Brevet FR2658608A1 — publié le 19910823

La présente invention concerne un procédé et un système de mesure optique à distance de la pression de l'air, notamment en avant d'un aéronef, dans une zone non perturbée par son déplacement. La pression de l'air est l'un des paramètres qui servent, pour le contrôle et le pilotage de l'aéronef, à l'élaboration puis à l'affichage de certains des paramètres de l'aéronef, comme par exemple sa vitesse par rapport à l'air, le nombre de Mach, sa vitesse par rapport au sol, son altitude, son réglage de puissance. Un anémomètre conventionnel, appelé badin, par exemple, comporte des prises de pression statique et un tube de Pitôt de prise de pression totale Mais la mesure d'un badin est entachée d'erreur due aux perturbations aéro- dynamiques provoquées par le déplacement de l'aéronef. Il était donc à priori intéressant d'inventer une mesure optique de pression éliminant les inconvénients de la barométrie classique, pour obtenir la pression vraie de l'air ambiant. On connait déjà, par le document US-A-4 493 553, un procédé de mesure optique à distance de la pression de l'air par excitation laser, dans lequel, ayant déterminé la température de l'air, on provoque, à l'aide d'un générateur laser de raie très fine et par excitation d'une raie d'absorption de l'oxygène moléculaire, un rayonnement rétrodiffusé, on mesure les énergies rétro- diffusées à deux distances différentes, on détermine le rapport de ces énergies, on en déduit un coefficient d'absorption, fonction de la température et de la densité moléculaire d'oxygène, on calcule la densité et donc la pression. -2 - Mais la distribution spectrale du rayonnement à l'aller et au retour n'est pas la même, si bien que le coefficient d'atténuation du rayonnement émis et le coefficient d'atténuation du rayonnement rétrodiffusé peuvent ne pas être les mêmes La mesure de pression s'en trouverait alors entachée d'erreur. Fait aussi partie de l'état de la technique l'article "Proposed singlepulse two dimensional température and density measurements of oxygen and air, Miler et al, March 1988, vol 13, N 3, Optics letters" Ce document enseigne d'utiliser un laser Ar F accordé sur une transition UV de l'oxygène et d'observer simultanément la fluorescence et la diffusion Rayleigh A absorption faible, l'intensité de la rétrodiffusion Rayleigh est proportionnelle à la densité moléculaire et indépendante de la température dans la bande d'accord du laser Ar F, tant que la température est inférieure à 500 K La diffusion Rayleigh permet d'établir une image spatiale de la densité Pour obtenir la valeur absolue de la densité, il faut procéder à un étalonnage Cette méthode de mesure a par conséquent des limites. La présente invention vise donc, d'abord, à proposer un procédé de mesure optique de la pression de l'air, à distance, et qui soit pleinement satisfaisant. A cet effet, la présente invention concerne un procédé de mesure optique à distance de la pression de l'air par excitation laser, dans lequel, ayant déterminé la température de l'air, on provoque, à l'aide d'un générateur laser de raie très fine et par excitation d'une raie d'absorption de l'oxygène moléculaire, un rayonnement rétrodiffusé, on mesure les énergies rétrodiffusées à deux distances différentes, on détermine le rapport de ces énergies, on en déduit un -3 - coefficient d'absorption, fonction de la température et de la densité moléculaire d'oxygène, et on calcule la densité et donc la pression, caractérisé par le fait qu'on excite une raie d'absorption appartenant à une bande de Schumann-Runge de l'oxygène moléculaire et que la raie d'absorption est très large par rapport au spectre de diffusion Rayleigh. Avantageusement, le générateur laser émet deux raies d'émission successives très fines par rapport à la raie d'absorption et décalées en fréquence, l'une des raies d'émission laser se trouve à l'intérieur de la raie d'absorption, l'autre, à l'extérieur, pour déterminer la température, on procède à une mesure optique à distance et on excite, à l'aide du générateur laser, deux raies d'absorption qui