Brevet FR2674626A1 — publié le 19921002

La présente invention concerne un procédé de cor- rection d'un spectre d'absorption, qui permet d'obtenir correctement la forme d'onde du spectre d'absorption d'un objet moyennant l'application d'une lumière depuis une sur- face de l'objet, à l'intérieur de ce dernier et la récep- tion de la lumière, qui a diffusé et a été réfléchie lors de sa traversée de l'intérieur de l'objet, au moins en un point sur la surface de l'objet, et un dispositif de mesure spectrométrique pour un objet diffusant la lumière, moyen- nant l'utilisation du procédé. Habituellement, lors de l'exécution d'une analyse quantitative d'un objet conformément à un procédé de mesure d'absorption, lorsque l'objet à mesurer est un fluide ou un gaz, le coefficient de transmission de la lumière pouvait être mesuré étant donné que la lumière traverse l'objet. Cependant, lors de la mesure d'un objet opaque, la lumière ne traverse pas suffisamment l'objet et par conséquent l'objet à mesurer était préalablement découpé ou subdivisé en morceaux avant l'exécution de la mesure du spectre d'absorption de cet objet. Cependant, le procédé mentionné précédemment ne peut pas être adopté pour la mesure d'un corps vivant. Compte tenu de ce qui précède, il a été décrit un procédé consistant à appliquer une lumière à la surface d'un objet et recevoir la lumière réfléchie en un autre point de la même surface de l'objet pour effectuer certains calculs sur la base de données de la lumière reçue, pour la mesure ul- térieure d'une information à l'intérieur de l'objet (se ré- férer par exemple à la publication au Bulletin Officiel du brevet japonais N 011614/1986 (B)). Conformément au procédé mentionné précédemment, une lumière est véhiculée jusqu'à un point de mesure d'un corps vivant, au moyen d'un dispositif d'émission de lu- mière et la lumière, qui a diffusé ou a été réfléchie lors de sa traversée du corps vivant, est collectée, et de ce fait on peut exécuter une mesure continue, les organes in- ternes étant situés dans leurs positions correctes à l'intérieur du corps vivant, sans introduire aucune partie du dispositif de mesure ni provoquer aucune blessure dans le corps vivant. Cependant, l'objet à mesurer n'est habituellement pas un corps transparent, mais ce qu'on appelle un objet diffusant la lumière, qui réfléchit ou diffuse la lumière (voir la figure 9 annexée à la présente demande) Dans un objet diffusant la lumière, une réflexion et une diffrac- tion de la lumière se répètent un grand nombre de fois dans l'objet diffusant la lumière, même lorsque la distance entre le point A d'application de la lumière et le point B de réception de la lumière est fixe. Pour les raisons mentionnées précédemment, lors de l'exécution d'une mesure moyennant l'application de la lumière à la surface d'un objet diffusant la lumière, du type mentionné précédemment, il apparaît un phénomène d'élargissement de la forme d'onde du spectre d'absorption, dû à la distribution de la longueur importante du trajet optique La figure 10, annexée à la présente demande, re- présente un graphique du phénomène mentionné précédemment, lors duquel le pic de la forme d'onde b du spectre d'absorption, mesurée à partir d'une surface de l'objet, est affaibli par rapport à la forme d'onde propre a du spectre, obtenu au moyen de la mesure exécutée en découpant l'objet. Le fait indiqué précédemment a également conduit au problème consistant en ce que, si on exécutait une ana- lyse des composants de l'objet moyennant l'utilisation des données de transmission de la lumière à mesurer, sur la base d'une forme d'onde réduite du spectre d'absorption du type indiqué précédemment, on n'obtenait aucune donnée cor- recte. C'est pourquoi un but de la présente invention est de fournir un procédé de correction du spectre d'absorption et un dispositif de mesure spectrométrique utilisant ce procédé pour mesurer un objet diffusant la lu- mière, le procédé et le dispositif étant aptes à fournir des données d'une courbe semblable à la forme d'onde propre du spectre d'absorption de l'objet, moyennant une correc- tion d'une forme d'onde du spectre