DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 3. 政府环境信息公开 政府环境信息公开，是行政机关以一定的方式公布与环境相关的内容，让公众积极参与环境决策，起到监督政府行为的作用。 3.1. 公开主体的比较 公开主体分为权利主体和义务主体，前者有权申请政府公开环境信息，后者应主动公开环境信息 [ 18 ]。公开主体比较如表1所示。从权利主体来看，美国和日本的权利主体范围明显宽于中国，在中国只有拥有本国国籍的公民、法人以及其他社会团体才有权申请政府公开环境信息 [ 19 ] [ 20 ]。而在美国和日本除了本国的公民、法人、社会团体外，还包括居住在本国的外国人，其中日本还包括未成年人在内 [ 21 ]。从义务主体来看，我国的范围显得更为狭隘。我国的义务主体限于环保部门，而美国包括掌握环境信息的其他行政机关，日本的范围更广。 Table 1 Comparison of public subject 国家 权利主体 义务主体 中国 本国的公民、法人、社会组织 环保部门 美国 本国的公民、法人、社会组织、外国人 环保部门、掌握环境信息的其他行政 机关，包括政府公司或由其控股、参 股的公司等 日本 本国的公民、法人、社会组织、未成年人、外国人 行政机关，包括依法在内阁中设置的 机关以及内阁管辖的机关、中央行政 机关、特别机关 表1. 公开主体的比较 我国在不影响国家安全的前提下应该适当扩大权利主体的范围。只有进一步扩大主体范围，公众才能对环境问题有更全面的了解，在公众参与环境决策时，才能提出更加科学合理的意见，进而降低因缺少公众参与而带来的一系列环境问题以及利益冲突。 3.2. 环评信息公开的比较 环评信息公开比较如表2所示。我国与美国和日本相比，公开的内容有待完善。我国的环评信息只有在影响报告书草案完成以后才公布，在项目的选址、评价范围界定时期，公众无法获得与该项目有关的环境信息，这样导致在环评前期公众无法参与进来。如果公众在这时提出一些意见得不到反馈，就会降低参与积极性。反观美国和日本，针对环评信息，从范围界定到报告书完成，都有信息公开，公众可以在项目前期就参与进来。这样促进了公众对项目的了解，提高了公众参与的积极性 [ 22 ] [ 23 ] [ 24 ]。 由上可知，管理部门应要求建设方和环评部门尽早进行信息公开，让公众参与贯穿环评的全过程，让公众掌握更详细的信息。这也能促进公众对建设方、环评方的监督，避免他们为了自身的利益而在环评中弄虚作假。 3.3. 公开方式的比较 信息公开的方式包括主动公开和依申请公开。信息公开的方式比较如表3所示。我国的主动公开方式包括政府网站、公报、新闻发布会以及报刊、广播、电视等。在实际中，我国的环境信息或建设项目信息一般都是公布在环保部门官网，消息普及率不高。美国主要是在联邦登记上发布公告和在互联网上公布公告，凡是政府应主动公开的信息必须能够通过互联网获得，通过互联网的方式可以方便公众获取环境资料。日本政府环境信息公开的方式要比中国和美国的多，他们搭建了专门的电子信息公开平台进行全面的信息公开，对于不能以电子版形式公开的内容，则建立信息公开阅览室，供公众查阅信息，还在全国各地建立信息公开窗口，为公众提供便捷的方式获取信息 [ 25 ] [ 26 ]。 从依申请公开的方式来看，我国公民可以采用信函、传真、电子邮件以及口头提出等形式；美国是通过发送邮件或者邮寄信件；日本的请求人必须向行政机关提交“开示申请书”。从依申请公开的方式看来，我国采用的方式较美国和日本的多。 通过以上分析，我国可以拓展主动公开方式，在全国各地建立信息公开窗口和信息公开阅览室等方 Table 2 Comparison of information disclosure of EI 国家 公开的内容 中国 报告书的动态信息(具体包括与建设项目有关的地理位置、项目概况、污染物排放状况等)、环评审批信息等。 美国 界定评价范围的公告、环境影响报告书草案、环境影响报告书及作出决定的记录等。 日本 评价范围文件、环境影响报告书草案、环境影响报告书及其他规定的事项。 表2. 环评信息公开的比较 Table 3 A comparison of public way 国家 主动公开 依申请公开 中国 通过政府网站、公报、新闻发布会以及报刊、广播、电视等方式 信函、传真、电子邮件等书面形式以及口头提出等形式 美国 在联邦登记上发布公告、通过互联网公布 发送邮件或者邮寄信件 日本 电子信息公开平台、信息公开阅览室、信息公开窗口 提交“开示申请书” 表3. 公开方式的比较 式，拓宽公众获取信息的方式，有利于公众快速便捷的获取信息。 3.4. 申请答复期限的比较 申请答复期限比较如表4所示。从规定答复的期限来看美国要求最高，要求10天内答复，如果无法答复则要通知申请人。我国比美国要多5天，有特殊情况的经批准最迟可再延长15日。日本的期限较长，是在30日内给予答复，有特殊情况的还可再延长30天，而且日本在信息公开方面的裁量权在于行政机关的长官，这导致行政权过大，实际信息公开的范围受限 [ 15 ] [ 25 ] [ 27 ]。 所以在申请答复方面，我国要比日本做得好。但是相较美国，我国还是有所差距。鉴于现在交流方式的便捷、信息处理的快捷以及政府治理的高效，我国可将规定的期限进一步缩短。 3.5. 法律救济的比较 法律救济的比较如表5所示。我国与美国在救济制度中都有使用行政复议和行政诉讼这两种制度，我国还可以采取举报的方式。在行政诉讼方面，我国的诉讼主体范围过于狭隘，仅限于环境权益受到直接侵害的公民、法人和组织。美国在诉讼主体上，范围更加广泛，可以是直接或间接受到环境侵害的任何人、任何法人以及任何组织，充分的保障了公民的环境知情权。日本的救济制度有申请仲裁和行政诉讼两种。有权进行仲裁的审查会不隶属于任何行政机关，保障了审查会的相对独立性，有利于审查会作出公正、客观的判断。为了减轻诉讼人的负担，日本还将环境侵害受理地区扩大至全国，方便公民就近起诉，减少诉讼的费用 [ 15 ] [ 24 ] [ 28 ]。 司法救济是保障公众参与的有利武器，在救济制度方面做得好的国家，其公众参与的有效性也是显著的。为了提高我国公众参与的有效性，应在法律上进一步规范我国的司法救济制度。通过以上对诉讼制度的分析，我国可以将诉讼主体范围进一步扩大，扩至权利直接或间接受到侵犯的公民、法人和合法的组织，这样可以让更多公众的环境权益得到保障。还可以将受理地区进一步扩大。
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user: 4. 企业环境信息公开 4.1. 强制公开主体的比较 强制公开主体的比较如表6所示。我国侧重于污染物排放量单位高的企业，对于其他的企业没有强 Table 4 A comparison of the time limit for the application of a repl 国家 规定期限 最迟延长期限 中国 15天 15天 美国 10天 没有强制规定 日本 30天 30天 表4. 申请答复期限的比较 Table 5 Comparison of relief syste 国家 救济方式 谁可以提起诉讼 中国 举报、行政复议、行政诉讼 环境权益直接受到侵害的公民、法人以及组织 美国 行政复议、行政诉讼、司法审查 任何人、任何法人、任何组织 日本 申请仲裁、行政诉讼 开示申请人 表5. 救济制度比较 制要求，只是采取鼓励自愿公开的形式。美国对于有毒化学物质排放方面显得较为重视，强制要求公开环境信息的企业仅为在生产或经营中会排放有毒化学物质的企业。日本对企业环境信息的公开已由强制性公开转变为自愿性公开 [ 15 ]。 虽然在强制要求公开环境信息的企业方面，我国的规定范围较广，但是很多企业为了自身的利益，会向公众隐瞒与环境有关的企业行为，或只公布对环境造成细微影响的环境信息；有些没在强制规定范围内的企业也会排放一些有毒有害物质，影响周围环境，危及居民的健康安全。所以对产生有毒有害物质的企业，亦应强制要求公布与环境相关的企业信息，让公众及时掌握更多的环境信息，及早做出防范措施，从而规避环境风险。 4.2. 公开内容的比较 企业环境信息公开内容的比较如表7所示。我国主要侧重的是污染物的种类、污染物排放量以及环保设施的运行情况。美国侧重于公开有毒化学物质，从这些物质的产生到去处，每一阶段都要有信息的公开。日本要求企业，在生产和经营过程中所排放的污染物都要进行登记申报，并向公众公布相关的数据。 由于各国的国情不同，所以在这方面各国都有各自的优势。我国对污染物排放以及控制这一块显得特别的重视。美国对有毒化学物质的去向较为重视。日本是个公民环境意识较高的国家，大多数企业都愿意主动公开自己的环境信息。我国可构建含污染物质产品的生产、经营、利用、报废等全过程的环境污染信息公开机制，企业部门应主动公开与环境有关的信息。
