FR 2557719 A1 19850705 FR 8400029 A 19840103 DISPOSITIF DE VISUALISATION A MEMOIRE UTILISANT UN MATERIAU FERROELECTRIQUE L'invention se rapporte aux dispositifs de visualisation à mémoire du type à adressage matriciel et utilisant des cristaux liquides smectiques ferroélectriques pour lesquels un effet mémoire est obtenu à l'aide d'un champ électrique stabilisateur. Les cristaux liquides occupent aujourd'hui une place très importante dans le domaine des dispositifs de visualisation. Ceci est dO en particulier aux effets électrooptiques procurés par les cristaux liquides du type nématique en hélice. Le grand succès de cet effet réside dans sa simplicité de mise en oeuvre, ses faibles tensions de commande et sa faible consomma- tion. Le principal inconvénient de ces dispositifs est que, malgré de très nombreuses recherches dans ce domaine, son taux de multiplexage semble limité à une centaine. Ceci est un handicap certain dans l'utilisation de cet effet pour les écrans matriciels à forte définition, par exemple comprenant plusieurs dizaines de lignes de caractères. Aussi les recherches se sont-elles tournées vers des effets électrooptiques à mémoire pour lesquels le taux de multiplexage est théoriquement infini. Les taux de multiplexage ont été sensiblement augmentés par l'utilisa- tion de solutions que l'on peut classer en deux familles. Une première famille regroupe les dispositifs comprenant une matrice à commande intégrée dans laquelle chaque élément d'image est mis en série avec un élément non linéaire du type varistance, transistor en couche mince, diodes montées en série et en opposition, etc... Une seconde famille de solutions regroupe les dispositifs qui utilisent des matériaux possédant un effet électrooptique à mémoire. Parmi les dispositifs de cette seconde famille, on peut mentionner ceux utilisant l'effet mixte thermique et électrique dans les cristaux liquides smectiques. On peut également citer ceux qui utilisent les effets du champ électrique sur une texture hybride dans un nématique et qui ont fait l'objet d'une demande de brevet de la Demanderesse portant le numéro d'enregistrement national 83.08 135 et déposée le 17 Mai 1983. Les effets électrooptiques observés dans les cristaux liquides smecti- ques ferroélectriques offrent une solution intéressante aux problèmes des effets à mémoire intrinsèque. Les études menées dans de nombreux labora- toires ont montré que l'on pouvait obtenir un effet électrooptique par retournement de la polarisation de domaines ferroélectriques dans des phases smectiques ferroélectriques. Par rapport aux smectiques A dans lesquels les molécules sont normales aux plans des couches smectiques, les molécules des cristaux liquides smectiques ferroélectriques présentent en général une inclinaison par rapport aux plan des couches. Il se produit également une rotation de la direction d'inclinaison de ces molécules autour de la normale au plan des couches et ceci selon une hélice de faible pas (quelques micromètres). CLARK et LAGERWALL ont montré, dans la demande de brevet européen publiée sous le numéro 0 032 362 et déposée le 10 Janvier 1980, qu'avec des cellules de faible épaisseur, il est possible d'induire deux directions stables d'orientation des molécules de cristal liquide qui peuvent constituer des domaines d'axes optiques et de polarisations opposés. La commutation entre ces deux directions se fait par application d'un champ électrique approprié. Ces cellules, utilisées comme valves optiques élémen- taires, ont pour principales caractéristiques: d'être des systèmes bistables donc à mémoire, de posséder de faibles temps de réponse, de demander de faibles tensions de commande et de présenter une faible consommation d'énergie. Cependant, ce type de dispositif présente deux inconvénients majeurs. Premièrement, il nécessite un traitement de surface réalisé sur les deux faces internes des lames supports de la cellule qui doit conduire à une énergie équivalente pour les deux textures (correspondant aux deux direc- tions stables d'orientation des molécules) afin que celles-ci puissent exister simultanément en l'absence de champ électrique appliqué. Ce traitement doit cependant permettre le glissement des molécules en surface lors de la commutation d'une texture vers une autre. Un traitement de surface présentant ces deux propriétés est très difficile à réaliser de façon reproductible. Deuxièmement, ces