Brevet FR2753275A1 — publié le 19980313

À ansem ap awnLo^ aL suep SE a9lne,L oaAe un,L sasodiadns buos e; uesodwoD np a^L;Dadsai uoL;aJ.Lp eL suep 4uepua94,s 'JaSeL suoÀeJ xnap 'UOLsJadsLp ap saLnoLh4ed sap aSSaiLA el agULwJaq9p aEL _ Loa p LanbaL suep '1uesodwoo anbelo Jnod 'squesodwoD sJnaLsnLd e JaseL e JaLddoq saJqqwowaue,p seP aL suea.quesodwoo OE un e JaseL e JaLddoa aJlawowaue un,p uoLqDnJsuoo eL IJDgIp 9hg e L EL anbsnr uoLsJadSLp ap saLnOLLiJed sap ueuaAoJd ha uoL;daoaJ ap anbLdoL Jed an&aJ uoLsJadsLp ap aJaLwnl eL a;qJdJaqUL UOLqeILoLdxap jLLsodsSLp a jaesel e JaLddod aJaQwowaue,L DaAe assa;LA ap ainsaw SZ EL ap sJoL sqDaJJoD ainsae ap s4e4Lns9J sap JLua4qo,p uLJe UOLSLDeJd apueJ6 aun oaAe anoajja aJ_;Lop 'uoL4daDaJ ap anbL;doL ap LeZoo4 huLod ne hua6aW exa JaseL suoÀeJ xnap sap zuawaSLOJD aL aJLp-e-qsao 'ae6elsnrCe ha3 'aJnsau ap awnLoA aL Jns afSLLeDOO aJqa kLOp uoL;daDaJ ap anbLvdo,L OZ 9aj8a 4aD V aJnsaw ap ainLoA aL suep quaAnoJi as Lnb euoLSJadsLp ap saLnDLied sap Jed asJadsLp qsa Lnb aJaLwnL eL aL[Lanan uoLidaaiJ ap anbL;do,1 'aJnsaw ap awnLoA un hLUL4, p ha aLeuqeds uoLsuaqxa aULeJao aun a4uasead uoL40aSJalULp quLod a] 'UOLqDaSJaqULAp 4uLod un ua Sl uadnoo as Lnb JaseL suoAeJ xnap 1aw9 uoLssLwa p anbL4do,l ÀUOL4eIEoLdxap jLhLsodsLp un;a uooL;daoDaJ ap anbLqdo aun 'UOLSSLWap anbLhdo aun SLaLuaSSa suesodwoo ammwwoD uahJodwoO snuuoo JaseL q jaLddoa saJhewowaue saa LEDOJ quLod al aLqLsLA aipuaJ 01 Jnod uoL;daDaJ ap anbL;do,L ap aLqJOS eL suep a9aoAua U uePUE J9SEL aJaLwnL eL ap ha ' 9ZE9Z T.......... 2 2753275 L'invention concerne l'ajustage d'un anémomètre Doppler à laser à un ou plusieurs composants. Un procédé du type précité est connu. Dans ce cas, par injection de lumière laser dans la sortie de l'optique de réception, le point focal de l'optique de réception est déterminé. Ce point focal définit la position du volume de mesure sur l'axe optique de l'optique de réception. Dans le volume de mesure est mis en place un diaphragme perforé avec un diamètre qui est de l'ordre de grandeur du diamètre des parties des rayons laser. L'optique d'émission est ensuite réglée de manière que les rayons laser émis par celle-ci traversent totalement le trou du diaphragme perforé. Pour accroître la précision on peut utiliser exclusivement des diaphragmes perforés avec de petits diamètres de trou lors d'un renouvellement des étapes d'ajustage. En outre le trou du diaphragme perforé peut être projeté, avec un objectif de microscope monté en aval, sur une surface, afin de pouvoir vérifier plus exactement la position des rayons laser dans le trou du diaphragme perforé. Le procédé connu présente différents défauts. Etant donné que la précision de la coïncidence de position des rayons laser doit être appréciée subjectivement, la qualité de l'ajustage dépend fortement de l'expérience de l'opérateur. Un grand nombre de parcours de mesure de souffleries dans lesquels des anémomètres Doppler à laser sont fréquemment utilisés, sont fermés par des fenêtres. Lors de la traversée des fenêtres, les rayons laser sont réfractés, ce qui fait que la position du volume de mesure dans la soufflerie est déplacée. L'importance de ce déplacement dépend de la longueur d'onde de la lumière laser utilisée, de l'épaisseur des fenêtres et de l'angle selon lequel les rayons laser parviennent sur les fenêtres. La prise en compte de cette réfraction lors de l'ajustage est problématique, lorsqu'il n'est pas possible d'amener le diaphragme perforé et l'objectif de microscope dans le 3 2753275 parcours de mesure de la soufflerie. Même lorsque ceci est possible, il peut se produire une modification des propriétés optiques du fluide utilisé, en particulier de son indice de réfraction, par suite d'écoulements dans le parcours de mesure, lors du fonctionnement de la soufflerie. Sur les surfaces de séparation entre le fluide et les fenêtres délimitant le parcours de mesure, la valeur et/ou le sens de la réfraction des rayons laser incidents varient donc. Il peut de ce fait se produire un déplacement relatif du point d'intersection