Brevet FR2544497A1 — publié le 19841019

L'invention concerne en général un procédé et un appareil pour la mesure- de l'enrichissement de l'uranium en isotope (uranium 235) dansune solution d'uranium et plus particuliè- rement, bien que ce ne soit pas limitatif, un procédé et un appareil dans lesquels on détecte et on surveille l'enrichis- sement de l'uranium en isotope dans des étapes de traitement pour assurer le contrôle de la sûreté-criticité, par exemple dans un système de dénitration de l'uranium dans des instal- lations de retraitement de combustible nucléaire épuisé. Il est habituellement important, dans un système de déni- tration de l'uranium, de surveiller l'enrichissement de l'ura- nium en isotope de façon qu'il se maintienne à un degré cons- tant ou en dessous de celui-ci, ce qui év(ite le risque d'appa- rition d'un état critique Cette surveillance de l'enrichisse- ment de l'uranium en isotope doit s'effectuer rapidement comp- te tenu du processus du système. On utilise classiquement un spectrographe de masse qui est de grande dimension et d'entretien difficile pour mesurer l'enrichissement en isotope d'une solution d'uranium, de sor- te qu'il est inévitablemeent nécessaire de prévoir un prétrai- tement pour l'application d'un échantillon à mesurer sur un filament spécial, un temps de mesure long et l'actionnement d'appareils spéciaux Ainsi, on ne peut pas mesurer rapidement et simplement le degré d'enrichissement de l'uranium en isoto- pe. Il existe aussi, pour mesurer l'enrichissement de l'ura- nium en isotope, une méthode de dosage passif utilisant un tu- be à rayons X ou des rayons spéciaux (ytterbium 169) Toute- fois, dans la méthode utilisant le tube à rayons X, il faut pour le tube à rayons X une grande unité d'alimentation à hau- te tension et en outre, le tube à rayons X engendre de grandes quantités de rayons X superflus de sorte que l'on a besoin d' un filtre à énergie spécial à travers lequel on extrait sélec- tivement les rayons X nécessaires uniquement et il faut aussi un grand blindage Avec la seconde méthode utilisant des rayons spéciaux, il faut une source active scellée et la décroissance de la source de travail est rapide (la période de l'ytterbium 169 est de 32 jours) et donc, on ne peut pas entretenir nor- malement l'appareil à moins de remplacer la source de rayons environ 5 fois par an. Les circonstances étant telles, aucune des deux méthodes n'est applicable à la surveillance rapide de l'enrichissement en isotope d'une solution d'uranium, particulièrement dans le système de dénitration d'uranium décrit plus haut. Toutefois, récemment, on a proposé un procédé visant à éviter ces défauts (JP-OS -57-151881) qui consiste à irradier un échantillon contenant de l'uranium avec des photons d'une énergie inférieure à l'énergie de bord K de l'uranium et d'au- tres photons d'une énergie supérieure à cette énergie, pour déterminer la concentration d'uranium de l'échantillon d'après les intensités respectives des photons qui pénètrent l'échan- tillon, à mesurer l'intensité des rayons gamma émis par l'é- chantillon par suite de la désintégration a de l'uranium 235 contenu dans l'échantillon, et à obtenir une valeur de l'enri- chissement de l'uranium en isotope d'après l'intensité mesurée des rayons gamma et la concentration d'uranium On a aussi proposé un appareil pour la mise en oeuvre du procédé décrit ci-dessus, qui comprend une source de rayonnement émettant des photons d'une énergie inférieure à l'énergie de bord K de 1 ' uranium et d'autres photons d'une énergie-supérieure à cette énergie, un obturateur capable d'arrêter sélectivement les photons venant de la source de rayonnement, un échantillon que l'on irradie avec les photons à travers l'obturateur et à travers un collimateur, un détecteur de photons servant à dé- tecter l'intensité des photons qui pénètrent l'échantillon et l'intensité des rayons gamma émis par l'échantillon par suite de la désintégration a de l'uranium 235 contenu dans l'échan- tillon, et un système électronique de mesure comprenant un ana- lyseur de hauteur d'impulsions pour le traitement de sortie du détecteur de photons. Ce procédé et cet appareil sont avantageux