FR 2588669 A1 19870417 FR 8504047 A 19850319 1-1 PuJnc'rUR DE RAYDoeII PWOUISWr UW FLeX A HADT rDI D TrLE rT A HAUTE lO5)ZidrmTE DuS 3 DS ANGLES D'OUVERMMRE CcSFMOL6S, MN UM A PARTIR D'UNIE SOURCE PONCrUEL OU QUASI-PcUcTuLe Le réflecteurs de rayonnement traditionnels mettent en oeuvre le plus généralement des surfaces réfléchisuantes apparentées aux miroirs paraboliques, elliptiquos, cylindro-paraboliques ou cylindra-- elliptiques. Il en resulte que ce flux de rayonnement est projetd selon une distribution souvent très inhomogène et dans des angles d'ouverture mal definis, ce qui entraine d' importantes pertes de rendement et occa_ sionne on outre de l'6blouissement on dehors des ouvertures désirées. On remédie partiellement aux inhgenait6és en rendant la surface de ces miroirs irrégulière ou diffusante, ce qui a pour effet de réduire encore lo rendement utile et de rendre encore plus alatoires les angles d'ouverture. Dans le cas de sources ponctuelles ou quasi-ponctuelles come les arcs des lampes au xénon ou aux halogdnure mtalliques, lIo inhomognditds deviennent si importantes qu'il n'est plus poatble de les rendre supportables dans des conditions acceptables de rendement utile et de contrôle des angles d'ouverture. Le déposant a aussi proposé, notament dans les brevets FR-A-L.602. 203, FR-A-2.224.769 et FR-A-2.224.770, d'utiliser deo miroirs conoldos ou pyramidoldes optimi-s qui permettent d'obtenir avec les ources de rayonnement traditionnelles des flux projetes presentant une bonne homo_ gén6itd et un rendement utile 6lev dans des angles d'ouverturo aeaea précis. On ontend par miroir conolde ou pyramidoido un miroir pr6sontant la forme de la surface latOrale d'un solide g0ométrique limité par doux bases extrêmes, perméablos au rayonnement, parallèles entre elles, et d'airos inégales, la section parallèle aux bases de ce solide croissant progressivemont depuis la petite base jouant le rô0le de section d'ontrêo de flux, jusqu'& la grande base jouant lo rôle de section de sortio de flux, les deux bases étant reliées par des faces latérales réfléchis_ santos jointives ou non, et ce solide géomtrique admettant au moins 2 2588669 duux plans de synmtrie perpendiculaires aux bases. L'intersection de ces plans de symétrie constitue l'axe optique moyen du miroir conoide ou pyramidoide. Le conoide le plus simple est le cône de révolution, sais des variétés de toutes sortes peuvent être utilisées pour adapter le réflecteur & la géométrie de la source et & celle du faisceau ouhaiLté. Par pyramidolde, on entend plus particulieèremnnt un miroir de ce genre dans lequel les bases sont sensiblement polygonales et les faces latéra- les réfléchissantes, jointives ou non, sont planes ou légèrement galbées ou gauchies. La source de rayonnement et/ou des images de cette source sont disposées dans la plus petite section du miroir conoide ou pyramidoide. Un miroir collecteur associé permet de récupérer les flux de rayonnement amis vers l'arrière du miroir conoide ou pyramidoide. Lorsque la source de rayonnement est ponctuelle ou quasi-ponctuelle, les défauts d'homogénéité ne peuvent plus etre convenablement réduites par ces miroirs conoides ou pyramidoides dans leur conception actuel_ lement connue. En effet, une correction convenable exige que la source de rayonnement et/ou ses images occupent une fraction importante de la petite section du miroir conoide ou pyramidoide, de manière que le flux émanant de cette section d'entrée présente une répartition aussi lamber_ tienne que possible. Ce n'est plus du tout le cas lorsque la source est ponctuelle ou quasi-ponctuelle. il en résulte des sur-brillances et des sous-brillances très gênantes sur les plans o l'on reçoit les flux pro_ jetés. La présente invention permet de réduire considérablement ces défauts jusqu'& les rendre quasi-insensibles et, en outre, elle affine la mattrise des angles d'ouverture, renforce le rendement utile, conduit & une miniaturisation très poussée du projecteur de rayonnement et, dans certains cas, simplifie la mise en oeuvre technologique. A cette fin, l'invention a pour objet un dispositif optique projecteur de rayonnement coportant une source de rayonnement et devant produire sur un plan moyen d'utilisation donné un flux présentant un angle dit d'ouverture de valeur prédéterminée dans lequel l'intensité du rayonnent projeté varie depuis sa valeur maximale jusqu'& une valeur de l'ordre de la moitié de celle-ci, du type comprenant un réflecteur avant par rapport & la mource associée une partie avant, vers le plan d'utili- sation, et une partie arrière, caractérisé en oe qu'afin de oonférer au rayonnement une homog6néité aussi grande que possible dans ledit angle d'ouverture, le réflecteur s - soit oomporte une partie avant constitu6e par un miroir de type conolde ou pyramidoode ayant au moins deux surfaces réfléchissantes situées en vis-&-vis, dimensionnées et positionnées dans l'espace pour matisfaire sensible ent au systèe do relations de dimonsionnement suivant b - a tgy h h ootg (2y -p) b étant le demi-angle moyen deedit profils des surfaces réfléchis_ santes en vis-a-vis, du miroir oonoIde ou pyramidoide et dont la valur est de l'ordre de 0,48 de celle de l'angle dit d'ouverture du dispositif, a étant, dans la plus petite section du miroir oonoïde ou pyramidoide, la distance & l'ae moyen de oe miroir de chacun des profils des surfa_ eoos réfléchissantes en visa-vls, et dont la valeur, choisie de préfé_ rence minimale, est predeterminée eu égard aux dimeneions extérieures de ladite source de rayonnement disposée aproximtivement dans cette petite mection, b étant, dans la plus grando section du miroir oonorde ou pyramidoïde, la distance au dit axe mooyen de chacun des profils deadites surfaces réfléúchissantes, h étant la distance, dans ledit axe moyen, entre la plus petite section et la plus grande section du miroir oonolde ou pyramidoIde, 2S88669 étant l'angle orienté, comptd dans le sens trigonométrique, inverse du sens des aiguilles d'une montre, formé par une parallèle audit axe moyen, enée par un point situé au bord d'un des profils desdites surfaces réfléchissantes dans la plus grande section du miroir conolde ou pyramidoide, et par le rayon provenant de la source de rayonnement, aprèn sa réflexion en ce point sur ladite surface réfléchissante, la valeur de cet angle orienté étant prédéterminée, soit ayant un signe positif, auquel cas cette valeur est fixée aussi proche que possible de la moitié de celle de l'angle dit d'ouverture du dispositif, compte tenu des limitations imposées par les relations de dimensionnement susdites et par les valeurs maximales admissibles dans la pratique' pour les distances b et h susdites, soit ayant un signe négatif, auquel cas cette valeur est déterminée par la relation t tg/ n b, d o d est la distance de la plus grande section dudit miroir conoïdé ou pyramidoide audit plan moyen d'utiIlsation, - soit comporte au moins une fraction de -sa partie arrière réfléchissante et présentant au moins une mection méridienne en forme d'arc de cercle centré axialement en avant de la source pour que le rayonnement réfléchi présente un point de convergence situé en avant de la partie la plus externe de la source et & partir duquel ce rayonnement réfléchi s'étend selon une distribution sensiblement homogène dans un angle en outre tel que le flux total finalement obtenu se répareisse dans l'angle dit d'ouverture du dispositif ayant la valeur recherchée, - soit casporte à la fois ces deux dispositions. Selon d'autres caractéristiques de l'invention - la valeur du demi-angle moyen des profils des surfaces réfl*chissantes en vis-&-vis, dans le cas o l'angle orienté a une valeur positive, est liée & la valeur de l'angle dit d'ouverture du dispositif par la relation t Y z 0,52 "C - les surfaces réfléchissantos en vis--vis présentent au moins aux voisinages d'au moins un des bords de la plus petite section et de la plus grande section du miroir oonoide ou pyra idode, des parties courbes dont la convexité est tournée vers l'ase moyen dudit miroirl - la totalité d'au moins une moitié des surfaces réfléchissantes en vis- à-vis présentent