Brevet FR2604317A1 — publié le 19880325

DEPHASEUR COMMANDE OPTIQUEMENT La présente invention concerne d'une manière générale la modulation d'une onde porteuse pour la trans- mission de signaux et, plus précisément, Le déphasage/ décalage en fréquence d'un faisceau Lumineux à utiliser dans la transmission optique de signaux, La présente invention est Le résultat d'un contrat signé avec le Département de l'Energie (contrat ne W-7405-ENG-36). Les rayonnementsélectromagnétiques de la gamme des fréquences optiques sont de plus en plus utilisés comme signaux porteurs pour la transmission d'informations. Les signaux porteurs électromagnétiques peuvent généralement être modulés en amplitude ou en fréquence afin de transmettre l'information sur la porteuse. Lorsque la porteuse est un faisceau lumineux, divers dispositifs optoélectroniques sont utilisés pour moduler le signal porteur. Il est à noter que La modu- Lation de fréquence met en jeu un changement de fré- quence ou un déphasage du signal porteur. Comme dispositif classique permettant La modulation en intensité ou en amplitude d'un faisceau lumineux, on peut citer une ceLLule de Pockels. CeLle- ci comporte des cristaux qui subissent une modification de leurscaractéristiques de réfraction Lorsqu'un champ électrique leur est appliqué. Un circuit d'attaque à tension relativement haute est nécessaire pour activer les cristaux. En outre, l'intensité de La porteuse est limitée par la sensibilité en température des cristaux qui produisent l'effet Pockels et Le signal porteur peut &tre atténué lorsqu'il traverse le modulateur. En outre, Les temps de réponse des cristaux sont limités, ce qui conduit à une limitation du volume d'information pouvant être transmis et des temps de montée des impul- sions. Un autre dispositif de modulation de faisceaux lumineux utilise l'effet Faraday, Cet effet peut produire une rotation de la polarisation d'un faisceau lumineux lorsque celui-ci traverse un matériau dans la direction d'un champ magnétique appliqué. Du fait du champ magnétique, les fréquences de fonction- nement et les temps de montée des'impulsions sont limitées par des effets d'induction. Ici encore, le faisceau lumineux porteur présente une puissance et une capacité de transport d'informations limitées. Ces problèmes de l'art antérieur, ainsi que d'autres, sont ceux que concerne le présent dispositif, et un déphaseur amélioré pour faisceau lumineux est fourni pour la transmission d'un porteuse de signaux. Par conséquent, l'un des but de la présente invention est d'obtenir une gamme étendue de possibilités de modulation de signaux. La présente invention a également pour but de diminuer le temps de montée d'une impulsion de modu- Lation. Un autre but de l'invention est d'accroitre la puissance du signal porteur. Un autre but est de permettre l'utilisation de circuits d'attaque à tension relativement basse dans le système de modulation. D'autres buts, avantages et nouvelles caractéristiques de l'invention ressortiront d'une part de la description qui suit, et apparaîtront d'autre part à l'homme de l'art à l'examen de ce qui suit ou lors de la mise en pratique de l'invention. Ces buts et avantages de l'invention peuvent être réalisés et atteints au moyen des instruments et combinaisons décrits en particulier dans les revendications annexées. Pour atteindre les buts mentionnés ci-dessus ainsi que d'autres, et conformément aux fins de la présente invention, sous La forme et dans le cadre général décrits ici, l'appareil de l'invention peut comprendre un déphaseur commandé optiquement. Il comporte une chambre de modulation contenant un gaz ayant au moins trois états d'énergie électronique, à savoir un état fondamental, un état métastable et un état de transition ayant une énergie de transition depuis L'état métastable correspondant à une première longueur d'onde lumineuse, Un premier moyen