FR 2647973 A1 19901207 FR 8907079 A 19890530 LASERS DE PUISSANCE POMPES PAR DIODES LASERS L'invention concerne des lasers de puissance pompés par diodes lasers et notamment un ensemble de plusieurs lasers de puissance pompés par des diodes lasers. L'émergence de diodes lasers délivrant des puissances élevées et l'ajustement de la longueur d'onde d'émission à partir d'un contrôle en composition des couches epitaxiées ou en exploitant les propriétés de structures à puits quantiques, permettent d'envisager aujourd'hui la réalisation de sources cohérentes de puissance A partir de lasers solides avec pompage résonnant. L'emploi de ce concept de pompage par diodes lasers en vue de réaliser des lasers de puissance passe classiquement par l'utilisation de barreaux ou de "slabs" pompés transversalement. Différentes approches ont été proposées, cependant le pompage transverse présente quelques inconvénients: - le couplage entre les barrettes de diodes lasers et le barreau (ou le "slab") font que les échanges thermiques au niveau du barreau ne sont pas aisés - la dissipation thermique au niveau des diodes lasers nécessite l'emplol de radiateurs encombrants et la commande de ces lasers de pompe Impose l'utilisation de conducteurs électriques ayant une certaine rigidité mécanique (forts courants). Ces inconvénients minim; sent le nombre de barrettes lasers pouvant être employées pour le pompage transverse. - le rendement de pompage ne peut être optimisé puisque la répartition spatiale du gain est l'image de la distribution en Intensité de l'onde de pompe, ce qui entraîne que le recouvrement entre la distribution du mode dans la cavité et celle du gain est voisine de celle obtenue à l'aide d'un pompage par lampe ou flash (au rendement spectral de pompage près). On voit cependant l'avantage lié à l'emploi d'une structure "slab" par rapport au barreau qui présente la propriété d'avoir à longueur de milieu actif identique, un gain réparti supérieur, puisque le chemin optique est obtenu par réflexion totale multiple ("chemin en zig-zag"). Une alternative consiste à employer des nappes de fibres optiques qui couplées aux sources de pompage permettent de dissocier par déports les problèmes thermiques au niveau des sources de pompage. Cette configuration de base présente cependant des inconvénients liés au fait que le rendement de couplage (entrée-sortie) dans les faisceaux de fibres n'est pas de 100 %, et que la répartition du gain sera toujours moins bien adaptée au mode de cavité comparativement à celle obtenue par un pompage longitudinal. Les effets perturbateurs ultimes qui peuvent se manifester dans le barreau laser même en présence d'un pompage résonnant sont également d'ordre thermique. Dans ce cas, les effets thermiques résiduels sont liés au rendement quantique du transfert qui varie dans le rapport (w1/wp: fréquence. transition laser/fréquence absorption (i.e. pompe) et font par exemple que si l'on désire obtenir lmJ à 1,064 pm à partir de la transition 4F3/2 4i9/2 de 3/2 9/2 l'ion Nd3+ inséré dans la matrice YAG, l'énergie de pompe à 0,808 pm devra être de 1,3168 mJ. Cette longueur d'onde de pompe caractérise la bande d'absorption associée à la transition entre les niveaux 4 et 4F5/2. Dans ce cas, le Ill/1 5tDas/2csl rapport W1/w vaut: 0,7594. Ce qui signifie également que 0,3168 mJ participe à l'échauffement du mil'eu, cette énergie correspondant auw transitions non radiatives. Cette remarque est d'autant plus importante que le rapport wl/wp, est faible. Ainsi, l'emploi d'un pompage par diodes lasers de l'ion Tm3* seul se traduit par un rapport wl/wp = 0,785/2,02 = 0,3886. Ce qui veut dire que pour obtenir lmJ à 2,02 pm il est nécessaire d'utiliser une énergie de pompe à 0,785 Mn de 1,6356 mJ ce qui s'accompatgne par la dissipation de 0,6336 mJ caractérisant les transitions non radiatives. A l'inverse, l'utilisation d'un codopage Tm3: Ho3+ du YAG permet d'obtenir un rapport w /wpen tenant compte des effets de relaxations croisées et de transfert de l'ion excité Tm3+ sur Ho3 de l'ordre de 0,74. Ces ordres de grandeurs montrent que l'utilisation d'un pompage résonnant présentera une limitation sur le rendement de pompage imposée par ce rapport w1/Wp. Et les effets thermiques résiduels ultimes pouvant se développer dans le cristal laser seront gouvernés par celui-cl. Le domaine couvert par la présente invention concerne les lasers de puissance état