FR 2579753 A1 19861003 FR 8504494 A 19850326 I PROCEDE ET DISPOSITIF D'IMAGERIE PAR RESONANCE MAGNETIQUE NUCLEAIRE. La présente invention a pour objet un procédé et un dispositif d'imagerie par résonance magnétique nucléaire du type de ceux mis en oeuvre dans le domaine médical. L'imagerie par résonance magnétique nucléaire se développe principalement comme moyen de diagnostic médical. Elle permet la visualisation des structures internes tissulaires avec un contraste et une résolution jamais atteints simultanément par les autres procédés d'imagerie. Pour obtenir une image par résonance magnétique nucléaire (IRM) d'une coupe d'organe avec différenciation des carac- téristiques tissulaires de cet organe, on utilise la propriété qu'ont certains noyaux atomiques, comme les protons, d'orienter leurs moments magnétiques, associés aux spins du noyau, en acquérant de l'énergie lorsqu'ils sont placés dans un champ magnétique principal B0. Une zone particulière de l'objet contenant des noyaux présente alors un moment magnétique global que l'on peut faire basculer selon une orientation donnée, perpendiculaire ou coaxiale au champ B0, en induisant une résonance par émission d'un champ radio- fréquence perpendiculaire au champ principal. Tous les noyaux possédant alors un moment magnétique tour- nant à une fréquence de précession, dite de Larmor, tendent à retrouver l'orientation initiale due à B0 en émettant un signal radio- fréquence à la fréquence de résonance caractéritique de B0 et du noyau. Ce signal peut être capté par une antenne de réception. La durée de retour à l'équilibre du moment magnétique global d'une région considérée dépend de deux facteurs importants: l'interaction spin-réseau et l'interaction spin-spin des noyaux avec la matière environnante. Ces deux facteurs conduisent à la définition de deux temps de relaxation dit T1 et T2 À Une région considérée d'un objet émet donc un signal dont l'intensité dépend de T1, T2, de la densité protonique dans la région, et du temps qui s'est écoulé depuis l'excitation radiofréquence. Pour localiser une région de l'organe il est nécessaire de repérer- la nature de son émission en fonction de conditions locales de champ magnétique. Ces conditions locales sont imposées de façon à ce que la fréquence d'émission soit bien caractéristique de la localisation dans l'espace de la région de l'organe. Pour cela on superpose au champ principal B0 des gradients de champ magnétique pulsés. Ces gradients sont orientés selon des directions X, Y, Z pour définir à tous moments des éléments de volume qui émettent des signaux à des fréquences de précession connues. Pour l'acquisition d'une image les conditions locales sont imposées par des séquences programmées. Celles-ci sont mises en mémoire dans un ordinateur pilote. Ces séquences définissent également les instants d'excitation des noyaux par les impulsions radiofréquences, dites sélectives ainsi que les 1 instants de lecture ou d'acquisition des données de l'image. Une description de différentes séquences généralement uti- lisées peut être trouvée dans l'article de W.A. Edelstein et AI, Journal of Computer Assisted Tomography 7 (3) 391. 401. 1983. Cet article qui passe en revue les performances respectives, eu égard au rapport signal à bruit des données d'image acquises, des différents types de séquences, détermine par ailleurs que de ce point de vue, la plus favorable pour discriminer le temps de relaxation T1 est la séquence dite recouvrement-saturation. Dans les structures tissulaires les images se différencient par les temps de relaxation T1, T2. Les images présentant un maximum de contraste sont généralement celles qui favorisent la visualisation des différents T1 de ces structures tissulaires. En conséquence les séquences d'acquisition d'un signal IRM sont généralement optimi- sées pour donner le meilleur rapport signal à bruit au T1 moyen d'un organe ou d'un tissu considéré. Dans ce cas on s'affranchit au mieux des variations de densité protonique et de l'incidence du temps de relaxation T2. Ceci est également indiqué dans l'article précité. Néanmoins certaines erreurs d'évaluation de T1 persistent, et des artefacts dans le contraste de l'image apparaissent. En particulier le contraste en fonction de T1 dans toute une tranche d'un corps examiné est perturbé par l'imperfection de l'homogénéité du champ d'excitation radiofréquence et par la forme de l'impulsion