dispositifs nécessitent le blocage par des surfaces limites de l'hélice due à la chiralité des molécules de cristal liquide ferro-électrique et imposent en conséquence des épaisseurs très faibles à la couche de cristal liquide. Ces épaisseurs (inférieures à 3 micromètres) sont très difficiles à obtenir industriellement sur de grandes surfaces. Afin de pallier ces inconvénients, la présente invention propose de maintenir les états stables qui sont induits dans la couche de cristal liquide ferroélectrique par un champ électrique continu, non par des contraintes d'épaisseur et d'ancrage, mais par un champ électrique alternatif de blocage. L'invention a donc pour objet un dispositif de visualisation dq'informa- tions à mémoire et à commande électrique comportant une cellule compre- nant un film de matériau mésomorphe possédant des propriétés ferroélec- triques, ledit film étant disposé entre deux lames parallèles et transpa- rentes, chacune desdites lames supportant sur sa face interne au moins une électrode transparente permettant l'application d'un champ électrique dans au moins une région dudit film, lesdites lames ayant reçu des traitements de surface qui contribuent à l'existence, au sein dudit film, d'au moins deux textures décelables, caractérisé en ce qu'il comporte des moyens de création d'un champ électrique continu qui sélectionne en fonction de son signe, et en l'absence de champ électrique alternatif, l'une des deux textures et des moyens de création d'un champ électrique alternatif de maintien de la texture choisie précédemment, la fréquence de ce champ étant supérieure à la úréquence de relaxation dudit matériau électrooptique. L'invention sera mieux comprise et d'autres avantages apparaîtront au moyen de la description qui va suivre et des figures annexées parmi lesquelles: - les figures 1 et 2 sont des figures explicatives, - la figure 3 est une représentation connue d'un cristal liquide ferro- électrique, - les figures 4 et 5 sont des vues partielles d'une cellule à cristal liquide ferroélectrique, - la figure 6 est une vue isométrique d'un écran de visualisation, - les figures 7 à 9 sont illustratives du principe d'adressage selon l'invention. Dans un article publié dans Le 3ournal de Physique, volume 36 (1975, L 69), MEYER et al ont montré que des cristaux liquides tels que les smectiques C et H chiraux étaient ferroélectriques. Dans ces matériaux, les dipôles électriques p sont perpendiculaires à la direction des molécules et parallèles au plan des couches smectiques. La chiralité confère à ces matériaux une structure hélicoïdale telle qu'à l'échelle macroscopique la polarisation résultante est nulle par symétrie de révolution. La polarisation n'apparaît alors qu'après la destruction de l'hélice. La polarisation spontanée dans ces phases n'est pas due au champ électrique E appliqué de sorte que le couplage entre le champ E et l'orientation des molécules est linéaire, à la différences des matériaux diélectriques o le couplage est quadratique. Pour les cristaux liquides ferroélectriques, le couplage dépend donc du sens du champ électrique appliqué. De plus, à faible champ E, ce couplage semble plus important que celui dû à l'anisotropie diélectrique des cristaux liquides. MARTINO-LAGARDE a étudié le retournement de ces dipôles ferroélectri- ques sous un champ électrique appliqué (Le 3ournal de Physique, volume 38, janvier 1977, pages L 17 à L 19). Il a donné la première mesure directe de la polarisation permanente p sa variation avec la température et le temps de retournement des dipôles. On va tout d'abord donner une explication du symbolisme généralement employé pour représenter les différentes positions des molécules d'un cristal liquide ferroélectrique du type smectique C chiral. Les figures I et 2 sont des figures explicatives du symbolisme employé. Pour figurer la structure en hélice qui régit l'ordonnancement des matériaux considérés, on a représenté un modèle formé de cônes identiques 1 et 2 alignés qui se touchent par leurs sommets. L'agencement spatial des molécules est tel qu'elles peuvent être représentées comme des génératrices du modèle susceptibles de couvrir, en pivotant autour du sommet commun, l'enveloppe des deux cônes. Pour situer la position d'une molécule dans l'espace, le symbolisme des clous est le plus indiqué. Ainsi, à la figure 1 une molécule située sur la génératrice 3 sera représentée dans les plans