Brevet FR2653226A1 — publié le 19910419

La présente invention se rapporte à un procédé et à un appareil pour mesurer la vitesse de propagation d'une onde supersonique à travers divers milieux comme des liquides (par exemple de l'éthanol liquide) ou des solides. Plus particulièrement, elle se rapporte à un procédé et à un appareil pour déterminer une vitesse de propagation supersonique à travers un objet, en observant la période de l'écho supersonique réfléchi par une extrémité de l'objet mesuré, tout en appliquant une onde supersonique à l'autre extrémité de l'objet mesuré. Comme on le sait bien, deux procédés conventionnels ont été révélés pour mesurer la vitesse de propagation de la transmission d'une onde supersonique à travers divers milieux. Un tel procédé conventionnel de mesure de la vitesse supersonique est une "Méthode de Superposition d'Echos d'Impulsions" (ayant ci-après pour abréviation "méthode PES"), proposée par H.J. McSkimin. La méthode PES a été décrite en détail dans "THE JOURNAL OF THE ACOUSTICAL SOCIETY OF AMERICA", volume 33, No. 1, 1961, pages 12-16. L'autre procédé conventionnel de mesure d'une vitesse supersonique est une Méthode de Recouvrement d'Echos d'Impulsions (ayant ci-après pour abréviation "méthode PEO") proposée par E.P. Papadakis et autres. La méthode PEO a été décrite en détail dans "THE JOURNAL OF THE ACOUSTICAL SOCIETY OF AMERICA", volume 42, No.5, 1967, pages 1045-1051. Dans les deux méthodes conventionnelles ci-dessus mentionnées de mesure d'une vitesse supersonique, la vitesse de propagation à travers un échantillon mesuré, d'une dimension prédéterminée, peut être obtenue en dérivant une valeur calculée 2 9 /tr d'une longueur prédéterminée de l'échantillon et d'une période tr d'un écho supersonique réfléchi par une extrémité de l'échantillon, tout en appliquant une onde supersonique à l'autre extrémité de l'échantillon. Comme le montrent les figures 1A-1D, selon la méthode PES, un certain nombre d'impulsions d'excitation pour exciter des ondes supersoniques sont produites à une période prédéterminée de temps te, comme on peut le voir à la figure 1A. Comme on le sait généralement, les impulsions d'excitation sont formées avec au moins deux impulsions haute fréquence (ayant ci-après pour abréviation "impulsions RF"), chaque impulsion RF ayant une longueur prédéterminée d'impulsion t et une P fréquence prédéterminée frf' c'est-à-dire une période prédéterminée trf. La figure lA montre un exemple d'état o deux impulsions RF, c'est-à-dire une première impulsion RF et une seconde impulsion RF sont produites pour exciter une onde supersonique de sortie. En réponse aux impulsions RF d'excitation, l'onde supersonique de sortie ayant la période prédéterminée de temps t est e appliquée à une extrémité d'un échantillon mesuré, par exemple, par un transducteur piézo-électrique. Ensuite, le transducteur reçoit un écho supersonique réfléchi par l'autre extrémité de l'échantillon et transforme la pression du son de l'écho supersonique en un signal électrique que l'on appellera "signal d'écho supersonique". Le signal d'écho supersonique peut être observé sur l'écran d'un oscilloscope. Il faut noter que, dans la méthode PES, un écho superposé, se produisant par la superposition d'un groupe d'impulsions RF, est en réalité reçu par le transducteur car les impulsions RF d'excitation sont produites très près les unes des autres. Par exemple, les figures lB et 1C montrent un signal d'écho supersonique non superposé qui se produit via la première impulsion RF et un signal d'écho supersonique non superposé qui se produit via la seconde impulsion RF, respectivement. Par ailleurs, la figure 1D montre une forme d'onde d'un signal d'écho supersonique superposé que l'on observe réellement sur l'écran d'un oscilloscope, et que l'on obtient en superposant les deux signaux d'écho montrés aux figures lB et 1C, dans une condition o la période prédéterminée t de l'onde e supersonique de sortie (impulsion RF d'excitation) est en rapport avec la période de temps t de l'écho r supersonique ou du signal d'écho supersonique. Comme on peut le voir à la figure 1D, si la période de temps t de e l'impulsion RF d'excitation est en rapport avec la période de temps tr du signal d'écho, le signal d'écho supersonique superposé produit la plus grande amplitude par superposition des deux signaux d'écho. Par conséquent, la période de temps tr du signal d'écho supersonique peut être obtenue en surveillant une période particulière de temps te de l'impulsion RF quand l'amplitude du signal d'écho supersonique superposé, que l'on observe sur un oscilloscope, atteint une valeur maximale. Une vitesse de propagation d'une onde supersonique transmettant l'échantillon mesuré peut être calculée sur la base d'une période tr d'un signal d'écho supersonique, mesurée selon le processus comme on l'a précédemment décrit. Cependant, comme on peut le noter aux figures 1A-1D, dans la méthode PES ci-dessus mentionnée, l'amplitude du signal d'écho supersonique superposé peut devenir plus importante, même si la période de temps t e de l'impulsion RF est égale à une période de temps (tr k.trf o k est un nombre entier) ainsi qu'une période de temps t du signal d'écho. Par conséquent, r pour déterminer si la période de temps t de l'impulsion e RF est précisément en rapport avec la période de temps t r du signal d'écho supersonique, il faut surveiller la condition k = 0 qui doit être satisfaite, par observation visuelle sur