Brevet FR2826730A1 — publié le 20030103

PROCEDE DE CHARGE D'UNE STRUCTURE COMPORTANT UN CORPS ISOLANT DESCRIPTION DOMAINE TECHNIQUE La présente invention concerne un procédé de charge d'une structure comportant un corps isolant ainsi qu'un dispositif de charge d'une telle structure. La maîtrise des conditions de charge d'un corps isolant, c'est à dire la connaissance de la quantité de charge et la répartition des charges permet ensuite d'étudier le phénomène de déclin du potentiel, dès son origine, et le retour de potentiel dans le temps après décharge de la structure. Ces études permettent de déterminer les propriétés électriques du corps telles que la mobilité électronique du matériau isolant, sa conductivité, sa constante diélectrique. La connaissance de ces propriétés est indispensable pour déterminer l'aptitude de nouveaux matériaux isolants à une utilisation industrielle par exemple dans le domaine des condensateurs, des câbles électriques, des semi-conducteurs, des tubes électroniques par exemple. ETAT DE LA TECHNIQUE ANTERIEURE L'état de l'art est illustré par les documents [1] à [12] listés en fin de description. Dans le cadre de l'étude du comportement des matériaux isolants soumis à des champs forts, la compréhension des phénomènes d'injection de charges dans le volume du matériau et des mécanismes de transport associés est essentielle. Pour caractériser ces propriétés transitoires, un grand nombre de travaux proposent de charger une face d'un échantillon de matériau isolant à un certain potentiel électrique puis de suivre l'évolution de ce potentiel au cours du temps. La décroissance observée, appelée déclin de potentiel , est un phénomène naturel mettant en jeu plusieurs processus physiques tels que l'injection de charges en volume, la polarisation ou la conduction comme décrit dans les documents [1] et [2]. Dans ce cas, il est particulièrement important de disposer d'un procédé permettant de parfaitement maîtriser les conditions initiales du déclin (quantité et nature des charges, répartition spatiale) de manière à correctement rendre compte de l'injection et de la mobilité des charges. Pour effectuer une expérience de déclin de potentiel, les échantillons doivent être préalablement chargés. On considère généralement que cette charge est initialement située au voisinage de la surface de l'échantillon. Le respect de cette condition est très critique dans le but d'étudier le déclin du potentiel dès son origine, c'est à dire pour un champ maximum. De ce fait, le temps de charge doit être quasi instantané au regard du temps de déclin. La mesure du potentiel s'effectue dans la plupart des cas à l'aide d'une sonde de potentiel asservie, (mesure sans contacts). Différentes techniques de mise en charge ont déjà été utilisées : par effet corona, par exemple décrite dans le document [3], par un faisceau d'électrons, par exemple décrite dans le document [4] ou par contact, par exemple décrite dans le document [5]. Les études menées à partir de décharges corona ont permis à Ieda et al., dans le document [6], puis à d'autres auteurs par la suite, par exemple dans le document [7], de confirmer par des effets indirects l'existence d'une injection de charges dans le volume à champ électrique élevé. L'utilisation de l'effet corona est cependant délicate dans la mesure où elle fait intervenir de nombreux processus d'ionisation du gaz et de dépôt d'ions à la surface de l'échantillon. La nature de la charge déposée et sa répartition sont alors difficiles à contrôler. Seul le potentiel de surface peut être imposé avec précision sans garantie sur la nature et la répartition des charges. En effet, des combinaisons différentes de ces paramètres peuvent aboutir au même potentiel de surface. De plus, l'expérience se déroulant souvent en atmosphère ambiante, la recombinaison des charges de surface avec les ions de l'air contribue au déclin, ce qui complique l'exploitation de l'expérience. La charge peut directement être injectée par l'utilisation d'un faisceau électronique de forte énergie. Par ce type de technique, Watson dans le document [4] a pu caractériser le niveau d'énergie des pièges dans lesquels se trouvent les charges injectées. Plus récemment, Coelho et al., dans le document de brevet [8] ont mis au point un dispositif qui permet de mesurer la mobilité des charges injectées dans un matériau isolant. Cette technique est basée sur l'utilisation du faisceau d'un microscope électronique pour charger l'échantillon. Coelho dans le document [9] a également proposé d'utiliser la méthode du miroir électrostatique qui est décrite dans le document de brevet [10] pour une étude locale