Brevet FR2635923A1 — publié le 19900302

SOURCE LUMINEUSE A POMPAGE PAR FUSION Lvinvention concerne des sources lumineuses à pompagepar neutrons et, plus particulièrement, des sour- ces lumineuses à pompage par neutrons, y compris des lasers, comportant un réacteur à fusion comme source de neutrons de haute énergie. L'invention est le résultat d'un contrat avec le Département de l'Energie des Etats- Unis d'Amérique (contrat N W-7405-ENG-36). La présente demande de brevet est une Continuation-In-Part de la demande de brevet des E.U.A. NO de Série 07/079961 pen- dante, déposée le 31 Juillet 1987. On sait pomper des milieux laser en mettant en oeuvre des neutrons produits par une réaction de fis- sion. Les neutrons interagissent avec une matière inter- médiaire pour produire des particules énergétiques qui excitent ensuite un milieu laser pour obtenir une in- version de population produisant un rayonnement laser de sortie. A titre d'exemple, on se référera aux brevets des E.U.A. suivants qui révèlent différents lasers à pompage par fission, incorporés ici par référence: 1. Walter J. Fader, "Nuclear-Pumped Uranyl Salt Laser", brevet des E.U.A. N 4 160 956, du 10 Juillet 1979, fournit un milieu laser de sel d'uranyle U02++ enrichi avec une source à fission d'uranium 235U. Les produits de fission sont produits dans le sel d'uranyle pour une interaction avec l'ion U02++ afin de produire un rayonnement laser en sortie du sel d'uranyle. 2. George H. Miley et al.; "Direct Nuclear Pumped Laser", brevet des E.U. A. N 4 091 336, du 23 Mai 1978, fournit une source de neutrons, dite être un -réacteur fnucléaire pour irradier un cylindre recouvert de 235U ou de 10B et contenant un milieu laser de Ne-N2. Un laser '"à régime quasi-permnent" est révélé, bien qu'aucune définition ne soit fournie pour le terme 'régime quasi-permanenet" en dehors de celle relative au rayonnement laser de sortie. 3. Thomas G. Miller et al., "High Power Nuclear Photon Pumped Laser", brevet des E.U.A. NO 4 398 294, du 9 Août 1983, fournit un réacteur Aueléairé pulsé destiné à générer des neutrons pour produire une énergie de rayons gamma et de rayons X par une diffusion inélas- tique avec le fer. L'énergie de sortie excite alors Xe pour générer des photons qui sont efficaces pour exciter un milieu laser de Ar, SF6, et XeF2. Les sources de neutrons de fission de l'art an- térieur sont montrées comme des sources de neutrons pul- sées. Ces sources ne conviennent pas pour des applica- tions qui exigent une source d'alimentation continue, par exemple, dans des conmmnunications laser. De plus, les réacteurs à fission ne peuvent pas fournir des taux de répétition d'impulsions très élevés. Ainsi, les sources de neutrons de fission donnent une très faible souplesse dans une application au système laser. En outre, les neutrons de fission ont des éner- gies relativement faibles, c'est-à-dire, égales à 1-2 MeV, et sont en outre modérés par la matière se trouvant entre la source à fission et le milieu laser. La plus grande partie de l'énergie libérée dans une réaction de fission est sous la forme de fragments de fission, dont la portée est très limitée et ces particules d'énergie relativement élevée ne donnent qu'une pénétration limi- tée. Des utilisations efficaces des réacteurs à fission entraînent une détériorationpar rayonnement du milieu laser de haute densité. Ainsi, il n'est possible d'avoir que des milieux laser de densité relativement faible, d'o il résulte des rayonnements de sortie d'énergie relativement faible. Les matières modératrices propres à ces sources de neutrons de fission donnebtides sources de neutrons inefficaces. Les sources à fission génèrent également des quantités de radio-activité de niveau élevé avec des préoccupations de sécurité et d'environ- nement concomitantes. L'introduction d'une matière fissile entre la source de neutrons de fission et le milieu laser a été utilisée pour générer des fragments de fission de plus haute énergie afin d'exciter des milieux plus den- ses et pour des volumes plus grands. Cependant, un pom- page fait avec des particules énergétiques chargées, tel que par des fragments de fission, le triton, des protons, et