Brevet FR3151412A1 — publié le 20250124

Une méthode de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation pour l'informatique quantique ou le répéteur quantique. La méthode comprend la transmission d'un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde de 150 nm à 400 nm et plus à travers un motif d'un masque de déphasage pour diffracter le rayonnement électromagnétique et former un motif d'interférence. Le motif doit être éclairé sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibre optique. Dans un exemple, la méthode forme un réseau de Bragg sur le cœur de la région du câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région du câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique tout en faisant tourner le câble à fibres optiques autour d'un axe défini sur la longueur de la région du câble à fibres optiques. Figure pour l’abrégé : figure 1a Méthodes de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation et système comprenant un ordinateur quantique et un système de cellules répétitrices DOMAINE DE L’INVENTION La présente invention se rapporte à des méthodes de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation et à un système comprenant un ordinateur quantique et un système de cellules répétitrices. La présente invention propose des techniques généralement liées à l'informatique quantique et aux répéteurs quantiques. En particulier, la présente invention propose une méthode de fabrication et un dispositif résultant pour un système d'informatique quantique basé sur des nanofibres comprenant une cavité optique configurée avec une paire de réseaux de Bragg. À titre d'exemple, l'invention peut être appliquée à une variété d'applications telles que la cryptographie, la découverte de médicaments, l'optimisation, l'apprentissage automatique et l'intelligence artificielle, la finance, les prévisions météorologiques, la chimie, la mécanique, l'électricité, le civil, la fusion et la fission nucléaires, l'économie, les matériaux et toute autre matière complexe humaine ou non humaine. ARRIÈRE-PLAN TECHNOLOGIQUE Diverses techniques ont été mises au point pour fabriquer des ordinateurs quantiques. Les qubits supraconducteurs ont été mis en œuvre à l'aide de circuits supraconducteurs qui peuvent présenter un comportement quantique. Ces circuits supraconducteurs sont généralement fabriqués à l'aide de couches minces de matériaux supraconducteurs et nécessitent des températures extrêmement basses (proches du zéro absolu) pour fonctionner. Les qubits supraconducteurs ont démontré des temps de cohérence relativement longs, permettant des calculs complexes. Ils peuvent être fabriqués à l'aide des techniques existantes de fabrication de semi-conducteurs. Malheureusement, l'exigence de basse température et la nécessité de systèmes de refroidissement complexes rendent leur fonctionnement plus difficile. La cohérence des Qubits peut être sensible au bruit ambiant, ce qui limite l'évolutivité. Une autre technique consiste à utiliser des qubits ioniques piégés. Ces qubits ioniques piégés utilisent des ions individuels piégés dans un champ électromagnétique pour stocker et manipuler des informations quantiques. Les ions sont manipulés à l'aide de faisceaux laser pour créer les opérations de base d'un qubit. Les qubits ioniques piégés ont montré des propriétés de cohérence exceptionnelles et de longues durées de vie. Ils peuvent être contrôlés individuellement avec une grande précision. La mise à l'échelle des systèmes d'ions piégés s'est toutefois avérée difficile en raison de la complexité de la manipulation individuelle des ions. En outre, la nécessité de disposer de systèmes de vide de haute qualité et d'un contrôle laser précis ajoute à la complexité et au coût de la mise en œuvre. Une autre technique fait appel aux qubits topologiques, qui reposent sur la manipulation de quasi-particules appelées "anyons". Les anyons apparaissent dans des états exotiques de la matière, tels que les supraconducteurs topologiques. Les anyons stockent et traitent l'information quantique d'une manière topologiquement protégée, ce qui les rend moins sensibles aux erreurs causées par le bruit ambiant. Les qubits topologiques se sont révélés robustes face à certains types d'erreurs, ce qui les rend potentiellement utiles pour l'informatique quantique résistante aux erreurs. Il existe toutefois des inconvénients. En effet, les qubits topologiques en sont encore aux premiers stades de développement, et les mises en œuvre pratiques sont confrontées à des défis liés à la création et au contrôle des états topologiques. La réalisation des matériaux exotiques et des conditions stables nécessaires est techniquement exigeante. En outre, des qubits photoniques ont été étudiés. Ces qubits photoniques utilisent des photons (c'est-à-dire des particules de lumière) pour coder et manipuler des informations quantiques. Les portes quantiques sont mises en œuvre à l'aide d'éléments optiques tels que des séparateurs de faisceau, des plaques d'onde et des détecteurs. Les qubits photoniques peuvent être facilement manipulés avec les technologies optiques existantes. Ils sont intrinsèquement insensibles à certains types de bruit et peuvent être transmis sur de longues distances. Malheureusement, les qubits photoniques ont du mal à interagir efficacement avec les photons et il est difficile de les créer, de les stocker et de les mesurer à la demande. L'intégration d'un grand nombre de qubits est actuellement difficile. Les documents suivants décrivent de telles approches : S. Kato et T. Aoki, "Single-frequency fiber Fabry-Perot Brillouin laser", Opt. Lett. 47, 5000 (2022). Et Maxime Joos, Alberto Bramati, et Quentin Glorieux, "Complete polarization control for a nanofiber waveguide using the scattering properties", Opt. Lett. 27, 18818 (2019). Chacune des approches susmentionnées présente son propre ensemble d'avantages et de défis, et le domaine de l'informatique quantique explore activement ces technologies. Ces techniques présentent malheureusement des inconvénients. Ces inconvénients comprennent des difficultés en termes d'évolutivité, de fiabilité et de cohérence des qubits. Ainsi, l’invention se rapporte à une méthode de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation pour l'informatique quantique ou un répéteur quantique, la méthode comprenant : transmettre un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde comprise entre 150 nm et 400 nm et plus à travers un motif d'un masque de déphasage afin de diffracter le rayonnement électromagnétique pour former un motif d'interférence à éclairer sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibres optiques, la région de câble à fibres optiques ayant une première extrémité opposée à une seconde extrémité, et une région de cavité de nanofibre définie entre la première extrémité et la seconde extrémité ; provoquer la formation d'un premier réseau de Bragg sur le cœur de la région de câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région de câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique tout en faisant tourner la région de câble à fibres optiques autour d'un axe défini le long de la région de câble à fibres optiques pour former le premier réseau de Bragg configuré avec une pluralité de motifs azimutalement symétriques d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction d'un angle de 360 degrés autour d'un cœur de la région de câble à fibres optiques et le long d'une région longitudinale normale à une section transversale de la région de câble à fibres optiques ; et former un second réseau de Bragg à une seconde extrémité de la région du câble à fibres optiques, le second réseau de Bragg étant configuré avec une pluralité de motifs azimutaux symétriques d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction à 360 degrés d'angle autour d'un cœur de la région du câble à fibres optiques. Selon une réalisation, la région de la cavité de la nanofibre configurée avec le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg est caractérisée par un mode de cavité dégénéré en polarisation qui est adapté à tout état de polarisation arbitraire de la lumière sans causer une ou plusieurs fréquences de résonance différentes. Selon une réalisation, la région de la cavité de la nanofibre est caractérisée comme une cavité de nanofibre à réseau de Bragg à polarisation dégénérée, de sorte que tous les états de polarisation arbitraires de la lumière sont exempts de toute fréquence de résonance différente. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg ou le second réseau de Bragg caractérisé par des motifs de modulations de l'indice de réfraction à symétrie azimutale est configuré par une période de modulation le long de l'axe de la fibre d'une dimension comprise entre 200 nm et 1 micron. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg ou le second réseau de Bragg caractérisé par les motifs azimutalement symétriques de modulations de l'indice de réfraction a une section transversale allant de 1 micromètre à 10 micromètres et plus en dimension. Selon une réalisation, le rayonnement électromagnétique est caractérisé par un temps d'exposition compris entre 10 secondes et 100 minutes, le temps d'exposition étant contrôlé en surveillant la réflectivité maximale du premier réseau de Bragg ou du second réseau de Bragg en temps réel pour une puissance de rayonnement électromagnétique comprise entre 10 mW et 1 W et un diamètre de rayonnement électromagnétique compris entre 3 micromètres et 1 mm. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont chacun disposés dans l'espace sur une région de câble de fibre optique avec une distance spatiale entre le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg, allant de 100 micromètres à 10 centimètres et plus. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont configurés de chaque côté d'une région conique couplée à une région de nanofibres. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont caractérisés par une pluralité de motifs imprimés sur un matériau de dioxyde de silicium de la région du câble à fibres optiques. Selon une réalisation, la rotation de la fibre le long de l'axe de la fibre est caractérisée par une vitesse de rotation pour provoquer la formation de motifs symétriques azimutaux de la modulation de l'indice de réfraction où une vitesse de rotation est plus rapide que l'inverse d'un temps d'exposition aux UV de sorte qu'un motif transversalement anisotrope d'une modulation de l'indice de réfraction est moyenné sur une direction azimutale. Dans un autre exemple encore, l'invention propose un système connexe et d'autres méthodes, notamment la formation d'un premier réseau de Bragg dans une région spatiale d'un câble à fibres optiques, la rotation du câble d'une valeur prédéterminée et la formation d'un second réseau de Bragg. Notamment l’invention concerne une méthode de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation pour l'informatique quantique, la méthode comprenant : fournir une région de câble à fibres optiques comprenant une première extrémité, une deuxième extrémité et une région de nanofibres entre la première extrémité et la deuxième extrémité ; transmettre un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde de 150 nm à 400 nm et plus à travers un masque de déphasage pour diffracter le rayonnement électromagnétique afin de former un motif d'interférence à éclairer sur une âme d'une première extrémité de la région du câble à fibres optiques ; provoquer la formation d'un premier réseau de Bragg sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région de câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique sans faire tourner la fibre pour créer une région spatiale supplémentaire de la région de câble à fibres optiques de sorte que le premier réseau de Bragg présente une pluralité de motifs anisotropes azimutaux d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction autour du cœur de la région de câble à fibres optiques et le long d'une région longitudinale normale à une section transversale de la région de câble à fibres optiques : faire tourner la région du câble à fibres optiques autour d'un axe défini sur une longueur de la région du câble à fibres optiques d'un angle de 90 degrés ; former un deuxième réseau de Bragg sur une âme d'une deuxième extrémité de la région du câble à fibres optiques sans faire tourner la fibre de telle sorte que le premier réseau de Bragg et le deuxième réseau de Bragg soient caractérisés par des anisotropies transversales respectives de modulations de l'indice de réfraction décalées de 90 degrés d'angle, provoquant une cavité à dégénérescence de polarisation à partir d'une annulation de l'anisotropie transversale. Selon une réalisation, la région de nanofibres configurée avec le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg forme une cavité de nanofibres à réseau de Bragg à polarisation dégénérée, de sorte que tout état de polarisation arbitraire de la lumière n'entraîne pas de fréquences de résonance différentes. Selon une réalisation, la région de la nanofibre est caractérisée par un mode de cavité dégénéré en polarisation, adapté pour supporter n'importe quel état de polarisation arbitraire de la lumière sans provoquer de fréquences de résonance différentes ou d'autres propriétés différentes. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg est caractérisé par une biréfringence et le second réseau de Bragg est configuré avec un angle de décalage de 90 degrés le long de l'axe de sorte qu'un ou plusieurs modes de cavité formés par le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont dégénérés en polarisation du fait de l'annulation de la biréfringence du premier réseau de Bragg et du second réseau de Bragg. L’invention concerne également un système comprenant un ordinateur quantique et un système de cellules répétitrices, comprenant : une région de câble à fibre optique comportant une première région d'extrémité et une deuxième région d'extrémité, la première région d'extrémité comportant une première extrémité et la deuxième région d'extrémité comportant une deuxième extrémité, la région de câble à fibre optique comportant un matériau de dioxyde de silicium avec une entité de matériau dopant répartie à l'intérieur d'une région centrale ; un premier réseau de Bragg à fibres comprenant une pluralité de premiers motifs sur la première région d'extrémité, configurés sur 360 degrés autour d'une périphérie de la première région d'extrémité, et s'étendant latéralement sur une longueur de la première région d'extrémité ; un second réseau de Bragg à fibres comprenant une pluralité de seconds motifs sur la seconde région d'extrémité, configurés sur 360 degrés autour d'une périphérie de la seconde région d'extrémité, et s'étendant latéralement sur une longueur de la seconde région d'extrémité ; une région de nanofibres configurée à partir d'une partie centrale du câble à fibres optiques et couplée entre la première région d'extrémité et la deuxième région d'extrémité, la région de nanofibres ayant une transmission supérieure ou égale à 95 %, la région de nanofibres ayant un diamètre compris entre 300 nanomètres et 1,5 micromètre, la région de nanofibres ayant une longueur comprise entre 10 micromètres et 10 centimètres ; une première région conique configurée à partir d'une première partie de la région de nanofibres à proximité du premier réseau de Bragg à fibres ; une deuxième région conique configurée à partir d'une deuxième partie de la région de nanofibres à proximité du deuxième réseau de Bragg à fibres ; une cavité formée entre le premier réseau de Bragg à fibres et le second réseau de Bragg à fibres, y compris les régions coniques et la région de nanofibres ; une pluralité d'atomes comprenant un atome de métal alcalin, un métal alcalino-terreux, un atome de type alcalino-terreux ou d'autres atomes pouvant être refroidis par laser, de sorte que le nombre d'atomes est compris entre un et 100 000, et