DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 5. 结论 (1) 7020铝合金板材在室温3.5%NaCl溶液中恒载荷作用后的拉伸性能下降，抗拉强度和伸长率的下降率随应力值增加而不断上升，伸长率的下降率的增加幅度最高；屈服强度下降率在200 MPa和250 MPa加载时差别不大，在300 MPa加载时略有减小。 (2) 板材于3.5%NaCl溶液中经恒载荷作用后表面均出现了点蚀和晶间腐蚀，最大腐蚀深度随加载应力值增加而上升，拉伸时这些缺陷易产生应力集中，增加了裂纹源数量，是拉伸性能降低的主要原因。 (3) 应力值增加至300 MPa，试样中局部晶粒中发生了位错的滑移，位错密度的增加稍微降低了屈服强度下降率，但试样表面的腐蚀损伤程度增加导致伸长率下降率达到了26.1%。
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user: 摘 要 我国高职教育经历了国家示范院校、骨干院校建设，直至目前推出优质高职院校建设，办学环境极大改善，但内涵建设还需加强。教育部适时推出诊断与改进方案，作为办学方的学校，应增强诊断与改进理念，构建教学管理系统，提升质量管理信息化水平，增强内涵建设，建设一流专业，真正建好优质高职院校。 关键词 :创新发展行动计划，内涵建设，诊断与改进，优质高职院校 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 绪言 为贯彻落实《国家中长期教育改革和发展规划纲要(2010-2020年)》 [ 1 ] 提出的创新高等职业教育办学体制机制，深化教育教学改革，提高人才培养质量和办学水平，全面提升服务经济社会发展能力的要求，教育部印发了《高等职业教育创新发展行动计划(2015~2018年)》 [ 2 ] ，预示着我国正迎来高职教育发展的黄金时期。优质高职院校建设是《高等职业教育创新发展行动计划(2015~2018年)》的重要内容，一流专业建设是优质校创建的主体，这是继国家示范性高职院校建设计划后高职教育又一个综合性品质建设项目，引起了各界高度关注。在走过了以规模扩张为主的粗放式发展之后，我国高职教育正以蓬勃的姿态迈入内涵建设。
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user: 2. 高等职业教育发展历程 随着教育部出台一系列推动高职教育的重要文件，我国高职教育的发展已呈欣欣向荣的态势。高职教育的发展走过最初的摸索阶段，经历了国家示范性院校的建设，骨干高职院校建设，直至目前推出的优质高职院校建设，极大地提升了高职教育的办学水平。 2.1. 国家示范性高等职业院校建设 2005年《国务院关于大力发展职业教育的决定》 [ 3 ] ，明确提出国家示范性高等职业院校建设规划，2006年作为国家重点投入的建设项目，正式全面启动建设计划。这是对高等职业教育发展最为关键的推手，示范建设重点抓了基于校企合作、工学结合专业人才培养模式改革和重点专业建设，并以教育教学改革为切入点来具体落实专业建设的改革、特色和创新，为整个高职教育改革创新奠定了基础。 2.2. 骨干高职院校建设 在国家示范性高职院校实施近4年的基础上，教育部、财政部决定扩大重点院校数量，加快高等职业教育改革与发展，印发了《教育部、财政部关于进一步推进“国家示范性高等职业院校建设计划”实施工作的通知》 [ 4 ] 。新增100所左右骨干高职建设院校，具体内容包括：一是校企合作体制机制建设；二是政策支持与投入环境建设；三是专业建设与人才培养模式改革；四是师资队伍与领导能力建设；五是社会服务能力建设。 2.3. 优质高职院校建设 2015年10月，教育部发布《高等职业教育创新发展行动计划(2015~2018年)》 [ 2 ] ，优质高职院校建设正式提出。优质高职院校的基本内涵和要求为：坚持以示范建设引领发展，鼓励支持地方建设一批办学定位准确，专业特色鲜明，社会服务能力强，综合办学水平领先，与地方经济社会发展需要契合度高，行业优势突出的优质专科高职院校，持续深化教育教学改革，大幅提升技术创新服务能力，实质性扩大国际交流合作，培养杰出技术技能人才，增强专业教师和毕业生在行业企业的影响力，提升学校对产业发展的贡献度，争创国际先进水平。
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user: 3. 诊断与改进是高职院校内涵建设的必然要求 高职教育通过“示范院校”、“骨干院校”建设，办学环境得到极大改善，人才培养水平显著提高，但在人才培养过程中扔需不断加强内涵建设。 一方面，教育部出台《关于深入推进教育管办评分离，促进政府职能转变的若干意见》，推进教育管办评分离，三方共同保证人才培养质量的总体框架，构建政府、学校、社会之间的新型关系，职业院校是人才培养质量的第一责任主体，政府、社会依法评价。 另一方面，教育部发布《高等职业教育创新发展行动计划(2015~2018年)》，各高职院校力争进入优质院校建设计划，必须正视高职院校内部存在的自身问题：一是师资力量薄弱，教师队伍庸、懒、散现象严重，人才培养质量难以保证。高职院校实现教学质量的不断提升，取得理想的专业课程教学效果，关键应加强师资力量建设，及时为课程教学提供足够的人才资源。目前高职院校的实际情况是师资力量相对薄弱，师资结构不合理，高层次、高素质人才偏少，教学科研能力差，导致高职院校教学质量水平低；二是专业特色不足，存在与区域经济发展无关或同质化严重的专业。高职院校的主要功能之一是服务地方区域经济，为地方经济发展输送优秀技术技能人才，专业设置应紧密结合地方区域经济特色，开设合适、适用的专业，准确定位人才培养目标，科学合理地完善专业课程体系。三是相关校企合作政策配套缺位，深化产教融合瓶颈难破，学生实习实训环节薄弱。这些问题制约着专业课程教学质量的提升，优质院校建设应直面这些问题，不断加强诊断与改进，着重做好内涵建设，建设一流的学科与有特色的专业，确保技术技能人才培养质量。 教学质量是教出来的，不是检验、评估出来的。因此，作为办学方的学校，首先要保证质量生成过程的教育质量。为此，2015年6月，教育部办公厅印发《关于建立职业院校教学工作诊断与改进制度的通知》 [ 5 ] ，全面贯彻《国务院关于加快发展现代职业教育的决定》，逐步在全国职业院校推进建立教学工作诊断与改进制度，全面开展教学诊断与改进工作。通知提出，职业院校要根据自身的办学理念、办学定位、人才培养目标，聚焦专业设置与条件、教师队伍与建设、课程体系与改革、课堂教学与实践、学校管理与制度、校企合作与创新、质量监控与成效等人才培养工作要素，查找不足与完善提高工作过程，旨在建立职业院校教学工作诊断与改进常态化工作机制，保证人才培养质量持续提高。同年印发《高等职业院校内部质量保证体系诊断与改进指导方案(试行)》(教职成司函〔2015〕168号)，对职业教育如何保证教学质量进行指导，引导高职院校切实履行人才培养工作质量保证主体责任，达到完善质量标准和制度、提高利益相关方对人才培养工作满意度的目标。 教学工作诊断与改进的核心，一是要提升全体教职员工的质量意识，树立全面的质量观，促进全员全方位全过程育人；二是要建立学校内部质量保证体系，以学生成长成才为主线控制育人过程；三是要长期性地、经常性地进行教学诊断与改进，促进教学质量的不断提高，从而提升办学能力，提高办学质量，建设优质高职院校。
