FR 2647975 A1 19901207 FR 8907082 A 19890530 DISPOSITIF D'ONDULEUR IHELICOIDAL A AIMANTS PERMANENTS POUR APPLICATION AUX LASERS A ELECTRONS LIBRES Dans les lasers à électrons libres, le rayonnement est obtenu par la modulation de l'impulsion d'électrons dans le vide. Les équations de Maxwell nous décrivent le rayonnement émis par une charge électrique qui subit une variation d'impulsion dp due à un champ externe F, généralement en présence de champs électriques et magnétiques. L'amplitude de rayonnement varie en fonction de la variation de l'impulsion dp. L'amplitude de la radiation électronique émise par une charge électrique en mouvement non uniforme dépend de la masse m de la particule, la variation d'énergie se répartissant entre une variation de masse, une variation de vitesse et un rayonnement. L'intensité de la radiation est d'autant plus forte que l'accélération ou plus exactement la variation de l'impulsion de la particule est grande (ce qui englobe à la fois les variations de masse et de position). Dans les accélérateurs de particules de géométrie circulaire dans lesquels les particules sont contraintes à suivre des orbites circulaires par des champs magnétiques et par conséquent subissant une variation constante de leur impulsion, la radiation émise par des particules de faible masse (cf électrons, positrons) est particulièrement intense. Cette radiation appelée radiation synchrotron d'après les premières machines accélératrices de particules dans lesquelles le phénomène a été observé, a été longtemps considérée comme un gros inconvénient des accélérateurs circulaires pour électrons. Les années 1970 ont vu le développement de 'laboratoires spécialisés qui mettent à profit le rayonnement synchrotron, polychromatique et non cohérent, dans des études de la structure de la matière condensée. La lumière synchrotron est pulsée chaque fois que le faisceau d'électrons passe en face de la fenêtre d'extraction du rayonnement. Cette lumière pulsée, d'lmpulsions très courtes et bien caractérisées, se prête facilement aux études cinématiques A des échelles de temps allant de la millIseconde à la plcoseconde. Une radiation cohérente en phase et monochromatlque, tout comme la radiation émise par un laser classique, peut être obtenue d'une façon générale autour des faisceaux relativistes en faisant subir aux électrons des déviations périodiques perpendiculaires à leur trajet moyen. Ceci est le principe de réalisation du "laser à électrons libres" fonctionnant, toujours dans le domaine relativlste, sur la base de l'effet de contraction du temps, entre un référentiel lié au faisceau et un référentiel fixe, les déviations "vues par le faisceau" étant observables dans le référentiel fixe A une fréquence bien plus 2 I élevée. Le rayonnement d'un laser à électrons libres provient de l'addition des rayonnements émis par chacune des "sources" constituées par les déviations de faisceaux et n'est donc pas homogène dans l'espace entourant les sources, du fait des différences de marche en un point donné des rayonnements provenant des diverses sources. Du fait des relations de phases entre les sources créées par la forme de l'onduleur, le rayonnement d'un laser à électrons libres est cohérent. Le dispositif qui permet d'obtenir les déviations périodiques des electrons est appelé un "onduleur", car dans sa conception la plus simple, le trajet des électrons est "ondulé" par le dispositif. On peut facilement Imaglner les ondes décrites par le trajet des électrons quand ils traversent une région o des champs électriques ou magnétiques alternatifs dévient dans un sens ou dans l'autre les électrons dans une direction perpendiculalre à celle de leur vitesse. Les champs alternatifs de l'onduleur peuvent être obtenus en alternant des aimants permanents ou en faisant circuler du courant dans des bobinages autour du trajet du faisceau. La géométrie de tels dispositifs autour du faisceau détermine l'interaction avec les électrons de façon à "onduler" leurs trajets et à obtenir l'effet laser. Il apparait, d'autre part, que pour des applications industrielles, les onduleurs à aimants permanents offrent de nombreux avantages par rapport aux onduleurs à double hélice, pour lesquels le champ est produit en faisant circuler du courant dans des bobinages hélicoïdaux. En effet, les onduleurs à aimants permanents permettent d'éviter les problèmes de consommation et de dissipation thermique liés aux onduleurs alimentés en courant; de plus, pour le cas de courtes impulsions, on s'affranchit de la synchronisation entre les alimentations de l'onduleur et le