Brevet FR3150861A1 — publié le 20250110

Procédé et dispositif d’étalonnage intégré pour les systèmes optique radiométrique L’invention concerne un procédé de mesure de transmission d’un faisceau lumineux, et le dispositif de radiométrie associé (3), le procédé comprenant une propagation du faisceau lumineux (2), dans une première configuration, comprenant une transmission du faisceau lumineux (2), un nombre a de fois par un premier ensemble (31) et une transmission du faisceau, un nombre b de fois par un deuxième ensemble (32) comprenant un élément optique de transmission susceptible d’être altéré, une propagation du faisceau (2), dans une deuxième configuration, comprenant une transmission du faisceau (2), un nombre c de fois par le premier ensemble (31), et une transmission du faisceau (2), un nombre d de fois par le deuxième ensemble (32), les nombres a, b, c, d formant une matrice inversible, pour déterminer indépendamment la transmission par le premier ensemble (31) et/ou la transmission liée à l’élément optique de transmission. Figure pour l’abrégé : Fig. 2. Procédé et dispositif d’étalonnage intégré pour les systèmes optiques radiométriques La présente invention concerne un procédé de mesure de transmission d’un faisceau par un dispositif de radiométrie comprenant au moins un élément optique de transmission susceptible d’être altéré, et le dispositif de radiométrie associé. Des applications particulièrement avantageuses concernent les diagnostics optiques de tokamak, les mesures de transmissions optiques d’un milieu tel que de l’air ou de l’eau, par exemple par un transmissiomètre. ETAT DE LA TECHNIQUE Dans de nombreuses applications de mesures radiométriques, on cherche à mesurer une efficacité de transmission d’un faisceau lumineux à travers un milieu et/ou un dispositif optique. C’est une mesure d’étalonnage. Ces dispositifs de radiométrie comprennent une pluralité de composants optiques agencés de sorte qu’un faisceau lumineux, émis par une source, se propage à travers des composants optiques et est mesuré après sa propagation par un capteur. Connaissant la puissance de la source, l’efficacité de transmission du faisceau dans le dispositif de radiométrie peut être déterminée. Connaissant l’efficacité de transmission des composants optiques du dispositif de radiométrie, il est possible de déterminer l’efficacité de transmission du milieu et/ou du dispositif optique. L’efficacité de transmission de ces composants optiques est en effet incluse avec la mesure de l’efficacité de transmission du faisceau par le dispositif de radiométrie, lors de la mesure par le capteur. Or, les composants optiques peuvent présenter des surfaces susceptibles d’être altérées, par exemple encrassées, de façon non contrôlée et ainsi impacter la mesure de l’efficacité de transmission. L’efficacité de transmission des composants optiques du dispositif de radiométrie varie donc, induisant une incertitude sur la valeur que l’on cherche à mesurer. C’est le cas par exemple des transmissiomètres. Il est connu d’utiliser un transmissiomètre pour mesurer l’efficacité de transmission d’un milieu aquatique, par exemple un milieu sous-marin. Les surfaces optiques au contact du milieu aquatique risquent de s’encrasser, par exemple à cause de divers dépôts et/ou une croissance d’algues. Il est par ailleurs connu d’utiliser des transmissiomètres de portée visuelle de piste pour fournir aux pilotes et aux unités des services de la circulation aérienne des informations sur les conditions de visibilité sur les pistes pendant les périodes de faible visibilité, qu'elles soient dues par exemple au brouillard, à la pluie, à la neige ou aux tempêtes de sable. Les surfaces optiques au contact de l’air ambiant sont susceptibles d’être encrassées et donc de perturber la mesure de visibilité. Pour remédier à cela, il existe des solutions de calibration et/ou de maintenance de ces dispositifs de radiométrie. Une solution de maintenance préventive est de nettoyer à intervalle régulier les surfaces optiques encrassées. Ces opérations de maintenance sont cependant coûteuses. En outre, l’encrassement ne suit pas une progression prévisible, ce qui ne garantit pas une mesure fiable entre les opérations de maintenance. Une autre solution consiste à installer une source lumineuse étalonnée à l'endroit où la mesure doit être effectuée. Toutefois, une telle installation peut être rendue impossible soit en raison de l'exiguïté des lieux ou de son accès, soit en raison de sa viabilité ou encore parce que ses performances peuvent être affectées par l'environnement. Ces phénomènes d’altérations peuvent concerner de nombreuses autres applications. Pour le diagnostic optique de tokamak, la mesure en transmission avec une source lumineuse étalonnée est difficile, sinon impossible du fait de l’environnement. Pour contourner cette problématique, une des solutions est d’intégrer un obturateur doté d’un rétroréflecteur qui est configuré pour réfléchir un faisceau lumineux de la ligne optique du tokamak, et ce de façon contrôlée vers un capteur. L’obturateur, et éventuellement d’autres composants optiques, restent toutefois placés à proximité du plasma. Un encrassement par phénomène de pulvérisation plasma et/ou par fuite d’eau vapeur peut survenir et impacter l’efficacité de transmission optique du système. Si des solutions de calibration existent pour éliminer ces facteurs, elles ne sont toutefois pas complètes et peuvent s’avérer particulièrement complexes à mettre en œuvre. En effet, la mise en place et le maintien d’un alignement précis et stable dans le temps de plusieurs voies optiques combinées représente un défi dans un environnement de tokamak. Il existe donc un besoin pour réaliser une mesure de transmission de manière fiable et indépendamment des conditions extérieures. Un objectif de la présente invention est donc d’améliorer la mesure de transmission par un dispositif de radiométrie, et notamment de façon indépendante de conditions extérieures au dispositif. RESUME Pour atteindre cet objectif, selon un premier aspect on prévoit un procédé de mesure de transmission d’au moins un faisceau lumineux comprenant les étapes suivantes : une fourniture d’un dispositif de radiométrie comprenant au moins un capteur, un premier ensemble optique, un deuxième ensemble optique, le deuxième ensemble comprenant au moins un élément optique de transmission susceptible d’être altéré, le dispositif de radiométrie présentant au moins une première et une deuxième configurations de propagation de l’au moins un faisceau lumineux, une propagation de l’au moins un faisceau lumineux dans la première configuration selon un premier trajet optique, comprenant une transmission de l’au moins un faisceau lumineux, un premier nombre a de fois avec une transmission T, par le premier ensemble et une transmission de l’au moins un faisceau lumineux, un deuxième nombre b de fois avec une transmission Φ, par le deuxième ensemble comprenant l’au moins un élément optique de transmission, une propagation de l’au moins un faisceau lumineux dans la deuxième configuration selon un deuxième trajet optique au moins en partie différent du premier trajet optique, comprenant une transmission de l’au moins un faisceau lumineux un troisième nombre c de fois avec une transmission T, par le premier ensemble, et la transmission de l’au moins un faisceau lumineux un quatrième nombre d de fois avec une transmission Φ, par le deuxième ensemble comprenant l’au moins un élément optique de transmission, les nombres a, b, c, d formant la matrice inversible suivante : une pluralité de mesures par l’au moins un capteur, comprenant au moins : une mesure M1 du faisceau lumineux s’étant propagé dans la première configuration, une mesure M2 du faisceau lumineux s’étant propagé dans la deuxième configuration, à partir de la pluralité de mesures, une détermination d’au moins un parmi T et Φ, déterminant ainsi indépendamment l’efficacité de transmission par le premier ensemble et/ou l’efficacité de transmission liée à l’au moins un élément optique de transmission susceptible d’être altéré. La propagation du faisceau se fait donc selon deux configurations, avec un nombre de transmissions différent entre les deux configurations. Le procédé permet donc de faire deux mesures distinctes, une pour chaque configuration. La matrice de nombres de transmission associés à ces deux configurations étant inversible, il existe une solution pour le système d’équation qualifiant la propagation de la lumière dans le dispositif de radiométrie pour déterminer chacun parmi T et Φ. Par exemple, T correspond à la valeur que l’on cherche à mesurer, et Φ comprend l’efficacité de transmission par le ou les élément(s) optique(s) de transmission susceptible(s) d’être altéré(s). La résolution de ce système permet donc de connaître indépendamment l’efficacité de transmission l’on cherche à mesurer, par exemple l’efficacité de transmission d’un milieu et/ou d’un dispositif optique, et la transmission associée à l’au moins un élément optique de transmission potentiellement altéré. On comprend donc que le procédé permet un étalonnage intégré prenant en compte de façon indépendante la transmission l’on cherche à mesurer et la transmission associée à l’au moins un élément optique de transmission. Dès lors, la détermination de l’efficacité de transmission que l’on cherche à mesurer est fiabilisée, puisque qu’elle peut être déterminée indépendamment de l’altération de l’élément optique de transmission, par exemple un encrassement. En outre, le procédé permet une mesure de l’efficacité de transmission associée à cette éventuelle altération. La détermination de l’efficacité de transmission associée à cette éventuelle altération est rendue accessible indépendamment de la détermination de l’efficacité de transmission du premier ensemble. Il est donc possible de connaître cette altération pour par exemple prévoir des maintenances du dispositif de radiométrie. L’efficacité de transmission que l’on cherche à mesurer, ainsi que l’efficacité de transmission liée à l’altération de l’élément optique de transmission peuvent être obtenues simultanément ou non. Avec ces deux configurations, il n’est en outre pas nécessaire de mettre une source de lumière calibrée placée en « transmission » : c’est-à-dire la source disposée d’un côté du dispositif de radiométrie et le détecteur de l’autre côté du dispositif de radiométrie. Cette solution est donc compatible avec des contraintes d'exiguïté des lieux et/ou d’accès difficile. Selon un deuxième aspect, on prévoit un dispositif de radiométrie comprenant au moins un élément optique de transmission susceptible d’être altéré et au moins un capteur configuré pour mesurer une transmission d’au moins un faisceau lumineux. Avantageusement, le dispositif de radiométrie comprend un premier ensemble optique et un deuxième ensemble optique, le deuxième ensemble comprenant l’au moins un élément optique de transmission. Le dispositif de radiométrie présente au moins une première et une deuxième configurations de propagation de l’au moins un faisceau lumineux de sorte que : dans la première configuration et selon un premier trajet optique, le premier ensemble est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux un premier nombre a de fois avec une transmission T, et le deuxième ensemble est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux un deuxième nombre b de fois avec une transmission Φ, dans la deuxième configuration et selon un deuxième trajet optique au moins en partie différent du premier trajet optique, le premier ensemble est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux