Brevet FR2759800A1 — publié le 19980821

PROCEDE DE CORRECTION DU FLUX DIFFUSE DANS DES IMAGES DE RADIOGRAPHIE NUMERIQUE DESCRIPTION Domaine technique La présente invention concerne un procédé de correction du flux diffusé dans des images de radiographie numérique. Etat de la technique antérieure Les différents procédés de l'art connu pour corriger le flux diffusé sont - des procédés utilisant des méthodes de convolution - des procédés utilisant des méthodes de déconvolution - des procédés de type analytiques avec la mise en équation du rayonnement diffusé et approximation de l'objet par un plan équivalent moyen. Les méthodes de convolution Les premières méthodes de correction du flux diffusé par traitement de l'image sont les méthodes de correction par convolution. Elles sont basées sur le modèle empirique suivant Is = w. (Ip ' fS) où Is in est l'image du flux diffusé Ip est l'image du flux direct, qui est approximée par l'image du flux observé . w est un facteur de pondération . fs est le noyau de convolution. Ce modèle ne provient pas de considérations physiques mais seulement de la constatation que le flux diffusé apparaît dans l'image comme un phénomène de flou . Ce modèle a été proposé par Shaw et al. en 1982 avec un noyau fixe et un facteur de pondération w constant, et ce pour la totalité de l'image du flux diffusé. Ce modèle a été repris et amélioré dans les années suivantes Naimuddin et al. en 1987 proposent, pour essayer de mieux estimer le flux diffusé, un facteur w variable en fonction de l'épaisseur de l'objet, s'appuyant sur la remarque qu'un objet plus épais diffuse plus (voir document référencé [1] en fin de description). gruger et al. en 1994 proposent un noyau de convolution fs variable par région, cela pour essayer de tenir compte de l'inhomogénéité des objets (souvent constitués de plusieurs matériaux différents). Cela permet, par exemple, dans le cas de la radiographie thoracique, d'avoir un noyau fsi correspondant à la zone centrale très diffusante (colonne vertébrale, coeur, ..) et un noyau fs2 pour les plages pulmonaires moins diffusantes (voir document référencé [2]). Highnam et Brady en 1994 proposent, dans le cadre de la mammographie, une méthode de correction du flux diffusé basée sur ce même principe empirique de convolution du flux observé, mais en utilisant des noyaux de convolution dont la taille dépend de l'épaisseur de compression au moment de l'acquisition. Ces noyaux sont estimés par calibration sur des fantômes d'épaisseur variable. Le protocole de réalisation de clichés mammographiques permet facilement d'accéder à ce paramètre, le sein étant comprimé entre deux plaques parallèles (voir document référencé [3]). Les méthodes de déconvolution La deuxième famille de méthodes de correction du flux diffusé par traitement d'images correspond aux méthodes dites de déconvolution , le modèle empirique étant le même que celui utilisé dans les méthodes précédentes. En revanche, cette fois on ntapproxime plus le flux primaire par le flux observé mais on utilise l'équation Iobs = IP + IS avec Is = W. (Ip * fus) La détermination de Ip, et par conséquent la détermination de Is, nécessite une inversion de l'équation, c'est-à-dire une déconvolution. Celle-ci est généralement effectuée par transformée de Fourier. lloyd et al. en 1988 ont utilisé cette approche dans le cadre de la radiographie thoracique, avec un noyau de convolution du type a exp(-blrl). Les choix de a et b sont effectués par calibration sur fantôme thoracique (voir document référencé [4]). Eooe et Seibert en 1986 et 1988 ont également utilisé cette approche (voir document référencé [5]), mais en utilisant un noyau de convolution de type gaussien de la forme p étant la fraction de photons diffusée, r étant la distance radiale en coordonnées polaires d'une origine prédéterminée, et a étant l'étendue de la distribution gaussienne. Les deux paramètres p et a sont également obtenus par calibration sur fantôme. La méthode analytique Cette méthode est très différente des précédentes. En effet, elle résulte d'une mise en équation du phénomène physique qui est à l'origine de la création du flux diffusé. Par construction cette méthode tient compte des différents matériaux présents dans l'objet radiographié, ces matériaux intervenant dans la génération et l'atténuation des photons diffusés. Le principal obstacle à ce type d'approche vient de la non connaissance de la structure trois dimensions de l'objet ; en effet, on dispose seulement de l'image du flux observé qui ne représente qu'une projection de cette