FR 2520157 A1 19830722 FR 8200682 A 19820118 DISPOSITIF SEMICONDUCTEUR DU GENRE TRANSISTOR A 11 ETEROJONCTION(S) L'invention concerne un dispositif semiconducteur, du genre transistor à hétérojonction(s), comprenant un empilement de couches semiconductrices qui, par combinaison, forment trois régions dites de source, de grille et de drain, alors que le trajet de courant qui s'établit entre lesdites régions de source et de drain est sensiblement perpendiculaire aux diverses jonctions. L'invention a trait aux dispositifs semiconducteurs, plus spécifiquement aux transistors à hétérojonction(s). Les structures à hétérojonction(s) sont bien connues de l'art antérieur comme ayant été conçues et expérimentées dans les années 1950 et suivantes Mais, bien que présentant des caractéris- tiques potentielles très intéressantes, supérieures à celles des homojonctions, elles ont été très peu développées sauf peut-être dans les dispositifs opto-électroniques, tels que les lasers Ainsi, bien que de nombreux travaux et publications aient été rendus publics sur les dispositifs semiconducteurs à hétérojonction(s), les principales applications développées sur le marché sont du type à homojonction(s). Une des raisons de ce faible développement des dispositifs à hétérojonction(s) provient de la mauvaise qualité cristalline et électronique des couches au niveau des interfaces, du fait des procé- dés de croissance utilisés alors, et il en résulte notamment une recombinaison importante des porteurs de charges aux interfaces. Les nouveaux procédés de croissance développés depuis, tels que par exemple l'épitaxie en phase vapeur par la méthode des organo-métalliques, l'épitaxie par faisceau moléculaire et autres ont permis de réduire dans une large mesure les susdits inconvénients, et notamment d'améliorer la raideur des transitions et la liberté de choix des configurations des bandes de conduction. De ce fait, les dispositifs semiconducteurs à hétéro- jonction(s) retrouvent la place qui leur est due, et le nombre des demandes de brevet déposées sur ce sujet en porte témoignage. Un exemple récent de dépôt d'une demande de brevet sur un dispositif semiconducteur à hétérojonction est la demande de brevet européen EP 0 027 761, intitulée: "Dispositif semiconducteur à effet de champ, pour hautes fréquences, et transistor et dispositif à transfert de charges utilisant un tel dispositif semiconducteur", qui décrit un transistor de type horizontal, dont la région de grille comporte une jonction anisotype P/N (Ga As P/Ga Al As N), dans 1-x x lequel il apparaît une couche d'inversion de charges pour une pola- risation positive de la région de grille. Le dispositif semiconducteur selon la présente invention est constitué d'un empilement de couches semiconductrices formant par combinaison les trois régions de source, de grille et de drain, et le trajet de courant qui circule de la source au drain est sensiblement perpendiculaire aux diverses jonctions. De tels dispositifs semiconducteurs à hétérojonction sont connus de l'art antérieur et l'on citera pour exemple le brevet US 4,119,994 qui décrit des transistors à hètérojonction(s) de type classique, c'est-à-dire dont une zone d'un premier type de conducti- vité (dite zone de base) est placée entre deux zones du second type de conductivité (dites zones d'émetteur et de collecteur). Le dispositif semiconducteur selon la présente invention n'appartient pas à ce type de transistor; c'est une nouvelle struc- ture qui appartient à la famille des transistors, dans laquelle tous les transports de charges sont effectués par des électrons en étant des porteurs majoritaires Le dispositif utilise à la fois le transport balistique ou quasi-balistique pour le courant allant de la source au drain et la conduction dans un quasi-gaz de Fermi à deux dimensions pour la conduction dans la grille. Les porteurs du courant allant de la source au drain traversant ce gaz de Fermi perpendiculairement ou presque perpendiculairement sans avoir beaucoup d'interaction avec les porteurs qui constituent ledit gaz. De nombreuses