DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 3. 贤能政治 3.1. 贤能政治简述 所谓贤能政治，也可称政治尚贤制，就是选贤唯能，选拔标准是德才兼备，依靠这些贤能之人治理国家、处理政治。中国古代政治是贤能政治的典型。贤能政治在中国起源很早，中国古代的尧、舜、禹、周文王、周武王、周公等人都是因为贤能而成为了中国古代政治的典范。贤能政治核心是贤贤使能，它是和“亲亲”、“尊尊”、“贵贵”相对而言的。在春秋末期到战国时期迸发为尚贤、贤贤的政治思潮，实际上体现了对中国古代特别顽固的血缘宗法力量及世袭制度不断超越的趋势。春秋时期王道衰微，霸道兴起。延至战国，兼并之势日炽。竞争的时代催生出相对开放的人才选拔和任用机制，当时天下竞争以人才最为剧烈，所以各国诸侯大多求贤若渴 [ 3 ]。孔子在《礼记·中庸》中说“文、武之政，布在方策，其人存，则其政举；其人亡，则其政息。……故为政在人，取人于身，修身于道，修道以仁。仁者人也，亲亲为大；义者宜也，尊贤为大。”贤能政治理论最著名的提倡者墨子在《墨子·尚贤上》中说“得意贤士不可不举，不得意贤士不可不举，尚欲祖述尧舜禹汤之道，将不可以不尚贤。” 3.2. 贤能政治在中国古代选官制度的体现 自此开始贤能在中国古代政治的地位变得越来越重要，从古代选官制度上就可以看出这一点，春秋之前，以血缘关系为纽带的宗法制决定了当时的世卿世禄制；战国和秦朝主要是军功授爵制，在当时那种战争纷乱的环境下，军功授爵很好地帮助了秦建立了秦朝，促进了新兴地主阶级的崛起；两汉时期实行自下而上的察举制和自上而下的征辟制两种选官制度，即由下层推荐民间德才兼备之人为官或者由皇帝及高级官员选拔一些有名望的品学兼优的子弟做官；魏晋南北朝时期，设中正官对人才评定品级、划分为九品，择选为官；隋唐直到清一直实行科举制，通过开放的科举考试为国家选拔人才，以德才、贤能取士。虽然从世卿世禄制到军功授爵制，再到察举制和九品中正制，最后到科举制，由于当时的社会环境所限，这几种选官制度虽然也存在种种不足，比如军功授爵导致穷兵黩武、察举制和九品中正制造成门阀割据、科举制束缚人们思想等，但是仍然能从春秋战国以来至唐宋元明清选官制度的变化中看出贤能在中国古代政治的重要性日益突出。 贤能政治重视为政者的才能和德行，它曾有效地帮助维护了国家稳定和政治的发展。比如周代的周公姬旦，周公被赞誉为贤能政治的代表人物，他的功绩被《尚书·大传》概括为:“一年救乱，二年克殷，三年践奄，四年建侯卫，五年营成周，六年制礼乐，七年致政成王。”贾谊评价周公：“孔子之前，黄帝之后，于中国有大关系者，周公一人而已。”周公两次辅佐周武王东征伐纣，定宗法，制礼乐，归政成王，被世人称之为圣贤。然而贤能政治却存在一个严重的弊端，那就是过于依赖贤能之人的个人品质和德行，而一个人的德行和品质却又过于主观和随意，一旦为政者禁不住权力的诱惑和驱使，会给国家和人民带来巨大的危害，中国历史上的昏君暴君就是很好的证明。 总而言之，贤能政治有其存在的作用，但是同样也有它自身的弊端。对于贤能政治，必须辩证看待。
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user: 4. 公共选择理论视角下的民主选举与贤能政治各自的优劣 4.1. 民主选举的作用分析 在政治学界，一直存在民主政治与贤能政治的比较，但二者并不是水火不容的对立关系。民主政治和贤能政治二者作为一种国家体制和政治制度，它们都是为某一个国家或阶级服务，维护它们的利益，二者有共同点，也有不同点。民主政治具有很多优点，但它并不是衡量政治生活的唯一标准。民主政治主要体现为民主选举，现在民主政治下的民主选举坚持主权在民，由人民共同选举能够代表自己意志的民意代表，通过其行使管理国家的民主权力。 民主政治或者民主选举有以下几点优势：首先，民主选举能够较好地听取民意，根据大多数人民的共同意志选举国家机构的组成人员治理国家；其次，民主选举能够集中民智，作出科学正确的决策；再次，民主选举实现权力的分工和制衡，能够较好地防止权力的滥用和扩张，保护公民权利，防止对公民权利的侵害。最后，民主选举由于是按照大多数人民的共同意志选举出来的国家工作人员，因此民主政治下由公民为错误的民主决策买单，能够较好地承受民主决策所到来的危害。而从公共选择理论的视角出发，很明显民主选举仍存在很多不足，像上文所说的，第一，可能会产生无效率的投票；第二，可能加剧政治冷漠；第三，出现选举结果为某一党派、利益集团控制的危险倾向；第四，致使公民进行策略投票；第五，造成多数人对少数人的暴政，等等。 4.2. 贤能政治的“合法性”与缺失 而贤能政治作为一种国家体制和政治制度，它同民主政治一样，有优有劣。贤能政治的优点主要有两点：第一，贤能治理可以有效避免错误决策；第二，贤能政治下权力相对集中，拥有集中力量办大事的优越性。从这个两个角度出发，贤能政治同样能够实现“善治”，从而为政权提供合法性基础。“这里的合法性是指政府实行统治和使用强制性权力的正当性或道德性。民主最多能够为政府提供程序的合法性，而善治提供的是实质的合法性” [ 4 ]，这里的合法性也可以理解为“合发展性”。当然贤能政治也并不是完美无缺的，一旦贤能品质恶劣，再加上贤能的权力集中，这容易给国家和人民带来不可预计的灾难。在贤能政治下，要创建“人不独亲其亲，不独子其子，使老有所终，壮有所用，幼有所长，鳏、寡、孤、独、废疾者皆有所养……”的大同社会，为政者就必须要德才兼备、智力水平高、社交能力强。其中为政者的美德是贤能政治中最基本，也是最重要的条件。如若不然，将会造成专制等危害。 4.3. 民主政治与贤能政治的有机结合 民主政治是现代大多数国家的普遍选择实行的国家体制和政治制度，只有少数国家实行贤能政治或者专制政治。再加上民主政治自近代资本主义发展以来为各国所采用，并为各国的政治发展发挥了重大作用，由此就产生了民主政治优于贤能政治的观点。民主政治国家基本上也都在表面上或实际上实行民主选举，在坚持人民主权的原则下，听取多数公民的共同意志选拔国家机构的工作人员代表人民治理国家。不过，由前文可知，从公共选择理论视角可以看出，民主选举虽有优点，也存在诸多弊端。而贤能政治同样存在自己的优点和不足，贤能政治可以弥补民主选举的效率低等缺点，当然贤能政治同样存在容易形成专制的弊端。“选举民主和良性政治本质上并不矛盾，它可以帮助完善民主选举制度可以采取一种民主选举在基层、贤能选拔在高层的垂直模式。贤能政治应该兼含基层政府民主选举、非选举形式的政治参与协商等方式，创造民众参与政治的机会，但并不包含高层领导人的竞争性选举 [ 5 ]。”应考虑将民主选举同贤能政治结合，充分发挥二者的积极作用，以彼此的优点弥补各自的不足，努力形成一种更加完美的政治体制。 任何一种国家体制和政治制度都存在理想与现实之间的反差，民主政治和贤能政治同样如此，二者难以确切地说孰优孰劣，只有将两种政治制度同一个国家的具体国情相结合，才能对二者做出准确的评价。要将民主政治和贤能政治有机结合，以有效地弥补各自的不足，发挥“1 + 1 > 2”的作用。