solide pompés par diodes lasers. L'emploi de diodes lasers pour le pompage de lasers solides a contribué au renouveau de ces sources cohérentes avec les avantages propres au pompage optique résonnant: - meilleur rendement - taux de répétition élevé diminution des effets thermiques parasites - etc Les démonstrations ont été reportées pour l'essentiel en utilisant un pompage longitudinal, ce qui limite les niveaux de puissance pouvant être obtenus. En effet, la longueur de barreau ou plus généralement le volume excité efficacement est limité par l'absorption du milieu à la longueur d'onde de pompe. A titre d'exemple pour le Nd: YAG cette longueur vaut 5mmn. L'obtention d'un niveau de puissance plus élevé passe alors par un pompage transverse d'un barreau ou d'une plaque de rayon ou d'épaisseur adaptés pour absorber la puissance de la -,ompe. Bien que le pompage présente un caractère ràsonnant, une partie de la puissance absorbée est cependant transformée (via l'excitation de transitions non radiatives) en chaleur. De plus, le niveau de puissance requis pour pomper et réaliser un laser de puissance impose la mise en oeuvre d'un système d'évacuation de calories au niveau des diodes lasers de puissance (rappelons que le rendement de conversion 2647973À optique/électrique dans une diode laser est typiquement compris entre 40 à 50 %). Se pose alors le problème de la conception d'une tête laser de puissance pompée par diodes lasers prenant en compte ces problèmes. L'objet de la présente invention est fondée sur la mise en oeuvre d'un nouveau type d'architecture du mode de pompage et de cavité, dans le but de réaliser un laser de puissance pompé par diodes lasers minimisant les effets thermiques résiduels au niveau du milieu actif. Elle repose sur l'emploi d'un pompage longitudinal par diodes lasers de plusieurs barreaux lasers. L'invention concerne donc des lasers de puissance pompés par diodes lasers, caractérisés en ce qu'ils comportent: - au moins deux diodes lasers (1, 1') émettant un faisceau de pompe (Fp); - au moins deux milieux ampllficateurs (3, 3') couplés chacun A une diode laser (1, 1') et possédant chacun une face d'entrée recevant le faisceau de pompe émis par la diode laser (1, 1') associée et retransmettant par une face de sortie 31 un faisceau de sortie (Fs, Fs'); - un système de couplage optique (4, 40', 5) recevant les faisceaux de sortie (Fs, Fs') émis par les milleux amplificateurs (3, 3') et les retransmettant selon un faisceau commun (Fc); - un miroir de sortie placé sur le trajet du faisceau commun (Fc); Chaque face d'entrée (30) étant réalisée de façon à transmettre le faisceau de pompe (Fp) reçu d'une diode laser (1, 1') et à réfléchir le faisceau de sortie (Fs, Fs') du milieu amplificateur, les différentes faces d'entrée constituant ainsl avec le miroir de sortie une cavité optique. L'invention concerne également un laser de puissance, caractérisé en ce que les deux diodes lasers et les milieux amplificateurs sont situés symétriquement par rapport à un axe (XX') et que le système de couplage optique comporte, associé à chaque milieu amplificateur des premiers miroirs Inclinés par rapport à la direction du faisceau de sortie (Fs, Fs') du milieu amplificateur et situés symétriquement par rapport à l'axe (XX') ainsi que les deuxièmes miroirs également situés symétriquement par rapport à l'axe (XX') recevant les faisceaux de sortie (Fs, Fs') réfléchis par les premiers miroirs et les réfléchissant sensiblement selon l'axe (XX'), ledit miroir de sortie étant aligné selon cet axe (XX'). Plus précisément, l'invention concerne un laser de puissance, caractérisé en ce qu'il comporte une pluralité de diodes lasers et de milieux amplificateurs disposés selon les génératrices d'un cylindre fictif d'axe (XX'), et en ce que le système de couplage optique comprend un premier dispositif réfléchissant comportant une couronne conique réfléchissante ayant pour axe l'axe (XX') du cylindre et réfléchissant les faisceaux de sortie des différents milieux amplificateurs vers l'axe (XX') du cylindre, ainsi qu'un deuxième dispositif réfléchissant comportant une surface conique réfléchissante disposée selon l'axe (XX') du cylindre et réfléchissant les C faisceaux de sortie selon l'axe (XX') du cylindre, ledit miroir de sortie étant aligné selon cet axe (XX'). Les différents objets et caractéristiques de l'invention apparaîtront plus clairement