Brevet FR2858857A1 — publié le 20050218

FILTRE COMMANDABLE A COMMUTATION RAPIDE La présente invention concerne un filtre commandable à commutation rapide, et s'applique en particulier aux composants DWDM (selon l'abréviation anglo-saxonne Dense Wavelength Division Multiplexing ) pour les réseaux denses de communication basés sur le multiplexage en longueurs d'onde optiques. Un autre exemple d'application concernerait l'insertion d'une voie active, telle qu'une voie laser dans un système optronique. La technologie du multiplexage dense en longueurs d'onde (ou DWDM) consiste à injecter dans une même fibre optique plusieurs signaux optiques (ou canaux) de même fréquence de modulation mais de longueurs d'onde différentes. La figure 1 représente un schéma d'un exemple de réseau WDM en anneau avec plusieurs canaux notés CAN1, CAN2, CAN3, CAN4 et correspondant chacun à une longueur d'onde. Un des avantages de cette technologie réside dans sa flexibilité, c'est-à-dire la possibilité pour l'opérateur d'ajouter, ou de retirer, une longueur d'onde dans le flux DWDM en fonction des besoins. Cette flexibilité est assurée notamment par des composants appelés multiplexeurs à insertion/extraction de longueurs d'ondes (ou OADM selon l'expression anglo-saxonne Optical Add-drop Multiplexer ). Sur le réseau WDM de la figure 1, ces composants, notés respectivement OADM,, OADM2, OADM3, et OADM4 représentent des noeuds de routage du réseau optique qui doivent permettre d'extraire certaines longueurs d'onde de la fibre et de laisser passer d'autres longueurs d'onde. On cherche à avoir des composants OADM très sélectifs, capables de filtrer des canaux distincts de 50 GHz par exemple, adaptés au multiplexage dense. Outre leur efficacité et leur sélectivité, les composants OADM nécessitent de pouvoir modifier à tout moment les longueurs d'onde extraites et/ou insérées afin d'obtenir un réseau flexible et reconfigurable. Cette commutation contrôlée doit être rapide et précise en positionnement de longueur d'onde, si on ne veut pas risquer une atténuation de la longueur d'onde que l'on veut transmettre. Ce contrôle se fait habituellement en décalant la bande passante du 35 filtre en dehors du peigne de longueurs d'onde à transmettre. Dans l'invention, on s'intéresse à un filtre avec une bande passante centrée sur une longueur d'onde X; fixe, dont la structure comprend un matériau électro-optique par lequel on peut contrôler la transmission sélective de la longueur d'onde X1 sans affecter les longueurs d'onde voisines. Une structure de filtre comprenant un tel matériau électro-optique est connue de la demande WO 03/007056 Al. Cette structure de filtre est basée sur la variation d'indice d'un matériau électro-optique prévu dans une matrice de polymère à deux parties jointives, chaque partie comportant une structure périodique permanente formée d'un réseau d'indice préenregistré (miroirs de Bragg). Les moyens de commande consistent en l'application d'une tension électrique sur la partie électro-optique, et permettent la commutation du filtre à la longueur d'onde de filtrage par génération d'une variation d'indice dans cette partie électro-optique. II en résulte pour la lumière traversant cette partie, une variation de l'épaisseur optique du matériau, d'où un déphasage en réflexion à la longueur d'onde entre les deux structures périodiques. En ajustant la valeur du déphasage, on peut rendre la matrice sélectivement transparente à la longueur d'onde de filtrage. Le taux d'extinction à la longueur d'onde est contrôlable, par ajustement de la tension électrique appliquée, permettant de réfléchir entièrement ou partiellement une longueur d'onde ou de la laisser passer sans perte. Dans l'invention, on a cherché à réaliser un filtre commandable à commutation rapide, qui permette un meilleur contrôle du taux d'extinction à la longueur d'onde X1, de manière à réfléchir toutes les longueurs d'onde voisines avec des pertes très réduites. L'idée à la base de l'invention est d'utiliser une cellule de type Fabry Pérot, dont la cavité définie par les deux miroirs disposés à distance, est remplie d'un matériau