un troisième nombre c de fois avec une transmission T, et le deuxième ensemble est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux un quatrième nombre d de fois avec une transmission Φ. Les nombres a, b, c, d forment la matrice inversible suivante, de façon à déterminer au moins l’un parmi T et Φ, et ainsi à déterminer indépendamment l’efficacité de transmission par le premier ensemble et/ou l’efficacité de transmission de l’élément optique de transmission susceptible d’être altéré : Le dispositif de radiométrie présente donc deux configurations optiques, entre lesquelles les transmissions du faisceau lumineux sont différentes, pour obtenir la matrice inversible ci-dessus. On comprend donc que c’est l’architecture du dispositif de radiométrie, définissant le trajet optique pour chaque configuration, qui permet d’obtenir la matrice inversible ci-dessus. Le dispositif de radiométrie présente donc les effets et avantages présentés ci-dessus en référence au premier aspect. BREVE DESCRIPTION DES FIGURES Les buts, objets, ainsi que les caractéristiques et avantages de l’invention ressortiront mieux de la description détaillée d’un mode de réalisation de cette dernière qui est illustré par les dessins d’accompagnement suivants dans lesquels : La représente schématiquement les transmissions optiques par un premier ensemble et un élément optique de transmission susceptible d’être altéré d’un dispositif de radiométrie. La représente schématiquement les transmissions optiques par un dispositif de radiométrie selon un exemple de réalisation. La représente des étapes du procédé de mesure de transmission, selon plusieurs exemples de réalisation. Les figures 4A et 4B représentent une vue schématique d’un dispositif de radiométrie, selon deux exemples de réalisation. Les figures 5 et 6 représentent des vues schématiques d’un dispositif de radiométrie, dans lequel le premier ensemble est une ligne de diagnostic optique de tokamak. Les figures 7A et 7B représentent respectivement une vue du dessus et une vue en coupe transversale des premier et deuxième modules de réflexion, selon un exemple de réalisation. Les figures 8A et 8B représentent la mesure par un capteur matriciel des faisceaux après leur propagation dans un dispositif de radiométrie comprenant les premier et deuxième modules de réflexion illustrés en figures 7A et 7B, selon un exemple de réalisation. La représente une vue schématique d’un dispositif de radiométrie, le dispositif de radiométrie étant transmissiomètre selon un exemple de réalisation. La représente un suivi temporel entre l’émission et les mesures faites par le capteur, dans le dispositif illustré en selon un exemple de réalisation. Les dessins sont donnés à titre d'exemples et ne sont pas limitatifs de l’invention. Ils constituent des représentations schématiques de principe destinées à faciliter la compréhension de l’invention et ne sont pas nécessairement à l'échelle des applications pratiques. En particulier les dimensions relatives des différents éléments optiques et leurs distances entre eux ne sont pas représentatives de la réalité. DESCRIPTION DÉTAILLÉE Avant d’entamer une revue détaillée de modes de réalisation de l’invention, sont énoncées ci-après des caractéristiques optionnelles qui peuvent éventuellement être utilisées en association ou alternativement. Selon un exemple, lors de la propagation du faisceau lumineux dans la première configuration, le faisceau lumineux traverse le premier ensemble et le deuxième ensemble, de sorte qu’une mesure résultante M1 du faisceau lumineux par le capteur dans la première configuration est proportionnelle, et de préférence égale, à la première équation : M1= Ω 11 .E. T a . Φ b + Ω 12 .E. T c . Φ d , de préférence à M1= Ω 11 .E. T a . Φ b + Ω 12 .E. T c . Φ d , et lors de la propagation du faisceau lumineux dans la deuxième configuration, le faisceau lumineux traverse le premier ensemble et le deuxième ensemble, de sorte qu’une mesure résultante M2 du faisceau lumineux par le capteur dans la deuxième configuration est proportionnelle, et de préférence égale, à la deuxième équation : M2= Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d de préférence à M2= Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d avec E la puissance d’une source lumineuse, Ω 11 un paramètre géométrique non nul caractérisant la première configuration, Ω 22 un paramètre géométrique non nul caractérisant la deuxième configuration, Ω 12 , Ω 21 des paramètres géométriques caractérisant un couplage entre les premier et deuxième trajets optiques, T la transmission du premier ensemble, Φ la transmission du deuxième ensemble. la détermination de T et/ou Φ comprend la résolution d’un système d’équation comprenant les première et deuxième équations. Le système d’équation associé à ces deux mesures M1, M2 est ainsi solutionnable pour obtenir T et Φ, pour déterminer ainsi indépendamment l’efficacité de transmission par le premier ensemble et/ou l’efficacité de transmission liée à l’au moins un élément optique de transmission susceptible d’être altéré. La solution de ce système d’équation peut dépendre du fait qu’il y ait un couplage optique ou non entre les première et deuxième configurations. Selon un exemple, les quantités Ω 12 . T c . Φ d et Ω 21 . T a . Φ b sont nulles ou du moins négligeables devant respectivement Ω 11 . T a . Φ b et Ω 22 . T c . Φ d . Par exemple, les rapports (Ω 12 . T c . Φ d )/(Ω 11 . T a . Φ b ) et (Ω 21 . T a . Φ b )/( Ω 22 . T c . Φ d ) sont inférieurs ou égaux à 1/100. Il n’y a alors pas ou très peu de couplage optique entre les deux configurations. Lorsque le couplage optique est négligeable, la matrice des paramètres géométriques Ω devient diagonale. La résolution du système d’équation et donc la détermination de T et/ou Φ est ainsi simplifiée. Le procédé et le dispositif sont ainsi fiabilisés. En effet, on comprend que dans l’exemple ci-dessus, on peut avoir alors : M1= Ω 11 .E. T a . Φ b , et M2= Ω 22 .E. T c . Φ d . Selon un exemple alternatif, le dispositif de radiométrie présentant un couplage optique entre la première et la deuxième configuration, Ω 12 et Ω 21 sont non nuls, et les nombres Ω 11, Ω 22 , Ω 12 , Ω 21 forment la matrice inversible suivante : La détermination de T et/ou Φ peut comprendre la résolution d’un système d’équation pour déterminer une solution pour (T a . Φ b ) et (T c . Φ d ) puis pour déterminer T et/ou Φ. Un couplage optique entre les deux configurations est ainsi pris en charge pour déterminer T et/ou Φ. En optique, du fait des précisions, la probabilité que la matrice ci-dessus soit non inversible est très faible. Toutefois, l’homme du métier est à même de choisir les configurations optiques permettant d’obtenir une matrice inversible et minimisant l’incertitude sur les valeurs de T et/ou Φ. Pour cela, l’homme du métier est notamment à même de choisir les configurations optiques minimisant le couplage optique entre les configurations. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprenant en outre un premier module de réflexion et un deuxième module de réflexion : dans la première configuration, la propagation du faisceau comprend : une première propagation du faisceau lumineux dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, une réflexion du faisceau lumineux un nombre m de fois par le premier module de réflexion, une deuxième propagation du faisceau lumineux, dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, dans la deuxième configuration, la propagation du faisceau comprend : une première propagation du faisceau lumineux dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, une réflexion du faisceau lumineux un nombre p de fois par le deuxième module de réflexion, m étant différent de p, une deuxième propagation du faisceau lumineux, dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, de sorte que les nombres a, b, c, d de fois qu’est transmis le faisceau lumineux forment la matrice inversible : Selon un exemple : dans la première configuration, la propagation du faisceau comprend : une première propagation du faisceau lumineux dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, une réflexion du faisceau lumineux un nombre b de fois par le premier module de réflexion, une deuxième propagation du faisceau lumineux, dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, dans la deuxième configuration, la propagation du faisceau comprend : une première propagation du faisceau lumineux dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, une réflexion du faisceau lumineux un nombre d de fois par le deuxième module de réflexion, une deuxième propagation du faisceau lumineux, dans le premier ensemble et le deuxième ensemble. La réflexion par les premier et deuxième modules de réflexion permet ainsi de créer un trajet optique au moins en partie différent entre les première et deuxième configurations, et ce en conservant une architecture simplifiée du dispositif de radiométrie. Les nombres a, b, c, d peuvent ainsi former la matrice inversible. La mesure des réflexions peut être bonne sans complexifier outre mesure le dispositif global. Les mesures de réflectivités des modules de réflexions sont obtenues quelles que soit les variations de réflectivités de l’un et/ou de l’autre des modules. Selon un exemple, le procédé comprend en outre une émission d’un faisceau lumineux primaire par une source lumineuse, le deuxième ensemble étant configuré pour former, à partir dudit faisceau primaire, un premier faisceau lumineux se propageant dans la première configuration et un deuxième faisceau lumineux se propageant dans la deuxième configuration. On comprend donc qu’une partie du trajet optique peut être commun entre les première et deuxième configurations. L’architecture du dispositif de radiométrie est ainsi simplifiée, de même que la mise en œuvre du procédé. Selon un exemple : A l’issue de la première configuration, le faisceau lumineux présente une première distribution de lumière, et à l’issue de la deuxième configuration, et notamment après sa propagation dans la deuxième configuration, le faisceau lumineux présente une deuxième distribution de lumière, différente de la première distribution de lumière, de façon à séparer spatialement le faisceau lumineux se propageant dans les première et deuxième configurations, de sorte qu’au moins la matrice suivante est inversible. et de préférence de sorte que la matrice suivante est en outre inversible : En effet, la différence entre les distributions de lumière des première et deuxième configurations, permet de séparer spatialement les trajets optiques des première et deuxième configurations et donc de permettre de mesurer M1, M2 pour la configuration correspondante. Comme les deux faisceaux sont spatialement séparés, en pratique la matrice de paramètres géométriques sera inversible. De préférence, le deuxième ensemble est configuré pour transmettre le faisceau avec une distribution de lumière distincte entre chaque configuration. En outre, la différence de distribution de lumière peut être choisie de sorte que le couplage optique soit négligeable entre les deux configurations. Lorsque le couplage optique est négligeable, le terme (Ω 12 .Ω 21 ) devient négligeable devant (Ω 11 .