FR 2566135 A1 19851220 FR 8409621 A 19840618 1 - L'invention a pour objet un procédé pour optimiser le spectre de fréquence des impulsions émises par des sources sismiques à implosion. Les impulsions sismiques engendrées par les sources à implosion sont obtenues généralement par brusque contraction dans un milieu liquide d'une cavité o règne une pression très faible par rapport à la pression hydrostatique. Cette cavité peut être délimitée par les parois d'une enceinte immergée de volume variable du type décrit par exemple dans le brevet français 1.583.737. Elle peut être obtenue également par injection dans la masse d'eau d'une certaine quantité de vapeur d'eau surchauffée ou par la cavita- tion provoquée par la décharge à grande vitesse dans l'eau d'un cer- tain volume de liquide sous pression. Comme on le verra dans le cours de la description et en se reportant par exemple à la figure 1, l'impulsion engendrée par-une source à im- plosion, présente un premier pic dit précurseur correspondant selon les cas à une surpression ou une dépression par rapport à la pression hydrostatique, et qui se produit au déclenchement de la source. 2566 135 L'instant de déclenchement est celui par exemple o l'on actionne les moyens mécaniques qui maintenaient l'enceinte en position de volume maximal, et o celle-ci commence à se contracter, ou bien celui o l'on procède à l'jélection à grande vitesse d'eau ou de vapeur sur- chauffée. Au premier pic succède un second pic de pression correspon- dant à l'implosion proprement dite, et dont l'amplitude est beaucoup plus grande que celle du premier pic. Le rapport d'amplitude est cou- ramment de l'ordre de 10. L'intervalle de temps T séparant les instants o se produisent les deux pics est généralement désigné par pseudo-période. L'impulsion engendrée par une source à implosion est brève et de ce fait, son spectre de fréquence est large, ce qui est très favorable pour réaliser en mer des opérations de prospection sismique. Cependant on observe que le spectre de fréquence des impulsions dues à des implosions est limité dans le domaine des basses fréquences et présente un creux centré sur une fréquence Fc dont la valeur est liée à la pseudo-période T par la relation: c = 2T La valeur de la fréquence Pc se situe généralement dans la bande des c fréquences entre 25 et 50 Hz. Le creux du spectre de fréquence qui est lié à l'existence du pic pré- curseur sera d'autant plus prononcé que le rapport de l'amplitude de ce pic à l'amplitude du pic d'implosion est plus grand. L'existence de ce creux est très gênante pour l'utilisation de l'implosion en prospection sismique car le spectre se trouve amputé d'une bande de fréquences très utiles pour la qualité des enregistrements. Le procédé selon l'invention permet d'éviter les inconvénients ci- dessus mentionnés. 66135 - 3 - Il comporte l'immersion d'une pluralité de sources à implosion à des profondeurs différentes, la détermination de la pseudo-période effec- tive de chacune des sources à la profondeur o elle est immergée, la détermination pour chacune d'elles de la durée de propagation des ondes acoustiques sur la distance qui la sépare de la surface de l'eau, la détermination en fonction des pseudo-périodes et de ces durées de propagation préalablement déterminées, des décalages de temps devant séparer les instants de déclenchement des sources, pour mettre en phase les pics d'implosion des différentes impulsions émises par lesdites sources, et le déclen- chement en séquence des différentes sources en respectant les déca- lages préalablement déterminés. Compte tenu de la détermination des décalages de temps, les pics d'im- plosion de toutes les sources s'ajoutent les uns aux autres et l'im- pulsion résultante présente de ce fait un pic d'implosion considéra- blement renforcé. Par contre, les pics de déclenchement restant déphasés les uns par rapport aux autres, en raison de l'inégalité des pseudo-périodes des différentes impulsions qui se combinent, il se produit une atténuation de l'tensemble des pics précurseurs par rapport au pic unique d'implo- sion, comme on l'a vérifié expérimentalement. On observe que le résul- tat recherché est obtenu: le spectre de fréquence de l'impulsion résultante est beaucoup plus homogène, avec un nivellement du creux et une extension vers les basses fréquences, d'autant plus sensibles que le nombre de sources à implosion utilisé est grand. Cette amélioration de la qualité du spectre est la conséquence de l'atténuation observée des pics précurseurs qui