publications ont paru sur le transport balis- tique depuis au moins 1970, et l'on citera pour référence l'article dans IEEE Transactions on Electron Devices, Vol ED-26, N 11, Novembre 1979, intitulé: "Ballistic transport in semiconductor at low temperatures for low-power high-speed logic", par M S SHUR et L F EASTMAN. Le gaz d'électrons à deux dimensions au voisinage d'une o 10 hétérojonction est par exemple décrit dans l'article de H L STORMER et al intitulé: "Two dimensional electron gas at a semiconductor- semiconductor interface" qui a paru dans Solid State Communications, Vol 29, p 705-709, 1979. Le dispositif semiconducteur selon la présente invention est remarquable en ce que la seconde région dite de grille est consti- tuée d'une couche en un premier matériau semiconducteur, qui forme une hétérojonction avec la couche immédiatement adjacente de la troi- sième région dite de drain, en un second matériau semiconducteur, alors que lesdits premier et second matériaux semiconducteurs sont choisis de telle sorte que à l'hétérojonction le niveau inférieur de la bande de conduction dans le premier matériau semiconducteur est situé en dessous du niveau inférieur de la bande de conduction dans le second matériau semiconducteur, et alors que, sous l'effet de la composante du champ électrique, normale à l'hétérojonction, il se forme dans le premier matériau semiconducteur, au voisinage de 1 'hétérojonction, un puits de potentiel autorisant ainsi dans ce voisinage une accumula- tion d'électrons dont le quasi-niveau de Fermi est commandé par une électrode de grille, en contact ohmique, et en ce que la première région, dite de source, comprend au moins une couche, en un troisième matériau semiconducteur, choisi de telle sorte que le niveau inférieur de la bande de conduction dansle troisième matériau semiconducteur puisse, lorsque le dispositif fonctionne, être rendu supérieur au ni- veau inférieur de la bande de conduction dans le second matériau semi- conducteur, et en ce que ladite seconde région, dite de grille, est suffisamment mince et dépourvue d'impuretés pour que le transfert des porteurs de'charge de ladite première à ladite troisième région s'effec- tue sans perte d'énergie notable par collision, selon un régime dit balistique. De cette manière, par suite d'une différence d'affinité électronique entre les premier et second matériaux semiconducteurs, des électrons libres sont transférés et s'accumulent dans le puits de potentiel qui s'est formé dans le premier matériau semiconducteur, au voisinage de l'hétérojonction, et constituent un quasi-gaz de Fermi à deux dimensions La fonction de grille est alors réalisée de façon presque immatérielle par ce nuage d'électrons que l'on peut porter par une électrode au potentiel de polarisation désiré Les électrons qui forment le courant source-drain traversent donc ce nuage d'électrons sans avoir beaucoup d'interaction avec lui. D'autres variantes de réalisation apparaîtront mieux de la description qui va suivre en regard des dessins annexés, donnés à titre non limitatif, qui permettront de mieux comprendre comment l'invention s'exécute et se poursuit. La figure 1 représente un dispositif selon l'art antérieur dont la structure et le fonctionnement sont les plus proches de l'in- vention. La figure 2 représente un exemple de dispositif selon la présente invention. Les figures 3 et 4 représentent les variations du dopage et du pourcentage en aluminium des diverses couches de Ga Al As/ Ga As d'un exemple de dispositif selon l'invention. La figure 5 représente de façon schématique le diagramme de bandes au voisinage de l'hétérojonction principale et les figures 6 a, 6 b et 6 c le diagramme de bandes de cette nouvelle hétérostructure, hors et en fonctionnement. Le dispositif semiconducteur, selon l'art antérieur, tel que représenté à la figure 1, est tiré de l'article "Fabrication and Numerical Simulation of the Permeable Base Transistor", par C O BOZLER et G D ALLEY, dans IEEE Transactions on Electron Devices, Vol ED-27, N 06, Juin 1980 Un contact d'émetteur, référencé 1, de type ohmique, est pris sur une région fortement dopée, de type n+, d'arséniure de gallium 2; le flux d'électrons émis par ce contact 1 est confiné par des régions isolantes 3, obtenu par exemple par un bombardement de protons, dans une région 4 normalement dopée de type n, et traverse ainsi une grille 5 formée d'une multitude de doigts noyés dans la matière semiconductrice pour atteindre enfin le contact de collecteur 6, également de type ohmique. 