DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 3. 格陵兰冰盖质量变化特征 3.1. 格陵兰冰盖质量的时空变化 如图1所示，基于GRACE卫星数据显示的GrIS质量在21世纪初期呈现加速减少的趋势，其中2012年夏季还出现了极端融化事件。然而从2013年开始，GrIS质量损失的速度开始减缓。 图1. GRACE卫星自2003年以来观测到的GrIS质量变化时间序列，灰点代表使用线性插值法填充的缺测月份的数据 从空间分布来看，自有GRACE卫星观测以来，2013年以前GrIS东南区域呈现质量加速损失的趋势，2013年以后GrIS西北区域保持与前十年几乎一致的变化速度，而其南部冰盖加速减损的趋势明显减缓，在格陵兰东部区域冰盖质量变化趋势甚至转变为轻微增加(图2)。尽管发生质量损失减速变化的时间段尚短(仅五年长度)，线性趋势的估计结果对于时间段的挑选十分敏感，GrIS质量加速损失的趋势减缓现象仍是十分明显的。 图2. (a) GRACE卫星观测的GrIS融化的线性趋势分别在2003~2012年和 (b) 2013~2016年的空间型。除了(b)中的浅灰色打点区域外，其他所有空间格点对线性趋势的估计都通过95%置信检验 3.2. 格陵兰冰盖质量收支 质量收支平衡方法表明冰盖质量变化由表面质量平衡(SMB)和冰流量(D)决定，其中SMB由降水(雪)的压缩结冰量和融化或蒸发(升华)的冰雪量决定。总体来看，冰盖质量变化可以分成增加和减少两部分，增加的过程包括降雨、降雪、结冰，减少量则由表面融化、蒸发(升华)以及D控制，其中D与表面融化量密切相关 [ 18 ] 。观测结果与模型预测一致认为SMB而非D主导冰盖对21世纪海平面上升的贡献 [ 19 ] 。由于数据及方法的限制，本文暂不对D进行详细计算，主要对SMB进行分析研究。MAR模式数据中的SMB变量由降雪(SF)、降雨(RF)、径流(RU)、蒸发(SU)和地表水(SW)计算构成。所有冰盖质量变化控制因素中，SU和SW相比于其它量的变化可忽略不计，因此本文主要对SF、RF、RU进行分析研究。 模式数据中GrIS的SMB也呈现出与GRACE卫星观测数据一致的变化，2003~2012年SMB迅速减少，2013年开始有所回升。SMB的变化主要受RU控制，而RU主要由融化量决定(图3)，模式数据中降雪(雨)的影响并不明显。 图4显示了MAR模式数据中的SMB及其变量的夏季(JJA)季节变化。结果显示自2013年开始的SMB回升在夏季表现明显，并且SMB主要被RU(融化)所控制，RU与SMB的相关系数为0.99。夏季降雨降雪的量级相比融化径流小，并且没有明显变化趋势。 MAR模式数据中的SMB及其变量的冬季(DJF)季节变化如图5所示。冬季SMB主要受降雪控制，除了振幅在1997年以后减小，并无其他变化趋势。融化降雨和径流都接近于零。 图3. MAR模式数据中的融化、径流、降雪、降雨及表面质量平衡在1979~2017年的异常变化 图4. MAR模式数据中的夏季融化、径流、降雪、降雨及表面质量平衡的1979~2017年际变化 图5. MAR模式数据中的冬季融化、径流、降雪、降雨及表面质量平衡的1979~2017年际变化 通过对控制GrIS质量变化的SMB及其分量的变化趋势进行分析发现，降雨降雪并不是影响冰盖质量损失的主要因素，夏季融化量的改变才是控制SMB改变，进而使得冰盖质量变化的主要原因。 3.3. 格陵兰冰盖表面能量平衡 通过MAR模式数据的初步分析基本可以确定冰盖质量加速损失自2013年开始的减缓现象是被表面融化速度减缓控制。根据表面能量平衡方法，冰盖表面融化是由净热通量控制。表面能量平衡对应的热通量融化贡献计算公式为： M = Q n δ t ( L f ρ ) − 1 。其中 Q n 为净热通量(wm −2 )；δt为单位时间间隔(s)； L f 是融解潜热(3.335 × 10 5 Jkg −1 )；另外 ρ 是水的密度(1000 kgm −3 )。对比MAR模式数据给出的融水量和利用表面能量平衡计算的净热通量对应的融化量，二者基本一致(图6)。 图6. MAR模式数据的1979~2017年融水量变化(蓝线)及由净热通量计算的对应融化量(红线) 净热通量由辐射通量(短波辐射、长波辐射)和湍流热通量(感热通量、潜热通量)组成(图7)。规定热 图7. 格陵兰岛1979~2016年地表净热通量及短波辐射、长波辐射、感热通量、潜热通量变化的时间序列 通量向下为正，一般净短波辐射向下，净长波辐射方向向上。1979~2016年格陵兰岛上的净热通量的变化与短波辐射的变化相似，感热通量与净长波辐射变化是负相关关系，潜热通量相比其他三个分量，量值和变化可以忽略不计。 GrIS表现出的质量损失是由于冬季净增加质量(结冰量)小于夏季净减少质量(融化量)形成的，而导致质量减少的速度减缓的可能原因有两个，分别是夏季融化量减少和冬季结冰量增加。 进一步对夏季融化时期的净热通量的各个分量进行分析，结果表明由MAR模式数据直接给出的融化质量(图8蓝线)与通过表面能量平衡方法用净热通量计算的能量对应融化质量(图8红线)的时间序列变化一致。图8(a)为净热通量及其各分量在夏季对融化的能量贡献的年际变化，夏季净热通量主要被净短波辐射控制，净短波辐射的变化趋势的改变控制了夏季融化质量在2012年以后的减少。而GrIS夏季的湍流热通量(潜热、感热)并没有明显的变化趋势。图8(b)显示的冬季净热通量的分量中主要变化部分是长波辐射和感热通量。净热通量及融化质量都没有明显的变化，冬季短波辐射接近于零。无论在冬季还是夏季，潜热通量对冰盖质量改变的能量贡献都很小。 图8. (a)夏季和(b)冬季的格陵兰岛上根据净热通量及各分量(净短波辐射、净长波辐射、感热通量、潜热通量)计算的对应冰盖融化量及MAR模式给出的融化量的变化趋势 3.4. 格陵兰冰盖表面能量平衡的控制因素 结合上述分析可知，GrIS自2013年开始的质量损失速度减缓的现象主要是由于夏季融化质量的减少。GrIS的融化取决于表面热通量(能量平衡)，能量平衡又由表面特征属性以及气象条件控制，例如地表反照率、云量、近地面气温等，冰盖能量平衡过程中，各项表现是密切联系的。根据上一节的分析，夏季融化主要受到净短波辐射的控制。而净短波辐射由向下短波辐射和向上短波辐射组成，向下短波辐射主要受云量控制，向上短波辐射主要受表面反照率控制。图9展示的夏季冰盖上空云量及反照率时间序列都具有自2013年前后增加的趋势。当云量开始回升后，夏季向下的辐射通量减少，融化减弱，进而反照率也降低。 图9. GrIS夏季上空云量覆盖率(蓝线)及反照率(红线)变化趋势(数据来源于MAR)
