DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 3. 载荷谱试验数据 根据计算有限元分析数据，在转向管路系统薄弱位置(有限元分析振动最大位置)设置两路三通道加速度传感器，检测转向管路系统最大加速度值，检测数据加速度分布图如表2： Table 2 Test data acceleration distribution tabl 检测点1 (管路支架固定点位置) 检测点2 (管路支架悬臂最外沿位置) 方位 Max加速度 方位 Max加速度 X 5.272 g X 5.661 g Y 8.048 g Y 6.16 g Z 19.85 g Z 31.532 g 表2. 检测数据加速度分布表 图3. 载荷谱采集转向管路系统振动加速度路谱 按照8 × 4载货车在耐久路面采集数据综合分析可知，如果机械零部件振动在10 g以上，零部件所在工况就非常恶劣，这也是我们设计工作中需要尽量避免的情况。 从图3载荷谱数据可知，在耐久路面转向管路支架悬臂外沿Z向加速度较大(检测点2)，最大加速度达到31.532 g，存在共振现象，共振会对转向管路固定支架强度产生非常大的危害，而且载荷谱采集数据与计算仿真分析结果一致，计算仿真分析结果具备很强的参考价值，能够作为我们后续设计优化的参考。
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user: 4. 转向管路系统设计优化 振动系统的三要素：激励、系统和响应，外界对振动系统的激励或作用称为激励，本文中发动机怠速振动就是最重要的激励源，系统对外界影响的反映称为振动系统的响应 [ 4 ] [ 5 ]。针对上述模态性能存在问题的原因，经过综合分析，主要从改进转向管路系统刚度来降低对激励源的反映，具体方案在转向管路系统振幅最大位置前方200 mm位置增加一个固定点来提升整个转向管路系统刚度，尽可能减少发动机怠速激励影响，改进后重新对转向管路系统进行有限元分析，改进前后有限元分析模态对比如图4所示。 图4. 转向管路系统改进前后模态对比 转向管路系统改进后前四阶模态分布如图5。 图5. 转向管路系统改进后前四阶模态分布图 从图5可知，改进后，转向管路系统一阶模态提升到52.2 Hz，能够有效避开发动机怠速激励频率(30~35 Hz)，载荷谱重新采集转向管路系统X、Y、Z向最大振动加速度，采集载荷谱数据如图6，其中Z向最大加速度为7.85 g，振幅明显降低，满足小于10 g的要求，达到设计优化目的。 图6. 载荷谱采集转向管路系统振动加速度路谱
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user: 5. 结论 综上所述，通过计算模态仿真分析数据和载荷谱数据对比，验证我们模型简化、仿真系统约束、零部件设置约束关系等操作后计算仿真分析获得数据准确性较高，仿真结果可以作为我们设计改进的依据。计算模态分析方法具有一定的适用性，可用于对于其他的机械结构的振动模态试验分析的研究，利用好计算模态仿真分析工具对加快我们设计开发工作非常有益。
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user: 摘要 滑轮支架是将负载与钢丝绳连接的重要零件，其结构的可靠性和安全性对负载起吊安全性至关重要。本文主要对滑轮支架和滑轮轴有限元的建模方式进行研究，并且对不同工况下滑轮轴和滑轮支架的结构强度进行校核和分析。
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user: 1. 引言 滑轮组主要用于起吊负载，一般由滑轮、滑轮支架和滑轮轴等组成。滑轮支架是将负载与钢丝绳连接的重要零件，其结构的可靠性和安全性对负载起吊安全性至关重要。 本文中，滑轮组通过高强螺栓安装在一个绕固定轴线转动的刚性构筑物上。在工作过程中，钢丝绳与滑轮支架底面的夹角不断发生变化，使滑轮支架承受交变载荷。 为了精确分析滑轮支架结构，采用有限元法对结构进行离散化，对滑轮支架的强度、刚度和稳定性进行计算。滑轮支架和滑轮轴三维模型如图1所示。 图1. 滑轮支架三维有限元模型
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user: 2. 受力分析 本文所涉及的滑轮支架其上安装有6件滑轮，每件滑轮受负载为钢丝绳恒定最大张力190 KN，此时钢丝绳与滑轮支架底面夹角为30˚。滑轮支架共承受载荷为12 × 190 kN = 2280 kN。
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user: 3. 结构有限元分析 3.1. 计算模型离散化 对模型局部作简化处理，然后倒入ANSYS计算软件。对钢板采用“SOLSH190”划分单元格，对规则的实体部分采用实体单元“SOLID186”划分的六面体单元格。 3.2. 约束和载荷 约束：滑轮支架底板采用螺栓与构筑物之间牢固连接在一起。为准确进行分析，并不将滑轮支架底面与构筑物采用刚性约束，而是将滑轮支架底板采用按照单个螺栓加载轴向预紧力的方式进行加载，单个螺栓的预紧力大小为338 kN。滑轮轴上共安装有6件滑轮，故滑轮轴按照每个区域承受2根钢丝绳负载即380 kN进行加载(图2~图4)。 图2. 滑轮支架的单元格划分模型 图3. 滑轮支架受螺栓预紧力加载示意图 图4. 滑轮轴受钢丝绳负载加载示意图 由于采用整体分析，根据滑轮支架、滑轮轴及高强螺栓副的装配情况，对各部分进行连接，滑轮轴与滑轮支架之间采用标准接触约束(图5，图6)，垫片与螺帽之间、垫片与滑轮支架之间采用标准接触约束。 图5. 滑轮轴与滑轮支架之间约束 图6. 垫片与螺帽、滑轮支架之间约束 3.3. 有限元计算 根据有限元的基本方程： [ T ] { ε } = [ L ] (1) 式中 [ T ] ——整体刚度计算矩阵； [ L ] ——节点载荷。 { ε } ——节点位移； 利用已加载的边界条件，结合上述矩阵方程可以求出各计算节点的位移及各单元格应力等 [ 1 ]。 按照规范对滑轮支架和滑轮轴进行强度校核。非线性稳定性分析考虑了结构变形对载荷作用效应，也就是结构刚度的改变，结构材料的非线性、几何制造缺陷等因素，因而更加接近真实。框架结构的结合缺陷为L/1000，且不超过50 mm。因此在分析时以整体失稳的最大位移(归一化的位移)乘以乘数因子50作为初始缺陷引入到非线性屈曲分析中，打开大变形，并且设置材料的非线性属性，设置直接求解器，采用Newton-Raphson算法。载荷设置为临界屈曲载荷，求解直至计算发散。 对于线性结构，屈曲分析的方程是： ( [ T ] + λ [ S ] ) { ψ } = 0 (2) 式中： 是常量； 是形状系数； 是刚度矩阵。 进行求解后，得到载荷因子 和屈曲模态 [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ]。