qui sont couplés de manière évanescente à la région de la nanofibre entre le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg. Selon une réalisation, chacun de la première pluralité de motifs et de la deuxième pluralité de motifs est caractérisé par une largeur de ligne de 200 nm à 1 micromètre. Selon une réalisation, chacun de la première pluralité de motifs et de la deuxième pluralité de motifs est caractérisé par une longueur comprise entre 100 micromètres et 10 centimètres. Selon une réalisation, chacun du premier réseau de Bragg et du second réseau de Bragg a la pluralité de motifs imprimés sur le cœur de la région du câble à fibres optiques. Selon une réalisation, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg forment une cavité à polarisation dégénérée qui supporte des états de polarisation arbitraires de la lumière sans leur faire subir des fréquences de résonance différentes. La présente invention peut permettre d'obtenir un ou plusieurs de ces avantages et/ou bénéfices. Dans un exemple, la présente invention fournit un système de calcul quantique efficace basé sur une nouvelle cavité optique à base de nanofibres. En d'autres termes, la présente invention propose un dispositif de calcul quantique utilisant une région de nanofibres configurée avec une paire de réflecteurs pour former une cavité pour un calcul quantique et un répéteur. Dans un exemple, le dispositif utilise des techniques optiques conventionnelles et est compact et efficace. Dans un exemple, la présente invention offre l'avantage de générer des cavités optiques manufacturables qui sont fiables et efficaces. Ces avantages, ainsi que d'autres, peuvent être obtenus grâce au présent dispositif et aux méthodes correspondantes. De plus amples détails sur ces avantages peuvent être trouvés dans la présente spécification et plus particulièrement ci-dessous. Des modes de réalisation de l’invention seront décrits ci-dessous par référence aux dessins, décrits brièvement ci-dessous : La est un diagramme simplifié illustrant une méthode de fabrication d'un réseau de Bragg à fibre optique à symétrie azimutale le long de l'axe de la fibre dans un exemple de la présente invention en vue de dessus. La le même diagramme simplifié illustrant une méthode de fabrication d'un réseau de Bragg à fibre optique à symétrie azimutale le long de l'axe de la fibre dans un exemple de la présente invention en vue de côté. La est un diagramme simplifié illustrant une méthode de fabrication d'une cavité de réseau de Bragg à fibre avec une polarisation arbitraire à chaque mode de la cavité en faisant tourner une fibre autour d'un axe de fibre pendant la fabrication des deux réseaux de Bragg à fibre dans un exemple de la présente invention. La est un diagramme simplifié illustrant une autre méthode de fabrication d'une cavité à réseau de Bragg à fibre avec une polarisation arbitraire à chaque mode de la cavité également fabriquée par la formation séquentielle d'un réseau de Bragg à fibre avec un angle de décalage de 90 degrés le long de l'axe de la fibre dans un exemple de la présente invention. La est un diagramme simplifié illustrant une méthode de contrôle et de caractérisation de la polarisation d'un mode de cavité en surveillant la diffusion à partir d'une région de nanofibres dans un exemple de la présente invention. La est un diagramme exemplaire illustrant les applications de l'utilisation d'un mode de cavité à polarisation circulaire pour l'intrication atome-photon et l'imagerie non destructive par rotation de la polarisation dans un exemple de la présente invention. Sur les dessins, des références identiques désignent des objets identiques ou similaires. DESCRIPTION DÉTAILLÉE La présente invention propose des techniques généralement liées à l'informatique quantique et des méthodes de fabrication. En particulier, la présente invention propose une méthode de fabrication et un dispositif résultant pour un système d'informatique quantique basé sur des nanofibres comprenant une cavité optique configurée avec une paire de réseaux de Bragg. À titre d'exemple, l'invention peut être appliquée à une variété d'applications telles que la cryptographie, la découverte de médicaments, l'optimisation, l'apprentissage automatique et l'intelligence artificielle, la finance, les prévisions météorologiques, la chimie, la mécanique, l'électricité, le civil, la fusion et la fission nucléaires, l'économie, les matériaux et toute autre matière complexe humaine ou non humaine. Dans un cas exemplaire, la présente invention propose un procédé de fabrication d'une cavité à polarisation dégénérée pour l'informatique quantique. Une cavité à dégénérescence de polarisation est une cavité optique qui peut supporter des états de polarisation arbitraires de la lumière sans que ceux-ci aient des fréquences de résonance différentes ou d'autres propriétés différentes. En d'autres termes, la structure de la cavité permet à des ondes lumineuses dont les champs électriques sont orientés différemment de résonner à la même fréquence. Les cavités optiques classiques ont été conçues de manière à supporter préférentiellement un état de polarisation spécifique ou à ne supporter inévitablement qu'une seule polarisation spécifique, car les miroirs peuvent présenter une dépendance de polarisation due aux impuretés du matériau, aux contraintes anisotropes induites par les structures environnantes et à d'autres types de sources à l'origine de la dépendance de polarisation. Toutefois, selon le présent exemple, il est avantageux que la cavité puisse supporter des états de polarisation arbitraires sans discrimination. Dans une cavité à polarisation dégénérée, des ondes lumineuses ayant des polarisations différentes (par exemple, horizontale et verticale, ou circulaire à droite et circulaire à gauche) peuvent résonner avec la même efficacité et à la même fréquence. Une cavité à dégénérescence de polarisation garantit que les variations de l'état de polarisation n'affectent pas négativement les performances du système optique en provoquant, par exemple, des différences dans les fréquences de résonance pour différentes polarisations. Les cavités à dégénérescence de polarisation ont joué un rôle important dans divers domaines, en particulier en optique et en photonique, en raison de leur capacité à supporter simultanément des états de polarisation arbitraires. Dans les lasers, une cavité à dégénérescence de polarisation peut améliorer la puissance de sortie et la stabilité. La capacité de supporter des polarisations arbitraires peut être bénéfique pour atteindre une plus grande efficacité et un fonctionnement plus stable du laser. Dans les communications par fibre optique, la capacité de manipuler l'état de polarisation de la lumière est cruciale. Les cavités à dégénérescence de polarisation peuvent être utilisées dans des dispositifs tels que les modulateurs, où la polarisation de la lumière peut être contrôlée pour coder des informations. En utilisant différents états de polarisation, il est possible d'augmenter la capacité des canaux de communication. Pour ce faire, on multiplexe les signaux dans différentes polarisations, ce qui permet de transmettre davantage de données sur le même support sans augmenter la largeur de bande. Dans les capteurs optiques, la capacité de prendre en charge et d'analyser différents états de polarisation peut améliorer la sensibilité et la spécificité du capteur. Par exemple, en examinant les changements dans les états de polarisation, on peut détecter des changements dans les propriétés physiques ou chimiques du matériau analysé. Les cavités à dégénérescence de polarisation peuvent être utilisées en spectroscopie et en microscopie pour étudier les propriétés des matériaux. En examinant comment un matériau affecte l'état de polarisation de la lumière, on peut obtenir des informations sur sa structure et sa composition. Les cavités à dégénérescence de polarisation ont souvent des structures compactes, ce qui les rend idéales