我们可用下式来表示坡印廷向量的散度：而马克士威方程组第四条方程式写道：其中J是自由电荷所产生的电流密度。在介电材料中，方程式变为将前述两项结果结合可得如下类静电学散度：一个新的「无磁场贡献」的坡印廷向量可得到相同的散度结果：其中"V"为静电势。平行板电容器的案例中，相互垂直的S与S′两者皆导致相同的整体能量平衡，此例子由Bondar与Bastien指出。一般普遍认为：採用异于古典坡印廷向量的其他向量，会导致相对论中对电磁场描述的矛盾；因为相对论中，能量与动量是以应力-能量张量做局域定