faisceau. Pour les applications continues, l'intérêt des aimants permanents est évident. Dans les réalisations pratiques d'onduleur, les champs magnétiques sont principalement de deux géométries: soit de polarisation llnéaire, perpendiculaire au trajet des électrons soit de polarisation hélicoïdale. La polarisation hélicoïdale a l'avantage d'éviter le problème de la dérive du faisceau dans un champ magnétique de guidage et possède un degré de symétrie plus élevé; en particulier la composante longitudinale du champ magnétique est nulle sur l'axe. De plus, cette polarlsation focalise le faisceau dans deux dimensions. Pour obtenir le fonctionnement optimal du laser à électrons libres (LEL), le faisceau d'électrons doit être Injecté dans un onduleur à introduction "adiabatlque", ce qui veut dire que les champs de l'onduleur montent vers leur valeur maximale de façon progressive à partir du point o les électrons sont introdults. 2647975. Le profil adiabatlque peut être obtenu de différentes façons par diffusion magnétique lorsque le champ d'onduleur est produit par une impulsion de courant, en changeant le rayon des bobinages hélicoïdaux, ou en shuntant le courant circulant dans l'onduleur. Dans l'art connu les onduleurs à aimants permanents, le profil adiabatique peut être obtenu en écrantant le champ d'onduleur au moyen de pièces métalliques d'épaisseur variable et de perméabilité magnétique élevé. Notons que ceci interdit l'utilisation de ce type d'Qnduleur en conjonction avec un champ extérieur de focalisation car les pièces d'écrantage perturbent à la fois le champ d'onduleur et le champ de guidage, ce dernier étant indispensable pour toute application de puissance à fort courant. La présente invention permet de remédier à ces inconvénients, tout en permettant d'obtenir un accroissement continu et adiabatlque du champ magnétique dans la région d'introduction. L'invention a pour objet un ensemble magnétique réalisant un champ hélicoïdal d'amplitude variable selon l'axe de l'hélice utilisant des aimants permanents. Le dispositif selon l'invention peut être utilisé comme onduleur, avec profil adlabatique d'introduction pour application aux lasers à électrons libres, ledit onduleur comprenant une région d'introduction avec un profil croissant d'amplitude de champs magnétiques et une région d'interaction dans laquelle l'amplitude du champ de l'onduleur est constante. Selon une réalisation préférée de l'invention, les champs magnétiques deadites régions d'introduction et d'interaction sont produites par des aimants permanents identiques, dont seul l'épaisseur varie selon l'axe de l'onduleur dans la région d'introduction de manière à produire le profil adlabatlque requis. Le dispositif selon l'invention permet ainsi d'acquérir les avantages des onduleurs hélicoïidaux aux aimants permanents tout en évitant les inconvénients de tels dispositifs selon l'art connu, car pour les aimants de perméabilité magnétique voisine à l'unité (tel le cas pour des aimants en Samarium-Cobalt, par exemple), l'utilisation d'un champ de guidage ne pose plus de problème. L'invention et les avantages apportés par l'utilisation de l'invention seront mieux compris à l'aide de la description détaillée qui est faite à titre d'exemple non limltatif et qui $ est illustrée par les dessins suivants sur lesquels: - la figure 1 représente un diagramme schématique du système d'onduleur hélicoïdal à aimants permanents selon l'invention, mais sans région d'introduction, - la figure 2 représente un diagramme schématique du système d'onduleur hélicoïdal à aimants permanents avec région d'introduction adiabatique selon l'invention, - la figure 3 représente le calcul du champ magnétique sur l'axe produit par un dispositif selon la figure 2: onduleur hélicoïdal à aimants permanents avec région d'introduction adiabatique selon l'invention. - la figure 4 représente une simulation de la trajectoire d'un électron pénétrant avec une vitesse axiale dans un onduleur sans introduction adlabatique. - la figure 5 représente une simulation de la trajectoire d'un électron pénétrant avec une vitesse axiale dans un onduleur avec une variation linéaire de l'induction dans la zone d'introduction, - la figure 6 représente une simulation de la trajectoire d'un électron pénétrant avec une vitesse axiale dans un onduleur avec une variation de l'induction en Sin2 dans la zone d'introduction. Selon une configuration préférée d'onduleur hélicoïdal à aimants permanents selon l'invention telle que représentée sur la figure 1, des aimants permanents sont fixés dans les cannelures d'un manchon non