Brevet FR2719417A1 — publié le 19951103

I La présente invention concerne le domaine des composants à hétérostructures semi-conductrices, commandés par la lumière pour la génération d'oscillations hyperfréquences. La présente invention peut trouver application en particulier, mais non exclusivement, dans la réalisation de composants actifs pour la conversion de fréquences optiques en hyperfréquences, de générateurs hyperfréquences à commande optique, de détecteurs ultra-rapides de signaux optiques faibles et de générateurs de trains, pour en particulier les radars, les réseaux d'antennes, les antennes à balayage. On a déjà proposé différentes structures de composants semiconducteurs commandés optiquement et notamment: 1) des diodes à effet Gunn ou à transfert de charge, dénommées généralement "TED" (pour l'expression anglaise Transferred-Electron Devices), 2) des diodes dites INIPATT (pour l'expression anglaise Impact lonization avalanche Transit Time), 3) des transistors à effet de champ dénommés généralement "FET"(pour l'expression anglaise Field Effect Transistor) et 4) des transistors à haute mobilité électronique dénommés généralement "HENIT" (pour l'expression anglaise High Electron NMobility Transistor). Pour les diodes à effet Gunn ou à transfert de charge commandées optiquement on peut se référer par exemple au document T.F. Carruthers, J.F. Weller, H.F. Taylor et T.G. Stills, Applied Physics Letters 38 (4), 15 Février 1981, pp. 202-204, titre de la publication: "Oscillation Burst Generation in Transferred-Electron Devices with Picosecond Optical Pulses". Pour les diodes dites INIPATT, on peut se référer par exemple au document A.J.Seeds, J.F. Singleton, S. P. Brunt et J.R. Forest, Journal of Lightwave Technology, vol.LT-5, pp. 403-411, 1987, titre de la publication "The Optical Control of IMNIPATT Oscillators". Pour les transistors à effet de champ et les transistors à haute mobilité électronique, on peut se référer par exemple au document R.N. Simons, IEEE Transactions on MNicrowave Theory and Techniques, vol. NITT- , pp. 1444-1455, Dec. 1987, titre de la publication: "NIicrowave Performance of an Optically Controlled AlGaAs/GaAs High Electron Mobilitv Transistor and GaAs NIESFET". Les structures mentionnées ci-dessus ont déjà donné des résultats sensibles. Cependant ces structures connues ne donnent pas totalement satisfaction. En particulier on peut noter que ces structures connues - présentent une faible sensibilité ou exigent une technologie complexe, - présentent un courant d'obscurité non négligeable, - ne permettent pas d'optimiser le coefficient d'absorption du matériau en fonction de la longueur d'onde excitatrice. La présente invention a maintenant pour but de perfectionner les composants à hétérostructures semi-conductrices, commandés par la lumière pour la génération d'oscillations hyperfréquences. Plus précisément des buts importants de la présente invention sont les suivants: - Ajuster le domaine spectral de sensibilité à l'excitation optique, particulièrement aux longueurs d'onde 1,3 et 1,5 micron utilisées généralement pour les communications optiques, - Augmenter la sensibilité du composant à la commande optique et avoir un bon rendement, - Augmenter la fréquence maximale générée, - simplifier la fonction oscillateur commandé optiquement et la rendre intégrable avec les composants électroniques et optoélectroniques utilisés pour les télécommunications. Ces buts sont atteints dans le cadre de la présente invention grâce à un composant à hétérostructure semi-conductrice, commandé par la lumière pour la génération d'oscillations hyperfréquences, caractérisé par le fait que l'hétérostructure comprend au moins deux matériaux semi- conducteurs: l'un au moins optiquement absorbant par création de paires électron-trou, et l'autre ayant pour les porteurs majoritaires une loi de vitesse en fonction du champ électrique présentant une région à pente négative. Comme on l'explicitera par la suite la dissociation du rôle d'absorbant lumineux de celui d'oscillateur, définie