Brevet FR2669439A1 — publié le 19920522

PROCEDE DE DETECTION NUCLEAIRE A CORRECTION DE POTENTIEL DE BASE ET APPAREIL (NOTAMMENT GAMMA-CAMERA) CORRESPONDANT DESCRIPTION La présente invention a pour objet un procé- dé de détection nucléaire à correction de potentiel de base et un appareil correspondant Cet appareil peut être, par exemple, une gamma-caméra ou un spectromètre, ou tout autre appareil destiné à mesurer une caractéristique d'un rayonnement nucléaire. Dans le premier cas, l'invention trouve une application dans le domaine médical o les gamma-caméras sont utilisées pour produire des images d'organes en vue de l'établissement d'un diagnostic. La gamma-caméra est de préférence à scintillation, du type ANGER, dont le brevet US-A-3 011 057 décrit le fonctionnement dans ses principes et ses moyens de réalisation. Les gamma-caméras sont utilisées en médecine nucléaire pour visualiser la répartition, dans un organe, de mo Lécules marquées par un isotope radio- actif préalablement injecté au patient Une gamma- caméra comprend généralement un collimateur pour limiter l'angle d'incidence des photons gamma émis par l'organe à étudier, un cristal scinti Llateur pour transformer les photons gamma en photons lumineux ou scintillations, et un réseau de tubes photomultiplicateurs, qui transforment les scintillations en impulsions électriques dites "contributions électriques" de tubes Une gamma-caméra comprend en outre des circuits électroniques pour produire, à partir des contributions électriques des tubes, des signaux de coordonnées X et Y indiquant le lieu o s'est produite la scintillation, ainsi qu'un signal de validation V quand l'amplitude de la scintillation appartient à une bande d'énergie prédéterminée. Cette chaîne de détection peut être suivie d'un ensemble de visualisation comportant généralement un oscilloscope cathodique commandé par les signaux de coordonnées X, Y et par le signal de validation V, pour visualiser par un point lumineux sur l'écran le point d'impact du photon gamma sur le cristal. L'ensemble de visualisation peut éventuellement comporter un dispositif photographique pour former une image de l'organe observe, par intégration d'un grand nombre de points lumineux produits sur l'écran. Il peut, par ailleurs, comprendre un dispositif de traitement numérique des images Un dispositif de traitement numérique des images peut être utilisé pour reconstruire des images de coupes d'organes afin de produire des tomographies de ceux-ci Dans ce dernier cas, des algorithmes de reconstruction d'images identiques à ceux qui sont utilisés en tomo- densitométrie sont mis en oeuvre. Entre autres qualités, une gamma-caméra doit posséder une bonne résolution spatiale (c'est-à- dire une capacité à distinguer de petites sources radioactives rapprochées), une bonne réponse en taux de comptage, (c'est-à-dire une capacité à traiter un grand nombre d'événements par unité de temps), et une qualité d'image indépendante de l'énergie de l'isotope considéré La résolution spatiale dépend de la précision du calcul des coordonnées X et Y. La qualité de l'élaboration de ces coordonnées dépend essentiellement des lois physiques régissant le fonctionnement des différentes parties de la gamma- caméra Ainsi, l'interaction d'un photon gamma avec le cristal donne naissance à une scintillation lumineuse dont l'intensité décroît exponentiellement avec le temps La constante de temps de cette décroissance est caractéristique du cristal scintillateur utilisé Pour un cristal d'iodure de sodium activé au thallium (Na I, T 1), elle est de l'ordre de 300 nanosecondes A une énergie donnée du photon gamma incident, le nombre de photons lumineux de la scintillation obéit à la loi statistique de POISSON Cette scintillation est vue par plusieurs tubes photomultiplicateurs simultanément Les photons lumineux composant cette scintillation arrachent des photoélectrons aux photo- cathodes des tubes photomultiplicateurs Le nombre de photoélectrons arrachés obéit aussi, pour une scintillation donnée, à la loi statistique de POISSON. Cela signifie que la contribution électrique d'un tube photomultiplicateur recevant une scintillation présente une amplitude dont la valeur suit une distri- bution statistique de POISSON La valeur moyenne de cette amplitude est fonction de l'énergie des photons lumineux