FR 2665270 A1 19920131 FR 9009630 A 19900727 Dispositif modulateur spatial de lumière et système d'holographie conoscopique à grande dynamique comportant un tel dispositif modulateur L'invention est relative à un dispositif modula- teur spatial de lumière et à un système d'holographie conoscopique à grande dynamique comportant un tel dispo- sitif modulateur. Les modulateurs spatiaux de lumière constituent actuellement l'un des composants essentiels de la majeu- re partie des systèmes de traitement optique de l'infor- mation. Parmi ces composants, une catégorie essentielle de ceux-ci est formée par les modulateurs spatiaux de lumière à écriture optique, lesquels permettent de convertir un champ ou faisceau lumineux d'entrée en un champ ou faisceau lumineux de sortie, le faisceau lumineux de sortie contenant une copie de l'information d'entrée, ou image, contenue dans le faisceau lumineux d'entrée Cependant, les propriétés optiques du faisceau lumineux de sortie sont adaptées de façon à satisfaire aux exigences du système de traitement optique placé en aval du modulateur. Pour une description plus détaillée de ces composants dans leurs caractéristiques essentielles, on pourra se reporter à l'ouvrage édité par NEIL COLLINGS intitulé "OPTICAL PATTERN RECOGNITION" chapitre 4, Spatial lights modulators / Addison-Wesley Publishing Company ISBN O 201 14549 9. Dans les dispositifs d'holographie conosco- pique, un cristal biréfringent placé entre deux polari- seurs circulaires est illuminé en lumière non cohérente afin d'obtenir une image holographique de l'image d'un objet initial De manière générale, on considère que les faisceaux lumineux ordinaire et extraordinaire engendrés à partir de l'image initiale par le cristal biréfringent sont équivalents au faisceau lumineux objet et faisceau lumineux de référence en holographie en lumière cohéren- te Pour une description plus détaillée de ce type de dispositif, on pourra se reporter par exemple à la de- mande de brevet français no 88 17225 déposée le 27/12/1988 au nom de l'Etat Français. Les dispositifs d'holographie conoscopique précités pré- sentent, par rapport aux dispositifs d'holographie en lumière cohérente, l'avantage d'une mise en oeuvre simplifiée au moyen de polariseurs circulaires, d'un cristal biréfringent, le faisceau d'illumination étant un faisceau monochromatique non cohérent. Toutefois, ces dispositifs engendrent un faisceau d'ima- ge conoscopique lequel comporte une forte composante continue inhérente à la modulation spatiale d'amplitude du faisceau lumineux d'entrée pour constituer l'image contenant l'information d'entrée L'existence d'une telle composante présente l'inconvénient de limiter for- tement la valeur du rapport signal à bruit des disposi- tifs d'holographie conoscopique correspondants En effet, une telle composante continue imputable à l'in- tensité du faisceau lumineux d'entrée, avant formation de l'image de l'objet à traiter par holographie conosco- pique, ne peut pas être physiquement supprimée, avant ou après traitement par holographie conoscopique, tout pré- traitement optique suivi d'une conversion en signaux électroniques correspondants étant de nature à détério- rer l'information recherchée obtenue du fait du traite- ment holographique. L'invention a pour objet de remédier aux incon- vénients précités par la mise en oeuvre d'un dispositif modulateur spatial de lumière permettant, sur un faisceau d'entrée, de régler le point de fonctionnement et de diminuer ou supprimer la composante continue de ce faisceau d'entrée, tout en conservant les qualités de dynamique d'amplitude du faisceau d'entrée transmis et d'un faisceau lumineux de lecture correspondant de façon à augmenter le rapport signal à bruit à la détection. Un autre objet de la présente invention est la mise en oeuvre d'un dispositif modulateur spatial de lumière dans lequel le faisceau lumineux d'écriture peut être constitué par un faisceau de lumière non cohérente alors que le faisceau de lecture peut, au contraire, être constitué par un faisceau de lumière cohérente afin d'assurer une conversion d'information non cohérente en information cohérente en vue d'une reconstruction de l'information cohérente en temps réel. Le dispositif modulateur spatial de lumière, objet de la présente invention, comporte un cristal Il est remarquable en ce que ce cristal est placé dans la cavité d'un système interférométrique présentant une caractéristique transmittivité-chemin optique de pente élevée de façon à induire une dynamique de variation maximale de ladite transmittivité pour une variation minimale d'indice de réfraction dudit