du déclin de potentiel sur des films de quelques dizaines de micromètres. L'utilisation d'un faisceau électronique permet de bien contrôler la quantité et le type de porteurs mis en jeu. Toutefois, la charge ne se trouve pas réellement en surface mais distribuée sur une épaisseur qui dépend fortement des conditions d'injection des électrons (énergie, courant, focalisation...). Cette épaisseur est difficile à maîtriser. De plus, la pénétration des électrons impose l'utilisation d'échantillons dont l'épaisseur est largement supérieure à la profondeur d'arrêt des électrons. Par conséquent, cette technique ne peut être appliquée pour l'étude de couches minces. Enfin, une émission électronique secondaire trop élevée peut conduire à des répartitions complexes entre charges positives et négatives. L'utilisation de cette technique nécessite donc une connaissance approfondie des phénomènes de piégeage de charges dans les isolants, ce qui n'est pas toujours facile à appréhender. Pour remédier au problème de la pénétration des électrons, il est possible d'injecter des charges par contact avec une électrode chargée (à l'aide d'un faisceau électronique ou d'un générateur de tension). La charge doit alors franchir une barrière énergétique avant de pénétrer dans le matériau. Il en résulte des déclins de potentiels plus lents comme le décrit le document [6]. Coelho, dans le document [11], a proposé un modèle permettant de décrire ce phénomène. Cette technique présente l'avantage de prendre en compte l'influence de l'interface électrode isolant dans le processus d'injection. Cette configuration est plus représentative des applications électrotechniques. Elle permet également d'étudier des couches minces. Cependant, lorsque le faisceau électronique est directement dirigé sur l'électrode, l'énergie effective du faisceau diminue en fonction de l'augmentation du potentiel de l'électrode. Or, le nombre d'électrons restant effectivement sur l'électrode dépend directement de l'énergie du faisceau. Par conséquent, le courant du faisceau électronique ne peut plus être considéré comme constant et peut varier de façon importante au cours de l'injection jusqu'à s'annuler. Les conditions initiales du déclin de potentiel (quantité et répartition des charges) ne sont alors pas connues avec précision. Quel que soit le mode de mise sous charge utilisé, la quantité et la nature des charges déposées restent donc difficiles à maîtriser correctement. Cela fausse l'interprétation du déclin de potentiel et par conséquent la validité des modèles de transport associés. EXPOSÉ DE L'INVENTION Le but du procédé de charge selon l'invention est de pallier les inconvénients cités précédemment de manière à maîtriser la quantité et la répartition des charges en fin de charge et donc au début du déclin de potentiel. Plus précisément le procédé objet de l'invention est un procédé de charge d'une structure formée d'un corps isolant pris en sandwich entre deux électrodes. Il comporte les étapes suivantes : - on place une cage de Faraday en contact avec l'une des électrodes de la structure, l'autre électrode étant portée à un potentiel de référence ; - on introduit des électrons provenant d'un dispositif d'émisssion contrôlée d'électrons dans la cage de Faraday, les électrons atteignant l'électrode avec laquelle elle est en contact, de manière à charger la structure. On peut placer la structure et la cage de Faraday dans une enceinte sous vide pour notamment éviter des recombinaisons d'électrons participant à la charge avec des ions de l'atmosphère régnant autour de la structure. Pendant la charge, on peut mesurer le potentiel de l'électrode en contact avec la cage de Faraday. Il est préférable de mesurer une éventuelle émission secondaire d'électrons au voisinage de la cage de Faraday pour s'assurer que tous les électrons émis par le dispositif d'émission contrôlée participent bien à la charge. A l'issu de la charge, on peut mesurer dans le temps, le potentiel de l'électrode en contact avec la cage de Faraday, cette variation de potentiel traduisant un déclin de potentiel. La présente invention concerne également un procédé de décharge d'une structure formée d'un corps isolant pris en sandwich entre deux électrodes ayant été préalablement chargée par le procédé de charge précédant, ce procédé de décharge comportant une étape de mise en court-circuit de la structure. On peut, pour obtenir la décharge, porter la cage de Faraday au potentiel du dispositif d'émission contrôlée d'électrons, le potentiel de référence étant sensiblement celui du dispositif d'émission. On peut mesurer un courant provoqué par la décharge pendant