fait que le rapport de l'amplitude du pic d'implosion à celle de l'ensemble des pics précurseurs est fortement augmenté. D'autres caractéristiques et avantages du procédé apparaitront à la lecture de la description ci-après d'un mode de réalisation non limi- tatif et en se référant aux dessins annexés sur lesquels: - la figure 1 montre schématiquement une courbe représentative d'une impulsion acoustique engendrée par une source à implosion, obtenue par mesure à une distance déterminée, des variations de la pression engendrée par la source; - la figure 2 représente le module du spectre de fréquence correspon- O10 dant à l'impulsion représentée à la figure 1; - la figure 3 représente schématiquement un exemple de distribution de sources S1, S2.. Sk.. Sn immergées à des profondeurs différentes Z1, Z2- Zk...zn; - la figure 4 représente schématiquement la répartition chronologique, par rapport à une origine des temps commune to0, des instants o se produisent les pics précurseurs et les pics d'implosions respectifs de toutes les sources de la figure 3; - la figure 5 montre les courbes représentatives des impulsions émises en séquence par les différentes sources de la figure 3, convenable- ment décalées dans le temps, de manière que leurs pics d'implosion soient tous en phase à un même instant t c; - la figure 6 montre schématiquement la courbe représentative de l'im- pulsion résultante obtenue par combinaison des impulsions de la figure 5; et - la figure 7 montre le module du spectre de fréquence de l'impulsion résultante représentée à la figure 6 à une échelle comparable à celle employée pour la figure 2. Une source sismique à implosion produit des impulsions acoustiques I (Fig. l) comportant un premier pic A1 dit précurseur dont l'amplitude peut être positive ou négative. Ce pic se produit à un instant tp pos- térieur à l'intant de déclenchement td. L'intervalle de temps R entre ces deux instants qui dépend des caractéristiques de la source utilisée est connu par des mesures préalables. Le pic précurseur est suivi, après un intervalle de temps T appelé pseudo-période, d'un second pic A2 dit pic d'implosion centré sur un instant ti, et dont l'amplitude positive est beaucoup plus grande que celle du premier pic. Le rapport entre les amplitudes du second pic et du premier pic est souvent de l'ordre de dix. La pseudo-période T varie en fonction de la profondeur suivant la loi de Rayleigh: T(z) = X [p(z)] 5/6 (1) ou p représente la pression hydrostatique à la profondeur o la source à implosion est immergée et î un coefficient de proportionnalité. Les intants td et ti d'une source à implosion immergée à la profondeur z sont liés par la relation: t = td + R + T(z) (2) La présence du pic dit précurseur a pour effet de modifier le spectre de fréquence de l'impulsion qui présente (Fig. 2) un creux dans une bande de fréquence très utile pour la prospection sismique. Le procédé selon l'invention comporte tout d'abord l'immersion d'un certain nombre de sources à implosion S, S2 S... Sk... Sn (Fig. 3) à des profondeurs différentes zl, z2. Zk. Zn respectivement. Les sources ainsi immergées sont déclenchées de manière que leurs pics d'implosion A2 se combinent en phase au niveau de la source Sn la plus profondément immergée. -6- La chronologie des tirs est déterminée en prenant pour origine des temps, l'instant de référence to o serait déclenchée une source si on la disposait en surface. Une telle source dont la pseudo-période est T(o) et le retard au déclenchement est R(o), étant déclenchée à l'instant to0, son pic d'implosion surviendrait à l'instant: to + R(o) + T(o) La durée de propagation u(z1) des ondes acoustiques entre la surface et la profondeur z étant égale à l (v est la vitesse de propagation v de ces ondes), le pic d'implosion parviendrait à la profondeur d'im- mersion de la première source S1 à l'instant: to + R(o) + T(o) + u(zl) Pour que le pic d'implosion A2 de la première source S1 soit produit à cet instant, il est nécessaire que cette source soit déclenchée à l'instant antérieur: t = to + R(o) + T(o) + u(z1) - T(z1) - R1 T(z1) et R1 désignant respectivement la pseudo-période et le retard au déclenchement caractéristique de la source S1. Par conséquent, l'intervalle de temps At1 séparant l'instant de dé- clenchement t' et l'instant initial to qui s'exprime par la rela- tion: At1 = u(z1) + T(o) - T(z1) + R(o) - R1 est égal au temps de propagation des ondes depuis la surface jusqu'à la profondeur z1 auquel s'ajoutent l'écart entre la pseudo-période