FR 2639607 A1 19900601 FR 8815798 A 19881130 ! PROCEDE DE STABILISATIfN EN ALTITUDE D'UN BALLON STRATOSPHERIQUE ET BALLON ADAPTE A SA MISE EN OEUVPF L'invention concerne un procèdé pour stabiliser en altitude un ballon stratosphérique entre des niveaux supérieurs et inférieurs au cours d'une pluralité de cycles diurnes et nocturnes. Elle vise la stabilisation de ballons stratosphériques de type ouvert, à volume variable, ayant une enveloppe en un matériau transparent apte à présenter, d'une part, un état de plénitude o ladite enveloppe est entièrement qonflée, d'autre part, des états de qnnflaqe réduit o ladite enveloppe se présente sous la forme d'une bulle supérieure prolongée par une traîne inférieure. Par "matériau transparent", on entend selon l'habitude un matériau qui laisse passer le rayonnement solaire et infrarouqe avec une absorption très minoritaire par rapport aux flux incidents; ce matériau peut en particulier être constitué par du polyéthylène ou du polyester, qui sont les matériaux généralement utilisés pour fabriquer les hallons stratosphériques. On sait que les ballons stratosphériques ouverts peuvent présenter des volumes très importants (supérieurs à 106 m3) et transporter de lourdes charmes jusqu'à des altitudes de l'ordre de 40 à 45 km. Toutefois, leur durée de vie est très courte, de l'ordre de 24 heures, et peut être étendue à quelques jours à condition d'emporter d'importantes quantités de lest. En effet, en période diurne, lorsqu'un ballon stratosphérique parvient à l'état de plénitude, une partie des gaz est expulsée jusqu'à ce que la force ascensionnelle s'annule, le ballon se stabilisant alors à son plafond de vol; de nuit, les qaz du ballon subissent un refroidissement important qui entraine une diminution considérable du volume de celui-ci et une mise en descente irréversible; seul un largage de lest permet alors une stahilisation (de l'ordre de 10 % du poids de l'ensemble); toutefois, la force ascensionnelle oui est ainsi rajoutée se retrouve le jour suivant et se traduit par une nouvelle expulsion de qaz au plafond, de sorte que l'opération de larqaqe de lest est à renouveler chaque nuit pour éviter la descente irréversible. Les quantités de lest emportées étant limitées, la durée de vie de tels ballons ne peut qénéralement pas dépasser 4 à 5 jours. Cette limitation de durée de vie est un défaut grave de ce type de ballon, cependant que l'obliqation d'emporter du lest en quantité importante est très pénalisante puisqu'elle obliqe, pour une charqe utile donnée, h auqmenter le volume du ballon et la masse de qaz aérostatique et, en conséquence, conduit à un accroissement du coût du vol. La présente invention se propose de pallier les défauts sus-évoqués des ballons stratosphériques de type ouvert, à volume variable. L'objectif essentiel de l'invention est d'éviter, par un moyen autre qu'un larqage de lest, une descente irréversible du hallon en période nocturne, de façon à assurer une stabilisation du ballon entre des niveaux supérieurs (périodes diurnes) et des niveaux inférieurs (périodes nocturnes) pendant une pluralité de cycles diurnes et nocturnes. A cet effet, le procédé de stabilisation conforme à l'invention consiste à équiper la partie supérieure du ballon stratosphérique d'une cape, dite de piéqeaqe thermique, ayant des propriétés réfléchissantes du côté orienté vers l'intérieur du ballon; cette cape de piégeaqe thermique est dimensionnée de sorte que sa surface soit: supérieure à environ i % de la surface totale du ballon à l'état de plénitude de façon à couvrir une fraction siqnificative de]a bulle dans un état de gonflaqe réduit et h limiter dans cet état la perte énergétique par réémission vers l'extérieur, inférieure à environ 15 % de la surface totale du ballon à l'état de plénitude de façon, d'une part, à modifier faiblement le bilan thermique du ballon