la mise en court-cicuit de la structure. On peut mesurer dans le temps le potentiel de l'électrode en contact avec la cage de Faraday après la décharge complète de la structure. La présente invention concerne également un dispositif de charge d'une structure formée d'un corps isolant pris en sandwich entre deux électrodes, caractérisé en ce qu'il comporte un dispositif d'émission contrôlée d'électrons pour injecter des électrons dans une cage de Faraday en contact avec l'une des électrodes de la structure, l'autre électrode étant portée à un potentiel de référence. Il est préférable de placer la structure et la cage de Faraday à l'intérieur d'une enceinte sous vide. Quant au dispositif d'émission contrôlée d'électrons, il peut être placé à l'extérieur de l'enceinte. Le dispositif peut comporter une sonde de potentiel pour mesurer, sans contact, le potentiel de l'électrode en contact avec la cage de Faraday. La cage de Faraday peut comporter une paroi latérale pleine, un fond plein en contact avec l'électrode de la structure et à l'opposé du fond un couvercle équipé d'une ouverture pour laisser passer les électrons en provenance du dispositif d'émission contrôlée d'électrons. Il est préférable de prévoir un dispositif de détection d'électrons secondaires, pour détecter d'éventuels électrons secondaires ressortant de la cage de Faraday par l'ouverture. La hauteur de la cage depuis le fond jusqu'au couvercle est avantageusement supérieure à chacune de ses autres dimensions pour éviter que les électrons ne remontent vers le diaphragme. On améliore ainsi l'efficacité de piégeage de la cage de Faraday. La surface occupée par la cage de Faraday sur l'électrode est avantageusement inférieure à la surface de l'électrode. Le dispositif de charge peut être apte à charger une structure dans laquelle l'électrode en contact avec la cage de Faraday est couplée avec une électrode de garde, dans cette configuration il comporte de préférence, des moyens pour porter l'électrode de garde au même potentiel que l'électrode en contact avec la cage de Faraday. Un dispositif chauffant et/ou refroidissant peut être prévu pour ajuster la température au voisinage de la structure. Le dispositif de charge peut être adapté pour assurer la décharge de la structure, dans cette configuration il comporte des moyens de mise en courtcircuit de la structure. Les moyens de mise en court-circuit peuvent réaliser une liaison électrique entre la cage de Faraday et la masse du dispositif d'émission contrôlée qui correspond au potentiel de référence. Le dispositif peut alors comporter un dispositif de mesure du courant provoqué par la décharge de la structure. BRÈVE DESCRIPTION DES DESSINS La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description d'exemples de réalisation donnés, à titre purement indicatif et nullement limitatif, en faisant référence aux dessins annexés sur lesquels : - la figure 1 représente schématiquement un dispositif de charge d'une structure formée d'un corps isolant pris en sandwich entre deux électrodes, conforme à l'invention ; - la figure 2 représente une coupe d'une cage de Faraday employée dans le dispositif de la figure 1 ; la figure 3 montre l'évolution du potentiel de la première électrode en fonction de la quantité de charges déposée sur l'électrode ; - la figure 4 montre l'évolution de la quantité d'électrons perdus en fonction du potentiel de la première électrode ; - la figure 5 représente l'évolution du potentiel de la première électrode en fonction du temps de déclin ; - la figure 6 représente l'évolution du taux de déclin en fonction du temps de déclin ; - la figure 7 représente en échelle semilogarithmique, la conductivité du matériau isolant de la structure en fonction de la racine carrée du potentiel de la première électrode ; - la figure 8 représente l'évolution du potentiel après mise en court-circuit de la structure. EXPOSÉ DÉTAILLÉ DE MODES DE RÉALISATION PARTICULIERS La figure 1 montre de manière schématique un dispositif de charge 10 d'une structure 1 formée d'un corps isolant 2 pris en sandwich entre une première électrode 3 et une seconde électrode 4. Le matériau du corps isolant 2 peut être choisi parmi les polymères, les céramiques à base d'oxydes, de nitrures, de borures, de carbures par exemple, les verres, ces matériaux étant pris seuls ou en combinaison. Le corps isolant 2 peut se présenter sous la forme d'un bloc épais, d'un film ou d'une couche mince, son épaisseur est choisie de manière à obtenir un champ électrique suffisant pour injecter des charges dans l'isolant. Les électrodes 3,4 peuvent être métalliques ou semiconductrices. La structure