场F之旋度项的散度为零，即（细节参见向量恆等式列表）。此项性质用于类静电学范畴，举例来说，可以用来描述压电材料中与波动相关的能量传递。在此情形，磁场可以忽略，局部的能量通量主要是由电场项来贡献。以通则来说，我们可用下式来表示坡印廷向量的散度：而马克士威方程组第四条方程式写道：其中J是自由电荷所产生的电流密度。在介电材料中，方程式变为将前述两项结果结合可得如下类静电学散度：一个新的「无磁场贡献」的坡印廷向量可得到相同的散度结果：其中"V"为静电势。平行板电容器的案例中，相互垂直的S与S′