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user: 4. 格陵兰冰盖质量变化动力机制的初步研究 由GRACE卫星数据展现出的冰盖表面融化的记录与站点观测的近地面空气温度变化一致，并常常作为冰盖融化研究的替代系数(Tedesco等，2011)。在格陵兰上有72个天气站点，其中的68个站点有从1958年开始的温度观测数据记录，剩下四个站点(Upernavik、Ilulissat、Nuuk、Tasiilaq)有百年尺度的长时间记录。尽管大部分站点位于海岸附近，站点的温度观测序列在十年和多年代际尺度上都有一致的变化，冰盖近地面温度升高时，质量减少的速度增大，反之对应(图10)。本文使用四个百年尺度夏季(JJA)近地面温度的平均作为夏季格陵兰近地面温度时间序列(GrT)。 图10. 夏季格陵兰站点温度及冰盖融化的变化趋势 图11. 1910~2016年夏季GrT的经验模态分解(EMD)各分量(IMF) 将GrT进行经验模态分解得到6个近乎正交的IMF分量(图11)，代表着GrT不同时间尺度的变化及周期，其中IMF6为长期的变暖趋势，IMF1~2为年代际时间尺度信号，IMF3~5为十年际和多年代际时间尺度信号。将GrT分解后的各分量投影到SLP和SST上的空间型呈对应关系(图12)，这是由于SST与SLP本身也有密切的联系。其中SLP的空间型表现的特征更为明显，IMF2~6的SLP投影都大体呈现出格陵兰岛与欧洲大陆西北部的两极结构，该结构与夏季北大西洋涛动类似。因此，夏季北大西洋涛动控制的气压环境(大气环流)改变可能对冰盖融化状况产生影响。 图12. 夏季GrT的6个IMF分量分别投影到1982~2016年的海平面气压场(SLP)和海表面温度场(SST)
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user: 5. 结语 本文基于GRACE重力卫星数据、MAR区域模式数据、DMI天气站点数据和ERA全球再分析数据对GrIS冰盖质量变化的时空变化特征进行分析，研究了控制GrIS质量变化的主要因素并对主要的动力过程进行初步探讨。得到的结论为GrIS在2003~2012年质量加速损失，从2013年开始，质量损失趋于平缓，主要减缓的区域在GrIS东南部。2013年开始的GrIS减缓事件的原因是云量增多、反照率增强，净短波辐射减少进而夏季融化减少，这可能与夏季北大西洋涛动改变的气压场有关。 研究过程中由于数据的限制，忽略了D对冰盖的影响，尽管D与表面融化量有关，但二者关系并非一成不变。未来的研究中除了进一步研究夏季北大西洋涛动的具体动力过程，还可以深入研究D对冰盖的作用。
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user: 摘 要 储层的渗流屏障研究，是揭示油藏非均质性的不可缺少的组成部分 [ 1 ] 。隔夹层能够将油层分隔成多个连通或者不连通的流动单元，在不同程度上控制着油水的运动 [ 2 ] 。根据取心资料观察夹层的岩性，研究对应的电性及物性特征，目标区油藏的夹层分为钙质、泥质、钙泥质3类。渗流屏障对油藏注水注气开发影响很大，尤其对流体运移和剩余油分布有明显的控制作用。开发后期剩余油分布更加复杂，渗流屏障研究成果对油藏开发调整的指导意义更为重要。由于东河砂岩油藏隔夹层发育，整体上底水能量充足，因此研究渗流屏障机理对认识油藏水侵危害及为后续开发过程中治水对策的制定提供重要的理论支撑。本文章主要利用数值模拟软件并通过机理模拟，开展不同类型隔夹层对注水、注气等开发效果的影响分析。 关键词 :渗流屏障，流体运移，水侵，开发调整 Copyright © 2019 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 隔夹层是岩层内部阻挡流体渗透运移的非渗透层和极低渗透层，厚度从几十厘米到几十米，一般位于单元层与单元层之间 [ 3 ] 。国内学者将底水油藏水侵模式归纳为4类：水锥型、纵窜型、横侵型及复合型 [ 4 ] 。储层非均质性强弱和水体能量大小决定了底水水侵活跃程度。对于均质的孔隙型油藏，由于储层裂缝发育程度较低，水侵活跃程度较低，对于油藏开发影响较小 [ 5 ] 。然而对非均质性较强的底水油藏，底水严重影响油气藏的开采，它是造成油藏水侵的主要原因。结合东河砂岩段的储层特征，工区研究的主要是油井的水锥水脊问题。油井开井生产后，井筒下方由于压力降及物质平衡关系，油水界面发生形变并逐步上升，通常在直井下方形成水锥，在水平井下方形成水脊 [ 6 ] ，如图1所示。由之前调研的文献可知 [ 7 ] - [ 12 ] ，渗流屏障厚度越大，分布范围越广，渗透率越低对底水的阻隔和延缓水脊水锥的形成能起 图1. 水平井水脊与直井水锥示意图 到更好的效果。有关学者对单井的水脊水锥规律研究较多，但对井组中的机理模拟研究还有待完善，因此笔者结合前述研究的不同渗流屏障类型、不同注入介质等方面对开发效果进行模拟研究。
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user: 2. 机理模型建立 为了更深入研究油藏渗流屏障机理，根据哈德逊东河砂岩油田储层及流体参数，利用ECLIPSE数值模拟软件设计了渗流屏障机理。模拟不同类型渗流屏障模式下，油气藏开发过程中受到哪些因素影响，认清单井出水机理，为油藏防水、治水提供一定的理论依据。依照区块资料和该区块岩心实验结果，机理模型的建立如下所示： 1) 模型网格系统数据 模型网格基础数据如表1所示： Table 1 Basic grid data for mechanism mode D x /m D y /m D z /m X方向 Y方向 Z方向 渗流屏障D z /m 底水层D z /m 20 20 3 50 50 12 1 25 表1. 机理模型的网格基本数据 2) 模型孔隙度及渗透率参数 模型孔隙度及渗透率如表2所示： Table 2 Porosity and permeability parameters in mechanism mode 参数 储层 钙质隔夹层 泥质隔夹层 钙泥质隔夹层 孔隙度(%) 0.151 0.0682 0.0247 0.0291 X、Y方向渗透率(mD) 234 2.3976 0.024 0.5906 Z方向渗透率(mD) 46.8 0.3719 0.06 0.1527 表2. 机理模型中的孔渗参数 3) 模型其他参数 模型的深度、油水界面、流体基本性质等基本参数如表3所示： Table 3 Other parameters of the mechanism mode 参数 数值 顶深/m 4110 油水界面深度/m 4141 原始地层压力/MPa 45.9 地层水体积系数 1.0332 地面水密度/kg/m 3 1000 地层水压缩系数/MPa − 1 2.818 × 10 − 5 地层水粘度/mPa·s 0.35 岩石压缩系数1/MPa 5 × 10 − 5 表3. 机理模型的其他参数 隔夹层位于模型的中部，分为连续、中间断开、透镜状、非连续(九宫格状) 4类，其示意图如图2所示。 图2. 四类隔夹层示意图