xOz et xOy, appartenant à un trièdre orthonormé Oxyz, respectivement par les clous 4 et 5. La tête du clou signifie que la partie correspondante de la molécule est située en avant pour l'observateur du dessin. C'est ce qui explique que les clous sont dirigés différemment pour les plans xOz et xOy selon que l'on examine le modèle de face ou par le dessus. Dans la figure 2, la molécule représentée est située selon la généra- trice 6, c'est-à-dire dans le plan xOz; dans ce cas le symbolisme du clou n'a plus de raison d'être et la droite 7 est suffisante. Par contre, la molécule s'enfonce de biais dans le plan xOy comme le montre le clou 8. La figure 3 est une représentation connue d'un cristal liquide chiral du type smectique C ou H. Elle s'inspire des enseignements donnés par les figures 1 et 2. Le cristal liquide est formé de couches. Dans chaque couche, la direction moyenne des molécules est donnée par le vecteur unité fi représenté par un clou ou une droite suivant le cas. La suite de c8nes 11 située à gauche de la figure permet de comprendre l'évolution de la direction des molécules lorsque l'on passe d'une couche à une autre. Les c6nes sont alignés selon une droite passant par leurs sommets et perpendicu- laire au plan de couches. Les molécules 12 à 24 sont inclinées d'un angle O par rapport à cette droite. Chaque molécule possède un dip8le électrique p qui est perpendiculaire au grand axe des molécules et parallèle aux couches 10. Du fait de la structure en hélice des molécules, les dipôles électriques peuvent prendre toutes les directions possibles dans le plan des couches. C'est ce qui fait qu'à l'échelle macroscopique la polarisation résultante est nulle. Des positions particulières des molécules sont à considérer: ce sont les positions des molécules 12, 18 et 24 dont les dipôles électriques sont susceptibles de présenter des directions perpendiculaires à des lames d'enca- drement situées dans des plans parallèles à xOz. Ces directions seront appelées par la suite + 0 ou - 0 suivant le signe du dipôle et seront représentatives de l'effet bistable. Pour pouvoir se servir de matériaux tels que les cristaux liquides smectiques C ou H chiraux dans des cellules présentant un effet bistable, CLARK et LAGERWALL, dans la demande de brevet citée, ont été amenés à supprimer la structure en hélice de ces matériaux. La suppression de la structure en hélice a été obtenue de la manière suivante. L'épaisseur de la couche de cristal liquide dans la cellule est choisie suffisamment faible (de l'ordre de 1,5 micromètre) pour empêcher, compte tenu des conditions d'orientation aux limites, l'établissement d'une hélice. Ces conditions d'épaisseur et d'orientation induisent deux états ou textures stables possi- bles. Ces textures ont une polaraisation macroscopique non nulle. La figure 4 est une vue partielle d'une cellule à cristal liquide. Le cristal liquide 30 est confiné entre deux lames 31 et 32 dont les faces internes ont été traitées pour donner une orientation préférentielle aux molécules situées à proximité. Les autres molécules s'orientent selon le schéma de la figure 3. La polarisation macroscopique due aux dipôles électriques est nulle. La structure en hélice persiste tant que la distance h entre les lames 31 et 32 est supérieure à 3 micromètres. La figure 5 représente le même type de cellule que précédemment mais pour une distance h inférieure à 3 micromètres. L'établissement d'une structure en hélice n'est alors plus possible et les molécules s'orientent de façon à ce que, pour chaque couche smectique la polarisation électrique soit dans un sens ou dans le sens directement opposé. La répartition des dipôles électriques devient aléatoire. En fait, ce sont des zones entières qui présentent une polarisation suivant l'un ou l'autre sens. C'est ce que représente la figure 5 o l'on voit que la polarisation globale P1 de la zone 33 a un signe opposé à la polarisation P2 du reste visible de la cellule. L'application au cristal liquide 30 d'un champ électrique continu E, positif ou négatif et perpendiculaire aux lames 31 et 32, fait basculer l'ensemble de la structure par couplage entre le champ E et la polarisation P du cristal liquide. Lorsque l'on coupe le champ électrique, la texture que l'on a priviligiée, suivant le signe du champ E, se maintient. Il s'agit donc bien d'un effet mémoire qui subsiste à cause des contraintes d'épaisseur et d'ancrage