des particules alpha, dans des liquides, n'a pas été réussi en raison de la dégradation des pro- priétés optiques des milieux à partir des fragments de fission..En conséquence, on n'a pas pu obtenir les den- sités de puissance 6levées,disponibles à partir des milieux laser liquides,en partant d'un pompagepas neutrons de: fission. Il y a eu certaines propositions d'utiliser une réaction de fusion pour exciter un milieu laser. Dans la publication faite par George H. Miley et al., "Direct Pumping Of Lasers By Fusion Reactors", Fusion Reactor EngineerinqII, page 633, Miley et al. enseignent qu'un faisceau de particules chargées pourrait être extrait d'un réacteur à fusion pour servir avec un laser chimique.. Frederick P. Boody et al., "Progress In Nuclear-Pumped Lasers", dans Radiation Energy Conversion In Space,(AIAA, New York, 1978), pages 379410, propose l'application d'un dispositif de focalisation de plasma comme source de neutrons pulsée. Une pastille de D-T excitée par laser donnerait une microexplosion pour générer la réaction de fusion. On doit noter que le terme"milieu laser", tel qu'on l'emploie ici, se rapporte à une matière qui peut être excitée pour obtenir une inversion de popula- tion d'état parlaquelle les photorssont produits quand l'état excité décroît jusqu'à un état inférieur. La lumière de sortie peut être incohérente pour servir comme "lampe- éclair" ou elle peut être amplifiée pour former une lu- mière de sortie cohérente ou laser. La production d'une lumière de sortie cohérente ou incohérente est fonction de l'utilisation du rayonnement de sortie et ne fait pas partie en soi de la présente invention. La production de lumière comme rayonnement-à la fois cohérent et incohé- rent à partir de sources à fission nucléaire est décrite dans la publication de M.A.Prelas et al. "Nuclear Driven Plashlamps"' dans Laser and Particle Beams 6 part 1, pages 26-62 (1988), incorporée ici par référence. Aucune des références à l'art antérieur ne révèle une réaction de fusion continue ou par impulsions longues comme source de neutrons, dans laquelle les neutrons de haute énergie interagissent directement avec un milieu laser pour obtenir une source lumineuse de haute inten- sité. Par exemple, cette source peut fournir un rayonne- ment laser de sortie de haute énergie pour servir dans des applications de ccarmnication. En conséquence, un but de la présente invention est de fournir une source lumineuse à partir de l'inter- action directe des neutrons de fusion avec un milieu laser. Un autre but de la présente invention est de four- nir un système laser efficace pour mettre en oeuvre des neutrons de fusion de haute énergie. Encore un autre but est de fournir un ensemble de sources de neutrons de fusion pour exciter un grand vo- lume d'un milieu laser dense. Un autre but de la présente invention est de four- nir un milieu laser ayant une section efficaceélevée de diffusion inélastique avec des neutrons de fusion de haute énergie et qui soit excité par une radiation gamma résultant des collisions. Pour atteindre les buts ci-dessus et d'autres, et selon les usages de la présente invention, telle que réalisée et largement décrite dans la suite, le disposi- tif de l'invention peut comprendre un système pour géné- rer un rayonnement lumineux dans un milieu laser présélectionné à partir d'une source de neutrons de haute énergie. La source de neutrons est un réacteur à fusion générant une impulsion longue de neutrons de haute énergie. Le flux de neutrons est envoyé directement dans le milieu laser. Le milieu laser comprend un premier composant liquide choisi dans le Groupe O du tableau périodique des éléments. Le liquide choisi a une grande section efficace de diffusion inélas- tique avec les neutrons de fusion de haute énergie et génère en outre une première longueur d'onde de sortie sous l'excitation produite par l'interaction avec une radiation- gamma résultant des collisions inélastiques. D'autres caractéristiques et avantages de la pré- sente invention seront mis en évidence dans la descrip- tion suivante, donnée à titre d'exemple non limitatif, en référence aux dessins annexés dans lesquels: la Figure 1 est une