dans le cadre de la présente invention, permet d'améliorer les performances des composants semi-conducteurs, commandés par la lumière pour la génération d'oscillations hyperfréquences. D'autres caractéristiques, buts et avantages de la présente invention apparaitront à la lecture de la description détaillée qui va suivre et en regard des dessins annexés, donnés à titre d'exemple non limitatif et sur lesquels: - la figure 1 représente une vue en coupe d'une structure de composant conforme à la présente invention et - les figures 2 et 3 représentent respectivement les réponses obtenues sur une structure conforme à la présente invention pour deux niveaux d'énergie optique appliquée. Comme on l'a indiqué précédemment le composant conforme à la présente invention comprend une hétérostructure formée d'au moins deux matériaux semi-conducteurs 10, 20. Le premier matériau 10 assure la fonction minimale d'absorbant de la lumière. Il constitue également une zone o transitent rapidement les porteurs minoritaires photocréés qui induisent un fort courant de majoritaires venant de la cathode. Le second matériau 20 possède, pour les porteurs majoritaires, une loi de vitesse en fonction du champ électrique qui présente une région à pente négative (vitesse différentielle négative). De préférence ce second matériau 20 est également choisi de sorte que les porteurs minoritaires y soient plus lents que dans le premier matériau 10 ou que l'hétérojonction (entre les matériaux 10 et 20) soit bloquante pour les porteurs minoritaires. Par ailleurs l'hétérojonction joue le rôle d'une zone d'accumulation des charges minoritaires ce qui a pour effet d'augmenter l'amplitude des oscillations et le gain. Selon un mode de réalisation préférentiel qui sera précisé par la suite, le premier matériau 10 est constitué d'une couche massive en GaAs, tandis que le second matériau 20 est constitué d'un super-réseau GaAs/AlAs. On sait qu'un super-réseau est constitué d'une succession de puits de potentiel séparés par des barrières très fines et couplés par effet tunnel résonant. Les super-reseaux ont déjà donné lieu à une littérature abondante. L'utilisation d'un semi-conducteur en GaAs pour former le premier matériau 10 permet d'obtenir une structure absorbante dans la région du visible au proche infrarouge, soit 0,4 à 0,85 um. Cependant la présente invention n'est pas limitée à l'utilisation de ce matériau particulier pour former le premier matériau 10. Elle peut s'étendre à d'autres matériaux, y compris des super-reseaux, avant une plage spectrale d'absorption différente et notamment à 1,3 et 1,5 tm. Ainsi, à titre d'exemple non limitatif, dans le cas des applications utilisant la plage des longueurs d'onde optique allant de 1,3 à 1,554m, il est possible d'employer comme matériaux optiquement absorbant pour la couche 10, les matériaux suivants: a) des matériaux massifs comme In0. 53Ga0o.47As ou plus généralement InGal\xAsyPly avec.x0.47y et 0. 737sysl1 et, en conséquence de quoi les valeurs prises par x doivent être comprises entre 0.346 et 0.47 (InGaAs). Les valeurs du gap de InGaAsP étant alors comprises entre 0.86 eV(k=l.55rnm) et 0.724 eV (valeur du gap de InGaAs). On peut aussi utiliser AlxGalnl.x.,As avec OsxsO.165 et 0.468?y?0.306. b) des super-réseaux en matériaux ternaires comme GalnAs/AllnAs ou en quaternaires comme GalnAsP/AlGalnAs. Tous ces matériaux ci-dessus énumérés sont susceptibles de croître sur InP: cela signifie que le matériau épitaxié (InGaAs, InAIAs, etc...) et le substrat (InP) sont en accord de maille. Cependant les matériaux qui ne sont pas en accord de maille (pseudo-morphiques: matériaux contraints) peuvent être aussi utilisés. La liste ci-dessus n'est pas exhaustive, on peut en effet utiliser dans le cadre de l'invention, d'autres composés réalisés à partir des matériaux III-V comme InSb, GaSb etc... ou de matériaux Il-VI ou même des super-réseaux élaborés à partir du couple SiGe/Si. L'utilisation d'un super-réseau pour former le second matériau , permet d'obtenir une loi de