structure. Boone et Seibert ont proposé en 1988 une approche de type analytique, mettant en équation le premier diffusé Compton, limitée à des objets homogènes et d'épaisseur constante. Dans ce cas particulier, le phénomène de diffusion peut être modélisé par une convolution du flux primaire par un noyau issu de calculs analytiques (voir document référencé [8]). C. Burq a proposé en 1992 une approche de ce type où elle met en équation le premier flux diffusé Compton à partir des lois physiques qui régissent le phénomène de diffusion (voir document référencé [6]). Pour répondre au problème de la non connaissance de la structure trois dimensions de l'objet, C. Burq a proposé une approximation qui consiste à remplacer l'objet par un plan équivalent où l'on concentre la matière, cette approximation n'est valide que dans le cas où l'écran de détection est suffisamment loin de l'objet. Cette hypothèse ne peut être vérifiée dans de nombreuses applications, par exemple en mammographie, l'écran de détection étant à moins d'un centimètre de la face inférieure du sein. La mise en équation des premiers diffusés Rayleigh (ou cohérent) et Compton (ou incohérent) a été effectuée par des physiciens qui ont pu, connaissant les objets étudiés, répertorier pour chaque matériau la valeur des coefficients d'atténuation, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent. Pour l'homme de l'art de la radiographie numérique, il n'est pas évident d'utiliser une telle mise en équation parce qu'elle fait intervenir un objet qui, dans ce domaine, est inconnu. L'invention a pour objet un procédé qui ne nécessite pas de ramener l'objet dans un plan moyen équivalent pour obtenir une bonne estimation du flux diffusé, dans tous les cas y compris lorsque l'écran est proche de objet, ce qui est presque toujours le cas en radiographie médicale. Exposé de l'invention L'invention concerne un procédé de correction du flux diffusé dans des images de radiographie numérique obtenues grâce à un flux, issu d'une source de rayonnements ionisants, qui traverse un objet, caractérisé en ce qu'il comporte les étapes suivantes 1) à partir d'une radiographie et d'un premier modèle tridimensionnel de l'objet, on génère un second modèle de l'objet adapté à la géométrie de celui-ci 2) on affecte à chaque zone de cet objet une valeur de densité moyenne et trois coefficients massiques d'absorption, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent, et on détermine, par multiplication de la densité et des coefficients massiques, les coefficients d'absorption, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent pour chaque zone 3) on détermine une cartographie du flux primaire (on peut prendre par exemple comme première estimation la cartographie du flux observé) 4) on détermine la cartographie d'atténuation à partir du flux primaire estimé et du flux incident 5) on rétroprojette chaque point de la cartographie d'atténuation le long du trajet sourcepoint de la cartographie, proportionnellement aux valeurs d'absorption précédemment calculées en étape 2) pour déterminer une nouvelle valeur de coefficient d'absorption à chacune des zones et pour chaque trajet source-point 6) pour chaque trajet et pour chaque zone, on divise le coefficient d'absorption par le coefficient massique de la zone et on obtient une densité correspondant à chaque trajet et à chaque zone 7) pour chaque trajet et pour chaque zone, on multiplie le coefficient massique par la densité et on obtient un coefficient de diffusion cohérent et un coefficient de diffusion incohérent par trajet et par zone 8) on détermine la cartographie du flux diffusé ; 9) on détermine la cartographie du flux primaire en soustrayant la cartographie du flux diffusé à celle du flux observé et on obtient une image de l'objet. Avantageusement après l'étape 9), on revient à l'étape 3), le flux calculé en 9) devenant le flux primaire estimé de l'étape 3) de façon à faire des itérations successives permettant d'améliorer le résultat final. Avantageusement dans la huitième étape, on utilise l'équation suivante, qui exprime le flux diffusé en un point M du détecteur où: DM est la partie d'objet vue depuis le point M pd(Q) est la probabilité de générer un photon diffusé au point Q est l'angle entre la direction de diffusion (QM) et ia direction incidente u(Q) des rayons X arrivant en Q 8 est l'angle entre l'orthogonale au plan récepteur passant par Q, (QP), et la direction du photon diffusé, QM g ) est la probabilité que le photon soit diffusé dans la direction O P est la projection orthogonale du point Q