FR 2668615 A1 19920430 FR 9013529 A 19901031 i SEPARATEUR DE POLARISATIONS POUR LUMIERE GUIDEE DESCRIPTION La présente invention concerne un séparateur de polarisations pour lumière guidée. Elle trouve des applications en Optique Intégrée, par exemple dans le domaine des capteurs à fibres optiques ou dans le domaine de la transmission cohérente d'informations par fibres optiques monomodes, domaines dans Lesquels l'état de polarisation des ondes optiques utilisées est un paramètre très important. Dans ces domaines, les séparateurs de polarisations ("polarization beam splitters" selon la terminologie anglo-saxonne) sont des dispositifs essentiels qui permettent la séparation spatiale des modes transverse-électrique TE et transverse- magnétique TM des ondes optiques utilisées. On connaît déjà divers séparateurs de polarisations pour lumière guidée, réalisés sur des matériaux uniaxes électro-optiques et en particulier sur Li Nb O:Ti. Sur ce dernier matériau dont les axes cristallographiques sont classiquement notés X, Y et Z, les axes X et Y correspondant tous deux à l'indice de réfraction ordinaire du matériau tandis que l'axe Z correspond à l'indice de réfraction extraordinaire de ce matériau, on a déjà réalisé: des coupleurs directionnels dans des configurations de propagation suivant l'axe X ou suivant l'axe Y (voir le document ( 1) qui, comme les autres documents cités par la suite, est mentionné à la fin de la présente description), des dispositifs utilisant des techniques d'interférence à deux modes (voir le document ( 2)), des structures à embranchements en Y (voir le document ( 3)), et des séparateurs comportant des parties de guide d'onde à ions échangés (voir le document ( 4)). On connaît également par le document ( 5) un coupleur directif à structure d'électrodes delta beta alternée qui est réalisé sur un substrat de niobate de lithium en coupe biréfringente et qui est utilisable en tant que séparateur de polarisations.10 Ce coupleur directif, qui est schématiquement représenté sur la figure 1, comprend deux guides de lumière 2 et 4, de largeur constante, et deux sections voisines l'une de l'autre qui ont chacune une longueur L/2 o L représente la longueur d'interaction du15 coupleur. Le guide de lumière 2 (repectivement 4) est muni d'une électrode de commande 6 (respectivement 8) dans l'une des deux sections et d'une électrode de commande 10 (respectivement 12) dans l'autre section.20 Le diagramme de commande du coupleur de la figure 1 est partiellement représenté sur la figure 2. On rappelle qu'un diagramme de commande d'un coupleur directif est tracé dans un repère sur l'axe des abscisses duquel on porte le paramètre25 delta beta L/pi o: pi est le nombre bien connu qui vaut environ 3,1416, L est la longueur d'interaction du coupleur, et delta beta (noté avec les lettres grecques habituelles sur les figures) est la différence entre les constantes de propagation respectivement associées aux modes de propagation symétrique et antisymétrique35 du coup Leur. Sur l'axe des ordonnées du repère, on porte la quantité L/lc o lc représente la longueur de couplage du coupleur. Le diagramme de commande représenté sur la figure 2 est un ensemble de courbes qui admettent l'axe des ordonnées comme axe de symétrie. Les courbes I, III, V correspondent aux états croisés du coupleur, qui sont repérés par le signe x sur les axes du repère. Les courbes II, IV (demi-cercles) correspondent aux états parallèles du coupleur, qui sont repérés par le signe = sur les axes du repère. L'examen de la matrice des coefficients électrooptiques r du niobate de lithium montre que, pour un champ électrique donné appliqué suivant la direction de l'axe cristallographique Y, et une onde transverse se propageant parallèlement à l'axe X, les déphasages delta beta induits par effet électrooptique sur les modes guidés fondamentaux transverse électrique TE et transverse magnétique TM sont dans un rapport voisin de 3. Considérons donc le coupleur de la figure 1 réalisé en structure delta-beta alternée sur un substrat de niobate de lithium dont la surface est perpendiculaire à l'axe cristallographique Y, l'onde guidée se propageant parallèlement à l'axe X. Soit H le point représentatif de ce coupleur en l'absence de champ appliqué (voir la figure 2). Ce