Brevet FR3000849A1 — publié le 20140711

Amplificateur optique solide d'un laser à impulsions de grande puissance 1. Domaine de l'invention La présente invention concerne l'amplificateur optique d'un laser. En particulier, la présente invention concerne un milieu amplificateur solide, ou cristallin, d'un laser, permettant d'amplifier la lumière par émission stimulée de photons. L'invention s'applique en particulier aux milieux amplificateurs solides permettant la mise en oeuvre de lasers à impulsions de forte puissance. 2. Art antérieur Principe de l'amplification laser Une source laser, encore appelée laser, (acronyme de l'anglais « light amplification by stimulated emission of radiation », signifiant « amplification de la lumière par émission stimulée de rayonnement ») est un dispositif qui comprend notamment un amplificateur optique basé sur l'effet laser. Cet amplificateur optique est un milieu dans lequel des atomes, des ions ou des molécules peuvent prendre au moins deux états d'énergie : un état d'énergie fondamental et un état d'énergie excité. Ces atomes, ions ou molécules peuvent passer de leur état fondamental à leur état excité lorsqu'ils sont éclairés par un rayonnement électromagnétique (lumière) d'une fréquence adaptée, en prélevant l'énergie correspondante sur ce rayonnement. Un pompage de l'amplificateur optique, consistant par exemple en un éclairage de cet amplificateur par une lumière d'une longueur d'onde adaptée (pompage optique), permet de faire passer dans leur état excité une grande partie des atomes, ions ou molécules participant à l'amplification optique. S'ils reçoivent un photon, appelé « photon incident », d'un rayonnement électromagnétique incident, les atomes, ions ou molécules qui sont dans leur état excité se désexcitent, en repassant dans leur état fondamental. Ils émettent alors un photon de même longueur d'onde et de même phase que le photon incident. Ce photon émis vient s'ajouter au photon incident, ce qui crée une amplification du rayonnement électromagnétique incident. Ce phénomène, appelé « émission stimulée de rayonnement», est à la base de l'amplification optique laser. Les atomes, ions ou molécules qui sont dans leur état excité peuvent également se désexciter spontanément, en repassant dans leur état fondamental. Ils émettent alors un photon dans une phase aléatoire et dans une direction aléatoire. Ce phénomène, appelé « émission spontanée de rayonnement», entraine l'émission de photons qui traversent le milieu amplificateur en générant une fluorescence de ce milieu amplificateur. Pompage d'un milieu d'amplification La production d'une impulsion laser de grande puissance nécessite qu'une impulsion laser incidente traverse un milieu amplificateur qui est le plus souvent un milieu amplificateur solide, ou cristallin, constitué par un cristal, un verre ou une céramique dopé par des ions, c'est à dire incluant des ions susceptibles de prendre un état fondamental et un état excité. Pour augmenter fortement la puissance de l'impulsion laser, des verres ou des cristaux de grande taille peuvent être utilisés. Ce milieu amplificateur solide est appelé « cristal » dans la suite de la description. Préalablement à l'émission dans le cristal de l'impulsion incidente à amplifier, le cristal subit un pompage, c'est à dire que les ions reçoivent une énergie, généralement sous forme de lumière d'une longueur d'onde adaptée, permettant à une grande partie d'entre eux de passer dans leur état excité. Les ions restent en général dans leur état excité pendant quelques nanosecondes à quelques microsecondes. L'impulsion incidente à amplifier est ensuite envoyée dans le cristal, de préférence au moment où un maximum d'ions sont dans un état excité. Les photons de cette impulsion, arrivant sur un ion placé dans un état excité, entraine l'émission par cet ion d'un photon de même longueur d'onde, dans la même direction. L'impulsion d'origine est donc amplifiée par ce nouveau photon. Pour bénéficier au maximum de l'amplification dans le cristal, l'impulsion parcours avantageusement une portion du cristal, appelée par la suite « zone d'amplification », qui représente avantageusement la quasi-totalité de ce cristal. Conséquence d'une émission spontanée Avant que l'impulsion incidente traverse le cristal pour être amplifiée, chacun des ions dans l'état excité peut spontanément passer de l'état excité à l'état stable, par l'émission spontanée d'un photon, appelé par la suite « photon parasite ». Ce photon parasite étant émis dans une direction aléatoire, il peut sortir du cristal par l'une de ses parois, en générant une fluorescence. Ce photon parasite peut également, s'il