Brevet FR2595820A1 — publié le 19870918

Dispositif à fibres optiques pour la détection à distance d'une grandeur physique, en particulier de la température. L'invention concerne la détection à distance d'une grandeur physique, en particulier de la température. Par détection à distance, on entend l'acquisition à distance d'informations permettant la mesure de la valeur de la grandeur ou bien de ses variations. Pour mesurer un déplacement par voie optique avec une grande précision, il est connu d'utiliser un interféromètre de Michelson éclairé en lumière monochromatique (laser 10 hélium-néon), et un système électronique de comptage de franges. Ces appareillages présentent l'inconvénient de ne donner accès qu'à des mesures de déplacement, et non de position. Pour connaître la position d'un objet, il faut donc suivre tous ses déplacements depuis son point 15 de départ jusqu'à son point d'arrivée. En particulier, l'interruption du faisceau lumineux conduit à une perte complète d'origine, et ôte donc toute valeur à la mesure. Il a été montré que le remplacement de la source monochroma20 tique cohérente par une source polychromatique incohérente permettait de remédier à ce type d'inconvénient (article de Bosselmann, Ulrich et Arditty, "Capteur de déplacement à interféromètres couplés par fibres multimodales", Opto , 21/23 mai 1985). Le dispositif décrit dans cet article est également indiqué comme pouvant mesurer à distance tout paramètre dont la variation se traduit par un déplacement, dont notamment la température et le champ magnétique. Toutefois, de tels dispositifs sont d'une réalisation très délicate, en particulier en lumière polychromatique. Ils imposent en effet des précisions de positionnement, des stabilités, et une qualité optique extrêmement grandes. De plus, la mesure d'un paramètre tel que la température, à travers un déplacement, est elle aussi délicate: il est très difficile de s'affranchir des effets parasites liés à la structure même du capteur, et notamment de ses déplacements et rotations propres. 15 La présente invention vient permettre d'éviter ces inconvénients. L'invention a également pour but de procurer un capteur 20 qui soit à la fois simple, stable, peu encombrant, et de fabrication aisée. 35 En effet, l'invention vient permettre la mesure de tout paramètre qui se traduit par une variation de la biréfringence d'un milieu. Le dispositif selon l'invention comporte, en combinaison: - une source de lumière, en particulier incohérente, - un élément sensible, illuminé depuis la source par l'intermédiaire d'une fibre optique d'émission, et comprenant une optique d'entrée avec un premier polariseur, suivi d'un milieu actif dont la biréfringence est fonction de la grandeur à mesurer, la lumière transmise par ce milieu étant sujette à une modulation périodique ou quasi-périodique de son spectre, par rapport à la lumière incidente, ainsi qu'une optique de réception, comprenant un second polariseur, pour recueillir la lumière transmise par ledit milieu, et pour l'appliquer à une fibre optique de réception, et - des moyens détecteurs propres à l'analyse spectrale de la lumière véhiculée par la fibre optique de réception, pour déterminer la valeur de la grandeur physique et/ ou son évolution. L'invention peut faire usage de milieux actifs de différen10 tes natures, la biréfringence pouvant être rectiligne, ou au contraire rotatoire; particulièrement avantageux sont les milieux actifs fondés sur un cristal liquide en phase cholestérique. Dans un mode de réalisation préférentiel, l'optique de réception comprend simplement un miroir pour renvoyer la lumière à travers le milieu biréfringent. Le second polariseur est alors le même que le premier, et la fibre optique de réception est au moins en partie confondue avec la fibre optique d'émission. Ce montage particulièrement simple nécessite moins de réglages, tout en offrant l'avantage supplémentaire de doubler la sensibilité, puisque la lumière traverse deux fois le milieu biréfringent. En pareil cas,la fibre optique de réception, dans sa partie propre, est avantageusement définie par un coupleur en Y allant vers les moyens d'analyse spectrale. Dans une variante de réalisation de l'invention, l'optique de réception comprend un second polariseur formant analyseur pour la lumière transmise, et la fibre optique de réception est alors entièrement séparée de la fibre optique d'émission. Dans certains cas, notamment ceux o la différence de 35 marche produite par le milieu biréfringent est faible (inférieure à la longueur de cohérence de la source, ou comparable à celle-ci), les moyens détecteurs peuvent opérer par analyse directe du spectre,pour rechercher la fréquence et la phase à l'origine de la modulation. Les moyens détecteurs peuvent alors comprendre tout spectromètre approprié, de résolvance moyenne, en particulier un spectrocolorimètre à fibres optiques de la Demanderesse. Dans d'autres applications, en particulier celles o la différence de marche est importante (grande devant la longueur de cohérence de la source), l'analyse spectrale 10 directe serait plus complexe. On préfère alors, actuellement, recourir à une transformation de Fourier pour analyser le spectre. 