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user: 4. 局部放电表征信息提取 4.1. 放电谱图特性分析 本文共采集了不同放电阶段下的30个PD样本，每次仿真数据特征变化规律基本一致，为此选择其中一次样本进行分析。图5所示为不同放电阶段下的PD信号φ-u散点图和φ-n谱图。 从图5可知，当在局部放电初始阶段时，PD信号首先出现在负半周上，正半周上只有微弱的PD信号，随着局部放电电荷的不断累积，在发展阶段下，正负半周内的放电脉冲幅值相较于刚开始时有了成倍的增加，放电脉冲幅值达到了10 mV左右，虽然放电次数也在增加，但远小于负半周放电次数，且负半周放电脉冲的φ-n谱图向180˚偏斜在电压波形负半周幅值位置附近；当局部放电在饱和阶段，对比发展放电阶段正半周放电次数成倍的增长，但负半周放电次数有少量的增加，负半周的放电脉冲幅值没有明显增加，而正半周放电脉冲幅值增加较明显。在该放电阶段，正半周放电脉冲的φ-n谱图开始向0˚偏斜。 图4. (a)初始放电波形；(b)放电加重波形 图5. 不同放电阶段φ-u散点图和φ-n谱图。(a)初始阶段；(b)发展阶段；(c)饱和阶段；(d)过饱和阶段 当局部放电继续发展为过饱和阶段时，在0˚附近出现了放电，放电次数开始超过负半周放电次数。另外，在正半周基本上每个相位下都出现了放电信号。此时正负半周放电次数水平基本持平，负半周放电脉冲最大幅值达到饱和呈持平状态。但是在区间100˚~125˚内，放电次数较少，有个短暂的中断间隙。如果局部放电继续持续发生将会导致绝缘击穿引发重大安全事故。 4.2. 表征信息提取 通过分析谱图特性发现，在不同的PD放电阶段，放电脉冲幅值、放电次数以及放电脉冲分布相位区间等表现出一定规律性，为实现准确描述局部放电变化过程，本文提取如下表征信息： (1) 相邻PD脉冲幅值差异 信息特征 模式是基于PD信号产生的 分布，由PD可以得到关于时间序列图，从公式1中可以计算出多个工频周期内 的分布情况，文献 [ 17 ] 研究了多个工频周期内 分布与电树枝长度的关系，其结果表明 分布与绝缘老化有着密切的关系。 (1) 通过对图6正负半周相邻放电脉冲幅值特征进行分析发现， 反映出局部放电强烈程度， 的值越小说明相邻两PD脉冲信号幅值差异越小，放电强度越强。反之，放电强度越小。 (2) 最大放电脉冲幅值比值 放电次数N是放电严重程度最直观的特征信息，可以表征放电剧烈程度。 图7是一组实际测得的局部放电信号，从图中可以清晰的知道PD脉冲信号幅值是变化的，正负半周最大放电脉冲幅值 和 表征正负半周放电可能出现的最严重放电情况；而正负半周最大放电脉冲幅值比值A u 可以表征正负半周放电最严重程度差异性。为此，本文提出如式(1)所示的 作为描述放电严重程度的特征： (2) (3) 相邻放电时间间隔ΔT信息特征 分析φ-u散点图和φ-n谱图可知，在不同的PD严重程度阶段，正负半周放电脉冲的密集程度不同，即正负半周相邻放电脉冲的时间间隔有差异 [ 17 ] [ 18 ] 。为此，本文提出如式(1)~(2)所示的信息，作为描述PD严重程度的特征，即： 图6. 相邻PD脉冲幅值差异 图7. 实测局部放电脉冲信号 (3) (4) (5) 式中，N + ，N − 分别表示一个工频周期正负半周放电次数； ， 分别表示一个工频周期正负半周相邻放电脉冲时间间隔；N为整个工频周期内放电次数；ΔT i ( )表示一个工频周期中相邻两次放电脉冲时间间隔；ΔT max 表示整个工频周期内相邻两次放电脉冲最大时间间隔。由于放电时间十分迅速难以捕捉准确，所以用相邻两次放电时间间隔取均值作为放电脉冲时间间隔。 (4) 放电信号熵fn均方根信息特征 熵表示每个值所能提供的平均信息量的复杂度，熵越大，信息越丰富，复杂度越高 [ 18 ] 。