10) commutant pour transmettre ce faisceau laser à l'oscillateur paramétrique optique dégénéré (OPOd) (8) ou au doubleur de fréquence (12). 8. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce que le dispositif à faisceau laser (4) comprend, un laser de base (6,10) associé simultanément à un oscillateur paramétrique optique dégénéré (OPOd) (8) et à un doubleur de fréquence (12), et un miroir semi- réfléchissant placé5 dans le chemin optique du faisceau laser (15) issu du laser de base (6,10) entre le laser de base (6,10) d'une part et l'OPOd (8) et le doubleur de fréquence (12) d'autre part.