1 1 20 25 30 Suivant différentes variantes de l'invention, cela peut se faire à l'aide d'un interféromètre à balayage de type Michelson, ou bien d'un interféromètre polarisant à balayage, ou bien d'un interféromètre polarisant statique, en particulier à prisme de Wollaston, ou encore à l'aide d'un interféromètre statique en anneau de type Sagnac. Selon un autre aspect de l'invention, le dispositif peut être multiplexé. Dans ce cas, plusieurs éléments sensibles sont montés entre les fibres optiques d'émission et de réception, la source et les moyens d'analyse spectrale étant communs. Il est bien entendu requis que ces éléments sensibles fournissent des signaux de modulation du spectre qui soient sélectivement reconnaissables. Les éléments sensibles peuvent par ailleurs être montés en série ou en parallèle. Les éléments sensibles peuvent être multiplexés par la différence de marche optique qu'ils procurent, et/ou par la bande spectrale qu'occupe le signal qu'ils fournissent. Les éléments sensibles peuvent encore être identifiés par une transmission spectrale caractéristique qu'ils emploient (passage à travers un verre coloré, par exemple). Enfin, le codage de modulation, qu'il soit ou non dépendant de la température, permet le multiplexage des capteurs dont la transmission est fortement fonction de la température, comme des dispositifs capteurs du type thermochromique. Selon encore un autre aspect de l'invention, le ou les éléments sensibles peuvent réagir à au moins deux grandeurs physiques, en particulier la température et le champ magnétique. Lorsqu'elle existe, la dépendance croisée entre ces deux grandeurs physiques peut être compensée, au moins au premier ordre, à l'aide de moyens de calcul. Enfin, il est actuellement estimé préférable que les fibres 15 optiques soient du type multimode, à saut d'indice ou à gradient d'indice. D'autres caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront à l'examen de la description détaillée ci-après, 20 et des dessins annexés, sur lesquels: - la figure 1 illustre un premier mode de réalisation de l'invention; - la figure lA est un graphe de polarisation relatif à la figure 1; - la figure 2 illustre un autre mode de réalisation de l'invention; - la figure 2A est un graphe de polarisation relatif à la figure 2; - la figure 3 illustre encore un autre mode de réalisation 35 de l'invention; - - la figure 3A est le graphe de polarisation relatif à la figure 3; - la figure 4 est un diagramme spectral montrant la modulation D périodique du spectre obtenu selon l'invention; - la figure 5 illustre un premier mode de réalisation des moyens détecteurs, par interférométrie du type Michelson; - la figure 5A est un graphe spectral relatif à la figure 5; - la figure 5B est un graphe plus détaillé relatif à la figure 5; - la figure 6 illustre une autre réalisation des moyens détecteurs sous la forme d'un interféromètre polarisant à balayage; - la figure 7 illustre un autre mode de réalisation des moyens détecteurs à l'aide d'un interféromètre polarisant statique à prisme de Wollaston; - la figure 8 illustre un autre mode de réalisation des 30 35 moyens détecteurs agencés en interféromètre de Sagnac; - la figure 9 illustre schématiquement une réalisation multiplexée du dispositif selon l'invention; et - la figure 9A est un graphe montrant une manière d'identifier les différents capteurs de la figure 9. Les dessins annexés comportent au moins pour partie des informations de caractère certain. En conséquence, ils sont annexés à la description non seulement pour permettre de mieux comprendre celle-ci, mais aussi pour contribuer le cas échéant à la définition de l'invention. Sur les figures 1 à 3, la référence S désigne une source de lumière incohérente, telle qu'une lampe à filament, une lampe à arc, ou une diode électroluminescente par exemple. Bien qu'il soit estimé actuellement préférable d'utiliser de la lumière incohérente, il est envisageable aussi d'utiliser d'autres sources de lumière dont la longueur de cohérence ne soit pas trop importante, en particulier des diodes laser très multimodales. La source de lumière S est couplée par une optique d'émission 10 OE à l'entrée d'une fibre optique d'émission FE. Celle-ci alimente le capteur C, d'o revient une fibre optique de réception FR, qui va vers les moyens d'analyse spectrale AS. Les fibres sont en principe des fibres multimodes, à saut d'indice ou à gradient d'indice. Cependant, il est envisageable d'utiliser une fibre monomode, en