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user: 5. 结束语 环境信息公开是保障有效公众参与的前提，只有让公众掌握更多的环境信息，才能更好的参与环境决策。只有信息的充分公开，才能保障公民的知情权、参与权和监督权，才能调动公众参与的积极性。通过以上对我国与美国和日本环境信息公开制度的对比可知，我国环境信息公开制度还有待改善。 我国环境信息公开制度可以从以下几点来完善；1) 扩大政府信息公开的义务主体；2) 及时公开环评信息；3) 拓宽信息公开的渠道；4) 适当缩短申请公开政府信息的答复期限；5) 完善环境权益的法律 Table 6 Comparison of compulsory public subject 国家 企业 中国 建设单位、“双超”企业、重点排污单位 美国 排放有毒化学物质的企业 日本 没有强制规定 表6. 强制公开主体的比较 Table 7 Comparison of public conten 国家 公开内容 中国 建设单位：项目工程概况、环境监测状况、环保措施执行情况。 “双超”企业：企业基本信息、主要污染物排放情况、企业环境保护设施设备状况。 重点排污单位：企业基本信息，排污信息，污染物防治设施、应急预案等。 美国 企业基本信息、有毒化学物质信息，包括有毒化学物质的名称、毒物最大排放量、处理方法以及应急措施。 日本 企业排放的有害物质的相关数据。 表7. 公开内容的比较 救济制度；6) 进一步规范强制要求公开的企业主体；7) 政府采取适当的政策鼓励企业自愿公开环境信息。
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user: 摘 要 本文报道了采自浙江省宁波市象山县中国新记录植物日本独活Heracleum sphondylium L. var. nipponicum (Kitag.) H. Ohba，经过标本鉴定与比对，作者认为该种隶属伞形科(Apiaceae)独活属独活组(Sect. Heracleum)，与中国产的短毛独活(H. moellendorffii Hance)在形态上最为接近，但本种基生叶一回羽状，羽片中裂至深裂；果实椭圆形，侧棱的翅仅宽1 mm。 关键词 :新记录，东海，近陆岛屿，伞形科，独活属 Copyright © 2018 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 我们在东海近陆岛屿植物资源调查过程中，于浙江省宁波市象山县韭山列岛采集到一种伞形科(Apiaceae Lindl.)植物，通过查阅国内外伞形科及独活属相关文献资料 [ 1 ] [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ] ，确认为芹亚科(Apioideae Drude)前胡族(Peucedaneae Drud)环翅芹亚族(Tordylieae Drude)独活组(Sect. Heracleum)的日本独活Heracleum sphondylium L. var. nipponicum (Kitag.) H. Ohba，该种为中国分布新记录，现报道如下： 日本独活 (伞形科) (图1) Heracleum sphondylium L. var. nipponicum (Kitag.) H. Ohba， J. Jap. Bot.， 69(2): 119. 1994.—H. nipponicum Kitag. Rep. Inst. Sci. Res. Manchoukuo 2: 274. 1938; Ohwi， Fl. Jap. 686. 1965. 图1. 日本独活。(a) 根；(b) 茎；(c) 叶；(d) 花序；(e) 花；(f) 苞片；(g) 果实 1) 形态学特征 多年生草本，高60~100 cm。根圆锥形，分叉，淡褐色。全株疏被白色细柔毛和短刺毛。茎圆柱形，紫褐色，有纵沟纹，中空。基生叶具长柄，基部有宽阔叶鞘，叶片轮廓阔卵形，一回羽状，侧生2对小叶，小叶宽卵形，羽状中裂至深裂，边缘有不整齐锯齿，基部楔形或心形，有柄，顶端裂片为宽三角形，较两侧叶片大，羽状中裂，基部心形，顶端锐尖；茎上部叶一回羽状，羽片3浅裂，叶柄基部具宽阔叶鞘，叶片较小，顶端锐尖。复伞形花序顶生或侧生，直径11~32 cm，花序梗长6~27 cm；有总苞片，狭披针形，有长尾尖，早落；伞幅25~30，长7~14 cm；小伞形花序径3~5 cm；小总苞片线形，6~8，长3~8 mm；花瓣白色，二型；萼齿三角形；子房被毛；花柱基扁圆锥形，花柱棒状，叉开，长达子房1/3~1/2。果实椭圆形，顶端略凹陷，长7~8 mm，宽5~6 mm，有稀疏的柔毛，背棱和中棱线不突起，侧棱有1 mm宽的狭翅；每棱槽内有油管1，顶端细，向下渐粗，呈棍棒状，长短不一，可达果实1/2~2/3，合生面有油管2，延伸至果实中部。花果期4~6月。 China (中国)：Zhejiang Province (浙江省)，Xiangshan Conuty (象山县)，Jiushan Islands (韭山列岛)，alt. 32 m，29˚25'36''N，122˚11'19''E，岩质海岸常绿落叶混交灌丛中 2015-04-17，Binjie Ge (葛斌杰) GBJ04444 (NAS); 2015-05-28，同一种群，Xiyang Ye (叶喜阳) YXY201505001 (CSH)。 原记载特产于日本：本州(关东以西)、四国和九州。中国分布新记录。 本种与分布于中国、日本和朝鲜半岛等地的短毛独活(H. moellendorffii Hance)相似，主要区别在于前者基生叶一回，羽片5，中裂至深裂；果实椭圆形，侧棱仅具1 mm窄翅。 2) 生境及群落特征 日本独活生于岩质海岸常绿落叶混交灌丛中，其所处群落乔木层的常见建群种或伴生种主要有化香树Platycarya strobilacea、黑松Pinus thunbergii、天仙果Ficus erecta var. beecheyana、白背叶Mallotus apelta、楝Melia azedarach、全缘冬青Ilex integra；灌木层主要有海桐Pittosporum tobira、滨柃Eurya emarginata、柃木E. japonica、厚叶石斑木Rhaphiolepis umbellata、野蔷薇Rosa multiflora、檵木Loropetalum chinense等；草本层主要有山菅Dianella ensifolia、羊蹄Rumex japonicus、鸭嘴草Ischaemum aristatum var. glaucum、普陀狗娃花Aster arenarius、假还阳参Crepidiastrum lanceolatum、五节芒Miscanthus floridulus、刻叶紫堇Corydalis incisa、火炭母Polygonum chinense、葎草Humulus scandens、刺果毛茛Ranunculus muricatus等；层间层有茅莓Rubus parvifolius、千金藤Stephania japonica、滨海鸡矢藤Paederia scandens var. maritima、木防己Cocculus orbiculatus、葛麻姆Pueraria montana var. lobata等.
