Brevet FR3085492A1 — publié le 20200306

Procédé de spectrométrie et dispositif de détection de rayonnements ionisants pour sa mise en oeuvre ARRIERE-PLAN DE L'INVENTION Domaine de l'invention La présente invention a trait à un procédé de spectrométrie pour la détection et la caractérisation de rayonnements ionisants. Elle concerne également un procédé de calibration d'un spectromètre et un procédé d'accroissement de la sensibilité spectrale d'un spectromètre mettant en oeuvre un tel procédé de spectrométrie. Elle concerne encore un dispositif de détection de radiation pour la mise en oeuvre de ce procédé. Arrière plan technologique Dans de nombreux domaines, il est connu d'utiliser des 15 détecteurs de rayonnements ionisants pour détecter des rayonnements émis par une source radioactive, dans un environnement donné. A titre purement illustratif, les informations fournies par ces détecteurs peuvent être utiles dans des zones environnant des centrales nucléaires, dans des sites industrielles, des lieux de lutte contre le 20 transport illicite de matières radioactives ou plus simplement, à la recherche de sources de rayonnement isolées. Certains détecteurs de rayonnements ionisants sont aujourd'hui capables de mesurer un niveau de radioactivité et d'identifier la source de ce rayonnement à partir de la mesure de la distribution des énergies 25 de rayonnement (spectrométrie). 2 Toutefois, on observe que les spectromètres à rayonnements ionisants utilisant le principe de scintillation sont sujets à des dérives de détection et au vieillissement de leurs différents éléments constitutifs : photo détecteur, amplificateur, scintillateur, ... s Notamment, les rayonnements ionisants peuvent induire des défauts structurels dans le corps du scintillateur, qui sont alors à l'origine d'altérations, ou artefacts, plus ou moins importantes dans les mesures réalisées. De même, certains composants de ces spectromètres peuvent io encore être sensibles à l'hygrométrie ambiante et/ou à la température. On constate donc que ces spectromètres pour la caractérisation des rayonnements ionisants requièrent de fréquents étalonnages. Il est généralement prévu de retourner ces spectromètres à l'usine de production ou de les envoyer à une société spécialisée afin qu'un 15 technicien spécialiste procède à leur étalonnage. Bien qu'efficace, une telle opération reste toutefois très onéreuse pour l'utilisateur. Il est encore connu d'intégrer une source étalon présentant une raie de référence, dans un spectromètre pour assurer une re-calibration 20 régulière de ce dernier. Toutefois, un tel procédé est complexe et très contraignant pour l'utilisateur d'un point de vue de la radioprotection. En outre, la présence d'une telle source étalon, dite encore de référence, nécessite la mise en place d'un écran de protection dans le 25 spectromètre, qui peut masquer une partie du champ de détection des rayonnements ionisants. Par ailleurs, la sensibilité spectrale, encore appelée résolution en énergie, d'un scintillateur est limitée à quelques pourcents, généralement de trois (3) à douze (12) pourcents selon les scintillateurs. 30 En raison d'une sensibilité spectrale insuffisante d'un spectromètre, on constate que des mesures peuvent s'avérer imprécises, et par conséquent inutilisables, lorsqu'il s'agit de distinguer des émissions spectralement voisines. Ainsi, un gain de quelques pourcents pourrait drastiquement 35 améliorer les capacités de tout détecteur à discriminer des éléments radioactifs. Il existe donc un besoin pressant pour un procédé de spectrométrie dont la conception originale permette d'améliorer les 3 performances d'un spectromètre pour la détection de rayonnements ionisants. Objet de l'invention La présente invention vise à pallier les inconvénients de l'art s antérieur en proposant un procédé de spectrométrie et un dispositif de détection de rayonnements ionisants, simples dans leur conception et dans leur mode opératoire, fiables et économiques, permettant d'améliorer les capacités d'un spectromètre. Un autre objectif de la présente invention est un procédé de calibration d'un spectromètre permettant de corriger les éventuelles dérives de mesure observées tout en autorisant une auto-calibration en temps réel du spectromètre sans ajout d'une ou plusieurs sources étalons. Encore un objectif de la présente invention est un procédé 15 d'augmentation de la sensibilité spectrale d'un spectromètre pour assurer une meilleure différentiation des radioisotopes. Encore un objet de la présente invention est un détecteur de rayonnements ionisants économique et compact pour la mise en oeuvre de ces procédés. 