pour l'intégration dans des dispositifs photoniques à faible encombrement. Ceci est particulièrement important dans le contexte des demandes croissantes de miniaturisation et d'intégration dans l'électronique et la photonique modernes. Lorsqu'une cavité est dégénérée en polarisation, elle est souvent plus résistante aux perturbations externes qui pourraient autrement provoquer une dérive de l'état de polarisation. Ces cavités sont donc bien adaptées aux applications où la stabilité et la fiabilité sont importantes. Dans les technologies quantiques, les cavités à dégénérescence de polarisation sont souhaitables pour manipuler et stocker des informations quantiques. Elles peuvent aider à générer une intrication atome-photon et des paires de photons intriqués, ce qui est crucial pour la communication et l'informatique quantiques. En conséquence, les cavités dégénérées sont un élément important de l'optique moderne, de la photonique et des technologies quantiques en raison de leur capacité à gérer des états de polarisation arbitraires, ce qui est souhaitable pour améliorer les performances, la capacité et la fonctionnalité de divers systèmes et dispositifs. Cependant, la création d'une cavité de réseau de Bragg à fibre à haute finesse et à dégénérescence de polarisation est un défi en raison de plusieurs facteurs qui doivent être soigneusement contrôlés pour garantir à la fois une grande finesse et une dégénérescence de polarisation. Voici quelques-unes des raisons de cette difficulté : La biréfringence : La plupart des matériaux optiques sont naturellement biréfringents dans une certaine mesure, ce qui signifie qu'ils ont des indices de réfraction différents pour différentes polarisations de la lumière. Même une petite quantité de biréfringence peut faire en sorte que la cavité ait des fréquences de résonance différentes pour différentes polarisations, ce qui est l'inverse de ce qui est nécessaire pour la dégénérescence de la polarisation. Miroir à réseau de Bragg (ci-après dénommé « FBG » pour « Fibre Bragg Grating mirror » en anglais): Les miroirs de la cavité à base de réseaux de Bragg à faible perte sont importants pour obtenir une grande finesse. Cependant, la réflectivité des FBG peut également dépendre de la polarisation, sur la base d'une procédure de fabrication standard. Créer des FBG qui ont à la fois une réflectivité élevée et qui ne dépendent pas de la polarisation est un défi. Biréfringence induite par le stress : La contrainte mécanique, qu'elle provienne du montage ou de la mise en place de la fibre, peut induire une biréfringence dans le FBG. Cette biréfringence induite par le stress peut faire résonner différentes polarisations à différentes fréquences. Complexité de la conception et de la fabrication : Pour obtenir une dégénérescence de la polarisation, il faut un niveau élevé de contrôle sur les propriétés des matériaux, la fabrication du FBG et le montage correct des fibres. Cette complexité de conception et de fabrication peut rendre difficile et coûteuse la réalisation de cavités à haute finesse avec dégénérescence de la polarisation. En raison de ces difficultés, la création de cavités à haute finesse dégénérées par la polarisation nécessite souvent une conception soignée, une fabrication de précision, ainsi qu'un alignement et une stabilisation méticuleux. La présente méthode et le présent système ont permis de surmonter ces difficultés et d'autres encore, comme nous le verrons plus loin. La cavité à base de fibre est composée de deux miroirs à réseaux de Bragg (FBG) qui agissent comme des réflecteurs élevés pour les modes de la cavité. Le FBG est un composant optique passif utilisé pour filtrer et réfléchir des longueurs d'onde spécifiques de la lumière. Le FBG est fabriqué en introduisant une variation périodique de l'indice de réfraction dans une petite section d'une fibre optique. Une fibre optique est constituée d'un cœur entouré d'une gaine, tous deux composés de matériaux diélectriques, mais dont les indices de réfraction sont légèrement différents. Dans le cas d'un réseau de Bragg, une série de changements périodiques de l'indice de réfraction est créée dans le cœur de la fibre. Diverses méthodes peuvent être utilisées, comme l'exposition du cœur de la fibre à un schéma d'interférence de lumière ultraviolette, qui modifie l'indice de réfraction du cœur. Lorsque la lumière traverse la fibre optique, la plupart des longueurs d'onde ne sont pas affectées. Toutefois, une longueur d'onde spécifique répondant à la condition de Bragg sera réfléchie. La condition de Bragg est remplie lorsque deux fois la période de la variation de l'indice de réfraction dans la fibre est égale à la longueur d'onde de la lumière. Mathématiquement, elle est donnée par λ_B = 2 * n * Λ, où λ_B est la longueur d'onde de Bragg, n est l'indice de réfraction effectif du cœur et Λ est la période du réseau. Toutes les autres longueurs d'onde qui ne remplissent pas la condition de Bragg continuent à se déplacer dans la fibre. Les figures 1a et 1b sont un diagramme simplifié illustrant une méthode de fabrication d'un miroir à réseau de Bragg à fibre optique dégénéré en polarisation (FBG) dans un exemple de la présente invention. La méthode du masque de phase est une technique courante de fabrication de réseaux de Bragg à fibres optiques. Un masque de phase, qui présente un motif binaire alternant des régions transparentes et opaques, est conçu pour diffracter la lumière de manière égale et maximale dans les ordres plus premier et moins premier. L'auto-interférence entre les deux ordres crée un modèle d'interférence avec la moitié de la période du masque de phase, nécessaire à la formation du réseau. Un faisceau laser ultraviolet (UV) traverse le masque de phase et le motif d'interférence qui en résulte est imprimé sur le cœur de la fibre. L'âme du câble à fibres optiques est composée d'un matériau sensible aux UV couramment utilisé pour la photosensibilisation et l'exposition aux UV dans les FBG : le verre de silice dopé au germanium. La fibre dopée au germanium présente une photosensibilité accrue par rapport aux fibres optiques standard et/ou aux fibres chargées en hydrogène, le dopage à l'hydrogène étant un processus souvent utilisé pour améliorer la photosensibilité des fibres optiques, ce qui les rend plus adaptées à la fabrication de fibres. La fibre de silice dopée au germanium et/ou la fibre chargée d'hydrogène permettent une modification contrôlée de l'indice de réfraction lorsqu'elles sont exposées à la lumière UV. En utilisant un laser UV, la fibre de silice dopée au germanium est exposée pour créer une variation périodique de l'indice de réfraction, formant la structure du réseau de Bragg. Cette structure reflète une longueur d'onde spécifique de la lumière, connue sous le nom de longueur d'onde de Bragg. La lumière UV conventionnelle est focalisée sur un câble à fibre optique à partir d'une direction fixe, de sorte que la distribution de l'intensité dans la section transversale de la fibre n'est pas azimutalement symétrique le long de l'axe de la fibre. Par conséquent, la modulation de l'indice de réfraction inscrit n'est pas azimutalement symétrique dans la section transversale d'un câble à fibres optiques. Par conséquent, la longueur d'onde de Bragg dépend de la polarisation de la lumière dans le câble à fibres optiques puisque la modulation de l'indice de réfraction de la polarisation parallèle à la direction d'exposition aux UV est différente de celle perpendiculaire à la direction d'exposition aux UV, ce qui provoque une biréfringence pour les polarisations de la lumière dans des directions indifférentes, parallèles et perpendiculaires à la direction de propagation de la lumière UV. Dans la présente invention, en faisant tourner le câble à fibres optiques le long de l'axe de la fibre pendant l'exposition aux UV, l'intensité moyenne de l'exposition aux UV est azimutalement symétrique dans la section transversale du câble à fibres optiques. Dans un