FR 2752948 A1 19980306 FR 9610999 A 19960905 Acquisition simultanée de coups transmis et de coups émis pour une gamma camera. L'invention concerne une acquisition simultanée de coups transmis et de coups émis pour une gamma caméra. Elle se rapporte, entre autres, aux caméras à scintillation de type ANGER dont le document US-A-3 011 057 décrit le fonctionnement dans ces principes et ses moyens de réalisation. Dans les système d'imagerie nucléaire, il existe deux manières différentes pour obtenir une image. Une première manière de faire consiste à placer une source radioactive face à un détecteur et de placer le corps ou l'objet à étudier entre la source et le détecteur. Le résultat obtenu avec cette première manière est communément appelée par l'homme de métier "image de transmission". L'appellation venant du fait que les rayonnements sont transmis à travers le corps ou l'objet. Une deuxième manière de faire consiste à placer un détecteur face à l'objet ou au corps à étudier. Pour le cas d'un corps humain, on aura pris soin au préalable d'injecter un isotope radioactif au patient avant l'examen. L'image obtenu avec cette deuxième manière est communément appelée "image d'émission", car avec cette manière de procéder, l'image est formée à partir des rayonnements émis par le corps à étudier. En médecine nucléaire, les deux types d'image remplissent deux fonctions différentes. L'image de transmission permet d'avoir une image de l'intérieur du corps qui est fonction de la transparence des différents organes par rapport au rayonnement. Par contre les images d'émission servent à visualiser certains organes qu'il n'est pas possible d'observer par transmission ou à déterminer le fonctionnement d'un organe en fonction de la répartition de l'isotope radioactif. Dans une image d'émission, la répartition de l'isotope dépend de la fixation dudit isotope dans les différents organes, et la fixation dépend du type d'isotope employé et de différentes caractéristiques propres à chaque organe. De ce fait, les rayonnements sont émis potentiellement de tous les points du corps humains. Une partie de ces rayonnements doit donc traverser une partie du corps. L'image d'émission est altérée par la diffusion de photon gamma traversant certaines parties du corps examiné, provocant un flou dans l'image. Une solution à ce problème consiste à corriger l'image d'émission à l'aide d'une image de transmission. Or pour être utilisée dans le but de corriger l'image d'émission, l'image de transmission doit être faite dans les mêmes conditions que l'image d'émission. Les gamma caméras peuvent valider un impact de photon gamma (communément appelé coup) qui se produit sur leurs détecteurs en fonction du niveau d'énergie dudit coup reçu. Une méthode consiste à prendre les images de manière simultanée en utilisant une séparation des coups reçus en fonction des niveaux d'énergie. Un premier isotope radioactif produisant des coups à un premier niveau d'énergie (par exemple du technétium à 140 keV) est injecté à un patient, et l'on place derrière le patient une source homogène qui contient un deuxième isotope radioactif produisant des coups à un deuxième niveau d'énergie (par exemple du gadolinium à 100 keV). Lors de la réception d'un coup sur le détecteur de la gamma caméra, il est possible de détecter s'il s'agit d'une transmission ou d'une émission en fonction de l'énergie reçue. Certains défauts sont présents dans une telle méthode. Les coups produits par les isotopes présentent une certaine dispersion en énergie qui nécessite d'avoir une certaine largeur de fenêtre d'énergie pour déterminer l'appartenance d'un coup à une catégorie d'énergie, en générale cette fenêtre est conçue avec une tolérance de à 20 % sur l'énergie nominale qui peut varier en fonction de l'isotope afin de ne pas à avoir un temps de pose trop long pour le patient. De plus, certains coups se transforment en diffusions COMPTON ayant une énergie inférieure, les coups comptabilisés dans la plus basse énergie enregistrant les photons COMPTON correspondant aux coups du niveau d'énergie le plus élevé. Pour ce qui concerne la précision de l'image de transmission, il est préférable d'utiliser des isotopes le plus proche possible pour ce qui est des niveaux d'énergie des coups émis car le phénomène de transmission dépend entre autre de l'énergie des photons. En résumé, la prise simultanée des deux images a tendance à dégrader la qualité de chacune des images. Des solutions ont été apportées pour tenter de réduire les effets indésirables. Il est possible de prendre les images successivement mais cela augmente la durée de l'examen et le risque de mouvement du patient. Il est également possible