point H est situé sur l'axe des ordonnées du diagramme de commande (delta beta = 0). Si un champ électrique parallèle à l'axe Y est appliqué, le coupleur admet deux points représentatifs A et B, relatifs respectivement aux modes guidés TE et TM. De la remarque faite plus haut, on tire: HB = 3 HA Si Le point H et la valeur du champ appliqué sont choisis de telle sorte que le point A fasse partie de la courbe I, et que le point B fasse partie de la courbe II, respectivement lieux des états croisés et para Llèles du coupleur, on obtiendra la séparation des ondes polarisées TE et TM: L'onde optique étant injectée à l'entrée 14 du guide 2 (figure 1), l'onde polarisée TM sera obtenue à l'extrémité 16 de ce guide 2, et L'onde polarisée TE sera obtenue à l'extrémité 18 du guide 4 (située du côté de L'extrémité 16). Ce type de réalisation comporte deux inconvénients importants: le fonctionnement correct nécessite un choix très précis du point H, donc du rapport L/lc du coupleur: Les tolérances technologiques de réalisation seront donc très serrées; le raisonnement effectué plus haut suppose implicitement que les courbes I, II,, V du diagramme de commande sont les mêmes pour les polarisations TE et TM; ceci n'est en général pas le cas, Les longueurs de couplage Lc étant différentes pour les ondes guidées TE et TM. On connaît aussi par le document ( 6), un séparateur de polarisations qui est schématiquement représenté sur la figure 3. Ce séparateur connu comprend un déphaseur 20 qui relie l'un à L'autre deux coupleurs directifs 3 d B portant les références 22 et 24. En polarisant convenablement ce séparateur connu, on peut obtenir respectivement aux deux sorties 26 et 28 du coupleur 24 les modes TE et TM d'une onde lumineuse d'entrée qui arrive à l'une 30 des deux entrées du coupleur 22. Ce séparateur connu présente l'inconvénient de manquer de compacité, sa Longueur étant de L'ordre de 2 cm ou plus. La présente invention a pour but de remédier aux inconvénients précédents en proposant un séparateur de polarisation qui est réalisable avec des électrodes de forme très simple (des électrodes en forme de bande par exemple) et qui peut être fabriqué de façon très compacte, avec une longueur inférieure à 5 mm. De façon précise, la présente invention a pour objet un séparateur de polarisations pour lumière guidée, ce séparateur comprenant un coupleur directif à structure d'électrodes delta beta alternée, ce coupleur comportant deux sections voisines l'une de l'autre et deux guides de lumière, une extrémité de l'un des deux guides étant destinée à recevoir une onde lumineuse d'entrée qui est une combinaison de deux modes optiques guidés, à savoir un mode transverse électrique TE et un mode transverse magnétique TM, séparateur caractérisé en ce que Le coup Leur est réalisé sur un substrat fait d'un matériau qui a un indice de réfraction associé au mode TE et un indice de réfraction associé au mode TM et qui permet d'induire des variations opposées respectivement sur ces indices de réfraction, et en ce que le coup Leur est en outre apte à introduire, en l'absence de tension électrique entre les électrodes, une variation delta beta entre les constantes de propagation correspondant respectivement aux modes de propagation symétrique et antisymétrique du coupleur, variation qui, d'une part, est indépendante de l'état de polarisation de l'onde lumineuse guidée par le séparateur et, d'autre part, est telle que le point représentatif du coupleur, sur le diagramme de commande de ce dernier, soit le milieu d'un segment qui est para Llèle à l'axe des abscisses du repère dans leque L est tracé Le diagramme et qui est délimité par deux points appartenant respectivement à une courbe correspondant à des états croisés du coup Leur et à une courbe correspondant à des états parallèles de ce coupleur, de sorte que, par une polarisation électrique appropriée de ce dernier, on obtient l'un des deux modes TE et TM de l'onde lumineuse d'entrée à l'autre extrémité du guide qui reçoit cette onde lumineuse d'entrée et l'autre mode à l'extrémité correspondante de l'autre guide. Selon un mode de réalisation particulier du séparateur objet de l'invention, les largeurs respectives des guides subissent respectivement une augmentation et une diminution dans l'une des