sur le plan du détecteur exp-(av+ap) représente l'atténuation totale du flux de rayons X avant et après génération du diffusé en Q. Les caractéristiques connues de l'objet peuvent être - sa forme générale - ses constituants chimiques répartis dans différentes zones, ces zones étant définies par une homogénéité de comportement vis-à-vis du rayonnement diffusé due au fait que les compositions des éléments de la zone sont voisines, chaque zone étant définie par une valeur de densité moyenne - les dispositions relatives des différentes zones. L'originalité du procédé de l'invention consiste à proposer une démarche de construction d'un modèle approché, permettant d'estimer le flux diffusé à partir de la radiographie observée. L'invention peut être mise en oeuvre dans plusieurs domaines d'application, et notamment Le domaine du contrôle des soudures de crayons de combustible nucléaire : dans ce cas l'objet est monomatériau, cela permet d'expliciter le flux diffusé très simplement à partir du flux primaire (convolution d'une fonctionnelle du flux primaire). Le domaine de la mammographie : comme cela a été signalé précédemment, le sein est composé de deux matériaux, la graisse et les tissus, qui présentent un comportement voisin vis-à-vis du flux diffusé ; ainsi le flux diffusé peut s'exprimer comme un fonction d'une transformation de la carte du flux primaire. Le domaine de la radiologie thoracique la variété des tissus présents dans le thorax (tissus mous, os, poumons) demande de s'appuyer sur un modèle anatomique. Brève description des dessins - La figure 1 illustre un objet sans collimateur - la figure 2 illustre un objet collimaté - la figure 3 illustre un objet collimaté par une grille - la figure 4 représente un organigramme illustrant le procédé de l'invention. Exposé détaillé de modes de réalisation L'invention concerne un procédé pour améliorer la résolution d'une radiographie (cartographie du flux observé, ce flux étant issu d'une source de rayonnements ionisants qui traverse un objet à étudier) à partir de connaissances a priori de cet objet telles que - sa forme générale - ses constituants chimiques répartis dans différentes zones, ces zones étant définies par une homogénéité de comportement vis-à-vis du flux diffusé, due au fait que les compositions des éléments de la zone sont voisines, chaque zone étant définie par une valeur de densité moyenne - les dispositions relatives des différentes zones. Ce procédé comporte les étapes suivantes 1) à partir d'une radiographie et d'un modèle tridimensionnel de l'objet, on génère un modèle de l'objet adapté à la géométrie de celui-ci 2) on affecte à chaque zone, grâce aux tables définies par les physiciens cités plus haut, à chaque zone une valeur de densité moyenne et trois coefficients massiques d'absorption, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent, et on détermine par multiplication de la densité et des coefficients massiques, les coefficients d'absorption, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent pour chaque zone 3) on détermine une cartographie du flux primaire (on prendra, par exemple, comme première estimation de la cartographie du flux primaire celle du flux observé) 4) on détermine la cartographie d'atténuation à partir du flux primaire estimé et du flux incident 5) on rétroprojette chaque point de la cartographie d'atténuation le long du trajet sourcepoint de la cartographie, proportionnellement aux valeurs d'absorption précédemment calculées en étape 2) pour déterminer une nouvelle valeur de coefficient d'absorption à chacune des zones et pour chaque trajet source-point 6) pour chaque trajet et chaque zone, on divise le coefficient d'absorption par le coefficient massique de la zone et on obtient une densité correspondant à chaque trajet et à chaque zone 7) pour chaque trajet et pour chaque zone, on multiplie le coefficient massique par la densité et on obtient un coefficient de diffusion cohérent et un coefficient de diffusion incohérent par trajet et par zone 8) on détermine la cartographie du flux diffusé par l'équation donnant le rayonnement diffusé en un point M donnée ci-après 9) on détermine la cartographie du flux primaire (radiographie améliorée en résolution) en soustrayant la cartographie du flux diffusé à celle du flux observé et on obtient une image de l'objet. Avantageusement après l'étape 9), on peut revenir à l'étape 3), le flux calculé en 9) devenant le flux primaire estimé de l'étape 3) de façon à faire des itérations successives permettant d'améliorer le résultat final. Ce procédé