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user: 3. 机理模拟方案对比 3.1. 直井机理模拟方案 3.1.1. 不同渗流屏障半射孔方案对比 不同渗流屏障分布在生产井为直井、泥质隔夹层、半射孔(隔层上射孔，如图3所示)条件下注水方案对比，其累产油预测结果见图4。 图3. 半射孔示意图 图4. 不同渗流屏障半射孔方案累产油 由上图可知，采出程度：连续分布 > 非连续(九宫格状) > 透镜状 > 中间断开。因为连续渗流屏障能更有效的延缓底水的上升，当隔夹层面积较大时，油井见水和含水率上升就会得到延缓。隔夹层的范围越大，发育程度越好，则对底水的遮挡效果也会更明显。 3.1.2. 不同渗流屏障全射孔方案对比 不同渗流屏障分布在生产井为直井、泥质隔夹层、全射孔(隔层上部和下部都有射孔，如图5所示)条件下注水方案对比，其累产油预测结果见图6。 图5. 全射孔示意图 图6. 不同渗流屏障全射孔方案累产油 由上图可知，采出程度：连续分布 > 非连续(九宫格状) > 中间断开 > 透镜状。虽然连续分布的采出程度最好，但是这四种隔夹层在全射孔条件下的累产油要远小于半射孔条件下的累产油，同时也表明全射孔并不利于发挥渗流屏障的阻水作用。 3.1.3. 连续分布渗流屏障的不同方案对比 钙质、泥质、钙泥质三种渗流屏障在生产井为直井、连续分布状隔夹层、半射孔条件下注水方案对比，其累产油预测结果见图7。 图7. 连续分布下三种隔夹层累产油 在连续分布的隔夹层下，采出程度：泥质 > 钙泥质 > 钙质。直井半射孔条件下，不论为何种连续渗流屏障，渗透率越低，开发效果越好。连续渗流屏障+上部注入介质，有利于加强上部平面驱替，降低下方底水水锥强度，连续性隔层物性越差，约有利于提高该类增强上部驱替的开发效果。连续的渗流屏障，阻水效果：泥质 > 钙质 > 钙泥质。不连续分散分布的渗流屏障，阻水效果规律性不强。连续渗流屏障下:泥质渗透率最低，阻水效果最好，钙质最差。 3.2. 水平井机理模拟方案 3.2.1. 不同类型渗流屏障对比 不同渗流屏障分布在生产井为水平井(见图8)、泥质、钙质、钙泥质隔夹层条件下注水方案对比，其累产油预测结果见图9~11。 图8. 水平井示意图 图9. 泥质隔夹层在不同分布状态下累产油结果 图10. 钙质隔夹层在不同分布状态下累产油结果 图11. 钙泥质隔夹层在不同分布状态下累产油结果 由上图可知，泥质、钙质、钙泥质三种渗流屏障下产量都是：连续分布 > 隔层不连续 > 透镜状 >中间断开。水平井采油开发效果：连续分布 > 隔层不连续 > 透镜状 > 中间断开。水平井下方渗流屏障越连续，分布范围越大，越有利于延缓底水的上升。注入井下方存在渗流屏障，可延缓注入水向下部底水运移，增强上部平面驱替效果。 3.2.2. 不同注入方式模拟分析 非连续(九宫格状)泥质渗流屏障在生产井为水平井时，不同注入方式(见表4)对比，其累产油预测结果见图12。 Table 4 Comparison of different injection mediu 方案编号 注入量 注入方式 F1 300 m 3 /d 连续注水 F2 90，000 m 3 /d 连续注气 F3 90，000 m 3 /d、300 m 3 /d 水气交替 表4. 不同注入介质方案对比 图12. 非连续(九宫格状)泥质渗流屏障在不同注入方式下累产油结果 在不同注入方式开发效果：水气交替 > 连续注气 > 连续注水。水气交替累产油量最高，达到了107.02万方，高于连续注气的104.26万方和连续注水的92.38万方。注气加强了上部驱替，有利于动用油藏顶部难动用的剩余油。机理模拟显示水气交替方案在注气后期可以减缓气窜的幅度，能一定程度提高特高含水期的原油采收率。 连续注水、连续注气这两种注入方式的含油饱和度第三年、第七年、第十年变化如图13所示。其流线图见图14，A为连续注水流线图，B为连续注气流线图。 图13. 连续注水、连续注气两种注入方式的含油饱和度变化 图14. 连续注水、连续注气两种注入方式流线图对比 油田在开采过程中使用水气交替混注的方式，油层中先注入一定的水，然后再注入气体。注入气注入油层后，随着压力升高，注入气的溶解度增大，原油的黏度随之降低，流动性增强。并且在水气混注时，油层中的含水量也会增加，这就会进一步提高油层中气体的溶解度，这就会使原油的流动性变得更好。气驱也可将地层流体压力维持在一定的水平上，有效补充地层的压力。注入气的一部分气体溶解在油中，另一部分则呈游离态，气体的重力超覆作用可显著扩大油层中的垂向波及系数，将水驱时难以动用的顶部油层剩余油驱替出来 [ 13 ] 。因此在气和水的共同作用下可以进一步提高油田的采收率。
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user: 4. 结论 1) 含油储层薄，水体较大时，连续分布型渗流屏障阻水能力相对于中间断开、透镜状、隔层不连续状最好，能有效防止水淹过早发生，采收率相对较高。 2) 中间断开型渗流屏障并不能阻止水体锥进，底水会从渗流屏障边缘向上层流动，使生产井过早见水，井底流压下降过快，产水量迅速增加，阻水能力最弱，所以产油量最少。 3) 泥质渗流屏障孔隙度最低，垂向渗透率最差，所以相对钙泥质和钙质渗流屏障来说物性最差，所以最能阻隔水的垂向运移，见水时间较晚，钙质渗流屏障物性最好，隔水能力较差，钙泥质居中。 4) 注气和注水都能加强平面驱替、减缓纵向上水锥强度，改变水动力场，动用上部剩余油，但直井注气容易气窜，导致地层压力难以保持开发效果变差；水平井注气可加强井筒上部驱替，有利于动用水平井顶部难动用的剩余油，注气效果优于注水效果。 5) 水平井组注气要取得较好的效果前提是：注入气能够在上部形成平面驱替作用，最好能够在局部形成顶部次生气顶，此外还需要论证优选合理的注采参数(注入时机，日注量等)。
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user: 摘 要 本文的主要目的是研究密码rpp半群的同余，得到了这类半群上的L * -酉同余迹的一些性质。另外，也考虑了一些特殊L * -酉同余。 关键词 :rpp半群，密码rpp半群，酉同余，迹 Copyright © 2019 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言和准备 称半群S为右主投射半群(简称rpp半群)，如果对于任意的 a ∈ S ，作为S 1 -系，aS 1 总是投射的。对偶地，定义左主投射半群(lpp半群)。作为完全正则半群(completely regular semigroup)的推广，郭聿琦，岑嘉评，朱聘瑜 [ 1 ] 定义了强rpp半群(strongly rpp semigroup)。之后，有一系列论文从事这一课题的研究(参见， [ 2 ] - [ 22 ] )。类似于密码群(cryptogroup)，郭小江，杨艳萍 [ 12 ] [ 20 ] 定义了密码rpp半群(cryptic rpp semigroup)，并且给出了这类半群的结构。