FR 2478328 A1 19810918 FR 8025092 A 19801126 La présente invention concerne de façon générale les systèmes optiques, et plus précisément un procédé et un appareil de transformation d'une lumière d'intensité constante en lumière comprenant des impulsions périodiques d'intensité élevée, ainsi qu'un ensemble générateur de lumière à plusieurs lasers à impulsions. Le brevet des Etats-Unis d'Amérique n' 3 459 466 décrit un circuit amplificateur de puissance de crête et de regroupement d'un faisceau optique en impulsions. Ce brevet décrit essentiellement la séparation dans l'espace d'un faisceau lumineux puis l'application de retards différents aux parties séparées afin qu'elles puissent être réasserablées en étant regroupées à un seul moment. Le bre- vet des Etats-Unis d'Amérique n0 3 684 346 décrit un sys- tème optique intégrateur qui assure une intégration d'im- pulsions lumineuses séparées dans le temps et dans l'es- pace en une seule impulsion importante de lumière par utilisation de techniques à retard et, à cet égard, le principe fondamental du "regroupement" est le même que ce- lui du premier brevet précité. Cependant, selon le second brevet, un arrangement original de circuits à retard à optique de fibres est combiné à un cristal réfléchissant particulier, capable de créer progressivement des anneaux lumineux croissants. Cette disposition et le cristal ré- fléchissant particulier n'étaient pas connus avant la pu- blication du brevet cité et constituent un perfectionne- ment particulier par rapport auxprincipes fondamentaux mis en oeuvre. A côté du système particulier connu, décrit dans le brevet précité des Etats-Unis d'Amérique n0 3 684 346, un dispositif à retard plus commode en pratique, permet- tant la création finale d'impulsions lumineuses de forte intensité est toujours nécessaire afin que des appareils réellement utilisables en pratique puissent être réalisés et utilisés. L'invention concerne un procédé et un appareil destinés à un "système de regroupement de lumière" desti- né à transformer de la lumière d'intensité constante et de la lumière sous forme d'impulsions successives dans le temps en lumière de sortie comprenant des groupes d'im- pulsions périodiques d'intensité lumineuse élevée. Plus précisément, le procédé et l'appareil constituent des per- fectionnements des inventions décrites dans les brevets précités. En résumé, dans un procédé selon l'invention, un faisceau lumineux d'amplitude constante est déplacé avec une fréquence déterminée dans un secteur donné ayant un angle aigu. Le faisceau lumineux traverse un corps plein d'une matière transparente, tout en se déplaçant dans le secteur donné d'angle aigu afin que la lumière reçue irni- tialement dans le corps, lorsque le faisceau commence à balayer le secteur, suive un premier trajet ayant une première longueur donnée avant la sortie du corps. La lu- mière reçue ultérieurement dans le corps lorsque le fais- ceau a terminé son balayage du secteur d'angle aigu, suit un second trajet ayant une seconde longueur donnée diffé- rente de la première longueur donnée, avant la sortie du corps. La valeur de la fréquence donnée de déplacement du faisceau lumineux dans le secteur donné est réglée afin que la fraction de temps nécessaire au balayage du secteur donné par le faisceau soit pratiquement égale au temps né- cessaire à la lumière pour parcourir dans le corps un tra- jet de longueur égale à la différence entre la première et la seconde longueur données.Grâce à cette disposition, le faisceau lumineux incident initial sort du corps en même temps que le faisceau lumineux reçu ultérieurement, si bien qu'une impulsion d'intensité élevée est formée. Le retardement voulu du faisceau et la conversion résultante d'une lumière d'intensité constante en iii!pUl- sions périodiques de forte intensité sont ainsi réalisés par simple introduction d'un faisceau lumineux d'inten- sité constante, se déplaçant rapidement, dans un seul corps en une seule pièce d'une matière transparente, par réglage précis du déplacement du faisceau et par réglage de la configuration géométrique du corps afin que les ré- sultats correspondent aux caractéristiques voulues. Dans une variante du procédé de l'invention,plu- sieurs lasers à impulsions sont orientés afin qu'ils trans- mettent des impulsions dans le corps transparent, avec des inclinaisons différentes.Des dispositifs convenables de déclenchement et de retard sont destinés à commander suc- cessivement les lasers afin qu'ils forment des impulsions successives parcourant des trajets de longueurs différen- tes dans le corps transparent. Comme les longueurs des trajets sont différentes et comme le premier laser dé- clenché correspond au trajet le plus long, les impulsions correspondantes peuvent sortir du corps de façon pratique- ment simultanée. Dans un mode de réalisation avantageux, le corps transparent est allongé et il a un axe longitudinal et des surfaces latérales qui permettent des réflexions internes de la lumière, la zone d'entrée du faisceau lumineux se trouvant sur une surface latérale à une première extrémité du corps et une zone de sortie de lumière se trouvant sur une surface latérale à l'autre extrémité du corps. Le nombre de surfaces latérales est tel que les faisceaux lumineux sont réfléchis à l'intérieur du corps et parcou- rent chacun un tra.jet hélicoidal autour de cet axe longi- tudinal. Le pas du trajet hélicoidal augmente