sélective. Pour l'inhomogénéité du champ d'excitation ceci est évident différentes parties de la tranche, excitées de manières différentes, restituent bien entendu ultérieurement des signaux différents. La forme de l'impulsion sélective est également importante du fait que la tranche examinée possède une certaine épaisseur (cette épaisseur est liée à l'énergie du signal reçu). La perturbation doe à la forme de l'impulsion sélective est liée à la propagation, dans l'Pépaisseur de la tranche, de l'impulsion d'excitation. Par ailleurs, il existe des tissus pour lesquels le T1 des parties saines est donné et pour lesquels le T1 de parties lésées est le même. L'image d'une coupe de ce tissu n'est alors pas révélatrice de ces lésions que l'on cherche à montrer. L'invention consiste alors à obtenir une image dont l'infor- mation locale est fonction intrinsèque des paramètres tissulaires présidant à l'émission du signal de résonance. Dans ces conditions l'image n'est plus uniquement fonction des seuls temps de relaxation, en particulier T1; elle est en même temps la plus indépendante possible du séquencement d'acquisition et de l'imperfection d'homo- généité doe au champ d'excitation et à la forme de l'impulsion sélective. L'invention a pour objet un procédé d'imagerie par résonance magnétique nucléaire dans lequel on acquiert une image des éléments de volume d'une tranche d'un corps à examiner par discrimination des temps de relaxation des noyaux de ces éléments de volume en présence d'un champ magnétique orientateur B0 donné, caractérisé en ce que l'on réitère cette acquisition pour une autre valeur du champ B0, et en ce que l'on compose une image de la tranche, d'un autre type, par représentation pour chaque élément d'image des variations relatives des temps de relaxation entre cette première et cette deuxième acquisition. L'invention a également pour objet un dispositif d'imagerie par résonance magnétique nucléaire du type comportant - des moyens pour soumettre un corps à examiner à un champ magnétique orientateur B0; - des moyens de gradient de champ pour déterminer une tranche du corps, - des moyens de production d'un champ magnétique alternatif impulsionnel pour exciter les noyaux des éléments de volume de la tranche, - des moyens de mesure des temps de relaxation de ces noyaux - après excitation, - et des moyens d'acquisition d'une image de la tranche par représentation de ces temps de relaxation, - caractérisé en ce qu'il comporte: - des moyens pour garder l'image acquise en mémoire, - des moyens pour faire varier le champ B0 et la fréquence du champ magnétique alternatif impulsionnel de sorte à acquérir, selon le même processus, une autre image de la même tranche, et des moyens de composer une image de la tranche, d'un autre type, par représentation des variations relatives des temps de relaxation entre la première et la deuxième acquisition. L'invention sera mieux comprise à la lecture de la description qui suit et à l'examen des figures qui l'accompagent. Celles-ci sont données à titre indicatif et nullement limitatif de l'invention. Elles représentent: - figure 1, un dispositif conforme à l'invention; - figures 2a et 2b, une représentation schématique d'images obtenues sans et avec le procédé de l'invention; - figure 3, une courbe relevée dans une variante de mise en oeuvre du procédé. La théorie de la résonance magnétique d'une part, confirmée par de nombreuses expériences d'autre part, a montré que T1 et T2 dépendent de la fréquence de précession, ou de résonance. Celle-ci est par ailleurs directement proportionnelle au champ principal B0 dans lequel sont plongés les noyaux. Il est possible d'exprimer la dépendance de T1 avec B0 selon une relation telle que: T1 =f(ot, m, B0) o o et m sont des paramètres dépendant des structures des tissus. Ces paramètres définissent le degré d'attachement et de mobilité des noyaux (protons) des tissus. Ces paramètres sont représentatifs des héterogénéités de champ au niveau microscopique et mollé- culaire. Par exemple une fonction, bien corrélée avec diverses expériences, est de la forme: T1 =m. B. Selon l'invention on en déduit que pour une variation A B0 de B0 on obtient une variation A T1 de T1 de la forme: A T1 = f' (B0) A B0 si A B0 est petit devant B0. Dans l'exemple donné cette formulation devient: T = maB -0 -. A B0. L'idée de l'invention est alors d'acquérir et de traiter des images à des