Brevet FR3144670A1 — publié le 20240705

Procédé d’estimation de l’activité 14 C d’un objet, à l’aide d’un détecteur configuré pour former des impulsions sous l’effet d’une exposition à des particules β, le détecteur étant relié à un circuit spectrométrique, configuré pour établir un spectre, le spectre correspondant à un histogramme de l’amplitude d’impulsions détectées durant une période de mesure ;: a) disposition du détecteur face à l’objet et acquisition d’un spectre de mesure ; b) interposition d’un écran entre le détecteur et l’objet et acquisition d’un spectre de fond ; c) correction du spectre de mesure, en utilisant le spectre de fond ; d) à partir du spectre corrigé, détermination d’une première valeur spectrale dans une première bande d’énergie; e) correction éventuelle de la première valeur spectrale ; f) application d’une fonction de transfert à la valeur spectrale de façon à estimer une activité en 14 C de l’objet. Figure 1. procédé de mesure non destructive de l’activité de 14 C Le domaine technique de l’invention concerne une technique de mesure non destructive de l’activité en 14 C d’un objet. ART ANTERIEUR La connaissance de l’état radiologique des procédés et équipements d’une installation nucléaire est essentielle pour établir des scénarios de démantèlement robustes et définir la gestion des déchets, en particulier leurs catégorisations et leurs exutoires. Les mesures nucléaires non destructives in situ couplées à des techniques de modélisation, permettent d’établir un inventaire radiologique des équipements sur pieds, de procédés et des structures de génie civil. Le 14 C est un produit d’activation rencontré dans les réacteurs modérés au graphite. Il peut être formé en réacteur selon les trois réactions d’activation neutronique suivantes : 14 N (n,p) 14 C, 13 C (n,γ) 14 C et 17 O (n,α) 14 C. La section efficace moyenne pour chacune de ces réactions neutroniques dans le domaine des neutrons thermiques est respectivement de 1,81 barns, 0,0009 barns et 0,235 barns. 13 C est présent naturellement dans la matrice graphite à hauteur de 1,07%. 14 N et 17 O sont présents à l’état d’impuretés dans le graphite mais sont également présents dans l’air à hauteur respectivement de 77,25% et de 0,8%, l’air pouvant constituer le fluide caloporteur de certains réacteurs au graphite. De ce fait, ils sont susceptibles d’avoir été absorbés sur les surfaces libres du graphite. Afin d’évaluer les niveaux d’activité de 14 C dans un cœur de réacteur, on peut se baser sur des calculs de niveaux d’activation par modélisation numérique. Mais cela suppose de disposer d’un historique complet quant aux flux neutroniques auxquels le graphite a été exposé, ainsi qu’une connaissance de la composition du graphite, y compris les impuretés. Pour cette raison, les calculs d’activation doivent être recalés par des analyses d’échantillons. 14 C est un émetteur β pur, de faible énergie, l’énergie maximale émise étant de 156 keV. Sa caractérisation radiologique in situ est réputée difficile. Son niveau d’activité est généralement estimé à partir d’analyses destructives effectuées en laboratoire sur d’échantillons prélevés sur le terrain. Ces mesures destructives en laboratoire s’accompagnent toutefois de certains inconvénients : questions sur la représentativité des échantillons prélevés, coût et délai d’analyse. L’inventeur propose une méthode d’estimation de l’activité en 14 C d’objets activés, par exemple du graphite prélevé du cœur d’un réacteur. La méthode peut également être mise en œuvre sur le terrain, à travers du graphite activé, par exemple en disposant un détecteur dans un canal pratiqué à travers le graphite. Il s’agit d’une méthode basée sur un dispositif peu cher et simple à mettre en œuvre. Un premier objet de l’invention est un procédé d’estimation de l’activité en 14 C d’un objet, à l’aide d’un détecteur configuré pour former des impulsions sous l’effet d’une exposition à des particules β, le détecteur étant relié à un circuit de mesure spectrométrique, configuré pour établir un spectre, le spectre correspondant à un histogramme de l’amplitude des impulsions formées durant une période de mesure, le procédé comportant les étapes suivantes : a) disposition du