imposées. La lecture optique de l'effet peut se faire de deux manières. On peut placer la cellule entre polariseurs croisés et travailler en biréfringence. On peut aussi incorporer un colorant dichroîque dans le cristal liquide ferroélec- trique et dans ce cas, un seul polariseur suffit. La lumière de direction de polarisation parallèle aux molécules de colorant est alors absorbée tandis que celle de direction de polarisation perpendiculaire ne l'est pas. L'invention propose de s'affranchir des containtes d'épaisseur et d'an- crage par l'utilisation de deux types d'effet du champ électrique sur les cristaux liquides ferroélectriques. Un premier effet, linéaire en champ 4-4 électrique, est dû au couplage P.E cité plus haut. Un second effet, quadratique en champ électrique, est dû au couplage diélectrique que l'on rencontre dans tous les cristaux liquides. C'est l'anisotropie LE des constantes diélectriques qui est responsable du second effet. L'anisotropie Ae est la différence entre la permittivité diélectrique parallèle à la normale aux plans des couches (Ec//) et la permittivité diélectrique perpendi- culaire à cette normale ( E). Lorsque l'anisotropie As est positive, les molécules du cristal liquide s'orientent parallèlement au champ électrique. Lorsque Ac est négative, les molécules de cristal liquide s'orientent perpendiculairement au champ électrique. Un champ électrique basse- fréquence, c'est-à-dire continu ou de fréquence inférieure à la fréquence de relaxation des molécules du cristal liquide, implique un couplage linéaire prépondérant. Pour un champ électrique haute-fréquence, c'est-àdire de fréquence supérieure à la fréquence de relaxation, c'est le couplage diélec- trique qui sera prépondérant. Ce comportement en fréquence est utilisé dans l'invention pour stabiliser les deux textures déterminant le fonctionnement bistable. Il est nécessaire que le cristal liquide ferro-électrique possède une anisotropie diélectrique négative afin que les molécules s'orientent perpendiculairement au champ électrique. Le cristal liquide utilisé peut par exemple être le 4' n- heptyloxyphényl-(4" méthylhexyloxy) benzoate dont la formule est la sui- vante: C2H5 - H - (CH2)3 0 -.) COOJ)- OC 7Hl5 CH3 et qui présente les transitions de phases suivantes: K S* N* I C I i i 320C 46,4 C 63,7 C Des cristaux liquides smectiques chiraux ou des mélanges de même type qui présentent d'autres transitions de phases peuvent bien sûr être employés, par exemple ceux qui présentent les successions de phases suivan- tes: K - Si K- i,K -5* - A 1. La présence, C 5A N-, ..5 A - I, K - #I L' parmi les successions de phases, d1une phase cholestérique facilite l'ordon- nancement des molécules. La présence d'une phase smectique A facilite l'agencement des couches de cristal liquide. On peut également utiliser d'autres matériaux ferroélectriques tels que les cristaux liquides smectiques H chiraux. La cellule élémentaire permettant la mise en oeuvre de l'invention est constituée de deux lames transparentes, par exemple en verre, recouvertes sur leur face interne d'électrodes conductrices transparentes enserrant le cristal liquide ferroélectrique. Pour avoir une texture uniforme, il est nécessaire de traiter les faces internes de la cellule. Ceci peut être réalisé par le dépôt d'une couche d'alignement donnant une orientation planaire aux molécules. De la sorte, les molécules de cristal liquide seront, en surface, parallèles aux lames de verre et les plans des couches smectiques seront perpendiculaires à ces lames. L'écartement entre les deux lames est choisi supérieur à l'écartement critique en deçà duquel la structure en hélice n'existe plus. Le cristal liquide présente alors à l'intérieur de la cellule une structure en hélice orientée parallèlement aux lames de verre dans une direction donnée. Le cristal liquide est de préférence introduit entre les deux lames tandis qu'il est en phase isotrope. Lors du retour à la température ambiante, les molécules s'ordonnent en fonction des différentes phases traversées. Pour améliorer l'orientation des couches smectiques, un léger cisaillement, consistant en un glissement très faible des lames d'encadrement l'une par rapport à l'autre, peut être effectué lors de la transition nématique- smectique Cou lors de la transition smectique A - smectique C lorsque ces transitions existent. L'application d'un champ électrique haute-fréquence sur une