au moins se recouvrent et qui appartiennent respectivement à deux bandes différentes de SchumannRunge de l'oxygène moléculaire, la raie d'émission du générateur laser a une largeur très faible par rapport à celle des raies d'absorption et sa fréquence centrale est ajustée pour être au voisinage des maxima des deux raies d'absorption, on provoque la fluorescence de l'oxygène, on mesure les intensités de fluorescence induite dans deux bandes différentes, on détermine le rapport de ces intensités et on en déduit la température. De préférence, on détermine la température et la pression de l'air en avant d'un aéronef dans une tranche d'air sans perturbations aérodynamiques et on en déduit -4 - des paramètres de vol de l'aéronef qu'on utilise pour son pilotage. La présente invention concerne également un système de mesure pour la mise en oeuvre du procédé de mesure de l'invention, caractérisé par le fait qu'il comporte un générateur laser émettant un rayonnement de raie très fine, une optique d'émission du rayonnement d'excitation, une optique de réception du rayonnement de fluorescence et de rétrodiffusion, des moyens de séparation du rayonnement de rétrodiffusion et du rayon- nement de fluorescence, un détecteur de réception du rayonnement de rétrodiffusion, des moyens de séparation des deux énergies de fluorescence, des détecteurs accordés respectivement sur les fréquences de fluorescence et un module de traitement et calcul. L'invention sera mieux comprise à l'aide de la descrip- tion suivante des principes théoriques sur lesquels se fonde l'invention, de la mise en oeuvre préférée de l'invention ainsi que de la forme de réalisation préférée du système de l'invention, en référence aux dessins annexés, sur lesquels la figure 1 est une représentation schématique de niveaux d'énergies électroniques, vibratoires et rotatoires d'une molécule; la figure 2 est une représentation de deux raies d'absorption et d'une raie d'excitation laser; la figure 3 est une représentation schématique du système de mesure de pression de l'invention; la figure 4 est une représentation spatiotemporelle de la tranche d'air sondée, pour la température; -5 - la figure 5 est une représentation de bandes d'absorption de Schumann-Runge dans la bande d'accrochage du laser Ar F; la figure 6 est une représentation des spectres d'absorption et de rétrodiffusion de l'art antérieur, avec la raie laser; la figure 7 est une autre représentation spatiotemporelle d'une des tranches d'air sondée, pour la pression et la figure 8 est une représentation de la raie d'absorption, pour la mesure de pression, avec deux raies laser. L'énergie globale d'une molécule est la somme de son énergie électronique, de son énergie vibratoire et de son énergie rotatoire Cette énergie globale, depuis un état électronique fondamental, de plus basse énergie, peut occuper une série de niveaux excités différents A chaque niveau d'énergie électronique, fondamental et excité, sont associés plusieurs niveaux rapprochés d'énergie vibratoire à chacun desquels sont associés plusieurs niveaux encore plus rapprochés d'énergie rotatoire correspondant à plusieurs valeurs du nombre quantique de rotation J L'énergie électronique et vibratoire d'une molécule passe à un niveau supérieur notamment par excitation, c'est-à-dire par absorption de photons, par exemple issus d'un rayonnement laser. L'énergie électronique et vibratoire d'une molécule passe à un niveau inférieur notamment par fluorescence, c'est-à-dire par émission spontanée de photons. Deux niveaux vibratoires distincts Ei et Ej d'énergie électronique et vibratoire définissent une bande, -6 - d'absorption ou de fluorescence, regroupant l'ensemble des transitions possibles entre deux niveaux d'énergie rotatoire associés respectivement à ces deux niveaux d'énergie électronique et vibratoire A une transition Ei(Jk), Ej(J 1) correspond une raie spectrale, théoriquement de fréquence déterminée Ej (Jl) -Ei (jk) h h étant la constante de Planck. En réalité, du fait de l'agitation thermique (effet Doppler) et des collisions, une raie, courbe représentative du