particulier si la source de lumière est une diode électroluminescente. La figure 1 illustre le mode de réalisation préférentiel de l'invention. En ce cas, la fibre de réception FR est définie pour partie (zone F) par la fibre d'émission elle-même. Elle s'en sépare au niveau d'un coupleur en Y CY qui va vers les moyens d'analyse spectrale AS. 25 La fibre F, qui est donc de fonction bidirectionnelle, arrive sur une optique de collimation OC, qui fournit un faisceau de lumière parallèle frappant un polariseur P. Celui-ci est suivi d'un milieu actif MB, dont la biréfrin30 gence est fonction de la grandeur à mesurer, que l'on supposera maintenant être la température. De l'autre côté du milieu actif MB est placé, dans ce mode de réalisation, un miroir MR, à réflexion totale, qui renvoie la lumière à nouveau à travers le milieu MB, pour qu'elle revienne 35 en sens inverse à travers le polariseur P, l'optique OC, et la fibre F, d'o elle sort au niveau du coupleur CY pour aller par sa section FR vers les moyens d'analyse spectrale AS. Le montage des figures 2 et 3 est différent: les fibres optiques d'émission FE et de réception FR sont totalement séparées. La fibre optique d'émission est couplée par une optique de collimation d'entrée OCE à un polariseur P. La lumière parallèle transmise par le polariseur P traverse le milieu actif MB, pour être reprise par un analyseur A, puis par une optique de sortie OC2, laquelle l'applique à la fibre de réception FR. 15 20 35 Le milieu biréfringent MB peut être un cristal uni-axe, tel que du niobate de lithium,ou du tantalate de lithium. Le cristal est taillé parallèlement à son axe. La lame cristalline, dont l'épaisseur est notée e, est donc caractérisée par un axe lent dont l'indice est nL, et un axe rapide dont l'indice est nR. Comme indiqué par la figure 1A, la direction de polarisation fait un angle a avec l'axe lent. On désigne par Io(s) la répartition spectrale d'énergie lumineuse émergeant de la fibre d'émission FE. La répartition spectrale de la lumière transmise par le capteur C est alors donnée par le groupe des relations (I) et (II) annexées, dans lesquelles Il(s) désigne cette lumière transmise, et D est la différence de marche dans le milieu biréfringent MB, entre l'axe lent et l'axe rapide. La variable s est le nombre d'onde. Les relations (I) et (II) annexées montrent que: - le capteur C de la figure 1 module le spectre incident avec une fréquence de modulation qui est fonction de la différence de marche D dans le capteur; - une rotation du polariseur P ne modifie pas la fréquence de la modulation, mais affecte la visibilité de celle-ci.En effet, la composante modulée de la lumière transmise est nulle si le polariseur P est orienté suivant l'axe lent ou l'axe rapide. Cette visibilité est maximale si le polari- seur est orienté à 45 des axes du cristal. On observe en particulier que, si la température du cristal varie, la différence de marche évolue suivant la relation (III) annexée, qui indique la dérivée de ce paramètre D en fonction de la température absolue T, tandis que k est le coefficient de dilatation thermique du milieu biréfringent MB. Il en résulte que la mesure de la fréquence de modulation du spectre renseigne sur la température absolue du capteur C. Un des avantages de l'invention réside en ce que tout phénomène physique autre que la température est peu influent 15 sur cette différence de marche D, ce qui simplifie considérablement la mesure. Seule existe pratiquement une faible dépendance en champ magnétique, qui peut donc être aussi une grandeur mesurable avec le capteur selon l'invention, comme on le verra plus loin. 20 Le montage de la figure 1 présente trois avantages importants: - il comporte moins d'éléments que ceux des figures 2 et 3; - il possède une sensibilité doublée, pour une épaisseur équivalente du cristal MB, puisque celui-ci est traversé deux fois par la lumière; - l'orientation optimale du polariseur est réalisée par construction, sans qu'aucun réglage ne soit nécessaire, dès lors que le polariseur est orienté à 45 des axes du cristal. Les variantes des figures 2 et 3 peuvent néanmoins être intéressantes pour certaines applications. La variante de la figure 2 procède du même principe que celle de la figure 1, le milieu MB étant supposé posséder une biréfringence rectiligne. La figure 2A note par a et b les angles que forment res5 pectivement le polariseur P et l'analyseur A avec l'axe lent du cristal MB. Le fonctionnement de ce dispositif est régi par les mêmes équations que celui de la figure 1, sauf que l'on enlève 10 le facteur 2 dans la relation (II). Sur la figure 3, il est supposé que le milieu MB est d'un type possédant une biréfringence circulaire, c'est-àdire ce qu'on appelle une activité optique, ou un pouvoir 15 rotatoire de la lumière. Un tel milieu MB peut être par exemple: - un cristal biréfringent taillé perpendiculairement à 20 son axe optique; - un cristal liquide en phase cholestérique; ce type de cristaux liquides est particulièrement avantageux, car il possède une forte sensibilité à la température. 