Ω 22 ). La matrice des paramètres géométriques Ω devient donc diagonale. La résolution du système d’équation et donc la détermination de T et/ou Φ est ainsi simplifiée. Le procédé et le dispositif est fiabilisé. La distribution de lumière correspond à une énergie lumineuse par unité de surface et d’angle solide. Cette distribution de lumière peut être ponctuelle ou étendue, uniforme ou non, avec un faisceau convergent, parallèle ou divergent. Selon un exemple alternatif ou additionnel, le procédé comprend une émission d’un premier faisceau lumineux et sa propagation dans la première configuration, l’émission du premier faisceau lumineux, et de préférence sa propagation dans la première configuration, étant suivie d’une émission d’un deuxième faisceau lumineux et sa propagation dans la deuxième configuration. On peut ainsi avoir une séparation temporelle entre la propagation dans les premières et deuxième configurations, ce qui permet de mesurer M1, M2 pour la configuration correspondante. Cela permet en outre de minimiser le couplage optique entre les deux configurations. Lorsque le couplage optique est négligeable, la résolution du système d’équation et donc la détermination de T et/ou Φ est simplifiée. Le procédé et le dispositif est fiabilisé. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprenant en outre un premier module de réflexion et un deuxième module de réflexion : dans la première configuration, la propagation du faisceau lumineux comprend : une propagation du faisceau primaire dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, une réflexion du faisceau primaire un nombre m de fois par le premier module de réflexion, pour former le premier faisceau, une propagation du premier faisceau, dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, dans la deuxième configuration, la propagation du faisceau lumineux comprend une propagation du faisceau primaire dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, une réflexion du faisceau primaire un nombre p de fois par le deuxième module de réflexion, m étant différent de p, pour former le deuxième faisceau, une propagation du deuxième faisceau, dans le premier ensemble et le deuxième ensemble, de sorte que les nombres a, b, c, d de fois qu’est transmis le faisceau lumineux forment la matrice inversible : Ici encore, la réflexion par les premier et deuxième modules de réflexion permet ainsi de créer un trajet optique au moins en partie différent entre les première et deuxième configurations, et ce en conservant une architecture simplifiée du dispositif de radiométrie. La mise en œuvre du procédé est donc simplifiée. Les nombres a, b, c, d peuvent ainsi former la matrice inversible. Selon un exemple, la propagation du faisceau lumineux dans la première configuration et la propagation du faisceau lumineux dans la deuxième configuration sont au moins en partie simultanée. Les déterminations de T et Φ peuvent ainsi être faites pour un même agencement optique, à un temps donné. La robustesse et la fiabilité de ces déterminations sont encore améliorées. Selon un exemple, la propagation du faisceau lumineux dans la première configuration et la propagation du faisceau lumineux dans la deuxième configuration sont séparées temporellement et/ou spatialement. Selon un exemple, le premier ensemble comprend un milieu dont on cherche à mesurer la transmission T. Le procédé est ainsi avantageusement adapté à des mesures par un transmissiomètre, par exemple pour mesurer le coefficient d’extinction d’un milieu. Selon un exemple, le premier ensemble comprend un dispositif de diagnostic optique dont on cherche à mesurer la transmission T, par exemple un dispositif de diagnostic optique d’un tokamak. Selon un exemple, dans la première configuration , le premier ensemble et le deuxième ensemble sont configurés de façon à transmettre le faisceau lumineux, de sorte qu’une mesure résultante M1 du faisceau lumineux par le capteur est proportionnelle, et de préférence égale, à M1= Ω 11 .E. T a . Φ b + Ω 12 .E. T c . Φ d , de préférence M1= Ω 11 .E. T a . Φ b + Ω 12 .E. T c . Φ d , et dans la deuxième configuration, le premier ensemble et le deuxième ensemble sont configurés de façon à transmettre le faisceau lumineux, de sorte qu’une mesure résultante M2 du faisceau lumineux par le capteur est proportionnelle, et de préférence égale, à M2= Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d de préférence M2= Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d avec E la puissance d’une source lumineuse, Ω 11 un paramètre géométrique non nul caractérisant la première configuration Ω 22 un paramètre géométrique non nul caractérisant la deuxième configuration Ω 12 , Ω 21 des paramètres géométriques caractérisant un couplage entre les premier et deuxième trajets optiques, T la transmission du premier ensemble, Φ la transmission du deuxième ensemble. Ici encore, le système d’équation associé à ces deux mesures M1, M2 est ainsi solutionnable pour obtenir T et/ou Φ, pour déterminer ainsi indépendamment l’efficacité de transmission par le premier ensemble et/ou l’efficacité de transmission liée à l’au moins un élément optique de transmission susceptible d’être altéré. Selon un exemple, le dispositif de radiométrie présentant un couplage optique entre la première et la deuxième configuration, le premier ensemble et le deuxième ensemble sont configurés de sorte que, Ω 12 , Ω 21 étant non nuls, les nombres Ω 11, Ω 22 , Ω 12 , Ω 21 forment la matrice inversible suivante : Un couplage optique entre les deux configurations est ainsi pris en charge pour déterminer T et/ou Φ. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprend un premier module de réflexion configuré de façon à réfléchir un nombre m de fois le faisceau lumineux dans la première configuration, et un deuxième module de réflexion configuré de façon de façon à réfléchir un nombre p de fois le faisceau lumineux dans la deuxième configuration, m étant différent de p. Ici encore, la réflexion par les premier et deuxième modules de réflexion permet ainsi de créer un trajet optique au moins en partie différent entre les première et deuxième configurations, et ce en conservant une architecture simplifiée du dispositif de radiométrie. La mise en œuvre du procédé est donc simplifiée. Les nombres a, b, c, d peuvent ainsi former la matrice inversible. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprend un premier module de réflexion configuré de façon à réfléchir un nombre b de fois le faisceau lumineux dans la première configuration, et un deuxième module de réflexion configuré de façon de façon à réfléchir un nombre d de fois le faisceau lumineux dans la deuxième configuration. Selon un exemple, le premier module de réflexion présente une première forme configurée de façon à réfléchir le faisceau lumineux avec une première distribution de lumière, et le deuxième module de réflexion présente une deuxième forme différente de la première forme et configurée de façon à réfléchir le faisceau lumineux avec une deuxième distribution de lumière, différente de la première distribution de lumière. Outre la réflexion, la distribution de lumière différente entre les deux configurations permet de moduler les nombres a, b, c, d et les paramètres géométriques Ω pour former les matrices inversibles. Les intensités des signaux peuvent être modulées afin de minimiser, et de préférence supprimer un couplage optique entre les première et deuxième configurations, notamment en choisissant les dimensions optiques relatives des premier et deuxième modules de réflexion. Selon un exemple, le premier module de réflexion est un miroir coin cube et le deuxième module de réflexion est un miroir concave, de préférence un miroir hyperboloïde. Le miroir hyperboloïde permet de distribuer le faisceau de façon homogène et diffuse, alors que le miroir coin cube permet de distribuer le faisceau de façon ponctuelle. De façon avantageuse, ce mode de réalisation peut donner un couplage négligeable entre les deux configurations. Par exemple, Ω 12 , Ω 21 peuvent être négligeable devant Ω 11 , Ω 22 . La détermination de T et/ou Φ est ainsi simplifiée. Selon un exemple le premier module de réflexion et le deuxième module de réflexion sont fait du même matériau, de sorte que leur réflectivité soit sensiblement égale. Selon un exemple le premier ensemble est un dispositif de diagnostic optique, par exemple d’un tokamak. Selon un exemple, le premier ensemble comprend une pluralité de miroirs configurés pour transmettre par réflexion successive l’au moins un faisceau lumineux. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprend un obturateur disposé en aval de la pluralité de miroirs, selon les premier et deuxième trajets optiques, et un rétroréflecteur associé à l’obturateur, le rétroréflecteur étant configuré pour réfléchir l’au moins un faisceau lumineux issu du premier ensemble vers le premier ensemble. Selon un exemple, le rétroréflecteur comprend un miroir coin cube et un miroir concave, de préférence hyperboloïde. Selon un exemple, le dispositif de radiométrie est un transmissiomètre, par exemple un transmissiomètre de portée visuelle de piste ou un transmissiomètre configuré pour mesurer le coefficient d’atténuation d’un milieu aquatique, le premier ensemble comprenant un milieu dont on cherche à mesurer la transmission. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprend : un premier élément optique de transmission en amont dudit milieu et un deuxième élément optique de transmission en aval dudit milieu selon les premier et deuxième trajets optiques, un premier module de réflexion placé en aval du deuxième élément optique de transmission selon le premier trajet optique et configuré pour réfléchir m fois, de préférence une fois, l’au moins un faisceau lumineux issu dudit milieu pour le renvoyer vers ledit milieu, et un deuxième module de réflexion placé en aval du deuxième élément optique de transmission selon le deuxième trajet optique et configuré pour réfléchir p fois, m étant différent de p, de préférence deux fois, l’au moins un faisceau lumineux issu dudit milieu pour le renvoyer vers ledit milieu. Selon un exemple, on a m=b et p=d. Selon un exemple, le deuxième ensemble comprend en outre un troisième module de réflexion placé en aval du premier élément optique de transmission selon le deuxième trajet optique et configuré pour réfléchir une fois l’au moins un faisceau lumineux issu dudit milieu depuis le deuxième module de réflexion, pour le renvoyer vers ledit milieu et vers le deuxième module de réflexion. Selon un exemple, le dispositif comprend une source lumineuse configurée pour émettre l’au moins un faisceau lumineux. Selon un exemple, le procédé comprend l’émission de l’au moins un faisceau lumineux par une source. Dans la suite de la description, le terme « sur » ne signifie pas nécessairement « directement sur ». Ainsi, lorsque l’on indique qu’une pièce ou qu’un organe A est en appui « sur » une pièce ou un organe B, cela ne signifie pas que les pièces ou organes A et B soient nécessairement en contact direct avec l’autre. Ces pièces ou organes A et B peuvent être soit en contact direct soit être en appui l’une sur l’autre par l’intermédiaire d’une ou plusieurs autres pièces. Dans la description détaillée qui suit, il pourra être fait usage de termes tels que « horizontal », « vertical », « longitudinal », « transversal », « supérieur », « inférieur », « haut », « bas », « amont », « aval ». Ces termes doivent être interprétés de façon relative en relation avec la position normale du dispositif de radiométrie et la propagation des faisceaux lumineux dans ce dispositif. Par exemple, un élément en « amont » est un élément du dispositif placé avant un autre élément dit « aval » en suivant le sens de propagation des faisceaux lumineux dans le dispositif. On considère que le sens de propagation des faisceaux lumineux dans le dispositif part du côté de son émission, par exemple de la source lumineuse, et va en direction du capteur. On utilisera