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user: 2. 讨论 本变种的发现将华东地区分布的独活属植物增至4种2变种 [ 5 ] [ 6 ] ，对研究中国东西部独活属植物演替 [ 7 ] 和东亚海岛植物区系都有参考价值。值得指出的是，中国-喜马拉雅地区是独活属环翅芹亚族主要的物种多样性中心，特别是横断山区快速的辐射演化，从宏观形态学角度，很难清晰地划定种间界限，华东地区虽然种类较少，但种间、种下关系的清晰厘定还需要结合分子生物学、形态学、细胞学开展进一步研究。我们注意到，邱园最新发布的世界植物在线网站(Plants of the world online) [ 8 ] 接受了韩国学者将日本独活处理为短毛独活异名的观点 [ 9 ] ，但我们发现这部更新中的电子版专著，只是对已有的各大植物学数据库涉及到朝鲜半岛植物学名称的再梳理，未引证一篇类群处理的文献，因此我们对此处理存疑，仍承认日本独活。 独活属植物的根常含香豆精类物质，如欧前胡内酯、异茴芹香豆精、香柑内酯等，具有镇痛、抗炎、平喘等作用，民间常用于治疗感冒引起的头痛、咳嗽、鼻塞等 [ 10 ] 。此外，该种是大型健壮草本，具备花量大、形态秀美、耐晒抗风等特点，具有潜在的园艺观赏价值，值得沿海省区植物园、公园绿地引种培育。
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user: 摘 要 本文首先对景区依托型乡村的概念进行阐述，并归纳国内外相关研究动态，明确其研究的不足。基于当前不少景区依托型乡村缺乏科学规划管理，经济环境问题频出，本文从实际出发，以张家界市武陵源区张家界村为例，定义此类型景区依托型乡村为“张家界村模式”，归纳出此类型乡村与其它景区依托型乡村发展的共性，并针对“张家界村模式”的乡村具备依托生态型景区、受严格的生态控制、有自发商业行为的特性，提出了贯彻生态要求、寻求适度发展、扩充参与主体的三大发展策略，以期解决此类型乡村发展中出现的问题，并为其它类似的乡村发展提供参考依据。 关键词 :景区依托型，“张家界村模式”，乡村发展，生态控制 Copyright © 2018 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 近年来，随着乡村振兴战略的不断推进，我国乡村获得了长足的发展。而且，我国正在进入全民旅游、全域旅游的新时代，旅游需求旺盛，经济带动效应显著。 成熟景区周边的乡村受其景区经济外溢的影响而逐渐发展起来。然而，此类乡村与风景区在飞速发展的同时，二者在土地利用、资源利用、生态保护、经济利益分配等方面的矛盾也日益突出。目前，还没有一套较为成熟的发展模式来指引此类乡村的良性发展。 本文首先阐述此类乡村的定义，列举国内外关于此类乡村的研究动态，分析此类乡村的特点，结合典型案例——张家界市武陵源区张家界村，提出景区依托型乡村发展模式的探索——“张家界村模式”，并就此发展模式的优点及不足提出相应的策略，并以期为其他此类乡村的发展提供参考。
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user: 2. 景区依托型乡村概念 我国的景区依托型乡村概念最早由杨世河，邹统钎提出：景区依托型乡村是临近著名景区或镶嵌在景区内，可借助景区的知名度、吸引力及旅游设施发展乡村生态旅游，以景区游客作为主要市场的一类乡村。位于景区内部或周边的旅游村，他们对景区具有强烈的依附性，共享景区客源、在资源与产品进行互补，该类村落也对景区功能的完善和环境品质有着重要影响 [ 1 ] 。杨世河认为，其开发有利于丰富旅游活动内容，增强景区吸引力，延长停留时间，增加旅游地收入，并能在一定程度上提升景区品位 [ 2 ] 。随后，不同学者依据研究的内容进一步对景区依托型乡村概念进行了阐述。施国铃提出景区依托型乡村是与景区存在文脉，社会，地理上的联系，具备旅游发展的文化土壤和旅游服务条件，该种类型乡村的客源主要来源于景区 [ 3 ] 。刘彩玲认为景区依托型乡村主要是依托周边大型旅游景区的知名度，来开展一系列有益于乡村发展的活动的乡村，并与一些乡村与大型景点产业形成互补，与景区实现共同发展 [ 4 ] 。杨效忠认为景区依托型乡村是对发展景区依托型乡村旅游的各个村落进行整合，共同管理、共同经营、共同开发，使得区域内的人力资源、旅游资源得到充分合理利用，最终实现区域内部协调一致发展 [ 5 ] 。 目前景区依托型乡村发展模式主要有三种：资源利用型、服务紧密型和生态保护型 [ 6 ] 。资源利用型是指将当地特色产业和资源与旅游业相结合，深度开发自身民俗文化，并借助景区客源市场发展乡村旅游及其旅游产品 [ 7 ] 。服务紧密型发展模式指自身缺乏较强吸引力的自然、人文旅游资源的 [ 8 ] ，但具有空间优势的景区依托型乡村通过旅游服务设施或基础设施的建设以及借助旅游景区完善旅游服务功能，从而实现乡村发展 [ 9 ] 。生态保护型是指乡村的发展不能破坏风景区的自然环境，并对其生态进行严格的控制，营造环境友善型乡村的一种发展模式。本文认为景区依托型乡村是在区位上邻近著名景区，以景区对游客的巨大吸引力作为旅游市场发展契机的一类乡村。
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user: 3. 国内外研究动态 3.1. 国外研究动态 有关景区依托型乡村研究的起源最早可以追溯到“核心–边缘理论”的发展与演化。Hills、Lundgren等人建立了关于“核心–边缘理论”模型，强调了边缘地区对核心地区的依赖，对于旅游者也存在这种依赖关系。为了促进景区边缘地区旅游业的发展，1997年9月在丹麦的博恩霍尔岛举行了欧洲边缘地区旅游研讨会，重点探讨了边缘乡村的可持续发展和旅游发展 [ 10 ] 。 Walford通过调查研究发现，在风景区边缘5千米范围内的居民有很强的经营乡村旅馆意愿，风景区可以为他们提供充足的客源，同时也弥补了风景区旅游设施不足的现状，满足游客在风景区游览时的住宿、餐饮及其他方面的需求 [ 11 ] 。MohdSalleh等通过对国家公园周边社区研究发现，大多数居民认为他们的社区的发展依赖于国家公园，社区居民希望能获取更多的权利，扩大收益，并参与到公园管理和经营中 [ 12 ] 。 3.2. 国内的研究现状 早在1999 年，国家住房和城乡建设部发布《风景名胜区规划规范》，要求要严格控制风景区内居民点的人口规模，将景区内的居民点划分为搬迁型、缩小型、控制型和聚居型四类。章锦河从景区对周边地区影响的视角出发，认为风景名胜区缺乏与周边居民利益协调的相应机制与政策，形成风景名胜区旅游发展的“孤岛”效应，影响风景名胜区环境资源的保护与区域可持续发展。杨世河等将乡村旅游总结为城市依托型、风景区依托型、交通依托型、资源依托型等四种形式，并提出风景区依托型为乡村临近著名景区或在景区内，可借助景区的知名度 [ 13 ] 、吸引力及旅游设施发展乡村生态旅游，以景区游客作为主要市场。