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user: 4. 高职院校诊断与改进质量保障体系建设 4.1. 增强诊断与改进理念 诊断与改进的主体是质量的直接创造者，是主体的自我担当，自然融入主体的质量创造活动，这个主体就是高职院校。高职院校应切实履行人才培养工作质量保证的主体责任，设计完整的内部质量保证制度体系，建立自我约束、自我发展、自我完善的长效诊断与改进机制，做到自我反省、自我完善，充分遵循与贯彻“自我诊改”的理念，以提升教学质量为目标，打造科学、有效的诊断与改进质量保障体系；结合教学质量控制中存在的问题，开展自我评估、分析与反省，及时对不良教学行为进行修缮，对不科学的教学方法予以摒弃，制定科学、有效的政策，以求在教学过程中取得更大的成就与效果；着眼于高职院校质量文化建设，结合教师和学生职业发展规划，以践行社会主义核心价值观为主线，打造健康向上的校园文化，形成全员、全方位的质量管理意识。 4.2. 建设教学质量保证体系 为提升高职院校的整体教学质量，应重点聚焦影响生成质量的“要素”，针对这些要素打造方案完善、运行有效的教学质量保证体系，并将其融入于质量生成的全过程。切实发挥学校的教育质量保证主体作用，不断查找不足，完善内部质量保证制度体系和运行机制，追求质量的持续改进。使其成为教育行政部门加强事中事后监管、履行管理职责的重要形式。 教学管理系统应体现整体的可操作性与实践性。借助该系统对一系列的教学行为、教学人员等进行约束。其中教学管理属于核心元素，其主要功能为依照高职教育的人才培养目标对系统中的每项要素进行控制，充分遵循教学管理制度对各项要素进行组织，是提升教学质量控制效果的关键。 在教学管理系统中，主要应涉及教学组织结构与教学管理制度两方面内容。教学组织结构主要是指根据高职教育的人才培养目标确定的教学质量管理的框架结构，如决策层、指挥层与执行层。组织结构的构建，应充分结合高职院校的办学特色、产教融合等方面充分考虑，决策层主要对高职院校的发展情况提出宏观的决策与指导。指挥层如教务处、校企合作部门等负责开展教学活动时的指挥与调度工作，确定人才培养的战略与方案实施等。执行层即二级学院或系结合高职院校教学质量管理的具体目标、人才培养方案与质量评价标准等，制定与修订专业人才培养方案，营造良好教学环境，协调内外关系，建立配套的教学管理制度，约束教师、学生等行为，实现教学行为的规范性与科学性。 4.3. 提升质量管理信息化水平，循环推进诊断与改进工作 教学诊断与改进强调坚持以“需求导向、自我保证，多元诊断、重在改进”为工作方针。其核心在诊断，高职院校根据自身办学理念、办学定位、人才培养目标，对专业设置与条件、教师队伍与建设、课程体系与改革、课堂教学与实践、学校管理与制度、校企合作与创新、质量监控与成效等主要质量要素进行诊断，达到完善与提高的目的。以人才培养工作状态数据采集管理系统为基础建立人才培养数据中心，建设具有多终端多渠道信息采集、多功能全覆盖的质量管理信息化平台，通过实时数据采集和处理，实现对学校人才培养过程全要素、网络化的诊断和预警，进一步强化人才培养工作状态数据在教学诊断与改进工作中的基础作用，为科学诊断人才培养工作状况，及时进行改进提供数据支撑 [ 6 ] 。 优质高职院校建设需要一流专业作为支撑。一流专业的建设要关注学生发展：如毕业生就业力、资格证书内涵、技能大赛获奖、杰出校友、学生在企业的获得感；一流专业的建设要注重综合实力的打造：提升教师双师团队与专业带头人的行业地位、提高教学硬件装备水平；一流专业的建设要讲对社会的服务贡献力：准确把握专业培养目标的定位，提高纵向科研服务能力，以及为地方和行业企业的培训服务水平；一流专业的建设要注重提升国内外影响力：树立本专业在国内同类专业中的领先地位，提升专业在一带一路沿线国家的影响力。高职院校只有不断加强诊断与改进，融入优质高职院校建设的内涵要素，查找自身的缺陷与不足，增强内涵建设，才能真正达到优质高职院校建设的目标。
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user: 摘 要 本文根据Rignanese等人基于第一性原理得到的硅晶体中原子间的力常数矩阵元，计算了两体和三体线性力常数，再将这些线性力常数对原子间距求导数得两体和三体非线性力常数，在此基础上运用硅晶体的热膨胀系数公式计算了其热膨胀系数。计算结果与实验结果很好地吻合，这表明硅晶体的各个线性和非线性力常数是正确的。计算结果还表明，硅晶体的两体非线性力常数为负，两体势引起了正热膨胀，而三体非线性力常数为正，三体势引起负热膨胀，且低温时负热膨胀效应大于正热膨胀效应，因而总体上呈现低温负热膨性质。 关键词 :原子间相互作用，硅晶体，负热膨胀，晶格动力学 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 硅单晶被广泛运用于MEMS制造，研究它的热学性质对于MEMS的正确设计和可靠使用是非常重要的。自Erfling发现低温下硅晶体低温负热膨胀性质以来 [ 1 ] ，硅晶体这种奇异的热学性质一直是研究热点 [ 2 ] ，人们一直试图搞清其物理机制 [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] [ 7 ] 。我们曾基于微扰论推导了硅晶体的热膨胀系数公式 [ 8 ] ，发现硅晶体的热膨胀由原子间二体和三体的非线性相互作用所引起，而采用常被用于模拟硅单晶热学性质的原子间相互作用势的Stillinger-Weber模型 [ 8 ] [ 9 ] [ 10 ] ，计算原子间二体和三体的线性和非线性力常数，并计算硅晶体的热膨胀系数，发现原子两体和三体相互作用都引起正热膨胀，因而不能呈现低温负热膨胀，这表明由该模型得到的原子间的力常数并不准确。然而，准确的力常数对于计算硅晶体的热学性质来说非常重要。我们曾推测了以下的硅晶体低温负热膨胀的物理机制 [ 8 ] ：为负值的两体非线性力常数引起正热膨胀，而为正值的三体非线性力常数引起负的热膨胀，并且低温时三体势引起的负热膨胀强于两体势引起的正热膨胀，从而使硅晶体呈现低温负热膨胀性质。因为没有由第一性原理得到的正确的硅晶体原子间的线性和非线性相互作用力常数的数据，因而我们还一直没有对这一推测进行验证。本文将根据Rignanese等人 [ 5 ] 基于第一性原理得到的硅晶体中原子间的力常数矩阵元，计算两体和三体的线性和非线性力常数，再利用热膨胀系数公式计算两体及三体相互作用对热膨胀系数的贡献，计算硅晶体的热膨胀系数并与实验结果比较，从而验证硅晶体低温负热膨胀的物理机制，同时也为以后通过晶格动力学研究硅晶体的热学性质提供准确可靠的两体和三体的线性和非线性力常数。