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user: 4. 计算结果及分析 4.1. 滑轮支架和滑轮轴强度分析 计算结果表明滑轮支架和滑轮轴强度满足材料使用要求。 滑轮支架整体应力如图7~11所示。滑轮支架上存在应力集中现象，峰值应力为254 MPa。除去应力集中影响后，滑轮支架的最大应力230 MPa。滑轮支架底板与耳板焊缝区域应力值较高，为65 MPa。在焊接过程中应注意焊缝质量。滑轮轴上的峰值应力为80 MPa，远小于屈服材料屈服极限 [ 5 ]。 图7. 滑轮支架和滑轮轴整体应力云图 图8. 滑轮支架应力云图 图9. 滑轮支架底板与耳板焊缝区域应力云图 图10. 滑轮支架底板应力云图 图11. 滑轮轴应力云图 4.2. 滑轮支架和滑轮轴刚性分析 计算结果表明滑轮支架和滑轮轴刚性满足要求。滑轮支架和滑轮轴位移如图12~13所示。滑轮轴以及滑轮支架结构的最大位移均发生在中间的两件滑轮的安装位置，位移值约为0.22 mm，远小于规范要求范围。 图12. 滑轮支架位移云图 图13. 滑轮轴位移云图 因此，滑轮支架和滑轮轴的强度和刚性均满足要求。
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user: 5. 结论 通过有限元方法对滑轮支架和滑轮轴设计进行了分析验证。研究证明，滑轮支架强度和刚性满足规范要求。采用有限元分析方法为滑轮组的设计提供了验证，为滑轮支架的优化设计提供了有价值的参考，提高了设计效率。
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user: 摘要 设d(n)为Dirichlet除数函数。本文考虑了短区间上四元混合幂除数函数的均值问题，并得到了一个有效的渐进公式。
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user: 1. 引言与主要结果 设d(n)为Dirichlet除数函数，许多学者围绕除数函数的均值问题做了相关的研究工作。Gafurov [ 1 ] [ 2 ] 首先研究了与二元二次型除数和问题，并得到了以下渐进公式： ∑ 1 ⩽ m 1 ， m 2 ⩽ x d ( m 1 2 + m 2 2 ) = A 1 x 2 log x + A 2 x 2 + O ( x 5 / 3 log 9 x ) ， 其中 A 1 ， A 2 都是常数。2000年，Yu [ 3 ] 将上式余项改进为 O ( x 3 / 2 + ε ) ， ε 为任意小的正实数。 2000年，Calderán和Velasco [ 4 ] 研究了三元二次型除数和问题，并得到了以下渐进公式： G 2 ( x ) = ∑ 1 ⩽ m 1 ， m 2 ， m 3 ⩽ x d ( m 1 2 + m 2 2 + m 3 2 ) = 8 ζ ( 3 ) 5 ζ ( 5 ) x 3 log x + O ( x 3 ) . 2012年，Guo和Zhai [ 5 ] 利用圆法，以及Heath-Brown [ 6 ] 在算术级数中除数和函数的估计，得到了三元二次型除数和问题更加精确的主项和余项： G 2 ( x ) = 2 C 1 I 1 x 3 log x + ( C 1 I 2 + C 2 I 1 ) x 3 + O ( x 8 / 3 + ε ) ， 其中 C 1 ， C 2 ， I 1 ， I 2 都是常数。2014年，Zhao [ 7 ] 将上式余项改进为 O ( x 2 log 7 x ) 。 2015年，Hu和Yao [ 8 ] 研究了短区间上的三元二次型除数和问题，并得到了以下渐进公式： ∑ | m i − x | ⩽ y d ( m 1 2 + m 2 2 + m 3 2 ) = K 1 L 1 ( x ， y ) + 2 ( γ K 1 − K 2 ) L 2 ( x ， y ) + O ( y 3 − ε ) ， 其中 y = x 1 / 2 + 2 ε ， K 1 ， K 2 都是常数， γ 是Euler常数， L 1 ( x ， y ) ， L 2 ( x ， y ) 满足 L 1 ( x ， y ) ≍ y 3 log y ， L 2 ( x ， y ) ≍ y 3 。 2018年，Zhang和Li [ 9 ] 考虑了短区间上混合幂的三元除数和问题，并得到了以下结论： ∑ x − y < m i 2 ⩽ x + y x − y < m 3 k ⩽ x + y i = 1 ， 2 d ( m 1 2 + m 2 2 + m 3 k ) = K 3 L 3 ( x ， y ) + 2 ( γ K 3 − K 4 ) L 4 ( x ， y ) + O ( y 3 x − 2 + 1 / k − ε ) ， 其中 3 ≤ k ∈ ℤ ， y = x θ k ， θ k 仅与k有关， K 3 ， K 4 都是常数， L 3 ( x ， y ) ， L 4 ( x ， y ) 满足 L 3 ( x ， y ) ≍ y 3 x − 2 + 1 / k log x ， L 4 ( x ， y ) ≍ y 3 x − 2 + 1 / k 。 2014年，Hu [ 10 ] 研究了四元二次型除数和问题，并得到了以下渐进公式： ∑ 1 ⩽ m 1 ， m 2 ， m 3 ， m 4 ⩽ x d ( m 1 2 + m 2 2 + m 3 2 + m 4 2 ) = 2 K 5 L 5 x 4 log x + ( K 5 L 6 + K 6 L 5 ) x 4 + O ( x 7 / 2 + ε ) ， 其中 K 5 ， K 6 ， L 5 ， L 6 都是常数。 2016年，Hu [ 11 ] 考虑了短区间上的四元二次型除数和问题，并得到了以下渐进公式： ∑ | m i − x | ⩽ y 1 ⩽ i ⩽ 4 d ( m 1 2 + m 2 2 + m 3 2 + m 4 2 ) = K 7 L 7 ( x ， y ) + 2 ( γ K 7 − K 8 ) L 8 ( x ， y ) + O ( y 4 − ε ) ， 其中 y = x 1 / 3 + ε ， K 7 ， K 8 都是常数， L 7 ( x ， y ) ， L 8 ( x ， y ) 满足 L 7 ( x ， y ) ≍ y 4 log y ， L 8 ( x ， y ) ≍ y 4 。 