coefficient d'absorption en fonction de la pulsation 6 J = 27 I, est élargie en fréquence (pulsation). o o o La pression p de l'air, selon la loi des gaz parfaits, s'exprime par la relation p = NA k T 1-q dans laquelle NA est la densité moléculaire d'air sec, q est la concentration en volume de vapeur d'eau, k est la constante de Boltzmann, T est la température. -7 - Dans l'air sec, le rapport de mélange de l'oxygène est constant et égal à 20,95 % No étant la densité moléculaire d'oxygène, No NA = 0,2095 En conséquence, si q et T sont connues, la détermination de No permet de calculer p. Mesure différentielle d'absorption d'un faisceau laser Le principe de la mesure consiste à calculer le coefficient d'absorption i>( 6 J) dans la région centrale d'une raie d'absorption moléculaire de l'oxygène en faisant le rapport des énergies rétrodiffusées à deux distances différentes et provenant d'une impulsion laser de largeur spectrale très fine par rapport à la raie considérée. Comme le coefficient i>' est une fonction de la densité moléculaire d'oxygène et de la température, si on connait la température, la mesure de calculer la densité et donc la pression. Mais pour cela, il faut que soit vérifiée l'hypothèse selon laquelle le coefficient d'atténuation pour le rayonnement émis, d'une part, et pour le rayonnement rétrodiffusé, d'autre part, est le même, c'est-à-dire que le facteur d'atténuation sur une distance D parcourue deux fois, à l'aller et au retour, est égal à e 2 D D Or cette hypothèse n'est généralement pas vérifiée, car la distribution spectrale de rayonnement n'est pas la même à l'aller et au retour. -8 - Le rayonnement rétrodiffusé provient essentiellement, d'une part, des aérosols et, d'autre part, de la diffusion Rayleigh moléculaire. Admettons que la raie laser RL soit pratiquement monochromatique,&),, à l'échelle de la raie d'absorption RA (figure 6) Les aérosols ont une vitesse d'agitation très faible de sorte que leur spectre de rétrodiffusion, dans un repère immobile par rapport à l'air, est aussi monochromatique, de pulsation W)o Quant au spectre de rétrodiffusion RR des molécules, du fait de l'effet Doppler de l'agitation thermique, il est très élargi Il est facile de constater que, par exemple dans le cas de la bande A de l'oxygène centrée à 0,76 / m de longueur d'onde, la largeur globale d'une raie d'absorption en basse altitude peut varier entre 2,5 et 5 fois la largeur Doppler et que, à partir de 15 km d'altitude, la largeur de la raie d'absorption est peu supérieure à la largeur Doppler La largeur d'une raie d'absorption est au maximum égale à 2,5 fois la largeur du spectre de diffusion Rayleigh et devient même deux fois plus petite en haute altitude L'atténuation moyenne de la rétrodiffusion sur une distance D n'est donc pas égale à e / À mais à une moyenne pondérée des intensités relatives de la diffusion des aérosols et des molécules. Cette atténuation dépend de paramètres variables dans l'espace et le calcul de l'atténuation globale sur le trajet retour, si tout le spectre de rétrodiffusion est reçu, est impossible Il faudrait filtrer le rayonnement reçu à travers une bande spectrale centrée sur la fréquence du laser et très étroite par rapport à la raie d'absorption Cela est possible, par détection cohérente, mais c'est particulièrement délicat. o o O o -9 - Pour pouvoir pratiquement mettre en oeuvre une mesure différentielle d'absorption d'un faisceau laser, il faut donc trouver des raies d'absorption très larges par rapport au spectre de diffusion Rayleigh. Considérons les bandes de Schumann-Runge de l'oxygène moléculaire diatomique Elles présentent en l'occurence des particularités intéressantes (Atlas of the Schumann- Runge absorption bands of 02 in the wavelength region 175-205 nm, Yoshino et al, J Phys Chem Ref Data, vol 13, N 1, 1984). Ces bandes regroupent les transitions de l'état électronique fondamental 3, noté X, à l'état électronique excité 3 L-a, noté B La fréquence d'excitation correspondant à la transition entre les deux niveaux origines, respectivement de repos et d'excitation, à énergie