FR 2552565 A1 19850329 FR 8315156 A 19830923 DISPOSITIF D'ENREGISTREMENT D'UNE IMAGE COHERENTE DANS UNE CAVITE OPTIQUE MULTIMODE L'invention se rapporte à un dispositif d'enregistrement cd'une image cohérente dans une cavité optique multimode. La mise en mémoire d'une information optique prend des formes variées et touche de nombreux domaines d'application: ce peut être l'enre5 gistrement d'objets bidimensionnels ou tridimensionnels à des fins de sauvegarde La photographie est la forme première du stockage optique, mais les lasers ont suscité le développement de nouveaux procédés applicables notamment aux domaines de l'audiovisuel et de l'informatique Cependant, si les recherches sont nombreuses, les débouchés actuels limités: deux appli10 cations paraissent bien représenter les possibilités offertes par le stockage optique: le stockage holographique et le stockage d'images de télévision sur "vidéodisque". Le domaine de l'invention est celui du stockage et du traitement ultérieur d'images cohérentes Mais contrairement aux deux applications 15 précédemment nommées, ce domaine est celui de l'enregistrement dynamique d'images cohérentes. Le dispositif de l'invention est un dispositif de stockage et de traitement d'une image optique basé sur l'utilisation de cristaux électrooptiques photosensibles Il repose sur les propriétés de transfert crd'énergie 20 dans les expériences d'holographie dynamique avec les cristaux photoréfractifs. Un dispositif de l'art antérieur décrit dans la demande de brevet numéro 82 09448 déposée le 28 Mai 1982, permet la mise en mémoire crd'une image cohérente dans une cavité optique multimode, il comprend une source 25 cohérente qui génère une onde signal et une onde référence, des moyens de guidage optique permettant de former une boucle fermée dans laquelle circule chaque onde signal, un milieu interactif amplificateur qui est disposé sur le parcours de l'onde signal et sur celui de l'onde référence L'onde signal interfère avec l'onde référence de ce milieu pour créer un réseau de 30 diffraction et pour recevoir ainsi de l'énergie de cette onde de référence. Les moyens de guidage forment une cavité optique multimode: le milieu interactif amplificateur étant disposé dans le plan Fourier et de cette cavité Une lame semitransparente est disposée sur le parcours de l'onde signal pour extraire une partie de l'énergie de la cavité optique multimode. Mais ce dispositif de stockage d'image dans une cavité présente l'inconvénient suivant: pour cette configuration utilisant un cristal, le chemin optique relatif à chaque mode de la cavité doit rester égal à un multiple de cette longueur d'onde Cette condition de phase qui correspond à l'oscillation impose un stigmatisme quasi-parfait pour la formation de 10 l'image dans la cavité. Le dispositif de l'invention permet de pallier cet inconvénient En effet, il permet de faire circuler une image optique dans une cavité en faisant un transfert de l'information alternativement d'un premier cristal à un second cristal Ce transfert s'obtient par simple synchronisation de deux 15 obturateurs. Ainsi dans le dispositif de l'invention, il n'existe plus aucune condition sur la phase puisque rinformation est alternativement stockée du premier cristal au second cristal Les conséquences sur la réalisation du dispositif sont très importantes: en effet il n'y a plus de tolérances précises à 20 respecter sur la position et la qualité des composants optiques et des lentilles constituant la cavité. L'invention a pour objet un dispositif d'enregistrement d'une image cohérente dans une cavité optique multimode, comprenant une source cohérente de longueur d'onde qui génère une onde signal, des moyens de 25 guidage optique permettant de former une boudcle fermée dans laquelle circule l'onde signal, ces moyens de guidage comportant des moyens de focalisation, caractérisé en ce qu'il comprend en outre deux milieux interactifs amplificateurs, disposés sur le parcours de l'onde signal dans la cavité, aux bornes desquels sont appliquées respectivement deux tensions 30 telles que les champs électriques soient dans la direction 001 de chaque cristal, la source cohérente délivrant en outre deux faisceaux références Pl et P 2 qui interfèrent avec l'onde