dans cet état, d'autre part, à laisser découverte la partie inférieure de la bulle dans un état de qonflaqe réduit. Le ballon ainsi équipé est lancé de façon classique en introduisant dans son enveloppe une quantité appropriée de gaz plus léqer que l'air (généralement de l'hydrogène ou de l'hélium) et en assurant son décollage par tout procédé connu (procédé en traîne tendue, procède utilisant un ou des ballons auxiliaires...). L'ascension d'un tel ballon s'effectue de façon traditionnelle sous l'effet de la force ascensionnelle libre isotherme qui lui est communiquée au départ. Lorsque le ballon atteint son état de plénitude, la cape de piéqeaqne thermique n'a aucune influence sensible sur le bilan thermique en raison de sa surface réduite par rapport à la surface totale du ballon dans cet état. L'altitude du plafond est donc sensiblement identique à celle d'un ballon identique dipourvu de cape. La nuit, le ballon se met en descente sous l'effet du refroidissement de son qaz aérostatique et son volume diminue. La cape de piéqeage thermique occupe alors une surface relative de plus en plus orande. A titre d'exemple, on sait que la variation de volume d'un ballon stratosphérique ouvert entre le niveau 16 km et le niveau 40 km est dans un rapport 66, cependant nue la variation des surfaces mouillées par le qaz aérostatique (rapport de la surface du ballon à l'état de plénitude à la surface de la bulle au niveau bas) est dans un rapport 17. Ainsi, au niveau bas, la cape de piéqeaqe thermique possède une surface suffisante pour couvrir une fraction significative de la bulle et pour modifier le bilan thermique du ballon: elle produit un découplaqe radiatif du ballon vis-à-vis du fond de ciel très froid, cependant qu'elle améliore le couplaqe avec le demi- plan inférieur (d'o provient le rayonnement infrarouqe montant de la terre ou des nuaqes), de sorte que la température d'équilibre du gaz aérostatique (TG) se trouve notablement supérieure à celle du même ballon dépourvu de cape. Or, les équations régissant l'équilibre du ballon montre que, en l'absence de largaqe de lest, la stabilisation se produit lorsque le rapport TG (température du qaz aérostatique sur la T a température de l'air extérieur) devient en période nocturne égal à sa valeur en période diurne: nuit(4T/ jour Dans le cas d'un ballon dépourvu de cape, la nuit ce rapport de température demeure très inférieur au rapport de jour en raison de la faible valeur de 1a température du raz aérostatique TG. Au contraire, dans le cas de l'invention, la cape de piAqeaqe thermique accroit la température TG (nuit) sans modifier sensiblement la température TC (jour) et, comme le montrent les simulations, il existe alors un niveau de stabilisation dans la stratosphère, en l'absence de larqaqe de lest. Bien entendu, l'invention peut, le cas échéant, être combinée avec un in larqaqe de lest, en particulier au terme d'un certain nombre de cycles, afin d'atteindre de très longues durées de stabilisation en compensant la lente diffusion du qaz à travers l'enveloppe. Selon une caractéristique préférentielle de l'invention, la cape de piéqeage thermique, outre ses propriétés réfléchissantes, possède des propriétés isolantes sur le plan thermique afin de limiter de nuit les pertes par conduction, ce qui tend h accroître encore la température TG de nuit. La surface de ladite cape est avantaqeusement comprise entre 2 % et 5 % de la surface totale du ballon à l'état de plénitude. Ces valeurs améliorent l'accroissement de la température TG de nuit, car la surface de la cape s'étend alors sur environ la moitié de la surface de la bulle: le découplaqe avec le fond du ciel est ainsi optimisé, de même que le piéqeaqe du rayonnement infrarouge montant du demi-plan inférieur. En particulier, pour des ballons stratosphériques possédant à l'état de plénitude un volume de l'ordre de 