également un repère dont la direction longitudinale ou arrière/avant correspond à l’axe x, la direction transversale ou droite/gauche correspond à l’axe y et la direction verticale ou bas/haut correspond à l’axe z. Aux fins de la présente divulgation, l'expression "A et/ou B" signifie (A), (B), ou (A et B). Aux fins de la présente divulgation, l'expression "A, B et/ou C" signifie (A), (B), (C), (A et B), (A et C), (B et C), ou (A, B et C). Plusieurs modes de réalisation de l’invention mettant en œuvre des étapes successives du procédé sont décrits ci-après. Sauf mention explicite, l’adjectif « successif » n’implique pas nécessairement, même si cela est généralement préféré, que les étapes se suivent immédiatement, des étapes intermédiaires pouvant les séparer. Par ailleurs, le terme « étape » s’entend de la réalisation d’une partie du procédé, et peut désigner un ensemble de sous-étapes. Par ailleurs, le terme « étape » ne signifie pas obligatoirement que les actions menées durant une étape soient simultanées ou immédiatement successives. Certaines actions d’une première étape peuvent notamment être suivies d’actions liées à une étape différente, et d’autres actions de la première étape peuvent être reprises ensuite. Ainsi, le terme étape ne s’entend pas forcément d’actions unitaires et inséparables dans le temps et dans l’enchaînement des phases du procédé. Le terme de « transmission » s’entend de façon large comme une action optique d’un composant ou élément optique sur un faisceau. Une transmission peut comprendre une réflexion, par exemple sur un miroir, une transmission du faisceau à travers un composant, par exemple une lentille ou une fenêtre, ou encore un ensemble de réflexion(s) et de transmission(s) à travers un composant. Une transmission peut en outre comprendre une somme de transmissions et/ou de réflexions par un ou des composants ou éléments optiques. Comme l’illustre la , le dispositif de radiométrie peut comprendre un premier ensemble 31 présentant une efficacité de transmission. Au moins un composant optique forme un élément optique de transmission 320 susceptible d’être altéré, par exemple par contact avec un milieu encrassant. On considère ici un dioptre comme élément optique dans son ensemble, cet élément étant au moins en partie au contact de l’environnement. L’élément optique de transmission est susceptible d’être altéré. Cet élément peut par exemple être un dioptre, un miroir, une lentille. L’altération de cet élément de transmission peut être un encrassement ou un changement de propriété optique (par exemple une opacification). Dans la suite, on désigne à titre non limitatif cet élément optique de transmission par le terme dioptre, et l’altération par un encrassement. L’encrassement peut être dû à une multitude de phénomènes. Par exemple, pour un dioptre 320 au contact de l’air extérieur, des particules de poussières ou encore des intempéries peuvent causer un dépôt sur le dioptre 320. Pour un dioptre 320 au contact d’un milieu aquatique, des dépôts et ou une croissance d’algues peuvent survenir sur le dioptre 320. Un dioptre 320 peut en outre s’encrasser lors de son exposition à des réactions et/ou des produits de réactions physico-chimiques. C’est le cas par exemple pour un dioptre placé au niveau de cheminée d’incinération ou encore dans des dispositifs de diagnostic optique tels que des dispositifs de diagnostic optique pour un tokamak. Selon ce dernier exemple particulier, des composants peuvent en effet être placés à proximité du plasma généré dans le tokamak. Un dépôt non contrôlé peut alors survenir sur le(s) dioptre(s) 320 formé(s) par ces composants. Par ailleurs, on peut aussi envisager que cet encrassement provient d’un dépôt volontaire d’une couche sur le dioptre 320, par exemple dans un procédé de fabrication. Lors d’une mesure de transmission par le dispositif de radiométrie, au moins un faisceau lumineux 2 se propage dans le dispositif. Le faisceau lumineux 2 est émis 11 par une source lumineuse 30. De façon générale, un dispositif de radiométrie peut comprendre la source 30, ou bien cette source 30 peut être extérieure au dispositif. Après sa propagation dans le premier ensemble 31 et le dioptre 320, le faisceau lumineux 2 résultant peut être mesurée par un capteur 33, et plus particulièrement un détecteur optique, par exemple une caméra. Dans cette mesure, l’efficacité de transmission T du premier ensemble 31, ou encore transmission T, et l’efficacité de transmission T est affectée par la perte de transmission du dioptre 320. On obtient donc une efficacité de transmission globale Γ. Il n’est pas possible de connaître indépendamment la contribution réelle de chacun de ces éléments. Dans cette mesure, on a 2 inconnues : E et Γ. puisque Γ est affecté par la transmission du dioptre, il n’est pas possible de connaitre T et E indépendamment et de façon fiable. Le signal M mesuré par le capteur 33 peut être assimilé à M = Ω. E. Γ, avec : E la puissance de la source 30, par exemple que l’on peut chercher à mesurer in fine, Γ la transmission globale du premier ensemble 31 et du dioptre 320 Ω : un paramètre géométrique non nul caractérisant l’architecture du dispositif. C’est un paramètre géométrique lié par exemple aux angles solides, aux pertes de lumières, qui est de préférence constant dans le temps. Le procédé 1 de mesure de transmission d’au moins un faisceau lumineux 2 et le dispositif 3 de radiométrie selon l’invention sont donc décrits plus en détails selon plusieurs exemples de réalisation en référence aux figures 2 à 10. La représente un exemple du procédé 1, dans lequel des étapes optionnelles indiquées en pointillés, et des variantes sont décrites par des chemins en parallèle. Comme illustré par exemple par les figures 2, 3, 4A et 4B, dans le procédé 1 et le dispositif 3 de radiométrie selon l’invention, un premier ensemble 31 optique et un deuxième ensemble 32 optique sont utilisés, le deuxième ensemble 32 comprenant l’au moins un dioptre 320 susceptible d’encrassement. Au moins un faisceau lumineux 2 se propage dans le premier ensemble 31 et le deuxième ensemble 32, jusqu’à atteindre le capteur 33. Comme vu précédemment, le dispositif de radiométrie peut comprendre la source 30 émettant le faisceau 2, ou bien cette source 30 peut être extérieure au dispositif 3. Le dispositif 3 présente deux configurations distinctes de propagation du faisceau lumineux 2. Ces deux configurations étant distinctes, la mesure résultante du faisceau lumineux 2 par le capteur 33 pour chaque configuration peut permettre de déterminer indépendamment la transmission T du premier ensemble 31 et la transmission liée à l’encrassement. Pour cela, le faisceau lumineux 2 se propage 12 dans la première configuration selon un premier trajet optique 20. Le faisceau lumineux 2 est transmis un premier nombre a de fois avec une transmission T, parle premier ensemble 31. Le faisceau lumineux 2 est transmis un deuxième nombre b de fois avec une transmission Φ, par le deuxième ensemble 32. Le faisceau lumineux 2 se propage 13 dans la deuxième configuration selon un deuxième trajet optique 21, au moins en partie distinct du premier trajet optique 20. Les premier 20 et deuxième 21 trajets optiques peuvent présenter au moins une section commune. En alternative, les premier 20 et deuxième 21 trajets optiques peuvent être entièrement distincts. Dans la deuxième configuration, le faisceau lumineux 2 est transmis un troisième nombre c de fois avec une transmission T par le premier ensemble 31. Le faisceau lumineux 2 est transmis un quatrième nombre d de fois avec une transmission Φ par le deuxième ensemble 32. Chaque transmission Φ comprend notamment au moins une transmission par le dioptre 320. Le dispositif 3 de radiométrie est configuré de sorte que la matrice suivante soit inversible. C’est donc le nombre de transmission par les premiers 31 et deuxième 32 ensembles du faisceau lumineux 2 qui qui sont choisis de façon à obtenir une matrice inversible. On a donc a.d – b.c ≠ 0. Après sa propagation dans les premier 31 et deuxième 32 ensembles, le faisceau lumineux résultant 2 est mesuré 14 par au moins un capteur 33, par exemple un détecteur optique, et par exemple une caméra. On obtient ainsi une mesure M1 du faisceau lumineux 2 s’étant propagé dans la première configuration selon le premier trajet optique 20, et une mesure M2 du faisceau lumineux 2 s’étant propagé dans la deuxième configuration selon le trajet optique 21. La pluralité de mesures peut être obtenue lors d’une même acquisition par un ou plusieurs capteur(s) 33, ou bien lors d’acquisitions successives, comme il sera détaillé dans la suite. La configuration du dispositif 3 étant tel que la matrice ci-dessus est inversible, il existe une solution à un système d’équations pour déterminer 15 indépendamment Φ et/ou T, à partir des mesures M1 et M2. Il est donc possible de déterminer l’efficacité de transmission par le premier ensemble 31 et/ou l’efficacité transmission liée au dioptre 320. Si la transmission du premier ensemble 31 change avec le temps, il est possible de la mesurer de façon fiable, même si la transmission Φ du deuxième ensemble 32 et plus particulièrement le dioptre 320 change avec le temps à cause d’un encrassement. Les deux configurations peuvent présenter un couplage optique entre elles. Une partie du faisceau lumineux destinée à suivre le premier trajet optique 20 peut donc traverser une partie du deuxième trajet optique 21 pour être mesurée au niveau du capteur 33, et inversement. Les mesures M1, M2 résultantes par le capteur 33 peuvent être proportionnelles, et de préférence égales, aux équations de propagation suivantes : M1= Ω 11 .E. T a . Φ b + Ω 12 .E. T c . Φ d M2= Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d avec E la puissance de la source lumineuse 30, Ω 11 un paramètre géométrique non nul caractérisant la première configuration, Ω 22 un paramètre géométrique non nul caractérisant la deuxième configuration, Ω 12 , Ω 21 des paramètres géométriques caractérisant un couplage entre les premier 20 et deuxième 21 trajets optiques, T la transmission du premier ensemble, Φ la transmission du deuxième ensemble. Le trajet optique de chaque configuration est donc plus particulièrement configuré pour que la mesure M1, M2 du faisceau en sortie corresponde à ces équations. Avec un couplage optique négligeable entre les deux configurations, et de préférence sans couplage optique, les quantités Ω 12 . T c . Φ d et Ω 21 . T a . Φ b sont nulles ou du moins négligeables devant respectivement Ω 11 . T a . Φ b et Ω 22 . T c . Φ d . Par exemple, les rapports (Ω 12 . T c . Φ d )/(Ω 11 . T a . Φ b ) et (Ω 21 . T a . Φ b )/( Ω 22 . T c . Φ d ) sont inférieurs ou égaux à 1/100. Les équations de propagation associées aux mesures M1, M2 peuvent être alors les suivantes : M1= Ω 11 .E. T a . Φ b M2= Ω 22 .E. T c . Φ d Dans ce cas, afin de déterminer T et/ou Φ, seule la matrice des nombres a, b, c, d doit être inversible. La résolution du système est en outre simplifiée, comme vu ultérieurement plus en détail. Dans le cas d’un couplage optique, en pratique, du bruit est ajouté à l’analyse et donc à la mesure. D’un point de vue de métrologie, il est donc intéressant de limiter le couplage optique au maximum. Lorsque le couplage optique est négligeable, les incertitudes de calibration sont réduites. Le procédé de mesure ainsi que le dispositif sont donc fiabilisés. Selon un autre exemple, le dispositif de radiométrie 3 présente un couplage optique entre la première et la deuxième configuration. On a donc Ω 1 2 , Ω 21 qui sont non nuls. Dans ce cas, le dispositif peut être