incidents. Comme une scintillation est vue par plu- sieurs tubes photomultiplicateurs simultanément, la détermination de l'emplacement de cette scintil- lation sur le cristal, elle-même représentative du lieu d'émission du photon gamma d'excitation, est obtenue en calculant l'emplacement du barycentre des contributions électriques délivrées par l'ensemble des tubes photomultiplicateurs Ce calcul s'effectue simplement, selon la technique ANGER visée plus haut, en injectant les contributions électriques au travers d'un jeu de matrices de résistances Les valeurs des résistances des matrices sont fonction, pour des matrices dites de localisation, des positions des tubes photomultiplicateurs auxquels elles sont raccordées Les signaux électriques analogiques obte- nus x+, x -, y+, y-, dits "impulsions pondérées" traduisent la position de la scintillation par rapport aux axes X et Y. Le problème le plus difficile à résoudre consiste, pour une scintillation donnée, à déterminer le plus exactement possible l'intégrale du barycentre des contributions électriques sur une période de l'ordre de trois fois la constante de temps de décroissance des scintillations du cristal scintillateur La durée d'intégration dépend de la constante de temps du cristal La précision de la mesure est entachée d'erreur due à la fluctuation statistique de POISSON En effet, l'écart type de la fluctuation d'amplitude des contributions selon la statistique de POISSON est inversement proportionnelle à la racine carrée du nombre de photoélectrons arrachés Ainsi, plus l'intégration est longue (jusqu'à trois fois la constante de temps de décroissance de la scintillation), plus le nombre de photoélectrons pris en compte est important, plus l'écart type est faible, et donc plus la valeur moyenne de cette contribution est appréciée avec exactitude. En fait, l'opération de calcul de l'emplace- ment du barycentre étant une opération linéaire, il est plus économique de réaliser cette intégration à la sortie de chacune des matrices de résistance du jeu de matrices sur les impulsions pondérées. On notera au passage que la durée d'intégration est directement liée à la qualité de la résolution spatia- le de la gamma-caméra et que cette qualité s'obtient au détriment du taux de comptage, c'est-à-dire au détriment du nombre d'événements par seconde pris en compte. Cette opération d'intégration ne va pas sans quelques difficultés La principale réside dans la présence de tensions continues permanentes venant se superposer aux impulsions pondérées et qui, intro- duites dans des intégrateurs, faussent d'autant plus la valeur du signal délivré par ceux-ci que la durée d'intégration est longue L'origine de ces tensions continues est principalement due aux amplificateurs à gain variable interposés entre chaque matrice de résistances et un intégrateur correspondant Ces amplificateurs à gain variable sont utilisés pour deux raisons: d'abord ils servent à choisir la gamme d'énergie à étudier, et ensuite ils permettent une adaptation d'amplitude des impulsions pondérées à la dynamique de fonctionnement des intégrateurs utili- sés Ces tensions continues parasites peuvent avoir d'autres origines, et résulter notamment d'un effet dit d'empilement des scintillations. Le potentiel électrique résultant de ces tensions continues décale ce qu'on appelle communé- ment le potentiel de base des intégrateurs Le brevet américain US-A-3 984 689 délivré le 5 octobre 1976 à Roger E ARSENAUX indique qu'aux niveaux élevés de radioactivité, c'est-à-dire à des taux de comptage élevés, par exemple supérieur à 100 000 évènements par seconde, des couplages capacitifs, auxquels on aurait pu penser de prime abord pour éliminer ces tensions continues, sont à proscrire En effet, la présence de telles capacités de couplage provoque un décalage du potentiel de base lié essentiellement à l'apparition répétée et très rapide des scintil- lations Ces capacités ont pour conséquence, en effet, de reconstituer une composante continue dépen- dant justement du taux de comptage Cependant, les précisions demandées actuellement sur le calcul des signaux de coordonnées nécessitent que les variations erratiques d'amplitude de ces signaux restent infé- rieures au millième de leur amplitude. Le document FR-A-2 546 632 propose de résou- dre ces inconvénients créés