FR 2674046 A1 19920918 FR 9102911 A 19910311 PROCEDE D'OBTENTION DES CONFORMATIONS TRIDIMENSION- NELLES D'UNE MACROMOLECULE A L'EQUILIBRE THERMO- DYNAMIQUE A PARTIR DE SA STRUCTURE CHIMIQUE. DESCRIPTION L'invention se rapporte à un procédé d'obtention des conformations spatiales d'une macromolécule, à une température donnée, à partir de sa structure chimique Elle s'applique dans les domaines de l'industrie chimique, biologique et pharmacologique et du génie génétique. Le procédé de l'invention peut s'appliquer à toute molécule organique ou minérale et plus spécialement à toute macromolécule comportant au moins 12 atomes comme par exemple les protéines (hormones, anticorps, enzymes), les polypeptides, les acides nucléiques (ARN, ADN), les polymères. Les macromolécules que l'on rencontre en chimie, pharmacie et biologie (en particulier les protéines) sont formées d'une chaîne principale sur laquelle se greffent des chaînes latérales. On peut ainsi représenter la structure générale (I) d'une telle macromolécule par une chaîne principale et des résidus notés R 1, R, H H O H O H l I Il I Il 1 (I) H N C C N C C N C COO 1 I I I Il H R H R H R 3 1 23 Les résidus R 1, R (chaînes Latérales) I 2 peuvent être choisis parmi 20 acides aminés dont certains sont représentés ci- après: CH SH -CH -CH -CH -C H 2 IXCHI 3 2 H 65 Cystéine | (CH alanine phénylalanine -N-' 23 Prodine Les liaisons en traits pleins entre espèces chimiques représentent les liaisons covalentes Ces liaisons ne sont pas rigides mais assimilées à des "ressorts" de forte raideur dans l'échelle d'unités adéquates. Dans la suite de la description, on utilisera le terme générique de macromolécules pour désigner l'ensemble des hétéropolymères, acides nucléiques, polypeptides ou toute autre molécule chimique. Un des problèmes majeurs de l'étude des macromolécules est de prédire leurs conformations spatiales de basse énergie; par conformations il faut comprendre la position spatiale des N atomes constituant la macromolécule L'ensemble de ces 3 N coordonnées décrit l'espace de phases du système, c'est-à-dire l'espace des degrés de liberté dynamiques. (Ces conformations de basse énergie peuvent être comparées aux structures présentes dans le cristal de La protéine considérée à condition de savoir la cristalliser -, aux résultats issus de la Résonance Magnétique Nuc Léaire (R M N) etc). L'enjeu biologique de la détermination de ces structures de basse énergie est considérable, puisque la fonction biologique de ces macromolécules est très intimement liée à ces structures. La complexité de ce problème à grand nombre de variables (dès que le nombre d'atomes constituant N de la macromolécule est grand plusieurs milliers d'atomes -) est accrue par le fait que le milieu ambiant usuel de ces protéines est constitué d'eau. Tous les procédés d'obtention des conformères de basse énergie d'une macromolécule existants (y compris celui objet de l'invention) supposent qu'il existe une énergie d'interaction phénoménologique E qui dépend d'une part des positions des atomes de la macromolécule (c'est-à-dire de sa géométrie) et d'autre part de paramètres fixés qui peuvent être déd-uits de l'expérience ou de certaines banques de données Dans ces procédés, on se place essentiellement dans le vide o la constante diélectrique vaut l'unité Toutefois, la généralisation à un milieu ambiant aqueux pourra être faite. Dans tous les procédés connus, et y compris dans celui de l'invention, on cherche à atteindre les configurations de basse énergie d'une macromolécule à l'équilibre thermodynamique; on considère donc un système couplé à un thermostat permettant de définir une température T Tous ces procédés se composent de deux étapes: A) Une étape d'échantillonnage de l'espace des phases du système, et B) Une étape de minimisation de l'énergie des configurations obtenues. L'étape B consiste à rechercher localement un minimum de l'énergie par petites variations des positions des atomes L'étape A est au contraire cruciale pour atteindre le minimum absolu et c'est dans celle-ci que le phénomène de frustration existe et peut conduire à l'obtention d'états métastables qui sont des minima locaux de l'énergie E et non pas le minimum absolu. Ceci est représenté sur la figure annexée illustrant les variations de l'énergie E de la molécule en fonction des coordonnées des atomes de la molécule. Dans la figure annexée, le minimum recherché est en M, toutefois, la minimisation (étape B) à partir d'une configuration de coordonnées qui serait initialement en 1, 2 ou 3 conduirait à I, J ou K Par contre, une minimisation à partir de 4 ou 5 pourrait aboutir en M En effet, le processus de minimisation permet éventuellement le franchissement de petites barrières en énergie comme par exemple 5 convergeant vers le point M, mais ne permet pas le franchissement de grandes barrières, comme de I vers M. A l'issue de l'étape A, les configurations obtenues doivent être convenablement réparties "au- dessus du paysage en énergie" Aussi, dans le cas de La figure, il faut qu'il existe des configurations de coordonnées de type 4 ou 5. Les procédés connus d'obtention des conformères d'une macromolécule utilisent soit une technique de dynamique moléculaire, soit une technique de Monte Carlo ou soit une technique de recuit simulé, pour échantillonner l'espace des phases du système. Dans la technique de dynamique moléculaire pour l'échantillonnage des phases: i) on part d'une configuration initiale de la macromo Lécule (par exemple choisie au hasard), ii) on essaie d'atteindre l'équilibre thermodynamique à température T, en injectant de l'énergie au système en alternance avec une évolution suivant les lois de la dynamique classique Cette température T n'est pas nécessairement physique, e Lle sert à échantillonner, iii) on Laisse le système évoluer, à l'équilibre thermodynamique, suivant Les lois de la dynamique classique, soit: _= d JE mi ri = m si ri est le vecteur position de l'atome i (noté de 1 à N), mi sa masse et E L'énergie du système Cette évolution continue alors pendant un temps donné (typiquement 100 ps). Il existe une variante de ce procédé basée sur L'équation de Langevin o l'énergie injectée (étape ii) l'est sous forme d'une force de frottement aléatoire L'inconvénient essentiel de la