une convexité tournée vers l'axe moyen du miroir conoide ou pyramidolde; - les facos réfléchissantes du miroir conolde ou pyramidolde sont pro_ longées vers 1' arrièreo, en deçà du plan de la source perpendiculaire & l'axe moyen, cette prolongation pouvant aller jumqu'au point de la surface réfléchissante o loes ryon émis par la source atteignent le profil de ladite surface nous un angle d'incidence nul> - la source de rayonn ent étant du type présentant dans une section méridienne une distribution non labertienne des intensités et préen_ tant un angle total d'émission plus petit que 10 degrés dans lequel lintensité varie depuis sa valeur maximale jusqu'à une valeur nulle, ainsi qu'un angle dit d'ouverture dans lequel l'intensité varie depuis sa valeur maximale jusqu'a une valeur 6gale à 1a moitié de celle-ci, la distribution des intensités demeurant sensibllemnt Imbortionne dans la section méridienne perpendiculaire à celle ci-dessus, on ap_ proprie l'angle dit d'ouverture du dispositif et cet angle dit d'ouverture propre à la source, le miroir conolde ou pyramidoide ne comprenant que deux surfaces réfléchissantes on vis-à-vis dont lea -25 caractéristiques géométriques des profils sont définies dans la sec_ tion du miroir par un plan de symétrie perpendiculaire à la section méridienne dans laquelle la distribution des intensités n'est pas lam. bertiennel - le dispoeitif coomprend deux surfaces réfléchissantes en vià-vis, perpendiculaires & la section méridienne dans laquelle la distribution dos intensités n'est pas lambertienne, et devant capter les parties 2 5-88669 dos flux qui sont émises vers l'avant par la source de rayonnement et qui sont comprises entre les rayons extrêmes du flux total et les rayons correspondant a l'angle dit d'ouverture propre & la source, ces deux surfaces devant réfléchir lesdites parties de flux vers le plan oyen d'utilisation dans un angle dont la valeur est de l'ordre de celle de l'angle dit d'ouverture du dispositifj la fraction de la partie arrière réfléchissante et en azc de cercle est incorporée à la source du rayonnement; -le dispositif étant du type comportant & la fois les deux dispositions & l'arrière et & l'avant, la partie arrière comprend deux surfaces réfléchissantes adjointes & la fraction, jointives ou non & celle-ci, disposées angulairement de part et d'autre et dont les sections méri_ diennes sont en forme d'arcs de-cercle centrés sur la source de rayon_ noment; - les deux surfaces réfléchissantes adjointes sont réduites de toute la partie o elles ne reçoivent plus de rayonnement de la source du fait de la prolongation vers l'arrière des faces réfléchissantes du miroir conoide ou pyramidoidel - le dispositif étant du type comportant & la fois les deux dispositions à l'arrière et & l'avant, la partie arrière comqrend deux surfaces réfléchissantes adjointes & la fraction, disposées angulairement de part et d'autre, qui réfléchissent le rayonnement de la source vers le plan d'utilisation soit en traversant la plus petite section du miroir conolde ou pyramidoide, soit en passant en dehors de cette petite sec_ tion, soit a la fois en traversant cette petite section et en passant en dehors; - a l'intérieur du miroir conoide ou pyramidoide, dans les zones o ne se propagent aucun rayon émis par la source de rayonnement dans l'angle dit d'ouverture de ce miroir, ni aucun rayon réfléchi par les surfaces rdéfléchissantes en vis-&-vis, ni aucun rayon réfléchi par la ou les parties arrière réfléchissantes, et en dehors de l'espace oc_- cupé par ladite source, sont disposés des miroirs qui captent les flux émis vers l'avant par la source de rayonnement dans des directions dont les angles avec l'axe oyen du réflecteur sont compris entre la moitié de l'angle dit d'ouverture du dispositif et l'angle maximal des rayons tangeantant le bord de la plus grande section dudit miroir oonoide ou pyramido!de, et qui les réfléchissent vers des zones pré_ sentant sur le plan d'utilisation des uous-brillanoes; - la source de rayonnement étant du type duettant un flux & distribution non labertienne dans une Section xméridienne et présentant un angle total d'deisSion plus petit que 180 degrés, le miroir cono5e ou pyra_ midode est associé & un miroir elliptique de révolution autour do l'axe de symétrie de ce flux, dont un des foyers coïncide avec la souroe et dont l'autre foyer est disposé sensiblement au centre de la plus petite section du miroir conoide ou pyramidoode; - les surfaces réfléchissantes en vis-&-vis du miroir conolde ou pyrami_ dolde sont montées mobiles en translation perpendiculairement & l'axe moyen du dispositif, afin de faire varier leur écartement en mainte_ nant la valeur du demi-angle au soet moyen du miroir conolde ou pyramidoide. L' invention sera mieux comprise par la description détaillée ci- &près faite en référence au dessin annexé. Bien entendu, la description et le dessin ne sont donnés qu'& titre d'exemple indicatif et non limitatif. Le figures 1 et 2 représentent une section méridienne de miroir conolde ou pyramidoide dans deux cas optiquement différents. Les figures 3 et 4 représentent dans ces deux cas la répartition des flux de rayonnement atteignant un plan moyen d'utilisation. Les figures 5 et 6 représentent dans ces deux cas les diagrammes de répartition dea luminances sur un plan moyen d'utilisation. Les figures 7 et 8 donnent dans ces deux cas les shdmas géomètri_ quea illustrant leas relations de dimensionnement selon l'invention des miroirs conoides ou pyramidoides. Les figures 9 et 10 montrent la répartition des faisceaux et les diagrase de luainance correspondant & un premier type do dimension_ neoent. Les figures 11 et 12 montrent la répartition des faisceaux et les diagrammes de luminance -correspondant à un second type de dimensionnement. Les figures 13 et 14 montrent des profils gaIbées de surfaces réfléchissantes et leurs effets optiques. Les figures 15 et 16 montrent les répartitions des faisceaux et les diagrames de luminance obtenus avec les profils galbés des figures 13 et 14. La figure 17 montre un mode de réalisation o les faces réfléchissantes du miroir conoide ou pyramidoide sont prolongées vers 1'arrière. Les figures 1 -et 19 donnent les digrammes polaires de la répartition des intensités respectivement pour une source lambe rtienne et pour une source non lambertienne. La figure 20 montre un mode de réalisation o0 le dispositif se réduit & deux faces d'un pyramidolde. La figure 21 montre un perfectionnement consistant en une adjonction de miroirs supplmentaires dans la section o l'emission du rayonnement n'est pas lambertienne. La figure 22 représente une fraction de surface réflchissante arrière & profil circulaire. La figure 23 montze l'association de cette fraction avec un réflecteur quelconque. La Figure 24 montre une incorporation de cette fraction - la ouroe de rayonnement elle-meme. La.figure 25 représente un dispositif comprenant & la fois un miroir conolde ou pyramidoide et trois miroirs arrière. La figure 26 représente un exezle de ce dispositif în prospective dans la cas dgun demi angle dit d'ouverture de 60 degrés. La figure 27 représente en perspective un exemple de dispositif dans le cas d'un demi angle dit d'ouverture de 40 degrés. La figure 28 montre, dans ce dernier exemple, la section méridienne du miroir conoide ou pyramidoide dans le plan o l'emission n'est Pas lambertienne. La figure 29 montre dans une section méridienne, une adjonction d'un second miroir conoide ou pyrmidolde & l'intérieur d'un de Oeux déjà décrits. La figure 30 représente un ode de réalisation o le flux produit est dirigé dans la direction de l'axe longitudinal de la source de rayonnement. Sur les figures 1 et 2 sont représentées schdmatiquement des sections méridiennes de miroirs conoildes ou pramidoides de types connus, respectivement 1 et 2, associés & une source de rayonnement 3 dont le corps emiasif 4 est ici ponctuel ou quasi ponctuel, dans deux cas optiquement différente. Dans le cas de la figure 1, le miroir conoide ou pyramidolde 1 présente des surfaces réfléchissantes en vis-à-vis 5 et 6. Le profil de ces surfaces 5 et 6, qui est une génératrice du miroir conolde ou pyramirdolde 1, est incliné par rapport & l'axe de symétrie a d'un anglo Y qui est le demi-angle moyen au so8 et S du miroir conoode ou pyramidolde 1 dans cette section méridienne. L corps ém/soif 4 de 1a source de rayonnement 3 est ici disposé au centre O de la plus petite section 7 du miroir i. ce miroir conolde ou pyramidolde 1 oest dimensionné dans cette section méridienne par la disantoce Oa a du centre O au bord & de la petite section 7, par la distance 5B X b du centre H de la plus grande section 8 & son bord b, et par la hauteur OU h, sur l'axe. du miroir conoide ou pyramidolde 1. Toutes ces grandeurs de dimensionneuent y, a, b, h, sont d.