Brevet FR2477807A1 — publié le 19810911

247780? La présente invention part d'un montage destiné à l'amorcage de thyristors, de triacs et de composants ana- logues et au moyen duquel peut être induite, dans un en- roulement électrique (enroulement détecteur) associé par couplage magnétique à un noyau ferromagnétique, une im- pulsion de tension qui est utilisée en tant qu'impulsion d'amorçage. La commande de thyristors et de triacs par l'inter- médiaire de contacts de commutation, telle qu'elle est pratiquée,par exemple pour des commandes de machines lors de l'enregistrement d'états de déplacement de pièces en mouvement, exige que le signal de commande passant par les contacts de commutation soit préparé de façon appro- priée par des mesures pour faire cesser le rebondissement des commutateurs ou pour supprimer des composantes para- sites du signal de commande, qui sont dues au rebondis- sement des contacts de commutation, en prévoyant des ré- sistances de fuite et par des moyens pour raccourcir la durée des impulsions, par exemple par l'utilisation de diodes à quatre couches (trijonction). Pour empêcher tout amorçage intempestif du thyris- tor ou du triac, l'entrée de la gâchette doit présenter une impédance terminale suffisamment faible. Le surcroît de puissance des signaux de commande ainsi rendu néces- saire doit être fourni par le circuit de commande. Par ailleurs, il est connu d'utiliser pour l'amor- çage de thyristors et de triacs des transformateurs pour impulsions qui sont relativement coûteux. La présente invention a pour objet de créer un mon- tage pouvant être commandé notamment par des déplacements mécaniques et qui est d'une construction simple et d'un fonctionnement exempt de perturbations. Ce but est atteint suivant l'invention, pour un montage du type mentionné plus haut, par le fait que le noyau ferromagnétique est un élément magnétique bistable et que des organes sont prévus pour créer un champ magné- tique qui, au niveau de l'élément magnétique bistable, est fonction de la position d'un objet mobile et peut 24778C7 être inversé. En tant qu'éléments magnétiques bistables, égale- ment appelés noyaux de commutation magnétiques bistables, il convient d'utiliser notamment des fils du type dit Wiegand dont la constitution et la fabrication sont dé- crites dans la Demande de Brevet allemand publiée n0 2 143 326. Des fils Wiegand sont, quant à leur composi- tion, des fils ferromagnétiques homogènes (par exemple en un alliage de fer et de nickel, de préférence 48 % de fer et 52 % de nickel, ou en alliage de fer et de cobalt, ou en un alliage de fer avec du cobalt et du nickel, ou encore en un alliage de cobalt avec du fer et du vanadiumn de préférence 52 % de cobalt, 38 % de fer et 10 % de vanadium), qui par suite d'un traitement mécanique et thermique spécial possèdent un noyau magnétique doux et une enveloppe magnétique dure, c'est-à-dire que l'enve- loppe, présente une force coercitive supérieure à celle du noyau. Des fils Wiegand présentent typiquement une longueur de 5 à 50 mm, de préférence de 20 à 30 mm. Si un fil Wiegand, dans lequel le sens d'aimantation du noyau magnétique doux correspond au sens d'aimantation de l'enveloppe magnétique dure, est placé dans un champ magnétique extérieur dont la direction correspond à la direction de l'axe du fil mais dont le sens est opposé au sens d'aimantation du fil Wiegand, alors le sens d'ai- mantation du noyau doux du fil Wiegand se trouve inversé en cas de dépassement d'une intensité de champ d'environ 16 A/cm. Cette inversion est également appelée remise à l'état initial. En cas d'une nouvelle inversion du sens du champ magnétique extérieur le sens d'aimantation du noyau s'inverse à nouveau dès que l'intensité du champ magnétique extérieur excède une valeur critique, de sor- te que le noyau et l'enveloppe se trouvent de nouveau aimantés parallèlement. Cette inversion du sens d'aiman- tation s'effectue très rapidement et s'accompagne d'une forte variation correspondante du flux magnétique par unité de temps (effet