représentation conceptuelle d'une source lumineuse à pompage par fusion comportant un milieu laser pour une interaction avec des neutrons de fusion; la Figure 2 représente des sections efficaces:- (n,n') et(n, ') pour l'argon à différentes énergies des neutrons; et la Figure 3 est une vue en coupe d'une source lu- mineuse à pompage par fusion comportant des tokamaks em- pilés pour pomper un volume laser annulaire. Comme on l'a expliqué dans l'art antérieur, on peut utiliser une variété de milieux pour générer une lumière de sortie quand on les excite par un flux de neu- trons à différentes valeurs de seuil. Le Tableau A qui suit représente des milieux laser gazeux qui produisent des lumières de sortie à partir de réactions par pompage résultant d'interactions avec un flux de neu- trons thermiques. Tableau A. ExempLes de milieux laser Lomer Réaction Longueur Seuil de Longueur du Puissance laser de d'onde flux thermi- rayonnement de crête pompage que 2 laser de (n/cm -sec) sortie l He-Hg 1%(n,a)7LI 6150 A 1xl16 400 lsec 1 nu seuil 1014 Co 235U(nf)ff 9.1-5.6p -5x1016 50 psec >2 W I NeXeo 235U(n.f)ff 3.51 -3xlo15 150 lsec >10 M C vo-w2 235U(nf)ff 8629 A lxlO15 6 mser 2 iW et et (n,a)7Li 9393 A 3He-Ar 3He(n,p)T 1.79 I -2x1016 365 liusec -50 nw w Lri No (o Dans un exemple de réalisation de la présente invention, on prévoit un tokamak comme source de neutrons de fusion. On peut prévoir une conception de tokamak permet- tant d'obtenir la densité de neutrons voulue avec une impulsion de neutrons ayant une durée d'impulsion rela- tivement longue des neutrons de haute énergie (14 MeV). On peut allonger la longueur d'impulsion en augmentant la grandeur de la source d'alimentation, qui constitue une question d'étude courante impliquant principalement des considérations de coût en ce qui concerne la source d'alimentation. On choisit une conception de tokamak préférée pour qu'elle fournisse un champ magnétique élevé et un grand courant de plasma pour obtenir la densité de plasma et la température de plasma voulues et efficaces pour la génération de neutrons en nombre suffisant pour dépasser le seuil de pompage du milieu laser choisi. L'énergie de plasma et la densité de flux de neutrons résultante peuvent être en outre augmentées par des techniques bien connues, telles que de soumettre le plasma à des faisceaux de particules neutres intenses, d'énergie en rf, ou l'addition de pastilles de D-T solides au plasma. Un groupe approprié de paramètres de tokamak est tel que suit: rayon majeur 2,5 mètres rayon mineur 0,85 mètres facteur d'allongement 1,3 BT (champ de force) 12T Ip (courant) l-MA Ti (température) 20 keV n (densité) 5xlO14 cm-3 ZE (confinement) - 0,5 sec. flux de neutronsF 1015 n/cm2 sec. durée d'impulsion 10 sec. Les facteurs mécaniques incluent le rayon majeur (rayon du tore constituant le tokamak), le rayon mineur (rayon du tubede plasma), et le facteur d'allongement (déviation du tube de plasma par rapport à un cercle). On prévoit un champ magnétique de 12T pour augmenter la densité de plasma et ainsi la densité de flux de neu- trons pour obtenir une densité de seuil pour la réaction laser. On remarquera que les paramètres de conception opérationnelle ci-dessus, tels que la température (Ti), la densité de plasma (n) et le flux de neutrons (F),ont été prévus individuellement dans des tokamaks opération- nels ou conçus. Des températures de plasma de 20 keV ont été indiquées pour le tokamak TFTR dans la publica- tion intitulée "Princeton Tokamak Reaches Record Plasma Ion Temperature" parue dans la revue Phys. Today, 19-21 (Novembre 1986). On prévoit une durée d'impulsion de s, qui représente une durée d'impulsion à titre d'exemple ayant été obtenue dans des tokamaks en fonc- tionnement. A titre d'exemple, les paramètres de fonctionne- ment des tokamaks existants, c'est-à-dire les tokamaks JET et TFTR, et d'ntokamak de conception de la généra- tion suivante, c'est-à-dire le tokamak CIT, sont présen- tés dans le Tableau B qui suit. On a également démontré au moyen du tokamak A1- cator du MIT qu'un champ magnétique élevé et une densité de courant très élevée agissaient pour augmenter la den- sité de plasma provenant du