FR 2651579 A1 19910308 FR 9010930 A 19900903 L'invention concerne un dispositif pour la mesure sensible de la lumière diffusée sur un composant optique, comprenant un détecteur qui détecte la lumière émise par une source lumineuse et diffusée sur le composant optique. De tels appareils servent à examiner la rugosité superficielle de couches optiques ou aussi l'homogénéité du matériau de composants optiques, comme par exemple de lentilles ou aussi d'objectifs entiers à l'aide de la lumière diffusée. La structure typique de tels appareils de mesure est décrite dans un article de P. Roche et E. Pelletier dans Applied Optics, tome 23, n 20, page 3561 (1984). La source lumineuse est formée le plus souvent par un laser He-Ne. Pour que la lumière émise par le laser continu et transmise par l'échantillon à examiner n'entre pas dans le bilan de la lumière diffusée après une diffusion sur la paroi de la chambre à vide et conduise à des résultats de mesure faux, on a prévu un piège à lumière pour éliminer cette lumière. Le piège est formé dans ce cas par un verre de Wood et un absor- beur, lesquels se trouvent dans un boîtier ayant une petite ouverture d'entrée. Une telle structure de mesure convient seule- ment pour des mesures o la fraction de lumière diffusée est plus grande que 10. Si les fractions de lumière diffusées sont plus faibles, la lumière qui ressort du piège à lumière conduit à des résultats de mesure entachés d'erreurs. Dans quelques domaines de la technique des télécommunications optiques, il est souhaitable que la fraction de la lumière rétrodiffusée dans l'espace semi-infini par les composants optiques employés soit nettement inférieure à 10. Ceci est le cas surtout, lorsque dans la transmission d'informations par voie optique sur de grandes distances dans l'espace, par exemple entre des satellites, l'unité d'émission/ réception contient un télescope unique qui constitue à la fois le télescope émetteur et le télescope récepteur. Une telle unité d'émission/réception doit pouvoir reconnaître, en cas de détection d'un signal, s'il s'agit d'un message envoyé par un autre émetteur, ou s'il s'agit simplement de la détection de la lumière diffuse d'un message émis par l'unité elle-même. Un critère discriminatoire possible est l'amplitude du signal. Il est alors nécessaire que la fraction de lumière diffusée sur les composants optiques de l'unité d'émission/réception soit maintenue si faible que la distinction est possible. Pour la fabrication de telles unités d'émis- sion/réception, il s'agit par conséquent de choisir des composants optiques à faible lumière diffuse. Pour réaliser un tel choix, on doit pouvoir mesurer des fractions de lumière diffusée très faibles. Par le brevet des E.U.A. 4.683.579, on connaît un appareil par lequel on détermine la composition d'un échantillon de sang à l'aide de la lumière diffuse. On éclaire l'échantillon de sang par une source lumineuse et on mesure la lumière diffusée au moyen d'un détec- teur. Selon un exemple de réalisation avantageux, on utilise la source lumineuse en régime pulsé. Le détec- teur est alors seulement lu, par un convertisseur analogique-numérique, pendant le temps d'émission d'une impulsion lumineuse. On supprime ainsi des effets provoqués par la lumière du jour diffuse. Par contre, des fractions de la lumière de mesure diffusées sur d'autres surfaces que l'échantillon mesuré, ne sont pas supprimées. En d'autres domaines, o il s'agit de déter- miner la composition spatiale ou aussi l'éloignement d'un objet, par exemple d'un nuage diffusant, on connaît d'autres techniques de mesure. C'est ainsi que l'on connaît, par le brevet des E.U.A. 3.788.742, un procédé par lequel on peut déterminer la présence, la masse volumique, l'éloigne- ment et la profondeur d'une substance gazeuse dans un mélange gazeux. Selon ce procédé, un laser émet une impulsion lumineuse ultracourte à haute énergie vers le mélange gazeux. La longueur d'onde centrale de l'im- pulsion lumineuse concorde avec une bande d'absorption du gaz à détecter. Avec ce procédé, on mesure l'allure en fonction du temps de l'impulsion rétrodiffusée et sa