cristal Le système est écrit à l'aide d'un faisceau lumineux d'écriture qui modifie l'indice de réfraction du cristal et donc le chemin optique et est lu par un faisceau lumineux de lecture modulé par la variation de la transmittivité. Le dispositif modulateur spatial de lumière objet de la présente invention trouve application notam- ment à l'holographie conoscopique, d'une part, et d'autre part, dans les systèmes de reconnaissance de formes en temps réel en raison de la possibilité de transformation d'information non cohérente en informa- tion cohérente précédemment mentionnée. La structure et le mode de fonctionnement du dispositif modulateur spatial de lumiere objet de l'in- vention seront décrits de façon plus détaillée dans la description ci-après et dans les dessins dans lesquels: la figure 1 représente aux points a) et b) la structure générale respectivement la caracté- ristique transmittivité-chemin optique d'un dispositif modulateur spatial de lumière objet de l'invention, la figure 2 a représente en coupe selon un plan longitudinal de symétrie, un premier mode de réalisation d'un dispositif modulateur spatial de lumière objet de la présente invention, la figure 2 b représente également en coupe selon un plan longitudinal de symétrie, un deuxième mode de réalisation d'un dispositif modulateur spatial de lumière selon la présen- te invention, la figure 3 représente une vue générale d'un dispositif d'holographie conoscopique à grande dynamique incorporant un dispositif modulateur spatial de lumière selon la présente inven- tion. Une description plus détaillée d'un dispositif modulateur spatial de lumière conforme à l'objet de la présente invention sera donnée maintenant en liaison avec la figure 1 aux points a) et b) de celle-ci. Sur la figure représentée, le dispositif modula- teur spatial de lumière selon l'invention comprend un cristal, noté 1 Le cristal 1, dit photo-réfractif, peut être photo-réfringent et/ou photochromique. Un premier faisceau lumineux, le faisceau lumineux d'écriture fe, émis à une longueur d'onde Xe absorbée par le cristal est incident sur le cristal 1 Le faisceau lumineux est absorbé et crée par effet photo-réfractif ou par effet photochromique des varia- tions d'indice de réfraction Un deuxième faisceau lumi- neux de lecture f 1, est émis à une longueur d'onde Xl pour laquelle le cristal est intrinsèquement transparent et est modulé par l'interféromètre de Perot-Fabry dont la transmittivité est fonction du changement d'indice de réfraction engendré par le faisceau d'écriture fe. Le fait que les deux faisceaux sont à des lon- gueurs d'ondes différentes permet ainsi de les combiner et de les séparer simplement à l'aide de filtres dichroiques ou autres éléments optiques similaires. Conformément à un aspect particulièrement avan- tageux du dispositif modulateur spatial de lumière objet de la présente invention, ainsi que représenté schémati- quement en figure 1, le cristal 1 est placé dans la ca- vité d'un système interférométrique 2 Sur la figure 1 au point a) le système interférométrique 2 est représen- té par deux parois semi-transparentes symbolisant la ca- vité optique du système interférométrique précité. De manière générale, le système interférométri- que pourra être constitué par tout système classique présentant une caractéristique transmittivité-chemin optique de pente élevée de façon à induire une dynamique de variation maximale de la transmittivité pour une va- riation minimale d'indice de réfraction du cristal photo-réfractif et/ou du chemin optique précité. On comprendra bien sûr que l'introduction du cristal 1 dans la cavité d'un système interférométrique 2 présentant les caractéristiques de transmittivité- chemin optique précitées permet d'augmenter la dynamique de variation d'amplitude de l'image ou des informations de l'objet à représenter transportées par le faisceau d'écriture fe et en définitive d'améliorer le contraste par rapport à la composante continue de ce même faisceau d'écriture fe Une telle amélioration a en définitive pour effet d'augmenter la modulation d'indice provoquée dans le cristal par le faisceau lumineux d'inscription fe, une même variation de transmittivité du dispositif pouvant ainsi être obtenue pour une variation de moindre amplitude de l'indice de réfraction de ce dernier, ainsi qu'il sera décrit ci-après dans la description. Dans un mode de réalisation préférentiel, le système interférométrique 2 peut être formé par un interféromètre de type Fabry-Pérot Dans ce cas, le sys- tème interférométrique 2 est constitué par des miroirs semiréfléchissants notés 21,22 sur la figure 