détecteur face à l’objet et acquisition d’un spectre de mesure; b) interposition d’un écran entre le détecteur et l’objet et acquisition d’un spectre de fond, l’écran étant configuré pour absorber les particules β émises par l’objet c) correction du spectre de mesure, en utilisant le spectre de fond, pour obtenir un spectre corrigé ; d) à partir du spectre corrigé, détermination d’une première valeur spectrale dans une première bande d’énergie s’étendant en dessous d’une première énergie maximale, la première énergie maximale étant inférieure ou égale à 156 keV ; e) correction éventuelle de la première valeur spectrale ; f) application d’une fonction de transfert à la première valeur spectrale déterminée lors de l’étape d), ou à la valeur spectrale corrigée résultant de l’étape e), de façon à estimer une activité en 14 C de l’objet. La première énergie maximale peut être inférieure ou égale à 130 keV ou 120 keV ou 100 keV. La première bande d’énergie peut s’étendre en dessus d’une première énergie minimale, la première énergie minimale étant supérieure ou égale à 10 keV ou 20 keV ou 30 keV. L’étape e) peut comporter détermination d’une deuxième valeur spectrale, dans une deuxième bande d’énergie s’étendant entre une deuxième énergie minimale et une deuxième énergie maximale, la deuxième énergie minimale étant supérieure à 156 keV ; soustraction de la deuxième valeur spectrale à la première valeur spectrale, pour former la première valeur spectrale corrigée. Lors de l’étape a), la distance entre le détecteur et l’objet peut être supérieure à 1 mm ou à 5 mm ; et/ou inférieure à 20 mm ou à 10 mm. L’écran utilisé lors de l’étape b) peut être un écran d’aluminium dont l’épaisseur est supérieure ou égale à 3 mm ou à 4 mm. Le détecteur peut comporte un matériau détecteur de type scintillateur organique ou de type semi-conducteur. Un deuxième objet de l’invention est un dispositif de mesure, configuré pour déterminer une activité en 14 C d’un objet, le dispositif comportant : un détecteur comportant un matériau détecteur configuré pour former des impulsions sous l’effet d’une exposition à des particules β; un circuit de spectrométrie, relié au détecteur, et configuré pour former un histogramme de l’amplitude des impulsions détectées durant une période d’acquisition ; une unité de traitement , reliée au circuit de spectrométrie, et configurée pour mettre en œuvre les étapes c) à f) d’un procédé selon le premier objet de l’invention. Le matériau détecteur peut être un scintillateur organique. L’épaisseur du matériau détecteur peut être comprise entre 3 mm et 10 mm. Le matériau détecteur peut être un semi-conducteur. Le dispositif peut comporter un écran mobile, configuré pour passer d’une configuration fermée, dans laquelle l’écran est interposé entre le matériau détecteur et l’objet, à une configuration ouverte dans laquelle l’écran laisse libre un espace entre le matériau détecteur et l’objet. L'invention sera mieux comprise à la lecture de l'exposé des exemples de réalisation présentés, dans la suite de la description, en lien avec les figures listées ci-dessous. FIGURES La schématise un dispositif de mesure. La montre un spectre détecté face un objet, le détecteur étant selon la configuration ouverte. La montre un spectre détecté face un objet, le détecteur étant selon la configuration fermée. La montre une soustraction du spectre mesuré sur la du spectre mesuré sur la . La soustraction permet d’obtenir un spectre β. La montre une modélisation d’une contribution gamma d’un spectre selon la configuration ouverte et selon la configuration fermée. La montre une modélisation d’un spectre β d’un échantillon, ainsi que des composantes des radioéléments formant l’activité de l’échantillon. La schématise la géométrie du détecteur modélisé selon la configuration fermée. La schématise la géométrie du détecteur modélisé selon la configuration ouverte. La représente une différence entre des spectres d’une source de 14 C respectivement mesuré et modélisé. La montre une évolution de l’énergie déposée dans le matériau détecteur en fonction de l’épaisseur de graphite. La représente des activités massiques mesurées sur des échantillons, en fonction de la position des échantillons