exemple, le temps d'exposition aux UV varie de quelques dizaines de secondes à 10 minutes et plus. Dans un exemple, la période de rotation doit être beaucoup plus courte que le temps d'exposition aux UV, par exemple, beaucoup moins que la moitié du temps d'exposition. Cette rotation rapide pendant l'exposition aux UV permet de créer une modulation de l'indice de réfraction à symétrie azimutale dans la section transversale du câble de fibre optique, ce qui conduit à un FBG indépendant de la polarisation où la longueur d'onde de Bragg ne dépend pas de la polarisation. La est un diagramme simplifié illustrant une méthode de fabrication d'une cavité FBG à polarisation dégénérée où deux modes orthogonaux de polarisation de la lumière sont dégénérés en fréquence par la rotation continue d'une fibre autour d'un axe de fibre pendant les deux fabrications de FBG dans un exemple de la présente invention. Deux FBG sont fabriqués séquentiellement en balayant la source de lumière UV le long de l'axe de la fibre. Après la fabrication du premier FBG, la source de lumière UV est éteinte par un obturateur mécanique, un modulateur acousto-optique, un modulateur électro-optique et/ou d'autres types de modulateurs d'intensité. Ensuite, la source de lumière UV est à nouveau exposée à la fibre pour fabriquer le second FBG. Le temps d'extinction et la vitesse de balayage de la source de lumière UV déterminent la longueur de la cavité avec une précision proche du niveau du MHz en fréquence. Cette méthode de balayage pour la fabrication de la cavité permet de créer des FBG presque identiques en termes de longueur d'onde de Bragg, de réflectivité maximale et de largeur de bande de réflexion, ce qui est essentiel pour générer une cavité sans biréfringence en plus de la fabrication de FBG à symétrie azimutale. En raison de l'absence de biréfringence de chaque FBG, les fréquences de résonance des deux modes de la cavité avec deux polarisations orthogonales sont identiques. Les deux polarisations orthogonales sont, par exemple, deux polarisations linéaires dans les directions horizontale et verticale, ou deux polarisations circulaires où la rotation peut être à droite et à gauche, et d'autres paires de polarisations orthogonales. La est un diagramme simplifié illustrant une autre méthode de fabrication d'une cavité FBG à polarisation dégénérée où deux modes orthogonaux de polarisation de la lumière sont dégénérés en fréquence par la formation séquentielle d'un réseau de Bragg avec un angle de décalage de 90 degrés le long de l'axe d'une fibre dans un exemple de la présente invention. Dans cette méthode, le premier FBG est fabriqué sans rotation de la fibre pendant l'exposition aux UV, ce qui donne un FBG biréfringent où la modulation de l'indice de réfraction dépend de l'état de polarisation. Avant de fabriquer le second FBG, la fibre est tournée de 90 degrés, puis exposée à la lumière UV sans rotation de la fibre, de sorte que la biréfringence du second FBG est également tournée de 90 degrés. Par conséquent, la biréfringence du premier et du deuxième FBG s'annule mutuellement, de sorte que la cavité formée par le premier et le deuxième FBG supporte deux polarisations orthogonales à la même fréquence de résonance. La est un diagramme simplifié illustrant une méthode de caractérisation et de contrôle de l'état de polarisation d'un mode de cavité au niveau de la région de la nanofibre en surveillant la diffusion à partir d'une région de la nanofibre dans un exemple de la présente invention. La caractérisation consiste à déterminer l'état de polarisation, qui peut être linéaire, circulaire ou elliptique. Les informations sur l'état de polarisation du mode de la cavité sont extraites de l'état de polarisation de la lumière diffusée dans la région de la nanofibre. Cette diffusion à partir d'une nanofibre optique fait référence au phénomène selon lequel la lumière guidée à l'intérieur de la nanofibre interagit avec le matériau et la structure de la fibre et est redirigée dans différentes directions au lieu d'être guidée le long de la fibre. Dans les nanofibres, cette diffusion se produit lorsque la taille des impuretés et/ou des défauts est beaucoup plus petite que la longueur d'onde de la lumière, de sorte que l'état de polarisation de la lumière diffusée représente la polarisation locale du mode de la cavité. Par conséquent, l'état de polarisation de la lumière diffusée est caractérisé par un polarimètre qui consiste généralement en un ensemble de plaques d'onde et de polariseurs, et qui permet de mesurer les paramètres de Stokes, qui caractérisent entièrement l'état de polarisation. Pour créer un état de polarisation d'entrée désiré qui est couplé dans la cavité, on utilise des polariseurs, des plaques d'onde et d'autres types d'optiques sensibles à la polarisation et évalués par le polarimètre pour la lumière diffusée. En se référant à la figure, dans un exemple, la présente invention comprend également un ordinateur quantique et un système de cellules répétitrices. Tel qu'illustré, le système comporte une région de câble à fibre optique avec une première région d'extrémité et une deuxième région d'extrémité. La première région d'extrémité a une première extrémité et la deuxième région d'extrémité a une deuxième extrémité. Dans un exemple, la région du câble à fibres optiques comprend un matériau de dioxyde de silicium avec une entité de matériau dopant distribuée à l'intérieur d'une région centrale. Le système comporte un premier réseau de Bragg comprenant une pluralité de premiers motifs sur la première région d'extrémité, configurés à 360 degrés autour d'une périphérie de la première région d'extrémité et s'étendant latéralement sur une longueur de la première région d'extrémité, et un second réseau de Bragg comprenant une pluralité de seconds motifs sur la seconde région d'extrémité, configurés à 360 degrés autour d'une périphérie de la seconde région d'extrémité et s'étendant latéralement sur une longueur de la seconde région d'extrémité. Dans un exemple, le système comporte une région de nanofibres configurée à partir d'une partie centrale du câble à fibres optiques et couplée entre la première région d'extrémité et la deuxième région d'extrémité. La région de nanofibres a une transmission de 95 % ou plus. La région de nanofibres a un diamètre allant de 300 nanomètres à 1,5 micromètre et autres. La longueur de la région de nanofibres est comprise entre 10 micromètres et 10 centimètres, entre autres. Le système comporte une première région conique configurée à partir d'une première partie de la région de nanofibres à proximité du premier réseau de Bragg et une deuxième région conique configurée à partir d'une deuxième partie de la région de nanofibres à proximité du deuxième réseau de Bragg. Dans un exemple, le système comporte une cavité formée entre le premier réseau de Bragg à fibres et le second réseau de Bragg à fibres, y compris les régions coniques et la région des nanofibres. Une pluralité d'atomes comprenant un atome de métal alcalin, un métal alcalino-terreux, un atome de type alcalino-terreux ou d'autres atomes pouvant être refroidis par laser, de sorte que le nombre d'atomes est compris entre un et 100 000, sont couplés de manière évanescente à la région de nanofibres entre le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg. De plus amples détails sur le présent système et les méthodes associées peuvent être trouvés dans l'ensemble de la présente spécification et plus particulièrement ci-dessous. La est un diagramme exemplaire illustrant les applications d'une cavité dégénérée en polarisation pour l'intrication atome-photon et l'imagerie non destructive par rotation de la polarisation dans un exemple de la présente invention. La création d'une intrication atome-photon implique généralement le processus d'interaction atome-photon, où les états quantiques de l'atome et du photon deviennent corrélés ou intriqués. Dans cet exemple, l'interaction atome-photon est facilitée par la