DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 7. 断面带宽计算及波道配置 当单波速率确定后，就可依照波道规划原则进行具体的波道计算。根据业务需求的分析结果，在全网拓扑结构断面划分和编号基础上，增加冗余通道后，通过下列公式计算出各断面传输带宽容量。 断 面 传 输 带 宽 容 量 = ∑ ( 实 际 接 口 带 宽 + 冗 余 带 宽 ) (1) 其中： 实 际 接 口 带 宽 = ∑ ( 数 据 通 信 骨 干 网 + 分 支 机 构 信 息 内 网 + 调 度 数 据 网 业 务 ) (2) 按照单波道容量10 G的原则，通过下列公式采用向上取整的计算方法统计出波道的数量/断面，并顺序规划波道编号 [ 16 ] 。 断 面 波 道 数 量 = ⌈ ( ∑ 断 面 传 输 带 宽 容 量 ) / 10 ⌉ (3) 图3. 端到端OTN电交叉站点波道分配图 图4. 三方向OTN电交叉站点波道分配图 以案例中X电力企业OTN网络为例，通过计算，其断面传输带宽需求及波道规划示例结果如表3所示。 根据各断面的波道数量，即可以准确得出每一个OTN节点设备的波道配置数量。以3个光方向的“总部”站点波道配置为示例，如图5所示，多个光方向的站点波道配置以此方法类推。“总部”节点有三个断面，波道数量分别为：3#断面容灾A-总部 = 6波(即10 G的OTU模块需要6块)、4#断面B-总部 = 8波(即10G的OTU模块需要8块)、8#断C-总部 = 4波(即10 G的OTU模块需要4块)，则“总部”节点配置的总波道数量 = 6 + 8 + 4 = 18，相对应本节点配置的10 G OTU模块数量为18个。
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user: 8. 断面编号规划方法应用效果 通过电力OTN网络断面编号波道规划方法进行波道规划，实现了OTN工程建设时按需配置波道的目的，在满足电力OTN网络业务需求的同时，兼顾未来业务与网络的发展。在规划设计前期阶段，采用此方法进行OTN站点的差别化配置，既能保证了骨干网的传输容量又可以节约网络建设投资。本案例中通过电力OTN网络断面编号波道规划方法，完成了在工程前期可研设计和后期的工程初设阶段的精准波道配置，共新建OTN骨干网络节点近300个，实现了X电力企业OTN骨干网络组织，覆盖了总(分)部、容灾中心、省级公司和重要通信节点，将电力骨干通信网承载能力从原来的2.5 G/10 G提升到400 G，在缓解电力骨干光缆纤芯资源紧张的同时，优化了电力骨干通信网络结构。 随着云计算、物联网、大数据，移动通信不断融入到电力信息通信领域，电力骨干通信网的带宽需求将会不断增长，各电力企业的OTN网络建设需求也会相应增加。通过实际工程证明，OTN波道断面编号规划方法可以提供准确而便捷的波道规划思路，目前也已经被多家电力规划设计单位所借鉴，并取得了很好的应用效果 [ 17 ] 。 Table 3 Bandwidth and channel statistics section plannin 断面编号 源端 宿端 接口需求(Gb/s) 冗余(Gb/s) 总计(Gb/s) 波道数量 波道编号 1 A(2) A 20 20 40 4 λ1-λ4 2 A 容灾A 60 20 80 8 λ1-λ8 3 容灾A 总部 31 20 51 6 λ1-λ6 4 B 总部 51.155 20 71.155 8 λ1-λ8 5 A(2) B 20 20 40 4 λ1-λ4 6 容灾A 容灾B 30 20 50 5 λ1-λ5 7 C 容灾B 40 20 60 6 λ1-λ6 8 C 总部 20 20 40 4 λ1-λ4 9 C B(2) 40 20 60 6 λ1-λ6 10 B B(2) 21 20 41 5 λ1-λ5 11 B E(2) 10.155 20 30.155 4 λ1-λ4 12 E E(2) 10.155 20 30.155 4 λ1-λ4 14 B(2) 容灾C 20.155 20 40.155 5 λ1-λ5 17 D变电站X D 0.155 20 20.155 3 λ1-λ3 18 D变电站X E 0.155 20 20.155 3 λ1-λ3 表3. 断面带宽统计及波道规划表 图5. 三方向站点波道配置示意图
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user: 9. 结论 从电力产业的发展来看，电力通信网一直是提供通信服务的支撑网络，但是网络所承载的业务却关乎生产、安全、调控、检测、营销、企业管理等各个方面的信息。OTN作为现阶段电力骨干通信网发展的重要技术手段，其网络规划的是否合理至关重要 [ 18 ] 。通过OTN网络建设实际案例很好地验证了电力OTN网络波道断面编号方法的可用性，为大范围开展的电力OTN网络建设提供规划思路，对未来能源互联网，高比例清洁能源接入等诸多新型信息业务的接入提供规划方法。当然，OTN网络规划是一个繁琐的工作，在实际工作中不止进行波道规划，还会涉及网络保护方案、板卡配置、技术指标等诸多规划环节，与此同时也会存在着不同厂家、不同设备互联互通的匹配问题等，在实际实施过程中也应当引起注意。 随着IP化的不断发展，光通信技术的不断进步，现有400 G容量的OTN技术会被更高传输容量的新技术所替代，建议进行更深层的规划方法研究，开发功能更加强大，使用更加便捷的规划设计软件，为OTN网络的规划设计提供更加有效的辅助手段，满足未来更大规模、更高速率的电力通信网络建设。
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user: 摘 要 对于食品来说，包装不仅起着宣传和美化的作用，更对食品起着保护作用。但是食品包装材料中存在一些重金属对食品食用安全有一定隐患。用激光诱导击穿光谱结合移动窗口偏最小二乘法、原子荧光光度法、X射线荧光光谱等方法能安全快速的对重金属离子进行检测，其中，荧光光度法、X射线荧光光谱测量成为了食品包装材料重金属离子快速检测研究的一个重要方面。本工作对各种材料中重金属快速检测的方法进行归纳、总结，并对最新的技术方法进行了分析，这对人们了解食品包装安全及检测方法方面具有重要意义。 关键词 :食品包装材料，重金属检测方法，食品安全 Copyright © 2018 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 随着社会经济及文化的快速发展和进步，饮食文化的多样性对人们的生活产生了较大的影响。随之而来的是人们对食品的卫生与安全高度关注。通常情况下，生活中的各种包装及装饰材料，其重金属未经过任何处理就直接进入环境，如河流、湖泊或者土壤，由于重金属不能被生物降解。但在食物链的作用下，重金属会成千上百倍的富集在一些生物体内，通过食物链，重金属可以进入人体，然后蓄积 [ 1 ] 。重金属会使人中毒，轻则出现怪病，重则导致人死亡。有些重金属存在于我们日常使用的各种塑料包装材料当中，例如塑料制品在食品包装、饮水管材、儿童玩具、医疗器材等方面已广泛使用，由于与人体有接触，塑料中的各种添加剂如增塑剂、稳定剂、填充剂、着色剂、抗氧剂等都具有不同程度的毒性，而它们可能被水质或油质的食物所带出，然后进入人体 [ 2 ] 。还有各种纸质包装因为轻便、简单易降解等被广泛应用于各种食品的外包装，但是，这些纸质包装在生产的过程中因为处理不当或者纸制品本身就不干净，含多种重金属残留，在使用过程中污染食物本身，从而进入人体，损害人的身体健康。本文综述了食品包装材料中汞、镉、铅等重金属检测的一些不同方法。