在本文中，我们考虑了短区间上四元混合幂的除数和问题，并得到了以下结果： 定理1.1设 S k ( x ， y ) : = ∑ x − y < m i 2 ⩽ x + y x − y < m 4 k ⩽ x + y i = 1 ， 2 ， 3 d ( m 1 2 + m 2 2 + m 3 2 + m 4 k ) ， 那么对于 3 ≤ k ∈ ℤ ， y = x 1 − δ k + 4 ε ， δ k = { 7 36 ， k = 3 ; 1 2 k − 1 + k + 1 ， 4 ⩽ k ⩽ 5 ; 2 k ( k 2 − 3 k + 5 ) ， k ⩾ 6 ， 我们有 S k ( x ， y ) = K 1 L 1 ( x ， y ) + 2 ( γ K 1 − K 2 ) L 2 ( x ， y ) + O ( y 4 x − 5 2 + 1 k − ε ) ， 其中 K 1 ， K 2 是收敛的奇异级数，对于j = 1，2，有 L j ( x ， y ) = 1 8 k ∑ 4 ( x − y ) < n ⩽ 4 ( x + y ) ( log n ) 2 − j ∑ x − y < m i ⩽ x + y i = 1 ， 2 ， 3 ， 4 m 1 + m 2 + m 3 + m 4 = n ( m 1 m 2 m 3 ) − 1 2 ( m 4 ) − 1 + 1 k ， 并且满足 L 1 ( x ， y ) ≍ y 4 x − 5 / 2 + 1 / k log x ， L 2 ( x ， y ) ≍ y 4 x − 5 / 2 + 1 / k 。 本文主要运用圆法来证明定理1.1。在处理主区间上的积分时，主要运用Zhang和Li [ 9 ] 文中的结果，以及相关的指数和估计。在处理余区间上的积分时，主要运用Vaughan [ 12 ] 和Wooley [ 13 ] 的相关结论。
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user: 2. 记号说明 我们约定一些在本文中通用的符号： ℕ 为全体自然数集； ℤ 为全体整数集； ℝ 为全体实数集；e(t)为 e 2 π i t 的缩写； ε 为任意小的正实数； ‖ α ‖ 表示 α 到整数的最短距离；d(n)为除数函数； φ ( n ) 为Euler函数； γ 为Euler常数；(a，b)为a，b的最大公约数； f ( x ) = O ( g ( x ) ) ，即存在常数C，使得 | f ( x ) | ⩽ C g ( x ) ； f ( x ) ≪ g ( x ) ，即 f ( x ) = O ( g ( x ) ) ； f ( x ) ≍ g ( x ) ，即 g ( x ) ≪ f ( x ) ≪ g ( x ) 。 在本文中x，y都表示充分大的正整数，且 y ≪ x ；记 N 1 = x − y ，                                       N 2 = x + y ， 对于k ≥ 2， v > u > 0 ， λ ∈ ℝ ，定义 f k ( α ) = ∑ N 1 < m k ⩽ N 2 e ( m k α ) ，       f ( − α ) = ∑ 4 N 1 < m ⩽ 4 N 2 d ( m ) e ( − m α ) ， 以及 T 1 ( u ， v ) = ∑ u < m ⩽ v e ( − m λ ) ，       T 1 * ( u ， v ) = ∑ u < m ⩽ v ( log m ) e ( − m λ ) ， T k ( u ， v ) = 1 k ∑ u k < m ⩽ v k m 1 k − 1 e ( m λ ) .
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user: 摘要 邹衍的五德终始说在朝代的兴替和四时的更代均有应用。《吕氏春秋·应同》论朝代兴替就采用了邹衍的五行说，这点已有很多学者证实，王梦鸥教授做了较为详尽的论述。尚待探讨的问题是《月令》所载一年四时的更代是否根据邹衍的五行说。若从五行与四时的关系着手，五行与四时直接相配，但原来应是四时与四方，五行则与五方或五位相配。五行与四时的相配是通过五方或五位的，最初相配时未能完全整齐划一，这显而易见。但更重要的是在实行时的模式并不一致。在土与中央相配的过程中，《月令》里的土在一年之中不占任何时间。到了《淮南子·时则训》才把夏季最后一个原属火的六月拨归土。《淮南子》这个处理办法似乎和邹衍的五行说一致。可见《月令》在处理五行与四时关系时采取的是与邹衍不同的手法。
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user: 1. 引言 二、三十年代，梁启超的《阴阳五行说之来历》 [ 1 ] 和顾颉刚的《五德终始说下的政治和历史》 [ 2 ] 先后引发起学术界对邹衍与五行说的讨论，自此不少学者都相信，《吕氏春秋》书中的一些观点，与邹衍有关系。顾氏认为，邹氏书虽不传，但其五行说却保存于《吕氏春秋·应同》的首段。此段所保存的是朝代应五行而兴替之说。王梦鸥教授在1966年出版了《邹衍遗说考》，对邹衍作了深入研究，认为邹衍五行说可区分为二：(甲)小五行，(乙)大五行。小五行指四时更代，大五行指朝代兴替。 [ 3 ] 顾颉刚着眼的只是大五行。徐复观在1975年出版了其巨著《两汉思想史》的卷二，开头一章题为《吕氏春秋及其对汉代学术与政治的影响》， [ 4 ] 详论邹衍对《吕氏春秋》的影响。徐氏跟以前的学者一样，都认为《吕氏春秋·应同》叙朝代兴替及其十二纪按月令排序，是受了邹衍的影响。但徐氏的关注重点与以前的学者有所不同。徐氏的着眼点是政治与学术。他认为《吕氏春秋》重视月令尤胜于朝代更替。邹衍透过《吕氏春秋》对后世发挥影响，主要也在这方面。徐氏指出，十二月令分成十二纪，邹氏之学便成了此部的主要构成部分，而此部在《吕氏春秋》中至为重要，其余八览，六论两部，仅属附庸。《吕氏春秋》所可能受邹衍影响者，只限于若干部分，其中大五行说见于《应同》篇首段，小五行说见于《月令》，但由于从前学者(特别是王梦鸥教授)已详论过《应同》篇结合了邹衍的观点，本文所论将限于十二纪所构成的《月令》。后文都将简写为《吕氏春秋·月令》。
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user: 3. 结论 经过长篇累牍的讨论，本文至此终于得到结论：代表邹衍所倡的“小五行”之说的，是《淮南子·时则训》，而非《吕氏春秋·月令》。因此《吕氏春秋》只是吸收了邹衍“大五行”的学说。至于《月令》所吸收的“小五行”之说，与邹衍所提出的在形式上有所分别。这本是意料之中的事。上文的论述已展示四时与五方相配，经历了漫长的发展过程，从最初粗率地由一个任意挪移到另一个去，发展到后来较为令人满意的二者的整合。邹衍只是代表了这个发展过程的一个阶段，他并不是完成整合的人。如果像《吕氏春秋·月令》这样的历书完全采用了邹衍所提倡的做法，那才是令人惊奇的事。