l'écran d'un oscilloscope. Bien que, sur les figures 1A-1D, le nombre d'ondes de l'impulsion RF ou du signal d'écho supersonique soit illustré comme étant extrêmement petit pour la simplification de la divulgation de la présente invention, le nombre d'ondes de l'impulsion RF réellement utilisée est relativement important, sensiblement de 30 en ce qui concerne une impulsion RF, car l'impulsion RF réelle a une longueur prédéterminée d'impulsion tp de 21s, une période trf de 0,067 "s, une fréquence frf de 15 MHz, par exemple. Par conséquent, la détermination de la condition de k = 0 par observation visuelle sur l'écran est pratiquement impossible. Pour cette raison, lorsqu'une vitesse de propagation supersonique à travers divers milieux d'une grandeur prédéterminée est réellement mesurée selon la méthode PES, l'opérateur doit accomplir un processus particulier o la période trf de l'impulsion RF est légèrement changée afin de déterminer avec précision la condition de t = tr, c'est-à-dire k = 0. Selon le processus particulier, l'opérateur peut juger que la condition de k = 0 est satisfaite si l'amplitude d'un signal d'écho superposé ne varie pas quand la période trf de l'impulsion RF change dans une condition o la période te de l'impulsion RF d'excitation est ajustée de manière que l'amplitude du signal d'écho superposé devienne très importante. L'équation t = t est satisfaite, quelles e r que soient les diverses valeurs de la période trf de l'impulsion RF quand la condition de k = 0 est satisfaite, comme on peut l'apprécier de l'équation (te = tr + k.trf o k est un nombre entier) . Un tel processus, comprenant la sélection de l'ajustement de la période trf ainsi que de la période te, est fastidieux et nécessite un degré important d'adresse. Les deux ajustements des périodes te et trf nécessitent un relativement long temps de mesure. Comme le montre les figures 6A-6C, selon la méthode PEO, une impulsion d'excitation pour exciter une onde supersonique est cycliquement produite à une période prédéterminée de temps ti, comme le montre la figure 6B. Simultanément, une impulsion de déclenchement sur l'axe X, pour un oscilloscope, est produite à une période prédéterminée de temps to (o to = ti /m et m = 10, 100 ou 1000, par exemple) comme on peut le voir sur la figure 6C. En réponse aux impulsions d'excitation cycliquement produites, une onde supersonique de sortie à la période prédéterminée de temps t. est appliquée à une extrémité d'un échantillon mesuré à travers un transducteur piézo-électrique et ensuite le transducteur reçoit un écho supersonique réfléchi par l'autre extrémité de l'échantillon et produit un signal d'écho supersonique. Le signal d'écho supersonique est introduit sur l'axe Y de l'oscilloscope tandis que l'impulsion de déclenchement sur l'axe X est introduit sur l'axe X de l'oscilloscope. Quand la période de temps t de l'impulsion de o déclenchement est en rapport avec une période de temps t r du signal d'écho supersonique, les signaux d'écho cycliquement introduits se recouvrent dans une même phase sur l'écran de l'oscilloscope, comme on le sait généralement. De cette manière, une période de temps t r du signal d'écho peut être obtenue en surveillant la période t de l'impulsion de déclenchement quand les o signaux d'écho se trouvent dans une même phase, par exemple en faisant varier la période t de l'impulsion de o déclenchement. Une vitesse de propagation d'une onde supersonique transmise dans l'échantillon mesuré peut être calculée sur la base d'une période t d'un signal r d'écho supersonique, mesurée selon le processus précédemment noté. Cependant, dans la méthode PEO, il est difficile de déterminer si les signaux d'écho supersonique d'entrée se trouvent ou non à une même phase, par observation visuelle sur l'écran de l'oscilloscope, parce que le nombre d'ondes du signal d'écho réellement reçu est relativement grand bien que le nombre d'ondes du signal d'écho soit relativement petit pour la simplification de la description de la présente invention. Par conséquent, dans la méthode PEO, une mesure rapide d'une vitesse supersonique est difficile. Par ailleurs, on peut noter que la détermination de la correspondance des phases des signaux d'écho supersonique selon la méthode PEO est difficile à automatiser en comparaison avec la surveillance d'une amplitude maximale d'un signal d'écho supersonique superposé selon la méthode PES. La présente invention a par conséquent pour objet, étant donné les inconvénients notés ci-dessus, de procurer un procédé de mesure d'une vitesse de propagation d'une onde supersonique se transmettant dans un objet mesuré, en observant la période d'un écho supersonique réfléchi par l'objet mesuré, o la période de l'écho peut être déterminée avec précision et rapidement. La présente invention a pour autre objet de procurer un procédé de mesure d'une vitesse de propagation d'une onde supersonique se transmettant dans un objet mesuré, permettant une automatisation d'une mesure précise d'une période d'un écho supersonique réfléchi par l'objet mesuré. Afin d'atteindre les objectifs ci-dessus, un procédé de mesure d'une vitesse de propagation d'une onde supersonique se transmettant dans un échantillon mesuré comprend les étapes de a) produire un train d'impulsions à chaque cycle d'un intervalle prédéterminé de temps ti, chacun des trains d'impulsions se composant d'au moins deux impulsions consécutives, l'une des impulsions étant produite à une période de temps ts, la