20 BREVE DESCRIPTION DE L'INVENTION A cet effet, l'invention concerne un procédé de spectrométrie, dans lequel on réalise les étapes suivantes a) pour au moins une énergie Ei de rayonnement ionisant, obtenir, pour chaque énergie E, une courbe du nombre de photons 25 détectés, pendant un intervalle de mesure, en fonction du temps, au moyen d'un spectromètre, b) pour chaque courbe ainsi obtenue, calculer un rapport du nombre total de photons détectés sur au moins deux périodes de temps déterminées et distinctes afin d'obtenir pour chaque énergie E. de 30 rayonnement ionisant un nombre ai, ou pour chaque courbe ainsi obtenue, acquérir un ou plusieurs paramètres d'ajustement PAl en opérant un ajustement de ladite courbe correspondante par une fonction d'ajustement, c) comparer chaque nombre a, ou chaque paramètre ou 35 ensemble de paramètres d'ajustement PAL ainsi obtenus, avec des constantes a.(REF) de référence, ou respectivement avec des paramètres d'ajustement PA:1(RD?) de référence, associés à des énergies E(REF) de référence pour déterminer pour chaque nombre ai ou chaque paramètre 4 ou ensemble de paramètres d'ajustement PAL, l'énergie E(Rif) de référence du rayonnement ionisant pour lequel ladite courbe correspondante a été mesurée. Le présent procédé s'applique pour la mesure de tout rayonnement alpha (u), béta ((), gamma (y), rayons X ou neutrons (n) ou encore tout autre type de particules ionisantes, la bande d'analyse spectrale du spectromètre étant fonction du scintillateur utilisé, de la géométrie de détection et de l'électronique utilisée. Par la suite, on entend par « événement », une interaction entre un rayonnement ionisant incident et le scintillateur. Chaque évènement engendre l'émission de photons de scintillation par le scintillateur. Cette émission de photons suit une courbe de déclin de scintillation au cours du temps. A l'étape a), on obtient ainsi pour chaque énergie E de rayonnement ionisant incident, ou énergie d'excitation, une courbe ou as représentation graphique à deux dimensions (amplitude en fonction du temps), dénommé distribution temporelle, ou encore appelé déclin de scintillation. A l'étape b), le nombre ai peut être obtenu par un rapport simple de deux périodes de temps déterminées (Ti/r,) ou résulter d'un calcul plus zo complexe tel que (Ti ± Ti)/T, ou (Tix exp(T,))/T. A l'étape c), l'energie E. du rayonnement ionisant pour lequel la courbe correspondante a été obtenue à l'étape a) est égale à E(REF) de référence lorsque le nombre ai est égal à la constante a(REF) ou lorsque le ou l'ensemble de paramètres PM', sont égaux au paramètre ou aux 25 paramètres PAL(REF) de référence. A l'étape b), les périodes de temps sont prises identiques pour l'ensemble des courbes. Eventueliement, elles peuvent changer suivant le type de particules à détecter et elles changent nécessairement en fonction du type de scintillateur utilisé. 30 Un tel procédé autorise avantageusement une calibration en temps réel, ou encore en continue, du spectromètre. Il n'est ainsi plus nécessaire de procéder à des maintenances ce qui autorise des gains financiers ainsi que de temps. Plus le nombre d'évènements mesurés est important, meilleure sera la 35 pertinence de la calibration. Dans différents modes de réalisation particuliers de ce procédé, chacun ayant ses avantages particuliers et susceptibles de nombreuses combinaisons techniques possibles : 5 - à l'étape a), on obtient des courbes, pour au moins deux énergies différentes E de rayonnement ionisant. - à l'étape b), ledit ajustement est obtenu par une fonction d'ajustement muid-exponentielle. s On obtient ainsi un ensemble de paramètres d'ajustement PAL pour chaque courbe. - ledit spectromètre comprenant un scintillateur couplé à un photodétecteur, à l'étape b), on choisit lesdites périodes de temps de sorte à maximiser la différence entre les nombres a, pour deux énergies to E différentes. A titre purement illustratif, au moins une desdites périodes de temps correspond uniquement à un temps de décroissance, c'est-à-dire à affaiblissement du nombre de photons détectés pour l'interaction