105 à 2.106 m3 (volume habituel de ce type de ballon), on pourra prévoir une surface de cape voisine de 3 % de la surface à l'état de plénitude. (Par surface voisine, on entend une surface ne s'écartant pas de plus de + 15% de la valeur indiquée). Le qaz de qonflaqe peut être de l'hydrogène ou de l'hélium; il sera préférentiellement de l'hydrogène en raison de son coût réduit, de se masse molaire plus faible et de son pouvoir de diffusion moins élevé. De plus, selon une autre caractéristique du procédé de l'invention, la charqe utile prévue qui est embarquée lors du décollage est avantageusement telle que la masse totale flottante M du ballon satisfasse à la relation suivante: 1,9.10-3V 4 l 4 3,9.10-3V, o tIl est exprimé en kq et V est le volume du ballon h l'état de plénitude exprimé en m3. Cette masse notablement plus faible que pour les ballons stratosphériques classiques permet d'atteindre une altitude de culmination comprise entre 40 kr et 45 km (proche en pratique de 45 km). Dans ces conditinns, quelles que soient les situations radiatives auxquelles le ballon se trouve exposé de jour, la température de son gaz Tr demeure inférieure à la température de l'air externe Ta en raison des très faibles conductions et convections à ces altitudes et du qradient positif des températures jusqu'h 45 km d'altitude (stratopause). Les expulsions de naz h l'altitude de culmination (de jour) sont ainsi limitées, ce qui élève le niveau de stabilisation de nuit et permet un nombre de cycles de stabilisation plus grand. L'invention s'étend, en tant que produit nouveau, h un ballon stratosphérique adapté h la mise en oeuvre du procédé précédemment défini. Ce ballon du type ouvert h volume variable comprend de façon traditionnelle une enveloppe souple en matière synthétique transparente, en particulier polyéthylène ou polyester, dotée en partie basse de manches d'évacuation de gaz et de moyens d'accrochage d'une charge; selon l'invention, une cape dite de piégeage thermique est fixée sur la partie supérieure de l'enveloppe, ladite cape ayant des propriétés réfléchissantes vers l'intérieur de l'enveloppe et présentant une surface sensiblement comprise entre 1 % et 15 % de la surface totale de l'enveloppe et préférentiellement entre 2 % et 5 %. Ladite cape de piéqeaqe thermique est avantaqeusement constituée d'un complexe isolant sur le plan thermique, ayant au moins une face réfléchissante, notamment métallisée, tournée vers l'intérieur de l'enveloppe. D'autres caractéristiques, buts et avantages de l'invention ressortiront de la description qui suit en référence aux dessins annexés qui présentent un mode de réalisation de ballon conforme à l'invention et illustrent le procédé de stabilisation mis en oeuvre; sur ces dessins: - la fiqure 1 est une vue schématique d'un ballon conforme à l'invention dans son état de plénitude, - les figures 2, 3 et 4 sont des coupes de détail de l'enveloppe montrant la cape qui équipe celle-ci en partie haute et la fixation de ladite cape sur les fuseaux, cependant que la figure 5 est une vue de dessus de la pièce polaire supérieure du ballon, - la figure 6 est une vue schématique du hallon dans un état de gonflage réduit correspondant à une stahilisation de nuit, - la figure 7 est un diagramme fournissant en fonction du temps, d'une part, les variations d'altitude du ballon conforme à l'invention (courbe A en traits pleins), les variations de la température du qaz aérostatique (courbe B en traits discontinus), les variations de la température de l'air externe (courbe C en traits mixtes), enfin, è titre comparatif, les variations d'altitude d'un ballon classique de mêmes caractéristiques, subissant les mêmes conditions metéorolooinues, mais dépourvu de cape de piégeage thermique (courbe D), - les figures 8PBR, 8P1, 8P2, 8P3 et 8PH sont des schémas donnant la forme du ballon respectivement