1, ces miroirs délimitant la cavité optique de l'interféromè- tre. Une description plus détaillée des conditions opératoires du dispositif modulateur spatial de lumière objet de la présente invention, tel que représenté en figure 1, sera maintenant donnée en liaison avec le point b) de cette même figure. Sur la figure précitée on a représenté un dia- gramme dans lequel l'axe des abscisses est gradué en longueur de chemin optique, c'est-à-dire en valeur du produit de la dimension géométrique du cristal 1 dans le sens de propagation du faisceau d'écriture fe ou du faisceau de lecture fl dans le cristal et de l'indice de réfraction de ce cristal, l'axe d'ordonnées étant au contraire gradué en valeur relative de transmittivité. Sur cette figure on a représenté en I la courbe de transmittivité en fonction de la longueur de chemin optique, d'un modulateur spatial de lumière de type classique, c'est-à-dire d'un dispositif modulateur spa- tial de lumière constitué uniquement par un cristal photo-réfractif Pour une longueur de chemin optique notée A(nl) du cristal demi-onde, soit A(nl) = X/2 o X désigne la longueur d'onde du faisceau d'inscription fe et du faisceau de lecture fl dans le cristal considéré, la courbe I précitée présente sensiblement la forme d'une sinusoïde et la valeur de transmittivité optimale pour obtenir dans ce cas la meilleure dynamique d'ampli- tude de signal, valeur de transmittivité notée Tc est située à la valeur moitié de la transmittivité maximum. Cependant dans ce cas, compte tenu de la valeur relativement faible de la pente de la caractéristique transmittivité-longueur de chemin optique, cette pente valant au plus dans le cas de la courbe notée I -4 w/X n, soit une valeur absolue égale à 4 w/X n, la variation correspondante nécessaire d'indice de réfraction et de longueur de chemin optique du cristal notée A(nl)C est importante, ce qui se traduit par une valeur faible du contraste réel de la modulation spatiale de l'indice de réfraction du cristal 1 précité. Sur cette même figure 1 au point b) précité, on a également représenté en trait continu, en II, la ca- ractéristique transmittivité-chemin optique d'un modu- lateur spatial de lumière conforme à l'objet de la pré- sente invention, dans lequel le cristal 1 a été placé dans la cavité optique 2 du système interférométrique précité On notera que dans ce cas la pente de la carac- téristique précitée est, en valeur absolue, multipliée environ par un facteur 10 compte tenu de la sélectivité du système interférométrique précité à la longueur d'onde correspondante Dans ce cas, pour une même variation de transmittivité AT, la variation de longueur de chemin optique nécessaire notée A(nl) IFP est beaucoup plus faible que la variation correspondante de longueur de chemin optique d'un dispositif modulateur spatial de lumière de type classique, cette réduction correspondant bien sûr en une réduction dans le rapport des pentes des caractéristiques 1 et 2 précitées. On comprend ainsi que conformément au dispositif modulateur spatial de lumière objet de la présente in- vention, une même variation de transmittivité peut être induite par une variation beaucoup plus faible de lon- gueur de chemin optique d'o l'utilisation de faisceaux moins intenses et la possibilité d'une meilleure détec- tion De plus, la pente plus forte du dispositif permet, à condition de choisir le point de travail, d'augmenter la composante contenant l'information du signal et son contraste. En ce qui concerne la réalisation du dispositif modulateur spatial de lumière objet de la présente in- vention, ainsi que représenté au point a) de la figure 1 on notera que le cristal 1 est placé entre les miroirs, un miroir 21 ou 22 délimitant la cavité optique consti- tuant l'interféromètre. On notera en outre que le cristal 1 photo- réfractif peut être constitué par un cristal photo- réfringent et/ou un cristal photo-chromique, certains cristaux pouvant notamment présenter des propriétés photo-réfringentes et photochromiques, en particulier les cristaux photo-réfractifs diélectriques. Bien entendu, le cristal 1 peut être constitué par un cristal de Tantale Niobate de Potassium, de for- mule générale K Ta(l-x) Nbx 03, ce type de cristal pouvant en fait être constitué par un cristal simplement ou doublement dopé On rappellera que les cristaux de ce type, simplement ou doublement dopés, peuvent alors être dopés soit avec du fer, soit avec une composition de fer et de chrome. Bien entendu, en fonction des caractéristiques d'indice et d'absorption du cristal, du faisceau d'écri- ture fe et du faisceau de lecture f 1, et bien entendu en