vitesse à pente négative sur une plage importante de la valeur du champ électrique appliqué, pour les électrons. Et l'existence de cette loi de vitesse pour les majoritaires permet d'engendrer des oscillations de courant et donc la formation de domaines de majoritaires transitant dans la structure de façon similaire a l'effet Gunn- sans necessairement utiliser un circuit résonant comme pour les diodes INIPATT. D'autre part le choix d'un second matériau 20 de sorte que les porteurs minoritaires v soient plus lents que dans le premier matériau 10, contribue à allonger la durée du train des oscillations. La présente invention n'est pas limitée à un super-réseau GaAs/AlAs pour former le second matériau 20, mais peut s'étendre à tous les semiconducteurs à vitesse différentielle négative, y compris des matériaux massifs. Par exemple pour une couche absorbante 10 formée d'un super- réseau GalnAs/AlInAs ou GaInAsP/AlGalnAs, la couche 20 peut être constituée d'un super-réseau en GalnAs/AllnAs ou GalnAsP/AlGalnAs, l'ensemble devant respecter la condition d'hétérostructure (choix adéquat des différents lois de vitesse des porteurs). Les matériaux contenant de l'In (indium) et du P (phosphore) sont épitaxiés sur InP et non sur GaAs. Si la couche absorbante 10 est en GaAs, l'autre couche 20 est donc de préférence soit en GaAlAs, AlAs, soit un super-réseau en GaAs/AIAs ou GaAs/GaAIAs. Le substrat (matériau sur lequel la croissance est réalisée) est alors en GaAs. Pour les applications en télécommunications, on utilise plus généralement un substrat en InP, le matériau 10 est alors avantageusement en InGaAs et le second matériau 20 est alors constitué soit d'un matériau massif soit d'un super-réseau (InGaAs/lnAlAs ou InGaAsP/InAIAsP). Bien entendu les matériaux 10 et 20 doivent être choisis pour satisfaire la condition hétérostructure, c'est à dire que ces matériaux doivent présenter des intervalles de bande interdite différents à moins qu'ils ne soient séparés par un troisième matériau ou empilement de matériaux, permettant de satisfaire cette condition. La structure de base conforme à la présente invention comprenant les deux matériaux 10 et 20 précités permet d'associer un premier matériau "gachette" 10 o les porteurs sont rapides, donc à effets G de transport peu limitatifs en fréquence, à un second matériau 20 (formé par exemple d'un super-réseau) offrant un grand choix de lois de vitesse. L'avantage d'une telle structure est d'avoir un milieu à vitesse différentielle négative peu épais, donc pourant fonctionner à des fréquences élevées, commandé via un mécanisme rapide de génération et d'accumulation de minoritaires. Il faut noter que dans une telle association, la capacité parasite effective est celle des deux matériaux 10 et en série. De plus comme on l'a mentionné précédemment, la persistance des oscillations est également due au fait qu'à l'hétérojonction se crée une couche d'accumulation de porteurs minoritaires en raison de la différence des vitesses de ces derniers dans les deux matériaux. Les super-réseaux offrent différents avantages par rapport aux autres matériaux en volume avant aussi une X itesse différentielle négative. Tout d'abord en raison de leur double périodicité et de l'existence de minibandes, ces super-réseaux offrent un très large éventail de lois de vitesse dépendant du champ électrique tant pour les électrons, qui nécessitent une loi de vitesse en fonction du champ électrique à pente négative, que pour les trous. Ces derniers, rappelons-le, contrôlent la durée du train des oscillations. De plus les super-réseaux offrent la possibilité d'adapter la valeur de l'intervalle de bande interdite, en jouant sur les paramètres des super-réseaux: puits, barrière, et par conséquent le coefficient d'absorption à une longueur d'onde, mais aussi dans une certaine mesure, le type de l'hétérojonction. On va maintenant décrire un mode de réalisation particulier et non limitatif de la présente invention. Ce mode de réalisation particulier est obtenu, comme on le voit sur la figure 