nécessite de faire un compromis entre le nombre d'itérations (plus il y en a plus le temps d'obtention de l'image est grand) et la qualité de l'image souhaitée. L'invention porte donc sur un procédé de correction des premiers diffusés Compton et Rayleigh dans des images de radiographie numérique s' appuyant sur un modèle physique de génération de la radiographie. L'utilisation directe de ce modèle physique s' avère généralement impossible car elle nécessite une description trois dimensions de l'objet inaccessible à partir d'une seule radiographie. L'originalité de l'invention consiste à proposer une démarche de construction d'un modèle approché, permettant d'estimer le flux diffusé à partir de la radiographie observée. Le procédé de l'invention, qui permet la détermination et l'élimination du flux diffusé, comporte trois étapes principales - la mise en équation - la mise en oeuvre d'approximation ; - la détermination et la soustraction du flux diffusé. La mise en équation des processus de génération du flux diffusé est réalisée à partir des lois physiques qui régissent le phénomène. Elle conduit à une intégrale triple dont le calcul nécessite une description de la structure trois dimensions de l'objet. Ne disposant, en général, que d'une radiographie cette structure trois dimensions est inaccessible. L'invention propose un procédé de construction par épandage, à partir de connaissances a priori sur l'objet observé et de la carte de flux primaire, d'une approximation des caractéristiques trois dimensions de l'objet nécessaire pour le calcul du flux diffusé. Ce procédé est illustré sur la figure 4. Sur la base de cette approximation un schéma itératif permet d'identifier le flux diffusé et de le soustraire à la radiographie observée. Mise en équation Il y a deux sources principales de flux diffusé dont l'importance dépend de l'énergie à laquelle est effectuée la radiographie : le diffusé Rayleigh et le diffusé Compton. La mise en équation des premiers diffusés Rayleigh et Compton est réalisée à partir des lois physiques qui régissent le phénomène de diffusion. La loi principale est donnée par les formules de Klein et Nishina et de Thomson. Elles expriment la probabilité de générer un photon diffusé dans une direction donnée. Cette probabilité est multipliée par un coefficient, spécifique à chaque matériau, traduisant la probabilité de générer un flux diffusé en un site, et par un terme exprimant l'atténuation des photons X dans l'objet. L'ensemble de ces lois est décrit précisément et les coefficients d'atténuation des différents matériaux sont répertoriés dans un article de Hubell et al. de 1975 référencé [7] en fin de description. L'ensemble de ces lois permet de calculer le flux diffusé généré en chacun des points élémentaires de l'objet. Une intégrale triple sur un domaine correspondant à l'ensemble des points dans l'objet vus depuis un site du détecteur (domaine défini par les collimateurs placés entre l'objet de l'écran, voir figures 1, 2 et 3) permet d'obtenir l'intensité totale du flux diffusé. Le diffusé en un point M du détecteur s'exprime alors comme où: DM est la partie d'objet vue depuis le point M. Par exemple s'il n'y a pas de conformateur entre l'objet et l'écran DM représente alors tout l'objet (figure 1). Sinon DM représente l'intersection entre le cône de sommet M s'appuyant sur les bords du conformateur et l'objet (figures 2 et 3). . pd(Q) est la probabilité de générer un photon diffusé au point Q. Suivant le cas pd(Q) représente soit la probabilité de générer un diffusé Rayleigh ou un diffusé Compton. est l'angle entre la direction de diffusion (QM) et la direction incidente u(Q) des rayons X arrivant en Q. 8 est l'angle entre l'orthogonale au plan récepteur passant par Q, (QP), et la direction du photon diffusé, QM. du g ) est la probabilité que le photon dQ soit diffusé dans la direction 0. P est la projection orthogonale du point Q sur le plan du détecteur. exp-(av+ap) représente l'atténuation totale du flux de rayons X avant et après génération du diffusé en Q. Mise en oeuvre d'approximations Approximation de la structure trois dimensions Le principal obstacle à l'exploitation de l'équation déterminée ci-dessus est la non-connaissance de la structure trois dimensions de l'objet. En effet, on ne dispose que de l'image de flux observé qui fournit uniquement des informations sur une projection de la structure trois dimensions. Afin de pouvoir produire une estimation du flux diffusé on effectue une approximation consistant en une délocalisation des structures trois dirnensions