d'utiliser une source collimatée de surface inférieure à la taille du détecteur que l'on fait circuler derrière le patient afin d'avoir une image d'émission moins dégradée. L'invention à pour but de diminuer les problèmes d'interférence entre les deux images qui ont été énoncés précédemment et de permettre l'utilisation d'isotopes radioactifs dont les niveaux d'énergie des coups émis sont encore plus proches. Pour cela, l'image de transmission est prise à l'aide d'une fenêtre mobile en translation qui est en parfaite synchronisation avec un bras coulissant portant une source contenant l'isotope radioactif de transmission. Ainsi, l'invention a pour objet un procédé d'acquisition simultanée d'une image de transmission et d'une image d'émission avec une gamma caméra munie d'un détecteur, le détecteur étant face à un patient dans lequel on a injecté un premier isotope radioactif émettant des photons gamma dans une première plage d'énergie, ledit procédé comportant les étapes suivantes: - déplacement d'une source radioactive derrière le patient, ladite source étant composée d'un deuxième isotope émettant des photons gamma dans une deuxième plage d'énergie, - production, lors de la détection d'un impact d'un photon gamma sur le détecteur, des coordonnées de l'impact du photon sur le détecteur et d'une information relative à l'énergie du photon lors de l'impact, caractérisé en ce que: - on compare les coordonnées à une position de la source lors de l'impact afin d'obtenir une information d'appartenance à une zone du détecteur en vis à vis avec la source, et - on traite l'impact comme appartenant à une image de transmission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la deuxième plage d'énergie et si les coordonnées appartiennent à la zone du détecteur en vis à vis avec la source. L'utilisation d'une fenêtre mobile limite ainsi le temps d'exposition des images de transmission et d'émission par rapport aux photons pouvant perturber chacune des images. L'influence des photons gamma d'émission sur l'image de transmission est de ce fait réduite. De plus, on dispose d'une image d'émission pure pour corriger la pollution de l'image de transmission. Puis disposant de deux images pures, il est possible de corriger l'image d'émission à l'aide de l'image de transmission. L'influence des photons de la source sur l'image d'émission est compensée par le fait que la source se déplace rendant l'exposition aux photons gênant plus courte. Il est encore possible de réduire l'influence des photons gamma de transmission sur l'image d'émission en traitant l'impact comme appartenant à une image d'émission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la première plage d'énergie et si les coordonnées n'appartiennent pas à la zone du détecteur en vis à vis avec la source. Néanmoins, si l'on préfère privilégier la rapidité d'acquisition, on traite l'impact comme appartenant à une image d'émission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la première plage d'énergie. Préférentiellement, on utilise une première plage d'énergie ayant une énergie moyenne supérieure à l'énergie moyenne de la deuxième plage d'énergie. En effet si l'image d'émission correspond à une énergie supérieure à l'image de transmission, alors la pollution de l'image d'émission est quasiment nulle. On peut également utiliser des plages d'énergie qui ont une intersection non nulle. L'invention sera mieux comprise et d'autres particularités apparaîtront à la lecture de la description qui va suivre, lue conjointement aux dessins annexés, parmi lesquels: la figure 1 représente une gamma caméra selon l'invention avec un patient, les figures 2 et 3 représentent fonctionnellement une gamma caméra selon l'invention, les figures 4a et 4b représentent différentes plages d'énergie utilisables. Sur la figure 1, on peut voir une gamma caméra 1 qui comporte un bras articulé 2. Le bras articulé 2 supporte d'une part un détecteur 3 et d'autre part une source mobile 4. Un patient 5 faisant l'objet de l'examen est placé entre la source mobile 4 et le détecteur 3, le patient ayant reçu préalablement une premier isotope radioactif en injection. Pour maintenir le patient 5, on a classiquement recours à un lit porte-patient qui n'a pas été représenté afin de ne pas surcharger le dessin. Classiquement, le bras articulé 2 sert à placer un ou plusieurs détecteur(s) 3 dans différentes position de l'espace. Le bras articulé comporte un rail 6 pour permettre à une source mobile 4 de se déplacer. La source mobile 4 peut être constituée d'un tube, transparent aux rayonnements gamma, qui contient un deuxième isotope radioactif différent du premier isotope. Dans notre exemple, la source