vibratoire nulle (état vibratoire fondamental), est égale à 49 357 cm-1, correspondant à une longueur d'onde de 203 nm Le spectre des bandes de Schumann-Runge s'étend, dans sa partie discrète, sur tout le domaine de l'ultraviolet, jusqu'à la longueur d'onde minimale de 175 nm Dans cette zone, il existe le laser à excimère argon-fluor (Ar F) accordable dans la bande 192,8 nm-193,6 nm de longueur d'onde Au-delà, s'étend le continuum de Schumann-Runge, avec une forte section efficace d'absorption C et celle de No est m-3). L'élargissement des raies spectrales des bandes de Schumann-Runge est en fait dû à un phénomène qui domine aussi bien l'effet Doppler que les collisions moléculaires Il s'agit de la prédissociation des molécules de l'état excité B attribuée à un couplage -10- avec un autre état électronique répulsif La probabilité de prédissociation Q par unité de temps, est très élevée et elle est indépendante de la température et de la pression Q dépend en fait des nombres quantiques définissant le niveau d'énergie. Dans le cas des bandes de Schumann-Runge, les raies d'absorption sont bien très larges par rapport au spectre de diffusion Rayleigh et l'hypothèse évoquée ci- dessus est vérifiée, le facteur d'atténuation est égal à e-2 X La mesure de l'atténuation fournit donc t = No S(T)J( A)i relation dans laquelle S(T) est l'intensité de la raie et 5 (Q), le profil normalisé de la raie tel que d = NOS(T) Dans le cas des bandes de Schumann-Runge, du fait de la prépondérance de la prédissociation, J ( 6 J) ne dépend pratiquement ni de la température, ni de la pression- densité. Connaissant la température T, la mesure de û d'aérosols aux deux distances de mesure soit la même. Quand cette condition n'est pas remplie, on peut quand même s'en affranchir en utilisant une deuxième raie laser très proche mais extérieure à la raie d'absorption considérée et émise à la suite de la première Cela permet aussi d'éliminer, du coefficient d'atténuationi optique à distance, par excitation laser. Considérons deux raies d'absorption RlE O (J 0), El(J 1)l et R'lE'0 (J'0), E'l(J'l)l, presque confondues, qui se recouvrent donc partiellement, et qui appartiennent respectivement à deux bandes d'absorption différentes (Eo 0, E 1) et (E'0, E'l) dont les écarts d'énergie entre centres E 1-E O et E'i-E'0 sont voisins, selon le schéma des niveaux d'énergie de la figure 6. Grossièrement, on peut écrire E 1 (J 1)-E O (Jo)=E'1 (J'1)-E' O (J 0) = Oo 27- _t D Considérons également les bandes de fluorescence (El, E 2) et (E'l, E'2) telles que les probabilités de transition radiative de E 1 à E 2 et de E'1 à E'2 soient fortes. Considérons encore un rayonnement d'excitation L de pulsation co proche des maxima des deux raies d'absorption considérées R et R', selon le dessin de la figure 2. Les raies d'absorption R(R'), comme cela a été vu plus haut, ont pour équation i() = No S(T) ( J) d ( GJ) est généralement fonction de la température T et de la pression p. -13- Le rapport des intensités de fluorescence, c'est-à-dire le rapport des nombres de photons de fluorescence reçus sur les deux bandes, est égal au rapport des coefficients d'absorption g multiplié par le rapport des rendements de fluorescence t Le rendement de fluorescence est le rapport 2 entre le nombre de molécules dont l'énergie est passée du niveau haut E 1 au niveau intermédiaire désexcité E 2 par émission spontanée de photons et le nombre total de molécules excitées au niveau haut E 1 par le rayonnement laser Les rendements de fluorescence aussi dépendent notamment de la température T et de la pression p. Si on considère à nouveau, les bandes de Schumann-Runge, comme rappelé ci-dessus, X ("I) ne dépend pratiquement pas de la température ni de la pression De même, les rendements de fluorescence ne dépendent pas non plus de la température ni de la pression, la probabilité de pré- dissociation étant nettement supérieure à la probabilité de transition par collision avec changement d'état vibratoire. Le rapport des intensités de fluorescence émises sur deux bandes résultant de l'excitation des deux raies