Brevet FR2902940A1 — publié le 20071228

La présente invention est relative aux oscillateurs paramétriques, essentiellement aux oscillateurs paramétriques optiques doublement résonnant avec retour du rayonnement pompe. Les processus non linéaires du second ordre sont utilisés en optique pour produire des rayonnements à des fréquences autres que celles émises par une source primaire. Ainsi, lorsque le rayonnement primaire est composé de deux fréquences fi et f2, il est possible de produire, par somme de fréquences, un rayonnement à la fréquence f3 telle que f3 = fi + f2. De même, par différence de fréquences, une fréquence f3 telle que f3 = fi -f2 (fi > f2) est obtenue. Il est aussi possible d'envisager des processus ne faisant intervenir qu'une seule fréquence primaire, tel que le doublage de fréquence qui est un processus de somme de fréquences dégénéré tel que (f1 = f2), ou la génération paramétrique qui est un processus de différence de fréquences pour lequel le rayonnement primaire de fréquence fi interagit avec le bruit de photons à la fréquence f2. En génération paramétrique, l'usage conduit à appeler pompe le rayonnement primaire (f1 = fp), signal et complémentaire les deux autres rayonnements impliqués (f2 = fc et f3 = fs), avec fs = fp - f, et par convention fs > fc. Ces processus de conversion de fréquences sont généralement mis en oeuvre en faisant propager les différents rayonnements au travers d'un cristal non centro- symétrique présentant une non linéarité optique d'ordre deux. Pour que la conversion de fréquences soit efficace, le cristal est utilisé suivant des conditions bien définies (orientation cristallographique, température,...) de sorte que les rayonnements issus de la conversion de fréquences, interfèrent de façon constructive au cours de leur propagation dans le cristal non linéaire. Les vecteurs d'onde des différents rayonnements impliqués dans le processus de conversion de fréquences vérifient alors une condition dite d'accord de phase qui, en génération paramétrique, s'écrit : kp = k5 + k, où kj est le vecteur d'onde associé au rayonnement j. La condition d'accord de phase peut être vérifiée en utilisant les propriétés des cristaux biréfringents pour lesquels l'indice optique dépend de la polarisation. C'est l'accord de phase par biréfringence . Toutefois, de façon à ne pas être limité uniquement aux cristaux biréfringents, d'autres approches telles que l'accord de phase modal dans les structures guidées ou le quasi accord de phase ont été développées. En ce qui concerne le quasi accord de phase qui est l'approche actuellement la plus répandue, la propagation des rayonnements s'effectue au travers du matériau non linéaire en subissant périodiquement des sauts de phase. Le plus souvent, ces sauts sont produits à chaque fois que les rayonnements ont parcouru une distance égale à une longueur de cohérence (lc) où 1, est définie comme la longueur que parcourent les trois rayonnements pour que leur déphasage relatif LO, donné par : = cpp - (cps + q),), change de n, cf)] est la phase associée au rayonnement j. La condition de quasi-accord de phase s'écrit alors 25 kp = k5 + kc + k1 où k1 est défini par I k1 I = n/lc. Le quasi-accord de phase est aujourd'hui très largement appliqué aux cristaux ferroélectriques tels que LN (lithium niobate), LT (lithium tantalate), KTP 30 (potassium titanyl phosphate) et ses isomorphes KTA (potassium titanyl arsenate), RTA (rubidium titanyl arsenate). Pour ces matériaux, des sauts de phase de n peuvent être obtenus en inversant périodiquement l'orientation ferroélectrique du matériau (voir figure 1). La largeur de chaque domaine ferroélectrique, p, est fixée par construction à 1, ou à un multiple impair de 1, de sorte que le saut de phase de n qui se produit lors du passage d'un domaine au suivant annule le déphasage 8od, accumulé lors de la propagation à travers chaque domaine, ce qui permet de maintenir une interférence constructive entre les rayonnements issus de la conversion de fréquences. Les cristaux ayant été inversés périodiquement sont notés suivant les acronymes de PPLN, PPKTP, où PP signifie Periodically Poled . De plus, des travaux récents ont étendu la technique de quasi-accord de phase aux semi-conducteurs [K. L. Vodopyanov, O. Levi, P. S. Kuo, T. J. Pinguet, L. S. Harris, M. M. Fejer, B. Gerard, L. Becouarn, E. Lallier, Optical parametric oscillation in quasi- phase-matched GaAs , Opt. Lett., 29, n 16, pp 1912-1914 (2004)]. Quelque soit le type d'accord de phase mis en oeuvre, il est important de noter que la même condition d'accord de phase ou de quasi-accord de phase s'applique au processus de génération paramétrique fp , (fs, fc) et à celui de somme de fréquences f, + f, fp. Les deux processus peuvent donc a priori coexister, allant même jusqu'à s'opposer dans le cristal non linéaire (phénomène dit de reconversion). En fait, à une position z donnée du cristal, c'est essentiellement la différence de phase 4 (z) = cpp(z) -[cps (z) + cpc (z) ] où cpj(z) est la phase du rayonnement j à l'abscisse z, qui impose le sens du transfert d'énergie et finalement le rendement du processus de conversion de 30 fréquences. En conséquence, lorsque l'accroissement d'efficacité d'un processus est recherché, tel que le doublage de fréquence, en disposant en cascade plusieurs cristaux non linéaires, il est indispensable d'insérer entre les différents cristaux des dispositifs d'adaptation de phase aptes à maintenir une phase relative entre les rayonnements telle que l'interaction soit constructive dans chaque cristal traversé [S. H. Chakmakjian, M. T. Gruneisen, K. W. Koch III, G. T. Moore, Phased cascading of multiple nonlinear optical elements for frequency conversion , brevet US 5,500,865, (1996)]. Pour une utilisation sur un domaine spectral étendu, l'adaptation en phase doit être vérifiée quelque soit la longueur d'onde utilisée et doit être maintenue de façon achromatique. Les dispositifs sont alors réalisés à partir d'éléments dispersifs à prismes ou à réseaux de diffraction insérés entre les cristaux montés en cascade [B. Richman, Achromatic phase matching at third orders of dispersion , brevet US 6,636,343 B1, (2003)]. Les architectures associant des cristaux et des systèmes à prismes ou à réseaux travaillant en cascade présentent toutefois des inconvénients : d'une part, elles introduisent des pertes et d'autre part, elles sont coûteuses et encombrantes ; leur emploi est donc nécessairement limité à un petit nombre de cristaux. De fait, elles sont peu applicables au processus de génération paramétrique de fréquence où l'obtention d'un taux de conversion supérieur à 10 nécessaire à la plupart des applications, conduit à faire interagir les rayonnements un grand nombre de fois (> 100, typiquement). Dès lors, plutôt que de disposer un grand nombre de cristaux en cascade, l'approche retenue en génération paramétrique consiste à multiplier le nombre d'allers et retours à travers le même cristal. Ce cristal est placé à l'intérieur d'un résonateur optique dans lequel les rayonnements effectuent de nombreux allers et retours. Le cristal inséré dans son résonateur optique forme une source de rayonnement accordable en fréquence, appelée oscillateur paramétrique optique (OPO). L'optimisation de l'efficacité de conversion d'un OPO suppose de prendre en compte la valeur de la phase relative entre les rayonnements au cours de leurs multiples trajets dans le résonateur. Cet aspect est fondamental pour une catégorie d'OPO appelée OPO doublement résonnant avec retour de pompe . Pour cette catégorie d'OPO, où les trois rayonnements interagissent aussi bien à l'aller qu'au retour, l'efficacité de conversion dépend notamment de la phase relative entre les trois rayonnements lors de leur trajets retours (Ae), définie par Air = ypr -((:sr + (Pcr) où les phases yjr sont mesurées au niveau de l'entrée du cristal lors des trajets retours. La dépendance de l'efficacité de conversion en fonction de Air a été étudiée pour des cristaux utilisés en accord de phase par biréfringence dans [J.E. Bjorkholm, A. Askhin, R.G. Smith, Improvement of optical parametric oscillators by non resonant pump reflection , IEEE, J. of Quant. Electron., QE-6, n 12, pp797-799, (1970)]. Il a été démontré que l'efficacité de conversion de l'OPO est optimale pour deux modes de fonctionnement particuliers. Dans le premier mode, l'efficacité est maximale à l'accord de phase exact et pour Acr = 0 [modulo 2n]. Dans le second mode, l'efficacité est moindre mais présente deux maxima de conversion situés hors accord de phase lorsque Air = n [modulo 2n]. La figure 2 illustre ce comportement, connu de l'art antérieur. Ainsi, les performances atteintes par les OPO doublement résonnant avec retour de pompe, peuvent être très sensiblement améliorées en disposant en sortie de résonateur un miroir réfléchissant, avec une phase adaptée (A)r = 0 pour l'accord de phase par biréfringence), tout [A. Bandilla, W. Brunner, R. Fischer, H. Paul, Dispositif pour réduire l'énergie de pompage dans le cas d'oscillateurs paramétriques optiques , FR 2 093 928, (1971)] ou partie [M. Lefebvre, A. Desormeaux, E. Rosencher, Oscillateur paramétrique doublement résonnant à retour de pompe adapté , WO2005111711 (Al), (2005)] du rayonnement de pompe. Toutefois, compte tenu de la dispersion d'indice optique des miroirs à multicouches diélectriques mis en œuvre dans les dispositifs à retour de pompe de l'art antérieur, la valeur de la phase relative entre les rayonnements Air dépend de l'empilement des différentes couches diélectriques et varie en fonction de la fréquence de fonctionnement de l'OPO. Le maintien de n'est pas achromatique. Il n'est donc pas possible de maîtriser, par construction, la valeur de Le et de s'assurer a priori que Le soit maintenue à sa valeur optimale quelque soit la longueur d'onde produite en sortie d'OPO. C'est pourquoi, pour rendre achromatique la réponse