électro-optique dont on peut contrôler électriquement la transparence. Il s'agit de transparence au spectre de longueurs d'onde utilisées dans l'application concernée, soit typiquement le proche infrarouge dans le domaine des télécommunications. Dans la suite, on se contente de parler de matériau transparent, ou de transparence, étant sous-entendu qu'il s'agit de transparence dans la bande de longueurs d'onde utilisée. Lorsque le matériau électro-optique de la cavité de type Fabry Pérot est commandé à l'état non transparent, l'atténuation qui en résulte dans la cellule de Fabry Pérot permet de réduire très efficacement les interférences au sein de la cellule. La transmission est alors imposée par le premier miroir: l'ensemble des longueurs d'onde du peigne est réfléchi. Lorsque le matériau électro-optique de la cavité de type Fabry Pérot est commandé à l'état transparent, les interférences entre les ondes issues des réflexions sur les deux miroirs permettent de retrouver la fonction de filtrage: le signal Fabry Pérot à la longueur d'onde de résonance X1 est transmis avec très peu de pertes et les signaux aux autres longueurs d'ondes du peigne sont réfléchis. Telle que caractérisée l'invention concerne ainsi un filtre commandable à commutation rapide pour filtrer une longueur d'onde, comprenant une cellule de Fabry Pérot résonnante à ladite longueur d'onde à filtrer, et formée d'un premier miroir et d'un deuxième miroir disposés à distance l'un de l'autre et définissant une cavité. Selon l'invention, la cellule comprend un matériau électro-optique disposé dans la cavité, des électrodes de part et d'autre ou dans la cavité, et des moyens d'application d'un signal électrique sur lesdites électrodes pour commander un état transparent ou non transparent dudit matériau électrooptique. Dans un premier mode de réalisation de l'invention, chacun des miroirs est formé d'un substrat sur lequel sont déposées une pluralité de couches diélectriques et une couche transparente électriquement conductrice. De préférence, chaque miroir comprend une ou des cavités internes. Dans un deuxième mode de réalisation, chacun des miroirs est du type réseau d'indice préenregistré dans un matériau polymère disposé sur un substrat, ledit réseau formant un miroir de Bragg. Dans un mode de réalisation, la structure est miroirs est identique. Le matériau électro-optique placé dans la cavité est un matériau dont on peut commander électriquement le coefficient d'absorption ou de diffusion, de manière à le rendre soit transparent, soit non transparent, par phénomène d'absorption ou de diffusion. Dans un premier mode de réalisation de l'invention, le matériau électro-optique est un matériau composite polymère cristal liquide, connu sous l'acronyme anglo-saxon PDLC, pour "Polymer Dispersed Liquid Crystat'. Ces composites sont caractérisés par des gouttelettes de cristal liquide dispersées dans le polymère. En l'absence de champ électrique, les axes optiques de ces gouttelettes sont orientés de façon quasi-aléatoire. On obtient une collection de gouttelettes d'indices de réfraction aléatoirement répartis entre l'indice ordinaire et l'indice extraordinaire du cristal liquide. Ces gouttelettes sont réparties au sein d'une matrice polymère dont l'indice de réfraction est proche de l'indice ordinaire du cristal liquide. Ce matériau constitue, dans cet état, un excellent milieu diffusant si le diamètre des gouttelettes est voisin de la longueur d'onde. L'application d'un champ électrique permet d'orienter tous les axes optiques dans ces gouttelettes dans la direction du champ électrique. Le matériau devient transparent du fait de l'accord d'indice entre les gouttelettes et la matrice polymère. En choisissant un couple polymère/cristal liquide tel que l'indice de réfraction ordinaire des cristaux liquides soit égal ou peu différent de celui de la matrice polymérique, la lumière est transmise quasiment sans perte, la diffusion étant très minime. Dans un autre mode de réalisation de l'invention, le matériau électrooptique est un matériau électrochrome, de type organo-métallique, transparent dans la bande