par une opération d'épandage suivant les directions des rayons issus de la source, contrôlée par un modèle trois dimensions simplifié de l'objet. Le modèle s'appuie sur la connaissance d'un modèle trois dimensions de la segmentation de l'objet observé en zones quasi homogènes vis-à-vis de la génération des photons diffusés. Segmentation de l'objet En mammographie, par exemple, on peut considérer que la graisse et les tissus ont des comportements voisins vis-à-vis du flux diffusé. Le modèle trois dimensions de segmentation correspond alors à un seul bloc dont la hauteur est déterminée par la distance entre les plaques de compression et dont les bords latéraux sont identifiés sur la projection. En revanche, en thoracique, au sens du flux diffusé il y a trois types de matériaux à considérer : les tissus mous (coeur, muscle, ...), les os, les poumons. La segmentation trois dimensions de l'objet observé, au sens de la génération et de l'atténuation du diffusé, est effectuée au préalable. Elle s'appuie sur un modèle de la pièce (industrielle ou anatomique) observée que l'on ajuste à partir de la radiographie. Modèle trois dimensions pour la génération du diffusé On affecte à chaque zone de matériau de l'objet la valeur moyenne de l'absorption donnée par les tables. Cette première cartographie d'absorption est affinée en effectuant une rétroprojection de la carte de flux primaire. Cette rétroprojection est effectuée de la manière suivante : la carte de flux primaire, située dans le plan du détecteur, permet d'obtenir en chaque site, A, la valeur totale de l'absorption le long du trajet source-site A (t)incident(A) est la valeur du flux à la sortie de la source sur le rayon source-site A. Cette valeur est ensuite épandue le long du trajet dans les différentes zones homogènes issues de la segmentation et proportionnellement au coefficient moyen préalablement fixé. La connaissance des types de matériaux composant chaque zone de la segmentation et de la valeur d'absorption massique associée, p/p, permet d'en déduire dans chaque zone une densité le long du rayon et ainsi d'accéder au diffusé en chaque point. Ainsi, à partir d'une segmentation trois dimensions de la pièce en zones homogènes visà-vis du diffusé et de la carte de flux primaire, on construit un modèle trois dimensions des cartes d'absorption et de coefficients de génération des diffusés. A l'aide d'un programme de simulation du flux diffusé pour des objets de forme simple composés de quelques matériaux on a pu mesurer l'erreur induite par ce type d'approximation. En mammographie, par exemple, elle reste inférieure à 10 %. Mise en équation simplifiée du diffusé Ces approximations permettent alors d'exprimer les premiers flux diffusés, exclusivement à partir de l'image du flux primaire, de paramètres caractéristiques du dispositif d'acquisition et d'une segmentation trois dimensions simplifiée de l'objet. On a une formule du type diffusé = F ((t)primaire, modèle 3D). stabulation de F F est une fonctionnelle qui ne peut pas s'exprimer analytiquement : elle se calcule par une intégration trois dimensions d'une fonction des coefficients d'absorption et de génération du flux diffusé précédemment déterminés à partir de la carte de flux primaire et de la segmentation trois dimensions simplifiée. En revanche, pour certaine configurations, telles que la mammographie ou les objets monomatériaux, cette fonction peut s'exprimer comme une convolution non stationnaire de grandeurs calculées à partir de la carte de flux primaire. Pour optimiser les traitements une tabulation préalable est effectuée une fois pour toute pour un système d'acquisition donné. On tabule F(Oprimairetmodèle 3D). Détermination et soustraction du diffusé La résolution de l'équation Observé = primaire + F(Oprimaire, modèle 3D) détermine le flux primaire. Cette équation peut être résolue par une méthode de point fixe initialisée soit par la carte de flux observé ou une première carte de flux diffusé déterminée par une méthode de convolution ou déconvolution. REFERENCES [1] Scatter-Glare Correction using A Convolutiuon Algorithm With Variable Weighting de Shaikh Naimuddin, Bruce Hasegawa et Charles A. Mistretta (Medical Physics, vol. 14, n" 3, mai/juin 1987, pages 330 à 334). [2] A Regional Convolution Kernel Algorithm For Scatter Correction In Dual-Energy Images Comparison To Single-Kernel Algorithms de David G. Kruger, Frank Zink, Walter W. Peppler, David L. Ergun et Charles A. Mistretta (Medical Physics, vol. 21, n" 2, février 1994, pages 175 à 184). [3] Computing The Scatter Component