Brevet FR2526550A2 — publié le 19831110

FR 2526550 A2 19831110 FR 8207753 A 19820504 48 2526550 MAGNETOMETRE A ONDES MAGNETOSTATIQUES La présente addition se rapporte aux magnétomètres à ondes magnéto- statiques Ces magnétomètres sont basés sur le mélange soustractif de deux signaux alternatifs produits par des oscillateurs dont la fréquence d'accord est fonction du champ magnétique à mesurer L'accord de chaque oscillateur est déterminé par un élément retardateur ou résonateur à ondes magnéto- statiques de volume ou de surface construit à partir d'une couche de grenat d'yttrium et de fer (YIG) épitaxiée sur un substrat constitué par un grenat de gadolinium et gallium (GGG) Dans un montage comportant deux oscillateurs à ondes magnétostatiques, des champs magnétiques de polarisation antipa- rallèles et de mêmes intensités sont appliqués dans deux régions de propagation adjacentes d'une couche magnétique Des ondes magnétostati- ques sont excitées dans ces deux régions grâce à des circuits amplificateurs à très haute fréquence dont les entrées et sorties sont reliées à des transducteurs pour ondes magnétostatiques En l'absence de champ exté- rieur, le mélange soustractif des fréquences d'oscillation fournit un signal de sortie à basse fréquence En présence d'un champ extérieur, la fréquence du signal de sortie varie, car ce champ, qui coexiste dans les deux régions, tend à s'ajouter à l'un des champs de polarisation et à se retrancher à l'autre. Cette variation de fréquence est donc représentative de la composante du champ à mesurer selon la direction d'alignement des champs de polarisation. Le problème qui se pose est de rendre aussi faibles que possible les fluctuations de fréquence occasionnées par la variation de température. C'est la raison pour laquelle le système de mesure est dédoublé en deux oscillateurs à ondes magnétostatiques présentant des dérives en température qui se compensent l'une l'autre lors du mélange soustractif des fréquences d'oscillation Cette configuration permet de réduire la dérive de tempéra- ture de trois ordres de grandeur, ce qui aboutit par exemple à une dérive de fréquence ramenée à quelques ppm par degré centigrade En prenant par exemple un magnétomètre à ondes magnétostatiques de volume progressives (OMVF) réalisé à partir d'une couche de YIG pur, on peut parvenir à une dérive de la fréquence différence de 5 ppm/OC En exprimant cette dérive thermique en gamma, on trouve une instabilité de 360 Y/ C Cette valeur importante diminue l'intérêt de ce type de magnétomètre lorsqu'il s'agit d'effectuer des mesures à l'échelle du gamma qui est le cent millième d'Oersted. Pour pallier cet inconvénient, on peut avoir recours à une enceinte thermostatée et/ou à des configurations qui font appel à quatre régions de mesure et à deux mélanges soustractifs étagés comme décrit dans la demande principale de brevet déposée au nom de la Demanderesse le 27 Février 1979, sous le numéro d'Enregistrement National 79 05 006 et publiée sous le numéro 2 450 462 Cependant, ces palliatifs sont relative- ment complexes à mettre en oeuvre. La présente addition a pour objet un magnétomètre à ondes magnéto- statiques selon l'une quelconque des revendications du brevet principal, caractérisé en ce que le matériau magnétique est un grenat d'yttrium et de fer substitué au gallium de formule Y 3 Fe 5-x Gax 12 ou le taux de substitution x n'excède pas l'unité. L'addition sera mieux comprise à l'aide de la description ci-après et des figures annexées parmi lesquelles: la figure 1 représente une configuration de magnétomètre à ondes magnétostatiques de surface selon le brevet principal; les figures 2 et 3 sont des figures explicatives; la figure 4 représente une configuration de magnétomètre à ondes magnétostatiques de volume progressives selon l'addition; la figure 5 