producteur de lumière éclaire la chambre de modulation avec une lumière de modulation ayant la première longueur d'onde le long d'un premier trajet lumineux, le premier trajet lumineux définissant un volume de gaz ayant un indice de réfraction pouvant être déterminé par une intensité du premier faisceau lumineux. Un second faisceau lumineux éclaire ensuite la chambre de modulation avec un faisceau lumineux de transmission le long d'un second trajet lumineux tra- versant au moins une partie du premier trajet lumineux. Des moyens pour faire varier l'intensité du premier faisceau lumineux sont prévus et on pourrait faire varier l'indice de réfraction des gaz afin de déphaser le faisceau lumineux de transmission. Selon un autre aspect de la présente invention, celle-ci fournit un déphaseur commandé optiquement qui comporte un volume de gaz constitué par un milieu pouvant être excité vers un état de transistion par une lumière ayant une longueur d'onde sélectionnée. Un moyen de modu- lation constitue un premier trajet pour la lumière à La longueur d'onde sélectionnée et d'intensité variable dans le volume de gaz. Un moyen de transmission constitue un second trajet pour une seconde lumière à une fréquence sélectionnable, traversant le volume de gaz, et coïncidant au moins partiellement avec le premier trajet de lumière. Selon un autre aspect de la présente invention, celle-ci fournit un déphaseur commandé optiquement, muni d'un premier moyen à laser produi- sant une lumière de longueur d'onde sélectionnée pour définir un trajet optique ayant un indice de réfraction variable fonctionnellement lié à l'intensité de la lumière de longueur d'onde sélectionnée. Un second moyen à laser est aligné de façon à ce que son faisceau par- court au moins une partie du trajet optique afin d'être déphasé par l'indice de réfraction variable. Un aspect supplémentaire de la présente invention met en jeu un déphaseur commandé optiquement qui comporte un milieu ayant au moins trois états d'énergie électronique dont les populations relatives sont fonctionnellement liées à l'intensité d'un laser d'excitation. Un moyen de modulation engendre le faisceau laser d'excitation avec une intensité variable afin de définir un premier trajet lumineux à l'intérieur du milieu. Un moyen générateur de porteuse de signaux produit un second faisceau laser le long du second trajet lumineux, qui est au moins partiellement coinci- dant avec le premier trajet lumineux afin d'introduire un déphasage grâce au fait que l'indice de réfraction du milieu varie au fur et à mesure que les populations d'états relatives varient avec l'intensité du faisceau laser d'excitation le long du premier trajet lumineux. Les dessins annexes qui font partie du présent fascucule, illustrent le mode de réalisation de la présente invention et, associés à la présente description, servent à expliquer les principes de l'invention. Dans ces dessins, - la fig. 1 est un diagramme représentatif des trois états d'énergie électronique; - la fig. 2 est une représentation sché- matique d'un déphaseur commandé optiquement selon un mode de réalisation de la présente invention. Dans un mode de réalisation préféré de la présente invention, un déphaseur est utilisé pour un signal porteur constitué par un faisceau lumineux, le déphasage reposant sur la variation de l'indice de réfraction d'un milieu gazeux due à l'utilisation d'une lumière laser résonnante modifiant les populations d'états d'énergie électronique des atomes du gaz. L'indice de réfraction du miLieu gazeux est fonctionel- Lement lié aux populations électroniques des niveaux d'énergie que possède ce gaz. Ces populations sont à leur tour déterminées par l'intensité d'un faisceau lumineux d'excitation. La fréquence du faisceau lumineux d'excitation est sélectionnée de façon à déplacer les électrons d'un état métastable vers un état de transition qui se désexcite