Oración 1: monociclos con un movimiento se llamaban monociclos simples y con más de un movimiento, monociclos compuestos [4]
Oración 2: al dividir ambos lados de la ecuación (12) por la enerǵıa cinética T , se obtiene: dQb T = q̇bdpb T (15) Reemplazando T en la ecuación anterior, en la forma expresada en (10) dQb T = q̇bdpb pbq̇b 2 = 2dpb pb (16) Formulación Mecánica de la Termodinámica de Helmholtz 57 Se llega a que la razón dQb T es una diferencial exacta, la cual corresponde a la entroṕıa dQb T = 2dpb pb = dSb (17) Por lo tanto, el equivalente mecánico de la segunda ley de la termodinámica, según Helmholtz, queda expresado en la forma: dQb = TdSb (18) En consecuencia la entroṕıa para el modelo de los monociclos está dada por: Sb = 2 log pb (19) Al despejar el momento generalizado en (10) y reemplazarlo en (19), la entroṕıa es ahora igual a: Sb = log T + log pb q̇b (20) Si tomamos como ejemplo el sistema de gas ideal donde pV = Rθ, dE = CV dθ y combinando las ecuaciones (1) y (2) se obtiene CV dθ = θdS − pdV ; al dividir esta ecuación por la temperatura, θ, se tiene que la entroṕıa para un gas ideal es: S = CV log θ +R log V (21) Al comparar estas dos últimas ecuaciones, se observa que la enerǵıa cinética en (20) corresponde a la temperatura en (21) y la magnitud extensivas pb q̇b (momento de inercia rotacional del sistema monoćıclico) se hace corresponder con el volumen V del sistema de gas ideal
Relación: neutral
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