peut être réalisée par des techniques connues, par exemple, le corps isolant peut être obtenu par moulage, usinage, pressage de granulés, les électrodes peuvent être réalisées par pressage, collage, peinture, par dépôt chimique en phase vapeur, par dépôt physique en phase vapeur ou autres. La structure 1 illustrée sur la figure 1 réalise un condensateur plan mais elle pourrait réaliser un condensateur de géométrie plus complexe, un condensateur bobiné par exemple. Le condensateur plan peut comporter une électrode supplémentaire 17 dite électrode de garde qui est couplée à l'une des électrodes. Elle est située sur la même face du corps isolant 2 que l'électrode avec laquelle elle est couplée. Ici l'électrode de garde entoure la première électrode 3. Cette électrode de garde 17 permet de limiter les effets de bord. La première électrode 3 de la structure 1 est en contact avec une cage de Faraday 9 qui va être décrite en détails ultérieurement en se référant à la figure 2. La structure 1 et la cage de Faraday 9 sont, dans l'exemple décrit, placées à l'intérieur d'une enceinte 5. La structure 1 se trouve sur un porte échantillon 8 dans l'enceinte 5. La seconde électrode 4 repose sur le porte échantillon 8, elle est portée à un potentiel de référence, généralement le potentiel de l'enceinte 5 qui est la masse. Un dispositif de mesure de potentiel 11 est prévu pour mesurer le potentiel de la première électrode 3. Ce dispositif 11 peut prendre la forme d'une sonde de potentiel qui permet de faire une mesure sans contact, du potentiel de surface de la première électrode 3. La sonde de potentiel 11 se trouve à proximité de la première électrode 3. Une sonde de potentiel à condensateur vibrant convient. La cage de Faraday 9 coopère avec un dispositif d'émission contrôlée d'électrons 6. Ce dispositif d'émission contrôlée d'électrons 6 est destiné à produire un faisceau d'électrons 7 contrôlé à l'intérieur de la cage de Faraday 9. Dans l'exemple, le dispositif d'émission contrôlée d'électrons 6 se trouve à l'extérieur de l'enceinte 5. Il en est solidaire. Le faisceau d'électrons 7 est injecté dans l'enceinte 5 avant d'atteindre la cage de Faraday 9. Le faisceau d'électrons 7 est, de préférence, focalisé pour maîtriser les dimensions de la zone bombardée par les électrons et son intensité est réglable. Les électrons 7 introduits dans la cage de Faraday 9 ne peuvent plus en ressortir par émission classique. Ils sont conduits par le matériau conducteur de la cage de Faraday 9 vers la première électrode 3 avec laquelle elle est en contact et peuvent ainsi se répartir sur toute la surface de la première électrode 3 et charger la structure 1. La cage de Faraday 9 piège les électrons et les transmet à la structure 1 pratiquement en totalité. Il est alors aisé de connaître la quantité de charges déposées sur la première électrode 3 à partir de la valeur du courant du faisceau d'électron 7 et du temps d'injection dans la cage de Faraday 9. Si les électrons avaient bombardé directement l'électrode 3, une partie non négligeable de ceux-ci aurait été réémise dans l'enceinte 5, cette partie n'aurait donc pas participé à la charge de la structure 1. Ce dispositif d'émission contrôlée d'électrons 6 peut être réalisé par un microscope électronique à balayage, une microsonde de Castaing ou tout autre montage disposant d'un canon électronique. Il est également préférable de prévoir un système de calibration du courant électronique et un système de commande du temps d'émission des électrons dans l'enceinte 5, ces systèmes ne sont pas représentés. Le potentiel maximal de charge est seulement limité par l'énergie maximale du faisceau d'électrons 7 et par la tension maximale de lecture de la sonde de potentiel 11. La charge peut se faire de manière instantanée en continu ou sous la forme de paquets de charges dont on peut faire varier la fréquence de répétition et la quantité de charges. L'enceinte 5 est une enceinte à vide, ce qui permet notamment d'éviter, une fois la charge terminée, des combinaisons entre les électrons et des ions se trouvant dans l'enceinte 5. On va voir maintenant la structure de la cage de Faraday 9 en se référant à la figure 2. La cage de Faraday 9 comporte une paroi latérale 9-1, par exemple cylindrique, pleine avec d'un côté un fond 9-2 plein destiné à venir contact électrique avec la première électrode 3 et de l'autre un couvercle 9-3 muni d'une ouverture 9-4 pour laisser les électrons pénétrer dans la cage de Faraday. L'ouverture est de faibles dimensions pour éviter que les électrons qui ont pénétré dans la cage de Faraday n'en ressortent. La cage de Faraday est métallique, elle