deux sections du coupleur et respectivement une diminution identique à la précédente et une augmentation identique à la précédente dans l'autre section, les augmentations et diminutions étant choisies de façon à obtenir ledit point représentatif du coupleur. Le séparateur objet de la présente invention peut être muni de moyens de commande permettant de commuter les modes TM et TE respectivement obtenus aux extrémités correspondantes du coupleur. Les variations des indices de réfraction respectivement associés au mode TE et au mode TM peuvent être induites par un effet électro-optique. Selon un mode de réalisation particulier du séparateur objet de l'invention, le matériau du substrat est choisi parmi les matériaux appartenant au groupe de symétrie cristalline trigonal 3 ml le matériau du substrat étant ainsi un matériau uniaxe électro-optique ayant trois axes cristallographiques X, Y, Z perpendiculaires les uns aux autres, les axes X et Y correspondant tous deux à l'indice ordinaire No du matériau tandis que l'axe Z correspond à l'indice extraordinaire Ne de ce matériau, la face du substrat, sur laquelle est formé le séparateur, est perpendiculaire à l'un des axes X et Y et le séparateur est formé de telle façon que la lumière guidée se propage parallèlement à l'axe Z dans ce séparateur. Dans le groupe mentionné ci-dessus, on peut choisir Li Nb O On réalise alors le séparateur sur Li Nb O propagation Z, coupe X ou coupe Y ("X-cut or Y-cut, Z- propagating Li Nb O 3 " selon la terminologie anglo- saxonne) -voir le document ( 7). Une telle configuration permet une réduction importante de la biréfringence modale et simplifie la conception des électrodes du séparateur, par rapport aux configurations en propagation X ou en propagation Y. Dans ce cas, le coupleur peut être réalisé par diffusion locale de Ti, échange ionique ou implantation, dans Li Nb O Dans ce cas également, le rapport de la longueur d'interaction L à la longueur de couplage lc du coupleur peut être supérieur ou égal à 1 et inférieur ou égal à 3. La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description d'exemples de réalisation donnés ci-après à titre purement indicatif et nullement limitatif, en référence aux dessins annexés sur lesquels: la figure 1 est une vue schématique d'un séparateur de polarisations connu, qui utilise un coupleur directif de type delta beta alterné, et a déjà été décrite, la figure 2 représente une partie du diagramme de commande de ce coupleur et a déjà été décrite, la figure 3 est une vue schématique d'un autre séparateur de polarisations connu et a déjà été décrite, la figure 4 est une vue en coupe schématique d'un substrat qui est fait d'un matériau utilisable dans la présente invention, la figure 5 est une vue de dessus schématique d'un mode de réalisation particulier du séparateur de polarisations objet de la présente invention, qui comprend un coupleur directif de type delta beta alterné, la figure 6 représente une partie du diagramme de commande de ce coupleur, la figure 7 illustre schématiquement la possibilité de réaliser un séparateur conforme à l'invention sur un matériau du genre Li Nb O en coupe X, propagation Z, la figure 8 illustre schématiquement la possibilité de réaliser un séparateur conforme à l'invention sur un matériau du genre Li Nb O en coupe Y, propagation Z, et la figure 9 est une vue en coupe schématique d'un substrat qui est fait d'un autre matériau utilisable dans la présente invention. La figure 4 est une vue en coupe schématique d'un substrat 32 fait d'un matériau uniaxe électro- optique sur lequel il est possible de réaliser un séparateur conforme à la présente invention. Ce matériau a trois axes cristallographiques X, Y et Z. Chacun de ces axes est perpendiculaire aux deux autres. deux autres. De p Lus, chacun des axes X et Y correspond à l'indice ordinaire No du matériau tandis que L'axe Z correspond à l'indice extraordinaire Ne de ce matériau. La face 34 du substrat 32, sur laquelle le séparateur est réalisé, est perpendiculaire soit à l'axe X soit à L'axe Y. Dans le cas de la figure 4, le séparateur est réalisé sur une face qui est perpendiculaire à l'axe X. On voit sur cette figure 4 une partie 36 d'un guide d'onde que comporte le séparateur et qui est réalisé par diffusion localisée d'une