signal dans chacun des deux cristaux pour créer deux réseaux de diffraction, et au moins deux obturateurs disposés sur le trajet de l'onde signal dans la cavité, chacun de ces deux milieux interactifs ayant un coefficient de gain optimal, les angles formés entre l'onde signal et chacun des faisceaux référence étant déterminés par la X formule Ai 2 sin; A étant le pas des strates dans le milieu considéré, au moins un modulateur de phase étant disposé sur le trajet de 5 l'un des faisceaux références, ces milieux interactifs étant disposés au voisinage du plan de Fourier de cette cavité, une lame semitransparente étant disposée sur le parcours de l'onde signal pour extraire une partie de l'énergie de la cavité optique multimode. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront dans 10 la description ci-après, en référence aux figures annexées ou: les figures 1 à 3 illustrent le fonctionnement d'un milieu amplificateur de l'art connu; la figure 4 représente un dispositif de l'art connu; -les figures 5 à 7 représentent différentes caractéristiques de 15 l'invention; la figure 8 représente le dispositif de l'invention la figure 9 représente une variante du dispositif de l'invention. Avant de décrire le dispositif de l'invention qui permet la mise en mémoire dune image cohérente à l'intérieur dune cavité multimode en 20 utilisant deux milieux amplificateurs dans lesquels interagissent deux ondes: l'onde objet et une onde de pompe, le phénomène d'interaction du type "deux ondes" va être décrit en illustration des figures I à 3. La figure 4, quant à elle, illustre un dispositif de l'art antérieur qui utilise une amplification de ce type: ce dispositif permettant l'amplification 25 d'une onde d'énergie radiante incidente en transférant l'énergie d'un faisceau de pompage vers le signal. Le dispositif de l'invention utilise les phénomènes de couplage donde à la lecture de réseaux de phase On considère donc un réseau de phase à efficacité de diffraction élevée enregistré de façon permanente sur un 30 support photosensible constitué de structures de phases diffractantes épaisses, photoinduites par variation d'indice dans les cristaux électrooptiques, photo-polymères ou matériaux argentiques blanchis. En effet, on dispose actuellement de matériaux permettant l'inscription des réseaux ou hologrammes de phase à efficacité de diffraction élevée qui permettent une mémorisation de l'information de façon permanente Ces matériaux sont "épais" par rapport au pas moyen des strates photoinduites, et leur comportement à l'inscription et à la lecture est décrit par le formalisme des ondes couplées, régi par la relation de Bragg. Dans le cas simple de l'interférence de deux ondes planes, arrivant sur le support photosensible avec les incidences + O et 0, Pl'espacement des plans de diffraction dans le support est lié à l'angle O et à la longueur d'onde _X par la relation de Bragg 2 Asin O =X Inversement, un réseau donné de pas A diffractera de façon significative un faisceau de lecture de 10 longueur d'onde, s'il arrive sur le milieu avec l'angle 0, lié à X et A par cette relation de Bragg Un réseau donné, constitué de plans de diffraction parallèles d'espacement A peut être relu par un faisceau de longueur donde il suffit que son angle d'incidence O ' soit ajusté de façon que la loi de Bragg 2 A sin e ' = X', soit vérifiée. Si comme sur la figure 1, ce réseau est éclairé par deux ondes planes cohérentes R et S issues du même laser et de même intensité on a la X relation A = 2 sin O' Le pas A résultant de l'interférence de R et S est rigoureusement identique à celui du réseau de phase, et ce sont, par exemple, ces mêmes faisceaux R et S qui ont servi à la fabrication du réseau des strates qui a été inscrit préalablement. Ainsi dans l'épaisseur du milieu considéré, l'onde objet S a interféré avec une onde de référence R de front d'onde plan Un réseau de franges d'interférence, ainsi créé, a généré dans le cristal, un réseau de strates 25 d'indice Ce réseau de strates diffracte une partie de l'énergie de londe de référence R en une onde diffractée S' dont le front d'onde est isomorphe du front d'onde objet. Ainsi selon le formalisme des ondes couplées, il y a, après traversée du cristal, une redistribution