FR 2659639 A1 19910920 FR 9003180 A 19900313 I OXYDES MIXTES DE STRONTIUM ET DE LANTHANIDE ET LASER UTILISANT DES MONOCRISTAUX DE CES OXYDES. DESCRIPTION La présente invention a pour objet des oxydes mixtes de strontium et de lanthanide monophasés ayant la structure cristalline de la magnétoplombite, obtenus en particulier sous forme de monocristaux. Elle trouve une application dans le domaine des microlasers pour l'optique intégrée, les télécommunications par fibres optiques, la médecine (microchirurgie, traitement de la peau) et pour l'étude des semiconducteurs ainsi que dans le domaine des lasers de puissance émettant dans l'infrarouge ( 1000 à 3000 nm) ou le visible permettant notamment d'effectuer des traitements de matériaux (soudures, perçages, marquages, traitements de surface), des réactions photochimiques, la fusion thermonucléaire contrôlée ou la polarisation des atomes d'un gaz tel que l'hélium. Ces lasers émettent à une ou plusieurs longueurs d'onde discrètes avec un certain degré d'accordabilité. De façon plus précise, les oxydes mixtes de l'invention sont des aluminates ou des gallates. Comme aluminates mixtes de lanthanide, de structure magnétoplombite, on connaît des aluminates de lanthane-néodyme-magnésium, appelés LNA de formule chimique La 1 x Nd Mg AL019 avec O 1,08 ym". Ces aluminates mixtes obtenus sous forme monocristalline présentent des propriétés optiques comparables à celles que possèdent le grenat d'yttrium et d'aluminium dopé au néodyme, connu sous 3 + l'abréviation YAG:Nd, et l'ultraphosphate de néodyme (Nd P 50 14); ces lasers émettent aussi dans 14 l'infrarouge. En particulier, le LNA présente des longueurs d'onde d'émission laser à 1054 et 1082 nm, encadrant celle du YAG à 1064 nm En outre, il présente un autre domaine de longueur d'onde d'émission autour de 1320 nm, domaine correspondant à la plus faible atténuation par les fibres optiques en silice, permettant ainsi la transmission par fibres optiques d'un maximum d'informations avec un minimum de perte. Toutefois, la fabrication de ces aluminates sous forme de monocristaux, et en particulier par la méthode Czochralski la plus couramment utilisée dans l'industrie, peut conduire à des cristaux de qualité insuffisante dès qu'il s'agit d'atteindre les grandes dimensions requises par l'industrie des lasers de puissance. De plus, la croissance de ces cristaux se fait naturellement selon la direction cristallographi- que a Or, la direction cristallographique c, corres- pondant à l'axe optique du cristal est beaucoup plus intéressante pour les propriétés laser et conduit à des rendements plus élevés. En outre, l'utilisation d'un cristal dont l'axe cristallographique c est confondu avec l'axe optique du laser permet une meilleure évacuation de la chaleur et donc un meilleur refroidissement du barreau l'axe cristallographique a est confondu avec l'axe optique; ceci tient au fait que la conductivité thermique est anisotrope; elle est plus élevée dans la direction a que dans la direction c. Pour obtenir un barreau de LNA orienté selon la direction c, on effectue alors une croissance Czochralski selon la direction a, puis on effectue un prélèvement (ou carottage) du barreau obtenu, selon l'axe c Ceci complique quelque peu la fabrication de l'émetteur laser. En outre, l'utilisation d'un barreau orienté selon l'axe c permet une montée en puissance, du fait de l'évacuation de chaleur améliorée. Le faible rendement de l'émission laser du LNA, indépendamment des problèmes de croissance de ce dernier est dû essentiellement au phénomène d'auto- extinction limitant ainsi la quantité de néodyme responsable de l'effet laser, que l'on peut introduire dans le cristal sans nuire à la fluorescence Dans le LNA, la quantité maximale d'ions néodyme que l'on peut 21 3 + 3 introduire est égale à 10 ions Nd /cm, ce qui correspond à x= 0,25, le maximum d'intensité laser étant obtenu pour x voisin de 0,1. Dans le LNA, le néodyme peut occuper 3 sites cristallins de la structure (confer l'article de D. Shearer ci-dessus), ce qui signifie que cette dernière présente des défauts, gênant en particulier la propagation de la chaleur et donc la montée en puissance du laser En outre, la présence de plusieurs sites pour le néodyme favorise l'auto-extinction. La substitution partielle de l'aluminium dans le LNA par le gallium en vue d'améliorer le rendement de l'émission laser, par augmentation de la quantité de néodyme dans la structure, a en particulier été décrite dans le document FR-A-2 599 733 Toutefois, la fabrica- tion des monocristaux correspondants souffre de divers inconvénients (existence de bulles, défauts) dus principalement à la non congruence de la fusion. Comme autre oxyde d'aluminium connu, on peut citer l'aluminate de strontium dopé au néodyme de 3 + formule Sr A 12019:Nd Cet oxyde a fait l'objet d'une 1 I 19 publication de Kh S Bagdasarov et a I "Stimulated 3 + emission of Nd ions in an Sr AL O crystal at the 4 4 412 19 transitions F > I and F > I " Sov. 3/2 11/2 3/2 13/2 Phys Dokl; vol 19; N 6, de décembre 1974, pp 350. Les ions néodyme dans cet oxyde de strontium peuvent occuper plusieurs sites, limitant ainsi la puissance d'émission laser De plus, les cristaux obtenus présentent des qualités insuffisantes pour leur utilisation dans l'industrie des Lasers et en particulier des lasers de puissance En outre, la quantité de néodyme que l'on peut introduire dans cet oxyde