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user: 2. 硅晶体晶格动力学与热膨胀系数公式 硅晶体中键长、静态键长及其变化量分别用 R 、 R 0 和 r 表示，键角、静态键角及其变化量分别用 Θ 、 Θ 0 和 θ 表示。求解硅晶体的晶格动力学问题，可得声子频谱 ω k j 及单位本征矢 e ( χ | k j ) ，其中， k = ( k x ， k y ， k z ) ， j = 1 ， 2 ， ⋯ ， 6 。设原子 A 、 O 和 B 的平衡位置 R A 、 R O 和 R B 分别为 ( l x ， l y ， l z ) a / 2 、 R A + ( 1 ， 1 ， 1 ) a / 4 和 R A + ( 0 ， 1 ， 1 ) a / 2 ，形成键角 A O B ，则键长 A O 和键角 A O B 的变化量可分别表示为 r A O ( l ) = ∑ k η A O ( k ) ( a k j + a − k j + ) e i k ⋅ R ( l ) (1) θ A O B ( l ) = ∑ k η A O B ( k j ) ( a k j + a − k j + ) e i k ⋅ R ( l ) (2) 其中， a k j 和 a − k j + 分别是声子的消灭算符和产生算符， l = ( l x ， l y ， l z ) 。 η A O ( k j ) = ℏ 2 N m ω k j [ e ( O | k j ) − e ( A | k j ) ] ⋅ I A O (3) η A O B ( k j ) = 2 3 a ℏ N m ω j ( k ) { [ ( 2 ， 1 ， 1 ) e i a 2 ( k y + k z ) + ( 2 ， − 1 ， − ， 1 ) ] ⋅ e ( A | k j ) − 4 e x ( O | k j ) } (4) 其中， I A O 为 A O 方向的单位矢量。 硅原子间相互作用势可分为两体势 U 2 ( R ) 和三体势 U 3 ( R 1 ， R 2 ， Θ ) 两个部分。定义两体和三体线性力常数 f r 和 f θ 分别为 ∂ 2 U 2 / ∂ R 2 和 ∂ 2 U 3 / R 0 2 ∂ 2 Θ ，两体和三体线非线性力常数 g r 和 g θ 分别为 ∂ f r / ∂ R 和 ∂ f θ / ∂ R 1 ( 2 ) 。我们运用量子力学微扰理论推导了硅晶体热膨胀系数公式 [ 8 ] γ = − 8 3 ϕ g r 3 ∑ k j | η O A ( k j ) | 2 ∂ n ¯ k j a ∂ T − 48 3 ϕ g θ 3 ∑ k j l 2 | η A O B ( k j ) | 2 ∂ n ¯ k j a ∂ T (5) 其中，右边第一和第二项分别是两体和三体势产生的热膨胀系数 γ 2 和 γ 3 ， ϕ 为正，可由下式计算 ϕ = ∑ k ' j ' δ ( k ' ) | η O A ( k ' j ' ) | 2 ℏ ω k ' j ' (6)
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user: 3. 硅晶体原子间二体和三体力常数计算公式 与OA键有关的晶格相互作用势可表示为两体势 U 2 ( O A ) 和三体势 U 3 ( O A ) 之和： U ( O A ) = U 2 ( O A ) + U 3 ( O A ) (7) 将 U ( O A ) 在原子平衡位置处进行Taylor级数展开，其二次项为 U ( 2 ) ( O A ) = 1 2 f r r O A 2 + 1 2 ρ 2 f θ ( θ A O B 2 + θ A O C 2 + θ A O D 2 + θ O A B ′ 2 + θ O A C ′ 2 + θ O A D ′ 2 ) (8) 其中，原子 B 、 C 、 D 、 B ′ 、 C ′ 和 D ′ 的平衡位置坐标分别为： R A + ( 0 ， 1 ， 1 ) a / 2 ， R A + ( 1 ， 1 ， 0 ) a / 2 ， R A + ( 1 ， 0 ， 1 ) a / 2 ， R A + ( 1 ， − 1 ， − 1 ) a / 4 ， R A + ( − 1 ， − 1 ， 1 ) a / 4 ， R A + ( − 1 ， 1 ， − 1 ) a / 4 ，键角的变化量可分别表示为 θ A O B = 2 2 3 a ( u B y − u A y + u B z − u A z ) + 4 2 3 a ( u A x + u B x − 2 u O x ) (9) θ O A B ′ = 2 2 3 a ( u O y − u B ′ y + u O z − u B ′ z ) − 4 2 3 a ( u O x + u B ′ x − 2 u A x ) (10) θ A O C = 2 2 3 a ( u C x − u A x + u C y − u A y ) + 4 2 3 a ( u A z + u C z − 2 u O z ) (11) θ O A C ′ = 2 2 3 a ( u O x − u C ′ x + u O y − u C ′ y ) − 4 2 3 a ( u O z + u C ′ z − 2 u A z ) (12) θ A O D = 2 2 3 a ( u D z − u A z + u D x − u A x ) + 4 2 3 a ( u A y + u D y − 2 u O y ) (13) θ O A D ′ = 2 2 3 a ( u O z − u D ′ z + u O x − u D ′ x ) − 4 2 3 a ( u O y + u D ′ y − 2 u A y ) (14) 由(8)式可得力常数矩阵元 ∂ 2 U ( A O ) / ∂ u A x ∂ u O x 和 ∂ 2 U ( A O ) / ∂ u A x ∂ u O y ，分别记为 α 和 β 。 α = − 1 3 f r − 8 3 f θ (15) β = − 1 3 f r + 4 3 f θ (16) 根据非线性力常数 g r 和 g θ 的定义以及晶格常数与键长之间的几何关系，得 g r = 4 3 ∂ f r ∂ a (17) g θ = 2 3 ∂ f θ ∂ a (18)