matière appropriée, par échange ionique ou par implantation, dans le substrat 32. Le champ électrique E d'une onde lumineuse qui arrive dans le séparateur est, de façon classique, considéré comme la somme de deux modes TE et TM perpendiculaires l'un à l'autre et perpendiculaires à la direction de propagation de l'onde lumineuse qui, dans le cas présent, est parallèle à l'axe Z. De plus, on sait que le mode TE est parallèle à La face 34 du substrat tandis que le mode TM est perpendiculaire à cette face 34. Donc, dans le cas o la face 34 est perpendiculaire à l'axe X (cas de la figure 4), le mode TE est compté sur l'axe Y et le mode TM est compté sur l'axe X. Bien entendu, au cas o La face du substrat sur laquelle est réalisé le séparateur serait perpendiculaire à l'axe Y, le mode TE serait compté sur l'axe X et le mode TM serait compté sur l'axe Y. Sur la figure 5, on a représenté schématiquement et en vue de dessus une mode de réalisation particulier du séparateur objet de l'invention. Le séparateur conforme à L'invention, qui est schématiquement représenté sur la figure 5, est réalisé sur un substrat 38 en Li Nb O coupe X, propagation Z et comprend un coupleur directif à structure delta beta alternée. Ce coupleur comporte, de façon classique, deux sections adjacentes 40 et 42 et deux guides de lumière 44 et 46 sensiblement parallèles qui traversent successivement les deux sections et qui sont suffisamment proches l'un de l'autre pour permettre un couplage optique mutuel. Le coupleur de la figure 5 est muni d'électrodes dont la polarisation permet d'appliquer aux deux guides, dans chaque section, des champs électriques opposés l'un à l'autre et tels que, pour chaque guide, les champs qui lui sont respectivement appliqués dans les deux sections soient opposés l'un à l'autre. Dans l'exemple représenté sur la figure 5, la section 40 (respectivement 42) comporte une électrode 48 (respectivement 50) comprise entre les guides 44 et 46 et deux électrodes 52 et 54 (respectivement 56 et 58) qui sont situées de part et d'autre de l'ensemble des deux guides. En vue de dessus, les électrodes 52 et 56 forment de simples bandes alignées; il en est de même pour les électrodes 48 et 50 et pour les électrodes 54 et 58. Des moyens de commande 60 et 62 sont prévus pour porter les électrodes 48 et 50 respectivement à des potentiels électriques opposés +V et - V, les autres électrodes 52, 54, 56 et 58 étant mises à la masse. Dans une variante non représentée, des moyens de commande sont prévus pour porter les électrodes 52 et 54 à un potentiel électrique -V et les électrodes 56 et 58 à un potentiel électrique opposé +V, les 1 1 électrodes 48 et 50 étant alors mises à la masse. Par ailleurs, deux électrodes alignées qui doivent être mises à la masse peuvent bien entendu être remplacées par une seule électrode mise à la masse et occupant la surface occupée par ces deux électrodes ainsi que L'espace compris entre ces dernières. Sur la figure 6, on voit le diagramme de commande du coupleur de la figure 5, diagramme dans lequel les états croisés du coupleur forment un ensemble de courbes fermées, telles que I, admettant l'axe des ordonnées comme axe de symétrie. Les états parallèles du coupleur forment des demi-cercles tels que II. Le coupleur delta beta alterné de la figure 5 se distingue des coupleurs delta beta alternés connus notamment par le fait que les guides 44 et 46 n'ont pas une largeur W constante. Pour l'un des guides, cette largeur est augmentée dans une première section et diminuée dans la deuxième section tandis que la largeur de l'autre guide est diminuée dans la première section et augmentée dans la deuxième section, les diminutions étant identiques et les augmentations étant aussi identiques. Ainsi voit-on sur la figure 5 que la largeur du guide 44 (respectivement 46) prend une valeur W 1 supérieure à W (respectivement une valeur W 2 inférieure à W) dans la section 40 et la valeur W 2 (respectivement W 1) dans La section 42. Ces modifications de largeur, que l'on obtient à l'aide de masques appropriés lors de la fabrication du coupleur, font que le coupleur de la figure 5 présente une "pré-polarisation passive": en l'absence de tension électrique appliquée entre les électrodes, le point représentatif du coupleur, sur le