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user: 摘要 一个量子超代数可以通过一个R-矩阵及相应的RTT关系给出。对于一个由R-矩阵 R 定义的量子超代数 U ( R ) ，本文验证了它的坐标超代数 A ( R ) 的矩阵生成元也满足RTT关系。我们进一步的以量子超代数 U q ( g l m | n ) 和 U q ( q n ) 为例阐释了上述结果。
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user: 1. 引言 量子超代数是李超代数的泛包络代数的量子化，有限维单李超代数的量子包络代数出现于1990年前后，最简单的量子超代数 U q ( o s p 2 | 1 ) 由P. P. Kulish和N. Y. Reshetikhin在 [ 1 ] 中给出。随后，M. Chaichian和P. Kulish在 [ 2 ] 中定义了A型的量子包络超代数 U q ( g l m | n ) ；G. I. Olshankski在论文 [ 3 ] 中构造了queer李超代数 q n 的量子包络超代数 U q ( q n ) 。 近年来，这些量子超代数的结构和表示理论受到了数学和理论物理研究的广泛关注。R. B. Zhang在 [ 4 ] 中得到了量子超代数 U q ( g l m | n ) 的有限维表示。A. J. Bracken，M. D. Gould和R. B. Zhang在论文 [ 5 ] [ 6 ] 中对量子超代数对应的泛R矩阵进行了研究，给出了一般超Hopf代数的分次泛R矩阵的公式，并具体得到了 U q ( o s p 1 | 2 ) 和 U q ( g l m | n ) 的自然表示上的R-矩阵。D. Grancharov，J.-H. Jung，S.-J. Kang和M. Kim在 [ 7 ] 中对量子超代数 U q ( q n ) 的张量模范畴进行了详细的刻画。 在这一系列对量子超代数的研究中，它们的坐标超代数都起到了重要的作用。坐标超代数是论文 [ 6 ] 构造quantum double的重要部分，在Y. Zhang对 U q ( g l m | n ) 的不变量理论基本定理的证明过程 [ 8 ] 中也起到了多项式代数的量子化的作用。 量子超代数的坐标代数是它作为Hopf代数的余有限对偶中由自然表示的矩阵元生成的子代数。众多的例子已经表明这些坐标代数的矩阵生成元满足RTT关系。RTT关系是L. D. Faddeev，N. Y. Reshetikhin和L. A. Takhtajan在论文 [ 9 ] 中引入的量子代数的矩阵生成元之间的关系。它给出了量子包络代数的一种非常简洁的实现方式。而且具有易于描述其中的余乘和反极等Hopf代数结构的优势。 我们在这篇小论文中验证：在一个通过RTT实现的量子超代数的坐标超代数中，它的矩阵生成元仍然满足RTT关系。我们还将以量子超代数 U q ( g l m | n ) 和 U q ( q n ) 为例阐释上述结果。
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user: 2. 量子超代数 本节我们首先给出基于RTT实现的量子超代数及其坐标代数的定义。 设 K 是一个特征为零的域。考虑域 K 上的超线性空间(即 ℤ / 2 ℤ -分次的线性空间)， V = K m | n 。V有标准基 { v 1 ， ⋯ ， v m + n } ，其中 v i 在 ℤ / 2 ℤ -分次中的次数为 | v i | = | i | = { 0 ¯ ， 如 果     1 ≤ i ≤ m ， 1 ¯ ， 如 果     m + 1 ≤ i ≤ m + n . 相应的V的自同态代数 End V 也有一个自然地 ℤ / 2 ℤ -分次结构，即 | e i j | = | i | + | j | ，     i ， j = 1 ， ⋯ ， m + n ， 其中 e i j ∈ End V 是由 e i j v k = δ j k v i ， k = 1 ， ⋯ ， m + n 决定的矩阵单位， δ j k 为Kronecker符号。 设 R = ∑ i ， j ， k ， l R k l i j e i j ⊗ e k l ∈ End V ⊗ End V . 注意到从 End V ⊗ End V 到 End V ⊗ End V ⊗ End V 有三个典范同态： a ⊗ b ↦ a ⊗ b ⊗ 1 ，   a ⊗ b ↦ a ⊗ 1 ⊗ b ，   a ⊗ b ↦ 1 ⊗ a ⊗ b . 我们把 R 在三个典范同态下的像分别记为 R 12 ， R 13 ， R 23 。若 End V ⊗ End V 中偶元素(次数为 0 ¯ 的齐次元)满足Yang-Baxter方程 R 12 R 13 R 23 = R 23 R 13 R 12 (2.1) 则称 R 是一个R-矩阵。Yang-Baxter方程(2.1)也可等价地写为 ∑ p ， r ， s ( − 1 ) ( | p | + | i | ) ( | b | + | j | ) R b r a p R c s p i R s k r j = ∑ p ， r ， s ( − 1 ) ( | p | + | i | ) ( | b | + | r | ) R c s b r R s k a p R r j p i (2.2) 定义2.1 设 R ∈ End V ⊗ End V 是一个R-矩阵。我们定义相应的量子超代数 U ( R ) 为域 K 上由次数为 | i | + | j | 的齐次元 t i j ， i ， j = 1 ， 2 ， ⋯ ， m + n 生成的含幺结合超代数。这些生成元满足定义关系 R T 1 T 2 = T 2 T 1 R (2.3) 其中 T = ∑ i ， j = 1 m + n e i j ⊗ t i j 且 T 1 ， T 2 分别为T在从 End V ⊗ U ( R ) 到 End V ⊗ End V ⊗ U ( R ) 的两个典范同态 a ⊗ u ↦ a ⊗ 1 ⊗ u ，   a ⊗ u ↦ 1 ⊗ a ⊗ u 下的同态像， 定义关系式(2.3)也可以等价地写为 ∑ p ， r ( − 1 ) ( | p | + | i | ) ( | b | + | j | ) R b r a p t p i t r j = ∑ p ， r ( − 1 ) ( | p | + | i | ) ( | b | + | r | ) t b r t a p R r j p i 上述通过RTT实现的结合超代数 U ( R ) 自然地具有超双代数的结构，其中的余乘由 Δ ( t i j ) = ∑ k = 1 m + n ( − 1 ) ( | i | + | k | ) ( | k | + | j | ) t i k ⊗ t k j 给出。 