2.520157 La grille 5 est formée par exemple par du tungstène qui réalise un contact de type Schottky, avec l'arséniure de gallium; - son rôle consiste à contrôler le flux d'électrons qui transitent de l'émetteur vers le collecteur, d'une façon quelque peu analogue à une triode dans le vide, malgré le rôle important joué par les courants de diffusion dans ce dispositif. Avec un tel dispositif, la fréquence maximale de transi- tion (le gain en courant est égal à l'unité) est définie d'une façon générale par la formule f = m 2 N CT dans laquelle gm représente la transconductance et CT est calculé à partir de la variation totale de charge dans le semiconducteur à QT' produite par une variation du potentiel de l'électrode de grille A V à Q T l 5 CT = A VGS Les dispositifs réalisés selon ces enseignements présen- tent une fréquence maximale f TI telle que définie précédemment, de l'ordre de 40 G Hz La fréquence de coupure ou fréquence maximale de fonctionnement est de l'ordre de 10 G Hz. Un dispositif selon la présente invention est représenté en une vue en coupe à la figure 2 Sur un substrat semi-isolant 7, tel que par exemple de l'arséniure de gallium, dopé au chrome, on fait croître par épitaxie une couche semiconductrice 8 fortement dopée, ++ 1 de type de conductivité n++, avec un dopage de l'ordre de î 018 atomes-cm3 obtenu par exemple par introduction d'impuretés silicium et une épaisseur non critique, par exemple 0,5 micron Cette couche 8 sert d'électrode de drain, et un contact ohmique 9, par exemple à partir d'un alliage or-germanium peut être pris sur le pourtour du dispositif, par exemple sous la forme d'une couronne. Sur cette couche 8, très fortement dopée, on réalise une couche 10, faiblement dopée de type de conductivité n, avec un dopage par exemple de l'ordre de 10 atomes-cm, ou même non dopée, en un matériau semiconducteur tel que l'arséniure de gallium, d'une épaisseur voisine de 0,5 micron Cette couche 10 a pour fonction essentielle de séparer la couche 8 des couches supérieures et par conséquent de diminuer la capacité entre l'électrode de drain formée par la couche fortement dopée 8 et le gaz de Fermi à deux dimensions qui fonctionne comme électrode de grille dans la couche 12 tout en augmentant aussi la tension de claquage drain-grille. La couche 11 est une couche en un second matériau semicon- ducteur, par exemple en arséniure de gallium et d'aluminium Ga Al As, d'une épaisseur de l'ordre de 1000 R Selon une première 1-x x réalisation de l'invention, cette couche 11 est composée de Galx Alx As, légèrement dopée n, avec un pourcentage x d'aluminium constant et suffisant Selon une deuxième réalisation de l'invention, cette couche 11 est en fait formée de trois zones, avec au voisinage de la jonction avec la couche supérieure 12, une première zone non dopée d'une épaisseur voisine de 50 R et un pourcentage x en aluminium qui varie continûment de 20 t à 30 % environ, puis une deuxième zone très fortement dopée, de type de conductivité N, avec un niveau de dopage de 10 atomes-cm 3, une épaisseur voisine de 100 R et un pour- centage x en aluminium qui est constant à 30 % environ, et enfin une troisième zone non dopée, d'une épaisseur voisine de 850 R et un pour- centage en aluminium qui est constant à 30 % environ, puis qui décroît en fin de zone jusqu'à O O, par exemple de façon linéaire. Enfin, selon une troisième réalisation, cette couche 11 est non dopée, en arséniure de gallium et d'aluminium Galx Alx As et un pourcentage x en aluminium variant par palier, comme dans la précédente réalisation. La couche 12 est une couche en un autre composé semiconduc- teur, choisi