龙茂兴基于核心——边缘理论、系统论和可持续发展理论探讨景区边缘型乡村旅游发生机理，分析乡村旅游发展存在的问题，提出推进景区边缘型乡村旅游健康快速发展的策略 [ 14 ] 。韩卢敏并以黄山景区周边乡村旅游发展为例，提出景区和乡村旅游联动发展、乡村资源与景区形成互补等策略以实现景区周边乡村的快速发展 [ 15 ] 。盘瑶丽通过对永州市桐子坳村旅游开发的分析，探索乡村旅游开发与景区建设的良性互补与可持续发展，为乡村旅游开发提供科学依据与参考借鉴 [ 16 ] 。 3.3. 小结 从国内外学者的相关研究可以发现，国外学者都注重研究乡村对景区的依赖和景区对乡村的经济带动作用，国外对其他影响村庄和景区关系的复杂因素并没有做出具体的阐述；国内学者主要研究了乡村发展的基本类型和景区与乡村之间的互补关系，对类似与张家界村这一类具有生态控制要求的景区依托型乡村没有作深入的研究和分析，因而这一类乡村也没有具体发展模式可供参考。
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user: 4. 张家界村概况 4.1. “张家界地貌”的特殊性和重要性 张家界国家森林公园景观是张家界地貌的最典型代表。2010年，张家界砂岩地貌国际学术研讨会正式确立以张家界特征鲜明、规模巨大的独特砂岩地貌类型为“张家界地貌”，凡在世界任何国家和地区发现类似张家界石英砂岩峰林的地貌，都可统称“张家界地貌”。自此，“张家界地貌”获得国际学术界认定。张家界村处在森林公园保护区的缓冲区，是张家界市靠近张家界地貌核心区最近的村庄之一。特殊的地理位置使得村庄的发展不可复制。 4.2. 张家界村区位条件 张家界村位于张家界国家森林公园的南部入口处，地理位置优越，空气清新，气候凉爽，植被茂密，山高林深。同时地形复杂崎岖，道路曲折，人口以土家族为主。由于特殊的地理地貌条件，张家界村生态环境相对脆弱，发展建设空间受到限制。经济上，农业比例逐年下降，虽然食宿型客栈不断兴起，但经济发展速度却相对缓慢，自身的民俗文化特色消失殆尽。 4.3. 张家界村的发展特征 4.3.1. 共性 张家界村发展的现状，符合一般景区依托型乡村的基本特征。资源条件上，具有优越的环境及特色的乡村面貌，保留有一定的土家族民俗文化，毗邻景区，在客源市场方面有巨大的优势。设施服务方面，张家界村是转移旺季景区游客的重要集散地，村内建有污水处理和停车休憩场所，是森林公园重要的缓冲地带。乡村对景区的依托关系，这也是所有景区依托型乡村的共同特点，景区依托型乡村处于景区边缘，乡村发展依靠景区客源，其旅游资源、特色产品和服务对象为景区游客。 4.3.2. 特殊性 由于国家法律法规的制定未涉及到此类乡村，目前张家界村缺乏正确的规划指引，在发展与保护的矛盾中艰难前行，现阶段出现了环境污染加剧、商业无序竞争、客源与景区关系日益紧张、民俗文化特色消弭、土地利用浪费严重和就业结构严重畸形等问题。 1) 依托生态型景区 张家界村所依托的景区为自然生态型景区，生态承载能力有限，生态资源也较为脆弱，因而在资源条件环境承受负荷方面明显低于其它类型景区。同时这类景区的发展对生态效益的关注高于经济利益的追求，因而此类的发展受到限制。 2) 严格的生态控制 因景区的生态保护要求，此类乡村无法开展大规模现代化建设，张家界村模式下的景区依托型乡村处于严格的生态控制下，这类乡村需具备生态核心景区与外界区域过渡的生态缓冲功能，其自身植被、水域、山体等自然资源和自然景观不能随意破坏，应尽量保持原有自然风貌、保护生态环境、保障生态安全，因而属于这类模式的乡村多因生态管控，开发建设用地较为紧张，大多只能在原有建筑物上进行改造扩充。 3) 自发的商业行为 由于欠缺直接的经济发展规划，张家界村模式下的景区依托型乡村无法形成规模的商业投资和建设，但处于景区边缘、面临巨大客流的村民不愿放弃发展机会。除部分村民从事景区内服务工作外，还在乡村内自发开展民宿接待、售卖特色旅游产品(如服饰、食品)等活动，此类商业行为管理不规范，呈现出无序、混乱的市场特征，相关部门，部分民间集体机构，进行规范管理的力度相对较弱。
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user: 5. “张家界村模式” 5.1. “张家界村模式”的提出 基于以上关于张家界村发展的特点，提出即具有张家界地域特色的景区依托型乡村发展模式，又普遍适用于大多数景区依托型村庄，即“张家界村模式”。本文所指的“张家界村模式”，并不仅局限于张家界村的发展模式，而是推广至所有类似于张家界村的景区依托型乡村，即“张家界村模式”作为景区依托型乡村的其中一类模式，此类乡村具有自身的特征，主要体现在其依托的景区不仅为自然风景区，更对自然资源、自然景观以及生态环境保护的要求极为严格的景区，依托生态型景区的乡村在发展的同时也受到生态方面的管控与限制，此外，乡村内农户自发开展面向景区客源的商业活动、寻求经济发展的需求，具备以上特征的景区依托型乡村即属于张家界村模式。 “张家界村模式”的内涵涉及三个区域要素：一是自然生态景区，这类景区有严格的生态保护要求，主要依托自然生态资源而开展旅游活动，强调可持续发展的旅游，这类景区因其生态环境的脆弱性受重点保护，在核心景区外还存在生态缓冲区，这也是“张家界村模式”主要区别于其他景区依托型乡村的区域要素，第三个区域要素即位于生态缓冲区内的乡村，因距离核心景区近，还处在生态缓冲区内，故该乡村虽主要依托景区实现发展、获取福利，但却无法进行商业开发，反而处于限制的境地，“张家界村模式”的景区依托型乡村具备前文所指的张家界村发展特征(见图1)。 “张家界村模式”的景区依托型乡村突出生态保护要求，之前景区依托型乡村研究所选取的案例地对于商业建设和开发管理上要求较为松弛，而“张家界村模式”下的乡村则更为严格，它与其他景区依托型乡村的主要异同点如表1所示： Table 1 Similarities and differences between the “Zhangjiajie Village Model” and the general type scenic area dependent village 异同点 “张家界村模式” 一般类型 相同点 地理位置 位于成熟风景区的辐射范围之内 景村联系 乡村发展依托景区客源，同时为景区提供人力 不同点 依托景区类型 自然生态型景区，且周边存在严格控制生态的 缓冲区 多种类型景区，对景区外生态要求 有所松弛 开发建设要求 政府限制开发建设，零散的自发商业行为 政府组织开发、引进民企投资、民众 商业活动频繁 表1. “张家界村模式”与一般类型景区依托型乡村的异同点 图1. “张家界村模式”景区依托型乡村内涵示意图 5.2. 发展策略 5.2.1. 贯彻生态要求 确保生态是发展的前提，任何发展建设都不能越过生态红线，要切实依据上位规划的指引进行生产和发展建设。