例2.2 设 K = ℂ ( q ) 为一个未定元q的复有理函数域，在线性空间 V = K m | n 上有R-矩阵 R : = ∑ i q ( − 1 ) | i | e i i ⊗ e i i + ∑ i ≠ j e i i ⊗ e j j + ( q − q − 1 ) ∑ i < j ( − 1 ) | j | e i j ⊗ e j i . (2.4) 则一般线性李超代数的量子包络超代数 U q ( g l m | n ) 可以定义为域 K 上由次数为 | i | + | j | 的齐次生成元 t i j ± ， i ， j = 1 ， ⋯ ， m + n 生成的含幺结合代数，它们满足 t i j + = t j i − = 0 ， i > j 和 t i i + t i i − = 1 = t i i − t i i + ， i = 1 ， ⋯ ， m + n 以及定义关系 R T 1 ( ± ) T 2 ( ± ) = T 2 ( ± ) T 1 ( ± ) R R T 1 ( + ) T 2 ( − ) = T 2 ( − ) T 1 ( + ) R 其中 T ( + ) = ∑ i ， j e i j ⊗ t i j + ， T ( − ) = ∑ i ， j t i j − ⊗ e i j 。这样的定义给出了量子包络超代数 U q ( g l m | n ) 的RTT实现。事实上，类似于文献 [ 10 ]，可以证明了这样由RTT实现给出的量子包络代数 U q ( g l m | n ) 与Drinfeld实现给出的量子包络代数是同构的。 例2.3 域 K = ℂ ( q ) 与例2.2相同，线性空间 V = K m | n 是有相同维数n的奇偶空间，我们分别用 { − n ， ⋯ ， − 1 } 和 { 1 ， ⋯ ， n } 来作为它的奇空间和偶空间的标准基的指标集。V上有R-矩阵 R : = ∑ i ， j q φ ( i ， j ) e i i ⊗ e j j + ( q − q − 1 ) ∑ i < j ( − 1 ) | i | ( e j i + e − j ， − i ) ⊗ e i j ∈ End ( V ) ⊗ End ( V ) ， (2.5) 其中 φ ( i ， j ) = ( − 1 ) | j | ( δ i j + δ i ， − j ) 。由G. I. Olshanski给出的queer量子包络超代数 U q ( q n ) 是由次数为 | i | + | j | 的齐次元 t i j ， i ≤ j 生成的结合超代数，生成元满足关系 R T 1 T 2 = T 2 T 1 R 及 t i i t − i ， − i = 1 = t − i ， − i t i i ， i = − n ， ⋯ ， − 1 ， 1 ， ⋯ ， n ，其中 T = ∑ i ≤ j t i j ⊗ e i j . 这是一个由RTT实现给出的量子包络代数。Queer量子超代数 U q ( q n ) 的Drinfeld实现已由D. Grantcharov，J.-H. Jung，S.-J. Kang和M. Kim在文献 [ 7 ] 中给出。
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user: 摘要 设群G是作用在有限集合Ω上的传递置换群。G在Ω上的次轨道定义为点稳定子群 G α 作用在集合Ω上的轨道，这里 α ∈ Ω 。次轨道的个数称为群G作用在Ω上的秩，次轨道的长度称为群G作用在Ω上的次级数。在本文中我们通过利用圈积的乘积作用和某种非本原作用构造了几类传递置换群，并确定了它们的秩和次级数。
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user: 1. 前言 设群G是作用在有限集合Ω上的传递置换群。G在Ω上的次轨道定义为点稳定子 G α 在集合Ω上的轨道，这里 α ∈ Ω 。次轨道的个数称为群G作用在Ω上的秩，次轨道的长度则称为群G的次级数。若G是作用在Ω上的有限本原群，则针对群G的秩和次级数的研究有很长的历史，这些研究主要集中在秩和次级数较小的情形，这方面国内外很多学者已经得出了一些非常好的结果。易知传递置换群G的秩为2当且仅当群G是2-传递群。随着单群分类定理的产生，有限2-传递置换群的结构已经完全清楚。因此对有限本原群的秩的研究主要考虑秩 ≥ 3的情形。 对秩为3的有限传递群G，早期的工作参看Higman的综述文章 [ 1 ]。这一问题的研究常常是和传递置换群的次轨道相结合。当次轨道长度较大时，这类问题研究的难度非常大。因此到目前为止的工作主要集中在次轨道长度 ≤ 5的情形。 一个本原置换群若有长度为1的非平凡次轨道时，则它一定是素数阶正则传递群；若一个本原置换群有长度为2的次轨道，它一定是奇素数阶的二面体群，具体过程参见( [ 2 ]， Theorem 5)。当一个本原置换群有长度为3的次轨道时，群的结构变得很复杂，利用Sim [ 3 ] 的工作，Wong [ 4 ] 完成了对这类群的分类。当一个本原置换群有长度为4的次轨道时，群的结构就更加复杂。Sim [ 3 ] 和Quirin [ 5 ] 分别得到了部份结果，最终由王杰在文献 [ 6 ] 中利用有限单群分类定理完成了这类群的分类。在文献 [ 7 ] 中Li，Lu和Marusic结合3度4度对称图对具有长度为3和4的次轨道的本原群重新给出了完整的刻画。当一个本原置换群有长度为5的次轨道时，王杰在 [ 8 ] [ 9 ] 中得到了部分结果。最近(2018年)由Fawcett，Giudici，Li，Praeger等人在文献 [ 10 ] 中完成了对相应的本原群的分类。 近年来研究非本原传递群的相应问题也逐渐引起重视。在本篇文章中，我们构造一些利用圈积的乘积作用和某种非本原作用构造了一些传递置换群，并确定了它们的秩和次级数。