mobile 4 est un tube d'une longueur légèrement supérieure à la largeur du détecteur 3 et de petit diamètre mais elle pourrait très bien être de n'importe quelle forme géométrique. Certaines conditions sont à respecter sur la source mobile 4. La surface de projection de la source mobile 4 sur le détecteur 3 doit être bien inférieure à la surface utile de ce détecteur 3. De plus, la forme géométrique de la source mobile 4 doit permettre un balayage homogène de la surface du détecteur 3. Le balayage peut être effectué sur une partie de la surface totale si l'image à corriger correspond à une région d'intérêt inférieure à la surface totale du détecteur afin de diminuer la quantité d'isotope à utiliser. La source mobile 4 peut également effectuer des mouvements de translation suivant plusieurs axes si sa forme le nécessite. Il est bon de noter que plus le volume de la source mobile 4 est petit, plus on réduit la quantité de produit radioactif contenu dans la source mobile 4, réduisant ainsi le risque de contamination extérieure et le coût. Le choix d'un tube permet une mise en oeuvre simple aussi bien pour les pièces mécaniques que pour l'électronique de traitement. En effet, mécaniquement, on a une seule translation à réaliser; et électroniquement, on a simplement une bande d'image qui se déplace suivant une seule des coordonnées. Sur la figure 2, le détecteur 3, la source mobile 4 et le patient 5 sont représentés en vue latérale. De plus, cette figure 2 fait apparaître des éléments fonctionnels de la gamma caméra qui constituent l'électronique d'acquisition des images et qui ne sont pas visibles sur la figure 1. Fonctionnellement, le détecteur 3 est composé d'un collimateur qui ne laisse passer que les photons arrivant perpendiculairement au détecteur 3, d'un scintillateur qui transforme l'énergie d'un photon gamma qui a traversé le collimateur en énergie lumineuse, de tubes photomultiplicateurs qui transforme l'énergie lumineuse dégagé par le scintillateur en signaux électriques, et d'un ensemble de matrices qui pondèrent les signaux électriques afin de fournir un bus de signaux pondérés. Pour plus de détail sur un tel détecteur 3, il est possible de se reporter, par exemple, au document EP-A-0 470 909. De plus, d'autres types de détecteurs à semiconducteurs fournissant des signaux numériques non pondérés peuvent être utilisés sans remettre en cause l'invention, il suffit d'adapter les circuits de détection d'impact, décrit ultérieurement, en consequence. Afin de réduire la quantité de rayonnements reçus par le patient, un collimateur 7 est placé sur la source. Ce collimateur n'est pas indispensable, mais il limite les rayonnements produits par la source aux rayonnements utiles pour l'image de transmission, supprimant ainsi le rayonnement inutile nocif au patient. Un tel collimateur 7 est constitué d'une matière opaque aux rayonnements de la source 4 et recouvre entièrement la source 4. Des trous de petits diamètres (diamètre inférieur à la longueur des trous) laissent passer les photons gamma y1 uniquement s'il sont perpendiculaire au détecteur 3. Par la suite, on considère que la source 4 est collimatée. Le rail 6 fournit une information de position de la source 4 sur un bus de localisation 8. Cette information peut être produite soit par un système de capteur qui détecte la position de la source 4, soit par un système qui pilote la position de la source qui contrôle la position de la source de manière indépendante. le bus de localisation 8 peut être constitué par exemple de huit fils, ce qui donne une précision suffisante pour repérer la position de la source. Un circuit de calcul 9 reçoit le bus de signaux pondérés provenant du détecteur 3 pour calculer la position de l'impact d'un photon gamma reçu et l'énergie du photon gamma reçu. Le circuit de calcul 9 fournit une information relative à la position en X sur un premier bus de position 10, une information relative à la position en Y sur un deuxième bus de position 11, une information relative à l'énergie sur un bus d'énergie 12, et une information de coup reçu sur un bus de contrôle 13. Le bus de contrôle 13 est un bus global à tout le système d'acquisition qui sert à gérer la synchronisation des différents éléments qui ont besoin d'être synchronisés entre eux. Un tel circuit de calcul 9 est dévoilé, par exemple, dans le document EP-A-0 470 909 et peut très bien être remplacé par l'un des nombreux circuits équivalent. Pour des raisons de simplicité et de recherche de performance, on utilise de préférence un circuit de calcul 9 qui fonctionne en numérique mais on peut très bien utiliser un circuit analogique. Les deux bus de position 10 et 11 et le bus