quasiment confondues évoquées plus haut, par le générateur laser de raie très fine également évoqué plus haut, dans le cas de deux bandes de Schumann-Runge, ne dépend donc que de la température T et est proportionnel au rapport des intensités des raies S' (T) S (T) Le facteur exponentiel d'atténuation du faisceau laser est rigoureusement éliminé L'intensité d'une raie d'absorption étant proportionnelle, comme le coefficient d'absorption, à la population relative du niveau inférieur de la transition, le rapport des intensités de fluorescence est donc sensiblement égal à Ke k k étant la constante de Boltzmann et K une constante. E'o et Eo étant deux niveaux vibratoires différents, l'écart d'énergie E'o-Eo est grand devant k T, si bien que ce rapport est très sensible à la température La mesure de ce rapport d'intensités de fluorescence permet donc de calculer la température. En résumé, à l'aide d'un laser, notamment Ar F, on peut illuminer l'air ambiant sur une tranche de profondeur relativement importante pour exciter, dans deux bandes différentes de Schumann-Runge, deux raies d'absorption l'identiques", c'est-à-dire presque confondues, par rapport auxquelles la raie d'émission laser est très fine. S'agissant de ces bandes particulières, pour lesquelles la probabilité de prédissociation de l'état excité est déterminante, le rapport des coefficients d'absorption ne dépend que de la température et les rendements de fluorescence sont indépendants de la température et de la pression Le rapport des énergies de fluorescence (rapport des nombres de photons de fluorescence) dans deux bandes différentes et résultant des transitions d'absorption ne dépend donc que de la température Il suffit de le mesurer pour déterminer cette température. -15- Ayant décrit les principes théoriques sur lesquels s'appuye l'invention, celle-ci peut maintenant être abordée. -16- Système de mesure Le système de mesure, représenté sur la figure 3, comporte, ici, un générateur laser Ar F à excimère 1, ici encore, de longueur d'onde sensiblement égale à 193 nm, émettant dans l'espace, par l'intermédiaire de deux miroirs de réflexion 2 et 3, un faisceau d'excitation 4, une lentille 5 de réception du faisceau de fluorescence 6 résultant de l'excitation des molécules d'air, une lentille de focalisation 7, une lame dichroïque 8 de réflexion du faisceau de fluorescence 6 et de transmission du faisceau de rétrodiffusion, un réseau 9, sur lequel le faisceau 6 se réfléchit selon un angle de réflexion dépendant de la fréquence, pour séparer ces deux énergies de fluorescence 14, 15, deux détecteurs , 11 recevant respectivement les deux énergies de fluorescence, par l'intermédiaire de deux lentilles de focalisation 12, 13, un détecteur 17 recevant l'énergie de rétrodiffusion, par l'intermédiaire d'une lentille de focalisation 18, et un module de traitement et calcul 16. Toutes les optiques sont de qualité ultraviolet, par exemple en silice UV. Les détecteurs 10, 11, 17 comportent, chacun, un tube à vide photomultiplicateur à effet photovoltaïque, en tant qu'amplificateur, et un filtre convenablement accordé. Procédé de mesure 1 Mesure de la température La durée de vie des états excités E 1 et E'1 est très courte, inférieure à 10 ps, du fait de la -17prédissociation La fluorescence d'un volume donné ne se produit, par conséquent, que pendant le passage d'une impulsion laser de durée Z 7 En conséquence, le volume de mesure peut être délimité de manière temporelle par la durée de l'impulsion laser, ce qui permet avantageu- sement de simplifier le système optique. L'émetteur 1 et les récepteurs 10, 11 étant pratiquement à un même endroit origine 0, le diagramme d'émission et de fluorescence peut être représenté en fonction de deux variables, le temps t et la distance d de mesure, ou de sondage, le long du faisceau laser 4 (figure 4) Sur cette figure a été représentée la trajectoire spatio- temporelle d'une impulsion laser de durée A chaque instant t, supérieur ou égal à Z, la fluorescence reçue provient d'une tranche spatiale AB de profondeur c t, c étant la vitesse de la lumière. Pendant la duree d'analyse Z ' la tranche d'observation instantanée se déplace, à la vitesse c, de AB en CD, c'est-à-dire d'une distance c a 2 ' La tranche spatiale globale observée, 2 { a une profondeur de c ? 