dans un canal combustible d’un réacteur. La représente les principales étapes de l’invention. EXPOSE DE MODES DE REALISATION PARTICULIERS La représente un dispositif de mesure permettant une mesure de l’activité en 14 Cd’un objet 2. Le dispositif comporte un détecteur scintillateur 10, comportant un matériau scintillateur 11 de préférence organique, de préférence à base de Polyvinyltoluène (PVT). Sous l’effet d’interactions entre un rayonnement ionisant et le matériau scintillateur, des impulsions lumineuses sont formées. Ces impulsions lumineuses sont converties en impulsions électriques par un ou plusieurs photodétecteurs 12. Les impulsions électriques sont ensuite traitées par un circuit de spectrométrie. Le circuit de spectrométrie 13 est configuré pour former un histogramme en amplitude des impulsions détectées par le scintillateur organique durant une période d’acquisition. En mettant en œuvre une fonction de calibration en énergie, résultant d’un étalonnage en énergie, il est usuel d’effectuer une correspondance entre l’amplitude des impulsions et des valeurs d’énergie. Lorsqu’une particule ionisante dépose toute son énergie dans le scintillateur, l’amplitude de l’impulsion qu’elle génère correspond à l’énergie de la particule avant l’interaction dans le matériau détecteur. L’étalonnage en énergie du détecteur, c’est-à-dire la correspondance entre la valeur des amplitudes des impulsions et l’énergie, a été effectué en utilisant une source de 207 Bi et/ou de 137 Cs, qui émettent des électrons, à des valeurs d’énergie discrètes, par conversion interne. Le recours à un détecteur scintillateur organique est approprié pour effectuer une spectrométrie de particules chargées, de type β. Un scintillateur organique est également sensible à des photons ionisants de type X ou γ. Cependant, les matériaux formant un scintillateur organique ont un faible numéro atomique, ce qui les rend peu propices à la formation d’interactions photoélectriques. Ainsi, un scintillateur organique est considéré comme non approprié pour des applications de type spectrométrie X ou γ. Le détecteur scintillateur est recouvert d’une enveloppe optiquement étanche 14, de faible épaisseur, par exemple un film de PET (Polyéthylène Téréphtalate) aluminisé, d’épaisseur 18 µm pour assurer une étanchéité la lumière ambiante. La faible épaisseur permet de minimiser l’atténuation des rayonnements β. Dans la suite du texte, le terme particule β désigne une particule β - . L’épaisseur e du matériau scintillateur est par exemple de 4 mm. Le diamètre du matériau scintillateur de l’exemple est de 76 mm. Un matériau scintillateur organique présente l’avantage d’être peu sensible au rayonnement gamma, du fait d’un faible numéro atomique. De plus, ce type de scintillateur limite le phénomène de rétrodiffusion des particules β. Un autre avantage est une certaine stabilité de la réponse du matériau scintillateur vis-à-vis de variations thermiques. La réponse, en terme d’intensité lumineuse produite, en étant exposé à un même rayonnement, est stable de 0° à 50°C, ce qui est approprié à des conditions d’utilisation sur le terrain. Le dispositif de mesure comporte une unité de traitement 20, configurée pour mettre en œuvre des étapes de traitement de spectres décrites par la suite. L’unité de traitement 20 est programmée pour exécuter des instructions codées dans une mémoire, reliée à l’unité de traitement par liaison filaire ou sans fil. L’unité de traitement 20 peut notamment comporter un microprocesseur. Selon une variante, le détecteur peut comporter un matériau semi-conducteur, adapté à la spectrométrie β. Il peut par exemple s’agir d’un semi-conducteur de type Silicium, par exemple un silicium planar. L’avantage d’un matériau scintillateur organique est la capacité à être fabriqué selon différentes dimensions et différentes formes. Lorsque l’objet est un échantillon prélevé, la forme peut être adaptée à la forme de l’échantillon. Le détecteur 10 comporte un écran mobile 15, faisant office d’obturateur, configuré pour être disposé : dans une position fermée, entre le détecteur 10 et l’objet à mesurer 2 ; ou dans une position ouverte, libérant l’espace entre le détecteur 10 et l’objet 2, comme représenté