FR 2107959 A1 19720512 FR 7126016 A 19710706 71 26016 1 2107959 Cette invention a trait à la stimulation de radiation RAMAN au moyen d'impulsions géantes d'un laser déclenché. D'importantes recherches ont été entreprises pour découvrir une source laser cohérente dans la zone non dangereuse pour l'oeil, source qui aurait 5 une puissance et une brillance suffisantes pour être utilisée, par exemple, dans les télémètres et lesradars optiques. Cependant, jusqu'à présent les télémètres laser n'ont pu fonctionner sur le terrain étant donné le danger qu'ils représentent pour la vue. Des longueurs d'onde laser de l'ordre de 1,35 microns à 2,2 microns 10 constituent une approche prometteuse du problème de la sécurité de la vue dans les opérations laser. A des longueurs d'ondes inférieures à 1,35 microns, la rétine d'un oeil exposé à la radiation souffre beaucoup. La radiation est focalisée sur la rétine par la lentille de l'oeil, elle élève la densité de puissance sur la rétine d'environ six ordres de grandeur au-dessus de la 15 densité de puissance sur la cornée et les autres tissus exposés. A des longueurs d'onde supérieures à 2,2 microns des effets thermiques importants apparaissent sur la cornée de l'oeil. De récentes recherches indiquent que l'oeil est moins sensible aux radiations d'environ 1,5 microns, voir par exemple, : "Safer Wavelengths in the Near-infrared", Thornton, Laser Focus, 20 pp 38-39, juin 1969. Cependant, dans ce domaine, la recherche n'a pas donné de source laser efficace à ces longueurs d'onde. Les télémètres laser utilisés de façon courante, comme les lasers à rubis émettent une radiation dans la zone visible, ils présentent un important risque pour l'oeil, même à des distances supérieures à 1609 mètres. Trois systèmes 25 laser offrant des possibilités en dehors du spectre visible semblent très prometteurs. Un de ces systèmes consiste en un laser déclenché en verre dopé à l'erbium avec une émission à 1,54 microns, longueur d'onde sans danger pour l'oeil. Cependant, le endement, exprimé par le rapport entre l'énergie de 30 sortie et l'énergie électrique d'entrée est faible, et, de ce fait, ce laser exige une importante alimentation en énergie pour fonctionner. Ce facteur rend le laser verre-erbium sans intérêt pour l'utilisation sur le terrain. Un autre système consiste en un convertisseur paramétrique dans lequel la sortie d'une source de 1,06 microns, est convertie à 1,5 microns quand 35 le faisceau de la source passe à travers un cristal non linéaire approprié. Sous certaines conditions, des rendements de conversion élevés sont possibles. Cependant, la concordance de phase du faisceau source avec le faisceauconverti présente un problème sérieux étant donné qu'il dépend des changements de température. Le rendement élevé à son tour, dépend de la concordance de phase. 40 En outre, l'homogénéité du cristal est importante mais ne peut pas être 71 26016 2 2107959 certaine du fait des limitations techniques à l'heure actuelle. Un troisième système stimule la radiation RAMAN dans la zone sans danger pour l'oeil, en dirigeant une impulsion géante de 1,06 microns d'un laser déclenché à travers un milieu actif RAMAN actif décale la fréquence d'environ -1 5 3000 cm . Le laser RAMAN, c'est ainsi qu'est appelé ce genre de système, est un convertisseur de longueur d'onde efficace. En outre, la divergence de la sortie peut être proche de la limite de diffraction. Avant on n'avait pas obtenu de stimulation réussie d'un milieu actif RAMAN pour émettre une radiation à énergie élevée d'environ 1,5 microns. 