du rayonnement ionisant avec ce scintillateur. is Par exemple, l'autre desdites périodes de temps comporte le pic de photons détectés pou- l'interaction du rayonnement ionisant avec ledit scintillateur. - un scintillateur présentant un facteur de non proportionnalité de son rendement de scintillation en fonction de l'énergie E de zo rayonnement ionisant, supérieur à 2% de variation par ordre de grandeur de l'énergie du rayonnement incident, par exemple en passant de 1.0IceV à 1.00keV ou de 100keV à 1.000keV, est utilisé dans ledit spectromètre. La présente invention concerne également un procédé pour zs calibrer un spectromètre. Selon l'invention, on utilise un procédé de spectrométrie tel que décrit précédemment, et on réalise lesdites étapes supplémentaires suivantes : d) comparer lesdites énergies ELREF) de référence de 30 rayonnement ionisant déterminées à l'étape c) avec les énergies correspondantes Ehnes) mesurées par ledit spectromètre dans un spectre d'énergie du rayonnement ionisant, afin d'obtenir une valeur d'erreur associée à chaque mesure d'énergie de rayonnement ionisant F(nes), ladite valeur d'erreur étant une mesure d'un écart entre l'énergie 35 mesurée E(mes) par ledit spectromètre et l'énergie de référence E(REF) correspondante déterminée à l'étape c), et e) lorsque plusieurs valeurs d'erreur sont non nulles et sont, en valeur absolue, supérieures à des valeurs seuils, déterminer une 6 correction d'énergie à apporter de manière permanente à chaque énergie mesurée ELmes) par ce spectromètre. Bien entendu, cette correction n'est apportée que lorsque les valeurs d'erreur dépassent chacune une valeur seuil au-delà de laquelle il peut s etre considéré que le spectromètre nécessite une recalibration. De manière avantageuse, ce procédé de calibration vise à corriger en continu les dérives du spectromètre en comparant l'amplitude des évènements de scintillation et la réponse temporelle dont les termes ont été calculés par une des deux méthodes décrites à l'étape b) du procédé 10 de spectrométrie. La référence est la distribution temporelle, ou déclin de scintillation, car cette dernière n'est avantageusement pas sujette à des variations telles que celles qui sont observées pour une mesure d'amplitude. Un tel procédé de calibration assure un degré élevé de précision du calibrage du spectromètre. Un tel procédé de calibration privilégie une approche statistique, c'est-à-dire un nombre d'évènements importants. La présente invention concerne aussi un procédé pour augmenter zo la sensibilité spectrale d'un spectromètre. Selon l'invention, on utilise un procédé de spectrométrie tel que décrit précédemment, et on réalise pour chaque évènement mesuré par ledit spectromètre, les étapes supplémentaires suivantes d) déterminer la différence entre l'énergie E_(mes) mesurée par zs ledit spectromètre et ladite énergie Ei(REF) de référence correspondante déterminée à l'étape c) afin d'obtenir une valeur d'écart en énergie pour ledit évènement, e) comparer la valeur absolue de cet écart en énergie avec une valeur seuil prédéterminée, dite d'acceptabilité de l'évènement, et 30 f) si cette valeur absolue est inférieure ou égale à cette valeur seuil, alors comptabiliser cet évènement dans la création d'un spectre du nombre d'événement mesuré par le spectromètre en fonction de l'énergie Ei(REF) du rayonnement ionisant, et si cette valeur absolue est supérieure à cette valeur seuil, alors 35 écarter l'évènement considéré, puis obtenir un spectre du nombre total d'évènements mesurés pour chaque énergie EI(REF) de référence. 7 Notons que la sensibilité spectrale est définie par la distribution d'amplitude des évènements formant un pic photo-électrique sur le spectre gamma. Ce pic, correspond aux évènements de scintillation pour lesquels l'intégralité de l'énergie du rayonnement ionisant incident a été s déposée. Ce dépôt d'énergie peut se faire lors d'une unique interaction entre ce rayonnement ionisant et le scintillateur, dite interaction photoélectrique, ou lors de plusieurs interactions (interaction par effet Compton suivi d'une interaction photo-électrique du photon diffusé). Ce sont notamment les évènements composés de plusieurs interactions de type Compton, qui diminuent la sensibilité spectrale du spectromètre. Il est avantageusement proposer par ce procédé d'identifier les évènements qui correspondent à des