rencontre un ion dans son état excité, provoquer l'émission forcée par cet ion d'un photon de même longueur d'onde dans la même direction. Une impulsion parasite comprenant plusieurs photons se forme alors, qui peut s'amplifier progressivement en traversant le cristal. Cette amplification de l'impulsion parasite est plus importante dans les cristaux de grande taille, dans lesquels l'impulsion peut parcourir un trajet plus important dans le cristal excité avant d'atteindre une paroi du cristal. Cette impulsion parasite circulant dans une direction aléatoire, elle peut sortir de la zone d'amplification du cristal et arriver sur une paroi latérale du cristal, qui n'est pas prévue pour être atteinte par l'impulsion laser à amplifier. Au niveau de cette paroi latérale, la plus grande partie de cette impulsion (de l'ordre de 99%) sort du matériau laser. Cependant, une faible partie (de l'ordre de 1%) peut être réfléchie dans le matériau laser. En effet, la paroi latérale, bien que normalement conçue pour ne pas réfléchir la lumière, peut pourtant présenter une faible réflexion, liée notamment à l'angle d'incidence de l'impulsion parasite. Quand le cristal laser présente des dimensions inférieures à une dimension critique, la part réfléchie de cette impulsion parasite, qui est amenée à traverser de nouveau la zone d'amplification du cristal, présente une intensité très faible. Elle n'entraine du coup le passage à l'état fondamental que d'un nombre limité des ions excités. Cette impulsion parasite n'a donc que peu d'incidence sur l'état d'excitation du cristal, et sa capacité à amplifier l'impulsion incidente à amplifier, dans la mesure ou une grande majorité des ions restent dans un état excité. Lasage parasite transverse Dans les cristaux laser de très grandes dimensions, tel que le cristal 1 cylindrique représenté schématiquement par la figure 1 en vue de coupe passant par son axe, un photon 101 émis spontanément par un ion 100 traverse une distance relativement importante de la zone d' amplification du cristal 1, éventuellement en se réfléchissant sur une surface 11 ou 12 prévue pour permettre à l'impulsion incidente à amplifier de traverser le cristal, et sur laquelle l'impulsion parasite peut se réfléchir totalement (réflexion totale interne), avant de sortir de la zone d'amplification du cristal pour rencontrer la paroi latérale périphérique 13, qui n'est pas prévue pour être atteinte par l'impulsion à amplifier. Lors de ce trajet, une impulsion parasite 102 de puissance relativement importante se forme, dont la plus grande partie 103 sort du cristal 1 au niveau de la face latérale 12 de celui-ci. Cependant, la part 104 de cette impulsion parasite qui est réfléchie dans la zone d'amplification du cristal, qui présente une puissance de l'ordre de 1% de l'impulsion parasite incidente 102, peut présenter une puissance significative. Cette impulsion parasite réfléchie 103 traverse de nouveau la zone d'amplification du cristal 1, dans laquelle elle est de nouveau amplifiée au contact d'ions excités, avant de sortir de nouveau de la zone d'amplification du cristal pour rencontrer de nouveau la face latérale 13 au niveau de laquelle une part 106 de l'impulsion sort du cristal 1 et une part 107 est réfléchie. Si le cristal 1 possède des dimensions supérieures à une dimension critique, le gain G de l'impulsion parasite entre les deux faces latérales 12 et 13, qui s'exprime sous la forme G = eaL, (avec a, paramètre dépendant du matériau utilisé et L longueur du parcours de l'impulsion dans le cristal, entre deux faces latérales 12 et 13) est supérieur à la perte d'énergie des impulsions parasites réfléchies 104 et 107 par une paroi latérale, par rapport à l'impulsion parasite incidente respectivement 102 et 106. L'impulsion parasite présente alors une puissance augmentant au cours de chacune de ses traversées du cristal 1 et fait passer, pour son amplification, la plus grande partie des ions excités dans leur état fondamental. Ce phénomène, appelé « lasage parasite transverse », empêche l'amplification ultérieure dans le cristal de l'impulsion incidente à amplifier, par déplétion des niveaux excités. Solutions d'optimisation connues Pour pouvoir utiliser des cristaux de plus grande dimension, permettant une amplification optique d'une impulsion incidente, sans que ce lasage parasite transverse se produise, on a cherché à minimiser le coefficient de réflexion de l'impulsion parasite sur les faces latérales du cristal. Une première solution proposée a consisté à dépolir ces faces latérales, pour que la réflexion se face de façon diffuse, dans des directions aléatoires, plutôt que sous la