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user: 4. 硅晶体原子间力常数与热膨胀系数计算结果及分析 Rignanese等人根据第一性原理计算得到的最近邻原子 A 和 O 之间的力常数矩阵元 α 和 β ，如表1所示，其中 B 表示长度单位波尔半径， H 表示能量单位哈特利。Rignanese等人也计算了第二近邻以远原子之间的力常数矩阵元，由于这些力常数矩阵元较小，因此本文不作考虑。利用上面的两体和三体线性力常数及非线性力常数的计算公式，和表1中的 α 和 β 数据，得线性及非线性力常数如表1所示，它们采用国际单位。 根据表1中晶格常数为10.26波尔半径时的线性力常数计算晶格动力学矩阵，并求解其本征值问题，再在将表1中的非线性力常数代入(5)式进行计算，得硅晶体二体、三体相互作用对热膨胀系数的贡献以及硅晶体热膨胀系数随温度的变化关系如图1所示。由图1可知，硅晶体热膨胀系数随温度的变化关系的理论计算曲线与Ibach [ 3 ] 的实验数据很好地吻合，这表明各线性力常数和非线性力常数的计算结果是正确的。由表1中的数据可知，两体非线性力常数 g r 为负，由图1中据此计算得到的两体势引起的热膨胀系数随温度变化的关系曲线可知，由两体势引起的热膨胀系数总为正值，这表明为负值的两体非线性力常数 g r 引起正的热膨胀。由表1中的数据还可知，三体非线性力常数 g θ 为正，由图1中据此计算得到的三体势引起的热膨胀系数随温度变化的关系曲线可知，由三体势引起的热膨胀系数总是为负值，这表明为正值的三体非线性力常数 g θ 引起负的热膨胀。将两体势和三体势引起的热膨胀系数相加，即得总的硅晶体热膨胀系数，其随温度变化的关系曲线如图1所示。由该曲线可知，在低温时总的硅晶体呈现负 Table 1 The calculated results of the linear force constants and the non-linear force constant a / B α / H ⋅ B − 2 β / H ⋅ B − 2 f r / N ⋅ m − 1 f θ / N ⋅ m − 1 g r / N ⋅ m − 2 g θ / N ⋅ m − 2 10.18 −0.03385 −0.02348 125.9 4.039 −4.948 × 10 12 5.420 × 10 10 10.26 −0.03225 −0.02137 116.8 4.238 表1. 线性力常数 f r 和 f θ 与非线性力常数 g r 和 g θ 的计算结果 图1. 硅晶体热膨胀系数与温度关系 热膨胀性质，这就表明在低温时三体势引起的负热膨胀强于两体非和谐势引起的正热膨胀，从而验证了我们曾推测的硅晶体低温负热膨胀的物理机制 [ 8 ] 。
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user: 5. 结论 本文计算了硅晶体原子间两体和三体的线性和非线性力常数，再利用热膨胀系数公式计算了硅晶体的热膨胀系数，得到了与实验数据一致的结果。考虑到硅晶体的热学性质与原子间的相互作用密切相关，因此本文得到的硅原子间的线性和非线性力常数，对于运用晶格动力学准确模拟MEMS中的硅晶体构件的热学性质具有重要意义。本文还验证了我们原来提出的硅晶体低温负热膨胀的物理机制 [ 8 ] ：为负值的两体非线性力常数引起正热膨胀，而为正值的三体非线性力常数引起负的热膨胀，并且低温时三体势引起的负热膨胀强于两体势引起的正热膨胀，从而使硅晶体呈现低温负热膨胀性质，因此彻底解决了硅晶体低温负热膨胀的机制问题。Stillinger-Weber模型目前被广泛应用于硅晶体热学性质的模拟计算。由于当初提出Stillinger-Weber这种经验模型主要是为了模拟硅晶体的融化性质 [ 9 ] ，而不是针对硅晶体的热膨胀性质模拟，因而该模型不能解释硅晶体的低温负热膨胀现象，其根本原因在于根据该模型计算得到的两体和三体非线性力常数都为负，都分别引起正的热膨胀，因此总的热膨胀系数总是正值。针对Stillinger-Weber模型存在的较大缺陷，我们可以根据本文得到的力常数进行修正，使之也能适用于模拟热膨胀和热传导等需要考虑原子间非线性相互作用的情形。
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user: 摘 要 于2015年6月9日在贵州省六盘水市水城县野钟乡北盘江(珠江水系)中采集到一尾鲤科鱼类标本，经初步形态鉴定为泉水鱼。然而，之前文献多记载泉水鱼主要分布在长江水系，因此有必要使用分子生物学研究方法做进一步的物种界定。对该标本的肌肉样本进行DNA提取及PCR实验，扩增线粒体16S rRNA基因并进行系统发育分析。结果表明，野钟鱼类样本16S rRNA基因序列与3条泉水鱼16S基因序列聚为一个单系，且与其它3序列间的遗传距离(0.016)介于绝大部分泉水鱼及近缘物种种间遗传距离(0.02~0.05)和种内遗传距离(0~0.01)之间。因此，初步判断该标本属泉水鱼(Pseudogyrinocheilus prochilus)，其与其它三个长江水系种群样本有较大的遗传分化，暗示水系差异对于鱼类种群间基因交流有较大的阻隔作用。 关键词 :泉水鱼，16S rRNA，分子鉴定，野钟 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 泉水鱼(Pseudogyrinocheilus prochilus)属鲤形目(Cyprinformes)鲤科(Cyprinidae)野鲮亚科(Labeoninae)泉水鱼属(Pseudogyrinocheilus)，是我国特有的一种鱼类 [ 1 ] 。分布地点为长江上游干流，同时在四川境内的支流和乌江中也有分布 [ 2 ] 。本研究于2015年6月9日在贵州省六盘水市水城县野钟乡北盘江中采集到一尾鲤科鱼类标本，经初步形态鉴定为泉水鱼(Pseudogyrinocheilus prochilus)，然而由于外形鉴别特征不明显，加之该种鱼类较少有在珠江水系分布的文献记载，因此有必要使用分子手段对其分类地位进行准确界定。另外，目前有关于泉水鱼的文献记载，多集中于细胞色素b基因序列 [ 3 ] 、遗传多样性 [ 4 ] 和核型 [ 5 ] 等方面的分析，还没有使用线粒体16S rRNA基因对贵州省境内泉水鱼单一种群进行分子鉴定相关的报道。本文对采自贵州省六盘水市水城县野钟乡北盘江的泉水鱼标本进行DNA提取，并克隆其线粒体16S rRNA基因片段，使用分子系统发育学研究方法对其物种进行初步的分子鉴定。
