Brevet FR2180636A1 — publié le 19731130

La présente invention se rapporte d'une anière générale aux systèmes de lentilles pour l'énergie de rayonnement et concerne plus particulièrement ces systèmes de lentilles ré fléchissantes ou catoptriques. I1 est connu que des éléments réfringents ou réfléchis- sants peuvent être disposés e manière à concentrer ou à collimater de l'énergie à propagation ondulatoire, appelée ci-après énergie de rayonnement, c'est-à-dire que l'énergie à propagation ondulatoire telle que l'énergie électromagnétique ou l'énergie acoustique, peut être concentrée ou collimatée par des lentilles faites en matières réfringentes ou en matières réfléchissantes. Dans le cas ou des éléments réfringents sont utilisés, lténergie de rayonnement est concentrée ou collimatée par le fait qu'elle est déviée de son trajet rectiligne, et passe obliquement d'un élément réfringent à un autre. En choisissant judicieusement la matière dans laquelle sont fabriquée les éléments réfringents, et en donnant à ces éléments une forme appropriée, des systèmes de lentilles peuvent être réalisés de manière à concentrer ou à collimater l'énergie de rayonnement c'une manière satisfaisante pour la plupart des applications. I1 existe cependant des limitations inhérentes aux systèmes de lentilles réfringentes qui milItent contre leur utilisetion dans de nombreux cas.Par exemple, du fait que la matière dont sont faits les éléments réfringents absorbe une partie appréciable d'énergie de rayonnement, une perte inaccem- table se produit lorsque le niveau de l'énergie de rayonne zonent est ou très bas ou très élevé. Si le niveau d'énergie de rayonnement est très faible, toute absorption par les éléments de lentille est bien entendu gênante. Si le niveau d'énergie de rayonnement est très élevé (comme ctest le cas =ar exemple pour un faisceau Laser) l'absorption de l'énergie par les élé lents de lentille peut être suffisante pour élever leur tempé- rature c'e manière excessive, les rendre inutilisables et même les détruire. Les inconvénients ci-dessus pouvent être presque complètement éliminés en utilisant des éléments réfléchissants dans un système de lentilles catoptriques. liais malheureusement, l'utilisation de ces éléments réfléchissants soulève autres problèmes. Tout d'abord, le problème de blocage dtouverture est posé. Autrement dit, dans un système connu de lentilles catoptriques, tel que le système Cassegrain classique, dans lequel les points focaux des éléments réfléchissants coopèrants sont disposés le long d'un axe des lentilles, l'un des éléments réfléchissants arrête jusqu'à un certain point de 12énergie de rayonnement, produisant ainsi ui dégradé.Un autre inconvénient posé par les systèmes de lentilles catop- triques réside dans le fait que les éléments réfléchissants doivent être écartés les uns des autres. Il en résulte, à moins que des trajets repliés ne soient prévus pour l'énergie de rayonnement dans un système de lentilles catoptrique, que la dimension physique de ce système doit être relativement plus importante que la dimension physique d'un système de lentilles réfringentes d'ouverture comparable. I1 a été proposé de réaliser un système de lentilles catoptriques pour de l'énergie de rayonnement, avec un miroir primaire en forme de parabololde convexe et un miroir secondaire en forme d'ellipsoïde concave. Lorsque ces miroirs sont montés l'un par rapport à l'autre de manière que le point focal du miroir primaire colncide avec l'un des foyers du miroir secondaire et que l'axe de symétrie du miroir primaire ne coïncide pas avec l'axe principal du miroir secondaire, l'énergie de rayonnement deux faisceau paraxial incident est concentrée, dans une certaine mesure, au second foyer du miroir secondaire.Il a été cependant constaté qu'un système de lentilles catoptriques de ce type est sujet à des aberrations achromatiques,à savoir itaberration sphérique, le comma, ltastignatisme ( courbure de champ) et la distorsion. Ces aberrations empêchent le système d'être à diffraction limitée". I1 est connu qutil nrest pas possible d'éliminer toutes les différentes aberrations achromatiques d'une seule lentille catoptrique. Mais, en réalisant une lentille composite, il est possible de compenser les aberrations des différents élé- monts de lentilles de manière à réduire les effets globaux des différentes sortes d'aberrations. Cependant, même si de grandes précautions sont prises, les aberrations résiduelles restent suffisantes pour que, dans la réalisation de lentilles de haute qualité, il soit généralement nécessaire de décider quelles sont les aberrations les plus gênantes dans l'application prévue d'un système particulier de lentilles, et de ne réduire à une valeur négligeable que les aberrations les plus gênantes.Dans un objectif de télescope qui ne doit couvrir qu'un champ angulaire réduit, 11 aberration sphérique et le coma sont les aberratioas les plus importantes. Elles peuvent Qtre réduites (tout en maintenant la résolution) au moyen d'un objectif de grande longueur focale et de rapport f réduit. Selon les procédés de réalisation connus, un système de lentilles avec la combinaison dtune grande longueur focale et un rapport f faible impose une structure physique importante. Les problèmes mécaniques et thermiques qui en résultent doivent etre résolus pour que le télescope présente la stabilité structurale voulue.Au contraire, l'objectif d'une caméra ordinaire qui doit couvrir un champ relativement large peut n'entre que partiellement corrigé en ce qui concerne aberration sphérique et le corna, car une plus grande importance doit être accordée à la correction de l'astigmatisme, de la courbure de champ et de la distorsion. La difficulté de trouver un compromis entre les différentes sortes dtaberratiors achromatiquesdans la réalisation des systèmes de lentilles connus résulte dans une large mesure de la théorie acceptée jusqu'à présent selon laquelle, dans tous les ensembles de lentilles, le foyer réel et le foyer virtuel de chaque élément individuel de lentille doit se trouver sur llaxe. Un objet de l'invention consiste à composer un système perfectionné de lentilles catoptriques dans lequel la position des foyers réels ou virtuels des éléments de lentilles peuvent Qtre situés à volonté en des points hors de axe des lentilles. Un autre objet de l'invention consiste à proposer un système perfectionné de lentilles catoptriques qui comporte des éléments réfléchissants symétriques sans blocage dXouver- ture. Un autre objet de llinvention consiste à proposer un système perfectionné de lentilles catoptriques dont llouver- ture peut Qtre modifiée à volonté dans des larges limites sans introduire d'aberrations achromatiques excessives. Un autre objet encore de 11 invention consiste à proposer un système perfectionné de lentilles catoptriques dont la dimension physique est réduite à un minimum sans que l'énergie de rayonnement soit obligée de suivre des trajets repliés. Ces différents objets, ainsi que d'autres, sont atteints gr'ace à un système de lentilles catoptriques comprenant au moins un miroir primaire et un miroir secondaire, chacun de ces miroirs comportant une surface réfléchissante dont la forme correspond à la surface formée en déplaçant ltune différente de deux génératrices complémentaires autour d'un axe commun, ou axe deslentilles.Chaque génératrice correspondant à une lentille à diffraction limitée consiste de préférence en une partie choisie d'une section de conique quadratique (à ltex- ception de la section conique circulaire) axe de symétrie de chacune de ces section de conique étant déplacé par rapport à l'axe des lentilles de manière que le lieu des foyers des sections de conique continue à cotncider lorsque les deux génératrices complémentaires se déplacent. Selon un mode de