vers un état fondamental. Par conséquent, les niveaux de populations et par conséquent, l'indice de réfraction, peuvent être modulés par variation de l'intensité du faisceau lumineux de modulation. La longueur d'onde d'un second faisceau lumineux incident sur le milieu gazeux excité est inversement liée à l'indice de réfraction. De ce fait, comme décrit ci-après, le nombre de longueurs d'ondes le long d'un trajet déterminé passant par le gaz excité, varie au fur et a mesure que varie la longueur d'onde, ce qui provoque un déphasage le long du trajet gazeux traversé par le second faisceau lumineux. De plus, si l'on fait alors varier l'indice de réfraction au cours du temps, on peut induire un 3Q déphasage du second faisceau lumineux de façon à moduler en fréquence ce second faisceau. DEPHASAGE On peut montrer qu'un faisceau lumineux traversant un milieu peut être déphasé et transposé en fréquence par variation de l'indice de réfraction du milieu. soit: L - Longueur du trajet optique dans le milieu = longueur d'onde dans le vide du faisceau lumineux; n indice de réfraction du milieu; N% = nombre de longueurs d'onde à L'intérieur d'une cellule 1 1 de gaz; = Longueur d'onde dans Le milieu = n On a alors, N w L nL L AN' = An La variation de la phase, A+. le long d'une longueur d'onde est de 2w radians, soit A - 2rANI. Dans le milieu: m - =2irAN 2= 2L An sortie entrée Q.LZi (p dsortie entrée _G) dt dt sortie entrée =2ir /v - v- \ 2v (sortie entr e 2r Av o X = pulsation v = fréquence Par conséquent, = 2L (1) =--An et Au L An Avm: At (2) VARIATION DE L'INDICE DE REFRACTION Si l'on se réfère tout d'abord à la fig. 1, celle-ci représente un diagramme simplifié des niveaux d'énergie d'un élément ayant quatre états électroniques. Un milieu gazeux approprié comporte au moins un état métastable (niveau 1) , un état de transition (niveau 2), et un état fondamental (niveau 3). Un ou plusieurs autres niveaux d'énergie (par exemple le niveau 4) peuvent exister, mais avec une population relativement stable, comme décrit ciaprès. Les électrons peuvent se déplacer entre le niveau 1 et le niveau 2 par excitation et par désexcitation et du niveau 2 au niveau 3 par désexcitation. De même, les électrons peuvent se déplacer de l'état fondamental (niveau 3) à l'état métastable (niveau 1) par excitation radio- fréquence ou par courant continu. Il est à noter qu'un système à au moins trois états est nécessaire pour obtenir des populations d'états variables, car les populations d'états d'un système à deux états tendent à s'égaliser au fur et à mesure que l'état absorbant atteint un état sensiblement stable. Comme le montre la fig. 1, un changement d'état du niveau 1 au niveau 2 peut être produit par apport d'une lumière de longueur d'onde %1,2 fournissant des photons à une énergie correspondant à la différence d'énergie entre le niveau I et Le niveau 2. Si l'on suppose tout d'abord que tous les atomes sont dans un état métastable (niveau 1), l'indice de réfraction a alors pour expression: 2 Ne2 ci fIn n2 () i + Ne E ____ 82c0mc2 n -2 _ -2(3) o fIn = force oscillatrice des transitions reliant l'état métastable I au niveau d'énergiessupérieures, Xln = longueur d'onde de la transition A = longueur d'onde de la lumière à laquelle on mesure l'indice de réfraction = fraction d'atomes dans l'état 1 N = densité en nombre des atomes du gaz ou de la vapeur 0o = permitivité de l'espace libre e = charge de l'électron m = masse de l'électron c = vitesse de la lumière dans le vide Cette formule classique est déduite de la réponse d'un oscillateur constitué par un dip8le atomique ayant pour longueur d'onde de résonance AN, lorsqu'il est soumis à un rayonnement électro- magnétique de longueur d'onde X. La sommation apparais- sant à l'équation 3 s'effectue sur toutes les transitions possibles entre L'état métastable (niveau 1) et les niveaux supérieurs, comme le niveau 