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user: 2. 材料与方法 2.1. 标本信息 泉水鱼(Pseudogyrinocheilus prochilus)标本(图1)为2015年6月9日采自贵州省六盘水市水城县野钟苗族彝族布依族乡北盘江江内(标本号：LPSSC2015060901)，保存于六盘水师范学院动物标本馆。 图1. 本研究所用标本的侧面(上)、背面(中)及腹面照(下) 2.2. 总DNA提取及目的基因片段的扩增 取标本背部新鲜肌肉组织适量，90%酒精固定后，使用动物组织DNA提取试剂盒(FOREGENE， DE-05011: 250 Preps)提取总DNA，−20℃保存备用。 扩增引物P7/P8，为脊椎动物通用的线粒体16S rRNA基因片段扩增引物 [ 6 ] 。所扩增目的序列对应泉水鱼线粒体基因组(Genbank索取号KJ684987)2005-2577bp区间位置，对应泉水鱼16S rRNA全基因(Genbank索取号KJ684987)910-1482bp区间位置。 PCR反应条件：反应体积为50 ul，其中北京全式金公司配备反应缓冲液2×EasyTaq PCR SuperMix 25 ul，总DNA模板2 ul (含10~100 ng)，上、下游引物各2 ul (10 uM)，用ddH 2 O补足50 ul。扩增PCR反应程序为94℃预变性4 min；94℃变性40 s，52℃退火40 s，72℃延伸40 s，循环次数为35次；72℃再延伸10 min。PCR产物经1%琼脂糖凝胶电泳检测后送测序公司测序。 2.3. 参考基因序列下载及系统发育分析 所测得的泉水鱼16S基因序列经过上传GenBank进行搜索比对(megablast)获得100条初步的参考序列，与待定基因序列一起构成数据集A。进行系统发育分析时不预先设定外群，构建一棵无根系统发育树。用MUSCLE [ 7 ] 程序对序列进行比对，辅以人工校对。在MEGA6 [ 8 ] 中筛选最适合该数据集序列演化模型以供最大似然法(Maximum likelihood， ML)分析和贝叶斯分析(Bayesian inference methods)。使用MEGA6 [ 8 ] 软件构建最大似然树(Maximum likelihood tree， ML tree)，根据BIC标准，适合本数据集的模型T92 + G + I。使用MEGA6构建最大似然树，相应地设置模型为Tamura 3-parameter model (T92)，在位点间速率变异模式(Rates among Sites)设置为Gamma distributed with Invariant sites (G + I)。最大似然树支持率大于75%表明该支系关系得到充分解决，在50%~70%之间为中度支持，否则视为未解决。使用Mrbayes3.2 [ 9 ] 构建贝叶斯树(Bayesian inference tree， BI tree)。贝叶斯树支持率大于95%表明该支系关系得到充分解决，在75%~95%之间为中度支持，否则视为未解决。使用MEGA6 [ 8 ] 软件构建邻接树(Neighbor-Joining Tree， NJ tree)和最大简约树(Maximum Parsimony Tree， MP tree)，自举检验支持率大于75%表明该支系关系得到充分解决，在50%~70%之间为中度支持，否则视为未解决。 2.4. 遗传距离的计算 选用MEGA6 [ 8 ] ，依据Kimura2-parameter模型计算成对序列间的遗传距离。另外根据序列所属的物种名，将数据集A的序列进行分组，计算种间及种内的遗传距离。使用R语言基础包(base)，绘制种间及种内遗传距离数据的密度分布曲线，探明泉水鱼及近缘物种在16S基因上的种间及种内遗传距离的主要分布区域。
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user: 3. 结果 3.1. PCR扩增及测序结果 经1%琼脂糖凝胶电泳检测，引物P7/P8扩增到560 bp左右的基因片段(GenBank索取号：MF775291)。序列碱基组成存在明显的偏向性：AT含量较高(A：31.5%，T：21.4%)；GC含量较低(G：22.3%，C：24.7%)。 3.2. 支系分化 将所测得泉水鱼16S基因序列提交Genbank进行搜索比对，其与Genbank中的已有泉水鱼序列(KJ684987)相似度最高，下载搜索得到的100条同源序列与待鉴定目标序列构成16S序列数据集A。基于不同的分析方法(ML、BI、NJ、MP)对该数据集构建的系统发育树，都支持本研究的自测序列(MF775291)与3条泉水鱼16S基因序列聚为一个单系(图2，泉水鱼支系，序列基本信息见表1)，然而该支系与其它支系(非泉水鱼支系)的聚类关系在各种方法构建的系统发育树间差异较大，且支持率较低。 3.3. 遗传距离 基于16S基因序列的遗传距离表明，泉水鱼支系内遗传距离为0~0.016，其它3条泉水鱼同源序列间的遗传距离为0~0.004，野钟样本16S基因序列与其他泉水鱼同源序列都为0.016。种间及种内遗传距离数据的密度分布曲线(图3)表明，泉水鱼及近缘物种种内遗传距离主要分布在0~0.01之间，种间遗传距离主要分布在0.02~0.05之间。 图2. 基于数据集A构建的邻接树(环形树)及泉水鱼支系在不同方法构建的系统发育树中的支持率(最大似然率/贝叶斯后验概率/最大简约法自举检验支持率/邻接法自举检验支持率) Table 1 The sequence information of Pseudogyrinocheilus prochilus specimens in this stud 物种名 GenBank索取号 标本号 采集地 数据来源 P. prochilus MF775291 LPSSC2015060901 贵州水城 本研究 P. prochilus KJ684987 NJNU:20130503301CS 贵州赤水 [ 10 ] P. prochilus HQ235705 未知 四川南充 [ 11 ] P. prochilus DQ845894 IHBCY0405017 四川攀枝花 [ 12 ] 表1. 本研究所用泉水鱼标本序列信息 图3. 基于数据集A中种内(实线)及种间(虚线)遗传距离密度分布曲线
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user: 4. 讨论 本研究成功扩增了贵州省水城县野钟乡一鲤科鱼类标本的线粒体16S rRNA基因部分序列，经过基于不同推断方法的系统发育分析，其与3条泉水鱼同源序列以较高的支持率聚为一个独立支系，其中，最大似然率77%，贝叶斯后验概率为99%，贝叶斯法及邻接法自举检验值也都大于75%，证明该支系的单系性。因此可以初步判断该标本为泉水鱼(Pseudogyrinocheilus prochilus)。 从序列间的遗传距离结果看出，野钟样本16S基因序列与其他泉水鱼同源序列的遗传距离都为0.016，远高于其它3条泉水鱼同源序列间的遗传距离(0~0.004)。同时，种间及种内遗传距离数据的密度分布曲线(图3)表明，泉水鱼及近缘物种种内遗传距离主要分布在0~0.01之间，种间遗传距离主要分布在0.02~0.05之间，而野钟样本16S基因序列与其他泉水鱼同源序列的遗传距离(0.016)整体介于两者之间。另外，在系统进化树上，野钟样本和来自贵州赤水(KJ684987)、四川南充(HQ235705)以及四川攀枝花(DQ845894)聚为一个支持率较高的支系，但是野钟样本序列并未形成独立支系或与其它种群序列有更为明确的聚类关系。这些结果暗示，泉水鱼野钟种群和其它种群间有较大的遗传分化，远超种内分化水平，这可能和样本采集地所处的水系有一定的关系：贵州赤水(KJ684987)、四川南充(HQ235705)以及四川攀枝花(DQ845894)同属于长江水系，而野钟(北盘江)属于珠江水系。不同的水系可能对不同种群的基因交流有明显的隔离作用。然而，这一明显的分化是否达到种间水平还需要更多的实验证据。