同余理论是半群理论的重要组成部分，同余性质可以很好地表达半群的结构信息，因此研究半群上的同余是有意义的。本文将考虑密码rpp半群的同余问题。事实上，对密码rpp半群的同余理论，已经做了些探索(见 [ 8 ] )。 作为通常Green-关系的推广，我们有 a L * b ⇔ ( ∀ x ， y ∈ S 1 ， a x = a y ↔ b x = b y ) . a R * b ⇔ ( ∀ x ， y ∈ S 1 ， x a = y a ↔ x b = y b ) . 众所周知， L * 为右同余， R * 为左同余。一般地， L ⊆ L * ， R ⊆ R * 。但当a，b都是正则元时， 当且仅当 a L * ( R * ) b 。等价地，半群S为rpp半群当且仅当对于任意的 a ∈ S ，都存在幂等元e使得 。易知，正则半群是rpp半群。 定义1.1：一个rpp半群S称为强rpp半群(strongly rpp semigroup)，如果对于任意的 a ∈ S ，都存在惟一幂等元 a 0 ，使得 a L * a 0 且 a = a a 0 。 对偶地，定义强lpp半群(strongly lpp semigroup)。为更好地研究强rpp半群，郭小江，郭聿琦，岑嘉评 [ 5 ] [ 6 ] 定义了如下关系。令S为强rpp半群， a ， b ∈ S ，定义 a R ¯ b ⇔ a 0 R b 0 ; H ¯ = L * ∩ R ¯ ; D ( l ) = L * ∨ R . 郭小江，郭聿琦，岑嘉评证明了： 1) a H ¯ a 0 ； 2) D ( l ) = R ∘ L * ； 3) 对于任意的正则元 a ， b ∈ S ， a D ( H ) b ⇔ a D ( l ) ( H ¯ ) b 。 一般地， R ¯ 不是S上的左同余。如果 R ¯ 为S上的左同余，则称S为超rpp半群(super rpp semigroup) (见 [ 6 ] )。事实上，一个强rpp半群为超rpp半群的充分必要条件是它上的 D ( l ) 关系为半格同余。 定义1.2：强rpp半群S称为密码rpp半群(cryptic rpp semigroup)，如果 H ¯ 为S上的同余。finition 郭小江，杨艳萍 [ 12 ] 指出：密码rpp半群都是超rpp半群，并且密码群恰为正则的密码rpp半群。关于密码群，参见 [ 23 ] )。叶火平，郭俊颖，郭小江 [ 21 ] 证明了：一个超rpp半群的所有正则元构成一个完全正则半群。这表明，一个密码rpp半群的所有正则元构成一个密码群。 定义1.3：半群S上的同余 ρ 称为 L * -同余( L * -congruence)，如果对于任意的 ， a L * b 蕴含着 a ρ L * b ρ 。 定义1.4：强半群S上的同余 ρ 称为酉同余(unary congruence)，如果对于任意的 a ， b ∈ S ， a ρ = b ρ 蕴含着 a 0 ρ = b 0 ρ 。 引理1.5 ( [ 8 ] ，引理7)：令S为强rpp半群。若 ρ 为S上的 L * -酉同余，则 S / ρ 为强rpp半群，且 E ( S / ρ ) = E ( S ) ρ ， 。 本文将采用教科书 [ 24 ] 的概念和术语，未给出定义的可参见文献 [ 6 ] 。
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user: 2. 迹 本节将研究密码rpp半群上同余的性质。首先，回忆同余迹的定义。 定义2.1：令S为半群， ρ 为S上的同余。称E(S)(S的幂等元集)上的等价关系 t r ρ = ρ | E ( S ) 为同余 ρ 的迹。 为得到密码rpp半群同余迹的一般性质，引进如下概念。 定义2.2：E(S)上等价关系 τ 称为正规的(nomral)，如果 (T) e τ f ， x ， y ∈ S 1 ⇒ ( x e y ) 0 τ ( x f y ) 0 . 进一步，E(S)上的正规等价关系 τ 称为真的(proper)，如果 τ 既不为恒等关系 ε ，也不是泛关系 ω 。 明显，E(S)上的恒等关系 ε 和泛关系 ω 都是正规的。记JN(S)为E(S)上所有正规等价关系所组成的集合，并赋予集合的包含关系。 据定义，不难验证，有如下推论： 推论2.3：E(S)上的正规等价关系的交还是正规的。 基于推论2.3，可以证得下面引理。 引理2.4：关于如下运算：对于 A ⊆ J N ( S ) ， ∧ τ ∈ A   τ = ∩ τ ∈ A τ ，     ∨ τ ∈ A   τ = { θ ∈ J N ( S ) : ∐ τ ∈ A τ ⊆ θ } J N ( S ) 是完备格。 证明：据推论2.3， ∩ τ ∈ A τ 与 ∩ { θ ∈ J N ( S ) : ∐ τ ∈ A τ ⊆ θ } 均为E(S)上的正规等价关系。因此 ∧ τ ∈ A   τ = ∩ τ ∈ A τ 和 ∨ τ ∈ A   τ = ∩ { θ ∈ J N ( S ) : ∐ τ ∈ A τ ⊆ θ } 都是 上代数运算。据此，易知： ( J N ( S ) ， ∧ ， ∨ ) 为一个完备格。 下面是本节的主要结果。 定理2.5：令S为密码rpp半群。对于E(S)上的等价关系 τ ，以下各款等价： (i) τ 为正规的； (ii) τ = t r ( H ¯ τ H ¯ ) 0 ，其中 ( H ¯ τ H ¯ ) 0 为含于 H ¯ τ H ¯ 的最大同余； (iii) 存在S上的 L * -酉同余 ρ ，使得 τ = t r ρ ； (iv) τ = t r τ * ，其中 r * 为包含 τ 的最小 L * -酉同余。 而且，如果条件(i)~(iv)满足，那么S上以 τ 为迹的 L * -酉同余均包含在区间 [ τ * ， ( H ¯ τ H ¯ ) ] 。 证明：(i)⇒(ii)显然， H ¯ τ H ¯ 为自反的，对称的。令 ( a ， b ) ∈ H ¯ τ H ¯ 且 ( b ， c ) ∈ H ¯ τ H ¯ ，则存在 x ， y ， w ， z ∈ S 使得 a H ¯ x τ y H ¯ b H ¯ w τ z H ¯ c 。而 x H ¯ y ， y ， w ∈ E ( S ) ，进而 y = w ，因此 x τ z ，故 a H ¯ τ H ¯ c 。 这样， H ¯ τ H ¯ 为传递的。 记 λ = ( H ¯ τ H ¯ ) 0 。令 e τ f ，则对于任意的 x ， y ∈ S 1 ， x e y H ¯ ( x e y ) 0 τ ( x f y ) 0 H ¯ x f y ，进而 x e y H ¯ τ H ¯ x f y ，从而 τ ⊆ λ ，显然 τ ⊆ t r λ ，反之，若 g t τ λ h ，则 g H ¯ τ H ¯ h ，进而存在 p ， q ∈ E ( S ) 使得 g H ¯ p τ q H ¯ h ，从而 g H p τ q H h 。