DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 1. 引言 蚊子是疟疾和登革热等蚊媒疾病的主要传播者之一，在全球范围内的种类有3600多种。其中，以吸食血液作为食物的雌蚊是登革热、疟疾、黄热病、丝虫病、日本脑炎和寨卡病毒等其他病原体的中间寄主，且伊蚊是虫媒病毒疾病的主要载体之一 [ 1 ]。在热带和亚热带地区，蚊媒疾病猖獗，给当地公共卫生的防疫工作带来了极大的影响。目前，已经很多学者对蚊虫传疾病的传播方式和有效控制方法作大量的研究 [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ]。其中，有些学者考虑使用杀虫剂来消灭蚊子，但可能受到对环境影响或抗药性演变的关切的限制。因此，也有部分学者考虑不使用杀虫剂消灭野生蚊子的方法。例如，Alphey [ 6 ] [ 7 ] 等人研究发现不育昆虫技术是减少或消灭野生蚊子的有效方法。在此研究基础上，McLean [ 8 ] 等人进一步考虑了一种转基因策略，即释放携带显性致死因子的昆虫，携带显性致死因子的雄蚊同野外雌蚊交配产生的杂合后代在预定条件下死亡，达到减少或消灭野生蚊子的效果。此后，Cai [ 9 ] 等人提出蚊子种群动力模型，该模型假设野生蚊子和不育蚊子在互不干涉的情况下都遵循Logistic增长，不育蚊子的出生率就是它的释放率。当不育蚊子被释放到环境中并且与野生蚊子发生相互作用的情况下，此模型系统可由以下微分方程描述： { d w d t = [ C ( N ) a w w + g − ( μ 1 + ξ 1 ( w + g ) ) ] w ， d g d t = B ( ⋅ ) − [ μ 2 + ξ 2 ( w + g ) ] g . (1.1) 其中w表示野生蚊子种群数量，g表示不育蚊子种群数量， N = ( w + g ) 表示野生蚊子和不育蚊子的种群数量， C ( N ) 表示每个个体的单位时间交配次数， μ i > 0 表示野生蚊子和不育蚊子与种群密度无关的死亡率， ξ i > 0 表示野生蚊子和不育蚊子与种群密度相关的死亡率， a > 0 表示每次交配产生的野生后代数量， B ( ⋅ ) 表示不育蚊子的释放率。 假设蚊子种群模型存在Allee效应 [ 10 ]，为简化符号，记 c 0 a 为a，交配率 C ( N ) = c 0 N / ( 1 + N ) ，释放率 B ( ⋅ ) = b w 1 + w 。其中 c 0 表示最大的交配率， B ( ⋅ ) 是一个线性饱和函数且当野生蚊子数量充分大时趋向于常数b， b > 0 表示不育蚊子释放率系数。然而，现实世界中不可避免遭受环境噪声的影响，比如湿度、温度、光照等因素。因此，本文考虑环境噪声因素对蚊子种群的影响，即确定性蚊子种群模型相应的随机模型如下： { d w ( t ) = [ ( a w ( t ) 1 + w ( t ) + g ( t ) − ( μ 1 + ξ 1 ( w ( t ) + g ( t ) ) ) ) w ( t ) ] d t + σ 1 w ( t ) d B 1 ( t ) d g ( t ) = [ b w ( t ) 1 + w ( t ) − μ 2 + ξ 2 ( w ( t ) + g ( t ) ) g ( t ) ] d t + σ 2 g ( t ) d B 2 ( t ) ， (1.2) 其中 B 1 ( t ) ， B 2 ( t ) 是两个独立的实值布朗运动， σ i 表示白噪声。由于布朗运动是对环境中连续扰动随机事件的描述，我们进一步考虑系统中存在无法用连续扰动描述的突发事件，并使用有限状态空间的马尔科夫链来模拟环境中离散事件的扰动。假设系数 a ， b ， μ i ， ξ i ， σ i 的强度取决于 α ( t ) ，方程(1.2)转换为如下随机模型： { d w ( t ) = [ ( a ( α ( t ) ) w ( t ) 1 + w ( t ) + g ( t ) − μ 1 ( w ( t ) ， α ( t ) ) − ( w ( t ) + g ( t ) ) ξ 1 ( w ( t ) ， g ( t ) ， α ( t ) ) ) w ( t ) ] d t                       + σ 1 ( α ( t ) ) w ( t ) d B 1 ( t ) d g ( t ) = [ b ( α ( t ) ) w ( t ) 1 + w ( t ) − k ˜ ( α ( t ) ) g ( t ) ] d t + σ 2 ( α ( t ) ) g ( t ) d B 2 ( t ) ， (1.3) 其中， k ˜ : = μ 2 + ξ 2 ( w ( t ) + g ( t ) ) ， α ( t ) 是右连续有限状态的马尔科夫链，是独立的布朗运动，其状态空间为 M = { 1 ， 2 ， ⋯ ， N } 。其生成元设为 Γ = ( γ i j ) N × N ， γ i j 如下确定： P { α ( t + Δ ) = j | α ( t ) = i ， X t = x } = { γ i j ( x ) Δ + ο ( Δ ) ， i ≠ j 1 + γ i j ( x ) Δ + ο ( Δ ) ， i = j (1.4)
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user: 2. 预备知识 在本文中，使用小写字母 w 0 、 g 0 、 i 0 分别表示 w ( t ) 、 g ( t ) 、 α ( t ) 的初始值，为方便起见，我们假设 a * = max i ∈ M a ( i ) ，     b * = max i ∈ M b ( i ) ，     σ s * = max i ∈ M σ ( i ) ，     k ˜ * = max i ∈ M k ˜ ( i ) ， a * = min i ∈ M a ( i ) ，     b * = min i ∈ M b ( i ) ，     σ s * = min i ∈ M σ ( i ) ，     k ˜ * = min i ∈ M k ˜ ( i ) . 其中s = 1，2。记 R + = [ 0 ， ∞ ) ， R + o = ( 0 ， ∞ ) ， R + 2 = [ 0 ， ∞ ) × [ 0 ， ∞ ) 和 R + 2 ， o = ( 0 ， ∞ ) × ( 0 ， ∞ ) ，系统(1.3)与(1.4)的随机过程 ( w ( t ) ， g ( t ) ， α ( t ) ) 的相关算子： L V ( ϕ ， i ) = V ϕ ( ϕ ， i ) f ˜ ( ϕ ， i ) + 1 2 t r [ g ˜ ( ϕ ， i ) g ˜ T ( ϕ ， i ) V ϕ ϕ ( ϕ ， i ) ] + ∑ j ∈ M     γ i j V ( ϕ ， i ) . (2.1) 定义 A T 表示A的转置，特别地 ϕ = ( w ， g ) ， V ϕ ( ϕ ， i ) 和 V ϕ ϕ ( ϕ ， i ) 是 V ( ⋅ ， i ) 相对于 ϕ 的梯度和宽度， f ˜ 和 g ˜ 分别是式(1.3)的漂移系数和扩散系数，定义如下： f ˜ ( ϕ ， i ) = ( a ( i ) w 2 1 + w + g − w μ 1 ( w ， i ) − w ( w + g ) ξ 1 ( w ， g ， i ) ， w b ( w ， g ， i ) 1 + w − g k ˜ ( i ) ) T g ˜ ( ϕ ， i ) = d i a g ( σ 1 ( i ) w ， σ 2 ( i ) g ) ∈ R 2 × 2 其中 d i a g ( a ， b ) 表示包含项a和b的对角矩阵。