configuré de sorte que Ω 11 , Ω 22 , Ω 12 , Ω 21 forment la matrice inversible suivante : Les deux matrices étant inversible, il existe une solution à un système d’équations d’équation pour déterminer 151 une solution pour (T a . Φ b ) et (T c . Φ d ) puis pour déterminer T et/ou Φ. Dans le cas d’un couplage optique, le système d’équations suivant peut être obtenu. Une résolution de ce système est ensuite donnée à titre d’exemple. Pour deux mesures M1, M2, on obtient, avec ln le logarithme népérien. La solution peut donc se présenter sous la forme suivante : Il est à noter que ces solutions peuvent se présenter de façon équivalente sous d’autres formes mathématiques, par exemple sous forme de puissance comme ce qui suit. Selon l’exemple dans lequel le couplage optique est négligeable entre les deux configurations, et de préférence nul, le système d’équations suivant peut être obtenu, pour déterminer T et/ou Φ 150. Ω 11 et Ω 22 sont non nuls Sa résolution est ensuite donnée à titre d’exemple. ln(M1) = ln(Ω 11 .E)+ a.ln(T)+ b.ln(Φ) ln(M2) = ln(Ω 22 .E)+ c.ln(T)+ d.ln(Φ) La solution peut donc se présenter sous la forme suivante : Ces solutions peuvent se présenter sous une autre forme mathématique comme ce qui suit. Des solutions ci-dessus, on comprend que l’on peut déterminer, à partir des mesures M1 et M2, les transmissions T et/ou Φ et non nécessairement les deux ensembles. Il est donc possible de déterminer la transmission T du premier ensemble 31 lorsqu’on le souhaite, et déterminer de façon indépendante la transmission Φ pour évaluer l’encrassement du dioptre 320. La transmission Φ pour évaluer l’encrassement du dioptre 320 peut par exemple être déterminée à intervalles réguliers pour planifier des maintenances. La détermination de la transmission Φ peut par exemple être faite en même temps que la mesure nominale de la transmission T, ou en alternative de façon séparée. Tout autre schéma de détermination de T et/ou Φ peut bien sûr être envisagé par l’homme du métier. Selon un exemple, les paramètres géométriques Ω 11 , Ω 22 , Ω 12 , Ω 21 peuvent être déterminés théoriquement et/ou être obtenus par une étape de calibration, de préférence une étape de calibration initiale. Ces paramètres peuvent par exemple être déterminés par le fabricant du dispositif et fournis pour la mise en œuvre du procédé 1 de mesure. De façon alternative ou complémentaire, le procédé 1 peut comprendre une étape de calibration préalable aux propagations du faisceau pour la mesure de M1 et M2. L’étape de calibration peut comprendre la mesure d’au moins un, et de préférence chacun, des paramètres Ω 11 , Ω 22 , Ω 12 , Ω 21 . Selon l’exemple ou le couplage optique est négligeable, voire nul, entre les 2 configurations, on comprend que seuls les paramètres Ω 11 , Ω 22 sont à fournir et/ou déterminer. De préférence, et en pratique, ces paramètres sont constants dans le temps. Une seule fourniture et/ou mesure de ces paramètres peut donc être faite pour plusieurs mesures de transmission étalées dans le temps. Par exemple, lors de la fabrication du dispositif 3, T et Φ peuvent être déterminés, connaissant les composants optiques qui les composent. E peut être mesuré indépendamment, par une mesure de puissance par exemple. La calibration, par exemple à l’installation du dispositif 3, peut fournir les paramètres Ω par les mesures M1 et M2, lorsque les optiques n’ont pas encore été encrassées. Par exemple, les trajets optiques peuvent être modifiés de façon à isoler chacun parmi Ω 11 , Ω 22 , Ω 12 , Ω 21. Pour cela par exemple, des masques sélectifs bloquants peuvent être utilisés. D’autres moyens sont envisageables par l’homme du métier pour isoler les chemins optiques de façon à mesurer les paramètres Ω. Concernant la matrice des paramètres géométriques Ω, en pratique, la probabilité d’avoir une matrice des paramètres Ω non inversible est infime du fait des précisions du montage optique. En revanche, si les équations sont très proches, alors cela risque d’entrainer des incertitudes sur les valeurs de T et/ou Φ. Pour cette raison, l’homme du métier est à même de choisir les configurations optiques pour minimiser le couplage entre les deux configurations. En diminuant le couplage optique, la matrice des paramètres géométriques Ω est modifiée. Les termes Ω 12 . T c . Φ d et Ω 21 . T a . Φ b sont deviennent significativement inférieurs devant respectivement Ω 11 . T a . Φ b et Ω 22 . T c . Φ d . Dans le cas d’un couplage optique négligeable, la matrice des paramètres géométriques Ω devient diagonale avec Ω 11 et Ω 22 non nuls. L’incertitude liée à la résolution du système d’équation diminue. La illustre à titre d’exemple deux trajets optiques 20, 21 du dispositif 3, selon un exemple de réalisation. Dans cet exemple, une source 30 émet un faisceau lumineux 2, une partie du faisceau lumineux 2 suivant le premier trajet optique 20 et une autre partie du faisceau lumineux 2 suivant le trajet optique 21. Suivant le premier trajet optique 20, le faisceau lumineux 2 traverse deux fois le premier ensemble 31 et trois fois le deuxième ensemble 32, avant d’arriver au capteur 33. Suivant le deuxième trajet optique 21, le faisceau lumineux 2 traverse deux fois le premier ensemble 31 et une fois le deuxième ensemble 32, avant d’arriver au capteur 33. On obtient donc les nombres suivants : a = 2, b= 3 ; c = 2 ; d= 1, et la matrice inversible suivante : On comprend donc que le nombre de passages du faisceau lumineux 2 dans le premier ensemble 31 et le deuxième ensemble 32 peut être choisi pour obtenir une matrice inversible. L’homme du métier est donc à même de choisir l’architecture du dispositif 3 pour remplir cette condition. Notons que, de façon connue pour l’homme du métier, les nombres a, b, c, d, et aussi m, p comme détaillé plus loin, ne sont pas nécessairement entiers. En effet, la transmission par un composant optique peut correspondre à une moyenne de nombre entier de transmissions selon l’endroit où le faisceau est incident sur le composant optique, ce qui donne un nombre global non entier. Par exemple, un composant peut réfléchir deux fois une partie du faisceau et seulement une fois une autre partie du faisceau, ce qui donne un nombre global de transmission compris entre 1 et 2. Comme l’illustre par exemple la , on comprend que la propagation 12 du faisceau lumineux 2 dans la première configuration peut-être au moins en partie simultanée avec la propagation 13 du faisceau lumineux 2 dans la deuxième configuration. De façon alternative, on peut prévoir que la propagation 12 du faisceau lumineux 2 dans la première configuration soit faite en amont de la propagation 13 du faisceau lumineux 2 dans la deuxième configuration, et inversement. Ces deux configurations peuvent être obtenues avec de nombreuses installations comprenant par exemple les éléments optiques suivantes : un ou une pluralité de capteur(s), une séparation spatiale de la lumière dans une pupille ou dans le champ, par réfraction ou diffraction, par séparation de la polarisation, par séparation avec des matériaux anisotropes, par une séparation temporelle, par exemple avec une source impulsionnelle. Selon exemple, les deux configurations peuvent être obtenues de façon amovible. Le dispositif 3 peut donc comprendre au moins un module fixé de façon amovible et permettant d’induire la formation des premiers 20 et deuxième 21 trajets optiques. Ceci peut être particulièrement avantageux pour des applications où l’on a besoin d’une optimisation ou d’une maximisation de la puissance optique. Comme on le verra ultérieurement, la génération de ces deux configurations peut en effet induire une baisse de la puissance optique du faisceau lumineux 2 pour chaque trajet optique, puisque le faisceau peut être diviser en deux faisceaux. Il peut être préférable de générer ces deux configurations lorsque l’on cherche à évaluer l’efficacité de transmission Φ liée à l’état d’encrassement du dioptre 320. Ceci peut être par ailleurs avantageux pour des applications on cherche à faire une mesure de transmission sans le deuxième ensemble, par exemple pour faire un « blanc » des lumières spéculaires dans le dispositif lors d’une étape de calibration initiale. La précision de l’étalonnage est ainsi augmentée. Le procédé 1, et plus particulièrement la fourniture 10 du dispositif 3, peut donc comprendre l’installation d’au moins un module configuré pour générer les deux configurations. Comme illustré par exemple par les figures 4A et 4B, le deuxième ensemble 32 peut comprendre un premier module de réflexion 321 et un deuxième module de réflexion 322. Les premier 321 et deuxième 322 modules de réflexion peuvent être configurés pour réfléchir au moins un faisceau lumineux incident 2 et réémettre deux faisceaux 2b, 2c, chacun se propageant dans une configuration donnée. Les premier 321 et deuxième 322 modules de réflexion peuvent en outre être configurés de façon à réfléchir respectivement un nombre m et un nombre p de fois le faisceau lumineux 2, p étant différent de m, pour générer les deux configurations du dispositif 3. Les nombres m et p de réflexion vont influer directement sur le nombre de transmissions et notamment sur les coefficients b et d de la matrice. On comprend donc que le nombre de réflexion m, p peut moduler la matrice de coefficients a, b, c, d. Le coefficient b peut être un multiple de m, et par exemple b = m, et le coefficient d peut être un multiple de p et par exemple d = p. La réflexion par les premier 321 et deuxième 322 modules de réflexion permet ainsi de créer un trajet optique au moins en partie différent entre les première et deuxième configurations, et ce, en conservant une architecture simplifiée du dispositif 3. En outre, l’utilisation de modules de réflexion permet de les placer simplement au niveau du deuxième ensemble 32 par exemple en aval du dioptre 320 pour obtenir les 2 configurations. Ces modules peuvent être placés de façon amovible sans impacter l’architecture du reste du dispositif 3. Selon l’exemple illustré en , un faisceau lumineux primaire 2a peut être émis par une source 30. Ce faisceau primaire 2a peut se propager 120, 130 dans le premier ensemble 31 et dans le deuxième ensemble 32 comprenant le dioptre 320, jusqu’à atteindre les premier 321 et deuxième 322 modules de réflexion. Les premier et deuxième trajets optiques 20, 21 peuvent alors être sensiblement identiques. Les premier 321 et deuxième 322 modules de réflexion peuvent être configurés pour générer à partir du faisceau primaire 2a, un premier faisceau lumineux 2b par une réflexion R m et un deuxième faisceau lumineux 2c par une réflexion R p . Le premier faisceau lumineux 2b peut, depuis le premier module de réflexion 321, se propager 121 à nouveau dans le premier ensemble 31 puis dans le premier ensemble 32 avant d’arriver au capteur 33, selon le premier trajet optique 20. Le deuxième faisceau lumineux 2c peut, depuis le deuxième module de réflexion 322, se propager 131 à nouveau dans le premier ensemble 31 puis dans le premier ensemble 32 avant d’arriver au capteur 33, selon le deuxième trajet optique 21. Entre les deux configurations, un même capteur 33 peut être utilisé pour mesurer les deux faisceaux 2b, 2c, ou en alternative des capteurs 33 distincts peuvent être utilisés. Les nombres m, p de réflexion étant différents, le premier trajet optique 20 est donc au moins en partie différent du deuxième trajet optique 21. En outre, les propagations 121, 131, en aval des premiers 321 et deuxième 322 modules de réflexion peuvent suivre des trajets optiques 20, 21 différents, comme il sera vu en exemple ultérieurement. Selon l’exemple illustré