caractéristique spectrale. Les informations désirées peuvent être calculées ensuite à partir des valeurs ainsi mesurées. Lorsque la distance à laquelle se trouve la substance gazeuse est connue, il est prévu, afin d'améliorer le rapport signal/bruit, que le détecteur détecte seulement dans un intervalle de temps au cours duquel on s'attend à recevoir l'impulsion rétrodiffusée. Par le brevet des E.U.A. 3.782.824, on connaît en outre un appareil pour mesurer le coefficient d'ex- tinction d'un milieu gazeux diffusant, d'un nuage par exemple. Cet appareil envoie des impulsions lumineuses vers le milieu diffusant. En raison de la profondeur spatiale de ce milieu, les impulsions lumineuses rétro- diffusées ont une durée d'impulsion nettement plus longue que les impulsions émises. Un détecteur mesure l'intensité de ces impulsions rétrodiffusées en plu- sieurs petits intervalles de temps. Chacun de ces intervalles est court comparativement à la durée d'im- pulsion de la lumière rétrodiffusée. Par cette technique d'échantillonnage, on mesure l'intensité de l'impulsion lumineuse rétrodiffusée en fonction du retard après l'émission de l'impulsion lumineuse. A l'aide de ce que l'on appelle l'équation coaxiale du lidar, on peut calculer le coefficient d'extinction du milieu diffusant à partir de cette relation fonctionnelle. Les dispositifs décrits dans les deux brevets mentionnés en dernier, détectent chacun l'allure dans le temps de l'impulsion lumineuse rétrodiffusée. Il s'agit de dispositifs qui fonctionnent à l'extérieur et pour lesquels il ne se pose donc pas de problèmes quant à la place disponible. On utilise par conséquent des lasers volumineux en tant que sources lumineuses. Ces lasers émettent des impulsions lumineuses à haute énergie afin de produire un signal de mesure fort. Or, de telles impulsions ne peuvent pas être utilisées s'il s'agit de mesures sensibles sur des composants optiques puisque des effets thermiques risquent d'influencer les pro- priétés de diffusion des composants. Aucun des deux brevets ne décrit un appareil pour la mesure sensible de la lumière diffusée sur un composant optique. Il n'est pas décrit, en particulier, de quelle manière on pour- rait empêcher efficacement l'entrée de la lumière transmise par ces composants optiques dans le bilan de la lumière diffusée, ce qui fausserait ce bilan. Par le brevet DE 29 36 285, il est connu, s'agissant d'un interféromètre annulaire, d'employer un laser déclenché. A l'aide d'un circuit porte, les détecteurs sont seulement activés pendant un intervalle de temps au cours duquel on s'attend à recevoir le signal de mesure proprement dit. Il devient ainsi possible de supprimer le signal d'interférence de la lumière diffusée par les extrémités des fibres ou à l'intérieur des fibres, ce qui évite des erreurs de mesure. Dans le cas de cet interféromètre annulaire, on supprime, à l'aide du circuit porte, des signaux para- sites qui apparaissent sur le détecteur avant le signal de mesure proprement dit. De plus, on dispose sur le détecteur de signaux lumineux ayant une intensité lumineuse suffisamment grande. Cependant, là encore, un appareil pour la mesure sensible de la lumière diffusée sur un composant optique, c'est-à-dire un appareil qui mesure un signal lumineux extrêmement faible, n'est pas décrit. Le but de la présente invention est de créer un dispositif permettant de mesurer la fraction de lumière diffusée sur des composants optiques ayant une diffusion de lumière extrêmement faible, dont la frac- tion totale de lumière diffusée est nettement inférieure 0 à 10-6 Conformément à l'invention, ce résultat est obtenu par une source lumineuse, utilisée en régime pulsé, pour générer une succession d'impulsions lumi- neuses dont la durée d'impulsion t est courte compara- tivement au temps de propagation de la lumière à travers le dispositif, un dispositif électronique pour bloquer le détecteur pendant un intervalle de temps préfixé au bout d'un temps T5 après l'émission d'une impulsion lumineuse, le temps T5 étant plus long que le temps de propagation T2 de l'impulsion lumineuse depuis la source lumineuse jusqu'au détecteur