des rayons laser par rapport au point focal de l'optique de réception, qui éventuellement alors ne coïncident plus. Un ajustement d'anémomètres Doppler è laser dans une soufflerie en marche n'est pas possible suivant le procédé connu, de sorte qu'en cas de variations des propriétés du fluide des mesures de vitesse ne peuvent être exécutées. Etant donné que la réfraction sur des surfaces de séparation entre des milieux aux propriétés optiques différentes dépend de la longueur d'onde de la lumière utilisée, une variation de l'indice de réfraction du fluide, traversant une soufflerie, se fait particulièrement sentir dans le cas d'anémomètres Doppler à laser à plusieurs composants, qui fonctionnent de manière caractéristique avec une lumière laser de longueurs d'ondes différentes. Les rayons laser des différentes longueurs d'ondes sont influencés très différemment par les variations de l'indice de réfraction. L'invention a pour but d'indiquer un procédé d'ajustage d'un anémomètre Doppler â laser du type précité, qui puisse être directement réalisé dans le parcours de mesure. En outre le nouveau procédé doit être facilement automatisable et être renouvelable sans problème pendant le fonctionnement de la soufflerie. Ce but est atteint suivant l'invention en ce que l'optique de réception est orientée avec de la lumière laser injectée dans sa sortie, sur une surface, de manière que le point focal de l'optique de réception se situe sur la surface, et en ce que l'optique d'émission et l'optique de réception sont réglées et déplacées l'une par rapport à l'autre de manière que le point d'intersection des rayons laser sur la surface coïncide avec le point focal de l'optique de réception. Des modes de réalisation avantageux seront décrits ci-dessous. Le nouveau procédé utilise une surface dans le parcours de mesure, par exemple la surface d'un modèle se trouvant dans une soufflerie, pour rendre visibles des variations de la position du point focal de l'optique de réception et des rayons laser de l'optique d'émission. Il est procédé de manière contrôlée à ces variations de position jusqu'à ce que le point d'intersection des rayons laser sur la surface coïncide avec le point focal de l'optique de réception. Dans ce cas, les déviations des rayons sur des surfaces de séparation entre des milieux aux propriétés optiques différentes, par exemple sur des fenêtres, sont automatiquement prises en compte. Si l'ajustement est effectué dans une soufflerie en marche, des variations de l'indice de réfraction du fluide utilisé sont également prises en compte. De préférence l'optique de réception avec de la lumière laser injectée dans sa sortie, est d'abord orientée sur la surface, jusqu'à ce que le point focal de l'optique de réception parvienne sur la surface. Puis l'optique d'émission est déplacée par rapport à l'optique de réception jusqu'à ce que les rayons laser se trouvent dans ce point focal sur la surface. Ce faisant le réglage de l'optique de réception est maintenu. Les rayons laser de l'optique d'émission peuvent être orientés individuellement vers le lieu du point focal de l'optique de réception, sur la surface. Mais il est possible aussi de chercher d'abord un réglage de l'optique d'émission, dans lequel le point d'intersection des rayons laser est reproduit sur la surface et de mener ensuite ce point d'intersection en coïncidence avec le point focal de l'optique de réception. De préférence les rayons laser ne sont pas orientés sur la surface, lorsque le point focal de l'optique de réception est orienté sur la surface. De ce fait la recherche du réglage voulu de l'optique de réception par rapport à la surface n'est pas gênée par les rayons laser. De préférence aucune lumière laser n'est envoyée non plus dans la sortie de l'optique de réception, lorsque le point d'intersection des rayons laser ou les rayons laser individuels sont orientés sur la surface. On évite ainsi une gêne lors de la recherche du réglage voulu de l'optique d'émission, par de la lumière provenant de l'optique de réception. Mais