pour mesurer rapidement et facilement l'enrichissement de l'uranium en iso- tope et ils sont particulièrement efficaces pour l'usage dé- crit plus haut Toutefois, on ne donne aucune indication d' exemple concret de la source de rayonnement et il reste encore des problèmes, par exemple le fait qu'on ne peut pas construi- re avec les techniques antérieures classiques un appareil qui soit peu encombrant et facile à entretenir et que la précision de mesure ne peut pas être améliorée à cause d'erreurs de 1 ' auto-absoption des rayons gamma émis par l'uranium 235 de 1 ' échantillon. Un but de l'invention est de fournir un procédé perfec- tionné pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en iso- pe. Un autre but est de fournir un procédé perfectionné pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en isotopes qui permette une mesure simple, précise et rapide sans nécessité de connaissances particulières dans l'opération de prétraite- ment d'un échantillon. Un autre but est de fournir un procédé perfectionné pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en isotope qui per- mette une miniaturisation complète d'un appareil destiné à cet effet. Un but supplémentaire de l'invention est de fournir un procédé perfectionné pour la mesure de l'enrishissement de l'uranium en isotope qui permette des mesures automatiques et continues. Un autre but est de fournir un nouvel appareil pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en isotopes qui per- mette une mesure simple, précise et rapide sans nécessiter d' aptitudes particulières. Un autre but est de fournir un appareil perfectionné pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en isotope qui puisse être simple et de petite dimension. Un autre but est de fournir un nouvel appareil comme ci- dessus qui permette des mesures automatiques et continues. En principe, l'invention propose un procédé et un appa- reil pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en iso- tope dans lesquels on détermine la concentration d'uranium dans une solution échantillon d'uranium par densitométrie de bord K et on mesure la quantité d'uranium 235 dans la solution en détectant des rayons gamma (rayons gamma passifs: 186 ke V) que l'uranium 235 lui-même émet, au moyen d'un détecteur à germanium de grande pureté On obtient alors une valeur de 1 ' enrichissement de l'uranium en isotope d'après le rapport en- tre la quantité d'uranium 235 dans la solution d'uranium et la concentration d'uranium L'invention est prévue pour assu- rer la construction perfectionnée d'une source de rayonnement convenant à la densitométrie de bord K et pour assurer les mesures exactes en corrigeant toute erreur dans la quantité mesurée d'uranium 235 de la solution, due à l'auto-absorption des rayons gamma émis par l'uranium 235. En bref, l'invention propose un procédé pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en isotope comprenant les étapes qui consistent à irradier un échantillon contenant de l'uranium avec des photons d'une énergie inférieure à l'éner- gie de bord K de l'uranium et d'autres photons d'une énergie supérieure à cette énergie, pour déterminer la concentration d'uranium de l'échantillon d'après les intensités respectives des photons qui pénètrent l'échantillon, à mesurer l'intensité des rayons gamma émis par l'échantillon par suite de la sésin- tégration a de l'uranium 235 contenu dans l'échantillon, et à obtenir une valeur de l'enrichissement de l'uranium en isotope d'après l'intensité mesurée des rayons gamma et la concentra- tion d'uraniun, procédé caractérisé par le fait que les pho- tons avec lesquels on irradie l'échantillon sont engendrés par l'interaction d'une source de rayonnement scellée formée de cobalt 57 avec une feuille d'uranium et qu'un morceau d'ura- nium métallique hautement enrichi est disposé au voisinage de l'échantillon de manière à mesurer séparément les intensités de rayons gamma émis par l'uranium métallique hautement enri- chi au moment o aucun échantillon n'est présent et au moment o l'échantillon est présent, et que l'on obtient un facteur de correction d'auto-absorption de rayons gamma dans l'échan- tillon d'après la relation