des dispositifs de l'art antérieur, on a recours à un moyen d'ajustement, comme par exemple une boucle d'asservissement de type PID. L'asservissement de la phase relative entre les différents rayonnements nécessite de séparer, avant le trajet retour, au moins l'un des trois rayonnements impliqués dans le processus de conversion paramétrique, ce qui accroît la complexité de la source, augmente son coût de fabrication et rend plus difficiles sa réalisation ainsi que sa mise au point. De l'analyse précédente, il ressort que les OPO doublement résonnant avec retour de pompe conçus suivant les dispositifs de l'art antérieur ne sont pas pleinement satisfaisants. La présente invention vise à réduire sensiblement leur complexité et leur coût en mettant en œuvre un dispositif de retour de pompe à maintien de phase achromatique tel que i1c soit fixé à une valeur indépendante de la longueur d'onde par construction, c'est-à-dire sans avoir recours à un moyen d'ajustement en cours d'utilisation. Un OPO doublement résonnant avec retour de pompe selon l'invention comporte un cristal non linéaire traversé par un rayonnement laser de pompe, un rayonnement signal et un rayonnement complémentaire effectuant de nombreux allers et retours à travers le cristal. En aval du cristal, un dispositif pour réfléchir les rayonnements pompe, signal et complémentaire, totalement ou partiellement, avec un déphasage relatif (pp - ((ps + (p,) fixé, entre les trois rayonnements réfléchis pour un mode de fonctionnement choisi, et indépendant de la longueur d'onde signal ou complémentaire. Le dispositif est caractérisé en ce qu'il est dépourvu de moyen d'ajustement pour maintenir le déphasage relatif indépendant de la longueur d'onde pour un mode de fonctionnement choisi. Le dispositif apte à maintenir la valeur du déphasage relatif (pp - (cps + (p) après une réflexion totale des trois rayonnements est un miroir métallique. L'invention présente alors un faible coût de réalisation. Dans une variante de réalisation où un des rayonnements est à fréquence fixe, la réflexion des trois rayonnements est assurée par une paire de miroirs diélectriques dispersifs à dispersion contrôlée de type double-chirped mirrors [R. Szipocs, F. Krausz, Dispersive dielectric mirror , US005734503, (1998)] associée à un miroir diélectrique multicouches standard. L'empilement des couches diélectriques constituant la paire de miroirs diélectriques à dispersion contrôlée, appelés par la suite miroirs dispersifs est soigneusement calculé et agencé afin de compenser la dispersion optique entre les deux rayonnements à fréquence variable tandis que le troisième rayonnement à fréquence fixe est réfléchi par le miroir diélectrique multicouches standard. Cet ensemble de couches diélectriques peut être partiellement réfléchissant à au moins un des rayonnements pompe, signal ou complémentaire. La face arrière du cristal peut assurer le retour de pompe avec maintien de phase achromatique. Dans ce cas, le revêtement métallique ou les couches diélectriques des miroirs dispersifs sont déposées directement sur la face de sortie du cristal non linéaire et forment un seul bloc avec le cristal. Avantageusement, le cristal non linéaire est utilisé en quasi-accord de phase. L'épaisseur du dernier domaine traversé est alors fixée par construction suivant le mode de fonctionnement souhaité. Le dernier domaine du cristal utilisé en quasi-accord de phase est de longueur optique variable de façon à permettre une sélection rapide du mode de fonctionnement de l'OPO. 25 Dans un autre type de réalisation utilisant le quasi- accord de phase, le dernier domaine traversé est de forme prismatique afin d'atteindre les différents modes de fonctionnement par simple translation du cristal suivant 30 une direction orthogonale au rayonnement pompe. Ainsi, l'OPO doublement résonnant avec retour de pompe à maintien de phase achromatique proposé dans l'invention permet d'améliorer sensiblement la mise en oeuvre de ces OPO 35 en s'affranchissant de l'utilisation d'un dispositif de20 contrôle et de pilotage de la phase relative entre les rayonnements en fonction de la longueur d'onde produite par l'OPO. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention ressortiront de la description qui suit et des exemples non limitatifs. Les dessins annexés illustrent l'invention : - La figure 1 illustre la mise en oeuvre du quasi-accord de phase par retournement périodique des domaines ferro-électriques ; - Les courbes de la figure 2 illustrent la dépendance de l'efficacité de conversion paramétrique en fonction du désaccord de phase entre les vecteurs d'onde Ok = kp- (ks + kc), pour deux valeurs du déphasage relatif Ae; ces courbes sont obtenues pour un accord de phase par biréfringence ; - La figure 3, présente schématiquement la mise en oeuvre de l'invention ; - La figure 4 est relative à une mise en oeuvre de l'invention pour un OPO doublement résonnant fonctionnant en accord de phase