2 et le niveau 4. Les longueurs d'ondes correspondant à l'énergie de transition sont désignées %ln' le premier indice dési- gnant L'état inférieur et le second indice désignant l'état supérieur. Si une lumière laser de longueur d'onde À1,2 est appliquée,de façon à produire une résonance avec une énergie de transition d'un état métastable (niveau 1) à un niveau supérieur, la transition supérieure se peuple. Dans cet exemple, la lumière laser d'excitation a une longueur d'onde X1,2 pro - voquant le peuplement du niveau 1. En outre, si le niveau 2 a une courte durée de vie, par exemple de plusieurs nanosecondes, et comporte un trajet de forte désexcitation vers l'état fondamental (niveau 3), une inversion de population se produit, l'état métastable (niveau 1) se vidant et l'état fondamental (niveau 3) se peuplant. Le résultat global de l'application de - cette lumière de longueur d'onde résonnante %1 2 en provenance d'un laser, est le dépeuplement de l'état métastable et la production d'un milieu gazeux dans lequel la totalité des atomes exposés à la lumière laser d'excitation est ramenée à l'état fondamental. La vitesse de ce processus de dépeupLement est fonction de L'intensité de la Lumière Laser et de La vitesse de transition entre Les niveaux 2 et 3. Tous Les atomes étant maintenant à L'état fondamental Le Long du trajet du faisceau Laser d'excitation, L'indice de réfraction peut aLors s'écrire sous La forme: 2 = 1 Ne + '3 f3m nt l+8 2 mc2 m 2 - (4) O 3m o fraction des atomes dans l'état 3 f3m forces oscillatrices des transitions entre le niveau 3 et les niveaux supérieurs. K = longueur d'onde des transitions entre le niveau 3 33,m et les niveaux supérieurs. L 'équation 4 peut être simplifiée puisque n2 est généralement très proche de 1: no1 + Ne2 E ci f n sans Lumière laser (5) n0 2 2 n -2 2 162c0mc2 ln Ne2 E 3 f3m avec lumière Laser (6) n+16 2o2 m 2 2 16ir Mcmc - O 3m La variation totale de l'incide de réfraction entre le cas o la lumière laser est absente et le cas o la lumière laser est présente, est donnée par: Ne2 CE1 3 f3m 1 àn- n, . 1 i 6f16122c mc21n À -2 I- O ln 3M- (7) L > (comme décrit précédemment) On notera qu'il peut exister un grand nombre d'états métastables autres que le niveau métastable 1, mais Leurs contribution sà La variation.de l'indice de réfraction s'annulent étant donné que les populations des états sont inchangées Lorsque la Lumière laser incidente ne résonne pas avec une énergie de transition. Par conséquent, Le problème se ramène à un simple système à trois niveaux. Pour montrer le Lien entre l'indice de réfraction et L'intensité de la lumière incidente, l'équation 7 peut encore être réduite Comme 1 + C3 1 (seuLs les niveaux 1 et 3 peuvent être peuplés de façon notables) = 1- rl' et lorsqu'on remplace cette expression dans L'équation (7), on obtient: -L Ne2 fx N = - 2- -2 2 Om -[ _ f_n +I f3m n 2 2 ( 2] (8) \ ln m-/ Comme 1 et C3 dépendent du temps, on peut différencier cette expression pour obtenir le déphasage par unité de temps: - dN, 2L Ne 2 r[i(t) jF -:Z2 2 dt (9) dt L Ne---__2 dt 16ir20mc2 d (9) fln f3m n 2 2 - m -2 -2 l1n %3m PQur déterminer la vitesse de variation de la population relative de l'état métastable (niveau 1) on rappellera: + + 1 1 2 +C3=1 2 6 0 43 1 7 o go C2 C3 sont les facteurs de population du problème trois niveaux, En différenciant et en recombinant Les termes, on obtient: dgl d(e!2+) (10) De plus, d"2 OA2 O -zT 12 2A21 - 2A23 - gl 2 B21 (11) o fiOB12 = taux de pompage des atomes de l'état 1 vers l'état 2 par absorption stimulée l fractions d'atomes dans l'état 1 = densité de puissance de la lumière laser appliquée B12 coefficient B d'Einstein pour l'absorption stimulée A212 = taux de désexcitation du niveau 2 vers le niveau fondamental 1 A21 = taux de désexcitation de la transition 2+ 1 2 r2 = fraction des atomes dans l'état 2 A23z2 = taux de désexcitation du niveau 2 