de strontium est très faible, ce qui contribue encore à la limitation de la puissance laser. On connait aussi, par le document US-A-4 441 049, des gallates mixtes de lanthane- magnésium contenant du strontium, dopés au manganèse présentant des propriétés luminescentes, mais pas d'effet laser Ces gallates sont utilisés en particulier pour l'éclairage fluorescent En outre, ils se présentent uniquement sous forme de poudre. Des aluminates de gadolinium-magnésium- strontium, dopés au cérium, obtenus sous forme pulvérulente et présentant aussi des propriétés luminescentes mais pas d'effet laser sont divulgués par le document FR-A-2 442 264. L'invention a pour objet de nouveaux oxydes mixtes de strontium et de lanthanide utilisables comme émetteurs lasers permettant notamment de remédier aux différents inconvénients donnés ci-dessus. En particulier, ces nouveaux oxydes peuvent être réalisés sous forme de monocristaux de grandes dimensions, exempts de bulles et de défauts, par la méthode Czochralski, présentant une émission laser dont le rendement est supérieur à celui des aluminates mixtes de néodyme cités précédemment Ainsi, ces oxydes peuvent être utilisés dans l'industrie des lasers de puissance. Par ailleurs, ces oxydes croissent naturellement selon cristallographique c, ce qui leur propriétés thermiques améliorées, f montée en puissance. De plus, ces oxydes admettent quantité d'ions activateurs, contraire l'oxyde de strontium dopé au néodyme, dessus, sans nuire à l'effet laser, a I le sens de l'augmentation de la puis émise. de strontium la direction confère des acilitant leur une plus grande ment au LNA ou à mentionnés ci- lant encore dans sance lumineuse De façon plus précise, l'invention a pour objet des oxydes mixtes de strontium et de néodyme, monophasés ayant une structure du type magnétoplombite, présentant la formule (I): (I) Sr Lnl Ln 2 Ln 3 M A B O x yl y 2 y 3 z a b 19-k dans laquelle Lnl représente au moins un élément trivalent choisi parmi le lanthane, le gadolinium et l'yttrium; Ln 2 représente au moins un élément triva- lent choisi parmi le néodyme, le praséodyme, l'erbium, l'holmium et le thulium; Ln 3 représente au moins un élément choisi parmi l'europium bivalent et le cérium trivalent avec conservation de la neutralité électrique grâce à des lacunes d'oxygène; M représente au moins un métal bivalent choisi parmi le magnésium, le manganèse et le zinc; A représente au moins un métal trivalent choisi parmi l'aluminium et le gallium; B représente au moins un métal de transition trivalent choisi parmi le chrome et le titane; x, yl, y 2, y 3, z, a, b et k représentent des nombres tels que O 11 Comme indiqué précédemment, k permet d'assurer la conservation de la neutralité électrique. Lorsque Ln 3 représente l'europium divalent, la conservation de la neutralité électrique est assurée par la relation: 2 x+ 3 (y 1 +y 2)+ 2 y 3 + 2 z+ 3 (a+b)= 2 ( 19-k). Dans tous les autres cas, la conservation électrique est assurée par la relation suivante: 2 x+ 3 (y 1 +y 2 +y 3)+ 2 z+ 3 (a+b)= 2 ( 19-k). Les composés de l'invention peuvent être fabriqués sous forme de monocristaux. De préférence, x+yl+y 2 +y 3 satisfait à l'équation 0,5 Ces oxydes mixtes présentent des propriétés mécaniques voisines de celles de L'alumine En outre, leur structure cristalline est beaucoup plus proche de celle de la magnétoplombite, améliorant ainsi leur propriétés thermiques par rapport aux aluminates mixtes de lanthanide connus précités Plus la quantité de strontium est élevée dans Les composés de l'invention, plus on se rapproche de la structure de la magnéplombite. Ces oxydes ont une structure hexagonale qui se compose de blocs spinelles séparés par des plans miroirs contenant le strontium et les lanthanides. Dans les oxydes de l'invention, Lnl est un ion lanthanide jouant le r 6 le de diluant; Ln 2 est l'ion lanthanide responsable de l'effet laser, appelé activateur laser, et Ln 3 est l'ion lanthanide servant de sensibilisateur laser De même, l'ion B sert de sensibilisateur laser. Contrairement aux aluminates mixtes de lanthanide connus, cités précédemment, l'ion activateur laser peut être introduit à des taux très importants dans la structure, augmentant ainsi la puissance d'émission laser. Les oxydes de l'invention peuvent être utilisés comme émetteurs lasers dans une grande gamme de longueurs d'onde, ces dernières dépendant de la nature de l'ion activateur Aussi, l'invention a encore pour objet un laser comportant comme émetteur laser un oxyde tel que décrit précédemment. Lorsque dans La formule (I), Ln 2 représente Le néodyme, les oxydes mixtes correspondants, réalisés sous forme de monocristaux, peuvent être utilisés comme émetteurs lasers, en particulier dans des lasers de puissance, émettant à 1049,8 nm, 1061,8 nm avec une plage d'accordabilité relativement étroite, de l'ordre de 2 nm En outre, ces oxydes au néodyme présentent un type d'émission beaucoup plus large autour de 1074 nm qui s'étend de 1066 nm à 1078 nm, soit sur 12 nanomètres, ce qui est considérable pour un laser solide au néodyme. Les Longueurs d'onde d'émission d'un oxyde mixte au néodyme de l'invention sont différentes de celles du LNA ainsi que de celles décrites dans l'article de Bagdasarov cité précédemment De plus, les oxydes de néodyme de l'invention sont accordables en longueur d'onde. Lorsque dans la formule (I), Ln 2 représente l'holmium, les oxydes mixtes correspondants, sous