但一个H-类最多含有一个幂等元，从而 g = p ， h = q ，故 g τ h ，这样 t r λ ⊆ τ 。现在证明了： τ = t r λ 。 (ii)⇒(iii)。用(i)⇒(ii)证明中的符号，仅需证明： λ 为 L * -酉同余。 令 x ∈ S ，由 x = x x 0 ，知 x λ = ( x λ ) ( x 0 λ ) 。对于任意的 u ， v ∈ S ， 1) 若 ( x λ ) ( u λ ) = ( x λ ) ( v λ ) ，即 ( x u ) λ = ( x v ) λ ，则对于任意的 a ， b ∈ S 1 ， a x u b H ¯ τ H ¯ a x v b ，从而存在 e ， f ∈ E ( S ) 使得 a x u b H ¯ e τ f H ¯ a x v b 。但 H ¯ 为S上的同余，于是 a x 0 u b H ¯ a x u b H ¯ e τ f H ¯ a x v b H ¯ a x 0 u b 。 因此 ( x 0 λ ) ( u λ ) = ( x 0 u ) λ = ( x 0 v ) λ = ( x 0 λ ) ( v λ ) 。 2) 若 ( x λ ) ( u λ ) = ( x u λ ) = x λ ，则 ( x λ ) ( u λ ) = ( x λ ) ( x 0 λ ) ，再根据(1)，有 ( x 0 λ ) ( u λ ) = ( x 0 λ ) ( x 0 λ ) = ( x 0 x 0 ) λ = x 0 λ 综合(1)，(2)，已经证明了：对于任意的 u λ ， v λ ∈ ( S / λ ) 1 ， ( x λ ) ( u λ ) = ( x λ ) ( v λ ) ⇒ ( x 0 λ ) ( u λ ) = ( x 0 λ ) ( v λ ) . 从而 x λ L * x 0 λ ，故 λ 为 L * -同余。 设 x λ = y λ ，那么 g ， h ∈ E ( S ) 使得 x H ¯ g τ h H ¯ y ，进而 x 0 H ¯ x H ¯ g τ h H ¯ y H ¯ y 0 ，于是 x 0 H g τ h H y 0 ，从而 x 0 = g ， y 0 = h ，因此 ( x 0 ， y 0 ) ∈ τ ⊆ t r λ ⊆ λ 。故 λ 为酉同余。 (iii)⇒(iv)。明显， τ * = ( t r ρ ) * ⊆ ρ ，进而 t r τ * ⊆ t r ρ 。若 ( e ， f ) ∈ t r ρ ，则 ，从而 e τ * f ，这样 t r ρ ⊆ t r τ * ，故 t r τ * = t r ρ = τ 。 (iv) ⇒(i)。因为 e τ f ⇒ e τ * f ⇒ x e y τ * x f y 对于任意 x ， y ⊆ S 1 ⇒ ( x e y ) 0 τ * ( x f y ) 0 (由于 τ * 为酉同余) ⇒ ( x e y ) 0 τ ( x f y ) 0 所以 τ 为正规等价关系。 现在假设条件(i)~(iv)成立。令 ρ 为S上的 L * -同余，且 τ = t r ρ ，则 τ * = ( t r ρ ) * ⊆ ρ 。对于任意的 a ， b ∈ S ，且 a ρ b ，由 a H ¯ a 0 τ b 0 H ¯ b ，从而 a H ¯ τ H ¯ b ，因此 ρ ⊆ H ¯ τ H ¯ ，进而 ρ ⊆ ( H ¯ τ H ¯ ) 0 。反之，若 τ * ⊆ ρ ⊆ ( H ¯ τ H ¯ ) 0 ，则由条件(ii)，(iv)， τ = t r τ * ⊆ t r ρ ⊆ t r ( H ¯ τ H ¯ ) 0 = τ 故 τ = t r ρ 。
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user: 3. 几类L * -酉同余 本节考虑密码rpp半群上的几类重要同余。 半群S上的同余 ρ 称为幂等元分离(idempotent-separating)，如果对于任意 e ， f ∈ E ( S ) ， e ρ f 蕴含着 e = f 。等价地说， ρ 为幂等元分离同余的充分必要条件是 t r ρ = ε (E(S)上的恒等关系)。 命题3.1：令S为密码rpp半群， ρ 为S上的 L * -酉同余，则 ρ 为幂等元分离同余的充分必要条件是 ρ ⊆ H ¯ 。 证明：(充分性)设 ρ ⊆ H ¯ 。对于任意的 e ， f ∈ E ( S ) ，若 e ρ f ，进而 e H f ，从而 e = f ，故 ρ 为幂等元分离同余。 (必要性)设 ρ 为幂等元分离同余，那么 t r ρ = ε ，据定理2.5， ρ ⊆ ( H ¯ t r ρ H ¯ ) 0 = ( H ¯ ε H ¯ ) 0 ⊆ H ¯ 。 半群S上的同余 ρ 称为左消幺半群同余(left cancellative monoid congruence)，如果 S / ρ 为左消幺半群。不难验证，对于rpp半群，任一左消幺半群同余都是 L * -酉同余。 命题3.2：令S为密码rpp半群， ρ 为S上的 L * -酉同余，则 ρ 为左消幺半群同余的充分必要条件是 t r ρ = ω 。 证明：设 ρ 为左消幺半群同余，则 S / ρ 有且仅有一个幂等元。易知，对于任意的 e ∈ E ( S ) ， e ρ 是 S / ρ 的幂等元，因此 ω ⊆ ρ ，故 ω ⊆ t r ρ ⊆ ω ，于是 t r ρ = ω 。 反之，若 t r ρ = ω ，则根据引理1.5， S / ρ 有且仅有一个幂等元。因此 S / ρ 为幺半群。但 S / ρ 为强rpp半群，所以 S / ρ 为左消幺半群，故 为S上的左消幺半群同余。 下面是命题3.2的直接推论。 推论3.3：令S为密码rpp半群，则 ω * 是S上的最小左消幺半群 L * -酉同余。 Rpp半群S称为C-rpp半群，如果E(S)在S的中心内。等价地，一个半群为C-rpp半群的充分必要条件是它为一些左消去幺半群的强半格。值得指出，一个C-rpp半群的所有正则元构成一个子半群，并且为Clifford半群(即，所有幂等元都在其中心的正则半群)。关于Clifford半群，参见( [ 24 ] ， p. 93)。 半群S上的同余 ρ 称为S上的C-rpp半群同余，如果 S / ρ 为C-rpp半群。 引理3.4：令S为密码rpp半群， ρ 为S上的 L * -酉同余。对于任意的 a ， b ∈ S ，若 a R ¯ b ，则 a ρ R ¯ b ρ 。 证明：由定义，知 a 0 R b 0 ，于是 a 0 ρ R b 0 ρ 。据引理1.5， ( a ρ ) 0 = a 0 ρ ， ( b ρ ) 0 = b 0 ρ 。因此 ( a ρ ) 0 R ( b ρ ) 0 ，从而 a ρ R ¯ b ρ 。 命题3.5：令S为密码rpp半群， ρ 为S上的 L * -酉同余，则 为C-rpp半群同余的充分必要条件是 t r ρ = t r D ( l ) 。 