Wiegand). Cette variation du flux magnétique peut induire dans une bobine d'induction une 2477g07 -3- impulsion de tension (impulsion Wiegand) courte et très forte (pouvant en fonction du nombre de spires et de la résistance de charge de la bobine d'induction atteindre jusqu'à environ 12 volts). Lors de la remise du noyau à son état initial une impulsion est également produite dans une bobine d'induc- tion mais cette impulsion présente, par rapport au cas du passage du sens d'aimantation antiparallèle à celui parallèle, une amplitude sensiblement plus faible et de signe contraire. Si l'on choisit comme champ magnétique extérieur un champ alternatif, capable d'inverser d'abord l'aiman- tation du noyau et ensuite celle de l'enveloppe et de les amener chacun à l'état de saturation magnétique, alors il se produit, par suite du changement du sens d'aimanta- tion du noyau magnétique doux,-des impulsions Wiegand présentant alternativement une polarité positive et une polarité négative et on peut alors parler d'une excita- tion symétrique du fil Wiegand. Pour cela il faut des intensités de champ d'environ - (80 à 120 A/cm) à + (80 à 120 A/cm). L'invention de l'aimantation de l'enveloppe se produit également brusquement et conduit aussi à une impulsion dans la bobine d'induction, mais cette impul- sion est beaucoup plus faible que celle induite lors de 2S l'inversion de l'aimantation du noyau et n'est pas ex- ploitée dans la plupart des cas. Si l'on choisit, par contre, comme champ magnéti- que extérieur un champ capable d'inverser seulement le sens d'aimantation du noyau doux et non pas celui de l'enveloppe dure, alors les fortes impulsions Wiegand ne se produisent qu'avec une même polarité et on peut alors parler d'une excitation asymétrique du fil Wiegand. Pour cela il faut dans un sens une intensité de champ d'au moins 16 A/cm (pour ramener le fil Wiegand à l'état ini- tial) et dans le sens inverse une intensité de champ d'environ 80 à 120 A/cm. Il est caractéristique de l'effet Wiegand que les impulsions produites par cet effet sont, quant à leurs -4- amplitude et largeur, dans une large mesure indépendantes de la vitesse de variation du champ magnétique extérieur et présentent un rapport signal/bruit élevé. Dans le cadre de l'invention peuvent également être utilisés des éléments magnétiques bistables conçus différemment, à condition que ceux-ci comportent deux régions couplées magnétiquement entre elles et présentant l'une par rapport à l'autre une dureté magnétique (force coercitive) différente et puissent, de manière analogue à des fils Wiegand, servir à la génération d'impulsions par inversion rapide, induite, de l'aimantation de la région magnétique douce. Ainsi il est décrit,par exemple dans le Brevet allemand no 2 514 131 un noyau de commu- tation magnétique bistable présenté sous la forme d'un fil qui est constitué d'un noyau magnétique dur (par exemple en nickel-cobalt), d'une couche intermédiaire conductrice de l'électricité (par exemple en cuivre) déposée sur le noyau et d'une couche magnétique douce (par exemple en nickel-fer) déposée sur la couche inter- médiaire. Une autre variante comporte en outre un noyau formé d'un conducteur intérieur dépourvu de perméance (par exemple en bérylliumcuivre) sur lequel est alors déposée la couche magnétique dure sur laquelle est en- suite déposée la couche intermédiaire qui est enfin re- couverte de la couche magnétique douce. Ce noyau de commutation magnétique bistable connu génère toutefois des impulsions de commutation plus faibles que celles générées par un fil Wiegand. Si, conformément à la présente invention, l'élé- ment magnétique bistable se trouve dans un champ magné- tique qui par suite du déplacement d'un objet peut chan- ger de sens au niveau de l'élément magnétique bistable, alors ce champ magnétique est également capable d'inver- ser l'aimantation de l'élément magnétique bistable et de produire ainsi dans l'enroulement détecteur, qui est as- socié à l'élément magnétique bistable par couplage ma- gnétique, une impulsion