en on peut prévoir que la source 30 émet directement deux faisceaux 2a, 2b, se propageant respectivement dans le premier 20 ou le deuxième 21 trajets optiques. Ces deux faisceaux 2b, 2c peuvent par exemple espacés temporellement et/ou spatialement. Afin de pouvoir mesurer M1 et M2, et donc d’obtenir le système d’équations, plusieurs solutions sont possibles. Les mesures M1, M2 peuvent être séparées spatialement et/ou temporellement. Selon un premier exemple, les distributions de lumière, ou de façon équivalente les répartitions de lumière, du faisceau lumineux sont différentes entre les première et deuxième configurations. Notamment, entre les première et deuxième configurations, l’état de focalisation du faisceau lumineux peut être différent, de sorte qu’à l’issue des première et deuxième configurations, la répartition de lumière des faisceaux soit différente entre les configurations. Cela permet de séparer spatialement les trajets optiques des première et deuxième configurations et donc de permettre de mesurer M1, M2 pour la configuration correspondante, avec un capteur pour chaque mesure ou une matrice de capteur comme avec une caméra. Comme les deux faisceaux sont spatialement séparés, en pratique la matrice de paramètres géométriques Ω sera inversible. En outre, la différence de distribution de lumière peut être choisie de sorte que le couplage optique soit négligeable entre les deux configurations, comme détaillé ultérieurement en référence à un exemple particulier. En alternative ou en complément, le procédé peut comprendre une séparation temporelle des faisceaux se propageant dans la première et la deuxième configurations. Pour cela, le procédé peut comprendre une émission d’un premier faisceau lumineux et sa propagation dans la première configuration. L’émission du premier faisceau lumineux, et de préférence sa propagation dans la première configuration, peut être suivie de l’émission du deuxième faisceau lumineux et sa propagation dans la deuxième configuration. Du fait de cette séparation temporelle, il est possible de mesurer M1, M2 pour la configuration correspondante. A titre d’exemple non limitatif, deux émissions successives peuvent être faite avec un premier faisceau 2b émis et un deuxième faisceau 2c émis, les faisceaux 2b, 2c présentant un écart en polarisation de 90° de l’une de l’autre. Par exemple, une lame quart d’onde peut être insérée sur le trajet optique, par exemple à la source, lors de l’émission d’un des faisceaux. Il est possible de séparer ces faisceaux pour leur propagation dans une configuration donnée avec un séparateur à polarisation. D’autres solutions optiques sont envisageables par l’homme du métier, par exemple un miroir motorisé pour orienter un faisceau dans l’une ou l’autre des configurations. Un exemple particulier du dispositif 3 et du procédé 1 est maintenant décrit en référence aux figures 5 à 8B, pour une application dans un tokamak. Il est entendu que les caractéristiques décrites ci-dessous peuvent s’appliquer à d’autres exemples d’applications. Comme par exemple illustré par la , le dispositif 3 peut comprendre une source lumineuse 30, par exemple une fibre optique. Le dispositif 3 peut comprendre un capteur 33 configuré pour mesurer le faisceau lumineux 2 après sa propagation dans le dispositif 3. Le premier ensemble 31 peut comprendre un dispositif de diagnostic optique 311 d’une voie optique du tokamak. Le tokamak peut par exemple être le tokamak du projet ITER, ou tout autre tokamak. Des dispositifs de diagnostic optique radiométrique utilisés dans les tokamaks sont par exemple donnés ci-dessous : 55.E1 Core CXRS diagnostic, 55.E4/GE DIM (Divertor Impurity Monitor, que l’on peut traduire par détecteur d’impureté de divertor, 55.EB Motional Stark Effect, que l’on peut traduire par effet Stark de mouvement, 55.EC CXRS Edge, 55.E6 VSRS (Visible Spectroscopy Reference System, que l’on peut traduire par Système de référence pour la spectroscopie visible), 55.G1 : système de visualisation visible et infrarouge des ports équatoriaux, 55.GA : système de visualisation visible et infrarouge des ports supérieurs. Notons que cette liste n’est pas exhaustive et que tout dispositif de diagnostic optique radiométrique peut être concerné par l’invention. Selon un exemple, le premier ensemble 31 comprend une pluralité de miroirs 312 configurés pour transmettre par réflexions successives le faisceau lumineux 2. Le deuxième ensemble peut comprendre un obturateur 320 disposé en aval de la pluralité de miroirs 312. Le faisceau lumineux 2 peut se propager par la pluralité de miroirs 312 jusqu’à atteindre l’obturateur 320. Le dispositif 3 peut en outre comprendre une pluralité de lentilles 300 et un miroir 330 pour moduler le trajet optique du faisceau lumineux 2, notamment entre la source 30 et le premier ensemble 31, et entre le premier ensemble 31 et le capteur 33. Typiquement, on cherche à mesurer l’efficacité de transmission T du premier ensemble 31 comprenant la pluralité de miroirs 312. L'arrière de l'obturateur 320, sur lequel le faisceau 2 est incident, peut être réfléchissant diffusément. Cette réflexion est utilisée dans les solutions existantes pour mesurer l’efficacité de transmission T des miroirs 312. Or, l’obturateur 320 étant disposé à proximité du plasma, sa réflectivité ainsi que les angles de diffusion peuvent changer au cours du temps. Le deuxième ensemble 32 comprend en outre un rétroréflecteur comprenant le premier module de réflexion 321 et le deuxième module de réflexion 322 introduit précédemment. Le rétroréflecteur peut être configuré pour réfléchir l’au moins un faisceau lumineux 2 issu du premier ensemble 31 vers le premier ensemble 31, en étant associé à l’obturateur 320, de préférence en étant placé au dos de celui-ci pour réfléchir le faisceau 2 issu du premier ensemble 31. Comme illustré en , lors de la mesure de transmission par le procédé 1, le faisceau lumineux 2 se propage selon le trajet optique illustré, sans nécessiter l’ajout de miroirs additionnels pour former un trajet optique supplémentaire ne passant pas par les miroirs 312. On obtient donc une voie optique permettant la mesure de la transmission par le procédé 1. Comme illustré par la , une seule voie optique 30 peut être reliée à un module de génération de la lumière et d’analyse 301, ou de façon équivalente module émetteur/récepteur de lumière. Le procédé 1 et le dispositif 3 permettent donc d’éviter l’ajout de composants pour former des lignes de lumière additionnelles. Ceci est particulièrement avantageux pour une application dans des environnements de haute contrainte thermique et/ou physicochimique, comme c’est le cas dans un tokamak. Les gains en termes de coût et de risques sont significatifs. Le rétroréflecteur selon un exemple de réalisation est décrit en référence aux figures 7A et 7B. Le premier module de réflexion 321 peut présenter une première forme 321a configurée de façon à réfléchir m fois le faisceau lumineux 2 avec une première distribution de lumière. Dans ce cas on a m = b. Le deuxième module de réflexion 322 peut présenter une deuxième forme 322a différente de la première forme 321a et configurée de façon à réfléchir p fois le faisceau lumineux 2 avec une deuxième distribution de lumière. Dans ce cas on a p = d. Par exemple, la distribution de lumière peut résulter d’un état de focalisation du faisceau lumineux traversant une configuration, et notamment suite à une transmission par le deuxième ensemble, par exemple un état de focalisation par le module de réflexion. Ce peut être par exemple une distribution de lumière homogène et diffuse, par rapport à une distribution de lumière localisée. Cela permet de moduler les nombres a, b, c, d ainsi que les paramètres géométriques Ω 11 , Ω 21 , Ω 12 , Ω 22 pour former les matrices inversibles. Au niveau du capteur 33, l’image du faisceau 2b s’étant propagé dans la première configuration peut ainsi être spatialement distincte de l’image du faisceau 2c s’étant propagé dans la deuxième configuration. Une acquisition par le capteur 33 peut donc permettre d’accéder aux mesures M1 et M2. Comme par exemple illustré par les figures 7A à 8B, le premier module de réflexion 321 est un miroir coin cube 321 et le deuxième module de réflexion 322 est un miroir concave, par exemple un miroir hyperboloïde 322. Le miroir coin cube 321 réfléchit le faisceau lumineux incident 2, 2a trois fois sur les trois facettes du coin cube, pour former le premier faisceau 2b de façon localisée. Le miroir d’hyperboloïde 322 réfléchit le faisceau lumineux incident 2, 2a sensiblement une fois, pour former le deuxième faisceau 2c. La concavité du miroir induit une modification de la distribution de lumière du faisceau 2c. Il permet une distribution de la lumière issue de la fibre 30 vers le champ d’observation du capteur 33 et plus particulièrement d’une caméra. Comme illustré en figures 8A et 8B, l’image du premier faisceau 2b au niveau du capteur 33 peut être sensiblement ponctuelle et de plus haute intensité. L’image du deuxième faisceau 2c au niveau du capteur 33 peut être un fond diffus plus ou moins uniforme, de moindre intensité. Une acquisition par le capteur 33 peut comprendre alors la superposition de ces deux images et donc une première zone correspondant à la mesure M1, et une deuxième zone distincte correspondant à la mesure M2, comme illustrés par les figures 8A, 8B, la présentant un exemple simulé de mesure. Le procédé 1 de mesure peut comprendre une fermeture de l’obturateur 320. La fermeture de l’obturateur 320 induit de préférence le placement du rétroréflecteur sur le trajet optique du faisceau 2. Dans les mesures, la contribution de signal S 321 du miroir coin cube 321 peut être formulée de façon suivante, avec (i,j) les coordonnées d’un pixel d’une caméra 33 : S 321 (i,j) = Ω 1 (i,j).T².Φ 3 .E, car le faisceau lumineux traverse deux fois le premier ensemble 31 et est réfléchi trois fois par le miroir coin cube 321, avec Ω 1 (i,j) le facteur d’angle solide par unité de surface du détecteur (par exemple un pixel). La contribution de signal S 322 du miroir hyperboloïde 322 peut être formulée de façon suivante, avec (i,j) les coordonnées d’un pixel d’une caméra 33 : S 322 (i,j) = Ω 2 (i,j).T².Φ.E, car le faisceau lumineux traverse deux fois le premier ensemble 31 et est réfléchi une fois par le miroir hyperboloïde 322 avec Ω 2 (i,j) le facteur d’angle solide par unité de surface du détecteur (par exemple un pixel). De préférence, le premier module de réflexion 321 et le deuxième module de réflexion 322 sont faits du même matériau, de sorte que leur réflectivité soit sensiblement égale. Sur la caméra 33, au niveau de la première zone, le signal M1 mesuré peut être proportionnel, et de préférence égal à : M1(i 1 ,j 1 ) = S 321 (i 1 ,j 1 ) + S 322 (i 1 ,j 1 ) = Ω 1 (i 1 ,j 1 ).T². Φ 3 .E + Ω 2 (i 1 ,j 1 ).T².Φ.E En effet, la contribution du miroir coin cube 321 s’ajoute à celle du miroir hyperboloïde 322. On est donc en en condition de couplage optique pour la mesure M1. Sur la caméra 33, au niveau de la deuxième zone, le signal M2 mesuré peut être proportionnel, et de préférence égal à : M2(i 2 ,j 2 ) = S 322 (i 2 ,j 2 ) = Ω 2 (i 2 ,j 2 ).T² Φ.E On n’observe que la contribution du miroir hyperboloïde 322. Il n’y a donc pas de couplage optique pour la mesure M2. Une mesure 14 peut être faite pour tout ou partie des pixels de la caméra 33, de façon à obtenir M1 et M2. Selon un exemple, lors de la fabrication du dispositif 3, T et Φ sont mesurés. E peut être mesuré indépendamment, par une mesure de puissance. Une étape de calibration, par exemple à l’installation du dispositif 3, peut fournir Ω 1 (i,j) et Ω 2 (i,j) par les mesures M1 et M2, lorsque les optiques n’ont pas encore été encrassées. Par exemple, un masque bloquant peut être placé sur le coin cube de sorte S 321 = 0. Alors, M1(i 1 ,j 1 ) = S 322 (i,j) = Ω 2 (i 1 ,j 1 ).T².R.E et Ω 2 (i 1 ,j 1 ) peut être directement mesuré. Ω 1 (i 1 ,j 1 ) peut ensuite être déduit à partir d’une mesure sans le masque bloquant. Lorsque le dispositif 3 a été utilisé, on peut constater une dégradation de la réflectivité (Φ devient Φ * avec Φ * M1(i 1 ,j 1 ) = Ω 1 (i 1 ,j 1 ).T*². Φ* 3 .E + Ω 2 (i 1 ,j 1 ).T*².