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user: 2. 重金属的危害 2.1. 铅 铅在自然界中分布广泛，在地壳中的含量为0.0016%，列地壳中元素丰度的35位 [ 3 ] ，因此人们会经常接触到铅元素。人体铅负荷增加对人体的神经行为会有一定的损害。特别是在蓄电池行业中，铅随废水会排入到水体，在水体中蓄积后，会被人体吸收后发生慢性中毒。对儿童的血铅负荷、神经行为功能进行研究后得出，长时期暴露于含铅环境的儿童会存在反应缓慢、视觉迟钝等现象 [ 4 ] 。 2.2. 汞 含汞废水是世界上危害最大的工业废水之一，汞以无机汞盐和有机汞化合物存在，都对人体产生危害 [ 5 ] 。不过它们对人体的作用并不相同。无机汞盐产生毒性的机理如下：汞离子会与酶蛋白相互结合，从而抑制酶的活性，使细胞正常功能产生障碍。有机汞的化合物中，甲基汞它的毒性最大，它可以在脂肪中溶解，且比在水中的溶解度要大，如果不慎进入人体，几乎可全部吸收且不易排出体外，此时积累的汞离子如果侵入神经中枢系统，将会破坏脑血管，体症状为语言失常、视野缩小、听觉失灵、四肢麻木等。1953年发生在日本的“水俣病”就是汞中毒引起的 [ 6 ] 。中国是世界上第三大产汞国家，因此汞污染的情况也非常严重。 2.3. 铬 在非污染的低层大气和天然水中均含有微量的铬，如雨水中含铬2~4微克每升，土壤中含铬约在100~500毫克每升之间。铬离子分为六价铬和三价铬，其中六价铬的毒性比三价铬的毒性大，六价铬是一种吸入性、吞入性毒性物质，皮肤接触后会导致过敏或者皮肤癌，也可能导致遗传性基因受损，铬离子对环境的危害性周期比较长 [ 7 ] 。它能降低生化过程的需氧量，铬盐也会对肠胃有剌激作用。铬的化合物在工业上应用较多，如电镀、化工、印染等行业，其都含有三价铬或六价铬的废水排出，会使局部地区受到铬污染。 2.4. 砷 砷的分布相当广泛，动植物体内会含有微量的砷离子，比如海产品中含有少量的砷。由于含砷农药的广泛使用，砷对环境的污染问题愈发严重。砷到人体之后，会蓄积于骨质疏松部、肝、肾、脾、肌肉、头发、皮肤等部位，刺激造血器官，对红血球生成有影响 [ 8 ] 。若长期接触砷，则会引起细胞和毛细血管中毒，严重时，会诱发恶性肿瘤。在我国，国家标准规定，食品里的重金属残留限量，其中砷含量不能超过0.7毫克/千克，鲜乳不能超过为0.2毫克/千克。砷在体内有明显蓄积性，长期摄入低量砷元素，有的经过1~2年，甚至十几年才发病，骇人听闻的“森永奶粉砷事件”就是有力证据 [ 9 ] 。 由此可知，重金属元素对人体危害是非常大的，所以研究检测食品包装材料中重金属快速方法，对我们来说是非常有必要的。
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user: 3. 重金属的快速检测方法 3.1. 激光诱导击穿光谱(LIBS)结合移动窗口偏最小二乘(MWPLS)法 [ 10 ] 激光诱导击穿光谱结合移动窗口偏最小二乘是基于全光谱的绿色近似无损的一种检测技术，通过分析元素特征、线谱位置、信号强度来获取物质成分与含量的一种方法。再通过MWPLS在光谱区间进行优选。杨辉等 [ 10 ] 应用LIBS法结合MWPLS法对脐橙中的重金属Cd进行检测。LIBS技术具有快速，无需对于样品进行复杂化学前处理，多元素同时检测等诸多优点，已成为光谱分析技术的研究热点之一。同时，LIBS作为新型的检测技术由于收到样品均匀性、系统参数、气流环境、数据处理分析的影响，导致LIBS方法在检测稳定性、灵敏度和准确性方面存在很大的提升空间。为提高LIBS定量模型的精度，将偏最小二乘法(MWPLS)引入到LIBS的定量分析模型中去，在提高模型预测能力的同时也可以减少数据处理量，节省时间。 3.2. 原子荧光光度法(AFS) [ 11 ] 通过测量待测元素的原子蒸汽在辐射能激发下所产生的荧光发射强度，来测定待测元素，即为原子荧光光度法。翟毓秀等 [ 11 ] 应用AFS-2201型双道原子荧光光谱仪，进行了氢化物发生原子荧光法测定食品和动物饲料中的铅含量。采用高氯酸做介质， 并对各种最佳分析条件进行了探讨和验证。检出限为0.3 μg/L，线性范围为1.00~500 μg /L，回收率为87%~98%。再用标准物质进行对照，其测定值均在给定的的标准范围之内。该方法的优点是灵敏度高、操作简单、精密度和准确度好，所用试剂没有毒性。目前已有20多种元素的检出限，优于原子吸收光谱法和原子发射光谱法。 3.3. X射线荧光光谱法 利用待测样品不同成分对X射线的吸收情况不同的一种方法，是随样品的成分及其含量的变化，来定性或定量的测定成分的一种方法。该方法样品处理简单、分析迅速、光谱的干扰性少，元素分析范围较广，样品形态多样化，测定时具有非破坏性等特点。王世芳等 [ 12 ] 总结了X射线荧光光谱法在检测土壤中的重金属的应用研究进展，包括该方法在土壤重金属中的检测、检出限及检测模型研究。 3.4. 试纸和试纸检测法 试纸分析法主要通过重金属离子与显色剂发生显色反应，对重金属进行定性或半定量检测。同时试纸分析法应用范围广，基本涵盖了大多数重金属离子，具有快速检测和操作简单的优点。王锦鹏等 [ 13 ] 介绍了试纸法检测纺织品中的汞、铬、铅。汞试纸检测范围为0.01~0.05 mmol/L，其最低检出限为1.0 × 10 −4 mmol，回收率为89%，准确率为98%，铬离子、銫离子、铅离子均不干扰测试结果。铬离子可与维多利亚B、碘化钾形成蓝色三元络合产物的原理可制备铬快速检测试纸，当铬离子含量处于0.1~0.5 mol/L，试纸颜色深浅与个离子含量成正比，其最低检出限为0.1 mg/L，并且常见的重金属对该试纸显色没有影响，同时与原子吸收光谱(AAS)相比，试纸检出率为97%。