forme monocristalline, peuvent être utilisés comme émetteurs lasers en particulier dans Les lasers de puissance accordables, émettant dans l'infrarouge et plus spécialement à des Longueurs d'onde a L Lant de 1500 à 3000 nm. L'accordabilité permet en particulier dans le domaine des télécommunications, de véhiculer un plus grande nombre d'informations simultanément. Les longueurs d'onde au voisinage de 3000 nm ont l'avantage d'être absorbées par L'eau En outre, au voisinage de 1500 nm, l'oeil n'est plus sensible à l'émission laser et il s'ensuit une sécurité pour ce dernier. Avec Le thu Lium ou l'erbium pour Ln 2 dans la formule (I), on peut obtenir des lasers de puissance ou des microlasers émettant encore dans l'infrarouge, avec une certaine accordabilité. Lorsque Ln 2 représente le praséodyme, les oxydes mixtes correspondants, sous forme monocristalline, peuvent être utilisés comme émetteurs lasers émettant dans le visible et principalement dans Le jaune et le rouge, avec encore une certaine accordabilité. Les lasers utilisant les oxydes monocrista L Lins de l'invention peuvent être aussi bien des lasers pulsés que des lasers émettant en continu. Lorsque ces Lasers sont des lasers de puissance, le faisceau Lumineux émis présente une puissance émise allant de plusieurs watts à quelques centaines de watts. Pour réaliser le peuplement de l'état excité E 1 o s'effectue l'inversion de population, on excite les ions activateurs jusqu'à un niveau d'énergie E 2 supérieur à l'état excité E 1; Le peuplement de l'état E 2 est obtenu par absorption de Lumière, appelé pompage optique Le niveau d'énergie E 2 étant très instable, Les ions Luminescents se désexcitent spontanément jusqu'à L'état d'énergie El Le passage de L'état El au fondamental EO correspond à L'émission laser. Etant donné que Les pics d'absorption des Lanthanides et en particulier du néodyme et du praséodyme sont très étroits, La substitution partie Lle de l'a Luminium ou du gal Lium par du chrome ou du titane favorise L'absorption de Lumière, ces ions présentant dans Le visible des bandes d'absorption Larges. De même, La substitution partielle du strontium par Le cérium trivalent ou L'europium diva Lent favorise aussi Le pompage optique, ces éLéments présentant des bandes d'absorption aussi Larges que celles du chrome ou du titane. Après avoir porté à L'état excité, par absorption de Lumière, l'une ou L'autre des bandes spectrales des ions sensibilisateurs, ces derniers transfèrent Leur énergie aux ions activateurs assurant ainsi le peuplement du niveau d'énergie El Cette transmission d'énergie est possible car la différence d'énergie entre L'état fondamental et L'état excité des ions chrome, titane, cérium ou europium est voisine de La différence d'énergie entre L'état fondamental et l'état surexcité E 2 des ions néodyme ou praséodyme, mais aussi des ions erbium, thu Lium et ho Lmium. Les sensibilisateurs et Les activateurs Lasers sont choisis en fonction de la longueur d'onde uti Lisée pour Le pompage optique et de La Longueur d'onde d'émission souhaitée Dans Le cas du néodyme ou du praséodyme, un codopage cérium-chrome peut être envisagé favorablement. Etant donné que La durée de vie de L'état excité El décroît Lorsque La quantité en ions Lumineux croit et qu'inversement L'intensité de fluorescence augmente Lorsque La quantité d'ions Luminescents croit, les monocristaux pour lesquels y 2 est faible sont plus particulièrement adaptés à La réalisation de lasers de puissance fonctionnant en continu alors que les monocristaux pour lequel y 2 est plus important sont mieux adaptés à la fabrication de lasers de puissance fonctionnant en impulsions. En particulier, pour un laser à émission continue, la quantité optimum d'ions activateurs dans un cristal donné est égale à celle qui donne le maximum d'intensité lumineuse, alors que pour un laser impulsionnel, la quantité d'ions activateurs peut être supérieure à cette quantité optimum. Lors de l'utilisation d'un sensibilisateur, le temps de transfert de l'énergie du sensibilisateur aux ions activateurs doit être compatible avec celui de l'émission de l'activateur En mode pulsé, un temps de transfert trop long peut être gênant, alors qu'en régime continu ce temps de transfert n'a pas d'importance étant donné que le pompage est assuré en continu. Aussi, le chrome ayant un temps de transfert assez long est utilisé de préférence comme sensibilisateur pour un laser fonctionnant en continu; en revanche, le cérium ou l'europium peuvent être utilisés dans un laser fonctionnant en régime pulsé. La présence d'un métal bivalent tel que le magnésium, le manganèse ou le zinc favorise considérablement la cristallogénèse des oxydes de strontium et permet en particulier, pour une même quantité d'ions activateurs, l'obtention de cristaux de plus belle qualité que celle obtenue avec des oxydes de strontium sans métal divalent (Sr A 120:Nd en 12 19 particulier) La croissance de ces cristaux est congruente De plus, ce métal bivalent permet l'introduction d'un plus grand taux d'activateur que 1 1 celui du même cristal exempt de ce métal divalent. En général, la quantité de métal divalent est voisine, voire même égale à la quantité de lanthanide. La présence du strontium dans les oxydes de l'invention assure, pour la méthode Czochralski, une croissance cristalline selon l'axe cristallographique c même en l'absence de germe monocristallin Ceci permet