de l'énergie entre les deux faisceaux Cette 30 nouvelle répartition d'énergie est fonction du déphasage relatif l entre les deux ondes Soient: IR' IS: L'intensité des deux ondes qui interfèrent IR" IS,: L'intensité des deux ondes à la sortie du cristal R'1 S: L'intensité des deux ondes qui interfèrent; IR" Is': L'intensité des deux ondes à la sortie du cristal; Y: Le déphasage de l'intensité lumineuse par rapport au réseau de phase photoinduit; r: L'efficacité de diffraction de la structure. Les intensités I 1 et IR s'obtiennent respectivement par les relations suivantes: IR =IR()+ IS 2 VIR(l N)IS N sin S' '=IR(l)+ IS + 2 VIR(I 1 -n)IS lsin Dans le cas particulier de la figure IR= lo, soit: 1 R l 1 -2 x V)sin Y l IS = lo L'+ 2 x Vij(l i) sin 'Y Le transfert d'énergie est donc optimum lorsqu'on satisfait simultanément aux conditions suivantes: 20 N = 50 % Y= 1 a/2 Dans ce cas, on obtient après traversée du réseau de phase: IR' = O; IS' = 2 I O L'interprétation physique des phénomènes est la suivante: l'onde R incidente est diffractée par le réseau de phase tri-dimensionnel L'ondes S' 25 ainsi générée est, par exemple, en retard de phase de 1 r/2 par rapport à Ponde de lecture R I Dans un milieu 1 dans lequel interfèrent deux ondes il y a, en effet, déphasage de 7 r/2 entre le réseau d'interférence 31 des deux faisceaux et le réseau de phase 30, comme cela est représenté à la figure 2. Par contre l'onde R', qui est générée par diffraction de l'onde S, serait 30 en avance de phase de ir/2 par rapport à cette même onde S. Du fait de l'introduction d'un déphasage ' = 7 r/2 entre les deux ondes R et S qui arrivent sur le milieu 1, il y a donc mise en phase cohérente de l'onde S' générée et de l'onde incidente S En effet pour l'onde S', comme représenté à la figure 3, le déphasage est nul Par contre pour l'onde R' le déphasage résultant par rapport à l'onde R est 7 r/2 + 7 r/2 = 7 Par'conséquent il y a interférence destructive dans la direction du faisceau R et donc diminution de l'énergie directement transmise selon R'. Les conditions optimales pour le transfert d'énergies sont satisfaites avec les conditions expérimentales suivantes: r = 50 %;IR=Is=lo; 2 I$' et donc le gain de I vaut 3 d B. s Ces conditions sont remplies avec un milieu I réalisé par exemple en 10 gélatine. Un dispositif de l'art antérieur, basé sur les phénomènes de couplage dondes précédemment décrit, est représenté à la figure 4 Il concerne un dispositif d'amplification et d'oscillation dune image optique cohérente Le milieu amplificateur 1 est constitué d'un matériau photoréfractif fonction15 nant par variation dindice photoinduite L'adjonction dune boucle de contreréaction constituée de miroirs M 1, M 2 et lentilles L 1, L 2 permet de réaliser une cavité optique multimode et d'entretenir une oscillation stable de l'image dans la cavité. On réalise, dans le milieu amplificateur 1, l'interférence cohérente 20 d'une onde signal S incidente avec une onde de référence R placée hors d'axe et beaucoup plus intense Dans ces conditions on inscrit dans tout le volume de ce milieu 1, une structure de phase diffractante dont la constante de temps d'établissement dépend à la fois de la puissance disponible sur l'onde de référence et des mécanismes physiques mis en jeu dans ce milieu 1 Par 25 un mécanisme d'auto-diffraction de l'onde de référence R dans le réseau de phase quelle vient d'inscrire on peut obtenir un renforcement de l'amplitude de l'onde signal S incidente donc une amplification après traversée du milieu 1 Ce phénomène de couplage d'ondes a pour origine la réponse non locale du milieu sous faction de l'illumination des franges d'interférences Ce déca30 lage spatial entre la variation d'indice photoinduite et l'illumination peut être induit: soit par déplacement des strates à vitesse constante; soit par changement dindice sous l'action du gradient de lillumination (mécanisme de diffusion des photoporteurs). Le premier type de fonctionnement peut être envisagé avec des matériaux de type oxyde de Bismuth silicium, oxyde de Bismuth Germanium, et le second type de fonctionnement avec des matériaux de type Niobate de Potassium, ou Titanate de Baryum. L'intensité transmise se met alors sous la forme: IT=I Sexp r-a x 