该试纸制作简单，耗时短，检出限低，准确率高。但是该试纸需要在强酸环境下进行测试，限制了试纸的应用范围，需要进一步改进。 3.5. 电感藕合等离子体-质谱(ICP-MS)法 电感藕合等离子体质谱(ICP-MS)分析技术将电感藕合等离子体与质谱联用，利用电感藕合等离子体使样品汽化，将待测金属分离出来，从而进人质谱进行测定。该方法与其他分析法比较，分析精密度高，检出限低，分析范围广泛。分析速率极快是其自身的优势所在。但其价格昂贵，易受污染。半定量分析法是质谱所特有的一项实用功能，是利用各种一致的同位素的相对计数绘制出未知样品的质谱图，这些数据还可以用来估算出样品中未知元素得浓度值，每个元素的浓度值可以通过测定其它元素的响应计算出来 [ 14 ] 。陈启钊等 [ 15 ] 利用ICP-MS半定量分析法测定食品中的39种重金属元素，能够有效消除干扰，在无标准溶液条件下采用该方法测定，可用于食品中重金属的快速分析，快速测定食品中的重金属元素，为食品安全评估提供更详细、更综合的科学依据。 3.6. 量子点合成法 量子点是一种半导体纳米晶体颗粒，光稳定性好，化学稳定性强，荧光寿命长，量子点作为荧光探针在分析化学领域的应用成为热点，其中包括水样中重金属离子的检测。邓超等 [ 16 ] 利用CdSe量子点合成，发现量子点的荧光猝灭强度与Pb 2+ 或Hg 2+ 的质量浓度呈线性关系。他们测出线性范围分别为0.005~10 mg/L和0.001~1 mg/L，检出限分别为0.003 mg/L和0.001 mg/L，相对标准偏差分别为1.23%和1.29%，可应用于实际水样中Pb 2+ 或Hg 2+ 的检测 [ 16 ] 。 以上检测方法进行比较，适合食品包装材料中的重金属检测方法有激光诱导击穿光谱法、原子荧光光度法、X射线荧光光谱法，相对来说，原子荧光光度法、X射线荧光光谱法，检测过程可以做到直接检测，检测范围广，检测结果更为精确，可以达到无损快速检测。 重金属的污染是当前人们必须面对和解决一个的重要问题，想要减少这一问题的发生，需要严格控制重金属源头，加强防范治理，加强重金属快速检测核心技术的研究，此外，政府部门需要进一步加强监督管理，做到随时检查和抽查，对于检查不合格的食品及食品包装材料予以严肃处理 [ 6 ] 。
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user: 4. 结语 食品安全问题在任何时候都不容小觑，一旦对其有所疏忽都将会给食用者带来极大的安全隐患。因此不断提高与完善食品检测措施，提高食品包外包装的安全可靠性对人类生活安全有巨大影响，使消费者可以向健康、安全、绿色的食用环境更进一步。
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user: 摘 要 建南气田南飞三气藏位于建南构造南高点，发育颗粒滩亚相裂缝–孔隙型储层。飞仙关组三段(T 1 f 3 )储层平均孔隙度 < 2%，平均渗透率 < 0.1 mD，属于特低孔、特低渗储层。T 1 f 3 颗粒滩具有自西向东迁移的特征，纵向上发育多期滩体叠置，储层分布与滩体发育密切相关。T 1 f 3 气藏主力出气层段位于中部，可划分出A、B两个小层，在储层岩性、物性和地震特征上均表现出一定的差异。在前期多属性分析和波阻抗反演的储层预测工作基础上，重点再采用时差、振幅属性刻画不同小层储层分布范围。同时，利用地质、地震资料相结合指出T 1 f 3 剩余气分布范围，并复算储量，为下步开发井位部署提供有利依据。 关键词 :建南气田，南飞三气藏，储层预测，剩余气分布 Copyright © 2018 by author， Yangtze University and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 前言 建南气田南飞三气藏是建南气田主力生产单元，年产气量占到建南气田总产量的80%以上。近年来，碳酸盐岩储层预测研究一直是建南气田储层攻关的热点和难点问题 [ 1 ] [ 2 ] [ 3 ] 。2007年以来，采用建南地区三维地震资料解释处理结果进行储层预测，取得了一定进展；2011~2012年，利用多属性分析、波阻抗反演等技术在建南气田南飞三气藏部署2口开发井，完井测试均获得日产(8~9) × 10 4 m 3 工业气流。目前，南飞三气藏上交探明储量65.24 × 10 8 m 3 ，已动用储量48.32 × 10 8 m 3 ，随着开发的逐步深入，现有的储层预测技术难以满足实际生产需要，主要原因是颗粒滩储层发育部位存在差异性，原有的储层地震预测结果和近几年实钻井储层发育情况在匹配精度上有待进一步提高。笔者通过梳理前人对沉积、储层的认识，以开发细分层为切入点，利用井–震结合开展南飞三气藏储层、储量分类评价，为提高单井产能、寻找剩余气分布有利区指明方向。
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user: 2. 研究区概况 2.1. 构造地层特征 建南气田位于湖北省利川市和重庆市石柱县境内，构造处于四川盆地东缘的石柱复向斜中部 [ 4 ] ，为一保存完整的膝状背斜构造(图1)。建南构造存在南、北2个高点，南高点位于建15井一带，北高点在建3井附近，构造轴线为北东方向，呈缓“S”型展布。中三叠统以下逆断层发育，控制建南构造的断层为太平镇断层和跨石庙断层。建南地区飞仙关组岩性四分性比较明显，地层厚度380~420 m，划分为4段，且颗粒滩亚相集中发育于飞仙关组三段(T 1 f 3 )。T 1 f 3 可以划分出3个亚段，依次为一亚段、二亚段(T 1 f 3 2 )和三亚段 [ 5 ] 。以实钻井资料为基础，结合前人资料，按岩性、电性和地震特征，将T 1 f 3 2 细分为A、B小层(图2)。 图1. 建南气田构造位置图 图2. 建南气田J38井T 1 f 3 小层划分及沉积相综合柱状图 2.2. 沉积储层特征 已有研究表明，受沉积环境及古地貌控制，建南气田T 1 f 3 优质储层主要集中发育在其中部即T 1 f 3 2 ，为颗粒滩沉积 [ 6 ] [ 7 ] [ 8 ] ，总厚60~80 m左右。其中，A小层发育砂屑滩亚相，B小层发育鲕滩亚相(图3)。储层主要位于T 1 f 3 2 的A小层，岩石类型以亮晶砂屑/鲕粒灰岩为主(鲕粒灰岩储层占32.4%，砂屑灰岩储层占67.6%)，储集空间类型以粒内(间)溶孔为主，平均孔隙度 < 2%，平均渗透率 < 0.1 mD，属于特低孔、特低渗储层。 图3. 建南气田J38井T 1 f 3 2 储层岩石类型