de monter en puissance et d'effectuer un refroidissement du barreau émetteur latéralement, selon la direction cristallographique a, nécessaire pour éviter que le barreau se transforme en lentille thermique, focalisant la lumière et empêchant ainsi l'effet laser. De plus, pour une concentration importante de strontium, on obtient un seul site cristallin pour l'ion activateur, contrairement aux oxydes mixtes connus, limitant ainsi les problèmes d'autoextinction et permettant donc d'augmenter La puissance du laser à concentration égale d'ions activateurs. Le strontium et le gallium des oxydes de l'invention permettent, par rapport au LNA, d'abaisser la force du champ cristallin au site de l'activateur et en particulier du néodyme, d'augmenter la distance activateur-oxygène et donc de réduire le phénomène d'auto-extinction Ils permettent aussi d'augmenter la quantité d'ions activateur dans le cristal, par rapport au LNA. La composition des oxydes de l'invention varie de l'aluminate pur au gallate pur, toutes les compositions alumino-gallate intermédiaires pouvant être envisagées. Les oxydes mixtes de l'invention présentent en particulier la formule (I) dans laquelle M représente le magnésium et A représente l'aluminium. Les oxydes correspondants présentent alors la formule: Sr Lnl Ln 2 2 Ln 3 y 3 Mg Al 19 k. x yl y 2 3 z a 19-k L'utilisation simultanée du strontium et d'un lanthanide jouant le rôle de diluant permet de modifier la composition du cristal et d'ajuster la longueur d'onde d'émission du cristal laser Ainsi, il est possible d'adapter la longueur d'onde d'émission en fonction de l'application envisagée. En particulier, les oxydes de l'invention présentent la formule: Sr Lnl Ln 2 y 2 Mg z Aa 019 k x yl y 2 z Aa 19-k' En faisant varier y 2/yl d'une part et (yl+y 2)/x d'autre part, on peut optimiser simultanément plusieurs propriétés du matériau telles que par exemple l'intensité de l'émission laser et sa longueur d'onde. Une telle latitude dans l'optimisation du matériau n'existe pas pour le LNA et l'aluminate de Bagdasarov et al. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention ressortiront mieux de la description qui va suivre, donnée à titre purement illustratif et non limitatif, en référence aux dessins annexés, dans lesquels: la figure 1 est un diagramme donnant la puissance (P') en watts émise par un laser conforme à l'invention en fonction de La puissance (P) de pompage laser, exprimée en watts, la figure 2 représente une courbe d'accordabilité donnant la puissance (P) émise, exprimée en watts en fonction de la longueur d'onde exprimée en nm pour un émetteur laser d'un oxyde de formule initiale (II) : (II) Sr N g A (II) Sr 8 Nd 0, 2 Mg 0,2 11,8 19 ' La figure 3 représente schématiquement le spectre de fluorescence à 300 K de l'oxyde de l'invention de formule (II), la figure 4 représente schématiquement un laser de puissance fonctionnant en continu utilisant un monocristal d'un oxyde conforme à l'invention, la figure 5 représente schématiquement un laser pulsé de puissance utilisant un monocristal d'un oxyde conforme à l'invention, et la figure 6 donne une portion du spectre d'absorption du monocristal de formule (II) initiale en fonction de la longueur d'onde exprimée en nanomètres. On décrit ci-après la fabrication d'un monocristal d'un oxyde mixte conforme à L'invention, utilisant la technique du four à concentration de rayonnement, connue aussi sous le nom de technique de la zone flottante. A cet effet, les poudres du commerce, de haute pureté, des oxydes de Lnl, Ln 2, Ln 3, M, A, B ainsi que du carbonate de strontium sont pesées dans les proportions désirées, mélangées plusieurs heures à l'aide d'un agitateur mécanique puis mises sous forme de pastilles que l'on chauffe à 1100 C pendant 15 heures pour éliminer les carbonates et effectuer une préréaction. Les pastilles sont ensuite broyées puis remélangées et des barreaux parallélépipédiques de 5 cm de long pour 1 cm de côté sont formés par compression. Ceux-ci sont alors frittés 50 heures à 1560 C jusqu'à formation d'une solution solide, puis taillés en forme de cylindres pour être utilisés dans le four à concentration de rayonnement. Les compositions ont été testées pour des vitesses de translation des barreaux comprises entre 0,4 et 3,5 cm/h. La technique dite du second passage a également été pratiquée: un barreau fritté est fondu une première fois au four à concentration de rayonnement de manière rapide ( 1,5 à 3,5 cm/h) pour faire fondre la poudre et se rapprocher de la densité théorique Le barreau obtenu est alors fondu une seconde fois Lentement à une vitesse de 0,4 à 1 cm/h. Cette méthode de croissance a L'avantage d'être propre (le cristal ne peut être pollué puisque la zone fondue n'est pas en contact avec un creuset), et d'être rapide puisque quelques heures, selon la vitesse de translation utilisée, suffisent pour obtenir un cristal. Des monocristaux d'oxydes conformes à l'invention ont aussi été obtenus par la technique de croissance Czochralski A cet effet, des poudres du commerce, de haute pureté, des oxydes Lnl, Ln 2, Ln 3, M, A, B et du carbonate de strontium pesées dans les proportions désirées sont mélangées plusieurs heures à l'aide d'un agitateur mécanique puis comprimées sous forme de cylindres Un frittage de 15 heures à 11000 C puis 50 heures à 15600 C est effectué. Le mélange fritté est placé dans un creuset d'iridium et amené à