réalisation, le système de lentilles considéré comporte un miroir primaire ayant une surface réfléchissante convexe formée par la rotation dtun segment de parabole autour de l'axe du système de lentilles (ce miroir primaire a donc la forme d'une ogive dont les foyers virtuels sont sur la circonférence d'un cercle focal orthogonal et concentrique à l'axe des lentilles); et un miroir secondaire ayant une surface réfléchissante concave formée par nutation d'un segment d'ellipse autour de ltaxe des lentilles (ce miroir secondaire a donc la forme dtun parellepsoide de sorte que l'un des foyers est situé sur un cercle focal qui colncide avec le cercle focal de la forme ogivale du miroir primaire, le second foye étant fixé en un point de l'axe des lentilles). L'énergie de rayonnement d'un faisceau, que les rayons de ce faisceau soient axiaux ou paraxiaux dans des limites relativement larges, tombant sur le miroir primaire est réfléchie comme si elle provenait de l'un des foyers virtuels de ce miroir et, après réflexion sur le miroir secondaire,eIle est concentrée au second point focal de ce dernier inversement, l'énergie de rayonnement provenant d'une source ponctuelle au second point focal passe en sens inverse dans le système de lentilles dont elle sort sous forme d'un faisceau axial parallèle. Selon un autre ode de réalisation, un miroir de sortie est ajouté, disposé dans le trajet de l'énergie de rayonnement entre -ane forme modifiée du miroir secondaire parellilpsoïdal de manière que trois surfaces réfléchissantes soient utilisées pour former un faisceau à diffraction limitée à partir de l'énergie de rayonnement provenant d'une source ponctuelle. Selon d'autres modes de réalisation, des segments dthyper- bole ou autres courbes coniques subIssent une nutation autour de l'axe des lentilles pour former des miroirs destinés à des applications variées. D'autres caractéristiques de l'invention apparaîtront ru cours de la description qui va suivre. Aux dessins annexes donnés uniquement à titre d'exemples: la Fig. I est un croquis très simplifié montrant la manière selon laquelle les éléments réflecteurs d'un système catoptrique élémentaire selon un aspect de l'invention peuvent être formés et disposés l'un par rapport à l'autre, la Fig. 2 est un croquis également très simplifié d'un second mode de réalisation de l'invention destiné à produire un faisceau parallèle d'énergie de rayonnement en moyen d'un système de lentilles catoptriques, la Fig. 3 est un croquis montrant la manière selon la-quelle l'invention peut être appliquée à la production d'un faisceau à diffraction mitée à partir de rayons paraxiaux d'énergie de rayonnement, la Fig. 4 est un croquis montrant en particulier la Panière selon laquelle les surfaces réfléchissantes du système de lentilles catoptriques de la figure 3 peuvent être engendrues, la Fig. 5 est une comme transversale illustrant différentes manières selon lesquelles les systèmes dO lentilles catoptriques les figures 1,2,3 ou 4 peuvent être assemblés, les Fig. 6A et 6B représentent ensemble un système de lentilles selon l'invention pouvant être utilisé pour concentrer des rayons paraxiaux au moyen d'éléments réfléchissants convexes, la Fig. 7 est un croquis très simplifié d'un télescope à formation d'image selon l'invention, la Fig. 8 est un croquis très simplifié d'un système de lentilles comportant un miroir secondaire cylindrique, la Fig. 9A est une coupe illustrant Luie manière selon laquelle un système symétrique de lentilles catoptriques pet Qtre assemblé pour réduire sa longueur totale, la Fig. 9B est un croquis très simplifié représentant une coupe suivant une méridienne des surfaces réfléchissantes des miroirs de la figure 9A et les courbes quadratiques à partir desquelles ces surfaces sont engendrées, la Fig. 10 est un croquis très simplifié d'une coupe suivant une méridienne dgun système de lentilles semblable à celui des figures 9A et 9B, avec un miroir de sortie destin à concentrer en un point leénergie à propagation ondulatoire, la Fig. 11 estun croquis très simplifié d'une coupe suivant une méridienne d'un autre mode de réalisation u système de lentilles de la figure 9B, la Fig. 12 est un croquis très simplifié d'une coupe suivant une méridienne d'un dispositif symétrique de lentilles destiné à concentrer un faisceau parallèle d'énergie à propagation ondulatoire suivant la circonférence d'un cer - cle, les éléments de ce système de lentilles étant supportés les uns par rapport aux autres par un dispositif qui ne réduit pas le passage de l'énergie à propagation ondulatoire et la Fig. 13 est un croquis très simplifié d'une coupe suivant une méridienne dtun système de lentilles destiné a concentrer suivant une ligue un faisceau d'énergie à propagation ondulatoire initialement divergent. Avant d'examiner les dessins, il y a lieu de noter que la surface réfléchissante de chacun des différents miroirs est quelquefois décrite par sa génératrice. On peut considérer qu'un spécialiste en la matière est à même de réaliser facilement chacun des miroirs à partir de la connaissance de la forme des surfaces définies par leurs génératrices, ainsi que de la longueur d'onde de l'énergie de rayonnement à propagation ondulatoire. Autrement dit, les différentes surfaces réfléchissantes doivent être unies, ce qui signifie que leurs tolérances doivent Qtre maintenues dans les limites de un huitième de la longueur d'onde de 11 énergie de rayonnement qui passe dans le système de lentilles considéré. Bien entendu, la réalisation des différents miroirs dépend de la longueur d1 onde de l'énergie de rayonnement, allant du poli optique pour la lumière, jusqu'au treillis métalliqepour l'énergie à haute frequence. La Fig. 1 montre qu'un miroir primaire 10 et un miroir secondaire 12 ont été disposés symétriquement autour de l'axe X. La surface réfléchissante du miroir primaire 10 consiste, dans cet exemple, en une ogive formée par la rotation d2un segment de parabole 10' autour de lsaxe X. Le foyer de la parabole 10', qui est également le foyer virtuel du miroir primaire 10 décrit un cercle focal 13 dans un plan orthogonal à ltaxe X. et dont le rayon est égal à la demi-corde de cette parabole passant par son foyer et parallèle à sa directrice. La surface réfléchissante du miroir secondaire 12 est ici formée par nutation d1un segment ellipse 12' autour de lXaxe X. Un foyer f1 de l'ellipse 12' est maintenu sur l'axe et le second foyer f2 est situé de manière à correspondre au cercle focal 13 pendant la nutation de ellipse. I1 est donc évident que les rayons axiaux tels que R1, R, R3 qui tombent sur le miroir primaire 10 sont réfléchis par ce dernier et dirigés vers le miroir secondaire 12 de la manière représentée. Autrement dit, chacun des rayons axiaux R1, R2, R3 est réfléchi de manière à diverger dans une direction qui semble avoir pour origine un point du cercle focal 13. Puisque fl est également un foyer réel du miroir secondaire 12, tous les rayons réfléchis par le miroir primaire 10 passent donc par le foyer f1 après réflexion par le miroir secondaire 12. il est donc bien évident que du fait que le miroir primaire 10 et le miroir secondaire 12 sont symétriques autour de l'axé X, Itorientation angulaire des rayons axiaux autour de cet axe n'affecte pas leur concentration. Autrement dit, tous les rayons axiaux qui rencontrent le miroir primaire 10 sont concentrés au foyer f1 du miroir secondaire 12. I1 faut noter que des rayons axiaux peuvent pénétrer dans le système de lentilles représenté sans rencontrer le miroir primaire 10. Ceux de ces rayons qui ne rencontrent pas le miroir secondaire 12 traversent simplement le système de lentilles sans aucun effet. Sais ceux des rayons axiaux qui tombent directement sur le miroir secondaire 12 sont réfléchis vers l'axe, mais non vers le foyer