fonction des caractéristiques de l'interféromètre, le- quel agit comme un filtre sélectif à la longueur d'onde précitée, il est possible de choisir en fonction de l'ensemble des paramètres précités, d'une part les lon- gueurs d'onde effectivesdes faisceaux d'écriture et de lecture fe et fl, de façon à obtenir une valeur d'indice et de longueur de chemin optique correspondant à une transmittivité optimale notée TOIFP correspondant sensiblement à une valeur de transmittivité relative 1/2 sur la figure 1, afin d'obtenir la meilleure dynamique d'amplitude de variation de la transmittivité AT précitée. Toutefois, selon un aspect particulièrement avantageux du dispositif objet de la présente invention, le point de fonctionnement optimal précité TOIFP peut avantageusement être ajusté au moyen d'un champ électri- que permettant de régler la valeur de l'indice de ré- fraction du cristal 1 précité. Dans ce but, le cristal 1, ainsi que représenté en figure 2 a, est en outre muni d'une paire d'électrodes en vis-à-vis Ces électrodes notées 11 et 12 sont desti- nées à appliquer au cristal le champ électrique E préci- té Ce champ électrique peut être un champ électrique stationnaire ou éventuellement pseudo-stationnaire, le caractère pseudo-stationnaire du champ électrique étant défini par rapport aux longueurs d'ondes optiques des faisceaux d'écriture fe et de lecture fl, la fréquence du champ pseudo-stationnaire pouvant atteindre quelques M Hz La présence du champ électrique stationnaire ou pseudo-stationnaire permet alors d'ajuster la valeur mo- yenne de l'indice de réfraction et de longueur du chemin optique correspondant à la valeur optimale précitée, cette valeur optimale correspondant à celle de l'ampli- tude de variation maximale symétrique sur la caractéris- tique transmittivité-chemin optique. Ainsi qu'on l'a représenté en figure 2 a, les électrodes 11, 12 peuvent être constituées par un maté- riau électriquement conducteur, ces électrodes étant placées sur deux faces en vis-à-vis adjacentes à la face d'écriture respectivement de lecture du cristal A titre d'exemple non limitatif, les électrodes 11, 12 peuvent être réalisées par une couche de métallisation sous vide appliquée sur les faces en vis-à-vis adjacentes à la face d'écriture et de lecture du cristal La métallisa- tion pourra consister en un dépôt d'aluminium, d'or ou d'indium de quelques micromètres d'épaisseur. On notera en ce qui concerne la réalisation des miroirs diélectriques 21 et 22, que ceux-ci peuvent être réalisés, par exemple, par un dépôt d'une couche de fluorure de magnésium d'épaisseur égale au quart de la longueur d'onde des faisceaux lumineux d'écriture et de lecture fe ou fl. En outre, et selon un mode de réalisation tel que représenté en figure 2 b, les électrodes 11 et 12 peuvent être constituées par une couche de matériau électriquement conducteur transparent à la longueur d'onde Xf de filtrage de l'interféromètre contenant le cristal 1 On notera que de préférence, en fait, les électrodes 11 et 12 sont placées sur les miroirs 21 et 22 délimitant la cavité optique précédemment mentionnée. Bien entendu, les miroirs 11 et 12 sont alors consti- tués, par exemple, par un dépôt d'indium sous vide sur une épaisseur de l'ordre du micromètre Pour de telles épaisseurs l'indium présente la particularité d'être électriquement conducteur et transparent au rayonnement visible. On notera sur les figures 2 a et 2 b la direction du champ électrique E, lequel dans le cas de la figure 2 a est transversal à la direction de propagation des faisceaux lumineux d'écriture et de lecture fe, fl alors que, dans le cas de la figure 2 b, le champ électrique E est parallèle à la direction de propagation de ces mêmes faisceaux lumineux dans le cristal Dans les deux cas, le champ électrique E permet ainsi d'assurer une polari- sation électrique correspondante du cristal et un ajus- tage de la valeur moyenne de l'indice de réfraction correspondant On notera que la valeur du champ électri- que précité doit être de l'ordre de quelques KV par cen- timètres, les cristaux précédemment mentionnés jouant le rôle du cristal 1 ayant au plus une longueur de 500 mi- cromètres. Une description plus détaillée du mode opératoi- re du dispositif modulateur de lumière tel que représen- té en figure 2 a ou 2 b, sera donnée ci-après dans la il description. Les cristaux de Tantale Niobate de Potassium de formule précédemment indiquée suivent, de manière géné- rale, une transition de phases ferroélectriques à une température critique notée Tc, laquelle dépend de la concentration x en niobium On notera que cette concen- tration est