9 r' = coefficient exponentiel de gain a = coefficient d'absorption g = longueur d'intéraction. Ce dispositif de l'art antérieur permet d'utiliser cet amplificateur paramétrique optique o tous les faisceaux sont à la même fréquence pour réaliser un oscillateur multimode compatible avec un signal image. Dans ce dispositif de l'art antérieur représenté à la figure 4, il y a une cavité laser se composant des éléments suivants: deux miroirs M 1 et M 2 15 entre lesquels circule ronde objet, et un milieu amplificateur 1 situé sur le trajet de cette onde objet Deux lentilles L 1 et L 2 permettent de définir le trajet de cette onde objet dans la cavité Le miroir M 1 est partiellement réfléchissant, par exemple semi-transparent, et permet rintroduction de ronde objet dans la cavité; le signal dentrée pouvant alors être supprimé. Le schéma de la cavité optique, utilisée et basée sur les propriétés de transformée de Fourier des lentilles, est indiqué sur la figure 4 En effet le plan P' est le plan focal commun aux deux lentilles L 1 et L 2, c'est le plan de Fourier de la cavité Le signal dentrée est constitué par une diapositive ou tout autre transducteur électro-optique servant à la composition de l'image 25 en temps réel Ce peut être, aussi, tout objet tridimensionnel éclairé par un faisceau de lumière cohérente dont l'image est ramenée dans un plan. Le milieu amplificateur 1 est placé au voisinage du plan Fourier de la lentille L 1, ce qui permet un traitement du spectre de l'image La lentille L 2 et le miroir M 2 permettent à ronde issue du milieu amplificateur 1 de 30 retourner vers le milieu photoréfractif après réflexion sur le miroir M, semi-transparent. Le miroir M 1 assure à la fois l'introduction du signal de l'image incidente et la réflexion de Ponde amplifiée tournant dans la cavité Une autre lame semi-transparente M 3 permet d'extraire une fraction de l'énergie contenue dans la cavité, la lentille L 3 permet la projection de l'image dans un plan P. La condition d'oscillateur de cette cavité est assurée si le gain du milieu amplificateur 1 est supérieur aux pertes de la cavité dues notamment aux miroirs M 1, M 2 et aux réflexions sur les composants optiques. Dans ce dispositif ronde, qui se propage dans la cavité, doit répondre à des conditions de phase bien déterminées en entrée de cavité En effet pour que le réseau inscrit dans le milieu amplificateur I se stabilise à chaque passage le réseau inscrit doit se superposer donc au réseau inscrit précé10 demment. Aussi comme représenté à la figure 4, la distance séparant les miroirs M 1 et M 2 est de quatre fois la distance focale f des lentilles L 1 et L 2 qui doivent être identiques On peut alors considérer différentes caractéristiques du dispositif de rl'invention. Si on inscrit dans un milieu photoréfractif à variation dindice photoinduite, la figure d'interférence générée par une onde référence Iro (ou onde de pompe) et une onde signal Iso de faible intensité (Irc" Iso) Si la A variation dindice est décalée spatialement de 4 ( A pas de franges) par rapport à la figure dinterférence, les effets dautodiffraction assurent une 20 redistribution de rintensité lumineuse après traversée du cristal L'intensité de l'onde signal sécrit dans ces conditions: Is =Isoexp ( r a) L r: coefficient exponentiel de gain a: coefficient d'absorption : longueur d'interaction Et r est lié à la variation d'indice photoinduite maximum Ans par la relation: 4 7 r An S r _ X Suivant les matériaux utilisés un coefficient r compris entre 1 et 30 cm a été mesuré expérimentalement. Le décalage spatial entre la figure d'interférence et le changement dindice s'obtient: soit par enregistrement à champ nul, (diffusion des porteurs) dans du titane de baryium (Ba Ti 03) par exemple soit par déplacement des franges dinterférences à vitesse VO telle que 2 ir / Ax Vo x T = 1: Enregistrement sous champ appliqué Eo dans les cristaux d'oxyde de bismuth silicium (B S O) par exemple. Avec les cristaux doxyde de bismuth silicium (B S O) et de titanate de baryum (Ba Ti 03) des amplifications images de l'ordre de 10 ont été s Is démontrées au laboratoire ( 10 > 10). so L'étude des effets de couplage d'ondes dans les cristaux d'oxyde de bismuth-silicium (B S O) a mis en évidence