diagramme de la figure 6, n'est pas situé sur l'axe des ordonnées (o delta beta est nul), contrairement à ce que l'on obtiendrait si les guides 44 et 46 avaient une largeur W constante. Supposons que ce point représentatif soit situé en M 1, dans le premier quadrant du repère de la figure 6, sur un segment parallèle à l'axe des abscisses et délimité par des points A 1 et Bl appartenant respectivement aux courbes I (états- croisés) et II (états parallèles). L'application, au coupleur, des tensions +V et -V mentionnées plus haut provoque un déplacement du point représentatif du coupleur parallèlement à l'axe des abscisses du repère, sur la droite d qui passe par les points A 1 et B 1. On peut ainsi atteindre un état parallèle ou un état croisé pour l'un des modes TE et TM d'une onde lumineuse envoyée dans l'un des guides, par une extrémité de celui-ci. Par exemple, on peut atteindre un état croisé (point A 1) pour le mode TE. Or l'application d'un champ électrique au séparateur à propagation Z ("Z-propagating splitter") de la figure 5 se traduit, pour les modes TE et TM, par des variations delta beta (TE) et delta beta (TM) opposées. Dans l'exemple ci-dessus, le point représentatif Bl du mode TM sera donc un point symétrique du point A 1 par rapport au point M 1. Si le point A 1 est situé sur la courbe I (lieu des états croisés), il est nécessaire, pour obtenir une séparation spatiale des ondes polarisées TE et TM, que Bl soit situé sur la courbe II (lieu des états parallèles). Ceci ne peut être réalisé que si le point M 1 est le milieu du segment AIB 1. On réalise donc La séparation des modes TE et TM. A titre d'exemple, si L'onde Lumineuse (TE+TM) est envoyée dans le guide 44 par L'extrémité 64 de ce Lui-ci, située du côté de la section 40, il est possible d'obtenir, par polarisation électrique convenable du coupleur, Le mode TE à l'autre extrémité du guide 44 et Le mode TM à L'extrémité du guide 46, située du côté de La section 42. On indique à ce propos que L'onde Lumineuse peut provenir d'une fibre optique non représentée et être injectée dans L'extrémité 64 du guide 44 par L'intermédiaire d'une optique appropriée, ou provenir d'un guide d'onde non représenté qui est réalisé sur La même face du substrat que Le séparateur et qui est prolongé par Le guide 44. En revenant au diagramme de La figure 6, on remarque que L'ensemb Le des points situés à mi-distance des courbes I et II et vérifiant La condition 1 ordonnées. Chaque point de ces courbes Gi et G 2 est un point de pré-po Larisation passive. Pour un rapport L/Lc donné, qui vérifie La condition ( 1), i L existe en général quatre points de pré-polarisation du coup Leur, permettant d'obtenir La séparation des modes (ou séparation des polarisations). Par exemple, pour Le rapport L/Lc qui correspond à La droite d, on a quatre points Ml, M 2, M 3 M 4 comme on Le voit sur La figure 6 et L'on peut écrire: MIA 1 = MIB 1, M 2 A 2 = M 2 B 1 M 3 A 1 = M 3 B 2 et M 4 A 2 = M 4 B 2. On choisit de préférence l'un des points M 1 et M 4 en tant que point de pré-polarisation car ces points M 1 et M 4 nécessitent une excursion en delta beta, et donc des tensions appliquées au coup Leur, inférieures en valeur absolue à celtes que nécessitent les points M 2 et M 3. On remarquera également que d'autres points de pré-polarisation sont possibles du fait que le diagramme de la figure 6 comporte d'autres courbes (non représentées) correspondant aux états parallèLes pour Les unes et aux états croisés pour les autres (cf. figure 2) De façon générale, les points de pré- polarisation sont situés dans les domaines définis par la condition: 4 k + 1 o k est un nombre entier positif ou nul. Cependant il n'est généralement pas avantageux de travailler avec un rapport L/lc important. C'est pourquoi on choisit de préférence les points de pré-polarisation dans le domaine correspondant à k égal à O. Pour réaliser un séparateur de polarisation du genre de celui qui a été décrit en se référant à la figure 5, on dispose du diagramme de commande à partir duquel on peut tracer les courbes de pré-pclarisation telles que G 1 et G 2. B 10390 C/PV On choisit le rapport L/lc d'o un point de pré-polarisation, M 1 par exemple. On en déduit la pré-polarisation passive delta beta à réaliser, après avoir choisi L. Cette