de l'ordre de 8,5 k/1 % par mole de niobium et pour x= 35 % la température critique Tc est égale à 300 degrés K. Dans la région paraélectrique, c'est à dire pour T>Tc, le cristal présente une forme de réseau cristallin cubique et ainsi, contrairement à tous les cristaux photo-réfractifs habituels, l'effet électro-optique en fonction de l'amplitude Eo du champ électrique suit une loi quatradique et est donné par la relation: An = ( 1/2) N O g (e CS EO) 2 Dans cette relation, An est la biréfringence de cristal, N O est l'indice de réfraction, g est le coeffi- cient électro-optique du cristal, c est la constante diélectrique relative to représentant la constante dié- lectrique absolue dans le système d'unité MKSA et Eo est l'amplitude du champ électrique stationnaire ou pseudo stationnaire appliqué au cristal On notera que pour une température T telle que T-TC= 1 OK, la valeur de la cons- tante diélectrique relative C est égale à 104. Deux mécanismes ont pu être mis en évidence pour rendre compte de l'effet photo-réfractif des cristaux de type précité. Un premier mécanisme, dénommé effet photo- réfractif de charge d'espace, est le suivant: lorsque des motifs d'images contenus dans le faisceau lumineux d'écriture sont formés dans le cristal par ce dernier, des charges d'espace corrélées spatialement avec ces mo- tifs sont induites pourvu que certains mécanismes de transport de ces charges soient présents Ces mécanismes de transport peuvent par exemple être constitués, soit par un phénomène de diffusion de ces charges en raison par exemple d'un facteur de perte suffisant du matériau diélectrique constituant le cristal, soit en présence d'un champ électrique externe. Dans le cas de la présence d'un champ électrique externe, ces champs de charge d'espace sont transformés en champs de gradient d'indice de réfraction, lesquels sont donnés par la relation: &(An)sc = N 3 g(Fo C) 2 E Esc n O g(E S Dans la relation précédente on suppose toutefois que le champ de diffusion noté Esc est très inférieur au champ Eo lequel constitue le champ stationnaire ou pseu- do stationnaire précédemment cité. La profondeur de modulation, c'est-à-dire la va- riation correspondante d'indice de réfraction dans le milieu cristallin du cristal 1 précité et en définitive le contraste précédemment mentionné dans la description, est ainsi proportionnelle à l'amplitude du champ stationnaire ou pseudo stationnaire EO Ainsi, l'écriture du motif dans le milieu cristallin, c'est-à-dire la modulation spatiale d'indice, ayant été effectuée, il est alors possible de commuter cette modulation par la seule application du champ électrique externe d'amplitude EO O En outre, en raison du fait que la constante diélectrique t au voisinage de la transition de phase est grande, les variations de charge d'espace induites dans l'indice de réfraction sont très importants, typiquement An= 0,001 pour EO= 1 k V/cm à la température T-TC= 10 K. Le deuxième mécanisme est l'effet photo- réfractif diélectrique Selon ce deuxième mécanisme, le champ lumineux d'entrée, c'est-à-dire le faisceau lumi- neux d'écriture fe, engendre une modification métastable de l'état d'oxydation d'atomes d'impuretés par photoio- nisation des électrons d'atomes d'impuretés d'un type donné et leur capture par des atomes d'impuretés d'un autre type Ces modifications métastables engendrent des modifications dans la température de transition de phases du cristal, la température Tc Lorsqu'un cristal se trouve à une température légèrement supérieure à la température critique Tc, c'est-à-dire lorsque le cristal se trouve en phase cristalline cubique, ces modifica- tions de la température critique Tc affectent fortement la constante diélectrique relative E conformément à la loi de Curie-Weiss L'application d'un champ électrique externe uniforme à un tel cristal permet alors de trans- former la légère modulation de la valeur de constante diélectrique relative c induite en une modulation de po- larisation statique ou à basse fréquence Cette dernière induit alors une modulation corrélée de l'indice de ré- fraction par l'intermédiaire de l'effet électro-optique quadratique. L'effet photo-réfractif diélectrique dans un cristal en phase cristallographique cubique en fonction de la variation de température critique A Tc de transition de phases induite par le faisceau lumineux de lecture ou d'écriture est fonction du champ électrique externe appliqué pendant le processus de lecture est alors donné par la relation: 6 (An)d = N 3 g ATC(éEo EO) 2 / (T-Tc) Dans cette relation l'expression An=no-ne o no et ne représentent les indices ordinaire et extraordi- naire