cavité où une ou plusieurs transitions atomiques sont fortement couplées aux modes de la cavité, de sorte que le photon unique émis est efficacement couplé au mode de la cavité, puis extrait de la cavité pour la distribution de l'intrication atome-photon. Voici un aperçu de la génération de l'intrication atome-photon : Tout d'abord, un atome unique est initialisé dans un état quantique bien défini, généralement l'état fondamental ou un état excité spécifique. Ceci peut être réalisé à l'aide de techniques de refroidissement laser et de pompage optique et/ou d'autres méthodes appropriées. Ensuite, pour un exemple de protocole de génération d'intrication, un atome unique est couplé à un mode de cavité optique et est pompé de son état initial à l'état excité par l'application d'un laser. Ensuite, l'atome excité émet de préférence un photon unique dans le mode de la cavité avec deux polarisations circulaires orthogonales où les rotations sont droites et gauches. Par conséquent, les états internes de l'atome unique et les états de polarisation du photon unique sont intriqués et le photon est efficacement extrait de la cavité pour les applications ultérieures, y compris la communication longue distance basée sur l'intrication. Ce protocole de génération d'intrication nécessite que le mode de la cavité prenne en charge les polarisations circulaires droites et gauches avec les mêmes fréquences de résonance que celles qui peuvent être obtenues grâce à la présente invention décrite ci-dessus. La seconde application consiste à générer l'interaction de Faraday et ses applications à l'ingénierie des interactions spin-spin entre une pluralité d'atomes. L'interaction de Faraday avec un système double lambda fait référence à l'interaction de la lumière avec un système quantique qui présente une structure de niveau d'énergie spécifique connue sous le nom de configuration double lambda. Cette configuration consiste en deux paires de niveaux d'énergie étroitement espacés, ressemblant à la lettre grecque "lambda". Dans un système double lambda, il y a généralement deux états fondamentaux, par exemple, désignés par et deux états excités , dans la . Lorsqu'un champ magnétique est appliqué perpendiculairement à la direction de propagation de la lumière, les niveaux d'énergie du système double lambda subissent une division Zeeman due à l'interaction entre le champ magnétique et les moments magnétiques atomiques. Ce dédoublement entraîne des différences dans les fréquences de transition pour la lumière polarisée circulairement à droite et à gauche. L'effet Faraday entre en jeu lorsque le système double lambda est éclairé par une lumière de contrôle à polarisation linéaire en présence d'un champ magnétique. Le champ magnétique induit un déphasage différentiel entre les deux composantes orthogonales de la lumière polarisée linéairement en raison de la différence de fréquence causée par le dédoublement Zeeman. Ce déphasage entraîne une rotation du plan de polarisation de la lumière transmise ou réfléchie. En analysant la rotation du plan de polarisation, on peut extraire des informations sur l'intensité du champ magnétique ou d'autres propriétés pertinentes du système. L'interaction de Faraday avec un système double lambda est largement utilisée dans des applications telles que la magnétométrie, les isolateurs optiques et le traitement de l'information quantique. En outre, les interactions de Faraday peuvent être appliquées pour créer des interactions spin-spin efficaces, ce qui constitue un outil de manipulation et de contrôle des systèmes quantiques et peut permettre la mise en œuvre de diverses technologies quantiques. Les interactions d'échange de spin sont générées par l'échange de photons virtuels entre les atomes couplés de manière dispersive au mode de la cavité. L'élément de base est un processus Raman dans lequel un atome modifie son état interne en absorbant un photon d'un champ de contrôle et en l'émettant dans un mode de la cavité. Lorsqu'un champ de contrôle est désaccordé par rapport à la résonance Raman, l'émission virtuelle dans la cavité peut induire un processus de "bascule" du spin, dans lequel un deuxième atome change de spin en absorbant le photon virtuel dans le mode de la cavité et en rediffusant un photon réel dans le mode du champ de contrôle. Dans un exemple, la présente invention propose une méthode de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation pour l'informatique quantique ou le répéteur quantique. La méthode comprend la transmission d'un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde de 150 nm à 400 nm et plus à travers un motif d'un masque de déphasage pour diffracter le rayonnement électromagnétique et former un motif d'interférence. Le motif doit être éclairé sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibre optique. La première extrémité est opposée à une seconde extrémité, et une région de cavité de nanofibre est définie entre la première et la seconde extrémité. Dans un exemple, la méthode comprend la formation d'un premier réseau de Bragg sur le cœur de la région du câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région du câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique tout en faisant tourner le câble à fibres optiques autour d'un axe défini le long de la région du câble à fibres optiques pour former le premier réseau de Bragg configuré avec une pluralité de motifs azimutalement symétriques d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction de 360 degrés d'angle autour d'un cœur du câble à fibres optiques et le long d'une région longitudinale normale à une section transversale de la région du câble à fibres optiques. La méthode comprend la formation d'un second réseau de Bragg à une seconde extrémité de la région du câble à fibres optiques et le second réseau de Bragg configuré avec une pluralité de motifs azimutalement symétriques d'une pluralité de modulations d'indice de réfraction de 360 degrés d'angle autour d'une âme du câble à fibres optiques. Dans un exemple, le second réseau de Bragg est formé en utilisant un rayonnement similaire à travers le masque de déphasage. Dans un exemple, la cavité à nanofibres configurée avec le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg est caractérisée par un mode de cavité à dégénérescence de polarisation qui est adapté à tout état de polarisation arbitraire de la lumière sans provoquer une ou plusieurs fréquences de résonance différentes. Dans un exemple, la cavité à nanofibres est caractérisée comme une cavité à nanofibres à réseau de Bragg à dégénérescence de polarisation, de sorte que tout état de polarisation arbitraire de la lumière est exempt de toute fréquence de résonance différente. Dans un exemple, la cavité à nanofibres va de 100 micromètres à 1 cm et plus. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg sur fibre ou le second réseau de Bragg sur fibre caractérisé par des motifs de modulations de l'indice de réfraction à symétrie azimutale est configuré par une période de modulation le long de l'axe de la fibre d'une dimension allant de 200 nm à 1 micron, ou autres. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg ou le second réseau de Bragg caractérisé par des motifs de modulations de l'indice de réfraction à symétrie azimutale a une section transversale d'une dimension comprise entre 1 micron et 10 microns ou plus. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg ou le second réseau de Bragg a une longueur allant de 50 microns à 10 centimètres et plus. Dans un exemple, le rayonnement électromagnétique est caractérisé par un temps d'exposition compris entre 10 secondes et 100 minutes. Dans un exemple préféré, le temps d'exposition est contrôlé en surveillant la réflectivité maximale du premier réseau de Bragg ou du second réseau de Bragg en temps réel pour une puissance de rayonnement électromagnétique comprise entre 10 mW et 1 W et un diamètre de rayonnement électromagnétique compris entre 30 microns et 1 mm. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont disposés dans l'espace sur un câble à fibres optiques avec une distance spatiale entre le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg, allant de 100 microns à 10 cm et plus. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont configurés de chaque côté d'une région conique couplée à une région de nanofibres. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont caractérisés par une pluralité de motifs imprimés sur un matériau de dioxyde de silicium de la région du câble à fibres optiques. Dans un exemple, la rotation de la fibre le long de l'axe de la fibre est caractérisée par une vitesse de rotation qui provoque la formation de motifs symétriques azimutaux de la modulation de l'indice de réfraction, la vitesse de rotation étant plus rapide que l'inverse du temps d'exposition aux UV, de sorte qu'un motif anisotrope transversal d'une modulation de l'indice de réfraction est moyenné sur une direction azimutale. Dans un autre exemple, la présente invention propose une méthode de fabrication d'une cavité nanofibre à réseau de Bragg à polarisation dégénérée pour l'informatique quantique ou les répéteurs. Dans un exemple, la méthode consiste à fournir un câble à fibre optique comprenant une première extrémité, une seconde extrémité et une région de nanofibres entre la première et la seconde extrémité. La méthode comprend la transmission d'un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde de 150 nm à 400 nm et plus à travers un masque de déphasage pour diffracter le rayonnement électromagnétique afin de former un motif d'interférence à éclairer sur le cœur d'une première extrémité du câble à fibres optiques. Dans un exemple, la méthode comprend la formation d'un premier réseau de Bragg sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région de câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique sans faire tourner la fibre pour créer une région spatiale supplémentaire de la région de câble à fibres optiques de sorte que le premier réseau de Bragg présente une pluralité de motifs anisotropes azimutaux d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction autour du cœur du câble à fibres optiques et le long d'une région longitudinale normale à une section transversale de la région de câble à fibres optiques. Dans un exemple, la méthode comprend la rotation du câble à fibres optiques autour d'un axe (ou la rotation de la source de lumière) défini sur une longueur de la région du câble à fibres optiques de 90 degrés d'angle ou d'un autre angle. La méthode consiste à former un second réseau de Bragg sur une âme d'une seconde extrémité du câble optique sans faire tourner la fibre de telle sorte que le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg soient caractérisés par des anisotropies transversales respectives de modulations de l'indice de réfraction décalées de 90 degrés d'angle, ce qui provoque une cavité à dégénérescence de polarisation à partir d'une annulation de l'anisotropie transversale. Dans un exemple, la région de nanofibres configurée avec le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg forme une cavité de nanofibres à réseau de Bragg à polarisation dégénérée, de sorte que tout état de polarisation arbitraire de la lumière n'entraîne pas de fréquences de résonance différentes. Dans un exemple, la région de la nanofibre va de 100 micromètres à 1 cm et plus. Dans un exemple, la région de nanofibres est caractérisée par un mode de cavité dégénéré en polarisation adapté pour supporter tout état de polarisation arbitraire de la lumière sans provoquer de fréquences de résonance différentes ou d'autres propriétés différentes. Dans un exemple, le premier réseau de Bragg est caractérisé par une biréfringence et le second réseau de Bragg est configuré avec un angle de décalage de 90 degrés le long de l'axe de sorte qu'un ou plusieurs modes de cavité formés par le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont dégénérés en polarisation du fait de l'annulation de la biréfringence du premier réseau de Bragg et du second réseau de Bragg. Bien que ce qui précède constitue une description complète des exemples spécifiques, diverses modifications, constructions alternatives et équivalents peuvent être utilisés. À titre d'exemple, le dispositif peut comprendre toute combinaison d'éléments décrits ci-dessus, ainsi qu'en dehors de la présente spécification. En outre, les termes premier, deuxième, troisième et dernier n'impliquent pas d'ordre dans un ou plusieurs des présents exemples. Tels qu'ils sont utilisés ici, les termes "face arrière" et/ou "face avant" ne signifient pas un emplacement spécifique, mais sont simplement utilisés en référence à d'autres éléments de la revendication. Par conséquent, la description et les illustrations ci-dessus ne doivent pas être considérées comme limitant la portée de la présente invention. Méthode de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation pour l'informatique quantique ou un répéteur quantique, la méthode comprenant : transmettre un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde comprise entre 150 nm et 400 nm et plus à travers un motif d'un masque de déphasage afin de diffracter le rayonnement électromagnétique pour former un motif d'interférence à éclairer sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibres optiques, la région de câble à fibres optiques ayant une première extrémité opposée à une seconde extrémité, et une région de cavité de nanofibre définie entre la première extrémité et la seconde extrémité ; provoquer la formation d'un premier réseau de Bragg sur le cœur de la région de câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région de câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique tout en faisant tourner la région de câble à fibres optiques autour d'un axe défini le long de la région de câble à fibres optiques pour former le premier réseau de Bragg configuré avec une pluralité de motifs azimutalement symétriques d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction d'un angle de 360 degrés autour d'un cœur de la région de câble à fibres optiques et le long d'une région longitudinale normale à une section transversale de la région de câble à fibres optiques ; et former un second réseau de Bragg à une seconde extrémité de la région du câble à fibres optiques, le second réseau de Bragg étant configuré avec une pluralité de motifs azimutaux symétriques d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction à 360 degrés d'angle autour d'un cœur de la région du câble à fibres optiques. Méthode selon la revendication 1 dans laquelle la région de la cavité de la nanofibre configurée avec le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg est caractérisée par un mode de cavité dégénéré en polarisation qui est adapté à tout état de polarisation arbitraire de la lumière sans causer une ou plusieurs fréquences de résonance différentes. Méthode selon la revendication 1 ou 2, dans laquelle la région de la cavité de la nanofibre est caractérisée comme une cavité de nanofibre à réseau de Bragg à polarisation dégénérée, de sorte que tous les états de polarisation arbitraires de la lumière sont exempts de toute fréquence de résonance différente. Méthode selon l’une des revendications 1 à 3, dans laquelle le premier réseau de Bragg ou le second réseau de Bragg caractérisé par des motifs de modulations de l'indice de réfraction à symétrie azimutale est configuré par une période de modulation le long de l'axe de la fibre d'une dimension comprise entre 200 nm et 1 micron. Méthode selon l’une des revendications 1 à 4, dans laquelle le premier réseau de Bragg ou le second réseau de Bragg caractérisé par les motifs azimutalement symétriques de modulations de l'indice de réfraction a une section transversale allant de 1 micromètre à 10 micromètres et plus en dimension. Méthode selon l’une des revendications 1 à 5, dans laquelle le rayonnement électromagnétique est