êterminées de manière connue par les brevets antérieurs du déposant, notaent par les brevots FR-A-2.224.769 et FR-A-2.224.770. Un tel miroir 1 reçoit le flux émi par le corps émissif 4 de la source 3 entre les directions OA et On, pour ce qui concerne, par exemple, la génératrice 6 du miroir, et réfléchit ce flux selon les directions Ax et Dy faisant entre elles un angle À. I1 en va de moe symétriquement par rapport & l'axe A pour ce qui concerne le flux que la génératrice 5 reçoit et réfléchit. Le rayon By, rêflechi & partir du bord de la plus grande section du miroir conoide ou pyramidoide 1, praente un angle dinclinasopp rapport & la direction Bz parallèle & l'axe A. re rayon Ax r1fldchi a partir du bord de la plus petite section, présente un angle S par rapport a la direction de l'axe A. Si l'on considcre les angles p at& coce orientés par rapport a la direction de l'axeA, i1s sont toue les deux, dans le cas représenté sur la figure 1, affectés d'un signe nôgatif (-), en ccmtant dLa le cens triingcetied, ierse du sens des aiguilles d'une mntre. Le miroir conode ou pyraidoide 2 repr antd sur la figue 2 présente dos caracteristiques qui puvent être nfimo par la description géndrale que celle qui vient d'1tre faite en regard do la figure 1, mais son cas diffère pour ce qui concerne les ngles P f s. L'angle & cst encore affecté du igne (-), mais l'angle p ne trouve cette fois affecté du signa (+) Ces deux cas corresondent a des distrb utions d'intensités de rayonnement fort différentes lors de la superposition desa flux réfléchis par lea miroirs conoides ou gpyr=idoe 1 ou 2 et du flu émis directe=nt, caws iflezn, par le cOrpS Énissif 4, flu c6re entre les directions extrêmes OV et O (voir figures et 2) f/aint entre ellc un angle.e. Li figure 3 repre-te. lus tzajets dea raronz extrema dàlimitmt cas divezs flu,n5 lmea dua!roir dre la figure 1. La figure 4 represante ces trajet dans le cas du miroir de la figure 2. L'angle dit d'ouvertureAC, de l'enoembl du du 3titf @oiant le miroir conoiee cu ffzleoide et lI souce d ra nt, anle nse lequel 1' intensité du rayonnzent vrie epmio ca valeur m-i-le jusqu'à une valeur gale la Moitié d celle-ci, est égalent représenté. L'anglo " est ici sUppos avoir la 2 vale dans la deux cas envisagées. iO0 Les flux de rayonnement sont reçus sur un plan tyen d'utilisation 8 (figures 3 et 4). Sur la figure S le flux réfléchi entre les direction8 extrs Ax et By, faisant entre elles l'angle A. atteint, dans la section l 2588669 méridienne de la figure, le plan moyen d'utilisation 8 entre les points C et D, et le flux réfléchi symétrique, entre les points C' et D'. Le flux direct émis par la source entre les directions extrêes Ov et Ow, faisant entre elles l'angle î, atteint le plan 8 entre les points E et r. L'angle dit d'ouverture, OC, correspond à des directions limites atteignant le plan 8 aux points P et R. La zone comprise entre les points D et D' ne reçoit aucun rayon réfléchi par la miroir oonolde ou pyramidolde 1. Elle ne reçoit que les rayons mis directement vers elle par le corps dmissif 4 de la source 3. Il s'ensuit l'existence entre D et D' d'une zone de sousbrillance 9, d'autant plus sensible que le corps émissif 4 est plus ponctuel et qu'en conséquence las faisceaux sont plus nettement délimitds. Dans l'autre cas représenté sur la figure 4, corroespondant & celui de la figure 2, o l'anglqop oest affecté d'un signe positif (+), le flux réfléchi entre les directions extrmes Ax et By atteint le plan moyen d'utilisation 8 entre les points G et J et le flux symétrique, entre les points G' et J'. Le flux direct émis par la source entre les directions extremes Ov et 0w atteint le plan 8 entre les points K et L. La zone couprise entre les points J' et J reçoit la superposition des deux flux symétriques réfléchis en pis du flux directement émis par la source 3. Il s'ensuit l'existence entre J et J' d'une zone de sur-brillance 10 d'autant plus sensible que le corps euissif 4 est plus ponctuel. Au surplus, il se trouve que dans le cas o les relations de dimaensionnement connues conduisent à une valeur de signe positif pour p, celle valeur est on général très petite, de l'ordre de quelques degrés, ce qui provoque une zone de sur-brillanoe étroite et, de ce fait, particulièrement flagrante et gênante. Les figure 5 et 6 représentent des exemples de distributions de luminances sur une surface blanche disposée dans le plan moyen d'utilisation 8, dans les deux cas respectifs des figures 1 et 3 d'une part et des figures 2 et 4 d'autre part. La luminance est la grandeur qui c onde directement la perception visuelle des contrastes luineux. Elle varie orm l'entensité du rayonnement. Sur les figures 5 et 6, on a porté en abscisses les limites des zones éclairées sur le plan d'utilisation 8, telles que définies sur les figures 3 et 4, et en ordonnées les intensités lumineuses correspondantes.- 'L' intensité maximale est désignée par Imax. L'intensité corespondant aux limites de l'angle dit d'ouverture,o(, ost déaignée par max/a. Dans le cas de -la figure 5, on observe un afaiblissement de la luminance entre les pointa D et D'. Dans le cas de la figure 6, on observe un pic de renforcement de la luminance entre lea points J' et J. Bien entendu, on pourrait faire une description analogue dans le plan méridien passant par l'axe à et perpendiculaire au plan méridien dans lequel la description a été faite jusqu'ici. Cela étant, 1' invention a pour objet, notament, un mode nouveau d'optimisation du dimensionnement de tels miroirs conoldes ou pyramidoldes supprixant les défauts d'hmogénéité qui viennent d'être décrits, ou du mins les réduisant jusqu'& ce qu'ils cessent d'"tre gênants pour l'observation visuelle. Ce mode nouveau d'optimisation pend on copte l'angle p qui joue le plue grand rOle, cocm on vient de le voir,-dans la formation de zones de uousbrillanceo ou de sur-brillanes. Et la valeur de cet angle A est prédéterminée selon l'invention pour cbtenir le résultat recherché. - La prise en coopte de l'angle p s'opère dt la manière suLvante, décrite en r=gard des figures 7 et 8. Dans le cas, décrit en regard des figures 2, 4 et 6, o l'angle orienté A présente un signe positif, on pnut établir entre les grandeus Y, a, b, h déja définies ci-desoua, une relation de dimn;io.nnament faisant intervenir l'angle P (voir figure 7) s Dans le triangle rectangle OEB, on a h - tg 0B l b Par ailleurs, on appelant BZ' le prolongement de BZ (parallèle & l'axe A. mone par B) et Bt le prolnrgemunt du profil aJ de la surface réfléIchissante du miroir conolde ou pyraidoIde, on a. OBA = yBt (réflexion du rayon OB sur la surface At) ZBt ABZ' e y N9= - yst ZBt - ZBy 3y-f3 (avec p positif) I- OBA=y -/ or,6 + i(M Y+yp est le cooplemnt de OB. On a donc m h o:otg (2y -/) b Dans le cas, décrit en regard des figures 1, 3, 5, o l'angle orienté 5 présente un signe négatif, on a (voir figure 8) a h - tg OB0 b CM " 5éT yBT y9 -y+ zay Ma.i, come z9y-p, et que p Qest de signe négatif on doit écrire pour obtenir la *noe y+ zay yft y-A Ce qui conduit en définitive & la mâe relation que dans l'autre cas h cotg (2Y - b La prédétermination, selon l'invention, de la valeur de l'angleop ont faite alors de deux manières selon que le signe de p ont choisi positif ou négatif. Si A est de signe positif (voir figure 9), on lui donne une valeur aussi proche que possible de la soitié de celle de l'angle dit d'ouverture,". Ainsi, la sone de ur-brillance, située entre