10 En fait, il a été suggéré que ce système était le moins réalisable parmi les trois possibilités énumérées ci-dessus, voir par exepple, la publication dans Laser Focus dont la référence a été donnée ci-dessus. Pour comprendre les problèmes auxquels on se heurte pour fabriquer un laser RAMAN, de 1,5 micron, nous allons expliquer les principaux composants 15 du système. Un laser déclenché à impulsions géantes comprend généralement un barreau laser qui est pompé par une radiation de pompage extérieure. L'effet laser est supprimé pendant l'opération de pompage par le déclencheur jusqu'à ce que soit créée une inversion de population extrêmement élevée. Lorsque le 20 milieu de suppression est éliminé, le système laser a un effet laser très puissant, le système est "déclenché". En outre, on sait depuis quelques années qu'un colorant à absorption saturable qui a un maximum d'absorption à la longueur d'onde de la sortie du laser peut être utilisé comme déclencheur. Pendant le fonctionnement, le colorant empêche l'effet laser en absorbant 25 la sortie jusqu'à ce que ce colorant soit saturé. Le colorant devient alors transparent et l'effet laser a lieu en une seule impulsion géante. Pour une analyse théorique du déclenchement au moyen d'un absorbant saturable, voir : Theory of laser Giant Pulsing by a Saturable Absorber", A. Szabo, et R.A. Stein Journal of Applied Physics, vol. 36, n° 5, mai 1965, pp 1562-1566. 30 Un milieu RAMAN est un milieu qui tend à convertir un faisceau primaire en une radiation à d'autres fréquences qui sont déplacées de la fréquence du faisceau primaire par les "fréquences Raman" du milieu. Ces fréquences -1 décalées sont déplacées de 200 à 4000 cm vers le haut ou vers le bas de la fréquence du faisceau primaire. Les fréquences les plus basses sont appelées 35 lignes Stokes, et les fréquences les plus hautes sont appelées lignes anti-Stokes. C'est de loin dans les lignes Stokes que l'on trouve généralement la plus grande quantité de radiation. Avec une réaction optique suffisante pour la radiation aux fréquences décalées, une intensification cohérente se produira à ces fréquences. 40 L'énergie nécessaire est fournie par le faisceau primaire. Le faisceau primaire 71 26016 3 2107959 est généralement alimenté par un laser à impulsions géantes, étant donné l'énergie nécessaire pour stimuler la radiation RAMAN diffusée. * +3 Du verre dopé au néodymium (verre Nd 3 et du grenat yttrium-d'aluminium dopé au néodyme (Nd-YAG) émettront une énergie cohérente à une longueur 5 d'onde de 1,06 microns quand ils sont pompés par une source appropriée. Le méthane CCH 3 et le deuterium tD 3 ont un décalage de fréquence RAMAN -1 d'environ 3000 cm . Pour le verre dopé au néodyme et le deutérium on peut calculer qu'une émission Raman-Stokes stimulée peut avoir lieu à 1,5 microns selon la relation : 10 (13 Y - Y,- -, " Y 4. L. p decalage stokes dans laquelle, y est l'inverse de la longueur d'onde du faisceau primaire +3 de Nd - verre, y., , est le décalage de fréquence du D„ et y , est decalage 2 stokes l'inverse de la longueur d'onde de l'émission Raman-Stokes. L'émission aurait 15 lieu si l'énergie du faisceau primaire était suffisamment grande pour excéder la condition de seuil de la cavité résonnante dans laquelle est diposé le milieu RAMAN. L'importance de l'énergie nécessaire pour atteindre le seuil est fonction de nombreux paramètres. Le seuil est atteint lorsque les pertes à l'intérieur 20 du milieu RAMAN dépassent le gain obtenu à partir de l'énergie dans le faisceau primaire. Cette condition est donnée par l'équation : C23 VIpL - 1n R R Dans laquelle V est une constante proportionnelle à la section efficace pour 25 l'effet RAMAN spontané, Ip est l'intensité du champ du faisceau primaire, L est la longueur de la cavité résonnante comprenant le milieu RAMAN, et R^ R2 est le produit des réflectivités des miroirs formant la cavité. Selon des calculs numériques basés sur l'équation 12] ci-dessus, on s'attendait à obtenir une radiation Stokes à forte intensité à 1,5 microns 30 