en passant par le composant optique, et plus court que le temps de propagation de l'impulsion lumineuse depuis la source lumineuse jus- qu'au détecteur en passant par un autre objet diffusant ou réfléchissant placé derrière le composant optique dans le trajet du faisceau, ainsi que par une chambre à vide dans laquelle est agencée la structure optique. Avec ce dispositif, le détecteur reste prêt à recevoir jusqu'au temps T5, de sorte que la lumière diffusée sur et dans le composant optique est détectée. Par contre, la lumière diffusée sur un objet se trouvant derrière le composant optique dans le trajet du fais- ceau, atteint le détecteur seulement après le temps T5 et n'entre pas, par conséquent, dans le bilan de la lumière diffusée. Un tel objet, se trouvant dans le trajet du faisceau, peut être la paroi de la chambre à vide elle-même, par exemple. La structure optique est à agencer dans une chambre à vide pour que la lumière diffusée sur l'air ne puisse pas entrer dans le bilan de la lumière diffusée. Si T1 désigne le temps de propagation d'une impulsion lumineuse à partir du composant optique jusqu'à l'objet diffusant se trouvant derrière ce composant dans le trajet du faisceau, il est avantageux que la durée d'impulsion t des différentes impulsions soit inférieure au double de ce temps de propagation T1, et que l'intervalle dans le temps T entre deux impul- sions successives soit supérieur au double de ce temps de propagation. Le détecteur peut alors mesurer la lumière diffusée sur le composant optique de la totalité de l'impulsion lumineuse et il peut encore être bloqué avant que la lumière diffusée sur la paroi de la chambre à vide par exemple n'atteigne le détecteur. De plus, grâce à l'adaptation de l'intervalle entre les impul- sions, on évite que la lumière diffusée sur la paroi de la chambre entre dans le signal de mesure coordonné à l'impulsion suivante. Un élément absorbant, par exemple un piège à lumière, peut être placé derrière le composant optique dans le trajet du faisceau. Un tel élément sert à maintenir la lumière diffusée dans la chambre à vide à un niveau faible. En réduisant l'intervalle de temps pendant lequel le détecteur est prêt à recevoir à une durée minimale T3, il est possible de mesurer seulement la lumière diffusée une fois. Cette durée minimale T3 est la somme de la durée d'impulsion t et du double du temps de propagation de l'impulsion à l'intérieur du composant optique. En augmentant progressivement l'intervalle de temps pendant lequel le détecteur est prêt à recevoir, on peut ensuite déterminer l'influence de lumière diffusée à plusieurs reprises. De telles mesures peuvent fournir des renseignements sur la qualité d'éléments de monture par exemple. Les dispositifs de mesure connus jusqu'à présent, ne permettent pas une telle distinction entre la lumière à diffusion simple et la lumière à diffusion multiple. On peut mesurer la fraction de la lumière à diffusion multiple, mesurée en même-temps, en activant le détecteur pendant un intervalle de temps, sans qu'une impulsion lumineuse ait été émise au préalable. Ce signal de fond est déduit de la valeur mesurée propre- ment dite lors de l'exploitation des données. En tant que détecteur sensible, on peut prévoir un multiplicateur d'électrons secondaires. Pour mesurer des intensités de rétrodiffusion extrêmement faibles, surtout lorsque beaucoup moins qu'un photon rétrodiffusé arrive en moyenne dans le détecteur par impulsion de lumière émise, on prévoit en plus une unité à discriminateur pour compter les photons un à un. Quelques applications du dispositif selon l'invention demandent, en plus de la mesure de la lumière diffusée sur l'objet mesuré, la mesure de la lumière réfléchie sur cet objet. Il en est ainsi surtout quand l'objet est un composant du trajet d'émission/ réception commun - d'une unité -d'émission/réception optique. Pour de telles applications, on prévoit un séparateur de faisceau qui dévie vers le détecteur la lumière diffusée et réfléchie sur l'objet de mesure. En choisissant convenablement l'intervalle de temps pendant lequel le détecteur est prêt à recevoir, la lumière