différents paramètres conduisant à une valeur intéressante du coefficient de gain exponentiel Il est important pour ce cristal de respecter ces conditions optimales puisque la valeur du coefficient électro-optique est relativement faible comparée à 15 celle du titanate de baryum (Ba Ti 03) Comme représenté à la figure 5 le champ électrique est appliqué dans la direction 001 du cristal L'axe électrooptique est dans la direction verticale X'. La polarisation des ondes incidentes est alors verticale (parallèle à la direction X'). L'angle entre les deux faisceaux qui interagissent est faible, on peut le régler en se référant à la courbe de la figure 6 en sachant que: A = a A étant le pas des strates dans le milieu. 2 sin e ' Le dispositif de Pinvention fonctionne pour de basses fréquences spatiales cest-à-dire pour un pas de strate denviron 20 /um. Un modulateur de phase placé sur au moins l'un des faisceaux références P 1, P 2 assure une translation de fréquence de l'onde, donc un déplacement de la figure d'interférences à vitesse V o La vitesse de déplacement est choisie de telle façon que T 2 x V x T = 1 T = temps dinscription de la variation d'indice photoinduite. La fréquence spatiale moyenne utilisée est ajustée au voisinage dune 30 valeur A È optimale telle que le coefficient exponentiel de gain r soit maximum L'étude de la variation du coefficient r en fonction de la fréquence spatiale A 1 conduit à la courbe représentée à la figure 6. Il existe une résonnance de la valeur r pour une valeur du pas des franges équivalente à la longueur de migration L des photoporteurs: 2 r x L I A I Le rapport des faisceaux interférant sur le cristal B = n' est pas s quelconque: la courbe représentée à la figure 7 met en évidence des valeurs plus élevées de r pour des rapports 1 > 103 La saturation s'obtient pour 1 = 105. La longueur donde incidente ne doit pas correspondre à une valeur 10 trop élevée du coefficient d'absorption a La raie jaune du laser Krypton À = 568 nm (act 0,2 cm-1) constitue un bon compromis pour ces expériences de couplages dondes dans un cristal doxyde de bismuth-silicium (B S O). Cette longueur d'onde autorise des longueurs d'interaction 9 de l'ordre de I cm sans pertes notables. Le dispositif de l'invention est représenté sur la figure 8 Il utilise deux cristaux C 1 et C 2 photoréfractifs d'oxyde de bismuth-silicium (B S O) situés dans le plan de Fourier de la cavité fonctionnant dans la configuration "deux ondes" avec transfert d'énergie de ronde de pompe avec Ponde signal Les conditions optimales de ce transfert ont été précisées précédemment 20 (orientation cristallographique; rapports des faisceaux; fréquence spatiale). Les angles 1 ' e 2 entre l'onde signal et les faisceaux de références Pl et P 2 sont choisis tels que les coefficients exponentiels de gain dans chaque cristal C 1 et C 2 soient maximum, en se référant à la courbe de la figure 6 avec A X 1 2 sin 01 en C 1 et A __ en C 2 2 sin 02 2 Le cycle permettant de faire circuler l'image dans la cavité peut être 30 décrit comme suit: L'information à stocker est introduite par l'intermédiaire du transparent T 1 L'obturateur électro-optique O O est dans l'état ouvert O 1 est fermé On enregistre, dans le cristal CI, la figure d'interférence correspondant au faisceau de pompe Pl et au faisceau objet I So. L'obturateur O est fermé L'image est relue par l'onde de référence P 1. Le faisceau diffracté a pour intensité: I 5 = I 50 exp () Soit Is > I 05. Une fraction de l'intensité du faisceau diffracté est extraite de la cavité par l'intermédiaire de la lame séparatrice L 5 L'onde est réenregistrée dans le cristal C 2 L'obturateur 02 est fermé. L'image est relue par l'onde de référence P 2 et réenregistrée dans le cristal C 1, l'obturateur O 1 étant fermé. L'information passe donc alternativement du cristal CI au cristal C 2, le gain correspondant à chaque passage compensant les pertes introduites par la lame séparatrice L 5 ainsi que par les composants optiques Dans le cas particulier de l'oxyde de bismuth-silicium (B S O), le déplacement des franges d'interférences à l'enregistrement est assuré par un modulateur de 15 phase placé sur l'onde P 1 Ce seul modulateur assure le déplacement des strates à la fois pour