forme d'une impulsion réfléchie unique. Cette adaptation a permis d'augmenter légèrement la taille des cristaux sans que se produise ce lasage parasite transverse. D'autres solutions proposées ont visé à augmenter le coefficient de transmission de l'impulsion parasite hors du cristal laser, au niveau des faces latérales. Il a pour cela été proposé de mettre en contact avec les faces latérales du cristal un liquide d'indice, présentant un indice le plus proche possible de celui du cristal, et dans lequel est introduit un matériau absorbant permettant d'absorber la partie de l'impulsion parasite transmise. Cette solution a permis de diminuer la réflexion au niveau des faces latérales, et donc d'augmenter de façon sensible la taille des cristaux laser sans que se produise un lasage parasite transverse. Elle présente cependant des limites. D'une part, en effet, l'adaptation d'indice ne peut pas être parfaite. Le cristal est en effet anisotrope, et ne possède pas un indice unique. Il est donc impossible qu'un liquide d'indice isotrope présente un indice exactement identique à celui du cristal. Par ailleurs, l'indice du liquide d'indice varie avec la température et la pression. La température de ce liquide étant susceptible d'augmenter lorsqu'il absorbe les impulsions parasites, l'indice du liquide évolue. Il reste donc, entre le cristal et le liquide d'indice, une légère différence d'indice entrainant une réflexion partielle de l'impulsion parasite incidente. Par ailleurs, les liquides d'indice qui peuvent présenter un indice très proche de ceux des cristaux sont le plus souvent des liquides toxiques, volatils, et peu stables sur de longues durées. Leur utilisation est donc malaisée. Il a également été proposé, comme alternative à l'utilisation de liquides d'indice, l'utilisation d'un polymère d'indice comprenant des particules absorbant la lumière, formant une couche externe autour des faces latérales du cristal. Cette solution, qui est décrite dans l'article « Suppression of parasitic lasing in large- aperture Ti:sapphire laser amplifiers » de F. G. Patterson, J. Bonlie, D. Price, et B. White (Lawrence Livermore National Laboratory, California) (OPTICS LETTERS Vol. 24, No. 14. 15 juillet 1999), permet également d'augmenter la taille des cristaux laser en évitant le lasage parasite transverse. Elle présente cependant, comme les solutions utilisant des liquides d'indice, des limites liées à l'impossibilité d'adapter parfaitement l'indice du polymère à celui du cristal. Par ailleurs, l'absorption dans le polymère des impulsions parasites peut entrainer, dans certain cas, des élévations locales de température susceptibles d'entrainer un décollement entre le polymère et le cristal. Il existe donc un besoin de nouvelles solutions techniques pour éviter le lasage parasite transverse, pouvant être mises en oeuvre en remplacement des solutions connues ou en combinaison avec celles-ci, afin de permettre l'utilisation efficace de cristaux d'amplification optique de plus grande dimension pour l'amplification d'impulsions laser plus énergétiques. 3. Obiectifs de l'invention La présente invention a pour objectif de palier ces inconvénients de l'art antérieur. En particulier, la présente invention a pour objectif de fournir des solutions techniques permettant d'éviter le lasage parasite transverse dans un cristal d'amplification optique, pouvant être mises en oeuvre en remplacement des solutions connues ou en combinaison avec celles-ci, afin de permettre l'utilisation efficace de cristaux d'amplification optique de plus grande dimension pour l'amplification d'impulsions laser. Un autre objectif de l'invention est de fournir une telle solution qui puisse être mise en oeuvre particulièrement facilement, et pour des couts très réduits. Encore un autre objectif de l'invention est de proposer un cristal d'amplification optique de grande dimension permettant l'amplification d'impulsions laser, avec un risque réduit que se produise un phénomène de lasage parasite transverse. 