2 ft Pendant cette durée d'analyse 21 ', on mesure par les détecteurs 10 et 11, les énergies de fluorescence 14, 15 dans deux bandes différentes de Schumann-Runge. Plus précisément, les photomultiplicateurs 10, il délivrent au module 16 deux courants Il et I 2 qui sont intégrés pendant des durées dépendant de la tranche d'air sondée et de son éloignement, avant que les deux -18intégrales ne soient calculées et leur rapport déterminé. Comme indiqué ci-dessus, le rapport E'O Eo Ke kr des signaux détectés, mis en mémoire dans le module 16, permet de calculer la température T Naturellement, le système de mesure aura, au préalable, été étalonné. 2 Mesure de la densité Il est décrit ci-après une mesure à deux raies laser. La figure 7 représente le diagramme spatiotemporel d'émission et de rétrodiffusion relatif à l'une des deux raies laser. Deux impulsions laser sont émises successivement, l'une PO à une fréquence WJ O comprise à l'intérieur des raies R d'absorption de l'oxygène utilisées pour la mesure de température, l'autre P, à l'extérieur, de fréquence) (figure 8) Les coefficients d'atténuation respectifs du faisceau sont respectivement C o, à l'intérieur de la raie, et P Le module 16 calcule le rapport. Wo(D 2) W(D 1) Wo(D 1) W(D 2) et on déduit (co- Il n'est donné vraiment qu'à titre d'exemple. L'analyse de fluorescence n'est effectuée qu'après la première impulsion laser de durée t = 10 ns, entre les instants t = 70 ns et t + t' = 100 ns (ô' = 30 ns) La tranche d'air sondée s'étend donc entre deux plans, passant par B et C en référence à la figure 4, et distants de 9 m et 15 m, respectivement. -20- I 1 est procédé au calcul des deux intégrales = & & h Du rapport hl T E La température est en fait déterminée après chaque impulsion laser. 2)Densité L'analyse de rétrodiffusion est effectuée après chacune des deux impulsions laser On choisit les intervalles de temps ltl, t 2 l et lt 3, t 4 l après chaque impulsion laser, les instants étant repérés par rapport au début de l'impulsion. On peut par exemple considérer t 1 = 70 ns t 2 = 80 ns t 3 = 100 ns t 4 = 110 ns L'intervalle ltl, t 2 l correspond à un volume sondé s'étendant entre 9 m et 12 m de distance; l'intervalle lt 3, t 4 l correspond à un volume s'étendant entre 13,5 m et 16,5 m Le module 16 calcule les intégrales o A 12 = / Iodt t I t 4, o A 34 = Iodt -21- A 12 = Idt A 34 = Idt ii ensuite le rapport on A 34 A 12 A 12 A 34 puis, T étant connue, la densité moléculaire d'oxygène No, la densité moléculaire d'air sec NA et enfin la pression p, selon la relation définie plus haut La pression est en fait aussi déterminée après chaque paire d'impulsions laser. Choix du couple des raies d'absorption L'examen des bandes de SchumannRunge de l'oxygène montre qu'il existe quelques couples de raies d'absorption confondues pouvant servir à la mesure de la température. Dans la bande d'accrochage du laser Ar F (figure 5) il existe un certain nombre de raies appartenant notamment aux deux bandes lXO, B 4 l lX 1, B 7 l les indices 0, 1, 4, 7 des états électroniques X, B représentant des numéros de niveau vibratoire (nombre quantique vibrationnel) associé à ces états électroniques Il s'agit des raies -22- P 17 de la bande X 0, B 4 R 23 de la bande X 1, B 7 et R 19 de la bande X 0, B 4 P 21 de la bande X 1, B 7 P et R, dans les bandes considérées, correspondent aux branches pour lesquelles la différence entre les moments orbitaux des deux états B et X est égal à -1 et + 1, respectivement Les raies du premier couple sont confondues à mieux que 0,1 cm-1 et celles du second couple ne sont distants que de 2 cm-1 environ. La largeur de raie, due à la prédissociation, est d'environ 3,4 cm-1 pour la bande lX 0, B 4 l et de 1,4 cm-1 pour la bande lX 1, B 7 l: les raies considérées se recouvrent bien. Le choix du couple de raies doit être déterminé par la distance de sondage pour optimiser le