lorsque l'an- gle formé par l'axe du faisceau avec l'axe initial se rapproche de l'angle aigu du secteur donné. D'autres caractéristiques et'avantages de l'in- vention seront mieux compris à la lecture de la description qui va suivre d'exemples de réalisation et en se référant aux dessins annexés sur lesquels: - la figure 1 est une perspective très schéma- tique des principaux éléments d'un mode de réalisation avantageux d'appareil destiné à la mise en oeuvre d'un premier procédé selon l'invention; - la figure 2 est une vue en plan des principaux éléments, dans la direction des flèches 2 de la figure 1 - la figure 3 est un diagramme-des temps repré- sentant une série de formes d'onde qualitatives utiles pour la description des caractéristiques fondamentales de la mise en oeuvre de l'invention; - la figure 4 est une perspective très schéma- tique d'un ensemble à plusieurs lasers à impulsions, selon un autre mode de réalisation de l'invention; - la figure 5 est une vue en plan de l'un des éléments de l'appareil de la figure 4, vu dans la direc- tion des flèches 5; - la figure 6 est une élévation schématique d'un autre mode de réalisation d'ensemble à plusieurs lasers à impulsions selon l'invention; - la figure 7 est une élévation frontale de l'un des éléments, suivant les flèches 7 de la figure 6; - la figure 8 est une perspective schématique d'un autre mode de réalisation d'ensemble à plusieurs la- sers à impulsions selon l'invention; et - la figure 9 est un diagramme des temps utile pour la description du fonctionnement de l'ensemble à plu- sieurs lasers à impulsions selon l'invention. Comme l'indique la partie inférieure gauche de la figure 1, un laser 10 à ondes entretenues crée un faisceau lumineux 11 de lumière cohérente d'intensité constante. Un système 12 à lentille de collimation peut être monté devant le laser afin qu'il collimate le faisceau Il le long d'un axe initial 13. Bien qu'un faisceau laser présente normalement une très faible divergence, l'utilisation de lalentille 12 de collimation rend minimal son étalement autour de l'axe du faisceau lorsque la lumière du laser parcourt un trajet de grande longueur. Selon une première caractéristique de l'inven- tion, un dispositif est destiné à déplacer le faisceau la- ser dans un secteur donné correspondant à un angle ilu. Dans ce mode de réalisation particulier de l'invention, le dispositif est sous forme d'un cristal électro-optique 14 que traverse le faisceau 11. Le cristal 14, lorsqu'on lui applique une tension électrique, déplace le faisceau 11 de son axe initial 13 vers un nouvel axe 15. Un signal élec- trique convenable peut commander périodiquement ce dépla- cement et il est représenté sur la figure 1 sous forme d'un oscillateur convenable 16. La fréquence du signal électrique de l'oscillateur 16 a une valeur déterminée qui fixe une durée déterminée de déplacement du faisceau laser il de l'axe initial 13 au nouvel axe 15. Cet intervalle déterminé de temps a un rôle qui apparaît clairement dans la suite de la description. Sur la figure 1, le secteur donné d'angle aigu dans lequel le faisceau se déplace est repéré par la référence a. Uin corps plein et allongé 17 d'une matière trans- parente telle que le verre coopère avec le faisceau lumineux mobile comme indiqué dans la plus grande partie de la fi- gure i. Ce corps 17 a un axe longitudinal A-A disposé ver- ticalement sur la figure 1. Une coupe perpendiculaire à l'axe A-A a la forme d'un polygone à quatre côtés au moins. Dans le mode de réalisation particulier représenté, la section a huit côtés mais quatre seulement forment des sur- faces latérales utilisées en réalité si bien que le corps représenté pourrait avoir une simple section carrée. Les quatre côtés les plus importants portent les références 18, 19, 20 et 21 sur la figure 1. Leurs surfaces sont très polies et sont disposées dans des plans perpen- diculaires comme représenté. *Le corps 17 délimite des zones d'entrée et de sortie de lumière près de ses extrémités opposées. Dans l'exemple de la figure 1, ces zones d'entrée et de sortie sont formées par un prisme 22 d'entrée à 450 et un prisme 23 de sortie à 450, fixés sur des parties des côtés 20 et 21, près des extrémités opposées du corps 17. Il faut noter que le prisme 22 d'entrée est nettement plus petit que le prisme 23 de sortie, la raison de cette différence apparaissant clairement dans la suite de la description. Les prismes 22 et 23 peuvent être formés en une seule pièce avec le corps 17 ou ils peuvent être collés sur les faces latérales. Cependant, il est avanta- geux qu'ils soient formés en une seule pièce avec le corps de verre afin que les pertes de lumière à l'interface du prisme et du corps soient minimales. La face du prisme 22 est destinée à intercepter le faisceau collimaté de sortie du cristal 14 lors de son déplacement dans le secteur déterminé a. L'axe initial 13 du faisceau forme un angle aigu 9 avec un plan normal à l'axe longitudinal A-A du corps 17, ce plan étant repéré schématiquement par la droite 24. L'angle 6 est rendu juste suffisant pour que le faisceau lumineux parcourant l'axe initial 13, après réflexion interne sur les surfaces des côtés 18, 19 et 20, se trouve à un niveau différent de celui du prisme 22 d'entrée pour que le faisceau continue à être réfléchi sur lesfaces internes des côtés et pro- gresse autour de l'axe A-A, en hélice, jusqu'à ce qu'il se rapproche du