par l'introduction d'un couplage capacitif dans cette chaîne tout en restau- rant le potentiel de base avant l'apparition d'une impulsion pondérée à prendre en compte Selon ce document, on n'autorise la mesure du potentiel de base qu'après la fin d'une période o il y a eu absen- ce d'impulsions, et on restaure le potentiel de base avant une nouvelle intégration pendant la fin de cette période. L'inconvénient de cette méthode est que, lorsque la caméra est utilisée à fort taux de compta- ge, c'est-à-dire lorsque l'activité d'émission des photons gamma est élevée, les périodes sans impulsions sont trop brèves pour que la mesure du potentiel de base s'effectue dans des conditions satisfaisantes. Cela entraîne la présence d'une composante continue pendant l'intégration et fausse le résultat. La présente invention a pour but de remédier à cet inconvénient A cette fin, elle propose un procédé dans lequel on mesure très simplement le potentiel de base, ce qui permet de corriger en consé- quence le signal à traiter Ce résultat est obtenu grâce à l'élaboration d'un histogramme des échantil- lons du signal (c'est-à-dire à la détermination de la répartition statistique des amplitudes de ces échantillons) L'histogramme obtenu présente un premier pic correspondant à la grande probabilité d'occurrence d'échantillons ayant comme amplitude le potentiel de base La mesure de l'abscisse de ce pic fournit directement la valeur moyenne du poten- tiel de base Il suffit alors de soustraire cette valeur du signal avant intégration numérique. De façon précise, la présente invention a donc pour objet un procédé de détection de rayon- nement nucléaire, dans lequel on forme un signal de détection constitué d'impulsions de tension aux- quelles se superpose une tension parasite dite poten- tiel de base, on échantillonne ce signal, on convertit chaque échantillon en numérique et on traite ces échantillons numériques pour déterminer une caractéristique du rayonnement nucléaire détecté, ce procédé étant caractérisé par le fait qu'en outre: on mesure le potentiel de base en élabo- rant un histogramme des échantillons numériques, ceux-ci étant formés de maniè- re continue et rapide, et en mesurant, dans cet histogramme, l'abscisse du pre- mier pic d'activité, ce qui donne la valeur du potentiel de base, on corrige le signal de détection, avant traitement des échantillons, en sous- trayant de ceux-ci la valeur du potentiel de base ainsi mesurée. La présente invention a également pour objet un appareil de détection de rayonnement nucléai- re mettant en oeuvre ce procédé Cet appareil comprend des moyens de détection d'un rayonnement nucléaire délivrant un signal de détection formé d'impulsions de tension auxquelles se superpose une tension parasi- te dite potentiel de base, des moyens d'échantil- lonnage et de conversion analogique-numérique du signal de détection et des moyens de traitement des échantillons aptes à déterminer une caractéristique du rayonnement nucléaire détecté, cet appareil étant caractérisé par le fait qu'il comprend en outre: des moyens de mesure du potentiel de base comprenant des moyens disposés après les moyens d'échantillonnage et de conver- sion analogique-numérique pour élaborer un histogramme des échantillons, ceux-ci étant formés de manière continue et rapide et des moyens pour mesurer, dans cet histogramme, l'abscisse du premier pic d'activité, ce qui donne la valeur du potentiel de base, des moyens de correction disposés avant les moyens de traitement, pour retrancher des échantillons à traiter ladite valeur du potentiel de base. Lorsque les moyens de détection et les moyens d'échantillonnage et de conversion numérique comprennent plusieurs voies en parallèle, les moyens de mesure du potentiel de base peuvent être soit partagés entre les différentes voies par multiplexage, soit disposés sur chaque voie. Dans un mode de réalisation avantageux et pour mettre les moyens de conversion analogique-nu- mérique dans les meilleures conditions de fonction- nement, l'appareil comprend en outre des moyens de décalage analogique du signal détecté, ces moyens étant commandés par les moyens de mesure du potentiel de base. L'appareil de l'invention peut être avanta- geusement une gamma-caméra, auquel cas la caractéris- tique à déterminer est la position d'un rayonnement