4. Exposé de l'invention Ces objectifs, ainsi que d'autres qui apparaîtront plus clairement par la suite sont atteints à l'aide d'un amplificateur optique solide, pouvant être pompé pour permettre l'amplification optique d'une impulsion lumineuse incidente à amplifier, comprenant au moins une zone d'amplification, prévue pour être traversée par ladite impulsion lumineuse incidente à amplifier, et au moins une paroi latérale, en dehors de ladite zone d'amplification, dans lequel, selon l'invention ladite paroi latérale présente une forme adaptée pour qu'une impulsion lumineuse parasite, circulant dans ledit amplificateur dans une direction aléatoire et entrant en contact avec ladite paroi latérale, subisse en moyenne plus d'une réflexion sur ladite paroi latérale avant d'être réfléchie vers ladite zone d'amplification. Ainsi, lorsqu'une impulsion lumineuse parasite entre en contact avec la paroi latérale, elle peut subir plusieurs réflexions successives avant d'être réfléchie vers la zone d'amplification du cristal. Lors de chacune des réflexions, la plus grande part de sa puissance est transmise hors du matériau amplificateur, ou cristal. La puissance de l'impulsion réfléchie vers la zone d'amplification du cristal après plusieurs réflexions successives est donc inférieure à la puissance d'une impulsion qui n'aurait subit qu'une réflexion. La forme de la paroi latérale de l'amplificateur optique solide, ou cristal, selon l'invention, permet donc que la puissance moyenne des impulsions lumineuses parasites qui sont renvoyées par cette paroi latérale vers la zone d'amplification du cristal soit plus faible que dans l'art antérieur. Le risque de lasage parasite transverse est donc diminué, ce qui permet de réaliser des amplificateurs optiques solides de plus grande dimension. Avantageusement, ladite paroi latérale présente une forme adaptée pour qu'au moins 10% des impulsions lumineuses parasites, circulant dans ledit amplificateur dans une direction aléatoire et entrant en contact avec ladite paroi latérale, subisse au moins deux réflexions successives sur ladite paroi latérale avant d'être réfléchie vers ladite zone d'amplification. Une part significative des impulsions parasites peut ainsi subir plusieurs réflexions successives, et ainsi voir une très large part de sa puissance sortir de l'amplificateur sans être réfléchie vers la zone d'amplification. Il est bien sûr préférable que cette part soit la plus importante possible, afin de réduire significativement le risque de lasage parasite transverse. Il est notamment particulièrement avantageux que ladite paroi latérale présente une forme adaptée pour qu'au moins 50% des impulsions lumineuses parasites, circulant dans ledit amplificateur dans une direction aléatoire et entrant en contact avec ladite paroi latérale, subisse au moins deux réflexions successives sur ladite paroi latérale avant d'être réfléchie vers ladite zone d'amplification. Selon un mode de réalisation avantageux, l'amplificateur optique présente une forme de révolution, ladite paroi latérale constituant une paroi périphérique de l'amplificateur optique. Un amplificateur optique présentant une telle forme est particulièrement adapté pour l'amplification d'une impulsion laser. Dans ce cas, avantageusement, certaines portions de ladite paroi latérale s'inscrivent dans une forme tronconique. La forme tronconique de certaines portions de la paroi latérale, qui peut également, selon d'autres modes de réalisation, être remplacées par d'autres formes non cylindriques, permet d'éviter que des portions de parois quasi-parallèles se fassent face et forment une cavité laser favorisant l'apparition de lasage parasite transverse. Il est ainsi possible de réduire encore le risque d'apparition d'un tel lasage parasite transverse. Préférentiellement, ladite paroi latérale d'un amplificateur optique selon l'invention comprend au moins deux rainures. Des rainures formées dans cette paroi latérale permettent en effet que des impulsions lumineuses incidentes arrivant sur la paroi latérale subissent plusieurs réflexions successives, sur les bords des rainures et entre les rainures. Il est à noter que, dans d'autres modes de réalisation possibles de l'invention, d'autres formes peuvent également être données à la paroi latérale, permettant que les impulsions lumineuses incidentes arrivant sur la paroi latérale subissent plusieurs réflexions successives. La formation de rainures est cependant particulièrement avantageuse, car elle est très facile à mettre en oeuvre et permet de multiplier très efficacement les réflexions que subissent les impulsions incidentes parasites. De préférence, ladite paroi latérale comprend une succession de rainures successives sensiblement parallèles, de façon à présenter une forme en créneaux. Cette forme en créneaux est particulièrement facile à réaliser industriellement. Selon l'écartement et la profondeur des rainures, elle permet avantageusement que certaines des impulsions lumineuses incidentes arrivant sur la paroi latérale subissent un grand nombre de réflexions successives, sur les parois latérales de deux rainures successives. Ces réflexions multiples permettent d'augmenter fortement part de la puissance de l'impulsion qui sort de l'amplificateur sans être réfléchie vers la zone