prisme 23 de sortie par lequel il quitte le corps. Le trajet hélicoïdal suivi par un faisceau Lumi- neux incident est repéré par la référence 25, et la réfé- rence 26 le représente à la sortie du prisme 23. Lorsque l'angle du faisceau et de l'axe initial 13 se rapproche de l'angle a du secteur déterminé, le pas du trajet hélicoïdal augmente. Ainsi, comme indiqué sur la figure 1, lorsqu'un faisceau lumineux suivant pénétrant dans le corps a un axe qui a terminé son déplacement dans le secteur donné d'angle a, c'est-à-dire que le faisceau correspond à l'axe 15, le nombre de spires de l'hélice est nettement plus réduit étant donné le changement d'angle avant la sortie du faisceau par le prisme 23. Ce plus petit nombre de tours est indiqué par le trait plus gras 27 de la fi- gure 1. La lumière qui sort, correspondant au faisceau qui rentre dans le corps suivant l'axe 15, est désignée par la référence 28 sur la figure 1. Si la longueur du trajet hélicoïdal 25, entre les prismes 22 et 23, correspond à une première longueur donnée et la longueur du trajet hélicoïdal 27 entre les prismes 22 et 23 a une seconde longueur donnée, la fré- quence de déplacement du faisceau peut être réglée dans le secteur d'angle aigu afin que le temps nécessaire pour que le faisceau passe de l'axe initial 13 au nouvel axe 15 soit égal avec précision au temps nécessaire pour que la lumière parcoure dans le corps une distance égale à la différence des longueurs des deux trajets. Etant donné les restrictions imposées par les réglages de fréquence, il faut noter que le corps 17 peut être choisi en une matière ayant un indice élevé de ré- fraction et que les dimensions du corps sont réglées de façon convenable afin que les longueurs des trajets héli- coldaux diffèrent d'une quantité telle que le temps néces- saire pour que la lumière effectue un tel parcours dans le corps 17 est égal au temps nécessaire pour que le fais- ceau parcoure le secteur déterminé d'angle aigu. Lorsque les conditions précédentes sont satis- faites, il y a coïncidence entre la lumière quittant le prisme 23 et ayant pénétré dans le prisme d'entrée d'une part suivant l'axe initial 13 et d'autre part suivant le nouvel axe 15. La lumière qui sort en coïncidence repré- sente donc une impulsion lumineuse d'intensité élevée. En d'autres termes, cette impulsion de forte intensité contient toute la lumière émise entre le moment o le faisceau est initialement dirigé suivant l'axe 13 et le moment o le faisceau a atteint le nouvel axe 15. En outre, il apparaît clairement sur ces impulsions d'intensité élevée ont exactement la fréquence du signal appliqué au cristal électro-optique 14 par l'oscillateur 16. On se réfère maintenant à la figure 2 qui indique que, dans le mode de réalisation particulier de la figure 1 dans lequel quatre surfaces de réflexion interne sont perpendiculaires les unes aux autres, autour de l'axe lon- gitudinal A-A, le trajet hélicoïdal résultant apparaît sous forme d'un carré lorsqu'il est vu suivant l'axe A-A. L'angle d'incidence du faisceau repéré par la référence 25, réfléchi à L'intérieur sur la surface 18, est égal à 45 . Cet angle est bien supérieur à l'angle limite de réflexion totale interne lorsque le corps de verre utilisé a un indi- ce de réfraction de l'ordre de 1,6. Pour un tel indice, l'angle limite est d'environ 38 . Ainsi, il apparait clai- rement que toute la lumière est conservée entièrement à l'intérieur du corps lorsqu'elle parcourt les différents circuits formant le trajet hélicoïdal jusqu'au moment o elle atteint le prisme 23 de sortie. Il faut noter que, comme le faisceau lumineux est introduit près de l'extrémité inférieure du corps de la monière décrite afin que le faisceau suive un trajet hé- licoldal autour de l'axe longitudinal, la longueur du tra- jet de la lumière dans le corps peut être rendue nettement supérieure à l'une quelconque des dimensions du corps, c'est-à-dire à sa longueur, à sa largeur ou à sa hauteur. Ainsi, si l'on appelle a le côté du trajet hélicoïdal carré 25 comme indiqué clairement sur la figure 2 et b le nombre de tours ou de spires du trajet entre les ex- trémités opposées du corps 17, la longueur totale est approximativement égale à 4ab - a, le terme -a représentant la longueur manquante entre les surfaces 20 et 21 du der- nier circuit supérieur. Comme indiqué précédemment, le faisceau lumi- neux 11 est collimaté par la lentille 12 afin que sa di- vergence soit minimale. Malgré cette collimation, il reste encore une certaine divergence. Nénamoins, il reste encore un faible étalement inévitable du faisceau laser surtout lorsqu'il parcourt un trajet très long. C'est pour cette raison que le prisme 23 de sortie est plus grand que le prisme 22 d'entrée. Ce prisme 23 compense l'éta- lement de la lumière afin que toute la lumière provenant du balayage du secteur d'angle déterminé par le faisceau sorte du corps. Comme le temps nécessaire pour que le faisceau se déplace de l'axe initial 13 au nouvel axe 15 dans le secteur d'angle a est rendu égal au temps de par- cours d'une distance correspondant à la différence de longueurs des trajets 25 et 27 par la lumière dans le corps 17, il est évident que, lorsque le faisceau passe de l'axe initial 13 au nouvel axe 15, le faisceau lumineux injecté dans le corps rencontre de façon plus ou moins continue le faisceau injecté juste avant si bien qu'une impulsion de forte intensité se forme et