dynamique moléculaire est que le système conserve souvent la mémoire de la configuration initiale (étape i) en particulier dans les cas o le profil en énergie de l'espace des phases possède de hautes barrières séparant pratiquement celui-ci en régions indépendantes. Ainsi, si l'étape (ii) n'est pas achevée (équilibre non atteint) ou si l'étape (iii) n'est pas assez longue alors le processus de minimisation qui suit L'échantillonnage va aboutir à de faux minima. Dans les techniques de Monte Carlo traditionnelles, on considère encore Les macromo Lécules complètes A partir d'une conformation définie par les positions spatiales des N atomes de la molécule, on bouge L'atome i choisi de manière aléatoire ou séquentielle d'une quantité dr> Ce mouvement s'accompagne d'une variation d'énergie JE de l'énergie E de la macromolécule. si AE 0,Le mouvement de l'atome i est - 1 accepté avec la probabilité p=exp(p E) o p =k T, k étant la constante de Boltzmann et T La température (non nécessairement physique) à laquelle on veut échantillonner le système; puis on choisit un autre atome j que l'on bouge de rj. Le balayage de la macromolécule peut être aléatoire ou séquentiel; il est clair que le choix de la température T est primordial: si T est petit, alors seules peuvent être franchies les barrières d'énergie d'ordre AE le procédé n'est pas efficace. Dans le cas des protéines, les énergies covalentes sont très couteuses en énergie et vont donc interdire les déplacements entraînant une variation des longueurs des liaisons covalentes trop importante (il en est de même pour les angles de valence). Dans la technique de recuit simulé, on essaie d'éviter de tomber dans les minima locaux Elle peut être décrite comme suit: i ') à l'aide d'une méthode de Monte Carlo traditionnelle, telle que décrite ci-dessus, on évolue autour d'un minimum local A, ii') on réchauffe le système d'une quantité AT, ce qui permet d'échantillonner une plus grande portion de l'espace des phases On peut donc franchir des barrières d'énergie k(T+AT). iii') on refroidit lentement le système jusqu'à la température initiale T, c'est-à-dire tout en restant à l'équilibre thermodynamique. Si le recuit simulé est efficace, il permet de trouver le minimum absolu en partant du minimum relatif A. Cette méthode a été appliquée aux protéines dans le cas o: l'énergie E de la protéine est une énergie d'interaction atome-atome, L'énergie E de La protéine est une énergie d'interaction résidu-résidu obtenue à L'aide de banques de données sur Les protéines et qui condense toute L'information sur les interactions atome-atome entre deux résidus distincts Cette énergie d'interaction phénoménologique peut, d'une certaine manière, contenir L'effet de l'eau. Tous Les procédés connus présentent L'inconvénient d'être beaucoup trop Longs En effet, il faut environ 7 heures à ces procédés pour déterminer les conformères d'une molécule comportant 5 acides aminés Par ailleurs, ces procédés conduisent souvent à L'obtention de minima Locaux d'énergie et non au minimum absolu. La présente invention a justement pour objet un procédé d'obtention des conformations tridimensionne L Les d'une macromolécule à l'équilibre thermodynamique à partir de sa structure chimique permettant de remédier à ces inconvénients En particulier, L'invention permet La détermination des conformères de plus basse énergie d'une molécule de 5 acides aminés en moins de 10 minutes avec Les mêmes moyens de traitement et de mémorisation que dans L'art antérieur De plus, L'invention permet d'obtenir un système de conformations spatiales d'une molécu Le p Lus proche de La réa Lité que ceux des procédés connus. En particulier, Le problème de franchissement de barrières en énergie (voir figure) est notoirement p Lus important pour Les procédés traditionnels que pour le procédé de L'invention car ils traitent, dans leur étape A, La molécule dans son ensemble avec ses N atomes (c'est-à-dire avec ses 3 N degrés de Liberté). La barrière en énergie (comme ce L Le séparant 1 de 5 dans La figure) doit donc être franchie par les 3 N atomes et le piégeage selon l'art antérieur dans des minima locaux est donc relativement facile. L'invention permet plus spécialement de déterminer la forme repliée des protéines selon un minimum d'énergie à une température donnée. La différence essentielle entre les procédés connus et le procédé de l'invention concerne la phase A d'échantillonnage de l'espace des phases de la molécule à température donnée T Le résultat final obtenu à l'issue de cette phase A est que l'ensemble des configurations spatiales de La macromolécule est "boltzmannien'", c'est-à-dire qu'il satisfait à la statistique de Boltzmann, et que l'on peut ensuite minimiser ce résultat dans La phase B. La plupart des procédés connus essayent d'obtenir un ensemble de configurations spatiales "boltzmannien" On rappelle qu'un ensemble de configurations spatiales "boltzmannien" est un ensemble de configurations spatiales o chacune d'entre elles apparaît un nombre de fois égal à son poids de -1 Boltzmann 1/Z(exp-PE) o =k T avec k la constante de Boltzmann, T la température d'observation et Z un facteur de normalisation (dénommé fonction de partition). A titre d'exemple: soit un système pouvant prendre t configurations avec t variant de 1 à P et la configuration t ayant l'énergie Et; si on considère alors un ensemble de M configurations de ce système, il est "boltzmannien" si la configuration apparaît Mt fois avec: Mexp ( P Et) Mt = T exp(-P Eu) u Z vaut donc Eexp(-P Eu). Il Dans le procédé de l'invention, on utilise une nouvelle méthode numérique de type Monte Carlo pour étudier les conformations de basse énergie d'une macromolécule biologique (protéines, acides nucléiques, hétéropolymères) à l'équilibre thermodynamique Dans ce procédé, les paramètres d'entrée qui doivent être traités sont, d'une part la structure chimique de la molécule, la température d'observation et d'autre part les énergies d'interaction mettant en jeu les différents atomes de la molécule Ces énergies d'interaction sont d'origine phénoménologique et sont déduites, en principe, de faits expérimentaux ou de bases de données existantes. De façon plus précise, l'invention concerne un procédé d'obtention des conformations tridimensionnelles