champs B0 différents, de façon à ce que seules les différences de T1 soit prépondérantes dans l'image finale. Dans ce cas on obtient une image dont le contraste principal est fonction des paramètres de structure tissulaire m et o. Considérons un élément d'image, ou pixel _i, qui représente un élément de volume dont le temps de relaxation est T! i. L'amplitude du signal I reçu concernant ce pixel i est de la forme i =h(Ci)xk(Ti) x g (T2 i) Dans cette expression e est la densité de protons ou de noyaux dans la région i, et T1 iet T2, i sont les valeurs des temps de relaxation T1 et T2, à B0, dans la même région. Les fonctions h, k, et g sont de type proportionnel à respectivement i' T, iet T2, i Par la variation A B0 du champ magnétique principal on obtient un nouveau signal I différent du précédent. La variation du signal I s'exprime sous la forme d'une différentielle totale exacte: i =h ( (i) x k (T1 i). T1 i x g (T2, i). La part relative à la dérivée de la fonction g par rapport à la variation du champ B0 est négligée. Ceci ce justifie parce que dans l'expérience on choisit des séquences d'excitation-mesure aptes à mesurer T1 plutôt que T2. En conséquence les mesures de I sont par nature assez indépendantes de T2. Mais par ailleurs, l'indépendance parfaite de la mesure de T1 à l'égard de T2 étant impossible, une deuxième raison de l'élimination de la dérivée de & par rapport à B0 repose sur le fait que la valeur de T2 est peu affectée par la variation du champ orientateur: c'est connu expérimentalement. On considère alors dans l'invention le rapport A li/Ii qui est égal à A 1i/ i k' (Ti, i). A T1, i/ k (T, i). On se rend compte alors qu'une image nouvelle dont la luminosité des pixels serait proportionnelle à la variation relative de l'intensité I. en chaque point, variation due à la variation du champ principal, est essentiellement dépendante des variations relatives des T1 et non pas des T eux-mêmes. La conséquence de cette situation est que les structures tissulaires peuvent être différenciées dans l'image nouvelle même si par ailleurs elles possèdent un même temps de relaxation T1. En effet, en remplaçant A T1 par sa valeur calculée par la fonction f, en particulier celle indiquée dans l'exemple ci-dessus, on peut écrire: Ii/ i =A(mi, ai). mi. ai. B 0oi à Bo o A représente la fonction k'/k. Cette expression est à rapprocher de l'expression de Ii qui en définitive était représentative de T1. Dans l'exemple bien correlé I. était proportionnel à m.. Bo i I o ii Entre l'expression de I. et celle de A I. / Ii l'exposant a i apparaît I 1 maintenant en terme multiplicateur direct. La combinaison des paramètres m et ae qui est représentée est donc bien différente de l'arrangement de ces paramètres qui était représentatif de T1. Ceci signifie que deux éléments de volume adjacents, i et 1, qui don- neraient lieu à des mêmes temps de relaxation T1 peuvent être discriminés dans l'image nouvelle en des dessins séparés si par ailleurs leurs couples de paramètres mi, a iet mj, a j sont différents. Le nouveau type d'image ainsi élaborée s'affranchit par ail- leurs des perturbations amenées par les impulsions radiofréquences sélectives. On a vu que les perturbations imposées aux temps de relaxation sont apportées par les inhomogénéités des champs d'exci- tation. Il en résulte que la structure générale des machines est adaptée pour résoudre "au mieux" ces problèmes. Dans l'invention, et à condition que les perturbations appliquées soient les mêmes d'une expérimentation à l'autre quand B. évolue, le fait d'effectuer une mesure relative normalise les mesures. On élimine ainsi en chaque points les inhomogénéités mesurées puisque les mesures en chaque point ne sont plus alors comparées, comme c'est le cas pour une image classique, les unes par rapport aux autres, d'un point adjacent à un autre point adjacent, mais plutôt en un même point, d'une mesure à un B. donné à une mesure à un autre B0 donné. Il en résulte l'avantage attendu que la forme de l'impulsion de sélection et que l'homogénéité du champ d'excitation deviennent moins critiques. La figure I montre un dispositif apte à mettre en oeuvre le procédé d'imagerie de l'invention. Ce dispositif comporte des moyens I pour soumettre un corps à examiner 2 à un champ magnétique orientateur B0. Il comporte encore classiquement des moyens 3 pour produire des gradients de champs selon trois axes x, y et z de manière