fl. L'ouverture effective du système de lentilles représenté est donc égal à la surface de la base du miroir primaire 10. I1 est donc bien évident que l'ouverture effective peut titre optimisée de manière que seuls les rayons axiaux qui tombent sur le miroir primaire 10 puissent pénétrer dans le système de lentilles.Dans l'exemple illustré, cette optimisation peut être obtenue en prolongeant le miroir se condaire 12 jusquti ce que le cercle formé par son bord avant (son bord droit sur la figure) ait le meme diamètre que la base du miroir primaire 10 ou en augmentant le diamètre de la base du miroir primaire 10 pour obtenir le méme résultat. Il faut observer que les rayons axiaux, c'est-a-dire les rayons provenant d'une source ponctuelle située à une grande distance du système de lentilles de la Fig. 1, sont parfaitement concentrés. Autrement dits le système de lentilles est exempt d'aberrations pour ces rayons. Une situation différente se présente pour les rayons paraxiaux, c'est-à-dire les rayons provenant d'une source ponctuelle relativement proche du système de lentilles, ou dtun objet allongé. Le système de lentilles élémentaire de la Fig. 1 présente des aberrations achromatiques lorsque énergie de rayonnement est reçue sous forme de rayons paraxiaux.L'importance de l'aberration sphérique ou du coma dépend de la différence angulaire entre un rayon par axial et un rayon axial en tout point de la surface réfléchissante du miroir primaire 10. I1 a été constaté que si cette différence angulaire est égale ou inférieure à 60, le système élémentaire de lentilles de la Fig. 1 peut, gracie à un choix judicieux des génératrices des surfaces réfléchissantes du miroir primaire 10 et du miroir secondaire 12, être corrigé pour l'aberration sphérique ou 7e coma.Si la génératrice de la surface réfléchissante du miroir primaire est choisie de manière à être un segment de parabole proche du sommet (autre- ment dit proche de l'axe de symétrie) de cette parabole et si la génératrice de la surface réfléchissante du miroir secondaire 12 est cheisie de manière à être un segment approprié de l'ellipse 12', , aberration sphérique et la coma peuvent être réduits jusqu à une valeur négligeable.Cette réduction est possible en raison du fait que la position et la dimension du cercle focale 13 peuvent être réglées de manière que l'aber- ration sphérique et le coma du miroir primaire 10 soient com- persés par le miroir secondaire 12. Dans le système élémentaire de lentilles de la Fig. 1, il n'est pas possible de corriger la courbure de champ ou la distorsion. Mais ce dernier type d'aberration peut être corrigé d'une manière connue en remplaçant la surface conique quadratique du miroir primaire 10 ou du miroir secondaire 12 par une courbe d'ordre plus élevé.La courbure de champ peut être corrige de manière classique en ajoutant une surface réfléchissante aplanétique entre le miroir secondaire 12 et le foyers f1. Bien entendu, si cette solution est adoptée, l'image apparait en un point autre tue f1. Il faut remarquer que la longueur du système élémentaire de lentilles selon l'axe X peut être modifiée en changeant la dimension du cercle focal 13. En d'autres termes, le foyer f1 peut être déplacé le long de l'axe X en choisissant des génératrices appropriées pour les surfaces réfléchissantes du miroir primaire 10 et du miroir secondaire 12. La Fig. 2 montre que le système de lentilles de La Fig.1 peut être adapté de manière à produire un faisceau collimaté en disposant, de toute manière appropriée, des sources 15 d'énergie de rayonnement telles que des lampes à incandescence ou à rc, en des points situés sur le cercle focal 16 d':n réflecteur 17. Ce dernier élément est semblable au miroir secondaire 12 de la Fig 1, à l'exception près que le foyer f1 de l'ellipse 12' est écarté de l'axe X. Autrement dit, le cercle focal 16 es-t le lieu du foyer f1 lorsque l'ellipse 12' tourne.Il en résulte que la lumière omise par l'une des sources 15 est réfléchie par le reflecteur 17 et l' miroir primaire 10 et formée en un faisceau parallèle (nonreference ; Selon le mode de réalisation illustre, la lumière provenant aa chacune des sources 15 de lumière est concentrée sur le réflecteur 17 au moyen de miroirs auxiliaires 19. Chacun Je ces miroirs auxiliaires augmente évidemment la quantité de lumière provenant de chaque source et qui contribue à la fornation du faisceau parallèle. Les Fig. 3 et 4 montrent que 1' invention perret de réaliser un système concentrant sur l'infini à diffraction limitée pour des rayons paraxiaux. La Fig. 3 montre qu'un système de lentilles, qui sera décrit en regard de la Fig. 4, est disposé sur le trajet d'un faisceau divergent de lumière 20 provenant d'une source telle qutun laser 21. L'origine apparente du faisceau de lumière est le point "0" (qui sera quelquefois appelé ci-après foyer "conjugué"). En l'absence de diffraction dans le système de lentilles, le faisceau de lumière 20 serait concentré au point "I" après avoir traversé le système. Mais, à cause de la diffraction dans le système de Lentilles, le faisceau émergeant diverge de la manière représentée.L'angle de divergence d du faisceau émergeant 20 peut être déterminé en résolvant l'équation Eq (i): d (radians) =K L/D avec k = 2 44 pour un système de lentilles à ouverture de sortie circulaire, L = longueur d'onde en mètres de l'énergie de rayonnement; et D = diamètre en mètres de l'ouverture de sortie du système de lentilles. Ce système de lentilles, représenté sur la Fig. 4, comporte un miroir d'entrée 23, un miroir secondaire 12' et un miroir ce sortie 25,disposos sur l'axe X. La surface réfléchissante du miroir d'entrée 23 correspond ici à la surface formée par nutation d'un segment d'une branche 23 a d'une hyperbole, autour de axe X avec l'origine apparente "0" fixe. En raison de cette nutation, le foyer de la branche 23a trace un cercle qui sera quelquefois appelé ci-après cercle focal primaire virtuel (f2, f'), et la surface réfléchissante du miroir d'entrée 23 a la forme d'une ogive disposée symé triquement autour de l'axe X. il est bien connu que dans une hyperbole, la tangente en un point est bissectrice de l2angle formé par les droites qui joignent ce point aux foyers conjugues des deux branches de l'hyperbole. il est également connu que l'angle dtinci- dence d'un rayon d'énergie de rayonnement avec la tangente d'une surface réfléchissante courbe est égal à 11 angle de réflexion de ce rayon avec la meme tangente. Il en résulte que chaque rayon paraxial du faisceau 20 tombant sur la surface réfléchissante du miroir d'entre 23 semblewaprbs réflexion par cette surface, provenir d'un point du cercle focal primaire virtuel f2, f'. Du fait que la surface réfléchissante du miroir secon daire 12' est ici la même que la surface réfléchissante correspondant à la surface formée Far nutation dtun segment d'ellipse autour de l'axe du systèmes de manière que le lieu d'un foyer de l'ellipse corresponde au cercle focal primaire virtuel f2, f, chacun des rayons paraxiaux réfléchi par le miroir primaire 23 semble également provenir d'un point situé sur le lieu géométrique dsun foyer du miroir secondaire l2t. Après réflexion par le miroir secondaire l2t ces rayons sont donc dirigés vers le second "foyer" du miroir secondaire 121. Les Fig. 2 et 4 montrent que la surface réfléchissante du miroir secondaire 12' est formée de manière à correspondre à la surface engendrée par nutation d'un segment d'ellipse - autour de l'axe du système, de manière que le lieu géométrique du second foyer de l'ellipse soit un cercle, représenté par f1, f". Le second foyer du miroir secondaire 12' correspond donc à ce cercle et, après réflexion par le miroir secondaire l2t, les rayons sont dirigés vers des points de ce cercle. Le miroir de sortie 25 dont la surface