dans la description qui va suivre faite à titre d'exemple en se reportant aux figures annexées qui représentent: - la figure 1, un premier exemple de réalisation du laser de puissance selon l'invention; - la figure 2, un deuxième exemple de réalisation du laser de puissance selon l'invention; - les figures 3 et 4, une variante du laser de puissance selon l'invention comportant un moyen d'asservissement par un faisceau de commande - la figure 5, une variante du laser de puissance selon l'invention permettant d'émettre un faisceau multi-spectral; - la figure 6, une autre variante du laser de puissance de l'invention prévoyant des doubleurs de fréquences; - la figure 7, une autre variante du laser de puissance de l'invention prévoyant, sur le faisceau de sortie, une cellule Raman. En se reportant & la figure 1, on va donc décrire un exemple de réalisation du dispositif de l'invention. Sur une embase 10 sont montées des diodes lasers 1 et 1' symétriques par rapport à un axe XX'. Sur la figure 1, le dispositif a été représenté en coupe et seules les deux diodes lasers 1, 1' situées dans le plan de la coupe ont été représentées. Cependant, le dispositif peut comporter sur l'embase 1, un ensemble de diodes lasers disposées selon un cercle d'axe XX'. L'embase pourra alors avoir avantageusement la forme d'un cercle. Elle comporte sur l'une de ces faces et, par exemple, sur la face ne portant pas les diodes lasers, des 2C radiateurs de refroidissement 11. L'embase 10 autorise donc - le maintien mécanique des diodes - la distribution de courant d'alimentation - l'échange thermique par l'intermédiaire de radiateurs répartis sur la surface opposée - des logements permettant d'insérer des photodétecteurs de contrôle de la puissance délivrée par chacune des diodes lasers. Chaque diode laser peut être une association de barrettes empilées ou de rubans composés d'une multitude de diodes lasers. Chaque diode lasers émet un faisceau de pompe Fp d'une longueur d'onde de pompe déterminée qui pompe longltudinalement chacune un amplificateur tel qu'un barreau laser 3,3' par l'intermédiaire d'une optique d'adaptation 2, 2' de type anamorphoseur. Chaque barreau laser présente une surface 30, 30' traitée mécaniquement (rayon de courbure) et optlquement (couches multidiélectriques) de façon à présenter un coefficient de réflexion maximum à la longueur d'onde laser et un coefficient de réflexion minimum à la longueur d'onde de de pompe propre à l'ion terre rare employé. La longueur de chaque barreau est adaptée au coefficient d'absorption, à la longueur d'onde de pompe et au taux de dopage en poids. La longueur de chaque cristal est de l'ordre de 5 nun. L'autre face du barreau peut être traitée antlreflet à la longueur d'onde laser ou/et mise en Incidence de Brewster par polissage afin de réaliser une sélection d'état de polarisation sur l'onde laser. L'utilisation de barreaux multiples permet de répartir les effets thermiques et d'augmenter les surfaces d'échange avec le milieu environnant. Dans chaque barreau laser 3, 3' un faisceau pompe Fp donne lieu à un faisceau Fs, Fs' qui est transmis à un système optique 4, 4', 5. Chaque faisceau Fs, Fs' incident sur le système optique qui travaille en réflexions et permet de coupler chaque système élémentaire à un mlroir de sortie commun 7. Plus précisément, ce système optique comporte des dispositifs de réflexion 40, 40' réfléchissant les faisceaux Fs et Fs' vers l'axe XX' et un dispositif de réflexion 5 réfléchissant ces faisceaux selon la direction de l'axe XX' vers un miroir 7 qui constitue alors, avec les surfaces traitées 30, ' des barreaux 3, 3' une cavité optique. Dans le cas de diodes lasers 1, 1' et de barreaux 3, 3', disposés selon un cylindre de révolution d'axe XX', les dispositifs de réflexion 40, 40' sont constitués par une dloptre de forme annulaire d'axe XX' présentant, aux faisceaux tels que Fs, Fs' une surface réfléchissant conique. Dans ce cas, le dispositif de réflexion 5 est un dioptre conique d'axe XX' situé sur cet axe pour recevoir les faisceaux Fs, Fs' et les retransmettre sous la forme d'un faisceau Fc, selon l'axe XX', vers le miroir 7. Sur la figure 1, le dispositif 5 est orienté de façon que le faisceau Fc sorte du dispositif. Sur la figure 2, par contre, le dispositif de réflexion 5 est orienté de façon que le faisceau Fc pénètre dans le dispositif. L'embase 10 est alors muni d'un trou 11 