gamma. De toute façon, Les caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront mieux à la lumière de la description qui va suivre Cette description porte sur des exemples de réalisation donnés à titre explicatif et nullement limitatif et elle se réfère à des dessins annexés, sur lesquels: la figure I montre le schéma synoptique d'un appareil conforme à l'invention, dans sa structure la plus générale; la figure 2 montre un exemple de signal à traiter; la figure 3 montre un exemple d'histogram- me; la figure 4 illustre un appareil conforme à l'invention dans un mode de réalisation à multiplexage; la figure 5 illustre un mode de réalisa- tion des moyens de mesure du potentiel de base; la figure 6 illustre une gamma-caméra conforme à l'invention. On voit, sur la figure 1, un détecteur de rayonnement DR recevant et détectant un rayonnement nucléaire RN et délivrant un signal de détection S Ce signal est échantillonné et converti en numéri- que par le convertisseur CAN Ce convertisseur travaille de manière continue et il est rapide Il est continu en ce sens qu'il échantillonne tout le signal (c'est-à-dire non seulement les impulsions mais aussi la partie entre celles-ci qui est justement le potentiel de base que l'on veut mesurer) Il est rapide en ce sens qu'il délivre plusieurs échantillons par impulsion L'appareil représenté comprend également des moyens de traitement du signal TS. Selon l'invention, l'appareil comprend encore des moyens MPB de mesure du potentiel de base. Ces moyens sont reliés au convertisseur CAN et sont aptes à élaborer un histogramme des échantillons formés par le convertisseur CAN et aptes en outre à mesurer, dans cet histogramme, l'abscisse du premier pic d'activité, ce qui donne la valeur du potentiel de base. L'appareil comprend encore des moyens de correction, en pratique un soustracteur SS, disposés avant les moyens de traitement du signal, et reliés aux moyens MPB et CAN pour retrancher des échantillons à traiter ladite valeur du potentiel de base. Le fonctionnement de cet appareil, en parti- culier des moyens de mesure du potentiel de base, peut être illustré à l'aide des figures 2 et 3. Sur la figure 2, tout d'abord, on voit, dans le cas particulier d'un rayonnement gamma détecté par un détecteur tel qu'on le trouve dans une gamma-caméra, des impulsions I superposées à un potentiel de base PB C'est ce genre de signal qui est échantillonné et codé rapidement Les échantillons ainsi formés, ou éventuellement une partie 1/n de ceux-ci si cela suffit, sont traités pour dresser un histogramme Celui-ci présente généralement l'allure de la figure 3 Dans un tel histogramme, les amplitudes sont portées en abscisses et le nombre d'impulsions ayant une amplitude donnée est porté en ordonnées Un pic nettement marqué se dessine alors, qui correspond aux échantillons d'amplitude 1 1 égale au potentiel de base L'abscisse de ce pic donne immédiatement l'amplitude du potentiel de base. Lorsque l'appareil comprend plusieurs voies de traitement, ce qui est souvent le cas dans les gamma-caméras, les moyens MPB de mesure du potentiel de base peuvent être associés à chacune de ces voies (comme i L sera expliqué p Lus loin en liaison avec la figure 6) Mais ils peuvent être uniques et parta- gés entre toutes les voies, comme illustré sur la figure 4. Sur cette figure, on voit trois voies o trois signaux Sl, 52 et 53 sont convertis par trois moyens CAN 1, CAN 2 et CAN 3 Les moyens de mesure des trois potentiels de base relatifs à ces trois voies sont constitués par un seul circuit MPB précédé d'un multiplexeur MPX et suivi d'un démultiplexeur DMPX. Les trois valeurs des potentiels de base sont adres- sées successivement à trois soustracteurs S 51, S 52, S 53 pour correction des trois signaux avant traite- ment. Quelle que soit la variante de l'appareil, les moyens de mesure du potentiel de base peuvent prendre des formes diverses Sur la figure 5, est représenté un mode particulier de réalisation de ces moyens, lesquels comprennent un registre d'adres- ses 10 relié aux moyens de conversion analogique-numé- rique CAN, une mémoire 12 dont chaque cellule est adressée par ledit registre, un moyen 14 apte à incré- menter d'une unité Le contenu de chaque cellule chaque fois qu'elle est adressée, un comparateur 16 détermi- nant l'instant o le contenu C d'une