sort finalement du prisme 23 sous forme d'énergie "regroupée". Lorsque cette impulsion de forte intensité a quitté le corps, le faisceau revient à l'axe initial et parcourt à nouveau le secteur d'angle a. Cependant, l'utilisation de la plus grande partie possible de la lumière disponible d'ampli- tude constante pour la formation des impulsions est op- timale lorsque le cristal 14 est excité par une forme d'onde asymétrique si bien que le retour du faisceau du nouvel axe 15 à l'axe initial 13 est bien plus rapide que le passage en sens inverse de l'axe 13 à l'axe 15. La transmission de cette forme d'onde asymétrique au cristal 14 permet l'utilisation de plus de 50 % de la lumière émi- se pendant une période déterminée par la fréquence de l'oscillateur 16 lors de la formation de chaque impulsion de forte intensité. La compréhension de la description qui précède est facilitée par l'examen de la figure 3 qui est un dia- gramme temporel qualitatif représentant les formes d'onde asymétriques permettant la transformation de la lumière d'intensité constante en impulsions de forte intensité. La figure 3 représente, à la.partie supérieure, une forme d'onde 29 de lumière cohérente d'intensité constante, provenant du laser 10 décrit en référence aux figures 1 et 2. La forme d'onde électrique de sortie de l'os- cillateur 16 des figures 1 et 2 est représentée par la forme d'onde 29 et a une forme en dents de scie asymé- triques portant la référence 30. Cette forme provoque le déplacement du faisceau 11 de l'axe initial au nouvel axe dans le secteur déterminé d'angle a, puis le retour du fais- ceau il à l'axe initial 13, et la répétition du dépla- cement du faisceau vers l'axe 15 puis à nouveau à l'axe 13, à une fréquence déterminée. Lorsque l'intensité du signal augmente positivement, l'angle du faisceau de sortie du cristal 14 avec l'axe initial 13 augmente de manière ana- logue lorsqu'il se rapproche du nouvel axe 15. Lorsque la forme d'onde en dents de scie atteint sa valeur maximale et revientau point initial, le faisceau du cristal 14 passe aussi du nouvel axe à l'axe initial. La forme d'onde 30 de la figure 3 a une pente plus grande 30' entre la valeur maximale et la valeur initiale que la pente 30" entre la valeur initiale et la valeur maximale et, comme indiqué précédemment, cette ca- ractéristique est souhaitable pour le déplacement du fais- ceau d'une manière analogue. La référence 31 désigne la variation de l'angle dans le secteur d'angle C en fonction du temps, au-dessous de la forme d'onde 30 de. la figure 3 et on note que l'angle augmente lorsque la forme d'onde 30 augmente, et il dimi- nue ou revient bien plus rapidement, d'une manière qui correspond au retour de la forme d'onde. Les impulsions 32 d'intensité élevée sont repré- sentées sous la courbe 31 et représentent l'accumulation de lumière pendant l'intervalle de temps nécessaire au déplacement du faisceau lumineux entre l'axe initial 13 et le nouvel axe 15, comme décrit précédemment. Dans l'exemple particulier de la figure 3, la fréquence de la forme d'onde et ainsi la fréquence de dé- placement du faisceau dans le secteur, sont de 10 MHz. La période de création des impulsions 32 est donc de 100 ns. Ainsi, la différence des longueurs des trajets 25 et 27 décrits en référence à la figure 1 doit correspondre à une longueur que la lumière parcourt en 100 ns environ, dans le corps 17. Si le corps 17 est formé de verre d'indice de réfraction égal à 1,622, la vitesse de la lumière est égale à 1,875.1010 cm/s. En conséquence, la lumière par- court 1875 cm en 100 ns. Dans l'exemple particulier de la figure 1, la il longueur totale du trajet 25 est d'environ 47a/cosO, le trajet 25 ayant 12 spires de longueur approximativement égale à 4a, sauf la dernière spire qui a une longueur égale à 3a seulement environ. La longueur totale du trajet 27 estd'autre part égale à lla/cos(O+a). La différence entre les longueurs des trajets 25 et 27 est donc égale à 47a/cose - la/cos(e+a) soit approximativement 36a. Si on divise la longueur 1875 cm par 36, on ob- tient la dimension nécessaire a en cm qui est d'environ 52 cm. Ainsi, même dans l'exemple simple représenté sur la figure 1, les côtés du corps 17 ont une dimension infé- rieure à 60 cm. En pratique cependant, la longueur du trajet 25 peut comprendre un plus grand nombre de spires. Le nombre relativement faible de 12 dans le cas de la figure 1 est utilisé uniquement pour éviter une trop grande confusion. Par exemple, si l'on utilise un nombre de spires quatre fois plus grand, la différence de trajets est d'en- viron 180a au lieu de 36a et la dimension a devient alors approximativement égale à 10,4 cm. Un corps de verre ayant une dimension d'environ 12,5 à 15 cm peut être réalisé et peut se loger facilement dans un volume relativement faible. L'invention peut aussi être mise en oeuvre par utilisation de plusieurs lasers qui sont déclenchés suc- cessivement. La figure 4 représente plusieurs lasers 110, 111, 112, 113 et 114 à impulsions, pouvant créer chacun une impulsion géante de lumière cohérente sous la com- mande d'un signal de déclenchement. Sur la figure 4, les impulsions lumineuses sont repérées par les références A, B, C, D et E. Un exemple de laser formant des impulsions géantes est un laser à semi-conducteur dans lequel le facteur de surtension de la cavité optique est maintenu à une valeur réduite jusqu'à ce qu'une inversion de