diffusée ou réfléchie sur ce séparateur de faisceau, n'entre pas dans le bilan de la lumière diffusée. De plus, s'il s'agit des composants optiques d'unités d'émission/réception, il est nécessaire et suffisant lorsque - sous conditions d'utilisation égales la fraction de la lumière diffusée et réfléchie soit suffisamment faible. Comme la caractéristique de diffu- sion est fonction de la longueur d'onde, on prévoit un laser à diode en tant que source lumineuse pour des mesures sur de tels composants destinés à des unités d'émission/réception, laser qui émet de la lumière ayant la même longueur d'onde que l'émetteur de l'unité d'émission/réception. La fraction de lumière réfléchie dépend fortement de la configuration de mode et de la diver- gence du faisceau. Il est donc utile d'ajuster la configuration de mode et aussi la divergence du faisceau de lumière de mesure, à l'aide d'une optique adéquate, de manière qu'elles correspondent aux conditions d'uti- lisation. Comme la configuration de mode et aussi la divergence du faisceau deviennent dépendantes de l'in- tensité si les intensités de crête des impulsions sont élevées, en raison d'effets optiques non linéaires, l'intensité de crête des impulsions est également adaptée aux conditions d'utilisation. Pour normaliser l'intensité de crête des impulsions émises, ou pour normaliser l'énergie des impulsions, on peut prévoir en outre un détecteur supplémentaire qui reçoit une partie de la lumière de mesure. Le signal de sortie de ce détecteur peut servir également de déclencheur pour l'unité de commande électronique qui bloque le premier détecteur. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention ressortiront plus clairement de la des- cription qui va suivre de plusieurs exemples de réali- sation non limitatifs, ainsi que des dessins annexés, sur lesquels: - la figure 1 est une représentation schéma- tique d'un premier exemple de réalisation de l'inven- tion; - la figure 2 est une représentation des suites d'impulsions en fonction du temps pour l'exemple selon la figure 1; - la figure 3a montre schématiquement la structure d'une unité d'émission/réception optique dont les composants représentent un exemple d'application important du dispositif selon l'invention; et - la figure 3b représente un dispositif pour mesurer l'intensité de rétrodiffusion de la partie d'émission/réception commune d'une unité d'émission/ réception selon la figure 3a. Les figures 1 et 2 représentent un dispositif dont la source lumineuse est un laser à diode 2 utilisé en régime pulsé, dont la lumière est concentrée par une optique 3. Le composant optique 5 dont il s'agit d'exa- miner la fraction de lumière diffusée, un objectif par exemple, est placé dans le trajet 4 du faisceau de lumière venant du laser. Une partie de la lumière diffusée Sa, 5b sur ou dans le composant optique 5, est détectée par le multiplicateur d'électrons secondaires 6. Le matériau de la cathode du multiplicateur 6 est adapté à la longueur d'onde du laser à diode 2. Un élément optique absorbant, en l'occurrence une lame de verre de Wood 9, est placé dans le trajet du faisceau derrière le composant 5 à examiner. Cette lame 9 absorbe la lumière transmise par le composant optique et supprime de ce fait la fraction de lumière diffusée à plusieurs reprises. L'ensemble de la structure optique est placé dans une chambre à vide 1 opaque pour que ni la lumière diffusée sur les molécules d'air ni la lumière environnante entrent dans le bilan de la lumière diffusée. Un séparateur de faisceau 7 dévie une partie de la lumière de mesure sur une photodiode de référence 8. Le signal de cette photodiode 8 est une mesure de l'énergie des différentes impulsions de la lumière de mesure. Le séparateur de faisceau 7 et la photodiode de référence 8 peuvent être placés aussi à proximité de la lame de verre de Wood 9. Pour la commande et l'exploitation de la mesure, on a prévu un calculateur 10 qui délivre un signal numérique à un générateur d'impulsions 11. Ce générateur produit une impulsion de courant qu'il délivre au laser à diode 2. La courbe 20 sur la figure 2 décrit la succession des