pré-polarisation passive peut être reliée empiriquement ou par modélisation aux largeurs W 1 et W 2 des guides et à leurs profils d'indice respectifs. On voit donc qu'on peut déterminer les divers paramètres du séparateur- On notera que le séparateur objet de l'invention est susceptible de fonctionner en tant que commutateur de polarisations. En prenant l'exemple du séparateur de la figure 5, il suffit, pour ce faire, de prévoir des moyens 60 et 62 capables d'inverser les tensions qu'ils appliquent respectivement aux électrodes 48 et 50, d'o la possibilité de commuter les polarisations TE et TM entre les deux extrémités de sortie du coupleur de la figure 5. D'autres matériaux que Li Nb O sont utilisables dans la présente invention, par exemple le matériau Li Ta O en coupe X, propagation Z. Par ailleurs, dans la présente invention, au lieu d'utiliser un matériau du type Li Nb O ou Li Ta O en 3 3 coupe X, propagation Z, on peut utiliser ce matériau en coupe Y, propagation Z. Dans les deux cas, il faut que le champ électrique Eg appliqué aux guides gl, g 2 du séparateur réalisé sur ce matériau (figures 7 et 8) soit dirigé suivant l'axe Y. Dans le cas d'une coupe X, les électrodes du séparateur, telles que les électrodes el, e 2, e 3 (figure 7), doivent donc permettre d'appliquer un champ électrique parallèle à la surface du matériau, sur laquelle est réalisé Le séparateur. On voit sur la figure 7 que ces électrodes el, e 2, e 3 peuvent être disposées à la surface du matériau et de part et d'autre des guides gl, g 2. Dans le cas d'une coupe Y, les électrodes du séparateur, telles que les électrodes e'1, e'2, e'3 (figure 8), doivent permettre d'appliquer un champ électrique Eg qui est perpendiculaire à la surface du matériau, sur laquelle est réalisé le séparateur. On voit sur la figure 8 que ces électrodes e'1, e'2, e'3 peuvent être disposées à la surface du matériau, les électrodes e'1 et e'3 étant sur les guides gl et g 2 et l'électrode e'2 étant entre ces guides. Enfin, dans la présente invention, d'autres matériaux que ceux qui appartiennent à la famille de Li Nb O sont utilisables. On peut réaliser un séparateur conforme à l'invention sur un substrat fait de tout matériau qui permet d'induire des variations opposées DN et -CN respectivement sur l'indice de réfraction associé au mode TE et sur l'indice de réfraction associé au mode TM (ces modes TE et TM correspondant-à l'onde lumineuse qui arrive à l'entrée du séparateur). Ainsi peut-on utiliser l'arséniure de Gallium Ga As qui est un semiconducteur faisant partie du groupe de symétrie cristalline 43 m cubique. A titre d'exemple: on utilise un substrat 66 (figure 9) en Ga As, la face 68 de ce substrat, sur Laquelle est réalisé le séparateur dont on voit une partie 70 sur la figure 9, est perpendiculaire à l'axe cristallographique l 1101, chaque champ électrique E 1 nécessaire au fonctionnement du séparateur est app Liqué suivant L'axe 11101, donc perpendiculairement au substrat, La direction de propagation de La Lumière guidée est para Llèle à L'axe 10011. Dans ces conditions, Le mode TM est polarisé suivant l'axe 11101 et le mode TE est polarisé suivant L'axe 11101. Dans cet exemple, les indices de réfraction Ne TE NTE et NTM qui sont respectivement associés aux modes TE et TM, ont pour expressions: NTE = n O 1/2 N O r 41 IE 1 N = N + 1/2 N r IE 11 TM O O 41 o IE 11 représente le module de El, r représente le seul coefficient non nul du tenseur éLectro-optique de Ga As et n représente la valeur commune à N et N en O TE TM l'absence de champ El. On constate que les variations de N et N, TE TM induites par effet électro-optique, sont opposées. DOCUMENTS CITES ( 1) GRANESTRAND, THYLEN, STOLTZ, Electron Lett, 24, n 18, 1142 ( 1988), "Polarisation independent switch and polarisation splitter employing delta beta and delta kappa modulation" ( 2) PAPUCHON, ROY, OSTROWSKY, Appl Phys Lett, 31, 266 ( 1977), "Electrically active optical bifurcation: BOA" ( 3) FINAK, YIP, Opt Quant El, 1 Z 15 ( 1985) ( 4) FUJII, HIDAKA, Proc 4th IOOC, TOKYO, ( 1983) 29 A 1- 4, "Li Nb O optical waveguide fabricated by the ion- exchange technique and its application to TE/TM mode splitter" ( 5) K HABARA, Electron Lett, vol 23, N 012, 4 juin 1987, p 614, "Lithium niobate directional coupler polarisation