popu- lation anormalement élevée soit produite par pompage. Le rétablissement du facteur de surtension Q de la cavité optique à l'aide d'un signal de déclenchement provoque la création d'une impulsion géante unique. Un corps allongé 115 de matière transparente coo- père avec les lasers comme indiqué sur la figure 4. Le corps 115 a un dispositif d'entrée de lumière sous forme d'une découpe triangulaire 116 formée à une première 2x- *trémité du corps 115 et un dispositif de sortie de lu- mière lui aussi sous forme d'une découpe triangulaire 117 formée à l'autre extrémité du corps 115. Dans le mode de réalisation particulier de la figure 4, le corps 115 est formé de verre et a plusieurs faces latérales polies 118, 119, 120, 121, 122 et 123 formant une section hexagonale, c'est-à-dire un hexagone dans un plan perpendiculaire à l'axe A'-A' du corps. Lors de l'utilisation de l'arrangement précité, les impulsions lumineuses des divers lasers sont dirigées vers le dispositif 116 d'entrée avec des angles d'inciden- ce différents si bien que les trajets parcourus entre les * dispositifs 116 et 117 d'entrée et de sortie par les im- pulsions des différents lasers ont des longueurs diffé- rentes. La figure 4 représente un tel trajet hélicoïdal 124 pour le laser 112, l'impulsion incidente étant repé- rée par la référence C et l'impulsion de sortie, à la fin du trajet 124, étant repérée par la référence C'. L'angle de l'impulsion de sortie du laser 112 détermine le pas du trajet 124. Des trajets hélicoïdaux analogues sont suivis par les impulsions géantes créées par les autres lasers, avec des pas différents qui dépendent de l'angle d'incidence. Comme indiqué dans la partie supérieure gauche de la figure 4, un générateur 125 de déclenchement coopère avec.une ligne 126 à retard. Cette dernière est reliée au dispositif 125 de déclenchement et a diverses prises 127, 128, 129, 130 et 13]. qui sont reliées auxlasers successifs à 114. Dans le circuit décrit, les lasers 110 à 114 sont déclenchés successivement à des intervalles prédéterminés de temps. L'angle d'incidence des impulsions des lasers et les intervalles prédéterminés de temps sont calculés de manière que les impulsions des différents lasers sortent de façon pratiquement simultanée par le dispositif 117 de sortie du corps. Le fonctionnement du mode de réalisation de la figure 4 est analogue à celui des figures 1 à 3, compte tenu de la description qui précède. Des lasers séparés déjà orientés afin qu'ils émettent des impulsions qui pénètrent dans le corps suivant des inclinaisons diffé- rentes recouvrant une plage d'angles remplacentle balayage d'un faisceau d'un laser continu dans un secteur d'angle donné des figures 1 à 3, la plage d'angles utilisés dans le mode de réalisation des figures 4 à 9 étant analogue au secteur d'angle aigu utilisé dans le mode de réalisation des figures 1 à 3. Ainsi, l'intervalle de temps séparant les déclen- chements successifs du laser de la figure 1 correspond pra- tiquement au temps nécessaire pour que la lumière parcoure une longueur correspondant àla différence des trajets suc- cessifs des lasers considérés. En conséquence, les diffé- rentes impulsions successives reçues par le dispositif 116 d'entrée sortent de facon pratiquement simultanée com- me indiqué précédemment et assurent une concentration im- portante de l'énergie lumineuse. La figure 5 représente plus clairement les ré- flexions internes sur les diverses surfaces polies 118 à 123. Bien qu'on ait représenté six surfaces formant un hexagone en coupe, le nombre de surfaces peut être plus élevé le cas échéant ou même plus faible, par exemple au nombre de quatre comme représenté et décrit en référence au mode de réalisation des figures 1 à 3. Cependant, il est nécessaire que le nombre de faces soit suffisant pour que l'angle limite de réflexion totale ne soit pas dépassé, la lumière pouvant alors s'échapper de l'une des faces la- térales du corps. La formation des différents trajets totalement dans un corps transparent plein, à l'aide de réflexions internes, réduit les pertes au minimum. La figure 6 représente un autre mode de réalisa- tion de l'invention dans lequel plusieurs lasers qui peuvent être identiques aux lasers 110 à 114, portent les mêmes ré- férences que dans le mode de réalisation de la figure 4. Dans ce mode de réalisation, le corps transparent et allon- gé 132 a un dispositif d'entrée comportant plusieurs dé- coupes triangulaires séparées 133, 134, 135, 136 et 137, espacées successivement à partir d'une première extrémité du corps. Les lasers 110 à 114 sont orientés progressive- ment afin qu'ils dirigent leurs impulsions vers les dé- coupes triangulaires correspondantes, avec des anales dif- férents. La disposition est telle que deux des différents trajets suivis par les impulsions n'ont pas une même direc- tion dans le corps. Le dispositif de sortie du lumière du corps 132, dans le mode de réalisation de la figure 6, est sous forme d'une seule découpe courbe et continue 138 destinée à in- tercepter les extrémités des différents trajets afin que la lumière qui sort soit dirigée parallèlement. Le corps 132 a deux faces latérales parallèles opposées 139 et 140 sur lesquelles les diverses impulsions lumineuses subissent des réflexions internes. Dans l'exemple représenté, deux autres faces latérales 141 et 142 complètent le périmètre du corps 132. A titre illustratif, on a encore