de réfraction du cristal, g est le coefficient électro-optique du cristal et T est la température abso- lue du cristal. On démontre que l'expression théorique du rende- ment de l'effet photo-réfractif diélectrique est donnée par la relation: S(DPRE) = N 3 g (d Tc/d N) P 2/lhve(T-Tc)l Dans cette relation, d Tc/d N représente la varia- tion de température critique Tc par photon absorbé, hv est l'énergie d'excitation en électron-volt, h représen- tant la valeur de la constante de Planck, e est la char- ge de l'électron et Pr est la polarisation statique électrique optimale induite par le champ électrique ap- pliqué pendant le processus de lecture En supposant que la limite supérieure du rendement S est obtenue lorsque que l'effet photo- réfractif diélectrique est équivalent à la création d'un défaut d'oxygène dans le titanate de strontium Sr Ti O, on obtient S= 10-3 cc/J. On notera que l'existence de l'effet photo- réfractif diélectrique a été vérifié expérimentalement à l'aide d'une métode permettant d'effectuer une distinc- tion entre l'effet photo-réfractif diélectrique et l'ef- fet photo-réfractif par charge d'espace Pour une des- cription plus détaillée de la mise en oeuvre de la mé- thode précitée et pour une description plus large des résultats expérimentaux obtenus, on pourra se reporter par exemple à la publication de Messieurs A Agranat et Y Yacoby, "Photorefractive Effect Produced by Photoinduced Metastable Changes in the Dielectric Constant" publiée au numéro B 27 de la publication Physical Review n 5712 ( 1983). En ce qui concerne les résultats obtenus expéri- mentalement on dira simplement que pour un échantillon de type K Ta O 924, Nb O,076 O:Fe O,002 Cr 0,O 1, ce type de cristal correspondant à un cristal doublement dopé pré- sentant une température critique Tc= 85 K, on a constaté qu'à une température de cristal T= 92 K et sous excita- * tion à une longueur d'onde X= 4880 A le rendement photo- réfractif S était égal à S= 6 x 10-5 c c/j Ce résultat montre que le rendement photo-réfractif est dans ce cas approximativement trois fois plus important que dans le cas d'un cristal de niobate de lithium de forme Li Nb O 3: Fe dopé simplement au fer. On notera que outre l'effet photo-réfractif les cristaux de Tantale Niobate de Potassium ou cristaux KTN, doublement dopés présentent des propriétés d'effet photo-chromique très élevées. Bien que les cristaux de type KTN précédemment cités soient particulièrement adaptés afin de réaliser un dispositif modulateur spatial de lumière conforme à l'objet de la présente invention, on notera que l'utili- sation de cristaux photo-réfractifs traditionnels tels que par exemple les cristaux de séléniure de bismuth de formule générale BSO peut être envisagée de manière avantageuse. On notera cependant que l'utilisation des cris- taux de type KTN précédemment mentionnée est susceptible de présenter lesavantages ci-après par rapport aux cristaux plus classiques de type BSO: l'effet photo-réfractif par charge d'espace dans les cristaux KTN faiblement dopés est très sensible, en particulier, d'un ordre de grandeur plus sensibles que les cristaux de type BSO. En conséquence, l'utilisation de cristaux de type KTN faiblement dopés permet de réaliser des dispositifs de grande sensibilité. En ce qui concerne les cristaux de type KTN doublement dopés, c'est-à-dire les cristaux de type KTN: Ti, Fe, KTN: Cr, Fe et KTN: Cr, V présentent un effet photo-chromique développé. Bien que moins sensible que l'effet photo- réfractif par charges d'espace, l'effet photo- chromique présente deux avantages pour les mo- dulateurs spatiaux de lumière: il est d'une part très facile de maîtriser ex- périmentalement l'effet précité En outre, en raison du fait que la sensibilité ne constitue pas un paramètre d'importance majeure dans les dispositifs d'holographie conoscopiques et en raison du fait que le cristal peut être réac- tivé par ajustage de l'intensité du faisceau de lecture fl, un dispositif modulateur spa- tial de lumière à effet photo-chromique peut être mis en oeuvre sans difficulté aucune. Compte tenu du fait que, au voisinage de la transition en phases ferroélectriques, la constante diélectrique des cristaux de type KTN est très élevée, jusqu'à des valeurs pou- vant atteindre ou dépasser la valeur 10 à la température critique Tc, il est ainsi possible d'utiliser des champs électriques comparative- ment plus faibles de façon à commander et ajuster le point de fonctionnement Ainsi, dans le modulateur spatial de lumière objet de la présente invention, il est possible d'uti- liser des champs électriques stationnaires ou pseudo