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user: 3. 井震结合储层预测 3.1. 井震储层特征 通过对建南气田已钻井地震剖面分析，T 1 f 3 由南自北在地震剖面上表现为由三强相位过渡到二强相位的过程 [ 9 ] [ 10 ] [ 11 ] [ 12 ] ，其中建南构造南高点以发育三强相位为主，由上自下依次为相位1、2、3。储层精细标定表明，南飞三气藏储层位于相位2、3之间(图4)，其中A小层储层发育在相位2与下部波谷之间，相位2、3之间表现为宽时差(时差 ≥ 25 ms)；B小层发育在相位3与上部波谷之间，相位2、3之间的时差相对变窄(时差 < 25 ms)。 图4. 建南气田T 1 f 3 2 地震合成记录 3.2. 地震属性预测 建南构造南高点储层主要发育在T 1 f 3 2 的A小层和B小层，相位3是T 1 f 3 下部储层的地震响应，该相位越强，反映储层有可能越发育，也就是说第一期鲕滩储层具有明显“三相位”特征。同时，根据储层发育位置不同，越靠上，相位2和相位3之间的时差越小，根据该地震模式识别，结合沉积相平面展布及地震属性分析精细刻画了A小层和B小层的岩性圈闭分布范围。 建南气田T 1 f 3 2 的A小层储层表现为强振幅大时差的特点。可根据相位3的振幅平面变化确定储层平面展布特征。同时，根据时差属性来确定A小层和B小层的分布(图5)，其中A小层主要表现为大时差强振幅的特点(图中兰色区域)，B小层主要表现为小时差强振幅的特点(图中红色区域)。 图5. 建南气田三维区相位2、3时差属性图 3.3. 研究区储层发育模式 T 1 f 3 沉积时期，建南地区整体表现为缓坡台地沉积环境 [ 13 ] [ 14 ] [ 15 ] ，颗粒滩主体由西南向东北一线逐渐迁移(图6)。其中，南部T 1 f 3 为中缓坡相，水体适中，颗粒滩亚相十分发育，集中发育于茨竹垭、鱼池坝和建68井–建45井周缘地区。滩主体部位沉积厚度大(40~80 m)，发育亮晶砂屑灰岩和亮晶鲕粒灰岩，局部表现出微弱白云化特征，是该时期形成优质储层的主要岩性。北部T 1 f 3 为内缓坡相，水体较南部T 1 f 3 浅，以发育薄–中层状低能颗粒滩为主，滩体厚度10~30 m，且从滩体的规模及平面展布来看均比南部局限。另外，建南气田中–北部由于局部残留早期洼地，在洼地周缘古地形较高，水体浅且动荡，造成颗粒滩经常暴露，如新店1井区、龙8井区等，该区域发育优质溶孔云岩储层。 图6. 建南气田T 1 f 3 沉积相平面展布图
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user: 4. 有利目标区预测 4.1. 有利区特点 1) A小层。储层I类区均分布于建南构造南高点，II类区以围绕南高点周缘分布为主，其余零星分布于北高点新店2井–建44井和建42井区。南高点I类区主体分为2块，分别位于建68侧1井–建平5井一线和建35-5井周缘(图7)。储层中心最大厚度可达50 m以上，孔隙度介于2.0%~2.5%之间。结合试采和累计产量效果来看，南飞三气藏主力生产井均位于该区域。 图7. 建南气田T 1 f 3 2 的A小层储层厚度等值线图 2) B小层。该时期储层的分布范围较A小层而言更为广泛，整个建南构造均有一定的厚度，但从厚度和孔隙度等物性参数来看，表现出很强的非均质性。I类区储层呈现出7个相对集中的发育点，南部集中于建47井区以南(图8)。结合生产情况来看，仅建35井区一口井试采效果较好，目前日产量2 × 10 4 m 3 ，生产近30年，累计产量超过3 × 10 8 m 3 。 图8. 建南气田飞T 1 f 3 2 的B小层储层厚度等值线图 整体来看，建南南高点优质储层集中发育于T 1 f 3 2 的A小层。从分布范围来看，T 1 f 3 2 的B小层储层较A小层更为分散，厚度上不成规模。 4.2. 剩余气分布及潜力分析 建南气田南飞三气藏发育颗粒滩型储层，A、B小层均有分布，以A小层为主，储层厚度40~50 m，具有较弱的白云化作用，白云石体积分数平均 < 10%，孔隙度相对均一，介于1.5%~2.0%，局部优质井区可达到3%以上，为典型的裂缝-孔隙型气藏。储层的展布和物性特征与沉积相密切相关，滩主体部位具有储层厚度大、物性好的特点，储量评价为I类(图9)。 图9. 建南气田T 1 f 3 2 储量分类评价图
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user: 5. 结论 根据建南气田T 1 f 3 2 储层分布位置、单井试气层段，结合地震相应特征，将T 1 f 3 主力出气层段T 1 f 3 2 细分为A、B两个小层，其中A小层为砂屑滩沉积，B小层为鲕粒滩沉积。在储层地质细分层的基础上，开展精细储层预测，利用振幅和时差属性的区别性，有针对性地刻画T 1 f 3 2 (A、B小层)储层分布范围。通过开展储量分类评价，复算南飞三气藏储量78.26 × 10 8 m 3 ，其中优质储量(储层厚度 ≥ 20 m、孔隙度 ≥ 2.0%) 50.69 × 10 8 m 3 。结合生产动态资料，进一步明确了南飞三气藏剩余气富集区在建68侧1井–建平4井之间，具有调整和滚动扩边潜力。
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user: 摘 要 为了研究医疗机构需求的影响因素，应用多元统计分析中的多元线性回归模型对中国31个省份的2016年医疗机构数进行分析并应用模型对短期内医疗机构的需求量进行预测。研究表明：医疗机构数主要受人口及医用病床的影响，不同省份医疗机构数存在显著差异。 关键词 :医疗机构，影响因素，多元线性回归模型 Copyright © 2018 by author and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 医疗机构是由一系列开展疾病诊断、治疗活动的卫生机构构成的，我国医疗服务体系制度的设计和医疗机构的定位决定了医院及基层医疗卫生机构是我国医疗机构的主要形式 [ 1 ] ，因此合理整合医疗资源，增设医疗机构和提高医疗机构服务质量，不仅关系到人民的健康生活，更关系到社会的稳定与发展。 2017年8月，国家卫生计生委规划与信息司发布了我国卫生和计划生育事业发展统计公报，与去年同比全国医疗卫生机构总数有不同幅度变化。各省医疗资源也分布不均，山东省和四川省医院数名列前茅，特别是自2015年以来各省发布在“十三五”期间医疗卫生服务体系规划，为了合理分配医疗资源，需要定量分析影响医疗机构发展的主要因素。因此，本文采用多元统计分析中的多元线性回归分析，将不同省份的医疗机构数作为因变量，其他影响因素作为自变量，通过建立一元线性回归模型得出医疗机构数的主要影响因素是人口及医疗床位数，并给出该模型下的医疗机构数预测，进一步提出医疗机构的发展建议。
