FR 2655435 A1 19910607 FR 8915878 A 19891201 L'invention concerne un dispositif d'addition cohérente de faisceaux lasers et plus particulièrement un dispositif pour la mise en phase puis l'addition cohérente de faisceaux de réseaux lasers. La combinaison d'une multitude d'émetteurs lasers en réseaux est une méthode avantageuse pour augmenter les performances en puissance d'une source laser Elle permet d'obtenir une source très puissante à partir d'éléments de petite puissance, plus aisées à réaliser technologiquement De plus, l'utilisation de nombreuses sources de puissance réduite facilite l'évacuation de la chaleur inévitablement produite Par contre les propriétés principales d'un faisceau laser (cohérence, directivité) sont perdues au niveau du réseau s'il n'existe pas de relation stable de phase entre les différents lasers du réseau. La présente invention décrit un dispositif permettant d'assurer la cohérence entre les différents éléments du réseau ainsi que d'additionner en phase leurs rayonnements Le réseau émettra alors un faisceau puissant, cohérent et directif (limité par diffraction) comme s'il s'agissait d'un laser unique. L'invention concerne donc un dispositif d'addition cohérente de faisceaux lasers, caractérisé en ce qu'il comprend: un laser maître émettant un faisceau lumineux maître d'une longueur d'onde déterminée; un dispositif de répartition recevant le faisceau lumineux maître et le répartissant sur plusieurs directions; plusieurs amplificateurs optiques ou des lasers (un laser étant un amplificateur optique placé dans une cavité optique résonnante) situés chacun sur une desdites directions recevant chacun une partie du faisceau lumineux maître et retransmettant chacun un faisceau lumineux esclave; un dispositif en matériau non linéaire recevant, d'une part, un faisceau sonde de longueur d'onde sensiblement égale à celle du faisceau lumineux maître et, d'autre part les faisceaux lumineux esclaves, le faisceau sonde interférant avec les faisceaux lumineux esclave, qui jouent alors le rôle de faisceaux pompe, dans le matériau non linéaire pour enregistrer un hologramme, les faisceaux lumineux esclaves diffractant sur cet hologramme jouant aussi le rôle de faisceau de lecture. Notamment, dans ce dispositif les amplificateurs optiques sont des réseaux de lasers, chaque réseau de laser recevant un faisceau maître selon une direction faisant un angle différent de O degré par rapport à la normale à la face d'entrée du réseau laser, et émettent un faisceau esclave à partir de la même face d'entrée selon une direction symétrique de la direction du faisceau maître par rapport à la normale à la face d'entrée. Les différents objets et caractéristiques de l'invention apparaîtront plus clairement dans la description qui va suivre faite à titre d'exemple en se reportant aux figures annexées qui représentent: la figure 1, un exemple de réalisation simplifié du dispositif de l'invention; les figures 2 et 3, des variantes de réalisation du dispositif de la figure 1; la figure 4, un autre exemple de réalisation détaillé du dispositif de l'invention; la figure 5, une vue en perspective de détail d'un réseau de laser. Le dispositif de la figure 1 comprend un laser "pilote" ou laser maître 1 de faible puissance mais ayant de très bonnes propriétés de cohérence (laser monomode) Une partie du faisceau maître Fm émis par le laser 1 est déviée par l'élément 3 (une lame semi-transparente) pour constituer un faisceau sonde Fs L'autre partie du faisceau maître Fm est divisée et est dirigée à l'aide des dispositifs optiques 4 et 14 (composés par exemple d'une optique diffractive 4 et de lentilles 14) vers différents éléments du réseau Ces éléments 2.1 à 2 3 peuvent être des amplificateurs optiques, dont le faisceau de sortie est cohérent avec celui du laser pilote 1. Ces éléments peuvent aussi être de véritables petits lasers, qui seront alors utilisés en mode "d'injection locking" "verrouillage par injection" et fonctionneront en lasers esclaves Dans ce mode de fonctionnent, les lasers "esclaves" sont asservis au laser maître 1 et leurs faisceaux esclaves Fel à F 3 sont parfaitement cohérents avec celui du laser maître. Les faisceaux émis par les éléments 2 1 à 2 3 sont dirigés à l'aide d'une optique (par exemple une lentille) sur un milieu 9 non linéaire MNL Les faisceaux esclaves Fel à Fe 3 constituent les "ondes pompes" pour une interaction du type 2 ondes dans le milieu non linéaire 9 Le faisceau sonde Fs provenant du laser maître 1 est lui aussi envoyé dans le milieu non linéaire 9 à l'aide de miroirs 13 et 23 Ce milieu non linéaire peut par exemple