il est bien entendu que le point focal de l'optique de réception est fixé avant que la lumière laser ne sorte de la sortie de l'optique de réception, car dans le cas contraire aucun ajustage relatif des rayons laser n'est possible. La fixation de la position du point focal ou du point d'intersection ou du rayon laser respectif sur la surface s'effectue de préférence par le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière sur la surface. Il est ainsi donné un critère objectif pour-la position effective des points de lumière respectifs sur la surface. Ce critère peut être appliqué objectivement et vérifié par des dispositifs optiques. De préférence la distribution de l'intensité de lumière sur la surface est enregistrée au moyen d'une caméra vidéo orientée en particulier perpendiculairement à la surface. Le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière peut alors être calculé de manière très simple à partir de l'image prise par la caméra vidéo et numérisée. Il suffit dans ce cas que la numérisation de la distribution de l'intensité de lumière s'effectue dans une image à deux niveaux. Ceci a pour effet de minimiser les calculs lors de la détermination du centre de gravité. 6 2753275 La numérisation de la distribution de l'intensité de lumière dans une image à deux niveaux n'entraîne pas une perte d'information notable, car dans le procédé suivant l'invention il ne se produit de manière caractéristique que des distributions d'intensité de lumière symétriques. Les distorsions résultant d'une caméra vidéo orientée non perpendiculairement à la surface, lors de l'enregistrement de la distribution de l'intensité lumineuse sur la surface, sont dans la plupart des cas négligeables, en particulier lorsque de son côté la surface n'est pas orientée perpendiculairement aux rayons laser ni à l'axe optique de l'optique de réception. Dans ce cas il est m-me plus favorable d'orienter la caméra vidéo indépendamment de la surface, à peu près parallèlement aux rayons laser et à l'axe optique de l'optique de réception. Le nouveau procédé est automatisable, en ce que l'optique d'émission et l'optique de réception sont déplacées automatiquement en fonction d'un circuit de régulation. Dans le circuit de régulation la rétroaction s'effectue par la distribution de l'intensité de lumière sur la surface et les centres de gravité de l'intensité de lumière pouvant ainsi être trouvés. Outre le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière sur la surface il est possible de déterminer aussi sa dispersion autour du centre de gravité. De cette façon il est possible de constater automatiquement si le point focal de l'optique de réception est reproduit sur la surface, car alors la dispersion est minimale. De même il est possible de constater si les deux rayons laser se coupent sur la surface en un point, lorsque les deux rayons laser sont reproduits simultanément sur la surface. On devrait alors constater dans l'ensemble le double de l'intensité de lumière. Dans le cas d'une résolution élevée de l'intensité de lumière, on peut aussi vérifier si les rayons laser sont de leur côté focalisés sur la surface. 7 2753275 L'ensemble de l'anémomètre Doppler à laser peut aussi être ajusté uniquement par utilisation du critère de la dispersion minimale de l'intensité de lumière sur la surface, dans le cas de rayons laser dirigés sur la surface, et de lumière laser envoyée dans la sortie de l'optique de réception. Le nouveau procédé d'ajustage d'un anémomètre Doppler à laser peut se dérouler de manière entièrement automatique. Il convient en particulier à être renouvelé automatiquement pendant la mesure. Diverses autres caractéristiques et avantages de l'invention ressortent de la description détaillée qui suit. Des formes de réalisation du nouveau procédé sont représentées à titre d'exemples non limitatifs sur les dessins annexés. La figure 1 montre la construction d'un anémomètre Doppler à laser à un composant avec dispositifs additionnels pour la mise en oeuvre du nouveau procédé, la figure 2 montre la