permettant au faisceau Fc de sortir du dispositif. Autrement dit si le faisceau Fp est orienté selon le sens de l'axe XX', le faisceau est envoyé par le dispositif de réflexion 5 dans le sens inverse de l'axe XX' ce qui constitue une structure en mode replié. Un ensemble de lames demi-onde 6, 6' permet d'ajuster l'état de polarisation de chaque faisceau élémentaire afin que l'ensemble de ceuxci se trouve dans l'état de polarisation adapté pour l'emploi d'un système électrooptique de commande d'ouverture de la cavité à l'aide du commutateur (Q-Switch) 8. La configuration de la structure de la figure 2 permet de modifier la longueur de cavité par translation de l'ensemble optique 4, 4', 5. Ce qui permet d'ajuster la largeur d'impulsions lasers générées à partir d'un fonctionnement en mode "Q-Switch". Dans ce cas, on modifie la durée de vie du photon dans la cavité. La réalisation d'un laser de puissance passe par l'insertion d'un système de blocage de la cavité dans le but d'obtenir une forte inversion de population. L'effet électrooptlque permet de commander l'ouverture de la cavité et ainsi d'obtenir une très forte émission stimulée. Dans le cas o l'on désire effectuer ou profiter d'un effet de mise en phase des sources élémentaires, les conditions sur l'état de polarisation des faisceaux nécessite l'emploi de lames demi-onde comme cela a été mentionné précédemment et d'un modulateur commun pouvant être positionné en lieu et place du Q-Switch 8. Pour une configuration plus classique, chaque laser élémentaire peut être commandé individuellement en insérant un modulateur électrooptique non représenté sur chaque voie. Dans ce cas, il n'est pas nécessaire d'insérer dans la cavité des lames demi-onde. Rappelons que l'obtention d'une puissance crête élevée nécessite une très forte inversion de population et une très faible fuite au niveau du système d'obturation de la cavité. Le fait de répartir les éléments de commande et le pompage (ou le milieu amplificateur avec gain) permet de maîtriser ces paramètres. La mise en phase des différents lasers peut être réalisée à partir d'une réflexion sur le miroir de sortie 7 ou sur une réflexion parasite sur le modulateur électrooptique (bien que celui-ci soit traité antireflet). Les figures 3 et 4 représentent des dispositifs selon l'invention dans lesquels on prévoit un faisceau d'asservissement FA servant à la commande pour la mise en phase. Le dispositif de la figure 3 prévoit une source externe de commande ("seeding") mise à la place d'un des composants constituant l'un des bras du laser et comprenant un laser maitre 15 compris dans une cavité définie par deux miroirs 16 et 17 et pompé par une diode laser 18. La figure 4 représente un dispositif dans lequel un faisceau de commande FA fourni par des moyens extérieurs non représentés est injecté dans le dispositif par une ouverture 19 réalisée dans l'embase 10 en lieu et place d'une diode laser. Le faisceau FA prend alors la place de l'une des voles du dispositif. Cette conception de laser en barillet permet. de réaliser des sources multi-spectrales. La figure 5 prévoit par exemple d'utiliser pour les milieux amplificateurs 3, 3' et 3", les matériaux suivants: - pour le milieu 3: un matériau laser Nd: YAG pompé à une longueur d'onde de 0,808 pm et émettant à la longueur d'onde de 1,064 tm; 2647973 ' - pour le milieu 3': un matériau laser Tm:Ho: YAG pompé à une longueur d'onde de 0, 785 pm et émettant à la longueur d'onde 2,02 pm; - pour le milieu 3": un matériau laser E: iYLF pompé à une longueur d'onde de 0,797 pim et émettant à une longueur d'onde de 2,8 pxn. Les faisceaux provenant de ces milieux sont couplés entre par le système optique 4, 5. Dans ce cas, le miroir de sortie 7 doit présenter un maximum de réflectivité à ces trois longueurs d'ondes. La figure 6 représente une autre conception de la structure de l'invention. Selon cette conception on prévoit en sérle avec les milieux amplificateurs 3, 3', 3" des doubleurs de fréquences 30, 30', 30". Les milieux amplificateurs 3, 3', 3" sont des lasers Nd: YAG. Lasers Nd: YAG avec pompage par diodes lasers et cavités ajustées aux longueurs d'ondes 0,946 pim, 1,064 pm et 1,318 pm (figure 3b). En effet, ces transitions lasers peuvent être obtenues à partir d'un pompage centré sur 0,808 pn. En présence d'un cristal doubleur en fréquence permettant de générer une onde harmonique pour chacune des raies de