fonctionnelle entre l'intensité des rayons gamma au moment o aucun échantillon n'est présent et l'intensité desrayons gamma au moment o l'échantillon est présent, corrigeant ainsi l'intensité mesurée des rayons gamma émis par l'uranium 235 de l'échantillon. L'invention propose aussi un appareil pour la mesure de l'enrichissement de l'uranium en isotope, comprenant une sour- ce de rayonnement émettant des photons d'une énergie inférieu- re à l'énergie de bord K de l'uranium et d'autres photons d' une énergie supérieure à cette énergie, un système de colli- mateur disposé le long d'un parcours optique par lequel pas- sent les photons émis par la source de rayonnement, un méca- nisme d'obturateur mobile prévu en travers du parcours opti- que et capable d'arrêter sélectivement les photons venant de la source de rayonnement, un échantillon contenant de l'ura- nium, disposé dans le parcours optique et qui est irradié par les photons à travers le mécanisme d'obturateur et le système de collimateur, un détecteur de photons servant à détecter 1 ' intensité des photons qui pénètrent l'échantillon et l'inten- sité des rayons gamma émis par l'échantillon par suite de la désintégration a de l'uranium 235 contenu dans l'échantillon, et un système électronique de mesure comprenant un analyseur de hauteur d'impulsions pour le traitement de sorties du dé- tecteur de photons Le perfectionnement apporté à l'appareil par l'invention réside dans le fait que la source de rayonne- ment comprend une source de rayonnement scellée formée de co- balt 57 et une feuille d'uranium disposée auprès de la source de rayonnement scellée et que dans le mécanisme d'obturateur est enrobé un morceau d'uranium métallique hautement enrichi de sorte que les rayons gamma émis par l'uranium métallique hautement enrichi irradient l'échantillon quand le mécanisme d'obturateur arrête les photons venant de la source de rayon- nement. On comprendra plus clairement l'invention grâce à la description détaillée ci-après, portant sur un mode d'exécu- tion préférentiel et se référant aux dessins annexés sur les- quels: la figure 1 est une coupe longitudinale d'un appareil de mesure selon l'invention; la figure 2 est un plan d'un bloc de blindage utilisé dans l'appareil représenté par la figure 1; la figure 3 est une perspective fragmentaire d'un obtu- rateur utilisé dans l'appareil de la figure 1 et la figure 4 est un graphique montrant un exemple du ré- sultat de mesure obtenu selon l'invention. Comme le montrent les figures 1 et 2, les élémeni de 1 ' appareil selon l'invention sont montés dans leurs trous de montage spéciaux prévus dans un bloc de blindage en plomb ou en tungstène 1 Une source de rayonnement utilisée dans l'ap- pareil comprend une source de rayonnement scellée 3, formée de cobalt 57, montée dans une monture de source de rayonnement 2 et une feuille d'uranium 4 prévue sur l'avant de cette sour- ce Ainsi, outre deux sortes de rayons gamma (à 122 ke V et 136 ke V) émis par la source de rayonnement 3 formée de cobalt 57, des rayons X (rayons X U Kal à 98 ke V, rayons X U Ka 2 à 94 ke V etc) sont engendrés par interaction entre les rayons gam- ma et la feuille d'uranium 4 La feuille d'uranium 4 est de préférence une feuille d'uranium 238, mais on peut utiliser de l'uranium naturel puisqu'il n'a aucun effet indésirable sur la précision de mesure. Sur la figure 1, l'appareil présente un premier collima- teur 5, un obturateur 6, un deuxième collimateur 7, une cellu- le à échantillon 8, un troisième collimateur 9 et un détecteur au germanium de grande pureté 10 qui sont disposés dans cet ordre le long du passage des photons (rayons gamma et rayons X) émis par la source de rayonnement 3 Les collimateurs 5, 7 et 9 sont formés de tungstène et alignent les photons qui les traversent L'obturateur 6 est formé de tungstène et, comme indiqué sur la figure 3, un trou passant 11 est prévu sur sa première partie et un morceau d'uranium métallique hautement enrichi 12 est enrobé dans la deuxième partie de l'obturateur 6, l'une de ses surfaces étant esposée en direction de la cel- lule à échantillon 8 et fixée en position par un anneau 16. Comme indiqué par une flèche sur la figure 