période t. du train d'impulsions étant déterminée de façon à satisfaire à une condition de t. = mt, o m est un nombre entier qui dépasse le nombre d'impulsions du train d'impulsions, b) produire des impulsions d'excitation pour exciter une onde supersonique de sortie, en synchronisme avec chaque impulsion de chacun des trains d'impulsions, c) appliquer l'onde supersonique de sortie à une extrémité d'un milieu ayant une dimension prédéterminée, d) recevoir un écho supersonique superposé réfléchi par l'extrémité du milieu qui est opposée à celle qui a reçu l'onde supersonique de sortie, l'écho supersonique superposé se produisant du fait des impulsions consécutives du train d'impulsions, e) introduire un signal représentatif de l'écho supersonique superposé sur un axe Y d'un oscilloscope, et introduire des impulsions continues de déclenchement sur l'axe X, sur un axe X de l'oscilloscope, les impulsions de déclenchement sur l'axe X ayant une période prédéterminée de temps to qui est déterminée de façon à satisfaire la condition de ts = to, et f) ajuster une valeur de la période t de manière qu'une amplitude du o signal d'écho supersonique superposé devienne très importante et que les signaux supersoniques superposés d'écho se recouvrent en phase tout en maintenant la relation de période de t = t = t. /m. Le procédé de mesure de l'invention peut également comprendre l'étape additionnelle de g) calculer la vitesse de propagation de la transmission de l'onde supersonique A travers l milieu, sur la base d'une expression 2X /tr, o est la longueur du milieu et t est une période de l'écho r supersonique superposé, correspondant à la période ajustée to de l'étape f). En général, l'étape b) consistant à produire des impulsions d'excitation peut consister à produire des impulsions haute fréquence en synchronisme avec chaque impulsion de chacun des trains d'impulsion. L'étape c) d'application de l'onde supersonique de sortie et l'étape d) de réception de l'écho supersonique superposé peuvent comprendre la conversion de l'impulsion d'excitation en une pression sonore et la conversion d'une pression sonore en signal d'écho supersonique superposé, respectivement. L'étape f) d'ajustement d'une valeur de la période t peut également o être accomplie par observation visuelle sur l'oscilloscope. Selon un autre aspect de l'invention, un appareil pour mesurer une vitesse de propagation d'une onde supersonique se transmettant à travers un milieu comprend un générateur d'impulsions pour produire un train d'impulsions à chaque cycle d'un intervalle prédéterminé de temps ti, chacun des trains d'impulsions se composant d'au moins deux impulsions consécutives, l'une des impulsions étant produite à une période de temps ts, l'intervalle ti du train d'impulsions étant déterminé de façon à satisfaire une condition de ti = mts, o m est un nombre entier qui dépasse le nombre des impulsions du train d'impulsions, un moyen pour produire des impulsions d'excitation pour exciter une onde supersonique de sortie, en synchronisme avec chaque impulsion de chacun des trains d'impulsions, un moyen pour transformer un signal électrique en une pression du son de façon à appliquer l'onde supersonique de sortie à une extrémité d'un milieu ayant une dimension prédéterminée et pour transformer une pression du son en un signal électrique de façon à recevoir un écho supersonique superposé de l'onde supersonique de sortie réfléchie par l'autre extrémité du milieu et de produire un signal d'écho supersonique superposé en synchronisme avec l'écho supersonique superposé, et un oscilloscope pour introduire le signal d'écho supersonique superposé produit par le moyen transducteur sur son axe Y et pour introduire des impulsions continues de déclenchement sur l'axe X sur son axe X afin de dévier le signal d'écho supersonique superposé dans la direction de l'axe X en synchronisme avec les impulsions de déclenchement sur l'axe X, les impulsions de déclenchement sur l'axe X ayant une période prédéterminée de temps to qui est déterminée de façon à satisfaire la condition de t = t S o Dans cette construction, la vitesse de propagation de l'onde supersonique se transmettant dans le milieu est dérivée sur la base d'une longueur X du milieu et de la période to lue à travers l'oscilloscope lorsqu'une amplitude du signal d'écho supersonique superposé devient très importante et que les signaux d'écho supersonique superposé se recouvrent en phase, en ajustant la valeur de la période t tout en maintenant la relation de o période de to = ts = ti/m. Le générateur d'impulsions peut comprendre un circuit générateur de créneaux pour produire continuellement des impulsions rectangulaires à la période to, un diviseur de fréquence pour la démultiplication des impulsions continues du circuit générateur d'impulsions rectangulaires, un circuit générateur de trains d'impulsions pour le traitement des impulsions continues du circuit générateur d'impulsions rectangulaires et des impulsions démultipliées du diviseur de fréquence et pour produire les trains d'impulsions à l'intervalle ti, et un circuit de différentiation pour différentier chaque impulsion de chacun des trains d'impulsions de fagon à ne laisser passer que le bord arrière de chaque impulsion de chacun des trains d'impulsions. Le circuit générateur de trains d'impulsions peut comprendre un registre à décalage comprenant une série d'au moins deux bascules ou flip-flops, chaque bascule produisant des impulsions