la température de fusion Le tirage s'effectue sous atmosphère d'azote à partir d'une tige d'iridium ou d'un germe ayant l'orientation voulue. La vitesse de tirage varie de 0,5 à lmm par heure La vitesse de rotation varie autour de 30 tours par minute. Les oxydes et carbonates de départ utilisés se présentent sous la forme d'une poudre ayant une granulométrie allant de 1 à 10 micromètres et une pureté supérieure à 99,99 % afin d'obtenir un rendement aussi élevé que possible pour l'émission laser Bien entendu, il est possible d'utiliser d'autres produits de départ comme par exemple des nitrates, comme décrit dans le document FR-A-2 599 733, ou même des chlorures. Lorsque les monocristaux élaborés contiennent du titane, il est possible d'effectuer un recuit final au four à 1100 C sous atmosphère réductrice de façon à ce que le titane contenu dans la structure soit à l'état d'oxydation (III), cet élément existant dans le commerce à l'état d'oxydation IV sous forme de Ti O 2 ' Bien entendu, tout autre méthode de cristallogénèse utilisant un bain fondu telle que la méthode de Bridgmann, de Kyropoulos, de l'auto-creuset ou de Verneuil peut être utilisée. De nombreuses compositions de rapports Sr/Ln 2 différents, avec Ln 2 représentant le néodyme ou le praséodyme, ont été élaborées sous forme monocristalline dans un four à concentration de rayonnement et leurs propriétés optiques telles que l'absorption et la fluorescence ont été étudiées. Le tableau I annexé donne des exemples de monocristaux d'aluminates de strontium-lanthanide- magnésium obtenus au four à concentration de rayonnement La partie gauche de ce tableau donne la composition en mole X initiale à partir de laquelle ont été fabriqués les barreaux frittés, la partie centrale du tableau donne la formule du cristal obtenu par fusion de zone et la partie droite du tableau donne les paramètres cristallins de ce cristal. Les compositions des cristaux obtenus ont été déterminées à la microsonde électronique, à l'exception des compositions précédées d'un astérisque qui n'ont pas encore pu être déterminées précisément, et les paramètres cristallins ont été déterminés par diffraction des rayons X. De cette étude, il ressort que la composition correspondant à Sr/Nd= 4 est tout à fait intéressante Aussi, cette composition a fait l'objet d'un tirage Czochralski. Dans le tableau II, la partie gauche donne la composition en mole % du bain fondu à partir duquel est obtenu le monocristal, la partie centrale donne la formule du monocristal obtenu à partir de ce bain fondu et la partie droite donne les paramètres cristallins du monocristal. Bien que ce tirage Czochralski ait été réalisé à partir d'une tige d'iridium et non d'un germe monocristallin, la perfection cristalline de l'échantillon obtenu est tout à fait convenable dans un large domaine. L'examen du barreau cristallin obtenu au moyen d'un laser hélium-néon montre l'existence de zones exemptes de centres diffusants. Un échantillon parfaitement monocristallin a été isolé du cristal selon Czochralski -, par clivage, de manière à obtenir deux faces rigoureusement parallèles Il se présente sous forme d'une lame cylindrique de 20 mm de diamètre et de 7 mm d'épaisseur. L'axe du cylindre est l'axe c de la structure hexagonale et correspond à la direction connue pour être optimale dans le cas du LNA en ce qui concerne l'effet laser L'échantillon placé dans une cavité laser telle que représentée sur la figure 4, est pompé longitudinalement par la raie verte d'un laser à argon ionisé A la longueur d'onde utilisée, 514,5 nm, l'échantillon absorbe 60 % du rayonnement de pompe. L'effet laser correspondant à la transition F 3/24 > I 11/2 du néodyme est obtenu facilement et se F > I du néodyme est obtenu facilement et se 3/2 11/2 produit spontanément pour une longueur d'onde de 1049,8 nm. La figure 1 donne deux courbes A et B de rendement de la puissance laser (P') émise par le cristal en fonction de la puissance du laser de pompe (P) pour deux valeurs de transmission du miroir de sortie de la cavité laser, respectivement 10 % et 1 % Si l'on tient compte de la fraction 60 % du rayonnement de pompe effectivement absorbée par l'échantillon, on en déduit que le rendement de l'émission laser est de l'ordre de 21 % pour un taux de transmission du miroir de 10 %, ce qui est relativement élevé. Par insertion d'un filtre de Lyot ( 13, figure 4), il est possible de balayer en longueur d'onde l'émission laser La courbe obtenue est représentée sur la figure 2; elle donne la puissance laser (P) en fonction de la longueur d'onde. Sur cette courbe, on obtient trois maxima d'émission, notés a, b et c, pour respectivement 1049,8 nm, 1061,8 nm et 1074 nm La plage d'accordabilité autour des deux premières longueurs d'onde est relativement étroite, de l'ordre de 2 nanomètres En revanche, elle est beaucoup plus large autour du troisième maximum (émission c) puisqu'elle s'étend de 1066 nm à 1078 nm soit sur 12 nanomètres, ce qui est considérable pour un laser solide au néodyme. Ces résultats sont en accord avec le spectre de fluorescence de la figure 3, aux intensités If près. Le spectre de fluorescence de la figure 3 a été établi à 300 K; il a été obtenu en utilisant une longueur d'onde d'excitation de 577 nm correspondant à 4 4 4 la transition I >, G en absorption du 9/2 7/2 7/2 cristal. Bien que cela n'apparaisse pas sur les courbes de fluorescence et d'accordabilité