sur la . Dans cet exemple, l’écran 15 est mobile en translation dans un plan parallèle au matériau détecteur 11. L’écran est par exemple formé d’aluminium, l’épaisseur étant de préférence égale à 4 mm. Des détails relatifs à l’épaisseur de l’écran 15 sont donnés en lien avec la . L’écran 15 peut être relié au matériau détecteur par un système de glissière, autorisant une translation de l’écran par rapport au matériau détecteur. L’invention est basée sur une détection, par le détecteur 10, de particules β émises par 14 C, sachant que l’objet analysé est susceptible de contenir d’autres radioéléments émetteurs β, par exemple 3 H, 152 Eu, 154 Eu, 36 Cl, 60 Co, 137 Cs, 155 Eu. L’activité massique de 14 C dans du graphite activé est généralement de l’ordre de 10 3 à 10 5 Bq.g -1 . L’activité massique des autres émetteurs β est généralement inférieure à 1000 Bq.g -1 . Ainsi, sur du graphite activé, l’activité massique de 14 C est généralement 2 à 100 fois supérieure à l’activité des autres radioéléments émetteurs β. Un spectre β sur un échantillon de graphite activé comporte généralement : une composante β liée aux spectres continus d’émission β pour les émetteurs suivants : 152Eu, 154Eu, 155Eu, 137Cs, 60Co, 14C, 36Cl et 3H ; une composante β liée aux spectres discrets d’émission d’électrons de conversion interne pour les émetteurs bêta non purs suivants : 152Eu, 154Eu, 155Eu, 137Cs, 60Co ; une composante γ liée aux spectres discrets d’émission de photons gamma pour les émetteurs bêta non purs suivants : 152Eu, 154Eu, 155Eu, 137Cs, 60Co et 36Cl. Les figures 2A, 2B et 2C montrent l’effet de l’obturation du détecteur par l’écran 15 sur le spectre β mesuré par le détecteur. Les figures 2A, 2B et 2C représentent des spectres mesurés expérimentalement face à un échantillon de graphite activé. La représente un spectre sans écran : écran dans la position ouverte, telle que représenté sur la . Il s’agit du spectre de mesure Sp. La représente un spectre avec écran (écran dans la position fermée). Il s’agit d’un spectre de fond Sp bdf . Ce dernier est considéré comme représentatif d’une contribution γ dans le spectre de mesure Sp. Les spectres ont été mesurés selon une même durée d’acquisition de 120 secondes. L’écran était une plaque d’aluminium d’épaisseur 4 mm. Sur la , on a représenté deux spectres γ simulés, résultant de la détection de photons γ dans le détecteur dans les configurations respectivement ouverte et fermée. La contribution des particules β dans chaque spectre a été ignorée. Les deux spectres modélisés sont très proches l’un de l’autre. Cela signifie que la soustraction du spectre de fond Sp bdf mesuré dans la configuration fermée (cf. ) permet une bonne correction de l’influence des photons γ dans le spectre Sp mesuré dans la configuration ouverte. Le spectre de mesure Sp est considéré comme représentatif des particules β et γ émises par l’objet ainsi que par le bruit de fond naturel γ. Le spectre de fond Sp bdf est considéré comme représentatif du bruit de fond naturel γ et des particules γ émises par l’objet. La montre la soustraction du spectre de fond Sp bdf ( ) du spectre de mesure Sp ( ). Le spectre Spβ représenté sur la , résultant de la soustraction, est un spectre corrigé, considéré comme uniquement représentatif des particules β émises par l’objet. Le tableau 1 représente un exemple de spectre d’activité, obtenu par prélèvement, d’un échantillon de graphite de masse égale à 5 grammes. L’activité de 36Cl n’a pas été prise en compte, du fait de résultats hétérogènes constatés dans différents échantillons. Tableau 1 La représente des spectres β simulés avec le code de calcul MCNP6, dans un matériau détecteur de diamètre 76 mm et d’épaisseur 4 mm. Les figures 4B et 4C représentent la géométrie de mesure modélisée par le code de calcul, selon les configurations respectivement fermées et ouvertes. L’objet simulé était un échantillon de graphite, dont le spectre d’activité est celui décrit sur le tableau 1. Il s’agissait d’un échantillon cylindrique de diamètre 14.7 mm et de hauteur 20.2 mm, dont la base était disposée à une distance de 25 mm du détecteur. L’activité de l’échantillon était supposée homogène. On a simulé le spectre β total détecté