d'absorption mesurée sans morcelage ou sans traitement de l'objet diffusant la lumière lors de la mesure de l'information interne à l'objet par application d'une lumière en un point d'application de la lumière sur une surface de l'objet et réception de la lumière, qui a traversé l'objet, au niveau d'un point de réception de la lumière, de l'objet pour exé- cuter une analyse du spectre d'absorption sur la base de données de la lumière reçue. Pour atteindre l'objectif mentionné précédemment, il est prévu conformément à l'invention un procédé de cor- rection du spectre d'absorption, consistant à appliquer une lumière en un point d'application de la lumière sur une surface d'un objet et recevoir la lumière, qui a traversé ledit objet, en un point, de réception de la lumière, dudit objet pour exécuter une analyse du spectre d'absorption sur la base de données de la lumière reçue pour la mesure de l'information interne dudit objet. Selon une première variante de l'invention, ce procédé de correction du spectre d'absorption comprend les étapes consistant à: détecter l'intensité I (À) de la lumière reçue au point de réception de la lumière, pour chaque longueur d'onde, pour obtenir le pourcentage d'absorption %ABS (À), l'intensité de la lumière de référence étant supposée être Io(X) conformément à la relation suivante: %ABS (À) = (Io (À) I (X)}/Io (À) et calculer la forme d'onde S (À) du spectre en utilisant une constante N conformément à la relation suivante: S (À) = exp ln %ABS (À)l pour reproduire la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet en fonction du résultat calculé de la forme d'onde du spectre. Selon une seconde variante de l'invention, le procédé est caractérisé en ce qu'il comprend les étapes consistant à: détecter l'intensité I (À) de la lumière reçue au point de réception de la lumière, pour chaque longueur d'onde, pour obtenir le pourcentage d'absorption %ABS (À), l'intensité de la lumière de référence étant supposée être Io(À), conformément à la relation suivante %ABS (À) = f Io (À) I (À)}/Io (À) et calculer la forme d'onde S (À) du spectre en utilisant une constante multiple ni (i = 1, 2,) confor- mément à la relation suivante: S (À) = lexp lni %ABS (À)l pour reproduire la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet en fonction du résultat ca- culé de la forme d'onde S (À) du spectre. L'invention concerne en outre un dispositif de mesure spectrométrique qui met en oeuvre le procédé men- tionné précédemment du spectre d'absorption et qui comprend des moyens d'application de lumière pour appliquer de la lumière en un point d'application de la lumière sur une surface d'un objet, des moyens de réception de la lumière pour recevoir la lumière qui a traversé ledit objet, en un point, de réception de la lumière, dudit objet. Selon une première variante de l'invention, ce dispositif comprend des moyens de calcul pour calculer, par détection de l'intensité I (À) de la lumère reçue au niveau dudit point de réception de la lumière, pour chaque lon- gueur d'onde, l'intensité de la lumière de référence étant supposée Io (À), le pourcentage d'absorption %ABS conformé- ment à la relation suivante: %ABS (À) = lIo (À) I (À)}/Io (À) et d'autres moyens de calcul pour calculer la forme d'onde S (À) du spectre en utilisant une constante donnée N confor- mément à la relation suivante S (À) = exp ln %ABS (À)l la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet étant établie sur la base du résultat calculé de la forme d'onde S (À) du spectre. Selon une seconde variante de l'invention, ce dispositif comprend des moyens de calcul pour calculer, par détection de l'intensité I (À) de la lumère reçue au niveau dudit point de réception de la lumière, pour chaque lon- gueur d'onde, l'intensité de la lumière de référence étant supposée Io (À), le pourcentage d'absorption %ABS conformé- ment à la relation suivante %ABS (À) = lIo (À) I (A)}/Io (À) et d'autres moyens de calcul pour calculer la forme d'onde du spectre S (À) en utilisant une constante multiple donnée ni (i = 1, 2,) conformément à la rela- tion suivante: S (À) = 'Eexp lni %ABS (À)l la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet étant établie sur la base du résultat calculé de la forme d'onde S (À) du spectre. Conformément au procédé mentionné précédemment de correction du spectre d'absorption et au dispositif men- tionné précédemment de mesure spectrométrique, le pourcen- tage d'absorption %ABS d'un échantillon est calculé à par- tir des données de mesure optique de l'échantillon, et une constante ou une constante multiple ni (i = 1, 2,) est fixée pour calculer la forme d'onde S (À) du spectre S(À) = exp ln %ABS (À)l ou de la forme d'onde S (À) du spectre S(À) = lexp lni %ABS (À)l La forme d'onde S (À) du spectre possède une forme semblable à la forme d'onde du spectre du pourcentage propre d'absorption de l'objet diffusant la lumière. C'est pourquoi on peut effectuer une analyse correcte du spectre de l'objet à l'aide de la forme d'onde S (À) du spectre. Conformément au procédé mentionné précédemment de correction du spectre d'absorption et au dispositif men- tionné précédemment de mesure spectrométrique selon la pré- sente invention, le pourcentage d'absorption %ABS d'un échantillon est calculé à partir des données de mesure op- tique d'échantillons et une constante ou une constante mul- tiple ni (i = 1, 2,) est fixée pour calculer la forme d'onde S (À) du spectre S(À) = exp ln %ABS (À)l ou la forme d'onde S (À) du spectre S(À) = lexp lni %ABS (À)l pour l'obtention d'une forme d'onde du spectre presque égale à la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre de l'objet diffusant la lumière. C'est pourquoi, lors de l'exécution d'une analyse du spectre d'un objet diffusant la lumière au moyen de la forme d'onde S (À) du spectre, on peut analyser les consti- tuants de l'objet avec une grande reproductibilité et une haute fiabilité, sans avoir à découper ou à subdiviser en morceaux l'objet. En particulier, lorsqu'on fixe une constante mul- tiple ni (i = 1, 2,) pour calculer la forme d'onde S (À) du spectre S(À) = lexp lni %ABS (À)l il est possible d'obtenir une forme d'onde du spectre ex- trêmement proche de la forme d'onde du spectre du pourcen- tage d'absorption propre de l'objet diffusant la lumière. D'autres caractéristiques et avantages de la pré- sente invention ressortiront de la description donnée ci- après prise en référence aux dessins annexés, sur les- quels la figure 1 représente une vue explicative d'un dispositif de mesure spectrométrique pour un objet diffu- sant la lumière, conformément à un mode de mise en oeuvre de la présente invention; la figure 2 représente une vue en coupe de la zone de mesure d'un corps vivant; la figure 3 est une vue explicative d'un dispo- sitif de mesure spectrométrique utilisé pour effectuer un test de correction du spectre d'absorption; la figure 4 représente une vue à plus grande échelle d'une partie d'une patte d'un rat, à laquelle une lumière est appliquée; la figure 5 représente un graphique du coeffi- cient de transmission àT et du coefficient de diffusion a D obtenus sur la base d'une expérience; la figure 6 est un graphique du pourcentage d'absorption %ABST de la lumière transmise et du pourcen- tage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée; la figure 7 est un graphique, sur lequel le pourcentage d'absorption %ABST de la lumière transmise et le pourcentage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée sont réglés pour le pic de 758 nm; la figure 8 est un graphique dans lequel le pourcentage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée est corrigé au moyen d'équations de correction ( 1), ( 2) et ( 3); la figure 9, dont il a déjà été fait mention, représente une vue explicative de l'état interne d'un objet diffusant la lumière, dans lequel une lumière est réfléchie et diffusée; et la figure 10, dont il a déjà été fait mention, représente un graphique dans lequel une forme d'onde b du spectre d'absorption obtenue au moyen de la mesure effec- tuée avec l'application d'une lumière sur la surface de l'objet diffusant la lumière de la figure 9, est comparée à la forme d'onde a du spectre d'absorption propre de l'objet. La figure 1 représente une vue explicative d'une forme de réalisation de la