25 L'onde polarisée rectilignement, qui entre dans le cristal, peut être décomposée en deux ondes polarisées circulairement, respectivement notées droite (indice D) et gauche (indice G). La traversée du milieu se traduit par une différence de 30 marche D entre ces deux ondes, qui obéit à la relation (IV), o nD indique l'indice relatif à l'onde polarisée circulairement à droite, et nG l'indice de l'onde polarisée circulairement à gauche. Le plan de polarisation de la lumière tourne donc d'un angle e donné par la relation (V). Finalement, l'intensité I2(s) de la lumière transmise il est donnée par la relation (VI). Dans cette relation, a est maintenant l'angle entre le polariseur P et l'analyseur A, comme illustré sur la figure 3A. On obtient donc ainsi, à nouveau, une modulation du spectre de la lumière transmise. Et cette modulation est utilisée comme précédemment par le dispositif d'analyse spectrale AS. 10 De ce fait, quel que soit le montage utilisé pour la mise en oeuvre de l'invention, à biréfringence rectiligne ou à biréfringence circulaire, les deux ondes lumineuses qui interfèrent possèdent: - des vecteurs de propagation rigoureusement colinéaires; - des états de polarisation différents. Ce caractère colinéaire constitue un des avantages majeurs de l'invention, et explique la stabilité et la simplicité de mise en oeuvre des dispositifs proposés. On considérera maintenant différents modes de réalisation du dispositif de détection, c'est-à-dire d'analyse spectrale, noté AS. Deux modes de détection différents peuvent être envisagés, suivant que la différence de marche D est inférieure à 30 la longueur de cohérence de la source lumineuse S, ou du même ordre que celle-ci, ou bien, au contraire, que la différence de marche est très supérieure à cette longueur de cohérence. La figure 4 illustre un exemple de répartition spectrale du flux lumineux I(s) transmis par le capteur C, dans le premier cas o la différence de marche est inférieure à la longueur de cohérence ou comparable à celle-ci. Les minima et maxima de la modulation sont alors suffisamment espacés en regard de la résolution du système de mesure. Il suffit donc de réaliser une analyse directe du spectre, pour rechercher la fréquence de la modulation, et sa phase à l'origine. Cette analyse peut être effectuée avec un spectromètre de résolvance moyenne. Il est particulièrement avantageux d'utiliser à cet effet le spectrocolorimètre à fibres optiques décrit dans la Demande de Brevet français 15 351 du 16 octobre 1985, intitulée "Appareil de spectro10 colorimétrie à fibres optiques". Ce dispositif ne sera pas décrit à nouveau ici. En tant que de besoin, le contenu descriptif de la Demande de Brevet antérieure est incorporé à la présente Demande de Brevet. Ce procédé conduit à des sensibilités très importantes par rapport à la grandeur mesurée. De plus, l'homme de l'art comprendra que la détection "spectralement résolue" 20 offre deux avantages précieux, en comparaison des mesures monochromatiques antérieurement décrites. Ces avantages sont: - l'insensibilité aux perturbations de lignes, l'information 25 utile étant constituée en général par la fréquence de modulation, le spectre transmis ne jouant que le rôle d'une porteuse; - une plage de mesures plus importante, rendue possible, 30 car on ne peut pas perdre l'origine des phases. Lorsque, par contre, la différence de marche D est importante par rapport à la longueur de cohérence de la source lumineuse, l'analyse spectrale directe devient plus délicate. Il est alors avantageux de réaliser une analyse dans l'espace de Fourier, c'est-à-dire par une transformation de Fourier. Le plus simple est de réaliser cette transformation de Fourier par voie optique. Pour cela, on peut utiliser tout d'abord un interféromètre de Michelson à balayage, comme illustré sur la figure 5. La sortie de la fibre optique de réception FR est couplée par une lentille de collimation 51 à un milieu semi-réfléchissant 52. Le rayonnement qui traverse directement ce milieu 52 est renvoyé par un miroir mobile 53. 10 Dans la direction perpendiculaire, le rayonnement qui part vers le haut est renvoyé en sens inverse par un miroir fixe 54. Le rayonnement qui arrive vers le bas est repris par une lentille 55 qui le focalise sur le détecteur 56. 