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user: 摘 要 该文以六盘山盆地中西部月亮斜坡带为研究区，通过野外铀矿专项地质调查，借助采集的岩矿样品所开展主微量测试、镜下鉴定和扫描电镜结果，分析了月亮山地区铀矿化特征和铀成矿地质条件。认为该地区赋矿层主要为下白统，地表出露的铀矿化主要为沉积–成岩型，但该地区发育有稳定的构造斜坡带，铀源条件较优越，区域“补–径–排”体系完善，下白垩统和商铺组和李洼峡组发育有一定规模的砂体，综合认为该地区具备层间氧化带型铀矿发育的基本条件。在前人基础地质和铀矿地质研究的基础上，进一步分析了六盘山盆地的铀矿化类型、主攻找矿目标层和有利的找矿区域，旨在为六盘山盆地铀矿地质勘查提供找矿思路和找矿方向。 关键词 :铀矿化特征，成矿地质条件，铀矿化类型，月亮山地区，六盘山盆地 Copyright © 2020 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY 4.0). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 六盘山盆地矿产资源较丰富，已探明的矿产主要包括石油天然气、煤矿、铁矿、铜矿、磷矿、石膏矿、芒硝和金矿等。因此，不少学者对六盘山盆地基础地质和石油地质开展了大量的研究工作，尤其是2000年以来，取得的主要研究成果主要体现在烃源岩研究 [ 1 ] - [ 5 ] 、构造特征研究 [ 6 ] - [ 13 ] 、沉积特征研究 [ 14 ] - [ 20 ] 、油气地质研究 [ 21 ] - [ 29 ] 等方面，读者也较清楚地了解了六盘山盆地地质特征。但该盆地还产有一种重要的矿产资源——铀矿。1958~1963年，宁夏地质三队进行以沉积岩为主的铀矿勘查，发现了33个铀矿点和1700多处铀异常 [ 30 ]，可见该盆地铀矿化信息非常丰富。但该盆地到目前为止，缺少铀矿钻探找矿工作，投入的科研工作也非常有限，仅有少数学者开展过铀成矿地质条件评价 [ 30 ] [ 31 ] [ 32 ]，铀矿地质勘查程度和科研程度均很低。导致该盆地铀矿地质存在许多问题，如该盆地是否存在有利的铀成矿地质条件，有哪些铀矿化类型，是否可地浸，主要赋矿层位和主要找矿目标层是什么，深部铀矿化信息如何等等系列问题。该文通过野外地质调查、地面瞬时伽玛测量和伽玛能谱剖面测量，找到并采集有代表性的岩矿样品，通过岩矿鉴定、主微量分析、扫描电镜分析等研究手段，分析了铀矿化特征，在前人初步开展的铀成矿条件分析的基础上，分区段进一步分析了铀成矿地质条件，综合研究了六盘山盆地月亮山地区铀成矿地质特征，旨在为该盆地铀矿找矿工作提供找矿思路和主攻方向(图1)。
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user: 2. 区域地质概况 六盘山盆地，北接阿拉善地块，东部为鄂尔多斯盆地，西南为北祁连造山带，地跨宁夏、陕西和甘肃等地，北宽南窄，呈倒三角形(图2)。盆地是一个多期改造型盆地，构造活动较强烈、复杂。 研究区位于六盘山盆地中西部月亮山地区(图2)，隶属于固原市西吉县和中卫市海原县。出露的地层主要有下白垩统(K 1 )、古近系清水营组(E 3q )、新近系红柳沟组(N l h)和第四系(图3)。其中下白垩统在研究区内广泛分布，自下而上主要发育5个层位，分别是三桥组(K 1 s)、和尚铺组(K l h)、李洼峡组(K 1 l)、马东山组(K l m)、乃家河组(K l n) (图4)。 图1. 研究流程图 图2. 研究区交通位置图。1：公路；2：铁路；3：省界；4：盆地边界；5：研究区 图3. 六盘山盆地月亮山地区铀矿地质简图。1：第四系；2：红柳沟组；3：清水营组；4：乃家河组；5：马东山组；6：李洼峡组；7：和尚铺组；8：三桥组；9：西华山组白云母石英片岩；10：志留纪花岗闪长岩；11：整合界线；12：不整合界线；13：断层；14：地质剖面；15：铀异常点 图4. 六盘山盆地月亮山地区下白垩统综合柱状图 研究区内部及周边岩浆岩发育较少，仅在月亮山周边小面积出露有志留纪花岗闪长岩和花岗岩，其上部及周边常发育有上侏罗统西华山组白云母石英片岩。 研究区构造相对较简单，主体位于月亮山斜坡带，斜坡带以单斜构造为主，带内断裂构造基本不发育。海原–六盘山弧形断裂的分支断裂——寺口子断裂通过研究区东北部，为逆断层，断面倾向西，倾角63˚~70˚，走向300˚~310˚，向北东方向凸出，延伸长度约60 km [ 17 ]。
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user: 3. 样品采集与测试分析 研究所需的样品主要采自月亮山地区的铀矿化点及周边有代表性的岩矿样品，并对样品进行了详细观察和分析。赋矿样品采集过程中，利用HD-2000手持伽玛辐射仪(产自核工业北京地质研究院)进行筛选样品的含矿性，每件样品测量时间均为10秒，在矿段及其上下围岩连续采集岩(矿)样品。 3.1. 碎样 岩石切割去除表面风化面，在玛瑙研钵中研磨至200目以下常规碎样处理。 1) 主量元素分析 使用Philips PW2404型X荧光光谱仪(XRF)完成，分析精度优于1%；主微量元素具体分析方法见文献(Norrish and Hutton， 1969; Qu et al.， 2004)。 2) 微量元素分析 使用Finnigan MAT ElementⅠ型电感耦合等离子体质谱仪(ICP-MS)完成，微量元素分析采用酸溶法溶样，分析结果包括Li、Be、Sc、V、Cr、Co、Ni、Cu、Zn、Ga、Rb、Sr、U、Pb、Y和14个稀土元素REE和W、Re、Tl、Bi、Th、Zr和Hf。 3.2. 显微分析 首先挑选有代表性的含矿样品，刮掉岩矿样品的表层泥皮，用蒸馏水洗净，磨制成厚约0.03 mm的光薄片。利用德国产Axioskop40型Zeiss偏光显微镜观察岩矿石光薄片中物质成分、结构构造、矿物类型和组合特征、蚀变特征和种类及类型，遴选富含铀矿物的光薄片，并圈出待分析部位和区域。 3.3. 扫描电镜分析 使用Nova Nano SEM450型场发射扫描电子显微镜，依据JY/T 010-1996《分析型扫描电子显微镜方法通则》和GB/T17361-2013《微束分析沉积岩中自生粘土矿物鉴定扫描电子显微镜及能谱仪方法》进行矿物鉴定。