ainsi que la composante de chaque radioélément dans le spectre. Ainsi, la permet d’observer les composantes respectives de 154 Eu, 152 Eu, 155 Eu, 137 Cs, 60 Co, 3 H, et 14 C. On observe que la composante, dans le spectre, de 14 C, est majoritaire jusqu’à 156 keV, qui est l’énergie d’émission maximale des particules β de 14 C. Au-delà de 156 keV, les composantes majoritaires sont celles de 154 Eu et 137 Cs. Dans une première bande d’énergie ΔE1, s’étendant à des énergies inférieures à 156 keV, la contribution de 14 C est majoritaire. La première bande d’énergie ΔE1 s’étend entre une première énergie minimale E1min et une première énergie maximale E1max. Ainsi, si l’on considère une première bande d’énergie ΔE1 = [E1min – E1max] comprise entre 30 keV et 100 keV, la valeur spectrale, c’est-à-dire l’intégrale du spectre dans la bande d’énergie, est due, à 98%, à 14 C. Ainsi, à partir d’une première valeur spectrale N1, définie dans la première bande d’énergie ΔE1, s’étendant entre quelques keV et 156 keV, il est possible d’estimer l’activité en 14 C de l’objet mesuré. Par valeur spectrale on entend une somme de l’ensemble des coups ou taux de comptage dans la bande d’énergie considérée. De préférence, la première bande d’énergie ΔE1 s’étend au-delà de 10 keV, ou de 20 keV, et en dessous de 150 keV, ou de 120 keV, ou de 100 keV. L’inventeur estime qu’une première bande d’énergie ΔE1 s’étendant entre 30 keV et 100 keV est optimale. En prenant en compte la première bande d’énergie [30 keV – 100 keV], dans le spectre représenté sur la , le taux de comptage cumulé est de 54.8 coups par seconde pour l’ensemble du spectre, dont 53.9 coups par seconde provenant de 14 C, soit environ 98%. Afin de tenir compte de la contribution, minoritaire, des radioéléments autres que 14 C, il peut être envisagé de définir une deuxième bande d’énergie ΔE2, s’étendant entre une deuxième énergie minimale E2min et une deuxième énergie maximale E2max. La deuxième énergie minimale E2min est supérieure à 156 keV. On prend en compte une deuxième valeur spectrale N2, dans la deuxième bande d’énergie ΔE2. On tire profit du fait que le spectre β des radioéléments émetteurs β différents de 14 C, dits « autres radioéléments », est relativement plat entre la première bande d’énergie ΔE1 et la deuxième bande d’énergie ΔE2 Ainsi, la contribution des autres radioéléments, dans la première valeur spectrale, peut être déduite de la deuxième valeur spectrale N2, dans la deuxième bande d’énergie ΔE2. En première approximation, on peut estimer que la contribution des autres radioéléments, dans la première bande d’énergie ΔE1, correspond à N2. On peut alors corriger la première valeur spectrale, de façon que la première valeur spectrale corrigée soit égale à N1 – N2. A partir de la première valeur spectrale N1, ou de la première valeur spectrale corrigée N1-N2, on peut appliquer une fonction de transfert FT, de façon à estimer l’activité de 14 C, selon les expressions : ou Où A est l’activité, exprimée par exemple en Bq/g. La détermination de la fonction de transfert FT peut être effectuée par modélisation. La montre une comparaison entre un spectre mesuré avec le détecteur précédemment décrit, et un spectre modélisé. Le détecteur était exposé à une source ponctuelle de 14 C. La comparaison des spectres mesuré et modélisé montre un écart inférieur à 10%. La modélisation spectrale peut donc être considérée comme fiable. Selon une variante, la contribution des autres radioéléments peut être évaluée par une prise en compte de l’activité de l’objet en radioéléments émetteurs β différents de 14 C. Il peut s’agir d’une activité déterminée a priori ou d’une activité mesurée, par exemple par spectrométrie gamma. A partir de l’activité β desdits autres radioéléments, la contribution de ces derniers peut être évaluée par modélisation. La représente une quantité d’énergie (axe des ordonnées – unité MeV.Bq -1 .g), déposée par des particules β émises par une répartition homogène de 1 4 C dans une profondeur de béton variant entre 0 et 2 mm. Au-delà d’une profondeur 300 µm, la courbe de la s’aplatit, ce qui signifie que les particules β, émises au-delà de cette profondeur, ne contribuent pas au spectre mesuré. Ainsi, le