correspond à la surface obtenue par rotation dXun segment d'une branche 25a d'hyperbole autour de l'axe du système, est intercalé entre le miroir secondaire 12' et son cercle focal fl, f". Le lieu géométrique du foyer de la branche 25a forme un cercle qui coïncide avec le cercle focal f1, f" du miroir secondaire 12'. il en résulte donc que les rayons réfléchis par le miroir de sortie 25 sont dirigés vers le foyer "I" de la seconde branche 25b de l'hyperbole. il ressortira maintenant que, sous certaines conditions, le système de lentilles de la Fig. 4 est, de par sa natures exempt d'aberrations sphériques. Autrement dit, l'énergie des rayons paraxiaux provenant d'une source ponctuelle deéner- gie de rayonnement située au foyer conju,le point tOt en l2occurence, de l'hyperbole qui a donné la génératrice du miroir primaire 23 est, compte non tenu pour le moment de la diffraction, concentrée au point I après avoir traversé le système de lentilles des Fig. 3 et 4. il est aussi évident que cette source ponctuelle ne peut introduire de coma, d'astigmatisme ou de distorsion.Mais la situation est différente Si l'on considere l'énergie provenant d'une source qui ne se trouve pas au foyer conjugé "O". Si une source ponctuelle est donc située sur l2axe du système, en un point distant du foyer Conjugue " O" tous les rayons réfléchis par le miroir primaire 23 ne semblent pas provenir du cercle focal primaire virtuel f2, f. Si la source ponctuelle se trouve entre les foyers conjugués les rayons réfléchis par le miroir primaire 23 semblent provenir d'un cercle focal primaire virtuel rapproché de cette source. Inversement, si la source ponctuelle est située audelà des foyers conjugues, les rayons réfléchis par le miroir primaire 23 semblent provenir d'un cercle focal primaire virtuel éloigné de cette source.Dans le premier cas, après réflexion par le miroir secondaire 121, les rayons sont dirigés vers un cercle focal qui est rapproché de la source à partir du cercle focal secondaire f1, f. Dans le second cas, les rayons sont dirigés vers un cercle focal qui est déplacé en sens inverse à partir du cercle focal secondaire f1, f". Le miroir de sortie 25 peut être déplacé de manière que le plan de son cercle focal virtuel corresponde au cercle f'ocal vers lequel sont dirigés les rayons réfléchis par le miroir secondaire 121. Lorsque cette condition est remplie, les rayons sont dirigés vers un foyer conjugué après réflexion par la surface réfléchissante du miroir de sortie 25. Bien entendu, l'aberration sphérique peut ensuite être corrigée. Il est donc évident que, dans le cas d'une source ponctuelle située sur son axe, le système de lentilles illustré peut être réglé- de manière à être exempt d'aberrations. Si l'on considère 7.es performances réelles du système, il est nécessaire de tenir compte de la diffraction. Dons le cas particulier Clu système représentés l'ouverture de la lentille de sortie 25 est le facteur critique. Pour une longueur dut onde donnée de lténergie de rayonnment, le diamètre de la base du miroir de sortie 25 doit donc être aussi grand que possible. La réalisation pratique des systèmes G.e lentilles illustrés schématiquement ci-dessus sera maintenant décrite en regard de la Fig. 5. Cette figure représente un miroir primaire 31 et un miroir de sortie 35 qui comportent chacun une surface réfléchis sante pouvant être parabololde ou hyperboloïde et qui sont montes sur un moyeu 37.De préférence, le miroir primaire 31 est fixé sur le moyeu 37 et 7e miroir de sortie 35 peut coulisser sur ce dernier de la manière représentée. Un soufflet 69 est fixé sur le moyeu 37 et sur le miroir de sortie 35 de manière à former une chambre (non référencés). Un certain nombre de croisillons identiques 41 sont fixés sur le moyeu 37 de manière à le relier à une monture 43. Cette dernière a une forme in- térieure qui lui permet de supporter un miroir secondaire 45 dont la surface réfléchissante correspond à la surface ellipsoïdale du miroir secondaire 121.Une bague de retenue 47 maintien en le miroir secondaire 45 en position par rapport à la monture 43. Chacun des croisillons 41 est fixé de manière réglable à la bague 43 au moyen de vis de réglage 49. La bague 43 et les croisillons 41 sont en outre espacés les uns des autres par une pièce élastique 51. Afin de terminer len- semble, une pompe 53 est connectée à la chambre par une conduit 55. Il apparait donc qu'avec de dispositif de montage, le miroir secondaire 45 est maintenu en position par rapport à la bague 43. En outre, la position :Ses croisillons 41 par rapport à la bague 43 peut Qtre modifiée, par le déplacement des vis de réglage 49, 49a; de manière que l'axe longitudinal du moyeu 37 vienne coïncider avec l'axe de symétrie du miroir secondaire 45. Il est également visible que la position du miroir primaire 31 sur l'axe de symétrie du miroir secondaire peut être réglée de manière que son cercle focal primaire virtuel coïncide avec l'un des cercles focaux du miroir secondaire.Il apparait enfin que le fonctionnement de la rompe 53 permet de régler la position du miroir de sortie 35 sur l'axe de symétrie par rapport au second cercle focal du miroir secondaire 45. es Fig. 6A et 6B montrent que l'invention peut également s'appliquer à un système de lentilles comprenant Jeux surfaces réfléchissantes convexes pour concentrer un faisceau divergeant .Selon ce node de réalisation, un miroir primaire 60 > dont la surface réfléchissante correspond à la surface développée par nutation d'un segment d'une branche 60a dtune ilyperbole autour de l'axe X, coopère avec un miroir de sortie l2 Fig. 4.Le miroir primaire 60 a la forme générale représentée sur la Fig. 6B, d'un entonnoir dont les surfaces sont incar- vers. Le mène que ci-dessus, si une source d'énergie de rayonnement est disposée au foyer conjugue de la branche ayant subi une nutation (le point "O" en loecurence), tous les rayons réfléchis par le miroir primaire 60 semblent provenir de points du cercle focal fo. fo'. Après avoir été réfléchis par la surface réfléchissante du miroir de sortie 12", ces rayons sont concentrés au foyer conjugue de la branche 12a de l'hyperbole à partir de laquelle la surface réfléchissante du miroir de sortie 12" a été engendrée (le point "I" en l'occurence). Il est évident que le système de lentilles de la Fig. 6A présente dans une certaine nesure l'inconvénient d'un blocage d'ouverture. Autrement dit, une partie de l'énergie de rayonnement qui pénètre dans l'ouverture du miroir primaire 60 est interceptée par la base du miroir de sortie 12" et elle ne peut par conséquent traverser le système jusqu'au point "I". Mais il est évident que l'importance relative du blocage d'ouverture peut être réduite en augmentant le rapport de l'ouverture du miroir primaire 60 au diamètre de la bas du miroir de sortie 12. La limite de cette adaptation est bie entendu la diffraction qui peut être tolérée. La Fig. 7 montre que l'invention permet de combiner des miroirs courbes pour construire un système de lentilles catop triques du type Cassegrain comportant des miroirs symétriques, sans blocage d'ouverture. Selon la Fig. 7, un miroir primaire 70 est combiné avec un miroir secondaire 72 pour concentrer l'énergie de rayonnement sans blocage d'ouverture. La surface réfléchissante du miroir primaire 70 est concave, correspondant à la surface engendrée par nutation d'un segment de parabole 70a autour de l'axe X du système. La surface réfléchissante du miroir secondaire 72 est convexe, correspondant à la surface engendrée par nutation d'un segment d'hyperbole 72a autour de l'axe x du système.Du fait que le cercle focal réel du miroir primaire 70 et le cercle focal virtuel du miroir secondaire 72 colncident, il est évident qu'un faisceau parallèle d'énergie de rayonnement tombant sur le miroir primaire 