d'énergie 12 sont constitués par exemple de huit fils chacun afin d'avoir une précision minimum. Un circuit d'acquisition 14 reçoit le bus de localisation 8, les deux bus de position 10 et 11, et le bus d'énergie 12. Ce circuit d'acquisition 14 possède également un bus de communication 15 pour échanger des données avec par exemple un système de correction d'image qui modifie une image d'émission en fonction d'une image de transmission. Ledit circuit d'acquisition 14 permet de différencier les impacts de photons gamma reçus en fonction du niveau d'énergie des photons et de la position de l'impact par rapport à la position de la source 4. Le circuit d'acquisition 14 peut être constitué, par exemple, d'un circuit à microprocesseur comme celui de la figure 3. Si les différents bus 10, 11, 12 et 8 sont remplacés par des signaux de type analogique, il est possible d'utiliser des micro- contrôleurs possédant des entrées analogiques. Sur la figure 3, on peut voir quatre interfaces d'entrée/sortie 16 à 19 recevant chacune un bus d'entrée qui est un des bus parmi le bus de localisation 8, les bus de position 10 et 11, et le bus d'énergie 12. Chacune des interfaces 16 à 19 reçoit également des signaux de synchronisation venant du bus de contrôle 13. Chacune des interfaces 16 à 19 possède également une entrée/sortie de traitement qui est reliée à un bus central 20. Les interfaces 16 à 19 sont identiques entre elles et comporte chacune une mémoire tampon de type FIFO (de l'anglais First-In/First-Out: Premier-Entré/Premier- Sorti). Lorsque les signaux de synchronisation du bus de contrôle 13 indiquent qu'un impact a été détecté et que le bus relié à l'interface supporte des informations valides, alors les informations présentes sur le bus d'entrée sont stockées dans la mémoire tampon. Le bus central 20 correspond au regroupement des différents bus d'un microprocesseur 21. Par ailleurs, le circuit d'acquisition 14 comporte également une mémoire de programme 22, une mémoire d'image d'émission 23, une mémoire d'image de transmission 24, et un port de communication 25. Les trois mémoires 22 à 24 sont connectées au bus central 20, ces trois mémoire 22 à 24 pouvant très bien être physiquement une même mémoire. Le port de communication 25 est relié d'une part au bus central 20 et d'autre part au bus de communication 15. Classiquement, il est possible d'utiliser une interface série de type RS232 comme port de communication 25. L'homme de métier aura tout de suite compris que la figure 3 correspond à une architecture de type micro- ordinateur ou micro-contrôleur. Sur une architecture de ce type tout le fonctionnement dépend du programme qui est présent dans la mémoire de programme 22. A partir du procédé énoncé dans le préambule, plusieurs programmes et algorithmes peuvent être définis. Préférentiellement, on réalise l'algorithme suivant: - lecture dans les interfaces 16 à 19, - si les mémoires tampons sont vides, alors attendre un certain temps et recommencer l'étape présente, sinon continuer le déroulement de l'algorithme, - comparaison du niveau d'énergie du photon lors de l'impact avec les seuils minimum et maximum des plages d'énergie correspondant aux premier et deuxième isotopes radioactifs, - production d'une variable d'écart indiquant la différence en valeur absolue entre l'abscisse X des coordonnées de l'impact du photon sur le détecteur 3 et l'information de localisation de la source 4, - mise à 1 d'une variable booléenne si la variable d'écart est inférieure ou égale à une demi largeur du tube constituant la source 4, et mise à 0 de cette variable booléenne si la variable d'écart est supérieure à une demi largeur du tube constituant la source 4, - Si l'énergie du photon appartient à la plage d'énergie qui correspond au premier isotope et si la variable booléenne est à 0 alors on effectue l'acquisition de l'impact pour l'image d'émission, - Si l'énergie du photon appartient à la plage d'énergie qui correspond au deuxième isotope et si la variable booléenne est à 1 alors on effectue l'acquisition de l'impact pour l'image de transmission, - On effectue à nouveau l'algorithme depuis le début tant que l'acquisition des images n'est pas finie. Bien sûr, pendant le déroulement de l'algorithme, on déplace la source 4 derrière le patient de manière indépendante. Dans une variante, on peut également acquérir deux autres images, l'une correspondant à une image d'émission prise à l'intérieur de la fenêtre de transmission et l'autre correspondant à une image de transmission prise hors de la fenêtre de transmission. Ces images peuvent servir à corriger l'image de transmission prise dans la fenêtre de transmission et qui est "polluée" par