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user: 2. 数据及变量说明 经分析，影响医疗机构数的主要因素，除了人口分布以外，还与医疗服务中应用到的基础设施和医护人员，以及医疗工作者可得报酬有关。为此，考虑的影响因素主要有人口、卫生技术人员、医用病床、居民人均保健支出。本文采用2016年全国31个省医疗机构(医院、基层卫生机构)、医用病床、人口、卫生技术人员数和年人均医疗保健支出，根据相关资料得到医疗机构数量的截面数据，见表1所示。 对表1中解释变量与被解释变量之间的关系进行探索发现各个自变量，即人口、卫生技术人员、医用病床数和居民人均保健支出与因变量医疗机构数之间的相关系数为0.882764792、0.840084058、0.845243392和−0.224463574。考虑到前三个变量与因变量之间存在较强的相关关系，人均居民保健支出与医疗机构数之间相关性较弱。因此，初步剔除第四个变量对医疗机构数的影响并绘制前三个变量与因变量的散点图及线性趋势直线见图1。由图1可知，各个变量与因变量之间大部分都在一条直线附近波动，这说明两变量之间存在线性关系。
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user: 3. 多元线性回归模型 3.1. 线性回归模型的思想 多元线性回归模型在社会、经济、技术以及众多自然科学研究领域中已被广泛使用 [ 2 ] ，在测量数据处理中，有许多问题都需要通过回归建模来解决，其中以线性回归较为常见。为了得到线性回归参数的最佳估值，通常是在经典的高斯–马尔科夫假定下采用最小二乘方法，应用R软件阐明多元线性回归模型在医疗机构数分析中的应用 [ 3 ] 。并通过皮尔森相关性检验、拟合优度检验、F检验和t检验的方法对模型进行优化，以便得到拟合程度高、准确可靠、和更加直观的多元线性回归模型。并为多元线性回归模 Table 1 Medical institutions sectional data of several provinces in 201 省份 医疗机构 医用病床 人口(万) 卫生技术人员 人均保健支出 北京 18，440 109，811 2171 274，036 191，416 天津 9409 60，869 1547 111，672 158，447 河北 154，518 322，909 7425 512，877 102，752 山西 79，787 177，442 3664 289，266 100，859 内蒙古 45，479 129，011 2511 202，999 131，969 辽宁 68，738 255，513 4382 339，187 141，923 吉林 38，747 140，995 2753 206，092 145，802 黑龙江 39，954 201，337 3812 283，494 125，829 上海 9473 117，510 2415 201，735 222，390 江苏 60，916 392，293 7976 589，559 133，129 表1. 2016年部分省市医疗机构数的截面数据 图1. 三变量与医疗机构数关系的散点和线性趋势直线图 型在医疗机构数分析中提供有力参考。 3.2. 回归模型建立 为了给制定医疗机构的规划提供依据，需分析比较医疗机构数与各个影响因素的关系。建立以人口、卫生技术人员、医用病床数为自变量，医疗机构数为因变量的多元线性回归模型： Y = β 0 + β 1 X 1 + β 2 X 2 + β 3 X 3 + ε 图2. 部分省市医疗机构数预测折线图 其中Y表示医疗机构数， X 1 ， X 2 ， X 3 分别表示医用病床、人口和卫生技术人员数， ε 表示去除3个变量的影响后的随机误差项。采用最小二乘估计法估计模型参数，应用R软件对2016年各省医疗机构数进行统计分析，其得到的模型为： Y = − 49.992 + 0.42 X 1 + 3.846 X 2 + 0.0291 X 3 + ε 对回归模型的拟合优度检验结果为可决系数为0.8755，这说明样本回归直线对被解释变量有较强的解释能力，方程整体显著性检验的F检验统计量为32.96，自由度为3和27，对应p值为0，说明方程整体是显著的。单个变量显著性检验的t检验统计量的p值分别为0.99474、0.00734、0.04791和0.78085，t检验结果显示截距项，变量 X 3 的t检验p值大于0.05，t检验结果不显著，即各省医疗技术人员数对医疗机构数的影响不显著，而变量 X 1 ， X 2 的检验p值小于0.05，即医疗床位及人口数对各省医疗机构数有显著影响。考虑到卫生技术人员数与人口数存在多重共线性的可能性，对两变量做相关性分析发现其相关系数为0.977578，它们之间更加具有直接关系，因此剔除信息重叠的变量X 3 ，由此得到的模型结果为： Y = − 89.567 + 0.401 X 1 + 5.058 X 2 + ε 。由R软件程序结果可以看出方程整体检验的F检验p值、截距项和各个变量的t检验p值均小于0.05，即人口和医用病床数对医疗机构数有显著影响。 3.3. 模型预测 模型结果显示在其他因素不变时，医用病床每增加1床，医疗机构数需增加0.401个，人口每增长1万人，医疗机构需增加5.058个。在决策中我们希望通过人口数、医用病床数来预测国内各省医疗机构的发展趋势，依据最新人口与医用病床数数据预测得到部分省市医疗机构数见图2所示。
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user: 4. 结论与建议 通过以上模型的运算结果充分表明人口及医疗床位对医疗机构数有着很大影响，各省之间医疗机构数存在显著差异。医疗机构作为医疗体系的最小执行单位与药品市场的最小销售单位，是衡量不同地区医疗水平的重要指标，由预测结果可知山东、河南、四川和广东的医疗机构最多，而急需提高医疗水平的有西藏、宁夏、青海。