70 sera réfléchi vers des points du cercle focal réel. Avant dwatteindre ce cercle, l'énergie est réfléchie par le miroir secondaire 72 vers le foyer conjugué, le point "I" en I1 est clair que la longueur du système de lentilles de la Fig. 7, à savoir la distance entre le point de rebroussement 73 du miroir primaire 70 et le point "I", n'est pas directement liée à la dimension de l'ouverture du miroir primaire 70.Autrement dit, l'ouverture peut titre modifiée dans une large mesure, sans qu'il soit nécessaire de changer également la position du point "I". La Fig. 8 montre que l'invention permet également de réaliser un système de lentilles à "trois éléments" dans lequel seuls cotncident les foyers de miroirs d'entrée et de sortie. La Fig. 8 représente donc un miroir d'entrée 80 dont la surface réfléchissante consiste soit en un parabolode, soit en un hyperboloide de cercle focal f80-f180, et un miroir de sortie 82 dont la surface réfléchissante est un paraboloïde dont le cercle focal coïncide avec le cercle focal f80-f280, ces deux miroirs étant disposés de la manière représentée sur l'axe X du système. Un miroir cylindrique 84 est placé autour des deux autres miroirs. Il faut noter qutil n'est pas nécessaire que l'axe de symétrie du miroir cylindrique coïncide exactement avec l'axe du système, pourvu que les deux axes soient sensiblement parallèles entre eux. I1 est évident que le cercle focal f80-f'80 constitue un cercle image pour les rayons réfléchis par le miroir d'entrée 80. Si ce dernier est paraboloïde, et si les rayons qui tombent sur lui sont sensiblement parallèles à l'axe du système, les rayons réfléchis d'abord par le miroir d'entrée 80, puis par le miroir cylindrique 84 vers le miroir de sortie 82 semblent provenir de points images sur le cercle focal f80- f'80. Après réflexion par le miroir de sortie 82, ces rayons sont à nouveau parallèles entre eux.Si la surface réfléchissante du miroir d'entrée 80 est un hyperboloïde, et si des rayons paraxiaux provenant d'une source située au point conjugué (comme sur la Fig. 3) tombent sur lui, la mame situation se présente et les rayons réfléchis par le miroir de sortie 82 sont également parallèles entre -eux. Dans ce cas, et au contraire du cas dn la Fig. 3, le diamètre du faisceau sortant du système de lentilles peut être inférieur au diamètre du faisceau entrant. Il faut également remarquer que le système de lentilles de la Fig. 8 peut titre transformé facilement en un système qui concentre des rayons axiaux ou paraxiaux. Si le miroir de sortie 82 est modifié de sa forme paraboloidale concave représentée en une forme parellipsoidale concave, c'est-àdire la forme engendrée par la nutation d'un segment d'ellipse autour de l'axe du système de la manière décrite précédem- ment, les rayons réfléchis par cette surface peuvent être concentrés au foyer conjugue de cette forme parellipsoïdale. Il faut également noter que, bien que les éléments de lentille du système illustré soient disposés suivant l'axe, il ne se produit qutune seule réflexion de tout rayon sur la surface cylindrique 84. Cette disposition des éléments de lentille peut être modifiée en déplaçant le miroir de sortie 82 suivant l'axe X du système de manière que des réflexions multiples sur les miroirs cylindriques 84 soient possibles. Si cette modification est effectuée, il est bien entendu nécessaire de changer la forme du miroir de sortie 82 mais en maintenant toujours son foyer en colncidence avec celui du miroir d'entrée 80. Les Fig. 9A et 9B montrent que ltinvention permet également de réaliser un système de lentilles catoptriques comprenant un miroir de sortie concave et deux miroirs convexes, et destiné à produire un faisceau parallèle à diffraction limitée à partir d'un faisceau initial divergent . Un miroir d'entrée 90 est donc fixé dlune manière appropriée sur un moyeu 91. Ce dernier est à son tour fixé en position centrale à l'intérieur d'une bague do montage 92, par des croisillons 93 qui sont posi- tionnés au moyen de vis de réglage 94. Un miroir secondaire 95 est fixé our la bague de montage 92 au moyen de vis de réglage 96.Le moyen 91 est réalisé de manière à recevoir des vis de réglage 97, 98 et 99 qui coopèrent de la manière représentée avec un miroir de sortie 100. Comme dans le cas du système de la Fig. 5, la position relative du miroir d'entrée 90, eu miroir secondaire 95 et du miroir de sortie 100, peut être régléede manière que leurs axes de symétrie coïncident, leurs positions suivant l'axe X du système pouvant également être réglées. La surface réfléchissante 90' (Fig. 9B) du miroir d'entrée 90 correspond à la surface engendrée par la rotation d'un segment d'une branche d'une hyperbole "E" autour de l'axe X du système. Ce déplacement équivaut à la nutation de l'hyper- bole E autour de l'axe, avec un foyer maintenu sur cet axe au point "S". Le foyer de la branche qui contient le segment choisi est cane décalé par rapport à l'axe du système et le lieu géométrique de ce foyer est un cercle fa, fb La surface réfléchissante 95' (Fig. 9B) du miroir secondaire 95 correspond à la surface engendrée par la rotation d'un segment d'une branche d'hyperbole "F", autour de l'axe X du système.De même que ci-dessus, ce mouvement équivaut à une nutation de l'hyperbole "F" autour de l'axe. Mais dais ce cas, les deux points focaux sont écartés de l'axe. Autrement dit, le point "T" de l'axe principal de l'hyperbole "F" est maintenu sur l'axe. Il en résulte que le foyer d'mie branche peut décrire le cercle fa f b et que le foyer de la branche de l'hyperbole F dans laquelle a été prise ia géné- ratrice de la surface réfléchissante 95' peut tracer en cercle fo, fd. Les plans des cercles fa, fb et fc, fd sont bien entendu perpendiculaires à l'axe X du système. La surface réfléchIssante 100' (Fig. 93) du miroir de sortie 100 correspond à la surface engendrée par la rotation d'un segment de parabole "P" autour de l'axe X du système. Le foyer de la parabole "P" est placé sur le cercle f fc, fd tracé par le foyer de la branche de l'hyperbole "F" à partir Ce laquelle la surface réfléchissante 95' a té engendrée. L'axe de symétrie Y de la parabole "P" est parallèle à l'axe du système. Une propriété inhérente dstme hyperbole est que la tan- ente en un point d'une branche est bissectrice de l'angle formé pa- les droites qui oignent ce point aux foyers des deux branche. Il en résulte donc que, si une source d'un faisceau divergent est située au point "S" pour éclairer une partie seulement de la surface réfléchissante 90' : du miroir d'entrée 90, tous es rayons réfléchis par cette surface semblent provenir du cercle focal fa, fb. De mêmes après réflexion par la surface réfléchissante 95', les rayons semblent provenir du cercle focal fo, fd. Une propriété inhérente d'une parabole est que la normale en un point est bissectrice de l'angle formé par la parallèle à l'axe principal passant par ce point et la droite qui joint ce point et le foyer de la courbe. Il en résulte qu'après réflexion par la surface réfléchissante 100: du miroir de sortie 100, les rayons du faisceau émergent sont parallèles entre eux. Autrement dits dans les limites de la diffraction, le faisceau émergent est collimaté. La Fig. 10 montre que le miroir de sortie 95 des Fig. 9A et 9B peut Qtre remplacé par un miroir dont la forme est telle qu'il concentre le faisceau sortant. Un miroir lOQa; dont la surface de réflexion correspond à la surface engendrée par la rotation d'un segment dteilipse "E1" autour de l'axe X du système peut être utilise comme miroir de sortie.Un foyer f de 11 ellipse 1 est maintenu sur l'axe X et l'autre foyer e est maintenu sur le cercle focal fc, fd. Une propriété inhé- rente d'une ellipse est que la normale en l'un de ses points à l'exception des extrémités de l'axe principal, est bis