représente une configuration de magnétomètre à ondes magnétostatiques de surface selon l'addition. Sur la figure 1, on a représenté un substrat 1 en grenat de gadolinium et gallium dont la surface située dans le plan de figure porte deux éléments de couche magnétique 2 a et 2 b La couche magnétique 2 a, 2 b est d'épaisseur uniforme, par exemple 20 /um; elle est obtenue par épitaxie d'un grenat Y 3 Fe 5 12 ' Les éléments de couche 2 a et 2 b sont polarisés par des aimants 8 et 9 produisant les champs internes HA et Hb Comme le montre la figure 1, ces champs internes sont antiparallèles et de même direction que la composante h du champ externe à mesurer Les champs Ha, Hb et h sont tous parallèles à la direction y du plan de figure x, y L'élément de couche 2 a porte une structure conductrice en deux parties 5 a et 6 a Les parties 5 a et 6 a sont des réseaux transducteurs à bandes conductrices rectilignes parallèles à y dont les extrémités sont reliées par une bande de masse commune du côté de l'aimant 8 et par deux connexions d'entrée et de sortie du côté de l'aimant 9 Un amplificateur 10 a a sa sortie reliée à la connexion d'entrée de la partie émettrice 6 a et son entrée reliée à la connexion de sortie de la partie réceptrice 5 a L'ensemble 2 a, 5 a, 6 a et 10 a forme un premier oscillateur à ondes magnétostatiques de surface Un ensemble similaire 2 b, 5 b, 6 b et 10 b forme un second oscillateur à ondes magnéto- statiques de surface Les deux oscillateurs sont raccordés aux deux entrées du mélangeur soustractif l qui produit le signal de mesure S. Les fréquences d'oscillation des deux oscillateurs dépendent du retard de transmission des ondes magnétostatiques de surface Or, la vitesse de propagation des ondes magnétostatiques dépend de plusieurs paramètres qui sont les champs internes Ha ou H b, l'aimantation à saturation 4 Â M de la couche magnétique et bien entendu le champ à mesurer h Les champs internes Ha et Hb sont eux-mêmes fonction des champs de polarisation fournis par les aimants 8 et 9 auxquels il faut retrancher le champ démagnétisant et le champ d'anisotropie de la couche magnétique. On conçoit aisément qu'indépendamment du champ à mesurer, tous les autres paramètres sont sensibles à la température Q de la couche magnétique et aussi à celle des aimants utilisés. Le problème de l'abaissement de la dérive thermique à f/f AO d'un magnétomètre à ondes magnétostatiques se pose initialement au niveau des deux oscillateurs et des moyens de polarisation magnétiques utilisés. Lorsque les oscillateurs fonctionnent à la fréquence f de 2 G Hz et lorsque la couche magnétique utilisée est en YIG pur, on constate que les ondes magnétostatiques de surface donnent lieu à une dérive en fréquence négative qui vaut 1990 ppm/ C Cette dérive qui caractérise la couche magnétique proprement dite ne peut être compensée en adoptant des aimants qui introduiraient en sens contraire une dérive suffisante. Dès lors, pour qu'un magnétomètre soit apte à mesurer de faibles champs magnétiques h, il faut que les champs internes Ha et Hb ne soient pas inutilement grands par rapport au champ h et que le champ démagnéti- sant lié à l'aimantation à saturation ne soit qu'une fraction aussi réduite que possible du champ de polarisation fourni par les aimants. L'étude de la dérive thermique de la fréquence d'oscillation d'un oscillateur à ondes magnétostatiques de surface montre qu'il y a avantage à remplacer le YIG pur de formule Y 3 Fe 5 12 par un YIG substitué au gallium de formule Y 3 Fe 5-x Gax 012 A condition d'adopter un taux de substitution x n'excédant pas l'unité, la couche magnétique conserve une largeur de raie fi suffisamment étroite pour permettre une propagation sans pertes excessives des ondes magnétostatiques. La figure 3 illustre l'avantage apporté par la substitution d'atomes de