d'énergies les plus basses d'une molécule à l'équilibre thermodynamique, à partir de la structure chimique de cette molécule consistant à: I) entrer la structure chimique dans des moyens de traitement et de mémorisation, II) entrer des énergies d'interaction mettant en jeu les différents atomes de la molécule dans lesdits moyens, III) entrer dans lesdits moyens la température à laquelle on veut obtenir lesdites conformations, IV) réaliser avec lesdits moyens un ensemble statistique de Boltzmann de configurations de coordonnées des atomes de la molécule en faisant croître une population de chaînes d'atomes, atome par atome ou groupe d'atomes par groupe d'atomes, en calculant l'énergie partielle des chaînes à chaque ajout d'un atome ou d'un groupe d'atomes, en calculant le poids de Boltzmann relatif de chacune des configurations résultant de La croissance, en répliquant ou en supprimant chacune des configurations résultant de la croissance proportionnellement au poids de Boltzmann calculé, V) minimiser l'énergie de configurations dudit ensemble, judicieusement choisies, et VI) mémoriser les configurations de coordonnées obtenues en V) constituant les conformations tridimensionnelles d'énergies les plus basses de ladite molécule. Dans l'étape IV, un ensemble de configurations spatiales de coordonnées est engendré de sorte que chacune d'entre elles apparait un nombre de fois égal à son poids de Boltzmann à la température T. Le poids de Boltzmann d'une configuration est égal à 1/Z(exp-p E) o E est l'énergie de la molécule, Z est un -1 facteur de normalisation et p =k T avec k la constante de Boltzmann et T la température d'observation Plus l'énergie de la configuration formée est basse, plus sa probabilité d'exister est grande. Cet ensemble de configurations, dit "boltzmannien", est obtenu par la croissance, atome par atome ou groupe d'atomes par groupe d'atomes, des différentes configurations. A la suite de chaque étape de la croissance (c'est-à-dire chaque fois que l'on rajoute un atome ou un groupe d'atomes), la molécule partielle ainsi construite est répliquée (reproduite plusieurs fois) ou détruite de manière à favoriser, dans l'ensemble restant, Les molécules de plus basse énergie. Les méthodes de type Monte Carlo usuelles traitent directement la molécule dans son intégralité; il n'y a donc pas de processus de croissance comme dans le procédé de l'invention. L'étape V est une étape de minimisation de l'énergie de chaque configuration de cet ensemble "boltzmannien" ou de certaines de ces configurations; il est possible de la réaliser avec des techniques déjà existantes telles que les techniques de gradient ou de gradients conjugués bien connues de L'homme de l'art. De préférence, la minimisation n'est effectuée que sur certaines configurations Pour ce faire, on réalise des tracés de Ramachandran des configurations de l'ensemble statistique puis on choisit une configuration dans chacun desdits tracés et on minimise l'énergie des configurations ainsi choisies. Une manière alternative de décrire le procédé de l'invention est qu'il aboutit à un échantillonnage de l'espace des phases pour les degrés de liberté de la mo Lécule. La forme de l'énergie E que l'on adopte dans le procédé de l'invention est une énergie entre les divers atomes de la molécule qui portent les variables dynamiques du problème La forme explicite de E peut être, dans les Limites précédentes (vide ou eau), quelconque; cependant, par référence à la littérature abondante existant déjà sur le sujet, on considère une énergie E qui peut schématiquement s'écrire E = EG + EC + ELJ o: 1 ) EG est une énergie dite géométrique qui dépend des longueurs des liaisons, des angles de valence, des angles de torsions; elle agit entre des atomes qui ne sont séparés que par une, deux ou trois liaisons covalentes; elle est ainsi d'assez courte portée. 1-1 Les liaisons covalentes. L'énergie d'interaction associée aux liaisons ( 1) 2 covalentes est de type harmonique EG =Kb(rb-r b) o b désigne la somme sur Les Liaisons covalentes, Kb est b une constante de raideur, r b est la longueur de la Liaison "au repos"; les constantes Kb peuvent être déduites de L'analyse de spectres de vibrations infrarouges; b est par exemple représenté par les est donc un doublet de chiffre (b= 13 pour la liaison entre l'atome numéro 1 et l'atome numéro 3). 1-2 Les angles de valence. L'énergie d'interaction associée aux angles de valence est aussi traitée de manière harmonique, ( 2) 2 ainsi: EG =J Kc(ec-eoc), o 7 désigne la somme sur c c les angles de valences, Kc est une constante de raideur, e O c est la valeur de L'angle de valence au repos c est par exemple représenté par un triplet de chiffre dont l'élément central est le sommet de l'angle de valence (exemple c= 213, c= 657). 1-3 Les angles dièdres. Dans la formulation du problème, les angles de torsion s'introduisent naturellement; ils sont essentiels dans la recherche des conformations de basse énergie de la molécule On distingue à ce propos les angles de torsion (ou angles dièdres) propres et les angles de torsion (ou angles dièdres) impropres La définition de ces angles dièdres est liée à des angles entre plans; elle fait intervenir 4 atomes. Par exemple, le dièdre propre 1234 est l'angle entre les plans ( 123) et ( 234). L'énergie d'interaction associée aux angles dièdres propres est la suivante: ( 3) EG 3)=E Kd( 1 +cos(nd $d-cd)), o Kd est une constante de d raideur, nd traduit la symétrie discrète associée à l'angle dièdre (nd vaut 1, 2 ou 3), dd est une phase valant soit 0, soit Tr en radian, *d est l'angle des deux plans définis par les 4 atomes du dièdre En effet, d est par exemple un quadruplet de chiffres (exemple 3157). Dans le cas des angles dièdres impropres, la valeur de l'énergie d'interaction (de type harmonique) ( 4) 2 - est la suivante: EG =E Ke(ve-v Oe), o Ke est une e e constante de raideur, v e la valeur à l'équilibre de l'angle dièdre impropre et ve sa valeur courante; e est défini par les données des numéros attribués aux 4 atomes composant le dièdre impropre; e est un quadruplet de chiffres. On remarque que selon les expressions de l'énergie d'interaction utilisée, les angles dièdres propres {d} et impropres {e' varient Par exemple, certaines expressions prennent en compte tous les angles dièdres propres et impropres possibles (c'est-à- dire tous Les ensembles de 4 atomes liés entre eux par des liaisons covalentes). Au total, l'énergie géométrique EG présente dans l'énergie d'interaction totale E de La molécule s'écrit: ( 1) ( 2) ( 3) ( 4) EG = EG( 1 + EG( 2 + EG( 3 + EG( 4) =E Kb(rb-rcb) + Kc( 6 c-e Oc) + 4 Kd( 1 +cos(nd 4 d-4 àd))+ b 2 c d îKe(ve-v Oe). e Les divers paramètres (Kb, Kc, Kd, Ke, r b, 6, nd, cd, v e) sont déduits (en principe) de l'expérience et sont répertoriés dans des banques de données On rappelle que EG contient des interactions à deux, trois et quatres atomes. 