de telle sorte que son niveau inférieur de la bande de conduction soit situé en dessous du niveau inférieur de la bande de conduction de la couche 11, et que sous l'effet de la composante-du champ électrique, normale à l'hétérojonction entre les deux susdites couches 11/12, il s'y forme un puits de potentiel; la courbure de la bande de conduction doit être suffisante pour que le niveau inférieur- franchisse le niveau de Fermi au voisinage de l'hétérojonction, autori- sant ainsi une accumulation d'électrons dans ce voisinage, ainsi que représenté à la figure 5 qui sera plus amplement commentée ci-après - Selon une réalisation de l'invention, alors que la couche 11 est en arséniure de gallium et d'aluminium Caî Alx As, la couche 12 est en arséniure de gallium Ca As, non dopé. Un exemple de choix possible pour les matériaux cons- tituant les couches 11 et 12 est le couple Ga Al As/Ga As, mais d'autres matériaux sont possibles. Cependant, compte tenu des connaissances et expérimenta- tions sur ce sujet, la Demanderesse a retenu préférentiellement le couple Ga Al As/Ga As qui présente l'avantage d'une structure et d'une maille cristalline équivalentes, qui s'associe sans pertur- bation notable de l'ordre cristallin. Dans cette couche 12, en Ca As non dopé, du fait de sa plus grande affinité électronique par rapport à la couche 11, en Gaî x Al As, des électrons libres sont transférés et s'accumulent donc dans les plus bas niveaux d'énergie libres de toute occupation, compris entre le niveau inférieur de la bande de conduction et le niveau de Fermi Cette zone d'enrichissement électronique occupe une épaisseur très faible, inférieure à 50 R, dans une couche de Ca As d'épaisseur voisine de 500 R, qui constitue ce qu'il convient d'appe- ler la région de grille de cette nouvelle structure Le contact de grille, capable de commander le niveau de Fermi (ou quasi niveau) de la susdite région de grille, est obtenu par une couche 13, en contact ohmique avec ladite couche 12 en Ca As, déposée par exemple sous la forme d'une couronne sur le pourtour de ce plateau intermé- diaire, par exemple par un empilement d'une couche d'or sur une couche de germanium La région de source du nouveau dispositif est formée par l'ensemble des couches 14 et 15, sur laquelle une électrode de source 16 est déposée La couche 14 est une couche intermédiaire entre la couche 15 qui sert de source d'électrons et les couches inférieures de la région de grille La fonction essentielle de cette couche 14 est d'assurer aux électrons qui sortent de cette couche 14 et entrent dans la couche inférieure 12 de la région de grille, une énergie cinétique moyenne, dans le sens normal à l'interface des deux susdites couches 14/12, proche de la différence d'affinité électroni- que, entre les matériaux formant ces couches, dits troisième et premier matériaux semiconducteurs, pour respectivement les couches des régions de source et de grille. Selon une réalisation de l'invention, la couche 14 est constituée d'arséniure de gallium et d'aluminium, non dopée, de faible épaisseur, par exemple 250 R. La couche 15, qui constitue la source d'électrons est également constituée d'arséniure de gallium et d'aluminium, mais 18 - très fortement dopée, de dopage supérieur à 10 î 8 atomes-cm, et d'une épaisseur non critique, par exemple de 2000 R L'électrode de source est obtenue sous la forme d'un contact ohmique 16 Selon un exemple de réalisation, ce peut être réalisé sous la forme d'une couche d'arséniure de gallium, de type de conductivité n, dopé entre 1017 et 1018 atomes-cm3, sur laquelle est déposée en faible épaisseur une couche de germanium de type de conductivité n, dopé par exemple ar e lareni, à 1020 at sc-3 par de l'arsenic, à 10 atomes-cm, et sur laquelle est pris fina- lement un contact métallique, par exemple par dépôt d'or ou d'alumi- nium. La figure 3 représente les variations du dopage en nombre d'atomes par centimètre cube L'axe des abscisses représente sensible- ment l'épaisseur des couches (une unité = 500 R) et l'axe des ordon- nées le dopage, qui varie sensiblement