de -7- la source à la profondeur z1 et celle de la source fictive de surface, et la différence des deux retards R(o) et R1. De la même manière, on peut établir que, quel que soit k = 2, 3...n, l'intervalle de temps Atk séparant l'instant de déclenchement t de la source Sk immergée à la profondeur Zk de l'instant initial to s'exprime par une relation analogue: Atk = u(zk) + T(o) - T(zk) + R(o) - Rk dépendant de la durée de propagation des ondes jusqu'à la profondeur Zk, de l'écart entre la pseudo-période de la source considérée Sk et celle de la source fictive de surface, et de l'écart des deux retards caractéristiques R(o) et Rk. On voit sur la figure 5 que, lorsque les impulsions I(zl), I(z2)... I(Zk)...I(Zn), émises successivement aux profondeurs zl, Z2.. Zk.. Zn en respectant les intervalles de temps Atl... Atk... Atn déterminées cidessus, se sont propagées jusqu'à la'profondeur d'immersion de la source Sn, leurs pics d'implosion A2 sont tous en phase à un instant tc et par conséquent s'ajoutent. Par contre, leurs pics précurseurs A1 respectifs sont tous déphasés les uns par rapport aux autres du fait de l'inégalité des pseudo-périodes T(zl), T(z2)...T(zk).o.T(zn). La combinaison de toutes les impulsions donne une impulsion résultante Ir dont le pic d'implosion A2 (Fig. 6) est considérablement renforcé et dont le pic précurseur A1 est presque complètement supprimé du fait des déphasages. L'effet est d'autant plus sensible que le nombre n de sources implosives utilisées est grand. La disparition presque complète du pic de déclenchement de l'impulsion résultante Ir permet d'obtenir un spectre de fréquence élargi vers les basses fréquences et plus homogène, dans la mesure o les creux liés à l'existence des pics de déclenchement et à leur amplitude relativement grande par rapport à celle des pics d'implosion, sont presque -8- complètement nivelés (Fig. 7). Les différentes sources à implosion étant immergées aux profondeurs choisis, on procède à leur déclenchement en séquence en respectant les intervalles de temps prédéterminés permettant la mise en phase recherchée. La mise en oeuvre peut être effectuée en respectant à chaque "tir". les mêmes intervalles de temps déterminés à l'avance, mais on peut aussi et de préférence procéder à des ajustements pour tenir compte de façon plus précise de la profondeur d'immersion réelle de chaque source en application directe de la loi de Rayleigh. Ces ajustements pourront être effectués par exemple en temps réél, en mesurant à chaque instant au moyen de capteurs, les profondeurs d'immersion respectives de toutes les sources. On ne sortirait pas du cadre de l'invention en disposant éventuelle- ment des groupes de plusieurs sources à implosion à plusieurs profon- deurs d'immersion différentes et en déclenchant toutes les sources d'un même groupe avec un retard identique correspondant à leur profon- deur d'immersion. On ne sortirait pas non plus du cadre de l'invention en modifiant les intervalles de temps prédéterminés selon la méthode exposée plus haut de manière à incliner le front d'onde acoustique obtenu, suivant une direction privilégiée. -9- RE V E N D I C A T I 0 N S 1. - Procédé pour optimiser le spectre de fréquence des impulsions émises par des sources sismiques à implosion, caractérisé en ce qu'il comporte: l'immersion d'une pluralité de sources à implosion à des profondeurs différentes, - la détermination de la pseudo-période effective de chacune des sources à la profondeur o elle est immergée, - la détermination, pour chacune des sources, de la durée de propaga- tion des ondes acoustiques sur la distance qui la sépare de la sur- face de l'eau, - la détermination, en fonction des pseudo-périodes et desdits inter- valles de temps de propagation respectifs, des décalages de temps devant séparer les instants de déclenchement des sources pour mettre en phase les pics d'implosion des différentes impulsions émises, et - le déclenchement en séquence desdites sources effectué en respectant les décalages préalablement déterminés. 2. - Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que la mesure des pseudo-périodes des différentes sources est effectuée avant chaque déclenchement en séquence, en mesurant leurs profondeurs réelles d'im- mersion. 3. - Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que une ou plusieurs sources à implosion sont disposées à chaque profondeur d'im- mersion choisie, les sources à implosion disposées à la même profon- deur étant déclenchées avec un décalage de temps identique.