特别地， g ˜ 的特殊结构意味着 g ˜ g ˜ T = g ˜ 2 ， V ( ϕ ， i ) 和 V ( w ， g ， i ) 可以相互表示。 假设2.1 假设 1) B 1 ( t ) 和 B 2 ( t ) 是独立于马尔科夫链 α ( t ) 的实值标准布朗运动。 2) 对任意 i ∈ M ， a ( i ) ， b ( i ) ， k ˜ ( i ) ， σ 1 ( i ) ， σ 2 ( i ) 是非负的。 3) μ 1 ( w ， i ) ， ξ 1 ( w ， g ， i ) ， b ( w ， g ， i ) 满足局部利普希茨条件； μ ( 0 ， i ) = ξ 1 ( 0 ， g ， i ) = 0 意味着对于 k 0 > 1 ， lim w → ∞ μ 1 ( w ， i ) = ∞ ； 0 ≤ b ( w ， g ， i ) ≤ κ 0 ( μ 1 ( w ， i ) ∧ ξ 1 ( w ， g ， i ) ) ， ξ 1 ( w ， g ， i ) ≤ κ 0 ( 1 + w ) 。此外，对每个 i ∈ M ， b ( w ， g ， i ) 在 g = 0 时是一致连续的，即 lim g → 0 sup | b ( w ， g ， i ) − b ( w ， 0 ， i ) | = 0 。 4) 马尔科夫链或它的生成元 Γ = ( γ i j ) N × N 是不可约的，即对任意的 i ， j ∈ M ，存在 i = i 0 ， i 1 ， ⋯ ， i n = j 使 γ i k − 1 ， i k > 0 ，   k = 1 ， 2 ， ⋯ ， n 。 假设2.2 用 π α 表示 α ( t ) 的不变测度，假设下列条件之一成立： 1) 对于每个 i ∈ M ，任意的 ( w ， g ) ∈ [ 0 ， ∞ ) × ( 0 ， ∞ ) ， b ( w ， g ， i ) 在w上是非减的，在g上是非增的； 2) ∑ i ∈ M ( lim s → ∞ sup b ( w ， 0 ， i ) − k ˜ ( i ) − σ 2 2 ( i ) 2 ) π α ( i ) < 0 ; (2.2) 3) ∑ i ∈ M ( lim s → ∞ inf b ( w ， 0 ， i ) − k ˜ ( i ) − σ 2 2 ( i ) 2 ) π α ( i ) > 0. (2.3)
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user: 摘要 随着未来电力市场的开放以及售电公司的成立，售电公司可以通过给电网末端的电力用户直接配置储能系统，平滑用户用电曲线。也可以参与调频市场辅助服务以提高经济性。本文以多省份电力辅助服务(调频)市场交易规则为基础，提出一种同时考虑小时级的调节用户用电曲线场景和5分钟级的参与调频市场辅助服务场景的储能系统优化配置模型。以用户年实际支出费用为目标函数，综合考虑各种收益、建造成本和运行寿命等因素，利用Gurobi优化求解器进行求解。算例比较了不同运行寿命、建造成本、调频收益系数对配置结果和年收益的影响，为用户侧储能系统的优化配置提供建议，具有一定的工程价值。
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user: 1. 引言 随着经济的高速发展，用户的高峰负荷不断增加，给输配线路带来了巨大压力。当前，在《关于促进储能技术与产业发展的指导意见》引导下，我国储能快速发展 [ 1 ]。储能设备可用于延缓输配线路升级改造，以及在新能源大规模并网时提供备用容量。但其造价高昂，在建设前需优先规划其获利方式及回报周期。 文献 [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ] 的储能设备采用全寿命周期模型，考虑了在调节负荷曲线以及移峰填谷等场景的应用。在考虑建造费用的情况下优化储能配置的额定功率和额定容量，使其全寿命周期收益最大化，但考虑的应用场景过少。 文献 [ 6 ] - [ 13 ] 扩展了应用场景，考虑了需求响应、参与调频服务或容量市场等获利形式，但并没有在结合我国电力市场背景的情况下对所提出的模型进行深入地分析，并且采用的是简化的电池老化模型。文献 [ 14 ] [ 15 ] 提出了更精确的电池老化模型，但只应用于调频场景。并且对于延缓电池老化，文献 [ 16 ] 提出通过控制储能的荷电状态来降低成本。但是，以上文献并未考虑在优化储能配置方案以及计算电池老化的情况下，其同时参与调节用户负荷曲线和调频服务的情况。 鉴于此，本文为简化模型所设置的优化目标不是全寿命周期收益，而是将所有收益和建造、运维成本折算到一年，得到的用户在安装储能设备后的年实际支出总费用，优化后应使其将至最低。并且对于不同时间尺度应用场景的整合，本文提出各场景所占用储能设备容量相互独立的解决方案。决策变量包括储能设备的额定容量、额定功率，以及分别参与调节用户负荷曲线与调频场景的储能出力。算例结果表明优化得到的储能配置方案及充放电策略可以使用户在电池退役前获得收益。
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user: 2. 调节用户负荷曲线场景 平、谷电价时段，储能设备从电网购电进行充电，高峰电价时段，储能设备放电供给用户用电，以调节用户负荷曲线，储能设备在系统中的接入情况如图1所示。 图1. 储能设备工作示意图 建设储能设备后电度电费： C l o a d = ∑ h = 1 H ( P h − r h s h i f t ， d i s ) ⋅ Δ h ⋅ ϖ h (1) C l o a d 为装设储能设备后的用户用电费用； r h s h i f t ， d i s 为调节用户负荷曲线场景下储能h时刻的放电功率； P h 为用户配置储能设备前h时刻的实际用电功率； Δ h 为时间间隔； ϖ h 为h时刻的度电单价。 容量电费计算： C b a s e = λ b a s e ⋅ P p e a k (2) λ b a s e 为容量电费单价； P p e a k 为用户负荷曲线峰值。 储能设备从电网购电的费用： C c h = ∑ h = 1 H r h s h i f t ， c h ⋅ Δ h ⋅ ϖ h (3) C c h 为调节负荷用户曲线场景下储能设备从电网购电的费用； r h s h i f t ， c h 为当前场景下储能设备h时刻的充电功率； Δ h 为时间间隔； ϖ h 为h时刻的度电单价，H为24。 延缓变压器升级改造获得的收益： δ = P p e a k − P p e a k ' P p e a k × 100 % (4) f t r a n = ( 1 + α ) C d δ P p e a k K cos φ (5) 以典型日负荷曲线代表全年日均负荷情况。 δ 为年负荷削峰率； P p e a k 为用户原始年负荷最大值； P p e a k ' 为用户进行储能调节后的年负荷最大值； f t r a n 为用户年峰值负荷减少所降低的变压器成本； α 为变压器安装费用占设备造价比率； C d 为工业用户侧变压器单位造价；K为变压器的负载率； cos φ 为功率因数。