l'isotope d'émission ou à apporter une correction supplémentaire directement à l'image d'émission prise hors fenêtre de transmission. En fait une seule de ces images est utile et elle dépend du choix d'isotope qui a été fait. La variable booléenne de l'algorithme revient à comparer les coordonnées à une position de la source 4 lors de l'impact afin d'obtenir une donnée binaire d'appartenance à une zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Dans notre exemple, la comparaison avec l'abscisse suffit car nous avons choisi un tube d'une longueur qui couvre toute la largeur du détecteur 3. De ce fait, la comparaison des coordonnées s'effectue avec une seule des coordonnées, et la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4 correspond à une bande du détecteur 3 faisant toute la largeur et qui se déplace sur toute la longueur. Bien évidemment l'ordonnée peut être substituée à l'abscisse suivant la position du tube par rapport au détecteur 3. De plus si nous avions une autre forme pour la source 4 (rectangle ou cercle de taille inférieure au détecteur 3, ou autre) il faudrait prendre en compte les deux coordonnées pour détecter l'appartenance d'une zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Comme il a été indiqué précédemment, le balayage peut concerner une partie seulement de la surface du détecteur. I1 est possible d'avoir recours à une mémoire de masque, communément appelé bitmap, pour vérifier l'appartenance des coordonnées de l'impact à la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Un masque correspondant à la forme de la source se déplace dans une mémoire de masque en fonction de l'information de localisation (ceci étant particulièrement intéressant lorsque la source n'est pas un tube). La mémoire du masque est constituée de bit soit à O soit à 1 suivant que le bit appartiennent à l'image ou pas. Lors d'un impact, il suffit de consulter la mémoire de masque à l'aide des coordonnées de l'impact. Suivant le bit lu (O ou 1) on sait s'il s'agit de la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Avec l'algorithme, on traite l'impact comme appartenant à une image d'émission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la première plage d'énergie et si les coordonnées n'appartiennent pas à la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4, ou on traite l'impact comme appartenant à une image de transmission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la deuxième plage d'énergie et si les coordonnées appartiennent à la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Si l'on se réfère aux figure 4a et 4b, on observe des schémas représentant en abscisse l'abscisse X du point d'impact du photon sur le détecteur 3, et en ordonnée l'énergie du photon lors de l'impact. Sur chacun des dessins, nous avons représenté en abscisse l'information de localisation Loc à partir de laquelle, de chaque coté, à une distance correspondant à la largeur du tube, il a été tracé des traits verticaux définissant la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Sur l'ordonnée sont placées les plages d'énergie Pi et P2 qui correspondent respectivement à la première plage d'énergie et à la deuxième plage d'énergie dans notre exemple (on peut très bien les intervertir). Ces plages d'énergie Pl et P2 sont distinctes sur la figure 4a et se chevauchent sur la figure 4b. Sur la figure 4a, on pourrait croire que, les deux plages d'énergie étant distinctes, une différentiation basée uniquement sur l'énergie, comme dans l'art antérieur, suffit. Cependant, si l'on prend par exemple un isotope au technétium comme premier isotope et un isotope au Gadolinium comme deuxième isotope, les plages d'énergie P1 et P2 seront centrées respectivement sur 140 keV et keV et des plages à + 10 % on est bien dans le cas de la figure 4a mais on a le problème suivant: il existe un certain nombre de photons gamma qui se transforment en diffusion COMPTON ayant un niveau d'énergie inférieur d'environ 30 keV, les photons COMPTON issu de photons ayant à l'origine un niveau d'énergie qui est compris dans la plage d'énergie de plus haute énergie se retrouve dans la plage d'énergie de plus basse énergie. L'utilisation de l'invention supprime les effets de pollution de l'image d'émission par les photons qui sont destinés à l'image de transmission et diminue très fortement les effets de pollution de l'image de transmission par l'image d'émission d'un rapport de l'ordre de grandeur du rapport des surfaces du détecteur 3 et de la zone du détecteur 3 en vis à vis de la source 4. Cela permet de pouvoir considérer des plages d'énergie plus grande ou d'utiliser des isotopes de niveau d'énergie plus proche (d'o une