d'amplification. La part de cette impulsion qui est finalement réfléchie vers la zone d'amplification est ainsi négligeable, ou nulle. Avantageusement, quand l'amplificateur optique présente une forme de révolution, lesdites rainures sont constituées par des découpes périmétriques dudit amplificateur optique, dans un plan perpendiculaire à son axe de révolution. De telles découpes peuvent être réalisées très facilement, par exemple par tournage. Selon un mode de réalisation préférentiel, l'amplificateur optique selon l'invention est constitué par un cristal de saphir dopé par des ions Titane. Un tel cristal est couramment utilisé pour l'amplification d'impulsions laser de forte puissance. L'invention concerne également un dispositif d'amplification optique, comprenant un amplificateur optique tel que décrit ci-dessus, dont au moins une partie de ladite paroi latérale est en contact avec un milieu d'indice optique proche de l'indice optique dudit amplificateur optique. Ainsi, la part des impulsions lumineuses incidentes qui est réfléchie sur la paroi latérale est minimisée. Un tel milieu peut notamment être placé dans des rainures de la paroi latérale. Selon un mode de réalisation préférentiel, ledit milieu d'indice optique proche de l'indice optique dudit amplificateur optique est un liquide d'indice. Selon un autre mode de réalisation possible, ledit milieu d'indice optique proche de l'indice optique dudit amplificateur optique est un polymère d'indice. L'invention concerne également un procédé de fabrication d'un amplificateur optique solide, comprenant une étape d'usinage d'un cristal destiné à former ledit amplificateur, permettant de former au moins une rainure sur une paroi latérale dudit cristal. Ce procédé permet de créer très facilement une paroi latérale apte à imposer plusieurs réflexions successives à une impulsion parasite incidente. De préférence, ladite étape d'usinage est une étape de tournage permettant de former au moins une rainure sur une paroi périphérique dudit cristal, pour former un amplificateur optique présentant une forme de révolution. Ce procédé est en effet particulièrement facile à mettre en oeuvre. 5. Liste des figures La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description suivante de modes de réalisation préférés, donnés à titre illustratif et non limitatif, et accompagnée de figures, parmi lesquelles : la figure 1, qui a été décrite ci-dessus, est une vue de coupe schématique d'un cristal d'amplification optique selon l'art antérieur ; la figure 2 est une vue de coupe schématique d'un cristal d'amplification optique selon un mode de réalisation possible de l'invention ; la figure 3 est un détail de la vue de coupe de la figure 2, représentant une face latérale du cristal d'amplification optique. 6. Description d'un mode de réalisation de l'invention La figure 2 représente une vue de coupe schématique d'un amplificateur optique solide, appelé par la suite cristal d'amplification optique, selon un mode de réalisation de l'invention. Ce cristal 2 présente une forme de révolution s'inscrivant dans un tronc de cylindre de révolution, d'axe 20, de diamètre D et d'épaisseur E. Il est constitué d'un milieu solide comme un cristal, un verre, ou une céramique, qui est dopé par des ions, par exemple des ions Nd, Yb, Ti, Cr, Pr, Er, Tm, qui constituent le milieu laser. De préférence, ce cristal 2 est constitué de saphir dopé par des ions de titane. Les deux faces planes 21 et 22 de ce cristal 2 sont destinées à permettre l'entrée et la sortie de l'impulsion incidente à amplifier dans le cristal 2. Ce cristal 2 présente des grandes dimensions, pour pouvoir amplifier très fortement une impulsion incidente à amplifier, quand il est pompé par un dispositif approprié connu de l'homme du métier. Pour être amplifiée, cette impulsion incidente traverse une zone du cristal 2 appelée par la suite « zone d'amplification », qui représente avantageusement la quasi-totalité du volume de ce cristal, depuis la face plane 21 vers la face plane 22. Lors de son parcours dans le cristal 2, l'impulsion n'entre cependant pas en contact avec la paroi latérale périphérique 23 du cristal qui est en dehors de la zone d'amplification, et n'est donc pas amenée à se refléter sur cette paroi. En revanche, en cas d'émission spontanée d'un photon parasite par un ion excité du cristal 2, ce photon parasite, et éventuellement l'impulsion lumineuse parasite causée par l'amplification optique de ce photon parasite peut sortir de la zone d'amplification et arriver sur cette paroi latérale périphérique 23, après avoir traversé une partie du cristal 2. Selon l'invention, la paroi latérale 