interactions uniques afin d'augmenter la sensibilité spectrale du spectromètre. Une fois ces évènements détectés, il est alors prévu de : 15 a) les pondérer afin de leur donner plus de poids dans le spectre global, ou b) de tracer une courbe nette comportant uniquement ces évènements. Selon un mode de réalisation de ce procédé de l'invention, on utilise le spectre ainsi obtenu pour identifier ledit rayonnement ionisant correspondant à chaque énergie Ei(REF) de référence et éventuellement, afficher la nature dudit rayonnement ionisant correspondant. Un tel procédé d'augmentation de la sensibilité spectrale d'un spectromètre assure un gain élevé en résolution de ce spectromètre. La présente invention concerne encore un produit de programme informatique qui notamment est stocké sur un support lisible par ordinateur ou qui est mis en oeuvre sous la forme d'un signal, dans lequel le produit de programme informatique comprend des instructions qui, lorsqu'il est chargé dans une mémoire d'un ordinateur approprié et est exécuté par un ordinateur, font en sorte que cet ordinateur mette en oeuvre au moins certaines étapes du procédé de spectrométrie tel que décrit précédemment, ou un procédé de calibration tel que décrit précédemment ou encore un procédé d'augmentation de la sensibilité spectrale tel que décrit précédemment. A titre purement illustratif, cet ordinateur peut être un microprocesseur tel qu'un microprocesseur embarqué, c'est-à-dire intégré dans un dispositif portatif. Alternativement il peut encore s'agir d'un circuit logique programmable (FPGA - « Field Programmable Gate Array »). 8 Cet ordinateur peut encore être une station de travail fixe ou mobile. La présente invention concerne aussi un dispositif de détection de rayonnement ionisant comprenant un ensemble de traitement comportant un microprocesseur et une unité de stockage informatique, s cette unité de stockage contenant une bibliothèque de données comprenant des données sur plusieurs rayonnements ionisants, ledit dispositif de détection comportant un spectromètre comportant un scintillateur couplé à un photodétecteur. Selon l'invention, ce dispositif de détection comprend un to ensemble d'instructions logicielles grâce auxquelles ledit dispositif peut commander ledit spectromètre, détecter et identifier un ou plusieurs rayonnements ionisants interagissant avec ledit scintillateur, lesdites instructions logicielles appartenant audit programme d'ordinateur tel que décrit précédemment. 15 Selon un mode de réalisation du dispositif de l'invention, ce dispositif comprend un boîtier portatif, ce boîtier étant pourvu d'une ouverture de détection de rayonnement ionisant, ledit scintillateur présentant un axe de pointage et étant agencé dans ce boîtier de sorte que son axe de pointage soit orienté vers ladite ouverture. 20 De manière avantageuse, ce dispositif de détection étant dépourvu de source étalon, il n'est pas prévu d'écran de protection dans le boitier et le dispositif de détection présente un champ de détection large. Selon un autre mode de réalisation du dispositif de l'invention, ledit photodétecteur comprend un module de mesure configure pour 25 convertir un signal électrique émis par ledit photodétecteur suite â la détection d'un photon et proportionnel au nombre de photons visibles détectés par le photodétecteur, en un signal numérique représentatif de l'énergie du photon mesuré. BREVE DESCRIPTION DES DESSINS 30 D'autres avantages, buts et caractéristiques particulières de la présente invention ressortiront de la description qui va suivre, faite, dans un but explicatif et nullement limitatif, en regard des dessins annexés, clans lesquels: - la Figure 1 est une vue en perspective d'un dispositif de 35 détection de rayonnements ionisants selon un mode de réalisation particulier de la présente invention ; 9 - la Figure 2 est une représentation schématique des composants du dispositif de détection de rayonnements ionisants de la Fig. 1, placés dans le boîtier de ce dernier ; - la Figure 3 est une courbe dite de déclin de scintillation, obtenue s pour une énergie E, de rayonnement ionisant au moyen d'un spectromètre selon un mode de réalisation du procédé de l'invention, deux périodes de temps distinctes étant illustrées sur cette courbe ; DESCRIPTION DETAILLEE DE MODE DE REALISATION DE in L'INVENTION Tout d'abord, on note que les figures ne sont pas à l'échelle. En relation avec les Figures 1 et 2, il est décrit un détecteur 10 de rayonnements ionisants selon un mode de réalisation particulier de la présente invention. 