l'émission laser, il est possible de réaliser une source blanche. En effet à chacune des raies d'émission correspondent des ondes harmoniques situées respectivement dans le bleu (0,473 pin), dans le vert (0,532 pim) et dans le rouge (0,651 pin). La figure 7 représente une variante de réalisation selon l'inventlon 'ians laquelle on prévoit une cellule à gaz sous pression 9 du type RAMAN, qui placée sur le trajet du faisceau commun Fc est pompé par celui-ci. Cette cellule RAMAN 9 permet de réaliser une conversion de fréquence. Par exemple dans une réalisation d'un laser de puissance Nd: YAG travaillant en régime déclenché (Q-Swltch) l'insertion d'une cellule RAMAN permet d'obtenir un système compact pouvant être pompé par diodes lasers et travaillant à 1,06 pin ou à 1,53 pm et permettant également de fournir les deux longueurs d'ondes. L'emploi d'une cellule RAMAN dans la cavité permet de bénéficier de la forte densité de puissance lntra-cavlté pour obtenir un transfert de fréquence efficace de l'onde de pompe centrée par exemple à 1,064 plmn sur l'onde Stokes du méthane à 1,53 pm. Il suffit d'évacuer le méthane ou de. diminuer la pression de ce gaz dans la cellule pour obtenir une source travaillant à 1,064 pim. L'lnventlon ainsi décrite concerne donc une architecture de structure laser prévoyant une répartition du milieu amplificateur et un regroupement des diodes lasers de pompage sur une même surface. Les avantages d'une telle configuration sont - de répartir les effets thermiques résiduels au niveau des différents milieux amplificateurs; - de présenter une plus grande surface d'échange thermique du cristal laser avec le milieu d'environnement; - de regrouper les diodes lasers de pompe sur une même embase, ce qui simplifie la conception du système d'évacuation de calories; - de permettre la réalisation d'un laser compact par repllement de la cavité; - d'optimiser le rendement de conversion en utilisant un pompage longitudinal permettant de conserver un bon recouvrement entre le mode de la cavité (identique pour chacune des voles) et la répartition spatiale du gain dans le barreau laser (image de la répartition de la pompe) - de -,ermettre la mise en phase des N bras du système laser (rappelons que dans le cas parfait on aboutit à une addition des champs et l'intensité croit en N2); - de rendre possible l'insertion sur chacune des voles d'un composant doubleur de fréquence ou d'un laser à fréquence d'émission différente (source multl- spectrale) - de permettre la commande de l'ensemble oscillateur par une source "maître" interne au système ou externe - de réaliser une source pouvant travailler sur deux longueurs d'ondes en intégrant au laser une cellule RAMAN - d'utiliser le concept de diodes lasers à rubans pour réaliser le pompage et de répartir celul-ci; - enfin, on peut concevoir la réalisation d'une source de puissance multi-spectrale en insérant dans la structure de type barillet différents cristaux et ions terres rares pompés à partir de diodes lasers spectralement adaptées et en réalisant un miroir de sortie présentant un coefficient de réflexion ajusté sur les différentes longueurs d'ondes d'émission. Les domaines d'applications sont ceux associés à l'emploi: - des lasers de puissance pompés par diodes lasers et courant les domaines spectraux allant du visible au proche IR (0,5 - 3 pm) en Intégrant des opérations de doublage de fréquence intra-cavité; - du traitement de faisceaux lasers et de commande de ceux-ci en utilisant les concepts de mise en phase - de sources cohérentes spatialement et spectralement dans le but de les employer pour réaliser des opérations de mélange de fréquences dans des milieux non linéaires (sources accordables). Il est bien évident que la description qui précède n'a été faite qu'à titre d'exemple. D'autres variantes peuvent être envisagées sans sortir du cadre de l'invention. Les exemples numériques et les exemples de matériaux n'o.it été fournis que pour illustrer la description. REVENDICATIONS 1. Lasers de puissances pompés par diodes lasers, caractérisés en ce qu'il comporte: - au moins deux diodes lasers (1,1') émettant un faisceau de pompe (Fp); - au moins deux milieux amplificateurs (3, 3') couplés chacun à une diode laser (1,1') et possédant chacun une face d'entrée (30) recevant le faisceau de pompe émis par la diode laser (1, 1') associée et retransmettant par une face de sortie 31 un faisceau de sortie (Fs, Fs'); - un système de couplage optique (4, 4', 5) recevant les faisceaux de sortie (Fs, Fs') émis par les milieux amplificateurs (3, 3') et les retransmettant selon un faisceau commun (Fc); - un miroir de sortie (7) placé sur le trajet du faisceau commun (Fc); Chaque face d'entrée (30) étant réalisée de façon A transmettre le faisceau de pompe (Fp) reçu d'une diode laser (1, 1') et à réfléchir le faisceau de sortie (Fs, Fs') du milieu amplificateur, les différentes faces d'entrée constituant ainsl avec le miroir de sortie (7) une cavité optique. 2. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce que les deux diodes lasers (1, I') et les milieux amplificateurs (3, 3') sont Situés symétriquement par rapport à un axe (XX') et que le r.,ystème de couplage optique comporte, associés a chaque milieu amplificateur (3, 3') des premiers miroirs (4, 4') Inclinés par rapport à la direction du faisceau de sortie (Fs, Fs') du milieu amplificateur et situés symétriquement par rapport A l'axe (XX') ainsi que des deuxièmes miroirs (50, 50') également situés symétriquement par rapport A l'axe (XX') recevant les faisceaux de sortie (Fs, Fs') réfléchis par les premiers miroirs et les réfléchissant sensiblement selon l'axe (XX'), ledit miroir de sortie (7) étant aligné selon cet axe (XX'). 3. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte une pluralité de diodes lasers (1, 1') et de milieux amplificateurs (3, 3') disposés selon les génératrices d'un cylindre fictif d'axe (XX'), et en ce que le système de couplage optique (4, 4', 5) comprend un premier dispositif réfléchissant comportant une couronne conique réfléchissante (40) ayant pour axe l'axe (XX') du cylindre et réfléchissant les faisceaux de sortie des différents milieux amplificateurs vers l'axe (XX') du cylindre, ainsi qu'un deuxième dispositif réfléchissant comportant une surface conique. réfléchissante disposée selon l'axe (XX') du cylindre et réfléchissant les faisceaux de sortie selon l'axe (XX') du cylindre, ledit miroir de sortie étant aligné selon cet axe (XX'). 4. Laser de puissance selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'axe du cylindre (XX') étant orienté selon un sens déterminé, l'onde de pompe (Fp) de chaque diode laser est orientée selon ce sens et le deuxième dispositif réfléchissant (5) est orienté de telle façon que le faisceau (Fc') sortant de la cavité optique pour le miroir de sortie (7) est orienté selon ce même sens. 5. Laser de puissance selon la revendication 3, caractérisé en ce que l'axe du cylindre (XX') étant orienté selon un sens determiné, l'onde de pompe (Fp) de chaque diode laser est orientée selon ce sens et le deuxième dispositif réfléchissant (5) est orienté de telle façon que le faisceau (Fc') sortant de la cavité optique par le miroir de sortie (7) est orienté en sens inverse de l'axe du cylindre (XX'). 6. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce que les diodes laser sont montées sur une même embase métallique (10) assurant le maintien mécanique des diodes, la distribution du courant d'alimentation des diodes et l'échange thermique à l'aide de radiateurs (11) montés sur une face de l'embase métallique (10). 7. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte des lames demi-ondes lnsérées dans la cavité. 8. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comporte un commutateur du type Q-Switch (8) inséré sur le faisceau commun (Fc). 9. Laser de puissance selon la revendication 3, caractérisé en ce qu'il comporte un faisceau de commande (FA) placé selon une génératrice du cylindre et orienté dans le même sens que les faisceaux émis par les diodes lasers (1,1'). 10. Laser de puissance selon la revendication 3, caractérisé en ce qu'il comporte à la place de l'un quelconque des amplificateurs, un laser maitre (15, 16, 17) émettant un faisceau de commande (FA). 11. Laser de puissance selon la revendication 3, caractérisé en ce qu'il comprend sur le trajet de chaque faisceau de sortie (Fs, Fs'), et à proximité de chaque milieu amplificateur, un doubleur de fréquence. 12. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce que les différents milieux amplificateurs sont en matériaux de nature différente. 13. Laser de puissance selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comprend dans la cavité optique, sur le trajet du faisceau commun (Fc), une cellUule à gaz sous pression du type RAMAN.