证明：(必要性)设 ρ 为C-rpp半群同余，若 ( e ， f ) ∈ D ( l ) ，于是存在 c ∈ S 使得 e L c R f ，从而 e ρ L c R f ρ 。但 S / ρ 的所有正则元组合Clifford子半群，所以 e ρ = f ρ ，因此 t r D ( l ) ⊆ t r ρ 。反之，记RegS为S的所有正则元组合的集合。由S为密码rpp半群，知S为超rpp半群，于是RegS为完全正则子半群，易知， ρ | R e g S 为RegS上的Clifford半群同余，再据( [ 23 ] ， p. 257， Exercises VI.2.13(i))， t r ρ | R e g S = t r D 。若有 ( e ， f ) ∈ t r ρ ，显然， ( e ， f ) ∈ t r ρ | R e g S ，于是 ( e ， f ) ∈ D ⊆ D ( l ) ，从而 t r ρ ⊆ t r D ( l ) 。故 t r ρ = t r D ( l ) 。 (充分性)假设 t r ρ = t r D ( l ) 。注意到，RegS为密码群，再根据引理1.5，要证 S / ρ 为C-rpp半群，仅需证： R e g S / ρ | R e g S 为Clifford半群。又 t r ρ = t r D ( l ) 蕴含着 t r ρ | R e g S = t r D | R e g S ，再由( [ 23 ] ， p. 257， Exercises VI.2.13(i))， R e g S / ρ | R e g S 为Clifford半群。从而 S / ρ 为C-rpp半群，即 ρ 为C-rpp半群同余。
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user: 摘 要 在均匀地质中，渗透系数通常是一个常数，与空间位置无关。在非均匀地质中，渗透系数就是一个与所在空间位置相关的函数，随着空间位置的变化而变化。但是在实际处理非均匀地质的问题时，我们可以将非均匀地质近似为多层均匀地质构成，相应地，渗透系数通常可以近似为一个分段常数函数，即在每一个时空网格单元中，都可以视之为一个常数值。本文将给出分层Boussinesq方程的描述、实例设计、反问题离散化求解方法、实例数值验证等给出反问题的解决过程，并验证算法的有效性。 关键词 :反问题，Boussinesq方程，分层 Copyright © 2019 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 一维分层Boussinesq方程反问题模型 在文献 [ 1 ] 中，对二维情况下的Boussinesq方程的渗透系数反演问题采用了变分伴随方法进行了研究，在本文中，我们对一维分两层情况下的Boussinesq方程渗透系数反演问题进行建模和数值实例的设计，并采用三次样条函数方法进行数值验证。 建立双层模型如下： 将区域 0 ≤ x ≤ 1 ， 0 ≤ t ≤ 1 按空间分为两层，浓度时空分布函数 h ( x ， t ) 满足的Boussinesq方程可表述为如下形式： ∂ h 1 ( x ， t ) ∂ t = ∂ ∂ x [ k 1 h 1 ( x ， t ) ∂ h 1 ( x ， t ) ∂ x ] + f 1 ( x ， t ) ，   0 ≤ x ≤ x 0 − ，   0 ≤ t ≤ 1 ∂ h 2 ( x ， t ) ∂ t = ∂ ∂ x [ k 2 h 2 ( x ， t ) ∂ h 2 ( x ， t ) ∂ x ] + f 2 ( x ， t ) ，   x 0 + < x ≤ 1 ，   0 ≤ t ≤ 1 (1) 当渗透系数 k 1 ， k 2 均设定为正常数时，浓度时空分布函数方程可简化为 ∂ h 1 ( x ， t ) ∂ t = k 1 ∂ ∂ x [ h 1 ( x ， t ) ∂ h 1 ( x ， t ) ∂ x ] + f 1 ( x ， t ) ，   0 ≤ x ≤ x 0 − ，   0 ≤ t ≤ 1 ∂ h 2 ( x ， t ) ∂ t = k 2 ∂ ∂ x [ h 2 ( x ， t ) ∂ h 2 ( x ， t ) ∂ x ] + f 2 ( x ， t ) ，   x 0 + < x ≤ 1 ，   0 ≤ t ≤ 1 (2) 初始条件为： h ( x ， 0 ) = φ 1 ( x ) ， 0 ≤ x ≤ 1 边界条件为： h ( 0 ， t ) = g 1 ( x ) ， h ( 1 ， t ) = g 2 ( x ) ， 0 ≤ t ≤ 1 。 临界层边界为：在临界线 x = x 0 上 h ( x ， t ) 连续， ∂ h ( x ， t ) ∂ x 可能不连续，但 ∂ h ( x ， t ) 连续，且 ∂ h ( x ， t ) ∂ x | x = x 0 − = λ ∂ h ( x ， t ) ∂ x | x = x 0 + ，这一要求类似于热传递在不同介质临界面性质。 当满足上述方程及边界条件时，若函数 h ( x ， t ) 未知，已知参数及其他函数，则求解未知函数 h ( x ， t ) 的问题称为正问题；若方程中参数 k 1 ， k 2 均为未知，初始条件与边界条件中的函数 φ 1 ( x ) ， g 1 ( x ) ， g 2 ( x ) 均已知，求解 k 1 、 k 2 、 h ( x ， t ) 的问题称为反问题。 在求解反问题时，必须添加额外信息，一般附加如下已知条件： h ( x ， 1 ) = φ 2 (x)
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user: 2. 数值验证实例设计 考虑在计算过程中，我们取 x 0 = 1 2 ， k 1 = 1 ， k 2 = 2 并设定 h ( x ， t ) 的真值为 h ( x ， t ) = { 1 10 ( 6 x + 1 ) t e − t − x ，   0 ≤ x ≤ 1 2 ，   0 ≤ t ≤ 1 1 10 ( 10 x − 1 ) t e − t − x ，   1 2 < x ≤ 1 ，   0 ≤ t ≤ 1 (3) 易验证 ∂ h ( x ， t ) ∂ x | x = 1 2 − 0 = λ ∂ h ( x ， t ) ∂ x | x = 1 2 + 0 ，其中 λ = 1 3 相应地，我们也得到了边界条件、初始条件以及附加条件的表达式： h ( x ， 0 ) = φ 1 ( x ) = 0 h ( x ， 1 ) = φ 2 ( x ) = { 1 10 ( 6 x + 1 ) e − 1 − x ，   0 ≤ x ≤ 1 2 1 10 ( 10 x − 1 ) e − 1 − x ，   1 2 < x ≤ 1 h ( 0 ， t ) = g 1 ( x ) = 1 10 t e − t h ( 1 ， t ) = g 2 ( x ) = 9 10 t e − 1 − t 从而，我们可以推算出 f ( x ， t ) 的表达式： 当 0 ≤ x ≤ 1 2 时， f ( x ， t ) = ( 1 10 − 1 10 t − 3 5 t x + 3 5 x ) e − t − x + ( 6 5 x − 7 50 − 18 25 x 2 ) t 2 e − 2 t − 2 x 当 1 2 < x ≤ 1 时， f ( x ， t ) = ( 1 10 t − 1 10 + x − t x ) e − t − x + ( 44 5 x − 4 x 2 − 71 25 ) t 2 e − 2 t − 2 x 经验算可知上述给定的函数满足Boussinesq方程。