15 Différents types de détecteurs de lumière peuvent être utilisés: photodiodes, phototransistors, photodiodes à avalanche, ou associations de tels éléments (cellules deux ou quatre quadrants, barrettes de photodiodes, ou 20 réseaux CCD, par exemple). La figure 5A illustre l'allure du signal reçu en fonction du balayage de l'interféromètre,par déplacement du miroir mobile 53. Les pics de signal sont aisément déterminables par obtention d'un maximum de lumière reçue par le détecteur 56. Il est bien entendu nécessaire que la différence de marche 30 moyenne des rayons dans l'interféromètre de Michelson soit comparable à la différence de marche liée à la température qui se sera manifestée dans le capteur. La relation (VII) annexée donne le spectre du signal lumineux 35 transmis par le capteur. Sa transformée de Fourier est donnée par la relation (VIII). Celle-ci comporte les notations suivantes: B(x) désigne la transformée de Fourier du signal incident; (x) désigne l'opérateur mathématique de convolution; la lettre delta désigne l'impulsion de Dirac. On obtient donc ainsi trois réponses, d'extension spatiale inversement proportionnelle à la largeur spectrale de À la source, et centrées sur les différences de marche 0, 10 +D et -D. Ceci est confirmé par l'examen de la figure 5A, o les abscisses représentent les différences de marche, et les ordonnées l'amplitude du signal détecté en unités arbitraires. 15 Dans le cas présent, seules les réponses latérales +D et -D présentent de l'intérêt, dans la mesure o elles permettent de remonter à la différence de marche instantanée dans le capteur, et par là à la valeur de la température. 20 On observera que la précision de la mesure est excellente, et que l'on conserve dans ce mode de réalisation le caractère d'insensibilité aux perturbations de lignes. La figure 5B récapitule le fonctionnement des dispositifs selon l'invention: - B(s) désigne le spectre du signal incident sur le capteur MB, s étant le nombre d'onde; 30 - le capteur ou milieu biréfringent MB est soumis au paramètre X à détecter, par exemple la température; - le capteur transmet normalement un spectre B(s).T(s), 35 o T(s) représente la transmission du capteur; - en plus une modulation périodique du spectre transmis est surajoutée; elle est associée à D(x), différence de marche dans le capteur; - la transmission globale du capteur est donc définie par la formule donnée en bas et à droite de la figure 5B, et que l'on retrouvera en Annexe sous une autre forme. La figure 6 illustre un autre mode de réalisation des moyens détecteurs, notés ici 6 dans leur ensemble. La fibre optique de réception FR produit un faisceau lumineux qui est couplé par une lentille de collimation 61 à un polariseur 62. Celui-ci polarise le faisceau parallèle qui le traverse, pour l'appliquer ensuite à un biprisme réfringent de type Wollaston, encadré de deux prismes 15 de liaison 63 et 65. La lumière transmise est reprise par un analyseur 66, puis focalisée par la lentille 67 et une autre lentille 68 sur des diaphragmes 69, avant d'arriver au détecteur 60. Les axes rapides des prismes 63, 64 (deux axes) et 65 apparaissent en 63A, 64A, 64B 20 et 65A respectivement. Dans ce mode de réalisation, la différence de marche est introduite entre deux états de polarisation rectilignes de la lumière. L'accord de l'interféromètre est obtenu par translation du biprisme 64 parallèlement à ses faces inclinées. Un tel dispositif est décrit par exemple par A.J.D. Farmer, "Fourier Approach to absolute spectroradiometry", Applied Optics, Vol. 20, p. 3050, 1981. Là encore, il n'y a pas dans ce mode de réalisation une division spatiale du front d'ondes. Les distorsions spectrales dans le système optique de détection sont similaires à celles introduites par le capteur. A côté des interféromètres à balayage des figures 5 et 6, il est possible de mettre en oeuvre l'invention avec pour moyens détecteurs des interféromètres statiques, comme on le fera maintenant en référence aux figures 7 et 8. La figure 7 représente un dispositif à polarisation, dans lequel la différence de marche est variable suivant la hauteur du rayon concerné sur la figure. La fibre optique de réception FR est couplée par la lentille de collimation 71 à un polariseur 72. Le faisceau parallèle À traversant celui-ci est appliqué à un dispositif constitué de deux prismes accolés 73 et 74, réunis sur une face formant un angle P, ces prismes étant biréfringents et disposés de manière croisée, comme indiqué en 73A et 74A. C'est-à-dire que l'axe lent du prisme 73 est confondu avec l'axe rapide du prisme 74. Le milieu amont 73 possède un indice ne, tandis que le milieu aval possède un indice no. En un point de référence (ici l'axe central) leurs épaisseurs respectives sont notées el et e2. On note enfin x les ordonnées,comptées à partir de ce même point de référence. La lumière transmise par les éléments 73 et 74 est reprise par l'analyseur 75, pour être ensuite appliquée à une barrette verticale de photodétecteurs 76. La différence de marche varie en fonction de l'ordonnée verticale x,de la manière exprimée par la relation (IX) annexée. Comme précédemment, on fait en