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user: 4. 铀矿化特征 通过本次调查和调研发现，已知和新发现的铀矿化信息均出露地表，所以研究的对象均为地表的铀矿化特征。 4.1. 赋矿层位及岩性 通过铀矿化信息统计发现，构成工业铀矿化、矿点、异常点的赋矿层位，均位于下白垩统李洼峡组底部，赋矿层位在地表呈现明显的“白色”线条，该白色线也是李洼峡组与和商铺组的分界线。该分界线是区域铀矿找矿的典型标志界线(图5(a))。赋矿岩性以灰白色砂屑灰岩(图5(b))、灰色含炭屑泥岩(图5(c))、细砂岩(图5(d))和粉砂岩(图5(e))为主，其次为浅红色富含钾长石中粗砂岩(图5(f))。 图5. 六盘山盆地月亮山地区主要赋矿岩性组合。a：灰白色地层分界线–铀矿化标志线(拐屲)；b：赋矿砂屑灰岩(拐屲)；c：赋矿含炭灰黑色泥岩(火石寨乡)；d：赋矿灰色细砂岩(马场)；e：赋矿灰色含炭屑粉砂岩(马场)；f：浅红色含较多钾长石赋矿粗砂岩(马场) 4.2. 铀矿体特征 月亮山地区铀矿化体主要呈中薄层板状产出，矿化体连续性较差，区域上主要呈透镜状产出。单层铀矿化体厚度一般小于1 m，多呈0.n m厚的薄层状产出。区域出露最稳定、铀矿化体最长的是拐山铀异常点，矿化体长达120 m，其他地区出露的矿体长度多小于50 m。矿化体品位较低，一般为26.6 × 10 −6 ~98 × 10 −6 ，最高品位为147 × 10 −6 (表1)。 Table 1 Statistics on uranium mineralization characteristics in central Liupanshan Basi 序号 异常名称 赋矿层位 赋矿岩性 地表异常长度(m) 赋矿厚度(m) 伽玛异常强度(nc/kg.h) 微量分析 U (μg/g) Th (μg/g) 1 马场 K 1 l 灰色钾长石粗砂岩 45 0.3~0.5 8~12 46.4 4.55 含炭粉砂岩、细砂岩 0.5~1.0 29.7 3.22 砂屑灰岩 0.4~0.5 31.6 3.06 2 张元堡 K 1 l 含炭粉砂岩、泥岩 15、600 0.2~0.3 8~21 98 1.13 砂屑灰岩 0.2~0.5 147 1.18 3 槐木沟 K 1 l 含炭粉砂岩、泥岩 50 0.1~0.2 7~10 26.6 4.66 砂屑灰岩 0.2~0.4 4 拐屲 K 1 l 含炭粉砂岩、泥岩 120 0.1~0.3 7.2~22 / / 砂屑灰岩 0.5~0.6 5 火石寨 K 1 l 含炭粉砂岩、泥岩 15 0.1~0.2 6.8~9.3 / / 砂屑灰岩 0.3~0.4 表1. 六盘山盆地中部铀矿化特征统计表 注：“/”样品缺少微量分析数据；测试单位：核工业北京地质研究院。 4.3. 铀的存在形式 通过对工业铀矿石铀矿化特征分析，铀主要呈吸附形式存在，其次是铀矿物形式，铀矿物主要是铀石和沥青铀矿(图6(a)~(b))。通过对采集的含矿样品进行电子探针和扫描电镜分析，发现少量微小的铀矿物颗粒，大小一般为1~2 μm，主要赋存于石英颗粒表面、方解石颗粒表面及裂隙中。与铀矿物共同沉积成矿的供伴生矿物有重晶石、锆石(图7(a)~(b))。 图6. 扫描电镜下的铀矿矿物及对应的能谱特征。a：石英颗粒表面的铀石；b：方解石颗粒表面沥青铀矿 图7. 与铀矿供伴生的矿物组合。a：碎屑中的锆石与重晶石；b：碎屑中与铀伴生的重晶石 4.4. 铀地球化学特征 微量元素地球化学特征(图8)表明，下白垩统六盘山群与铀供伴生的元素主要是Pb。和商铺组砂岩富集Sb元素，亏损Mo元素；李洼峡组泥岩富集V、Ni、Zn、Sr、Mo、Sb、Pb和U元素；李洼峡组灰岩富集Ni、Zn、Sr、Pb和U元素；乃家河组砂岩富集V、Zn、Pb元素，亏损Mo元素。 图8. 六盘山群各组微量元素中国沉积岩标准化蛛脚图
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user: 5. 铀成矿地质条件分析 5.1. 铀源条件 六盘山盆地西缘西华山–南华山–月亮山蚀源区由富铀的寒武系海原群变质岩及晋宁期花岗岩组成，伽玛总量为20~50 ur。另外由图3可知，研究区月亮山主大面积出露下白垩统三桥组与和商铺组，其中三桥组连续沉积巨厚层砾岩，砾石成分为钾长花岗岩(40%~50%) (图9)、花岗闪长岩(20%~30%)、黑云斜长片麻岩(20%~30%)，伽玛总量为40~60 ur。三桥组下伏上侏罗统西华山组白云母石英片岩、志留纪花岗闪长岩和花岗岩，其岩体中铀含量均较低，但Th/U值为4.64~12.14 (表2)，具有明显铀丢失现象。和尚铺组底部也发育有巨厚层砾岩，其成分90%为钾长花岗岩，砾石分选和磨圆均较差，说明蚀源区发育有较大规模的花岗岩，铀源条件较好。 另外，六盘山盆地发育有多个铀矿点和众多铀异常点，也能体现出其铀源条件的优越性。 图9. 三桥组花岗质砾岩特征及镜下矿物组合特征。a：三桥组花岗岩质砾岩；b：由石英和长石组成花岗岩碎屑 Table 2 U and Th concentrations of granite from Mount Moon are 样品编号 样品名称 样品所在层位 Th U Th/U YH-02 花岗岩 Jx 3 14.3 1.39 10.29 L021-02 花岗闪长岩 Sγ 13.2 1.44 9.17 L021-03 白云母石英片岩 Jx 3 25.5 2.1 12.14 L021-04 花岗岩 Sγ 2.6 0.56 4.64 表2. 月亮山出露岩体U和Th分析结果表 5.2. 构造条件 六盘山盆地是一个多期改造型盆地，构造活动较强烈，对铀成矿不利。但盆地边缘局部发育有稳定的斜坡带，是构造带中“强中找弱”的有利构造区，月亮山地区就是稳定构造区。 月亮山构造带发育宽缓的构造斜坡带，斜坡沿北东向倾斜延伸大于15 km，沿走北西–南东向延伸大于30 km，地层倾角通常小于10˚ (图10)，斜坡带内断裂基本不发育。斜坡带末端发育较强的逆冲断裂带，月亮山为含铀含氧水补给区，区域发育完整的补–径–排体系。具备层间氧化带砂岩型铀成矿构造条件。 图10. 月亮山斜坡带构造体系(图2中A-B剖面)。1：花岗闪长岩；2：砾岩；3：泥岩；4：含砾长石石英砂岩；5：黄土；6：断层 5.3. 沉积相与沉积建造条件 下白垩统自下而上发育有三桥组、和商铺组、李洼峡组、马东山组和乃家河组等5个层位(见图3)。其中三桥组为冲积扇或扇三角洲沉积体系，沉积厚度210~300 m。岩性以浅紫红色厚层块状砾岩、角砾岩为主，夹含砾砂岩、砂岩。砂体连续性和稳定性均较差。砂体中缺乏有机质，砂体上下无泥岩隔档层，该组不适合于作为砂岩型铀矿找矿的目标层。但该组可作为区域铀成矿有利的铀源层；和商铺组为冲积扇前大型辫状三角洲相沉积，其间发育薄而不稳定的漫滩泥和粉砂，沉积厚度为234~365 m。该组以巨厚层–厚层状砂体沉积为主，单层砂体一般4~6 m，砂体累计厚度巨大、连续、稳定，砂体较疏松，渗透性好(图11)；李洼峡组为河流–滨浅湖相沉积，该组下段总体为中厚层、薄层砂质灰岩、泥灰岩夹中薄层灰绿色泥岩、灰黑色泥页岩(有机质发育)。底部发育的灰岩、灰色粗砂岩(含钾长石)和所夹的含炭屑灰色泥岩中发育有铀异常。上段岩性总体为厚层紫红色泥岩夹薄层中细砂岩为主。在研究区西北部红羊乡–前进村发育有巨厚层砖红色、黄色粗砂岩，单层砂体厚大于10 m (图11)，该套砂体呈板状和透镜状产出，连续性和稳定性均较差，砂体规模有限；马东山组沉积相为湖沼相向咸化湖泊相过渡，岩性以灰色泥岩为主，仅局部夹中厚层黄色粗砂岩，呈透镜状，稳定性差；乃家河组为咸化滨浅湖相沉积，岩性以灰色砂质泥灰岩、灰白色薄层灰质泥岩、中层状青灰色石膏及灰黄色石膏质泥岩为主，砂体不发育。 图11. 六盘山盆地中部红羊–石岘子剖面(据张磊，2009，修改)。1：砾岩；2：粗砂岩；3：细砂岩；4：粉砂岩；5：粉砂质泥岩；6：泥岩；7：泥灰岩 5.4. 后生蚀变条件 月亮山地区仅开展了地表调查工作，地表也发现多处灰绿色蚀变砂体和浅黄色蚀变砂体，但地表改造强烈，蚀变的砂体疏松，砂体中均未发现铀矿化信息，但至少说明该地区存在后生蚀变改造作用。 5.5. 水文地质条件 经实验测试分析，研究区地下水铀浓度本底值为7.68 μg/l，偏高值下限为16.65 μg/l，增高值下限为36.10 μg/l，异常值下限为78.25 μg/l。其中月亮补给区分布有较大面积、铀含量较高的花岗质砾岩，水中铀浓度一般5.5~39.7 μg/l，均值为18.52 μg/l，最高值位于月亮斜坡带中下部安家村，水中铀浓度为114 μg/l，说明地表和地下水可以从补给区携带铀为径流区有利成矿地段提供较多的铀质。