signaux sur le laser 2. A l'instant to, le laser émet une impulsion lumineuse 24 ayant la durée t. L'intervalle de temps T entre deux impulsions successives délivrées par le laser à diode 2, est plus grand que 2T1 = 211/c o 11 est la distance entre le composant optique 5 et la lame de verre de Wood 9 et c est la vitesse de propaga- tion des impulsions lumineuses, laquelle est en même temps la célérité de la lumière dans le vide. La durée t de chaque impulsion lumineuse est inférieure à 2T1. Une petite partie de la lumière de mesure émise par le laser à diode 2, tombe sur la photodiode de référence 8 dont le signal de courant est mesuré par un appareil de mesure 12. Celui-ci renvoie au calculateur un signal numérique correspondant. La plus grande partie de l'impulsion lumineuse émise arrive en tant que lumière de mesure sur le composant optique 5 à examiner. Une partie de la lumière diffusée 5a, 5b sur ce composant 5, ainsi que de la lumière 9a diffusée sur la lame de verre de Wood 9, est détectée par le multiplicateur d'électrons secondaires 6. La courbe 21 représente la succession de signaux sur le multiplicateur d'électrons secondaires 6. Avec le retard T2 correspondant au temps de propagation l1 de l'impulsion lumineuse depuis le laser 2 au multi- plicateur 6 en passant par le composant 5, apparaît une première impulsion 25 de photons diffusés sur le com- posant optique 5. La largeur d'impulsion T3 correspond à la durée d'impulsion t plus le double du temps de propragation de l'impulsion à travers le composant 5: T3 = t+213/c5. Dans cette formule, c5 est la vitesse de groupe moyenne dans le composant optique 5. Au bout d'un temps 2T1 après l'impulsion 25, apparaît une nouvelle impulsion 26 des photons diffusés sur la lame de verre de Wood 9. La largeur de cette deuxième impulsion 26 correspond à la durée d'impulsion t plus la profondeur de pénétration de l'impulsion lumineuse dans la lame 9. Le multiplicateur d'électrons secondaires 6 transmet son signal de sortie à un discriminateur de comptage de photons 13. Celui-ci produit une impulsion de sortie chaque fois que le signal d'entrée dépasse un seuil déterminé. Ce seuil est accordé sur le gain du multiplicateur 6. Un photon arrivant sur la photocathode du multiplicateur d'électrons secondaires 6, génère un signal qui dépasse ce seuil. Par contre, un électron sortant d'une dynode du multiplicateur 6, génère un signal qui est au-dessous de ce seuil. Le discriminateur de comptage de photons 13 établit dont la distinction entre de tels événements. Le signal de sortie du discriminateur de comptage de photons 13 est appliqué à une première entrée d'un discriminateur à fenêtres de temps 14. La courbe 22 représente la suite de signaux sur cette première entrée du discriminateur 14. Elle correspond essentiellement à la situation sur le multiplicateur d'électrons secondaires 6, sauf que tous les signaux apparaissent avec un retard correspondant au temps du processus dans le multiplicateur et dans le discrimi- nateur de comptage de photons. L'impulsion 25a des premiers photons diffusés sur le composant optique 5, apparaît donc seulement un temps T4 après que l'impul- sion lumineuse a été émise. Le temps T4 est plus long que T2. A une seconde entrée du discriminateur à fe- nêtres de temps 14, est délivré un signal impulsionnel du calculateur, correspondant au signal entraînant une impulsion lumineuse. Ce signal déclenche le discri- minateur, lequel ouvre deux fenêtres de temps. La courbe 23 montre la position des fenêtres de temps du discriminateur 14. La première fenêtre 27 est ouverte un temps T4 après que l'impulsion lumineuse 24 a été émise, donc en même temps que l'impulsion 25a. La largeur de cette fenêtre correspond à T3, de sorte que l'impulsion 25a se trouve entièrement à l'intérieur d'elle. Par contre, l'impulsion 26a des photons diffusés sur la lame de verre de Wood, se trouve à l'extérieur de la fenêtre de temps 27. Le discriminateur à fenêtres de temps 14 délivre toutes les impulsions de sortie du discrim- inateur de comptage de photons 13 contenues dans la fenêtre 27 à un compteur 15 à deux voies, tandis que des