sectrice de l'angle formé par les s droites qui~ joignent ce point aux foyers de la courbe. Il en résulte qu'après réflexion par la surface réfléchissante du miroir 100a, les rayons du faisceau émergent sont, dans les limites de la diffraction, concentrés au point focal f e La Fig. 11 montre que le mode de réalisation de la Fig 9A peut éncore être modifié de manière que les trois miroirs se partagent un cercle focal commun f"a, f"b. La différence essentielle entre le mode de réalisation de la Fig. 11 et celui de la Fig. 9A est évidemment que l'axe de symétrie de l'hyperbole F est perpendiculaire à l'axe X du système. La Fig. 12 montre que grâce à un trajet optique repliés l'invention permet de concentrer un faisceau parallèle sur un cercle focal au moyen dflsn seul miroir dont la surface réflé chissante est une conique quadratique. Un miroir d'entrée 120 comportant une surface réfléchissante conique (non référencée ) est disposé de la manière représentée sur l'axe X du système. Il est évident qu'une telle surface réfléchissante change la direction des rayons axiaux (non référencés) en les renvoyant dans une direction orthogonale à i' axe. Les rayons ainsi réfléchis tombent sur la surface réfléchissante (non re-ferencée ) d'un miroir secondaire 122 qui les réfléchit vers des points du cercle focal fP, f'P. La surface réfléchissante du miroir secondaire 122 correspond à la forme obtenue par rotation d2un segment de parabole "P" autour de l'axe du système, ll axe principal Z de cette parabole étant perpendiculaire à l'axe X du système.Le foyer de la parabole "P" est bien entendu éloigné de l'axe d'une distance suffisante pour éviter de masquer le miroir d'entrée 120. A cet égard, il faut remarquer que la face arrière plane du miroir d'entrée 120 constitue une surface idéale pour monter ce miroir sans aucun blocage d'ouverture. Une monture 124 traversant le cercle focal f f'P se prolonge autour de ce dernier pour supporter le miroir secondaire 122 de la manière représentée. Il apparait clairement que ce dispositif de montage évite totalement le blocage d2 ouverture tout en permettant de manière simple et store d'aligner et de maintenir le miroir d'entrée 120 et le miroir secondaire 122.Il apparait en outre que, grâce au fait que l'énergie du faisceau incident soit concentrée sur un cercle, le système de lentilles de la Fig. 12 convicnt particulièrement bien à un système appelé "mono-impulsion " . C'est-à-dire que, si des capteurs 126 sensibles à l'énergie re-les et dont deux sont représentés, sont placés à des intervalles de 900 le long du cercle focal f , ft , il est évident que des signaux approp p p iés de somme et de différence peuvent être produits pour déterminer si la source (non représentée) d'énergie incidente se trouve ou non sur l'axe da système et, si cette source ne se trouve pas sur l'axe, sa direction par rapport aux capteurs 126. .Si l'énergie incidente est un faisceau divergent, il est maintenant évident que la surface réfléchissante parabololde concave du miroir secondaire 122 doit Qtre remplacée par une forme hyperboloïdale ou parellipsoïdale pour effectuer la concentration voulue. Il est également évident que le dispositif de la Fig. 12 peut être utilisé pour projeter un faisceau de manière similaire à celle représentée sur la Fig. 2, c'est- à-dire en plaçant des sources sur le cercle focal fp > ft et en éclairant le miroir secondaire 122. En fait, les sources et les capteurs peuvent titre intercalés.Enfin il faut noter en regard de la Fig. 12, que le meme résultat pourrait être obtenu en utilisant un seul miroir paraboloide concave (comme le miroir d'entrée de la Fig. 7), le cercle focal de la parabole génératrice colncidant avec le cercle focal f s ft p. Lorsque cela est réalisé, le miroir secondaire doit bien entendu être remplacé par un biseau de manière à limiter le champ. La Fig. 13 montre que si une surface réfléchissante paraboloïdale est utilisée, il n'est pas nécessaire que l'axe principal Z de la parabole génératrice soit parallèle ou orthogonal à ltaxe X du système. Selon la Fig. 13, un faisceau divergent provenant d'une source S est dirigé sur la surface réfléchissante d'un miroir d'entrée 130. Après réflexion par ce miroir d'entrée, les rayons du faisceau divergent davantage. Après réflexion par la surface réfléchissante d'un miroir secondaire 132, les rayons sont parallèles à une ligne focale sur l'axe du système. La surface réfléchissante du miroir d'entrée 130 correspond ici à la forme engendrée par rotation d'un segment d'une branche d'hyperbole autour de l'axe, en maintenant un foyer en "S" et en déplaçant l'autre le long du cercle fe. La surface réfléchissante du miroir secondaire 132 correspond à la surface engendrée par rotation d'un segment de parabole autour de l'axe du système. Cela correspond à nouveau à la nutation de la parabole autour de l'axe de maniere que son foyer coïncide avec le cercle focal fc', fe' et quke l'axe principal Z de la parabole coupe l1axe X du système. Bien que ltinvention soit décrite dans plusieurs modes différents de réalisation, il est bien évident que de nombreuses modifications peuvent y Qtre apportées sans sortir de son esprit. Il est évident par exemple que le nombre et la forme des éléments de lentile peuvent être modifiés, pour vu que soit respectt le pÏincirffie d1 avoir des éléments de lentille avec des points images en dehors de l'axe du système .Il est évident en outre que le changement du Type particulier d'énergie de rayonnement qui traverse le système selon l'invention ne nécessite qu'une modIfication des dimen- sions du système s en fonction de la longueur d'onde de l'énergie de rayonnement. Autrement dit, les systèmes de lentilles selon l'invention peuvent être réalisés pour des radiations électromagnétiques de n'importe quelle longueur d'onde ou pour des ondes acoustiques en changeant simplement les dimensions des différentes éléments.Il est évident en outre qu'un système de lentilles selon 11 invention peut com- porter des miroirs plans ou aplanétiques de manière a replier le trajet de l'énergie de rayonnement ou de compenser l'astigmatisme ou la distorsion. Par exemple, le mode de réalisation de la Fig. 7 peut comporter des miroirs plans ou des prismes réfléchissants classiques disposés sur le trajet de l'énergie réfléchie par le miroir secondaire, de manière à réduire la profondeur -otale des systèmes représentés. En variante, les surfaces réfléchissantes quadratiques ou certaines d'entre elles représentées dans les différents modes de réalisations peuvent être remplacées par des surfaces courbes classiques d'ordre supérieur de manière à compenser ces aberrations. Il est donc évident que l'invention n'est pas limitée dans son cadre et son esprit aux modes ne réalisation décrits. REVENDICATIONS 1 - Système de lentilles catoptriques dans lequel chacune de plusieurs surfaces réfléchissantes est disposee saloir un axe, système caractérisé en ce qu'il comporte au moins une su face réfléchissante dopt les points images sont situés à une distance fine de l'axe. Système catoptrique dans lequel chacune de plusieurs surfaces réfléchissantes est disposée suivant un axe, systeme caractérisé en ce quZil comporte une surface réfléchissante primaire dont un point image est situé à une distance finie de l'axe et une surface réfléchissante secondaire dont un point image coïncide avec ie point image de la surface réfléchissante primaire. 3 -- Système catoptrique selon la revendication 2, carac térisé en ce que la surface réfléchissante secondaire comporte Ut point image conjugué 4 - Système catoptrique selon la revendication 3, caractérisé en ce que le point image conjugé.de la surface réfléchissante secondaire se trouve sur l'axe 5 - Système catoptrique selon la revendication 3, carac térisé en ce qu'il comporte en outre une surface réfléchissante de sortie dont un point Image coïncide avec le point image conjugé de la surface réfléchissante secondaire. 