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user: 6. 讨论 6.1. 铀矿化类型 本次与前人 [ 30 ] [ 31 ] [ 32 ] 发现和研究的铀矿化点和异常点，赋矿岩性以砂屑灰岩、泥灰岩、含炭屑泥岩、粉砂岩为主，铀主要以吸附形式存在于方解石、炭屑和石英颗粒表面，少量呈微小铀矿物颗粒形式存在。这种铀矿化赋矿岩性致密，渗透性差，难以受后期氧化改造，为主成矿期为成岩期的沉积–成岩型铀矿化。也正是因为沉积–成岩型铀矿化，本次扫描电镜下才能发现铀矿物颗粒。以往在鄂尔多斯盆地、走廊盆地等地表出露的可地浸型铀矿化点，实验分析可达到工业品位的样品，在镜下也难以找到铀矿物。因为这些样品中的铀大部分被氧化改造，不再是以铀矿物的形式存在了。 另外，从广义上来说，位于鄂尔多斯盆地西南缘的国家湾–神峪河地区，其下白垩统构造–沉积环境应隶属于六盘山盆地，该地区发育有以国家湾铀矿床为代表的层间氧化带型铀矿 [ 33 ] [ 34 ] [ 35 ]。因此，六盘山盆地也发育有层间氧化带型铀矿。 目前六盘山盆地边缘，除了国家湾–神峪河地区以外，缺少铀矿钻探查证工作，发现的铀信息均为地表铀矿化，成矿类型均为沉积–成岩型，不利于地浸开采。还应该探寻深部可地浸的层间氧化带型铀矿化。 6.2. 主要找矿目标层 目前在下白垩统发育的5个层位中均发现有铀矿化信息，但构成工业铀矿化、矿点、异常点的赋矿层位，在六盘山盆地主要为李洼峡组与和商铺组，在国家湾–神峪河地区主要为马东山组和李洼峡组，其次为和商铺组。从赋矿层沉积建造条件来看，和尚铺组发育规模大、连续、稳定、渗透性较好的砂体，砂体间发育有中薄层泥岩隔档层，砂体顶部为上覆李洼峡组厚层灰岩、泥岩隔档层，具备“泥–砂–泥”建造组合，该组合在神峪河地区钻孔揭露有层间氧化带型铀矿化；李洼峡组发育的砂体规模有限，以中薄层板状、中厚层透镜状为主，上体上下均为厚层紫红色泥岩，该组局部也具备“泥–砂–泥”建造组合；马东山组仅在国家湾–神峪河地区发育有规模较大、连续、稳定的后生蚀变砂体，砂体中发育有层间氧化带型工业铀矿体。 综上所述，六盘山盆地内铀矿化主体位于下白垩统，其中发育的5个层位中马东山组、李洼峡组与和商铺组均具有成矿潜力，应充分结合六盘山盆地下白垩统各组沉积相研究成果，在盆地不同部位针对砂体发育的地区，主攻砂体发育的目标层，寻找可地浸的铀矿体。 6.3. 找矿方向 六盘山盆地发育沉积–成岩型和层间氧化带型两种铀矿化，下白垩统和商铺组、李洼峡组和马东山组均具有成矿潜力。因此应该以这三个层位为主攻目标层，寻找砂体较疏松的可地浸的层间氧化带型铀矿化，而不应该过多关注沉积成岩型的铀矿化。 六盘山盆地具有一定的铀成矿地质条件 [ 30 ] [ 36 ] [ 37 ]。六盘山盆地是一个多期改造的断陷盆地，构造活动较强烈、复杂。应以“强中找弱”里理念在盆地周边构造相对稳定的区域探索可地浸型铀矿化。通过前人对盆地下白垩统构造–沉积体研究可知，盆地东部小关山斜坡带、盆地中西部月亮山–红湾斜坡带、盆地北部梨花–兴仁斜坡带和盆地东南麓李家河向斜均是强构造带中相对较稳定的构造区域，这些区域均发育完整的“补–径–排”体系，铀源条件较好。其中盆地东部小关山斜坡带中可主攻和尚铺组；盆地北部相对较开阔，梨花–兴仁斜坡带中和尚铺组、李洼峡组和马东山组均发育有一定规模的砂体，三个层位均可作为重点找矿目标层；盆地中西部月亮山–红湾斜坡带和商铺组发育厚层、稳定、连续的砂体，是重点找矿目标层。李洼峡组上段在斜坡带西北部也发育有一定规模的砂体，可作为次要找矿目标层；盆地东南麓李家河向斜，马东山组发育规模稳定的后生蚀变砂体，砂体中已发现工业铀矿体，是重点找矿目标层，但由于构造抬升较强，部分砂体出露地表遭受剥蚀，仅在李家河向斜南翼保留较好的砂体。其下伏李洼峡组也发现有多个工业铀矿孔，但砂体规模有限，成矿潜力也受到制约。和尚铺组砂体厚大、连续、稳定，钻孔揭露发育层间氧化带，有弱的铀异常显示，可作为次要找矿目标层。
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user: 7. 结论 1) 六盘山盆地西部月亮山斜坡带，地表发现的铀矿化均为沉积–成岩型。但该斜坡带发育较好的铀源条件，构造稳定，“补–径–排”体系发育，下白垩统和商铺组与李洼峡组发育一定规模的砂体，具备层间氧化带型铀矿化发育的成矿地质背景和成矿条件。 2) 六盘山盆地目前发现有沉积–成岩型和层间氧化带型两种铀矿化类型，赋矿层以下白垩统为主，其中和商铺组、李洼峡组和马东山组均可作为主攻目标层，但在盆地不同部位主攻的目标层也不相同。沉积–成岩型不利于地浸开采，应以寻找层间氧化带型铀矿为主攻类型。 3) 在六盘山盆地应采用“强中找弱”的理念，在强构造带中找构造相对稳定的斜坡带。其中盆地东部小关山斜坡带、盆地中西部月亮山–红湾斜坡带、盆地北部梨花–兴仁斜坡带和盆地东南麓李家河向斜均发育较稳定的构造斜坡，铀源条件较好，“补–径–排”体系较完善，下白垩统发育一定规模的砂体，具有层间氧化带型铀矿较好的成矿潜力。
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user: 摘 要 本文对低能核反应和中重离子碰撞中的多重碎裂现象与混沌动力学之间的联系进行了简要的综述。主要定性地介绍和总结了目前人们在对原子核反应的研究过程中所揭示出的非线性动力学特征。文中首先简介了复合核反应模型与随机矩阵理论预言的一致性。随后回顾了受激核物质系统的不稳定性、相变等与非线性动力学密切相关的基本特征。最后介绍了近年来人们以分子动力学方法为基础，所揭示出的受激核物质的不稳定性与低密核物质的奇异结构。 关键词 :中低能，核反应，多重碎裂，非线性动力学，混沌 Copyright © 2020 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY 4.0). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 几十年来，人们通过对原子核反应的研究，已经对核物质在不同条件下的相互作用规律有了比较深入的认识 [ 1 ] [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ]。然而，由于重离子碰撞是一个极端复杂的量子多体过程，其中不仅涉及到核物质相互作用在极端条件下的具体表现形式，而且涉及到强相互作用下多体系统的平衡与驰豫等问题。因此，长期以来，人们从动力学和统计学等多个角度对重离子碰撞进行了大量的探索研究，虽然已经成功地解释了碰撞中所出现的许多重要现象并揭示出了其本质规律。但是，就目前现状来看，人们还远没有彻底清楚决定重离子碰撞动力学过程的全部因素。譬如，中能碰撞中原子核的多重碎裂现象及其产生的动力学机制等问题，仍是需要人们继续探讨的重要课题。