à un point bas de stabilisation nocturne, à des altitudes intermédiaires et à un point haut de stabilisation diurne, - la figure 9 est un diagramme explicatif destiné à permettre de mieux comprendre le phénomène de stabilisation du ballon conforme à l'invention. Le ballon stratosphérique représenté à titre d'exemple aux figures possède une enveloppe 1 formée de façon classique par une pluralité de fuseaux longitudinaux tels que la qui sont assemblés entre eux le long de leur bordure (en l'exemple par la technique dite de "peeling"). Des rubans tels que 3 sont fixés en bordure des fuseaux, en vue de reprendre les efforts longitudinaux. Ce ballon que l'on aperçoit dans son état de plénitude à la figure 1 est doté à sa base de quatre manches d'évacuation telles que 2. En partie supérieure, les rubans de reprise d'effort 3 et les fuseaux la sont mécaniquement assemhlés sur une pièce polaire métallique 4, avec interposition d'une calotte transparente de renfort 5, dite 4n calotte structurale, oui est fixée à la partie supérieure du hallon en bordure des fuseaux. Un crochet inférieur (non visible) est assujetti sur les rubans de reprise d'effort 3 en partie basse en vue d'attacher une charqe utile 6. CPs structures sont classiques pour des ballons stratosphériques, les fuseaux étant par exemple en polyéthylène de 15 Jr d'épaisseur, les rubans de renfort en polyéthylbne armé de faisceaux en fils de polyester et la calotte structurale 5 en polyéthylène de 15 pm d'épaisseur. 1D Selon la présente invention, une cape de piéqeage thermique 7 est fixée à la partie supérieure du ballon sous la forme d'une calotte entourant le pule supérieur. Cette cape 7 possède en l'exemple une surface égale à 2,8 % de la surface totale du ballon à l'état de plénitude. Pour un ballon de 400 000 m3 qui est le cas visé dans le présent exemple, la cape de piéneaqe thermique 7 possède une surface de 750 m2 pour une surface totale de ballon de 27 000 m2 à l'état de plénitude. La cape 7 est constituée par un complexe qui est à la fois isolant sur le plan thermique et réfléchissant vers l'intérieur du ballon. La fiqure 2 montre un exemple de la structure de ce complexe. La cape 7 se superpose sur une partie de la calotte structurale 5 et est formée par trois feuilles de polyester métallisées 8, 9 et 10 entre lesquelles sont interposées deux couches de mousse 11 et 12. La feuille 8 située contre la calotte structurale 5 est aluminisée sur ses deux faces 8a et 8h; son épaisseur peut être de l'ordre de 6 pm. La couche de mousse 11 collée sur la face externe 8b de cette feuille est une mousse de polyester à cellules ouvertes, perforées d'une multitude de lumières telles que lla; cette couche de mousse de très faible densité peut avoir uSe épaisseur de l'ordre de 5 mm et joue le râle d'entretoise entre les feuilles interne 8 et intermédiaire 9. La feuille intermédiaire 9, d'épaisseur de l'ordre de 6 Pm, est interposée entre les deux couches de mousse 11 (sans collaqe afin de préserver la souplesse du complexe) et est aluminisée sur ses deux faces 9a, 9h. Cette feuille améliore le découplage radiatif entre le fond de ciel et l'intérieur du ballon qrâce au pouvoir réfléchissant de ses faces, et forme une barrière convective entre les deux couches de mousse 11 et 12. La couche de mousse 12 est identique à la couche 11: elle est posée sans collage contre la feuille intermédiaire 9. Enfin, la feuille externe 10 d'épaisseur de l'ordre de 12 ym possède une face interne aluminisée lOa qui est collée sur la couche 12. La face externe de cette feuille n'est pas aluminisée afin de minimiser l'échauffement diurne du complexe. La cape 7 dont la structure est décrite ci- dessus, est fixée, d'une part, en bordure des fuseaux la, d'autre part, au voisinage de la pièce polaire 4 par son bord supérieur. La figure 3 montre en coupe la fixation sur les fuseaux. Les