15 De par sa compacité et sa facilité d'utilisation, un tel détecteur 10 est particulièrement avantageux pour contrôler un environnement et éventuellement un objet contaminé afin de parer un danger immédiat en cas de mesure de concentrations élevées. Ce détecteur 10 comporte un corps de détecteur pourvu d'une 20 fenêtre d'entrée 11 sur sa face supérieure, cette fenêtre 11 étant destinée au passage de particules à détecter. De manière connue, cette fenêtre d'entrée 11 peut comporter un film étanche à la lumière, tel qu'un film connu sous le nom commercial MYLAR® ou toute autre couche mince opaque aux longueurs d'onde lumineuse détectables par 25 le photodétecteur. Sur un de ses bords latéraux, il comporte également un voyant 12 lumineux permettant d'afficher l'état de fonctionnement du détecteur (batterie faible, en fonctionnement ou à l'arrêt). Il comporte aussi un connecteur 13 tel qu'un port USB pour relier 30 ce détecteur à un ordinateur afin de charger ou décharger des données et/ou programmes informatiques, ainsi qu'un bouton 14 marche/arrêt. Bien entendu, un tel détecteur 10 pourrait également comporter une unité de communication pour recevoir et transmettre des données. De manière avantageuse, cette unité de communication pourrait être un 35 module de communication sans fil configure pour communiquer selon un des protocoles suivants : Sigfox, LoRa ou encore ZigBee. En d'autres termes, il s'agit d'un module de communication sans fil à faible puissance permettant d'économiser la batterie équipant le détecteur. Il 10 pourrait encore comprendre un module de communication sans fil tel qu'un module de communication Bluetooth pour adresser des données ou messages lorsqu'une détection de non couverture Sigfox ou LoraWan serait réalisée s Bien entendu, il pourrait encore s'agir d'un module de communication sans fil basé sur un des protocoles suivants : IEEE 802.11 b/g/n (Wi-Fi), IEEE 802.15.1 (Bluetooth), ou 2G, 3G, 4G, 5G ou encore GSM ou GPRS. Il pourrait encore comporter un moyen de localisation sans fil tel 10 qu'un récepteur GPS, pour déterminer sa position ainsi qu'une unité de stockage pour conserver des données horodatées. Chacune de ces données comprendrait alors une position et une heure à laquelle cette position a été acquise par le récepteur GPS ainsi que la détection ou non de rayonnements ionisants. 15 Le corps du détecteur est ici réalisé entièrement dans un bois noble tel que du Frêne, mais il pourrait également être réalisé dans un autre matériau tel que dans une matière plastique dure. Les parois intérieures de ce corps de détecteur sont opaques pour bloquer la lumière extérieure. 20 Dans le volume intérieur délimité par le corps de détecteur 10 est placé un spectromètre 15 permettant de détecter des particules, compter celles-ci et obtenir des spectres d'énergie. Ce spectromètre comprend ainsi un scintillateur 16 pour mesurer simultanément des rayonnements u et p. Ce scintillateur 16 est ici formé 25 par un empilement de couches de différents matériaux scintillateurs inorganique et organique. Ce scintillateur 16 est un corps allongé, tel qu'une barrette, placé en regard de la fente pour recevoir des particules traversant cette fenêtre d'entrée 11. Les dimensions de ce scintillateur sont à titre 30 purement illustratif de 6"6"50mm. Elles pourraient également être de 6*6*100 min ou encore de 30^30*30mm. Un photodétecteur 17 est couplé optiquement à ce scintillateur 16 et comporte un module de mesure 18 configuré pour convertir un signal électrique émis par ce photodétecteur 17 suite à la détection d'un 35 photon et proportionnel au nombre de photons visibles détectés par le photodétecteur, en un signal numérique représentatif de l'énergie du photon mesuré. Ce photodétecteur 17 présente donc une sensibilité en adéquation avec les longueurs d'onde d'émission du scintillateur. Il 11 s'agit ici d'un capteur de type "photomultiplicateur silicium" (ou SiPM), mais il peut également s'agir de tubes photomultiplicateurs traditionnels ou de photodiodes. Il comprend encore un ensemble 19 de traitement comportant un s microprocesseur, ou un circuit logique programmable (FPGA), et une unité de stockage informatique, cette unité