tokamak. On a injecté des pastilles de Deutérium dans le tokamak Alcator C pour augmenter la densité de plasma. Voir à ce sujet la pu- blication faite par Greenwald et al., intitulée "Energy Confinement Of High-Dpnsity Pellet-Fueled Plasmas In The Alcator C Tokamak", parue dans la revue Phys.Rev. Lett. 53, NO 4, pages 352-355, (23 Juillet 1984), incorporée ici par référence. La mise en oeuvre d'uneinjec- tion de faisceaux de particules neutres et d'un chauf- fage en rf pour augmenter au maximum les températures Ln t. F o uoTsiro, p :>su V-Z *. Z-l os 61 rnaenuol :u'IUAlfnbg '-"a( TOIX6 TOTX9 zOiX' s IX (U OX) fez ilE fl il) ozOTXS'T L OIX 81OIXZ: Lt0 (" U)S ToIXS ZúOIXt 0tlOxS1 ':OiX S (_ U- oos)39eu m S- ' 81> 1 (ool)t e 01 0 O 5 Ael (O)>h d(Vu)d SS- ' 58- ' Se, SZIT (W)À SI;Z S-Z' S-Z 6'Z (U)fx (uoT;dawuoo) IID uni Mr eTFTSdSTQ asTuTamd eu2eld ap spIo saa- uaed sap uosTee D '*[ nIeeqE.T de plasma a également été démontrée. Une augmentation importante des performances du tokamak "Tokamak Fusion Test Reactor" (TFTR) est indiquée dans la publication faite par Hendel et al., intitulée "Measurement of Re- cord Fusion Neutron Yields In the TFTR" présentée à la réunion annuelle de la société American Nuclear Society, (7-11 Juin 1987), incorporée ici par référence. Bien qu'un tokamak soit une source de neutrons de fusion ayant une souplesse substantielle dans la génération d'un flux de neutrons, on peut utiliser d'au- tres sources par fusion. Les intensités de flux de neu- trons indiquées ici sont fondées sur une longueur de cou- plage de 100 cm entre la source de neutrons de fusion et les milieux laser et les intensités de flux infé- rieures sont proportionnelles aux longueurs accrues. On peut utiliser d'autres conceptions de réacteur à fusion par confinement magnétique, telles que le concept du miroir, les configurations de champ inversé, et les pin- cements. On peut également mettre en oeuvre des techni- ques de confinement inertiel pour un contr5le de preuve- du-principe. En se référant à la Figure 1, on voit qu'on a re- présenté une source lumineuse à pompage par fusion sous forme de concept. Un tokamak 10 est pourvu de bobines magnétiques 12 pour stabiliser le plasma. Les bobines 12 ont une structure telle qu'elles permettent à un flux de neutrons de fusion 14 de s'échapper du tokamak 10 avec un faible taux de modération tel que les neutrons de fusion 14 sont fournis avec une énergie de 14 MeV à l'extérieur du tokamak 10. Une source lumineuse 16 est placée au voisinage du tokamak 10 pour recevoir le flux de neutrons 14 dans un milieu laser 18. Comme le montre la Figure 1, le milieu laser 18 est choisi pour utiliser le flux de neutrons de fusion de haute énergie dans le volume du milieu laser 18. On peut mettre en oeuvre un milieu laser de haute 1i densité avec les neutrons de fusion de haute énergie pour obtenirun rayonnement laser de sortie beaucoup intensifié résultant de l'augmentation de la longueur du libre parcours moyen des neutrons de haute énergie par rapport à celui des fragments de fission ou d'autres sources de particules chargées. En outre, on peut pren- dre en considération à la fois les milieux laser liquides et solides puisque la détérioration optique du milieu ne se produit pas en l'absence de particules chargées de haute énergie. La source lumineuse 16 peut être pourvue de miroirs 22 d'une manière classique pour fournir l'amplification voulue afin de permettre la sor- tie d'un rayonnement laser 24 à partir de la source lu- mineuse 16. On peut former des milieux laser denses en uti- lisant un liquide-hâte. On peut choisir un liquide pris dans le Groupe O du tableau périodique des éléments (c'est-à-dire, un"gaz" noble: He, Ne, Ar, Kr, Xe, ou Rn) avec une section --efficace élevée de diffusion inélastique avec des neutrons de fusion de haute énergie, par exemple, des neutrons situés dans la bande d'énergies 2-15 MeV. Les collisions inélastiques constituent la première interaction prédominante entre les neutrons de fusion à 14 MeV et la matière-hâte, la production de rayons gamma étant augmentée de façon importante par rapport au flux de rayons gamma produit de façon prédo- minante à partir de réactionsde