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user: 摘 要 运用分子动力学方法，计算了不同温度下各种厚度的氩纳米晶体薄膜和块体氩晶体的晶格常数，据此计算它们的热膨胀系数，并对它们的晶格常数和热膨胀系数进行比较。计算与分析的结果表明：氩晶体纳米薄膜的晶格常数小于块体氩晶体的晶格常数，且随薄膜厚度减小而减小；氩晶体纳米薄膜的热膨胀系数大于块体氩晶体的热膨胀系数，且随薄膜厚度减小而增加。 关键词 :纳米晶体薄膜，热膨胀，分子动力学，氩晶体 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 热膨胀与原子振动有关，由于表面效应和尺寸效应，纳米晶体薄膜构件的晶格振动是不同于块体晶体的，因此可以推断纳米晶体薄膜构件的热膨胀性质会异于块体晶体材料，并随其厚度的变化而作相应变化。纳米晶体薄膜作为纳米电子器件和纳米机电系统中最常用的构件，其热膨胀性质的研究具有非常重要的意义。对纳米晶体薄膜热膨胀性质的研究，将有助于对装配或使用过程中所产生热应力进行预测而防止这些热应力在一些极端条件下对纳米结构的破坏，因此有必要研究纳米晶体薄膜的热膨胀性质随其厚度变化而变化的规律，并用于指导纳米电子器件和纳米机电系统的设计、制造与应用实践。由于纳米晶体薄膜面向的热膨胀相比于法向的热膨胀远为重要，因此本文主要研究纳米晶体薄膜面向的热膨胀。 由于纳米晶体薄膜的尺寸很小，对其热膨胀性质进行实验测量将非常困难。运用分子动力学(MD)，可以通过数值求解牛顿运动方程得到原子位置和速度等随时间变化的信息，在此基础上得到材料的热学性质。目前分子动力学已被他人成功地运用于纳米晶体薄膜的熔化性质 [ 1 ] 、比热 [ 2 ] 和热传导研究 [ 3 ] ，也被我们用于研究表面原子二聚对硅纳米晶体薄膜热膨胀性质的影响 [ 4 ] 。分子动力学是沟通微观与宏观的桥梁，是研究纳米薄膜热学性质的一种非常有用的理论工具。 在低温下氩气体固化，得到面心立方晶体。尽管氩晶体及其纳米薄膜缺乏实际应用价值，但由于其晶体结构及原子间相互作用简单，还是得到了深入研究，用于揭示有关物理规律 [ 5 ] 。本文将用分子动力学方法，计算不同温度下的各种厚度的氩晶体纳米薄膜的晶格常数和块体氩晶体的晶格常数，据此计算它们的热膨胀系数，并对这些晶格常数和热膨胀系数进行比较，分析氩晶体纳米薄膜的热膨胀的尺寸效应。
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user: 2. 研究方法 氩晶体的原子间存在van der Waals相互作用。由于使用描述氩原子间相互作用的Lennard-Jones势能模型，对氩晶体块体材料进行分子动力学模拟时，能够得到与实验测量值较为吻合的熔点、热传导系数等热学参数，因此，在对氩晶体薄膜进行分子动力学模拟时，人们也大多采用该势能模型。在本文中我们也选择采用Lennard-Jones势能模型，对氩晶体薄膜的热膨胀性质进行分子动力学模拟。氩原子间相互作用的Lennard-Jones势能模型可用以下函数描述 [ 5 ] ： U ( r ) = 4 ε [ ( σ r ) 12 − ( σ r ) 6 ] (1) 其中， r 为原子间距， ε = 1.67 × 10 − 21 J ， σ = 0.34   nm 。 f本文选用了由美国Sandia国家实验室开发的、开源免费的LAMMPS软件 [ 6 ] ，在八核计算机上对氩纳米晶体薄膜进行分子动力学的并行模拟计算。 氩纳米晶体薄膜中原子的初始位置按其晶体结构给出，初始速度由设定温度下的Maxwell-Boltzmann分布随机选取。在薄膜面向安排10 × 10个原胞，采用周期性边界条件，在薄膜法向安排6个和12层原胞。采用等温等压(NPT)系综、恒零压，截断半径取 9.2574 × 10 − 10   m ，对不同温度下的氩纳米晶体薄膜进行分子动力学模拟，时间步长为 10 × 10 − 15 s，用2百万步分子动力学模拟，其中前1百万步用于弛豫以使氩晶体薄膜达到热力学平衡，达到热平衡后，继续对氩晶体薄膜进行一百万步分子动力学模拟，得到一百万个不同瞬间的各个原子的位置坐标。通过求平均，可以计算得到氩晶体薄膜内各个原子的位置平均值。例如，图1给出了10个原子层厚的氩晶体薄膜内的每个原子的平均位置沿薄膜平面方向的一个分布情况。根据这些平均值，可以确定晶体薄膜的晶格常数，并进而研究其热膨胀性质。为了将氩纳米晶体薄膜和块体材料的热膨胀性质进行比较，在三维空间都用周期性边界条件，安排10 × 10 × 10个原胞，模拟得到不同温度下块体氩晶体的晶格常数，并得到其热膨胀性质结果。
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user: 3. 分子动力学模拟结果与分析 用分子动力学方法得到在4 K、8 K、12 K……36 K等不同温度下，厚度N为6个和12个原胞的氩晶体薄膜晶格常数以及块体氩晶体的晶格常数的模拟结果，如图2所示。对不同温度下氩晶体薄膜和块体氩晶体的晶格常数，用最小二乘法按温度多项式进行拟合，得这些晶格常数与温度关系a(T)，如图2中的曲线所示。 当温度为绝对零度时，晶格是没有热膨胀的。在有限温度T下，晶格常数可表示为： a ( T ) = a 0 + Δ a ( T ) (2) 由于温度为0 K时没有热膨胀，图2中曲线在纵轴上的截距对应于氩纳米晶体薄膜和氩块体材料的晶格在静态情况下的晶格常数，称为静态晶格常数。（2）式中 a 0 即为0K时的静态晶格常数， Δ a ( T ) 是温度T时晶格常数相对于0 K时的静态晶格常数的热膨胀。 由图2可知，由于氩纳米晶体薄膜很薄，其比表面积较大，能提供表面张力的原子份额较多，表面张力导致了明显的晶格收缩 [ 7 ] ，因此氩纳米晶体薄膜的静态晶格常数小于块体材料的晶格常数，氩纳米晶体薄膜的表面效应不能忽略；当氩纳米晶体薄膜厚度减小时，比表面积更大，能提供表面张力的原子份额更多，表面张力导致的晶格收缩越是明显，因此氩纳米晶体薄膜的静态晶格常数越小。根据静力学原理，求零温度下各种不同膜厚的氩纳米晶体薄膜原子间相互作用总势能的极小值条件，即可得零温度下氩纳米晶体薄膜的晶格常数与膜厚N之间的关系，如图3所示，从该图可清楚地看到氩纳米晶体薄膜中确实有晶格收缩的现象，且薄膜越薄，晶格收缩越明显。 由图2还可知，不同厚度的氩纳米晶体薄膜的晶格常数和氩晶体块体材料的晶格常数都随着温度的增加而增加，为了进一步看清楚其中的差别，我们用图4展示了不同厚度的氩纳米晶体薄膜晶格常数与氩晶体块体材料晶格常数之差与温度之间的关系。