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user: 3. 参与调频辅助服务场景 调频里程收益： K D = ( ∑ t = 1 T ( r t r e g ， d i s + r t r e g ， c h ) ⋅ ϖ f ⋅ K A p ) (6) K D 为调频里程收益； r t r e g ， c h ， r t r e g ， d i s 为调频场景下安装储能t时刻的充、放电功率； K A p 为调频机组在执行日的综合调频性能指标； ϖ f 为调频服务里程价格；T为288。 调频出力不匹配惩罚： C b = ( ∑ t ∈ r t r e g > 0 T ( C t ⋅ r t r e g − r t r e g ， d i s ) + ∑ t ∈ r t r e g < 0 T ( − C t ⋅ r t r e g − r t r e g ， c h ) ) ⋅ ϖ p e n (7) C b 为调频出力不匹配惩罚； C t 为储能t时刻上报的调频容量；一个调度周期内的归一化调频信号如图2所示， r t r e g 为t时刻的归一化调频信号值； r t r e g > 0 时，表示功率缺额为正，需要储能放电，此时储能的放电功率应不超过实际的调频需求； r t r e g < 0 时，表示功率缺额为负，需要储能充电，此时储能的充电功率也应不超过实际的调频需求； ϖ p e n 为储能实际出力与调频需求出力不匹配时的罚金单价。 图2. 归一化调频信号 日调频收益： K r e g = K D − C b (8) K r e g 为日调频收益； K D 为调频里程收益； C b 为调频出力不匹配惩罚。调频信号在一个调度周期内不断地快速波动，并且均值为0，所以本文不计调频过程中可能存在的低储高发套利行为。
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user: 4. 储能设备成本 储能设备建造成本 C i n v = ( R r a t e ⋅ ϖ R i n v + E ⋅ ϖ E i n v ) (9) C i n v 为储能设备投资建设总成本； ϖ R i n v 为储能单位功率建设成本； R r a t e 为待建电池储能最大功率； ϖ E i n v 为电池储能的单位容量建设成本；E为待建电池储能安装容量。 储能设备年运维成本 C o p e = C o p R r a t e (10) 除了一次性的固定投资，储能设备每年还有一定的运维成本，与安装设备的最大功率直接相关。C op 为储能电池单位充/放电功率的年运维成本。 年金系数 A F = r ( 1 + r ) L r ( 1 + r ) − 1 (11) 对于一次性的投资/收益，需要将其折合成每年的成本/收益。L为年限； A F e s s 为储能设备建设费的年金系数； A F t r a n 为延缓变压器升级获得收益的年金系数。
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user: 7. 结论与展望 本文建立了一种用户侧储能同时参与调节用户负荷曲线与调频辅助服务的联合优化模型，综合考虑了各方面收益、储能设备建设费用及电池损耗。设备参与各应用场景的充放电策略和实际出力达到预期，在调节用户负荷曲线场景中削峰明显，在调频场景中按照系统的规定出力进行充放电行为；本文并未设置一个固定的储能设备运行年限，而是充分考虑了充放电过程所造成的电池损耗；并且该储能配置方案和充放电策略为用户带来了收益，所以本文提出的模型是科学的、准确的；本文提出的使各场景占用储能容量相互独立的方案是可行的。 1) 优化结果表明，在预定运行寿命为9年时，配置7.43 MW/27.63MWh的储能设备可以使用户获得最高的年收益。继续提高配置水平可以使各应用场景的参与程度更高，并且单独提高配置容量可延长运行寿命，但收益会降低。 2) 用户侧储能设备同时参与该两种应用场景可以取得收益，可进行实际工程应用。但受到收益系数、设备建造费用、预定运行年限和充放电策略等因素的制约，若收益系数过低或建造费用过高则考虑不配置储能设备。 3) 可以通过调整充放电策略来延长设备的实际运行寿命，但回报周期也会延长。 但是同时考虑这两种应用场景的全寿命周期模型以及高功率充放过程对电池运行寿命的实际影响还有待进一步研究。
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user: 摘要 目的：探讨布鲁姆掌握学习理论联合案例教学法(Case-based learning， CBL)在全日制本科护理专业儿科护理学——儿童发热与出疹性疾病中的应用效果观察。方法：以青岛大学2017级护理专业四年制本科生三年级69人为研究对象，对“儿童发热与出疹性疾病”这一章节，运用掌握学习理论与CBL教学法结合的方式，对两组学生期末理论考试成绩进行比较。其他章节，采用传统教学模式。结果：2017级本科护理专业学生在“儿童发热与出疹性疾病”这一章节期末理论考试成绩得分较高，结果具有统计学意义(P < 0.05)。结论：布鲁姆掌握学习理论联合(CBL)教学法的教学模式在儿科护理学——儿童发热与出疹性疾病中呈现出显著的应用优势，能够促进教学质量的提高。
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user: 1. 引言 《儿科护理学》是研究小儿生长发育规律、儿童保健、疾病预防和临床护理的综合型、实践性学科 [ 1 ]。随着经济与社会快速发展，尤其是我国二胎政策开放以来，对儿科护士的需求量更大的同时对个人专业能力要求也更加严格 [ 2 ]。由于儿科疾病病情变化快，患儿表达能力差，家长普遍表现为焦虑烦躁，因此需要护士具备较高的个人素质及人文关怀能力 [ 3 ]，此外，儿科疾病具有症状相似但原发病不同的特殊性，所需求的一般护理措施也不同，需要护士有较强的评判性思维能力 [ 4 ]。为了提高护生的专业能力，提升个人素质，本研究在对本科护生儿科护理教学中，进行教学改革——基于布鲁姆掌握学习理论，将症状护理和疾病护理相结合，融合基于案例的教学模式(CBL)教学法相结合的模式应用《儿科护理学教学》，以儿科护理学教学中的《免疫系统疾病》和感染性疾病为例，联合比较学习法进行讲授，并对《儿科护理学》发热与出疹性疾病得分进行比较，证实CBL教学效果。
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user: 2. 理论基础 2.1. 布鲁姆掌握学习理论 “掌握学习”理论是由美国著名教育学家布鲁姆及其团队在卡罗尔的“学校学习模式”基础上不断完善而成。布鲁姆支架即是对于掌握学习理论的目标分类学 [ 5 ]。教学目标是教学的起点亦是教学的终点。布鲁姆支架按照从低阶到高阶的思维锻炼度将学习目标分为记忆、理解、应用、分析、评估以及创造六个维度，教师对不同维度的教学目标应用相适应的教学方法及评估手段 [ 6 ]。 2.2. 案例教学法 案例教学法(Case-based learning， CBL)是一种将医疗及保健相关领域的临床典型案例作为知识点引入并涉及小组讨论来解决问题的一种灵活的教学模式 [ 7 ]。与传统的教学方法相比，该模式强调小组合作的重要性，以激发学生的学习兴趣 [ 8 ]、锻炼学生的临床思维能力 [ 9 ] [ 10 ]。在临床教学中，案例教学法被证实是提高医学生解决问题、培养评判性思维能力的一种更有效的教学方法 [ 11 ]。本研究将案例教学法纳入实验组教学过程，以期从多方面改善学生的学习并达到能力提升的目的。