1, l'obturateur 6 peut coulisser dans le bloc de blindage 1 de manière à ouvrir et à fermer sélectivement le passage par lequel les photons venant de la source de rayonnement 3 se dirigent vers la cel- lule à échantillon 8 Ainsi, l'irradiation de la cellule à échantillon 8 par les photons est commandée sélectivement et en outre, l'uranium métallique hautement enrichi 12 est placé sélectivement en face de la cellule à échantillon 8 La cel- lule 8 est conçue pour contenir une solution d'uranium 13 et insérée de façon amovible par le haut du bloc de blindage 1. Dans une application pratique, bien que non représentée, un changeur automatique d'échantillons peut être prévu de sorte que les cellules à échantillon peuvent être remplacées auto- matiquement et de façon continue Le détecteur au germanium de grande pureté 10 est monté dans une tête de détecteur 14 qui est alors insérée et maintenue horizontalement dans le bloc de blindage 1 Des sorties venant du détecteur 10 sont amenées à un système électronique de mesure (non représenté) qui com- prend un analyseur de hauteur d'impulsions et y sont traitées. Des ouvertures prévues sur le bloc de blindage 1 sont fermées par des bouchons de plomb ou de tungstène 15, comme indiqué sur la figure 1. Les rayons gamma et les rayons X émis par la source de rayonnement 3 sont alignés par le premier collimateur 5 et le deuxième collimateur 7 quand l'obturateur 6 est ouvert et passent alors à travers la solution d'uranium 13 contenue dans la cellule à échantillon 8 et sont détectés par le détec- teur au germanium de grande pureté 10 après avoir passé par le troisième collimateur 9 Les rayons gamma et les rayons X arrivés au détecteur 10 sont convertis en signaux électriques qui sont triés en spectres gamma et mémorisés par le système électronique de mesure comprenant l'analyseur de hauteur d'im- pulsions Les appareils classiques connus dans ce domaine technique sont applicables au système et par suites on n'en donnera pas de description supplémentaire Il suffit de dire que l'on peut mesurer les intensités des rayons gamma et des rayons X au moyen de ce système électronique de mesure. De ces rayons gamma et X, ceux qui ont une énergie de 122 ke V et 94 ke V (ou 98 ke V) sont proches de l'énergie de bord K de l'uranium et leur facteur d'absorption varie selon la concentration de la solution d'uranium à travers laquelle passent les rayons gamma et les rayons X Donc, on peut obte- nir la concentration de la solution d'uranium en partant du facteur d'absorption Ce procédé s'appelle "densitométrie de bord K". On décrira ci-après une méthode particulière pour la me- sure de la concentration d'une solution d'uranium On suppose- ra que les intensités des rayons gamma ( 122 ke V) et des rayons X ( 94 ke V ou 98 ke V) détectées par le détecteur au germanium de grande pureté 10 soient respectivement I 1 et I 20 quand il n'y a pas de solution d'uranium dans la cellule à échantillon 8 et que l'obturateur 6 est ouvert On supposera aussi que ces intensités des rayons gamma ( 122 ke V) et des rayons X ( 94 ke V ou 98 ke V), quand il y a de la solution d'uranium dans la cel- lule 8, soient respectivement Il et I 21 i Dans ce cas, la re- lation entre la concentrations (g/l) d'uranium dans la solu- tion 13 contenue dans la cellule 8 et les intensités des rayons gamma et des rayons X est donnée par l'équation = 1 An( 1 l/110 ( 1) P -JJL 121/ 20 dans laquelle aàx est une constante de l'appareil (constante proportionnelle) Etant donné que cette équation ( 1) est bien connue et est aussi donnée dans le JP-OS 57-151881 déjà cité, on se passera d'expliquer l'équation On peut obtenir la con- centration d'uranium en partant de l'équation ( 1) en plaçant dans la cellule à échantillon 8 une solution d'uranium dont la concentration d'uranium est inconnue et en mesurant les inten- sités (Iil, I 21) des rayons gamma et des rayons X traversant la solution d'uranium, après avoir déterminé la constante d' appareil au moyen d'une solution d'uranium dont la concentra- tion d'uranium est connue On peut obtenir la concentration d'uranium 235 dans la solution en détectant les rayons gamma (rayons gamma passifs à 186 ke V) qui