de longueurs d'onde des applications. Les moyens de commande consistent à appliquer une impulsion de courant, soit sous un potentiel d'oxydation soit sous un potentiel de réduction, selon que l'on veut passer d'un état transparent à un état non-transparent ou le contraire par modification du coefficient d'absorption par insertion (oxydation), ou extraction (réduction) d'ions. D'autres avantages et caractéristiques apparaîtront plus clairement à la lecture de la description qui suit, illustrée par les figures annexées qui représentent: la figure 1, le schéma d'un réseau WDM en anneau (déjà décrite) ; les figures 2a, 2b et 2c, des exemples de réalisation d'une cellule de Fabry Pérot selon l'invention; la figure 3, les courbes de réflexion et de transmission d'un filtre commandable comprenant une cellule de Fabry Pérot selon l'invention résonnant à la longueur d'onde X1, lorsque le matériau de la cavité est commandé à l'état transparent; la figure 4, les courbes de transmission/réflexion du même filtre lorsque le matériau de la cavité est commandé à l'état non transparent; les figures 5a et 5b, une cavité remplie d'un matériau composite polymère cristal liquide PDLC, hors tension et sous tension; les figures 6a et 6b, des exemples de réalisation d'un filtre selon l'invention avec un matériau électrochrome; les figures 7a et 7b, le fonctionnement du filtre en insertion et en extraction. La figure 2a représente un premier exemple de réalisation d'un filtre commandable 1 à commutation rapide selon l'invention, à une longueur d'onde de filtrage X donnée, par exemple pour réaliser un composant de type OADM. Selon l'invention, le filtre 1 comprend une cellule de Fabry Pérot FP. Cette cellule est formée de deux miroirs 10 et 11 disposés à distance l'un de l'autre définissant une cavité 12. Cette cavité est remplie d'un matériau électro-optique 13. Dans l'exemple la structure des miroirs 10 et 11 est formée d'un substrat SA, SB, sur lequel on a un empilement de couches diélectriques 14a, 14b alternativement à haut et bas indices et d'une couche électriquement conductrice 15A, 15B. L'emplacement de cette couche électriquement conductrice dans la structure est déterminée en fonction des procédés technologiques de fabrication en présence et des paramètres du filtre: longueur d'onde de résonance XI, angle d'incidence 00 sur le miroir d'entrée. Elle peut être aussi bien située entre deux couches diélectriques, sur le dessous de l'empilement, entre le substrat et la première couche diélectrique de l'empilement, ou sur le dessus de l'empilement. Dans un exemple de réalisation pratique, on a un substrat en verre, des couches de silice pour les bas indices et des couches de pentoxyde de tantale ou de dioxyde de titane pour les hauts indices. Les couches transparentes électriquement conductrices 15A, 15B sont typiquement des couches d'oxyde d'indium et d'étain dites couches en ITO. De préférence, la stoechiométrie des couches 15A, 15B en ITO est ajustée pour optimiser la transparence dans la bande des longueurs d'onde Il à In du peigne. Sur la figure 2a, les couches diélectriques de l'empilement sont 5 d'égale épaisseur (empilement de couches quart d'onde). Dans la variante réalisée sur la figure 2b, les couches diélectriques ont des épaisseurs différentes, correspondant à une structure mixte de couches quart d'onde, demi-onde ou autres multiples, de manière à former des cavités couplées en interne de chaque miroir, au moins une cavité. Les miroirs peuvent comprendre par exemple 80 couches, pour atteindre une épaisseur hors substrat de l'ordre de 20 à 30 microns. On améliore ainsi la réponse spectrale en transmission/réflexion du filtre par rapport à une structure à miroirs simples, permettant d'obtenir une réponse spectrale satisfaisante pour des applications de télécommunication, avec la profondeur et la largeur spectrale suffisante autour de X; compatible avec l'utilisation de la modulation et la dérive des sources laser utilisées dans le réseau WDM. La réponse spectrale du filtre avec un milieu commandé à l'état transparent dans la cavité est représentée sur la figure 3: le filtre