vers le niveau 3 A23 = taux de désexcitation de la transition 23 g.2 C2 B21 = taux d'émission stimulée du niveau 2 vers le g1 niveau 1 B2 = coefficient B d'Einstein pour une émission stimulée gl'g2 facteurs de de déqénérescence dC3 1 dC3 et - -r E A or (12) dt 2&23 o 2A dt Introduisant l'équation 11 et l'équation 12 dans l'équation 10, et en réécrivant celle-ci, on obtient: d5- - - t xB +A21 d 3 g91 td3\ B21 (13) dt 1 12 A23 dt g2 Vdt/ A 23 Typiquement, A21 produit maintenant un dépeuplement de l'état méta- stable (niveau 1)à un taux égal au taux d'absorption de la lumière laser. Par conséquent, A21c' O I = moyenne dans le temps de l'intensité lumineuse laser; g(v) = largeur de raie élargie de façon homogène A21 2 à la résonance 2lrV + (21)] 21T(v = 0) E 3A2 De même, 12 A21 o A21c - 4hc ' X = longueur d'onde centrale de la lumière laser appliquée, h = constante de Planck Introduisant ces expressions dans l'équation (14), on obtient: de1 _X3 f (15> dt - l 2hrhc Par conséquent, La vitesse de variation de la population du niveau 1 décroit linéairement avec l'intensité du faisceau laser appliqué. On notera que la longueur du trajet optique ne pose pas de problème puisque Le faisceau Laser "creuse" un trou dans le milieu absorbant o L'état d'absorption se dépeuple. Par conséquent, la longueur d'absorption du milieu pour le faisceau Laser d'excitation devient relati- vement longue et d'importantes longueurs de cellule gazeuse peuvent être utilisées. L'expression finale de La variation de la phase avec le temps est alors obtenue par introduction de L'équation (15) dans la formule de base de la variation de phase donnée par l'équation (1): dtZ dt> I 8 Mc2 hc d dN>.ûL Ne Z [ 1 s (16) [ fn + f3m l -n - -2 _ -2 -2 -2 L '%n 3m J DESCRIPTION DETAILLEE DU MODE DE REALISATION PREFERE Se référant à présent à La figure 2, celle- ci représente un modulateur déphaseur sous la forme d'un schéma fonctionnel. Une première source de lumière 12, qui est de préférence un laser à colorant accordable, est utilisé comme faisceau lumineux de modulation. Le laser à colorants 12, est choisi pour permettre une résonance avec une différence d'énergie entre des états métastable et de transition correspondant au gaz se trouvant dans le volume de gaz 32. Une ceLLule de Pockels 14 est commandée par un circuit de commande de modulation 16 de façon à faire varier l'intensité de sortie du Laser à colorants 12. Le faisceau Laser a intensité de sortie variable 22 peut alors être dirigé à travers la cellule de gaz 32 par réflexion sur un miroir 24 et sur un miroir 26, et de Là, à travers Le volume de gaz 32, Une cellule de gaz appropriée 32 doit avoir une longueur d'environ 10 cm avec des fenêtres à chaque extrémité, et doit contenir un milieu gazeux excitable approprié choisi parmi les gaz rares, comme par exemple l'argon. Le milieu gazeux définit un premier indice de réfraction lorsque ce milieu a été excité de façon à ce que l'état métastable soit peuplé, et lorsque le faisceau laser de sortie 22 est interrompu. Lorsque le faisceau laser de sortie 22 est activé, le faisceau 22 de longueur d'onde 1,2 définit un premier trajet optique 34 à travers la cellule de gaz 32. Les états d'énergie des atomes de gaz le long du premier trajet optique 34 sont peuplés et définissent un second indice de réfraction le long du premier trajet optique 34, comme décrit ci-dessus. La diffusion des atomes de gaz à l'intérieur de la cellule de gaz 32 assure une réalimentation en gaz dans un état métastable peuplé lorsque le faisceau laser 22 est interrompu. Un second faisceau de lumière 38 peut maintenant être transmis au travers d'une ouverture 28 ménagée dans le miroir 26 et au travers de la cellule de gaz 32. Le second faisceau de lumière 38 est un faisceau porteur de signaux dont la longueur d'onde est différente de celle du faisceau laser de modulation 22 et qui peut avoir une puissance