stationnaires d'amplitude Eo de l'ordre du KV par centimètre, alors que dans les cris- taux de type BSO le champ électrique nécessai- re est de l'ordre de 10 k V par centimètre. L'obstacle principal au développement de dis- positifs à haute résolution utilisant l'effet photo-réfractif par charge d'espace conven- tionnel est le phénomène de migration des charges, lequel est caractéristique de ce type de dispositif Il est alors possible d'utili- ser l'effet photo-réfractif diélectrique dans lequel aucune migration de charges n'intervient Ceci nécessite uniquement la commutation et la suppression du champ électrique durant le processus d'écriture, le champ électrique étant à nouveau établi lors du processus de lecture au moyen d'un faisceau de lecture fl de longueur d'onde appropriée. On notera en particulier au sujet des longueurs d'ondes des faisceaux de lecture et d'écriture suscepti- bles d'être utilisées avec les dispositifs modulateurs spatiaux de lumière conformes à l'objet de la présente invention, que les faisceaux précités peuvent être cons- titués par des faisceaux en lumière blanche ou par des faisceaux en lumière monochromatique Dans les deux cas, le rayonnement utilisé peut être de nature non cohéren- te On notera en effet que, en raison de l'utilisation en lecture d'un système interférométrique tel qu'un système interférométrique de type Fabry Pérot, celui-ci agit toujours comme un filtre monochromatique Il est donc possible d'adresser le système en lumière blanche par exemple mais la lumière prise en compte par le système n'est que la lumière monochromatique comprise dans la plage d'utilisation de l'interféromètre précité. De manière non limitative, le dispositif modu- lateur spatial de lumière objet de la présente invention peut être utilisé dans les systèmes d'holographie conos- copique afin d'améliorer les performances de ces der- niers par suppression de la composante continue de l'i- mage holographique conoscopique correspondante pour réaliser ainsi un dispositif holographique conoscopique à grande dynamique Un tel dispositif est représenté de manière schématique en figure 3. Ainsi que représenté sur cette figure, ce dispo- sitif peut comprendre un dispositif de type conoscope , lequel délivre une image conoscopique sous forme d'un faisceau lumineux représentatif de cette image A titre d'exemple non limitatif, ce dispositif de type conoscope 30 peut être constitué par le dispositif cor- respondant décrit dans la demande de brevet français 88 17225 incorporée à la présente description à titre de référence. En outre, le dispositif représenté en figure 3 comprend un miroir dichroique 31 incliné à 450 par rapport à la direction du faisceau lumineux représenta- tif de l'image conoscopique précitée. Le dispositif d'holographie conoscopique à grande dynamique tel que représenté en figure 3 comporte en outre un dispositif modulateur spatial de lumière 32 tel que précédemment décrit dans la description Ce dis- positif modulateur spatial de lumière reçoit par l'in- termédiaire du miroir dichroique 31 précédemment cité, d'une part le faisceau lumineux représentatif de l'image conoscopique, ce faisceau lumineux constituant alors pour le dispositif modulateur spatial de lumière 32, le faisceau lumineux d'écriture Ce dernier reçoit d'autre part un faisceau lumineux de lecture noté fl. On notera enfin qu'en aval du dispositif modula- teur spatial de lumière 32 peuvent être placés avanta- geusement un filtre optique 33 à la longueur d'onde Xf de l'interféromètre de type Fabry Pérot constitutif du modulateur spatial de lumière 32 ainsi qu'un objectif de focalisation et un dispositif de détection de type camé- ra CCD par exemple, ces deux derniers éléments étant no- tés 34, 35 sur la figure 3. On a ainsi décrit un modulateur spatial de lu- mière particulièrement performant puisque ce dernier conformément à l'invention présente un gain différentiel ou gain dynamique important correspondant à la pente de la caractéristique II sur la figure lb, ce gain diffé- rentiel étant d'ailleurs indépendant du niveau continu du faisceau lumineux d'écriture ou de lecture sur une large plage de valeur de transmittivité En outre, la possibilité d'ajuster le point de fonctionnement à une valeur optimale telle que la valeur TOIFP sur la figure 1 point b), ce point de fonctionnement optimum corres- pondant à la pente maximum de la caractéristique 2 pré- citée et cette commande du point de fonctionnement pou- vant être réalisée au moyen du champ électrique station- naire externe appliqué, permet en outre dans le mode de réalisation de dispositif holographique conoscopique