de stockage contenant une bibliothèque de données comprenant des données sur des rayonnements ionisants (énergies, ...). Ce détecteur 10 comprend un ensemble d'instructions logicielles 10 grâce auxquelles il peut commander ce spectromètre, détecter et identifier un ou plusieurs rayonnements ionisants interagissant avec ledit scintillateur, lesdites instructions logicielles appartenant à un programme d'ordinateur permettant de mettre en oeuvre au moins certaines des étapes du procédé suivant : 15 a) pour au moins une énergie E de rayonnement ionisant, obtenir, pour chaque énergie Ej, une courbe du nombre de photons détectés, pendant un intervalle de mesure, en fonction du temps, au moyen d'un spectromètre, b) pour chaque courbe ainsi obtenue, calculer un rapport du 20 nombre total de photons détectés sur au moins deux périodes de temps déterminées et distinctes afin d'obtenir pour chaque énergie E. de rayonnement ionisant un nombre a, ou pour chaque courbe ainsi obtenue, acquérir un ou plusieurs paramètres d'ajustement PAJ en opérant un ajustement de ladite courbe 25 correspondante par une fonction d'ajustement, comparer chaque nombre a,, ou chaque paramètre ou ensemble de paramètres d'ajustement Pi-Vj ainsi obtenus, avec des constantes ai(REF) de référence, ou respectivement avec des paramètres d'ajustement PAJ(REF) de référence, associés à des énergies Ej(REF) de référence pour 30 déterminer pour chaque nombre a ou chaque paramètre ou ensemble de paramètres d'ajustement PAT, l'énergie E1REF) de référence du rayonnement ionisant pour lequel ladite courbe correspondante a été mesurée. La Figure 3 représente un exemple de courbe, dit de déclin de 35 scintillation, obtenu â l'étape a) pour une énergie de rayonnement ionisant incident sur le scintillateur. A partir de cette courbe de déclin de scintillation, le microprocesseur, ou le FPGA, détermine deux périodes de temps distinctes T1 et T,. Pour chacune de ces périodes de 12 temps, il intègre alors le nombre de photons émis par le scintillateur, encore appelé quantité de lumière, puis calcule le rapport du nombre total de photons détectés sur la période Ti sur le nombre total de photons détectés sur la période T, qui fournit un nombre a associé à s l'énergie d'excitation (étape b). A l'étape c), il compare le nombre a ainsi obtenu avec des constantes a(REF), b(REF), c(REF), ... de référence associées chacune à une énergie E(REF) de référence pour identifier l'énergie E(REF) de référence pour laquelle le nombre a a été obtenu. 10 Ce procédé permet ainsi d'identifier de manière très précise l'énergie d'excitation pour laquelle la courbe de déclin de scintillation a été obtenue à l'étape REVENDICATIONS1. Procédé de spectrométrie, caractérisé en ce qu'on réalise les étapes suivantes : s a) pour au moins une énergie E de rayonnement ionisant, obtenir, pour chaque énergie E, une courbe du nombre de photons détectés, pendant un intervalle de mesure, en fonction du temps, au moyen d'un spectromètre (15), b) pour chaque courbe ainsi obtenue, calculer un rapport du 10 nombre total de photons détectés sur au moins deux périodes de temps déterminées et distinctes afin d'obtenir pour chaque énergie E de rayonnement ionisant un nombre a!, ou pour chaque courbe ainsi obtenue, acquérir un ou plusieurs paramètres d'ajustement PAI, en opérant un ajustement de ladite courbe correspondante par une fonction d'ajustement, c) comparer chaque nombre ai, ou chaque paramètre ou ensemble de paramètres d'ajustement PAI, ainsi obtenus, avec des constantes a(REF) de référence, ou respectivement avec des paramètres d'ajustement PAISREF) de référence, associés à des énergies E(REF) de 20 référence pour déterminer pour chaque nombre a, ou chaque paramètre ou ensemble de paramètres d'ajustement PAI,, l'énergie D(REF) de référence du rayonnement ionisant pour lequel ladite courbe correspondante a été mesurée. 25 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'à l'étape a), on obtient une courbe, pour au moins deux énergies différentes E de rayonnement ionisant. 3. Procédé selon la revendication 1 ou 2, caractérisé en ce qu'à 30 l'étape b), ledit ajustement est obtenu par une fonction d'ajustement multi-exponentielle. 4. Procédé selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que ledit spectromètre (15) comprenant 35 un scintillateur (16) couplé à un photodétecteur (17), à l'étape h), on choisit lesdites périodes de temps de sorte à maximiser la différence entre les nombres ai pour deux énergies D différentes. 