à déterminer dans le corps une tranche 4 qui comporte les éléments de volume 5 dont on veut donner une image. Ce dispositif comporte encore des moyens 6 de production d'un champ magnétique alternatif impulsionnel pour exciter les noyaux des éléments de volume. Des moyens de mesure 7, qui élaborent des mesures relatives à la valeur des temps de relaxation des noyaux des éléments, sont reliés à des moyens 8 d'acquisition d'une image de la tranche. Toute cette chaine de mesure comporte des moyens connus en eux-mêmes ainsi que dans leur association. En particulier, tous ces moyens fonctionnent sous le pilotage d'un séquenceur 9 d'acqui- sition programmée. - Une des caractéristiques du dispositif de l'invention est qu'il possède des moyens 10 pour garder l'image acquise en mémoire, et des moyens 11 pour faire varier les conditions de mesure. Dans l'invention ces conditions de mesure concernent le champ B0 ainsi que la fréquence du champ magnétique alternatif impulsionnel d'excitation. Une fois que les conditions de mesure ont été modifiées on acquiert une autre image. Une autre caractéristique de Pin- vention est que le dispositif comporte alors en plus des moyens 12 de composition d'une image, d'un autre type, de la tranche en question par représentation des variations relatives des temps de relaxation entre la première et la deuxième acquisition. Ces variations rela- tives des temps de relaxation sont estimées en fait sous la forme des variations relatives des amplitudes des signaux mesurés. La justi- fication en a été donnée plus haut. Accessoirement des moyens de visualisation 13 permettent d'afficher l'image d'un autre type ainsi élaborée. Le changement des conditions de mesure est fait dans l'in- vention d'une manière préférée en utilisant un dispositif décrit dans une précédente demande de brevet français de la demanderesse déposée sous le n 84.19190. Dans celui-ci un système d'aimants résistifs peut être régulé pour délivrer un champ magnétique orien- tateur attendu. Ce système se compose essentiellement de l'aimant résistif 1 de grande dimension. Celui-ci est conçu pour créer un champ magnétique relativement intense et très homogène dans une région 14 de son volume interne. Ce système comporte encore un aimant auxiliaire 15 de petite dimension et un circuit de circulation d'un fluide de refroidissement 16 en contact thermique avec les aimants 1 et 15. Dans une application d'imagerie, l'aimant 1 est conçu pour engendrer un champ magnétique compris en 0,15 et 0,5 teslas dans -une sphère de 50 cm de diamètre de centre O (le centre de symétrie de l'aimant) et avec une homogénéité de I à 10 ppm (parties par million). De préférence l'élément principal I comporte au moins une bobine de Bitter. On entend par "bobine de Bitter" une bobine constituée de disques annulaires métalliques (typiquement en cuivre ou en aluminium) définissant des spires d'un solénoïde. Ces disques sont électriquement isolés les uns des autres (le plus souvent avec interposition de feuilles isolantes de forme semblable) mais con- nectés bout à bout pour matérialiser ledit solénoïde. Des trous pratiqués dans les disques et les isolants définissent des canaux qui s'étendent sensiblement parallèlement à l'axe longitudinal du solénoïde et dans lesquels circule le fluide de refroidissement. Dans tous les cas l'aimant I a une structure permettant un échange thermique efficace entre les enroulements de la ou les bobines résistives le constituant et le fluide de refroidissement. Il en est de même de l'aimant 15 qui est agencé pour recevoir le même fluide de refroidissement de façon à être toujours sensiblement à la même température que l'aimant principal. Il est a noter à ce propos que la résistance interne de l'aimant auxiliaire est très faible par rapport à celle de l'aimant principal de sorte que sa contribution à l'échauffement du fluide circulant dans le circuit 16 soit prati- quement négligeable. En outre les bobines des deux aimants 1 et 15 sont réalisées dans le même matériau conducteur notamment le cuivre ou l'aluminium. Le circuit 16 comporte en outre une pompe de circulation 17 et un échangeur 18 dont le circuit secondaire g18b est traversé par le fluide de refroidissement, et dont le circuit primaire 18a est alimenté par de l'eau froide en circulation. Dans l'exemple repré- senté le circuit 16 est conçu pour que la totalité du fluide de refroidissement traverse l'aimant