tel que représenté en figure 3 a, de supprimer la composante continue du faisceau holographique porteur des informa- tions de l'image holographique conoscopique, jouant le rôle de faisceau d'écriture dans le modulateur spatial de lumière incorporé. REVENDICATIONS 1 Dispositif modulateur spatial de lumière comportant un cristal, caractérisé en ce que ledit cristal ( 1) est placé dans la cavité d'un système interféromètrique ( 2) présentant une caractéristique transmitivité-chemin optique de pente élevée de façon à induire une dynamique de variation maximale de ladite transmittivité pour une variation minimale d'indice de réfraction dudit cristal photo-réfractif ou photochro- mique, ledit système ( 2) étant écrit à l'aide d'un faisceau lumineux d'écriture qui modifie l'indice de réfraction du cristal et donc le chemin optique, et étant lu par un faisceau lumineux de lecture modulé par la variation de la transmittivité. 2 Dispositif selon la revendication 1, caracté- risé en ce que ledit système interféromètrique est formé par un interféromètre Pérot-Fabry constitué par des miroirs ( 21), ( 22) délimitant la cavité optique de l'interféromètre. 3 Dispositif selon la revendication 2, caracté- risé en ce que ledit cristal ( 1) est placé entre lesdits miroirs, un miroir ( 21) respectivement ( 22) délimitant la cavité étant placé sur la face d'entrée dudit faisceau lumineux d'écriture respectivement de sortie dudit faisceau lumineux de lecture. 4 Dispositif sleon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que ledit cristal ( 1) est un cristal photo-réfringent et/ou photo-chromique. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 4 précédentes, caractérisé en ce que ledit cristal est en outre muni d'une paire d'électrodes ( 11), ( 12) destinées à appliquer audit cristal un champ électrique (EO) stationnaire ou pseudo stationnaire permettant d'ajuster la valeur moyenne de l'indice de réfraction et du chemin optique correspondant à une valeur optimale correspondant à celle de l'amplitude de variation maxi- male symétrique de la transmittivité sur ladite caracté- ristique transmittivité-chemin optique. 6 Dispositif selon la revendication 5, caracté- risé en ce que le champ étant transversal, lesdites électrodes ( 11), ( 12) sont perpendiculaires aux miroirs ( 21,22), et sont constituées par une couche de matériau électriquement conducteur pouvant être non-transparent ou transparent à la longueur d'onde Xf de filtrage de l'interféromètre Pérot-Fabry. 7 Dispositif selon la revendication 5, caracté- risé en ce que le champ étant longitudinal, lesdites électrodes ( 11,12) sont parallèles aux miroirs et sont constituées par une couche de matériau électriquement conducteur transparent à la longueur d'onde Xf de fil- trage de l'interféromètre Pérot-Fabry, les électrodes ( 11,12) transparentes étant placées sur une ou deux faces dudit cristal. 8 Dispositif selon l'une des revendicaitons précédentes, caractérisé en ce que ledit cristal est un cristal photoréfractif diélectrique. 9 Dispositif selon l'une des revendications 5 à 8 précédentes, caractérisé en ce que en vue de supprimer la migration des charges électriques provoquées par phénomène photo-réfractif diélectrique par charge d'es- pace, le champ électrique stationnaire ou pseudo sta- tionnaire E O est supprimé pendant le processus d'écritu- re puis rétabli pendant le processus de lecture. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que ledit cristal est un cristal de Tantalate Niobate de Potassium, de formule générale K Ta(î_X)Nbx O 3 simplement ou doublement dopé. 11 Système d'holographie conoscopique à grande dynamique comprenant: un conoscope ( 30) délivrant une image conosco- pique sous forme d'un faisceau lumineux représentatif de ladite image conoscoqique, un dispositif modulateur spatial de lumière ( 32) selon l'une des revendications précédentes, ledit dispositif modulateur spatial de lumière recevant d'une part ledit faisceau lumineux représentatif de l'image conoscopique, ce faisceau lumineux constituant faisceau d'écriture (fe) pour ledit dispositif modulateur spatial de lumière et d'autre part un faisceau lumineux de lec- ture (f 1), les deux faisceaux lumineux étant combinés sur le dispositif modulateur par un système optique per- mettant de combiner lesdits faisceaux lumineux. 12 Système selon la revendication 11, caracté- risé en ce que celui-ci comporte en outre en aval du dispositif modulateur spatial de lumière ( 32) un système de filtrage optique ( 33) ou hybride consistant en un masque d'une optique et d'un dispositif de détection de type caméra CCD ( 34,35) ou similaire.