2 ) EC est l'énergie coulombienne effective, dépendant de charges phénoménologiques attribuées à chaque atome de la molécule; l'existence de charges phénoménologiques pouvant, entre autres, être non entières, peut être trouvée dans le concept de délocalisation de la mécanique quantique. L'interaction d'origine coulombienne entre deux atomes i et j s'écrit sous La forme; EC = Z (qiqj/4 Treoer)(Cij/rij), o er est la i l'apparition de La quantification dans les solutions. Ainsi, on prend Cij= O pour des atomes trop proches dans la structure chimique (par exemple si i et j sont reliés entre eux par un angle de valence ou une liaison covalente); ce choix traduit le fait que l'interaction de Coulomb est déjà prise en compte dans l'énergie géométrique Par exemple, on prend Cij=O si les atomes i et j sont séparés par une ou deux liaisons de valence, Cij= 1/2 si les atomes i et j sont séparés par trois liaisons de valence, Cij=l si les atomes i et j sont séparés par quatre (ou plus) liaisons de valence. Les charges qi sont elles aussi effectives et ne sont donc pas a priori un multiple entier de la charge électrique de l'électron Par exemple, pour un atome de carbone lié à 3 hydrogènes et à un carbone, la charge effective ve est de -0,17 charge unité. 3 ) ELJ est une énergie effective de Lennard-Jones, comprenant un coeur dur répulsif à courte distance traduisant la non-pénétrabilité des atomes; c'est une interaction attractive de type Van der Waals à grande distance La présence du coeur dur (ou rayon de Van der Waals) interdit l'effondrement de tout ou partie de la molécule sur elle-même; dans ELJ peuvent aussi apparaître les énergies des liaisons hydrogène. L'énergie effective de Lennard- Jones entre deux atomes i et j est prise sous la forme: aij bij ELJ =) dij 12 6 i o rij=lri-rjj est la distance entre les atomes i et j. Les coefficients de Lennard-Jones aij et bij sont déterminés de manière empirique, par exemple en imposant la position et la valeur du minimum de la 12 6 fonction (aij/r)-(bij/r) Les dij sont choisis de manière analogue au Cij dans l'interaction coulombienne; en particulier les dij sont nuls si les atomes i et j sont trop proches dans la structure chimique; par exemple dij vaut O si i et j sont séparés par une ou deux liaisons covalentes, si non dij vaut 1. L'énergie d'interaction de Lennard-Jones est fondamentale en particulier à courte distance car elle traduit l'impénétrabilité des atomes; les problèmes d'encombrement stérique dans la molécule sont en effet primordiaux. L'énergie effective de Lennard-Jones peut par ailleurs contenir un terme de la forme: 12) 10 (aijlrii 12)-(bij/ri 10) simulant l'existence de Liaisons hydrogène. Pour conclure, la forme de l'énergie d'interaction utilisée ici est justifiée de manière phénoménologique, mais toute autre expression serait susceptible d'être utilisée de façon analogue dans le procédé de l'invention. La forme de l'énergie d'interaction E permet de comprendre pourquoi le problème de la minimisation de cette énergie est un problème difficile En effet, certains termes de a, b et c sont incompatibles entre eux, c'est-à-dire qu'ils ne peuvent pas être minimisés simultanément; c'est le phénomène de frustration. Cette incompatibilité engendre une structure de l'espace des phases qui peut être très complexe et posséder de nombreux minima locaux Cette complexité croit très vite avec le nombre N d'atomes de la molécule (exponentiellement avec N), d'o l'intérêt du procédé de l'invention. Les différentes phases du procédé de l'invention permettant l'échantillonnage de la molécule à une température déterminée T sont les suivantes: a) on choisit d'abord une numérotation de 1 à N des atomes de la molécule, de manière cohérente Il existe de nombreux choix de numérotation, la seule limite imposée à cette flexibilité est l'obligation que, si les atomes 1 à i ont été choisis, alors l'atome i+ 1 doit avoir une liaison covalente avec l'un au moins des i atomes précédents. b) on considère alors un nombre M de configurations spatiales initiales, c'est-à-dire formées d'un seul et unique atome; pour des facilités numériques cet atome peut être choisi en bout de chaîne mais ce n'est pas nécessaire. c) on effectue alors la croissance des chaînes d'atomes, atome par atome ou groupe d'atomes par groupe d'atomes Ce processus de croissance consiste à ajouter l'atome i+ 1 de la numérotation définie en a) à la molécule partielle formée par les i premiers atomes Le choix de la position du nouvel atome i+ 1 associé à la chaine peut être fait de multiples façons, soit de manière connue, par une distribution uniforme dans les variables adéquates ou par une distribution gaussienne à l'aide de la technique de Box Muller, soit, selon l'invention, par introduction d'un champ "fantôme", etc. d) il est alors possible de calculer l'accroissement de l'énergie de la molécule partielle due à L'ajout de ce nouvel atome ou groupe d'atomes. e) la valeur de l'accroissement en énergie calculée en d) permet de répliquer (reproduire de façon identique) ou de détruire la configuration partielle de coordonnées ainsi considérée Ce processus a pour objet de favoriser les configurations de coordonnées o l'accroissement en énergie est négatif (c'est-à-dire des configurations de basse énergie) aux dépens de celles o l'accroissement en énergie est positif (configuration d'énergie élevée) Il faut noter que toute configuration défavorable pour un atome peut se retrouver favorable quelques atomes plus loin. Ce procédé permet d'échantillonner simultanément des minima du profil en énergie de la molécule même si ceux-ci sont séparés par des barrières en énergie très élevées Si le