caractéristique susceptible d' être utilisée pour l'amorçage d'un thyristor ou d'un 2477 E O triac. Pour cela il est évidemment nécessaire que l'élé- ment magnétique bistable soit orienté de façon que ses deux sens d'aimantation présentent une composante dans la même direction que celle du champ extérieur et soient de préférence autant que possible parallèles à ce dernier afin que le couplage magnétique entre l'élément magnéti- que bistable et la source du champ extérieur soit aussi fort que possible. En outre, le champ magnétique extéri- eur doit, au niveau de l'élément magnétique bistable, atteindre au moins les valeurs nécessaires à l'excitation asymétrique. Dans l'un des sens il faut au moins l'inten- sité de champ HR (dans le cas de fils Wiegand environ - 16 A/cm) nécessaire pour ramener l'élément magnétique bistable par voie magnétique à son état antérieur (inver- ser la polarité de la région magnétique douce de l'élé- ment magnétique bistable de façon à la faire passer, par rapport au sens d'aimantation de la région magnétique dure, de l'orientation parallèle à celle antiparallèle). En cas d'inversion du sens du champ il faut alors une intensité de champ Ha suffisante pour inverser à nouveau la polarité de la région magnétique douce de l'élément magnétique bistable de façon à obtenir l'orientation pa- rallèle du sens d'aimantation (dans le cas de fils Wiegand Ha est d'environ 80 à 120 A/cm). Il existe de nombreuses possibilités pour obtenir la géométrie de champ magnétique désirée. Ainsi on peut, par exemple, créer un champ magnétique statique, inva- riable dans l'espace, qui présente un passage par zéro. Ceci peut être réalisé par exemple en prévoyant deux paires de pôles magnétiques dont les polarités alter- nent. Dans ce champ magnétique peut être déplacé un élé- ment magnétique bistable relié à l'objet mobile et qui, après un passage par zéro dans un sens, se trouve ramené à son état antérieur et, après un passage par zéro dans l'autre sens, produit une impulsion caractéristique. L'enroulement détecteur peut être déplaçable avec l'élément magnétique bistable mais il peut également 2477MC? être disposé à proximité de l'endroit du champ maigntique o le déclenchement de l'impulsion caractéristique est prévu. Une autre forme de réalisation préférée de l'inven- tion utilise deux champs magnétiques statiques dont l'un est fixe par rapport à l'emplacement de l'élément magné- tique bistable alors que l'autre est déplaçable. Les deux champs sont opposés. Ainsi on peut également créer, au niveau de l'élément magnétique bistable, un champ ma- 1-0 gnétique dont le changement de sens dépend de l'objet mobile et à cet égard le fait de savoir si c'est l'élé- ment magnétique bistable ou l'un des aimants qui se dé- place est en principe sans importance. Le champ magnétique qui est lié à l'élément magné- tique bistable de manière fixe dans l'espace peut être créé aussi bien par un enroulement, parcouru par un cou- rant et placé sur l'élément magnétique bistable ou à cô- té de celui-ci, que par un aimant permanent comme par exemple un barreau aimanté disposé parallèlement à l'élé- ment magnétique bistable. Le champ magnétique dépendant de l'objet mobile est lui aussi avantageusement créé par des aimants per- manents et à cet égard il peut s'agir aussi bien d'ai- mants permanents formés par l'objet mobile ou reliés à celui-ci que d'aimants fixes influencés par un objet ferromagnétique mobile de façon à faire varier, au ni- veau de l'élément magnétique bistable, l'intensité du champ établi par ces aimants. En tout cas il est avantageux que le champ magne- tique se déplaçant avec l'élément magnétique bistable soit le champ magnétique le plus faible, lequel ne sert qu'à ramener l'élément magnétique bistable à son état antérieur. Dans ce cas, lorsque le champ magnétique plus intense dépendant de l'objet robile s'approche de l'élé- ment magnétique bistable, une impulsion caractéristioue est déclenchée aussitôt que la distance de l'objet l'élément magnétique bistable devient inférieure R