6 - Système de lentilles catoptriques pour de 11 énergie de rayonnement à propagation ondulatoire, dans lequel plu- sieurs surfaces réfléchissantes sont disposées suivant un axe du systèmes système caractérisé n ce qu'il comporte une surface réfléchissante primaire dont la forne correspond à celle engendrée en déplaçant une partie déterminée d'une première tion de conique quadratique autour de l'axe de système2 cette partie étant éloigné de l'axe de symétrie ='e cette section de manière que le lieu géométrique d'un foyer de cette section soit une ligne espacée de l'axe du systèmes ledit système comprenant également une surface réfléchissante secondaire dont la forme correspond à celle engendrée en déplaçant autour de l'axe du système, une partie déterminée d'une seconde section de conique comportant un premier et un second foyer, de manière que le lieu géométrique du premier foyer concide avec le lieu géométrique du foyer de la première section de conique quadratique. 7 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 6, caractérisé eri ce que la partie détermine de la première section deconique quadratique est proche de son sommetS de sorte qu'elle provoque une aberration de lténergie de rayonnement à propagation ondulatoire réfléchie par la surface réfléchissante primaire, la partie déterminée de la seconde section de --eonizue quadratique produisant une aberration de cette énergie, en quantité égale et opposée. 8 - Système de lentilles catoptriques pour de l'énergie de rayonnement à propagation ondulatoire, et dont les lentilles sont disposées le long d'un axe du système, système caractérisé en ce quJil comporte un premier élément de lentille constitué par un miroir ogival dont les points images associés se trouent sur la circonférence d'un cercle concentrique à ltaxe du système, dans un plan qui lui est perpendiculaire, un second élé- ment de lentille constitué par un miroir parellipsoidal, les points images correspondant à l'un des foyers de ce miroir coin- cidant avec les points images associés du miroir ogival, le système comprenant également un dispositif de montage du miroir ogival et du miroir parellipsoidal et destiné à aligner les axes de symétrie de chacun de ces derniers avec l'axe du système. 9 - Système de lentilles selon la revendication 8, caractérisé en ce que la surface réfléchissante du miroir ogival correspond à la surface de rotation d'un segment de parabole autour de l'axe du système, ce segment étant éloigné du sommet de la parabole dont l'axe principal est parallèle à ltaxe du système. 10 - Système de lentilles selon la revendication 8, caractérisé en ce que la surface réfléchissante du miroir parellip soidal correspond à la surface engendrée par nutation d'un segment d'une ellipse autour de ltaxe du système, l'un des foyers de cette ellipse se trouvant sur l'axe du système et autre foyer traçant un cercle correspondant au cercle des points images du miroir ogival. ll - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 8, caractérisé en ce que le miroir ogival comporte une surface réfléchissante qui correspond à la surface engendrée par la rotation d'un segment déterminé d'une parabole autour de l'axe du système, ce segment étant voisin du sommet de la parabole, mais sans le contenir de manière à produire une aberration de l1énergie de rayonnement à propagation ondulatoire réfléchie par le miroir, le miroir parellipsoidal produisant une aberration de cette énergie en quantité égale et opposée. 12 - Système de lentilles catoptriques pour de l'énergie de rayonnement à propagation ondulatoire dont les éléments de lentille sont disposés le long d'un axe du système, système caractérisé en ce outil comporte un premier élément de lentille constitué par un miroir ogival dont les points images associés se trouvent sur la circonférence d'un cercle concentrique à l'axe du système, dans un plan qui lui est perpendi oculaire, un second élément de lentille constitué par un miroir parellipso3::dal, les points image,çorrespondant à l'un des foyers concidant avec les points images associés du miroir ogival, et les points images correspondant au foyer conjugué se trouvant sur un cercle concentrique à l'axe du système, dans un plan qui lui est perpendiculaire, ledit système comprenant également un dispositif de montage du miroir ogival et du miroir parellipsoldal et destiné à aligner l'axe de symétrie de chacun de ces derniers sur l'axe du système. 13 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 12, caractérisé en ce qu'il comporte également un troisième élément de lentille constitué par un miroir ogival dont les points image, associés se trouvent sur la circonférence d'un cercle correspondant au cercle sur lequel se trouve le foyer conjugé du miroir parellipsodal, le système comprenant également un dispositif destiné à aligner le miroir ogival du troisième élément de lentille avec le miroir parellipsoïdal et à amener les points image de ce miroir ogival en coïncidence avec le cercle sur lequel se trouve l'autre des foyers du miroir parellipsoldal. 14 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 13, caractérisé en ce que chacun des miroirs ogivaux du premier et du troisième éléments de lentille correspond à une surface de rotation engendrée par nutation dtun segment d'une branche d'hyperbole autour de lXaxe du syste?me, le foyer conjugué de cette hyperbole étant maintenu sur l'axe du système. 15 - Système de lentilles catoptriques selon la revendica tion 2, caractérisé en ce que le miroir ogival correspond à la surface de rotation d'un segment de parabole autour de l'axe du système, ce segment étant éloigné du sommet de la parabole dont l'axe est parallèle à l'axe du système, ledit système comprenant plusieurs sources d'énergie de rayonnement montées chacune en ut point situé sur le cercle correspondant au lieu géométrique du foyer conjugué du miroir -parellipsoldal de manière à éclairer ce dernier. 16 - Système de lentilles catoptriques pour de l'énergie de rayonnement à propagation ondulatoire et dont les éléments de lentille sont disposés suivant un axe du système, système caractérisé en ce qu'il comporte un miroir primaire à surface réfléchissante convexe correspondant à la surface engendrée par nutation d'un segment déterminé d'une premiere hyperbole autour de l'axe du système, et un miroir secondaire à surface réfléchissante convexe correspondant à la surface engendrée par nutation d'un segment déterminé d'une seconde hyperbole autour de l'axe du systeme. 17 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 16, caractérisé en ce que la courbure de la surface réfléchissante du miroir primaire est opposée à la courbure du miroir secondaire, les axes de symétrie des deux miroirs etant colinéaires avec l'axe du système. 18 - Système de lentilles catoptriques pour de l'éner- gie de rayonnement à propagation ondulatoire dans lequel plusieu--s éléments de lentille sont disposés suivant un axe du système, système caractérisé en ce qu'il comporte un miroir concave d' entré dont la surface réfléchissante correspond à la surface engendre par rotation d'un un segment déterminé d'une parabole autour de l'axe du système, ce segment étant éloigné du sommet de la parabole, un miroir secondaire convexe disposé autour de la phériphérie du miroir d'entrée, la surface réfléchissante de ce miroir secondaire correspondant à la surface engendrée par nutation dtun segment d'une branche d'une hyperbole autour de l'axe du système, le foyer de la branche coïncidant avec le foyer de la parabole. 