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user: 2. 预备知识 本节我们给出本文中要用到的置换群的一些基本概念和结果，关于置换群的更一般的内容参见Dixon的经典著作 [ 11 ]。 定义2.1 [ 11 ] 设G是一个群，Ω是一个非空集合，若对 ∀ α ∈ Ω ， ∀ x ∈ G ，都对应Ω中一个元素 α x ，并且满足下面两个条件： 1) α 1 = α ， ∀ α ∈ Ω ，其中1代表G中的单位元； 2) ( α x ) y = α x y ， ∀ α ∈ Ω ， ∀ x ， y ∈ G ， 则称群G在集合Ω上有一个作用，或称群G作用在集合Ω上。 定义2.2 [ 11 ] 设群G作用在Ω上，若G在Ω上只有一个轨道，即Ω本身，则称G为Ω上的传递群，否则称G为Ω上非传递群。 定义2.3 [ 11 ] 设群G传递作用在集合Ω上， ，Δ是Ω任意一个非空集合。若对任意的 x ∈ G ，或者 Δ x = Δ ，或者 Δ x ∩ Δ = ∅ ，则称Δ是G的一个块。 显然单点集 { α } 和整个集合Ω都是群G的块，称它们为非平凡块。 定义2.4 [ 11 ] 设G传递作用在Ω上，如果G没有非平凡块，则称G为本原群。 定义2.5 [ 11 ] 给定群K，H。设存在同构映射 τ : H → A u t ( K ) 。此时定义K与H的半直积G为： G = K : H = { ( k ， h ) | k ∈ K ， h ∈ H } ， 运算为 ( k 1 ， h 1 ) ( k 2 ， h 2 ) = ( k 1 k 2 τ ( h 1 ) − 1 ， h 1 h 2 ) 。 定义2.6 [ 11 ] 设 Γ = { 1 ， 2 ， ⋯ ， m } 和 Δ 都是非空集合，用 F u n ( Γ ， Δ ) = { f | f 是 Γ 到 Δ 的 所 有 映 射 } ，故 F u n ( Γ ， Δ ) 可以用 Δ m 表示。 如果 Δ = K 是群，则 F u n ( Γ ， K ) = K m 表示K的直积，设 H ≤ S m ，利用H在 Γ = { 1 ， 2 ， ⋯ ， m } 的自然作用，可定义H在 F u n ( Γ ， K ) 上的一个作用如下， 对任意的 ( k 1 ， k 2 ， ⋯ ， k m ) ∈ K m ，设 x ∈ H ，定义： ( k 1 ， k 2 ， ⋯ ， k m ) x = ( k 1 y ， k 2 y ， ⋯ ， k m y ) ，其中 y = x − 1 ， 于是可做半直积 F u n ( Γ ， K ) : H = K m : H ，称为K与H的圈积，记为 K   w r Γ   H 。 定义2.7 [ 11 ] 设群G传递作用在集合Ω上，则群G在 Ω × Ω 上诱导一个自然作用： ( α ， β ) g ≜ ( α g ， β g ) 即群G在 Ω × Ω 上有一个作用。进而群G在 Ω × Ω 上有轨道。 设 Δ 1 ， Δ 2 ， ⋯ ， Δ r 为群G作用在 Ω × Ω 上的所有轨道， Δ i 称为群G的一个二元轨道(orbital)。其中 Δ 1 = { ( α ， α ) | α ∈ Ω } ， Δ i = { ( α ， β ) G | α ， β ∈ Ω } 。 对每一个 Δ i 以及 α ∈ Ω ，令 Δ i ( α ) = {   β | β ∈ Ω ， ( α ， β ) ∈ Δ i } 易证 Δ i ( α ) 是点稳定子 G α 作用在集合Ω上的轨道，称它为群G作用在集合Ω上的次轨道，并称群G的次级数为 n i = | Δ i ( α ) | 。 定义2.8 [ 11 ] 当群G传递作用在集合Ω上时，群G在集合Ω上oribital的个数等于次轨道的个数，称它为群G的秩，次轨道的长度称为群G的次级数。
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user: 摘要 本文研究了一类退化抛物Baouendi-Grushin Laplace方程。通过构造与Baouemdi-Grushin向量场相对应的抛物Carnot-Carathéodory度量，利用嵌入定理和紧方法来证明方程解的Schauder估计。
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user: 1. 引言 定义 x ∈ R n ， y ∈ R m 和 γ > 0 。Baouendi-Grushin (B-G)向量场 [ 1 ] 定义 X i = ∂ ∂ x i ， i = 1 ， ⋯ ， n ，     X j = | x | γ ∂ ∂ y j ， γ > 0 ， j = 1 ， ⋯ ， m ， 相应的B-G梯度可定义为 ∇ γ = ( ∇ x ， | x | γ ∇ y ) = ( ∂ ∂ x 1 ， … ， ∂ ∂ x n ， | x | γ ∂ ∂ y 1 ， ⋯ ， | x | γ ∂ ∂ y m ) . 则B-G型拉普拉斯算子可定义为 Δ γ u = ( ∇ γ ⋅ ∇ γ ) u = Δ x u + | x | 2 γ Δ y u ， 其中 Δ x 和 Δ y 分别代表 R n 、 R m 空间上的拉普拉斯算子。 当 γ = 1 时，Jerison和Lee [ 2 ] 研究了B-G拉普拉斯方程 Δ 1 u = Δ x u + | x | 2 Δ y u = f ( x ， y ) . (1) 此方程与Cauchy-Riemann Yamabe问题有密切关系。 当 γ 为正整数时，向量场 X i 和 X j 满足Hörmander条件 [ 3 ]，由此可以得到方程的 H ε 正则性估计。 当 γ 是任意的正数时，Franchi通过研究与B-G向量场相关的加权Sobolev-Poincare 不等式，证明了Harnack不等式和方程解的 C α 估计(参见文献 [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] )。王 [ 7 ] 通过构造与B-G向量场相对应的椭圆Carnot-Carathéodory (C-C)度量，给出了方程解的Hölder正则性估计。宋、王等人 [ 8 ] 建立了方程解的梯度的 L p 估计。R. Monti和D. Morbidelli研究了半线性的椭圆Baouendi-Grushin方程 [ 9 ]，并利用kelvin变换给出了方程正解的球对称结果。 近年来，退化抛物B-G方程引起了众多学者的广泛关注(参见文献 [ 3 ] [ 10 ] )。 对于抛物型B-G方程，假设 Ω ⊂ R n × R m 是一个有界开区域，抛物区域为 Ω * = Ω × ( 0 ， T ] ，那么抛物边界为 ∂ Ω ∗ = ( ∂ Ω × ( 0 ， T ] ) ∪ ( Ω × { t = 0 } ) 。本文将研究下述抛物B-G拉普拉斯方程 L u ( x ， y ， t ) : = u t − Δ γ u = ∑ i = 1 n f x i + ∑ j = 1 m | x | γ f y j ， x ∈ Ω ∗ . (2) 在区域 { ( x ， y ， t ) ∈ Ω ∗ : x = 0 } 附近，此方程为退化抛物方程；如果远离 { x = 0 } 区域，则方程没有退化性。我们将分别研究在 { x = 0 } 附近区域和远离 { x = 0 } 的解的正则性，并给出方程解的一致性估计。 