坚持以国家出台的美丽乡村、精准扶贫等相关政策为指导，地区具体风景区域规划为核心，只能的原有的经济基础上进行产业结构和布局的优化和生态环境的美观与优化，在不破坏生态环境的前提下进行有限度的开发 [ 17 ] 。 5.2.2. 促进适度发展 1) 实施风貌改造 应当大力推行乡村风貌改造工程，依靠现有建筑群落积极集中改造。依据民俗文化内涵，打造特色精致客栈文化。可以将地域特色文化、民族文化、民俗风情融入到客栈里，让游客在住宿时充分感受到当地的民俗和文化。同时要利用优越的生态资源，重塑美丽乡村景观。细节上，注重小空间的布景，布设休闲绿化游步道，打造具有休闲度假气氛和土家族特色的街巷商业区域中心。 2) 重拾民俗文化 重拾地域特色传统文化，充分利用现有遗存的文化建筑，注重打造地域特色文化名片。让节日吸引人、氛围感染人、文化熏陶人、美食留住人。要全方位给游客带来不一样的精神体验，注重地域特色、传统特色、民族特色等，满足游客的对陌生事物的好奇。 3) 转变传统农业 由传统农业向旅游农业转型，改变传统农业生产方式，奉行生态保护，退耕还林政策。大规模改种植园林苗木，营造美丽乡村园林景观，注重景观的季节性色相变化，打造具有地域特色的“花海”“花带”形成以自然景观为主，人工园林景观为辅的美丽乡村，这不仅能够提升乡村的整体形象，还能兼顾到生态保护，并且能够达到吸引游客的目的，提升经济效益。同时，要重视开发具有地域特色的旅游农产品。实现特色农产品的种植规模化，并且制定严格的质量评定标准，打造出响亮的品牌。 4) 推行生态活动 随着消费经济的不断发展以及中国开始迈进人口老龄化阶段，老年人数量与日俱增，养生保健需求逐日增加，疗养产业日益增长，消费市场愈加庞大。植被丰厚的风景观光景区周边的乡村一般都具有类似于景区的自然条件。相对来说自然条件优越，空气清新，环境优美，是发展生态休闲的理想场所。同时可以利用当前闲置空间，改建休闲、避暑、露营等进行生态活动的场所。在环境极其优越的地区，还可以开展生态疗养。用景区的名片，在采用酒店的管理模式的基础上，加入商业运作，实现生态疗养的商业化。 5.2.3. 扩充参与主体 坚持在多方参与的指导下，以政府引导，民、企结合的方式为主。在此类乡村的发展中，首先应当重视政府的调控引导作用。一方面可以优化产业结构，改变单一的食宿服务，适当增加其他类型；另一方面可以规范经营管理，提升经营者的管理水平与服务水平；第三方面可以基础设施建设，例如修复扩宽主要交通干道，优化食宿环境，美化乡村面貌等。而村民是乡村建设的主要参与者，企业是带动乡村经济快速发展的助推剂，因此要坚持民、企为主。村民是提供服务的基本单位，也是餐饮住宿的提供者。而企业则能利用先进的管理方法，实现规模化经营，能投入更多的资金，实现资源的高效利用。 5.3. 模式应用 该模式既具有景区依托型乡村发展的一般共性，又有其特性，可用于类似于张家界村这样的处于生态严格保护的特色景区依托型乡村。 同时该模式适用于大多数处在风景名胜区(非严格保护)，出现与张家界村相同的发展困境/问题的景区依托型乡村。
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user: 6. 结语 随着旅游市场的不断扩大，旅游形式逐渐丰富，乡村振兴全面普及，全域旅游全面铺开，景区依托型乡村的发展充满活力。而张家界村模式乡村的发展有别于一般的景区依托型乡村，在现有因素的影响下，如何平衡各方利益，寻求张家界村良性、高质量发展是当前张家界村发展亟需解决的问题。本文以张家界市武陵源区张家界村为例，通过多次实地调研及对农户和相关专家的深度访谈，对张家界村的发展现状进行深入分析，提出了“张家界村模式”的景区依托型乡村发展模式。我们从贯彻生态要求、实施风貌改造、重拾民俗文化、转变传统农业、推行生态活动、扩充参与主体等方面详细探究张家界村的发展策略。本模式的研究从村民，游客，管理者三个主体因素进行了研究，对影响张家界村发展相关的众多相关因素尚未提及。鉴于目前还没有此类成熟的乡村可持续发展评价体系和生态保护评价体系，本文提出张家界村模式，借助此模式，为诸如张家界村这特殊类型的景区依托型村庄发展提供参考，也为大多数的景区依托型乡村发展提供借鉴和思路。
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user: 摘 要 薛定谔方程将普朗克常数h作为量子力学体系的特征量，在实践中不易精确求解。本文目的在于建立基于相对论的粒子波函数方程，直接用于粒子实验数据计算，描述粒子运动的物理实在。通过阐述粒子的波粒二重性，将粒子静止质量常数引入爱因斯坦运动粒子质能方程，将粒子的运动质量引入牛顿动能方程，提出相对论动量算符 p ^ 、能量算符 E ^ 和哈密顿量算符 H ^ ，将薛定谔方程修改为相对论粒子波函数方程。通过光子双缝洐射实验，指出光子在空气分子晶格中波动，通过双缝不对称能量场改变其折射率或反射率，从而检验证明相对论粒子波函数方程中的位置矢量 r 就是粒子波动路径矢量 r 。通过氢原子辐射实验数据，对氢原子的电子波函数与几率波进行检验，证明基于 | ψ ( r ， t ) | 2 的统计解释符合氢原子电子运动的物理实在。基于相对论的粒子波函数对量子物理的发展与应用将具有重要作用。 关键词 :相对论，粒子，波动方程，双缝实验 Copyright © 2018 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 1900年普朗克提出能量常数h假设，1905年爱因斯坦将普朗克常数h作为光子的能量常数，1924年，德布罗意 [ 1 ] 提出物质波假设，将普朗克常数h引入粒子或物质波计算公式。德布罗意认为光子的动量 p = h / λ ，光子的波长 λ = h / p ，并推导出物质波波长 ，或 λ = h / 2 m E ，其中m、E为实物粒子的质量、能量；实物粒子的频率 ν = E / h ，角频率 ω = E / ℏ ，波矢 k = p / ℏ ，其中 ℏ = h / 2 π 。依据德布罗意假设，自由粒子平面波函数 ψ ( r ， t ) = A exp i ℏ ( p ⋅ r − E t ) ， (1) 式中A为平面波振幅，i为复数形式， ℏ 为约化普朗克常数， p 为粒子动量矢量， r 为粒子的空间位置矢量，E为粒子能量(动能)，t为粒子从初相位到末相位时间。 德布罗意关于物质波的思想是正确的，但是将普朗克常数h作为所有基本粒子和实物粒子的能量常数是值得商榷的。普朗克常数h实际上是电子的能量常数，不是光子的能量常数 [ 2 ]。用德布罗意公式计算光子波长、动量和能量有较大误差；用德布罗意公式计算实物粒子的波长、频率、角频率和波矢等都有较大误差。 1926年，薛定谔 [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ] [ 6 ] 将德布罗意物质波引入波函数理论，提出基于经典理论的波函数方程，描述粒子的波动性、运动状态和量子化性质，揭示粒子运动的基本规律。