depuis 1014 (semiconducteur 19 -3 intrinsèque) à 10 atomes-cm (semiconducteur de type N) Le dopage de type de conductivité -négatif des composés semiconducteurs Ga As et Gaî x Alx As est effectué par exemple par des atomes d'impu- retés comme le silicium (Si) ou le sélénium (Se) Le substrat est semi-isolant et obtenu par exemple par dopage au chrome (Cr) d'arsé- niure de gallium (Ga As) ' Les diverses zones de source, de grille et de drain sont également représentées sur cette figure par les sym- boles S, G et D En outre, des courbes en pointillés représentent les diverses variantes de réalisation sus-citées. La figure 4 représente les variations du pourcentage x d'aluminium, du composé Caî x Alx As, dans le cas de l'exemple de réalisation décrit avec le couple Ga As/Ga Al As A partir d'une région de source, en plateau, avec un pourcentage de par exemple 45 ?, on note une inflexion à environ 30 ' (couche 14) jusqu'à atteindre une valeur d'environ 20 v, inflexion correspondant à un changement dans la pente de la courbe qui représente les susdites Z-L 20157 variations Symétriquement, une deuxième région en plateau, avec un pourcentage de par exemple 30 % (couche 11) est atteinte, après une inflexion équivalente et symétrique à environ 20 %. L'inflexion avec changement de pente des courbes de variation de la concentration x en aluminium du composé Gaî x Alx As a pour but essentiel d'adoucir la courbure des niveaux de bande, à l'interface, de façon à diminuer le phénomène de réflexion quantique qui se produit lors du passage d'un électron à proximité d'une discontinuité de potentiel. La figure 5 représente le schéma de bande, de part et d'autre de l'hétérojonction principale La partie gauche du schéma représente le matériau Ga As, et la partie droite le matériau Ga O 7 Alo O As (à titre d'exemple) Dans un tel schéma, les symboles Ecet E représentent les niveaux inférieur et supérieur de la bande de conduction ou de valence respectivement Le symbole Ef représente le niveau de Fermi, c'est-à-dire le niveau d'énergie pour lequel la probabilité d'occupation est égale à 0, 5 Dans ce schéma, les courbures de bande sonttelles qu'il apparaît une zone 17 d'accumula- tion d'électrons Des électrons libres, en provenance de la région 18, de Gaî x Alx As (dopé Si) quittent celle-ci du fait de la diffé- rence d'affinité électronique des deux matériaux et viennent s'accu- muler dans les plus bas niveaux d'énergie libre, donc dans cette mince région 17 proche de l'interface Une mince couche 19, non dopée, dans le matériau Galîx Al X As est destinée à assurer une bonne séparation entre les impuretés donatrices (par exemple Si) et cette couche d'électrons localisés Cette couche d'électrons localisés 17, forme une sorte de quasigaz de Fermi, à deux dimension,alors que les moyens de polarisation 13 permettent de le porter au potentiel désiré. Enfin, la figure 6 représente les diagrammes de bande de l'ensemble du dispositif au même potentiel (figure 6-a) ou polarisé (figures 6-b et 6-c) Lorsque les deux matériaux sont au même potentiel V 1 = V 2, le schéma de bandes (figure 6- a) laisse apparaître un puits de potentiel, de telle sorte que le courant source-drain est nul Lorsque les potentiels ne sont pas égaux, si V 1 électrons issus de la source peuvent franchir ce puits de potentiel. 2 x 520 157 En outre, alors que la région de grille est suffisamment mince et dépourvue d'impuretés, le transfert des électrons s'effectue au travers de cette région par effet balistique Par "effet balistique", on entend dans le présent mémoire, que le porteur de charge, en l'es- pèce l'électron, est accéléré sans collision notable, ni avec les impuretés présentes dans le réseau cristallin, ni avec les phonons (vibrations du réseau) sur une distance inférieure à une longueur critique dite libre parcours. A des températures de fonctionnement plus faibles, par exemple de l'ordre de 771 K, o seul le phénomène de collision avec les impuretés est prépondérant ("impurity scattering") le libre parcours moyen avant collision est plus important, par exemple de