从时空演化的角度来看，中能重离子核反应是一个经历压缩、膨胀、碎裂或衰变的复杂动力学过程，碰撞动力学本身既有确定论的因素，又有随机性因素。因此，既需要人们分别从动力学和统计学两个不同的角度来认识这一过程，同时，还需要揭示两者间的相互联系。实际上，上世纪70年代发展起来的非线性科学，即混沌学，被认为是架起确定论动力学与随机性统计学之间的桥梁 [ 5 ]。因此，揭示多重碎裂的动力学原因与统计学结果之间的联系，不仅有利于人们对核反应过程的深刻认识，而且，还可以深化人们对因果律等基本规律的理解 [ 6 ]。 混沌运动的典型表现为非线性动力学的时空演化对于初始条件的敏感性，其本质在于：确定论的动力学系统产生的随机性。确定论的非线性动力学方程的演化结果与随机矩阵理论预言的一致性，被认为是混沌的量子表现或量子混沌的典型特征 [ 7 ]，亦被认为是判断一个量子体系是否存在混沌运动的标准 [ 8 ]。近年来，人们从随机矩阵理论出发，对于原子核结构和核反应的部分特征做出了很好的解释。因此，本文在简要介绍了复合核反应模型与随机矩阵理论预言的一致性之后，介绍了碰撞核系统的不稳定性、相变、分岔等与非线性动力学密切相关的典型特征，最后介绍了近年来人们以分子动力学方法为基础，所揭示出来的碰撞核物质的不稳定性与低密核物质的奇异结构等现象。其目的在于：力图明确重离子核反应与混沌动力学之间的联系，明确重离子核反应过程中的非线性特征，揭示其动力学机制，探讨通过非线性动力学方法来解释重离子核反应及其多重碎裂现象的可能性。
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user: 3. 碰撞核体系的不稳定性与多重碎裂的动力学机制 对于发生碰撞的两原子核所产生的碰撞核物质，在其激发能较低时，将通过发射核子而退激发，当激发能较高时，终态除了不同质量的碎块外，大部分为单个核子。但在中间激发能的情形下，中等质量碎块(IMF)的数目最多，热力学理论研究表明：此时正好对应着碰撞系统处于气体和液体共存的状态 [ 18 ]。实际上，核相互作用力与气体分子范德瓦尔斯力的相似性，启发人们将相变的概念引入到重离子碰撞过程中。碰撞系统的碎裂过程，可以与热力学系统的稳定与不稳定性以及相变等物理过程密切地联系起来。由热力学理论出发，可以明确地给出由热力学宏观量所表达的一级和二级相变的具体条件 [ 19 ]。在基于平均场的研究中，引入单体分布函数的涨落之后，通常利用线性响应理论将决定涨落时空演化的Vlasov方程线性化而得到不同波矢所决定的不同模式(Mode)的色散关系，并按照色散关系的本征值在复数空间的取值来定义激发核物质的稳定性 [ 20 ]。文献 [ 21 ] 借助Viriald定理，建立了单个核子的经典运动与系统的温度、压强等宏观物理量之间的联系，并由此证实在Skyrme-Type相互作用下，由哈密顿动力学方程所描述的单个核子在相空间演化的经典方程所决定的系统，其不稳定区域与热力学方法所定义的不稳定区是完全一致的。 Morawetz [ 22 ] 在平均场的基础上，从动力学的角度建立了相变与局域不稳定性之间的密切联系，明确了表面起主导作用的不稳定性与发生在Fermi能附近的体积支配的Spinodal不稳定性之间的区别与关系。Peilert et al. [ 23 ] 利用经典动力学方法也证实了由于Spinodal不稳定性而导致低密核物质的结团(clustering)现象的出现，这一过程明显依赖于核物质的状态方程。这些研究告诉我们一个共同的结论：碰撞过程中出现的不稳定区域，是导致系统解体的动力学根源，处于这些不稳定区域的核物质在非线性平均场的作用下不断演化，最终导致碰撞系统的解体，是中能重离子碰撞中多重碎裂的一个重要机制。 为了明确碎裂与碰撞系统平衡的关系，文献 [ 24 ] 利用量子分子动力学模型(QMD)，对Xe + Sn在入射能量为50 A MeV的反应过程进行了模拟，并与实验结果(INDRA data)进行了比较。分析发现：反应终态中观察到的碎块，大多都是在200 fm/c时从碰撞系统中飞离出来的，其横动能基本上决定于核子的Fermi能量。那么，碎块在飞离系统时为什么没有受到周围物质的作用而遭受破坏？文献 [ 24 ] 借助渗透模型的思想，即用Lattice模型对此作了如下解释：将两个发生碰撞的原子核，看作是两个格栅(Lattices)，每个格栅的Site被一个核子所占据，Site的数目等于原子核中的核子数目。原子核的碰撞就相当于两个格栅的相互穿越，在此中弹核中的核子与靶核中的核子之间发生直接碰撞，碰撞几率由核子间的碰撞截面所决定，对于直接发生碰撞的两核子，由于发生了动量的转移，一个格栅中的核子可能被击出而留下一个空穴。当出现足够多的空穴时(但不能过多)，这个格栅就会分裂成碎块。核子间的碰撞几率越大，则空穴的数目就越多，产生的碎块质量就越小，反之，若碰撞少，空穴数就少，人们观察到的就只有类弹或类靶碎块。这样的模型似乎告诉我们：多重碎裂是非平衡过程中出现的瞬时动力学后果。然而，其他的观察物理量与上述统计模型的一致性，包括与RMT理论，又预示着碎裂是碰撞系统平衡后的现象，到底如何，至今仍然没有确定的答案。
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user: 4. 核物质的不稳定性与混沌特征 一般说来，混沌是非线性动力学系统时空演化的特殊表现形式。在两原子核碰撞过程中，核物质的时空演化出现非线性性和不稳定性，为混沌运动创造了必然条件。所以，寻求核碰撞过程中的混沌及其表现，自然是人们追求的目标之一。文献 [ 25 ] 对于中能重离子碰撞过程的分析表明：碰撞过程实际上由线性和非线性动力学共同支配，在碰撞的开始阶段，可以用线性响应理论来描述，但随着扰动强度的增大，非线性性明显增强，系统逐渐显示出块状结构(Lumpy)，经过足够长时间的演化后，系统进入气体与液体共存状态，碎块逐渐增大，其过程主要由非线性动力学所支配 [ 26 ]。 人们已经对经典非线性动力学和混沌有了比较清楚的研究，明确了一系列刻画非线性动力学中混沌运动特征的物理量。然而，对于量子混沌，虽然试图在量子力学框架内定义可积与不可积等概念 [ 27 ]，但目前比较公认的做法仍是通过量子经典对应来确定量子系统的可积性 [ 28 ]。因此，描述经典非线性动力学中混沌运动的物理量，诸如彭加蒙截面、李亚普洛夫指数、关联函数等均是定量衡量量子系统运动是否具有混沌的特征物理量。另一方面，正如前所述，目前人们对重离子碰撞这样的量子多体过程的研究，主要采用半经典的数值方法，这正好为人们研究碰撞动力学的混沌表现提供了便利。因此，人们已经将单体相空间分布函数随时空的演化作为基本计算对象(如Vlasov、BUU)，深入研究了平均场动力学的时空演化行为，详细计算了诸如李亚普洛夫指数、关联函数，分形维数，广义熵等通常用以判断和标志经典混沌的各种物理量 [ 29 ] [ 30 ] [ 31 ]。计算结果清楚地显示：非线性平均场的时空演化，出现明显的强混沌特征，这一特征被看作是导致碰撞系统多重碎裂的根本原因。譬如：2000年，王楠 [ 32 ] 和马玉刚 [ 33 ] 等分别利用量子分子动力学模型对真实原子核碰撞的模拟，计算出了系统演化过程中的最大李亚普洛夫指数和信息熵，并清楚地显示出了相变、多重碎裂以及混沌机制的共存。 