如一般情况下粒子微分运动薛定谔方程 i ℏ ∂ ∂ t ψ ( r ， t ) = [ − ℏ 2 2 m ∇ 2 + V ( r ， t ) ] ψ ( r ， t ) ， (2) 式中 i ℏ ∂ ∂ t 为能量算符 E ^ ，哈密顿量算符 H ^ = − ℏ 2 2 m ∇ 2 + V ( r ， t ) ，其中 − ℏ 2 2 m ∇ 2 为动能算符 T ^ ，拉普拉斯算符 ∇ 2 = ( ∂ 2 ∂ x 2 + ∂ 2 ∂ y 2 + ∂ 2 ∂ z 2 ) ， V ( r ， t ) 为势能。 定态薛定谔方程 [ − ℏ 2 2 m ∇ 2 + V ( r ) ] ψ ( r ) = E ψ ( r ) ， (3) 式中 V ( r ) 为不显含时间的稳定势场，E为能量算符，如玻尔原子模型中电子定态能量， ψ ( r ) 为H的本征函数。 1926年，玻恩 [ 7 ] [ 8 ] 对薛定谔波函数进行统计诠释，认为薛定谔波函数是粒子几率波函数，论述了薛定谔波函数的合理性。 薛定谔波函数的一个基本假设，将普朗克常数h作为量子力学体系的特征量，引入到波函数方程。由此推导出能量算符 E ^ 、动量算符 p ^ 、哈密顿量算符 H ^ 、动矢量 p 、波矢 k 和角频率 ω ，影响到整个波函数的形态，影响到薛定谔波函数方程求解的精确性。基于经典理论和德布罗意物质波推演的薛定谔波函数及其波动方程有较大的局限性。 薛定谔方程是量子力学的一个基本假定，在量子物理、原子物理、等离子物理、核物理、电磁波理论、分子物理等领域得到广泛应用 [ 9 ]-[ 18 ]。在实践中薛定谔方程不易精确求解，很多学者提出薛定谔方程的数值求解方法，如差分方法 [ 19 ]、谱方法 [ 20 ]、有限元方法 [ 21 ] 及其他的方法等等。正因为如此，薛定谔方程的应用也受到极大限制。 本文目的在于建立基于相对论的粒子波函数方程，直接用于粒子实验数据计算，描述粒子运动的物理实在。论述与粒子波函数相关的基本粒子波长原理和基本粒子运动路径波动原理，将粒子静止质量常数 [ 2 ] 引入爱因斯坦运动粒子质能方程，将粒子的运动质量引入牛顿动能方程，提出相对论动量算符 p ^ 、能量算符 E ^ 以及哈密顿量算符 H ^ ，将薛定谔方程修改为相对论粒子波函数方程。通过光子双缝洐射实验，检验证明相对论粒子波函数方程中的位置矢量 r 就是粒子波动路径矢量 r 。并通过氢原子辐射实验数据，对氢原子电子波函数与几率波进行检验计算，证明基于 | ψ ( r ， t ) | 2 的统计解释符合氢原子电子运动的物理实在。
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user: 3. 基于相对论的粒子波函数 将粒子静止质量常数引入爱因斯坦运动粒子质能方程，将粒子的运动质量引入牛顿动能方程，提出相对论动量算符 p ^ 、能量算符 E ^ 以及哈密顿量算符 H ^ ，可将非相对论薛定谔方程修改为相对论粒子波函数方程。 3.1. 基于相对论的动量、能量与哈密顿量算符 粒子平面波方程中动矢量 p = ℏ k ，来源于德布罗意关系式 p = h / λ 。薛定谔方程中 − ℏ 2 2 m ∇ 2 = − p 2 2 m ， 其中 p 2 = ℏ 2 ∇ 2 ，动量算符 p ^ ≡ − i ℏ ∇ 。粒子动量 p = m v ，并且有 E = p 2 / 2 m ，m为粒子的静止质量。 Table 1 Data table of particle rest mass， Particle wavelength， Particle wavelength radius， velocity， energy， momentum， Particle motion wavelength and de Broglie wavelengt 变量 单位 玻尔基态电子 加速电子 出射子弹 静止质量 kg 9.10938291 × 10 −31 9.10938291 × 10 −31 0.02 粒子波长 m 2.426310238584 × 10 −12 2.426310238584 × 10 −12 8.664948482114 × 10 −22 粒子波长半径 m 2.81794049758 × 10 −15 2.81794049758 × 10 −5 1.006355611451 × 10 −24 速度 m/s 2，187，691.39677298 299，792，457.999999 500 能量 J 2.179959501742 × 10 −18 9.9485616508488 × 10 −7 2500 动量 Kg∙m/s 1.992931457296 × 10 −24 3.3184832386808 × 10 −15 10.0006378499382 德布罗意动量 Kg∙m/s 1.992851862212 × 10 −24 2.7309242934521 × 10 −22 10 粒子运动波长 m 9.1126705055191 × 10 −8 4.8526210677979 × 10 −12 6.23013385743 × 10 −10 德布罗意波长 m 3.324851876865 × 10 −10 4.9217139295985 × 10 −16 6.626069574 × 10 −35 表1. 粒子静止质量、粒子波长、粒子波长半径、速度、能量、动量、运动波长、德布罗意波长数据表 式中没有考虑粒子的运动质量，在低速情况下p值误差不大，但在高速情况下p值误差较大。当然实物粒子不会获得高速，但基本粒子可以获得高速，光子在真空中具有光速，电子、质子通过加速可以接近光速。 薛定谔方程适合低能粒子 p 、 r 相关波函数分析，不适合高能粒子波函数分析。粒子的半径、运动速度、运动波长、位置、动量、动能等相关变量，是相互协变的。运用粒子变量相互协变关系式，可将低能与高能粒子的波函数分析统一起来，完善波函数方程。依据式(5)、(6)、(11)，电子动量 p = 6 π 2 v h m α 3 λ c 3 1 − ( v 2 / c 2 ) ， (18) k = 4 π α λ ， ω = 2 π c λ . (19) 令 β = p k h m = 3 π v λ 2 α 2 λ c 3 1 − ( v 2 / c 2 ) ， (20) 则有 p ^ ≡ i β h m ∇ ， E ^ = i β h m ∂ ∂ t ， H ^ = − β 2 h m 2 2 m + m m ∇ 2 + V ( r ， t ) ， (21) 式中 p ^ 为相对论动量算符， E ^ 为相对论能量算符， H ^ 为相对论哈密顿量算符，其中 − β 2 h m 2 2 m + m m ∇ 2 为粒子 动能算符 T ^ ， V ( r ， t ) 为粒子势能。 