auxilaire 15, mais il est envi- sageable, par une dérivation appropriée, de ne faire circuler qu'une partie de ce fluide dans l'aimant 15 pour autant que la température de ce dernier soit toujours sensiblement égale à celle de l'aimant 1, à tous moments. Dans cet esprit, il est particulièrement important que le circuit 16 soit agencé de telle sorte que le fluide entrant dans l'aimant 15 provienne directement de l'aimant principal 1 sans passer par l'échangeur 18. Par ailleurs, les bobines des aimants I et 15 sont, à tous moments, traversées par un même courant délivré par une source de courant continu 19. L'aimant 15 a pour fonction de créer un champ magnétique témoin représentatif du champ de l'aimant principal dans au moins un volume de son espace interne o sont placés des moyens de mesure dudit champ témoin, pour piloter une chaine d'asservissement 20 du courant délivré par la source de courant continu 19. Selon un mode de réalisation préféré, ces moyens de mesure du champ témoin comportent une sonde de RMN 21 pour piloter la chaine d'asservissement 20, ladite sonde étant placée dans ledit volume restreint. Pour obtenir un signal RMN exploitable, l'aimant auxiliaire 15 est constuit pour que le champ témoin soit d'homogénéité suffisante dans le volume restreint o se trouve placée la sonde. En pratique, l'homogénéité du champ témoin dans le volume environnant la sonde doit être de 1 à 10 ppm, c'est-à-dire du même ordre de grandeur que l'homogénéité du champ de base dans le volume utile dans l'aimant principal. Les aimants 1 et 15 admettent chacun un axe longitudinal de symétrie, respectivement Oz et O'z', O et O' étant les centres de symétrie de ces aimants. Selon une caractéristique avantageuse de l'invention, l'axe O' z' de l'aimant auxiliaire 15 est sensiblement placé dans un plan transversal médian (contenant le point O) de l'aimant principal I de façon à couper l'axe O z au point O. L'aimant reste bien entendu extérieur à l'aimant 1. Cette agencement est celui qui offre le couplage parasite le plus faible possible entre les deux aimants et qui perturbe donc le moins l'homogénéité des deux champs. Avec le système décrit ci- dessus, le courant délivré par la source de courant continu 19 est ajusté en permanence pour réguler la valeur du champ dans l'aimant 15. Ce champ dépend de la température de l'aimant. En s'arrangeant comme on l'a vu plus haut pour que la température de l'aimant 15 soit la même que celle de l'aimant principal on obtient le résultat suivant que les champs dans les deux aimants sont toujours proportionnels l'un à l'autre. En conséquence, la régulation du champ dans l'aimant auxiliaire entraine la régulation du champ dans l'aimant principal. La chaine d'asservissement 20 est classique et ses constituants sont disponibles dans le commerce, notamment pour les applications de spectrométrie. La sonde RMN 21 comporte en particulier une bobine de couplage entourant un échantillon d'atomes choisis. La chaine d'asservissement comporte essentiellement un générateur radiofréquence 22 alimentant la bobine de couplage de la sonde et émettant un signal à fréquence variable dans le temps. Un balayage d'une certaine plage de fréquence incluant la fréquence de RMN est donc appliqué à la sonde. Par ailleurs la chaine d'asservissement 20 comporte aussi des moyens de mesure 23 du signal radiofréquence aux bornes de ladite bobine de couplage. Lorsque le générateur 22 est à la fréquence de RMN de l'échantillon, un phénomène d'absorp- tion d'énergie se produit, et le signal radiofréquence, aux bornes de la bobine, est très fortement atténué. Le signal d'absorption est comparé à une référence 24 pour élaborer un signal d'erreur qui est appliqué à une entrée de pilotage 25 de la source d'alimentation 19. Le balayage à fréquence variable est répété régulièrement de façon à constamment réactualiser la valeur du signal d'erreur appliqué à l'entrée de pilotage 25. Le dispositif utilisé dans l'invention est pourvu d'un système de bobinage de correction (applelé "shims") connu en soi et non représenté, essentiellement destiné à compenser les effets pertur- bateurs de l'environnement de l'aimant. L'aimant I chargé d'élaborer le champ orientateur est associé à un système de bobines de gradient 3 connu en soi. Les bobines de gradient sont agencées sur un mandrin tubulaire cylindrique placé à l'intérieur de l'espace interne 14 de l'aimant 1 coaxialement