des cellules atteint une valeur maximum donnée, un moyen 18 qui peut prendre diverses formes: selon un premier mode de réalisation, ce moyen 18 est du genre verrou (ou "latch" en terminologie anglosaxonne); ce verrou vient lire l'adresse de la première cellule ayant atteint le maximum, adresse qui donne l'abscisse du pic de l'histogram- me, donc la valeur du potentiel de base; selon un second mode de réalisation, le moyen 18 est une unité centrale de traitement, apte à lire les contenus et les adresses des cellules de la mémoire et à effectuer le calcul du barycentre des adresses affectées desdits contenus (à partir d'un contenu prédéterminé par un seuil); l'abscisse de ce barycentre donne encore la valeur du potentiel de base. On comprend ainsi, que, dans la définition qui a été donnée de l'invention, l'expression "abscis- se du pic" peut signifier abscisse du maximum du pic ou abscisse du barycentre du pic D'une façon générale, c'est une abscisse permettant de localiser le pic dans l'histogramme. La figure 6, enfin, illustre une application de l'invention à la réalisation d'une gamma-caméra destinée à localiser le rayonnement gamma provenant d'un organe 1 d'un patient Telle que représentée, cette gamma-caméra comprend: un collimateur de rayonnement 2, une couche 3 de matériau scintillateur apte à produire par scintillation S un rayonnement lumineux L} des moyens de photodétection 6 disposés en regard de la couche de scintillateur et délivrant des signaux électriques, ces moyens pouvant être des photomultipli- cateurs, des jeux de résistances de pondération 7 recevant les signaux électriques déli- vrés par Les moyens de photodétection 6 et délivrant quatre signaux électriques x, x, y+, y de forme impu Lsionnelle, Les deux signaux x+, x traduisant la position de La scintillation S par rapport à un premier axe X, et Les deux signaux y+, y traduisant La position de cette scintillation par rapport à un second axe Y, quatre circuits de décalage 32, 34, 36, 38 recevant les signaux x+, x-, y +, y- et quatre tensions de décalage analogique D Ax+, D Ax-, D Ay+ et D Ay dont on verra plus loin le mode de formation, quatre convertisseurs analogique-numérique rapides 42, 44, 46, 48 recevant les quatre signaux x+, x-, y+, y-, après décalage, quatre moyens 52, 54, 56, 58 de mesure du potentiel de base relatif aux quatre signaux x+, x -, y+, y-, ces quatre moyens ayant leur entrée reliée respectivement aux quatre convertisseurs analogique-numé- rique 42, 44, 46, 48 et délivrant les quatre potentiels de base P Bx+, P Bx-, P By+, P By-, quatre soustracteurs 62, 64, 66, 68 à deux entrées, respectivement reliées au convertisseur analogique et à la sortie des moyens de mesure du potentiel de base, quatre intégrateurs numériques 72, 74, 76, 78 reliés aux quatre soustracteurs, ces quatre intégrateurs numériques déli- vrant quatre sommes pondérées numériques XN+, XN-, YN + YN-, un circuit de calcul 90 recevant ces sommes pondérées et délivrant deux signaux X et Y définissant la position de la scintillation, un moyen de visualisation 120 à mémoire d'image 110. Selon une variante avantageuse, la gamma-caméra comprend en outre: un cinquième circuit de décalage 40 rece- vant un signal représentant l'énergie e du rayonnement, un cinquième convertisseur analogique-numérique 50, un cinquième moyen 60 de mesure du poten- tiel de base relatif au signal d'énergie e, un cinquième soustracteur 70 ayant une première entrée reliée au cinquième moyen délivrant le signal d'énergie et une seconde entrée reliée au cinquième moyen de mesure du potentiel de base, un circuit 71 de détection du maximum du signal délivré par le cinquième sous- tracteur, ce circuit délivrant un signal I de validation de tous les intégrateurs 72, 74, 76, 78, un cinquième intégrateur numérique 80 validé également par le circuit précé- dent 71 et délivrant un signal EN qui est pris comme signal de validation V des moyens de calcul numérique 90. Les circuits de décalage 32, 34, 36, 38 et 40 sont alimentés par des tensions analogiques respectivement D Ax+, D Ax-, D Ay+, D Ay et D Ae délivrés par des moyens 100 Ces moyens comprennent une unité centrale de traitement 102 à cinq entrées re Liées aux sorties des cinq circuits de mesure des valeurs des potentiels de base 52, 54, 56, 58 et 60, ces entrées recevant lesdites valeurs