3.2. 基于相对论的粒子波函数方程 薛定谔方程是基于经典理论的波函数方程，与牛顿方程等价。运用相对论动量算符 p ^ ，相对论能量算符 E ^ ，相对论哈密顿量算符 H ^ ，可将经典的薛定谔方程修改为相对论粒子波函数方程。相对论自由粒子平面波函数方程 ψ ( r ， t ) = A exp i β h m ( p ⋅ r − E t ) ， (22) 式中 β h m 为动量算符因子， r 为自由粒子波动路径矢量。 相对论三维情形平面波归一化波函数方程 ψ p ( r ) = 1 ( 2 π β h m ) 3 / 2 e i β h m ( p ⋅ r ) ， (23) 一般情况下相对论粒子微分运动波函数方程 i β h m ∂ ∂ t ψ ( r ， t ) = [ − β 2 h m 2 2 m + m m ∇ 2 + V ( r ， t ) ] ψ ( r ， t ) ， (24) 相对论定态波函数方程 [ − β 2 h m 2 2 m + m m ∇ 2 + V ( r ) ] ψ ( r ) = E ψ ( r ) ， (25) 式中E为波函数粒子定态能量， V ( r ) 为束缚粒子的势能。
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user: 4. 杨氏双缝实验对波函数的检验 粒子波函数揭示了粒子运动的基本规律，粒子的波函数方程描述了粒子运动的基本形式，粒子运动几率波描述了粒子运动的基本形态。杨氏双缝实验科学地检验了粒子运动的基本规律、基本形式和基本形态。但是，人们过去对杨氏双缝实验的分析，还存在很多不完善的地方。本文试图予以更合理解释。 4.1. 双缝的折射与反射原理 杨氏双缝实验的基本原理，一个粒子离开发射源，经过均匀空间到达双缝中的任一缝，通过窄缝发生弹性折射或反射，再经过均匀空间到达屏幕，形成一个衍射点，无数个衍射点组成粒子分布的波函数状态。下面以光子杨氏双缝实验为例。 双缝衍射原理，是光子的磁量子体通过双缝不对称能量场发生弹性折射或反射，改变运动路径的波动形式。双缝前后是由氧气等分子组成的空气分子晶格体。组成窄缝的材料由原子或分子构成，密度大于空气密度，窄缝两壁有类似原子或分子的梯度能量场，因此，窄缝两边能量密度大，中间能量密度小。窄缝中间有很窄的空气分子晶格体，与窄缝前后空气分子晶格体连通。单缝两壁的梯度能量场是对称的。光子是具有自旋的能量体，能量密度由内至外呈梯度分布，通过单缝时会受到窄缝壁梯度能量场的影响而改变方向，发生一定角度的反射或折射，形成单缝衍射条纹。双缝中两条缝的能量场是对称的，而每条窄缝的两壁梯度能量场不对称，中间壁梯度能量场略小，因此，光子通过双缝中的任一窄缝增大了偏向双缝中央的折射角和反射角，偏中二分之一个条纹，即光子的半个波长，中间亮条纹是光子波长顺序的逆向重合，两边条纹是顺向重合，形成双缝衍射条纹。 光子在空气分子晶格体中运行，窄缝前后由空气分子晶格行列组成窄缝面，光子从不同的列入射窄缝，有不同的折射率或反射率。窄缝的出射光子与入射光子在原本连通的空气分子晶格中产生偏移，中间条纹没有晶格偏移，随着条纹级数增加，晶格偏移增多。光子通过窄缝，可能居中通过，也可能偏左或偏右通过，发生弹性碰撞折射或反射，只要离开窄缝梯度能量场，立即获得空气中的光子的速度。离开窄缝梯度能量场的光子都有确定的波长、动量、能量和路径。 光子通过窄缝发生反射还是折射，由光子的自旋方向决定。光子偏向窄缝左壁入射，并且左旋，则向左折射，右旋则向右反射；光子偏向窄缝右壁入射，并且右旋，则向右折射，左旋则向左反射。光子在窄缝壁的反射和折射是对称的。光子通过窄缝，以特定角度入射至空气分子晶格中，入射晶格在窄缝中央。窄缝有大有小，缝小，入射晶格列少；缝大，入射晶格列多。所以，缝的大小决定衍射条纹多少。相同的入射角和入射晶格，接收不同波长的光子，不同波长光子在空气中走直线，但有不同的折射率，形成色散，即形成彩色条纹。单缝或双缝衍射的彩色条纹，包含可见光以外的紫外光和红外光，是空气分子晶格体可色散的序列光谱，两级单色条纹之间的距离等于两级彩色条纹中相同单色波长之间的距离。 4.2. 粒子的路径波与波函数方程 粒子的波动是粒子的运动属性，是粒子在运动中与路径上的能量场相互作用的运动形式。如光子在空气分子晶格中，经过一系列分子排列的直线上面，在每一个晶格中都走最短时间路径，光子经过一个分子的上面形成波峰，经过两分子之间的上面形成波谷。这种波是光子(粒子)的路径波，波长与路径上分子(粒子)直径相对应。 所谓粒子路径波，是指粒子在运动路径上经过一系列粒子(原子、分子等)能量场而产生的波动。光子经过分子(或原子)梯度能量场，离分子中心(或原子核)有一定距离，波长越短，距离越小，反之则大。因此，不同波长的光子在均匀与非均匀介质中，都走自己的最短时间路径。相对论自由粒子平面波函数方程和一般情况下相对论粒子微分运动波函数方程中的位置矢量 r 就是粒子波动路径的矢量 r 。双缝实验揭示了光子路径波的现象与规律。 在双缝实验中，光子通过空间和窄缝，有特定的路径，可以用波函数来描述。光子通过窄缝能量场和窄缝前后的均匀空间，无须外力作用，没有能量衰减，是理想的自由粒子，可用相对论自由粒子平面波函数方程和一般情况下相对论粒子微分运动波函数方程描述其运动波长、动量和路径；加速后的电子通过空间和窄缝，动量略有衰减，可用一般情况下相对论粒子微分运动波函数方程和相对论自由粒子平面波函数方程描述其运动波长、动量和路径。 4.3. 量子态迭加原理 根据海森堡原理 [ 23 ] ，粒子不能同时占据同一位置。两个以上基本粒子同时出现在某一体元 d τ ，是一个“凝聚”体，是粒子的迭加态，或量子迭加态。单缝或双缝实验中，同波长、同自旋方向、同折射角(或反射角)的多个光子(或一束光子)，入射窄缝的同一行列空气分子晶格，会走同一波动路径，从宏观上看走同一直线。在波动路径上，这些光子不能同时占居同一位置，但相互接近形成迭加态。一束光子中某一体元是该体元内所有光子体积的迭加，一束光子中某一体元的动量是该体元内所有光子动量的迭加。如果某一体元较大，可以包含许多不同波长光子的迭加。粒子的迭加态波函数也称为波包 ψ ( r ) 。 在一般情况下， ψ ( r ) 不是平面波，依据Fourier分析 [ 24 ] ，将 ψ ( r ) 表述为平面波的迭加。用平面波归一化三维情形波函数方程描述 ψ ( r ) = 1 ( 2 π β h m ) 3 / 2 ∫ φ ( p ) e i β h m ( p ⋅ r ) d 3 p ， (26) 其中 φ ( p ) = 1 ( 2 π β h m ) 3 / 2 ∫ φ ( r ) e i β h m ( p ⋅ r ) d 3 x ， (27) 式中 φ ( p ) 为波幅，与动量相关， ψ ( r ) 为自由粒子波幅。 4.4. 