laser, le composé n 16 ainsi que les composés 1 à 13 activés au néodyme présentent des longueurs d'onde d'émission au voisinage de 1,32 micromètre qui peuvent aussi donner l'effet laser. Les spectres de fluorescence et d'accordabilité des aluminates de strontium-néodyme- magnésium de l'invention sont très différents de ceux du LNA et du composé de Bagdasarov. Comme on l'a dit précédemment, il est possible en jouant sur la composition du cristal et en particulier sur la teneur respective en strontium et en lanthanide de déplacer la longueur d'onde d'émission la S e r Ce déplacement en longueur d'onde en fonction de la composition du cristal est donné dans le tableau III. Ce tableau III a été établi à partir des spectres de fluorescence à 300 K pour des monocristaux élaborés au four à concentration de rayonnement, la transition en émission étant la transition: 4 4 3 + F 3/2 > I 11/2 de Nd 3/2 11/2 De ce tableau, il ressort que la longueur d'onde d'émission croît, lorsque la quantité en strontium diminue et que la quantité en néodyme croît. Le décalage en longueur d'onde a aussi été observé pour l'émission à 1,32, um En effet, les composés n 1 et n 4 du tableau I émettent de la lumière par fluorescence à respectivement 1,322 et 1,318 pm. Sur la figure 4, on a représenté schématiquement un laser de puissance continu utilisant un monocristal d'un oxyde conforme à l'invention. Ce laser comprend une cavité laser 2 contenant un barreau 4 du composé 16, disposé perpendiculairement à l'axe longitudinal 3 du laser, l'axe c du barreau étant confondu avec l'axe 3 du laser L'émission laser correspondante se situe dans l'infrarouge (voir figure 3) L'utilisation des composés 1 à 13 permet le même type d'émission. Une source de lumière monochromatique 6, telle qu'une diode laser ou une barrette de diodes laser, permet d'irradier le barreau d'aluminate 4, via une lentille de convergence 7, afin d'assurer le pompage optique du barreau 4 Un dispositif 5 de circulation d'eau distillée autour du barreau 4 assure son refroidissement. La cavité laser 2 se compose aussi d'une lentille convergente 8 transformant la lumière émise par le barreau d'aluminate 4 en un faisceau de lumière parallèle qui est envoyé sur un miroir de sortie 10. Après réflexion sur ce miroir 10, le faisceau lumineux traverse à nouveau la lentille convergente 8 et le milieu amplificateur ou barreau 4 Le faisceau laser amplifié est alors réfléchi par un miroir d'entrée dichro; que 12 à proximité duquel est placé le barreau 4; ce miroir 12 est transparent à la lumière émise par la source monochromatique 6 et opaque à celle émise par le monocristal d'aluminate 4. Le faisceau laser suffisamment amplifié dans la cavité 2 est alors envoyé vers l'extérieur de la cavité laser, via le miroir 10, qui est partiellement transparent à la lumière émise par le monocristal d'aluminate 4. Le remplacement du barreau 4 d'aluminate de strontium-néodyme-magnésium par un aluminate selon l'invention de strontium-praséodyme-magnésium tel que le composé 14 ou 15, conduit à un laser de puissance continu émettant dans le visible et en particulier dans le jaune et le rouge. Il est possible bien entendu d'utiliser un barreau 4 d'aluminate de l'invention au néodyme ou au praséodyme combiné avec du cérium, de l'europium, du chrome ou du titane. De la même façon, on peut utiliser un barreau d'un oxyde contenant de l'holmium, de l'erbium, du thulium, combinés ou non avec le cérium, l'europium, le titane ou le chrome afin d'obtenir des lasers de puissance émettant dans une grande gamme de longueurs d'onde. En particulier, l'utilisation d'un oxyde contenant de l'holmium permet l'émission d'un faisceau laser dont la longueur d'onde varie de 1,5 à 3 micromètres suivant la transition choisie. L'accordabilité en longueur d'onde peut être obtenue à l'aide d'un système de sélection en longueur d'onde 14 intercalé entre la lentille convergente 8 et le miroir de sortie 10 de la cavité laser 2, du type prisme à angle de Brewster ou filtre de Lyot formé de plusieurs lames en matériau biréfringent. En outre, un étalon solide 13 du type lame à faces parallèles peut être intercalé entre la lentille convergente 8 et le filtre de Lyot 14 pour fixer la longueur d'onde d'émission. Les oxydes de l'invention peuvent aussi être utilisés sous forme monocristalline dans un laser de puissance fonctionnant en impulsions Un tel laser est représenté sur la figure 5. Ce laser pulsé comprend une cavité 15 contenant un barreau monocristallin 16 d'un oxyde selon l'invention, disposé parallèlement à l'axe longitudinal 17 du laser, l'axe c du cristal étant confondu avec l'axe 17 Cet oxyde est en particulier le composé 3 ou 1 à forte teneur en néodyme. De part et d'autre du barreau 16, sont disposées des lampes flash au xénon de forte intensité 18 et 20, de forme allongée, orientées aussi selon l'axe 17 du laser Ces lampes assurent un pompage optique longitudinal du barreau d'aluminate 16 Un dispositif 21 de circulation d'eau distillée autour du barreau 16 assure son refroidissement. La cavité laser 15 se compose aussi d'une lame quart d'onde 22 transformant la lumière incidente polarisée linéairement, issue du barreau 16, en une lumière polarisée circulairement Cette lame 22 est suivie d'un miroir plan 24 et d'un miroir convexe 26 divergent. Après réflexion sur le miroir 26, le faisceau lumineux élargi, adapté et polarisé circulairement, traverse à nouveau