P Bx+, P Bx-, P By+, P By et P Be codées en numérique Cette unité 102 calcule les décalages (ou "offset" en terminologie anglosaxonne) à apporter au signal incident pour mettre les convertisseurs analogique-numériques dans les meilleures conditions de fonctionnement (précision et dynamique) Ces décalages sont transmis séquentiel- lement à un registre 104 puis convertis en analogique par un convertisseur numérique-analogique 106 et adressés à un multiplexeur 108 à une entrée et cinq sorties reliées respectivement aux cinq circuits de décalage 32, 34, 36, 38 et 40 pour l'application de cinq tensions de décalage analogique D Ax+, D Ax-, D Ay+, D Ay et D Ae. Les signaux de position X et Y peuvent être obtenus à partir des signaux intégrés numériques XN+, XN-, YN+ et YN par les formules suivantes: XN+ XN YN X = Y= XN+ + XN YN + YN comme décrit dans le document FR-A-2 615 959. REVENDICATIONS 1 Procédé de détection de rayonnement nucléaire, dans lequel on forme un signal de détection constitué d'impulsions de tension auxquelles se superpose une tension parasite dite potentiel de base, on échantillonne ce signal, on convertit chaque échan- tillon en numérique et on traite ces échantillons numériques pour déterminer une caractéristique du rayonnement nucléaire détecté, ce procédé étant carac- térisé par le fait qu'en outre: on mesure le potentiel de base en élabo- rant un histogramme des échantillons numériques, ceux-ci étant formés de maniè- re continue et rapide, et en mesurant, dans cet histogramme, l'abscisse du pre- mier pic d'activité, ce qui donne la valeur du potentiel de base, on corrige le signal de détection, avant traitement des échantillons, en sous- trayant de ceux-ci la valeur du potentiel de base ainsi mesurée. 2 Appareil de détection de rayonnement nucléaire, mettant en oeuvre le procédé de la revendi- cation 1, cet appareil comprenant des moyens de détec- tion d'un rayonnement nucléaire (DR) délivrant un signal de détection (S) formé d'impulsions de tension auxquelles se superpose une tension parasite dite potentiel de base, des moyens d'échantillonnage et de conversion analogique-numérique (CAN) du signal de détection et des moyens de traitement des échantil- lons (TS) aptes à déterminer une caractéristique du rayonnement nucléaire détecté, cet appareil étant caractérisé par le fait qu'il comprend en outre: des moyens de mesure du potentiel de base (MPB) comprenant des moyens disposés après les moyens d'échantillonnage et de conversion analogique-numérique (CAN) pour élaborer un histogramme des échantillons, ceux-ci étant formés de manière continue et rapide et des moyens pour mesurer, dans cet histogramme, l'abscisse du premier pic d'activité, ce qui donne la valeur du potentiel de base, des moyens de correction (SS) disposés avant les moyens de traitement (TS), pour retrancher des échantillons à traiter ladite valeur du potentiel de base. 3 Appareil de détection de rayonnement nucléaire selon la revendication 2, caractérisé par le fait que, les moyens de détection (DR) et les moyens d'échantillonnage et de conversion en numérique (CAN) comprenant plusieurs voies en parallèle, les moyens de mesure de la valeur du potentiel de base (MPB) sont partagés entre ces voies par des moyens de multiplexage et démultiplexage (MPX, DMPX). 4 Appareil de détection de rayonnement nucléaire selon la revendication 2, caractérisé par le fait que les moyens de détection (DR) et les moyens d'échantillonnage et de conversion en numérique (CAN) comprenant plusieurs voies en parallèle, les moyens de mesure de la valeur du potentiel de base (MPB) et de correction sont prévus sur chaque voie. Appareil de détection de rayonnement nucléaire selon la revendication 2, caractérisé par le fait qu'il comprend en outre des moyens ( 100) de décalage analogique du signal détecté (S), ces moyens ( 100) étant commandés par les moyens de mesure du potentiel de base (MPB). 