reproduction du point focal de l'optique de réception de l'anémomètre Doppler à laser de la figure 1 sur une surface, la figure 3 représente une distribution d'intensité de lumière sur la surface avant le réglage selon la figure 2, la figure 4 représente une distribution d'intensité de lumière sur la surface après le réglage selon la figure 2, la figure 5 représente le réglage d'un premier rayon laser de l'optique d'émission de l'anémomètre Doppler à laser de la figure i sur le point focal de l'optique de réception sur la surface, la figure 6 représente la distribution de l'intensité de lumière avant et après le réglage selon la figure 5, la figure 7 représente le réglage d'un deuxième rayon laser de l'optique d'émission de l'anémomètre Doppler 8 2753275 à laser de la figure i sur le point focal de l'optique de réception sur la surface, la figure 8 représente la distribution de l'intensité de lumière avant et après le réglage selon la figure 7, la figure 9 représente la distribution de l'intensité de lumière avant, pendant et après un réglage du point d'intersection des rayons laser sur le point focal de l'optique de réception avec une manière de procéder différente du réglage selon les figures 5 et 7, la figure 10 est un schéma fonctionnel montrant la mise en oeuvre du procédé selon les figures 1 à 8,. la figure 11 est un schéma fonctionnel de la forme de réalisation du procédé selon la figure 9 et la figure 12 est un schéma fonctionnel d'une autre forme de réalisation du procédé. L'anémomètre Doppler a laser, représenté sur la figure 1, comporte un laser 1, un diviseur de rayon 2, une optique d'émission 3, une optique de réception 4 et un dispositif d'exploitation 5. La lumière laser 6, provenant du laser 1, est scindée dans le diviseur de rayon 2 en deux rayons laser 7 et 8. L'optique d'émission 3, présentant ici deux objectifs 9 et 10 séparés, focalise les deux rayons laser 7 et 8 en un point d'intersection 11 commun. Le point d'intersection 11 coïncide avec le point focal 12 de l'optique de réception 4. La zone de recouvrement définit le volume de mesure de l'anémomètre Doppler à laser i à 5. Dans ce volume de mesure, la vitesse de particules de dispersion, non représentées ici, peut être déterminée dans la direction des rayons laser 7 et 8, avec le dispositif d'exploitation 5. Pour le réglage de l'anémomètre Doppler à laser i à 5, le point d'intersection 11 et le point focal 12 sont réunis sur une surface 13. Dans ce cas, la distribution de l'intensité de lumière sur la surface 13 est surveillée au moyen d'une caméra video 14. Le signal de la caméra vidéo 14 parvient à un dispositif de commande 15. Le dispositif de commande 15 commande un laser 16 pour l'envoi de lumière laser 17 dans la sortie de l'optique de réception 4. En outre le dispositif de commande 15 commande les dispositifs de réglage 18 et 19 pour l'optique d'émission 3 ou l'optique de réception 4. Suivant la figure 2, le point focal 12 de l'optique de réception 4 est d'abord reproduit sur la surface 13, avec laser 1 hors service. A cet effet la lumière laser 17 provenant du laser 16 est envoyée dans la sortie de l'optique de réception 4. la distribution de l'intensité de lumière sur la surface 13, résultant d'une optique de réception 4, défocalisée par rapport à la surface 13, est reproduite sur la figure 3. Cette distribution d'intensité de lumière est enregistrée au moyen de la caméra vidéo 14 et est exploitée par le dispositif de commande 15. La figure 3a) représente la distribution de lumière sous la forme de lignes 20 de même intensité lumineuse autour de l'axe optique 21 de l'optique de réception 4. La distribution de l'intensité de lumière présente en coupe transversale le parcours résultant de la figure 3b). La figure 3c) représente la distribution de l'intensité de lumière selon la figure 3b) après numérisation dans deux valeurs de niveau 0 et 1. La largeur de la distribution sur les figures 3b) et 3c) montre que l'optique de réception 4 est défocalisée par rapport à la distance à la surface 13. En revanche, la