23 présente une conformation permettant que certaines des impulsions parasites, qui entrent en contact avec la paroi latérale 23 à des positions aléatoires de cette paroi et avec des angles d'incidence aléatoires, subissent plusieurs réflexions successives sur une même zone, ou une même portion, de la paroi latérale 23, avant d'être réfléchies vers la zone d'amplification. De préférence, une part significative (supérieure à 10%, et de préférence supérieure à 50%) de ces impulsions parasites subissent ainsi au moins deux réflexions successives avant d'être réfléchies vers la zone d'amplification. La paroi périphérique étant conçue pour n'offrir qu'une faible réflexion, par exemple en étant baignée dans un liquide d'indice proche de l'indice du cristal et contenant un matériau absorbant la lumière (par exemple une poudre colorée en suspension dans le liquide d'indice), l'impulsion parasite perd lors d'une réflexion sur la paroi latérale périphérique 23 la plus grande partie de sa puissance (de l'ordre de 99%), qui sort du cristal. Quand elle subit plusieurs réflexions successives sur une même portion, ou une même zone, de paroi, sans traverser la zone d'amplification du cristal, ce qui pourrait la faire bénéficier de l'amplification optique, elle perd la totalité, ou la quasi-totalité de sa puissance, et disparaît pratiquement du cristal 2. Pour que la plus grande partie des impulsions parasites subissent plusieurs réflexions successives de façon localisée dans la même zone de la paroi latérale, la paroi latérale 23 présente, dans le mode de réalisation représenté, une pluralité de rainures périphériques 231. Pour des raisons de clarté, seules huit de ces rainures sont représentées sur la figure 2, sur les vingt-sept rainures représentées sur la paroi latérale périphérique 23 du cristal 2. Par ailleurs, la paroi latérale 23 est conformée de façon à s'inscrire dans des troncs de cône. La figure 3 représente en détail une portion de la paroi latérale périphérique 23 du cristal 2, dans laquelle sont ménagées des rainures 231. Chacune de ces rainures présente de préférence deux bords latéraux sensiblement parallèles et un fond arrondi. Cette forme de rainure est en effet particulièrement facile à usiner, lors de la fabrication par tournage du cristal 2. Lorsqu'une impulsion lumineuse parasite vient au contact de la paroi latérale périphérique 23, son trajet dépend de son angle d'incidence et de la position de son contact avec la paroi latérale périphérique 23. A titre d'exemple, quatre exemples d'impulsions lumineuses parasites sont représentés sur la figure 3. Une première impulsion parasite 31 vient d'abord se réfléchir sur un bord latéral de l'une des rainures 231. Lors de cette réflexion, la plus grande partie de la puissance de cette impulsion (représentée par une flèche) sort du cristal 2, seule une faible part de cette puissance se réfléchissant. La part réfléchie de l'impulsion subit ensuite, successivement, une réflexion sur un bord latéral d'une autre rainure 231, une réflexion sur une partie de la paroi latérale périphérique 23 située entre deux rainures 231, et trois nouvelles réflexions sur des bords latéraux de rainures 231. Chaque réflexion entrainant la sortie du cristal 2 de la plus grande partie de la puissance de l'impulsion incidente, la puissance de l'impulsion incidente 310 qui a subi successivement cinq réflexions est négligeable, voire nulle. Une seconde impulsion parasite 32, qui présente un angle d'incidence pratiquement perpendiculaire à l'axe du cristal 2, vient se réfléchir sur une partie de la paroi latérale périphérique 23 située entre deux rainures 231. De façon avantageuse, la portion de la paroi latérale périphérique située entre deux rainures présente une forme tronconique, ou toute autre forme non cylindrique, de façon à ne pas être perpendiculaire à l'axe de révolution 20 du cristal. Ainsi, cette portion de paroi présente avantageusement une orientation qui permet que la part réfléchie de l'impulsion ne soit pas perpendiculaire à l'axe 20 du cristal 2, et subisse ensuite une réflexion sur un bord latéral d'une rainure 231. Lors de chaque réflexion, la plus grande partie de la puissance de cette impulsion sort du cristal 2, seule une faible part de cette puissance se réfléchissant. La puissance de l'impulsion incidente 320 qui a subi successivement deux réflexions, et qui est réfléchie vers la zone d'amplification du cristal, est donc très faible par rapport à la puissance de l'impulsion 32. Les troisième et quatrième impulsions 33 et 34, qui sont représentées sur la figures 3, sont des cas particuliers dans lesquels, du fait de son angle d'incidence et