relativement facilement. Cependant, plusieurs expériences ne donnèrent aucune sortie utilisables. Une de ces expériences comprenait l'utilisation de D^ comme milieu RAMAN dans une configuration d'oscillateur ou une cavité résonnante, de verre dopé au néodyme comme barreau laser à impulsion géante, et d'un colorant absorbant pouvant se décolorer, connu dans le commerce sous 35 le nom de "Eastman 9740", comme déclencheur. Le D a été remplacé par du méthane tCH^] qui a un décalage de fréquence RAMAN de 2916 cm , et là encore aucune sortie n'a été observée. Dans d'autres expériences, le déclencheur était une cellule de Pockels. Comme avec le colorant, ni le D^, ni le CH^ ne donnèrent de sortie valable. 40 Etant donné l'échec complet, il a été décidé de vérifier l'agencement 71 26016 4 2107959 complet de l'expérience en utilisant un autre milieu RAMAN qui avait été stimulé avec succès antérieurement. On a ainsi substitué de l'hydrogène (H,^] au deutérium ou au méthane, avec une cellule de Pockels comme déclencheur. ■Comme on s'y attendait une émission Raman-Stokes a été observée (mais à une 5 longueur d'onde qui ne se trouve pas dans la zone non dangereuse pour l'oeil]. Comme l'hydrogène a un gain qui est un trois plus élevé que le deutérium ou le méthane, on a pensé que, si le laser à impulsions géantes fournissait une énergie plus grande dans des conditions d'expérience identiques, on pourrait alors obtenir une émission stimulée du deutérium ou du méthane. 10 Cependant, étant donné que la puissance laser venant du laser à impulsions géantes a été augmentée, on a observé un claquage induit optiquement et la plus grande partie de l'énergie du laser pompe a été absorbée par un procédé de rayonnement inverse de freinage n'entraînant pas d'émission RAMAN stimulée, □n en a conclu que le faisceau primaire, venant du barreau déclenché dopé au 15 néodymium, bien que suffisamment puissant, était spectralement trop large pour stimuler une émission RAMAN. L'invention a pour objet de générer une radiation laser à forte énergie et grande brillance dans la zone non dangereuse pour l'oeil. Un autre objet est de stimuler une émission RAMAN à forte énergie dans 20 la zone non dangeureuse pour l'oeil. Un autre objet est de produire une radiation laser dans la zone non dangereuse pour l'oeil de façon efficace et reproductible pendant de longues périodes d'utilisation. Un autre objet est de générer une radiation sans danger pour l'oeil depuis 25 une source compacte qui demande une faible puissance d'entrée. Conformément à ces objectifs, cette invention donne une émission laser RAMAN à 1,5 microns, efficace à forte énergie et reproductible. Le système de l'invention comprend l'utilisation d'un colorant à absorption saturable de la catégorie des complexes dithiène-métal de transition bivalent pour 30 déclencher une source de 1,06 microns afin d'obtenir une impulsion géante. L'impulsion stimule l'émission RAMAN-Stokes provenant d'un RAMAN ayant un -1 décalage de phase d'environ 3000 cm . Dans certaines réalisations, soit le verre dopé au néodyme, soit le Nd-YAG peuvent constituer la source à 1,06 microns, CH^ ou les milieux RAMAN ; et, le bis~(4-diméthylamino-35 dithiobenzyl]-nickel le colorant à absorption saturable. La raison évidente pour réaliser une radiation RAMAN à 1,5 microns, est la largeur de ligne extrêmement étroite de l'impulsion géante de 1,06 microns quand elle est déclenchée par ces colorants à absorption saturable. Par exemple, avant cette invention, la largeur de ligne venant d'un barreau laser O 40 déclenché en verre dopé au néodyme était d'environ 100 A. Les résultats obtenus 71 26016 5 2107959 en utilisant le colorant mentionné ci-dessus donnent une largeur de bande O de 1 A, la sortie du barreau laser de verre dopé au néodyme étant à 1,0641 microns. Il sera plus facile de comprendre cette invention en se référant à la 5 description détaillée qui va suivre et aux schémas qui l'accompagnent. La figure 1 est un exemple du système de base pour générer un faisceau à forte énergie et grande brillance dans la zone de 1,5 microns. La figure 2 est une réalisation schématique d'un système laser compact non dangereux pour l'oeil, conformément aux principes de cette invention. 