粒子的几率波函数 从双缝衍射的光子，无论是一个接一个衍射，还是多个光子同时衍射，与双缝平行的一系列衍射平面上(包括观察屏幕的平面)，都有光子的分布状态，而且一系列光子分布状态都是一致的，反映粒子在路径上的分布状态或几率分布的不变性。从缝1和缝2衍射出来的同波长同方向同出射角的光子没有聚焦点，运行的“直线”路径是平行的。在大于以双缝间距为直径的路径体元内，通过缝1或缝2的光子处于迭加态 ψ = ψ 1 + ψ 2 ，几率 | ψ | 2 = | ψ 1 | 2 + | ψ 2 | 2 + ψ 1 * ψ 2 + ψ 1 ψ 2 * 。 从双缝衍射的每一个光子都有确定的波长、体积、动量、动能和路径。光子的分布状态可用波函数 ψ ( r ， t ) 描述，即t时刻在空间 r 处体元 d τ 内光子出现的几率为 ψ ( r ， t ) 2 d τ ，其几率密度为 ρ ( r ， t ) = ψ ( r ， t ) 2 。 几率波函数是基于物理实验的波函数，相关物理实验揭示基本粒子的相关物理现象与规律，或者说几率波函数描述基本粒子运动的现象与规律。人们对一些复杂事件不十分了解，或者一时不可能了解的情况下，将一个事件的出现当作随机事件，并用大量随机事件来揭示事物运动的现象与规律。这当然是科学的。但是，当人们对复杂事件有更多的了解和认知，发现一些“随机”事件的出现也有它的必然性。在单缝或双缝实验中，一个粒子之所以衍射到屏幕的P点，是由一系列因素决定的，主要包括光源、窄缝、空气分子晶格体。光源发射的光子，有确定的波长、辐射角、自旋方向，会辐射到窄缝特定的位置的空气分子晶格，并有相应的折射或反射，再衍射到屏幕的P点。在实验中，只要光源辐射稳定，窄缝确定，空气分子晶格体不变，衍射条纹就是稳定的。衍射条纹间接反映光源发射的光子的分布状态，甚至间接反映光源发射体的材料结构及其性质。
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user: 5. 氢原子辐射实验对波函数的检验 氢原子由一个质子和一个电子组成，自旋的质子磁量子体带动自旋的电子磁量子体旋转。氢原子在没有被激发的情况下，电子处于基态。氢原子受到激发，或电子吸收光子，电子发生跃升，退激时则回落，即电子在质子自旋带动的路径上波动。电子在质子梯度能量场波动，在确定时刻有确定的波长、动量和动能，有确定的路径和位置。氢原子辐射实验能精确检验外层电子的波动及其波函数。 5.1. 氢原子的吸收与辐射 氢原子的吸收与辐射，《普朗克常数与光子静止质量常数统一实验分析》 [ 2 ]、《基于粒子自旋的原子模型与实验分析》 [ 22 ] 进行了较具体的阐述。氢原子在没有其他激发的情况下，基态电子吸收一个极紫外线光子后，电子跃升至第二能级 n = 2 ，由于受质子吸引开始回落，相继释放莱曼线系光子。如果氢原子在受到一定的稳定的磁能或热能激发情况下，电子跃升至第二能级 n = 2 ，处于相对稳定态，此时电子再吸收一个紫外线光子，电子跃升至第三能级 n = 3 ，由于受质子吸引开始回落，相继释放巴耳默线系光子。氢原子其他线系吸收与辐射同理。 光电效应与氢原子的电子吸收与辐射同理。《普朗克常数与光子静止质量常数统一实验分析》 [ 2 ] 式(16)、(20)中应去掉 E γ 项。光电效应实验中电子跃迁至阳极，初始动能很小，此时受到阳极电势吸引，到达阳极板。 5.2. 氢原子外层电子波函数方程 氢原子基态或相应能级稳定态电子跃升至外层，受到质子吸引，有一个势能。这个势能等于外层电子受原子核吸引回落到基态(或某一相对稳态 n 1 ， n 2 ， ⋯ )所做的功。处于基态或相对稳定态的电子的势能为零。基态电子或相应能级稳态电子吸收一个同等能量的光子后产生跃升，然后回落。电子在回落的路径上，不同时点都有不同的波长、动量和动能，波长变短，动量和动能增加，势能减小。氢原子外层电子势能 V = a b e ( 1 λ 0 − 1 λ e ) ， (28) 式中V的单位为J， a = 0.10204   kg ⋅ m / J ，b为维恩位移定律常数，单位为mK， λ 0 为基态电子或相应能级稳定态电子波长， λ e 为外层电子的运动波长。下式也可计算电子的势能 V = e 2 8 π ε 0 r e ( λ 0 / λ e − 1 λ 0 / λ e ) ， (29) 式中电子基本电荷 e = 6 .71803122349705 × 10 − 22 J / V ，单位为焦耳/1伏特 [ 2 ] ，真空电容率(基于新的基本电荷计算值） ε 0 = 1.55672532172117 × 10 − 16 F / m ，电子离核半径 r e = ℏ / ( 2 m + m m ) e U ，其中 U = a b / λ 。氢原子外层电子波动方程 [ − β 2 h m 2 2 m + m m ∇ 2 + V ( r ) ] ψ = E ψ ， (30) 式中 ∇ 2 用球对称中心力场表示 ∇ 2 = 1 r 2 ∂ ∂ r ( r 2 ∂ ∂ r ) + 1 r 2 sin θ ∂ ∂ θ ( sin θ ∂ ∂ θ ) + 1 r 2 sin 2 θ ∂ 2 ∂ φ 2 ，在原子核自旋中 心磁场约束下，电子在原子的 x ， y 轴平面随着原子核旋转， θ 趋于 π / 2 。 5.3. 氢原子外层电子几率波 氢原子基态电子或相应能级稳定态电子，吸收一个相应能量光子产生跃升，然后释放相应系列光子。由于电子在回落的路径上确定时刻具有确定的波长并释放同波长光子，所以一系列辐射光子波长的变化反映了电子运动波长的变化。无论电子跃升与回落，原子核带动电子运动的路径接近测地线。电子跃升与回落，在不同时点有不同的等效速度，即相对于原子外参考系，电子在围绕原子核运动，随着离核半径减小，等效速度增大。氢原子基态半径或相应能级稳定态半径圆面积内没有电子出现几率。不同线系的辐射光子反映不同线系辐射路径上电子出现的几率。下面以巴耳默线系为例，描述氢原子定态波函数与动量几率波函数，见表2。 氢原子巴耳默线系稳定态电子吸收一个紫外光子，产生跃升，在回落过程中辐射一系列光子。本表取前5个光子波长和稳定态电子波长数据 [ 22 ] ，规定电子在路径上 r 处体元等于一个电子体积，依据本文相关公式计算获得表中数据。表中 λ γ 为辐射光子波长， λ e 为辐射点电子波长， λ ρ 为辐射点能量密度波长，均与电子波动路径矢量 r 相关。 T ^ 为氢原子定态波函数电子动能算符，V为电子势能，E为稳定态电子能量。 T ^ 、E为原子核束缚能，取负值。 p ^ 为电子动量算符，与波函数 ψ ( r ， t ) 相关。 ψ ( r ， t ) 描述电子在 r 处的振幅，揭示电子的波动属性， | ψ ( r ， t ) | 2 描述电子在 r 处体元 d τ 出现的几率，揭示电子的粒子属性。基于 | ψ ( r ， t ) | 2 的统计解释及波函数归一化分析 ∫ − ∞ ∞ | ψ n ( r ) | 2 d τ = 1 ，符合氢原子电子运动的物理实在。