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user: 3. 对象与方法 3.1. 对象 2019年12月至2020年4月，选择2017级护理本科生第三个学期开设的第六版《儿科护理学》——发热与出疹性疾病，研究对象为青岛大学2017级护理本科生69人，根据章节不同，划分为实验组和对照组。将“发热与出疹性疾病”这一章节作为试验组，其他章节作为对照组。 3.2. 试验组教学方法 采用基于布鲁姆掌握学习理论与案例教学法相结合的模式，“准备”和“实施”为掌握学习理论的两大进程 [ 12 ]。 ①“掌握学习”的准备阶段：采用小组合作模式，将学生划分7个小组，前6组每组10人，最后一组为9人。首先由任教老师提前一周将儿童“发热与出疹性疾病”课程相关理论知识及案例通过网络平台发送给学生，学生对案例进行小组讨论、思考并做详细纪录，各组推选出一名代表上课时汇报。 ②“掌握学习”的实施阶段：学生小组代表根据讨论结果对相关问题进行汇报，由老师总结后提出新的问题并进行正式讲授。依据布鲁姆目标分类体系 [ 13 ]，将儿科护理学——发热与出疹性疾病相关内容划分以下为六个层次： 1) 记忆：复述该章节所涉及疾病如过敏性紫癜、皮肤黏膜淋巴结综合征、麻疹、手足口病、水痘，的定义； 2) 理解：根据发病机制解释疾病的临床表现、辅助检查，解释诊断方案及治疗方案，列举护理措施； 3) 应用：举例说明生活中常见的儿童发热与出疹性相关疾病的诊断依据。根据案例辨析所属疾病类型，解释辅助检查结果并提供相关护理措施； 4) 分析：区分各类疾病临床表现特点，运用比较法分析各疾病皮疹特征、护理措施、流行病学的不同点； 5) 评价：判断所给案例的相关分析正确与否； 6) 创造：自己编写案例并对该案例进行分析。 从教学活动所要求的内容和目标来看，这六个类别将学生的行为由简单到复杂按秩序排列，对于学生的要求是逐渐增加的，这个过程也是需要老师作为一个引领者来对学生进行逐步引导的 [ 14 ]。最后为最终性测验与评价阶段，测验旨在了解学生对整个单元的掌握情况 [ 15 ]。评价须在目的设置的基础上进行评价，两者要相匹配，即教学活动和评价方法在一个层次，须为同个类型。 3.3. 对照组教学方法 采用传统教学模式，老师课堂进行理论讲解，学生课后自主复习，最终进行评价。
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user: 4. 质量控制 在课堂教学过程中，需要老师对整个环节，包括小组的划分、案例的选择、教学课件的制作与准备、小组讨论的组织引导等进行严格组织和安排。
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user: 5. 效果评价 对学生教学效果的评价，可根据最终考试成绩高低来进行。考试在期末时统一进行，采用纸质试卷，由学生统一闭卷作答，考试过程中由三名老师对考生进行监督，以保证公平。测验题目共由五部分内容组成，其中包括单选题、填空题、简答题和案例分析题，各项分数总分设为25分、12分、34分、20分，满分100分。发热与出疹性疾病在该试卷中设置为：单选题7道，填空题1道，简答题1道，案例分析题1道。总分为3.5分、1分、5分、10分。试题的原始的Cronbach’s α为0.6~0.9，这项研究的Cronbach’s α为0.82。分析实验组与对照组成绩的高低。对学生的课后反思进行分析，了解学生的收获。
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user: 6. 统计学方法 采用SPSS25.0软件对数据进行统计分析。两组教学效果比较采用两样本t检验，以P < 0.05为差异有统计学意义。
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user: 7. 结果 结果显示，实验组的平均成绩显著高于对照组，差异有统计学意义(t = 30.680， P < 0.05)。对比各个题型成绩分布，选择题、填空题、简答题、分析题(t = 6.922， 7.943， 4.454， 4.980， P < 0.05)实验组均高于对照组，差异有统计学意义。尤其是在选择题与填空题方面，干预组学生更胜一筹。见表1。 Table 1 Comparison of final examination scores between experimental group and control group (n = 69， X ¯ ± s 组别 实验组 对照组 t值 P值 (n = 69) (n = 69) 选择题 0.40 ± 0.08 0.34 ± 0.06 6.922 <0.05 填空题 0.40 ± 0.20 0.21 ± 0.09 7.943 <0.05 简答题 4.43 ± 1.30 3.82 ± 0.83 4.454 <0.05 案例分析题 8.41 ± 1.94 7.13 ± 2.42 4.980 <0.05 平均成绩 1.49 ± 0.29 0.67 ± 0.12 30.680 <0.05 表1. 实验组与对照组期终考试成绩比较(n = 69， X ¯ ± s )
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user: 8. 讨论 8.1. 学生、教师对该混合模式教学法认可度较高 基于布鲁姆掌握学习理论与CBL教学模式联合的方法能够有效提高教学质量。经过梳理，将其优势为以下三方面；在教学内容设计上，与“填鸭式”的传统模式相比，该模式特别强调课程设计的合理性，将实验组章节划分为小的学习单元，注重自主学习与课堂教学相结合的方法，强调及时测评与辅导从而达到教学目的；教学实施中，该模式注重理论融合与实际创新结合，不仅比学生被动接受老师传输的知识及机械的背诵知识点达到更好的预定教学效果，而且注重加强学生解决问题能力的培养帮助学生融会贯通 [ 16 ]；实施过程中，教师能够摆脱正态曲线的禁锢，熟练应用新的教学模式，引导学生将所学内容进行归纳、对比；在教学评价上，教学成果的测量也不仅仅是学生的分数，更倾向于学生能力的提升。 8.2. 有助于提高学生的批判性思维，激发了学生学习兴趣 评判性思维是有目的的、对临床复杂护理问题进行有意义的自我调控的判断过程和反思推理过程 [ 17 ]。对于不同类型题目的作答结果显示，学生学习能力、实践能力、探索分析能力以及对问题的深度理解方面，每个学生均得到明显提高。说明，基于布鲁姆目标分类体系联合以病例教学为基础的探究模式，提高了学生发现问题、解决问题的能力 [ 18 ]，培养了学生的批判性思维，这与吴娟等 [ 19 ] 的研究一致。另外，学生在学习过程中，将不同疾病进行对比学习，通过比较，一目了然，突出各疾病特征，加深印象、记忆更为方面和深刻；同时，放在一起学习还可以把治疗、护理措施等相通之处共同记忆，大大提高了学习的效率，在确保印象深刻的同时减少了所花费的时间。 8.3. 有助于营造浓厚的教学氛围，增进师生之间和同学之间的感情 采取小组讨论案例的方式，学生需要根据案例和教学理论内容反复地与同学、教师进行交流，形成良好的双向沟通关系，增进同学之间、师生之间的感情、提高团队意识，锻炼了表达能力 [ 20 ]。在讨论的过程中可以激发新的灵感，同时又能扩大知识面，交流过程可营造浓厚的学习氛围 [ 21 ]，对知识点的记忆更为牢靠。 8.4. 基于该混合模式教学对护理教学展望 教学实践结果显示，儿科护理实践教学极具复杂性，教师运用传统教学方法取得的教学效果不尽如人意 [ 22 ]。因此，在对该混合模式的实施过程中教师应注意以下几个方面：① 课前准备阶段，分组要合理，充分考虑每个学生现实性格、能力方面，充分考虑案例的真实性、代表性，要求密切练习临床最新进展。② 分组讨论时应注重调动学生的积极性，多进行头脑风暴，适时引导，注重每个学生能力的培养。③ 此次讲授的几类发热出诊性疾病，虽然临床表现各有特点，但其治疗护理措施却是大同小异，所以学生更应该细致谨慎，做好区分，掌握好它们之间的异同点。
