DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 1. 引言 近二十年来，富勒烯C 60 及其衍生物得到了人们的广泛关注。这是因为它们不仅具有奇妙的分子结构，而且其固相还具有迷人的晶体结构、力学和电学等性质。C 60 分子呈球笼状，60个碳原子对称等价地分布其上 [ 1 ] 。在高温下，C 60 以面心立方(fcc)结构呈现，分子自由高速转动。在温度低于260 K，晶格转化为简单立方(sc)结构，低于90 K时冻结为玻璃相 [ 2 ] 。富勒烯C 60 及其衍生物的发现和制备不仅在理论上取得了巨大进展，而且在实践上也开拓了很多新的领域，从而导致新的产业和产品的出现。特别是最近几年来，人们对碱金属掺杂富勒烯进行了大量的研究工作，在实验和理论上取得了重大的成果。在研究中，人们主要集中于对其结构和电磁性质的研究 [ 3 ] 。三种碱金属掺杂富勒烯Rb 3 C 60 ，Rb 4 C 60 和Rb 6 C 60 表现出不同的性质，面心立方结构Rb 3 C 60 具有金属和超导体的性质，体心正方结构Rb 4 C 60 具有绝缘性能，体心立方结构Rb 6 C 60 是绝缘体 [ 4 ] 。目前，只有几项关于Rb x C 60 (x = 3，4，6)的热力学性质的报道 [ 5 ] [ 6 ] [ 7 ] [ 8 ] 。研究小组测得了Rb 3 C 60 的实验状态方程，并采用通用状态方程对热物性进行了研究，但这些方程适用的温度压强范围有限，不能很好考虑温度效应。虽然Rb 4 C 60 在0.8 GPa时发生Mott相变引起人们的极大兴趣，但迄今为止还没有更多压缩实验数据的最新报道。Poloni小组 [ 9 ] 对Rb 6 C 60 和Cs 6 C 60 体系性质在实验和理论方面进行了研究，得到了一些有用的结论。Sabouri-Dodaran等 [ 10 ] 利用x-ray射线衍射实验得到了Rb x C 60 (x = 3，4，6)的实验状态方程，并用ab initio对其热力学性质进行计算。但人们对Rb x C 60 (x = 3，4，6)高温高压下的热力学性质研究相对较少。在理论方面人们大多基于在谐性或准谐性近似下进行计算，不能很好地考虑材料在高温下的非简谐效应。本文基于自由体积模型并应用解析平均场方法可以方便地导出Rb x C 60 (x = 3，4，6)的解析状态方程和能量的表达式，该方法不仅物理意义清晰，而且便于计算，可以对材料在超出实验条件的温度压力下的性质做出合理预测。
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user: 2. 自由体积模型 自由体积模型 [ 11 ] (亦称胞腔模型)是一种平均场近似，通常是考虑原子对晶相的劾姆赫兹自由能的热贡献。该模型认为每一个原子被限制在由它周围最近邻原子形成的Wigner-Seitz (WS)元胞中心。研究表明虽然这种元胞模型忽略了原子间的相互关联，但它包含了高温下重要的非简谐项。它能对硬球型固体、方井固体、面心立方LJ晶系、六指数势模型固体和氯化钠等的热力学性质进行很好的描述。十年前，王义等 [ 12 ] 提出了解析平均场方法并成功应用于许多的物质。孙等 [ 13 ] 证明了这种方法是FVT的一种解析近似，它与FVT是等效的。在根据FVT不能导出解析状态方程或者进行平均场积分太复杂的情况下，采用解析平均场方法就非常方便。根据解析平均场近似模型和元胞理论，将粒子热运动的自由能表示为 F = F ( V ， T ) = − N k T [ 3 2 ln ( 2 π μ k T / h 2 ) + ln v f ] (1) 胞中心粒子是在周围粒子作用形成的平均场中运动，其自由运动的有效体积(即自由容积)可表示为 v f = v f ( V ， T ) = 4 π ∫ 0 r m exp [ − g ( r ， V ) / k T ] r 2 d r (2) g ( r ， V ) 表示某一分子漂移距中心分子为 r 时的势能。基于物理意义上的考虑，用这种近似方法将平均势能用冷能来表示，可以很方便地建立Rb x C 60 (x = 3，4，6)的解析状态方程并对其热力学性质研究。
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user: 3. 势函数的选取 研究表明，指数势能很好的描述固态富勒烯、金刚石、立方氮化硼等材料在宽广温度和压力下的热力学性质 [ 14 ] 。由于Rb x C 60 (x = 3，4，6)分子内的振动对状态方程和热力学性质(热容量除外)影响很小，所以我们也只考虑分子之间相互作用对状态方程和热力学性质的贡献。因此，本文采用双指数势描述Rb x C 60 (x = 3，4，6)分子间的相互作用。该势函数的表达式如下 ε ( s ) = ε 0 ⋅ [ C 1 e λ 1 ( 1 − s ) + C 2 e λ 2 ( 1 − s ) ] ， s = r / r 0 (3) { C 1 = λ 2 / ( λ 1 − λ 2 ) C 2 = − λ 1 / ( λ 1 − λ 2 ) (4) 式中 r 是径向坐标， r 0 是分子间平衡距离， ε 0 是势阱深度，两个势参数 λ 1 ， λ 2 描述势能随径向坐标r的变化。