figure 4 montre le cas après réglage correct de l'optique de réception 4 par rapport à la surface 13. Dans ce cas les lignes 20 de la figure 4a) sont disposées plus serrées autour de l'axe optique 21 et la distribution de l'intensité de lumière selon les figures 4b) et 4c) est nettement plus étroite. Par la distribution de l'intensité de lumière, le dispositif de commande 15 peut trouver le réglage voulu de l'optique de réception 4 par rapport à la surface 13. Le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière de la figure 4 coïncide avec l'axe optique 21. La position du centre de 2753275 gravité peut être déterminée simplement à partir de la distribution de l'intensité de lumière numérisée. Cette position par rapport à la caméra videéo, peut être fixée par le dispositif de commande 15, même après que le laser 16 a été coupé. Ceci est le cas lors de l'ajustage du premier rayon laser 7 selon la figure 5. Dans ce cas le deuxième rayon laser 8 est diaphragmé ou exclu. Le rayon laser 7 est focalisé par réglage de l'optique d'émission 3 sur la surface 13. Ensuite le point de reproduction du rayon laser 7 sur la surface 13 est déplacé, jusqu'à ce qu'il tombe sur le point focal 12 de l'optique de réception 4. Sur la figure 6a) est représentée la manière dont le rayon laser 7 parvient d'abord sur la surface 13, à distance du point focal 12. Sur la figure 6b) le rayon laser 7 et le point focal 12 sont amenés en coïncidence. Les figures 7 et 8 se rapportent, conformément aux figures 5 et 6, au réglage du deuxième rayon laser 8, par déplacement de l'objectif 10. Ensuite l'anémomètre Doppler à laser i à 5 est complètement ajusté et la vitesse d'écoulement de particules de dispersion dans le volume de mesure, défini par le point d'intersection 11 des rayons laser 7 et 8 et le point focal 12, peut être entrepris. En cas de variations à l'intérieur du parcours de mesure, qui entoure la surface 13, l'ajustage selon les figures i à 8 peut être renouvelé, afin de compenser ainsi d'éventuelles variations des conditions de fonctionnement de l'anémomètre Doppler à laser 1 à 5. Ces variations concernent par exemple l'indice de réfraction du fluide s'écoulant dans une soufflerie. La figure 9 représente de manière schématique le réglage des rayons laser 7 et 8 sur le point focal 12 de l'optique de réception, dans le cas d'un anémomètre Doppler à laser, dont l'optique d'émission 3 ne comporte qu'un objectif commun pour les deux rayons laser 7 et 8. Dans ce cas les deux rayons laser 7 et 8 doivent être amenés en il 2753275 coïncidence sur la surface 13 et être orientés sur le point focal 12. La figure 9 montre que d'abord les rayons laser 7 et 8 sont amenés en coïncidence dans le point d'intersection 11 et ensuite le point d'intersection 11 est orienté sur le point focal 12. Ceci correspond d'abord à une réduction de la distribution de l'intensité de lumière sur la surface 13, car la dispersion de l'intensité de lumière est minimale, lorsque les rayons laser 7 et 8 sont focalisés sur la surface 13 et y coïncident. Ensuite le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière est réglé sur le point focal 12. La manière de procéder inverse est également possible, dans laquelle le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière est d'abord réglé sur le point focal 12 et ensuite la dispersion est minimisée. Le schéma fonctionnel de la figure 10 correspond 3 l'ajustage de l'anémomètre Doppler 3 laser i à 5 selon les figures 1 à 8. En une étape 21, la lumière laser 17 est d'abord envoyée dans la sortie de l'optique de réception 4. La lumière laser 16 est focalisée par l'optique de réception 14 dans le point focal 12. L'optique de réception 4 est réglée, jusqu'à ce que le point focal 12 se trouve sur la surface 13. Cette opération est contrôlée au moyen de la caméra vidéo 14 et est commandée par le dispositif de commande 15, qui interprète la dispersion de la distribution de l'intensité de lumière sur la surface 13. Ensuite la position du point focal 12 sur la surface 13 est fixée par le dispositif