由图4可知，随着温度的增加，氩纳米晶体薄膜晶格常数与氩晶体块体材料晶格常数之差代数值在增加，而绝对值在减小，表明氩纳米晶体薄膜的晶格常数的增加快于氩晶体块体材料的晶格常数的增加，进而缩小了氩纳米晶体薄膜的晶格常数与氩晶体块体材料的晶格常数之间的差距。 热膨胀系数可以定义为： γ ( T ) = d ln a ( T ) d T (3) 其中，a为晶格常数。 图1. 10个原子层厚的氩晶体薄膜内的每个原子的平均位置沿薄膜平面方向的分布 图2. 氩纳米薄膜与块体氩晶体的晶格常数与温度之间的关系 图3. 0 K温度下氩纳米薄膜晶格常数与膜厚之间的关系 图4. 纳米薄膜晶格常数与氩晶体块体材料晶格常数之差与温度之间的关系 根据上式和如图2中用最小二乘法按温度多项式进行拟合得到的晶格常数与温度关系 a ( T ) 进行计算，得厚度为6个和12个原胞的氩纳米晶体薄膜热膨胀系数以及块体氩晶体的热膨胀系数与温度的关系曲线，如图5所示。由图5可知，由于表面效应，氩纳米晶体薄膜热膨胀系数大于氩块体晶体材料的热膨胀系数，并且薄膜越薄，差异越明显。格律纳森定律告诉我们，在温度升高时固体材料要发生热膨胀现象，其热膨胀系数与其比热成正比 [ 8 ] ，这个结论也早被人们通过实验所验证 [ 9 ] ；他人的研究结果也告诉我们，纳米晶体薄膜的比热大于块体晶体材料的比热，并且随其厚度的减小而增加 [ 10 ] 。因此，根据格律纳森定律和纳米薄膜比热性质我们也能推断得到纳米晶体薄膜相对于块体晶体而言有更大的热膨胀系数，且其热膨胀系数随膜厚的减小而增加的结论。这说明我们用分子动力学模拟得到的研究结果是合理的。 为了进一步看清楚图5中不同材料的热膨胀系数之间的差别，我们用图6展示了厚度分别为6和12个原子层的氩纳米晶体薄膜热膨胀系数与氩晶体块体材料热膨胀系数之间差值 δ γ 与温度之间的关系，由于差值 δ γ 反映了晶体薄膜热膨胀性质的尺寸效应的强弱，因此该图也反映了晶体薄膜的热膨胀系数的尺寸效应受温度变化而变化的规律。由图6可知，随着温度的增加，氩纳米晶体薄膜的热膨胀系数的增加快于氩晶体块体材料的热膨胀系数的增加，进而随着温度的增加进一步扩大了氩纳米晶体薄膜的热膨胀系数与氩晶体块体材料的热膨胀系数之间的差距，从而使晶体薄膜热膨胀系数的尺寸效应得到增强。
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user: 4. 结论 通过分子动力学模拟对不同温度下的氩纳米晶体薄膜的晶格常数进行计算，并对这些晶格常数按温度多项式拟合，进而计算其热膨胀系数，研究氩纳米晶体薄膜的热膨胀的尺寸效应。我们得到以下结论：由于氩纳米晶体薄膜的有较大的比表面积，存在较大的表面张力，因而氩纳米晶体薄膜的晶格常数小于氩块体晶体的晶格常数，即相对于氩块体晶体而言氩纳米晶体薄膜有较大的晶格收缩，并且随着薄膜厚度的减小晶格收缩更为明显；尽管氩纳米晶体薄膜的晶格常数小于氩块体晶体的晶格常数，但氩纳米晶体薄膜的热膨胀系数大于氩块体晶体的热膨胀系数，并且随着薄膜厚度的减小而增加，这结论与通过格律乃森定律和纳米晶体薄膜的比热性质得到的结论是一致的。
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user: 5.展望 本文采用了分子动力学软件LAMMPS，对氩纳米晶体薄膜进行分子动力学的并行模拟，计算了不同温度下各种厚度的氩纳米晶体薄膜和块体氩晶体的晶格常数，据此计算它们的热膨胀系数，并对它们的 图5. 氩纳米晶体薄膜和块体氩晶体的热膨胀系数与温度之间的关系 图6. 氩纳米薄膜与晶体块体材料热膨胀系数之差与温度之间的关系 晶格常数和热膨胀系数进行比较。计算与分析的结果表明：氩晶体纳米薄膜的晶格常数小于块体氩晶体的晶格常数，且随薄膜厚度减小而减小；氩晶体纳米薄膜的热膨胀系数大于块体氩晶体的热膨胀系数，且随薄膜厚度减小而增加。本文提供的方法，还可运用于纳米线、纳米管等介观构件的热膨胀性质尺寸效应的研究，这将有助于对因这些构件的热膨胀所产生的热应力进行预测，并用于指导纳米电子器件和纳米机电系统的设计、制造与应用实践，我们将陆续报导有关研究结果。
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user: 摘 要 本文通过在日本国立情报研究所网站Cinii检索关键词“云南省”，从检索出的1196篇论文中，筛选出817篇与少数民族文化相关的论文。再罗列出发表日期为2000年后的406篇论文，对研究领域、研究机构、研究动向等进行了分析得出，日本学者对云南少数民族的研究领域广，但研究趋于减少，出现了一些新的研究动向，研究视角趋向于多样。 关键词 :少数民族，文化，研究学者，趋势动向 Copyright © 2017 by author and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 日本对云南少数民族的研究开始于上个世纪初。其间，学术队伍在云南少数民族地区展开大量的田野调查。上世纪，鸟越宪三郎提出的“倭族论”引发了一阵日本学者在云南地区的“寻根热”，但此观点因缺乏考古依据而逐渐被否认，对云南的研究热度也随之降低。近年来云南少数民族和汉族不断融合，少数民族汉化的问题受到关注。经济发展，特别是观光旅游业的发展，使少数民族文化不断发生变化，经济效益下少数民族文化的变迁也引来不少学者的关注 [ 1 ] [ 2 ] [ 3 ] 。
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user: 2. 日本学者对傣族的研究 日本学者对傣族的研究最早始于1982年，主要研究“贝叶文化”支配下的傣族、土司社会政治组织和种族社会、西双版纳古代王国的政权以及创世神话、原始宗教、傣族村落、干栏式住房等。21世纪的研究情况如下： 长谷川清在20世纪80年代先后发表了关于西双版纳古代王国的政权变迁、创世神话的论文。进入21世纪后，研究开始转向民族民间文化及其复兴、以少数民族文化为主的旅游观光。发表了相关论文，开始研究文化振兴下傣族少数民族文化的变迁，从傣族地区学校的双语教育研究少数民族的汉化，以及少数民族观光旅游业发展下，风俗习惯的“商品化”。 对傣族宗教的研究，其中马场雄司从上个世纪开始致力于傣族上座佛教的研究，21世纪发表了《云南的上座佛教——日本人类学和历史学积淀》(2008)。小岛敬裕以德宏州傣族为中心，研究上座佛教在社会主义近代化过程中，经历了文革、大跃进、邻国缅甸战乱后，形成的文化变迁 1 。另一位研究上座佛教的学者是乌日汗，该学者对上座佛教的现状进行了田野调查，认为傣族的民族宗教和上座佛教的发展不乐观，佛教明显趋于世俗化且信仰意识淡薄 2 。欠端实研究与受汉族文化影响下的上座佛教同傣族自然崇拜的共存，傣族的自然崇拜是信仰一个稻魂精神化身的女神，同时在汉族文化影响下接受了戒律森严、以男性为主的佛教共存。认为其民族文化身份认同与日本是相通的，神道佛教是道教和佛教的融合下的自然崇拜 3 。 对西双版纳建筑和居住空间的研究是开始与上个世纪90年代左右，21世纪后日本建筑学会的考察团继续对傣族集落的研究调查，从居住地分析傣族空间秩序、空间认识和行动，从干栏式住房看傣族与自然环境共存的生存模式，傣族聚集的村落的文化共生等。 矶部美里对傣族传统的研究视角是西双版纳傣族新生儿分娩的相关习俗、研究包括接生婆、男性接生婆、傣族的传统医疗体系、母乳期的食物禁忌等。菅野博貢研究了傣族汉化的进程。