bords de deux fuseaux voisins, tels que la, sont soudés sur un ruban de reprise d'effort 3 qui dépasse d'une lonqueur déterr4née de l'ordre de 3 cm; cette longueur de débordement comporte les faisceaux de renfort 3a précités. Entre deux fuseaux, la cape de piégeage thermique 7 est amenée à chevaucher le ruban 3 et est liée à celui-ci par des rivets synthétiques 13; des oeillets de renfort 14 sont collés sur la face externe de la cape au niveau des têtes de chaque rivet. Les figures 4 et 5 montrent respectivement en demi-coupe et en vue de dessus la fixation des fuseaux sur la pièce polaire 4. Celle-ci est constituée par un disque en alliaqe d'aluminium et les fuseaux sont de façon classique fixés sur ce disque grâce à un pli qu'ils sont amenés à former autour d'un tore 15 en alliage d'aluminium. Une série de boulons 16 permet de fixer sur la pièce polaire 4, le fuseau la et le talon externe lb que forme le pli (une protection est prévue de façon classique sur les écrous de boulons). La cape de piéqeaqe thermique est collée en partie haute entre le fuseau la et son talon externe lh (la calotte structurale 5 qui est solidaire du fuseau est assimilée à ce dernier). Ce collage peut être réalisé au moyen de rubans adhésifs double 4l face 17 et 18. ta fiqure 6 montre le hallon conforme à l'invention dans un état de nonflage réduit. Il1 est a]nrn formé par une bulle 19 dont le volume est d'environ 5 30n n à 16 km d'altitude (pour le hallon précité de 400 00r m3 A l'état de plénitude), la surface de ladite hulle étant de 1 500 m2. Au cours de la stabilisation, cet état est en pratique l'état de qonflage le plus réduit (altitude la plus basse de stabilisation). La cape de piégeaqe thermique occupe alors la moitié de la surface du ballon. La bulle 19 se prolonqe par une traîne 20 formée par les fuseaux qui sont repliés les uns contre les autres au-dessous de la hulle. La figure 7 présente les courbes obtenues par une simulation thermique et dynamique avec un ballon tel que décrit plus haut, ayant les paramètres suivants: volume total: 400 000 m3, masse ballon + cape: 650 kg, charqe utile: 300 kg, masse d'hydrogène: 77 kq. Ces courbes ont été obtenues en utilisant les tables d'atmosphère 38 Nord (nuit lonnue), ce qui représente une situation défavorable. La courbe A donne l'altitude en fonction du temps. La montée après décollaqe s'effectue de façon proche dP celle d'un ballon stratosphérique classique dépourvu de cape. Toutefois, la masse totale flottante étant beaucoup plus faible (1 027 kq au lieu d'environ i 700 kq), le ballon culmine aux environs de 44 km d'altitude. La situation radiative de la simulation prévoyait pour le premier jour: un albédo de 0,7, un flux infrarouge montant de 240 W/m2 (correspondant à la présence de nuages bas), une constante solaire de 1 360 W/m2. Il faut noter que cette situation est défavorable car elle procure l'échauffement interne le plus grand du hallon. La courbe R donne la température interne du ballon TC et la courbe C la température externe de l'air Ta. Le rapport TC est égal à 0,97 à la plénitude. A 44 km, le T a ballon présente sa forme de plénitude schématisée à la figure 1. La simulation prévoyait ensuite une période nocturne très froide (flux infrarouge montant: 110 W/m2), ce qui est une situation très défavorable. Le ballon descend et se stabilise vers 19,5 km (point PB)- 1n La fiqure 8Pp schématise la forme du ballon à cette altitude. La cape de piéqesqe thermique 7 occupe une surface de l'ordre de 36,4 % de la bulle. Dans cet état, la cape 7 piège le flux montant du plan émissif inférieur (nuage en la circonstance) et limite le refroidissement de la bulle au point d'obtenir un rapport TG de nuit identique au rapport T a de jour, ce qui est l'indicatif de la stabilisation comme le démontrent les équations. La simulation prévoyait ensuite une journée avec un albédo