19 - Système de lentilles catoptriques pour de l'énergie de rayonnement à propagation ondulatoire dans lequel plusieurs éléments de lentille sont disposés suivant un axe du système, ystème caractérisé en ce qu'il comporte un miroir d'entrée encave dont la surface réfléchissante correspond à la surface engendrée par nutation d'un segment déteriné d'une parabole autour de l'axe du système, ce segment étant éloigné du sommet de La parabole, un miroir secondaire convexe disposé autour de la périphérie du miroir d'entrée, la surface réfléchissante de ce miroir secondaire correspondant à la surface engendré par nutation d1un segment d'une branche d'hyperbole autour de axe du système, le foyer de la branche de l'hyperbole coïn- cidant avec le foyer de la parabole. 20 - Système Je lentilles catoptriques pour de 11 énergie de rayonneme lt propagation ondulatoire et comprenant plusieurs éléments de lentille disposés suivant un axe du système, système caractérisé en ce qu'il comporte un miroir d'entrée dont la surface réfléchissante correspond à la surface convexe engendrée par le déplacement d'un segment déterminé d'une pre- miere section de conique quadratique autour de l'axe du systèmes le foyer de cette première section étant situé à une distance fixe de cet axe, un miroir cylindrique recouvrant le miroir d'entrée de manière à refléchir l'énergie de rayonnement à propagation ondulatoire provenant de la surface réfléchissante du miroir d'entrées l'axe de symétrie de ce miroir cylindrique étant parallèle à l'axe du système, et un miroir de sortie dont la surfa.ce réfléchissante correspond à la surface concave engendrée en déplaisant un segment déterminé d'une seconde see- tion de conique quadratique auteur de l'axe du système, le foyer de cette seconde section coïncidant avec le foyer de la première section de conique quadratique. 21. Système de lentilles catoptriques selon la revendi- cation 20, caractérisé en ce que la surface réfléchissante du miroir d'entrée correspond à la surface convexe engendrée par la rotation d'un segment d'un première parabole autour de l' ' axe du système7 et la surface réfléchissante du miroir de sortie correspondant à la surface concave engendrée pa- la rotation d'un segment d'une seconde parabole autour de l'axe du système. 22 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 20, caractérisé en ce que la surface réfléchissante du miroir d'entrée correspond à la surface convexe engendrée par mltation deux segment d'une branche d'hyperbole autour de l'axe du système, la surface réfléchissante du miroir de sortie correspondant à la surface concave engendrée par la rotation d'un segment d'une seconde parabole autour de l'axe du système. 23 - Système de lentilles catoptriques destiné à convertir un faisceau divergent d'énergie à propagation ondulatoire provenant d'une source en un faisceau parallèle, les axes de ces deux faisceaux cotncidant avec un axe du système, système caractérisé en ce qu'il comporte un miroir d'entrée à surface réfléchissante convexe correspondant à la surface engendrée par un segment d'une branche d'une première hyperbole effectuant une nutation autour de l'axe du système, un foyer de cette hyperbole cotncidant avec la source et l'autre foyer décrivant un premier cercle autour de l'axe du système, un miroir secondaire à surface réflichissante convexe correspond dant à la surface engendrée par un segment d'une branche dtune econde hyperbole effectuant une nutation autour de l'axe du système, un foyer de cette hyperbole décrivant un cercle qui co!ncide avec le premier cercle, et l'autre foyer décrivant un second cercle autour de axe du système, et un miroir de sortie à surface réfléchissante concave correspondant à la surface engendrée par un segment de parabole qui tourne autour de l'axe du système le foyer de cette parabole décrivant un cercle qui coïncide avec le second cercle et l'axe principal étant parallèle à l'axe du système. 24 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 23, caractérisé en ce que le premier et le second cercles co;:ncident. 25 - Système de lentilles catoptriques selon la revendication 23, caractérisé en ce que la surface réfléchissante concave du miroir de sortie correspond à la surface engendrée par un segment d'une ellipse effectuant une nutation autour de l'axe du système, un foyer de cette ellipse décrivant un cercle qui coïncide avec le second cercle et le second foyer se trouvant sur l'axe du système. 26 - Système de lentilles catoptriques destiné à concentrer l'énergie d'un faisceau parallèle d'énergie à propagation ondulatoire sur un cercle focal orthogonal à l'axe du système, système caractérisé en ce qu'il comporte un miroir d'entrée comportant une surface réfléchissante qui correspond à la surface d'un cône circulaire droit, la hauteur de ce cône coincidant avec l'axe du système, un miroir secondaire à sur face réfléchissante concave correspondant à la surface engendrée par la rotation dtun segment d'une parabole autour de l'axe du système, l'axe principal de la parabole étant orthogonal à l'axe du système et un dispositif de montage agissant entre le miroir d'entrée et le miroir secondaire et destiné à maintenir ces miroirs dans une position relative l'un par rapport à l'autre pour diriger l'énergie à propagation ondulatoire entre. le miroir d'entre et le miroir secondaire dans des directions orthogonales à I. axe du système. 27 - Système de lentilles catoptriques destin à con centrer un faisceau parallèle d'énergie à propagation ondula toire sur un cercle focal orthogonal à un axe du système, système caractérisé en ce qui comporte un miroir concave dont la surface réfléchissante correspond à la surface engendrée par la rotation d'un segment d'une parabole autour de l'axe du système, ce segment étant extérieur à la corde de la parabole passent par son foyer et parallèle à sa directrice, de maniere. que le foyer de cette dernière décrive le cercle focal et un biseau dispose perpendiculairement à l'axe lu système de manière à définir un champ de vision du miroir concave, 28 - Système de lentilles catoptriques destiné à concen- trer un faisceau divergent d'énergie à propagation ondulatoire provenant une source, sur une ligne suivant l'axe du système, système caractérisé en ce qu'il comporte un miroir d'entrée à surface réfléchissante convexe correspondant à la surface engendrée par un segment d'une branche d'une hyperbole effectu ant une nutation autour de l'axe du système, un foyer de cette hyperbole coïncidant avec la source e.t autre foyer décrivant un cercle focal d'entrée autour de l'axe du système, et un miroir secondaire à surface réfléchissante concave correspondant à la surface engendrée par un segment d'une parabole effeetuant une nutation autour de l'axe du système, le foyer de cette parabole décrivant un cercle focal de sortie qui coïncide avec le cercle focal d'entrée, l'axe principal de la parabole coupant l'axe du système. 29 - Système de lentilles catoptriques pour de l'énergie a propagation ondulatoire, ce système étant disposé le lona d'un axe et étant caractérisé en ce qu'il comprend au moins des prmière et seconde surface réflèchissant l'énergie à propagation ondulatoire, chacune de ces surfaces présentant un nombre infini de points images définissant une seule ligne dans un plan perpendiculaire audit axe et à une distance finie de ce dernier. 30 - Système de lentilles catoptriques pour le l'énergie à propagation ondulatoire disposé selon un axe, caractérisé en ce qu'il comprend au moins des premier et second miroirs ayant chacun une surface réfléchissante correspondant à une forme engendrée par déplacement d'un segment de conique quadratique autour dudit axe, un foyer de chaque segment traçant une ligné focù1c espace de l'axe , et des moyens pour monter les miroirs dans une position déterminée l'un par rapport à l'autre pour faire coïncider les lignes focales des deux surfaces réféchissantes.