spectre mesuré ne correspond qu’à la partie superficielle de l’objet analysé, la plus proche du détecteur. L’activité totale de l’objet peut être extrapolée en prenant en compte des hypothèses quant à la répartition de l’activité dans l’objet, par exemple une répartition homogène. Lorsque l’objet est un échantillon volumineux, il est possible de disposer un collimateur devant le matériau détecteur, de façon à réduire la surface du matériau détecteur exposée au rayonnement β. Le détecteur peut faire l’objet d’un balayage le long de l’échantillon. Cela peut permettre de déterminer un profil d’activation le long de l’échantillon. La méthode de mesure précédemment décrite a été mise en œuvre sur des échantillons de graphite prélevés dans un canal de combustible du cœur d’un réacteur à caloporteur gaz et modéré au graphite. Les échantillons de graphite étaient cylindriques : 15 mm de diamètre et 20 mm de hauteur. Chaque échantillon a été positionné à une distance d’environ 5 mm de l’échantillon, de façon à limiter les risques de contamination par contact entre le détecteur (ou l’écran) et l’échantillon. La distance a été optimisée de façon à ne pas réduire l’efficacité de détection. Dans une première série de mesures, une face avant de l’échantillon était disposée face au détecteur. Dans une deuxième série de mesures, une face arrière de l’échantillon était disposée face au détecteur. Dans une troisième série de mesures, la paroi latérale de l’échantillon, reliant la face avant et la face arrière, était disposée face au détecteur. On a supposé une activité homogène de la carotte. Une fonction de transfert FT a été établie pour chaque série de mesures, égale à 1.05 10 -3 s -1 .Bq -1 .g dans les première et deuxième séries de mesures et 1.08 10 -3 s -1 .Bq -1 .g dans la troisième série de mesures. La densité du graphite a été supposée égale à 1.5. La densité a été déterminée sur la base de mesures de masse et des dimensions des échantillons. L’incertitude de mesure associée à la fonction de transfert était de ± 6%. Dans chaque mesure, on a acquis un spectre en configuration ouverte, et un spectre en configuration fermé, puis obtenu un spectre corrigé par soustraction du spectre en configuration fermé du spectre en configuration ouverte. On a pris en compte, sur chaque spectre corrigé : une première valeur spectrale N1, correspondant aux taux de comptage cumulés dans la première bande d’énergie ΔE1: 30 keV – 100 keV ; une deuxième valeur spectrale N2, correspondant aux taux de comptage cumulés dans la première bande d’énergie : ΔE2 : 156 keV – 256 keV. L’activité de 14 C a été estimée selon l’expression (1’) La représente les estimations de l’activité 14 C (axe des ordonnées – unité Ba), en fonction des positions respectives de chaque échantillon par rapport à l’axe central du réacteur : axe des abscisses – unité cm. Sur la , les désignations « Face 1 », « Face 2 » et « Face 3 » correspondent respectivement aux face avant, face arrière et paroi latérale du cylindre. Le profil obtenu est cohérent avec le profil de flux neutronique simulé le long du canal de combustible duquel les échantillons ont été prélevés. La résume les principales étapes d’un procédé selon l’invention. Etape 100 : disposition d’un détecteur face à l’objet à caractériser Etape 110 : acquisition d’un spectre, dans la configuration ouverte : il s’agit du spectre mesuré Sp. Etape 120 : acquisition d’un spectre fond Sp bd f , dans la configuration fermée. Etape 130 : soustraction du spectre de fond résultant de l’étape 120 du spectre résultant de l’étape 110. Le spectre résultant de cette étape est un spectre β Sp β. Etape 140 : détermination d’une première valeur spectrale N1 dans la première bande d’énergie ΔE1 du spectre Spβ. Etape 150 : éventuellement, détermination d’une deuxième valeur spectrale N2, dans la deuxième bande d’énergie ΔE2 du spectre Spβ, puis soustraction de la deuxième valeur spectrale de la première valeur spectrale, de façon à obtenir une valeur spectrale corrigée (N1 – N2). Etape 160 : application de la fonction de transfert de façon à estimer l’activité en 14 C notée A[ 14 C] de l’objet. Les étapes 130 à 160 peuvent être mises en œuvre par l’unité de traitement 20. L’invention