à l'axe Oz. Le système de bobines de gradient est complété par un ensemble 26 d'alimentation en courant continu (Gx, Gy, Gz) commandé suivant un cycle de séquences pré-programmées dans le séquenceur 9. De cette façon des gradients de champ magnétique, d'intensité et d'orientation différentes prédéterminées, sont superposés au champ orientateur au cours desdites séquences. On sait que ces gradients permettent, entre autre, de sélectionner une tranche 4 dont on désire construire l'image. Un système 6 d'antennes radiofréquences est également logé à l'intérieur de l'espace utile 14 de l'aimant 1. Ces antennes font partie de moyens d'émission-réception radiofréquence qui comportent un générateur radiofréquence 27 piloté par le séquen- ceur 9. Ce générateur 27 produit des impulsions calibrées de signal radiofréquence pendant les séquences. Les signaux RMN réémis par le corps en cours d'examen sont captés par le même système d'antennes. Ils sont exploités après leur réception dans le récepteur 7 relié à ces antennes. Dans l'invention le fonctionnement du séquenceur 9 est modifié quand les conditions de mesures doivent être changées. En particulier une nouvelle grandeur de consigne est appliquée en 24 pendant la deuxième acquisition d'image pour modifier la valeur du champ orientateur B0 par action sur la chaine de régulation 20. Avec le dispositif décrit cette modification est rapidement stabi- lisée: une nouvelle valeur de champ B0 est établie en un temps de l'ordre, ou inférieur, à la minute. Pour tenir compte de la variation du champ orientateur l'antenne 6 est alors accordée sur une nouvelle fréquence de résonance au moyen de capacités variables 28 mises en parallèle avec les brins d'antennes. Ces capacité sont actionnées par des manettes motorisée 29 totalement amagnétiques. Une antenne de ce type est décrite dans la demande de brevet européen n 82.107332.7.Le générateur 27 est également accordé pour que la fréquence des impulsions radiofréquences corresponde aux nouvelles conditions de mesure. Les moyens 12 de traitement d'images comportent essentiel- lement des moyens pour calculer, pixel par pixel, les variations d'intensité des signaux reçus entre les deux expériences, et des moyens pour normaliser ces variations par rapport à une ou l'autre de ces deux intensités. Ces moyens 12, qui effectuent pour chaque pixel une soustraction suivie d'une division, sont, d'une manière préférée, inclus dans un ordinateur programmé. Cet ordinateur est, si possible, le même que celui qui effectue l'acquisition de l'image classique. Dans ce cas le programme général de traitement des données de mesure comporte une partie affectée à l'exécution des tâches décrites dans l'invention. Les figures 2a et 2b représentent schématiquement la topo- logie des images que l'on peut acquérir selon un procédé connu de l'état de la technique (a) et selon le procédé de l'invention (b). Dans l'image de la tranche représentée, un tissu 30 est délimité par son contour 31. La caractéristique de ce tissu qui a présidé à l'établis- sement de cette image est l'uniformité, pour toutes les régions de ce tissu, du temps de relaxation (T1). Sur la figure 2b, si le contour 31 peut encore être deviné, c'est essentiellement parce qu'il circonscrit deux régions 32 et 33 bien dessinées et dont les paramètres tissulaires sont différents d'une région à l'autre: les indices i d'une part et j d'autre part. Ces régions sont biens différenciées car elle correspondent à des A I/I différents. Finalement l'image globale reste la même mais une dimension suplémentaire de différenciation est apparue. Dans certains cas elle peut permettre de discriminer des parties lésées d'un tissu. Dans une variante, plut8t que de n'effectuer que deux expéri- mentations pour deux B0 légèrement différents, il est prévu de faire varier B0 entre une valeur minimum et une valeur maximum. Pour chaque variation de B0 on peut calculer les variations relatives des intensités des signaux reçus, et ce pixel par pixel. Pour chacun de ces pixels on peut donc rassembler une série de variations relatives de temps de relaxation en fonction de la valeur de B. autour de laquelle elles ont été mesurées. La théorie de la résonance montre par ailleurs que ces variations doivent se trouver au voisinage d'une courbe expérimentale 34 (figure 3) représentative du tissu du pixel étudié. Pour chaque pixel, on détermine alors la courbe 34 par