gallium aux atomes de fer La dérive thermique Ad a sa valeur absolue portée en ordonnée En abscisse, on a porté Je taux de substitution x entre zéro et l'unité La courbe 17 représente à la fréquence d'oscillation de 13 G Hz la relation qui relie la dérive thermique négative au taux de substitution pour des ondes magnétostatiques de surface de longueur d'onde À = 300 /um propagées par une couche magnétique Y 3 Fe 5-x Gax 012 d'épaisseur d = 20 1 um IL s'agit de la dérive thermique en fréquence exclusivement d e à la couche magnétique, c'est-à-dire relevée à polarisa- tion magnétique constante On voit sur la figure 3 que le YIG pur présente une dérive négative de l'ordre de 400 ppm/IC à 13 G Hz Lorsque le taux de substitution s'approche de l'unité, cette dérive est tombée au quart de sa valeur La courbe 18 a été relevée dans les mêmes conditions, mais pour une fréquence d'oscillation de 3 G Hz La dérive du YIG pur est d'environ 1400 ppm/o C et tombe à 360 ppm/o C pour un taux de substitution x voisin de l'unité. Les autres courbes de la figure 3 illustrent pour des ondes magnétosta- tiques de volume progressives l'incidence du taux de substitution x sur la dérive thermique en fréquence qui est positive dans ce cas La courbe 15 a été relevée à la fréquence d'oscillation de 13 G Hz et la courbe 16 à la fréquence d'oscillation de 3 G Hz. En raison de ce qui précède, on voit que l'une des caractéristiques de la présente addition est d'utiliser une couche magnétique de formule Y 3 Fe 5 x Gax 012 avec O tres à ondes magnétostatiques de surface qu'aux magnétomètres à ondes magnétostatiques de volume progressives. L'utilisation d'une couche magnétique de formule Y 3 Fe 5 x Gax 012 est particulièrement avantageuse dans le cas des magnétomètres à ondes magnétostatiques de volume progressives En effet, sur la figure 2, on peut voir un diagramme dans lequel on a séparé les causes de dérive thermique de la fréquence d'oscillation selon qu'elles résultent de la couche magnétique en YIG pur ou de la dérive thermique propre des aimants Il s'agit d'une structure à ondes magnétostatiques de volume progressives du genre de celle de la figure 4 En ordonnée on a porté la dérive Af/f A O en valeur absolue et en abscisse la fréquence d'oscillation La dérive thermique inhérente au YIG pur est positive et est représentée par la courbe 14 Les courbes de dérive relatives à deux aimants au samarium cobalt sont tracées sur la figure 2 La courbe 13 donne la dérive thermique négative en champ H AH donnée par = 900 ppm/IC La courbe 12 donne la dérive thermique négative propre à un aimant samarium-coblat présentant une dérive en champ H donnée par H = 400 ppm/IC. Compte tenu des signes opposés des dérives thermiques dues à la courbe YIG et aux aimants, on voit que l'aimant dont la courbe de dérive est donnée par la courbe 13 permet de compenser exatement la dérive de la couche YIG à la fréquence o les courbes 13 et 14 se croisent Pour réaliser une compensation de dérive à des fréquences plus élevées, on est amené à produire le champ de polarisation en associant les deux types d'aimants. L'enseignement de la figure 3 montre que la substitution partielle d'atomes de gallium aux atomes de fer entraîne une diminution de la dérive thermique propre de la couche magnétique Ainsi, la courbe 14 relative à une couche substituée peut aisément rencontrer la courbe 12 relative à l'aimant le plus facile à se procurer sur le marché Pour obtenir une compensation de dérive thermique avec un aimant ordinaire et à une fréquence choisie, il suffit d'agir sur le taux de substitution x pour rendre égales en valeur absolue les deux dérives de signes contraires qui caractéri- sent la couche magnétique et l'aimant de polarisation. On -a vu ci-dessus qu'il est souhaitable que la valeur du champ de polarisation soit la plus