couche de cristal liquide d'anisotropie Ac négative oriente les molécules de ce cristal liquide dans une direction parallèle aux lames d'encadrement. Il y a donc déroulement de l'hélice et pivotement des molécules autour d'un cône d'axe paralllèle aux lames. Le champ haute-fréquence a le même effet de blocage de l'hélice que la contrainte d'épaisseur utilisée dans l'art connu. C'est la mise en oeuvre de cet effet qui fait l'objet de l'invention. Afin de choisir l'un des deux états ou textures + Q ou - 0 précédemment défini, on applique un champ continu qui induit la texture désirée. Un champ électrique alternatif est ensuite appliqué pour maintenir l'état obtenu. La mémoire de l'effet est donc obtenue à l'aide d'un champ haute-fréquence stabilisant. Le couplage ferroélectrique n'agit qu'en l'absence du champ électrique haute-fréquence. Le champ électrique haute-fréquence de maintien de l'état choisi peut coexister avec un champ électrique continu. Un dispositif de visualisation mettant en oeuvre l'invention est par exemple représenté par un écran comprenant un film de cristal liquide ferroélectrique placé entre deux lames de verre recouvertes sur leur face interne d'électrodes de lignes et de colonnes constituées d'une couche mince d'un matériau conducteur transparent gravée selon les techniques classiques. Ce matériau peut être de l'oxyde mixte d'indium et d'étain. La figure 6 représente une vue isométrique d'un écran de visualisation tel qu'il vient d'être défini. On distingue les deux lames de verre 40 et 41 qui supportent respectivement des électrodes de colonnes 42 et des électrodes de lignes 43. L'espace défini entre les lames 40 et 41 par des cales d'épaisseur non représentées est de l'ordre d'une dizaine de micromètres. Cet espace est rempli par un film de cristal liquide ferroélectrique 44, par exemple Je 4' n-heptyloxyphényl- (4" méthylhexyloxy) benzoate dont la for- ule et le diagramme de phases ont été donnés plus haut. Sur les faces internes du dispositif, on a déposé une couche d'alignement donnant une orientation planaire aux molécules du cristal liquide. Le cristal liquide est ainsi formé de couches perpendiculaires aux lames 40 et 41. La couche d'alignement est par exemple constituée par une évaporation oblique d'oxyde de silicium SiO ou d'une couche de polymère organique frotté ou non. L'épaisseur du film 44 n'est pas prépondérante, le maintien des deux textures + 0 et - 0 se faisant par couplage diélectrique et non par une contrainte d'épaisseur. Une épaisseur d'environ 10 micromètres est satisfaisante pour des raisons technologiques. La lecture optique des deux textures + 0 et - 0 se fait comme précédemment: soit en plaçant le dispositif de la figure 6 entre polariseurs croisés et en travaillant en biréfringence, soit en incorporant au cristal liquide un colorant dichroîque. Pour l'épaisseur du film envisagée dans le dispositif selon l'invention, l'utilisation de colorants dichroîques et d'un polariseur est préférable. En effet, la lecture optique par biréfringence est très sensible aux variations d'épaisseur. Les figures 7, 8 et 9 sont illustratives du principe d'adressage. Pour des commodités d'explication, on n'a représenté sur ces figures que les élec- trodes de lignes 60 à 62 et de colonnes 50 à 52 d'un dispositif d'affichage. L'état de la texture + 0 et - 0 est représenté, comme à la figure 5, par des petits bâtons inclinés soit dans un sens, soit dans l'autre. A la figure 7, on part d'un état inscrit quelconque o l'on a par exemple une texture + 0 pour 1 0 les éléments d'image correspondant aux croisements des électrodes 50 et 60, 51 et 60, 61 et 51, 62 et 52. Aux autres éléments d'image correspond une texture - 0. Le dispositif étant dans un état inscrit quelconque, les tensions continues fournies sur les électrodes de colonnes par le générateur 70 sont nulles. Le générateur 71 fournit des tensions alternatives v qui assurent l'existence de champs alternatifs de maintien des textures + 0 ou -. La continuité électrique de l'ensemble est assurée par les masses des généra- teurs 70 et 71. Pour adresser par exemple la ligne 61, il faut d'abord supprimer le champ électrique alternatif (dit champ haute fréquence) de maintien des textures qui agit entre l'électrode 61 et les électrodes 50, 51 et 52. C'est ce qu'indique la figure 7. L'inscription de l'information est ensuite réalisée par l'application sur les électrodes