un seuil critique alors que, en cas d'éloignement Je ce -7- champ magnétique mobile, se produit la remise de l'élé- ment magnétique bistable à son état antérieur. Ce proces- sus est particulièrement apte à être utilisé pour des commandes de machines. Outre l'excitation asymétrique, l'excitation symé- trique de l'élément magnétique bistable est également possible à condition que les intensités de champ, au niveau de l'élément magnétique bistable, puissent attein- dre dans les deux sens des valeurs suffisamment importan- tes (Hs étant approximativement + (80 à 120) A/cm dans le cas de fils Wiegand) mais cela n'offre aucun avantage sur l'excitation asymétrique. Du point de vue de l'ob- tention de signaux avec un haut rendement il convient d'utiliser de préférence, en tant qu'élément magnétique bistable, un fil Wiegand entouré par l'enroulement dé- tecteur. L'utilisation d'un élément magnétique bistable pour produire des impulsions d'amorçage a pour avantage que la durée et l'amplitude des impulsions sont sensi- blement indépendantes de la forme et de la fréquence du courant alternatif excitateur. D'autres influences am- biantes, notamment la température, n'exercent pas non plus d'influence notable sur la génération des impul- sions. Si des fils Wiegand sont utilisés en tant qu'élé- ments magnétiques bistables, la durée à mi-hauteur des impulsions est de 20 micro-secondes. Dans la plupart des cas l'impulsion produite au moment o l'aimantation de la région magnétique douce s'inverse de façon que le sens d'aimantation antiparal- lèle devienne parallèle peut, sans autre traitement, être utilisée directement à des fins de commande. En cas d'excitation asymétrique de l'élément magnétique bistable l'impulsion produite lorsque l'aimantation de la région magnétique douce s'inverse de façon à obtenir l'orientation antiparallèle est beaucoup plus faible que l'impulsion produite lorsque l'aimantation s'inver- se de façon à obtenir l'orientation parallèle; en cas -8- d'excitation symétrique de l'élément magnétique bistable l'impulsion produite lorsque l'aimantation de la région magnétique dure s'inverse de façon-à obtenir l'orienta- tion parallèle est beaucoup plus faible que l'impulsion S produite lorsque l'aimantation de la région magnétique douce s'inverse de façon à obtenir l'orientation anti- parallèle. L'impulsion faible peut chaque fois, au be- soin, être supprimée par un simple circuit discrimina- teur. Il n'est pas non plus nécessaire de prendre des mesures techniques spéciales sur le plan du montage pour adapter la résistance gâchettecathode dans le cas d'un thyristor et on peut également se dispenser de filtres de rebondissement et d'organes analogues normalement nécessaires. Le transformateur pour impulsions suivant l'inven- tion est également éminemment apte à faire varier la po- sition de phase des impulsions produites, ce qui est d'un intérêt capital pour la commande de thyristors et de triacs. Dans les commandes connues de thyristors et de triacs le déphasage des impulsions se réalise par exemple par l'utilisation d'un pont déphaseur ou d'un transformateur rotatif en combinaison avec un transfor- mateur pour impulsions. Ce mode de déphasage des impul- sions est coûteux et, de plus, il ne convient pas pour la commande par des processus de déplacement. Une autre possibilité consiste à utiliser un circuit électrique de retardement d'impulsions. L'invention permet de réaliser la variation de la position de phase de façon élégante en prévoyant, en tant que second enroulement, un enroulement à courant continu qui est associé à l'élément magnétique bistable par couplage magnétique. Ce second enroulement créé un champ magnétique continu, lequel se superpose, au ni- veau de l'élément magnétique bistable, au champ magné- tique mobile qui, par suite de son mouvement, voit son intensité varier (fluctuer) au niveau de- l'élément ma- gnétique bistable. Etant donné que les intensités de -9- champ qui sont nécessaires à l'excitation symétrique ou asymétrique de l'élément magnétique bistable