décalées vers le bas d'une période prédéterminée de temps (n - 1/2)t o n est un nombre entier correspondant à l'ordre de l'agencement séquentiel des bascules, un commutateur pour choisir une sortie des bascules, un premier circuit NON pour produire des impulsions négatives sur la base des impulsions démultipliées par le diviseur de fréquence, un second circuit NON pour produire des impulsions négatives sur la base des impulsions continues du circuit générateur d'impulsions rectangulaires, un circuit ET pour produire une multiplication logique sur la base des impulsions décalées vers le bas choisies par le commutateur et des impulsions négatives du premier circuit NON et un circuit NON-ET pour produire les trains d'impulsions sur la base des impulsions négatives du second circuit NON et de la multiplication logique du circuit ET. Le générateur d'impulsions peut comprendre un circuit pour produire les impulsions de déclenchement sur l'axe X introduites sur l'axe X de l'oscilloscope et un circuit pour produire les impulsions de modulation d'intensité pour améliorer la luminance concernant uniquement un signal prédéterminé d'entrée sur l'axe Y de l'oscilloscope. L'invention sera mieux comprise et d'autres buts, caractéristiques, détails et avantages de celle-ci apparaîtront plus clairement au cours de la description explicative qui va suivre faite en référence aux dessins schématiques annexés donnés uniquement à titre d'exemple illustrant un mode de réalisation de l'invention et dans lesquels: - les figures lA-1D sont des diagrammes des temps illustrant divers signaux produits ou reçus selon la méthode PES conventionnelle; - la figure 2 donne un schéma bloc illustrant un mode de réalisation préféré d'un appareil pour mesurer une vitesse de propagation d'une onde supersonique transmise à travers divers milieux, utilisable selon une méthode de mesure de la vitesse supersonique de l'invention; - la figure 3 donne un schéma bloc illustrant un mode de réalisation d'un générateur d'impulsions incorporé dans l'appareil de mesure de la vitesse supersonique montré à la figure 2; - la figure 4 est un schéma de circuit illustrant un mode de réalisation d'un circuit générateur de train d'impulsions et d'un circuit de différentiation incorporés dans le générateur d'impulsions montré à la figure 3; - les figures 5a-5g sont des diagrammes des temps illustrant diverses impulsions créées par les circuits montrés aux figures 3 et 4; - les figures 6A-6D sont des diagrammes des temps illustrant diverses impulsions créés par le générateur d'impulsions montré à la figure 3 et un signal d'écho supersonique introduit sur l'axe Y d'un oscilloscope, selon la méthode de mesure de la vitesse supersonique de l'invention; - les figures 7(1-a) et 7(1-b) sont des photographies montrant la relation entre les signaux d'écho RF superposé dans la même phase, que l'on observe réellement sur un oscilloscope selon le procédé de mesure de la vitesse supersonique de l'invention; - les figures 7(3-a) et 7(3-b) sont des photographies montrant la relation entre les signaux d'écho vidéo superposé de la même phase que l'on observe réellement sur un oscilloscope selon le procédé de mesure de vitesse supersonique de l'invention; - les figures 7(2-a) et 7(2-b) sont des photographies montrant la relation de recouvrement entre des signaux d'écho RF que l'on observe réellement sur un oscilloscope selon la méthode PEO conventionnelle. En se référant maintenant à la figure 1, un synthétiseur de fréquence 1 fonctionne comme un générateur de signaux standards qui produit un signal standard en utilisant une base de temps de façon à produire une haute résolution de 0,1 ns. En général, une onde continue telle qu'une onde sinusoidale est utilisée comme signal standard créée par le synthétiseur 1. Un compteur de fréquence 9 est connecté au synthétiseur i pour compter la fréquence du signal standard à la sortie du synthétiseur 1 et la visualiser. Un générateur d'impulsions 2 est connecté au synthétiseur 1, pour convertir l'onde continue en trains d'impulsions requis pour mesurer une vitesse supersonique d'une onde qui est transmise à travers un objet d'une dimension connue. Le générateur d'impulsions 2 produit trois impulsions différentes, c'est-à-dire une impulsion f requise pour amorcer une impulsion d'excitation pour exciter une onde supersonique de sortie, que l'on peut voir aux figures 5f et 6D, une impulsion de déclenchement g sur l'axe X pour un oscilloscope ou un synchroscope 8, une impulsion de modulation d'intensité h pour améliorer la luminance, uniquement concernant un signal d'écho prédéterminé. Une impulsion RF est généralement utilisée en tant qu'impulsion d'excitation. L'appareil exécutant le procédé de mesure de la vitesse supersonique selon l'invention comprend également un générateur d'impulsions RF 3 qui se compose d'un oscillateur pulsé et d'un amplificateur RF. Le générateur d'impulsions RF 3 convertit les impulsions f du générateur d'impulsions 2 en impulsions RF et émet des impulsions RF amplifiées (comme on peut le voir à la figure 1A), chacune ayant V (crête à crête) en synchronisme avec les impulsions f. L'impulsion RF est équivalente à une longueur d'impulsion de tp = 1 rs - 2)s, et sa fréquence est de frf = 15 MHz. Un circuit d'adaptation 4 est également prévu entre le générateur 3 et un transducteur 5 dans le but d'une adaptation d'impédance entre l'amplificateur RF ayant une faible impédance, par exemple de 50 ohms, et un