l'ordre du micron. La figure 6-b représente le schéma de bandes lorsque le potentiel de source (VI) est inférieur au potentiel de drain (V 2) et que le potentiel de grille (V 3) a une valeur intermédiaire V 1 L'effet sur le schéma de bandes de cette distribution de potentiels est le suivant: d'une part un écrasement (flèche a) du premier pic de potentiel dans la région de source, d'autre part un basculement (flèche b) du niveau de bande autour du quasi-niveau de Fermi dans le puits de potentiel de la région de grille, laissant apparaître une région d'accumulation d'électrons 17, enfin un abaisse- ment (flèche c) de l'ensemble de la courbe en dessous du niveau du premier pic de potentiel, dans la région de drain. Le fonctionnement d'un tel dispositif apparaît alors simplement: des électrons libres, en provenance de la région de source quittent celle-ci par suite de la polarisation, franchissent la région de grille par effet balistique, et reviennent à l'état d'équilibre dans la région de drain, principalement par interaction avec une impureté (impurity scattering), cette interaction étant représentée par une étoile dans ce schéma. Une partie a des électrons qui sont émis par la source à cause de la différence de potentiel entre source et grille, passe la région de la grille avec suffisamment de-conservation d'énergie et d'impulsion pour que ces électrons franchissent la discontinuité dans la bande de conduction entre les régions de grille et de drain. -2320157 La valeur du courant d'électrons émis par la source est déterminée par la différence de potentiel entre source et grille Le potentiel de la grille est fixé par le quasi-niveau de Fermi du gaz d'électrons à deux dimensions. On peut distinguer deux modes d'opération du dispositif 1) application comme FET: z 1 Le courant dans la grille est petit par rapport au courant du drain 2) at franchir le puits de potentiel. Son fonctionnement dans le premier cas peut rappeler celui d'une lampe à vide dans laquelle on trouve aussi un mouvement de porteurs de charges d'un seul signe (électrons), sous l'effet d'un champ électrique provoqué par la différence de potentiel établie entre une électrode d'émission (cathode) et une électrode de récep- tion (plaque), courant modulé par le potentiel d'une électrode inter- médiaire (grille). Mais le dispositif, selon la présente invention, présente des propriétés autrement plus intéressantes que tous les dispositifs connus actuels, notamment en ce que la fréquence maximale de transi- tion f T, qui peut être approchée par la formule suivante f T 2 ir CE R O est supérieure à 100 G Hz. Il est bien évident pour l'homme de l'art que de nombreuses variantes de l'invention peuvent être réalisées, sans pour cela faire oeuvre d'esprit, donc sans sortir du cadre défini par les revendica- tions ci-après annexées. tb REIE\DICATIO\S 1 Dispositif semiconducteur du serre transistor à héterojonction%'s' comprenant un empilement de couches semiconduc- trices qui par combinaison forment trois régions dites de source 1 15,14 i, de grille -12) et de drain 11 10,S', alors que le trajet du courant qui s'établit entre lesdites régions de source et de drain est sensiblement perpendiculaire au\ diverses jonctions, caractérisé en ce que la seconde région, dite de grille, est constituée d'une couche 12), en un premier matériau semiconduc- teur, qui forme une hétérojonction avec la couche immédiatement adjacente " 11) de la troisième région dite de drain, en un second matériau semiconducteur, alors que lesdits premier et second maté- riaux semiconducteurs sont choisis de telle sorte que, à l'hétéro- jonction, le niveau inférieur de la bande de conduction dans le premier matériau semiconducteur est situé en dessous du niveau inférieur de la bande de conduction dans le second matériau semi- conducteur, et alors que, sous l'effet de la composante du champ électrique, normale à l'hétérojonction, il se forme dans le premier matériau semiconducteur, au voisinage de l'hétérojonction, une accumulation d'électrons dans un puits de potentiel dont le niveau inférieur est commandé par une électrode dite de grille ( 13), et en ce que la première région, dite de source, comprend au moins une couche ( 15) , en un troisième matériau semiconducteur choisi de telle sorte que le niveau inférieur de la bande de conduction dans le troisième matériau semiconducteur puisse, au moyen de la ten- sion de polarisation y appliqué être rendu supérieur au niveau inférieur de la bande de conduction dans le second matériau semi- conducteur, et en ce que ladite seconde région, dite de grille, est dépourvue d'impuretés et plus mince que le libre parcours moyens des porteurs de charge. 