pour pro- duire des impulsions présentent une valeur fixée à l'a- vance, la position de phase des impulsions produites dans l'élément magnétique bistable se déplace, au cours de chaque période de fluctuation de l'intensité du champ magnétique en mouvement, par suite de l'addition ou de la soustraction d'un champ magnétique continu statique ou quasi statique (par rapport à la durée de la période de fluctuation du champ magnétique oscillant au niveau de l'élément magnétique bistable) et à cet égard la re- lation entre la position de phase et l'intensité du cou- rant continu alimentant le second enroulement est liné- aire si le champ magnétique en mouvement présente, au niveau de l'élément magnétique bistable, une allure linéaire dans le temps. Mais même en cas d'utilisation d'un champ magnétique oscillant sinusoîdalement au ni- veau de l'élément magnétique.istable, un tel champ étant obtenu par exemple au moyen d'un aimant permanent tournant, la relation entre la position de phase des impulsions et l'intensité du courant continu dans le second enroulement est encore simple.- Afin d'obtenir un couplage serré de l'élément ma- gnétique bistable et du second enroulement il convient de placer celui-ci de préférence également autour de l'élément magnétique bistable. Le champ magnétique continu statique ou quasi statique au niveau de l'élément magnétique bistable pourrait également être créé par un aimant permanent, auquel cas la variation de l'intensité du champ continu au niveau de l'élément magnétique bistable peut être obtenue, soit par éloignement ou rapprochement de l'ai- mant permanent, soit, dans le cas d'un aimant permanent immobile, par rapprochement et éloignement d'un objet ferromagnétique qui déforme le champ de l'aimant perma- nent. Deux exemples de réalisation de l'invention sont illustrés schématiquement aux dessins annexés dans les- 247780? - 10 - quels: - la figure I représente un montage comportant un fil Wiegand placé dans le circuit de commande d'un thy- ristor; - la figure 2 représente un montage analogue à celui de la figure 1, le fil Wiegand étant cependant muni d'un second enroulement prévu à des fins de dépha- sage; - la figure 3 montre un graphique destiné à éluci- der le déphasage des impulsions d'un fil Wiegand dans le cas d'un champ oscillant sinusoidalement; et - la figure 4 montre un graphique analogue à ce- lui de la figure 3 pour le cas d'un champ magnétique mobile à allure linéaire. La figure 1 montre un thyristor 5 dans le circuit de charge duquel se trouve une résistance RL. La gâchet- te 6 et la cathode 7 du thyristor 5 sont reliées à un enroulement détecteur 2 qui entoure un fil Wiegand 1. Un barreau aimanté 3 servant d'aimant de remise à l'état antérieur est disposé parallèlement au fil Wiegand 1I. Du c8té opposé du fil Wiegand 1 se trouve un autre bar- reau aimanté 4, plus fort, qui s'étend également paral- lèlement au fil Wiegand 1 mais dont le sens d'aimanta- tion est inverse de celui de l'aimant de remise à l'état antérieur 3. Le barreau aimanté 4 se trouve sur le fût d'un coulisseau 8 qui est déplaçable suivant la double flèche 9. Le coulisseau 8 peut être actionné par exem- ple par une pièce de machine en mouvement. Lorsque l'aimant 4 se rapproche du fil Wiegand de façon que sa distance par rapport à celui-ci se trouve ramenée à une valeur de seuil fixée à l'avance, il se produit dans l'enroulement détecteur 2 une impulsion Wiegand qui amorce le thyristor 5. Lorsque l'aimant 4 s'éloigne à nouveau, le fil Wiegand I est;emis à son état antérieur par l'aimant 3, après quoi il est prêt à délivrer à nouveau une impulsion d'amorçage. L'exemple de réalisation de la figure 2 cortes- pond à celui de la figure 1 à ceci près qu'il comporte, en outre, un enroulement à courant continu 11 qui est relié à une source de courant continu réglable 12 et crée, au niveau du fil Wiegand 1, un champ magnétique statique ou quasi statique, lequel se superpose au champ de l'aimant 4. En revanche, l'aimant de remise à l'état antérieur 3 n'est plus prévu puisque son