relativement élevée pour permettre une transmission sur de grandes distances, Le premier trajet optique 34 est légèrement écarté axialement du second trajet optique 42 de façon à ce que le second trajet optique 42 se situe de préférence dans le premier trajet optique 34 lorsqu'il traverse le milieu gazeux 32. L'intensité du faisceau lumineux de modula- tion 22 fait varier l'indice de réfraction de la cellule de gaz 32 le long du premier trajet optique 34. Cette variation est une réponse à haute fréquence et permet d'obtenir un déphasage impulsionnel avec de courts temps de montée. En outre, les modulateurs classiques tels que La cellule de Pockels ou un dispositif à effet Faraday permettent une modulation de phase limitée à un radian ou moins. On peut s'attendre à ce que l'appareil décrit ici ait la possibilité de moduler en phase dans une gamme de 10-100 radians. Le faisceau 1 lumineux d'émission ou faisceau lumineux porteur 38, est alors déphasé et par conséquent modulé en fré- quence par modulation de l'intensité du faisceau laser de modulation 22. Par conséquent, l'absorption de puissance se produisant à l'intérieur de la cellule de gaz 32 n'est produite que par le faisceau'Lumineux de modula- tion 22, qui peut être de puissance relativement faible. De plus, les transitions d'états des atomes des gaz se produisent en un temps relativement court par rapport à la modulation souhaitée ce qui autorise une modulation au cours d'une période de 1 ps, Un système pour signaux optiques à haute fréquence, et de grande puissance, est ainsi fourni. La description ci-dessus du mode de réalisa - tion préféré de l'invention a été présentée à titre d'illustration et de description, Elle ne doit pas être considérée comme étant exhaustive ni comme limitant l'invention à la forme particulière décrite,et il est clair que de nombreuses modifications et variantes sont possibles à la lumière des directives données ci-dessus. Le mode de réalisation a été choisi et décrit afin de mieux expliquer les principes de l'invention et son application pratique, et ainsi de permettre à l'homme de l'art d'exploiter l'invention sous diverses formes de réalisation et en lui apportant diverses modifications selon l'utilisation particulière envisagée, Le cadre de l'invention est défini par les revendications annexées, REVENDICATIONS 1. Péphaseur commandé optiquement, comprennant: - une chambre de modulation (32) contenant un gaz ayant au moins trois états d'énergie électronique parmi lesquels un état fondamental, un état métastable et un état de transition ayant une énergie de transition à partir dudit état métastable, correspondant à une première longueur d'onde lumineuse; - un premier moyen producteur de lumière (12) pour éclairer ladite chambre de modulation avec une lumière de modulation à ladite première longueur d'onde le long d'un premier trajet optique, ledit premier trajet optique définissant un Volume dudit gaz ayant un indice de réfraction pouvant être déterminé par l'intensité dudit premier moyen producteur de lumière; - un second moyen producteur de lumière pour éclairer ladite chambre de modulation avec un faisceau de lumière de transition le long d'un second trajet optique traversant au moins une partie dudit premier trajet optique; et - un moyen (14) pour faire varier l'intensité de La lumière dudit premier moyen producteur de lumière de façon à faire varier l'indice de réfraction dudit gaz afin de déphaser ladite lumière de transmission. 2. Déphaseur selon la revendication 1, caractérisé en ce que lesdits moyens de variation de ladite intensité comportent une cellule de Pockel (14). 3, Déphaseur selon la revendication 1, caractérisé en ce que ledit premier moyen producteur de Lumière est un laser à colorants (12). 