de la position de son contact avec la paroi latérale périphérique 23 l'impulsion ne subit qu'une réflexion. Lors de cette réflexion, la plus grande partie de la puissance de cette impulsion sort du cristal 2, seule une faible part de cette puissance se réfléchissant. La perte de puissance de l'impulsion parasite réfléchie vers la zone d'amplification du cristal, par rapport à l'impulsion parasite incidente est donc du même ordre que dans le cristal 1 de l'art antérieur, représenté à la figure 1. Il est à noter cependant que la forme de la paroi latérale périphérique 23, et notamment la forme, les dimensions et les positions des rainures 231, est choisie de telle sorte que la plus grande partie des impulsions parasites, qui présentent un angle d'incidence aléatoire et qui parviennent sur la paroi latérale périphérique 23 à une position aléatoire, subisse au moins deux réflexions successives. Ainsi, la profondeur h des rainures, leur largeur e, leur espacement d et l'angle a des troncs de cône dans lesquels s'inscrit la surface de la paroi périphérique 23, peuvent notamment être choisis de telle sorte que la configuration représentée pour la troisième impulsion 33 ne puisse pas se produire, et qu'une impulsion parasite se reflétant sur une partie de paroi latérale périphérique située entre deux rainures subisse nécessairement au moins une seconde réflexion sur l'un des bords latéraux d'une rainures avant de se diriger vers la zone d'amplification du cristal. Ainsi, une impulsion parasite venant se refléter sur la paroi latérale périphérique 23 subit, en moyenne, plus d'une réflexion, et de préférence plusieurs réflexions successives sur la même portion de la paroi périphérique 23, avant que sa part réfléchie soit renvoyée vers la zone d'amplification du cristal 2 et traverse une grande distance de celui-ci vers une autre portion de la paroi périphérique 23. Du fait de ces réflexions multiples, une part très importante de la puissance de l'impulsion parasite sort du cristal, et seule une part, en moyenne, très faible, est réfléchie dans le cristal. Même dans le cas d'un cristal de très grande taille le gain d'une impulsion parasite traversant le cristal est en conséquence inférieur aux pertes de puissance de cette impulsion lors de ses réflexions sur une zone de la paroi latérale périphérique 23. A titre d'exemple, le cristal 2 de la figure 2 présente une épaisseur E = 30mm, un diamètre maximal D> 100mm, sa paroi latérale périphérique est usinée de façon à former deux troncs de cônes présentant un angle a = 50 avec l'axe 20 de révolution. Cette paroi latérale périphérique est gravée de rainures périphériques disposées à une distance d = 1,5 mm les unes des autres, et présentant une largeur de e = 0,5 mm et une profondeur, par rapport à la surface du cylindre dans lequel s'inscrit le cristal, de h = 10 mm. Quand la paroi latérale périphérique, ou une partie de celle-ci, est baignée par un liquide d'indice, ce cristal 2 offre donc une très grande amélioration sur la suppression du lasage parasite transverse. Cette amélioration notable permet de baigner la paroi latérale périphérique avec un liquide d'indice moins semblable à celui du cristal que dans l'art antérieur, tout en gardant de meilleurs résultats pour la suppression du lasage parasite transverse. Ainsi, il est par exemple possible d'utiliser, avec un cristal d'indice 1,76, un liquide d'indice n=1,65, qui est moins agressif, moins toxique et plus stable que les liquides d'indice n = 1,737 qui étaient utilisés dans l'art antérieur, tout en réduisant drastiquement le risque d'apparition de lasage parasite transverse. Il est à noter que, selon des variantes possibles de l'invention, la paroi latérale périphérique peut ne pas être baignée par un liquide d'indice. Elle peut par exemple être dépolie, comme dans les solutions de l'art antérieur, ce qui augmente la part de l'impulsion parasite incidente qui est diffusée par la paroi, et donc diminue la part de cette impulsion qui est réfléchie par cette paroi. Cette paroi, ou une partie de la paroi, peut également être couverte par un polymère d'indice. Il est par exemple possible que les rainures périphériques soient remplies par du polymère d'indice mélangé à un produit absorbant la lumière. Dans ce cas, la portion de la paroi latérale périphérique qui est située entre deux rainures successives peut par exemple être utilisée pour mettre en oeuvre un système de refroidissement du cristal. Selon d'autres modes de réalisation possibles de l'invention, le cristal peut présenter une forme différente, et une ou plusieurs de ses faces latérales, situées en dehors de la zone d'amplification