Of Mammographic Images de R.P. Highnam, J.M. Brady et B.J. Shepstone (IEEE Transactions On Medical Imaging, vol. 13, n" 2, juin 1994, pages 301 à 313). [4] Scatter Compensation In Digital Chest Radiography Using Fourier Deconvolution de Carey E. Floyd, Peter T. Beatty et Carl E. Ravin (Investiture Radiology, vol. 24, n" 1, 1989, pages 30 à 33). [5] X-Ray Scatter Removal By Deconvolution de J.A. Seibert, J.M. Boone (Medical Physics, vol. 15, n" 4, juillet/août 1988, pages 567 à 575). [6] Modèles de dégradations en radiographie et restauration d'images de Catherine Burq (Thèse de Docteur en Sciences Mathématiques, Université Paris Sud, Centre d'Orsay, soutenue le 5 mars 1992) [7] Atomic Form Factors, Incoherent Scattering Functions, And Photon Scattering Cross Sections de J.H. Hubbell, Vm.J. Veigele, E.A. Briggs, R.T. Brown, D.T. Cromer et R.J. Howerton (J. Phy. Chem. Ref. Data, vol. 4, n" 3, 1975, pages 471 à 496). [8] An Analytical Model Of The Scattered radiation Distribution In Diagnostic Radiology de J.M. Boone, J.A. Seibert (Medical Physics, vol. 15, n" 5, Sept./Oct. 1988, pages 721 à 725). REVENDICATIONS 1. Procédé de correction du flux diffusé dans des images de radiographie numérique obtenues grâce à un flux issu d'une source de rayonnements ionisants qui traverse un objet, caractérisé en ce qu'il comporte les étapes suivantes - à partir d'une radiographie et d'un premier modèle tridimensionnel de l'objet, on génère un second modèle de l'objet adapté à la géométrie de celui-ci ; - on affecte à chaque zone de cet objet une valeur de densité moyenne et trois coefficients massiques d'absorption, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent et on détermine, par multiplication de la densité et de ces coefficients massiques, les coefficients d'absorption, de diffusé cohérent et de diffusé incohérent pour chaque zone - on détermine une cartographie du flux primaire - on détermine la cartographie d'atténuation à partir du flux primaire estimé et du flux incident - on rétroprojette chaque point de la cartographie d'atténuation le long du trajet sourcepoint de la cartographie, proportionnellement aux valeurs d'absorption précédemment calculées pour déterminer une nouvelle valeur de coefficient d'absorption à chacune des zones et pour chaque trajet source-point - on divise le coefficient d'absorption par le coefficient massique d'une zone pour chaque trajet et pour chaque zone, et on obtient une densité propre à chaque trajet et chaque zone -on multiplie le coefficient massique par la densité pour chaque trajet et pour chaque zone et on obtient un coefficient de diffusion cohérent et un coefficient de diffusion incohérent par trajet et par zone - on détermine la cartographie du flux diffusé - on détermine la cartographie du flux primaire en soustrayant la cartographie du flux diffusé à celle du flux observé et on obtient une image de l'objet. 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'on revient à la troisième étape, le flux primaire calculé lors de la neuvième étape devenant le flux primaire estimé de la troisième étape de façon à faire des itérations successives permettant d'améliorer le résultat final. 3. Procédé selon la revendication 2, caractérisé en ce que dans la troisième étape on prend la cartographie du flux observé comme première estimation de cartographie du flux primaire. 4. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'à la huitième étape, on utilise l'équation suivante, qui exprime le diffusé en un point M du détecteur ou DM est la partie d'objet vue depuis le point M CLd pd(Q) est la probabilité de générer un photon diffusé au point Q est l'angle entre la direction de diffusion (QM) et la direction incidente u(Q) des rayons X arrivant en Q 8 est l'angle entre l'orthogonale au plan récepteur passant par Q, (QP), et la direction du photon diffusé, QM du g (o) est la probabilité que le photon soit diffusé dans la direction O P est la projection orthogonale du point Q sur le plan du détecteur exp-(av+ap) représente l'atténuation totale du flux de rayons X avant et après génération du diffusé en Q. 5. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que les caractéristiques connues de cet objet sont - sa forme générale - ses constituants chimiques répartis dans des différentes zones, ces zones étant définies par une homogénéité de comportement vis-à-vis du flux diffusé due au fait que les compositions des éléments de la zone sont voisines, chaque zone étant définie par une valeur de densité moyenne - les dispositions relatives des différentes zones.