par biréfringence et utilisant deux cavités séparées, agencées suivant une géométrie repliée ; - La figure 5 présente l'évolution de la phase relative = cppm - (cpsm + (pcm) entre les rayonnements pompe, signal et complémentaire au cours d'une réflexion sur une interface air/aluminium en fonction de la longueur d'onde signal ou complémentaire. Les différentes courbes ont été calculées pour différentes longueurs d'onde de pompe : 1,55, 1,06 et 0,532 pm ; 2902940 lo - La figure 6 présente une mise en oeuvre de l'invention pour un cristal utilisé en quasi-accord de phase et deux cavités séparées, en géométrie linéaire ; 5 - La figure 7 présente l'évolution de la phase relative Dam = cppm - ((fis' + (p,m) entre les rayonnements pompe, signal et complémentaire au cours d'une réflexion sur une interface niobate de lithium/aluminium en fonction de la longueur d'onde 10 signal ou complémentaire. Les différentes courbes ont été calculées pour différentes longueurs d'onde de pompe : 1,55, 1,06 et 0,532 }gym ; - La figure 8 illustre une mise en oeuvre de l'invention en quasi-accord de phase avec 15 possibilité de sélectionner électriquement le mode de fonctionnement de l'OPO ; - La figure 9 illustre une mise en oeuvre de l'invention en quasi-accord de phase avec possibilité de fixer le mode de fonctionnement de 20 l'OPO par translation du cristal non linéaire ; - La figure 10 présente trois arrangements de miroirs dispersifs et miroirs multicouches permettant d'assurer le retour de pompe à maintien de phase achromatique ; 25 - La figure 11 présente une mise en oeuvre de l'invention utilisant une combinaison des deux miroirs dispersifs et un miroir multicouche avec réflexion partielle du rayonnement de pompe ; La figure 12 présente une réalisation monobloc de 30 l'invention utilisant deux miroirs dispersifs et un miroir multicouche séparés par un disque de longueur optique variable. Un schéma général de mise en oeuvre de l'invention est donné sur la figure 3. Le laser 1 délivre le rayonnement pompe de fréquence fp qui traverse successivement un isolateur optique 2, une lame séparatrice 3 puis des miroirs 7 ou 8 et un cristal non linéaire 4, le rayonnement signal de fréquence fs et le rayonnement complémentaire de fréquence f, effectuant de nombreux allers et retours à travers le cristal 4. Les rayonnements pompe, signal et complémentaire sont réfléchis totalement ou partiellement en sortie du cristal. La réflexion des trois rayonnements est assurée par un dispositif 5 fixe qui maintient une valeur du déphasage relatif (pl, -((ps + (p,) entre les trois rayonnements réfléchis, indépendante de la longueur d'onde signal ou complémentaire. Le rayonnement signal à la fréquence fs, est disponible en amont de l'OPO, après avoir été filtré du rayonnement pompe non converti au moyen de la lame 3. La mise en place du dispositif 5 s'applique tout naturellement aux OPO doublement résonnant comportant deux cavités où résonnent séparément les rayonnements signal et complémentaire, ces cavités pouvant être agencées de façon linéaire ou repliée. La figure 4 illustre une première mise en oeuvre de l'invention en géométrie repliée. La réflexion des trois rayonnements est assurée par un miroir métallique 9 de quelques micromètres d'épaisseur disposé près de la face de sortie 6 du cristal non linéaire 4. Le rayonnement complémentaire oscille entre les miroirs 8 et 9 tandis que le rayonnement signal oscille entre les miroirs 7 et 9. Les miroirs 7 et 8 sont montés sur des cales piézo-électriques 10A et 10B afin de pouvoir changer séparément les longueurs des cavités optiques et accorder ainsi finement la fréquence délivrée par l'OPO. Les rayonnements pompe, signal et complémentaire interagissent dans la partie commune du résonateur contenant le cristal non linéaire 4 utilisé ici en accord de phase par biréfringence. La lame séparatrice 3 assure, à l'intérieur de la cavité, la séparation des rayonnements signal et complémentaire. La surface 6 est orientée pour que l'angle d'incidence des rayonnements signal et complémentaire soit le plus proche possible de celui de l'incidence de Brewster afin de limiter les pertes de Fresnel sans recourir à un traitement anti-reflet qui introduirait un déphasage entre les rayonnements variable avec la longueur d'onde (chromatisme). Dans ces conditions et compte tenu de la faible dispersion optique de l'espace d'air séparant la surface 6 du miroir 9, la valeur du déphasage Ae est simplement donnée par Ae = Atm où Qom est le déphasage qui apparaît lors de la réflexion métallique des trois rayonnements sur le miroir 9, soit : Qom = (ppm - ((psi' + (pcm) où (pin' est le déphasage du rayonnement j après réflexion métallique. Afin de préciser le mode de fonctionnement de l'OPO présenté figure 4, le miroir métallique 9 est réalisé par dépôt d'aluminium. L'évolution de la phase relative Qom en fonction de la longueur d'onde (signal ou complémentaire) émise par l'OPO peut être calculée