désigne.'im- pulsion lumineuse du laser 112 par la référence C, cette impulsion pénétrant par la découpe 135 et suivant le tra- jet 143 dans le corps 132. Ce trajet a une forme en Gents de scie et correspond à plusieurs réflexions internes sui- vant un angle fixé par l'angle d'entrée, par rapport à l'axe du corps. Il apparait immédiatement que la lumière des au- tres lasers suit des trajets analogues en dents de scie mais correspondant à des angles différents de réflexion interne, si bien que les longueurs totales des trajets suivis par des impulsions différent, chaque trajet recou- pant l'axe longitudinal A"-A" avec un angle différent. Le dispositif 125 de déclenchement de la figure 4 peut être utilisé dans l'appareil de la figure 6. Ce- pendant, la ligne à retard 144 est différente et a des prises donnant des intervalles différents calculés de façon convenable afin que les impulsions de sortie, au niveau de la surface courbe 138, sortent de façon prati- quement simultanée. Dans l'élévation frontale de la figure 7, les cotés opposés restants 141 et 142 sont représentés sous forme parallèle et plus rapprochés que les côtés parallèles 139 et 140 décrits en référence à la figure 6. La figure 8 représente un autre mode de réalisa- tion de l'invention ayant plusieurs lasers à impulsions et dans lequel le corps allongé de matière transparente est sous forme d'un cylindre 145 d'une optique à fibre. Les dispositifs d'entrée et de sortie de lumière sont for- més par les faces planes 146 et 147 d'extrémité, perpen- diculaires à l'axe longitudinal A'"'-A'''. On peut utiliser dans l'appareil de la figure 8 le même groupe de lasers 110 à 114 que dans les modes de réalisation précédents à plusieurs lasers, et le même générateur 125 d'impulsions de déclenchement. Cependant, il faut encore une ligne différente 150 à retard pour la détermination des intervalles convenables séparant les déclenchements successifs des lasers afin que les im- pulsions lumineuses reçues successivement sortent de l'au- tre extrémité du cylindre 145 pratiquement en même temps. Sur la figure 8, on a représenté le trajet lumi- neux correspondant au laser 110 par la référence 148, cor- respondant au trajet le plus long et ayant encore une for- me en dents de scie. Le trajet le plus court, repéré par 247C320 la référence 149, correspond au laser 114, ce trajet ne comportant qu'une seule réflexion interne. Les différents trajets des lasers intermédiaires sont compris successivement entre ceux des lasers 110 et 114. Comme dans les autres modes de réalisation, un intervalle déterminé de temps sépare les déclenchements des lasers successifs, l'opération étant assurée par une ligne à retard. Par exemple, le temps nécessaire pour que la lumière parcoure un trajet de longueur égale à la diffé- rence entre les longueurs des trajets 148 et 149 corres- pond à l'intervalle de temps séparant les déclenchements du laser 110 et du laser 114. En conséquence, comme dé- crit précédemment, toutes les impulsions sortent du cy- lindre par le dispositif 147 de sortie à un même moment. La figure 9 est un diagramme des temps repré- sentant cette caractéristique non seulement pour la figure 8 mais aussi pour les autres modes de réalisation. Ainsi, les références A, B, C, D et E représentent des impulsions des lasers 110 à 114 et on note que le laser 110 est dé- clenché en premier par un signal 151 de déclenchement, après un temps Tl. Le laser suivant est déclenché après un temps T2, le suivant après un temps T3, le suivant après un temps T4 et le dernier après un temps T5. Après le temps total T6, l'impulsion de sortie apparait à l'extrémité du corps transparent particulier, qu'il s'agisse de celui de la figure 4, de la figure 6 ou de la figure 8. Comme l'impulsion lumineuse A parcourt dans tous les cas le trajet le plus long, elle n'arrive pas à la po- sition de l'impulsion 152 sur la figure 9 tant que le temps total T6 ne s'est pas écoulé. Une impulsion corres- pondante est indiquée en traits interrompus dans l'aligne- ment de l'impulsion 152 de sortie, sur la figure 9. La longueur du trajet parcouru par l'impulsion B est inférieure à celle du trajet parcouru par l'impulsion A mais, comme l'impulsion a été créée plus tard du fait de la présence de la ligne à retard, elle arrive en coinci- dence avec l'impulsion 152 de sortie comme indiqué aussi en traits interrompus. Les positions analogues en traits interrompus sont indiquées pour les impulsions C, D et E. Toutes les impulsions en traits interrompus repré- sentées sur la figure 9 s'ajoutent et forment l'impulsion géante 152. La description qui précède montre que l'invention concerne un procédé et un appareil très efficaces de trans- formation de lumière d'intensité constante ou d'impulsions successives de lumière en des impulsions lumineuses pério- diques de forte intensité. Dans les modes de réalisation mettant en oeuvre plusieurs lasers, les impulsions de sor- tie des lasers individuels peuvent être regroupées et peu- ventêtre utilisées à un seul moment, grâce à l'utilisation d'un seul corps ou milieu transparent. Bien entendu, diverses modifications peuvent être apportées par l'homme de l'art aux dispositifs et procédés qui viennent d'être décrits uniquement à titre d'exemples non limitatifs sans sortir du cadre de l'invention. 