présente invention Tout d'abord, une extrémité 3 d'application d'une lumière d'une fibre optique 2 et une extrémité 4 de réception de la lu- mière d'une fibre optique 5 destinée à recevoir la lumière qui est appliquée par l'extrémité d'application de la lu- mière et est diffusée dans un corps vivant, sont placées à proximité l'une de l'autre respectivement en un point A d'application de la lumière et en un point B de réception de la lumière à la surface du corps vivant Il existe une certaine distance entre le point B de réception de la lu- mière et le point A d'application de la lumière de sorte que l'intensité de la lumière devant être introduite dans l'extrémité 4 de réception de la lumière peut être suffi- sante et que l'influence de la lumière transmise le long de la surface du tissu du corps vivant peut être négligée En d'autres termes, lorsque la distance entre le point B de réception de la lumière et le point A d'application de la lumière est trop grande, l'intensité de la lumière qui ar- rive de l'extrémité 3 d'application de la lumière à l'extrémité 4 de réception de la lumière diminue, ce qui conduit à une altération du rapport signal/bruit lors de la mesure Cependant, lorsque la distance entre le point B de réception de la lumière et le point A d'application de la lumière est trop faible, la lumière appliquée par l'extrémité 3 d'application de la lumière, pénètre directe- ment, en traversant la surface du tissu du corps vivant, dans l'extrémité 4 de réception de la lumière, ce qui conduit à un affaiblissement relatif du signal de mesure. Pour supprimer une influence possible de la lumière réflé- chie, il est souhaitable que la directivité à la fois de l'extrémité 3 d'application de la lumière et de l'extrémité 4 de réception de la lumière soit aussi étroite que pos- sible Cependant, lorsque la directivité de chaque extré- mité est trop étroite, presque la totalité de la lumière appliquée par l'extrémité 3 d'application de la lumière pé- nètre à l'intérieur du corps vivant si bien qu'il est difficile de déter- miner de manière sûre la quantité de lumière attei- gnant l'extrémité 4 de réception de la lumière. L'extrémité 3 d'application de la lumière est raccordée par l'intermédiaire de la fibre optique 2 à un spectrophotomètre 1, tandis que l'extrémité 4 de réception de la lumière est raccordée à un photodétecteur 6 par l'intermédiaire de la fibre optique 5. Le photodétecteur 6 forme une sortie raccordée à un circuit 7 de traitement des données et à une unité 8 d'affichage du spectre. De façon plus détaillée, le spectrophoto- mètre comprend un élément spectroscopique, comme par exemple une source de lumière blanche, un prisme ou un réseau de diffraction servant à délivrer une lumière possé- dant une longueur d'onde désirée L'extrémité 3 d'application de la lumière comprend un élément de conver- gencede la lumière (par exemple une lentille) servant à conduire la lumière vers l'extérieur de la fibre optique. L'extrémité 4 de réception de la lumière comporte également un élément faisant converger la lumière Un élément de dé- tection de l'intensité lumineuse, tel qu'un phototransis- tor, est incorporé dans le photodétecteur 6. On notera que, bien que l'élément faisant conver- ger la lumière soit situé en vis-à-vis du tissu du corps vivant en en étant séparé par un interstice, dans la forme de réalisation mentionnée précédemment (se référer à la fi- gure 2), l'élément qui fait converger la lumière peut être placé en contact avec le tissu du corps vivant. La lumière monochromatique émise par l'extrémité 3 d'application de la lumière pénètre à l'intérieur du corps vivant Une partie de la lumière se déplace à l'intérieur du corps vivant comme représenté sur la figure 2 pour atteindre ensuite le point B de réception de la lu- mière De façon plus détaillée, une partie de la lumière, qui est émise par l'extrémité 3 d'application de la lumière et est reçue par l'extrémité 4 de réception de la lumière sous la forme d'une lumière décelable, traverse l'intérieur du corps vivant en diffusant et en divergeant La zone que traverse la lumière en diffusant, est indiquée par la sur- face hachurée