本文研究的主要结论如下： 定理1：设u为方程(2)的弱解，任意的正数 α 满足 0 < α < 1 ，存在一个正常数C，若 f ∈ C ∗ α ， α 1 + γ ， α 2 ( Q 1 ) ，那么存在多项式 p ( x ， y ， t ) = 1 2 x T A x + B x + C y + D t + E + F y 2 + G x y ， (*) 使得 1 | Q r | ∫ Q r | u − p ( x 0 ， y 0 ， t 0 ) | 2 d z d t ≤ C r 2 ( 2 + α ) . 其中 0 < r < 1 ，常数C与 [ f ] C ∗ α ， α 1 + γ ， α 2 ( Q 1 ) 和 ‖ u ‖ L 2 ( Q 1 ) 有关。 说明：由下述引理2的证明过程可知，多项式 p ( x ， y ， t ) 的形式与指标 α ， γ 有关。 情况分类如下：若 1、 0 < γ < 1 2 ， α > 2 γ ，多项式 p ( x ， y ， t ) 的形式如(*)所示， 2、 0 < γ < 1 2 ， γ < α < 2 γ ，多项式 p ( x ， y ， t ) 系数 F = 0 ， 3、 0 < γ < 1 2 ， α < γ ，多项式 p ( x ， y ， t ) 系数 G = 0 ， 4、 1 2 < γ < 1 ， α > γ ，多项式 p ( x ， y ， t ) 系数 F = 0 ， 5、 1 2 < γ < 1 ， α < γ ，多项式 p ( x ， y ， t ) 系数 F = 0 且 G = 0 。 定理结论类似可得。 在第二节，我们给出与B-G向量场相关的抛物Carnot-Carathéodory (C-C)度量，在第三节给出方程解的Schauder估计的证明。
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user: 2. 预备知识 本节我们给出弱解的定义和一些重要的引理。 2.1. 内在度量 首先为了能对B-G向量场进行分析，我们引入C-C度量。 对任意的 Z 1 = ( x 1 ， y 1 ， t 1 ) ， Z 2 = ( x 2 ， y 2 ， t 2 ) ∈ R n × R m × [ 0 ， + ∞ ) ，定义与B-G向量场相对应的抛物C-C度量为 d 1 s 2 = d t 2 − d x 2 − d y 2 | x | 2 γ ，相对应的距离为 d γ ( Z 1 ， Z 2 ) = | t 1 − t 2 | 1 2 + | x 1 − x 2 | + 2 | y 1 − y 2 | | x 1 | γ + | x 2 | γ 。 当 | x | ， | y | ~ 1 时，抛物C-C距离可看成经典的抛物距离 d γ ( Z 1 ， Z 2 ) ~ d ( Z 1 ， Z 2 ) = | t 1 − t 2 | 1 2 + | x 1 − x 2 | + | y 1 − y 2 | . 令 Z = ( x ， y ， t ) ， r Z = ( r x ， r 1 + γ y ， r 2 t ) ，在抛物C-C度量下，算子L满足性质 L ( u ( r x ， r 1 + γ y ， r 2 t ) ) = r 2 ( L u ) ( r x ， r 1 + γ y ， r 2 t ) . (3) 记 S r ( z 0 ) = { ( x ， y ) : | x i − x 0 i | < r ， | y j − y 0 j | < r 1 + γ } ， ( i = 1 ， ⋯ ， n ; j = 1 ， ⋯ ， m ) ， Q r ( Z 0 ) = { ( x ， y ， t ) : ( x ， y ) ∈ S r ( z 0 ) ， − r 2 < t − t 0 < r 2 } ，为方便书写，记 S r = S r ( 0 ) ， Q r = Q r ( 0 ) 。 2.2. Sobolev空间 设 Ω ∗ 为有界抛物区域。定义Sobolev空间 W γ 1 ， 2 ( Ω ∗ ) 为 W γ 1 ， 2 ( Ω ∗ ) : = { u ∈ L 2 ( Ω ∗ ) ， ∇ γ u ∈ L 2 ( Ω ∗ ) } ， 其范数定义为 ‖ u ‖ W γ 1 ， 2 ( Ω ∗ ) : = { ∫ Ω ∗ | u | 2 + ∫ Ω ∗ | ∇ γ u | 2 } 1 / 2 . 通篇我们令 Q = n + ( 1 + γ ) m + 2 。若 2 < q < 2 Q Q − 2 ，那么有嵌入定理 W γ 1 ， 2 ( Ω ∗ ) ↪ L q ( Ω ∗ ) ， 且在有界区域上此嵌入为紧嵌入(见 [ 11 ] )。 方程(2)的弱解可定义如下： 定义2.1：如果 u ∈ W γ 1 ， 2 ( Ω ∗ ) 且对任意 φ ∈ C 0 ∞ ( Ω ∗ ) 满足 ∫ Ω ∗ u φ t d z d t − ∫ Ω ∗ ∇ γ u ⋅ ∇ γ φ = ∫ Ω ∗ f ⋅ ∇ γ φ d z d t ， (4) 那么称u是方程(2)的弱解。 2.3. C m ， α ， α 1 + γ ， α 2 的等价定义 在C-C度量下，对任意的 Z 0 = ( x 0 ， y 0 ， t 0 ) ∈ Q 1 ， 0 < a < 1 ，如果存在一个m阶多项式P满足 P ( x 0 ， y 0 ， t 0 ) ( x ， y ， t ) = ∑ i + ( 1 + γ ) j + 2 k ≤ m a i j k ( x − x 0 ) i ( y − y 0 ) ( 1 + γ ) j ( t − t 0 ) 2 k ， 并且 | u ( x ， y ， t ) − P ( x ， y ， t ) | ≤ C d ( ( x ， y ， t ) ， ( x 0 ， y 0 ， t 0 ) ) m + α ， ( x ， y ， t ) ∈ Q 1 ， 那么 u ∈ C ∗ m ， α ， α 1 + γ ， α 2 。 当 m = 0 时，如果函数 f ∈ C α ， α 1 + γ ， α 2 ( Q 1 ) ，其半范数定义 [ 12 ] ]\为 [ f ] C 2 α ， α 1 + γ ， α 2 ( 0 ， 0 ， 0 ， Q 1 ) = sup 0 < ρ ≤ 1 1 ρ α 1 | Q ρ | ∫ Q ρ | f ( x ， y ， t ) − f ( 0 ， 0 ， 0 ) | 2 < ∞ . 在Hölder空间中，还有一种等价形式的半范数 [ 13 ]，即 [ f ] C ∗ α ， α 1 + γ ， α 2 ( Q 1 ) = sup Z 1 ， Z 2 ∈ Q ¯ 1 | f ( Z 1 ) − f ( Z 2 ) | d γ ( Z 1 ， Z 2 ) α ， 此时，其全范数为 ‖ f ‖ C ∗ α ， α 1 + γ ， α 2 ( Q 1 ) = ‖ f ‖ L ∞ ( Q 1 ) + [ f ] C ∗ α ， α 1 + γ ， α 2 ( Q 1 ) .