10 La figure 3 représente en fonction du temps les caractéristiques d'une impulsion géante produite lorsque l'on utilise du verre dopé au néodyme comme barreau laser et du bis-(4~diméthylaminodithiobenzyl)-nickel comme colorant à absorption saturable. La figure 4 représente en fonction du temps les caractéristiques d'une 15 impulsion RAMAN à 1,5 microns lorsque l'on utilise du CH^ comme milieu RAMAN. La figure 5 est une représentation graphique de la brillance spectrale par rapport à la longueur d'onde de l'impulsion géante produite lorsque l'on utilise du verre dopé au néodyme comme barreau laser et du bis-(4~dimé-thylaminodithiobenzyl)-nickel comme déclencheur à absorption saturable. 20 Nous nous référerons maintenant à la figure 1, représentant un laser à impulsions géantes déclenché 1 dont la sortie est optiquement couplée à et stimule la radiation du milieu actif RAMAN 2. La radiation venant du laser 1 est une impulsion de très grande puissance avec une longueur d'onde de 1,06 microns. Cette radiation stimule le milieu 25 actif RAMAN 2 pour émettre une impulsion ayant une longueur d'onde de 1,5 microns, longueur d'onde qui est sans danger pour l'oeil. La longueur d'onde de l'impulsion RAMAN diffère de la longueur d'onde de l'impulsion géante d'entrée par le décalage RAMAN du milieu 2. La figure 2 montre un système compact selon l'invention, système qui 30 est utilisé pour produire de façon continue pendant des périodes longues des impulsions à 1,5 microns dans des environnements variables. Cette figure montre un milieu actif RAMAN 10, contenu dans la cellule 11. La cellule 11 sera de préférence en acier inoxydable. Une cavité optique résonnante est formée par la cellule 11 et les surfaces réfléchissantes concaves 12 et 35 14 dont elleest revêtue. La configuration concave es réflecteurs 12 et 14 leur permet d'agir tous les deux comme des lentilles de focalisation et de collimation pour la radiation. Le soufflet 15 permet le réglage de la longueur de la cellule 11. Dans les réalisations préférées, le milieu RAMAN 10 est du CH^ maintenu 40 à des pressions entre 10 et 20 atmosphères dans la cellule 11. On comprendra 71 26016 6 2107959 que tout autre gaz ayant un décalage de fréquence RAMAN d'environ 3000 Cm eomme le sera aussi efficace. Le réflecteur 12 est dichroïque, étant 100 pour cent réfléchissant à 1,5 microns et transmettant la radiation à 1,06 microns. Le réflecteur 14 est dichroïque et choisi de façon à être 100 pour 5 cent réfléchissant à 1,06 microns, et, partiellement réfléchissant à 1,5 microns. La cavité résonnante RAMAN est alignée le long de la trajectoire optique de la source d'impulsions géantes. La source d'impulsions géantes déclenchée à 1,06 microns comprend un barreau laser 20 qui est une source de radiation de 1,06 microns, la lampe 10 éclair 21, le colorant déclencheur 23 contenu dans la cellule 22 et le réflecteur 26. Le laser 20 est un barreau laser à l'état solide entouré de moyens de pompage optiques sous forme de la lampe éclair 21 alimentée par une source commutable non représentée. Le laser 20 peut être n'importe quelle source de 1,06 microns. Dans les 15 réalisations préférées le laser 20 comprend soit du verre dopé au néodyme, soit du Nd-YAG. La lampe éclair 21 est une lampe au Xénon classique. Des moyens de régénération, sous forme du revêtement 16 et du réflecteur 26 sont fournis pour définir