la lame quart d'onde 22 produisant ainsi un faisceau polarisé verticalement qui balaye complètement le milieu amplificateur ou barreau 16, en en extrayant le maximum d'énergie lumineuse. Le faisceau laser amplifié se propageant dans la direction d'un autre miroir 28 hautement réfléchissant concave extérieur à la cavité 15, est interrompu par un prisme polariseur 30 éjectant le faisceau polarisé verticalement 32 hors de la cavité laser Une lentille convergente 34 permet l'obtention d'un faisceau de lumière parallèle. Ce laser pulsé est équipé en outre d'un interrupteur électrooptique 36, plus généralement désigné sous le vocable anglo-saxon de "Q switch", disposé entre le miroir concave 28 et le polariseur de sortie 30. Lorsque cet interrupteur est fermé, c'est-à- dire qu'une tension lui est appliquée, le laser ne peut fonctionner En effet, pendant que l'on "pompe" optiquement le milieu amplificateur avec les lampes 18 et 20, le polariseur 30 est transparent aux photons polarisés horizontalement et laisse passer la lumière vers l'interrupteur 36 Celui-ci faisant tourner la direction de polarisation de 90 empêche le polariseur de transmettre cette lumière. Inversement, lorsqu'on ouvre l'interrupteur électrooptique 36, celui-ci n'altère plus la polarisation horizontale issue du polarisateur, permettant ainsi à la cavité laser 15 d'amplifier la lumière émise par le barreau 16. Un diaphragme 38 peut être intercalé entre l'interrupteur et le polariseur pour canaliser la lumière laser. Comme précédemment, le barreau 16 à base de néodyme peut être remplacé par un barreau à base de praséodyme, d'holmium, d'erbium, de thulium, combinés ou non avec du cérium, de l'europium, du chrome ou du titane ou un barreau à base de néodyme combiné avec du cérium, de l'europium, du chrome ou du titane répondant à la formule (I) ci-dessus, en vue d'obtenir d'autres lasers de puissance pulsés Il convient simplement d'adapter le revêtement des miroirs 26 et 28 à la longueur d'onde d'émission laser recherchée. Pour obtenir un laser accordable en longueur d'onde, par exemple en utilisant un oxyde selon l'invention contenant de l'holmium ou du néodyme, un dispositif de sélection en longueur d'onde 40 tel que décrit ci- dessus doit être intercalé entre la lame 22 *et le miroir 24. Les lasers décrits ci-dessus n'ont bien entendu été donnés qu'à titre illustratif, d'autres types de lasers pouvant être équipés d'un monocristal d'un oxyde selon l'invention. En particulier, il est possible de remplacer la barrette de diodes laser 6 par un laser à gaz ionisé (argon ou krypton) ou les lampes flash 18 et 20 par une diode laser ou barrettes de diodes. Ces diodes laser ont l'avantage d'être extrêmement petites diminuant de façon considérable les dimensions totales du Laser à cristal En outre, elles offrent une certaine accordabilité en longueur d'onde autour de 800 nm Or, le spectre d'absorption représenté sur la figure 6, pour le composé de formule initiale (II), met en évidence une bande d'absorption large et intense entre 785 et 800 nm avec des pics e, f, g à 787,3, 790,4 et 797,6 nm Ce spectre d'absorption a été effectué à 3000 K. L'allure générale de ce spectre d'absorption est valab Le pour tous les oxydes de l'invention contenant du néodyme; seules l'intensité et les longueurs d'onde d'absorption peuvent être légèrement différentes Aussi, les oxydes au néodyme de l'invention se révèlent bien adaptés pour un pompage par diodes laser, d'autant que la longueur d'onde de ces dernières peut être accordée afin de se trouver dans un pic d'absorption maximum du cristal. Par ailleurs, l'intensité d'absorption autour de 800 Onm des oxydes de l'invention est deux à trois fois plus forte que celle obtenue à 514 nm avec un Laser à argon ionisé ou à 752 nm avec un laser à krypton ionisé. En outre, les diodes laser ont un rendement excellent de l'ordre de 50 % et la conversion laser est de l'ordre de 30 à 40 %, ce qui correspond à un rendement de l'effet laser de 20 % au moins à partir du courant électrique. En utilisant un laser à gaz ou des lampes flash, le rendement laser à partir du courant électrique n'est que de 1 %. Les monocristaux des oxydes de strontium- néodyme-magnésium de l'invention peuvent être utilisés dans toutes les applications utilisant actuellement un émetteur laser du type YAG En particulier, ces monocristaux peuvent être utilisés pour des lasers destinés à la découpe ou au marquage de matériaux ainsi que pour réaliser des soudures. En plus des applications du type YAG, ces oxydes présentent des applications qui leur sont propres Ils sont particulièrement propices au pompage par diodes laser et donc à la réalisation de dispositifs miniaturisés (applications militaires, recherche scientifique, applications médicales) En outre, leurs longueurs d'onde d'émission particulières et l'accordabilité de ces dernières peuvent être mises à profit dans Les télécommunications optiques ou pour la polarisation de certains atomes par pompage optique. T A B L E A U I EXEMPLES DE MONOCRISTAUX OBTENUS AU FOUR A CONCENTRATION DE RAYONNEMENTS Composition initiale en mole % Cristal obtenu Composition Paramètres cristallins (nm) Sr CO 3Nd 203 Mg O A 1203 a c 1 7,143 3,571 7,143 82,143 Sr 510 Nd 0,490 M 90,461 A 11,525 19 0,5577 2,195 2 8,571 2,857 5,714 82, 857 Sr 586 Ndo 393 Mg 0,358 A 111,642019 0,5573 2,199 3 5,714 4,286 8,571 81,429 * Sr 0,4 Nd 0,6 M 90,6 A 111,4019 0,5575 