magnétique, en duralumin, par exemple, de symétrie axiale, de façon à décrire une hélice en spirale autour de l'axe du manchon avec les pôles nord N (ou Sud S). Selon une configuration préférée d'onduleur hélicoïdal à aimants permanents avec introduction adlabatique selon l'invention telle que représentée sur la figure.2, la région d'interaction 2 d'onduleur est Identique à celle de la figure 1, et par ailleurs les aimants sont également identiques à ceux de la figure 1 dans la région d'interaction 2, alors que dans la région d'introduction 1 le manchon et les aimants fixés dans les cannelures sont usinés en diamètre décroissant selon l'axe, à partir de la région d'interaction 2, pour décrire une section conique, c'est-à-dire que l'épaisseur des aimants et donc l'amplitude du champ magnétique sur l'axe varient selon l'axe, de façon adiabatique et continu d'une valeur nulle depuis l'introduction, du faisceau dans la région d'introduction Jusqu'à sa valeur maximale dans la région d'interaction. La figure 3 représente l'amplitude du champ magnétique résultant sur l'axe, pour une configuration préférentielle d'onduleur à introduction adlabatique, avec les paramètres de simulation suivants r Période: I = 30 mm w Epaisseur maximum: h = 5 mm Largeur: e = 5 mm Distance à l'axe: R = 13 mm Nombre total de périodes: N = 20 P Nombre de périodes d'introduction Ni 10 Type d'introduction: Linéaire Matériau: Samarium- Cobalt Induction de surface: B = 1,07 T r Induction coercitive B* = 4 T L'effet d'accroissement adiabatique de l'amplitude du champ magnétique de zéro à sa valeur maximale de l'amplitude du champ d'interaction est mise en évidence sur le graphique de ce calcul. Les figures 4, 5 et 6 représentent les simulations de trajectoires d'électrons en deux dimensions obtenues par 3 projection sur une plane perpendiculaire à l'axe de l'onduleur, pour trois profils d'introduction différents - figure 4, pas d'introduction - figure 5, introduction linéaire - figure 6, introduction selon Sin2. On constate en comparant les figures 4, 5 et 6 que le faisceau A une tendance à osciller entre un diamètre de 2 à 4 mm pour l'onduleur sans introduction adiabatique représenté sur la figure 4, alors qu'il y a évidence d'un effet de focalisation dans le cas d'introduction linéaire (figure 5) qui ramène le faisceau sur l'axe après un certain nombre d'oscillations et que finalement, la focalisation constatée sur la figure 6 est la plus rapide et la plus propre, dans le cas d'introduction adlabatique en Sin2. Ainsi, on obtient une introduction adiabatique de très bonne qualité en utilisant cette technique. En particulier, on évite entièrement les problèmes d'alimentation électrique et de dissipation thermique liés aux onduleurs alimentés en courant; les problèmes de synchronisation pour les onduleurs en impulsions; tout en réduisant les cots et en augmentant la fiabilité des onduleurs. REVENDICATIONS 1. Ensemble magnétique réalisant un champ hélicoïdal d'amplitude variable selon l'axe de l'hélice utilisant des aimants permanents. 2. Ensemble magnétique selon la revendication précédente, utilisé comme onduleur dans un laser à électrons libres. 3. Ensemble magnétique selon les revendications 1 ou 2, réalisé par fixation mécanique d'aimants à cycle triangulaire dans les gorges d'un mandrin non magnétique et usinage de l'ensemble en forme de cône pour faire varier l'amplitude du champ selon l'axe du mandrin. 4. Ensemble magnétique selon la revendication 3, caractérisé en ce que lesdits aimants permanents sont fixés avec leurs centres géométriques disposés sur une hélice d'axe confondu avec celui du mandrin. 5. Ensemble magnétique selon les revendications 3 et 4 caractérisé en ce que lesdits aimants permanents sont identiques avant ledit usinage, donc seul leur épaisseur varie selon l'axe de l'hélice dans la région d'introduction de manière à produire le profil adiabatique souhaité. 6. Ensemble magnétique selon la revendication 4 caractérisé en ce que lesdits aimants permanents sont des paires d'aimants disposés de façon alignée, les centres géométriques des paires d'aimants étant disposés de façon hélicoïdale. 7. Ensemble magnétique selon les revendications 3 à 6, caractérisé en ce que ladite région d'introduction est usinée en forme de cône triangulaire, de manière à produire un profil linéaire d 'introduction adiabatlque. 8. Ensemble magnétique selon les revendications 3 à 6, caractérisé en ce que ladite région d'introduction est usinée selon une loi de Sin2 suivant l'axe de l'hélice, de manière à produire un profil d'introduction adlabatique en Sin2.