être un cristal photoréfractif de Ba Ti O BSO, Ga As ou In P. Un hologramme est alors enregistré dans le milieu non linéaire 9 entre les ondes pompes Fel à Fe 3 et le faisceau sonde Fs Les faisceaux de pompe qui diffractent sur cet hologramme jouent aussi le rôle de faisceau de lecture De cette manière, l'énergie des faisceaux de pompe Fel à Fe 3 est diffractée dans la direction FS du faisceau sonde, avec la même phase que celle imposée par le faisceau sonde On a donc transfert d'énergie de la pompe vers la sonde Or la divergence du faisceau sonde est limitée par la diffraction On a ainsi réalisé une addition cohérente des faisceaux émis par le réseau et en même temps qu'une mise en phase qui permet d'obtenir un faisceau de sortie aussi parfait que la sonde Il est important de noter que la position relative des éléments du réseau peut être quelconque, et qu'il n'est pas nécessaire d'ajuster les trajets optiques à une fraction de longueur d'onde près pour réaliser l'addition des faisceaux On peut aussi remarquer que la direction du faisceau de sortie FS est donnée par la direction de la sonde Fs La déviation du faisceau sonde de faible puissance permet le contrôle de la direction du faisceau de forte puissance (laser agile). La figure 2 représente une variante de réalisation du dispositif de la figure 1 dans lequel on ne prévoit pas de séparateur de faisceaux pour extraire un faisceau sonde Le dispositif de la figure 2 comporte en parallèle avec les amplificateurs optiques 2 1 à 2 3, un amplificateur optique 2 s qui fournit un faisceau sonde Fs Ce faisceau est transmis par un miroir 24 au milieu non linéaire 9. Le fonctionnement du dispositif de la figure 2 est alors telle que décrite précédemment en référant à la figure 1. Le dispositif de la figure 2 permet d'avoir un faisceau de sonde Fs plus Intense que celui issu directement du faisceau maître Fm. On peut également comme cela est représenté en figure 3, réaliser le dispositif de l'invention en adoptant l'architecture du dispositif de la figure 2 mais en ne prévoyant pas d'amplificateur optique 2 s Le faisceau sonde Fs n'est alors pas amplifié. La figure 4 représente une autre forme de réalisation du dispositif de l'invention. Le laser maître 1 est constitué par une diode laser guidée par l'indice, monomode transverse et longitudinal, de puissance d'émission P = 30 m V environ Le faisceau maître Fm, mis en forme par la lentille 03 passe au travers d'une lame demi-onde 5 puis d'un isolateur optique 15 à effets Faraday, afin d'empêcher les retours de lumière indésirables vers le laser maître 1 Le faisceau Fm est ensuite séparé en trois à l'aide des miroirs semi-réfléchissants 51 et 52 Le miroir 52 permet d'obtenir le faisceau sonde Fs. Le miroir 51 permet d'obtenir deux faisceaux appelés faisceaux d'injection et servant de faisceaux maîtres pour les lasers esclaves 2 1 et 2 2. Ces deux faisceaux sont mis en forme par les lentilles cylindriques Cl et C 2 et les objectifs 01 et 02 de façon à fournir deux faisceaux de section droite allongée qui vont être injectés aux lasers esclaves 2 1 et 2 2. Les lasers esclaves 2 1 et 2 2 sont des réseaux d'un certain nombre de lasers 2 10 à 2 1 N et 2 20 à 2 2 N ( 10 par exemple) guidés par le gain, d'une puissance relativement forte, m W par exemple Chaque laser esclave émet donc un faisceau esclave qui est en fait la combinaison de plusieurs faisceaux élémentaires exclaves. Un faisceau d'injection Fil fait un petit angle ( 4 degrés environ) par rapport à la normale de la face d'entrée du réseau, afin d'optimiser les conditions d'injection et de séparer angulairement le faisceau d'injection Fi d'un faisceau esclave Fel. Sur la figure 4, les faisceaux d'injection, tel que Fil, ont été représentés de façon simplifiés ainsi que le faisceau esclave Fel. La figure 5 représente une vue dans l'espace de l'un des réseaux de lasers 2 1 Le réseau de lasers 2 1 reçoit donc le faisceau d'injection Fil qui fait un angle non nul avec la normale à la face d'entrée du laser 2 1 Ce faisceau d'injection Fil permet d'exciter tous les lasers 2 10 à 2 1 n Le réseau de lasers émet en échange un faisceau esclave Fel qui fait également un angle avec la normale à la face d'entrée du réseau de lasers. Plus précisément, le faisceau esclave Fei est dans un plan sensiblement symétrique d'un plan contenant le faisceau d'injection Fil par rapport à un plan normal à la face d'entrée. Les faisceaux d'injection sont transmis aux réseaux de lasers par des miroirs M 3, M 4 et M 5. Les faisceaux esclaves Fel, Fe 2 sont déviés par des miroirs M 1 et M 2 en direction du cristal non linéaire 