peut être réalisée à base d'acier inoxydable non magnétique par exemple. De préférence la hauteur H de la cage de Faraday est supérieure à chacune de ses autres dimensions : longueur, largeur ou diamètre D dans le cas d'une forme cylindrique comme sur la figure 2. La surface occupée par la cage de Faraday 9 sur la première électrode 3 est nettement inférieure à celle de la première électrode 3 de manière à être négligeable. Il est préférable de prévoir dans l'enceinte 5, un dispositif 13 de détection d'une éventuelle émission secondaire. Elle pourrait être provoquée par des électrons bombardant le couvercle au niveau de l'ouverture 9-4 lorsque le faisceau d'électrons 7 n'est pas suffisamment focalisé. Le dispositif de détection 13 peut comporter une plaque percée 13-1 en matériau conducteur et des moyens de mesure 13-2 d'un courant électrique dans cette plaque 13-1. La plaque 13-1 est disposée dans l'enceinte 5 de manière à être traversée par le faisceau d'électrons 7 et est située entre le dispositif d'émission contrôlée d'électrons 6 et la cage de Faraday 9. Un dispositif chauffant et/ou refroidissant 14 peut être prévu pour ajuster la température au voisinage de la structure 1. On peut alors effectuer des mesures à température contrôlée. Lors de l'utilisation d'une électrode de garde 17, on la porte au même potentiel que l'électrode avec laquelle elle est couplée, ici la première électrode 3 en contact avec la cage de Faraday. On établit un champ électrique nul entre elles. On prévoit des moyens 12 pour qu'elles aient le même potentiel. Un générateur de tension 12 délivre à l'électrode de garde 17 le même potentiel que celui relevé par la sonde de potentiel 11, il est relié à l'électrode de garde 17 et est asservi au potentiel mesuré par la sonde 11. La mesure de l'évolution du potentiel de la première électrode 3 permet de déterminer la capacité statique du condensateur ainsi chargé, la constante diélectrique du matériau isolant du corps 2 et le champ d'injection. A l'issu de la charge, on peut mesurer le déclin de potentiel en fonction du temps à l'aide de la sonde de potentiel 11. Ces mesures peuvent conduire à la détermination de la mobilité des charges dans le corps diélectrique 2 et à la conductivité intrinsèque du matériau diélectrique en fonction du champ électrique auquel il est soumis. Lors de l'étude des propriétés électriques de telles structures, il est classique d'observer la réapparition d'un potentiel sur la structure préalablement chargée puis court-circuitée. Ce phénomène est appelé retour de potentiel . On peut être amené à décharger la structure 1 pour déterminer la densité de charge et la profondeur des charges dans le corps diélectrique 2. La décharge peut débuter lorsque le potentiel de la première électrode 3 n'évolue plus. La structure est déchargée en la mettant en court-circuit. Pour cela, on peut mettre en contact la cage de Faraday avec la masse de l'enceinte 5 ou du dispositif d'émission contrôlée d'électrons 6 ce qui est équivalent. Les deux électrodes de la structure 1 sont alors sensiblement au même potentiel. Le dispositif de charge peut être équipé de moyens de décharge 16 de la structure. On peut réaliser une connexion électrique 16-1 munie d'un interrupteur 16-2 pour relier électriquement la cage de Faraday 9 avec la masse du dispositif d'émission contrôlée 6 d'électrons. Cet interrupteur 16-2 est en position ouverte lors de la charge et en position fermée lors de la décharge. On peut placer une résistance R et un dispositif de mesure de courant 16-3 en série avec l'interrupteur 16-2 pour mesurer, lors de cette mise en court-circuit, le courant de décharge à travers la résistance R. Après la décharge complète de la structure 1, on mesure à l'aide de la sonde de potentiel 11, la variation du potentiel dans le temps, au niveau de la première électrode 3, cette variation traduisant le retour de potentiel de la structure 1. On va maintenant étudier trois échantillons mis en charge avec le procédé selon l'invention. Exemple 1 : Mise en charge d'un film de polyéthylène et calcul de la constante diélectrique statique et du champ d'injection. Un film de polyéthylène de 46 micromètres d'épaisseur a été obtenu à partir de granulés mis dans un moule et pressés à chaud à l'aide d'une plaque conductrice de diamètre 80 mm qui servira de seconde électrode. C'est elle qui sera mise en contact avec le porte échantillon. Une feuille de Kapton a été placée au fond du moule de manière à faciliter le décollage du film. L'autre face du film a été métallisée à l'or sur un diamètre de 50 millimètres de manière à former la première électrode qui va