2 Dispositif semiconducteur selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'on choisit comme premier matériau semicon- ducteur de l'arséniure de gallium et comme second et troisième matériaux semiconducteurs de l'arséniure de gallium et d'aluminium. 3 Dispositif semiconducteur selon la revendication 2, r caractérisé en ce que la troisième région dite de drain comporte, au moins, empilées sur un substrat semiconducteur ( 7), une cou- che ( 8) de Ga As, très fortement dopée n++ avec un dopage de l'ordre de 1018 atomes-cm 3, d'une épaisseur voisine de 0,5 micron, une couche ( 10) de Ga As, faiblement dopée n, avec un dopage de l'ordre de 1016 atomes-cm, ou même non dopée, d'une épaisseur voisine de 0,5 micron, et une couche ( 11) de Ga 1-x Alx As, dopée N d'une épaisseur voisine de 1000 R. 4 Dispositif semiconducteur selon la revendication 3, caractérisé en ce que la couche ( 11) de Ga Al As est faiblement 1-x x dopée, de type de conductivité n, avec un dopage de l'ordre de atomes-cm Dispositif semiconducteur selon la revendication 3, caractérisé en ce que la couche ( 11) de Ga 1 x Alx As est en fait formée de trois zones, avec au voisinage de la couche supérieure ( 12), une première zone, non dopée, d'uneépaisseur voisine de 50 R et un pourcentage x en aluminium qui varie continûment à partir d'un niveau de 20 % environ jusqu'à 30 %, puis une deuxième zone, très fortement dopée, de type de conductivité N, avec un niveau de dopage supé- rieur à 1018 atomes-cm 3, une épaisseur voisine de 100 R et-un pourcentage x en aluminium qui est constant à 30 % environ et enfin une troisième zone non dopée, d'une épaisseur voisine de 850 R et un pourcentage x en aluminium qui est constant à 30 % environ, puis qui décroît en fin de zone jusqu'à O %O. 6 Dispositif semiconducteur selon la revendication 3, caractérisé en ce que la couche ( 11) de Galx Alx As est non dopée, et en ce que le pourcentage x en aluminium part d'un niveau de 20 %, atteint et reste constant à 30 % sur une large partie de son épaisseur, puis décroît en fin de zone jusqu'à 0 % 0/. 7 Dispositif semiconducteur selon la revendication 1 ou 2, caractérisé en ce que la seconde région, dite de grille, est constituée d'une couche ( 12) en Ga As, non dopée, alors que le con- tact de grille est obtenu par une couche ( 13) en contact ohmique avec ladite couche ( 12) en Ga As, non dopée. 8 Dispositif semiconducteur selon la revendication 7, caractérisé en'ce que le contact de grille est obtenu par une couche ( 13), réalisée sous la forme d'une couche d'or sur une couche de germanium, formant un contact ohmique avec ladite couche ( 12) en Ga As, non dopée. 9 Dispositif semiconducteur selon la revendication 1, caractérisé en ce que la région de source est constituée d'une couche ( 14) en arséniure de gallium et d'aluminium, non dopée, d'une épaisseur de l'ordre de 250 R, et d'une couche ( 15) égale- ment en arséniure de gallium et d'aluminium, de dopage supérieur 18 -3 à 10 atomes-cm, et d'une épaisseur de l'ordre de 2000 R, sur laquelle est pris un contact de source ( 16). Dispositif semiconducteur selon la revendication 9, caractérisé en ce que le contact de source ( 16) est réalisé sous la forme d'une première couche d'arséniure de gallium de type n, de dopage compris entre 1017 et 10 atomes-cm 3, d'une deuxième couche de germanium, de type n, dopé par de l'arsenic à 10 atomes cm 3 et d'une troisième couche métallique choisie dans le groupe formé par l'or et l'aluminium.