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user: 5. 物质复空间理论的场论 质体之间不仅存在近距离的引力作用，还存在远距离的外斥力作用。宇宙中的质体正是在“近距离内引力”和“远距离外斥力”的联合作用下做永恒运动的(图6)。 图6. 质体复空间的相互作用 设M 1 与M 2 的实体在实空间(虚线)的中心距为R，则二者的虚体在虚空间(实线)的中心为 l U − R ，由此我们可以得到如下的复引力场方程： F ( R ) = G M 1 M 2 / R 2 + i G M 1 M 2 / ( l U − R ) 2                   = G M 1 M 2 [ 1 / R 2 + i / ( l U − R ) 2 ] | F | = G M 1 M 2 ( 1 / R 2 ) 2 + [ 1 / ( l U − R ) 2 ] 2 由此我们可以推知，质体之间的万有引力不是完全向心的，复引力场的虚部导致了引力流的自旋，进而打破了引力场空间的完美对称，为质体外壳的形成和引力场空间的拓扑提供了动力学机制。 由图7可推知：近距离实空间中，物体之间的近距离引力起主导作用， F ( R ) 刚开始随着R的增大而减小；当 R = l U / 2 时，近距离引力和远距离斥力相等， F ( R ) 最小；当 M 2 继续远离 时，物体之间的外斥力其主导作用， F ( R ) 刚随着R的继续增大而增大。由于远距离斥力场的存在，质体之间的引力作用不在严格指向各自的质心，这是导致天体自转的重要因素之一。 图7. 两质体间的引力强度分布 背景真空密度决定着质体复空间的临界域，进而决定着引力质量的分布。通过类比现实流体的运动规律，研究和发掘引力场空间流体的各种性质，是模型论的显著优势所在。对于多质体系统，由于内部质体的引力场流被外部质体优先截获，造成了内部质体的质量亏损。由此我们可推断：多质体体系的质量分布是不均匀的，外围质体的实际质量大于其本征质量并导致其原子质量增大，内部质体的实际质量小于其本征质量并导致其原子质量衰减(图8)。 由MCST公设导出的理论研究思路： 1) 质体成形于其自身复空间的临界域； 2) 质体是临界复空间引力场流涡旋和共轭的表象； 3) 质体复空间临界域的球形截面大小与其本征质量正比； 4) 多质体系统中，所有质体的临界域均自发扩张，形成引力质量应力； 5) 引力作用的物理机制可类比于现实流体的场流分布，并可通过流体实验模拟出来； 6) 质体的引力质量恒等于其惯性质量(临界域的空间流入恒等于其空间流出)； 图8. 匀质质体引力场流的分布形态 7) 重力秒加速度是引力场空间的净流速(运动是由质体的空间结构决定的)； 8) 引力场的流速小于或等于引力场的波速(目的是引入复空间的临界域)； 9) 引力场的波速与真空密度成反比(类比于现实流体)。 在实空间的可观宇宙区域，由于 l U − R ≫ R ，因此可忽略质体之间的外斥力项，经典的牛顿万有引力定律仍然适用。结合现实流体的研究，我们可推知：真空介电常数和真空磁导率均与引力场空间密度成正比。根据麦克斯韦方程导出的真空中光速的公式 c 2 = 1 / ( ε μ ) ，如忽略真空流速，我们可推知“光在真空中的传播速度与真空密度成反比”。 首先，我们研究当背景真空相对密度的值趋近于零时，一对质体相互作用时的引力场变化规律。根据光速与真空相对密度的乘积为定值的原理：质体m从很远处靠近质体M的过程中，其真空环境变化始终满足： C m H m = C ′ m H ′ m C ′ m = C m H m / H ′ m 在m靠近M的过程中， H ′ m 是不断增大的。因此，m复空间的临界光速在不断减小，由此我们可以推得m复空间的临界域在不断扩张。 当m距离M很远时，可近似认为m的引力质量等于其本征质量。设m本征临界域半径为 ，根据MCST第七公设： G m / r 0 2 = C m s − 1 当m靠近M时，我们可推得： G m / r ′ 0 2 = C ′ m s − 1 r ′ 0 = G m s C ′ m Δ r 0 = G m s C ′ m − G m s C m Δ S m = 4 π r ′ 0 2 − 4 π r 0 2 当m距离M为R时，M在R处的引力场流速与引力场截面分别为： V R = G M s / R 2 ， S R = 4 π R 2 由于 C ′ m 可看作 C m 与 V R 的线性叠加，因此由m的引流导致M的质量损失 Δ M 为： Δ M = Δ S m S R M = 4 π r ′ 0 2 − 4 π r 0 2 4 π R 2 M = r ′ 0 2 − r 0 2 R 2 M C ′ m = C m H m / H ′ m = C m H m / ( H m + G M R 2 ) r ′ 0 = G m s C ′ m = G m s C m H m / ( H m + G