réfléchit toutes les longueurs d'onde du peigne (courbe de réflexion R), et transmet 4; quasiment sans perte (courbe de transmission T). Selon une autre variante illustrée schématiquement sur la figure 2c, chaque miroir 10, 11 comprend un réseau d'indice pré-enregistrél7a, 17b dans un matériau polymère disposé sur un substrat, ce réseau formant un miroir de Bragg. Dans une telle variante, compte-tenu de la température atteinte lors du dépôt de la couche conductrice en ITO (couches 15A, 15B) formant l'électrode, cette couche est réalisée sur le substrat, puis la couche de polymère est déposée sur cette électrode et le réseau d'indice est inscrit par des moyens holographiques. Selon l'invention, le milieu de la cavité 12 est non transparent ou 30 transparent, selon le signal électrique appliqué au matériau électrooptique 13 par des moyens appropriés 16. Ces moyens 16 appliquent un signal électrique en sortie en fonction de la commande de commutation cons qu'ils reçoivent, par exemple d'un système de reconfiguration de réseau DWDM. Dans un premier mode de réalisation de l'invention représenté sur les 35 figures 5a et 5b, le matériau électro-optique est avantageusement un matériau composite polymère cristal liquide ou matériau PDLC, selon l'acronyme anglo-saxon pour "Polymer Dispersed Liquid Crystaf'. Le couple polymère-Cristal liquide est choisi en sorte que l'indice ordinaire du cristal liquide soit accordé avec l'indice du polymère. On choisira par exemple le couple PN393, TL205 commercialisés par Merck. Un tel matériau composite peut être obtenu par différentes techniques: photosensibilté, irradiation thermique, faisceau d'électrons,.... Par exemple, le matériau peut être préparé par séparation de phase induite par photo polymérisation: un mélange visqueux homogène de cristal liquide, un monomère et un photo initiateur exposés à un rayonnement ultraviolet. Au fur et à mesure que le monomère se transforme en polymère, le cristal liquide devient insoluble dans le milieu, ce qui est à l'origine de la séparation de phase. La taille des gouttelettes de cristal varie en sens inverse de la vitesse de polymérisation. Dans l'invention, la taille d des gouttelettes doit être sensiblement égale à la longueur d'onde de résonance a,; de manière à présenter une diffusion efficace. En pratique, elles seront de l'ordre de 2 à 5 microns. La masse du matériau se compose par exemple de 80% de cristal liquide et 20% de polymère, ce qui est une bonne proportion pour avoir une bonne diffusion du milieu. La cavité remplie de ce matériau aura typiquement une épaisseur de l'ordre de 10 microns, pour obtenir une atténuation suffisante. Dans un exemple d'assemblage de la structure, les deux miroirs sont assemblés au moyen d'une colle comprenant des espaceurs qui servent de cale pour former l'espace de la cavité ; le mélange visqueux est introduit dans la cavité ; puis on polymérise par tout procédé connu. Un tel matériau composite PDLC est généralement naturellement diffusant, non transparent. En l'absence de champ électrique, les axes optiques des gouttelettes de cristal liquide sont orientés quasi-aléatoirement. Il existe des matériaux PDLC dits inverses, qui sont transparents en l'absence de tension qui deviennent diffusant sous tension. Dans les conditions où le matériau PDLC est diffusant, toutes les longueurs d'onde incidentes sur le miroir d'entrée, par exemple le miroir 10 (figure 2a), sont entièrement réfléchies. L'atténuation due au matériau électrooptique non transparent, diffusant, est très forte, du fait des phénomènes physiques mis en oeuvre, ce qui permet d'atteindre un taux d'extinction très élevé: le pic de la réponse spectrale en transmission du filtre est écrasé, comme le montre la courbe T sur la figure 4. Lorsqu'une tension électrique est appliquée aux bornes (électriques) 15A, 15B de la cavité, par les moyens de commande 16, on aligne les axes optiques dans les gouttelettes de cristal liquide sur l'orientation du champ électrique transverse, comme représenté sur la figure 5b. Dans ces conditions la lumière incidente voit toujours le même indice ordinaire du cristal