sorte que la différence de marche moyenne dans l'interféromètre détecteur soit comparable à celle ressentie dans le capteur. Le signal utile directement et statiquement analysé par les capteurs 76, correspond à la transformée de Fourier du flux lumineux véhiculé par la fibre de réception FR. Avec ce genre de dispositif, on peut donc isoler de manière simple la partie utile de l'interférogramme, et s'affran- chir de la réponse centrale, par exemple en sélectionnant uniquement la bande latérale positive, analogue à ce qui a déjà été décrit à propos de la figure 5 et des figures A et 5B. Eventuellement, si les prismes 73 et 74 sont suffisamment dimensionnés, un déplacement des deux prismes conjointement, le long de l'axe X, permettra d'augmenter la plage d'accord de l'interféromètre. Un autre mode de réalisation envisageable est illustré sur la figure 8. Il utilise un dispositif à division de front d'onde de type Sagnac. Un tel dispositif associe en effet les avantages de l'interféromètre de Michelson (absence de milieu matériel, luminosité) et ceux des dispositifs à polarisation (stabilité, facilité de réglage). Le signal incident est appliqué en 80 à une lame semitransparente, o il se subdivise en un trajet direct et 20 un trajet réfléchi à 90 . Le trajet direct va vers le miroir 81, incliné,et mobile parallèlement à lui- même sur une distance q. Le miroir 81 renvoie alors la lumière sur un autre miroir incliné 82, qui renvoie alors la lumière sur le miroir d'entrée 80, perpendiculairement au faisceau 25 incident. Il existe donc un trajet réfléchi qui part du miroir 81 pour passer par le miroir 82 puis le miroir 81 est retourné vers le miroir 80, parallèlement au trajet direct initial. 30 L'ensemble de la lumière ainsi obtenue est repris, dans la direction verticale descendante, par une lentille 83, pour être réfléchie en 84 et appliquée au photodétecteur 85. L'exploitation du signal utile peut être comparable à celle utilisée dans l'interféromètre de Michelson, le paramètre de balayage étant ici le déplacement du miroir 81 parallèlement à lui-même sur la distance q, depuis la position d'accord 81A, l'organe 85 ne comporte alors qu'un seul détecteur. Toutefois, l'organe 85 étant une barrette de détecteurs, un mode de fonctionnement statique est envisageable, avec un interféromètre de Sagnac désaccordé. Les différents éléments détecteurs de cette barrette 85 sont alors sensibles à des signaux possédant des différences de marches différentes. Les appareils selon l'invention, que l'on peut appeler détecteurs optiquesà codage par modulation de lumière, ont pour principaux avantages: - leur grande portée, qui n'est limitée que par la transmis15 sion spectrale de la fibre. La perte de transmission peut être rendue très faible, dans le domaine visible-proche infrarouge, c'est-à-dire entre 0,6 micromètre et 1,5 micromètre. - Grande sensibilité, car la résolution peut être de l'ordre 20 de 1020C' - Le domaine de température couvert n'est limité que par la tenue en température des éléments utilisés. - L'appareil est également insensible aux perturbations de lignes, comparativement à d'autres montages interférométriques connus. On notera encore la grande simplicité de l'appareil et 0 son faible encombrement, ainsi que l'absence de pièces 30 mobiles en grand nombre. Dans la plupart des modes de réalisation, il n'y a pas de division spatiale du front d'ondes. 35 L'invention présente encore l'avantage de permettre aisément un multiplexage. Par multiplexage, on entend que la même source et le même détecteur peuvent être couplés par diffé- rentes fibres optiques à différentes cellules-capteurs. En pratique, les fibres optiques auront une partie commune. Dans le cas du mode de réalisation de la figure 1, cette partie sera commune non seulement pour différents capteurs, mais aussi pour l'émission et la réception. Ainsi, sur la figure 9, la source S alimente la fibre d'émission FE qui rejoint un tronc commun F, avec différen10 tes bifurcations F1 à F4 vers des capteurs Cl à C4. La lumière transmise par chacun des capteurs revient vers la fibre F pour s'en séparer au niveau du coupleur CY et rejoindre le détecteur AS. On peut associer à chaque capteur une différence de marche spécifique Di, comme exprimé par la relation (X) annexée. Par ailleurs, l'extension spatiale de la réponse de chaque capteur dans l'espace de Fourier est inversement propor20 tionnelle à la largeur spectrale de la source. Il en résulte la possibilité d'obtenir pour chaque capteur Cl à C4 une réponse isolée identifiable D1 à D4, illustrée sur la figure 9A, après transformation de Fourier. Les capteurs peuvent être multiplexés en parallèle, comme illustré sur la figure 9. Ce multiplexage parallèle évite l'apparition de termes croisés Di -Dj, mais réduit la dynamique utile de la réponse. Inversement, le multiplexage