en utilisant les valeurs des indices données dans [D. Y. Smith, E. Shiles, M. Inokuti, The optical properties of Aluminium , in E. D. Palik (ed.), Handbook of optical constants of solids, Academic Press, Orlando, 369 (1985)]. Pour couvrir un large domaine de fréquence, trois longueurs d'onde de rayonnement de pompe usuelles sont considérées de façon non exclusive : 1,55 pm, 1,064 }gym et 0,532 pm. La figure 5 montre clairement que pour les différentes longueurs d'onde de pompe, Ace reste proche de n quelque soit la longueur d'onde émise par l'OPO. Par conséquent Ae = Qom n, quelque soit la longueur d'onde produite par l'OPO, ce qui démontre le caractère achromatique recherché dans l'invention. Compte tenu que le cristal est ici utilisé en accord de phase par biréfringence et que Air n, la courbe d'efficacité de l'OPO présente deux maxima disposés symétriquement de part et d'autre de l'accord de phase exact, conformément à la figure 2. Ce mode de fonctionnement est particulièrement bien adapté à la production simultanée de deux longueurs d'onde d'autant que les longueurs des cavités signal et complémentaire peuvent être réglées indépendamment afin d'obtenir des résonances situées à la position des deux maxima. La figure 6 illustre un premier type de réalisation de l'invention tirant avantage des propriétés spécifiques des cristaux utilisés en quasi-accord de phase. Suivant la figure 6, le rayonnement signal oscille entre les miroirs 7 et 9 tandis que le rayonnement complémentaire oscille entre les miroirs 8 et 9, ces miroirs formant ici un résonateur linéaire à cavités imbriquées. Le rayonnement signal est extrait à travers le miroir 7 avant d'être filtré du rayonnement de pompe au moyen de la lame séparatrice 3. Le miroir métallique 9 est directement déposé sur la face de sortie 6 du dernier domaine de retournement 11. L'arrangement se caractérise en ce que la largeur (5) du dernier domaine traversé est fixée par construction en abrasant plus ou moins la surface 6 suivant le mode de fonctionnement désiré. Après traversée du dernier domaine de retournement 11 et réflexion sur le miroir métallique 9, les trois rayonnements interagissent au retour dans le cristal non linéaire 4 avec une phase relative Ql)r = Dam + 2A d(5) où les trajets aller et retour à travers le domaine 11 ont été pris en compte. Ainsi, la valeur de Air peut être ajustée continûment lors de la construction suivant la valeur de 5 choisie. En considérant comme précédemment un miroir métallique réalisé par dépôt d'aluminium et en supposant que le cristal non linéaire 4 est formé de PPLN, il est possible de calculer, à partir des valeurs des indices données dans [D. H. Jundt, Temperature dependent Sellmeier equation for the index of refraction, ne, in congruent niobate , Opt. Lett., 22, 1553 (1997)], le déphasage Qom associé à une interface niobate de litium/aluminium. Comme le montre la figure 7, la valeur de Lem reste voisine de n quelque soit la longueur d'onde de fonctionnement de l'OPO et pour les différentes longueurs d'onde de pompe considérées. Dans ces conditions, la relation Le n + 2Le(5) est vérifiée. Cette relation reste d'ailleurs valable pour d'autres interfaces associant des matériaux tels que PPKTP, PPKTA,.... et différents revêtements métalliques (Au, Ag, Cr,...). Divers modes de fonctionnement peuvent être alors obtenus suivant la valeur de 5 : Si 5 = n x lC où n est un entier impair ? 1, alors Der sera égal à n [modulo 2n] et la conversion paramétrique se maintiendra au retour sans discontinuité des sauts de phase de n entre les domaines ferroélectriques successifs. Dans cette situation, l'efficacité de la conversion paramétrique est optimale sur toute la plage de fonctionnement de l'OPO définie par la valeur de 1, et la température du cristal. La courbe d'efficacité a une forme en cloche symétrique. Si 5 = (n + 0,5) x 1,, alors Der est égal à 0 [modulo 2n]. Dans cette situation, la courbe d'efficacité présente une double bosse qui est favorable à l'obtention d'un fonctionnement à deux longueurs d'onde. Pour des valeurs intermédiaires de 5, il est possible d'obtenir une forme de la courbe d'efficacité à double bosse dissymétrique qui conduit à l'émission de deux longueurs d'onde ayant des intensités différentes. Ainsi, suivant le type de réalisation schématisé par la figure 6, un OPO doublement résonnant avec retour de pompe à maintien de phase achromatique peut être obtenu. Par construction, la valeur du retour de phase peut être fixée en fonction du mode de fonctionnement souhaité. Compte tenu du caractère achromatique du dispositif, un asservissement électronique de la phase n'est plus nécessaire. De plus, le dépôt métallique 9 peut être réalisé pour un coût bien inférieur à celui associé aux processus de dépôt multicouches diélectriques. Le dispositif de l'invention ne nécessitant aucun asservissement pour maintenir la valeur de Air constante sur une large gamme de fréquence, le changement de