J' et J dans le plan moyen d'utilisation 8 tend & se fondre avec la plage éclairée principale. Les éclairemnts dans cette sone, proportionnels au cube du cosinus de l'angle dincidence de rayons, décroissent do plus en plus rapidaent entre le centre du Chap éclairé et les points J' et J, en sorte que si ces angles d' incidence deviennent assez grands, oe facteur du cosinus cube permet une atténuation progressive efficace de la sur-brillance. Ce qui ne se produit pas lorsque la mone J'J est étroite. Toutefois, plus la valeur de l'angle dit d'ouverture, O, eut élevée, plus il est difficile de faire tendre la valeur de A vers celle de (", car cela peut entraver dans des cas extremes une augmentation subséquente trop importante pour les valeurs de b et de h. Il convient alors d'adopter des compromis. Fort heureusement, l'expérience montre qu'une valeur de 0,70 mètre pour J'J sur un plan d'utilisation situé par exemple & 2 mètres du projecteur permet déjà une hognérbité acceptable dans des conditions usuelles d'utilisation. Cette estimation corresplond & une valeur de seulement 100 environ pour l'angle p. On dispome ainsi d'une marge de manoeuvre qui permet de remarquables miniaturisations du dispositif. Au lieu de la distribution des luminances sur le plan xoyen d'utilisation 8, telle que représentée sur la figure 6 dans un cas similaire non optimisé, on obtient avec la présente opti-isation des distributions dont l'allure générale est donnée par le diagrae de la figure 10. 'i p est de signe négatif (voir figure 11), on lui donne une valeur telle/que les rayons extrêmes réfléchis aux bords de la plus grande section du conoide ou du pyramidoide, tels que By et son symétrique par rapport à l'axe A, se rejoignent & l'intersection a' de l'axefA et du plan moyen d'utilisation 8. De la sorte, leu points D et D', tels que définis en regard de la figure 3, se trouvent confondus en. ' et la zone 9 de sous-brillance disparaît. Si on désigne par d la disantce BE' de la plus grande section du conoide ou du pyramidoide au plan moyen d'utilisation 8, la relation de dimaensionnament déterminant l'angle p est, en fonction de d et de la distance b HB, déjà définie t tg p b d Au lieu de la distribution des luminances sur le plan molyen d'utilisation 8, telle que représentée sur la figure 5 dans un cas similaire non optimisé, on obtient avec la présente optimisation des distributions dont l'allure genirzle est donnée par le diagrsme de la figure 12. Cos nouvelles optimisations, notaent dans le cas o l'angle oriente p prosente un signe positif, conduisent & adopter pour le demi- angle moyen y dos surfaces réfléchissantes en vis-&r-vis du miroir conoide ou pyramidoide, des valeurs légérement supérieures & celles qui étaient optimisées dans les brevets antérieurs du déposant, FR - A - 2.224.769 et FR-A-2.224.770. En exprimant la valeur dey en fonction de celle de oC, angle dit d'ouverture, il résulte desdits brevets antérieurs la relation s y ZO, 48C 1 5 Selon la présente invention, la nouvelle relation optimale eat, y Z 0,52 O( Une autre caractéristique de l'invention oonsiete en ce que, dans le cas o l'angle p présente un signe positif, chacune des surfaces réfléchissantes en vis--vis du miroir conoide ou pyramidolde, telle que représentée on aB sur les figures 13 et 14, présente avant4ageusement un galbe dont la convexité est tournée vers lm'a de syetrie A, soit ce aIbe aseulement au voisinage de la plus petite ection et de la plus grande section (figure 13), soit ce galbe pouvant s*'étendre jusqu'au voisinage du milieu du profil AB de la surface réfléchissante, sa courbure diminuant progressivement depuis les extrémités A et B jusqu'au voisinage de ce milieu (figure 14). I1 on résulte dans les deux cas que les rayons réflécdhis extremes By' et Ax' ont des inclinaisons par rapport & l'axe a, respectivement p et 6', plus grandes que les inclinaisons S et p des rayons By et Ax (figurée on pointillé) réfléchis sur une surface dont le profil AB serait strictemont rectiligne La conséquence, apparaissant sur la figure 15, est que, sur le plan uoyen d'utilisation 8, les points j et j' qui limitent la zone centrale de sur-brillance se rapprochent respectivement des pointa P et R limitant l'angle dit d'ouvertureCO. Ceci est particulièrement avantageux lorsque la valeur de W est grande et qu'il est difficile de faire tendre la valeur de/ vers celle doc. De me, les points g et à', correspondant aux rayons d'inclinaison s ur l'axe A, s'écartent du point central Hj du plan meyen éclairé 8. Il s'ensuit un élargissement du champ éclairé entrainant un agrandissent de OC. Ce. résultat peut etre interessant, notament lorsque l'angle dit d'ouverture O( souhaité est grand et que son obtention est, de ce fait, difficile & cbtenir; Si, par contre, l'on ne désire pas agrandir l'angle, ais seulement agrandir l'angle e, on peut ne galber la surface refléchiseante qu'au voisinage du seul point B ou sur la seule mitié de la surface qui se trouve Gu cté du bord B de la plus grande section du mirolr conolde ou pyramidode.. Lorsqu'on désire limiter le galbe au voisainge aMédiat du oint 13 et/ou du point A, on peut obtenir ce galbe au manicotage de la aurfce réfléchisante, en tirant ainsi pati de ce qui est souvent considéré coe un inconvénient. La distribution des luminances obtenue sur le plan 8 présente l'allure du diagra=ne représenté en trait plein sur la figure 16. Le diagramme de la figure 10, corre'po; t & des surface non gabées, est reproduit en pointillé sur la figure 16. On voit qu'avec les ga/bes, en particulier aux bords tels que B, l'hmogénéité est sensiblent améliorée. Par ailleurs, il peut être. avantageux, dans certains caz, de prolonger les surfaces réfléchissantes en vis-&-vis du conolde ou du pyramidoide vers l'arrière, en deça du plan du corps diesif de la source perpendiculaire à l'axe Moyen A. La figure 17 montre une telle modalité de réalisation. Le profil BA de la surface réfléchissante 6 peut etre prolongé jusqu'& un poin A' tel que l'angle d'aincidence du rayon OA' soit égale a 7r. Au-delà, en effet, les rayons seraient réfléchis vers l'arrière et non plus dan la direction du plan moyen d'utilisation. Les avantages de cette variante de réalisation oont de deux sortes. D'abord, la proportion du flux dmis par la source et capt par le miroir conoide ou pyramidoide est plus grande et, conjointement, le flux émi vers l'arrière du dispositif et qu' il faudra récupérer pour le rmener vers l'avant, est moindre. Or, les pertes inhérentos & cette récupération sont souvent plus grandes que oelles inhérentes aux réflexions sur les surfaces réflédhisantes du miroir conolde ou pyramidoide. En second lieu, le flux suppllantaire ainsi capté entre le rayon OA et le rayon OA' puis réflédchi selon les rayons Ax et A'u aprôs seconde réflexion de OA', puis A'Am en Am, s'étendant dan un anglo, concourt & l'homogénMisation de la soe de autres flux déjà décrits, dans la sure o l'on choisit, entre a et a&', la position du point extrêe de prolongation du profil Ma qui permet, dans dcau c., l'action la plus efficace du flux opris dans l'angle, ou égard à la valeur de CO et à celle de P. Par eemple, le point extrêae de prolongation peut etre en K, point tel que le rayon OU, une première fois réflédhi selon M', puiB une deuxièmo fois selon 'u', le flux captd entre A et K par la surface réfldhisgante 6 prolongée ast ensuite après deux raflexions dirigé vers le plan d'utilisation dans un angle pour atteindre finaloment ce plan 8 (reprendre la figure 9) daD unme région marginale de la one J'J de sur-brillance ou ua au-del& vers les points P et R oorrespondant à l'angle dit d'ouverturoOC. Une telle prédétermination du point K peut parmettre de renforcer do régions voisines des points J' et J et de réduire encore davantage les1 inhomogéndBés de luminance. Dans toute la description qui précède, la source 3 ayant la corps éuissif 4 ponctuel ou quasi ponctuel est uppouée présenter dans les plans séridiens considérés une distribution lIertmmienne des intensités. La figure 18 représente le diagrin polaire 11 d'uns telle distribution. C'est un cercle. L'origine des vecteurs