孤立波是非线性科学中的重要概念之一，是非线性动力学方程的一种定域行波解，在物理上看作为非线性激发的、能量不弥散的稳定的准粒子或孤立子，单个原子核或碎块可以看作为孤立子，文献 [ 34 ] 的研究指出，在受激核物质演化碰撞过程中，由于决定系统体积不稳定性的非线性项与决定着表面不稳定性的色散项之间的相互干涉，可以导致孤立子波的形成，亦即可以形成碎块。 实际上，主要用于研究中能原子核碰撞的不同动力学理论模型，均可以对碰撞系统的稳定与不稳定性以及相变的发生给出了明确的判断。对于建立在平均场基础之上，描述单体分布函数时空演化的输运模型，如Vlasov方程、时间有关的Hartree-Fock (TDHF)、相对论平均场方法和BUU输运模型等，虽然没有足够地计入核子间的关联，并且通过求平均效应来处理核子的演化与核子间的碰撞(BUU模型中)，但仍然可以给出处于稳定与不稳定区域的“平均轨道”在时空演化过程中的差别，其具体表现请见文献 [ 21 ] [ 35 ] [ 36 ] [ 37 ]。 以Boltzmann方程为基础并计入残余相互作用涨落的Boltzmann-Longevin (BL)模型，被认为是能够揭示研究反应动力学过程中随机性的有力工具，此模型可以更加清楚地描述涨落在系统的时空演化过程中的具体表现及其所导致后果。人们通过采用不同的方法(Lattice方法、相格点方法，或试验粒子方法等)来求解BL方程，细致地揭示出了碰撞系统演化的各种非线性动力学特征。特别是，最近提出的Boltzmann-Longevin One Body (BLOB)方法 [ 38 ]，可以清楚地显示出碰撞系统演化过程中的轨道分岔等典型的混沌特征。
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user: 5. 低密度下，受激核物质的演化与空间分布的奇异结构 量子分子动力学模型(QMD)是从描述系统的哈密顿量出发，通过时间有关的变分方法得到核子的演化方程，并用相干态波包来表示核子，波包的数目与原子核中的核子数目一一对应。因而充分地计及了关联效应 [ 39 ]，特别适合于研究中能重离子碰撞的多重碎裂。这类方法的另一个特点在于不仅可用于研究平衡与非平衡系统的演化，而且不需要对核结构做出任何假设 [ 23 ]。近年来，人们应用分子动力学方法研究了受激核物质的演化和形状相变特征，从微观动力学的角度解释了核物质在特定条件下演化时其空间结构的变化：对于低密核物质，在系统随密度的变化过程中会出现球形、圆柱、厚块、以及空心柱和空心球等形状，称之为pasta结构。这以现象，对于人们理解超新星和中子星的形成与演化起到了很大的帮助作用。因此，引起了核物理及天体物理领域研究人员的极大兴趣。 早在1997年，T. Maruyama等 [ 40 ] 就对QMD方法进行了恰当的改进和推广，将核子在平均场中的演化方程变成了含阻尼项的哈密顿方程， R ˙ i = ∂ H ∂ P i − μ R ∂ H ∂ R i ， P ˙ i = ∂ H ∂ R i − μ P ∂ H ∂ P i (18) 其中，H是描述系统的哈密顿量，包含有Pauli势和动量相关作用势，和 μ P 是阻尼系数。由此半经典动力学方程出发，可以确定出系统的能量最低态，计算发现在低密情形下，当系统在达到能量最低状态时，核物质变得不稳定并进而出现空间分布的不均匀性。在QMD模型和公式(18)的基础上，文献 [ 41 ] 考虑适当的电子背景(即质子与电子间的库仑相互作用)并引入等效温度，从动力学的角度进一步证实了均匀受激核物质在冷却过程中，可以出现一系列复杂的奇特结构并最终形成块状和柱状形状，这时，核物质的表面能与库仑能之间达到了局域平衡，演化过程的关联函数和闵可夫斯基函数可以给出这些奇异结构的定量特征，具体形式请参阅本文相关文献。 本文中我们从介绍随机矩阵理论的起源—复合核反应模型出发，总结了目前判断量子系统是否存在混沌运动比较公认的“基本判据”(涨落是否与随机矩阵理论的预言一致)。同时，介绍了随机矩阵理论在解释核反应模型的最新进展 [ 15 ]。随后，介绍了重离子碰撞过程中激发核系统所表现出来的力学不稳定、分布密度的涨落，以及涨落在非线性动力学演化过程中的放大，相变和碎裂等一系列与非线性动力学密切相关的基本过程，清晰地显示出了多重碎裂的非线性动力学机制。最后，我们对人们研究多重碎裂的微观动力学方法——分子动力学方法——在研究核物质和天体物体的演化方面所取得的最新进展做了简要介绍。由于在这一方法中，均匀的初始系统仅在平均场的作用下演化(存在阻尼)而无外在随机性的影响，最终给出了奇异的Pasta结构，由此很好的解释了中子星等天体的演化与结构。这一现象无疑与耗散系统中的出现奇怪吸引子的机制相类似。这些事实启发我们：从非线性动力学的角度来研究复杂的核反应过程对于核物理和非线性科学均具有十分重要的意义，揭示重离子碰撞的动力学机制是核物理学家和非线性物理学家的共同课题。
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user: 摘 要 此研究的目的是解释维度世界的构造与基本原理、基本原理的应用、及用基本原理解释物理量，公式存在的理由，并依据此原理进行预测。此研究建立数学模型，并用其进行猜测，推导，以及证明。在此基础上预测，最终得到一些结论。 关键词 :理论物理学，线，维度无限分割 Copyright © 2020 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY 4.0). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 线 线若要在四维世界中存在，则必须要有体积(具有一到三维的量)和时间(第四维的量)。我们在研究一条线时，往往无视其他参数。而线长度的本质是什么？在一般研究线时，往往会对线的宽度忽略不计(也就是所研究的线都一样长，不是无限趋近与零)。但线宽是线的性质，没有线宽则线也不存在。而一条宽度无限小的线的本质是什么？现在，在研究线时加入宽度。设宽度为x时，y单位长度的线有y单位体积。我们先画一条线，它有2y单位长度，2z单位体积如图1。 图1. 与基准线成30˚的宽度为x，长度为2y，面积为2z的线 将这条线以与基准线(图中虚线，在图中与线的夹角为30˚)方向平行的方向无限切割，如图2。 图2. 线的切割方式 将切割后的每一份沿基准线方向平移，移动到与基准线方向垂直的同一条直线上，其拥有2y单位面积，y单位长度，和2x单位宽度。宽度的计算方式如图3所示。 这两条线理所当然不同，它们的差别在哪？在切割的过程中两条线相对的每一份的面积都不同，这是为什么他们长度不同，宽度不同，体积相同。也就是移动后两条线的宽度不同，是因为宽度的不同导致面积相等。在宽度都为一个定值时，长度不同时面积一定是不同的。但当宽度无限小时，这时切割后的每一份都是一个面积无限小的点，这时，宽度的差别就消失了，两条线相对的每一份的面积都相同了。体积等于份数 × 每份的面积，份数相同，每份体积相同，这两条线的体积相同。这两条线的长度不同一条为2y另一条为y，宽度相同(都无限趋近于0)，体积却相同了。 曲线仍是如此，画一条曲线，如图4。 图3. 切割后形成的宽度为2x，长度为y，面积为2z的与基准线成90˚的线 图4. 以同样方式切割的曲线 按照上文方法切割，然后平移，在曲线宽度为x时，它切割后会变成一根不均匀的线，如图五。在宽度无限小时，每份间的差别也消失了，每一份都是一个无限小的点。体积等于份数 × 每份的面积，份数相同，每份体积相同，这两条线的体积相同，所以曲线也仍是如此。