porter la cage de Faraday. Il n'a pas été réalisé d'électrode de garde. Le film ainsi métallisé a été placé dans une enceinte similaire à cette représentée à la figure 1. Les électrons ont été déposés par paquets de 5 nC. La figure 3 représente l'évolution du potentiel V en fonction de la quantité de charges Qd déposées sur la première électrode. Pour interpréter cette mesure, on suppose que la surface de la première électrode est très nettement supérieure à la surface de la cage de Faraday et que ces deux éléments sont équipotentiels. Si on considère que les électrons déposés dans la cage de Faraday restent au niveau de la première électrode, son potentiel V, mesuré par la sonde de potentiel, en fonction de la quantité d'électrons déposés Qd suit la loi de la capacité : V=Qd/C {2} Le dispositif de charge selon l'invention permet donc de déterminer la capacité statique d'un condensateur à partir de la loi {2} puisque la quantité d'électrons déposée Qd est connue avec précision. Dans cet exemple, la valeur de la capacité mesurée à partir de la pente à l'origine est de 871 pF ce qui correspond à une constante diélectrique statique de 2,31. La pente est tracée en traits pointillés tandis que la courbe de variation est en trait plein sur la figure 3. Lorsque le champ électrique devient fort, une partie Qp des électrons est perdue. Le potentiel V croît alors moins vite. On peut considérer que les électrons sont injectés à travers l'interface première électrode film diélectrique. Il est possible de déterminer Qp, en utilisant la loi suivante : Qp = Qd - Qc {3} avec Qd : la quantité d'électrons déposés, Qc : la quantité d'électrons nécessaire pour obtenir un potentiel V à partir de la relation {2}. Soit : Qc = C. V {4} Le potentiel d'injection Vi correspond au potentiel à partir duquel Qp n'est plus nulle. Dans le cas de l'utilisation d'un condensateur plan, on peut facilement en déduire la valeur du champ d'injection El par la relation : E, = Vi/h dans laquelle h est l'épaisseur du film de polyéthylène. Sur la figure 4, on a représenté l'évolution de la quantité d'électrons perdus Qp en fonction du potentiel V de la première électrode. Le potentiel d'injection Vi est d'environ 1200 V ce qui correspond à un champ d'injection Ei de 26 kV/mm. Le dispositif de charge selon l'invention permet donc de déterminer la valeur du champ d'injection, grandeur qui dépend de la nature de la première électrode et du corps isolant. Exemple 2 : Mesure du déclin de potentiel et calcul de la mobilité des charges et de la conductivité en fonction du champ. On utilise un film de polyéthylène de 114 micromètre d'épaisseur, obtenu suivant la procédure décrite dans l'exemple 1. Une charge électronique de 1 microCoulomb a été déposée sur la première électrode comme dans l'exemple 1. A la fin de la phase d'injection, on connaît parfaitement la quantité de charge restant à la surface de l'électrode et celle qui a été perdue par conduction lors de l'injection. On mesure alors le déclin du potentiel de la première électrode en fonction du temps. La figure 5 représente l'évolution du potentiel V en fonction du temps de déclin t. On exprime plus souvent le taux de déclin dV/dt en fonction du temps, notamment parce qu'il peut permettre de déterminer le temps de transit T, de la charge injectée depuis la première électrode à la seconde électrode. Pendant le transit, dV/dt est considéré constant comme on peut le remarquer sur la figure 6. Au delà de Tt, le taux de déclin chute rapidement. Il est alors possible de calculer la vitesse moyenne v des charges injectées pendant le transit en utilisant la relation suivante : v= h/Tt {6} Or, la mobilité des charges p est définie par la relation : V = u. E {7} On peut donc en déduire facilement la mobilité moyenne il à partir de la vitesse moyenne v et du champ moyen E durant le transit. il=h/ (Tt. E) {8} Dans l'exemple 2, le champ moyen E pendant le transit est de 20 kV/mm et le temps de transit Tt est de 2300 secondes. La mobilité moyenne calculée à partir de la relation {8} est alors de 2,5. 