transducteur 5 ayant une impédance relativement élevée. Un transducteur piézo-électrique est traditionnellement utilisé en tant que transducteur 5. Le transducteur 5 applique, en synchronisme, une onde supersonique de sortie à une extrémité d'un échantillon mesuré 6 en réponse aux impulsions RF amplifiées à la sortie du générateur 3 et reçoit un écho supersonique réfléchi par l'autre extrémité de l'échantillon 6. Ensuite, le transducteur 5 transforme la pression du son de l'écho supersonique en un signal d'écho supersonique. Par exemple, divers objets ayant une longueur prédéterminée de 10 mm et étant à un état liquide ou un état solide peuvent être utilisés pour l'échantillon 6. Un récepteur 7 est connecté au circuit d'adaptation 4, à travers lequel est introduit le signal d'écho supersonique. Le récepteur 7 fonctionne de façon à amplifier le signal d'écho reçu et à émettre un signal d'écho RF amplifié sur l'axe X de l'oscilloscope 8 ou de façon à démoduler le signal d'écho et à émettre le signal d'écho démodulé en tant que signal vidéo sur l'axe X de l'oscilloscope 8. Le circuit d'adaptation 4 peut également servir à l'adaptation d'impédance entre le transducteur 5 et le récepteur 7. Comme on peut le voir sur la figure 2, l'oscilloscope 8 reçoit l'impulsion g en tant qu'impulsion de déclenchement sur l'axe X, le signal d'écho RF amplifié (ou bien le signal vidéo) en tant qu'entrée sur l'axe Y et l'impulsion h en tant qu'entrée sur l'axe Z. La structure du générateur d'impulsions 2 sera décrite ci-après en détail en se référant au schéma bloc de la figure 3. Comme le montre la figure 3, le générateur d'impulsions 2 selon ce mode de réalisation se compose d'un circuit générateur d'impulsions rectangulaires ou en créneaux 21, d'un diviseur de fréquence 22, d'un circuit générateur 23 du train d'impulsions et de deux circuits de différentiation 24 et 25. Le circuit générateur d'impulsions en créneaux 21 produit continuellement des impulsions rectangulaires à une période prédéterminée de temps t comme le montre la figure 5a, sur la base du o signal standard du synthétiseur 1. Le diviseur de fréquence 22 démultiplie les impulsions a et produit des impulsions démultipliées b ayant un intervalle prédéterminé de temps ti comme le montre la figure 5b. La borne d'entrée du circuit générateur du train d'impulsions 23 est connectée aux bornes de sortie du circuit 21 et du diviseur 22 pour recevoir, respectivement, les impulsions a et b. Le circuit 23 traite les impulsions a et b et produit un train d'impulsions e à chaque cycle de l'intervalle de temps prédéterminé ti comme le montre la figure 5e. Le circuit de différentiation 24 reçoit un certain nombre de trains d'impulsions e du circuit 23 et différentie chaque impulsion du train e de façon à ne laisser passer que le bord arrière de chaque impulsion du train d'impulsions e. Ensuite, le circuit de différentiation 24 produit des trains d'impulsions différenciées comme le montre la figure 5f. Par ailleurs, la borne d'entrée du circuit de différentiation 25 est connectée à la borne de sortie du circuit générateur d'impulsions rectangulaires 21. Le circuit de différentiation 25 reçoit les impulsions a du circuit 21 et différentie chaque impulsion a de la même manière que le circuit de différentiation 24 et produit continuellement des impulsions de déclenchement g sur l'axe X à la période prédéterminée de temps to, comme le montre la figure 5g. Le circuit générateur de train d'impulsions 23 précédemment noté et le circuit de différentiation 24 seront décrits en détail ci-dessous selon le schéma bloc de la figure 4. En se référant maintenant à la figure 4, le circuit générateur de trains d'impulsions 23 se compose d'un registre à décalage comportant une série de bascules ou flip-flops IC1 - IC5, deux circuits NON IC6 et IC7, un circuit ET IC8, un circuit NON-ET IC9 et une unité de commutation SW. Comme on peut clairement le voir sur la figure 4, la borne D d'une première bascule ou flip-flop IC1 reçoit les impulsions b du diviseur 22 tandis que la borne CK de la bascule IC1 reçoit les impulsions continues a du circuit générateur d'impulsions rectangulaires 21. Les impulsions a servent d'impulsions d'horloge pour chaque bascule. Les bascules ICi - IC5 produisent, respectivement, les impulsions c qui sont décalées d'une période prédéterminée de temps 1/2t , 3/2to, 5/2to, 7/2t et 9/2to, à travers chaque borne Q. Les impulsions décalées vers le bas c sont sélectivement émises à travers le commutateur SW vers l'une des bornes d'entrée du circuit ET IC8. Dans le mode de réalisation, les impulsions décalées vers le bas c peuvent être émises par la borne Q de la bascule IC3, à travers le commutateur SW, vers le circuit ET IC8, par exemple. Les impulsions c à la sortie de la bascule IC3 peuvent être vues à la figure 5c. Par ailleurs, l'autre borne d'entrée du circuit ET IC8 reçoit les impulsions b (b négatif) par le circuit NON IC6 dont la borne d'entrée reçoit les impulsions b du diviseur 22. Ainsi, le circuit ET IC8 émet les impulsions d (correspondant à c.b) comme le montre la figure 5d. Par ailleurs, le circuit NON IC9 reçoit les impulsions a (a négatif) gagnées à travers le circuit NON IC7 et les impulsions d et produit ainsi les impulsions e (correspondant à (a + d) comme le montre la figure 5e. Sur la figure 4, le circuit de différentiation 24 se compose d'un transistor Trl, d'un certain nombre de condensateurs et d'un certainnombre de résistances. Le circuit