de commande 15, à l'aide de la caméra vidéo 14, par le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière. La lumière laser 17 envoyée dans l'optique de réception 4 est ensuite coupée. Au cours de l'étape 22, le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière du point d'impact du rayon laser 7 sur la surface 13, est déterminé 3 partir de l'intensité de lumière enregistrée par la caméra vidéo 14. Ensuite le rayon laser 7 est déplacé, par réglage de 12 2753275 l'optique d'émission 3, jusqu'à ce que son centre de gravité coïncide avec la position du point focal 12 sur la surface 13. Au cours de l'étape 23, ceci est renouvelé pour le rayon laser 8. Après les étapes 21 à 23, l'anémomètre Doppler à laser i à 5 est ajusté. La manière de procéder selon la figure 9 est fixée sur la figure 11 sous la forme d'un schéma fonctionnel. Ici aussi le procédé commence avec l'étape 21. Ensuite, au cours d'une étape 24, la dispersion de la distribution de l'intensité de lumière des deux rayons laser 7 et 8, parvenant simultanément sur la surface 13, est minimisée jusqu'à ce que les rayons laser 7 et 8 parviennent dans leur point d'intersection 11, sur la surface 13. Ensuite, au cours de l'étape 25, le point d'intersection 11 est orienté sur le point focal 12 de l'optique de réception 4. Les deux étapes 24 et 25 sont contrôlées par le dispositif de commande 15, par l'intermédiaire de la caméra vidéo 14. Sur la figure 11 est représentée encore une boucle 26, qui représente la répétition à tour de rôle des étapes d'ajustage 21 à 25, pour adapter l'anémomètre Doppler à laser également à de nouvelles conditions de fonctionnement du parcours de mesure. La figure 12 représente de manière schématique la manière de procéder pour l'ajustage d'un anémomètre Doppler à laser à plusieurs composants. Ici aussi le procédé commence par l'étape 21. Ensuite au cours d'une étape 27, tous les rayons laser pour tous les composants sont réglés de manière qu'ils ne tombent plus dans le champ visuel de la caméra vidéo 14. Les réglages exécutés pour cela sont mémorisés dans le dispositif de commande 15. Au cours de l'étape 28, le premier rayon laser I./1. d'un premier composant I. est règle sur le point focal 12 de l'optique de réception. Jusque là l'étape 28 correspond à l'étape 22 de la figure 10. Ensuite ce rayon laser est à nouveau dévié, de manière contrôlée, hors du champ visuel de la caméra vidéo 14. Au cours de l'étape 29, cette même manière 13 2753275 de procéder est exécutée pour le deuxième rayon laser I./II du premier composant I. Au cours de l'étape 30 suivante, la manière de procéder des étapes 28 et 29 pour le premier rayon laser II./1. d'un deuxième composant II. est exécutée, au cours de l'étape 31 pour le deuxième rayon laser II./2. du deuxième composant II. La figure 12 part d'un anémomètre Doppler à laser à deux composants. Sinon il faudrait encore régler les rayons laser des autres composants et les dévier ensuite à nouveau du champ visuel de la caméra vidéo 14. Au cours de l'étape 32, tous les rayons laser sont ensuite replacés dans le champ visuel de la caméra 14, en ce que le réglage précédent est annulé. Ceci peut être confirmé par vérification de la distribution de l'intensité de lumière résultante sur la surface 13. Cette distribution de l'intensité de lumière présente une dispersion minimale, malgré le nombre de rayons laser incidents. Le calcul du centre de gravité d'une distribution de l'intensité de lumière à partir de l'image numérisée d'une caméra vidéo est également connu et courant comme la détermination de la dispersion de la distribution de l'intensité de lumière. Pour la détermination du centre de gravité dans le cas d'une image à deux niveaux, dans laquelle chaque point d'image comporte une ligne et une valeur de colonne, il suffit de former des sommes de toutes les valeurs de ligne et de toutes les valeurs de colonne des points d'image avec la valeur de niveau 1 et de diviser ces sommes par le nombre de points d'image avec la valeur de niveau 1. Le résultat est la valeur de ligne