sur la figure 2 Dans la zone dans laquelle la lumière diffuse, on a désigné par le symbole P un trajet qu'emprunte la majeure partie de la lumière, c'est-à-dire le point central de la distribution d'énergie du flux de lumière ou le lieu des points moyens de la lumière qui se déplace en diffusant (le trajet principa de la lumière diffusée, désigné ci-après comme étant simplement le "tra- jet de la lumière diffusée"). La lumière émise par l'extrémité 3 d'application de la lumière et introduite dans l'extrémité 4 de réception de la lumière possède une information relative au corps vivant entre le point A d'application de la lumière et le point B de réception de la lumière. Le photodétecteur 6 détecte la lumière émise par l'extrémité 3 d'application de la lumière et introduite dans l'extrémité 4 de réception de la lumière et forme un signal envoyé au circuit 7 de traitement des données Le circuit 7 de traitement des données reçoit le signal d'intensité de la lumière monochromatique émise par le S p e c t r o p h o t o m è t r e 1 en tant que réfé- rence et exécute des calculs prescrits sur la base de la différence entre les deux signaux de détection mentionnés précédemment, pour fournir des données du spectre d'absorption représentatives de l'état interne du corps vi- vant entre les points A et B Ci-après, on va décrire la procédure de calcul de façon détaillée. En supposant que l'intensité de la lumière détec- il tée par le photodétecteur 6 pour chaque longueur d'onde est I et que l'intensité de la lumière de référence est Io, le pourcentage d'absorption %ABS est obtenu comme suit %ABS = (Io I)/Io %ABS étant fonction de la longueur d'onde (A). En utilisant une valeur appropriée (un nombre réel positif), on exécute le calcul suivant S(X) = exp ln %ABS (A)l ou en utilisant des constantes appropriées ni et N 2 (nombres réels positifs), on exécute le calcul suivant S(À) = exp ln 1 %ABS (À)l + exp ln 2 %ABS (À)l le symbole " " représentant la multiplication, tandis que les valeurs ni et N 2 sont des nombres indépendants de la longueur d'onde À. La valeur S (À) calculée comme indiqué précédem- ment correspond approximativement à une courbe obtenue en exprimant le spectre d'absorption propre sous la forme du pourcentage d'absorption C'est pourquoi, le spectre d'absorption propre de l'objet peut être obtenu sur la base de la valeur S (À) En particulier, lorsque l'objet est un système à composants multiples (un système incluant une pluralité de composants présentant des spectres différents, par exemple du sang contenant Hb et Hb O 2), on peut exécuter correctement une analyse de composants multiples à l'aide du spectre. Ci-après on va décrire les résultats d'une expé- rience. La figure 3 représente un dispositif expérimental utilisé pour la mesure du muscle fémoral d'un rat. On place un rat vivant 14 dans une enceinte 22 et on fixe une patte arrière du rat 14 à un élément de support La condition de fixation de la patte arrière 14 est il- lustrée sur la figure 4 La patte arrière du rat 14 est in- sérée dans un anneau i 5 a prévu à la pointe terminale de l'élément de support 15 Dans l'anneau 15 a on insère égale- ment des pointes terminales d'une fibre 13 a véhiculant la lumière incidente, d'une fibre 13 b véhiculant la lumière transmise et d'une fibre 13 c véhiculant la lumière diffu- sée La pointe terminale de la fibre 13 b véhiculant la lu- mière transmise et la partie terminale de la fibre 13 c vé- hiculant la lumière diffusée font entre elles un angle de La fibre 13 a véhiculant la lumière incidente guide la lumière émise par une lampe 12 raccordée à une source d'énergie 11, tandis que la fibre 13 b véhiculant la lumière transmise détecte la lumière qui a traversé la patte ar- rière du rat 14 Dans la description qui va suivre de l'expérience, la lumière détectée par la fibre 13 b véhicu- lant la lumière transmise est désignée comme étant la "lu- mière transmise", et la lumière détectée par la fibre 13 b véhiculant la lumière diffusée est désignée comme étant la "lumière diffusée" La lumière transmise est la lumière qui sort dans la même direction que celle de la lumière inci- dente après