estimation statistique. D'une manière préférée cette courbe 34 correspond à une estimation statistique dans laquelle l'écart qua- dratique entre la courbe et les variations relatives est minimum. Cette estimation statistique de la courbe 34 est dite méthode des moindres carrés. Cette courbe étant calculée, la variante de l'invention permet de s'affranchir des bruits de mesure en remplacent, pour chaque pixel et àchaque valeur de B0, la variation relative calculée par la valeur estimée correspondante. Cette méthode àméliore le rapport signal à bruit dans l'image des variations relatives. Pour arriver à ce résultat, en cascade avec les moyens 12 de calcul de l'image d'un autre type, on peut disposer des moyens 35 de mémorisation et de traitement statistique de ces images. La mémorisation requiert une capacité de mémoire suf- fisante, le traitement statistique peut être de tout type connu. Les moyens 35 peuvent également être inclus dans l'ordinateur de l'acquisition d'image classique. L'ordinateur 11 qui pilote la mise en oeuvre de ce procédé nouveau est préprogrammé pour accomplir successivement toutes les acquisitions, toutes les compositions d'images et éventuellement, tous les traitements statistiques nécessaires. Pour la mise en oeuvre du procédé ci-dessus décrit il est nécessaire que le corps, dans le domaine médical celui d'un patient, reste immobile pendant les différentes acquisitions. Ceci impose que ces acquisitions soient effectuées à des intervalles de temps ne dépassant pas quelques minutes. Ceci est particulièrement possible avec la solution, notamment avec aimant de Bitter, ci-dessus décrite. REVENDICATIONS 1. Procédé d'imagerie par résonance magnétique nucléaire dans lequel on acquiert (1, 3, 6-8) une image des éléments (5) de volume d'une tranche (4) d'un corps (3) à examiner par discrimination des temps (T1) de relaxation des noyaux de ces éléments de volume en présence d'un champ magnétique orientateur B0 donné, carac- térisé en ce qu'on réitère (10, 11) cette acquisition pour une autre valeur du champ B0 et en ce qu'on compose (12) une image de la tranche, d'un autre type, par représentation pour chaque élément d'image des variations relatives des temps de relaxation entre cette première et cette deuxième acquisition. 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'on réitère (figure 3) les acquisitions un certain nombre de fois, à chaque fois pour des valeurs différentes du champs et en ce qu'on compose Pimage de la tranche par représentation des variations relatives des temps de relaxation en effectuant (35) une estimation statistique des variations relatives. 3. Procédé selon la revendication-2, caractérisé en ce que l'estimation statistique est établie en écart quadratique minimum. 4. Dispositif d'imagerie par résonance magnétique nucléaire du type comportant - des moyens (1, 15 -25) pour soumettre un corps (2) à examiner à un champ magnétique orientateur B0, - des moyens (3, 26) de gradient de champ pour déterminer une tranche (4) du corps, - des moyens (6, 27) de production d'un champ magnétique alternatif impulsionnel pour exciter les noyaux des éléments (5) de volume de la tranche, - des moyens (7) de mesure des temps de relaxation de ces noyaux après excitation, - et des moyens (8) d'acquisition d'une image de la tranche par représentation de ces temps de relaxation, caractérisé en ce qu'il comporte - des moyens (10) pour garder l'image acquise en mémoire, - des moyens (11, 24, 28, 29) pour faire varier le champ B0 et la fréquence du champ magnétique impulsionnel de sorte à acquérir, selon le même processus une autre image de la même tranche, - et des moyens (12) de composer une image de la tranche, d'un autre type, par représentation des variations relatives des temps de relaxation entre la première et la deuxième acquisition. 5. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce qu'il comporte des moyens (11) pour réitérer les acquisitions un certain nombre de fois, à chaque fois pour des valeurs différentes du champ, et en ce qu'il comporte en outre des moyens (35) pour effectuer une estimation statistique des variations relatives des temps de rela- xation à représenter. 6. Dispositif selon la revendication 4 ou la revendication 5, caractérisé en ce que les moyens pour soumettre un corps à un champ magnétique orientateur comporte des bobines dites de Bitter traversées par un courant électrique asservi.