247832P REVENDICATIONS 1. Procédé de regroupement de lumière sous forme d'impulsions périodiques d'intensité élevée, ledit pro- cédé étant caractérisé en ce qu'il comprend (a) la création de lumière à des moments succes- sifs au cours du temps, (b) la transmission successive de la lum.ire produite dans un corps plein d'une matière transparente, avec un angle d'incidence qui varie à chacun des moments, et (c) la réflexion interne de la lumière dans le corps plein de manière que la lumière reçue initialement dans le corps suive un premier trajet ayant une première longueur déterminée avant de sortie du corps, et que la lumière reçue ultérieurement dans le corps suive des trajets dont la longueur varie par rapport à celle du premier trajet, en fonction inverse de la séquence de réception par le corps solide si bien que la lumière créée successivement sort du corps pratiquement à un même moment sous forme d'une seule impulsion de forte intensité. 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que la lumière est formée par un faisceau d'intensité constante, et le procédé comprend en outre le déplacement de ce faisceau lumineux d'intensité constante dans un sec- teur déterminé d'angle aigu, avec une fréquence déterminée si bien que, lorsque le faisceau commence à se déplacer dans le secteur, il suit un premier trajet et, lorsque le faisceau a terminé son balayage dans le secteur, il suit un second trajet ayant une seconde longueur déterminée différente de la première longueur déterminée avant sa sortie du corps, le procédé comprenant en outre le ré-- glage de la valeur de ladite fréquence déterminée afin que le temps de déplacement du faisceau dans le secteur déter- miné d'angle aigu soit pratiquement égal au temps de par- cours par la lumière,à l'intérieur du corps, d'une longueur égale à la différence entre la première et la seconde lon- gueur déterminée. 3. Procédé selon la revendication 2, caractérisé en ce qu'il comprend l'utilisation d'un corps allongé ayant un axe longitudinal et un certain nombre de surfaces latérales parallèles à cet axe et disposées autour de cet axe afin qu'elles assurent des réflexions internes du faisceau lumineux si bien que, lorsque le faisceau est dirigé sur une face latérale, il suit un trajet hélicoidal autour de l'axe longitudinal du corps, d'une extrémité de celui-ci à l'autre, et que la longueur du trajet peut être su- périeure à la longueur, à la largeur ou à la hauteur du corps. 4. Procédé selon la revendication 3, caractérisé en ce que la lumière d'intensité constante est créée par un laser, et le procédé comprend en outre la collimation du faisceau lumineux du laser avant le déplacement du fais- ceau dans le secteur d'angle aigu afin que l'étalement du faisceau soit minimal lorsqu'il se déplace dans le corps. 5. Appareil de transformation de lumière d'intensité constante en impulsions périodiques de forte intensité, ledit appareil étant caractérisé en ce qu'il comprend en combinaison (a) une source lumineuse d'intensité constante (10, 12) formant un faisceau (11, (b) un dispositif électro-optique (14) destiné à recevoir et déplacer le faisceau lumineux dans un sec- teur déterminé d'angle aigu et à une fréquence déterminée, et (c) un corps plein (17) de matière transparente, le corps ayant une zone d'entrée et une zone de sortie de lumière disposées de manière que la lumière parvenant sur la zone d'entrée suivant un axe initial sorte de la zone de sortie après avoir parcouru un premier trajet ayant une première longueur déterminée dans le corps, et la lumière pénétrant par la zone d'entrée suivant un nouvel axe fai- sant avec l'axe initial un angle égal audit angle aigu, sorte par la zone de sortie de lumière après avoir par- couru dans le corps un second trajet ayant une seconde longueur déterminée difrérente de la première longueur dé- terminée, le temps de parcours par la lumière d'une lon- gueur égale à la différence entre la première et la seconde longueur déterminée étant égal au temps de balayage du sec- teur déterminé d'angle aigu par le faisceau. 6. Appareil selon la revendication 5, caractérisé en ce que le corps (17) est allongé et a un axe longitudinal (A-A) et des faces latérales (18, 19, 20, 21) qui per- mettent des réflexions internes de la lumière, la zone d'entrée étant formée sur une des faces latérales à une première extrémité du corps et la zone de sortie étant for- mée sur une des faces latérales à l'autre extrémité du corps, le nombre de faces latérales étant tel que le fais- ceau lumineux se réfléchit à l'intérieur et se déplace sui- vant un trajet en hélice (25) autour de l'axe (A-A), le pas du trajet hélicoïdal augmentant lorsque l'angle que fait le faisceau avec l'axe initial se rapproche de l'angle aigu du secteur déterminé. 7. Appareil selon la revendication 6, caractérisé en ce que la source lumineuse d'intensité constante comporte un laser (10) et un dispositif de collimation (12) rédui- sant au minimum l'étalement du faisceau parcourant le corps. 