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user: 9. 小结 在本科护理专业学生实行布鲁姆掌握学习理论与案例教学法相结合的教学模式，在提高自学、沟通及协作能力，并提高更广泛的学生的理解运用所学知识的水平方面有较明显效果，通过对学生最终成绩的分析，证实该混合模式的使用，能够对儿科护理学发热与出疹性疾病达到较好的教学效果，建议在未来的教学过程中可以推广到其余章节及不同领域课程教学。
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user: 摘要 不管引力场是以引力子传递，还是以引起时空弯曲的引力波方式传播，现代物理学还没有发现引力场传播所必需的介质。引力场在目前已知的空间环境中传播速度的大小和方向是稳定的，而且是从产生或引起引力场的起始位置向周围传播，引力场的这种特性导致了最接近静止的参照系的发现，也导致了运动物体引力场的相对性原理。和静止时相比，物体运动时其周围的引力场强将产生变化，运动前方相应的引力场将变弱，对应等场强面将变密，而运动后方相应的引力场将变强，对应的等场强面将变稀。位于运动物体前方的其它物体感觉到与该物体的距离比实际距离要长，而位于该物体后方的其它物体感觉到与该物体的距离比实际距离要短。其它物体感觉到的运动物体的位置要滞后该物体的实际位置。只考虑太阳引力场而忽略其它因素时，可推算出地球绕太阳的运行轨迹实际上是圆形的，太阳不在轨迹圆心，轨迹圆心滞后太阳实际位置一定的距离。另外根据目前所测量到的数据还可推算出太阳及银河系在太空中的运行速度可达5000千米/秒级。
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user: 1. 引言 研究在宇宙空间传播的引力场(包括引力波)和电磁波是目前人们了解宇宙及其天体运行规律与原理的主要方式，这在《天体物理学》 [ 1 ] 及《图解宇宙简史》 [ 2 ] 都有明确说明。物体在静止和运动时其引力场会发生什么的变化，特别是运动物体运行速度的大小对其引力场会产生怎样定量的影响，这对于分析太阳系各天体的运行特点，人造地球卫星、探月飞船、火星探测器以及外太空飞行器的设计和运行控制，以及分析银河系运行特点、探究银河系等星系巨大旋臂的形成原理，探究太空中双星及多星系统的运行特点等都具有极其重要的意义。由于宇宙空间中的任何物体都是运动的，而且都是做非直线运动，所以传统物理学中没有真正静止的参照系，这对准确研究宇宙自然天体与人造天体的运动带来了一定的影响。 《量子力学》 [ 3 ] 认为引力是通过一种没有质量、永远相吸的粒子——引力子来传递的，引力子的传播速度是光速。《相对论》 [ 4 ] 认为引力是有质量的物体导致时空弯曲的结果，质量的改变或物体位置的改变会以引力波的形式向外辐射，从而把时空弯曲的改变以光速传播开来。2012年12月，中国科学院地质与地球物理研究所汤克云研究员领衔、中国地震局和中国科学院大学有关科研人员组成的科学团组在实施对日食期间的固体潮观测后，成功获得“引力场以光速传播”的观测证据，从而较准确地间接证明了引力场以光速传播。汤克云教授在《零速近似的牛顿引力公式掩盖了引力以光速传播的本质》 [ 5 ] 里进行了很好的阐述。 不管引力或引力场是以引力子传递，还是以时空弯曲的引力波方式传播，本文都广义地称为引力场的传播。现代物理学还没有发现引力场传播所必需的介质，可以认为引力场在空间传播速度的大小和方向是稳定的，而且以产生引力场时的物体位置为起始点向周围传播。通过对引力场这些传播特点的深入研究，本文找到了宇宙中目前最接近绝对静止的参照系，也发现了运动物体引力场传播的相对性原理。
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user: 2. 引力场在空间的传播特点及静止参照系的建立 图1所示为位于某三维坐标系原点O处的物体M所产生的引力场E的分布及传播方向。如果把该物体看成质点，那么其产生的引力场将均匀地向其周围以固定速度传播，引力场及其传播方向可用带箭头的引力线表示，引力线的密度代表引力场的强度。 图1. 物体M的引力场在空间向周围以固定速度传播 在图2所示的某三维坐标系中，物体M沿Y轴从左向右以速度V移动，在时刻t 0 经过原点O，设M在原点O产生的引力场为E 0 ，E 0 将以O点为起始点向周围以稳定速度和稳定方向传播。 图2. 在t 0 时刻M在O点产生引力场E 0 如图3所示，物体在时刻t 1 运动到O 1 点，设物体在O 1 点产生的引力场为E 1 ，而此时的E 0 已经传播到离O点为r的位置，如图中半径为r的球状面所示。设引力场在空间的传播速度大小为s，则 r = s ( t 1 − t 0 ) 。 从图3可以看出，在t 1 时刻，虽然物体M离开了原点O，但O点的位置可通过M在O点产生的引力场E 0 来确定，因为M在O点产生的引力场E 0 虽然在以速度s向四周传播，但在任何时刻，将引力场E 0 沿各个传播方向的引力线反推，都将回到O点。另外，处在E 0 中的其它物体所感受到的M的引力也将指向O点，这就意味着O点可以看成是在空间存在的、固定不变的恒点。 由于引力场的三维空间特点，通过O点及E 0 ，我们就可以在宇宙空间找到这样一个不会移动的、固定的参照系，也就是图2和图3中的X-Y-Z坐标系所在的参照系。同理，通过O 1 点及E 1 ，我们也能找到这样的参照系，即图3中的X 1 -Y 1 -Z 1 坐标系所在的参照系(Y 1 轴与Y轴重叠)。其实这两个参照系是同一个参照系，只是坐标系的设置不一样而已。 图3. 在t 1 时刻M在O及O 1 点产生的引力场E 0 和E 1 的位置 由于目前还没有发现任何介质会影响引力场传播的速度和方向，可以认为通过上述方法确定的参照系在宇宙空间里是唯一的、固定的，这也就是我们要找的宇宙中目前最接近绝对静止的参照系。 为了分析方便，下文中凡是提到静止参照系特指本参照系，静止坐标系即为本参照系里的坐标系，静止物体即指与本参照系相对速度为零的物体。