10-16m/V. s. Pour accéder à la conductivité intrinsèque en fonction du champ, nous proposons ici une approche qui consiste à considérer la structure comme un condensateur se déchargeant dans sa résistance de fuite. Soit le temps de relaxation i = rio avec r la constante diélectrique du film isolant et o sa conductivité, si 1 était constant, le déclin serait exponentiel ; mais comme la conductivité o varie comme le champ électrique, i augmente pendant la décharge. Le potentiel V de la première électrode obéit à l'équation différentielle suivante : dV/dt V/ {9} d'où l'on exprime la conductivité intrinsèque du matériau isolant : o =-e/V. (dV/dt) {10} On peut tracer les variations de la conductivité en fonction de la tension, ce qui montre que l'enregistrement du déclin contient la même information qu'une courbe de courant en fonction de la tension classique, nettement plus laborieuse à obtenir. On doit cependant se poser la question de la validité de cette approche. Pour cela, on compare la conductivité expérimentale avec celle que prévoit le modèle de Poole-Frenkel : (Y = (50 e {111 cr r] h étant l'épaisseur du film de polyéthylène, ob la conductivité intrinsèque à champ nul, PF la constante de Poole-Frenkel, k la constante de Boltzman et T la température de la structure exprimée en Kelvin. Dans le cas du polyéthylène dont la constante diélectrique relative est de 2.3, l'expression précédente peut se transformer en : V Log1OO" (V) (V) A + O/8 {12} ih où A est une constante et h, l'épaisseur de film de polyéthylène, est exprimée en micromètres. Le modèle est confirmé si la courbe o (V) en fonction de la racine carrée du potentiel V en coordonnées semi-logarithmiques contient une zone linéaire de pente voisine de 0, 8/h1/2. La courbe est illustrée sur la figure 7. Dans le cas de notre exemple, cette pente théorique vaut 0,075. La conductivité du matériau isolant du film a été estimée selon la relation {10}. On peut constater que sur une grande partie de la courbe de la figure 7, la loi de Poole Frenkel est remarquablement vérifiée dans cette (la pente expérimentale vaut 0, 07). Ainsi, dans cette zone, on obtient la variation de la conductivité intrinsèque de l'isolant en fonction du champ électrique appliqué à la structure. Exemple 3 : Mesure du retour de potentiel. Nous donnons sur la figure 8 une représentation du retour de potentiel mesuré sur un film de polyéthylène de 120 micromètres obtenu suivant le procédé décrit dans l'exemple 1. La structure dont fait partie le film a été initialement portée à 2084 volts selon le procédé de charge explicité dans l'exemple 1. Après une certaine durée de déclin de potentiel qui a porté la structure à un potentiel de 1565 volts (voir exemple 2), on court-circuite cette dernière de manière à annuler le potentiel de l'électrode supérieure puis on mesure, avec la sonde de potentiel, la nouvelle évolution de ce potentiel en fonction du temps. Dans le document [12], il est décrit en détail l'approche théorique de ce phénomène de retour de potentiel. En considérant que les charges sont réparties dans un plan à une profondeur initiale X, il est proposé de calculer la densité de charge q et la profondeur initiale des charges À à l'aide des formules suivantes : Avec : h : épaisseur du film isolant E : constante diélectrique du film isolant Vo : potentiel avant mise en court-circuit potentiel stabilisé après un temps de retour infini. Dans le cas de l'exemple 3, on obtient : q=0, 00026 C. m-2 et ^ = 0,6 10-6 m. L'avantage du procédé de charge et de décharge ainsi décrit est qu'il permet, à partir d'un même essai, de déterminer le champ d'injection des charges et leur mobilité. De plus, les paramètres initiaux du déclin, c'est à dire la quantité et la répartition des charges, sont parfaitement maîtrisés, ce qui permet d'exploiter correctement les mesures de déclin et de retour de potentiel. Enfin, les charges étant injectées par l'intermédiaire d'une électrode, il est possible d'étudier un corps isolant en couche très mince. Bien qu'un mode de réalisation de la présente invention ait été représenté et décrit de façon détaillée, on comprendra que différents changements et modifications puissent être apportés sans sortir du cadre de l'invention. REFERENCES CITEES [1]-P. 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Procédé de charge d'une structure (1) formée d'un corps isolant (2) pris en sandwich entre deux électrodes (3,4), caractérisé en ce qu'il comporte les étapes suivantes : on place une cage de Faraday (9) en contact avec l'une des électrodes (3) de la structure (l), l'autre électrode (4) étant portée à un potentiel de référence ; on introduit des électrons provenant d'un dispositif d'émisssion contrôlée (6) d'électrons dans la cage de Faraday (9), les électrons atteignant l'électrode (3) avec laquelle elle est en contact, de manière à charger la structure (1). 2. Procédé de charge selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'on place la structure (1) et la cage de Faraday (9) dans une enceinte (5) sous vide. 3. Procédé de charge selon l'une des revendication 1, caractérisé en ce que pendant la charge, on mesure le potentiel de l'électrode (3) en contact avec la cage de Faraday (9). 