rapport signal/bruit Pour une distance d'une dizaine de mètres, le coefficient d'absorption des raies de la bande lX 0, B 4 l est trop fort pour une pression de 1 bar et il vaut mieux alors retenir le couple de raies décalées de 2 cm-1 et ajuster la fréquence du laser au centre de la raie de la bande lX 1, B 7 l. Bandes de fluorescence Les bandes de fluorescence lB, Xl issues des niveaux B 4 et B 7 doivent être, d'une part, intenses et, d'autre part,faiblement absorbées En outre, les longueurs d'onde de fluorescence doivent être choisies supérieures à 240 nm pour être extérieures au continuum d'Herzberg de l'oxygène (Herzberg continuum cross section of 23- oxygen, Cheung et al Canadian Journal of Physics, vol 62, pages 1752-1762, 1984). Toutes les bandes de fluorescence intéressantes tombent cependant dans la bande de Hartley de l'ozone qui constitue un continuum d'absorption s'étendant jusqu'à 360 nm Le maximum d'absorption se produit à 255 nm et la concentration d'ozone est maximale vers 20 km d'altitude, avec un coefficient d'absorption C>Max = 5 10 3 m 1 Il a été constaté que deux bandes de fluorescence intenses, parmi d'autres, voisines du maximum d'absorption de l'ozone, étaient notamment utilisables Il s'agit des bandes lB 4, X 8 l lB 7, X 9 l de longueurs d'ondes respectives 249 nm et 247 nm. Dans le système de l'invention tel que décrit en référence à la figure 3, les détecteurs 10, 11 sont accordés sur les fréquences correspondantes qui sont séparées par le réseau 9 L'écart d'absorption de l'ozone étant faible, son influence sur le rapport des énergies de fluorescence transmises est négligeable entre O et 30 km d'altitude En effet, on peut démontrer facilement que, si l'écart maximal du coefficient d'absorption est de 5 10 4 m 1, la variation relative maximale du rapport de transmission est de 5 10-3 pour une distance de 10 m A une telle variation correspond une variation relative de température dix fois plus faibles A une température de 300 K, la variation maximale de température est donc de 0,15 K. Il faut noter que les performances du procédé et du système de mesure de l'invention sont limitées par le -24- bruit photonique de détection Mais avec, par exemple, les distances de mesure considérées plus haut, une énergie d'impulsion laser de 0,01 J, une surface d'optique de réception de 100 cm 2 et une moyenne de mesures effectuée sur dix tirs, entre O et 20 km d'altitude, les incertitudes efficaces de calcul dues au bruit photonique sont inférieures à 0,5 K pour la température et à 0,7 % pour la densité d'oxygène. Le procédé de mesure qui vient d'être décrit s'appuyait sur un couple de raies d'absorption dans la bande d'accrochage du laser Ar F. La demanderesse a cherché, en dehors de la bande de ce laser, tous les couples de raies confondues utilisables sur deux bandes lXv 1, Bvjl et lXv 2 Bv'2 J. Les nombres quantiques vibrationnels v 1 et v 2 de l'état fondamental doivent être égaux à O ou 1, pour que la population des états correspondants, et donc l'absorption, soient suffisantes Le nombre v'1 a été limité à 4, car les raies des bandes lX 0, Bv,> 4 sont trop absorbantes pour une distance de 10 m Les valeurs de v' égales à O et 2 ont été éliminées car, pour elles, le taux de prédissociation n'est pas assez fort pour que le profil de la raie soit indépendant de la pression. Ces restrictions étant posées, deux autres couples de raies confondues ont pu être trouvés Il s'agit des raies R 25 de la bande X 0, B 3 R 9 de la bande X 1, B 5 à une longueur d'onde A = 196,2 nm, -25- R 21 de la bande X 0, Bl R 5 de la bande X 1, B 3 à une longueur d'onde = 200,9 nm, ce dernier couple étant toutefois moins intéressant car les coefficients d'absorption sont faibles Pour le premier couple, on pourrait utiliser un laser à alexandrite, après multiplication de la fréquence par quatre Dans ce dernier cas, les bandes de fluorescence issues des niveaux B 3, B 5 qui pourraient être utilisées seraient lB 3, X 8 l et lB 5, X 10 l. -26- -Revendications 1 Procédé de mesure optique à distance de la pression de l'air par excitation laser, dans