mode de fonctionnement de l'oscillateur devient alors possible en modifiant la longueur ô du dernier domaine. La figure 8 présente ainsi un deuxième type de réalisation utilisant un cristal de PPLN en quasi-accord de phase avec la possibilité de sélectionner électriquement la valeur de Ae. Pour cela, le dernier domaine de retournement 11 présente une largeur 5 suffisamment importante (dix millimètres, typiquement) de sorte que par effet électro-optique, il est possible de modifier sensiblement sa longueur optique sur plusieurs um et ainsi le mode de fonctionnement de l'OPO. Deux électrodes 12A et 12B sont disposés de part et d'autre du domaine 11 afin d'appliquer un champ électrique suivant l'axe cristallographique c du cristal. En réglant la valeur de la tension HV1 appliquée aux électrodes 12A et 12B, il est possible de moduler très rapidement la phase Le et donc de changer le mode de fonctionnement de l'OPO tout en conservant le caractère achromatique du retour de phase. La figure 9 présente un autre type de réalisation de l'invention qui se caractérise par le fait que la surface 6 a été polie avec un angle d'inclinaison a (de l'ordre de quelques mrad) par rapport à l'orientation des domaines ferroélectriques de sorte que la valeur du déphasage QI)r peut être modifiée selon la position latérale du cristal par rapport au rayonnement pompe. Ce type de réalisation qui s'applique aux cristaux utilisés en quasi-accord de phase, permet de choisir la forme de la courbe d'efficacité et ainsi de changer le mode de fonctionnement de l'OPO par une simple translation du cristal suivant la direction X. Les différents types de réalisation décrits ci-dessus présentent l'avantage d'un faible coût de réalisation de par l'utilisation d'un revêtement métallique. Toutefois, les paramètres (module et phase) de la réflexion métallique sont peu modifiables. Afin de maîtriser la valeur de ces paramètres, tout en conservant le caractère achromatique recherché, les trois rayonnements seront avantageusement réfléchis par une combinaison de miroirs diélectriques dispersifs de type double chirped associée à un miroir diélectrique standard. Les miroirs diélectriques dispersifs, dont les principales propriétés sont détaillées dans [G. Steinmeyer, Femtosecond dispersion compensation with multilayer coatings : toward the optical octave , Appl. Opt., 45, n 7, 1484 (2006)], ont été tout particulièrement développés pour la production d'impulsions optiques très brèves, à l'échelle de la femtoseconde. La production d'impulsions de plus en plus brèves a largement contribué au développement de ces miroirs en vue de contrôler la dispersion de retard de groupe d'une impulsion lumineuse, quantité qui dépend de la dérivée seconde de la /az phase enfonction de la pulsation . Ainsi la recherche ~7 du caractère achromatique proposé dans l'invention revient à se placer dans des conditions telles que la variation de phase (al e ntre les rayonnements soit une fonction alinéaire de la fréquence. Ceci conduit à rechercher des az( dispositifs tels que a(02/ soit indépendant de w, donc à mettre en oeuvre des miroirs dispersifs. La figure 10 présente trois arrangements possibles associant des miroirs diélectriques dispersifs et un miroir 10 multicouches standard, suivant que la longueur d'onde de pompe est accordable ou non : l'arrangement a) de la figure 10 est composé de deux miroirs dispersifs de type double chirped 13A et 14A et d'un miroir multicouche standard 16A. Le miroir 16A 15 est destiné à réfléchir totalement ou partiellement le rayonnement de pompe dont la longueur d'onde est supposée fixe tandis que les miroirs dispersifs 13A et 14A réfléchissent respectivement les rayonnements signal et complémentaire. Pour ce type de fonctionnement où les 20 fréquences signal et complémentaire sont continûment accordables, les miroirs 13A et 14A ont des dispersions de retard de groupe opposés. La distance Lo entre les miroirs 13A et 14A est fixée en ajustant lors de la procédure de dépôt des couches diélectriques, 25 l'épaisseur de la couche 15A. Les caractéristiques spectrales des miroirs dispersifs (plage de réflexion, dispersion de retard de groupe) ainsi que la distance Lo sont fixées de sorte que, à la réflexion, la phase cf), + cpc ait une valeur indépendante des fréquences signal 30 et complémentaire. Dans ces conditions et compte tenu que la fréquence pompe est fixe, la phase relative (pp - (cf), + yc) entre les rayonnements est maintenue constante au cours de la réflexion. Etant donné que les caractéristiques spectrales des miroirs dispersifs peuvent être contrôlées sur des plages très étendues (jusqu'à un octave), le retour de pompe à maintien de phase achromatique est assuré sur un large domaine spectral. l'arrangement b) est destiné à un type d'opération à fréquence complémentaire fixe. Dans ce cas le miroir multicouche standard 16B réfléchit totalement ou partiellement le rayonnement complémentaire tandis que les miroirs