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user: 摘 要 铝/镁层状复合材料中的异种轻金属之间的冶金结合一直是一个难题，SLM (选区激光熔化技术)则为制造铝/镁层状复合材料提供了一个新的思路。本文利用ABAQUS有限元软件，在此基础上使用移动热源和生死单元技术对SLM成形过程的三维瞬态温度场进行动态数值模拟，有限元模型考虑了随温度变化的材料热物性参数、凝固–冷却过程中的相变潜热等因素，在不同的热源参数下对界面附近的温度场进行了分析与计算。结果表明，蛇形扫描路径更加适合层状复合材料，当激光热源功率为350 W，扫描速度为0.25 mm/s时，能够使纯铝与AM60界面获得良好的冶金结合，界面抗剪强度可以达到75.5 MPa。 关键词 :ABAQUS，选区激光熔化，温度场，移动热源，生死单元 Copyright © 2018 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 选区激光融化(Selected Laser Melting， SLM)是一种建立在分层与叠加制造的思想之上，结合铺粉技术与激光熔覆技术来制造复杂的金属零件的快速成形技术。其原理是在成形过程中，利用高能激光束根据成形零件的模型选择性的作用在金属粉末上，使得粉末快速融化并冷却凝固，通过层层堆积得到实体零件 [ 1 ] 。SLM目前广泛应用于金属加工行业，包括铝合金、钛合金、不锈钢等材料的快速成形，成形零件的力学性能甚至优于传统加工零件 [ 2 ] 。但是在激光融化过程中，金属粉末融化–凝固的过程十分迅速，其粉末之间以及粉末与已凝固实体之间的传热过程更加复杂，这都导致在实际加工过程中，很难对成形过程的温度、应力进行实时监控，因此需要通过数值模拟的方法对这些过程进行分析。 镁与铝由于诸多优势，被广泛应用于制造业、航空航天等领域，它们的原子序数接近，分别是12和13，熔点也相差较小，但是镁和铝的线膨胀系数都很大，尤其是镁还具有较大的热脆性 [ 3 ] [ 4 ] 。因此，镁铝异种焊接的主要难题包括：铝合金极其容易被氧化，在铝表面形成一层致密的自然氧化层，焊接过程中阻碍了镁与铝之间的元素扩散，导致无法形成良好的冶金结合；镁和铝的热传导系数大，所以容易产生热裂纹和气孔；而且镁与铝形成的金属间化合物多为脆性相，这些脆性相会导致焊接接头性能恶化。许多学者对铝/镁异种焊接进行了研究，并且尝试各种方法，包括TIG焊 [ 5 ] 、激光焊 [ 6 ] 、真空扩散焊 [ 7 ] 、搅拌摩擦焊 [ 8 ] 等等。 SLM为铝/镁异种金属的冶金结合提供了一种新的方法，但是上述焊接中存在的问题依然会在SLM的成形过程中出现，而SLM快速成形的特点也会使得对上述问题的研究难度和成本增大。因此，本文针对利用SLM技术加工铝/镁层状复合材料界面的冶金结合问题，使用ABAQUS有限元软件，建立双层粉末的三维有限元数学模型，利用生死单元技术模拟动态铺粉过程，利用Fortran编写移动热源DFLUX子程序模拟激光热源的动态扫描路径，考虑模型的散热过程、材料随温度变化的热物性参数以及金属粉末融化–凝固过程的相变等因素，得到SLM成形过程中的实时温度场分布，通过改变热源参数优化工艺参数，对实际加工提供指导。
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user: 3. 模拟结果与讨论 3.1. 不同路径a、b、c三点随时间变化的温度曲线 由于上述原因，选择热源功率350 W、扫描速度0.25 mm/s的热源参数，对比同向扫描路径与蛇形扫描路径时，层状复合材料不同位置的温度变化曲线。选择的数据采集点如图5所示，a、b、c三点在X-Y方向上的位置如图3所示，位于每一层的第一条扫描路径上，分别位于路径的左、中、右位置，在Z轴方向的位置位于每一层的上表面。AM60基底上的三点定义为：Sub-a、Sub-b和Sub-c，第一层纯铝粉床的三点定义为：SLM1-a、SLM1-b和SLM1-c，第一层纯铝粉床的三点定义为：SLM2-a、SLM2-b和SLM2-c。 图6为采用两种扫描路径时a、b、c三点的温度曲线，其中a、c、e为蛇形路径，b、d、f为同向路径。SLM1和Sub层中，我们能够看到8个峰值，而SLM2层中只能看到4个峰值，这是由于每一层粉床包含四条路径，激光开始扫描之前只有Sub层存在，开始扫描时SLM1层利用生死单元技术出现，直到扫描过程结束，SLM1与Sub层共收到了8次扫描热源的影响，出现了8次峰值。而SLM2层在第32 s，也就是完成前4到路径的扫描之后才出现，因此32 s前没有温度变化曲线。 对比两种路径在每一层c点的波峰，发现蛇形路径比同向路径更宽，也就是说高温的持续时间更久，这是由于当热源刚刚离开c点不久，相邻轨道的同一位置立即受热，因此降温速度远低于a、b两点，持续时间更长。 对比两种路径在每一层a、c两点的波峰，发现蛇形路径中两个波峰的时间间隔大于同向路径。拿SLM2-a点举例，蛇形路径在32.7 s出现第一峰值905.5℃，48 s出现第二峰值907.9℃；而同向路径在32.7 s出现第一峰值862℃，41 s出现第二峰值659.2℃。SLM2-c点的情况正好相反，蛇形路径在40 s时出现第一次峰值1195.86℃，57.5 s出现第二次峰值556.7℃；而同向路径在40 s出现第一峰值1217.6℃，48 s出现第二峰值935.8℃。对比后不难发现，a、c两点之间的时间间隔，蛇形路径始终大于同向路径。由于 纯铝的熔点为660℃，蛇形路径在a点处反复熔化，同向路径在c点处反复融化，纯铝反复熔化会导致凝固完成后晶粒粗大，降低力学性能。因此，从SLM层来看，两种扫描路径各有优缺点。 对比Sub层的温度曲线，蛇形路径的最高温度为519.1℃，同向路径的最高温度为517.5℃，均未达到AM60镁合金的固相线温度，即540℃。对比波峰后发现，蛇形路径在a、b、c三点均有温度接近500℃，而同向路径在a点的温度却始终远小于500℃。由于凝固过程为非平衡状态，因此即使低于540℃，纯铝粉床与AM60镁合金基底也有可能会形成冶金结合。从Sub层的温度曲线来看，蛇形路径更适合层状复 图5. 每一层a、b、c三点的位置分布 图6. 两种扫描路径在a、b、c三点的温度曲线(350 W， 0.25 mm/s) 图7. 抗剪强度测试装置 合材料，因为对于层状复合材料而言，界面区域的力学性能往往最差。 3.2. 实验验证 为了验证文中的观点，在350 W、0.25 mm/s的热源参数下，采用两种不同扫描路径制成样品后，在万能力学试验机下测量复合材料界面的剪切强度，测试模型如图7所示。测试结果表明，蛇形路径和同向路径的抗剪强度分别为75.5 MPa和63.2 MPa，说明在蛇形扫描路径的成形过程中，AM60基底表面温度更高、范围更大，更加有利于与纯铝形成冶金结合，因此界面强度高于同向路径制成的样品，这也验证了之前在针对模拟结果所做的推测。