4. Procédé de charge selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé en ce qu'on mesure une éventuelle émission secondaire d'électrons au voisinage de la cage de Faraday (9). 5. Procédé de charge selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce qu'à l'issu de la charge, on mesure dans le temps, le potentiel de l'électrode (3) en contact avec la cage de Faraday (9), ce potentiel traduisant un déclin de potentiel. 6. Procédé de décharge d'une structure (1), formée d'un corps isolant (2) pris en sandwich entre deux électrodes (3,4), ayant été préalablement chargée par le procédé de charge selon l'une des revendications 1 à 5, caractérisé en ce qu'il comporte une étape de mise en court-circuit de la structure (1). 7. Procédé de décharge selon la revendication 6, caractérisé en ce qu'on on porte la cage de Faraday (9) au potentiel du dispositif d'émission contrôlée (6) d'électrons, le potentiel de référence étant sensiblement celui du dispositif d'émission contrôlée (6) d'électrons. 8. Procédé de décharge selon l'une des revendications 6 ou 7, caractérisé en ce qu'on mesure un courant provoqué par la décharge pendant la mise en court-cicuit de la structure (1). 9. Procédé de décharge selon l'une des revendications 6 à 8, caractérisé en ce qu'on mesure dans le temps le potentiel de l'électrode (3) en contact avec la cage de Faraday (9) après la décharge complète de la structure (1). 10. Dispositif de charge d'une structure (1) formée d'un corps isolant (2) pris en sandwich entre deux électrodes (3,4), caractérisé en ce qu'il comporte un dispositif d'émission contrôlée (6) d'électrons pour injecter des électrons dans une cage de Faraday (9) en contact avec l'une (3) des électrodes de la structure (1), l'autre électrode (4) étant portée à un potentiel de référence. 11. Dispositif de charge selon la revendication 10, caractérisé en ce que la structure (1) et la cage de Faraday (9) sont placées à l'intérieur d'une enceinte étanche (5). 12. Dispositif de charge selon la revendication 11, caractérisé en ce que le dispositif d'émission contrôlée (6) d'électrons est placé à l'extérieur de l'enceinte (5). 13. Dispositif de charge selon l'une des revendications 10 à 12, caractérisé en ce qu'il comporte une sonde de potentiel (11) pour mesurer, sans contact, le potentiel de l'électrode (3) en contact avec la cage de Faraday (9). 14. Dispositif de charge selon l'une des revendications 10 à 13, caractérisé en ce que la cage de Faraday (9) comporte une paroi latérale pleine ( (9- 1), un fond (9-2) plein en contact avec l'électrode (3) de la structure (1) et à l'opposé du fond (9-2) un couvercle (9-3) équipé d'une ouverture (9-4) pour laisser passer les électrons. 15. Dispositif de charge selon la revendication 14, caractérisé en ce qu'il comporte un dispositif de détection d'électrons secondaires (13), pour détecter d'éventuels électrons secondaires ressortant de la cage de Faraday (9) par l'ouverture (9-4). 16. Dispositif de charge selon l'une des revendications 14 ou 15, caractérisé en ce que la hauteur (H) de la cage de Faraday (9) depuis le fond (9-2) jusqu'au couvercle (9-3) est supérieure à chacune de ses autres dimensions. 17. Dispositif de charge selon l'une des revendications 10 à 16, caractérisé en ce que la surface occupée par la cage de Faraday (9) sur l'électrode (3) est inférieure à la surface de l'électrode (3). 18. Dispositif de charge selon l'une des revendications 10 à 17, apte à charger une structure (1) dans laquelle l'électrode (3) en contact avec la cage de Faraday (9) est couplée avec une électrode de garde (12), caractérisé en ce qu'il comporte des moyens (15) pour porter l'électrode de garde au même potentiel que l'électrode (3) en contact avec la cage de Faraday (9). 19. Dispositif de charge selon l'une des revendications 10 à 18, caractésisé en ce qu'il comporte un dispositif chauffant et/ou refroidissant (14) pour ajuster la température au voisinage de la structure (1). 20. Dispositif de charge selon l'une des revendications 10 à 19, caractérisé en ce qu'il est adapté pour assurer la décharge de la structure (1) et en ce qu'il comporte des moyens (16) de mise en courtcircuit de la structure (1). 21. Dispositif de charge selon la revendication 20, caractérisé en ce que les moyens de mise en court-circuit (16), réalisent une liaison électrique (16-1) entre la cage de Faraday (9) et la masse du dispositif d'émission contrôlée (6) d'électrons qui correspond au potentiel de référence. 22. Dispositif de charge selon l'une des revendications 20 ou 21, caractérisé en ce qu'il comporte un dispositif (16) de mesure du courant provoqué par la décharge de la structure.