M R 2 ) Δ M = r ′ 0 2 − r 0 2 R 2 M = G m s C m H m / ( H m + G M R 2 ) − G m s C m R 2 M = G M m s R 2 ∗ G M R 2 C m H m 同理， Δ m = G m M s R 2 ∗ G m R 2 C M H M ⇒ Δ m Δ M = G m M s R 2 ∗ G m R 2 C M H M G M m s R 2 ∗ G M R 2 C m H m = m C m H m M C M H M = m M 综上，引力作用的物理机制是：m截获M的引力场能是 Δ M ，M截获m的引力场能是 Δ m ，因此二者所受的引力分别为 K m Δ M 和 K M Δ m ，因此可以推知 K m Δ M 等于 K M Δ m 。在万有引力作用下：m的引力质量演变为 m − Δ m + Δ M ，M的引力质量演变为 M − Δ M + Δ m 。 MCST第三定理：距离其它质体足够远的一对质体，各自截获对方的引力质量与二者的本征质量成反比。 表达式： Δ m → M Δ M → m = m M 现在，我们研究当背景真空密度的相对值为 H 0 时，一对质体相互作用时的引力场变化规律。根据等效性原理，我们可假设 H 0 是由距离m足够远的质体Q的引力场，当我们单独考察质体m与质体Q时，设二者的距离为 R Q ，可以得到： G Q / R Q 2 = H 0 根据前面的研究，可推知m从背景真空获得的引力质量为： m ′ = m + H 0 2 m s C m H m 同理，M从背景真空获得的引力质量为： Δ Q M = G Q M s R M 2 ∗ G Q R M 2 C M H M = H 0 2 M s C M H M 设 C m H m = C M H M = w ，w为真空光速常数(w与精细结构常数等效) m ′ = m ( 1 + H 0 2 w s − 1 ) M ′ = M ( 1 + H 0 2 w s − 1 ) ⇒ m ′ M ′ = m M 因此，在背景真空下的m与M的引力作用，可转化为 m ′ 与 M ′ 在无背景真空条件下的引力作用。由此，我们可以得到MCST第四定理和MCST第五定理。 MCST第四定理：质体从背景真空中截获的引力质量与质体的本征质量成正比。 MCST第五定理：质体的引力质量恒等于其惯性质量。 (因临界空间实部的引力场流入量恒等于其虚部的斥力场流出量) MCST第六定理：对于近距离作用的一对质体，质体在实空间截获的引力质量，在虚空间全部返还给与其作用的质体。 (因虚实空间反对称，实空间的近距离在虚空间表象为远距离) MCST第七定理：稳态的天体系统，中心天体的引力作用质量总是小于其本征质量的，外围天体的引力作用质量总是大于其本征质量的。 证明：为简化证明过程，这里我们只需要构造一个最简易的由三个质体构成的稳态天体系统。 如图9所示，设M 2 为中心天体，M 1 和M 2 距离R，M 3 和M 2 距离 R ′ 。 图9. 三质体相互的引力作用 M 1 与M 2 组合体的左重心到中心天体M 2 的距离为： M 2 R M 2 + M 1 M 2 与M 3 组合体的右重心到中心天体M 2 的距离为： M 2 R M 2 + M 3 M 1 截获的引力质量： K ( M 2 + M 3 ) ( R + M 2 R ′ M 2 + M 3 ) 2 M 1 损失的引力质量： K M 1 ( R + M 2 R ′ M 2 + M 3 ) 2 M 1 的作用质量： M 1 + K ( M 2 + M 3 ) ( R + M 2 R ′ M 2 + M 3 ) 2 − K M 1 ( R + M 2 R ′ M 2 + M 3 ) 2 = M 1 + K ( M 2 + M 3 − M 1 ) ( R + M 2 R ′ M 2 + M 3 ) 2 同理，M 3 的作用质量： M 3 + K ( M 2 + M 1 − M 3 ) ( R ′ + M 2 R M 2 + M 1 ) 2 M 2 的作用质量： M 2 − K ( M 2 + M 3 − M 1 ) ( R + M 2 R ′ M 2 + M 3 ) 2 − K ( M 2 + M 1 − M 3 ) ( R ′ + M 2 R M 2 + M 1 ) 2 对于自然的稳态天体系统，其中心天体的质量总是最大的，即 M 1 ≤ M 2 ≥ M 3 ，因此，我们可以证明MCST第七定理。根据MCST第七定理，我们可以大体绘制出多质体系统的引力场流分布图。需要明确指出的是，由于引力场流作用的复杂性，上述公式中的K很可能不是个物理常数，今后人们可用大型计算机模拟出星系引力作用的复杂机制。 根据 C m H m = C M H M = w ，我们已经简单地推导出引电统一的基本方程，其详细表达式如下： ( ε μ ) ∧ − 1 / 2 ∑ | g i | = w