représentant l'intensita étant le point o, l'intensité xainale, notae ImZ, est 18 2588669 représentée par le verteur oe passant par le centre du cercle. L'angle dit d'ouverture, c" de la source est compris entre les vecteurs of et ef' dont les longueurs sont chacune égales a la moiti4 de celle du vecteur oe. Il s'ensuit que l'angle eof, égal à Arc con 1/2, a une valeur de 60 . L'angle dit d'ouvertureOa une valeur de 120e dans le demi-plan axé sur oe. Il n'en va pas de mnme pour des sources coe les arcs courts dans une atmosphère de xénon ou d'halogénures métalliques qui sont les plus usuelles des sources à corps émissif ponctuel ou quasi ponctuel. Un tel arc est produit (voir figure 19) entre des électrodes 12 et 13 placées dans une cavité 14 dont les parois opaques 15 et 16 limitent le rayonnement émis. Le diagramme polaire 17 de distribution des 'intensités a une forme du type indiqué sur cette figure 19. L'intensité maximale [pax est représentée par le vecteur ol. L'angle dit d'ouverture OC est délimité par les vecteurs u et cmf. Dans l'exemple représenté,OL a une valeur de 65 dans la section méridienne considérée. Or, pour les dispositifs projecteurs usuels dits "à& faisceau large", l'angle dit d'ouverture OCsouhaité est de l'ordre de cinquante cinq degrés & soixante quinze degrés environ. Il est alors avantageux, dans un tel cas, d'approprier à l'angle dit d'ouverture m de la source dans cette section méridienne, l'angle dit d'ouvertureOC du dispositif projecteur & faisceau large en fixant sa valeur à soixante cinq degrés. On peut alors supprimer les deux faces réfléchissantes en vis-à&-vis du miroir conoide ou pyramidolde qui seraient perpendiculaires & cette section méridienne. La distribution du flux éis par une telle source demeurant généralement lambertienne dans la section méridienne perpendi- culaire & cette dernière, le dispositif se réduit & deux faces réflé_ chissantes en vis-à-vis 21 et 22 selon la disposition représentée sur la figure 20. 1* 2588669 La source 3 dont le corps missif ponctuel ou quasi ponctuel 4 est un arc court, par exaOple dans une atmoszphbère d'halogènes métaili_ ques, présente un axe longitudinal 18 passant par le corps dmimsif 4. &L source 3 présente deux plans de symtrie symbolis6é pxrallèlement en 19 et 20, passant par le oorps mi.ssif 4, perpendiculaires entre eux. Dans le plan 19, oontenant l'am 18 de la source, la distribution des inten_ sités est sensible ent celle qui est représentés sur la figure 19. Dans le plan (non représenté) parallèle au plan 20 et passant par le corps dAissif 4, la distribution lambertienne des intensités est sensiblement l O celle qui est représentée sur la figure 18. Le dispositif selon l'inven_ tion consiste ici en un miroir pyramidoide réduit & deux surfaces réflé_ chissantes planes 21 et 22 dont les profils, dans le plan de symétrie parallèle au plan 20 et passant par le oorpe daissif 4, présentent lea caractéristiques de dimensionnremnt précéd.ant décrites propres & l'invention. Sur la figure 21 est représenté un perfectionnement apporté au dispositif qui vient d'Otre décrit. Deux faces réfléchissantes planes, perpendiculaires au plan 19 (de la figure 20) ayant dans oe plan 19 des profils rectilignes 25 et 26 disposéxe de manière & capter les parties des flux qui sont dais vers l'avant par la source de rayonnment et qui sont oo pris entre les rayons extrbme 27 et 28 du flux total et les rayons 29 et 30 oorrrespondant & l'angle dit d'ouverturecC' propre & la source. Ces flux sont ceux compris entre les rayons or et or' d'une part et oc et ce' d'autre part (tels que représentées ur la figure 19), dans des angles solides dont la section par le plan mzéridien 19 sont los angles rom et r'om'. Ils ne concourent pas & éclairer le plan moyen d'utilisation dans la région que l'on considère généralement oo la plus intéressante, correspondant & l'angle dit d'ouverture. Il est donc avantageux dans bien des cas de capter oes flux et de les réfléchir dans un angle r en leB dirigeant de préférence vers des zones de sous- brillance ou encore vers des zones de transition entre des plages pré_ sentant dos différences de luminance. I1 faut noter que les surfaces réfléchissantes de profile 25 et 26 sont d'une conception toute différente de celles des surfaces réfléchis_ santes en vis-a-vis des miroirs conoides ou pyramidoides qui n'ont pas la fonction qui vient d'être décrite. L'ensemble des surfaces réfléchis_ santes de profile. 21 et 22 et des aurfaces réfléchissantes de profils 25 et 26 ne constitue -donc pas un miroir pyramidolde de type décrit plus haut. Le dispositif optique projecteur de rayonnement selon l'invention, soit comporte une partie avant, vers le plan-d'utilisationccmme les miroirs Conoides ou pyramidodes et leurs perfectionnemnts ici décrits, soit cmporte au moins une fraction de sa partie arrière réfléchissante présentant au moina une section méridieunne en forme dxarc de cercle, soit comporte & la fois ces deux dispositions. Sur la figure 22 est représenté, selon une section plane méridien_ ne, le schéma optique d'une fraction de la partie arrisère réflhissante d'un dispositif projecteur selon l'invention comportant une source de rayonnement 3, dont le corpa aémgif 4 eut ponctuel ou quasi ponctuel, et une fraction 31 de partie arriére dont la section est un arc de cer_ cle, son centre 32 étant situé en avant du corps Am-ssif 4 sur l'axmA du dispositif projecteur pour que le rayonnement réfléchi présente un point de convergence 33 mitué an avant de la partie la plus extearne de la source 3. La section du miroir 31 (sphérique ou cylindrique) étant circulaire et appartenant de ce fait a la famille des optiques aplan&_ tiques, le flux réfléchi est beaucoup plus hcogèna que ne le sont les flux réfléchis par des miroiru paraboliques ou elliptiques appartnant la famille des optiques seulement stigmatiques. C'est ce qui perzmt cette fraction 31 du diSpositif de jouer son rôle principal qui est de réduire les contrastes entre les eur-brillances et les sous-brillances habituelles en leur superposant un flux sensiblsment homgèrne. En outre, ce flux sensiblement hc=gcne s'étend & partir du point de convergence 33 dans un angle tel que dans toute combinaison celon l'invention de cette fraction 31 du dispositif avec d'autre éléments 21 2588669 optiques, le flux finalement obtenu se répartisse damns un angle dit d' ouverture, OC, ayant une valeur prédéterminée dans chaque cas. Sur la figure 23 est représenté schématiquement un dispositif selon l'invention o une fraction de partie arrière telle que 31 ci-dessus décrite est combinée avec un réflecteur traditionnel 34 de forme quelconque connue. L'adjonction du flux aensiblement bomogène provenant de la réflexion sur la fraction 31 réduit, o il a été dit, les contras_ tes entre les sur-brillances et les sous-brllances inhé4rentes au réflecteur 34 et rend ainsi le flux finalement obtenu moins bomogne. En outre, lea valeurs de l'angle et de l'angle dit d'ouverture, o, propre au réflecteur 34 sont accordéeas de anière à produire un flux résultant dont l'angle dit d'ouverture ait une valeurOL prédéterminée pour l'ensemble du dispositif. Ceci peut étre obtenu soit en dhoisismant- plus petit que OC et plus grand que OC, soit en choisissant - plus graMnd que OC et plus petit qued, afin, dam ls deur cs, de coanem r l'un par 1'autre. La oombinaison de oette fraction de partie arrière réflchisante selon l'invention, telle que 31, avec un réflecteur quelconque, consti_ tue un mode de réalisation de l'invention très siBple. La combinaison avec un miroir oonolde ou pyr idolde optimisé selon l'invention tels que ceux décrita précéd nt constitue au contraire un mode de réalisation plus perfectionné, un tel miroir conmolde ou pyrami dolde pouvant me & lui seul coa on l'a vu permettre de conférer au rayonnement projeté une grande homogénanité dans un angle dit d'ouver_ ture oe déterminé. Dans tous les cas o la fraction de partie arrière réfléchissant selon l'invention est mise en oeuvre, cette fraction telle que 31 peut avantageuasement, co e on le voit sur la figure 24, etreo incorpor à la source 3 elle-même. Une