impulsions de sortie se trouvant à l'extérieur de la fenêtre de temps ne sont pas transmises. Grâce à ce montage, l'impulsion de lumière diffuse 26 des photons diffusés sur la lame de verre de Wood 9, n'est pas comptée puisqu'elle atteint seulement le discriminateur à fenêtres de temps 14 un temps 2T1 après la fenêtre 27. Pour déterminer le signal de fond, une deu- xième fenêtre de temps 28, ayant la même largeur de fenêtre T3, peut être ouverte un temps T6 après la première fenêtre 27, sans qu'une impulsion lumineuse ait été émise au préalable. La fraction de la lumière à diffusion multiple, fraction qui est déduite ultérieurement de la valeur de mesure, est mesurée pendant cette deuxième fenêtre de temps 28. Les impul- sions arrivant dans cette fenêtre, sont comptées chaque fois par l'une ou l'autre des voies 15a, 15b du compteur 15, suivant qu'une impulsion lumineuse a été émise préalablement ou non. Les voies 15a, 15b agissent comme deux intégrateurs pour l'enregistrement séparé des signaux de mesure reçus dans les deux intervalles de temps, de durée T3 égale, l'impulsion lumineuse précé- dant le deuxième intervalle de temps étant supprimée. Les débits de comptage du compteur à deux voies, sont transmis ensuite sous une forme numérisée au calculateur 10 pour l'exploitation des données. Toute la mesure, donc aussi toutes les suites d'impulsions, se répètent au bout du temps T après l'émission de l'impulsion lumineuse 24. Pour le cas o l'on renonce à déduire de la valeur de mesure la lumière diffusée à plusieurs re- prises, ou pour le cas o la deuxième fenêtre de temps 28 est prévue plus tôt, la deuxième impulsion lumineuse 24T peut également être émise plus tôt déjà. De cette manière, le temps de mesure peut être raccourci consi- dérablement. La figure 3a montre schématiquement la struc- ture d'une unité d'émission/réception optique. Une telle unité se compose d'une partie d'émission 31, une partie de réception 32 et un composant 33 commun pour les deux fonctions, contenant un télescope par exemple. L'unité comporte en outre un séparateur de faisceau 34 qui dévie le signal reçu du trajet de faisceau commun vers la partie de réception 32. Lorsque deux unités de d'émis- sion/ réception communiquant entre elles se trouvent à une grande distance l'une de l'autre, une faible di- vergence du faisceau 35 a déjà pour conséquence que l'autre unité de réception ne reçoit qu'une petite fraction de la lumière émise. Le signal reçu est donc également très faible. Si ce signal lumineux à recevoir est plus faible que la fraction de la lumière émise par la partie 31 et qui est diffusée ou réfléchie sur le composant commun 33 pour arriver ensuite dans la partie de réception 32, cette dernière est incapable de dis- tinguer entre les deux signaux. Par conséquent, 1'in- tensité diffusée et réfléchie sur le composant commun 33 - de la lumière émise par la partie d'émission 31 -, doit être plus petite que l'intensité d'un signal à recevoir. Cette intensité diffusée est réfléchie sur le composant commun 33, peut être déterminée au moyen d'un dispositif de mesure selon la figure 3b. Un tel dispositif comporte une source lumi- neuse 31a correspondant à une partie d'émission 31. La source est formée par un laser à diode déclenché 36 et une optique 37. Le laser à diode génère des impulsions lumineuses avec une durée d'impulsion d'environ 10 ns et une énergie par impulsion d'environ 1 nJ à une longueur d'onde centrale de 840 nm. L'optique 37 génère la même configuration de mode et la même divergence de faisceau qu'une partie d'émission 31. La lumière réfléchie et diffusée sur le composant 33, constituant l'objet de mesure et qui est seulement représenté schématiquement ici, est déviée par un séparateur de faisceau 34 vers un multiplicateur d'électrons secondaires 38. Comme dans l'exemple de réalisation selon la figure 1, la structure optlque est logée ici également dans une chambre à vide opaque 40. Dans cet exemple de réalisation, les impulsions lumineuses peuvent également se propager encore pendant un temps T1 = 11/c derrière le composant 33 sur lequel sont réalisées les mesures. L'exploitation