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user: 3. 讨论 3.1. 光子静止质量为零的理论论证 采用两个参考系，设惯性参考系S'相对S系运动速度为U，将光子视作静止质量为 m 0 的粒子，光子在S、S'系中沿OX轴运动的速度分别为V、V'，则根据(2)式将一个光子在两个参考系中的能量分别记为E和E'，在S系的动量写成标量形式为公式(4)： P = m 0 V 1 − ( V c ) 2 (4) 洛仑兹速度变换为公式(5) V ′ = V − U 1 − U V c 2 (5) 将(5)代入(2)中，可得另一参照系下的能量，见公式(6)： E ′ = m 0 c 2 ( 1 − U V c 2 ) ( 1 − U 2 V 2 ) ( 1 − V 2 c 2 ) = E − U P 1 − U 2 c 2 (6) 根据爱因斯坦光量子理论即(3)式，设 ν 和 ν ′ 分别为光在S系和S'系中的频率。并带入(6)式，可得公式(7)： h ν ′ = h ν − U P 1 − U 2 c 2 (7) 根据多普勒频移公式 ν ′ = ν c − U c + U ，两边同时乘以h得到 [ 2 ] ： h ν ′ = h ν c − U c + U (8) 同(7)式比较可以得到： P = h ν c = E c (9) 将(2)式和(4)式连立，可以推导出相对论中的能量—动量关系式 [ 3 ] ，并将(9)式带入有： E 2 = ( E c ) 2 c 2 + m 0 2 c 4 (10) 若要(10)式成立，显然由于光速c并不为零，因此为使上式成立，则 m 0 = 0 ，即光子静止质量为零。 3.2. 光子运动质量的本质及分析 规范场理论中，电磁场的量子，即光子，是一种规范玻色子。光子在带电粒子间的相互作用过程中扮演一种媒介的角色 [ 4 ] 。规范粒子的引力质量一定为零，即只有电磁质量。因此光子只具有电磁质量，其引力质量为零。由于光子在真空中始终以光速运动，不可能静止，故而光子的运动质量本质为电磁质量，可将静止作为一种假设，静止质量则可视为引力质量。 由于静止质量 m 0 = 0 ，即(1)式中分子为零，而在真空中，分母也为零。此时m的值不能确定，但显然并不为零，否则将会导出光子的能量动量为零的错误结论。由于此时光子运动的速度为光速c并不为零，故此质速公式中的质量m有光子运动质量的含义，通常记光子质量为 m γ ，即： m γ = m 0 1 − V 2 c 2 (11) 但由于该式是一个未定式，光子的运动质量 m γ 的值不能由该式确定。在光量子理论中，光子的运动质量为： m γ = h ν c 2 (12) 即光子的运动质量与频率 υ 有关，给定一种光的频率，光子的运动质量就可以唯一确定。 3.3. 光子在真空中的能量、动量表示方式 光子能量的表达式(2)中，能量与质量有着确定的关系，而式中光子的运动质量 m γ 是一个不确定、不可测量的物理量，而光子能量的另一种表达形式(3)中，光具有粒子性，同普朗克的量子一样。式中光的频率 则是一个确定的、可以测量的物理量。经过上述对光子运动质量两种表述的讨论，可知关于能量的两种描述并不矛盾，前者表示总能量，后者则是可测量的光子能量。 同样，在真空中，狭义相对论中光子的动量描述的是总动量，爱因斯坦光子理论中光子的动量是可测量的。 3.4. 光子在透明介质中的运动质量、能量和动量 透明介质是一种几乎不吸收入射光子使其无能量损耗，只有动量方向发生改变的环境。光子进入此介质后，与介质中的晶格不断碰撞的过程可以视为弹性碰撞，不改变光子的能量，而仅改变在介质中的运动方向 [ 5 ] ，光子和透明介质构成的系统总动量保持不变。光子最终以最大的几率沿一个固定方向出射，即折射，由此可以看出，光子在介质中的运动距离比在真空中的长。宏观来看，可以认为是光在透明介 质中的运动速度变小(即 v = c n ， n > 1 )，且光子进入介质后的动量也变小。在经典物理讨论的范围内，通常 认为电子和光子的经典半径是相等的。介质的折射率和入射光的波长决定了光子在介质中的质量。 但由于在介质中，光速不等同于光子的运动速度，前者实质上是指“波包”的速度，即群速度，代 表波包的能量传播速度，比中心的相速度小，因此用光在介质中的速度公式 v = C n 来代表光子的速度会引入“有效质量”概念。 假设在真空中，运动的光子能量为E，动量为P。根据能量-动量关系式，因为其静止质量为零，即E = Pc。结合波长与速度的关系可以看出： P = h λ (13) 光子进入透明介质后，能量为 E ′ 和动量为 P ′ ，由于光子与介质中的晶格的碰撞是弹性碰撞并不改变光子的能量，故有 E ′ ≈ E 。目前对光在介质中的波长有两种定义，一种方法是Abraham定义的 [ 10 ] [ 11 ] [ 12 ] ： λ = n λ 0 ；另一种是Minkowski定义的： λ = λ 0 n 。最近的研究表明，这两种情况都是正确的，而前者与动 能有关，后者则与介质中光子的动量有关。如果按照Abraham认为的那样，由于光在介质(介质折射率n > 1)中的运动速度变小，动量也变小，因此定义一个“有效光子”，其波长为 λ ′ = n λ 。