telle source 3 & corps émissif quasi ponctuel 4, par exeple & arc court dans une atmosphère & balogénures stalliques, comporte en général un "braleur" 35 en quarts et une envwelopp ext._ rieure 36 également en quartz. La fraction réfléchissante 31 peut, oo 22 2588669 représentd sur la figure 24, constituer une partie de l'envelope extérieure 36 dont le profil est alors un arc de cercle de centre 32. La fraction 31 reçoit un traitement réfléchissant. Elle peut aussi constituer une partie (non repréêentée) de l'enveloppe 37 du *brQlsur" 35 lui-meme. Elle peut, encore, etre constituée par un miroir de profil tel que 31 incorporé & la source 3. La figure 25 représente, dan une section méridienne o la répar_ tition des intensités du rayone-Ent is par la source est lambertien_ ne, un dispositif selon l'invention ccprenant une source de rayonoment 3 & corps émiseif 4 ponctuel ou quasi ponctuel, un mirmoir conolde ou pyramidoide 38 dont les profils 39 et 40 dam la section mridienne (plan de la figure) passant par 1'a de ay trie A, sont dimensionnés conformément & l'invention, une fraction de miroir arrière dont le pro_ fil 41 a la forme d'un arc de cercle centré au point 42 sur l'a= A de manière que le flux capté par ce miroir converge après réflexion en un point 43 sur 1'ae A, en avant de la partie la plus externe 37 de la source 3. Deux surfaces réfléchiscantes de profils 44 et 45 en forme d'arcs de cercle centrés sur le oorps émissif 4 sont adjointes k la fraction de profil 41 et disposées angulairement de part et d'autres de cette fraction. Caes deux surfaces réfléchissantes peuvent être jointives & la fraction centrale, oaQe dans l'emoele représenté au dessin, ou ne pas être jointives, auquel cas leur rayon de courbure est plus petit ou plus grand que dans la variante représentée. Ces deux surfaces réfléchissaentes captent les flux émi par la source vers l'arrière qui ne sont pas capté par la fraction centrale de profil 41. Elles réfléchissent vers le oorpse émissif 4 ces flux qui, traversant le plasma de l'arc court (oonstituant le plus généralement ce corps émissif) se coeportent ensuite com les rayons directement émis vers les surfaces réfléchissantes 39 et 40 en vis-&-vis du miroir conoi de ou pyramidoide 38. Le fait que ces flux repassent par le plasma du corps émissif ne présente pas d'inconvénient oome le prouve la pratique des fours & image o la moitié (o'est-&-dire une proportion beaucoup plus grande que dan le cas présent) du flux est renvoyé sur l'arc par un miroir hémisphérique. Ce qu'il faut éviter, c'est de focaliser le rayonnenent sur un point des enveloppos en quartz du brleur et de la laple. Au surplus, on a vu que, selon un mode de réalisation de l'inven_. tion décrit on regard de la figure 17, les surfaces réfléchissantes on vis-a-vis du miroir conolde ou pyramidode sont prolongées vers l'ar_ rière, en deç& du plan du corps émissif de la source perpendiculaire à l'axe moyen à. I1 est dans oe cas possible1 de réduire les surfaces réfléchissantes arrières de profils 44 et 45 (figure 25) des parties o elles ne reçoivent plus le rayonnement de la source du fait de ladite prolongation. On peut m le Les suWprier, au besoin on augmentant la valeur de l'angle { de la fraction centrale 41. on peut aussi remplacer oes surfaces réflchissantea dont les profils 44 et 45 sont circulaires par des surfaces réflcissants différences de luminance. Le flux réfléchi par la fraction centrale de profil 41, après avoir convergé au point 43, s'étend selon une distribution sensiblaent homo_ gène dans un angle {. La valeur de l'angle dit d'ouverture,0C, de l'ensemble du dispositif étant prédéterminee, il convient d'accorder la valeur de l'angle dit d'ouverture propre au seul miroir conolde ou pyra_ midoLde 38 et l'angle, en tenant compte de ce que les flux réfldéchis par le miroir conolde ou pyrmidoIde 38 se trouvent renforcés par les flux réfléchis de l'arrière par les surfaces réfléchissantes de profila 44 et 45. Ceci conduit soit & choisir pour l'angle dit d'ouverture du miroir conolde ou pyramidolde un angle un peu plus petit que OC si est beaucoup plus grand que OC6, soit le plus souvent un angle plus grand que " et f est plus petit que OC. La figure 26 montre, & titre d'exemple, un dispositif selon 1'in_ vention comprenant une source 3 dont le corps émissif 4 est quasi ponctuel, un miroir pyramidolde réduit & deux faces réfléchissantes 21 et 22, déjà décrit en regard de la figure 20, une fraction de surface réfléchissante arrière 46 de forme cylindrique dont le profil (non tracé) dans le plan méridien passant par la source, parallèle au plan , a la forme d'un arc de cercle tel que 41 (voir figure 25), et deux surfaces réfléchissantes cylindriques 47 et 48 présentant dans le même plan méridien les profils 44 et 45 décrits en regard de la figure 25. 1 5 Dans cet exemple, les trois miroirs arrière ont une forme cylindrique. La conformation de la source 3, supposée ici & arc court 4 dans une atmosphère à halogènures métalliques, est en effet telle que la récupé_ ration par l'arrière du flux umia dans le plan méridien 19 passant par l'axe longitudinal 18 de la source ne concerne qu'une fraction faible du flux et que, dans les conditions géo mtriques o% elle peut s'opérer, cette récupération par des miroirs cylindriques très faciles & fabriquer apparaît come suffisante. Le flux récupéré repasse par le brûleur et par la partie de la source qui se trouve autour de celui-ci. Bien entendu, on peut aussi donner & ces miroirs des profils circu_ laires dans les plans parallèlea au plan 19, le centre de ces arcs de cercle étant pour la fraction centrale 46 le point 42 tel que spécifié dans la description en regard de la figure 25, et le centre du corps émissif 4 pour les miroirs 47 et 48. Les miroirs conoides ou pyramidoides, ainsi que tous les miroirs avant ou arrière mis en oeuvre dans l'invention peuvent avantageusement etre fabriqués & partir de tale d'aluminium raffiné et brillanté. 2588669 Toujours & titre d'exemples nullement limitatifs, des dimensionne_ monta de dispositifs selon l'invention sont ici indiqués. Le dispositif qui vient d'être décrit en regard de la figure 26 peut, par exemple, être dimensionné pour obtenir des angles dits d'ou_ verture de l'ordre de 60 dans le plan méridien 19 et dans le plan m6ri.i dien parallèle au plan 20. Compte tenu de l'action des miroirs arrière, l'angle dit d'ouverture propre & l'élément pyramido'dé constitué par les faces réfldéchissantes 21 et 22 est choisi égal & environ soixante trois degrés trente minutes. Il s'ensuit s y Z 0,52 x 63 degrés 30 minutes z33 degrés. La valeur donnée & l'angle B est 12 degrés, afin d'aboutir & une miniaturisation très pouss4e tout en obtenant une homo_ généité très acceptable. La source, dans cet exemple, est une lampe de watts & halogènures métalliques, d'un dia étre extérieur de 20 m. On prend pour a (voir figure 1) s 26 m - 13 m. 2 On a donc, en appliquant les relations de dimensionnement selon l'i nvention s b-a - tg 33 degrés 0,65 h h- cotg (66-12) -- 0,73 b D'o t b- 24,5 mm et h - 18. Les dimensions des miroirs arrière sont les suivantes s Rayon du profil circulaire 41 (voir figure 25) s 31 m, avec le centre 42 & 9 m en avant de la source. Rayons des profils circulaires 44 et 45 s 25 m, centrés sur l'arc de la source. Largeur des miroirs 41, 44 et 45 parallèlement à& l'axe 18 (voir figure 26) s environ 30 um. L'ensemble du dispositif tient dans un parallélépipède de 5 x 5 x 4 cm. Si l'on donne & P des valeurs plue élevées que 12, pour rappro_ cher la valeur de cet angle de la moitié de l'angle dit d'ouverture du miroir conoide ou pyramidolde, soit ici d'une trentaine de degrés, on obtient, par exemple, 1es dimensionnenta suivants s Pour - 20 degrés ety - 33 degrés a -13 mà, b- 35 m, h - 34 m 2a- 26 m, 2b - 70 am, h - 34 m. Pour, - 25- degrés et y - 33 degrés s a - 13 rm, b - 51 m, h - 58,5 mm 2a - 26 mm, 2b 102mn, h 58,5 m. Pour p - 30 degrés etLy - 33 degrés a - 13 ram, b - 123 m, h - 142 mm 2a - 26 mm, 2b - 246 m, h - 142nua. Dès que la valeur de l'angle p est de l'ordre de 20 degrés & 25 degrés, l'homogénéité obtenue est tout & fait