de différentiation 24 convertit le train d'impulsions rectangulaires e en un groupe de trains d'impulsions différentiées f comme le montre la figure f. Le nombre d'impulsions formant chaque train d'impulsions f peut être choisi par le commutateur SW en association avec la borne Q de chaque bascule ou flip-flop. Dans le mode de réalisation, le commutateur SW choisit la sortie de la bascule IC3 avec pour résultat que le nombre d'impulsions d'un train d'impulsions f est établi à "3". Bien que, dans ce mode de réalisation, le nombre d'impulsions puisse être choisi entre 1, 2, 3, 4 et 5, il peut être changé de manière appropriée, selon le nombre de bascules incorporées dans le registre à décalage. Par exemple, si une bascule additionnelle est connectée à la cinquième bascule IC5, le nombre sélectionnable d'impulsions du train d'impulsions f peut être accru jusqu'à une valeur maximale de "6". Le procédé de mesure de la vitesse supersonique selon l'invention, utilisant le système de mesure montré à la figure 2, sera décrit en détail ci-dessous selon les diagrammes des temps de la figure 6. En se référant maintenant aux figures 6A - 6D, le générateur d'impulsions 2 produit cycliquement un certain nombre de trains d'impulsions f comme on peut clairement le voir à la figure 6D (correspondant aux trains d'impulsions que l'on peut voir à la figure 5f) à un intervalle prédéterminé de temps t.. L'un des trains d'impulsions f présente au moins deux impulsions différentiées ayant une période prédéterminée ts. Il faut noter que l'intervalle de temps ti est préétabli de façon à satisfaire l'expression (ti = mts, m > n o m et n sont des nombres entiers, respectivement, et n est 2 ou plus). Le nombre entier n correspond au nombre d'impulsions formant un train d'impulsions f. La période t. peut être choisie entre lots et 1000ts, par exemple. Le générateur d'impulsions 2 produit simultanément des impulsions de déclenchement g sur l'axe X pour l'oscilloscope 8 à une période prédéterminée t comme le montre la figure 6C. I1 o faut noter que la période t des impulsions de o déclenchement g sur l'axe X est préétablie de façon à être égale à la période t des impulsions incorporées s dans le train d'impulsions f. Le transducteur 5 est attaqué par les impulsions RF multipliée (comme on peut le voir à la figure 1A) qui sont produites par le générateur 3 d'impulsions RF en synchronisme avec les impulsions f et il applique une onde supersonique de sortie à l'échantillon 6. Ensuite, le transducteur 5 reçoit un écho supersonique de l'échantillon 6 et produit des signaux d'écho supersonique. On notera que le procédé de mesure supersonique selon l'invention est différent de la méthode PEO conventionnelle par le fait que dans la méthode de mesure de l'invention, un train d'impulsions d'excitation ayant au moins deux impulsions RF continues est appliqué au transducteur 5 à chaque cycle d'un intervalle prédéterminé de temps ti. Par conséquent, au moins deux signaux continus d'écho, se produisant du fait des aux moins deux impulsions RF continues, sont superposés et introduits sur l'axe Y de l'oscilloscope 8. De plus, les signaux superposés d'écho sont cycliquement introduits sur l'axe Y de l'oscilloscope 8 et sont déviés sur l'axe X de l'oscilloscope 8 en synchronisme avec la période t des impulsions de déclenchement sur l'axe X. o Ainsi, les signaux superposés d'écho se chevauchent sur l'écran de l'oscilloscope 8. Si la période t (= t) de o s l'impulsion de déclenchement est égale à la période t du r signal d'écho superposé, les signaux d'écho superposé se trouvent dans la même phase sur l'écran et de plus chaque amplitude des signaux d'écho superposé devient plus importante comme, on peut le voir à la figure 7 (1-a). De cette manière, la période de temps t du signal d'écho r superposé peut être obtenue en surveillant la période t o de l'impulsion de déclenchement quand les signaux d'écho superposé sont en phase et que chaque amplitude des signaux d'écho superposé devient plus importante, ainsi qu'en changeant la période to, tandis que la condition de (to = ts = ti /m, m> n, o m et n sont des nombres entiers et n est égal à 2 ou est plus important que 2) est tenue. Comme on peut l'apprécier de la description détaillée des circuits que l'on peut voir aux figures 2, 3 et 4, la condition ci-dessus mentionnée de (t = t = o s ti/m) peut être automatiquement tenue. De cette manière, une transmission d'une onde supersonique ou d'une vitesse supersonique peut être calculée sur la base d'une période tr d'un signal d'écho supersonique superposé mesuré selon le processus précédemment noté. En se référant maintenant aux figures 7(1-a), 7(1-b), 7(2-a), (7(2-b), 7(3-a) et 7(-b), ces photographies sont des observations réelles à l'oscilloscope par le présent inventeur. Ces données de test sont observées dans une condition o de l'éthanol liquide est utilisé comme échantillon et o une impulsion RF d'excitation d'une longueur prédéterminée de 2is, d'une fréquence prédéterminée de 15 MHz (période prédéterminée de 0,067 ps) a été utilisée comme impulsion d'excitation pour l'onde supersonique de sortie appliquée à l'échantillon. Sur les figures 7(1-a), 7(1-b), 7(2-a) et 7(2-b), une division correspond à 0,2 ys dans la direction de l'axe X de l'oscilloscope tandis que, sur les figures 7(3-a) et 7(3-b), une division correspond à lis dans la direction de l'axe X de l'oscilloscope. Comme on peut le noter des figures 7(1-a) ou 7(3-a), lorsqu'une période