faible possible, car le champ magnétique à mesurer s'ajoute et se retranche aux champs Ha et Hb On peut obtenir ce résultat en utilisant des couches de YIG substitué au gallium et au lanthane Le gallium diminue la valeur de 4 it M et en conséquence la valeur du champ de polarisation. En ajustant le taux de lanthane, on peut générer un axe d'aimantation facile suivant une direction perpendiculaire au plan de la couche Dans ce cas, ce sont les contraintes engendrées par le lanthane qui sont à l'origine de cette direction préférentielle de l'aimantation A titre d'exemple non limitatif, on a mesuré une aimantation 4 i T M 452 Oe avec un matériau de composition Y 3-y Lay Fe 5- x Gax 012 avec y 0,1 et x = 0,7 Pour le YIG pur, l'aimantaion à saturation est 4 Â M = 1750 Oe. La figure 4 représente un magnétomètre à ondes magnétostatiques de volume progressives réalisé conformément à la présente addition Les éléments de couche substituée 2 a et 2 b sont polarisés par deux aimants Sa et 8 b et chacun comporte une cavité de résonance délimitée par des réseaux réflecteurs 3 a, 4 a et 3 b, 4 b Le champ à mesurer h ne subit aucune distorsion dans l'espace, car les matériaux magnétiques sont saturés dans ce mode de réalisation qui ne comporte pas de pièces magnétiques douces pour canaliser le flux de polarisation Les aimants sa et 8 b produisent des champs internes HA et Mb aussi égaux que possible bien qu'ils soient antiparallèles et perpendiculaires à la couche magnétique 2 a, 2 b. Sa La figure 5 représente un magnétomètre à ondes magnétostatiques de surface à deux résonateurs 3 a, 4 a et 3 b, 4 b Des aimants saturés Sa et 9 a créent le champ Ha dans la couche 2 a et des aimants saturés 8 b et 9 b créent le champ H b anti-parallèle dans la couche 2 b Les couches 2 a et 2 b sont des couches épitaxiées de YIG substitué au gallium L'aimant 9 b est représenté en pointillé pour rendre plus visibles les liaisons électriques. REVENDICATIONS 1 Magnétomètre à ondes magnétostatiques selon l'une quelconque des revendications du brevet principal, caractérisé en ce que le matériau magnétique ( 2 a, 2 b) est un grenat d'yttrium et de fer substitué au gallium de formule Y 3 Fe 5-x Gax 012 o le taux de substitution x n'excède pas l'unité. 2 Magnétomètre à ondes magnétostatiques selon l'une des revendica- tions I à 3, 5 et 7 du brevet principal, caractérisé en ce que lesdites ondes magnétostatiques étant des ondes magnétostatiques de volume, les champs magnétiques (Ha, Hb) de même direction et de sens opposés sont produits par des aimants ( 8 a, 8 b) présentant une dérive thermique négative; ledit matériau magnétique ( 2 a, 2 b) étant un grenat d'yttrium et de fer substitué au gallium de formule Y 3 Fe-x Gax 012 o le taux de substitution x est ajusté pour obtenir une dérive thermique positive sensiblement égale à ladite dérive thermique négative. 3 Magnétomètre à ondes magnétostatiques selon la revendication 2, caractérisé en ce que ledit matériau magnétique ( 2 a, 2 b) est un grenat d'yttrium et de fer substitué au gallium et au lanthane de formule Y 3-y Fe 5 x Ga Lay 12 o le taux de substitution y est ajusté pour obtenir un axe de facile aimantation dans la direction des champs magnétiques (Ha, Hb). 4 Magnétomètre à ondes magnétostatiques selon l'une quelconque des revendications I à 3, caractérisé en ce que chaque couche ( 2 a, 2 b) comprend une cavité résonante à réseaux ( 3 a, 4 a, 3 b, 4 b). Magnétomètre à ondes magnétostatiques selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, caractérisé en ce que chaque couche ( 2 a, 2 b) comprend une ligne à retard (Sa, 6 a, 5 b, 6 b). 6 Magnétomètre à ondes rnagnétostatiques selon l'une quelconque des revendications I à 5, caractérisé en ce que ladite couche magnétique ( 2 a, 2 b) est épitaxiée sur un substrat de grenat de gadolinium et gallium.