在不同PD阶段，放电越严重，放电过程中电荷迁移速度越大，碰撞越剧烈，放电系统越混乱，而熵可以很好从宏观角度去描述微观过程的复杂度。因此，本文构造如式(5)所示的熵值fn信息，作为表征PD复杂程度的特征，即： (6) 式中，N为一个工频周期内放电次数；u i 为第i个放电脉冲幅值。 (5) 放电电荷量ΔQ 局部放电越剧烈，单位时间内的放电量越大，对绝缘的危害就越严重，因此，一定时间内的放电量可以从宏观角度表征PD严重程度。研究表明 [ 10 ] ，PD信号幅值与PD视在放电电荷量存在二次积分成正比关系，因此，提出如式(6)所示的放电量ΔQ信息，作为描述PD严重程度的特征，即： (7) 式中，N为一个工频周期内放电次数；u i 表示第i个放电脉冲幅值。 假若气隙两端在放电发生时电压变化为ΔU c ，则气隙两端电荷的变化量即实际放电量可表示为式(1)所示。 (8) 在固体绝缘材料中，一般气隙很小，可认为 ，因此得到式(2) (9) 在实际测量中，基本不太可能直接获得局部放电的实际放电量。很明显，气体击穿时电极两端也会出现电荷量瞬变，而且能够直接测量。假定放电时，由放电造成的电极两端电压变化为ΔU a ，则电极两端的瞬变电荷量为式(10)所示。 (10) 由于一次放电的持续时间很短，大约为十几纳秒，远小于电源回路的充放电常数，因而可认为放电时电源并不对电荷瞬变产生作用。假定放电造成C b 上的电压变化为ΔU b ，存在式(4)关系。 (11) (12) 式(10)中，Q a 称为视在放电量，IEC60270标准用其来量化局部放电的强弱程度，这主要是出于两个方面的考虑：由式(10)、(11)可知，实际放电量与视在放电量正相关；反映局部放电对绝缘材料损害作用的参数放电能量与视在放电量呈线性关系。 三电容模型简单直观地建立了可测的视在放电量与实际放电量、放电能量以及气隙位置之间的联系，并能将局部放电的两种随机性理论统一起来。 (6) 放电能量W 通过理论分析得出能量与加载到气隙两端与电荷量之间的函数关系表达式为： (13) 因此 (14) 假设 ，则 (15) 因此根据气隙两端电压和电荷量就可以求出放电能量W，通过大量实验数据发现，局部放电能量与放电电荷平方之间存在线性关系，如图8所示，同时可以看到，当放电量升高时，该趋势依旧保持不变仍呈线性关系。 (7) 放电功率P 从图7实测局部放电信号电压随时间变化曲线可知，电压幅值虽然十分微弱，但随着局部放电严重程度不同会有所变化，所以有必要对其进行提取，同理从图9单个局部放电信号中可以知道电流值的大小，根据前面定义公式(1-5)的方法定义局部放电的放电功率P 图8. 放电能量与电荷量平方关系 图9. 单个局部放电信号 (16) 从公式中可知需要求出每次放电的电压值和电流值就能得出放电功率P指标，设在测量时间T内出现放电n次，各次相应的视在放电电荷为 ，则平均放电电流 (17) 测得出现n次放电，每次放电对应的电荷量和外加电压瞬时值的乘积为 ，则放电功率 (18) 放电功率P表征信息综合表征了放电量、放电次数以及放电时外加电压值，它与其它表征参数相比，包含最多的局部放电信息。同时也能在出现干扰的情况下能检测出哪项数据异常，为后续综合评判局部放电严重程度提供了一种新的思路。 结合上述提取表征信息总结出如下规律： 相邻局放幅值差异 越小，说明局放出现的频数越集中，反映在实际工程中说明局放就越严重；正负半周最大放电脉冲幅值比值A u 越接近1，说明局部放电混乱程度越小，反之表征局部放电严重程度的差异性越明显，需加强现场对局放的监测；相邻放电时间间隔ΔT越小，说明局部放电出现的频率增加，在现场可以准确地反映出局放现象的密集程度；放电能量和放电功率P在极短时间内可以看成近似相等，通过计算放电能量值作为放电功率，可以用来验证其它测量指标的准确性，在实际工程中，可以通过测量放电能量和放电电压幅值大小以及放电电流，三者数据之间相互验证，哪一项数据测量有误差可以准确地找出，有利于保证实际测量时数据的准确性。