amélioration de la correction d'image), les plages d'énergie ayant une intersection non nulle. Néanmoins, le procédé tel que décrit ralentit un peu l'acquisition de l'image d'émission. Cela est du au fait que l'on ne tient pas compte des impacts se trouvant dans la première plage lorsque leurs coordonnées correspondent à la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Or dans certaines conditions telles que des plages espacées et/ou une première plage d'énergie ayant un niveau d'énergie moyen supérieur au niveau d'énergie moyen de la deuxième plage d'énergie, les perturbations de l'image d'émission sont négligeables, il n'est donc pas nécessaire de les corriger. Par contre les perturbations de l'image de transmission restent toujours présentes et importantes et doivent toujours être corrigées. On rajoute donc dans l'algorithme une étape o l'on traite l'impact sur le détecteur 3 comme appartenant à une image d'émission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la première plage d'énergie et si les coordonnées appartiennent à la zone du détecteur 3 en vis à vis avec la source 4. Ou alors, ce qui revient au même, il est possible de remplacer l'étape: si l'énergie du photon appartient à la plage d'énergie qui correspond au premier isotope et si la variable booléenne est à 0 alors on effectue l'acquisition de l'impact pour l'image d'émission, par l'étape: - si l'énergie du photon appartient à la plage d'énergie qui correspond au premier isotope on effectue l'acquisition de l'impact pour l'image d'émission, qui ne tient plus compte de la position de la source 4 dans le cas o l'énergie du photon gamma appartient à la première plage d'énergie. Comme l'homme de métier peut l'avoir compris, on préférera que l'énergie moyenne de la première plage d'énergie soit supérieure à l'énergie moyenne de la deuxième plage d'énergie. De nombreuses modifications peuvent être apportée tout en gardant l'esprit de l'invention. Ainsi différents procédé de détection et de traitement des impacts de photon sur le détecteur peuvent être utiliser. Egalement, différents procédés sont utilisables pour l'acquisition d'une image à partir des coordonnées de l'impact d'un photon lorsque l'impact est déclaré valide. De plus, tous les isotopes disponibles sont utilisables. REVENDICATIONS 1. Procédé d'acquisition simultanée d'une image de transmission et d'une image d'émission avec une gamma caméra munie d'un détecteur (3), le détecteur (3) étant face à un patient (5) dans lequel on a injecté un premier isotope radioactif émettant des photons gamma (y2) dans une première plage d'énergie (Pl), ledit procédé comportant les étapes suivantes: - déplacement d'une source (4) radioactive derrière le patient (5), ladite source (4) étant composée d'un deuxième isotope émettant des photons gamma (yl) dans une deuxième plage d'énergie (P2), - production, lors de la détection d'un impact d'un photon gamma sur le détecteur (3), des coordonnées de l'impact du photon sur le détecteur et d'une information relative à l'énergie du photon lors de l'impact, caractérisé en ce que: - on compare les coordonnées à une position (Loc) de la source (4) lors de l'impact afin d'obtenir une information d'appartenance à une zone du détecteur (3) en vis à vis avec la source (4), et - on traite l'impact comme appartenant à une image de transmission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la deuxième plage d'énergie (P2) et si les coordonnées appartiennent à la zone du détecteur (3) en vis à vis avec la source (4). 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'on traite l'impact comme appartenant à une image d'émission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la première plage d'énergie (Pl) et si les coordonnées n'appartiennent pas à la zone du détecteur (3) en vis à vis avec la source (4). 3. Procédé selon l'une des revendications 1 ou 2, caractérisé en ce que l'on traite l'impact comme appartenant à une image d'émission si l'énergie du photon lors de l'impact appartient à la première plage d'énergie (Pi). 4. Procédé selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que la comparaison des coordonnées s'effectue avec une seule des coordonnées et en ce que la zone correspond à une bande du détecteur. 5. Procédé selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que l'énergie moyenne de la première plage d'énergie (Pi) est supérieure à l'énergie moyenne de la deuxième plage d'énergie (P2). 6. Procédé selon l'une des revendications 1 à 5, caractérisé en ce que les plages d'énergie (Pl et P2) ont une intersection non nulle. 7. Procédé selon l'une des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que la source (4) est collimatée.