Φ*.E En sélectionnant au moins un pixel dans la zone de mesure de M1 et au moins un pixel dans la zone de mesure de M2, on peut obtenir : M1(i 1 ,j 1 ) = Ω 1 (i 1 ,j 1 ).T*². Φ* 3 .E + Ω 2 (i 1 ,j 1 ).T*².Φ*.E, et M2(i 2 ,j 2 ) = Ω 2 (i 2 ,j 2 ).T² Φ.E Et donc : Ce qui donne les solutions suivantes : Ou selon une autre formulation : Selon un exemple, la contribution au signal du miroir hyperboloïde 322 peut être négligeable par rapport à la contribution du miroir coin cube 321, en termes de valeur de signal. Dès lors, on peut avoir Ω 1 (i 1 ,j 1 ).T*².Φ* 3 .E >> Ω 2 (i 1 ,j 1 ).T*².Φ*.E, par exemple la contribution du miroir hyperboloïde est au moins 50 fois, de préférence au moins 100 fois inférieure à la contribution du miroir coin cube. Dès lors, il est possible de considérer que S 322 (i 1 ,j 1 ) ≈ 0 et donc M1(i 1 ,j 1 ) ≈ S 321 (i 1 ,j 1 ) = Ω 1 (i 1 ,j 1 ).T*². Φ* 3 .E Cela permet de simplifier les mesures et la résolution du système d’équations pour déterminer T* et/ou Φ*. Par exemple, les dimensions du miroir coin cube par rapport au miroir hyperboloïde peuvent être choisies pour obtenir ce rapport. De préférence, le rétroréflecteur est monté de façon amovible sur l’obturateur. Ainsi, il est possible de faire une mesure sans le rétroréflecteur de façon à mesurer les signaux de lumière spéculaire liées aux autres optiques du dispositif 3. Cette mesure, par exemple lors d’une calibration initiale, permet d’améliorer la précision de l’étalonnage. Un deuxième exemple particulier est maintenant décrit dans lequel le dispositif 3 de radiométrie est un transmissiomètre, en référence aux figures 9 et 10. Le dispositif 3 peut notamment être configurés pour mesurer la transmission (par exemple le coefficient d’atténuation) d’un milieu 310, par exemple l’air ambiant (par exemple dans le cas d’un transmissiomètre de portée visuelle de piste) ou un milieu aquatique. Selon cet exemple, le premier ensemble 31 peut comprendre le milieu 310 dont on cherche à mesurer la transmission T. Le milieu 310 peut-être encadré par deux fenêtres formant chacune un dioptre 320a, 320b. Le premier dioptre 320a peut donc être placé en amont du milieu 310 et le deuxième dioptre 320b peut être placé en aval du milieu 310 selon les premier 20 et deuxième 21 trajets optiques. Sur un exemple, lorsque le dispositif 3 et d’un transmissiomètre de portée visuelle de piste les dioptres 320a, 320b sont espacées d’une distance de l’ordre de quelques dizaines de mètres, par exemple sensiblement comprise entre 15 et 70 m. Le deuxième ensemble peut comprendre, outre les premier 320a et deuxième 320b dioptres, le premier module de réflexion 321 et le deuxième module de réflexion 322, et un troisième module de réflexion 323, configurés pour générer de trajets optiques 20,21 au moins en partie distincts pour former les deux configurations. Pour cela, le premier module de réflexion 321 peut être placé en aval du deuxième dioptre 320b selon le première trajet optique 20. Le faisceau lumineux 2 issu de la source 30 peut donc traverser le premier dioptre 320a puis se propager à travers le milieu 310 jusqu’au deuxième dioptre 320b avant d’être réfléchi m fois sur le premier module de réflexion 321, par exemple une fois. Le premier faisceau 2b issu de cette réflexion R m peut à nouveau suivre sensiblement le même trajet optique et retraverser le deuxième dioptre 320b, le milieu 310, le premier dioptre 320a jusqu’à atteindre le capteur 33. Le premier module de réflexion 321 forme donc la première configuration. Le deuxième module de réflexion 322 peut être placé en aval du deuxième dioptre 320b selon le deuxième trajet optique 21. Le deuxième module de réflexion 322 peut être disposé de façon à réfléchir p fois le faisceau lumineux 2, et par exemple deux fois. Le faisceau lumineux 2 issu de la source 30 peut donc traverser le premier dioptre 320a puis se propager à travers le milieu 310 jusqu’au deuxième dioptre 320b avant d’être réfléchi p fois sur le deuxième module de réflexion 322. Le deuxième faisceau 2c issue de cette réflexion R p peut suivre un trajet optique spatialement différent pour retraverser le deuxième dioptre 320b, le milieu 310 le premier dioptre 320a jusqu’à atteindre le troisième module de réflexion 323. Le troisième module de réflexion peut être configuré pour réfléchir une fois le deuxième faisceau 2c. Le deuxième faisceau 2c est donc renvoyé pour retraverser le dispositif 3 par le même chemin optique jusqu’au deuxième module de réflexion puis pour ensuite atteindre le capteur 33. Les deuxième 322 et troisième 323 modules de réflexion formant ainsi la deuxième configuration. Les mesures 14 résultantes M1, M2 pour chacune des configurations peuvent être proportionnelles, et de préférence égales, à : M1 = Ω 1 . T². Φ 4 , avec Ω 1 le paramètre géométrique associé au premier trajet optique 20, T la transmission du milieu 310, et Φ la transmission des fenêtres. Le milieu 317 est en effet traversé deux fois et chaque fenêtre est traversée deux fois ce qui donne quatre transmissions Φ. M2= Ω 2 .T 4 .Φ 12 avec Ω 2 le paramètre géométrique associé au deuxième trajet optique 21, T la transmission du milieu 310, et Φ la transmission des fenêtres. Le milieu 317 est en effet traversé quatre fois, la fenêtre 320a est traversée quatre fois et la fenêtre 320b est traversée huit fois ce qui donne douze transmissions Φ. Les paramètres Ω 1 , Ω 2 peuvent être obtenus lors d’une étape de calibration initiale, par exemple selon les modalités précédemment décrites. Dans cet exemple, le couplage optique entre les deux configurations est négligeable. On obtient donc : ln(M1) = ln(Ω 1 ) +4 ln(Φ)+ 2 ln(T) ln(M2) = ln(Ω 2 ) +12 ln(Φ)+ 4 ln(T) et donc les solutions suivantes : Ou selon une autre formulation : Comme illustré par exemple dans les figures 9 et 10, la longueur du deuxième trajet optique 21 est beaucoup plus longue que la longueur du trajet optique 20. La mesure M1 est donc temporellement séparable de la mesure M2. La montre à titre d’exemple le faisceau 2a émis par la source 30 à un temps t 0 , la réception du premier faisceau 2b par le capteur 33 lors de la mesure M1 un temps t 1 , et la réception du deuxième faisceau 2c par le capteur 33 lors de la mesure M2 à un temps t 2 . On comprend donc qu’un seul capteur 33 peut être utilisé en alternative aux deux capteurs 33 illustrés en . La réduction du nombre de capteur est préférable car, de façon générale, plusieurs capteurs sont à calibrer entre eux pour obtenir une mesure fiable. Ceci peut être particulièrement avantageux lorsque les fenêtres 320a, 320b sont espacées d’une grande distance, notamment pour les applications de transmissiomètre de portée visuelle de piste. Au vu de la description qui précède, il apparaît clairement que l’invention propose un procédé de mesure et un dispositif de radiométrie améliorant la mesure de transmission par un dispositif de radiométrie, et notamment de façon indépendante de conditions extérieures au dispositif. L’invention n’est pas limitée aux modes de réalisations précédemment décrits et s’étend à tous les modes de réalisation couverts par l’invention. La présente invention ne se limite pas aux exemples précédemment décrits, et notamment aux architectures optiques décrites. Bien d’autres variantes de réalisation sont possibles, par exemple par combinaison de caractéristiques précédemment décrites, sans sortir du cadre de l’invention. Les caractéristiques décrites relativement un exemple de réalisation particulier peuvent en outre être appliquées à d’autres exemples, et d’autres applications. Par exemple, un rétroréflecteur tel qu’introduit précédemment peut être utilisé pour d’autres applications que les diagnostics optiques de tokamak. En outre, les caractéristiques décrites relativement à un aspect de l’invention peuvent être combinées à un autre aspect de l’invention. Notamment, le dispositif peut présenter toutes caractéristiques résultants ou permettant la mise en œuvre d’une étape du procédé et inversement le procédé peut comprendre tout étape résultant d’une caractéristique du dispositif. Procédé (1) de mesure de transmission d’au moins un faisceau lumineux (2) comprenant les étapes suivantes : une fourniture (10) d’un dispositif de radiométrie (3) comprenant au moins un capteur (33), un premier ensemble optique (31), un deuxième ensemble optique (32), le deuxième ensemble (32) comprenant au moins un élément optique de transmission (320) susceptible d’être altéré, le dispositif (3) présentant au moins une première et une deuxième configurations de propagation de l’au moins un faisceau lumineux (2), une propagation (12) de l’au moins un faisceau lumineux (2) dans la première configuration selon un premier trajet optique (20), comprenant une transmission de l’au moins un faisceau lumineux (2), un premier nombre a de fois avec une transmission T, par le premier ensemble (31) et une transmission de l’au moins un faisceau lumineux, un deuxième nombre b de fois avec une transmission Φ, par le deuxième ensemble (32), une propagation (13) de l’au moins un faisceau lumineux (2) dans la deuxième configuration selon un deuxième trajet optique (21) au moins en partie différent du premier trajet optique (20), comprenant une transmission de l’au moins un faisceau lumineux (2), un troisième nombre c de fois avec une transmission T, par le premier ensemble (31) et la transmission de l’au moins un faisceau lumineux (2), un quatrième nombre d de fois avec une transmission Φ, par le deuxième ensemble (32), les nombres a, b, c, d formant la matrice inversible suivante : une pluralité de mesures (14) par l’au moins un capteur (33), comprenant au moins : une mesure M1 du faisceau lumineux s’étant propagé dans la première configuration, une mesure M2 du faisceau lumineux s’étant propagé dans la deuxième configuration, A partir de la pluralité de mesures (14), une détermination (15) d’au moins un parmi T et Φ, déterminant ainsi indépendamment l’efficacité de transmission par le premier ensemble (31) et/ou l’efficacité de transmission liée à l’au moins élément optique de transmission (320) susceptible d’être altéré. Procédé (1) selon la revendication précédente, dans lequel : lors de la propagation (12) du faisceau lumineux (2) dans la première configuration, le faisceau lumineux (2) traverse le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), de sorte que la mesure résultante M1 du faisceau lumineux (2) par le capteur (33) dans la première configuration est proportionnelle, et de préférence égale, à: Ω 11 .E. T a . Φ b + Ω 12 .E. T c . Φ d lors de la propagation (13) du faisceau lumineux (2) dans la deuxième configuration, le faisceau lumineux (2) traverse le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), de sorte que la mesure résultante M2 du faisceau lumineux (2) par le capteur (33) dans la deuxième configuration est proportionnelle, et de préférence égale, à: Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d avec E la puissance d’une source lumineuse (30), Ω 11 un paramètre géométrique non nul caractérisant la