avoir traversé la patte arrière du rat 14, comme étant transmise et réfractée_ dans la patte arrière. On peut supposer que le spectre d'absorption de la lumière transmise possède la même forme que celle du spectre d'absorption propre de l'objet La lumière diffusée est la lumière qui sort dans une direction différente de celle de la lumière incidente après avoir traversé la patte arrière du rat 14, comme étant la lumière réfléchie et réfractée dans la patte arrière Le spectre d'absorption de la lu- mière réfléchie est affaibli et aplati par rapport au spectre d'absorption propre de l'objet On suppose que la raison en est que le trajet mentionné précédemment de dé- placement de l'essentiel de la lumière diffusée s'incurve et qu'une quantité supérieure de composantes de la lumière diffusée est réfléchie en arrière. La lumière transmise par la fibre 13 b véhiculant la lumière transmise et la lumière diffusée délivrée par la fibre 13 c véhiculant la lumière diffusée sont sélectionnées au moyen d'un commutateur optique (non représenté) comme étant la lumière incidente envoyée par l'intermédiaire d'une fente 17 et d'un miroir 18 à un réseau de diffraction 19 La lumière diffusée délivrée par le rayon de diffrac- tion 19 est reçue par un capteur d'images unidimen- sionnelles 20 Lors de l'application de la lumière par la lampe 12 à la patte arrière du rat 14 dans le système de mesure mentionné précédemment, la lumière s'étale dans de nombreuses directions à l'intérieur de la patte arrière et une partie de la lumière est détectée par la fibre optique 13 b véhiculant la lumière transmise et par la fibre 13 c vé- hiculant la lumière diffusée La lumière transmise ou la lumière diffusée est séparée par le réseau de diffraction 19, et une image correspondant au spectre d'absorption de l'intensité est focalisée sur la surfàce de réception de la lumière du détecteur d'images unidimensionnelles 20 La charge électrique accumulée proportionnellement à l'intensité focale sur la surface de réception de la lu- mière est convertie en un signal d'image en série dans le temps par l'intermédiaire d'une électrode de transfert de signaux, pour être introduite dans un processeur 21, o le traitement ultérieur du signal est exécuté. Tout d'abord, l'intensité de transmission T et l'intensité de diffusion D de la lumière dans l'objet véhi- culé par l'intermédiaire de la fibre 13 b véhiculant la lu- mière transmise et de la fibre 13 c véhiculant la lumière diffusée, sont mesurées pour chaque longueur d'onde. En second lieu, on introduit un tube de test contenant du yaourt, adopté en tant qu'exemple d'objet dif- fusant la lumière, dans l'anneau 15 a à la place de la patte arrière du rat 14, et on mesure l'intensité de transmission To et l'intensité de diffusion Do de la lumière de réfé- rence véhiculée par la fibre 13 b véhiculant la lumière transmise et par la fibre 13 c véhiculant la lumière diffu- sée. Ensuite, on calcule de la manière suivante le co- efficient de diffusion a T et le coefficient de diffusion "D: a T = log(T 0/T) aîD = log(D 0/D) En outre, on obtient le pourcentage d'absorption %ABST de la lumière transmise comme suit: %ABST = (TO T)/To et on obtient le pourcentage d'absorption %ABSD de la lu- mière diffusée comme suit: %ABSD = (Do D)/DO En outre, le pourcentage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée est normalisé par soustraction pour la longueur d'onde de référence de 758 nm pour l'obtention d'une valeur normalisée n-%ABSD, et la valeur normalisée n-%ABSD est corrigée confoormément aux équations: S Dn 1 = exp l 1,927n-%ABSDl ( 1) S Dn 2 = exp l 0,827n-%ABSDl ( 2) ou conformément à l'équation: S Dnl,n 2 = exp l 1,927n-%ABSDl + exp l 0,827 n-%ABSDl ( 3) Les résultats de calcul des équations précédentes sont indiqués dans le tableau 1. Tableau 1 Lon- gueur d'on de ax T CD %ABST %ABSD S Dnl S Dn 2 S Dnln 2 n- S Dnl+ 2 600 1,837 1,651 0,985 0,978 1,610 1,227 2,836 1,836 620 1,227 1,123 0,941 0,925 1,453 1,174 2,628 1,628 640 0,895 0,924 0,873 0,881 1,336 1,132 2,468 1,468 660 0,754 0,842 0,824 0,856 1,273 1,109 2,383 1,383 680 0,584 0,743 0,739 0,819 1,186 1,076 2,262 1,262 700 0,415 