sont émis en proportion constante par l'ura- nium 235 lui-même contenu dans la solution 13, directement au moyen du détecteur au germanium de grande pureté Dans ce cas, l'intensité de rayons gamma est désignée par is Toutefois, les rayons gamma émis par l'uranium 235 contenu dans la solu- tion sont absorbés et s'atténuent (auto-absorption) avant d' atteindre la surface de la cellule 8, par des substances tel- les que l'uranium et l'eau présentes dans la solution. Dans l'invention, on noie dans l'obturateur 6 l'uranium métallique hautement enrichi 12 afin de déterminer le taux exact d'auto-absorption De cette manière, on peut obtenir avec précision le facteur de correction d'auto-absorption et par conséquent, la précision de mesure est améliorée On ex- pliquera ci-après la méthode permettant d'obtehir le facteur de correction d'auto-absorption. Premièrement, on mesure au moyen du détecteur au germa- nium de grande pureté 10 les rayons gamma ( 186 ke V) provenant de l'uranium 235 contenu dans la solution d'uranium 13 et on obtient leur intensité (is) Lors de la mesure de l'intensité (is), il est préférable d'intercepter les rayons gamma et les rayons X venant de la source de rayonnement 3, par exemple en utilisant une partie massive 6 a de l'obturateur 6 pour for- mer le parcours optique de la source 3 Toutefois, on peut me- surer l'intensité (i) sans aucun problème dans le cas o 1 ' obturateur 6 est maintenu ouvert pour permettre à des photons venant de la source 3 de se diriger vers la solution d'uranium 13, car l'énergie de rayons gamma venant de l'uranium 235 de la solution 13 est plus grande que celle des photons venant de la source de rayonnement et s'en distingue et elle peut être détectée par le détecteur 10 A l'étape suivante, on ferme 1 ' obturateur 6 comme le montre la figure 1 de sorte que la posi- tion de l'uranium métallique hautement enrichi 12 contenu dans l'obturateur 6 est alignée sur l'ouverture du deuxième colli- mateur 7 et qu'en même temps, les rayons gamma et les rayons X venant de la source 3 sont arrêtés Les rayons gamma ( 186 ke V) émis par l'uranium métallique hautement enrichi 12 dans cette position sont alignés par le deuxième collimateur 7 et s'atténuent dans la solution d'uranium 13 et ils sont alors détectés par le détecteur 10 en passant par le troisième col- limateur 9 -Leur intensité, dans ce cas, est désignée par - (i s+m) D'autre part, les rayons gamma ( 186 le V) émis par l'u- ranium métallique hautement enrichi 12 sont aussi détectés par le détecteur 10 quand l'obturateur 6 est fermé et qu'il n'y a pas de solution d'uranium dans la cellule à échantillon 8 et on obtient leur intensité (i) Le facteur de correction d' Mo auto-absorption des rayons gamma ( 186 ke V) venant de l'uranium 235 de la solution peut être obtenu avec précision d'après la relation entre la différence de deux intensités (i S+m i S) et l'intensité (i MO) Cela veut dire que l'on peut obtenir théori- quement le facteur de correction d'auto-absorption CF par la relation suivante i -i N s+mr s io Enfin, la concentration y d'uranium 235 dans la solution d'uranium est corrigée par ce facteur de correction d'auto- absorption et peut donc s'exprimer comme suit: y = (K i) / CF ( 3) K étant une constante de l'appareil (constante proportionnel- le). En conséquence, on peut tirer de l'équation ( 3) la quan- tité d'uranium 235 en mettant dans la cellule 8 une solution d'uranium contenant une quantité inconnue d'uranium 235 et en mesurant l'intensité de rayons gamma, après avoir déterminé la constante d'appareil K en utilisant une solution d'uranium dans laquelle on connaît la quantité d'uranium 235. Finalement, on peut obtenir l'enrichissement en isotope, E, de la solution d'uranium par l'équation ( 4) ci-après, en partant du rapport entre la quantité d'uranium 235, y, et la concentration d'uranium p de la solution 13 (y et p étant tous deux tirés respectivement des équations ( 1) et ( 3): E (%) = (y/p) x 100 ( 4) Exemple pratique On prépare comme solutions d'échantillon trois solutions d'uranium dont la concentration d'uranium et le degré d'enri- chissement en isotope varie et on effectue des mesures sur ces solutions au