en série ne modifie pas fondamentalement la dynamique, 30 mais fait apparaître des termes croisés. L'organe détecteur AS peut être constitué d'un seul interféromètre d'analyse, ou bien employer plusieurs interféromètres montés en parallèle, et accordés chacun sur la valeur de déphasage (différence de marche) caractéristique d'un capteur élémentaire auquel il est associé. Dans certaines applications, il peut être impossible de rendre les capteurs identifiables de la manière précisée ci-dessus. Il est alors nécessaire que leurs différences de marche respectives soient suffisamment espacées pour qu'il n'y ait pas de recouvrement possible. Cette condition 5 est exprimée par la relation (XI) annexée, o les notations du second membre sont: - la dérivée partielle par rapport à la température de l'un des paramètres Di et Dj, - AT, qui représente le domaine de température couvert par les capteurs. Cependant, le spécialiste comprendra que la réponse de chaque capteur contient en fait une information spectrale utilisable de la forme B(x). Une transformation de Fourier appliquée sur le signal reçu, au voisinage de l'accord en différence de marche, permet donc de remonter au spectre B(s). Ce spectre peut être rendu caractéristique du capteur 20 par adjonction d'un élément dichroique dans celui-ci. Un tel élément dichroique peut être par exemple un verre coloré, ou un filtre interférentiel à large bande. Ce moyen d'identification peut être utilisé de deux manières: 25 simultanée, dans la mesure o il n'y a pas de recouvrement des interférogrammes, - séquentielle, par filtrage adapté au niveau de la source 30 S ou au niveau des moyens détecteurs AS, dans la mesure o les filtres interférentiels des différents capteurs ne présentent pas de recouvrement notable. L'application du dispositif selon l'invention peut alors être étendue, de deux façons différentes. Certains capteurs, dits thermochromiques, font appel à -. la totalité du spectre. C'est le cas des dispositifs thermo- chromiques proprement dits, ou encore des capteurs à semiconducteurs sujets à des déplacements de bords de bandes, notamment. Le développement ci-dessus montre qu'il est possible d'encoder le spectre transmis par un tel capteur, à l'aide d'une modulation spectrale périodique, et de le récupérer ensuite par un traitement adapté: - première transformation de Fourier réalisée par voie optique, comme décrit par exemple en référence à l'une des figures 5 à 8, - puis transformation inverse réalisée par calcul au voisinage 15 de l'accord de phase. Si le spectre transmis par le capteur est fonction d'un paramètre, comme la température, ce moyen permet d'avoir accès à ce paramètre, tout en conservant les avantages 20 du codage de modulation et notamment la possibilité de multiplexage. Ceci peut être considéré comme un codage du spectre sujet à modulation par le capteur. Comme il vient d'être indiqué, le codage de spectre permet 25 en particulier de multiplexer des capteurs identiques faisant appel à la totalité du spectre et désignés génériquement comme étant des dispositifs thermochromiques. Une autre application consiste à réaliser une mesure simul30 tanée de deux grandeurs. Le capteur est maintenant un capteur à codage de modulation, qui possède une différence de marche D(X,Y) o X et Y désignent deux grandeurs physiques telles que la température 35 et le champ magnétique auxquels ce capteur est sensible. La transmission spectrale du capteur est notée z(s,X,Y). Le moyen de codage de spectre indiqué ci-dessus permet de mesurer les deux paramètres D et z. Deux cas peuvent alors se présenter: - Si les dépendances croisées sont faibles, c'est-à-dire que par exemple la grandeur D ne dépend que de X et la grandeur z que de Y, on a accès simultanément aux deux grandeurs X et Y, c'est-à-dire à la température et au champ magnétique. 15 20 25 30 Si les dépendances croisées sont notables, il est possible d'effectuer une compensation. La compensation peut se faire notamment si les lois de variation sont linéaires ou si une première approximation linéaire constitue une correction satisfaisante. Une inversion des équations qui relient D et z à X et Y permet alors d'accéder aux deux grandeurs X et Y, en compensant automatiquement les influences réciproques. Le système d'équation (XII) donne un exemple de telles relations linéaires. Par mesure de D et échantillonnage de z en fonction de s, le spécialiste comprendra qu'on remonte aux grandeurs X et Y, ce qui réalise une compensation automatique de la dépendance croisée entre celles-ci. Bien entendu, la présente invention n'est pas limitée aux modes de réalisation décrits. Elle s'étend au contraire à toute variante incluse dans le cadre des revendications ci-après. jr.(s)q + X'(s}te + (S) Z = (S)Z) ' tq + X'e + Q = aJ IV c ' g z 9XZNNV OZ8S6sZ úZ Revendications. 