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user: 2. 维度 零维和一维的差别是长度，一维和二维的差别是面积，二维和三维的差别是体积，三维和四维的差别是时间。如果仅仅只拥有三维的一个物体，它是不会变化的(包括所有的性质)。只拥有三维的物体就像是一张三维立体成像的照片，它的一切已经被固定。而在四维中，三维拥有变化这种性质，这就像是电影，不过是完全3D的。它由一张张连续的照片拼接而成。所以我们可以这样构造四维：在三维外，建立一条坐标轴，轴上的每一点都是一个完整的三维世界，连续的三维世界相互连接才能展现出变化的性质。一维，二维，三维都是这样，只有在更高维中，内部的维度才可以变化 [ 1 ]。也可以这样想象，无限切割时间(虽然在现实世界不能无限切割)，大家都能想象的到，在静止的时间中所有的物体都是静止的。在前文关于线的理论中，宽度无限小的线由无限小的点叠加而成，并且每条这样的线都具有相同面积。这就像维度一样，每一个维度世界在较高维中总是有相同意义，这种构造完全符合维度的性质。反过来推也仍然成立，一个三维世界无限分割后每一份都是一个面，把面无限分割每一份都是线，把线无限分割每一份都是一个点。由此，我们可以推测：较高维是由较低维(比前者低一维)无限叠加而成。 现在，我们用上文切割的方式证明该种构造适应于所有维度： 我们把线放在三维中，以任意方向无限切割。切割后的每一份仍然是无限小的点。由于其在三维中拥有体积，份数相同，每份体积相同，整条线的体积相同。由这样的线叠加的面，由于其中的每条线都有这样的性质，所以每个这样的面体积也相同。 我们再把线放在四维中，以任意方向无限切割。切割后的每一份仍然是无限小的点。由于其在四维中拥有四维积，份数相同，每份四维积相同，整条线的四维积相同。由这样的线叠加的面，由于其中的每条线都有这样的性质，所以每个这样的面体积也相同。由这样的面叠加的体，由于其中的每个面都有这样的性质，所以每个这样的体四维积也相同。 接下来，剩下的维度同理可得，就不再多做叙述了。这是和无限切割理论相辅相成的，它们相互为基础相互证明。
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user: 3. 点线面循环 由于维度的无限叠加理论，我们会发现一个现象：点形成线，线形成面，面形成体，体连起来又是一条线，线又形成面，面又形成体，体又形成线……维度的形成一直是点线面–点(体点)线(体线)面(体面)–点线面这样的循环。其本质在于线性的堆叠，线性的堆叠导致了点线面循环的现象。
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user: 4. 量不变原理 我们把线放在一维中，以任意方向无限切割。切割后的每一份都是无限小的点。份数相同，每份长度相同，整条线的长度相同。由这样的点叠加的线，无论是怎样的，其长度都可以说是相等的。 我们再把线放在二维中，以任意方向无限切割。切割后的每一份仍然是无限小的点。由于其在二维中拥有面积，份数相同，每份面积相同，整条线的面积相同。由这样的线叠加的面，由于其中的每条线都有这样的性质，所以每个这样的面的面积也相同。这样的面每一个都是面积相等的。而依照前文的切割方式，这样的线本身也是面积相等的。 其他维度同理可得。 我们可以发现同维度的维度有相同的量(在无限可分的情况下)，再结合上文中维度的理论，也就是维度在较高维中代表的量相等。这些量不变就构成了量不变原理。量不变原理也因此分为两种：维度间量不变，维度内部的量不变。维度间量不变就是维度在较高维中代表的量相等，维度内部的量不变就是同维度的物体具有相同的量(在无限可分的情况下)。这就是量不变原理。
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user: 5. 量不变原理在现实中的应用 5.1. 维度内部量不变原理 由于存在空间离散性，所以维度内部并不能无限切割。因此维度内部的量不变原理在现实中是不成立的。但我们可以反过来利用这种不成立。如果我们所生活的世界中一种量是无限可分的，那么根据维度中的量不变原理，这种量一定不能表示为一个确切的数字。所以只要是可以用确切数字表示出来的物理量都一定是存在离散性或者叫量子性的性质。这就意味着每一个可以用确切数字表示的物理量一定有一个最小量，现代我们以及发现了许多这样的量。例如能量子，元电荷，以及空间时间的离散性。现在，通过维度中的量不变原理我们逆推出：力，磁场等也具有这样的性质。它们一定有最小量，而它们的量是最小量的整数倍。 5.2. 维度间量不变原理 由于维度世界中存在空间离散性，所以维度内部无法无限分割。然而在维度之间，较高维看较低维都是视作无限可分的。这就像是生活在影片中的一个物体，影片的最小单位是一帧，在一部影片中，一帧拥有一个固定的时间n秒，对于生活在其中的东西，这就是它们的离散性，是一种性质，无法再分。而对于我们可以编辑影片的人来说，它仍然是可分的，在n秒中我们还可以再加任意帧，还是n秒但帧数已经完全不同。在维度世界中可以无视较低维(比前者低的任意维)的空间离散性，这就是维度间的无限可分。这也是为什么维度中量不变原理在现实世界中不成立而维度间量不变原理成立的原因。 5.3. 由量不变原理得到基本公式 现代科学家们已经发现在高维中，某些公式可以统一。这说明物理量是遵循着和维度有关的某些法则的。而且，世界本身也是由维度构成。那么，综上所述，维度的法则即是世界的法则。我们可以推测物理量也遵守维度的法则，即上文叙述的量不变原理。 由于离散性，维度内的物体不能无限分割，而是可以表达为一个确切的数字。且由于维度间的无限可分，维度间量不变原理仍然成立，所以我们得到公式。在高维量不变的情况下，所有低维量的乘积不变(乘积即是维度的变化，线乘线就是面积，线乘面就是体积，线乘线再乘线还是体积，低维量的相乘就构成了高维)。这就组成了公式。例如：对应着面积不变的公式xy = z也就是x，y所代表的物理量的乘积一定等于z，在z不变的情况下，xy一定等于一个定值。当然，z本身是可以变的。x增大，y就减小；y增大x就减小。视为一个量是基础量，而另一个量是它线性叠加的值，总量等于一个定值。 5.4. 公式循环 由于点线面循环，公式的变化又遵循图形的变换(维度的变换)，所以所有基本物理公式都可以表达为 (x，y，z，n都代表不同的一个物理量，三个公式之间没有相互关系，三个公式中的x，y，z 可以代表不同物理量。此公式只代表形式)的形式分别代表着面积不变，体积不变。线本身只是一个量，不足以成为公式，体到线的变化就是这样没有公式，所以只有以上的那3种公式。 5.5. 量不变推导出的量的离散性 根据维度内部量不变原理，一个可以无限分割的量，无论怎样量都相等。这就意味着这个量无法用确切数字表达。