une cavité résonnante optique pour le laser 20. Le réflecteur 26 est 100 pour cent réfléchissant à 1,06 microns. Le revêtement 20 16 est partiellement transmetteur à 1,06 microns. Un moyen de commande optique est fourni sous la forme de la cellule 22 contenant un colorant à absorption saturable 23. Le colorant 23 est choisi dans la classe des complexes dithiéne-métal de transition bivalent ayant une structure plane carrée. Il a été trouvé que l'espèce particulière de cette 25 classe qui présentait la caractéristique d'absorption saturable à 1,06 microns a la formule générale suivante : dans laquelle R^ est un atome d'hydrogène et peut être soit un atome d'hydrogène ou du CCH ) N. R. et R„ peuvent également être du CH 0. Me est Oc 1 c le métal, de préférence du nickel ou du platine. 30 Dans la réalisation préférée, le colorant 23 est du bis-(4-diméthylamino- 71 26016 7 2107959 dithiobenzylj-nickel dissout dans le 1,2 dichloroéthane. La pointe d'absorption de la lumière par ces complexes est très proche de 1,06 microns, ce qui est la longueur d'onde de la lumière émise par le barreau laser 20. Pendant le fonctionnement, le barreau laser 21 est excité par la lampe 5 éclair 21, initiant l'action laser à 1,06 microns.Jependant, cette action est inhibée par le colorant 23 à cause de la forte absorption du colorant à 1,06 microns, en l'absence d'une quantité suffisante oe lumière incidente venant du laser 20. Cette opacité initiale détruit le facteur Q de la cavité optique définie par les réflecteurs 16 et 26. Cependant, en excitant conti-10 nuellement le laser 20, une énergie laser suffisante est générée pour exciter les molécules dans le colorant 23, de sorte qu'il commence à devenir transparent. Ceci améliore le facteur Q de la cavité, ce qui a pour résultat de donner plus de lumière laser. Ce procédé de régénération fait que le colorant devient complètement transparent en très peu de temps, et une impulsion géante de 15 radiation à 1,06 microns est émise avec une largeur de bande spectrale étroite. Cette impulsion énergétique passe à travers le réflecteur concave dichroïque 12, qui, comme on s'en souvient, est transparent à 1,06 microns. Cette impulsion est focalisée en un point dans le milieu RAMAN 10 et induit un gain dans le milieu RAMAN 10 à une fréquence Stokes, dans ce cas, 1,05 microns. 20 La radiation Stokes stimulée par l'impulsion géante augmente en amplitude, annulant les pertes à l'intérieur de la cavité définie par les réflecteurs 12 et 14. La radiation à 1,5 microns ira soit vers le réflecteur 12, soit vers le réflecteur 14 où elle sera réfléchie et renvoyée dans le milieu RAMAN avec une nouvelle augmentation d'amplitude. Le gain en énergie de l'onde Stokes 25 pendant des passages répétés compense les pertes et une onde stationnaire se formera. A chaque fois que l'onde frappe le réflecteur 14, une partie de l'onde passe à travers celui-ci selon son pouvoir de transmission. Cette partie est continuellement renforcée à cause des réflexions répétées, et ainsi, renforcée elle constitue la radiation Stokes de sortie à 1,5 microns. Toute 30 radiation venant de l'impulsion géante qui n'est pas convertie en radiation RAMAN après être passée à travers la cellule RAMAN 11, est focalisée à l'intérieur de la cellule en étant réfléchie depuis le réflecteur 12 et focalisée par celui-ci. On verra tout de suite que le milieu RAMAN n'est pas nécessairement 35 enfermé dans la cellule 11 à l'intérieur de la cavité optique formée par les réflecteurs 12 et 14. Tout le système pourrait être enveloppé dans un nuage de gaz formant le milieu RAMAN. Pour les•pessonnes versées en cette technique il est également évident que les réflecteurs 12 et 14 peuvent être remplacés par des miroirs plats et des lentilles de focalisation séparées. 