et le traitement du signal de sortie du multiplicateur d'électrons secondaires s'ef- fectuent par les mêmes moyens et de la même manière que dans l'exemple de réalisation selon la figure 1. Dans les exemples décrits, on mesure la lumière rétrodiffusée ou réfléchie dans une seule direction. Pour mesurer la variation en fonction de l'angle de la lumière diffusée, le détecteur de lumière diffuse peut être monté rotatif, comme décrit par exemple par P. Roche et E. Pelletier dans leur article de Applied Optics tome 23, n 20, page 3561 (1984). Par contre, si la totalité de la lumière rétrodiffusée dans l'espace semi- infini doit être mesurée, on peut, pour collecter la lumière diffusée, interposer un dispositif à miroir correspondant au brevet des E.U.A. 4. 360.275 entre le composant optique constituant l'objet de mesure et le multiplicateur d'électrons secondaires. REVENDICATIONS 1. Dispositif pour la mesure sensible de la lumière diffusée sur un composant optique, comprenant un détecteur qui détecte la lumière émise par une source lumineuse et diffusée sur le composant optique, caractérisé en ce qu'il comprend une source lumineuse (2) utilisée en régime pulsé, pour générer une succession d'impulsions lumineuses (24, 24') dont la durée d'im- pulsion t est courte comparativement au temps de propa- gation de la lumière à travers le dispositif, un dispo- sitif électronique (14) pour bloquer pendant un inter- valle de temps préfixé le détecteur (6) au bout d'un temps T5 après l'émission d'une impulsion lumineuse, le temps T5 étant plus long que le temps de propagation T2 de l'impulsion lumineuse depuis la source lumineuse (2) jusqu'au détecteur (6) en passant par le composant optique (5), et plus court que le temps de propagation de l'impulsion lumineuse depuis la source lumineuse (2) jusqu'au détecteur (6) en passant par un autre objet (9) diffusant ou réfléchissant, placé derrière le composant optique (5) dans le trajet du faisceau, ainsi qu'une chambre à vide (1) dans laquelle est placée la structure optique. 2. Dispositif selon la revendication 1, carac- térisé en ce que la durée d'impulsion t des impulsions lumineuses est plus courte que le double d'un temps T1, et l'intervalle de temps T entre deux impulsions lumi- neuses qui se suivent est plus long que le double T1, le temps T1 correspondant au temps de propagation d'une impulsion lumineuse depuis le composant optique (5) jusqu'à l'autre objet (9) diffusant ou réfléchissant placé derrière le composant optique. 3. Dispositif selon la revendication 1 ou 2, caractérisé en ce que, au bout d'un temps T2 après l'émission d'une impulsion lumineuse, le dispositif électronique (14) active le détecteur (6), pendant un intervalle de temps (27) d'une durée T3, correspondant à la somme de la durée d'impulsion t et du double du temps de propagation de l'impulsion à l'intérieur du composant optique (5). 4. Dispositif selon la revendication 3, carac- térisé en ce qu'il comprend deux intégrateurs (15a, 15b) pour l'enregistrement séparé des signaux de mesure reçus dans les deux intervalles de temps (27, 28), de durée T3 égale, l'impulsion lumineuse précédant le deuxième intervalle de temps (28) étant supprimée. 5. Dispositif selon l'une quelconque des reven- dications 1 à 4, caractérisé en ce que le détecteur (6) est un multiplicateur d'électrons secondaires avec un dispositif (13) pour compter des photons un à un. 6. Dispositif selon l'une quelconque des reven- dications 1 à 5, caractérisé en ce que la source lumi- neuse (36) est un laser à diode et qu'une optique (37) est prévue pour générer une configuration de mode de la lumière de mesure correspondant à l'utilisation du composant optique sur lequel sont à réaliser les me- sures. 7. Dispositif selon l'une quelconque des reven- dications 1 à 6, caractérisé en ce qu'il comprend un séparateur de faisceau (34) qui dévie vers le détecteur (38) la lumière diffusée ou réfléchie sur le composant optique (5). 8. Dispositif selon l'une quelconque des reven- dications 1 à 7, caractérisé en ce qu'un détecteur (8; 39) supplémentaire est prévu pour mesurer l'énergie des impulsions lumineuses.