remarquable, mais on voit que la miniaturisation est moins poussée. Ces exemples concernent un éclairage dit "& faisceau large'. Si on considère un faisceau "moyen", avec 04 de l'ordre de 40 et yz21 , on obtient z Pour / - 12 degrés s a - 13 am, b - 39 mm, h - 67 mm 2a - 26 mm, 2b - 78 mm, h - 67 mm. Pour 3 16 degrés e a - 13 m, b - 122 mm, h - 125 mr 2,7 2588669 2a- 26 m, 2b- 244mm, h - 125 m. Dans le cas d'un tel faisceau "moyen", on ne disposerait pas actuellement de source & arc court ayant un angle dit d'ouverture de l'ordre de 40 degrés. L'appropriation selon l'invention des angles dits d'ouverture de la source et du dispositif conduirait alors & la réalisa_ tion d'une telle source. Autrement, le dispositif selon l'invention comporte, par exemple un miroir pyramidoide & quatre faces représenté très schématiquement sur la figure 27. Deux de ces faces en vis-à-vis 21 et 22, parallèles & l'axe 18 de la source, ont des dimensionnements tels que ceux qui viennent d'être décrits dans le dernier exemple. Les autres faces en vis-à-vis 49 et 50 ont, dans le plan méridien (119, sur la figure 26) de symétrie passant par 1'axe 18, des profile rectilignes ou sensiblement rectilignes 51 et 52 dont le dimensionnement est déter_ miné selon l'invention. La base de calcul fournissant la valeur dey angle moyen de ces profils avec 1l'axe de symétrie A (voir figure 28), est différente de celle des dimensionnemsents précédents. En effet, dans ce plan méridien passant par 1l'axe 18, les rayonms extremes tels que 53 et 54 émis par l'arc 4 et entrant par les bords de la plus petite sec_ tion du miroir pyramidolde font avec l'axe A un angle O dont la valeur est généralement voisine de cinquante cinq degrés, au lieu que dans le plan méridien perpendiculaire à l'axm 18, l'angle analogue &O(voir figure 1, angle de 0O et de a) valait X Les brevets antérieurs du déposant, FR-A-2. 224.769 et FR-A-2.224.770 donnent les relations de dimensionnement qui permettent de fixer la valeur de l'angle y dans ce cas. Une fois cette valeur deYfixée, le dimensionnement s'opère come il a été dit précde ment. Tous les dimensionnements cites précédement en exemple ressortis_ sent & la famille des dispositifs selon l'invention pour lesquels l'angle orienté p est positif. Les dispositifs pour lesquels l'angle orienté A est négatif diffèrent par ceci que cet angle p est fixé d'e._ blée par la relation tg3 - b et qu'il faut se fixer b pour d commencer et non pas a. On peut ensuite par approximations succes_ sives modifier la valeur initiale de b afin de retrouver une valeur souhaitée de a. Pour indiquer un exemple, dans le cas o l'angle dit d'ouvertureC Odu dispositif est de l'ordre de soixante degrés, les bre_ vets antérieurs du déposant, FR-A-2. 224.769 et FR-A-2.224.770 prescri_ vent pour y une valeur de l'ordre de 0,48 x 60 degrés 29 degrés. Pour b de l'ordre de 25 mm, avec un plan moyen d'utilisation situé à 2 mètres, on a: tgA - 0,0125 A - 0,716 degré Avecyst 29 degrés, on trouve le dimensionnement suivant b - 25 sm, a - 13, h - 21,650M 2b -50 mr, 2a - 26 l, h - 21,65 Mn. Selon une autre caractéristique de l'invention (voir figure 29), on adjoint au miroir conolde ou pyramidolde 38 tel que décrit en regard de la figure 25, un autre miroir conolde ou pyramidoide. On voit sur cette figure 29 qu'il existe des zones o ne se propagent aucun rayon émis par la source dans l'angle dit d'ouverture du miroir conolde ou pyramido.._ * de 38, ni aucun rayon réfléchi par les surfaces réfléchissantes en vis-&- vis de profils 39 et 40, ni aucun rayon réfléchi par les surfaces réflú_ chissantes arrière & profils circulaires 41, 44 et 45. De telles zones libres de tous ces rayonnementS sont délimitées dans le plan de la figu_ re, d'un côté par le rayon 55 limitant l'angle dit d'ouverturec, par le rayon 56 tangeantant le bord de la plus grande section du miroir conoide ou pyramidolde 38, et par le rayon 57 réfléchi par le profil 39 au bord de la plus petite section, et, de l'autre côté par les rayons 58, 59 et , symétriques des rayons 55, 56 et 57 par rapport à l'axe A. Ces zones apparaissent en blanc sur la figure o toutes les autres zones, ainsi que l'espace occupé par la source 3 apparaissent en grisé, 29 2588669 Danes ces zones ibreb de to ces rayonn ments, on dispose des sur_ faces réfléchissantes présentant des profils tels que 61 et 62 dan 1l plan de la figure. Cea profils captent le rayonnemnt ais par la source et le réfléchissent dans des angles $ et 'P_ vers le plan d'utilisation. On donne aux profil 61 et 62 une inclinaison par rapport & l'aeA telle que lea flux ' et ' atteignent le plan moyen d'utilisation 8 (voir figures 3 et 4) en des zones présentant une sous-brillance co m la zon ODO sur la figure 3 ou une brusque diminution de lue inance cm les zone RG' et J'P sur la figure 4. On parfait ncore par ce moyen l'hmo_ généité des luminances sur le plan moyen d'utilisation 8. La surface réflI6iisarntedont les profils sont représentés an 61 et 62 peut avai_ taguseont etre constituée par un tronc de cône ou un tronc de pyramide de révolution en aluminium raffiné et brillanté. Dns le cas d'un pyra_ midolde tiel que décrit en regard de la figure ao20, le deux faces de ce tronc de cone perpendiculaires au plan 19 Joueraient alors le rôle des surfaces réiflChi:Mantes 25 et 26 décrites en regard de la figure 21. Un autre mode de réalisation de linvention corre ponA & une projection du flux de rayonneent dan la direction de 1'ae longitudinal 18 de la source 3 (voir figure 30). Le plan de la figure est le plan 19 de la figure 20. Dans ce plan, le flux, & répartition non lambertienne, émis & partir du corps élmsif 4, est oospris dans un angle solide 63. Dans le plan perpendiculaire au plan de la figure, passant par le corps émissif, le flux émis est lbertien. On capte la totalité du flux é.is par un miroir elliptique 64, de révolution autour de l'axe 18 dont un des foyers, rl, coIncide avec 1 corps bimif 4. On dispose un miroir conolde ou pyrmidolde 65 ayant pour am moyen l'oe 18 et dont la plus petite section 66 a son contre en coISncidence avec le second foyer F2 du miroir elliptique 64. Ce oonoïde ou ce pyramidolde 65 capte le rayonnewent sous une incidence mmximale et est dineionné selon les caractéristiques décrites de la présente invention. 2588669 A Ilheurn actuelle, la plupart des sources A corps dmiSsif ponctuel ou quasi ponctuel, qui sont des lampes & arc court dans une atmospbbe & halogdnures m6talliques, doivent être utilisées dans une position voisine de l'horizontalité et ne peuvent pas etre utilisdes verticalement. cette particularité limite aujourd'hui l'emploi du mode de réalisation qui vient d'être décrit & des projecteurs de rayonnement produisant des faisceaux dont l'axe doit être peu incliné sur l'horizontale. ce peut Qtre le cas de certains projecteurs d'déclairage et c'est habituellement le cas des projecteurs photo-cinéma. Enfin, un mode particulier de réalisation de l'invention consiste & monter mobiles les surfaces réfléchissantes en vis-&-vis du miroir conoide ou pyramidolde, en translation perpendiculairement & 'laxe moyen du dispositif, afin de faire varier leur écartment en maintenant la valeur du demi-angle au so!met moyen, Y, du miroir conoide ou pyramidoide. Ce mode de réalisation nrest pas représenté car il s'agit d'un sxmple montage mécanique, pouvant tre réealisé par toutes sortes de moyens connus et est donc a la portéde de l'hme de mtier. B]EVIE D Z C A'f I 0 IIm 1 - Dispositif optique projecteur de rayonement coaportant une source de rayonnement et devant produire sur un plan uayen d'utilisation donné un flux présentant un angle dit d'ouverture de valeur prédéterminée dans lequel l' intensité du rayonnent projeté varie depuis sa valeur maximale jusqu' une valeur de l'ordre de la moitié de celle-ci, du type coprenant un réflecteur ayant par rapport & la source associe une partie avant, vers le plan d'utilisation, et 'une partie arrirbe, caractérié en ce qu'afin de oonférer au rayonnoent une homogénéité 1 0 aussi grande que possible danms ledit angle d'ouverture, le réflecteur a soit cofporte une partie avant constituée par un