pourra être mise en œuvre sur pour caractériser l’activité de 14 C, à des fins d’inventaire radiologique et de classification de déchets. Procédé d’estimation de l’activité en 14 C d’un objet, à l’aide d’un détecteur (1) configuré pour former des impulsions sous l’effet d’une exposition à des particules β, le détecteur étant relié à un circuit de mesure spectrométrique, configuré pour établir un spectre, le spectre correspondant à un histogramme de l’amplitude des impulsions formées durant une période de mesure, le procédé comportant les étapes suivantes : a) disposition du détecteur face à l’objet et acquisition d’un spectre de mesure; b) interposition d’un écran (15) entre le détecteur et l’objet et acquisition d’un spectre de fond, l’écran étant configuré pour absorber les particules β émises par l’objet c) correction du spectre de mesure, en utilisant le spectre de fond, pour obtenir un spectre corrigé ; d) à partir du spectre corrigé, détermination d’une première valeur spectrale (N1) dans une première bande d’énergie (ΔE1) s’étendant en dessous d’une première énergie maximale (E1max), la première énergie maximale étant inférieure ou égale à 156 keV ; e) correction éventuelle de la première valeur spectrale ; f) application d’une fonction de transfert à la première valeur spectrale déterminée lors de l’étape d), ou à la valeur spectrale corrigée résultant de l’étape e), de façon à estimer une activité en 14 C de l’objet. Procédé selon la revendication 1, dans lequel la première énergie maximale (E1max) est inférieure ou égale à 130 keV ou 120 keV ou 100 keV. Procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel la première bande d’énergie (ΔE1) s’étend en dessus d’une première énergie minimale (E1min), la première énergie minimale étant supérieure ou égale à 10 keV ou 20 keV ou 30 keV. Procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel l’étape e) comporte les sous-étapes : détermination d’une deuxième valeur spectrale (N2), dans une deuxième bande d’énergie (ΔE2) s’étendant entre une deuxième énergie minimale (E2min) et une deuxième énergie maximale (E2max), la deuxième énergie minimale étant supérieure à 156 keV ; soustraction de la deuxième valeur spectrale à la première valeur spectrale, pour former la première valeur spectrale corrigée. Procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel lors de l’étape a), la distance entre le détecteur et l’objet est : supérieure à 1 mm ou à 5 mm ; et/ou inférieure à 20 mm ou à 10 mm. Procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel l’écran utilisé lors de l’étape b) est un écran d’aluminium dont l’épaisseur est supérieure ou égale à 3 mm ou à 4 mm. Procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel le détecteur comporte un matériau détecteur de type scintillateur organique Procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel le détecteur comporte un matériau détecteur de type semi-conducteur. Dispositif de mesure (1), configuré pour déterminer une activité en 14 C d’un objet (2), le dispositif comportant : un détecteur (10) comportant un matériau détecteur (11) configuré pour former des impulsions sous l’effet d’une exposition à des particules β; un circuit de spectrométrie (13), relié au détecteur, et configuré pour former un histogramme de l’amplitude des impulsions détectées durant une période d’acquisition ; une unité de traitement (20), reliée au circuit de spectrométrie, et configurée pour mettre en œuvre les étapes c) à f) d’un procédé selon l’une quelconque des revendications précédentes. Dispositif selon la revendication 9, dans lequel le matériau détecteur est un scintillateur organique Dispositif selon la revendication 10, dans lequel l’épaisseur du matériau détecteur est comprise entre 3 mm et 10 mm. Dispositif selon la revendication 9, dans lequel le matériau détecteur est un semi-conducteur. Dispositif selon l’une quelconque des revendications 9 à 12, dans lequel le dispositif comporte un écran mobile (15), configuré pour passer d’une configuration fermée, dans laquelle l’écran est interposé entre le matériau détecteur et l’objet, à une configuration ouverte dans laquelle l’écran laisse libre un espace entre le matériau détecteur et l’objet.