9, et forment les ondes de pompe pour une interaction à 2 ondes dans le cristal 9 Le faisceau sonde Fs provient du maître après réflexion sur la séparatrice 52 Le cristal non linéaire est par exemple un cristal de titanate de baryum On choisit un angle faible ( 1 degré environ) entre les deux ondes pompes Fel et Fe 2 et un angle plus important ( 20 environ) entre l'onde sonde Fs et les ondes pompes Fel et Fe 2 afin de maximiser le rendement de l'interaction Le cristal 9 est orienté de manière à favoriser le transfert d'énergie des ondes pompes Fel et Fe 2 vers l'onde sonde Fs Le faisceau sonde amplifiée après son passage dans le cristal forme le faisceau de sortie Fs du système, dont la divergence est limitée par diffraction. L'invention peut servir à l'obtention de sources de puissance cohérentes et directives à partir de réseaux à deux dimensions de lasers à semiconducteurs On peut aussi utiliser tout autre milieu laser solide, (comme des barreaux de Yag Nd), liquide ou gazeux. Il est bien évident que la description qui précède a été faite qu'à titre d'exemple non limitatif et que d'autres variantes peuvent être envisagées sans sortir du cadre de l'invention Les exemples numériques et la nature des matériaux indiqués n'ont été fournis que pour illustrer la description. REVENDICATIONS 1 Dispositif d'addition cohérente de faisceaux lasers, caractérisé en ce que qu'il comprend: un laser maître 1 émettant un faisceau lumineux maître (Fm) d'une longueur d'onde déterminé; un dispositif de répartition ( 4, 14) recevant le faisceau lumineux maître (Fm) et le répartissant sur plusieurs directions; plusieurs amplificateurs optiques ( 2 1 à 2 3) ou des lasers (un laser étant un amplificateur optique placé dans une cavité résonante optique) situés chacun sur une desdites directions recevant une partie du faisceau lumineux maître (Fm) et retransmettant chacun un faisceau lumineux esclave (Fel à fe 3) i un dispositif en matériau non linéaire ( 9) recevant, d'une part, un faisceau sonde (Fs) de longueur d'onde sensiblement égale à celle du faisceau lumineux maître (Fm) et, d'autre part, les faisceaux lumineux esclaves (Fel, Fe 2, Fe 3), le faisceau sonde (Fs) interférant avec les faisceaux lumineux esclaves (Fel, Fe 2, Fe 3), qui jouent alors le rôle de faisceaux pompe, dans le matériau non linéaire pour enregistrer un hologramme, les faisceaux lumineux esclaves diffractant sur cet hologramme jouant aussi le rôle de lecture. 2 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte sur le trajet du faisceau lumineux maître (Fm) un dispositif séparateur de faisceau ( 3) qui extrait du faisceau lumineux maître (Fm) une partie du faisceau pour constituer le faisceau sonde (Fs). 3 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'un amplificateur ou un laser ( 2 s), situé sur une desdites directions, reçoit une partie du faisceau maître Fm et la retransmet au dispositif en matériau non linéaire ( 9) pour former le faisceau sonde (Fs). 4 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte, entre les amplificateurs optiques ( 2 1 à 2 3) et le dispositif ( 9) en matériau non linéaire, un dispositif de focalisation ( 8) focalisant les faisceaux esclaves (Fel à Fe 3) vers le dispositif ( 9) en matériau non linéaire. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le dispositif en matériau non linéaire ( 9) est en Ba Ti O 3. 6 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les amplificateurs optiques ( 2 1, 2 2) sont des réseaux de lasers ( 2 10 2 1 n, 2 20 2 2 n), chaque réseau de laser recevant un faisceau maître selon une direction faisant un angle différent de O degré par rapport à la normale à la face d'entrée du réseau laser, et émettent un faisceau esclave (Fel, Fe 2) à partir de la même face d'entrée selon une direction sensiblement symétrique de la direction du faisceau maître par rapport à la normale à la face d'entrée. 7 Dispositif selon la revendication 6, caractérisé en ce qu'il comporte, entre le dispositif répartiteur de faisceau ( 4) et le réseau de lasers ( 2 1, 2 2), associé à chaque réseau de lasers, un dispositif optique de transformation de chaque faisceau maître en un faisceau maître de section droite allongée de façon que la plus grande dimension de la section du faisceau permette d'exciter l'ensemble du réseau de lasers. 8 Dispositif optique selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte, entre le laser maître ( 1) et le dispositif répartiteur de faisceau ( 4), un isolateur ( 5, 15). 9 Dispositif optique selon la revendication 1, caractérisé en ce que le dispositif en matériau non linéaire est en BSO, Ga As ou In P.