moyen de l'appareil de la figure 1 Le système électronique de mesure utilisé comprend un amplificateur, un analyseur de hauteur d'impulsions, un ordinateur électronique etc Dans cet exemple, on effectue deux mesures pour chaque solution d'échantillon et le temps nécessaire à chaque mesure est de 50 minutes. On mesure séparément des valeurs précises des concentra- tions d'uranium des solutions d'échantillon, par analyse chi- mique, et pour l'enrichissement de l'uranium en isotope, par spectrographie de masse On compare chacune de ces valeurs précises avec des valeurs mesurées selon l'invention pour ob- tenir des écarts. Les résultats de ces mesures sont donnés au tableau 1. TABLEAU 1 Enrichissement de 1 ' Concentration d' Enrichissement de l'uranium Concentration d' uranium en isotqpes uranium, g/l, selon en isotcpe (% en poids de uranium (spectrographie de l'invention 235 U) selon l'invention Echan (analyse chimique) masse) (écart: %)i (écart %) ti Mon (g/l) (% en poids de 235 U) 413,2 g/1 ( 3,2 %) 1,403 % en poids ( 10,6 %) N 1 400,3 g/l 1,269 % en poids 408,2 g/1 ( 2,0 %) 1,394 % en poids ( 9,9 %) _, _ 318,7 g/1 ( 1,9 %) 1,374 % en poids ( 12,2 %) O 2 312,9 g/1 1,225 % en poids 318,2 g/1 ( 1,7 %) 1,196 % en poids (-2,4 %) ,_,,, ,,-. 207,3 g/1 (-4,3 %) 1,053 % en poids (-7,2 %) O 3 216,7 g/1 1,135 % en poids 207,2 g/1 (-4,4 %) 0,953 % en poids (-16,0 %) s Deux valeurs mesurées (valeur mesurée) (valeur à l'analyse chimique) (valeur à l'analyse chimique) k H Fa x 100 xp"* (valeur mesurée) (valeur à la spectrographie de masse) (valeur à la spectrographie de masse) 7 %> t A 4La figure 4 est un graphique montrant les résultats des mesures du tableau 1 On a porté en abscisses l'enrichissement en isotope des échantillons, obtenu par spectrographie de mas- se, et en ordonnées, l'écart (%) entre la valeur mesurée selon la méthode de l'invention et la valeur obtenue par spectrogra- phie de masse L'écart relativement aux valeurs à la spectro- graphie de masse ne dépassait pas 10 % en moyenne. Selon l'invention, on peut réduire le temps de mesure d' environ 1 heure en comparaison de la spectrographie de masse classique qui nécessite généralement 5 à 6 heures et on n'a - pas besoin d'une opération spéciale de prétraitement ni d'une compétence spéciale pour le fonctionnement de l'appareil Donc, l'appareil peut être simple et exempte de tout risque d'er- reurs et en outre, on peut corriger les effets dûs à l'auto- absorption de l'uranium dans l'échantillon pour améliorer la précision de mesure En outre, l'appareil peut être de petite dimension grâce à l'utilisation de la source de rayonnement scellée dans laquelle sont réunis le cobalt 57 et un sol con- tenant de l'uranium et étant donné que le cobalt 57 a une pé- riode longue ( 270 jours), on n'a pas besoin de remplacer aussi souvent la source de rayonnement mais le temps au bout duquel le remplacement est nécessaire peut être porté à un an environ. Par suite, il est facile de maîtriser l'entretien de l'appa- reil et on peut obtenir une mesure automatique et continue en montant simplement un changeur automtique d'échantillons dans l'appareil pour accroître les avantages de l'invention. Bien que l'on ait décrit l'invention à propos d'un mode d'exécution préférentiel, il est évident pour l'homme de l'art que l'on peut y apporter de nombreuses modifications sans s' écarter du cadre de l'invention. REVENDICATIONS 1 Procédé pour la mesure de l'enrichissement de l'ura- nium en isotope, comprenant les étapes qui consistent à irra- dier un échantillon contenant de l'uranium avec des photons d'une énergie inférieure à l'énergie de bord K de l'uranium et d'autres photons d'une énergie supérieure à cette énergie, pour déterminer la concentration d'uranium de l'échantillon d' après les intensités respectives des photons qui pénètrent l'échantillon, à mesurer l'intensité des rayons gamma émis par l'échantillon par suite de la désintégration a de l'uranium 235 contenu dans l'échantillon, et à obtenir une valeur de 1 ' enrichissement de l'uranium en isotope d'après l'intensité me- surúe des rayons gamma et la concentration d'uranium, procédé caractérisé par le fait que les photons avec lesquels on