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user: 3. 运动物体引力场传播的相对性原理 3.1. 静止物体的引力场 图4所示为三维静止坐标系的X-Y平面，质量为M的物体处在坐标系的原点O，质量为m的物体位于M引力场中的P点，与M距离为r，设m受到的M的万有引力为F j ，那么根据万有引力定律，其大小为： 图4. 静止物体M在X-Y平面的引力场等场强线 f j = G M m r 2 ，G为万有引力常数 (1) P点处物体M的引力场强为： E j = f j m = G M r 2 (2) 它的大小只和产生引力场的物体M的质量及P和M的距离r有关。 设R 1 、R 2 、R 3 、R 4 、R 5 为不同大小的半径，与M的距离分别为R 1 ~R 5 处的引力场强分别为E 1 、E 2 、E 3 、E 4 、E 5 ，则在X-Y平面上等场强线表现为以原点O为圆心的同心圆。如图4所示。 显然，在三维坐标系X-Y-Z中，等场强线E 1 ~E 5 将表现为以原点为球心的同心球面。 3.2. 运动物体的引力场 设图5中物体M和处在P点的物体m都位于运动坐标系X-Y-Z的X-Y平面并一起相对静止参照系从左向右以速度V匀速水平移动， v ≪ s ，运动中坐标系X-Y-Z、M、m相对位置保持不变。M位于原点O， M和m的连线为r，r与X轴夹角为φ。 图5. 运动物体M的引力场计算 由于M、m都随坐标系X-Y-Z向右运动，而 v ≪ s ，处在P点的m所能感受到的物体M的引力场必定是M位于其实际位置左侧某个位置时产生并传播到P点的，设这个位置为点Q，则有： Q O v = Q P s ，s为引力场传播速度 (3) 由于M、m都随坐标系X-Y-Z向右做匀速直线运动，而P点与物体M的相对位置保持不变，通过式(3)可知，位于P点的m在任何时刻都能感受到物体M位于其实际位置左侧距离为QO处时产生的引力场。 设QP = R，由式(3)可得： Q O = Q P s v = v s R (4) 在ΔPQO中，根据余弦定理： Q P 2 = Q O 2 + O P 2 − 2 Q O ⋅ O P ⋅ cos ( π − φ ) (5) 将(4)代入(5)，可得： R 2 = ( v s R ) 2 + r 2 + 2 v s R ⋅ r ⋅ cos φ (6) 解以上方程可得: R = s v r cos φ ± s r s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 = s v cos φ ± s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 r (7) 由于 R > 0 ，式(7)的±号取+号。设 k = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 ，则 R = k r = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 r (8) 假设在P点处m所受M的引力为F d ，根据万有引力定律，其大小为： f d = G M m R 2 = G M m ( k r ) 2 = 1 k 2 f j P点的引力场强为 E d = f d m = G M R 2 = G M ( k r ) 2 = 1 k 2 E j (9) 式(8)和式(9)意味着处于运动状态时，m感受到的与M的距离R与实际距离r相比有所变化，变化系数为k；m感受到的M的引力场强与二者处于静止状态时也有所变化，变化系数为k −2 。 从式(4)可看出，虽然M位于原点O，m所感受到的引力却来自位于X负半轴的Q点，其坐标为 ( − v s R ， 0 ) 。我们称点O为M的确在点，点Q为M对m的感应点。 下面分析P点处的引力场强度E d 的具体变化规律。由于图5中M产生的引力场关于X轴对称，这里只需分析 0 ≤ φ ≤ π 就可以了。 因为 k = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 ，如果s和v保持不变，k将随着φ的变化而变化。 当 cos φ = − v 2 s 时，k = 1，k −2 = 1，R = r。假设 φ 1 = arccos ( − v 2 s ) ，由于 v ≪ s ，φ 1 略大于 π 2 ，如图6所示。 图6. 运动物体M引力场变化分界线 当 0 ≤ φ < φ 1 时，k > 1，k −2 > 1，R > r，这意味着m位于图6中A区时感受的M的引力场强比二者处于静止状态时小，m感觉到的与M的距离R比实际距离r长。 当 φ 1 < φ ≤ π 时，k < 1，k −2 < 1，R < r，这意味着m位于图6中B区时感受的M的引力场强比二者处于静止状态时要大，m感觉到的与M的距离R比实际距离r短。 由于 k = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 ，k将随着v的变化而变化，也就是物体M运动速度越快，M周围引力场强变化越大。 从式(9)可知，当R保持不变时，场强E d 将保持不变，由此我们可以得到运动物体M在其所在的运动坐标系的X-Y平面的等场强线方程： R = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 r 这是一个在X-Y平面以极坐标φ和r为变量的曲线方程，体现在X-Y平面，这条曲线实际上是以点 Q ( − v s R ， 0 ) 为圆心、R为半径的圆。 从以上分析可知，当M和坐标系X-Y-Z一起做匀速直线运动时，图4中所示的M静止时其所在X-Y平面的引力场等场强线同心圆E 1 、E 2 、E 3 、E 4 、E 5 将变为如图7所示的圆心分别位于 O 1 ( − v s R 1 ， 0 ) 、 O 2 ( − v s R 2 ， 0 ) 、 O 3 ( − v s R 3 ， 0 ) 、 O 4 ( − v s R 4 ， 0 ) 、 O 5 ( − v s R 5 ， 0 ) ，半径分别为R 1 、R 2 、R 3 、R 4 、R 5 的非同心 圆。 图7. 运动物体M在其所在运动坐标系的X-Y平面的引力场等场强线分布图 在M所在运动三维坐标系X-Y-Z中，等场强线E 1 ~E 5 将表现为以O 1 ~O 5 为球心、半径分别为R 1 ~R 5 的非同心球面。 由此可得到相对静止参照系运动的物体的引力场变化规律： · 物体M相对静止参照系运动时，和M静止时相比其引力场强将产生变化。 如果忽略图6所示φ 1 与π/2差值的影响，则M运动前方相应位置的引力场将变弱，对应等场强面变密；M运动后方的相应位置引力场将变强，对应等场强面变疏。所有引力场的产生位置都滞后M实际的位置； · 物体M相对静止参照系运动速度越大，物体周围相应位置的引力场强变化越大，变化系数为k −2 ； · 物体M相对静止参照系运动时，如果忽略图6所示φ 1 与π/2差值的与影响，位于M运动前方且和M相对位置保持不变的物体m感觉到的与M的距离比实际距离要长，而位于M运动后方且和M相对位置保持不变的物体m感觉到的与M的距离比实际距离要短，变化系数均为k。物体m感觉到的M的位置滞后M的实际位置。