0,643 0,616 0,773 1,084 1,035 2,120 1,120 720 0,314 0,575 0,515 0,734 1,006 1,003 2,008 1,008 740 0,270 0,551 0,463 0,719 0,978 0,990 1,968 0,968 760 0,312 0,570 0,513 0,731 1,000 1,000 2,000 1,000 780 0,230 0,517 0,410 0,695 0,934 0,971 1,905 0,905 800 0,194 0,485 0,361 0,673 0,894 0,953 1,847 0,848 820 0,187 0,482 0,349 0,670 0,891 0,951 1,842 0,842 840 0,185 0,490 0,347 0,677 0,901 0,956 1,858 0,858 860 0,183 0,492 0,344 0,678 0,903 0,957 1,861 0,861 880 0,183 0,499 0,343 0,683 0,912 0,961 1,873 0,873 900 0,172 0,512 0,327 0,693 0,929 1,000 1,929 0,929 cient de transmission s T et du coefficient de diffusion a D tirés du tableau 1 En référence à la figure 5, la forme d'onde du coefficient de diffusion a D possède un pic faible et une partie plate surélevée par rapport à la forme d'onde du coefficient de transmission a T. La figure 6 représente un graphique du pourcen- tage d'absorption %ABST de la lumière transmise et le pour- centage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée, tiré du tableau 1. La figure 7 représente un graphique montrant Il C les valeurs n-%ABST et n-%ABSD obtenues par normalisation respectivement du pourcentage d'absorption %ABST de la lu- mière transmise et du pourcentage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée, au moyen des valeurs pour la longueur d'onde 758 nm, réglées à 0. La figure 8 représente un graphique, dans lequel le pourcentage d'absorption %ABSD de la lumière diffusée est corrigé au moyen des équations de correction ( 1), ( 2) * et ( 3) On notera que le pourcentage d'absorption est nor- malisé avec la valeur pour la longueur d'onde 758 nm, ré- glée à zéro En référence à la figure 8, SDW 2 possède une forme d'onde semblable à celle du pourcentage d'absorption n-%ABSD de la lumière diffusée normalisée Cependant, S Dnl possède une forme d'onde semblable à celle du pourcentage d'absorption n-%ABST de la lumière transmise normalisée, et S Dnln 2 possède une forme d'onde extrêmement proche de celle du pourcentage d'absorption n-%ABST. En d'autres termes, le spectre d'absorption de la lumière diffusée ne peut pas être affaibli ou aplati par correction au moyen des simples équations ( 1), ( 2) et ( 3) pour l'obtention d'une forme d'onde plus proche que celle du spectre d'absorption propre de la lumière transmise. C'est pourquoi la forme d'onde du spectre d'un échantillon du même type peut être corrigée automatiquement au moyen des formes d'onde S Dn 1, S Dn 2 et S Dnl,n 2 En outre, le contenu de chaque composant d'un ob- jet à composants multiples peut être obtenu à partir des formes d'ondes du spectre corrigé. On notera que la présente invention n'est pas li- mitée à la forme de réalisation mentionnée précédemment. Par exemple, bien qu'un corps vivant soit l'objet de mesure dans la forme de réalisation mentionnée précédemment, on peut utiliser n'importe quel autre objet pour la mesure sans que l'objet diffuse la lumière Par exemple, on peut soumettre à une mesure une nourriture comme par exemple de la confiture, un fruit, de la viande, du poisson et un co- quillage ou une plante comme par exemple des semences ou des plants On notera en outre que l'on peut réaliser une variété de modifications dans le cadre de la présente in- vention Bien que l'on ait utilisé des équations numériques de type exponentiel pour réaliser la correction dans le cadre de la présente invention, on peut citer un ensemble d'équations numériques telles que des polynômes à dévelop- pement en série de Taylor, pour obtenir le même effet que les équations de correction. La présente invention peut être mise en oeuvre selon d'autres formes spécifiques, sans pour autant s'écarter du cadre des caractéristiques essentielles de l'invention C'est pourquoi, on peut considérer qu'à tous égards la présente forme de réalisation est indiquée à titre d'illustration et n'a aucun caractère limitatif et est censée englober toutes les modifications possibles. REVENDICATIONS 1 Procédé de correction d'un spectre d'absorp- tion, consistant à appliquer une lumière en un point (A) d'application de la lumière sur une surface d'un objet et recevoir la lumière, qui a traversé