l'enregistrement dans le cristal C 1 et dans le cristal c 2 L'amplification des signaux obtenus est très importante, ce qui permet de travailler avec de faibles signaux. Le dispositif de l'invention permet donc de faire circuler une image optique dans une cavité en faisant un transfert de l'information alternativement du cristal C 1 au cristal C 2 Ce transfert s'obtient par simple synchronisation des obturateurs a 1 et 02 (O 1 est dans l'état fermé si 02 est ouvert et réciproquement). Dans ce dispositif proposé, il n'y a pas de condition sur la phase puisque l'informationf est alternativement stockée du cristal C 1 au cristal C 2 Les conséquences sur réalisation du dispositif sont les suivantes: pas de tolérances précises sur la position et la qualité des composants optiques et des lentilles L 1, L 2 constituant la cavité, le transfert d'image C 1 à C 2 peut être également envisagé par l'intermédiaire d'un faisceau ordonné de fibres optiques, le temps nécessaire pour parcourir N tours de la cavité est égal à T = 2 x N T constante de temps d'inscription de l'hologramme dans le cristal C 1 ou C 2, une fonction de traitement de l'image peut être obtenue en plaçant un filtre d'amplitude ou de phase dans le plan du spectre du signal incident. La figure 9 illustre une variante du dispositif de l'invention les miroirs 5 M 1 et M 2 de la figure 8 étant supprimés et remplacés par des faisceaux de fibres optiques. La lame semi-transparente L Sl permet d'introduire dans la cavité le faisceau objet Is 1 qui a traversé, par exemple, un transparent T 2. Dans cette variante est bien mise en évidence la différence essentielle 10 avec le dispositif de l'art antérieur; les trajets optiques dans différentes fibres optiques sont manifestement tous différents. On peut considérer par exemple, des éléments de caractéristiques suivantes par les cristaux C 1 et C 2 sont en oxyde de bismuth-silicium de 5 à 10 mm 15 d'épaisseur, de surface 5 x 5 mm 2; les tensions U 1 et U 2 étant d'environ 6 kv cm-1; les obturateurs O 0, O 1, 02 sont des obturateurs mécaniques ou électrooptiques du type à cristaux liquides par exemple. Pour utiliser la cavité pour le traitement d'images, un filtre d'ampli20 tude et de phase peut être placé dans le plan de Fourier commun des lentilles L 1 L 2, l'un des deux cristaux (C 1 ou C 2) se trouvant de ce fait même légèrement décalé, afin de modifier le contenu en fréquences spatiales de l'image Le filtre peut aussi être disposé dans le plan image du transparent T 1. L'introduction dans la cavité d'une fonction de phase b (x, y) induit une modulation d'intensité de la forme: 1 T=Iox Tlx R 3 exp r IT I x 3 1 T R 1 exp r 1 sin 2 p (x, y) Une telle fonction de transfert autorise des opérations non linéaires sur des images. Pour effacer l'information stockée dans la cavité les cristaux photoréfractifs sont éclairés uniformément par les ondes de référence (ou onde de pompe) Pl et P 2 ce qui relaxe la variation d'indice photoinduite, les deux obturateurs étant maintenus fermés. Différents matériaux peuvent être utilisés comme milieux d'amplification dans la cavité Les matériaux photoréfractifs constituent une solution intéressante pour l'amplification cohérente des images par transfert d'énergie à partir d'une onde de pompe Les cristaux utilisés sont le Niobate de 5 Potassium (K Nb 03), le Titane de Baryum (Ba Ti O 3), l'oxyde de BismuthSiliciurn (Bi 12 Si 020), l'oxyde de Bismuth-Germanium (Bi 12 Gae O 2 Pour chacun de ces cristaux l'amplification cohérente crd'une image a étë obtenue avec des gains de l'ordre de 5 à 1500 Les valeurs exceptionnellment élevées ( 1500) du gain sont obtenues avec les cristaux de Titanate de 10 Baryum (Ba Ti 03) et roxyde de Bismuth- Silicium (B S O) pour une orientation électro-optique particulière de ces matériaux Les énergies d'inscription requises dans le domaine visible sont typiquement de l'ordre de100 JI 3 cm-2 pour l'oxyde de Bismuth-Silicium à 100 m 3 cm 2 pour le Titanate de Baryum, donc compatibles avec les niveaux de puissance 15 disponibles à partir d'un laser Argon. Le système d'interférence inscrit dans ce milieu peut en fonction de la dynamique du matériau considéré comporter N réseaux différents, mais alors la variation dindice maximum est divisé