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user: 4. 物体在运动物体引力场中的受力及运动特点 根据3.1节的分析，在图4所示静止物体M的引力场中， 物体m将受到大小由式(1)决定的、方向指向M的向心引力F j 的作用。m有可能沿半径为r的圆形轨道绕M作匀速圆周运动， 在三维空间里该轨道处在半径为r、球心为原点O的球面上。 现在假设m处在图7所示的相对静止参照系以速度V运动的物体M的引力场中，如果m沿M的等场强线运动，比如沿图7中的圆O 3 运动，则m所受引力F d 大小将保持不变，并稳定指向圆心O 3 ，所以m将有可能沿半径为R 3 的圆形轨道绕O 3 作匀速圆周运动。 如图8所示，在三维运动坐标系X-Y-Z里，m的圆形轨道将位于球坐标为 ( − v s R 3 ， π ， π / 2 ) 的球心O 3 、半径为R 3 的球面上。 图8. 在三维空间物体 m在运动物体M引力场中绕点O 3 做圆周运动的轨迹位于球O 3 表面 物体m运动的轨迹可以是球O 3 上任意一个所在平面经过球心O 3 的大圆。不过这时的M不在O 3 点，而在O点。O点为M的“确在点”，O 3 点为M对m的“感应点”。从M运动的方向来看，感应点要滞 后确在点( v s R 3 )的距离，它和m的运行轨迹半径R 3 及M的运行速率v有关。 如果v = 0，则O 3 点和O点重合，v越大，O 3 点和O点距离越远，由于v < s，所以 v s R 3 < R 3 。也就是说只要v < s，M将位于球O 3 里面。 这样我们就得到了物体在静止及运动物体引力场中的受力及运动特点： · 物体M相对静止坐标系静止时，其引力场中的物体m将有可能围绕物体M做圆周运动，M对m的感应点就是M的确在点； · 物体M相对静止坐标系运动时，其引力场中的物体m将有可能围绕物体M对m的感应点做圆周运动。 M对m的感应点滞后M的确在点，m运行轨迹半径不变时，M速度越大，滞后距离越大。
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user: 5. 地球在相对静止参照系运动的太阳的引力场中的受力及运动分析 太阳系是宇宙空间的一个运动系统，但太阳系的运动并非相对静止参照系做匀速直线运动，而是绕银河系中心运转。考虑到太阳系绕银河系运转半径高达2万多光年，太阳系的运动在局部范围内可近似为匀速直线运动，所以太阳的引力场应当遵循本文所讨论的相对静止参照系运动的物体的引力场的变化规律。围绕太阳运行的行星也应当具有本文所讨论的物体在相对静止参照系运动的物体的引力场中的受力及运动特点。 由于太阳系的行星的运动要受到很多因素影响，比如太阳风、进入轨道时行星初速度、各行星之间引力、太阳系外来引力等等。 所以我们的分析只能是在一定假设的基础上进行的近似分析。 假设地球环绕太阳运动时不受除太阳引力场以外的其它因素影响，太阳严格位于地球的公转轨道平面。为便于分析我们把这个平面设为三维运动坐标系X-Y-Z的X-Y平面，如图9所示，太阳位于该坐标系的原点O，和坐标系一起以速度V向右作匀速直线运动，原点O也就是太阳的确在点，地球位于点E，围绕太阳对地球的感应点 G ( − v s R ， 0 ) 做圆周运动，半径为R，设地球轨道与X轴交于A、B两点。 图9. 地球在太阳引力场中绕感应点G点做圆周运动 设地球与太阳的连线r与X轴的夹角为φ。φ = 0时，r = OA，这时r最小，为近日点；φ = π时，r = OB，这时r最大，为远日点。 根据《行星》 [ 6 ] 的数据，目前测得的地球与太阳平均距离约为1.496亿千米，可设R = 1.496亿千米，地球近日点为1.471亿千米，即φ = 0时，r = OA ≈ 1.471亿千米。根据《零速近似的牛顿引力公式掩盖了引力以光速传播的本质》 [ 5 ]，可设引力场的传播速度的大小s为光速，即s = 30万千米/秒。 将R = 1.496亿千米、s = 30万千米/秒、φ = 0、r = 1.471亿千米等量代入式(8)： R = k r = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 r 可求得v ≈ 5013千米/秒。 以上计算表明，如果引力场传播速度为光速，不考虑除太阳引力场外其它因素对地球运动的影响，则太阳相对静止参照系的运行速度约为5013千米/秒。由于太阳随银河系一起运动，而太阳在银河系的相对速度约240千米/秒，由此可推断银河系在宇宙空间相对静止参照系运行速度可达5000千米/秒级。 如果只有太阳引力场对地球运动产生影响，地球绕太阳运行的轨迹是圆形轨迹。圆形轨迹的圆心不在太阳的实际位置确在点O，而在太阳对地球的感应点G，二者相差( v s R )的距离，约为250万千米。 由于地球轨迹的圆心和太阳实际所在位置不重合，这有可能是导致人们把地球轨道描述为椭圆、而太阳被看成这个椭圆的一个焦点的一个重要原因。 当然，由于受太阳风、进入轨道时地球初速度大小和方向、各行星之间引力以及太阳系外来引力等等诸多因素的影响，地球的实际轨迹不会是标准正圆形。 如图10所示，处在三维运动坐标系X-Y-Z中的太阳与地球和坐标系一起相对静止参照系以5013千米/秒的速度运行，太阳位于该坐标系的原点。 在理想状态下地球轨道将位于半径R为1.496亿千米、球心为太阳对地球的感应点G的球面上，G的球坐标为(−250万千米，π，π/2)，与太阳的相对位置保持不变。 理论上地球可沿位于球G球面上的任意一个大圆轨道运动。 假设目前地球的轨道全部位于X-Y平面即图10中的轨道1，这时地球轨道各点到太阳确在点的实际距离之差达最大。当地球轨道在球G面上由轨道1逐渐变为垂直X轴的轨道2时，轨道上各点到太阳确在点的距离之差将由最大逐渐变为全部相同，这时从太阳确在点观察，地球的轨道将变为名副其实的正圆形。 图10. 地球绕太阳运转的轨道变化示意图
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user: 6. 太阳系各行星近日点分析 根据《行星》 [ 6 ] 的数据，目前天文学家已经准确测量到太阳系各大行星与太阳的平均距离，见表1。将各大行星与太阳的平均距离设为本文公式(8)中的R。 通过第5节对地球运动的研究，可求得太阳相对静止参照系运动的速度大小v = 5013千米/秒。将v = 5013千米/秒、s = 30万千米/秒及各行星的R分别代入式(8)： R = s v cos φ + s s 2 − v 2 sin 2 φ s 2 − v 2 r φ = 0时可求得太阳系各大行星近日点的计算值r，如表1所示。 另外，根据《行星》 [ 6 ] 的数据，天文学家也准确测量到了太阳系各大行星近日点的实际值，将这些数值一并列在表1中，与各大行星在φ = 0时近日点的计算值进行对比，可求得其误差。 表中，误差 = (近日点计算值 − 近日点实际值)/近日点实际值 × 100%。 从表1可以看出： Table 1 Comparison between calculated and actual values of planetary perihelion (km 行星 与太阳的平均距离R (千米) 近日点计算值r (千米) 近日点实际值(千米) 误差(%) 水星 5790万 5693万 4599万 23.79 金星 1.082亿 1.064亿 1.074亿 −0.93 地球 1.496亿 1.471亿 1.471亿 0.00 火星 2.279亿 2.241亿 2.066亿 8.47 木星 7.783亿 7.653亿 7.402亿 3.39 土星 14.30亿 14.06亿 13.53亿 3.92 天王星 28.70亿 28.22亿 27.46亿 2.77 海王星 45.00亿 44.25亿 44.49亿 −0.54 表1. 行星近日点计算值与实际值对比(千米) · 由于v = 5013千米/秒是第5节中以地球实际近日点值计算得到的，所以上表中地球近日点的计算值与实际值的误差为0； · 除水星、火星外，其它行星近日点的计算值与实际值的误差都小于5%，基本验证了本文关于运动物体引力场传播的相对性原理的公式(8)的准确性； · 太阳系各大行星除受太阳引力场作用外，它们的运动还要受到很多因素的影响，比如太阳风、进入轨道时行星初速度、各行星之间引力、太阳系外来引力等等，我们的分析与计算只能是在一定假设的基础上进行的，所以出现了行星近日点的计算值与实际值的误差； · 水星近日点的计算值与实际值的误差最大，达到23.8%，这说明除了太阳引力场外，水星运动受其他因素的影响在各大行星中是最大的。即便这样，水星的运动也还是主要受太阳引力场的影响和支配。