liquide, égal à l'indice du polymère: le matériau est commandé à l'état transparent. Ceci est vrai quelle que soit la polarisation de l'onde incidente. Pour passer de l'état commandé transparent à un état commandé non transparent, il suffit de couper la tension (V=0) : le milieu est alors soumis aux forces d'ancrage qui existent à l'interface polymère-cristal liquide. On retrouve une orientation aléatoire des gouttelettes de cristal liquide et le matériau est diffusant. Ceci est aussi vrai quelle que soit la polarisation de l'onde incidente, compte tenu de l'aspect aléatoire de la répartition de l'orientation des axes optiques des gouttelettes de cristal liquide: on a les mêmes pertes en diffusion quelle que soit la polarisation de l'onde incidente. On obtient donc en sortie la même réponse spectrale en transmission/réflexion du filtre, quelle que soit la polarisation. Cette caractéristique d'un filtre selon l'invention est très importante pour les applications de télécommunication. Ainsi, les moyens de commande 16 par lesquelles on peut commander l'application d'une tension électrique V ou d'une tension nulle aux bornes de la cavité 12 permettent d'obtenir par effet électro-optique une variation du coefficient de diffusion, afin de commander la commutation du filtre dans l'état transparent. En pratique la tension électrique V pour obtenir cet effet électrooptique est de l'ordre de 2 volts par micromètre, soit typiquement 20 volts pour une cavité de 10 m d'épaisseur, ce qui est particulièrement simple à mettre en oeuvre. De manière connue, on alterne la polarité de cette tension de manière à ce que la moyenne de la tension appliquée en fonction du temps soit nulle, ce qui permet de ne pas altérer les propriétés du cristal liquide. Le temps de commutation d'un filtre selon l'invention utilisant un tel 35 matériau composite est de l'ordre de 10 à 20 millisecondes, ce qui rend ce filtre tout à fait intéressant notamment pour des opérations de reconfiguration d'un réseau WDM ou DWDM. Dans un autre mode de réalisation de l'invention, le matériau de la cavité est un matériau électrochrome, compatible avec la plage de fonctionnement des applications visées. La propriété physique utilisée pour rendre le matériau transparent ou non transparent n'est plus la diffusion, mais l'absorption. On utilisera de préférence un composite organométallique. Par exemple, on utilisera un complexe de ruthénium Il, par exemple du type décrit dans l'article "Dentritic mixed-valence binuclear o ruthenium complexes for optical attenuation at telecommunication wavelengths" publié dans Macromolecule, 2003,vol.36,N 9, pp3146-3151. Ce complexe offre un très bon coefficient d'atténuation par absorption de 5,4dB par microns d'épaisseur. En définissant une structure de filtre selon l'invention avec une cavité de quelques microns d'épaisseur remplie d'un tel matériau, on obtient des performances très intéressantes du filtre. Un exemple de réalisation d'une structure de filtre correspondante est représenté sur les figures 6a et 6b, en combinaison avec un miroir de type à substrat multicouche. Si on prend un miroir de type substrat multicouche comme représenté sur les figures 2a, 2b, on dépose le complexe organométallique (figure 6a) en couche mince sur la dernière couche du miroir, puis on colle le deuxième miroir par dessus. La commande d'un tel filtre étant en courant, les électrodes 15A et 15B sont disposées au contact direct du matériau électrochrome de la cavité, soit entre le miroir et la cavité (figure 6a), soit au dessus et en dessous du matériau électrochrome (figure 6b). La commande d'un tel filtre est basée sur une source d'un courant i pour envoyer une impulsion de courant à travers la cavité pour chaque commande de commutation, le potentiel aux bornes de la cavité étant soit amené à une tension d'oxydation Vox ce qui entraîne une migration d'ions qui conduit le milieu à devenir très absorbant (obscurcissement du matériau), soit à une tension de réduction Vfe qui produit l'effet inverse. Cette commande en courant modifie les propriétés d'oxydo-réduction du complexe, et donc change sa