et la valeur de colonne du centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière. A partir de ce centre de gravité il est possible de calculer la dispersion en tant que somme des écarts linéaires ou carrés des points d'image individuels avec la valeur de niveau 1. On connaît aussi d'autres modes de calcul pour déterminer le centre de gravité d'une distribution de l'intensité de lumière. Ils 14 2753275 peuvent dans certains cas accroître la précision du nouveau procédé, mais ne changent pas le principe qui est à la base de celui-ci. 2753275 /5/ REVENDICATIONS 1. Procédé d'ajustage d'un anémomètre Doppler a laser avec une optique d'émission, émettant au moins deux rayons laser et une optique de réception pour recueillir de la lumière dispersée sur des particules de dispersion, le point focal de l'optique de réception étant orienté sur un point d'intersection dans lequel les rayons laser se coupent, et de la lumière laser étant injectée dans la sortie de l'optique de réception pour rendre visible le point focal, caractérisé en ce que l'optique de réception (4) est orientée avec de la lumière laser (17) envoyée dans sa sortie, sur une surface (13), de manière que le point focal (12) de l'optique de réception (4) se situe sur la surface (13), et en ce que l'optique d'émission (3) et l'optique de réception (4) sont réglées et déplacées l'une par rapport à l'autre de manière que le point d'intersection (11) des rayons laser (7, 8) sur la surface (13) coïncide avec le point focal (12) de l'optique de réception (4). 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'optique de réception (4) est d'abord orientée avec de la lumière laser (17) injectée dans sa sortie, sur la surface (13), et en ce qu'ensuite l'optique d'émission (3) est déplacée par rapport à l'optique de réception (4), le réglage de l'optique de réception (4) étant maintenu. 3. Procédé selon l'une quelconque des revendications 1 ou 2, caractérisé en ce que les rayons laser (7, 8) ne sont pas orientés sur la surface (13), lorsque le point focal (12) de l'optique de réception (4) est orienté sur la surface (13) et en ce qu'aucune lumière laser (17) n'est injectée dans la sortie de l'optique de réception (4), lorsque le point d'intersection (11) des rayons laser (7, 8) est orienté sur la surface (13). 4. Procédé selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que les rayons 16 2753275 laser (7 et 8) sont orientés séparément l'un de l'autre sur la surface (13), et en ce que l'optique d'émission (3) pour le rayon laser (7 ou 8) respectif, est déplacée afin d'orienter celui-ci sur un point donné de la surface (13). 5. Procédé selon l'une quelconque des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que la position du point focal (12) ou du point d'intersection (11) ou du rayon laser (7, 8) respectif sur la surface (13) est fixée par le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière sur la surface (13). 6. Procédé selon la revendication 5, caractérisé en ce que la distribution de l'intensité de lumière sur la surface (13) est enregistrée au moyen d'une caméra video (14) orientée en particulier perpendiculairement à la surface (13). 7. Procédé selon la revendication 6, caractérisé en ce que la distribution de l'intensité de lumière enregistrée avec la caméra video (14) est numérisée, en particulier dans une image à deux niveaux. 8. Procédé selon l'une quelconque des revendications 5 à 7, caractérisé en ce que l'optique d'émission (3) et l'optique de réception (4) sont déplacées automatiquement en fonction d'un circuit de régulation, dans lequel la rétroaction s'effectue par la distribution de l'intensité de lumière sur la surface (13). 9. Procédé selon l'une quelconque des revendications 5 à 8, caractérisé en ce qu'outre le centre de gravité de la distribution de l'intensité de lumière sur la surface (13), sa dispersion autour du centre de gravité est également déterminée. 10. Procédé selon l'une quelconque des revendications i à 9, caractérisé en ce qu'il est renouvelé automatiquement à intervalles donnés.