splitter". ( 6) CHUNG, CHIANG, Optics and Lasers Technology, avril 1983, p 83 à 90 ( 7) BOURBIN, ENARD, WERNER, VATOUX, PAPUCHON, 5th International Conference on Integrated Optics, ECIO'89, "A polarisation splitter in integrated optics". REVENDICATIONS 1 Séparateur de polarisations pour lumière guidée, ce séparateur comprenant un coupleur directif ( 39) à structure d'électrodes delta beta alternée, ce coupleur comportant deux sections ( 40, 42) voisines l'une de l'autre et deux guides de lumière ( 44, 46), une extrémité ( 64) de l'un ( 44) des deux guides étant destinée à recevoir une onde lumineuse d'entrée qui est une combinaison de deux modes optiques guidés, à savoir un mode transverse électrique TE et un mode transverse magnétique TM, séparateur caractérisé en ce que le coupleur est réalisé sur un substrat ( 38) fait d'un matériau qui a un indice de réfraction associé au mode TE et un indice de réfraction associé au mode TM et qui permet d'induire des variations opposées respectivement sur ces indices de réfraction, et en ce que le coupleur est en outre apte à introduire, en l'absence de tension électrique entre les électrodes, une variation delta beta entre Les constantes de propagation correspondant respectivement aux modes de propagation symétrique et antisymétrique du coupleur, variation qui, d'une part, est indépendante de l'état de polarisation de l'onde Lumineuse guidée par Le séparateur et, d'autre part, est tel Le que le point représentatif du coupleur (Ml; M 2; M 3; M 4), sur le diagramme de commande de ce dernier, soit le milieu d'un segment qui est parallèle à l'axe des abscisses du repère dans lequel est tracé le diagramme et qui est délimité par deux points (Ai, Bi; A 2, Bi; Ai, B 2; A 2, B 2) appartenant respectivement à une courbe (I) correspondant à des états croisés du coupleur et à une courbe (II) correspondant à des états parallèles de ce coup Leur, de sorte que, par une polarisation électrique appropriée de ce dernier, on obtient L'un des deux modes TE et TM de l'onde Lumineuse d'entrée à l'autre extrémité du guide ( 44) qui reçoit cette onde Lumineuse d'entrée et l'autre mode à L'extrémité correspondante de L'autre guide. 2 Séparateur selon La revendication 1, caractérisé en ce que les Largeurs respectives des guides ( 44, 46) subissent respectivement une augmentation et une diminution dans l'une ( 40) des deux sections du coup Leur et respectivement une diminution identique à la précédente et une augmentation identique à La précédente dans L'autre section ( 42), les augmentations et diminutions étant choisies de façon à obtenir Ledit point représentatif du coupleur. 3 Séparateur selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, caractérisé en ce qu'il est muni de moyens de commande ( 60, 62) permettant de commuter Les modes TM et TE respectivement obtenus aux extrémités correspondantes du coupleur. 4 Séparateur se Lon L'une quelconque des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que les variations des indices de réfraction sont induites par un effet électro-optique. Séparateur selon la revendication 4, caractérisé en ce que le matériau du substrat ( 38) est choisi parmi Les matériaux appartenant au groupe de symétrie cristalline trigona L 3 m, le matériau du substrat étant ainsi un matériau uniaxe électro-optique ayant trois axes cristallographiques X, Y, Z perpendiculaires les uns aux autres, les axes X et Y correspondant tous deux à l'indice ordinaire No du matériau tandis que L'axe Z correspond à l'indice extraordinaire Ne de ce matériau, en ce que La face du substrat, sur laquelle est formé le séparateur, est perpendiculaire à l'un des axes X et Y et en ce que le séparateur est formé de telle façon que La lumière guidée se propage parallèlement à L'axe Z dans ce séparateur. 6 Séparateur selon la revendication 5, caractérisé en ce que le matériau du substrat ( 38) est Li Nb O S 3 ' 7 Séparateur selon la revendication 6, caractérisé en ce que le coupleur ( 39) est réalisé par diffusion locale de Ti, échange ionique ou implantation, dans Li Nb O 8 Séparateur selon l'une quelconque des revendications 7 et 8, caractérisé en ce que le rapport de la longueur d'interaction L à la longueur de couplage lc du coupleur ( 39) est supérieur ou égal à 1 et inférieur ou égal à 3.