t d'une impulsion de o déclenchement sur l'axe X est en rapport avec une période t d'un signal d'écho superposé, les signaux d'écho r superposé se recouvrent en phase et les amplitudes de chaque signal sont relativement grandes. Par ailleurs, quand la période t n'est pas en rapport avec la période o tr, comme on peut le voir sur les figures 7(1-b) et 7(3-b), les signaux d'écho superposés ne se trouvent pas dans la même phase et l'amplitude de chaque signal d'écho superposé est relativement petite. Comme on l'a précédemment décrit, une mesure rapide d'une période précise t d'un signal d'écho r superposé peut être accomplie en ne changeant que la période t d'une impulsion de déclenchement sur l'axe X o de façon à satisfaire à la fois l'adaptation de phase et la plus grande amplitude concernant les signaux d'écho superposé. Selon une méthode de mesure de vitesse supersonique de la présente invention, une période t o d'une impulsion de déclenchement sur l'axe X, une période ts des impulsions formant un train d'impulsions d'excitation et un intervalle de temps t. pour produire un groupe de trains d'impulsions sont automatiquement préétablis de façon à maintenir une condition particulière de to = ts = ti/m, m > n, o m et n sont des nombres entiers et n est 2 ou plus) en changeant un paramètre to. Par ailleurs, la surveillance de la plus grande amplitude d'un signal d'écho superposé est un procédé facile à automatiser. Par conséquent, la méthode de mesure selon l'invention, pour mesurer une transmission supersonique à travers un échantillon d'une dimension connue, en particulier une période d'un écho supersonique superposé réfléchi par l'échantillon peut facilement être automatisée. La vitesse de l'onde supersonique qui est transmise à travers l'échantillon peut être surveillée dans différentes conditions de l'environnement, par exemple diversers températures, tout en mesurant. Si une période précise de l'écho supersonique superposé réfléchi de l'échantillon est obtenue sur la base des deux conditions précédemment notées, selon l'invention, à une certaine température atmosphérique, diverses périodes de l'écho supersonique superposé, mesurées à d'autres températures, peuvent être obtenues rapidement et précisément, simplement par l'ajustement de la période t de l'impulsion de o déclenchement sur l'axe X pour un oscilloscope. Comme on l'a indiqué ci-dessus, la période tr du signal d'écho superposé est dérivée en surveillant la période t o ajustée avec précision selon le processus précédemment noté. Ensuite, la période ajustée t peut être introduite o dans une calculatrice et une vitesse requise de propagation de la transmission de l'onde supersonique à travers l'échantillon ayant une longueur prédéterminée> peut être facilement calculée sur la base de l'expression 2 /tr. Inversement, comme on peut l'apprécier sur les figures 7(2-a) et 7(2-b), dans la méthode PEO conventionnelle, comme l'amplitude d'un signal d'écho non superposé est constante quelle que soit l'adaptation des phases et la non adaptation des phases des signaux d'écho, une détermination précise de l'adaptation des phases des signaux d'écho par observation visuelle sur l'écran nécessite une extrême compétence et peut requérir un relativement long temps pour la mesure. REVEND I C AT I ONS 1. Procédé pour mesurer une vitesse de propagation d'une transmission d'une onde supersonique à travers un milieu, caractérisé en ce qu'il comprend les étapes de: a) produire un train d'impulsions à chaque cycle d'un intervalle prédéterminé de temps ti, chacun desdits trains d'impulsions se composant d'au moins deux impulsions consécutives, l'une desdites impulsions étant produite à une période de temps ts, ledit intervalle ti dudit train d'impulsions étant déterminé de façon à satisfaire la condition de t. = mt, o m est un nombre entier qui dépasse le nombre d'impulsions dudit train d'impulsions, b) produire des impulsions d'excitation pour exciter une onde supersonique de sortie, en synchronisme avec chaque impulsion de chaque train d'impulsions, c) appliquer ladite onde supersonique de sortie à une extrémité d'un milieu ayant une dimension prédéterminée, d) recevoir un écho supersonique superposé réfléchi par l'extrémité du milieu opposée à celle qui a reçu l'onde supersonique de sortie, ledit écho supersonique superposé étant dû aux impulsions consécutives dudit train d'impulsions, e) introduire un signal représentatif dudit écho supersonique superposé sur un axe Y d'un oscilloscope, et introduire des impulsions continues de déclenchement sur l'axe X, sur un axe X de l'oscilloscope, lesdites impulsions de déclenchement sur l'axe X ayant une période prédéterminée de temps t qui o est déterminée de façon à satisfaire une condition de t = t, et s o f) ajuster la valeur de la période t de o manière que l'amplitude dudit signal d'écho supersonique superposé devienne très importante et que lesdits signaux supersoniques d'écho superposé se recouvrent en phases tout en maintenant la relation de période de t t = t = t. /m; ainsi, ladite vitesse de propagation de la transmission de l'onde supersonique à t avers le milieu est dérivée sur la base d'une longueur de l'échantillon et de la période to ajustée selon l'étape f). 2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'il comprend les étapes additionnelles de: g) calculer ladite vitesse de propagation de la transmission de l'onde supersonique à travers le milieu, sur la base d'une expression 2d /tr, o est la longueur du milieu et t est une période de l'écho supersonique superposé, correspondant à la période ajustée to de l'étape f). 3. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'étape b) de production d'impulsions d'excitation consiste à produire des impulsions haute fréquence en synchronisme avec chaque impulsion de chaque train d'impulsions. 4. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'étape c) d'application de l'onde supersonique de sortie et l'étape d) de réception de l'écho supersonique superposé comprennent la conversion de l'impulsion d'excitation en une pression du son et la conversion d'une pression du son en signal d'écho supersonique superposé, respectivement. 5. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'étape f) d'ajustement d'une valeur de la période t est accomplie par observation visuelle sur l'oscilloscope. visuelle sur l'oscilloscope. 6. Appareil pour mesurer une vitesse de propagation d'une transmission d'une onde supersonique à travers un milieu, caractérisé en ce qu'il comprend: un générateur d'impulsions (2) pour produire un train d'impulsions à chaque cycle d'un intervalle prédéterminé de temps ti, chaque train d'impulsions se composant d'au moins deux impulsions consécutives, l'une desdites impulsions étant produite à une période de temps ts, ledit intervalle ti dudit train d'impulsions étant déterminé de façon à satisfaire la condition de ti = mts, o m est un nombre entier qui dépasse le nombre d'impulsions du train; un moyen (3) pour produire des impulsions d'excitation pour exciter une onde supersonique de sortie, en synchronisme avec chaque impulsion de chaque train d'impulsions; un moyen (5) pour transformer un signal électrique en une pression du son de façon à appliquer ladite onde supersonique de sortie à une extrémité d'un milieu ayant une dimension prédéterminée et pour transformer une pression du son en un signal électrique de façon à recevoir un écho supersonique superposé de l'onde supersonique de sortie réfléchie par l'autre extrémité du milieu et à produire un signal d'écho supersonique superposé en synchronisme avec ledit écho supersonique superposé; et un oscilloscope (8) pour introduire ledit signal d'écho supersonique superposé produit par ledit moyen transducteur sur son axe Y et pour introduire des impulsions continues de déclenchement sur l'axe X sur son axe X afin de dévier ledit signal d'écho supersonique superposé dans la direction de l'axe X, en synchronisme avec lesdites impulsions de déclenchement sur l'axe X, lesdites impulsions de déclenchement sur l'axe X ayant une période prédéterminée de temps to déterminée de façon à satisfaire la condition de ts = to; ainsi ladite vitesse de propagation de l'onde supersonique transmiîe dans le milieu est dérivée sur la base de la longueur du milieu et de la période t lue o audit oscilloscope lorsqu'une amplitude dudit signal d'écho supersonique superposé devient très importante et que lesdits signaux d'écho supersonique superposé se recouvrent en phase, en ajustant la valeur de ladite période to, tout en maintenant la relation des périodes to = ts = ti/m. 7. Appareil selon la revendication 6, caractérisé en ce que le générateur d'impulsions comprend un circuit générateur d'impulsions en créneaux (21) pour produire continuellement des impulsions rectangulaires à la période de to, un diviseur de fréquence (22) pour démultiplier les impulsions continues dudit circuit générateur d'impulsions en créneaux, un circuit générateur de trains d'impulsions (23) pour le traitement des impulsions continues dudit circuit générateur d'impulsions en créneaux et des impulsions démultipliées dudit diviseur de fréquence et pour produire lesdits trains d'impulsions à l'intervalle t. et un circuit de différentiation (24) pour différentier chaque impulsion de chaque train d'impulsions de façon à ne laisser passer que le bord arrière de chaque impulsion de chaque train d'impulsions. 8. Appareil selon la revendication 7, caractérisé en ce que le circuit générateur de train d'impulsions comprend un registre à décalage comportant une série d'au moins deux bascules (ICl-IC5), chaque bascule produisant des impulsions décalées vers le bas d'une période prédéterminée de temps (n - 1/2)to, o n est un nombre entier correspondant à l'ordre d'un agencement séquentiel desdites bascules, un commutateur SW pour choisir une sortie desdites bascules, un premier circuit NON (IC6) pour produire des impulsions négatives sur la base des impulsions démultipliées par ledit diviseur de fréquence, un second circuit NON (IC7) pour produire des impulsions négatives sur la base des impulsions continues dudit circuit générateur d'impulsions rectangulaires, un circuit ET (IC8) pour produire une multiplication logique sur la base des impulsions décalées vers le bas choisies à travers ledit commutateur et des impulsions négatives dudit premier circuit NON et un circuit NON- ET (IC9) pour produire lesdits trains d'impulsions sur la base des impulsions négatives dudit second circuit NON et de la multiplication logique dudit circuit ET. 9. Appareil selon la revendication 7, caractérisé en ce que le générateur d'impulsions (2) comprend un circuit pour produire les impulsions de déclenchement sur l'axe X introduites sur l'axe X de l'oscilloscope (9) et un circuit pour produire des impulsions de modulation d'intensité pour améliorer la luminance, ne concernant qu'un signal prédéterminé d'entrée sur l'axe Y dudit oscilloscope.