4. Déphaseur commandé optiquement, compren- nant: - volume de gaz contenant un milieu pouvant être excité par une lumière de longueur d'onde sélec- tionnée, vers un état de transition, - un moyen de modulation pour former un premier trajet pour ladite lumière de longueur d'onde sélectionnée avec une intensité variable dans ledit volume de gaz; - un moyen de transmission pour former un second trajet pour un second faisceau de lumière à une fréquence sélectionnable dans ledit volume de gaz, et coïncidant au moins partiellement avec ledit premier trajet. 5. Déphaseur selon la revendication 4, caractérisé en ce que ledit milieu gazeux présente au moins trois états d'énergie parmi lesquels un état fondamental, un état métastable et un état de transi- tion, ledit état de transition ayant un niveau d'énergie supérieur à celui dudit état métastable. 6. Déphaseur selon la revendication 4, caractérisé en ce que ladite longueur d'onde sélection- née pour ledit moyen de modulation correspond à une différence de niveaux d'énergie entre ledit état méta- stable et ledit état de transition. 7. Déphaseur selon la revendication 4, caractérisé en ce que ledit moyen de modulation comporte un laser à colorants accordable sur ladite longueur d'onde sélectionnée, 8. Déphaseur selon la revendication 4, caractérisé en ce que ledit premier et second trajets ont respectivement un premier et un second axes s'écartant l'un de l'autre. 9. Déphaseur selon la revendication 7, caractérisé en ce qu'il comporte en outre un moyen pour faire varier Ladite intensité dudit laser à colorants afin de moduler en phase ledit second faisceau lumineux le Long dudit second trajet coïncidant avec ledit premier trajet. 10. Déphaseur commandé optiquement, comprenant: - un mi Lieu gazeux; - un premier moyen à laser produisant une lumière de longueur d'onde sélectionnée ayant pour effet de définir un trajet optique dans ledit milieu gazeux ayant un indice de réfraction variable, fonctionnellement lié à l'intensité de ladit lumière de longueur d'onde délectionnée, et un second moyen à laser aligné de façon à ce que son faisceau parcoure au moins une partie dudit trajet optique afin d'être déphasé par ledit indice de réfraction variable. 11. Déphaseur selon la revendication 10, caractérisé en ce que ledit milieu gazeux comporte: - un volume de gaz leLong dudit trajet optique contenant un gaz ayant un état de transition et un état métastable dont l'énergie de transition vers ledit état de transition correspond à ladite lumière de longueur d'onde sélectionnée. * 12. Déphaseur selon la revendication 11, caractérisé en ce que ledit premier moyen à Laser comprend un laser à colorants. 13. Déphaseur selon La revendication 10, caractérisé en ce qu'il comporte en outre un moyen pour faire varier l'intensité dudit faisceau de lumière à la première longueur d'onde, afin de faire varier ledit indice de réfraction pour moduler en phase ledit second moyen à laser le Long d'au moins une partie dudit- trajet optique. 14. Déphaseur commandé optiquement, comprenant: - un laser d'excitation; un mitieu ayant au moins trois états d'énergie électronique dont les populations relatives sont fonctionnellement liées à une intensité dudit laser l'excitation; - un moyen de modulation pour engendrer ledit laser d'excitation avec une intensité variable, définissant un premier trajet de lumière dans ledit milieu; un moyen générateur de porteuse de signaux pour engendrer un faisceau laser pour signaux le long d'un second trajet lumineux coïncidant au moins partiellement avec Ledit premier trajet lumineux. 15. Déphaseur selon la revendication 14, caractérisé en ce qu'il comporte en outre un moyen pour faire varier ladite intensité dudit laser d'excitation afin de moduler en phase ledit faisceau laser le long dudit second trajet lumineux. 16. Déphaseur selon la revendication 15, caractérisé en ce que ledit laser d'excitation est un laser à colorants. 17. Déphaseur seLon la revendication 16, caractérisé en ce que ledit milieu est un gaz.