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user: 3. 基于三次样条方法的正问题离散化过程的调整 由于临界层的引入及其满足的条件关系式要求，浓度时空分布函数 h ( x ， t ) 在 x = x 0 的左右两侧区域 [ 0 ， x 0 ] × [ 0 ， 1 ] 与 [ x 0 ， 1 ] × [ 0 ， 1 ] 应该用不同的双三次样条函数逼近；渗透系数函数为分段(2段)常数，故不需要进行一元三次样条函数逼近，问题又变得相对简单一点。 利用逼近 h ( x ， t ) 的双三次样条函数 H ( x ， t ) 分别在区域 [ 0 ， 1 ] × [ 0 ， 1 ] 上近似满足Boussinesq方程，同样可建立关于 H ( x ， t ) 在区域 ( 0 ， 1 ) × ( 0 ， 1 ) 内部离散点处未知取值以及两个渗透系数常数 k 1 与 k 2 的非线性方程组，因此同样可以采用信赖域算法求解对应的非线性最小二乘问题。
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user: 4. 基于三次样条方法的双层渗透反问题的数值验证 我们对第2节中设计的实例(式3)进行数值求解，我们采用调整后的三次样条方法，计算过程中采取等距离分割，离散网格点数为21 × 10， k ( x ) 的搜索区间取为 [ 0 ， 3 ] ， h ( x ， t ) 的搜索区间取为 [ 0 ， 1 ] ，初始的搜索值设为K0 = [1.2， 2.3]，具体程序参见附录。 程序运行耗时74.01秒。 h ( x ， t ) 的均方误差为 3.6086 × 10 − 6 ，渗透系数的数值计算结果分别为1.0001，2.0007，渗透系数真值为 k 1 = 1 ， k 2 = 2 。 所得真值图像与估值图像的对比图如下(图1，图2)： 图1. 真值图形 图2. 估值图形 该算法求解精度相对于有限差分法较高，但是通过改变初始值，我们发现，该算法对初始值有一定的依赖性，算法稳定性不足。
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user: 5. 总结 在实际处理非均匀地质的问题时，我们可以将非均匀地质近似为多层均匀地质构成，相应地，渗透系数通常可以近似为一个分段常数函数，即在每一个时空网格单元中，都可以视之为一个常数值。本章给出了分两层的一维Boussinesq方程描述、实例设计、反问题离散化求解方法、实例数值验证等。由于临界层的存在，对三次样条函数进行了相应的调整，给出了反问题的解决过程，并验证算法的有效性。
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user: 摘 要 目的：观察起源于主动脉瓣和二尖瓣结合部(AMC)室性早搏(室早)/室性心动过速(室速)的心电图特征，探讨此类心律失常射频消融治疗效果。方法：常州市第一人民医院心内科2017年09月至2019年01月143例室性心律失常患者行电生理检查(EPS)和射频消融术(RFCA)，其中7例患者被确诊为AMC起源的室早/室速并进行消融，行十二导联心电图形态分析。结果：对7例AMC起源室早/室速的心电图行进一步分析，特点如下：V1导联呈R或Rs形，V2-V4导联均为Rs波，V5、V6导联呈R波，胸前导联R波移行于V1导联。I导联呈rs型，下壁导联均为高大R波，RII ≥ RIII，R波降支有切迹。AVR及AVL导联为QS型。其中6例室早/室速消融成功，均起源于AMC，1例室早消融失败。结论：起源于AMC处室早/室速有显著的心电图特征，掌握其心电图表现有助于术中快速精确定位，提高消融成功率。 关键词 :室性早搏，室性心动过速，心电图，射频消融 Copyright © 2019 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 特发性室性心律失常大多数起源于心脏流出道，包括右室流出道及左、右冠窦内 [ 1 ] ，近年来相继有文献报道了主动脉瓣和二尖瓣结合部(AMC)亦是部分室性心律失常的好发部位 [ 2 ] [ 3 ] 。本文报道了7例该部位起源的室性心律失常的心电图特征及射频消融结果。
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user: 2. 资料和方法 2.1. 临床资料 常州市第一人民医院心内科2017年09月至2019年01月143例室性早搏(室早)/室性心动过速(室速) (经体表心电图及电生理检查诊断)患者行射频消融术，其中7例患者心电图形态相同，且具有特征性。男4例，女3例，年龄(57 ± 16)岁，因明显胸闷心悸等不适等症状入院，活动后症状加重。1例为阵发性持续性室速，静息状态下几无自发室早。6例表现为频发室早，动态心电图示室早平均17847 ± 5205次/24h，药物治疗后症状无改善。7例均在三维电解剖标测系统(Carto 3)下标测和消融。本研究获得常州市第一人民医院伦理委员会批准。 2.2. 12导联心电图 分析室早/室速的QRS波时限；12导联QRS波形态。 2.3. 电生理检查和射频导管消融 所有患者停止服用抗心律失常药物5个半衰期，经左锁骨下静脉置入冠状静脉窦(CS) 10极标测导管，尽可能送至二尖瓣环12点钟部位。1例室速患者经左股静脉送入标测电极至右室流出道或右室心尖部，如基础状态下无自发室速或频发室早，则予以心室刺激及静脉滴入异丙肾上腺素(1~4 ug/min)诱发。采用3.5 mm冷盐水灌注导管(ThermoCool， Biosense Webster)，经股动脉逆行途径至左室流出道，在Carto 3系统导航下三维重建主动脉根部，结合冠脉造影明确左右冠状动脉开口。消融采用功率控制模式，功率30~40 W，盐水灌注17~30 ml/min。消融成功即刻标准为频发室早消失或重复术前诱发条件室速不能被诱发。远期成功标准为术后3月，未口服抗心律失常药物时24 h动态心电图提示室早负荷减少75%以上。靶点位于AMC的三项指标：1) 多个标准体位透视下消融导管(ABL)头端影像学位置及心动周期中的摆动特征；2) 重建的三维解剖模型；3) 靶点图可见小A波和大V波 [ 4 ] 。