1. Dispositif pour la détection à distance d'une grandeur, en particulier de la température, caractérisé en ce qu'il comporte, en combinaison: - une source de lumière, en particulier incohérente (5), - un élément sensible (6), illuminé depuis la source par 10 l'intermédiaire d'une fibre optique d'émission (FE) et comprenant une optique d'entrée (OC; OC) avec un premier polariseur (P), suivi d'un milieu actif (MB), dont la biréfringence est fonction de la grandeur à mesurer, la lumière transmise par ce milieu étant sujette à une modulation 15 périodique ou quasipériodique de son spectre, par rapport à la lumière incidente, ainsi qu'une optique de réception (OC, OC2) comprenant un second polariseur (P; A) pour mesurer la lumière transmise par ledit milieu,et pour l'appliquer à une fibre optique de réception (FR), et 20 - des moyens détecteurs (15) propres à l'analyse spectrale de la lumière véhiculée par la fibre optique de réception (FR), pour déterminer la valeur de la grandeur physique, et/ou son évolution. 2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le milieu actif (MB) possède une biréfringence rectiligne fonction de la grandeur à détecter. 3. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le milieu actif (MB) possède une biréfrinfence rotatoire fonction de la grandeur à mesurer. 4. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en 35 ce que le milieu actif (MB) contient un cristal liquide en phase cholestérique. 5. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 4, carac- térisé en ce que l'optique de réception comprend un miroir (MR) pour renvoyer la lumière à travers le milieu biréfringent (MB), le second polariseur étant le même que le premier (P) et la fibre optique de réception (FR) étant en partie confondue avec la fibre optique d'émission (FE). 6. Dispositif selon la revendication 5, caractérisé en ce que la fibre optique de réception est définie par un coupleur en Y (CY) allant vers les moyens d'analyse spectrale. 10 7. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce que l'optique de réception comprend un second polariseur (1) formant analyseur pour la lumière transmise, et une fibre optique de réception (FR) entièrement séparée 15 de la fibre optique d'émission. 8. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que les moyens détecteurs (AS) opèrent par analyse directe du spectre, pour rechercher la fréquence 20 et la phase à l'origine de la modulation. 9. Dispositif selon la revendication 8, caractérisé en ce que les moyens détecteurs comprennent un spectromètre dispersif à fibres optiques. 25 10. Dispositif selon l'une des revendications 1 à 7, caractérisé en ce que les moyens détecteurs réalisent l'analyse spectrale par une transformation de Fourier. 11. Dispositif selon la revendication 10, caractérisé en ce qu'il est agencé en interféromètre à balayage de type Michelson (5). 12. Dispositif selon la revendication 10, caractérisé 35 en ce qu'il est agencé en interféromètre polarisant à balayage (6). 13. Dispositif selon la revendication 10, caractérisé en ce qu'il est agencé en interféromètre polarisant statique (7) en particulier à prisme de Wollaston. 14. Dispositif selon la revendication 10, caractérisé en ce qu'il est agencé en interféromètre statique en anneau de type Sagnac (8). 15. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce qu'il comporte plusieurs éléments sensibles 10 (Cl-C4) montés entre les fibres optiques d'émission et de réception, et propres à créer des modulations sélectivement reconnaissables du spectre. 16. Dispositif selon la revendication 15, caractérisé en ce que les éléments sensibles (Cl-C4) sont multiplexés par la différence de marche optique qu'ils procurent. 17. Dispositif selon l'une des revendications 15 et 16, caractérisé en ce que les éléments sensibles (Cl-C4) sont 20 multiplexés par la bande spectrale qu'ils occupent. 18. Dispositif selon la revendication 15, caractérisé en ce que les éléments sensibles (Cl-C4) sont identifiés par une transmission spectrale caractéristique qu'ils 25 emploient. 19. Dispositif selon la revendication 15, caractérisé en ce que les éléments sensibles (Ci-C4) multiplexés par codage de modulation sont des dispositifs thermochromiques, possédant une transmission spectrale fonction de la température. 20. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, caractérisé en ce que le ou les éléments sensibles (C) réagissent à au moins deux grandeurs physiques, comme la température et le champ magnétique. 21. Dispositif selon la revendication 20, caractérisé en ce qu'il comporte des moyens pour compenser, au moins 27 2595820 au premier ordre, la dépendance croisée entre les deux grandeurs physiques. 22. Dispositif selon l'une des revendications précédentes, 5 caractérisé en ce que les fibres optiques (F, FE, FR) sont du type multimode, à saut d'indice ou à gradient d'indice.