par n, il y a moins de gain pour chaque réseau. Ainsi par exemple on peut considérer l'éclairement instantané du cristal par trois ondes signal à trois longueurs d'onde différentes X Il A 2 ' X 3 ' ce qui entraîne donc, si l'on considère trois ondes référence de rm&rêmes longueurs donde: À 1 ' X 2 ' À 3 l'inscription de trois réseaux en même temps Le dispositif de Pinvention permet donc la mise en mémoire d'une 25 image cohérente trichrome. REVENDICATIONS 1 Dispositif d'enregistrement d'une image cohérente dans une cavité optique mrnultimode, comprenant une source cohérente de longueur d'onde X qui génère une onde signal ( 10), des moyens de guidage optique permettant de former une boucle fermée dans laquelle circule Ponde signal, ces moyens 5 de guidage comportant des moyens de focalisation, caractérisé en ce qu'il comprend en outre deux milieux interactifs (C 1, C 2) amplificateurs disposés sur le parcours de ronde signal dans la cavité (ISO) aux bornes desquelles sont appliquées respectivement deux tensions (V 1, y V 2) telles que des champs électriques soient dans la direction 001 de chaque cristal, la source 10 cohérente délivrant en ordre deux faisceaux références (Pl et P 2) qui interfèrent avec l'onde signal dans chacun des deux cristaux (C 1 et C 2) pour créer deux réseaux de diffracter et aux moins deux obturateurs (O et 02) disposés sur le trajet de Pl'onde signal dans la cavité, chacun de ces deux milieux interactifs (C 1 et C 2) ayant un coefficient exponentiel de gain 15 optimal, les angles O i( 1 e 02) formés entre l'onde signal et chacun des faisceaux référence (Pl et P 2) étant déterminés par la formule A i = I 2 sin 6 i Aiétant le pas des strates dans le milieu considéré, au moins un modulateur 20 de phase étant disposé sur le trajet de Pl'un des faisceaux références (P 1, P 2), ces milieux interactifs (C 1, C 2) étant disposés au voisinage du plan de Fourier de cette cavité, une lame semi- transparente étant disposée sur le parcours de Ponde signal (I So) pour extraire une partie de l'énergie de la cavité optique multimode. 2 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le pas des strates dans le milieu constitué a une valeur voisine de 20 micromètres. 3 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les moyens de guidage comprennent deux miroirs plans (M 1, M 2) dont les surfaces réfléchissantes sont disposées face à face, Pl'un de ces miroirs (M 1) étant un 30 miroir semi-transparent, chaque onde signal entrant dans la cavité via ce minroir semi-transparent (M 1), deux lentilles, une première (L 1) et une seconde (L 2), au moins, étant disposées entre ces deux miroirs de façon à avoir un plan focal commun qui est le plan de Fourier de la cavité, l'incidence de chaque onde signal en entrée étant telle qu'après passage à travers la première lentille (L 1) elle atteigne le premier milieu interactif amplificateur (C 1), le trajet optique de ronde signal dans la cavité se 5 refermant sur lui-même en traversant le deuxième milieu interactif amplificateur (C 2). 4 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que plusieurs ondes signal à différentes longueurs cd'onde sont introduites et circulent dans la cavité optique et interfèrent dans les deux milieux (C 1, C 2) avec des 10 ondes référence de mêmes longueurs d'onde qui leur sont cohérentes. Dispositif selon la revendication 4, caractérisé en ce que trois ondes signal à trois longueurs d'onde différentes ( X 1) 2 ' A 3) sont introduites et circulent dans la cavité optique et interfèrent dans les deux milieux (C 1, C 2) avec des ondes référence de même longueur d'onde ()1 l X 22 X 33) et qui leur 15 sont cohérentes. 6 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que les milieux interactifs amplificateurs (C 1 et C 2) sont réalisés en matériau photoréfractif. 7 Dispositif selon la revendication 6, caractérisé en ce que ce 20 matériau photoréfractif est choisi parmi les matériaux suivants: Niobate de Potassium, Titanate de Baryum, Oxyde de Bismuth-Silicium, Oxyde de Bism uth-Germ anium. 8 Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'un filtre d'amplitude et de phase est placé dans le plan focal (P') commun des deux 25 premières lentilles (Li, L 2) sur le trajet de l'onde signal.