40 Dans la réalisation de l'appareil montrée sur la figure 2 un barreau de 71 26016 8 2107959 verre dopé au néodyme est utilisé cornue laser 20, et du gaz CH^ est utilisé comme milieu RAMAN 10. Le colorant à absorption saturable 23 est une solution *"6 10 molaire de bis-(4~diméthylaminodithiobenzyl)-nickel dissout dans du 1,2 dichloroéthane. 5 La figure 3 est une impulsion de sortie géante caractéristique de cet appareil. L'impulsion fait 10 nanosecondes de large à la moitié du maximum. L'énergie totale de l'impulsion est approximativement de 1,72 joules entraînant une sortie d'une puissance de B5 MW. La puissance d'entrée venant de la lampe éclair 21 est de 12 MW, nécessitant une alimentation de 300 joules. 10 La figure 4 est un relevé de mesure au spectromètre de la brillance spectrale par rapport à la longueur d'onde de l'impulsion géante émise par la source d'impulsions géantes. La courbe forme une pointe de 1,0641 microns. Sans le colorant la sortie spectrale du verre dopé au néodyme est bien plus large et ne pourrait pas être utilisée pour stimuler une émission RAMAN dans 15 le CH^. C'est le cas bien que la puissance de sortie de 85 MW soit bien supérieure à 50 MW, puissance calculée théoriquement comme étant le seuil nécessaire pour stimuler une émission RAMAN dans le CH^. La figure 5 montre une impulsion RAMAN de sortie, stimulée dans le milieu RAMAN 10 par l'impulsion déclenchée. L'impulsion fait approximativement 20 10 nanosecondes de large et a une,énergie de 100 millijoules à 1,54 microns. Dans une deuxième réalisation de l'appareil montré sur la figure 1, un barreau de Nd-YAG est utilisé comme laser 20 de la figure 2. Du gaz CH^ est utilisé comme milieu RAMAN 10 et le colorant 23 est du bis-(4-diméthy-laminodithiobenzyl]-nickel. Une émission RAMAN à forte énergie à 1,54 microns 25 est obtenue avec ce système. La puissance d'entrée venant de la lampe éclair 21, nécessaire pour produire une impulsion géante à 1,06 microns est 50 joules. Pour réaliser le laser RAMAN compact, ayant un poids et une taille minima, est montré sur la figure 2, le seuil et le rendement du laser doivent être optimisés. Un seuil minimum et un rendement maximum sont obtenus quand 30 la cellule RAMAN est placée dans une cavité concentrique qui est dynamiquement couplée à la cavité du barreau laser» Une description quantitative, d'un tel système n'est possible qu'empiriquement. Une solution proche du système idéal serait de considérer que la cavité RAMAN est concentrique et que l'impulsion de pompe laser est une onde progressive qui est focalisée dans l'enveloppe 35 des modes de la cavité. La solution indique que le seuil minimum est réalisé pour la cavité avec la plus petite enveloppe de mode, ce qui implique que la pompe laser devra être focalisée au plus petit diamètre possible. Une limitation est imposée pour le diamètre focal du laser pompe par l'apparition d'un claquage induit par laser dans la zone de haute intensité du foyer 40 de la cavité RAMAN. On a découvert pour la brillance de pompe et les pressions 71 26016 9 2107959 de CH^ dans la zone intéressante ; le claquage ne se proauit pas dans une cavité concentrique de 5 cm. Ainsi, la longueur de la cavité pour le système idéal est de 5 cm ou moins. Le temps de vibration dans la cavité devrait être comparable au moins 5 à la durée de l'impulsion de pompe déclenchée, c'est-à-dire de l'ordre de 10 nanosecondes afin que le signal Raman-Stok.es subisse une croissance d'onde stationnaire. La durée de vie d'un photon de la cavité est donnée par la formule connue : t P c(1-R] 10 dans laquelle, t^ est la durée de vie du photon à l'intérieur de la cavité, L est la longueur de la cavité, c est la vitesse de la lumière et R la racine carrée du produits des réflectivités à 1,54 microns. Le temps de vibration désirée de 10 nanosecondes