irra- die l'échantillon sont engendrés par l'interaction d'une sour- ce de rayonnement scellée formée de cobalt 57 avec une feuille d'uranium et qu'un morceau d'uranium métallique hautement en- richi est disposé au voisinage de l'échantillon de manière à mesurer séparément les intensités de rayons gamma émis par 1 ' uranium métallique hautement enrichi au moment o aucun échan- tillon n'est présent et au moment o l'échantillon est présent, et que l'on obtient un facteur de correction d'auto-absorption de rayons gamma dans l'échantillon d'après la relation fonc- tionnelle entre l'intensité des rayons gamma au moment o au- cun échantillon n'est présent et l'intensité des rayons gamma au moment o l'échantillon est présent, corrigeant ainsi l'in- tensité mesurée des rayons gamma émis par l'uranium 235 de 1 ' échantillon. 2 Appareil pour la mesure de l'enrichissement de l'ura- nium en isotope, comprenant une source de rayonnement ( 3) émet- tant des photons d'une énergie inférieure à l'énergie de bord K de l'uranium et d'autres photons d'une énergie sut rieure à cette énergie, un système de collimateur ( 5, 7, 9) disposé le long d'un parcours optique par lequel passent les photons émis par la source de rayonnement ( 3), un mécanisme d'obtura- teur mobile ( 6) prévu en travers du parcours optique et capa- ble d'arrêter sélectivement les photons venant de la source de rayonnement ( 3), un échantillon contenant dé l'uranium ( 8) disposé dans le parcours optique et qui est irradié par les photons à travers le mécanisme d'obturateur ( 6) et le système de collimateur ( 5, 7, 9), un détecteur de photons ( 10) servant à détecter l'intensité des photons qui traversent l'échantil- lon ( 8) et l'intensité des rayons gamma émis par l'échantillon ( 8) par suite de la désintégration a de l'uranium 235 contenu dans l'échantillon, et un système électronique de mesure com- prenant un analyseur de hauteur d'impulsions pour le traite- ment de sorties du détecteur de photons ( 10), appareil carac- térisé par le fait que la source de rayonnement comprend une source de rayonnement scellée ( 3) formée de cobalt 57 et une feuille d'uraniumdisposée auprès de celle-ci et que dans le mécanisme d'obturateur est enrobé un morceau d'uranium métal- lique hautement enrichi ( 12) de sorte que les rayons gamma émis par l'uranium métallique hautement enrichi ( 12) irradient l'échantillon ( 8) quand le mécanisme d'obturateur ( 6) arrête les photons venant de la source de rayonnement ( 3). 3 Appareil selon la revendication 2, caractérisé par le fait que le détecteur de photons est formé d'un détecteur au germanium de grande pureté ( 10). 4 Appareil selon la revendication 2, caractérisé par le fait que le mécanisme d'obturateur ( 6) présente un trou pas- sant ( 11) dans une première partie et que l'uranium métallique enrichi ( 12) est enrobé dans une deuxième partie du mécanisme d'obturateur ( 6), l'une de ses surfaces étant exposées en di- rection de l'échantillon, les première et deuxième parties étant positionnées sélectivement dans le parcours optique se- lon le mouvement du mécanisme d'obturateur ( 6). Appareil selon la revendication 2, caractérisé par le fait que la feuille d'uranium de la source de rayonnement est une feuille d'uranium 238 ou uranium naturel. 6 Appareil selon la revendication 2, caractérisé par le fait que le système de collimateur présente un premier colli- mateur ( 5) disposé entre la source de rayonnement ( 3) et le mécanisme d'obturateur ( 6), un deuxième collimateur ( 7) dispo- sé entre le mécanisme d'obturateur ( 6) et l'échantillon ( 8) et un troisième collimateur ( 9) disposé entre l'échantillon ( 8) et le détecteur de photons ( 10). 7 Appareil selon la revendication 2, caractérisé par le fait que l'échantillon est contenu dans une cellule à échan- tillon amovible. 8 Appareil selon la revendication 2, caractérisé par le fait que le parcours optique est prévu dans un bloc de blin dage ( 1) et que la source de rayonnement ( 3), le système de collimateur ( 5, 7, 9), le mécanisme d'obturateur ( 6), l'échan- tillon ( 8) et le détecteur de photons ( 10) sont disposés à 1 ' intérieur du bloc de blindage ( 1) le 'long du parcours optique.