这一有效光子的动量为： P ′ = h λ ′ = h n λ (14) 将(14)式代入，由 E ′ 和 P ′ 的能量-动量守恒关系，并利用 E ′ ≈ E = P C ，可以得到一个有效质量： m ′ = h ν c 2 1 − 1 n 2 = h λ c 1 − 1 n 2 (15) 因此，光子进入透明介质后，其运动质量不能由传统的计算方法即(12)式计算，而是取决于介质的折射率和入射光的波长。其动量和能量也有新的表示形式，光子从真空进入透明介质后(介质折射率n > 1)质量变小，动量变小，能量几乎不变。 3.5. 实验检验光子静止质量的研究进展 研究与澄清光子的质量、能量与动量的根本含义对于深入了解光子的运动情况和理解关于光子的经典电磁理论有着十分重要的意义。以上仅从理论上就光子零静止质量进行论证，并提出其运动质量的本质。物理学家们一直在尝试用实验检验光子的静止质量。至今已有多种实验方法，并进行了大量的检验。根据量子力学中的能量时间不确定性关系，即 Δ E ⋅ Δ t ≈ ℏ ，可以知道光子可探测的极限静止质量 m 0 ≈ ℏ Δ t ⋅ c 2 ≈ 10 − 61   kg ，上面的估算式中 Δ t 取宇宙的年龄，即10 10 年。显然实验探测如此小的质量十分困 难。因此实验检验光子静止质量方法都是寻找其质量非零而引发的各种效应。表1列出了历史上科学家们对光子静止质量的测定方法及结果 [ 13 ] [ 14 ] 。 提高实验检验光子静止质量的检验精度是十分必要，亦是十分困难的。一方面因为如果假设静止质量非零，则必将是一个微小量，且在检验探测过程中需要排除各种系统误差。另一方面，关于光子为何静止质量非零的理论机制尚未健全。因此无法给实验直接测量光子静止质量提供直接的途径和方法。 3.6. 关于光子静止质量的另一点讨论 据德国海德堡大学的(T. Prokopec)和伦敦皇家学院的(O. Tornkvist)研究认为 [ 9 ] ，因为宇宙快速膨胀时， Table 1 Representative testing results and methods of photon rest mass experiment 作者 时间(年) 研究方法 光子的质量上限(克) De Broglie 1940 检验星光色散效应 8 × 10 − 40 Bass et al. 1955 分析地球磁场中的“外来场” 2.0 × 10 − 47 Florman 1955 检验无线电波色散效应 6 × 10 − 42 Feinberg 1969 分析脉冲星NP0532色散效应 10 − 44 Williams et al. 197l 检验库仑定律 1.6 × 10 − 47 Bay et al. 1972 脉冲星辐射色散效应 3 × 10 − 46 Hollweg 1974 星际等离子体介质中的色散 1.3 × 10 − 48 Davis et al. 1975 分析木星磁场中的“外来场” 8 × 10 − 49 Ryan et al. 1985 低温检验库仑定律 1.5 × 10 − 42 Chemikov et al. 1992 检验安培定律 8.4 × 10 − 46 Fisehbaeh et al. 1994 分析地球磁场中的“外来场” 1 × 10 − 48 Ryutov 1997 分析太阳风磁场 10 − 49 Lakes 1998 静态扭秤实验 2 × 10 − 50 Schaefer 1999 分析伽马射线暴色散效应 4.2 × 10 − 44 Luo et al. 2003 动态扭秤调制实验 1.2 × 10 − 51 Accioly et al. 2004 分析电磁辐射的引力偏转效应 10 − 40 Ftillekrug 2004 地球对流层放电观测 4 × 10 − 49 Tu et al. 2006 改进的动态扭秤调制实验 1.5 × 10 − 52 表1. 代表性的光子静止质量实验检验结果及(以时间为序) 光子具有静止质量导致了目前宇宙中的天体星系周围环绕磁场。这可以作为证明光子具有一定微小静止质量的检验方法，本文对此作简要讨论。 在第2.2的讨论中，可以发现，光子静止质量为零是与规范不变性紧密联系的。电磁作用满足这种规范理论，这似乎与上述检验结果相悖。事实上，可以认为，光子是具有零静止质量的，在天体周围观察到磁场而证明的静止质量是由于在宇宙中，不仅在快速膨胀时引起，由于宇宙的温度经历了从高到低的漫长变化，真空的对称性遭到了破坏。也可以理解为，在真空中，光子具有零静止质量，而真空环境可能发生某种变化，在这种变化了的空间里，光子则会表现出微小数值的静止质量。 在此，可以举一个例子证明。在完美的真空中，光子满足(16)式中提到的色散关系。 w 2 − k 2 c 2 = 0 (16) 式中，w和k分别表示光子的圆频率和波矢。而在均匀无磁场Plasma 环境中，光子满足的色散关系变为(17)式： w 2 − w 0 2 = k 2 c 2 (17) 式中， w 0 表示Plasma 的振荡频率。即： w 0 = 4 π e 2 n m e (18) 式中，n表示单位体积内的电子数，即电子密度， m e 表示电子的质量。(17)式的表示形式可以得出光子具有静止质量的结论，但可以认为这个静止质量是由于Plasma的环境引起的。由此也可以设想，当加热某种稀薄气体环境时，就可以构造出Plasma环境，进而使光子具有静止质量。总之，可以想象，在宇宙中，光子静止质量与宇宙环境的温度有关。