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user: 3. 日本学者对白族的研究 对白族有研究的学者主要有三个，雨森直也、横山广子、甲斐胜二，研究领域广，分别涉及社会、手工艺、宗教、民族关系、语言文字、民族文学等。 甲斐胜二从1994年其开始研究白族的语言文化，包括白族的文字的历史、在大理自治州推行的白族新文字普及运动的现状和问题，大理自治州地区学校内白族语和汉语的双语教育。另外、研究了白族诗歌韵律与日本7775体诗歌之间的关联性，从演奏的乐器探讨都逸、琉哥、云南白族的民间歌谣的关系 4 。 雨森直也对云南大理自治州少数民族白族的研究内容包括以鹤庆县为例，调查少数民族外出务农的历史变迁，鹤庆县自治州的民族观光旅游事业，特别是当地白族银手工艺品相关的观光旅游和商业效应，同时也注意到其作为一种新的地域文化资源，并没有被很好的传承和利用，在观光旅游的开发下，银手工艺品面临着极大窘境。 作者在2010年对白族的银手工艺加工业的研究中，在鹤庆县某村进行田野调查，深入当地银饰品的加工和销售。90年代前，银手工艺品在鹤庆县还没有被大量的生产和销售。后来销路打开，为保障其劳动力，手工艺人由本村亲戚扩大到和周边村落的青少年，这些青年学一段时间学会手艺后，在自己的村落中开始独立生产销售。这样一来就导致原村落的利润一路下滑。同时品牌效应的作用开始凸显，如银手工艺品以“新华村”的最为著名，但如果以“新华村”的技艺来标榜银手工艺品，其民族性很难得到体现。相反，如果用“少数民族白族”作为品牌来标榜，又无法同周边村落拉开差距。而这些现象都体现出当地村民本民族意识淡薄，而本村意识却很强 5 。 在2012年的研究中，考察了1990年改革开放后当地银手工艺品的发展走向，云南省开始推行振兴当地旅游业的政策，而这一举动非但没有解决当地银手工艺品的窘境，反而使其发展更加畸形。首先，为了使其更具观光特色并从中获得收益，村民开始捏造当地和夸张当地的银手工艺的历史风俗传统，对外不断树立一个被夸大的传统形象。一连串的举动加大当地各村落间差异化，忽视了作为手工艺品所必须具备的少数民族白族特征的重要性，从而导致银手工艺品的发展更加畸形 6 。 一位研究过云南少数民族白族的学者是横山广子教授，横山教授的研究开始于1980年，早期研究以宗教为主。以大理盆地的白族地区守护神“本主”的宗教信仰为切入点，考察了白族汉化的过程中如何保持自己的独立性，并表明虽然白族在汉化过程中吸收了大量的汉族文化的同时保持着自己的独立性，白族的宗教还依然由“本主”支配，并且“本主”不受汉族神明的支配。进入21世纪，横山广子的研究视角有了较大的转变，领域有中国西南地区到东南亚大陆地区的民族历史研究、云南省大理少数民族白族的民族身份认同、少数民族关系、少数民族相关政策制度、少数民族文化在经济发展下的变迁等。横山广子发表的《以观光为主的经济发展和文化》(2004)中，以大理盆地为主调查了当地GDP、人均收入、游客年均数量、游客的构成等，对大理观光现状做了大量调查和分析，认为当地旅游观光业的发展和白族文化和生活习俗有密不可分的关系。其中包括白族传统工艺蜡染、白族茶文化三道茶、洱海环保现状。文化传统的商品化带动当地经济，而对利润的追逐也导致文化发展畸形。 其它研究包括日本建筑学会对茶马古道沿线建筑的调查、山田直己对白族“踏葬歌”的研究、冈部隆志对白族民歌的研究。山田直己对大理州白族的“踏葬歌”进行了大量的田野调查。对白族关于村民如何接纳逝去的亲人朋友所举行的送葬仪式有浓厚的兴趣，对送葬的形式、过程、送葬歌等进行了详细的调查，包括对“踏葬歌”的歌词进行了详细的翻译和假名注音 7 。岡部隆志主要研究白族的民歌，其中包括民歌的对歌唱法，翻译整理了把历时2小时47分的对歌，进行了大量的白族歌谣和日本歌谣的对比研究 8 。
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user: 4. 日本学者对纳西族的研究 黑泽直道在研究了纳西族的语言、文化、宗教等特征的基础上，深入研究了纳西族文字——东巴文。查阅了大量的用东巴文字记录的文本资料，分析东巴文字的分类和变迁、记录方式等，解析了东巴文文本资料的全貌。通过研究东巴经文，分析纳西语的语言结构、语气助词等语法特征。 山田勅之的研究是关于纳西族的古代政权。主要是中国古代明朝木氏土司的历史，当时纳西族的主要势力木氏土司同中央王朝、西藏藏族之间的关系。随后，对木氏土司留下的文化遗产丽江古城、木府等同观光旅游的视点相结合，从建筑材质、建筑构造、空间设计、艺术壁画到当地文化底蕴、旅游政策、汉化过程等，详细地论述了丽江古城的旅游发展前景。 岡晋的研究包括纳西族宗教东巴教的解析、东巴教圣地的观光旅游和社会变迁下，宗教运动的再生。以迪庆州东南部纳西为例，研究了土司支配制度下的村子的集团亲族组织、当时的婚姻形态、同村内土司支配下的“村长”集团和其他集团的关系、政治和社会的变迁。 对纳西族进行研究的另一位学者金绳初美则研究从摩梭族文化保护情况和摩梭族自身的身份认同。对生活在泸沽湖纳西族人的民族意识和观光旅游发展的相互作用。
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user: 5. 日本学者关于世界遗产哈尼梯田的研究调查 21世纪早期对哈尼族梯田的研究主要是日本建筑学会研究哈尼族草顶土掌房的房屋样式的继承和变化，农业相关机构研究调查元阳梯田的灌溉体系。稻村务对哈尼族的研究涵盖了红河州梯田地区的哈尼族和西双版纳地区的哈尼族。研究涵盖对哈尼族民族构成、社会阶层构成、风俗礼仪、婚丧祭祀、汉化进程等。 2013年6月22日在第37届世界遗产大会上红河哈尼梯田被成功列入世界遗产名录，成为中国第45处世界遗产。日本学者开始在绿春县元阳梯田景区展开田野调查。阿部朋恒经过一年的田野调查后提出，申遗成功后，观光业的发展导致了民族文化发展畸形，当地的风俗习惯、民族建筑所呈现出来的少数民族风情是为了迎合观光业发展。其次当地人民并没有对自己的少数民族文化感到自豪，只是为了追着商业礼仪，病态地展现自己民族风貌。 阿部朋恒还对比了中方申遗的申请书和科教文组织提示的申遗条件，中方提出的申遗要素是“森林、水系、村落、梯田群”这五个物理要素。而科教文组织界定的条件是“大米种植烹饪的传统习惯”、“以物质的梯田为媒介所维系的社会–经济–宗教体系”。加之科教文组织的考察团只探访了短短6天。在阿部朋恒看来，哈尼梯田申遗的成功有诸多不合理 9 。