1, par croissance épitaxiale en phase gazeuse sur un substrat en GaAs semi-isolant, des différentes couches suivantes (et dans l'ordre indiqué ci-dessous): - une couche 32 de GaAs de 0,84 Utm d'épaisseur, dopé, servant à la prise de contact; - une couche graduelle dopée 34, qui est constituee comme toutes les couches graduelles d'un super-réseau GaAs/AlAs de période variable; - un super-réseau en GaAs'AlAs, non dopé, de 53 périodes de 14 monocouches de GaAs et de 6 monocouches de AlAs, qui constitue le second matériau 20; - une couche graduelle non dopée 36; une couche massive de GaAs de 0,9 tm d'épaisseur, non dopée, qui constitue le premier matériau 10; - une couche graduelle dopée 38; - une couche 40 dite "fenêtre" transparente a la longueur d'onde excitatrice, dopée, qui est constituée de 100 périodes d'un super-réseau GaAs/AlAs de respectivement 3 monocouches de GaAs et de 4 monocouches de AlAs; - une couche graduelle dopée 42 et finalement - une couche 44 de GaAs dopé de 0,2 urn d'épaisseur. Les épaisseurs des couches précédemment énumérées le sont à titre d'exemple de réalisation et ne sont pas critiques. La couche supérieure 44 sert de façon comparable à la couche inférieure 32, de prise de contact. Toutes les couches dopées sont de type n, donneur silicium, et suffisamment dopées pour que la valeur des résistances d'accès soit négligeable. Pour le GaAs le dopage est supérieur à 3.1018 cm-3. Après croissance, les couches 44, 42, 40, 38, 10, 36, 20 et 34 de la structure ainsi formée sont gravées en pavé ou ruban, pour dégager la couche 32, comme on le voit sur la figure 1. Des contacts ohmiques 50, 52 sont déposés respectivement sur la couche supérieure 44 de la structure et sur la couche de base 32 dégagée. Puis une couche d'isolant 54 est déposée sur l'ensemble du composant. L'isolant 54 doit être optiquement transparent à la longueur d'onde de travail. L'isolant 54 utilisé est avantageusement de la silice, car la silice n'induit aucune contrainte dans les matériaux sur lesquels elle est déposée. De plus, sont épaisseur peut être ajustée pour qu'elle constitue en plus une couche antireflet pour la longueur d'onde optique excitatrice. Cependant avant de déposer la couche d'isolant 54, la couche supérieure 44 est localement gravée sur une partie de son épaisseur, comme on le voit sur la figure 1, en regard du lieu d'application de la lumière d'excitation, de sorte que cette couche supérieure 44 laisse passer la lumière vers la couche absorbante 10. Enfin des passages sont ouverts dans cette couche d'isolant 54 à la verticale des contacts ohmiques 50, 52 pour permettre la réalisation de prises de contact électrique sur les contact ohmiques 50, 52 grâce à des métallisations 60, 62 par exemple à base d'or. Avec la structure décrite précédemment, la borne de polarisation positive doit être reliée à la métallisation 60. La couche 40 formant fenêtre n'est pas absolument indispensable, elle permet cependant une bonne répartition du potentiel sur la surface de la couche absorbante 10, malgré la localisation du contact ohmique 50. La structure ainsi obtenue permet sous excitation optique et polarisation de la structure grâce aux métallisations 60, 62, l'obtention d'oscillations de fréquences centrales variant de 28 à 18 GHz pour des tensions de polarisation allant respectivement de 4 à 8 Volts. La durée du train des oscillations est supérieure à 200 ps. L'énergie optique de commande est d'environ 45 femto-Joule par impulsion. Plus précisément la figure 2 représente la réponse de la structure sous une énergie de commande de 45 fJ par impulsion, tandis que la figure 3 représente la réponse de la structure sous une énergie de commande de 4 fJ par impulsion. Il faut noter que sur les figures 2 et 3 les différentes courbes de réponse correspondant à des tensions de polarisation différentes ont été décalées pour faciliter la lecture; cependant en pratique toutes ces courbes correspondent à des courants d'obscurité très faibles. En pratique on peut réaliser simultanément de nombreux