mutiroir de type conoide ou pyramidolde ayant au moins deux ate réflchiant situées on vis-- &-vis, dimensionnée et positio_ées dans lespece pour que les caractéristiques géométriqes de leurs profils dans une section do miroir par un plan de symétrie satisfassent seniblemnt au syst me de relations de dimensionnement suivant s h h - cotg (2 t- f) b étant le demi-angle moyen desdits profils des surfas réflécOisantes en vis-à-vis, du miroir oonolde ou pyraimdolde et dont la valeur est de l'ordre de 0,48 de celle de l'angle dit d'ouverture du dispositif, a etant, danm la plus petite section du miroir conoTda ou pyridofda, la distanoe & 1'axe moyen de oe miroir de dhacun des profils des surfaces réfléchissantes en vie---is, et dont la valeur, choisie de préférence minimale, est prédéterminée eu égard aux dimensions extérieures de ladite source de rayonnement disposée approximativement dans cette petite section, b étant, dans la plus grande cection du miroir cono-d& ou pyramidodà, la distance au dit axe moyen de chacun des profile desdites surfaces réfléchissantes, h étant la distance, dans ledit axe moyen, entre la plus petite section et la plus grande section du miroir oonoide ou pyramidoide, étant l'angle orienté, compté dans le sens trigonoAtrique, inverse 1 O du sens des aiguillez d'une montre, form par une parallèle audit ame moyen, menée par un point situú au bord d'm des profils dedites asurúaces réfléchissantes dans la plus grande section du miroir orno!de ou pyramidoide, et par le rayon provenant de la source de rayonnant, après sa réflúexion en ce point sur ladite surface réflécúhissante, la valeur de cet angle orienté étant prédéterminée, soit ayant un oigne positif, auquel cas cette valeur est úiée aussi proche que possible de la moitié de celle de l'angle dit d'ouverture du dispositif, qta tenu des limitations ioses par les relations de diaensionnment suedites et par les valeurs maximales admissbles dans la pratique pour les distances b et h susdites, soit ayant un signe négatif, auquel cas cette valeur est déterminée par la relation tg,) - soit coaqorte & la fois cos doux dispositions. 2 - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que la valeur du demi-angle woyen des profils des surfaces réfléchissantes en vis-&vie, dans le cas o l'angle orienté a une valeur poeitive, est liée & la valeur de l'angle dit d'ouverture du dispositif par la relation i 0,52 ot 3 - Dispositif selon la rvendication 1, carctérié en ce quo la surfaces réfléchissantes en vis-&-vis présentent au moins aim voisinago d'au moins un des bords de la plus petite section et de la plus grande section du miroir conoIde ou pyramidolde, des parties courbes dont la convexité est tournée vers l'ae moyen dudit miroir. 4 - Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce que la totalité d'au moins une moitié des surfaces réfléchissaantes en vis-&-vis présentent une convexité tournée vers l'axe moyen du miroir conolde ou pyramidolde. - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les faces réfléchissantes du miroir conoide ou pyramidoide sont prolongées vers l'arrière, en deç& du plan de la source perpendiculaire & l'axe moyen, cette prolongation pouvant aller jusqu'au point de la surface réfléchissante o les rayons émis par la source atteignent le profil de ladite surface sous un angle d'incidence nul. 6 - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que la source de rayonnement étant du type présentant dans une osction méridienne une distribution non lambertienne des intensités et présentant un angle total d'émission plus petit que 180 degrés dans lequel l'intensité varie depuis sa valeur maximale jusqu'à une valeur nulle, ainsi qu'un angle dit d'ouverture dans lequel l'intensité varie depuis sua valeur wazimale jusqu'& une valeur égale à la moitié de celle-ci, la distribution des intensités demeurant sensiblement lambertienne dans la section méridienne perpendiculaire & celle ci-dessus, on approprie l'angle dit d'ouverture du dispositif et cet angle dit d'ouverture propre & la source, le miroirconoide ou pyramidoide ne comprenant que deux surfaces réfléchissantes en vis-a-vis dont les caractéristiques géométriques des profils sont définies dans la section du miroir par un plan de symétrie perpendiculaire & la section méridienne dans laquelle la distribution des intensités n'est pas lambertienne. 7 - Dispositif selon la revendication 6, caractérisé -en ce qu'il comprend deux surfaces réfléchissantes en vis-à-vis, perpendiculaires & la section méridienne dans laquelle la distribution des intensités n'est pas lanbertienne, et devant capter les parties des flux qui sont nmises vers l'avant par la source de rayonnement et qui sont comprises entre lon rayons extremes du flux total et les rayons correspondant & l'angle dit d'ouverture propre à la source, ces deux surfaces devant réfléchir lesdits flux vers le plan moyen d'utilisation dans un angle dont la valeur est de l'ordre de celle de l'angle dit d'ouverture du dispositif. 8 - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que la fraction de la partie arrière réfléchissante et en arc de cercle est incorporée à la source du rayonnement. 9 - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'étant du type comportant & la fois les deux dispositions & l'arrière et & l'avant, la partie arrière comprend deux surfaces réfléchissantes adjointes & la fraction, jointives ou non à celle-ci, disposées angulairement de part et d'autre, et dont les sections méridiennes sont 2588669 en forme d'arcs de cercle centrés sur la source de rayonnement. - Dispositif selon les revendications 5 et 9, caractérisé en ce que les deux surfaces réfléchissantes adjointes sont réduites de toute la partie o elles ne reçoivent plus de rayonnement de la source du fait de la prolongation vers l'arrière des faces réfléchissantes du miroir conoide ou pyramidoide. i1l - Dispositif selon La revendication 1, caractérisé en ce qu'étant du type comportant & la fois les deux dispositions & l'arrière et & 1'avant, la partie arrière comprend deux surfaces réfléchissantes adjointes & la fraction, disposées angulairement de part et d'autre, qui réfléchissent le rayonnement de la source vers le plan d'utilisation soit en traversant la plus petite section du miroir conoide ou pyramidoide, soit en passant en dehors de cette petite section, soit & la fois en traversant cette petite section et en passant on dehors. 12 - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'& l'intérieur du miroir oonoide ou pyramidoide, dans les ones o ne se propagent aucun rayon mis par la source de rayonnement dans 1l'angle dit d'ouverture de ce miroir, ni aucun rayon réfléchi par les surfaces réfléchissantes en vis-&-vis, ni aucun rayon réfléchi par la ou les parties arrière réfléchissantes, et on dehors de l'espace occupé par ladite source, sont disposes des miroirs qui captent les flux aémis vers l'avant par la source de rayonnement dans des directions dont les angles avec l'axe moyen du réflecteur sont compris entre la moitié de l'angle dit d'ouverture du dispositif et l'angle maximal des rayons tangeantant le bord de la plus grande section dudit miroir conoide ou pyramidoide, et qui les réfléchissent vers des zones présentant sur le plan d'utilisation des sous-brillancee. 13 - Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que la source de rayonnement étant du type émettant un flux & distribution non labertienne dans une section méridienne et présentant un angle total d'dmission plus petit que 180 degrés, le miroir aonolde ou lyramidolde eat associ & un miroir elliptique de révolution autour de l'ae de symétrie de ce flux, dont un des foyers coIncide avec la source et dont l'autre foyer est disposé sensiblesnt au centre de la plus petite section du miroir conoide ou pyramidolde. 14- Dispositif selon la revendication 1, caractéris en ce que les surfaces réfldchissantes on vis-&-vis du miroir conolde ou pyramidode sont montées mobiles en translation perpendiculaireent & l'axe moyen du dispositif, afin de faire varier leur écartement en maintenant la valeur du demi-angle au mmt moyen du miroir conode ou Pyraîdolde.