couleur. La vitesse de commutation, de l'ordre de 2 secondes dans l'article cité, dépend de la cinétique d'intercalation des ions migrants, ce qui dépend du complexe utilisé. Que ce soit en utilisant la modification du coefficient de diffusion (matériau PDLC) ou du coefficient d'absorption (matériau électrochrome) d'un matériau électro-optique approprié pour remplir la cavité de la cellule de Fabry-Pérot, le filtre qui en découle est particulièrement intéressant sur le plan de ses performances et de sa simplicité de mise en oeuvre. Les tensions de commande très basses (de l'ordre de 2 volts par micromètre dans le cas d'un filtre avec du PDLC) permettent une mise en oeuvre très simple et peu coûteuse. On a pu évaluer le taux de transmission à la longueur d'onde de résonance à 90% environ. Le taux d'atténuation à la longueur d'onde de résonance est particulièrement important car il permet d'avoir des résultats en diaphotie très intéressants, en particulier, meilleurs que dans le filtre de l'état de la technique cité utilisant la variation d'indice et fonctionnant en contrôle de phase. Les figures 7a et 7b illustrent des modes d'utilisation d'un filtre selon l'invention: utilisation en extraction (figure 7a) ou en insertion (figure 7b). On considère dans ces figures un ensemble de signaux à transmettre de longueurs d'onde 2 à ln. Ces longueurs d'onde sont séparées par un intervalle al;i, par exemple de l'ordre de 0,4 nm (50 GHz). Comme cela a été montré, la commande à l'état transparent du matériau actif de la cavité permet d'avoir une réponse du filtre conforme à la réponse représentée sur la figure 3. La figure 7a illustre le fonctionnement du filtre en extraction de longueur d'onde. Un ensemble de signaux aux longueurs d'onde Il à Xn compris dans la bande spectrale du filtre 1 est incident sur une face 18 de ce filtre. Le matériau électro-optique de la cavité étant commandé à l'état transparent, l'amplitude de l'onde réfléchie à la longueur d'onde de résonance s'annule sensiblement, le signal à 1; étant alors intégralement transmis par la structure du filtre Il, tandis que les autres signaux aux longueurs d'onde ?j différentes de 1; sont réfléchis. La figure 7b illustre le fonctionnement du filtre en insertion de longueur d'onde. Un ensemble de signaux aux longueurs d'onde Il à In à l'exception du signal à la longueur d'onde de résonance X; est incident sur une face 19 d'un filtre 13. Le signal à la longueur d'onde de résonance 1; est incident sur l'autre face 20 du filtre. Le matériau électro-optique de la cavité étant commandé à l'état transparent, le signal à 2; est intégralement transmis par la structure du filtre 13 dans la direction des autres longueurs d'onde. Du fait de la séparation spatiale des longueurs d'onde, le filtre ainsi décrit présente en outre l'avantage de pouvoir être utilisé pour réaliser une fonction de commutation spatiale du faisceau, ce qui permet par exemple, dans l'application aux composants OADM pour réseaux DWDM de s'affranchir d'un composant optique supplémentaire de type circulateur. Du fait de la séparation spectrale des longueurs d'onde, ces filtres o peuvent être cascadés, chaque filtre étant défini pour filtrer une longueur d'onde parmi les n longueurs d'ondes d'un spectre. Un exemple de cascade du filtre 11 avec un filtre 12 est représenté sur la figure 7a. Les signaux réfléchis par le premier filtre arrivent sur une face 21 du second filtre 12. Seul le signal à la longueur d'onde de résonance 4 de ce filtre 12 est transmis. Les autres signaux aux longueurs d'ondes ? i,... X -{2, Xi} sont réfléchis. Un filtre selon l'invention qui vient d'être décrite permet de réaliser des multiplexeurs actifs à extraction/insertion de longueurs d'onde, ou une insertion de voie active, telle qu'une voie laser, dans un système optronique. II réalise une fonction de filtrage à taux d'extinction très important, ce qui permet de réfléchir entièrement une longueur d'onde ou de la laisser passer sans perte. Il est indépendant de la polarisation de la lumière incidente. II présente une très bonne diaphotie. Un tel filtre peut être utilisé en cascade