caractérisé par un temps d'exposition compris entre 10 secondes et 100 minutes, le temps d'exposition étant contrôlé en surveillant la réflectivité maximale du premier réseau de Bragg ou du second réseau de Bragg en temps réel pour une puissance de rayonnement électromagnétique comprise entre 10 mW et 1 W et un diamètre de rayonnement électromagnétique compris entre 3 micromètres et 1 millimètre. Méthode selon l’une des revendications 1 à 6, dans laquelle le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont chacun disposés dans l'espace sur une région de câble de fibre optique avec une distance spatiale entre le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg, allant de 100 micromètres à 10 centimètres et plus. Méthode selon l’une des revendications 1 à 7, dans laquelle le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont configurés de chaque côté d'une région conique couplée à une région de nanofibres. Méthode selon l’une des revendications 1 à 8, dans laquelle le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont caractérisés par une pluralité de motifs imprimés sur un matériau de dioxyde de silicium de la région du câble à fibres optiques. Méthode selon l’une des revendications 1 à 9, dans laquelle la rotation de la fibre le long de l'axe de la fibre est caractérisée par une vitesse de rotation pour provoquer la formation de motifs symétriques azimutaux de la modulation de l'indice de réfraction où une vitesse de rotation est plus rapide que l'inverse d'un temps d'exposition aux UV de sorte qu'un motif transversalement anisotrope d'une modulation de l'indice de réfraction est moyenné sur une direction azimutale. Méthode de fabrication d'une cavité de fibre nanofibre à réseau de Bragg dégénéré en polarisation pour l'informatique quantique, la méthode comprenant : fournir une région de câble à fibres optiques comprenant une première extrémité, une deuxième extrémité et une région de nanofibres entre la première extrémité et la deuxième extrémité ; transmettre un rayonnement électromagnétique caractérisé par une longueur d'onde de 150 nm à 400 nm et plus à travers un masque de déphasage pour diffracter le rayonnement électromagnétique afin de former un motif d'interférence à éclairer sur une âme d'une première extrémité de la région du câble à fibres optiques ; provoquer la formation d'un premier réseau de Bragg sur le cœur d'une première extrémité d'une région de câble à fibres optiques en modifiant l'indice de réfraction du cœur de la région de câble à fibres optiques à l'aide du rayonnement électromagnétique sans faire tourner la fibre pour créer une région spatiale supplémentaire de la région de câble à fibres optiques de sorte que le premier réseau de Bragg présente une pluralité de motifs anisotropes azimutaux d'une pluralité de modulations de l'indice de réfraction autour du cœur de la région de câble à fibres optiques et le long d'une région longitudinale normale à une section transversale de la région de câble à fibres optiques : faire tourner la région du câble à fibres optiques autour d'un axe défini sur une longueur de la région du câble à fibres optiques d'un angle de 90 degrés ; former un deuxième réseau de Bragg sur une âme d'une deuxième extrémité de la région du câble à fibres optiques sans faire tourner la fibre de telle sorte que le premier réseau de Bragg et le deuxième réseau de Bragg soient caractérisés par des anisotropies transversales respectives de modulations de l'indice de réfraction décalées de 90 degrés d'angle, provoquant une cavité à dégénérescence de polarisation à partir d'une annulation de l'anisotropie transversale. Méthode selon la revendication 11, dans laquelle la région de nanofibres configurée avec le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg forme une cavité de nanofibres à réseau de Bragg à polarisation dégénérée, de sorte que tout état de polarisation arbitraire de la lumière n'entraîne pas de fréquences de résonance différentes. Méthode selon l’une des revendications 11 ou 12, dans laquelle la région de la nanofibre est caractérisée par un mode de cavité dégénéré en polarisation, adapté pour supporter n'importe quel état de polarisation arbitraire de la lumière sans provoquer de fréquences de résonance différentes ou d'autres propriétés différentes. Méthode selon l’une des revendications 11 à 13, dans laquelle le premier réseau de Bragg est caractérisé par une biréfringence et le second réseau de Bragg est configuré avec un angle de décalage de 90 degrés le long de l'axe de sorte qu'un ou plusieurs modes de cavité formés par le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg sont dégénérés en polarisation du fait de l'annulation de la biréfringence du premier réseau de Bragg et du second réseau de Bragg. Système comprenant un ordinateur quantique et un système de cellules répétitrices, comprenant : une région de câble à fibre optique comportant une première région d'extrémité et une deuxième région d'extrémité, la première région d'extrémité comportant une première extrémité et la deuxième région d'extrémité comportant une deuxième extrémité, la région de câble à fibre optique comportant un matériau de dioxyde de silicium avec une entité de matériau dopant répartie à l'intérieur d'une région centrale ; un premier réseau de Bragg à fibres comprenant une pluralité de premiers motifs sur la première région d'extrémité, configurés sur 360 degrés autour d'une périphérie de la première région d'extrémité, et s'étendant latéralement sur une longueur de la première région d'extrémité ; un second réseau de Bragg à fibres comprenant une pluralité de seconds motifs sur la seconde région d'extrémité, configurés sur 360 degrés autour d'une périphérie de la seconde région d'extrémité, et s'étendant latéralement sur une longueur de la seconde région d'extrémité ; une région de nanofibres configurée à partir d'une partie centrale du câble à fibres optiques et couplée entre la première région d'extrémité et la deuxième région d'extrémité, la région de nanofibres ayant une transmission supérieure ou égale à 95 %, la région de nanofibres ayant un diamètre compris entre 300 nanomètres et 1,5 micromètre, la région de nanofibres ayant une longueur comprise entre 10 micromètres et 10 centimètres ; une première région conique configurée à partir d'une première partie de la région de nanofibres à proximité du premier réseau de Bragg à fibres ; une deuxième région conique configurée à partir d'une deuxième partie de la région de nanofibres à proximité du deuxième réseau de Bragg à fibres ; une cavité formée entre le premier réseau de Bragg à fibres et le second réseau de Bragg à fibres, y compris les régions coniques et la région de nanofibres ; une pluralité d'atomes comprenant un atome de métal alcalin, un métal alcalino-terreux, un atome de type alcalino-terreux ou d'autres atomes pouvant être refroidis par laser, de sorte que le nombre d'atomes est compris entre un et 100 000, et qui sont couplés de manière évanescente à la région de la nanofibre entre le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg. Système selon la revendication 15, dans lequel chacun de la première pluralité de motifs et de la deuxième pluralité de motifs est caractérisé par une largeur de ligne de 200 nm à 1 micromètre. Système selon la revendication 15 ou 16, dans lequel chacun de la première pluralité de motifs et de la deuxième pluralité de motifs est caractérisé par une longueur comprise entre 100 micromètres et 10 centimètres. Système selon l’une des revendications 15 à 17, dans lequel chacun du premier réseau de Bragg et du second réseau de Bragg a la pluralité de motifs imprimés sur le cœur de la région du câble à fibres optiques. Système selon l’une des revendications 15 à 18, dans lequel le premier réseau de Bragg et le second réseau de Bragg forment une cavité à polarisation dégénérée qui supporte des états de polarisation arbitraires de la lumière sans leur faire subir des fréquences de résonance différentes.