dispersifs 13B et 17 réfléchissent les rayonnements signal et pompe, de fréquences accordables. Les caractéristiques spectrales des miroirs dispersifs 13B et 17 ainsi que l'épaisseur de la couche 15B sont maintenant choisies pour que, à la réflexion, la phase - ys ne dépende pas des fréquences pompe et signal. Dans ces conditions et compte tenu que la fréquence complémentaire est maintenue fixe, la phase relative pp - (y5 + pc) entre les rayonnements est maintenue constante au cours de la réflexion. l'arrangement c) est destiné à un type d'opération à fréquence signal fixe. Il se distingue du cas b) par le fait que le rayonnement complémentaire est réfléchi par un miroir dispersif 14B tandis que le signal est réfléchi totalement ou partiellement par le miroir diélectrique standard 16C. Comme précédemment, il est possible de fixer les caractéristiques spectrales des miroirs 17 et 14B ainsi que l'épaisseur de la couche 15C afin de rendre la phase relative pp - (ys + yc) indépendante des fréquences pompe et complémentaire. Pour ces différents arrangements, un modèle simplifié permet de préciser les conditions à satisfaire pour 19 obtenir, à la réflexion, le maintien de la phase relative (p (Çs + (Pc ) Soit 93 le déphasage associé à la réflexion d'un 5 rayonnement j sur un des différents arrangements de la figure 10. À partir d'un modèle simple, l'objectif est de préciser la valeur du déphasage 00 = (pp - (cps + cpc) qui apparaît entre les rayonnements pompe, signal et complémentaire au cours de la réflexion et d'en déduire les 10 conditions à satisfaire pour obtenir un fonctionnement avec retour de pompe à maintien de phase achromatique. c 2902940 Concernant l'arrangement a) de la figure 10, étant donné que la fréquence pompe est supposée fixe, le 15 déphasage à la réflexion est constant, soit cpp = cpp la valeur de ce déphasage. Le déphasage des rayonnements signal et complémentaire s'écrit, respectivement : 9s = 2(ûs ns L(cos) et (pc [L3 + L()J . Dans ces deux expressions (A)] est la pulsation du 20 rayonnement j ; c est la vitesse de la lumière ; niest l'indice moyen vu par le rayonnement j au cours de sa traversée à travers les différentes couches d'indice haut nH et bas nB qui compose le miroir dispersif H B ni + n1 Lo est l'épaisseur optique traversée par (ni 2 25 le rayonnement complémentaire avant d'atteindre le miroir dispersif complémentaire ; L(ca3) est la profondeur de pénétration du rayonnement j à travers le miroir dispersif réfléchissant ce rayonnement j . Pour une variation linéaire de la profondeur de pénétration en fonction de wi, 30 L(caf) s'écrit . c L(w.) = D5 (o. - 4 ni où S2 est la borne inférieure de la plage de réflexion du miroir dispersif réfléchissant le rayonnement j ; Dj est la dispersion de retard de groupe du rayonnement j, définie 0 2 par Di = agi' . Le déphasage LI) est alors donné par : AO = cpP - L 2 Ds (63, - S2o~ + 2c w~ + Les conditions du retour de pompe à maintien de phase achromatique sont vérifiées lorsque la dérivée par rapport à cos et w, de la quantité entre crochets est nulle, d'où les conditions suivantes : co Dc DS + Do = 0, 00S + sio = (op, P Ces égalités montrent que les miroirs dispersifs réfléchissant les rayonnements signal et complémentaire doivent présenter des dispersions de retard de groupe opposées de façon à se compenser lorsque les fréquences signal et complémentaire varient. La distance Lo dépend des caractéristiques spectrales des miroirs dispersifs. A titre 20 d'exemple, si la dispersion de retard de groupe du rayonnement signal (Os) est de 100 fs2, alors, pour une longueur d'onde de pompe de 1 pm, Lo - 15 pm. En ce qui concerne l'arrangement b) de la figure 10, 25 en suivant la procédure ci-dessus , les conditions d'achromatisme sont : cac 2 et L _ 4 Ds DP = 0, S2ô 0â = wp , w~Dc et L _ P . 4 Cette fois, étant donné que les fréquences signal et pompe varient dans le même sens, les deux miroirs dispersifs auront la même dispersion de retard de groupe. Des relations équivalentes sont obtenues pour l'arrangement c) de la figure 10. Bien entendu, la mise en œuvre des différents arrangements de la figure 10 s'applique tout naturellement aux précédents types de réalisation utilisant une réflexion métallique avec l'avantage de pourvoir fixer le coefficient de réflexion et la phase relative des différents rayonnements. Cette possibilité permet alors d'envisager des modes de fonctionnement qui n'étaient pas accessibles par une simple réflexion métallique. Ainsi, la figure 11 présente un mode de fonctionnement utilisant un cristal biréfringent 4 et une combinaison de deux miroirs dispersifs associée à un miroir diélectrique suivant l'arrangement a) de la figure 10. Les rayonnements signal et complémentaire oscillent respectivement entre les paires de miroirs 7-13A et 8-14A où 13A et 14A sont des miroirs dispersifs. Le rayonnement pompe est réfléchi par le miroir multicouche 16A qui est partiellement réfléchissant à la fréquence