2,193 4 11,429 1,429 2, 857 84,286 Sro,787 Ndo 0,188 Mgo,1689 A 111,831 0018,98440,5568 2,199 12, 857 0,714 1,429 85,000 Sr Nd 019 0,5570 2,200 12 857,71 do Q 101 Mgo 0, 095 AL 111,905019 6 10,000 2,143 4,286 83,571 Sro 7 Ndo 3 M,311,719 0, 5570 2,198 r r 0,7 Nd 0,3 M 90,3 Al7019 057,9 Sr C 03Nd 203 La 203 Mg O A 1203 7 11,429 1,071 0,357 2,857 84,286 * Sr 0,8 La 0,0 o 5 Ndo 0,15 Mgo,2 Ali 1,8019 0,5571 2,199 8 11,429 0,714 0,714 2,857 84,286 Sr 0,728 Lao 0, 126 Nd 0,103 Mg O,205 A 111,795018,9690,5570 2,200 9 11,429 0,143 1,286 2, 857 84,286 Sro,8 Lao,18 Ndo,02 Mg 0,2 A 111,8019 0,5570 2,201 Sr CO 3Gd 203 Nd 203 Mg O A 1203 (n 11,429 0,714 0,714 2,857 84,286 * Sr 8 Gd 1 Nd, 10,211,8019 0,5568 2,198 0,558 O ', O 2, 198 E O i EXEMPLES DE MONOCRISTAUX OBTI T A B L E A U I (suite) ENUS AU FOUR A CONCENTRATION DE RAYONNEMENTS Composition initiale en mole % Cristal obtenuComposition Paramètres cristatlins (nm) a c Sr CO 3Nd 203 Ce O 2 Mg O AL 203 11 11,420 1,356 0, 143 2,855 84,225 Sr 744 Nd219 Ce,008 Mg,19780318,9845 0,557 2,200 0 r, 7440 d,2190 e,0080 g,197 A 11 l,803018,9845 Sr CO 3Nd 203 Cr 203 Mg O AL 203 12 11,429 1,429 0,0857 2,857 84,200 Sr,751 Nd,227 M 0,186 t 11,810 Cr, 004190,5570 2,199 S r O,751 Ndo,227 Mo,186 A 1 11,810 C r 0,004019 Sr CO 3Nd 203 Ti O 2 Mg O A 1203 3 r 0,8 N 20,2 M 302 A 211,3 025 1930,55711 2, 202 13 11,034 1,379 6,896 2,759 77,930 * Sro I 8 Nd2 Mg 0,2 A 111,3 Ti O, 5019 0,5571 2, Sr CO 3Pr 6011 ilMg OA 1203 14 7,317 1,219 7,317 84,146 Sro 0,480 Pro 0,360 Mg 0,425 A 111, 575018,80750,55782,196 11,538 0,481 2, 885 85,096 Sr 0,740 Pr 0,150 Mg 0,197 A 11,803018,86650,55702,200 I_ _ I III O) (D LD T A B L E A U II EXEMPLE D'UN MONOCRISTAL OBTENU PAR TIRAGE CZOCHRALSKI Composition initiale en mole % Cristal obtenu Composition Paramètres cristallins (nm) Sr CO 3Nd 203 Mg O A 1203 1 c 16 11,429 1,429 2,857 84, 286 0,741 Nd 0,229 M 90,205 A,1 794018,981 0,5571 2,198 r\J -'J (n (O (O T A B L E A U III DEPLACEMENT DES LONGUEURS D'ONDES D'EMISSION EN FONCTION DE LA COMPOSITION Composition émission a émission b émission c n (nm) (nm) (nm) I 1055 1064,2 1079 2 1053,2 1063,4 1072,4 1076,3 4 1051,3 1063,2 1069,6 1074 1050,6 1062,4 1068,2 1073,6 16 1051,1 1062 1069 1073,6 cc K) (D (D REVENDICATIONS 1 Oxyde mixte de strontium et de lanthanide monophasé à structure cristalline du type magnétoplom- bite, présentant la formule (I) suivante: (I) Sr Lnl Ln 2 Ln 3 M A B O x yl y 2 y 3 z a b 19-k dans laquelle Lnl représente au moins un élément trivalent choisi parmi le lanthane, le gadolinium et l'yttrium; Ln 2 représente au moins un élément trivalent choisi parmi le néodyme, le praséodyme, l'erbium, l'holmium et le thulium; Ln 3 représente au moins un élément choisi parmi l'europium bivalent et le cérium trivalent avec conservation de la neutralité électrique grâce à des lacunes d'oxygène; M représente au moins un métal bivalent choisi parmi le magnésium, le manganèse et le zinc; A représente au moins un métal trivalent choisi parmi l'aluminium et le gallium ; B représente au moins un métal de transition triva- lent choisi parmi le chrome et le titane; x, yl, y 2, y 3, z, a, b et k représentent des nombres tels que O que 11 2 Oxyde mixte selon la revendication 1, caractérisé en ce que M représente le magnésium. 3 Oxyde mixte selon la revendication 1 ou 2, caractérisé en ce que A représente l'aluminium. 4 Oxyde mixte selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que Lnl représente le lanthane. Oxyde mixte selon l'une quelconque des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que Ln 3 représente le cérium. 6 Oxyde mixte selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il présente la formule: Sr Ln 2 y 2 Mg z A La O 19-k x y 2 z a 19-k 7 Oxyde mixte selon l'une quelconque des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que Ln 2 représente le néodyme. 8 Oxyde mixte selon l'une quelconque des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que Ln 2 représente le praséodyme. 9 Oxyde mixte selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il présente la formule; Sr Lnl Ndy 2 Mg A 19-k x yl y 2 z a 19-k avec Lnl représentant le lanthane ou le gadolinium. Oxyde mixte selon l'une quelconque des revendications 6 à 9, caractérisé en ce que k=O. 11 Oxyde mixte selon l'une quelconque des revendications 1 à 10, caractérisé en ce que 0,5 12 Laser comportant une cavité laser ( 2, 15) renfermant comme émetteur de lumière un monocristal ( 4, 16) d'un oxyde mixte de lanthanide, des moyens d'amplification ( 10, 12, 26, 30) de la lumière issue du monocristal, des moyens d'extraction ( 10, 30) de la lumière hors de la cavité laser et des moyens de pompage optique ( 6, 18, 20), caractérisé en ce que cet oxyde mixte est conforme à l'une quelconque des revendications 1 à 11. 13 Laser selon la revendication 12, émettant dans l'infrarouge, caractérisé en ce que Ln 2 représente un élément choisi parmi le néodyme, l'holmium et l'erbium. 14 Laser selon la revendication 12, émettant dans le visible, caractérisé en ce que Ln 2 représente le praséodyme. Laser selon la revendication 12, accordable en longueur d'onde dans l'infrarouge, comportant des moyens d'accordabilité ( 14, 40), caractérisé en ce que Ln 2 représente un élément choisi parmi le néodyme et l'holmium. 16 Laser selon l'une quelconque des revendications 12 à 15, caractérisé en ce que les moyens de pompage optique ( 6) consistent en au moins une diode laser.