ledit objet, en un point (B), de réception de la lumière, dudit objet pour exécuter une analyse du spectre d'absorption sur la base de données de la lumière reçue pour la mesure de l'information interne dudit objet, caractérisé en ce qu'il comprend les étapes consistant à: détecter l'intensité I (À) de la lumière reçue au point (B) de réception de la lumière, pour chaque longueur d'onde, pour obtenir le pourcentage d'absorption %ABS (À), l'intensité de la lumière de référence étant supposée être Io(X) conformément à la relation suivante %ABS (À) = lIo (À) I (À)}/Io (À) et calculer la forme d'onde du spectre S (À) en utilisant une constante N conformément à la relation suivante S (À) = exp ln %ABS (À)l pour reproduire la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet en fonction du résultat calculé de la forme d'onde du spectre S (À). 2 Procédé de correction d'un spectre d'absorption, consistant à appliquer une lumière en un point (A) d'application de la lumière sur une surface d'un objet et à recevoir la lumière, qui a traversé ledit objet, en un point (B), de réception de la lumière, dudit objet pour exécuter une analyse du spectre d'absorption sur la base de données de la lumière reçue pour la mesure de l'information interne dudit objet, caractérisé en ce qu'il comprend les étapes consistant à: détecter l'intensité I (À) de la lumière reçue au point (B) de réception de la lumière, pour chaque longueur d'onde, pour obtenir le pourcentage d'absorption %ABS (À), l'intensité de la lumière de référence étant supposée être Io(À), conformément à la relation suivante %ABS (À) = lIo (À) I (À)}/Io (À) et calculer la forme d'onde S (À) du spectre en utilisant une constante multiple ni (i = 1, 2,) confor- mément à la relation suivante: S (À) = lexp lni %ABS (À)l pour reproduire la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet en fonction du résultat ca- culé de la forme d'onde S (À) du spectre. 3 Dispositif de mesure spectrométrique apte à corriger un spectre d'absorption et comprenant des moyens ( 1) d'application de lumière pour appliquer de lalumière en un point (A) d'application de la lumière sur une surface d'un objet, des moyens ( 6) de réception de la lumière pour recevoir la lumière qui a traversé ledit objet, en un point (B), de réception de la lumière, dudit objet, caractérisé en ce qu'il comporte des moyens de calcul ( 7) pour calcu- ler, par détection de l'intensité I (À) de la lumère reçue au niveau dudit point (B) de réception de la lumière, pour chaque longueur d'onde, l'intensité de la lumière de réfé- rence étant supposée être Io (À), le pourcentage d'absorption %ABS conformément à la relation suivante %ABS (À) = lIo (À) I (À)}/Io (À) et d'autres moyens de calcul ( 7) pour calculer la forme d'onde S (À) du spectre en utilisant une constante donnée n conformément à la relation suivante S (À) = exp ln %ABS (À)l la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet étant établie sur la base du résultat calculé de la forme d'onde S (À) du spectre. 4 Dispositif de mesure spectrométrique apte à corriger un spectre d'absorption et comprenant des moyens ( 1) d'application de lumière pour appliquer de lalumière en un point (A) d'application de la lumière sur une surface d'un objet, des moyens ( 6) de réception de la lumière pour recevoir la lumière qui a traversé ledit objet, en un point (B), de réception de la lumière, dudit objet, caractérisé en ce qu'il comporte des moyens de calcul ( 7) pour calcu- ler, par détection de l'intensité I (À) de la lumère reçue au niveau dudit point (B) de réception de la lumière, pour chaque longueur d'onde, l'intensité de la lumière de réfé- rence étant supposée être Io (À), le pourcentage d'absorption %ABS conformément à la relation suivante %ABS (À) = lIo (À) I (À)}/Io (À) et d'autres moyens de calcul ( 7) pour calculer la forme d'onde S (À) du spectre en utilisant une constante multiple donnée ni (i = 1, 2,) conformément à la rela- tion suivante S (À) = Xexp lni %ABS (À)l la forme d'onde du spectre du pourcentage d'absorption propre dudit objet étant établie sur la base du résultat calculé de la forme d'onde S (À) du spectre.