nombre de configurations total est trop faible, l'échantillonnage est biaisé puisque le minimum absolu peut ne pas être représenté. f) un des points importants du procédé de l'invention, à part le point e) qui décrit la procédure de réplication-destruction, est la procédure qui permet de garder Le nombre de configurations à un atome i donné sensiblement constant En effet, si aucune précaution n'est prise, ce nombre peut devenir nul ou très rapidement dépasser les limites de capacité mémorisation de toute machine de traitement et mémorisation. de de Cette procédure fait intervenir un facteur d'échelle gi à chaque ajout d'un atome ou groupe d'atomes. g) Une fois les phases a) à f) accomplies, L'ensemble des configurations de coordonnées obtenues de l-a molécule décrit est un ensemble "bo Ltzmannien". L'étape V, correspondant à l'échantillonnage du système, est donc achevée. Le procédé de l'invention présente, en plus des avantages ci- dessus, l'avantage d'obtenir directement l'entropie qui est une quantité statistique, contrairement aux autres procédés connus d'échantittllonnage utilisant une méthode de Monte Carlo. La description se réfère à l'unique figure annexée, déjà décrite, donnant l'énergie de la molécule en fonction des coordonnées des atomes. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention ressortiront mieux de la description qui va suivre, donnée à titre illustratif et non limitatif. Apres un exposé général de la théorie mathématique utilisée dans le procédé de l'invention, on développera Les points originaux de ce procédé sur un exemple précis, simple mais tout à fait générique: celui de l'alanine dipeptide. Considérons une molécule de N atomes pour lesquels on a choisi un ordre (assez largement arbitraire) de numérotation. A cette molécule est associée une énergie d'interaction E(r,,r N) qui dépend de la position ri des N atomes, avec 1 On peut définir, pour l'atome i, L'énergie d'interaction Ei (ri,, ri) qui est la partie de l'énergie d'interaction E qui ne contient aucun atome (i+ 1,,N) On peut la considérer comme une énergie d'interaction partielle sur les i premiers atomes On prend E 1 = 0 par convention et on vérifie que EN=E. L'énergie d'interaction a été précisée précédemment et le sera davantage dans l'exemple de l'alanine dipeptide. Pour échantillonner le système statistique (étape IV), il faut réussir à produire une population MN de molécules (complète avec N atomes) o la configuration de coordonnées (ri,, r N) est présente un nombre de fois proportionnel à exp E(ri,,r N. On commence tout d'abord par une population M 1 de molécules partielles composées de l'atome 1. L'invariance par translation du système nous incite à fixer l'atome 1, par exemple à l'origine des coordonnées; cependant, ce point est secondaire pour la démonstration. On ajoute alors le deuxième atome L'énergie associée au premier atome était E 1 (r 1) qui est nulle et le choix de l'atome 1 fixé à l'origine est bien compatible avec ce fait. L'énergie associée aux deux premiers atomes est E 2 (r?,r 2); l'accroissement en énergie est donc - -, - égal à E 2 (rl,r 2)-E 1 (rl) que l'on peut noter AE 2 (r 1,r 2). On tire la position de l'atome 2 avec une loi de probabilité expp V 2 (r 1,r 2)) Le tirage de l'atome 2 n'est pas nécessairement uniforme; en effet, les atomes 1 et 2 étant liés de manière covalente et leur énergie d'interaction d'origine covalente étant décrite par une énergie quadratique très piquée à son minimum, il est préférable de choisir r 2, de sorte que r 2-r 1 soit distribué de manière gaussienne autour du minimum. On considère alors la quantité proportionnelle au poids de Bo Ltzmann, notée _, -) -, _,, _ W 2 (r 2 |r 1)=exp(-P(t E 2 (r 1,r 2)-V 2 (r 1,r 2))) et on réplique la configuration définie par les positions (rl,r 2) avec le poids W 2 (r 2 irl) V 2 est une fonction qui permet de tirer r 2 avec une distribution de probabilité correctement biaisée. De manière explicite, on calcule la partie entière de W 2 (r 2 Ir 1)=i W et r W=W 2-i W le reste. Si i W est plus grand que 1, on réplique La configuration (rl,r 2) i W fois (c'est-à-dire que dans l'ensemble des configurations à 2 atomes, elle apparait i W fois), ensuite on tire un nombre r au hasard entre O et 1 de manière uniforme, par exemple à l'aide d'un générateur de nombres aléatoires présents dans l'unité de traitement et de mémorisation. Si r statistique), si r W Si W 2 est plus petit que 1, alors on tire un nombre r au hasard entre O et 1 de manière uniforme Si r (rl,r 2) disparaît de l'ensemble: elle est détruite. Si on calcule la distribution à laquelle obéissent alors les molécules à deux atomes ainsi construites, on constate qu'elle obéit à la loi: exp(-ph E 2 (r 1,r 2))=exp(-p E 2 (r 1,r 2)). Le nombre de configurations de molécules formées de deux atomes dans l'ensemble statistique déterminé par les coordonnées (rl,r 2) est égal à M 2 (rl,r 2)=Mlexp(-p E 2 (rl,r 2)). La procédure est itérative On suppose qu'au stade i, la population totale de l'ensemble de configurations est M 1 et que la population de configurations de coordonnées (rl,,ri) est: Mi(r 1,,ri) = Mlexp(-p Ei Crl,,ri)). On veut alors ajouter l'atome i+ 1, dont on tire la position ri+ 1 avec une loi de probabilité judicieuse exp(-?Vi+ 1 (rl,,ri+ 1)) On considère alors la quantité proportionnelle au poids de Boltzmann, notée: Wi+ 1 l(ri+lrl,ri)= exp(-p(Q Ei+ 1 (rl, ri+ 1)-Vi+ 1 (rl,,ri+ 1))), o A Ei+ 1 (rl,,r+ 1)=Ei+l (rl,,ri+ 1)-Ei(rl,,ri). On réplique alors la configuration de coordonnées (rl,,ri+ 1) avec le poids Wi+ 1 comme cela a été expliqué précédemment Le nombre de configurations définies par les coordonnées (rl, ri+ 1) est donné par: Mi+l(rl,, i 1)=Mi Crl,,ri)exp Ei+ l(rl,,r 1 11), soit par récurrence: Mi+ 1 (rl,,ri+l)=Mlexp(-P Ei+l(rl,,ri+ 1)). Dans le cas o i+l=N, on obtient: _,, r) M) MN(ri,,r N)=Mlexp(-p E(rl,,r N)). Cette identité exprime que l'ensemble des configurations finales de coordonnées est distribué de manière "boltzmannienne" puisque chaque configuration de coordonnées apparait proportionnellement à son poids de Bo Ltzmann. Un problème évident de la procédure précédente est qu'elle conduit à une croissance exponentielle ou à une décroissance de la population totale Mi à l'atome i. Il est facile de vérifier que l'introduction