逆推，如果一个量能够用确切数字表达，那么它一定是无法无限切割的，这代表它一定具有离散性或者是量子化(能量子等)的性质。已经发现的就有许多这样的例子：空间离散性、能量子、元电荷电量等等。因此我们可以预言力，质量以及其他量的离散性存在(力量子，质量子等)。 5.6. 时间流动即是位移 如果，我们的世界是绝对静止的，那么一个在我们世界相对我们世界静止的物体就一定不据有能量，它的能量为0焦耳。但是，爱因斯坦等科学家们已经推导出了物质和能量的转化关系 E = m c 2 ，说明在现实世界中，静止的物体也具有能量。那么，我们的世界就一定是按照一个固定速度不断运动的。所以，我们建立一个绝对静止的坐标，而我们的世界在该坐标系中移动。而且由于我们的世界是在不停运动的(前几句的论证)，又由于不同的世界不可能在该坐标系的同一点上(众所周知，一个坐标只能有一个数据，就像一个固定的时间点上只能有一帧)那么时间的流动就代表着空间的流动(就像照片组成的电影一样)。也只有这样，一个在我们世界静止的物体才能有能量。而我们在空间中的位移基于该移动之上，所以会在绝对静止坐标系中和世界产生偏差造成时间流动不同的现象(如下文的解释)。 5.7. 用量不变原理和无限叠加原理对洛伦兹变换以及相对论的解释 由于无限叠加原理，四维由三维无限叠加而成，既然四维世界可以稳定的运行，那么，三维世界的变化(在内部物体都静止的情况下，也就是前文中在绝对静止坐标系中世界的移动)就一定有一个稳定的速度。就像一部影片的帧率。这种速度在四维世界中就是时间流动的速度。 洛伦兹变换是以 x 0 = x 1 − v 2 c 2 [ 2 ] 的方式变换，我们可以将它变换一下 1 − v 2 c 2 x 0 = x ( 1 − v 2 c 2 ) x 0 2 = x 2 ( c 2 − v 2 ) x 0 2 = c 2 x 2 ( c − v ) ( c + v ) x 0 2 = c 2 x 2 ( c − v ) x 0 ( c + v ) x 0 = ( c x ) (cx) 根据量不变原理 v t = v ′ t ′ ，在这种空间中v (这里是 ( c − v ) ( c + v ) × x (能应用与洛伦兹变换的所有量)一定是一个定值。 那么，我们是否可以这样认为：在空间中静止的某一物体，时间在该物体上流动的速度是光速c。而在空间中位移的物体使时间在其身上流动的速度改变为 ( c − v ) ， ( c + v ) (可以视为在四维中空间的方向被扭曲成前后两个方向，也就是一个空间矢量变成了标量)。根据量不变原理(以时间为例)时间在该物体上流动的速度 × 普适时间 = 普适时间流动的速度 × 该物体真实经历的时间。也就是该物体在时间线中经历的位移一定和一个静止物体在时间线中经历的时间相等。 接下来是对 E = m c 2 [ 3 ] 的解释，设一静止(在我们世界静止)的物体上有一力F作用在上面，该物体 质量为m，力的作用时间是t，力作用的距离为s。那么能量就是E = FS，动量P = Ft，则 v 平 均 = s t = F s F t = E P 转化一下就是 E = P v 平 均 = ( m v 终 ) v 平 均 。在瞬间，时间间隔极短可以视为F大小不变的情况，即 v 平 均 = v 终 2 即瞬时能量为 E = m v 2 2 (v是 v 终 也是该点的瞬时速度，不考虑相对论质量变化)。而如果以诞生(没有加速 过程，平均速度就是最终速度也是瞬时速度)的方式能量就会不同。这时 v 平 均 = v 终 ，这时 E = m c 2 (v是诞生后的速度)而我们的世界遵守着 E = m c 2 的规律，这更是印证了世界流动的速度是v，也与前文时间流动即是位移以及洛伦兹变换的解释相互论证。 这就是使用量不变对相对论解释的一种有一定理论论证的推导猜想。
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user: 6. 结论 1) 高维可以由低维线性的无限叠加而成。 2) 同一维度的任何物体在较高维度中拥有相同的量。 3) 在可以无限分割的情况下，同一维度的任何物体在其维度拥有相同的量，且该量无法用确切数字表达。 4) 前一条的逆推，在现实中，可以用确切数字表达的物理量一定是离散型的。 5) 因为量不变和无限叠加，所以形成了规律(公式)。 6) 所有的基本物理学公式都可以表达为 { x y = z x y 2 = z x y n = z (x，y，z，n都代表不同的一个物理量，三个公 式之间没有相互关系，三个公式中的x，y，z可以代表不同物理量。此公式只代表形式)的形式。 7) 依靠前几条的结论来对洛伦兹变幻的解释。
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user: 摘 要 周金涛曾预测2019年股市的历史性底部。无论是对周金涛2019年预言的检验，还是对上证指数进行2019康波预测检验，对广大证券投资者来说，都是有趣且有意义的事情。从技术分析角度，通过对上证指数趋势线、维加斯隧道、涨跌幅度黄金分割等分析，对上证指数2019康波预测进行检验，结果证明了上证指数2019康波预测的正确性，对投资分析提供了借鉴。 关键词 :上证指数，康波预测，技术分析，检验 Copyright © 2019 by author(s) and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 康波预测是基于康德拉季耶夫观察到的经济周期进行经济波动预测的技术分析方法。2019康波预测是当下颇为热门的话题。康波，是康德拉季耶夫长波周期的缩写，一般认为长达50~60年。康德拉季耶夫是100年前俄国的一个经济学家，他在1925年的《经济生活中的长期波动》一文中运用英国、法国、美国和德国等主要资本主义国家的价格、利率、进口额、出口额、煤炭和生铁产量等时间序列统计资料对经济发展的长波进行了实证研究。通过研究，康德拉季耶夫认为资本主义经济发展过程中存在着长度为48年到60年、平均为50年的长期波动。一个大波里面有4个小波：繁荣、衰退、萧条、回升。由于康德拉季耶夫观察到的周期比人们观察到的另外两种经济波动的周期“朱格拉周期”和“基钦周期”明显要长，所以被叫做长波或者长周期。 已故中信建投首席经济学家周金涛以研究康德拉基耶夫长波周期见长，曾获得2016年新财富最佳分析师策略研究第五名，2008~2012年连续5年获得新财富策略研究最佳分析师，被称为“中国证券宏观策略研究领域结构主义学派的开创者”，被业内誉为“尼古拉斯·金涛”及“周期天王”等。其在2007年因为成功预测了次贷危机，即所谓的康波衰退一次冲击而声名鹊起。2015年之后，其成功预测了全球资产价格动荡，并在2015年11月预言中国经济将于2016年一季度触底，大宗商品将出现年度级别反弹。 在2016年3月16日的主题为“人生就是一场康波”的演讲，阐述了康波经济周期理论及对宏观经济走势的研判。里面许多观点很有深度，其中认为2018~2019年：大宗商品和股市的历史性底部 [ 1 ]。 无论是对周金涛2019年预言的检验，还是对广大证券投资领域相关人员和机构来说，对上证指数进行2019康波预测检验，都是有意义且有趣的事情，本文特从技术分析角度，对上证指数2019康波预测进行检验。