composants conformes à la présente invention sur une plaquette commune. Après individualisation de chaque composant, celui-ci est collé et connecté à une ligne à micro-ruban avant une bande passante supérieure à la fréquence de fonctionnement désirée. On obtient alors un composant hybride. Cependant, pour les fréquences très élevées (supérieures à GHz) on peut avoir avantage à intégrer l'ensemble (composant et ligne à micro-ruban) dans un seul processus technologique. La structure du composant peut être étudiée pour présenter une fréquence de fonctionnement spécifique, en définissant cette structure à l'aide d'une simulation numérique du fonctionnement du composant ou en variante très approximativement en déterminant le rapport entre la demi- valeur de la vitesse maximale des électrons dans le second matériau 20 pour une tension de polarisation optimale, par exemple d'environ 8 Volts, et l'épaisseur de ce second matériau 20. La simulation numérique précitée fait intervenir essentiellement la loi de vitesse des porteurs dans les materiaux consideres. Bien entendu la présente invention n'est pas limitée au mode de réalisation particulier qui vient d'être décrit, mais s'étend à toutes variantes conformes à son esprit. Par exemple pour augmenter l'efficacité de conversion optique/hyperfréquences et la durée des oscillations, on peut doper le super réseau 20 et la couche optiquement absorbante 10 en GaAs à l'aide de donneurs à environ 2.1016 cm-3. Par ailleurs, dans le cadre de la présente invention, on peut aussi utiliser des structures simplifiées au niveau de la croissance en supprimant certaines au moins des gradualités formées par les couches 34, 36, 38 et 42, sans trop dégrader le rendement et/ou en inversant dans l'ordre de croissance le super-réseau 20 et la couche absorbante 10. Dans ce dernier cas, la couche absorbante 10 est déposée avant le super- réseau 20. De plus dans ce dernier cas, on peut se passer de la couche fenêtre 40 mais une détermination des propriétés optiques des différentes couches est nécessaire. Bien sur le super-réseau 20 doit alors être au moins optiquement transparent à la longueur d'onde de travail, de sorte que la lumière d'excitation puisse parvenir à la couche absorbante 10. Il est également nécessaire dans ce cas d'inverser la polarité de l'alimentation électrique appliquée entre les bornes 60 et 62. En conclusion la présente invention a permis de réaliser un générateur de trains d'oscillations de grande amplitude à une fréquence centrale variable (de 15 à 40 GHz) dépendant de la tension de polarisation appliquée entre les métallisations 60 et 62 (polarité positive sur le contact ), et de la commande optique. Cette génération hyperfréquences est déclenchée par une impulsion laser de faible énergie (pouvant atteindre par exemple 4 fJ). La dissociation du rôle d'absorbant lumineux de celui d'oscillateur permet a la fois d'améliorer le rendement et de choisir la fréquence d'oscillation désirée. Par ailleurs des simulations numériques ont montré qu'il est possible d'obtenir, grâce à la structure conforme à la présente invention, des oscillations de très bon rendement (comparable aux meilleurs composants existants) à des fréquences largement supérieures à 40 GHz, par exemple supérieures à plusieurs centaines de GHz, et durant des temps de plusieurs nanosecondes. Selon encore une autre variante on peut prévoir de disposer le contact ohmique 52 sur la surface du substrat 30 opposée au super-réseau 20. Dans ce cas le substrat 30 doit être dopé et peut être confondu avec la couche 32. A titre d'exemple non limitatif, on peut considérer les références suivantes qui mentionnent les lois de V itesse des porteurs (électrons) tant dans les matériaux massifs comme GaAs, InGaAs etc... que dans les structures à super-réseaux. a) Pour les matériaux massifs: GaAs: - B.K. Ridley, T.B. Watkins, Proc. Phys. Soc. London 78, 293 (1961). - B.K. Ridley, Proc. Phys. Soc. London 82, 954 (1963). -C. Hilsum, Proc. IRE 50, 185 (1962). -J.B. Gunn, Solid State Comm. 1, 88 (1963). InP: - J.B. Gunn, Solid State Comm. 1, 88 (1963). In0.53Ga0.47As: - NI.A. Littlejohn, T.H. Glisson, J.R. Hauser [in GaInAsP alloy Semiconductor Ed. T.P. Pearsall (John Wiley, 1982) ch. 10 p.243-74]. In0.52AI0.48As: - H.S. Kim, H. Tian, K.W. Kim, NM.A. Littlejohn [Appl. Phy-s. Lett. (USA) vol. 61 (1992) p.1202-4]. b) Pour les super-reseaux - L. Esabki and R. Tsu, "Superlatrice and negative conductivity in semiconductors", IBNI Res. Note, RC-2418, MIar. 1969. - A. Sibille, J.F. Palmier, H. Wang and F. SMollot, Phx s. Rev. Lett., 64, 52 (1990). - H. Le Person, J.F. Palmier, C. Stinot, J.C. Esnault and F. NMollot, Surface Science, 228, 441 (1990). - C. Minot, H. Le Person, J.F. Palmier and F. Niollot, Phys. Rexv. B47, 10024 (1993). - A.A. Ignatov, K.F. Renk and E.P. Dodin, Phvs. Rexv. Lett. 70, 1996 (1993). - H.T. Grahn, K. von Klitzing and K. Ploog, G.H. Dohler, Phys. Re-. B43, 12094 (1991). - F. Beltram, F. Capasso, D.L. Sivco, A.L. Hutchinson, S.-N. G. Chu and A.Y. Cho, Phvs. Rev. Lett. 64, 3167 (1990). Selon une autre variante, le composant peut être réalisé à partir d'un substrat dopé et en déposant une couche dopée servant de "buffer" (couche de même nature que le substrat mais de grande qualité cristalline, et permettant aux autres couches de croitre sans contrainte), avant de déposer les couches 32 à 44 précitées en regard de la figure 1. La prise de contact s'effectue dans ce cas de préférence en disposant le contact ohmique 52 sur la surface du substrat opposée au super-réseau 20. Dans le cadre de l'invention, on peut procéder en outre à l'intégration de tout autre composant (transistor...) sur le même substrat pour, par exemples, assurer un contrôle découplé de la tension de commande ou amplifier éventuellement. REVENDICATIONS 1. Composant à hetérostructure semi-conductrice, commandée par la lumière pour la génération d'oscillations hyperfréquences, caractérisé par le fait que l'hétérostructure comprend au moins deux matériaux semi-conducteurs l'un (10) au moins optiquement absorbant par création de paires électron-trou, et l'autre (20) ayant pour les porteurs majoritaires une loi de vitesse en fonction du champ électrique présentant une région à pente négative. 2. Composant selon la revendication 1, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) constitue également une zone o transitent rapidement les porteurs minoritaires photocréés qui induisent un fort courant de majoritaires venant de la cathode. 3. Composant selon l'une des revendications 1 ou 2, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est également choisi de sorte que les porteurs minoritaires y soient plus lents que dans le premier matériau (10) ou que l'hétérojonction (entre les matériaux 10-20) soit bloquante pour les porteurs minoritaires. 4. Composant selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est constitué d'une couche massive. 5. Composant selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est constitué d'une couche massive en GaAs. 6. Composant selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est constitué d'une couche massive en InxGal-xAsyPl-y> ou InO,53Gao,47,As ou AlxGaylnlxyAs. 7. Composant selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est constitué d'un super-réseau. 8. Composant selon la revendication 7, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est constitué d'un super-réseau en GaInAs/AllnAs ou GalnAsP/AlGalnAs. 9. Composant selon l'une des revendications 1 à 8, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est constitué d'un super-réseau. 10. Composant selon l'une des revendications 1 à 7, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est constitué d'un super-réseau GaAs/AlAs. 11. Composant selon l'une des revendications 1 à 7, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est constitué d'un super-réseau en GalnAs/AlInAs ou GaInAsP/AlGaInAs. 12. Composant selon l'une des revendications 1 à 11, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est constitué d'un matériau massif. 