d'un facteur d'échelle gi commun à toutes les configurations, au niveau de l'atome i: Vitri|rl,,ri-1)=giex p(A Ei(rl,,ri)-Vi(rl, ri ri ne modifie pas le raisonnement fait précédemment et conduit à la relation: Mi+ 1 r 1, ,ri+ 1)=Mlg 1,,gi+ 1 exp P Ei+ 1 (rl,,ri+ 1 Un choix judicieux des facteurs d'échelle permet de contrôler les fluctuations de la population de l'ensemble des configurations. On peut remarquer que la définition des -) -D énergies Ei(rl,,ri) est assez arbitraire Cet arbitraire peut permettre de biaiser les distributions des configurations durant la croissance, sachant qu'à la fin du processus de croissance, il y a la contrainte: EN(rl,,r N)=E(rl,,r N). De plus, on peut noter que l'entropie ou l'énergie se calcule très facilement à partir de la formule MN(rl,,r N)=Mlgl,,g Nexp(-p E(rl,,r N)). En effet, si MN est la population finale des configurations, on a: Z= exp( E(r 1,,r N))=M 1 (g 1,,g N) MN. Le procédé de l'invention peut être mis en (R) oeuvre avec un ordinateur du type Alliant, (R) (R) (R) (R) Convex, Cray, Silicon Graphics, Sun, etc. EXEMPLE: l'alanine dipeptide. On illustre le procédé de l'invention sur la molécule d'alanine dipeptide. Cette molécule est représentée par la formule (II) suivante: H H H \I/ H H C H H I i I I I (II) H C N C C N C H 1 il I il I H O H O H ac) La numérotation des atomes. Le choix de la numérotation est arbitraire, aux réserves près faites précédemment Cependant, pour des raisons liées à l'encombrement stérique, il semble préférable de faire croître la protéine de telle sorte que les différentes parties des résidus (chaines latérales) croissent de manière synchrone. Une numérotation possible est donnée ci-après pour la croissance des chaînes d'atomes. H 12 H 13 H 14 H 2 H 8 C 11 H 18 H 22 1 1 1 1 1 (II) H 3 Cl C 5 N 7 C 9 C 15 N 17 C 19 H 21 l Il I Il I H 4 06 H 10 016 H 20 * P) Les paramètres à entrer dans l'unité de traitement et de mémorisation. Il faut fournir les différents types chimiques des atomes: en effet, un carbone lié à un oxygène n'a pas les mimes propriétés qu'un carbone tétraédrique; de même un hydrogène lié à un azote n'a pas les mêmes propriétés qu'un hydrogène lié à un carbone. IL faut ensuite fournir tous les paramètres physiques mentionnés précédemment qui permettent de calculer l'énergie d'interaction des atomes de la protéine Ces paramètres peuvent être modifiés; il en existe d'ailleurs plusieurs jeux Ainsi, le choix des angles dièdres n'est pas unique pour définir l'énergie d'interaction phénoménologique. Y) Le processus de croissance. L'atome 1: C On considère Ml copies du C portant le numéro 1; pour des raisons d'invariance par translation, on le fixe à l'origine (rl = O) d'un repère orthonormé ox,y,z et son énergie est prise comme référence, d'o E 1 (rl)= 0. Dans ce repère, xi, yi et zi représentent les coordonnées spatiales de l'atome i de la molécule. L'atome 2: H Sa position est r 2 et d'après les définitions ci-dessus: ) 2 - E 2 (rl,r 2) = K 12 (r 12-r O 12), o r 12 =lr 2-r 1 l. -> -> On prend alors V 2 (rl,r 2) = K 12 (r 12-r O 12); en effet, la méthode de Box Muller permet de tirer les _, -) configurations (rl-r 2) avec la distribution de probabilité gaussienne expp V 2 (r-,r 2)1. La quantité k 2 (r 2 r 1) = g 2 expp(t E 2 (rl,r 2)-V 2 (rl,r 2)) est indépendante de (rl,r 2); on la prend égale à 1 pour conserver la population totale constante, soit M 1. Seule la longueur lrl-r 7 | est tirée, pour des raisons liées à l'invariance par rotation de la protéine dans l'espace On peut prendre par exemple x 2 = 0, y 2 = 0, z 2 =r 12. L'atome 3: H Sa position est r 3 et d'après les définitions ci-dessus: _, -> -> 2 E 3 (rl,r 2,r 3)=K 12 (r 12-r 12) 2 2 + K 13 (r 13-r O 13) +K 213 ( 6213-eo 213), o 6213 est l'angle de valence 213 et r 13 =r 1-r 3, et i -_) -> _, 1 1 2 AE 3 (r 1,r 2,r 3)=E 3 (r 1,r 2,r 3)-E 2 (rr)K 13 (r 13-r O 13) +K 213 C'213- 213). C'est une expression quadratique; on peut donc prendre, comme pour l'atome 2: V 3 (rl,r 2,r)=AE 3 (rl,r 2,r 3). Ceci entraîne que W 3 (r 3,irl,r') est constant; on le prend égal à 1 pour conserver la population totale, soit M 1. Pour des raisons d'invariance par rotation, on peut prendre r 3 dans Le plan yz; c'est-à-dire x 3 = 0. L'atome 4: H Sa position est r 4 et d'après les définitions précédentes, on a: ) _) _ D 2 E 4 (r 1,r 2,r 3,r 4)=K 12 (r 12-r 12) 2 ^ -x 2 +K 13 (r 13-r O 13) +K 213 (e 213-e 60213) 2 -' ",IN z 2 +K 14 (r 14,r O 14) + K 214 ( 6214-6214) A, 2 +K 314 ( 6314-6 314), o r 14 = 1 Fi-r 41 et 6214 et 6314 sont les angles de valence respectivement 314 et 214 et _> -b -D -b 2 t LE 4 (r 1, r 2,r 3,r 4)=K 14 (r 14-r O 14) l11 ^ 2 vu \ îx +K 214 ( 6214-60214) +K 314 (e 314-eo 314 ?; c'est encore une expression quadratique. Il est aisé de tirer 6214 et 6314 de manière gaussienne par la méthode de Box Muller pour en déduire r 4 Ainsi on prend encore: _,)-,>-)-D A _, -D> V 4 (r 1,r 2,r 3,r 4)= 6 E 4 (r 1,r 2,r 3,r 4). On remarque que les valeurs de r 14, 6214 et 6314 distribuées de manière gaussienne sélectionnent deux valeurs possibles de r 4. En effet, 2, 3, 4 sont les sommets d'un tétraèdre de centre 1 On choisit une des deux solutions à chaque configuration pour des raisons de symétrie Ce choix n'a pas d'importance. L'atome 5: C Sa position est r 5 et d'après les définitions ci-dessus: ) -' -à -D -D 2 2 E 5 (rl,r 2,r 3,r 4,r 5)=K 12 (r 12-r O 12) +K 13 (r 13-r O 13) -x^ 2 2 +K 213 ( 6213-60213) +K 14 (r 14,r O 14) +K 214 ( 6214-6214) \ x 2 2 +K 314 ( 6314-60314) +K 15 (r 15-r O 15) +K 215 ( 6215-6021 5) x - N 2 2 +K 315 ( 6315-6 o 315) +K 415 ( 6415-6 eo 415) ae r 1 = 1 t 6 avec r 15 |r 1-r 51 et 6315, 6215, 6415 les angles de valence respectivement 315, 215 et 415 et _ E 5 (r_,r 2,r 3,r 4,r 5)=E 5 ( _ _ r 2,,r 4,r 5)-E 4 (r,r 2,r 3,r 4) ààE 5 (rlr 2,r 3,r 4,r 5)=E 5 (rl,r 2,r 3 r 4,r 5)-E 4 (rl,r 2,r 3,r 4) 2 ^ 2 =K 15 (r 15-r O 15) +K 215 ( 6215-6 eo 215) 2 2 +K 315 ( 6315-e O o 315) +K 415 ( 6415-60415) L'expression 6 E 5 est toujours quadratique mais malheureusement les angles 6215, 6315 et e 415 ne sont pas indépendants; en effet, la donnée de 6215 et de 6315 détermine complètement la valeur de e 415. On choisit alors V 5 (rl,r,r 3,r 4,r 5) qui ne contient que 6215 et 6315; ainsi l'expression est quadratique et la distribution expf V 