capture de neutrons de" fission. La radiation Y est produite de façon prédomi- nante par des réactions (n,n' ) avec une énergie moyenne de Y égale à environ 2 MeV. La radiation Y résultante agit alors par des pro- cessus de Compton et photoélectrique pour stimuler en- core l'élément-hôte afin de générer des photons. Des électrons de haute énergie sont produits par les proces- sus de Compton et photoélectrique pour produire des paires d'ions et des états excités dans la matière-hôte avec approximativement 5x1O4 paires d'ions par électron de haute énergie. Les états excités décroissent par émission de photons pour générer une première longueur d'onde de sortie. On obtient un rayonnement fluorescent qui est un rayonnement incohérent. On peut utiliser des miroirs de façon classique pour amplifier la lumière afin d'obtenir une action laser avec un rayonnement co- hérent de sortie. On peut utiliser directement le pre- mier rayonnement de photons de sortie comme lampe-éclair ou comme rayonnement laser de sortie, ou on peut le transformer en une longueur d'onde différente pour une fonction choisie. On a calculé les sections efficaces pour au moins deux des éléments dans le Groupe O, c'est-à-dire Ar et Xe. Comme le montre la Figure 2, la section effi- cace d'argon-h8te pour une diffusion inélastique est bien mise en correspondance avec l'énergie de sortie des neutrons de fusion, ayant des valeurs de crête comprises dans l'intervalle de valeurs d'énergie 2-15 MeV. Par contraste, on a une section efficace de captureinférieure de plusieur s ordres de grandeur à la section effi- cace de diffusion inélastique. La section efficace de diffusion inélastique de Xe indique un comportement simi- laire vis-à-vis de la capture. Effectivement, la section efficace de diffusion inélastique de Xe est au moins supé- rieure d'un ordre de grandeur à celle de Ar dans les gammes d'énergie des neutrons intéressantes. Ainsi, la matière-hôte interagit directement avec les neutrons de fusion de haute énergie pour générer des photons, qui peuvent être utilisés comme rayonnement fluorescent de sortie de large bande, rendu cohérent pour servir de rayonnement laser de sortie, ou utilisé pour stimuler un deuxième milieu pour une action laser. Puisqu'il n'y a pas de fragments de fission générés, on peut utiliser un milieu laser liquide. Les longueurs d'onde du rayonnement de sortie des éléments du Groupe O peuvent être dans l'ultraviolet et ne pas bien convenir pour beaucoup d'applications. On peut décaler la longueur d'onde du rayonnement laser de sortie en incorporant un deuxième composant liquide qui est excité par la première longueur d'onde de sortie et décroît par émission de photons à une longueur d'onde voulue. Dans un exemple de réalisation,un laser à XeO, constitué à partir d'un mélange de N20 à l'état liquide et de xç,est mni d'un liquide-hôte de Ar. Les réactions suivantes sont considérées comme se produisant: e + Ar2 -> Ar2.-- hV (130 nm) + Ar2 hY (130 nm) + N O --0 O+ N2 0 + Xe ->(XeO)*---> h- (547 nm) + Xe + O. L'hôte (Ar) a généré un rayonnement de sortie (130 nm) efficace pour produire un singlet d'oxygène afin de former un excimère (XeO*) qui effectue une tran- sition pour produire le rayonnement de sortie de deuxiè-- me longueur d'onde (547 nm). Un mélange utile est constitué de 99,999% de Ar, de 40 ppm de N20 et de 40 ppm de Xe. 2de 40 ppm de Xe. Ce spectre laser de sortie se trouve dans la partie de bleu-vert du spectre visible, dont la longueur d'onde est particulièrement appropriée pour une propa- gation atmosphérique et océanique.On peut estimer que le seuil de puissance de pompage pour un laser à XeO dans un liquide-hôte de Ar est égal à 13,3 W/cm3, ce qui peut être obtenu à partir d'un flux de neutrons in- cident de neutrons del4 MeV de 1,4x105 n/cm2.s pour une source de neutrons longue de 100 cm. Un pompage à faisceau électronique de XeO dans un liquide-hôte de Ar est dé- crit par T.R. Loree et al. dans "Lasing XeO in Liquid Argon", LA-UR-860897, publication qui est incorporée ici par référence. Dans un autre exemple de réalisation, les râles de Xe et de Ar sont inversés. La matière -hôte est Xe liquide et le deuxième