8. Appareil selon la revendication 5, caractérisé en ce que la source lumineuse d'intensité constante (10) est un laser à ondes entretenues, destiné à transmettre un faisceau de lumière cohérente d'intensité constante, et comprend en outre une lentille de collimation (12) placée devant le laser et destinée à collimater le faisceau le long d'un axe initial, et le dispositif électro-optique (14) est un cristal électro-optique qui intercepte le faisceau après sa colli- mation et qui a la propriété de déplacer le faisceau dans le secteur déterminé d'angle aigu, entre un axe initial et un nouvel axe, puis à nouveau vers l'axe initial sous la commande d'une forme d'onde électrique déterminée appliquée au cristal à une fréquence déterminée, fixant un intervalle de temps déterminé pour le déplacement du faisceau de l'axe initial au nouvel axe. 9. Appareil selon la revendication 8, caractérisé en ce que ledit corps est formé de verre, et il a un axe lon- gitudinal (A-A) et une section de forme rectangulaire, les côtés (18, 19, 20, 21) du corps formant quatre faces polies perpendiculaires les unes aux autres et parallèles audit axe, si bien que le circuit suivi par le faisceau de la zone d'entrée à la zone de sortie est essentielle- ment sous forme d'une hélice de section carrée par un plan perpendiculaire à l'axe longitudinal du corps, et non une hélice circulaire, les zones d'entrée et de sortie de lu- mière étant formées par des prismes à 45 (22, 23) soli- daires de parties des faces du corps, le prisme (23) de sortie ayant une dimension nettement supérieure à celle du prisme (22) d'entrée afin qu'il compense l'&alement du faisceau lumineux lorsqu'il parcourt le corps. 10. Appareil selon la revendication 8, caractérisé en ce qu'il comprend un dispositif (16)destiné à appliquer une forme d'onde asymétrique au cristal (14), cette forme d'on- de avant une configuration en dents de scie asymétriques si bien que le déplacement du faisceau du nouvel axe à l'axe initial est nettement plus rapide que le déplacement du faisceau de l'axe initial au nouvel axe lors du parcours du secteur déterminé d'angle aigu, et qu'une partie nettement supérieure à la moitié de la lumière du laser à ondes entretenues est transformée en impulsions de forte intensité à chaque période déterminée par ladite fréquence. 11. Ensemble à plusieurs lasers à impulsions, carac- térisé en ce qu'il comprend (a) plusieurs lasers individuels à impulsions (110-114), (b) un corps (115) d'une matière transparente destiné à recevoir les impulsions des lasers et à les di- riger, par réflexion interne, le long de trajets individuels ayant des longueurs différentes, et (c) un dispositif de déclenchement successif du fonctionnement des lasers, suivant une séquence telle que les impulsions quittant le corps aux extrémités desdits trajets sont pratiquement simultanées. 12. Ensemble selon la revendication 11, caractérisé en ce que le corps (115) de matière transparenteest allongé et a un dispositif (116) d'entrée et un dispositif (117) de sortie de lumière, et les lasers sont disposés de manière qu'ils dirigent leurs impulsions de sortie vers le dispositif d'entrée avec des angles différents si bien que les trajets lumineux compris entre le dispositif d'entrée et le dispo- sitif de sortie, parcourus par les impulsions des lasers, ont des longueurs inégales, et l'ensemble comprend en outre une ligne à retard (126) reliée au dispositif de déclenchement (125) et destinée à transmettre un signal de déclenchement de ce dispositif, la ligne à retard ayant des prises reliées aux lasers afin que le signal de déclenchement parcoure la ligne à retard et déclenche successivement les lasers à des intervalles prédéterminés tels que les impulsions provenant des lasers sortent par le dispositif de sortie de lumière du corps de façon pratiquement simultanée. 13.- Ensemble selon la revendication 12, caractérisé en ce que le corps allongé (115) a plusieurs faces latéra- les polies donnant au corps une section hexagonale, la par- tie d' extrémité du corps, dans une première face latérale, ayant une découpe triangulaire formant le dispositif (116) d'en- trée de lumière, les impulsions pénétrant par ce dispositif d'entrée étant réfléchies intérieurement par les faces la- térales de manière que les trajets lumineux de différentes longueurs soient sous forme de trajets sensiblement héli- coldaux de pas différents déterminés par les angles diffé- rents. 14. Ensemble selon la revendication 13, caractérisé en ce que le dispositif (117) de sortie est formé par une découpe triangulaire à l'extrémité du corps allongé qui est opposée à celle qui comporte le dispositif (116) d'en- trée de lumière. 15. Ensemble selon la revendication 12, caractérisé en ce que les lasers (110-114) sont disposés de manière qu'ils transmettent leurs impulsions à des dispositifs séparés (133- 137) d'entrée de lumière respectivement, les impulsions su- bissant des réflexions internes sur les faces latérales opposées (139, 140) et décrivant des trajets ayant sensi- blement une forme en dents de scie, l'espacement des dé- coupes et les angles d'incidence des impulsions des lasers étant tels que les trajets ont tous des directions diffé- rentes dans le corps, le dispositif de sortie de lumière comprenant une découpe continue courbe et unique (138) qui forme une lentille interceptant les extrémités des trajets et dirigeant la lumière en directions parallèles. 16. Ensemble selon la revendication 12, caractérisé en ce que le corps allongé est un cylindre (145) d'optique à fibre, le dispositif d'entrée et le dispositif de sortie de lumière étant formés par les faces plates opposées d'extrémité (146, 147) perpendiculaires à l'axe du cylindre, les angles différents des impulsions incidentes étant formés par rapport à l'axe du cylindre si bien que les longueurs différentes des trajets sont dues à des réflexions internes suivant des angles différents dans le cylindre.