lequel, ayant déterminé la température de l'air, on provoque, à l'aide d'un générateur laser de raie très fine et par excitation d'une raie d'absorption de l'oxygène moléculaire, un rayonnement rétrodiffusé, on mesure les énergies rétrodiffusées à deux distances différentes, on détermine le rapport de ces énergies, on en déduit un coefficient d'absorption, fonction de la température et de la densité moléculaire d'oxygène, et on calcule la densité et donc la pression, caractérisé par le fait qu'on excite une raie d'absorption appartenant à une bande de Schumann-Runge de l'oxygène moléculaire et que la raie d'absorption est très large par rapport au spectre de diffusion Rayleigh. 2 Procédé de mesure selon la revendication 1, dans lequel le générateur laser émet deux raies d'émission successives très fines par rapport à la raie d'absorption et décalées en fréquence. 3 Procédé de mesure selon la revendication 2, dans lequel l'une des raies d'émission laser se trouve à l'intérieur de la raie d'absorption, l'autre, à l'extérieur. 4 Procédé de mesure selon l'une des revendications 1 à 3, dans lequel on calcule la pression après chaque impulsion laser. Procédé de mesure selon l'une des revendications 1 à 4, dans lequel, pour déterminer la température, on procède à une mesure optique à distance et on excite, à l'aide du générateur laser, deux raies d'absorption qui -27- au moins se recouvrent et qui appartiennent respectivement à deux bandes différentes de Schumann- Runge de l'oxygène moléculaire, la raie d'émission du générateur laser a une largeur très faible par rapport à celle des raies d'absorption et sa fréquence centrale est ajustée pour être au voisinage des maxima des deux raies d'absorption, on provoque la fluorescence de l'oxygène, on mesure les intensités de fluorescence induite dans deux bandes différentes, on détermine le rapport de ces intensités et on en déduit la température. 6 Procédé de mesure selon l'une des revendications 1 à , dans lequel on excite au moins une des bandes de Schumann-Runge de nombre quantique vibrationnel del'état fondamental O ou 1. 7 Procédé de mesure selon la revendication 6, dans lequel on utilise un laser Ar F et on excite au moins l'une des deux bandes lX 0, B 4 l et lX 1, B 7 l. 8 Procédé de mesure selon la revendication 7, dans lequel on excite au moins l'une des deux raies P 17 de la bande lX 0, B 4 l et R 23 de la bande lX 1, B 7 l. 9 Procédé de mesure selon la revendication 7, dans lequel on excite au moins l'une des deux raies R 19 de la bande lX 0, B 4 l et P 21 de la bande lX 1, B 7 l. 10 Procédé de mesure selon la revendication 9, dans lequel on ajuste la fréquence du générateur au centre de la raie-P 21 de la bande lXl, B 7 l - 11 Procédé de mesure selon la revendication 6, dans lequel on excite au moins d'une des raies d'absorption R 25 de la bande lX 0, B 3 l et R 9 de la bande lX 1, B 5 l. -28- 12 Procédé de mesure selon l'une des revendications 1 à 11, dans lequel on détermine la température et la pression de l'air en avant d'un aéronef dans une tranche d'air sans perturbations aérodynamiques et on en déduit des paramètres de vol de l'aéronef qu'on utilise pour son pilotage. 13 Système de mesure pour la mise en oeuvre du procédé de l'une des revendications 1 à 12, comportant un générateur laser ( 1) émettant un rayonnement de raie très fine, une optique ( 2, 3) d'émission du rayonnement d'excitation, une optique ( 5, 7, 8) de réception du rayonnement de fluorescence et de rétrodiffusion, des moyens ( 8) de séparation du rayonnement de rétrodiffusion et du rayonnement de fluorescence, un détecteur ( 17) de réception du rayonnement de rétrodiffusion, des moyens ( 9) de séparation des deux énergies de fluorescence, des détecteurs ( 10, 11) accordés respectivement sur les fréquences de fluorescence et un module ( 16) de traitement et calcul. 14 Système selon la revendication 13, dans lequel le générateur laser ( 1) est un générateur laser Ar F à excimère émettant au moins un faisceau parallèle monochromatique de raie très fine centrée sur une longueur d'onde sensiblement égale à 193 nm.