avec d'autres filtres, ce qui permet de réaliser un composant OADM à large bande spectrale pour réseaux denses DWDM. La commande de commutation cons appliquée sur chacun des filtres pour le faire commuter soit en mode de fonctionnement normal, pour insérer ou extraire une longueur d'onde ou en en mode d'atténuation maximale, pour réfléchir toutes les longueurs d'onde est typiquement géré par les moyens de reconfiguration du réseau. REVENDICATIONS 1. Filtre commandable à commutation rapide, pour filtrer une longueur d'onde (X;) comprenant une cellule de Fabry Pérot résonnante à ladite longueur d'onde (X;) à filtrer, et formée d'un premier miroir (10) et d'un deuxième miroir (11) disposés à distance l'un de l'autre et définissant une cavité (12), caractérisé en ce que la cellule comprend un matériau électrooptique (13) disposé dans la cavité, des électrodes (15A, 15B) de part et d'autre ou dans la cavité, et des moyens (16) d'application d'un signal o électrique sur lesdites électrodes pour commander un état transparent ou non transparent dudit matériau électro- optique. 2. Filtre commandable (1) selon la revendication 1, caractérisé en ce que le matériau électro-optique (13) est un matériau électrochrome, et en ce que les moyens (16) d'application d'un signal électrique comprennent une source de courant (i), et des moyens d'application d'un potentiel d'oxydation (Vox) ou de réduction (Vred), pour rendre ledit matériau transparent ou non transparent, respectivement. 3. Filtre selon la revendication 2, caractérisé en ce que lesdites électrodes (15A et 15B) sont en contact direct avec le matériau électrochrome de la cavité. 4. Filtre selon la revendication 2 ou 3, caractérisé en ce que ledit matériau électrochrome est un complexe organo-métallique. 5. Filtre commandable selon la revendication 1, caractérisé en ce que le matériau électro-optique (13) dans la cavité est formé de gouttelettes de cristaux liquides dispersées dans un polymère. 6. Filtre selon la revendication 5, caractérisé en ce que la taille (d) des gouttelettes est sensiblement égale à la longueur d'onde de résonance (X,). 7. Filtre selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que chacun des miroirs (10, 11) comprend un substrat multicouche, avec une pluralité de couches diélectriques (14a, 14b) et une couche transparente conductrice empilées sur un substrat (SA, SB), la couche transparente conductrice formant une électrode (15A, 15B) de commande du filtre. 8. Filtre selon la revendication 7, caractérisé en ce que le ou les substrats multi-couches comprennent une ou des cavités internes. 9. Filtre selon la revendication 7 ou 8, caractérisé en ce que la 10 structure des miroirs est identique. 10. Filtre selon l'une quelconque des revendications 1 à 6, caractérisé en ce que chaque miroir (10, 11) est du type réseau d'indice (17A, 17B) dans un matériau polymère, ledit réseau formant un miroir de Bragg. 11. Filtre selon la revendication 10, caractérisé en ce que chaque électrode (15A, 15B) est formée par une couche transparente conductrice en oxyde d'étain (ITO) disposée entre un substrat et ledit matériau polymère. 12. Filtre selon la revendication 3, 7 ou 10, caractérisé en ce que la couche transparente conductrice est une couche en oxyde d'étain (ITO) avec une stoechiométrie ajustée pour optimiser la transparence de la couche dans la bande passante du filtre. 13. Dispositif à extraction/insertion de longueur d'onde (OADM), caractérisé en ce qu'il comprend au moins un filtre (1 1) commandable à commutation rapide selon l'une quelconque des revendications précédentes. 14. Dispositif à extraction/insertion de longueur d'onde selon la revendication 13, caractérisé en ce qu'il comprend plusieurs filtres commandable à commutation rapide disposés en cascade, chaque filtre étant défini pour filtrer une longueur d'onde parmi les n longueurs d'ondes d'un spectre. 15. Système optronique comprenant un dispositif à insertion de voie active, caractérisé en ce que ledit dispositif d'insertion comprend au moins un filtre (1 1) commandable à commutation rapide selon l'une quelconque des revendications 1 à 12.