13. Composant selon l'une des revendications 1 à 12, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est déposé par épitaxie au dessus du second matériau (20). 14. Composant selon l'une des revendications 1 à 12, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est déposé par épitaxie au dessus du premier matériau (10). 15. Composant selon la revendication 14, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est au moins partiellement optiquement transparent à la longueur d'onde d'excitation. 16. Composant selon l'une des revendications 1 à 15, caractérisé par le fait qu'il comprend deux couches de contact (32, 44) déposées par épitaxie de part et d'autre de la structure. 17. Composant selon l'une des revendications 1 à 16, caractérisé par le fait qu'il comprend au moins une couche graduelle intercalaire (34, 36, 38, 42). 18. Composant selon l'une des revendications 1 à 16, caractérisé par le fait qu'il comprend au moins une couche graduelle intercalaire (34, 36, 38, 42) constituée d'un super-réseau. 19. Composant selon l'une des revendications 1 à 18, caractérisé par le fait qu'il comprend en outre une couche optiquement transparente (40) intercalée entre une couche de contact (44) et l'un des deux matériaux (10, 20). 20. Composant selon l'une des revendications 1 à 19, caractérisé par le fait qu'il comprend une couche de contact (44) gravée partiellement en épaisseur, en regard d'une zone d'application de lumière. 21. Composant selon l'une des revendications 1 à 20, caractérisé par le fait qu'il comprend une couche de contact (32) rendue accessible par gravure des couches superposées (34, 20, 36, 10, 38, 40, 42, 44). 22. Composant selon l'une des revendications 1 à 21, caractérisé par le fait qu'il comprend, déposées successivement par épitaxie sur un substrat (30) semi-isolant: - une couche (32), dopé, servant à la prise de contact; - une couche graduelle dopée (34); - un super-réseau qui constitue le second matériau (20(); - une couche graduelle non dopée (36); - une couche qui constitue le premier matériau (10); - une couche graduelle dopée (38); - une couche (40) formant "fenêtre" transparente à la longueur d'onde excitatrice; - une couche graduelle dopée(42) et - une couche (44) dopé. 23. Composant selon la revendication 22, caractérisé par le fait que le substrat (30) est dopé et qu'une couche dopée est déposée sur le substrat (30) avant dépôt des couches précitées. 204) 24. Composant selon l'une des revendications 1 à 23, caractérisé par le fait qu'il comprend, déposées successivement par épitaxie sur un substrat (30) en GaAs semi-isolant: - une couche (32) de GaAs, dopé, servant à la prise de contact; - une couche graduelle dopée (34), qui est constituée comme toutes les couches graduelles d'un super-réseau GaAs/AlAs de période variable; - un super-réseau en GaAs/AlAs, non dopé, de 53 périodes de 14 monocouches de GaAs et de 6 monocouches de AlAs, qui constitue le second matériau (20); - une couche graduelle non dopée (36); - une couche massive de GaAs, non dopée, qui constitue le premier matériau (10); - une couche graduelle dopée (38); - une couche (40)formant "fenêtre" transparente à la longueur d'onde excitatrice, dopée, qui est constituée de 100 périodes d'un super-réseau GaAs/AIAs de respectivement 3 monocouches de GaAs et de 4 monocouches de AlAs; - une couche graduelle dopee (42) et - une couche (44) de GaAs dopé. 25. Composant selon l'une des revendications 1 à 24, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est en GaAs tandis que le second matériau (20) est formé de GaAlAs ou de AlAs ou d'un super-réseau en GaAs/AlAs ou GaAs/GaAIAs. 26. Composant selon l'une des revendications 1 à 24, caractérisé par le fait que le premier matériau (10) est en InGaAs et le second matériau (20) est constitué soit d'un matériau massif soit d'un super- réseau en InGaAs/InAlAs ou InGaAsP/InAlAsP. 27. Composant selon l'une des revendications 1 à 26, caractérisé par le fait que le second matériau (20) est constitué d'un super-réseau en GalnAs/AlInAs ou en matériaux quaternaires par exemple GalnAsP.