liquide est constitué de N20 et de Ar. Pour augmenter encore le volume laser pompé pour obtenir un rayonnement de sortie puissant, on peut empiler des réacteurs tokamaks comme on l'a indiqué sur la Figure 3. Un ensemble de tokamaks 50 sont empilés pour former un ensemble de volumes de plasma 52 afin-de générer des neutrons de fusion. Des bobines toroidales 54 stabilisent les plasmas de haute densité 52 pour ob- tenir des niveaux de flux de neutrons tels qu'indiqués plus haut. Les bobines 54 ont une structure telle qu'elles permettent au flux de neutrons de s'échapper des plasmas-52 et jusque dans une cavité laser annu- laire 56 les enitourant, sans atténuation importante. On place un milieu laser 58 approprié dans la cavité 56. La grandeur de la cavité 56 et la densité du milieu 58 sont choisies pour utiliser l'énergie des neu- trons de haute énergie (14 MeV) provenant des plasmas 52. On prévoit un dispositif optique de réflexion 62 et un dispositif optique de transmission partielle 64 aux ex- trémités de la cavité 56 pour fournir un rayonnement laser de sortie cohérent 66. On doit noter que les dis- positifs optiques 62 et 64 peuvent être omis, un rayon- nementnoncohérent.étant alors généré dans la cavité 56 pour une utilisation comme lampe-éclair. Un milieu 58 préféré est constitué du mélange de Ar-N02-Xe, expliqué plus haut. Le rende- ment de chaque dispositif à tokamak avec le laser à XeO est estimé égal à environ 5,5% pour convertir l'énergie d'entrée des tokamaks en énergie lumineuse de sortie, en raison de la conversion plus directe de l'énergie des neutrons en lumière. En outre, les neutrons de haute énergie ne détériorent pas le milieu liquide, comme le font les fragments de fission. La description précédente des exemples de réali- sation de l'invention a été présentée à titre d'illus- tration et de description. Elle n'a:.pas pour but d'être exhaustive ou de limiter l'invention à la forme précise révélée, et il est évident que beaucoup de modifications et de variantes sont possibles à la lumière de l'ensei- gnement ci-dessus. Les exemples de réalisation ont été choisis et décrits afin de mieux expliquer les principes de l'invention et son application pratique pour permet- tre ainsi à l'homme de l'art de mieux mettre en oeuvre l'invention dans différents exemples de réalisation et avec différentes modifications tels qu'ils conviennent pour l'utilisation particulière envisagée. La portée de l'invention est définie par les revendica- tions annexées. REVENDICATIONS 1. Dispositif pour générer un rayonnement lumi- neux dans un milieu laser présélectionné, comprenant: un moyen à fusion (10;50) pour générer une longue impulsion de neutrons de haute énergie avec un flux de neutrons prédéterminé; et un moyen (12;54) pour diriger le flux de neutrons (14) jusque dans le milieu laser (18;58), ce milieu laser incluant un premier composant liquide choisi dans le Groupe O du tableau périodique des éléments, ayant une section efficaceélevée de diffusion inélastique avec les neutrons dans la bande des hautes énergies de 2-15 MeV, et générant une première longueur d'onde de sortie à partir des interactions avec une radiation gamma produite par les collisions inélastiques, le flux de neutrons excitant le milieu laser essentiellement par des excitations de diffusion inélastique. 2. Dispositif selon la revendication 1, dans le- quel le milieu laser présélectionné comprend un deuxiè- me milieu laser réagissant à la première sortie pour générer une deuxième longueur d'onde de sortie. 3. Dispositif selon la revendication 1, dans le- quel le premier composant est Ar. 4. Dispositif selon la revendication 1, dans le- quel le premier composant est Xe. 5. Dispositif selon la revendication 2, dans le- quel le premier composant est Ar et le deuxième compo- sant est un mélange de Xe et de N20. 6. Dispositif selon la revendication 2, dans le- quel le premier composant est Xe et le deuxième compo- sant est un mélange de Ar et de N20. 7. Dispositif selon la revendication 1, dans le- quel le moyen à fusion comprend un ensemble de réacteurs à fusion à tokamaks (50) alignés axialement selon une configuration d'empilage dans le milieu laser (58).