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user: 4. 结论 1) 相同热源参数下，第二层粉床在同一位置的熔池温度高于第一层，这是由于第一层粉床在冷却过程中对第二层粉床的传热作用导致的。 2) 不同的扫描路径会产生不同的温度场分布，导致AM60基底表面的温度分布存在差异，从而影响界面形成冶金结合。经过实验验证，蛇形扫描路径更加适合层状复合材料，当激光热源功率为350 W，扫描速度为0.25 mm/s时，能够使纯铝与AM60界面获得良好的冶金结合，界面抗剪强度可以达到75.5 MPa。 3) 经过试验证明，利用生死单元技术模拟SLM加工过程中的动态铺粉过程，能够较好的符合实际工况，获得较为准确的模拟结果。
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user: 摘 要 本文综述了基于铁基超导体系掺杂调控的新型稀磁半导体研究进展。首先从阐述稀磁半导体和铁基超导体的研究现状入手，指出研究基于铁基超导体系掺杂调控的新型稀磁半导体的优势，然后对于“111”、“1111”、“122”相，分别简述了其制备方法和晶体结构、物性测量手段和方法、理论分析和模拟计算等。特别地，对新型稀磁半导体研究中报道的最新样品合成思路和最新测量手段作了分析和说明。最后，对探索铁磁居里转变温度更高、性能更好的新型稀磁半导体作了总结和展望。 关键词 :稀磁半导体，电荷，自旋，双位掺杂，铁基超导体 Copyright © 2018 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 当代和未来都是信息主宰的社会，信息的处理、传输和存储将要求空前的规模和速度，建立在半导体基础上的自旋电子学被认为是今后发展的主流方向，稀磁半导体由于具有电子的电荷和自旋两种属性，可制成相应的自旋电子器件，引起了人们极大的研究兴趣。最近几年在铁基超导体研究中，通过掺杂调控合成的自旋和电荷分离的新型稀磁半导体，呈现了许多与以往稀磁半导体不同的新现象、新效应和新问题。 稀磁半导体(简称DMS)：主要指利用3d族过渡金属或4f族稀土金属的磁性离子替代Ⅲ-Ⅴ、II-VI和IV-VI族等化合物半导体部分非磁性阳离子而形成的新型半导体材料。由于利用电子的电荷和自旋两种属性，因而具有许多独特的物理性质，如：磁滞现象、磁光效应、异常霍耳效应，负巨磁阻效应等，可制成相应的自旋电子学器件，如：自旋场效应晶体管、自旋发光二极管、自旋共振磁隧道结和磁传感器等，在信息存储，传输和处理方面具有潜在的、广阔的应用前景 [ 1 ] [ 2 ] 。稀磁半导体的研究可追溯到20世纪60年代。2000年，Dietl等人在理论上预测了室温稀磁半导体的存在，掀起了探索具有室温铁磁性稀磁半导体的研究热潮。经过十多年的研究，目前主要面临如下问题：一是如何寻找更多种类、更多类型离子掺杂的高居里温度DMS材料；二是如何解释DMS材料的磁性来源；三是如何实现DMS材料、磁性材料和半导体材料的有机结合 [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ] 。 铁基超导体：2008年2月，日本的Hosono小组报道了Tc高达26 K的LaFeAsO 1 – x F x 新型超导体 [ 6 ] ，随后，通过掺杂、氧空位和加压等方法，超导转变温度迅速提高至56 K [ 7 ] [ 8 ] [ 9 ] [ 10 ] [ 11 ] ，在全世界范围掀起了铁基超导体的研究热潮。其基本类型有：1) 1111相，如SmFeAsO；2) 122相，如BaFe 2 As 2 ；3) 111相，如LiFeAs；4) 11相，如FeSe。通过插层，先后获得32522相(如Sr 3 Sc 2 O 5 Fe 2 As 2 )和42622相(如Ca 4 Al 2 O 6 Fe 2 As 2 )等结构较为复杂的类钙钛矿超导体。2010年，陈小龙小组 [ 12 ] 合成了A x Fe 2 – y Se 2 (A = K， Tl， Cs， Rb等)新型铁基超导体，再一次掀起了铁基超导体的研究热潮。目前铁基超导的研究主要往纵深发展，铁基超导体的最高转变温度仍维持在56 K；超导机理研究中磁性作用越来越引起重视 [ 13 ] [ 14 ] [ 15 ] 。如：超导和铁磁共存问题，铁基铁磁超导体的研究 [ 16 ] 等。 2013年2月，靳常青和宁凡龙等人在前期工作基础上 [ 17 ] 进一步报道 [ 18 ] ：对122相铁基超导体系(Ba， K)Fe 2 As 2 (超导转变温度38 K)的双位掺杂调控发现了一类新型稀磁半导体材料(Ba， K)(Zn， Mn) 2 As 2 ，铁磁居里温度可达180 K以上，目前通过优化(Ba 0.7 K 0.3 )(Zn 0.85 Mn 0.15 ) 2 As 2 的Tc已高达230 K [ 19 ] ，接近室温。与先后被广泛研究的GaAs基 [ 20 ] [ 21 ] [ 22 ] [ 23 ] 、GaN基 [ 24 ] [ 25 ] [ 26 ] [ 27 ] 和ZnO基 [ 28 ] [ 29 ] [ 30 ] [ 31 ] 稀磁半导体相比，基于铁基超导体系掺杂调控的新型稀磁半导体除了可分离调控电荷和自旋外还具有如下特点：1) 新型稀磁半导体为“体”材料。不同于以往的薄膜材料，有利于用中子衍射、核磁共振和µSR谱这些强有力的体材料磁性探针进行磁性测量和研究，有利于解释稀磁半导体内“铁磁有序是内禀属性还是颗粒团簇或者其它第二相”这个颇为争议的根本性问题；2) 新型稀磁半导体“母体”多。铁基超导体系具有丰富的各相结构，掺杂调控时可供选择的离子种类、掺杂位置和掺杂量可变，有利于寻找铁磁居里温度更高、性能更好的稀磁半导体；3) 新型稀磁半导体具有多种同型结构。如新型稀磁半导体(Ba， K)(Zn， Mn) 2 As 2 和铁基超导体(Ba， K)Fe 2 As 2 、反铁磁半导体BaMn 2 As 2 、半导体BaZn 2 As 2 同构，有利于制作基于超导、磁性和半导体的多功能异质结。4) P型和N型稀磁半导体都可合成。另外，新型稀磁半导体的掺杂离子还具有较高的固溶度、掺杂均匀，制备的样品重复性好、磁性稳定等。为此，新型稀磁半导体由于其优异的性能，在自旋电子学器件中具有潜在的应用前景，引起了广泛的研究兴趣。下面将从样品的合成、分类及结构，物性测量手段及其方法，理论分析及模拟计算等方面分别介绍其研究进展，重点关注最新合成的样品和最新使用的测量手段。