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user: 3. 结果 术中有6例为频发室早，1例为阵发性持续性室速，后者需静滴异丙肾上腺素诱发，反复心室电刺激不能诱发。室早/室速时成功靶点电位前常有一低幅碎裂电位，较体表QRS波提前21~34 (26 ± 6) ms，其中6例术中成功消融，局部电位Ａ波和Ｖ波振幅分别为(0.31 ± 0.18) mv和(1.72 ± 0.69) mv，靶点均位于AMC附近。1例室早在AMC放电消融时减少，但停放电后室早可恢复，在其附近反复消融均失败。AMC起源室早/室速心电图通常表现为右束支传导阻滞型，V1导联呈R或Rs形，V2~V4导联均为Rs波，V5、V6导联呈R波，胸前导联Ｒ波在V1移行。I导联呈rs型，下壁导联均为高大R波，RII ≥ RIII，R波降支有切迹。AVR及AVL导联为QS型。2例患者V4-V6导联Ｒ波上升支有切迹或顿挫。6例成功消融患者中5例术后第2~4天复查动态心电图均无室早/室速发作，1例有少量室早(247次/24h)，但根据12导联心电图判断为二尖瓣环3点钟部位起源。术后随访(7 ± 3)个月，无复发。 (a) (b) (c) (d) (e) (f) 患者，男，77岁，因“心悸2年”入院。(a) 体表心电图：V1导联呈Ｒ形，胸前导联R波在V1移行，V2~V4导联均为Rs波，Ｖ5、V6导联呈R波，I导联为rs型，II、III、aVF导联均为高大R波。AVR及AVL导联为QS型。(b)、(c)分别为RAO 30˚、LAO 45˚消融影像，可见消融导管远端位于主动脉瓣和二尖瓣结合部；(d) 腔内图：早搏时靶点局部V波前有一碎裂低振幅电位(箭头所示)，明显领先体表QRS波。(e)、(f) 分别为PA位及LL + CRA 45˚体位三维影像。红点代表靶点，提示位于AMC。LAO = 左前斜；RAO = 右前斜；PA = 后前位；LL = 左侧位；CRA = 头位。 (a) (b) (c) (d) 患者，女，65岁，因“阵发性心悸半年”入院。(a) 体表心电图：V1~V4导联均为Rs波，V5、V6导联呈R波，胸前导联R波在V1移行。I导联为rs型，II、III、aVF导联均为高大Ｒ波，RII ≥ RIII，R波降支有切迹。AVR及AVL导联为QS型。(b) 腔内图：室速时靶点局部V波前有一碎裂低振幅电位，领先体表QRS波33 ms。(c) (d) 分别为LL + CRA 45˚及PA位三维影像。蓝点代表靶点，提示位于AMC。PA = 后前位；LL = 左侧位；CRA = 头位。
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user: 4. 讨论 结合成功消融部位的X线影像、三维解剖模型和靶点图特点，本组报道的7例室性心律失常起源于主动脉瓣和二尖瓣结合部，和Jian Chen等 [ 3 ] 报道的一组室性心律失常相同。本文中6例基础状态下频发室早，1例阵发性持续性室速，对异丙肾上腺素敏感，极易诱发，但心室分级递增刺激和程序刺激均不能诱发，故推断其机制为自律性或触发活动。基础研究表明，部分人群瓣环上有类似于房室结样组织的残留 [ 5 ] [ 6 ] ，这是否构成本组室性心律失常的“基质”，有待进一步研究。 起源于主动脉瓣和二尖瓣结合部的室早/室速心电图的典型特征与其解剖有关。因主动脉瓣和二尖瓣结合部解剖上位于心室的左后上方，故下壁导联呈高大R波，下降支有切迹，笔者推测可能与起源点偏心脏左侧，激动相继兴奋左室和右室有关。Jian Chen等 [ 3 ] 根据解剖，将AMC分为前、中、后三部。起源于中部者，V1导联为“R”型，V2导联呈现“Rs”型，而V3~V6导联均表现为“R”型，胸前导联移行早，位于V1导联。起源于前部者，V1导联多呈“rS”、“qr”、“qRS”或“qrS”型，以负向波为主，V2导联呈“Rs”型，胸前导联移行较晚，位于V2导联。未发现有起源于其后部者。究其机制，可能前部起源者距V1较近，激动方向多背离探查电极，故V1导联以负向波为主，而中部距V1较远，除极面向V1导联，因而呈现“R”型。另外主动脉瓣和二尖瓣结合部位于左冠窦下，故两者起源的室早/室速心电图形态相似。我们发现，左冠窦起源室早在V4~V6导联Ｒ波上升支均有明显切迹或顿挫，而主动脉瓣和二尖瓣结合部位起源的室性心律失常大多无此表现，可能与左冠窦解剖上更接近于心外膜有关。 若经主动脉逆行途径消融无效，可考虑经其他途径进行标测消融，如穿房间隔后消融导管以反“S”构型到达相应部位及其附近以增强导管与组织的贴靠，增加成功率 [ 7 ] 。此外，在内膜面消融无效时，送消融导管至心大静脉远端标测和消融，往往能成功 [ 8 ] 。 本文实践体会：掌握起源于主动脉瓣和二尖瓣结合部室性心律失常的特定的心电图表现，并建立该部位的解剖概念，对术前准确判断靶点部位、术中提高消融效率有很大裨益，具有重要的临床意义。
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user: 摘 要 菠菜是一种被普遍食用的绿色叶菜。菠菜在进行光合作用时，吸收直射光能的主要部位是叶子的上表面。在本项研究中，应用反光地膜增加了菠菜叶片背面的光照强度。实验结果表明：相对于对照组，应用反光地膜后，经过90天的生长，菠菜增产19.16% (鲜重计)，可食用部分中的叶黄素减少了1.30%，β-胡萝卜素增加了0.63% (以干重计)。 关键词 :菠菜，叶背补光，反光地膜，产量，β-胡萝卜素，叶黄素 Copyright © 2019 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 绿色植物在接受光照时，叶子上表面进行光合作用，光合作用是农作物产量和营养物质的形成基础，作物干物质的90%~95%来自于光合作用 [ 1 ] [ 2 ] 。叶子下表面主要进行光呼吸作用，光呼吸作用可以减弱光合作用，降低作物产量，光呼吸是植物生理过程中必不可少的代谢过程 [ 3 ] [ 4 ] 。本文研究针对叶背补光，增加光合利用率，提高作物光照干物质积累的探究。 类胡萝卜素类物质大多来源于植物食品，其中菠菜中β-胡萝卜素(图1)和叶黄素含量(图2)占有很大比例，β-胡萝卜素是维生素A的前体物质，它在人体肠道内可转化为维生素A，是目前最安全的补充维生素A的途径。据发现叶黄素在人体视网膜的黄斑处有极高浓度，是黄斑色素的重要组成，能够有效淬灭单线态氧，降低光损伤对视网膜的伤害，维持正常的视觉功能。因此提高菠菜的产量和增加菠菜中β-胡萝卜素和叶黄素含量，具有重要的影响 [ 5 ] 。 图1. β-胡萝卜素的分子结构式 图2. 叶黄素的分子结构式 本文通过在地面铺设镀铝膜等反光材料，将太阳或人工光源所发射的光线进行多度角反射用于增加植物叶片背面的受光面积 [ 6 ] [ 7 ] [ 8 ] 。其光照强度可增加10%~40% [ 9 ] 。探究叶背面受光照强度对菠菜可食用部分产量及类胡萝卜素积累的影响。