14 5. Procédé selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce qu'un scintillateur (16) présentant un facteur de non proportionnalité de son rendement de scintillation en fonction de l'énergie Ei de rayonnement ionisant, supérieur ou égal à 2% s de variation par ordre de grandeur de l'énergie du rayonnement incident est utilisé dans ledit spectromètre 5). 6. Procédé pour calibrer un spectromètre (15) caractérisé en ce qu'on utilise un procédé de spectrométrie selon l'une quelconque des 10 revendications 1 à 5, et en ce qu'on réalise lesdites étapes supplémentaires suivantes : d) comparer lesdites énergies E1REF) de référence de rayonnement ionisant déterminées à l'étape c) avec les énergies correspondantes E(mes) mesurées par ledit spectromètre (15) dans un spectre d'énergie du rayonnement ionisant, afin d'obtenir une valeur d'erreur associée à chaque mesure d'énergie de rayonnement ionisant Ei(nes), ladite valeur d'erreur étant une mesure d'un écart entre l'énergie mesurée Urnes) par ledit spectromètre (15) et l'énergie de référence E(REF) correspondante déterminée à l'étape cl, et 20 e) lorsque plusieurs valeurs d'erreur sont non nulles et sont en valeur absolue supérieures à des valeurs seuils, déterminer une correction d'énergie à apporter de manière permanente à chaque énergie mesurée E (mes) par ce spectromètre (15). 25 7. Procédé pour augmenter la sensibilité spectrale d'un spectromètre (15), caractérisé en ce qu'on utilise un procédé de spectrométrie selon l'une quelconque des revendications 1 à 5, et en ce qu'on réalise pour chaque évènement mesuré par ledit spectromètre (15), les étapes supplémentaires suivantes : 30 d) déterminer la différence entre l'énergie E(mes) mesurée par ledit spectromètre (15) et ladite énergie E(REF) de référence correspondante déterminée à l'étape c) afin d'obtenir une valeur d'écart en énergie pour ledit évènement, e) comparer la valeur absolue de cet écart en énergie avec une 35 valeur seuil prédéterminée dite d'acceptabilité, et f) si cette valeur absolue est inférieure ou égale à cette valeur seuil, alors comptabiliser cet évènement dans la création d'un spectre du nombre d'évènement mesuré par le spectromètre (15) en fonction de 15 l'énergie D(REF) du rayonnement ionisant, et si cette valeur absolue est supérieure à cette valeur seuil, alors écarter l'évènement considéré, puis obtenir un spectre du nombre total d'évènements mesurés pour chaque énergie URBI de référence. 8. Produit de programme informatique qui notamment est stocké sur un support lisible par ordinateur ou qui est mis en oeuvre sous la forme d'un signal, dans lequel le produit de programme informatique comprend des instructions qui, lorsqu'il est chargé dans une mémoire d'un ordinateur approprié et est exécuté par un ordinateur, font en sorte que cet ordinateur mette en oeuvre au moins certaines étapes du procédé de spectrométrie selon l'une quelconque des revendications 1 à 5, ou un procédé de catibration selon la revendication 6 ou un procédé d'augmentation de la sensibilité spectrale selon la revendication 7. 15 9. Dispositif de détection de rayonnement ionisant comprenant un ensemble de traitement comportant un microprocesseur et une unité de stockage informatique, ladite unité de stockage contenant une bibliothèque de données comprenant des données sur plusieurs 20 rayonnements ionisants, ledit dispositif de détection comportant un spectromètre (15) comportant au moins un scintillateur (16) couplé à un photod.étecteur (17), caractérisé en ce qu'il comprend un ensemble d'instructions logicielles grâce auxquelles ledit dispositif peut commander ledit spectromètre (13), détecter et identifier un ou 25 plusieurs rayonnements ionisants interagissant avec ledit scintillateur (16), lesdites instructions logicielles appartenant audit programme d'ordinateur selon la revendication 8. 10. Dispositif selon la revendication 9, caractérisé en ce que ledit 30 photodétecteur (17) comprend un module de mesure configure pour convertir un signal électrique émis par ledit photodétecteur (17) suite à la détection d'un photon et proportionnel au nombre de photons visibles détectés par le photodétecteur (17), en un signal numérique représentatif de l'énergie du photon mesuré.