première configuration, Ω 22 un paramètre géométrique non nul caractérisant la deuxième configuration, Ω 12 , Ω 21 des paramètres géométriques caractérisant un couplage entre les premier (20) et deuxième (21) trajets optiques, T la transmission du premier ensemble, Φ la transmission du deuxième ensemble, la détermination (15) de T et/ou Φ comprend la résolution d’un système d’équation comprenant les première et deuxième équations. Procédé (1) selon la revendication précédente, dans lequel, le dispositif de radiométrie (3) présentant un couplage optique entre la première et la deuxième configuration, Ω 12 , Ω 21 sont non nuls, et les nombres Ω 11, Ω 22 , Ω 12 , Ω 21 forment la matrice inversible suivante : et dans lequel la détermination (15) de T et/ou Φ comprend la résolution (151) d’un système d’équation pour déterminer une solution pour (T a . Φ b ) et (T c . Φ d ) puis pour déterminer T et/ou Φ. Procédé (1) selon l’une quelconque des deux revendications précédentes, dans lequel : A l’issue de la première configuration, le faisceau lumineux (2) présente une première distribution de lumière, et A l’issue de la deuxième configuration, le faisceau lumineux (2) présente une deuxième distribution de lumière, différente de la première distribution de lumière, de façon à séparer spatialement le faisceau lumineux (2) se propageant dans les première et deuxième configurations, et de sorte que les matrices suivantes sont inversibles : Procédé (1) selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel, le deuxième ensemble (32) comprenant en outre un premier module de réflexion (321) et un deuxième module de réflexion (322) : dans la première configuration, la propagation (12) du faisceau (2) comprend : une première propagation (120) du faisceau lumineux (2) dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), une réflexion (R m ) du faisceau lumineux (2) un nombre m de fois par le premier module de réflexion (321), une deuxième propagation (121) du faisceau lumineux (2), dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), dans la deuxième configuration, la propagation (13) du faisceau comprend : une première propagation (130) du faisceau lumineux (2) dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), une réflexion (R p ) du faisceau lumineux (2) un nombre p de fois par le deuxième module de réflexion (322), m étant différent de p, une deuxième propagation (131) du faisceau lumineux (2), dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), de sorte que les nombres a, b, c, d forment la matrice inversible : Procédé (1) selon l’une quelconque des revendications 1 à 4, comprenant en outre une émission (11) d’un faisceau lumineux primaire (2a) par une source lumineuse (30), le deuxième ensemble (32) étant configuré pour former, à partir dudit faisceau primaire (2a), un premier faisceau lumineux (2b) se propageant dans la première configuration et un deuxième faisceau lumineux (2c) se propageant dans la deuxième configuration. Procédé (1) selon la revendication précédente, dans lequel, le deuxième ensemble (32) comprenant en outre un premier module de réflexion (321) et un deuxième module de réflexion (322) : dans la première configuration, la propagation (12) du faisceau lumineux (2) comprend : une propagation (120) du faisceau primaire (2a) dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), une réflexion (R m ) du faisceau primaire (2a) un nombre m de fois par le premier module de réflexion (321), pour former le premier faisceau (2b), une propagation (121) du premier faisceau (2b), dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), dans la deuxième configuration, la propagation (13) du faisceau lumineux (2) comprend une propagation (130) du faisceau primaire (2a) dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), une réflexion (R p ) du faisceau primaire (2a) un nombre p de fois par le deuxième module de réflexion (322), m étant différent de p, pour former le deuxième faisceau (2c), une propagation (131) du deuxième faisceau (2c), dans le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32), de sorte que les nombres a, b, c, d forment la matrice inversible : Procédé (1) selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel la propagation (12) du faisceau lumineux (2) dans la première configuration et la propagation (13) du faisceau lumineux (2) dans la deuxième configuration sont au moins en partie simultanée. Procédé (1) selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel le premier ensemble (31) comprend un milieu (310) dont on cherche à mesurer la transmission T. Procédé (1) selon l’une quelconque des revendications 1 à 8, dans lequel le premier ensemble (31) comprend un dispositif de diagnostic optique (311) dont on cherche à mesurer la transmission T, par exemple un dispositif de diagnostic optique (311) d’un tokamak. Dispositif (3) de radiométrie comprenant au moins un élément optique de transmission (320) susceptible d’être altéré et au moins un capteur (33) configuré pour mesurer une transmission d’au moins un faisceau lumineux (2), caractérisé en ce que le dispositif de radiométrie (3) comprend un premier ensemble (31) optique et un deuxième ensemble (32) optique, le deuxième ensemble (32) comprenant l’au moins un élément optique de transmission (320), et en ce que le dispositif de radiométrie (3) présente au moins une première et une deuxième configurations de propagation de l’au moins un faisceau lumineux (2) de sorte que : dans la première configuration et selon un premier trajet optique (20) , le premier ensemble (31) est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux (2) un premier nombre a de fois avec une transmission T, et le deuxième ensemble (32) est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux (2) un deuxième nombre b de fois avec une transmission Φ, l’au moins un capteur (33) étant configuré pour effectuer au moins une mesure M1 du faisceau lumineux s’étant propagé dans la première configuration, dans la deuxième configuration et selon un deuxième trajet optique (21) au moins en partie différent du premier trajet optique (20), le premier ensemble (31) est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux (2) un troisième nombre c de fois avec une transmission T, et le deuxième ensemble (32) est configuré pour transmettre l’au moins un faisceau lumineux (2) un quatrième nombre d de fois avec une transmission Φ, l’au moins un capteur (33) étant configuré pour effectuer au moins une mesure M2 du faisceau lumineux s’étant propagé dans la deuxième configuration, les nombres a, b, c, d formant la matrice inversible suivante, de façon à déterminer, à partir de l’au moins une mesure M1 et de l’au moins une mesure M2, au moins l’un parmi T et Φ, et ainsi à déterminer indépendamment l’efficacité de transmission par le premier ensemble (31) et/ou l’efficacité de transmission de l’élément optique de transmission (320) susceptible d’être altéré : Dispositif (3) de radiométrie selon la revendication précédente, dans lequel dans la première configuration , le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32) sont configurés de façon à transmettre le faisceau lumineux (2), de sorte que la mesure résultante M1 du faisceau lumineux (2) par le capteur (33) est proportionnelle, et de préférence égale, à : Ω 11 .E. T a . Φ b . + Ω 12 .E. T c . Φ d dans la deuxième configuration, le premier ensemble (31) et le deuxième ensemble (32) sont configurés de façon à transmettre le faisceau lumineux (2), de sorte que la mesure résultante M2 du faisceau lumineux (2) par le capteur (33) est proportionnelle, et de préférence égale, à : Ω 21 .E. T a . Φ b + Ω 22 .E. T c . Φ d avec E la puissance d’une source lumineuse (30), Ω 11 un paramètre géométrique non nul caractérisant la première configuration Ω 22 un paramètre géométrique non nul caractérisant la deuxième configuration Ω 12 , Ω 21 des paramètres géométriques caractérisant un couplage entre les premier (20) et deuxième (21) trajets optiques, T la transmission du premier ensemble (31), Φ la transmission du deuxième ensemble (32), Dispositif (3) de radiométrie selon l’une quelconque des deux revendications précédentes, dans lequel le deuxième ensemble (32) comprend un premier module de réflexion (321) configuré de façon à réfléchir un nombre m de fois le faisceau lumineux (2) dans la première configuration, et un deuxième module de réflexion (322) configuré de façon de façon à réfléchir un nombre p de fois le faisceau lumineux (2) dans la deuxième configuration, m étant différent de p. Dispositif (3) de radiométrie selon la revendication précédente, dans lequel le premier module de réflexion (321) présente une première forme (321a) configurée de façon à réfléchir le faisceau lumineux (2) avec une première distribution de lumière, et le deuxième module de réflexion (322) présente une deuxième forme (322a) différente de la première forme (321a) et configurée de façon à réfléchir le faisceau lumineux (2) avec une deuxième distribution de lumière, différente de la première distribution de lumière. Dispositif (3) de radiométrie selon la revendication précédente, dans lequel le premier module de réflexion (321) est un miroir coin cube (321) et le deuxième module de réflexion (322) est un miroir hyperboloïde (322). Dispositif (3) de radiométrie selon l’une quelconque des cinq revendications précédentes, dans lequel le premier ensemble (31) est un dispositif de diagnostic optique (311) d’un tokamak, le premier ensemble (31) comprenant une pluralité de miroirs (312) configurés pour transmettre par réflexion successive l’au moins un faisceau lumineux (2), et dans lequel le deuxième ensemble (32) comprend un obturateur (323) disposé en aval de la pluralité de miroirs (312), selon les premier (20) et deuxième (21) trajets optiques, et un rétroréflecteur (321, 322) associé à l’obturateur (323), le rétroréflecteur (321, 322) étant configuré pour réfléchir l’au moins un faisceau lumineux (2) issu du premier ensemble (31) vers le premier ensemble (31), le rétroréflecteur comprenant un miroir coin cube (321) et un miroir hyperboloïde (322). Dispositif (3) de radiométrie selon l’une quelconque des revendications 11 à 15, le dispositif de radiométrie (3) étant un transmissiomètre, par exemple un transmissiomètre de portée visuelle de piste ou un transmissiomètre configuré pour mesurer le coefficient d’atténuation d’un milieu aquatique (310), le premier ensemble (31) comprenant un milieu (310) dont on cherche à mesurer la transmission, et le deuxième ensemble (32) comprenant : un premier élément optique de transmission (320a) en amont dudit milieu (310) et un deuxième élément optique de transmission (320b) en aval dudit milieu (310) selon les premier (20) et deuxième (21) trajets optiques, un premier module de réflexion (321) placé en aval du deuxième élément optique de transmission (320b) selon le premier trajet optique (20) et configuré pour réfléchir une fois l’au moins un faisceau lumineux (2) issu dudit milieu (310) vers ledit milieu (310), et un deuxième module de réflexion (322) placé en aval du deuxième élément optique de transmission (320b) selon le deuxième trajet optique (21) et configuré pour réfléchir deux fois l’au moins un faisceau lumineux issu dudit milieu (310) vers ledit milieu (310). un troisième module de réflexion (323) placé en aval du premier élément optique de transmission (320a) selon le deuxième trajet optique (21) et configuré pour réfléchir une fois l’au moins un faisceau lumineux issu dudit milieu (310) depuis le deuxième module de réflexion (322), vers ledit milieu (310) et vers le deuxième module de réflexion (322).