r8le est rempli par l'enroulement à courant continu 11. D'autre part, il serait parfaitement possible de confier la mission de l'enroulement à courant continu 11 à l'aimant de remise à l'état antérieur 3 à condition que cet aimant 3 puisse changer de position par rapport au fil Wiegand 1 ou que le couplage de l'aimant 3 et du fil Wiegand 1 soit va- riable par une palette ferromagnétique mobile ou analo- gue. Les figures 3 et 4 élucident le processus du dé- phasage d'impulsions Wiegand 10 dans le cas de l'excita- tion asymétrique du fil Wiegand 1. Le graphique de la figure 3 est fondé sur le fait que l'intensité du champ magnétique créé par l'aimant 4 au niveau du fil Wiegand 1 varie de manière sinusoïdale, par exemple par suite d'une commande à manivelle agis- sant sur le coulisseau 8 suivant la double flèche 9 et déplaçant le coulisseau 8 d'un mouvement alternatif de manière sinusotdale suivant la formule (I) S = SO. sin wt o S représente le déplacement du coulisseau 8 de part et d'autre d'une position médiane, S0 est l'amplitude de ce déplacement, w la fréquence angulaire(pulsation) du mécanisme de commande à manivelle et t le temps. Afin que le champ magnétique de l'aimant 4, au niveau du fil Wiegand 1, oscille avec la même fréquence sui- vant: (II) H =H0. sin w t o H,, représente l'intensité du champ de l'aimant 4 au niveau du fil Wiegand 1 et Ho est l'amplitude de cette intensité de champ, le champ magnétique de l'aimant 4 doit présenter, en direction du fil Wiegand 1 (direction de la double flèche 9), un gradient constant de l'inten- sité de champ, c'est-à-dire qu'il doit être linéaire dans l'espace. Des moyens pour linéariser l'allure de l'intensité de champs magnétiques font partie de l'état actuel de la technique et n'ont donc pas besoin d'être spécialement décrits dans le cadre de l'invention. Au champ Hl se superpose le champ magnétique sta- * tique de l'enroulement à courant continu 11 qui présente, au niveau du fil Wiegand 1, l'intensité H_ et est opposé au champ magnétique de l'aimant 4. Le champ magnétique résultant, au niveau du fil Wiegand 1, est alors (III) H = Ho0. sin w t - H_. Une impulsion Wiegand est produite invariablement en présence de l'intensité de champ (IV) H = Hz, appelée également intensité de champ d'amorçage Hz. La position de phase correspondante w tz = sion Wiegand 10 est déterminée en réunissant (III) et (IV) de façon à obtenir: (V) sin eZ Hz + H Ho Pour produire le champ magnétique oscillant on peut dans bien des cas utiliser, au lieu d'un aimant se déplaçant linéairement 4, avantageusement un aimant tour- nant qui s'approche périodiquement du fil Wiegand 1 grâ- ce à sa rotation. Le graphique de la figure 4 part du fait que le champ magnétique de l'aimant permanent 4, au niveau du fil Wiegand 1, varie au moins dans certaines limites linéairement dans le temps. Ceci peut être obtenu en linéarisant l'allure du-champ magnétique dans l'espace à l'intérieur d'une certaine zâne située entre l'aimant 4 et le fil Wiegand 1 et en déplaçant l'aimant 4, au moins sur une partie de son parcours, uniformément. Dans cette zône linéarisée entre les phases w t1 et w t2 (figure 4) le champ de l'aimant 4 présente, au niveau - 1 - du fil Wjigand 1, une allure dans le temps suivant: (VI) IL}lLo. 2 + H 1 o IlLo et H1 sont des valeurs constantes. Par superposition du champ magnétique continu pré- sentant l'intensité H=, lequel est créé par l'enroule- ment a courant continu 11 et est opposé au champ de l'ai- mant 4, le champ magnétique résultant, dans la zône en- tre les angles de phase 1 t1 et 2 = t2, devient: l0 + H 1 - H (VII) H = HLo. + H1 = 2nu Une impulsion Wiegand 10 est produite suivant (IV) invariablement lorsque H = Hz, de sorte que pour la po- sition de phase correspondante SZ = W.tz on obtient la relation linéaire suivante: (VIII) z Hz - H1 + H= 2-r HLo Par conséquent, dans la zône entre 1 et '2 la variation de la position de phase des impulsions Wiegand est proportionnelle à l'intensité H= du champ magné- tique statique et, par suite, également