de colonnes de potentiels de signes déterminés suivant les textures désirées. Dans l'exemple choisi à la figure 8, l'électrode 50 est portée au potentiel + V et les électrodes 51 et 52 au potentiel - V. Dans cette étape de l'inscription, il n'y a pas de champ haute-fréquence entre l'électrode 61 et les électrodes 50, 51 et 52. A la figure 9, les potentiels continus sont supprimés et un champ hautefréquence de maintien de l'information est appliqué entre l'électrode 61 et les électrodes 50, 51 et 52. Une autre ligne peut alors être adressée. Il est préférable de réaliser les étapes 7 et 8 en même temps. Les étapes représentées par les figures 7, 8 et 9 doivent être exécutées 'chaque fois que l'on désire changer les informations mémorisées sur une ligne. Cette manière d'assurer l'adressage est due à l'effet de découplage qu'apporte la réponse en fréquence du cristal liquide ferroélectrique. Dans l'exemple choisi, on a appliqué sur les électrodes de lignes de l'écran une tension haute-fréquence de maintien de l'information et sur les électrodes de colonnes des tensions positives ou négatives d'inscription de l'information. On peut bien sûr sans problème adresser l'écran colonne par colonne plutôt que ligne par ligne. Le rôle du champ haute-fréquence n'est pas perturbé par la présence de champs continus, toutes proportions gardées. Par conséquent, les informations mémorisées ne seront pas perturbées par les tensions d'adressage de la deuxième étape du cycle d'adressage. Les tensions continues utilisées peuvent être de l'ordre de V = 10 à 100 volts. L'amplitude des tensions alternatives peut être de l'ordre de quelques dizaines de volts pour une fréquence de quelques kilohertz. La vitesse d'adressage dépend de l'amplitude de la tension continue d'adressage et augmente avec celle-ci. Cependant, l'écart entre les amplitudes des tensions continues et sinusoïdales ne doit pas être trop grand sinon il y aurait un risque de voir les points mémorisés influencés par une tension continue d'adressage trop forte. La vitesse de l'adressage d'un tel écran est plus rapide qu'un écran à cristal liquide nématique. Elle peut satisfaire à la cadence télévision. Il est à remarquer également que les dispositifs selon l'invention ne sont pas consommateurs d'énergie. REVENDICATIONS 1. Dispositif de visualisation d'informations à mémoire et à commande électrique comportant une cellule comprenant un film de matériau méso- morphe (44) possédant des propriétés ferroélectriques, ledit film étant disposé entre deux lames parallèles et transparentes (40 et 41), chacune desdites lames supportant sur sa face interne au moins une électrode transparente permettant l'application d'un champ électrique dans au moins une région dudit film, lesdites lames ayant reçu des traitements de surface qui contribuent à l'existence, au sein dudit film d'au moins deux textures décelables, caractérisé en ce qu'il comporte des moyens de création d'un champ électrique continu qui sélectionne en fonction de son signe, et en l'absence de champ électrique alternatif, l'une des deux textures, et des moyens de création d'un champ électrique alternatif de maintien de la texture choisie précédemment, la fréquence de ce champ étant supérieure à la fréquence de relaxation dudit matériau mésomorphe. 2. Dispositif de visualisation selon la revendication 1, caractérisé en ce que ledit matériau mésomorphe est un cristal liquide smectique C chiral. 3. Dispositif de visualisation selon la revendication 1, caractérisé en ce que ledit matériau mésomorphe est un cristal liquide smectique H chiral. 4. Dispositif de visualisation selon l'une quelconque des revendications I à 3, caractérisé en ce qu'il comporte en outre des moyens optiques permettant de déceler les textures induites. 5. Dispositif de visualisation selon la revendication 4, caractérisé en ce que lesdits moyens optiques comprennent des polariseurs croisés placés de part et d'autre de la cellule, la lecture se faisant par biréfringence. 6. Dispositif de visualisation selon la revendication 4, caractérisé en ce que lesdits moyens optiques comprennent un colorant dichroique dissous dans ledit matériau mésomorphe et un polariseur. 7. Dispositif de visualisation selon l'une quelconque des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que les électrodes desdites lames sont disposées en lignes (43) et en colonnes (42) pour définir une matrice d'adressage.