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user: 摘要 组蛋白去乙酰化酶(HDACs)参与组蛋白和非组蛋白赖氨酸残基乙酰化和去乙酰化动态平衡过程的调节，它的异常表达与癌症、神经性疾病、炎症、代谢异常等一系列疾病相关。HDAC具有多种亚型，且组织分布及生理功能均有差异，开发亚型选择性HDAC抑制剂可降低其毒副作用，并成为近年来的研究热点，目前已报道多种类型的选择性HDAC抑制剂。本文综述了现阶段选择性HDAC抑制剂的研究进展和潜在适应症。
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user: 1. 引言 乙酰化过程是一种常见的组蛋白翻译后修饰，主要由组蛋白乙酰基转移酶(Histone acetyltransferases， HATs)和组蛋白去乙酰化酶(Histone deacetylases， HDACs)共同调控。HDACs普遍存在于细菌、真菌和动物中，它的功能是去除组蛋白和非组蛋白乙酰化赖氨酸残基的N-乙酰基基团，阻止DNA转录，使得基因沉默。HDACs的高表达与癌症、神经退行性疾病、炎症、代谢异常等一些疾病相关 [ 1 ]。因此，HDACs已经成为治疗这些疾病的潜在药用靶标，尤其是癌症方面。
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user: 2. 组蛋白去乙酰化酶 目前在哺乳动物中发现有18种亚型的HDACs，根据它们与酵母HDAC 序列的同源性，可将其分为四类：I类包括HDAC (1、2、3和8)，普遍存在于细胞核中；II类包括IIa (HDAC4、5、7和9)和IIb (HDAC6和10)，IIa类主要存在于细胞质中，根据它们的磷酸化状态在细胞核质中穿梭往返，IIb类HDAC6主要存在于细胞质中，HDAC10在细胞核质中都存在；IV类包括HDAC11，在细胞核质都存在；Ⅲ类也叫做sirtuins，是NAD+依赖的HDAC [ 2 ]。而I、II和IV类是Zn 2+ 依赖的HDAC。 HDAC1在胃癌、前列腺癌、卵巢癌中异常表达，HDAC3在卵巢癌和结肠癌中异常表达，HDAC2在结肠癌中异常表达 [ 1 ]。除此之外，HDAC8在T细胞淋巴瘤、成神经细胞瘤及德朗日综合征(Cornelia de Lange Syndrome， CdLS)中高表达 [ 3 ] [ 4 ]。与I类HDACs不同，II类HDACs (HDAC4、5、7和9)与部分信号转导通路有关 [ 5 ]。此外，HDAC6能催化非组蛋白底物，如α-微管蛋白，皮质肌动蛋白和HSP90，在和癌症相关的细胞增殖、迁移、侵袭和有丝分裂方面发挥着重要的作用 [ 6 ]。HDAC11作为IV类HDAC的唯一成员，与由致癌激酶JAK2驱动的骨髓增殖性肿瘤(MPN)细胞的增殖和生存相关 [ 7 ]。
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user: 3. 组蛋白去乙酰化酶抑制剂 四种HDAC抑制剂(HDACi)，即伏立诺他(vorinostat， SAHA)、贝利司他(belinostat， PXD101)、帕比司他(panobinostat， LBH589)和罗米地辛(romidepsin， FK228)已经被美国FDA批准分别用于治疗皮肤T 细胞淋巴瘤(CTCL)，复发及难治性外周T细胞淋巴瘤(PTCL)，多发性骨髓瘤(MM)，而西达本胺(chidamide， CS055)也已经被中国NMPA批准，用于治疗复发或难治性外周T细胞淋巴瘤 [ 2 ]，另外还有多个HDACi处于临床试验阶段。多数HDACi的结构包含三个药效团：帽子结构(Cap区)，与HDAC活性位点入口边缘处的氨基酸残基作用；锌离子结合基团(ZBG)，与位于活性位点口袋底部的催化锌离子螯合；以及连接Cap区和ZBG区的连接部分(Linker区)，作用于活性位点的疏水性通道 [ 8 ] [ 9 ] [ 10 ] (图1，以伏立诺他为例)。 图1. HDACi的结构 根据HDACi的化学结构，可将其主要分为四类：异羟肟酸类(如伏立诺他)、苯甲酰胺类(如西达本胺)、环肽类(如罗米地辛)、和脂肪酸类(如2-丙基戊酸)。除此之外，近几年出现的酰肼类、异亚硝基类、邻苯二酚类、磺胺类等ZBG基团作为潜在的药效团值得科学家们进一步探索 [ 2 ]。广谱HDACi普遍存在一些副作用，如恶心、呕吐、疲劳和心脏毒性等，限制了它们的应用。选择性HDACi的出现不但成为研究HDAC亚型功能的一种化学工具，而且也提供一种相对于广谱HDACi更加安全有效的化疗方法。本文将对选择性HDACi的研究进展和潜在适应症进行综述。
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user: 5. 结语 数十年来，对表观遗传学的研究和关注越来越多。HDAC作为表观遗传学过程中重要的靶标之一，在癌症等疾病方面扮演着不可或缺的角色。随着5个HDAC抑制剂的上市，以及多个泛HDACis和选择性HDACi进入临床的使用，HDACs显然已作为新型抗癌药物的重要靶标。然而泛HDACi普遍存在着一些副作用，所以，寻找亚型选择性的HDACi已成为近五年来的热点话题。相信随着科学家们的不断努力，会有越来越多的高效、低毒HDACi应用于癌症及其它疾病的治疗。
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user: 摘要 行政征召作为一种在普遍使用却未得到足够关注的行政权力，其重要性在此次新冠肺炎疫情期间显得尤为明显。虽未被我国法律明文详尽规定，行政征召并不是凭空产生，其可以找到法律依据。行政征召的性质、条件和对象需要进一步界定，本文对其做了一些初步的探索。行政征召存在对公民和社会组织的保护不够完善，制度体系中原应发挥重要作用的应急预案建设不到位的问题。行政征召应平衡行政应急权和公民权利的矛盾关系，目标是建设政社共治型行政征召体系。
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user: 1. 问题的提出 年初疫情期间，武汉尚处震中，众多物资调往，众多人力驰援 1 ，关于物资的征用条款有较为明确的法律渊源 2 ，而响应政府征召的众多医护人员和志愿者们在突发事件存续期间权利义务和突发事件解决之后的补偿方法并未明文规定。 笔者以“征召”为关键词在中国知网中检索，中文文献结果为310个。以“征召”并含“行政”为关键词进行主题检索，中文文献结果为15个，其中5篇涉及域外法，5篇主题为法制史，1篇为国防动员法法条，1篇为国防动员违法行为研究，1篇为公共服务购买中的行动研究，1篇涉及养老服务社会化，唯一关联的1篇为紧急状态下的人权克减研究，是写于2006年的博士论文。我国最终并没有出台《紧急状态法》，代之为全国人大常委会认为更适合国情的《中华人民共和国突发事件应对法》(以下简称《突发事件应对法》)，值得注意的是其中压轴的条款提到了紧急状态 3 。综合来看，15篇文献和本文所要探讨的主题的关联性和命中率都很低。而报刊上关于征召的报道并不鲜见 4 ，美国国务院领事事务局更是发文开放签证 5 ，向全球医护发出了信号。相比层出不穷的征召现象，我国相关的明文规制和法学研究缺失的情况可见一斑。这次新冠疫情作为一场重大突发公共卫生事件，在此种非常法律状态下，目前行政征召制度法律适用的范围和边界在何处，以及对行政征召制度的完善，本文将进行初步探索。