proportionnelle à l'intensité du courant continu excitant l'enroulement 11. Au lieu de créer le champ continu H= au moyen d'un enroulement 4, on peut également le créer au moyen de l'aimant permanent 3 (figure 1) et faire varier l'in- tensité de ce champ en rapprochant cet aimant plus ou moins du fil Wiegand 1. En conclusion, l'invention permet, au moyen d'un montage compact, robuste et économique, aussi bien la production que le déphasage d'impulsions qui sont direc- tement aptes à amorcer des thyristors et analogues. A cet égard un avantage notable réside en ce que tant la production d'impulsions que leur déphasage peuvent se réaliser en l'absence de source de tension électrique. - 14 - REVENDICATIONS 1. - Montage destiné à l'amorçage de thyristors, de triacs et de composants analogues et au moyen duquel peut être induite, dans un enroulement électrique (détec- teur) associé par couplage magnétique à un noyau ferroma- gnétique, une impulsion de tension qui est utilisée en tant qu'impulsion d'amorçage, caractérisé en ce que le noyau ferromagnétique (1) est un élément magnétique bis- table et en ce que des organes (3, 4) sont prévus pour créer un champ magnétique qui, au niveau de l'élément magnétique bistable (1), est fonction de la position d'un objet mobile (8) et peut être inversé. 2. - Montage selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'élément magnétique bistable se trouve dans un champ magnétique présentant un passage par zéro dans l'espace et peut faire l'objet de déplacements relatifs, par rapport au champ magnétique, en direction du gradi- ent d'intensité du champ. 3. - Montage selon la revendication 1, caractérise en ce que l'élément magnétique bistable (1) se trouve dans un champ magnétique résultant de la superposition d'un champ magnétique immobile, par rapport à la position actuelle de l'élément magnétique bistable (1), et d'un champ magnétique déplaçable qui s'oppose au champ magné- tique immobile. 4. - Montage selon la revendication 3, caractérisé en ce que le champ magnétique immobile est le champ d'un enroulement (11) parcouru par un courant et qui, associé à l'élément magnétique bistable (1), est de préférence placé autour de celui-ci. 5. - Montage selon la revendication 3, caractérisé en ce que le champ magnétique immobile est le champ d'un aimant permanent (3) disposé à côté de l'élément magnétique bistable. 6. - Montage selon l'une quelconque des revendi- cations 1 à 5, caractérisé en ce que le champ magnétique dépendant de l'objet mobile est créé par un aimant per- manent (4) ou par un ensemble d'aimants permanents. 7. - Montage selon la revendication 6, caractérisé en ce que l'objet mobile est un aimant permanent ou un ensemble d'aimants permanents. 8. - Montage selon la revendication 6, caractérisé en ce que l'objet mobile est en matière ferromagnétique et est déplacé dans le champ magnétique créé par un ou plusieurs aimants permanents fixes. 9. - Montage selon l'une quelconque des revendi- cations 1 à 8, caractérisé en ce que l'élément magnéti- que bistable (1) est un fil Wiegand. 10. - Montage selon l'une quelconque des revendi- cations 1 à 9, caractérisé en ce que l'enroulement détec- teur (2) entoure l'élément magnétique bistable (1). 11. - Montage selon la revendication 4, caractérisé en ce que l'enroulement (11) parcouru par un courant est relié à une source de courant continu variable (12). 12. - Montage selon la revendication 1, caractérisé en ce que les organes (3, 4) pour créer le champ magné- tique sont deux aimants permanents ou des ensembles d'ai- mants permanents qui sont déplaçables*indépendamment l'un de l'autre par rapport à l'élément magnétique bis- table ou peuvent être influencés par des objets ferro- magnétiques déplaçables indépendamment l'un de l'autre. 13. - Montage selon la revendication 1-1 ou 12, caractérisé en ce que le champ magnétique au niveau de l'élément magnétique bistable est formé par la superpo- sition des champs magnétiques d'un aimant permanent tournant et d'un aimant permanent se déplaçant linéai- rement.