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user: 7. 结论 物体的引力场在空间传播速度的大小和方向不变，导致了宇宙空间静止参照系的存在，也决定了运动物体引力场具有以下的相对性原理：物体相对静止参照系运动时，与处在静止状态时相比其周围的引力场强将会产生变化，位于物体运动前方相应的引力场将变弱，对应的等场强面将变密；位于物体运动后方相应的引力场将变强，对应的等场强面将变稀。所有引力场的产生位置都滞后物体实际位置；物体相对静止参照系运动速度越大，物体周围相应的引力场强变化越大；物体相对静止参照系运动时，位于该物体运动前方的其它物体感觉到的与该物体的距离比实际距离要长，而位于该物体运动后方的其它物体感觉到的与该物体的距离比实际距离要短。其它物体感觉到的该物体的位置要滞后该物体的实际位置。 只考虑太阳引力场而忽略其它因素时，可推算出包括地球在内的太阳系各大行星绕太阳的运行轨迹实际上是圆形的，太阳不在轨迹圆心，轨迹圆心滞后太阳一定的距离。另外，如果引力场传播速度为光速，根据目前所测量到的数据还可推算出太阳及其所在银河系在太空中的运行速度可达5000千米/秒级。 运用本文关于运动物体引力场传播的相对性原理的相关公式，计算出的太阳系各大行星的近日点值与实际值非常接近，误差基本在5%以内。
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user: 8. 运动物体引力场传播的相对性原理实际应用展望 运动物体引力场传播的相对性原理除了应用于分析太阳系各天体的运行特点，经过进一步研究和完善，还可应用于人造地球卫星、探月飞船、火星探测器以及外太空飞行器的设计和运行控制，也可用于分析银河系运行特点以及探究银河系等星系巨大旋臂的形成原理，还可用于探究太空中双星及多星系统的运行特点等，当然对解决诸如《小天体平衡点之谜》 [ 7 ] 的课题也会有大的帮助。
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user: 摘要 目前语言学学者大多运用语篇语用学和会话分析的方法对抱怨语进行研究。主要研究口头对话或书面形式中的抱怨。极少数关注以计算机为媒介沟通(CMC)的日常交际抱怨语。因此，本文针对来自WhatsApp的75个被动攻击性抱怨语进行研究。发现它们大多以陈述句形式出现，部分可以归入特定模式的特点。并探讨其传递语用和社会信息的非语言线索，同时提出间接言语行为可以根据人称代词在特定语境中的使用情况分为不同程度层次。
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user: 1. 引言 1.1. 抱怨言语行为研究综述 目前语言学学者大多运用语篇语用学和会话分析的方法对抱怨进行研究(Depraetere Ilse， Ruytenbeek Nicolas， 2021 [ 1 ] )。在语用学视角下，研究领域大多聚焦于单一语言中的抱怨语特点研究、不同语言中的抱怨语对比研究(袁周敏，陈吉，2015 [ 2 ] )和语言母语者与学习者的抱怨语对比研究(例如Nakabachi， keichi， 1996 [ 3 ]; Beal， Christine， 2010 [ 4 ]; Kraft， Bettina， Geluykens， Ronald， 2002 [ 5 ] )。在会话分析(CA)的角度下，研究主要关注在日常生活或专业领域会话中如何展开抱怨(Mats Ekström， Fredrik Lundström， 2014 [ 6 ]; Kevoe Feldman， Heidi， 2018 [ 7 ] )。本文则侧重于语用学视角。 以上研究主要集中在口头对话或书面形式的抱怨中。少数研究也调查了以计算机媒介沟通(CMC)形式出现的抱怨。但这些研究仅关注网络购物评论中的抱怨或社交媒体中的消极评论(Tian， 2006 [ 8 ]; Dawn G. Gregg， Judy E. Scott， 2008 [ 9 ]; Camilla Vásquez， 2010 [ 10 ]; Lai， 2019 [ 11 ]; Jin， Yuan， 2020 [ 12 ] )。极少数研究关注网络社交平台中人际间抱怨语的使用。短信(这里指在网络社交平台中发送的即时消息)作为最常见的CMC方式之一，其及时性虽与面对面交流有着明显的相似性，但其与面对面交流在语言外线索的表达上大相径庭。例如在口头对话中，语气、肢体语言、面部表情、声音变化、眼神交流等可以补充说明某些语用或社会信息，但在短信交流中，这种语言外线索却不能明确地体现。因此，本文将侧重于研究网络社交平台中抱怨语的特点，并且力图剖析短信抱怨语的言外线索特点。 1.2. 抱怨言语行为定义 关于“抱怨”的定义，与其他的一些言语行为不同的是，一些研究者认为给出具体的形式和功能范式是相当困难的(Edwards， 2005 [ 13 ]; Laforest， 2002 [ 14 ] )。Heinemann和Traverso (2009 [ 15 ] )观察到，任何类型的评论“哪怕是最轻微的负面评价”都可以被视为抱怨(p. 2383)。在形式上，Sack (1992 [ 16 ] )认为，“抱怨通常的形式为：一句赞美加上‘但是’(表转折)再加上抱怨内容”(p. 358)。此外，在研究TripAdvisor案例中的负面评价后，Camilla Vásquez (2010 [ 10 ] )发现，大部分抱怨语倾向于将总体负面评价与一些正面评价并列(p. 1707)。在功能上，按照Wierzbicka (1991 [ 17 ] )的看法，抱怨语是一个故意发生的言语行为，表明说话者“遭遇了不好的事情”(p. 81)。 然而，随着Web 2.0的普及，以计算机为媒介交流(CMC)的研究发现，抱怨言语行为的定义是需要延伸的，其实施条件也有待调整(袁周敏，陈吉，2015 [ 2 ] )。以往的研究大多认同Brown & Levinson的观点，认为被抱怨者未能得到尊重，所以抱怨语代表了一种面子威胁(FTA)的行为(Brown， Penelope， Levinson， Steven， 1987 [ 18 ] )。然而在CMC中有些抱怨行为或许未对说话人或听话人产生面子威胁。这就与传统的定义大相径庭。这种形式的抱怨语，往往体现在“被动攻击性”(passive-aggressive)文本中。精神病学家丹尼尔·霍尔·弗拉文将被动攻击行为描述为“间接表达消极情绪而不是公开表达消极情绪的一种模式”。也就是说，被动攻击性抱怨语的发送者不会跟对方正面交锋，不会在对方发火时用语言回敬、刺伤，但这不代表他们真的没有脾气，他们只是用迂回的方式表达抱怨。根据Wierzbicka (1991 [ 17 ] )提出的抱怨语定义(抱怨是指说话人“遭遇了不好的事情”)，被动攻击性短信通常可视为一种抱怨言语行为的发生。