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user: 3. 物性测量手段和方法 新型稀磁半导体物性测量方法也进一步扩展，除了早年靳常青组和宁凡龙组综述详细报道的PPMS输运性质测量、MPMS磁性测量和μSR谱磁确认测量外 [ 34 ] [ 46 ] ，目前还报道了关于软X射线角分辨光电子能谱和X光磁园二色性测量，本组还尝试了拉曼PL谱测量。μSR、ND和NMR是测量体结构铁磁性常用方法，但在新型稀磁半导体中子散射实验研究中，由于饱和磁矩小于中子散射的分辨率约0.1 µB，实验上没有分离出和磁性散射相关的衍射峰，其铁磁性主要依靠µSR方法来确定，宁凡龙组对其作了较详细的分析说明 [ 46 ] 。 为了实现以新型稀磁半导体为基础的器件化，不仅要深入研究其电、磁性质，还要清楚地理解其光学性质，才能将电、光和磁结合到一起，形成所谓的金三角，为制作多种功能异质结打下扎实基础。下面重点介绍两种新测量方法以及本组所做的拉曼PL谱测量尝试。 3.1. 软X光角分辩光电子能谱(ARPES)测量 为了研究Ba 1 − x K x (Zn 1 − y Mn y ) 2 As 2 (x = 0.3，y = 0.15，Tc = 60 K)的电子结构，并与GaMnAs比较，H. Suzuki， Y.J. Uemura， C.Q. Jin和A. Fujimori[47对Ba 1 − x K x (Zn 1 − y Mn y ) 2 As 2 进行了软X射线角分辨光电子能谱探测，由于穿过As4p轨道横截面探测深度长，得到是体电子结构(如图4)。结合第一性原理计算所得费米面如下：两个空穴口袋绕Γ点，一个波纹空穴圆柱在带中，一个电子口袋绕Z点，增加了Ba 1 − x K x (Zn 1 − y Mn y ) 2 As 2 的导电性，BaZn 2 As 2 的价带由4p电子组成。为了研究Mn3d杂质的影响，在MnL3边作ARPES测量(如图5)，发现和GaMnAs一样，在费米面附近观察到Mn3d杂质带的出现。经过分析得出，尽管各种Mn自旋之间磁相互作用为媒介的载流子本质不同，但只要当Mn3d和As4p耦合足够强，铁磁性就产生，可见Mn杂质带对铁磁产生意义重大。AEPES实验使得我们对新型稀磁半导体的电子结构有了更为清晰的认识。 3.2. X光磁圆二色性(XMCD)测量 XMCD是稀磁半导体测量中常用手段。X光磁圆二色是X射线波段的磁光效应。对于铁磁性材料来说，就是原子的3d能带由于自旋向上和自旋向下的电子数不等，根据电偶极选择定则导致了材料对左右旋圆偏振光的吸收系数不相等，可以通过求和规则分别得到轨道磁矩和自旋磁矩。XMCD测量灵敏度高，所需样品少。 F. Sun， N. N. Li等人 [ 48 ] 第一次将XMCD用于新型稀磁半导体(Ba 1 − x K x )(Zn 1 − y Mn y ) 2 As 2 的研究，As自旋磁矩与Mn平行，轨道磁矩与Mn相反，每个As离子的轨道磁矩与Tc成线性关联(如图6)，载流子偏振化与铁磁序密切相关；(Ba 0.75 K 0.25 )(Zn 0.95 Mn 0.05 ) 2 As 2 的AsK-边XMCD信号随加压增加而减小，加压下 AsXMCD强度的减少显示Mn离子间铁磁交换作用的减小，说明加压是调控磁性的有效途径(如图7)； 图4. (a)；(b) Ba 1 − x K x (Zn 1 − y Mn y ) 2 As 2 (x = 0.3， y = 0.15， Tc = 60 K)当光量子能量为720和680 eV时分别测得的软X射线角分辨光电子能谱。(c)；(d) 相应光量子能量720和680 eV时的二阶导数，在费米面附近可见多个散射能带。(e) 第一布里渊区，箭头显示动量切面 [ 47 ] 图5. (a) Mn-BaZn 2 As 2 的MnL边光吸收谱。选择的Off和on共振光子能量分别为637和640 eV；(b)；(c) Off和on共振光子能量分别为637和640 eV时的ARPES能量-动量图；(d)；(e) off和on共振ARPES谱的二阶导数；(f) off-共振(黑)和on-共振(红)ARPES谱的能量散射曲线 [ 47 ] 图6. (a) (Ba 0.75 K 0.25 )(Zn 0.95 Mn 0.05 ) 2 As 2 在2 K，1 Bar时的归一化AsK-边X光吸收谱(黑曲线)和XMCD(红曲线)。红虚线为XAS和XMCD的求和范围；(b) T = 2 K， P = 1 bar时几种掺杂量对应的XMCD谱；(c) 此系样品每个As离子的轨道磁矩与居里温度的关系，基本在直线上 [ 48 ] 图7. (a) (Ba 0.75 K 0.25 )(Zn 0.95 Mn 0.05 ) 2 As 2 的AsK-边XMCD信号随压强的变化，可见加压越大，信号越弱；(b) 归一化的XMCD峰强度与压强的关系。绿点为加压时数据，红点减压时数据，呈线性变化；(c) T = 2 K时，11 Gpa解压时，归一化的As K-边信号随温度变化关系 [ 48 ] 同时，输运和X光吸收谱显示空穴迁移率与磁序密切相关。通过用XMCD研究(Ba 1 − x K x )(Zn 1 − y Mn y ) 2 As 2 中As4P载流子在常压和高压时的偏振化，发现此偏振化与Tc关联，载流子偏振化和载流子迁移率关联。可见，载流子迁移率和偏振化与体系的铁磁序密切相关，新型稀磁半导体的磁性和输运性质都可通过加压调制。 3) 拉曼PL谱测量尝试 光致发光(PL)是研究半导体电子态的一种手段，其优点在于灵敏度高、实验数据易于采集。但是至今未见利用拉曼光谱研究新型稀磁半导体的报道，本组对此作了有益的尝试，如图8。 图8用波长为268 nm光源测量(La 1 − x Sr x )(Ag 0.925 Mn 0.075 )SO(x = 0.0， 0.025， 0.05， 0.075， 0.1)稀磁半导体的PL谱。(La 1 − x Sr x )(Ag 0.925 Mn 0.075 )SO的发光光谱主峰位于350 nm~500 nm区域。母体化合物LaAgSO主峰出现在500 nm左右的绿光发光峰带，掺杂后的样品出现320 nm~420 nm的紫外发光峰带和蓝光发光峰带。样品主峰发光强度随Sr离子掺杂浓度的增大而减小(减小两个数量级)，半高宽随Sr离子掺杂浓度的增大而迅速增加。半高宽增加的一种解释是离子的注入在很大程度上破坏晶格的有序性，自然也就破坏了晶格中的发光中心，所以在离子注入的样品中，很难观测到明显而尖锐的发光峰，只能观测到较宽的发光包络结构。另一种解释为掺杂后的样品中，导带与价带可能形成带边态，即形成多个不同位置的带边发射。多个不同位置的带边发射重叠在一起后就形成了图中主峰的“宽化”现象。样品主峰发光强度随着Sr离子掺杂而迅速减小的原因可能是因为Sr离子的诱导陷阱中心被光生电子所优先占据才导致的。进一步的分析可得5个不同掺杂浓度的样品禁带宽度在2.44 eV~3.95 eV之间。其中3.95 eV，3.18 eV和3.12 eV显示良好的半导体属性。