égal à 0,7 et un flux infrarouge montant de lin W/m2 (nuage froid très haut), ce qui représente une situation réaliste. La bulle se réchauffe et le ballon remonte. Les schémas des figures 8P1 et 8P2 montrent sa forme à deux niveaux intermédiaires (24 km et 30 km). La surface relative de la cape 7 décroît et son influence thermique diminue. Le niveau de culmination diurne est directement fonction des conditions radiatives de la journée considérée. Dans l'exemple donné, le flux de 110 W/m2 (au lieu de 240 le premier jour) engendre une culmination vers 35 km. Le ballon n'atteint pas son état de plénitude (pas de perte de qaz) et sa forme est schématisée à la fiqure 8PH. Cette altitude de culmination n'a aucun effet sur les autres cycles de stabilisation qui se poursuivent, le nombre de cycles de stabilité n'étant limité que par la diffusion à travers l'enveloppe; celle-ci pourra le cas échéant être compensée par un larqsge de lest au-hout de plusieurs semaines. A titre de comparaison, la courbe D représente en traits discontinus les variations d'altitude d'un ballon identique au ballon ci-dessus évoqué (même charge, même volume...) mais dépourvu de cape de piégeage thermique. Les simulations montrent que ce ballon classique descend de 'façon irréversible la première nuit, avec augmentation brusque de la vitesse de chute lors du passage au-dessous de la tropopause. La figure 9 est un diagramme théorique de stabilité altitude/température du halInn conforme à l'invention (courbe E), (les températures étant des températures d'équilihre d'un ballon supposé à chaque instant immobile).. On a 6qalement représenté sur ce diagramme: - une courbe F analogue è la courbe E mnjs pour un ballon classique dépourvu de cape, - une courbe Ta donnant le profil den températures de l'air extérieur, - une courbe G qui est la droite théorique de stabilité (définie par le rapport TC/Ta de jour). 10. La partie hachurée symbolise un nuaqe à la limite de la tropopause. La courbe E concernant le ballon conforme i l'invention s'infléchit vers 28-30 km d'altitude en raison de l'influence de la cape de piéqeaqe thermique par rapport à la courbe F relative au ballon classique dépourvu de cape. Cette inflexion vers les températures plus élevées lui permet de venir couper la courbe théorique de stabilité G en un point de stabilité T correspondant au niveau stable de nuit. Ce point T est situé au-dessus de la tropopause (inversion des températures). Au contraire, la courbe F du ballon classique n'a pas de noint d'intersection avec la courbe G au-dessus de la tropopause, de sorte que ce ballon se met en descente irréversible. REVENDICATIONS 1/ - Procédé pour stabiliser en altitude un ballon stratosphérinue entre des niveaux supérieurs et inférieurs au cours d'une pluralité de cycles diurnes et nocturnes, caractérisé en ce qu'i] consiste: - à utiliser un ballon stratosphérique du type ouvert, à volume variahie, ayant une enveloppe (1) en un matériau transparent, apte à présenter, d'une part, un état de plénitude o ladite enveloppe est entièrement qonflée, d'autre part, des états de qonflaqe réduit o ladite enveloppe se présente sous la forme d'une bulle supérieure prolongée par une traîne inférieure, - à équiper la partie supérieure du ballon d'une cape, dite de piégeage thermique (7), ayant des propriétés réfléchissantes du côté orienté vers l'intérieur du ballon, ladite cape ayant une surface: supérieure à environ 1 % de la surface totale du ballon à l'état de plénitude de façon à couvrir une fraction siqnificative de la bulle dans un état de Qonflaqe réduit et à limiter dans cet état la perte énergétique par réémission vers l'extérieur, À inférieure à environ 15 % de la surface totale du ballon à l'état de plénitude de façon, d'une part, à modifier faiblement le bilan thermique du ballon dans cet état, d'autre part, à laisser découverte la partie inférieure de la bulle dans un état de qonflage réduit, - à introduire un qaz plus léger que l'air dans le ballon et à assurer son lancement par un procédé classique de lancement de ballon stratosphérique. 