prévue pour amplifier une impulsion laser incidente, peuvent présenter des rainures, ou des formes permettant qu'au moins certaines des impulsions incidentes parasite sortant de la zone d'amplification et venant au contact de cette paroi latérale subissent plusieurs réflexions successives, en ne traversant qu'une distance faible de cristal entre deux réflexions successives, avant de traverser de nouveau la zone d'amplification du cristal. Le mode de réalisation présenté ci-dessus, dans lequel le cristal présente une forme de révolution et les rainures sont découpées sur la périphérie, est cependant particulièrement facile à mettre en oeuvre. La fabrication d'un cristal d'amplification de laser à impulsion de forte puissance implique en effet usuellement des étapes de tournage, et il est très facile, lors de ces étapes de tournage, d'amorcer un sciage sur le périmètre du cristal, pour former une rainure. Le cristal selon l'invention peut donc être fabriqué très facilement, et avec un surcout minime par rapport aux cristaux de l'art antérieur, avec un procédé d'usinage dans lequel plusieurs rainures sont formées lors du tournage. REVENDICATIONS1. Amplificateur optique solide, pouvant être pompé pour permettre l'amplification optique d'une impulsion lumineuse incidente à amplifier, comprenant au moins une zone d'amplification, prévue pour être traversée par ladite impulsion lumineuse incidente à amplifier, et au moins une paroi latérale, en dehors de ladite zone d'amplification, caractérisé en ce que ladite paroi latérale présente une forme adaptée pour qu'une impulsion lumineuse parasite, circulant dans ledit amplificateur dans une direction aléatoire et entrant en contact avec ladite paroi latérale, subisse en moyenne plus d'une réflexion sur ladite paroi latérale avant d'être réfléchie vers ladite zone d'amplification. 2. Amplificateur optique selon la revendication 1 caractérisé en ce que ladite paroi latérale présente une forme adaptée pour qu'au moins 10% des impulsions lumineuses parasites, circulant dans ledit amplificateur dans une direction aléatoire et entrant en contact avec ladite paroi latérale, subisse au moins deux réflexions successives sur ladite paroi latérale avant d'être réfléchie vers ladite zone d'amplification. 3. Amplificateur optique selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, caractérisé en ce qu'il présente une forme de révolution, ladite paroi latérale constituant une paroi périphérique de l'amplificateur optique. 4. Amplificateur optique selon la revendication 3, caractérisé en ce que certaines portions de ladite paroi latérale s'inscrivent dans une forme tronconique. 5. Amplificateur optique selon l'une quelconque des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que ladite paroi latérale comprend au moins deux rainures. 6. Amplificateur optique selon la revendication 5, caractérisé en ce que ladite paroi latérale comprend une succession de rainures sensiblement parallèles, de façon à présenter une forme en créneaux. 7. Amplificateur optique selon la revendication 3 et l'une quelconque des revendications 5 et 6, caractérisé en ce que lesdites rainures sont constituées pardes découpes périmétriques dudit amplificateur optique, dans un plan perpendiculaire à son axe de révolution. 8. Amplificateur optique selon l'une quelconque des revendications 1 à 7, caractérisé en ce qu'il est constitué par un cristal de saphir dopé par des ions Titane. 9. Dispositif d'amplification optique, caractérisé en ce qu'il comprend un amplificateur optique selon l'une quelconque des revendications 1 à 8, dont au moins une partie de ladite paroi latérale est en contact avec un milieu d'indice optique proche de l'indice optique dudit amplificateur optique. 10. Dispositif d'amplification optique selon la revendication 9, caractérisé en ce que ledit milieu d'indice optique proche de l'indice optique dudit amplificateur optique est un liquide d'indice. 11. Dispositif d'amplification optique selon la revendication 9, caractérisé en ce que ledit milieu d'indice optique proche de l'indice optique dudit amplificateur optique est un polymère d'indice. 12. Procédé de fabrication d'un amplificateur optique solide, caractérisé en ce qu'il comprend une étape d'usinage d'un cristal destiné à former ledit amplificateur, permettant de former au moins une rainure sur une paroi latérale dudit cristal. 13. Procédé de fabrication selon la revendication 12, caractérisé en ce que ladite étape d'usinage est une étape de tournage permettant de former au moins une rainure sur une paroi périphérique dudit cristal, pour former un amplificateur optique présentant une forme de révolution.