pompe. Conformément à [M. Lefebvre, A. Desormeaux, E. Rosencher, Oscillateur paramétrique doublement résonnant à retour de pompe adapté , WO2005111711 (Al), (2005)], le coefficient de réflexion à la longueur d'onde pompe est de l'ordre de 20%. Deux cales piézoélectriques 10A et 10B permettent de modifier finement les longueurs des cavités signal et complémentaire afin d'accorder la fréquence émise par l'OPO. De plus, la face de sortie 6 du cristal ainsi que le miroir dispersif 13A sont revêtus de couches anti-reflet 18A et 18B afin de limiter les pertes de Fresnel et les effets de Fabry Perot parasites entre la surface 6 et la face externe du miroir 13A. La figure 12 présente un type de réalisation monobloc mettant en œuvre l'arrangement b) de la figure 10. Le rayonnement signal oscille entre les miroirs 7 et 13B tandis que le rayonnement complémentaire oscille entre les miroirs 8 et 16B et le rayonnement pompe est réfléchi par le miroir dispersif 17. Le miroir 7 est partiellement réfléchissant à la longueur d'onde signal afin d'assurer le couplage vers l'utilisation extérieure. Un disque 20, constitué de matériau électro-optique est inséré entre les miroirs 7 et 8. Il est ainsi possible de modifier la longueur optique de la cavité signal et par conséquent la fréquence signal en appliquant une haute tension HV2 par l'intermédiaire des deux électrodes 21A et 21B disposées de part et d'autre du disque 20. Pour obtenir un accord continu de la fréquence signal, la fréquence pompe est elle même accordable. Elle peut être produite par un laser à fibre par exemple. Dans le type de réalisation de la figure 12, le miroir diélectrique 16B est déposé sur la face externe 23 d'un disque électro-optique 19. Ce disque 19 est disposé directement sur le miroir dispersif 13B suivant les techniques d'adhérence et de collage connues de l'art antérieur. Deux électrodes 22A et 22B sont disposées de part et d'autre du disque 19 afin d'appliquer une haute tension HV3 qui permet de modifier la longueur optique du disque 19 et ainsi la phase relative du rayonnement complémentaire par rapport aux rayonnements pompe et signal. De cette manière, la valeur de la phase relative entre les rayonnements (h - (fis + ç) peut être changée très rapidement, ce qui permet de varier le mode de fonctionnement de l'OPO suivant l'application visée. Bien entendu, les types de réalisation proposés ne représentent pas une liste exhaustive des réalisations possibles. Revendications 1. Oscillateur paramétrique optique doublement résonnant comportant un cristal non linéaire traversé par un rayonnement laser de pompe, un rayonnement signal et un rayonnement complémentaire, et, en aval, un dispositif pour réfléchir lesdits rayonnements avec un déphasage relatif ch - (c)5 + cpc) fixé, pour un mode de fonctionnement choisi, et indépendant de la longueur d'onde signal ou complémentaire caractérisé en ce que le dispositif pour réfléchir est dépourvu de moyen d'ajustement pour maintenir le déphasage relatif indépendant de la longueur d'onde à un mode de fonctionnement choisi. 2. Oscillateur paramétrique optique selon la revendication 1 caractérisé en ce que lesdits rayonnements étant réfléchis totalement, le dispositif est un miroir métallique. 3. Oscillateur paramétrique selon la revendication 1 caractérisé en ce que le dispositif comporte une paire de miroirs diélectriques dispersifs associée à un miroir diélectrique multicouches placé en aval. 4. Oscillateur paramétrique selon la revendication 3 caractérisé en ce que la paire de miroirs dispersifs et le miroir multicouche sont réunis par un matériau de longueur optique variable, ce grâce à quoi le mode de fonctionnement choisi peut être changé. 5. Oscillateur paramétrique optique selon l'une des revendications précédentes caractérisé en ce que la face arrière du cristal non linéaire est incliné suivant l'incidence de Brewster.35 6. Oscillateur paramétrique optique, selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que le dispositif est déposé directement sur la face de sortie du cristal non linéaire et forme un seul bloc avec lui. 7. Oscillateur paramétrique optique, selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que le cristal non linéaire est utilisé en quasi-accord de phase. 10 8. Oscillateur paramétrique optique, selon la revendication 7, caractérisé en ce que le dernier domaine d'inversion traversé a une largeur différente des domaines précédents. 15 9. Oscillateur paramétrique optique, selon la revendication 7, caractérisé en ce que le dernier domaine d'inversion traversé est de forme prismatique, ce grâce à quoi le mode de fonctionnement choisi peut être changé par translation du cristal suivant une direction orthogonale au 20 rayonnement pompe. 10. Oscillateur paramétrique optique selon la revendication 7 caractérisé en ce que le dernier domaine traversé est de longueur optique variable, ce grâce à quoi 25 le mode de fonctionnement choisi peut être changé.5