6 Appareil selon la revendication 2, carac- térisé par le fait que Les moyens de mesure du poten- tiel de base comprennent un registre d'adresses ( 10) relié aux moyens de conversion analogique-numérique, une mémoire ( 12) dont chaque cellule est adressée par ledit registre, un moyen ( 14) d'incrémentation d'une unité du contenu de chaque cellule chaque fois qu'elle est adressée, un moyen ( 16) de détermination de l'instant o le contenu d'une des cellules atteint une valeur maximum donnée, un moyen ( 18) pour lire l'adresse de la cellule ayant atteint ce maximum, adresse qui donne l'abscisse du pic de l'histogramme, donc la valeur du potentiel de base. 7 Appareil selon la revendication 2, carac- térisé par le fait que les moyens de mesure du poten- tiel de base comprennent un registre d'adresses ( 10) relié aux moyens de conversion analogique-numérique, une mémoire ( 12) dont chaque cellule est adressée par ledit registre, un moyen ( 14) d'incrémentation d'une unité du contenu de chaque cellule chaque fois qu'elle est adressée, un moyen ( 16) de détermination de l'instant o le contenu d'une des cellules atteint une valeur maximum donnée, un moyen ( 18) apte à lire les contenus et les adresses des cellules de la mémoi- re et à effectuer le calcul du barycentre des adresses affectées desdits contenus, l'abscisse du barycentre donnant la valeur du potentiel de base. 8 Appareil de détection de rayonnement nucléaire selon l'une quelconque des revendications 2 à 7, caractérisé par le fait qu'il s'agit d'une gamma caméra, la caractéristique à déterminer étant la position d'un rayonnement gamma. 9 Gamma-caméra selon La revendication 8, caractérisée par le fait qu'elle comprend: une couche ( 3) de matériau scintillateur apte à recevoir un rayonnement gamma et à produire par scintillation (s) un rayonnement lumineux, des moyens de photodétection ( 6) disposés en regard de la couche de scintillateur et délivrant des signaux électriques, des jeux de résistances de pondération ( 7) recevant les signaux électriques délivrés par les moyens de photodétection ( 6) et délivrant quatre signaux éLectri- ques x+, x-, y, y de forme impulsion- nelle, les deux signaux x+, x traduisant la position de la scintillation (s) par rapport à un premier axe X, et les deux signaux y+, y traduisant la position de la scintillation (s) par rapport à un second axe Y, quatre convertisseurs analogique-numérique rapides ( 42, 44, 46, 48) recevant les quatre signaux x+, x-, y+, y-, quatre moyens ( 52, 54, 56, 58) de mesure du potentiel de base relatif à ces quatre signaux x+, x y, y, y, ces quatre moyens ayant leur entrée reliée respectivement aux quatre convertisseurs numérique-analo- gique ( 42, 44, 46, 48), quatre soustracteurs ( 62, 64, 66, 68) à deux entrées, respectivement reliées l'une à un convertisseur analogique et l'autre à la sortie des moyens de mesure du potentiel de base, quatre intégrateurs numériques ( 72, 74, 76, 78), reliés aux quatre soustracteurs, ces quatre intégrateurs numériques déLi- vrant quatre sommes pondérées numériques XN+, XN YN + YN un circuit de calcul ( 90) de la position de la scintillation. Gamma-caméra selon la revendication 9, caractérisée par Le fait qu'elle comprend en outre un moyen de visualisation ( 120) à mémoire d'image ( 110). 11 Gamma-caméra selon la revendication , caractérisée par le fait qu'elle comprend en outre: un cinquième moyen ( 50) pour délivrer un signal numérique e(N) représentant l'énergie (e) du rayonnement, un cinquième moyen ( 60) de mesure du potentiel de base relatif au signal d'énergie (e), un cinquième soustracteur ( 70) ayant une première entrée reliée au cinquième moyen ( 50) délivrant le signal d'énergie et une seconde entrée reliée au cinquième ( 60) moyen de mesure du potentiel de base, un cinquième intégrateur numérique ( 80) relié au cinquième soustracteur ( 70) et délivrant un signal (E) qui est pris comme signal de validation (V) des moyens de calcul numérique ( 90). 12 Gamma-caméra selon la revendication 11, caractérisée par le fait qu'elle comprend en outre un circuit ( 71) de détection du maximum du signal délivré par le cinquième soustracteur et relié d'une part à un cinquième soustracteur et d'autre part à tous les intégrateurs, ce circuit ( 71) de détection du maximum délivrant un signal (I) de validation de tous les intégrateurs ( 72, 74, 76, 78, 80). 13 Gamma-caméra selon l'une quelconque des revendications 8 à 12, caractérisée par le fait que les moyens de photodétection sont des photomul- tiplicateurs ( 6). 14 Gamma-caméra selon l'une quelconque des revendications 8 à 13, caractérisée par le fait qu'elle comprend en outre un collimateur ( 2) de rayon- nement gamma placé devant la couche ( 3) de matériau scintillateur.