Oración 1: recordando el hamiltoniano que describe el sistema objeto de estudio en este capı́tulo: ∑2 P 2 H = ( α 1 s + mω 2Q2α) + c(t)Q1Q2 (5.1)2m∑ 2α=1 2∞ p2 2 2α,k m H = H + + k ωk − ckQαs (x 2α,k ) (5.2) 2m 2 m ω2k α,k=1 k Siguiendo los mismos pasos que en los capı́tulos anteriores se debe desacoplar el sistema por medio de las transformaciones 1 x+ = √ (Q1 +Q2) 2 1 x− = √ (Q1 −Q2) 2 (5.3) 44 Capı́tulo 5: Osciladores armónicos con acoplamiento dependiente del tiempo en baños térmicos 45 El sistema descrito por e∑l hamiltoniano (5.1) toma la forma:P 2 1 H = ( α + mΩ (t)2x2α 2m 2 α ) ∑α=+,−∞ p2 2 21,k m1,kω1,k c1,k(x+ + x−) + + (x − √ )21,k ∑ 2m1,k 2 2m 2k=1 1,kω1,k∞ p22,k m22,kω22,k − c2√,k(x+ − x−)+ + (x 22,k ) (5.4) 2m2,k 2 2m 2 k=1 2,k ω2,k Al hacer estas transformaciones un término cruzado se incluye en el hamiltoniano del sistema
Oración 2: estos términos cruzados se cancelan ya que las distribuciones J1(ω), J2(ω) espectrales son las mismas, por lo tanto los términos c1,k, c2,k son m1,kω 2 m2,kω1,k 2,k iguales
Conector: sin embargo
Relación: contrasting
Género: theses