2/ - Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'on équipe le ballon d'une cape de piéqeage thermique (7), isolante sur le plan thermique. 3/ - Procédé selon l'une des revendications 1 ou 2, caractérisé en ce que l'on équipe le ballon d'une cape de piégeaqe thermique (7) ayant une surface sensiblement comprise entre 2 % et 5 D de la surface totale du ballon à l'état de plénitude. 4/ - Procédé selon la revendication 3, en vue de stabiliser le ballon entre des limites allant de 15 km (cycles nocturnes) h 45 km d'altitude (cycles diurnes), caractérisé en ce que: - l'onr utilise un ball'n stratosphérique ayant une enveloppe (1) apte à occuper à l'état de plénitude un volume V compris entre 105 et 2.106 m3, - l'on équipe ledit ballon d'une cape de piéqeaqe thermique (7) ayant une surface voisine de 3 % de la surface à l'état de plénitude, n10 - l'on dispose dans le ballon de l'hydrogène ou de l'hélium, - l'on embarque une charqe utile (6) telle nue la masse totale flottante M satisfasse à la relation suivante l,9.10-3V 4 N 4 3,9.10-3V, o M est exprimé en kn et le volume V en m. / - Rallon stratosphérique du type ouvert à volume variable pour la mise en oeuvre du procédé conforme h l'une des revendications 1 à 4, comprenant une enveloppe souple (1) en matière synthétique transparente, en particulier polyéthylène ou polyester, dotée en partie basse de manches d'évacuation de qaz (2) et de moyens d'accrochage d'une charqe (6), caractérisé en ce qu'une cape, dite de piéqeaqe thermique (7), est fixée sur la partie supérieure de l'enveloppe, ladite cape ayant des propriétés réfléchissantes vers l'intérieur de l'enveloppe et présentant une surface sensiblement comprise entre 1 % et 15 % de la surface totale de l'enveloppe. 6/ - Ballon stratosphérique selon la revendication 5, caractérisé en ce que la cape de piéqeaqe thermique (7) est constituée d'un complexe isolant sur le plan thermique, ayant au moins une face réfléchissante tournée vers l'intérieur de l'enveloppe. 7/ - Ballon stratosphérique selon la revendication 6, caractérisé en ce que la cape de piégeaqe thermique (7) est constituée par un complexe comprenant au moins une feuille à hase de polyester (8, 9, 10), métallisée au moins sur sa face interne, et au moins une couche de mousse à cellules ouvertes à base de polyester (11, 12) percée d'une multitude de lumières. 8/ - Ballon stratosphérique selon l'une des revendications 5, 6 ou 7, dans lequel l'enveloppe est constituée d'un ensemble de fuseaux lonqitudinaux ( la) assemblés entre eux, de rubans de reprise d'effort (3) fixes en bordure desdits fuseaux et liés en partie basse aux moyens d'accrochaqe de la charqe (6), et d'une calotte transparente de renforts (5) assemblée à la partie supérieure en bordure des fuseaux (la), caractérisé en ce que la cape de piéqeane thermique (7) est fixée sur les rubans de reprise d'effort (3). 9/ - RBallon stratosphérique selon la revendicatinn 8 dans lequel les fuseaux (la) de l'enveloppe sont fixes au pâle supérieur sur une pièce polaire (4) grace à un pli formant un talon externe (lb), caractérisé en ce que la cape de piéqeane thermique (7) est fixée au niveau du pâle sunérieur sur Ies fuseaux (la) et leur talon externe (1h). !n/ - Ballon stratosphérique selon l'une des revendications 5, 6, 7, 8 ou 9, ayant une enveloppe (1) de volume à l'état de p]-nitude compris entre 105 et 2.106 m3. 2n 11/ - Rallon stratosphérique selon la revendication 10, caractérisé en ce que la cape de piéqeaqe thermique (7) présente la forme d'une calotte entourant le pôle supérieur du ballon et ayant une surface comprise entre 2 ? et 5 % de la surface totale de l'enveloppe.