avec une longueur de 5 cm, donne une réflectivité de 96,4 pour cent. 15 On comprendra que d'autres configurations sont possibles. La réalisation décrite en détail est un système qui présente un poids et une taille minimum. Cependant, l'invention peut aussi être appliquée dans des cas où ces critères ne sont pas de la plus grande importance. Dans ces cas, la longueur de la cavité de la cellule RAMAN, la longueur focale des éléments de 20 focalisation et la réflectivité dans la cavité peuvent être considérablement modifiés tout en ayant quand même une sortie valable. Ces modifications peuvent être faites par les Techniciens avertis, en utilisant des techniques standard. En outre, comme on le fait remarquer dans la demande de brevet de Drexhage, le colorant peut être dissout dans d'autres solutions que du 25 dichloroéthane. Si l'invention a été décrite en se référant plus particulièrement à une certaine réalisation, les techniciens comprendront que différentes modifications de forme et de détails peuvent être faites sans s'éloigner pour cela de l'esprit de l'invention. Par exemple les longueurs de cavité de la source d'impulsion 30 géante et de la cellule RAMAN, tout comme le pouvoir de transmission du colorant à absorption saturable peuvent être modifiés pour obtenir des impulsions de sortie valables ayant des caractéristiques différentes de celles décrites ici. 71 26016 10 2107959 REVENDICATIONS 1o Laser RAMAN émettant une radiation à 1,5 microns caractérisé en ce qu'il comprend : un laser déclenché émettant des impulsions géantes à 1,06 microns et comprenant une source de radiation laser à 1,06 microns, disposée dans une 5 première cavité résonnante dont une extrémité est partiellement transparente, des moyens de pompage, couplés à ladite source pour exciter celle-ci, une solution d'un complexe dithiène-métal de transition ayant une structure planaire et ayant des caractéristiques d'absorption saturable à 1,06 microns de manière à déclencher la source du rayonnement laser provoquant ainsi 10 l'émission d'impulsions géantes par ladite première cavité résonnante, une seconde cavité résonnante optiquement couplée à l'extrémité partiellement transparente du laser déclenché et, un milieu actif RAMAN dont le décalage en fréquence est voisin de -1 3000 cm disposé dans la seconde cavité et excité par les impulsions du laser 15 déclenché de manière à émettre des impulsions à 1,5 microns. 2. Laser selon la revendication 1, caractérisé en ce que le milieu actif RAMAN est du méthane» n 3. Laser selon la revendication 1, caractérisé en ce que le milieu actif RAMAN est du deutérium. 20 4. Laser selon l'une des revendications 2 ou 3, caractérisé en ce que la source laser à 1,06 microns est un barreau de verre dopé au néodyme. 5. Laser selon l'une des revendications 2 ou 3, caractérisé en ce que la source laser à 1,06 microns est un barreau de grenat d'yttrium-aluminium dopé au néodyme. ' 25 6a Laser selon l'une des revendications 4 ou 5, caractérisé en ce que le complexe du dithiène a la formule générale suivante : 11 2107959 où et représentent CH^O et Me est un métal de transition bivalent. 7. Laser selon la revendication S, caractérisé en ce que le métal de transition est choisi dans le groupe constitué par le nickel et le platine. 8. Laser selon l'une des revendications 4 ou 5, caractérisé en ce que le com- bivalent. 9. Laser selon la revendication 8, caractérisé en ce que le métal de transition 10 est choisi dans le groupe constitué par le nickel et le platine. 10. Laser selon la revendication 9, caractérisé en ce que le complexe du dithiène est le Dis-C4-diméthylaminodithiobenzyl)-nickel. 5 plexe où R^ représente un atome d'hydrogène et R^ est un substituant choisi dans le groupe constitué par l'hydrogène et (CH^^N, et Me est un métal de transition