5) peut être calculée à l'aide de la méthode de Box Muller. D'o: V 5 (rl,r 2,r 3,r 4,r 5) 2 ^ -\ ' 2 J, 2 =K 15 (r 15-r O 15) +K 215 (C 215-60215) +K 315 ( 6315-eo 315) avec lequel on tire r 15, 6215, 6315 qui déterminent complètement la position de l'atome 5 Dans le cas présent il y a 2 solutions possibles, une solution qui complète le tétraèdre et l'autre qui percute l'atome 4, c'est-à-dire que les atomes 4 et 5 occupent la même position. Aussi, W 5 (r 5 lr 1,r 2,r 3,r 4)= -,\ -,\ -, 2 g 5 exp(-PK 415 ( 6415-60415)) est le facteur de réplication; les valeurs numériques usuelles permettent de montrer que la solution de l'atome 5 qui percute l'atome 4 est exclue systématiquement; en effet, la valeur de e 415 vaut alors zéro et la -25 quantité PK 415 60415 est grande devant l'unité. L'atome 6: O Sa position est r 6 et d'après les définitions précédentes: -_ > _, _) -) -) _) -) -) -? -a 2 E 6 (rl,r 2,r 3,r 4,r 5,r 6)=E 5 (rl,r 2,r 3,r 4,r 5)+K 56 (r 56-r O 56) I -s 2 C LJ +K 156 ( 6156-6 e 156) + E 6 +E 6 C LJ o E 6 et E 6 représentent respectivement les énergies d'interaction de Coutomb et de Lennard-Jones. Celles-ci ne posent pas de question de principe et ne sont jamais incorporées dans la fonction Vi donc ici dans la fonction V 6. r 56 et 6156 sont définis comme précédemment. On pourrait tirer r 56 et 8156 de manière gaussienne (c'est-à-dire faire: V 6 =K 56 (r 56-r O 56)2 - -, 1 \ 2 +K 156 (e 156-e 0156))et répliquer à l'aide des interactions de Coulomb et de Lennard-Jones (c'est-à- dire que W 6 =g 6 expp(E 6 +E 6)). En fait, ce choix donne un atome d'oxygène 6 dégénéré sur un cône. Or, on sait que Les atomes 1, 5, 6, 7 sont presque coplanaires et que, d'autre part, les atomes 2, 1, 5, 7 sont liés entre eux par un angle dièdre, toutes conditions qui font que le choix de la position de L'atome 6 précédent sera certainement incompatible avec la position de l'atome 7 à venir En effet, la position de cet atome 7 est définie indépendamment de l'atome 6, par exemple, par l'angle de valence 157 et par L'angle dièdre 2157. On considère alors, pour remédier à ce problème, le choix d'un "pseudo" atome 7 à l'aide d'un angle de valence 157 et d'un angle dièdre (par exemple 2157) Ce choix peut être fait à l'aide de la distribution de probabilité déduite de la valeur de l'énergie d'interactions (il faut alors utiliser une méthode de réjection de Von Neumann car la probabilité n'est plus gaussienne à cause du terme dièdre) ou bien toute autre méthode qui fixera le "pseudo" atome 7 à proximité de sa position de plus forte probabilité On peut par exemple prendre 6157 = 60157 et 62157 =e 2157. Une fois ce "pseudo" atome 7 choisi, on peut écrire: 2 - s 2 V 6 (rl,,r 6) = K 56 (r 56-r 56) + K 156 ( 6156-60156) X,X 2 +K 756 ( 756- 756) +K 756 ( 6756-60756) D'o: 6 LJ W 6 (r 6,r 1,,r 5)=g 6 expp(E 6 +E -K 756 (e 756-? 0756))). Le terme de tirage exp(-r V 6) va imposer à L'atome 6 de ne pas être dégénéré sur le cône mentionné précédemment et Le terme W 6 fait disparaître la référence à l'atome 7. Une telle procédure est indispensable pour l'efficacité du procédé de l'invention Elle consiste en particulier à guider l'atome vers la position qu'il devra statistiquement occuper même si, au stade de la croissance o il est, il pourrait occuper d'autres positions Cette procédure est appelée le champ "fant 6 me". Il faut remarquer que l'atome 7 disparaît complètement à la fin de l'étape de construction de l'atome 6. L'atome 7: N Sa position est r 7 et par référence à ce qui précède on prend: > -à 2 2 V 7 (rl,, r 7)=K 57 (r 57-r 57) + K 157 (e 157-80157) +K 657 (e 657-e 0657) D'o: W 7 (r 7 r 1,, r 6)=g 7 exp(-P(E 7 C +E 7 +E 7)),G o E? comprend L'énergie d'interaction des dièdres impropres ( 5176) et des dièdres propres ( 2157); ( 3157) et ( 4157) On remarque qu'avec V 7, la position de l'atome est déterminée; en effet, on a deux angles et une longueur. L'atome 8: H On a besoin ici d'un champ "fantôme" induit par l'atome 9. L'atome 9 est un carbone chiral Or, les protéines naturel Les sont constituées à partir d'acides aminés gauches Ceci implique une position relative des atomes 7, 9, 10, 11, 15 unique. L'atome 10: H On a encore besoin d'un champ "fantôme" induit par l'atome 15 Il faut choisir la solution telle que le tétraèdre 7, 9, 10, 11, 15 soit gauche. Autrement dit, il ne faut pas permuter les atomes 10 et 11. La fin de la cha Tne s'effectue sans difficulté supplémentaire. Par ailleurs, la contrainte de chiralité des carbones asymétriques est inessentielle à la mise en oeuvre de l'invention. c) Le cas des interactions à distance. Les interactions à distance comprennent les interactions coulombiennes et celles de Lennard-Jones. La flexibilité du procédé de l'invention (c'est-à-dire le choix des énergies Ei) permet de les répartir de façon variée Le choix Le plus judicieux semble être d'associer l'interaction de Lennard-Jones à chaque étape du processus de croissance En ce qui concerne les interactions de Coulomb, la valeur très forte des énergies obtenues pour les groupes non neutres d'atomes incite à les associer aux seuls atomes i tels que le sous-groupe d'atomes formé des atomes 1 à i soit neutre. e) Le contrôle de La population des chaînes. On suppose qu'à l'atome i la population totale est Mi; la procédure correspondante est donnée ci-après. On fait tout d'abord un tirage de la position de l'atome i+ 1 avec le poids exp(-P Vi+l), pour toutes les configurations de coordonnées On conserve alors la séquence de nombres aléatoires utilisée pour effectuer ce tirage de l'atome i+ 1 On calcule alors la valeur minimale de la quantité ( 6 Ei+ 1-Vi+ 1) pour tous les min tirages de la position ri+ 1 et on la note Ei+ 1 Sachant que le facteur de réplication est défini à une constante multiplicative près, identique pour toutes les configurations, on effectue le mime tirage de la position de l'atome i+ 1 avec le poids exp (-p Vi+ 1). Pour une réplication avec la probabilité min Wi+l=exp(-P( 4 Ei+ 1-Vi+ 1Ei+ 1)), du fait que l'exposant est positif, on est certain que la population de chaînes ne va pas exploser. Avec ce poids de réplication, on peut N calculer la nouvelle population notée Mi+l; le choix définitif du poids de réplication est alors, pour garder une population sensiblement égale à Mi, Mi min Wi+ 1 = exp(-F(A Ei+ 1-Vi+ 1-Ei+ 1)). N Mi+l La procédure est toujours effectuée avec la même série de nombres aléatoires; on a donc affaire à une méthode de type Monte Carlo. Le procédé de l'invention présente un grand nombre d'avantages En particulier, ce procédé présente une grande souplesse d'utilisation. L'un des principaux avantages de ce procédé est qu'il échantillonne simultanément tout l'espace des phases, évitant de se laisser piéger dans des minima locaux Cette assertion est toutefois liée à la valeur du paramètre N/M (longueur de la molécule biologique sur le nombre de configurations). De plus, le procédé de l'invention est très performant en temps de calcul Ceux-ci croissent en N en fonction de la taille de La molécule. Par ailleurs, les temps de calcul peuvent être considérablement améliorés en jouant sur la flexibilité du procédé et en particulier sur: le choix de la numérotation, le choix des Ei et des Vi (en particulier pour l'énergie de Coulomb), le choix de la procédure de croissance (on peut imaginer d'ajouter plusieurs atomes à la fois, voire des résidus entiers), le choix de la loi de tirage de l'atome i, le choix des variables dynamiques (on peut, par exemple, fixer la valeur de certaines quantités à leurs valeurs nominales; par exemple 6123 =eo 123, ce qui, par exemple, rigidifie la structure). On note par ailleurs, que le procédé de l'invention ne part pas, a priori, d'une configuration déterminée de la molécule mais qu'il les construit de toute pièce contrairement aux procédés traditionnels o la configuration initiale est gardée en mémoire par le procédé. Enfin, on rappelle qu'au stade final du procédé, la distribution des populations de chaînes d'atomes dans l'ensemble statistique est "boltzmannienne" donnant ainsi facilement accès au calcul de quantité d'essence statistique (valeur moyenne d'observable comme l'énergie ou l'entropie par exemple). REVENDICATIONS 1 Dispositif de traitement pour obtenir les conformations spatiales tridimensionnelles d'énergie les plus basses d'une molécule à L'équi Libre thermodynamique, à partir de l'enchaînement de ses atomes, comprenant: a) un thermostat pour fixer la température à laquelle on veut obtenir lesdites conformations, b) des moyens de mémorisation des énergies d'interaction mettant en jeu les différents atomes de la molécule, c) des moyens pour faire croître une population de chaînes d'atomes, atome par atome ou groupe d'atomes par groupe d'atomes, calculer l'énergie partielle des chaÂnes à chaque ajout d'un atome ou d'un groupe d'atomes, calculer le poids de Boltzmann relatif de chacune des configurations résultant de la croissance et répliquer ou supprimer chacune des configurations résultant de la croissance proportionnellement au poids de Boltzmann calculé, afin de former un échantillon statistique de l'ensemble de Boltzmann des configurations de coordonnées des atomes de la molécule, d) des moyens pour minimiser l'énergie de configurations dudit échantillon statistique, judicieusement choisies, e) des moyens de mémorisation des configurations de coordonnées obtenues en e) constituant les conformations tridimentionnelles d'énergies les plus basses de ladite molécule. 2 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les moyens pour minimiser comprennent des moyens pour réaliser des tracés, pour choisir une configuration dans chacun desdits tracés et pour minimiser l'énergie des configurations ainsi choisies. 3 Dispositif selon la revendication I ou 2, caractérisé en ce que des moyens sont prévus pour ajuster la population des chaînes d'atomes à chaque ajout d'atomes ou de groupes d'atomes de sorte qu'elle reste sensiblement constante. 4 Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, caractérisé en ce qu'il comprend des moyens pour déterminer le nombre Mi+ 1 de configurations pour un atome i+ 1, avec 1 chaînes. Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que des moyens sont prévus pour guider l'atome ou le groupe d'atomes que l'on ajoute pour réaliser les chaînes vers une position vers laquelle il se trouve situé du fait de contraintes géométriques. 6 Procédé d'obtention des conformations spatiales tridimensionnelles d'énergie les plus basses d'une molécule à l'équilibre thermodynamique, à partir de la structure chimique de cette molécule consistant a: I) entrer la structure chimique dans des moyens de traitement et de mémorisation, II) déterminer les énergies d'interaction mettant en jeu les différents atomes de la molécule et les entrer dans lesdits moyens, III) fixer à l'aide d'un thermostat la température à laquelle on veut obtenir lesdites conformations, IV) faire croître une population de chaînes d'atomes, atome par atome ou groupe d'atomes par groupe d'atomes, en calculant l'énergie partielle des chaînes à chaque ajout d'un atome ou d'un groupe d'atomes, en calculant le poids de Boltzmann relatif de chacune des configurations résultant de la croissance et en répliquant ou en supprimant chacune des configurations résultant de la croissance proportionnellement au poids de Boltzmann calculé, afin de réaliser un échantillon statistique de l'ensemble de Boltzmann des configurations de coordonnées des atomes de la molécule, V) réaliser des tracés de Ramachandran des configurations dudit échantillon, VI) choisir une configuration dans chacun desdits tracés, - VII) minimiser l'énergie des configurations ainsi choisies, VIII) mémoriser dans les moyens de mémorisa- tion les configurations de coordonnées obtenues en VII) constituant les conformations tridimentionnelles d'énergies les plus basses de ladite molécule. 7 Procédé selon la revendication 6, caractérisé en ce que l'on ajuste la population des chaînes d'atomes à chaque ajout d'atomes ou de groupes d'atomes de sorte qu'elle reste sensiblement constante. 8 Procédé selon la revendication 6 ou 7, caractérisé en ce que le nombre Mi+ 1 de configurations pour un atome i+ 1, avec 1 revendications 6 à 8, caractérisé en ce que l'on guide l'atome ou le groupe d'atomes que l'on ajoute pour réaliser les chaînes vers une position vers laquelle il se trouve situé du fait de contraintes géométriques. Procédé selon l'une quelconque des revendications 6 à 9, caractérisé en ce que la molécule est une protéine, un acide nucléique (ADN, ARN,), un polymère.