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user: 4. 计算结果分析 运用解析平均场方法得到的解析状态方程和热力学量的表达式，我们对Rb x C 60 (x = 3，4，6)的热力学性质进行了计算和分析。美国学者Girifalco [ 15 ] 指出，在C 60 分子中原子间是强烈的共价键相互作用构成高度对称的球笼状分子，而分子间是较弱的范德瓦尔斯相互作用。因此固态C 60 的热物理性质可以视为分子内和分子间的振动贡献之和，而分子内振动对状态方程和热物理量(热容量除外)的贡献可以忽略，所以没有把这部分贡献考虑在状态方程和热力学性质中。因此，在本文中我们也仅仅考虑Rb x C 60 (x = 3，4，6)分子之间相互作用对状态方程和热力学性质的贡献。Sabouri-Dodaran等 [ 10 ] 在室温(取为296 K)不同压强范围分别测得了这三种材料的压缩数据。考虑到Rb 3 C 60 是fcc结构、Rb 4 C 60 是bct结构和Rb 6 C 60 是bcc结构的特点，我们拟合实验数据得到三套势参数。在图1中给出了实验数据和拟合曲线，从该图可以看出对三种材料的压缩实验数据拟合的效果很好，这说明解析平均场方法对于研究Rb x C 60 (x = 3，4，6)的热力学性质是一种很适用的方法。本文还分别给出了它们在温度为2800 K时的密度随压强的变化趋势，由图1可以看出三种材料的密度随压强的增大而增大，随温度升高而减小。 根据Rb x C 60 (x = 3，4，6)的压缩实验数据，通过拟合得到三组势参数。在图2中，给出了Rb 3 C 60 、Rb 4 C 60 和Rb 6 C 60 的所对应的三条势函数曲线。从图2可以看出它们对应的势阱深度分别约为3630 K、12850 K和36000 K，这说明Rb 6 C 60 分子间的相互作用强于Rb 3 C 60 分子间和Rb 4 C 60 分子间的相互作用，该结果与实验结论一致。同时从图2还可以发现，三条势函数曲线间的变化趋势的差异在高压下很小但在低压下明显一些，在双指数势的吸引部分Rb 6 C 60 比Rb 3 C 60 和Rb 4 C 60 的势函数曲线的斜率更大，表明Rb 6 C 60 的势阱深度随r变化很快。Sabouri-Dodaran等 [ 10 ] 利用第一性原理计算出的状态方程与Rb x C 60 (x = 3，4)的实验测量数据符合很好，同时他们还根据实验数据分别利用不同的通用状态方程得到了Rb x C 60 (x = 3，4，6)的体积模量及对压强的变化率，但结果稍有差异。对于fcc Rb 3 C 60 ，考虑到室温下元胞参数为1.442 ± 0.002 nm [ 10 ] ，我们得到的体积模量13.7 GPa与Sabouri-Dodaran分别采用的线性拟合(15.0 ± 2 GPa)、Murnaghan 图1. 在296 K和2800 K的压缩曲线，实验数据 [ 10 ] (小圆圈) 图2. Rb x C 60 (x = 3，4，6)的势函数曲线 方程(13.65 ± 1.2 GPa)以及Vinet方程(11.7 ± 1.5 GPa)符合很好。从我们的计算结果可以看出在低压下三种掺杂物中Rb 3 C 60 最软而Rb 6 C 60 最硬。尽管Rb 4 C 60 具有很大的自由体积(元胞体积减去分子体积)，但它比Rb 3 C 60 更硬(分别为24.8 GPa和13.7 GPa)比Rb 6 C 60 (44.9 GPa)软。图3表示温度分别为296 K和2800 K时Rb x C 60 (x = 3，4，6)的等温体积模量B T 相对于压强P的变化。当温度一定时B T 随压强的增大而增大，当压强一定时B T 随温度的升高而减小，这表明增大压强和降低温度对体积模量有着相同的效果。三种掺杂物的体积模量在低压差异较小，但在高压差距较为明显。 自由能F是重要的热力学量，根据自由能很容易得到其它的热力学量的表达式。因此，在图4中我们给出了在四个温度(296 K、600 K、1000 K、1500 K)下自由能相对于密度r的变化。图4表明在四个不同的温度下Rb x C 60 (x = 3，4，6)的自由能是密度的增函数，具有相同的变化趋势，在低温时比在高温时变化更快。 图3. 体积模量随压强的变化 图4. 自由能随密度的变化 Table 1 The nearest-neighbor distance a in nm， linear thermal expansion coefficient α in 10−5 K−1， the bulk modulus BT in GPa， the heat capacity CV in kJ∙mol−1∙K−
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user: 摘 要 在光原子相互作用系统中，考虑两二能级原子间的偶极–偶极相互作用对原子间纠缠动力学过程的影响。研究表明：原子间的偶极–偶极相互作用对量子纠缠(共生纠缠度)动力学振荡过程具有抑制作用，当偶极–偶极相互为零时，量子纠缠呈双周期振荡效果，当偶极–偶极相互作用增强时，振荡频率逐渐降低，当偶极–偶极相互作用远大于原子与库环境相互作用强度时，量子纠缠呈明显的余弦振荡，其振荡频率为 2 π Ω / ( 6 g ) 。 关键词 :量子纠缠动力学，纠缠二能级原子，偶极–偶极相互作用 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 量子系统的纠缠现象是量子力学中最为奇妙的特征之一，量子纠缠态被认为是实现量子信息处理的一种非常重要的物理资源，已经广泛应用于量子隐形传态、量子密集编码、量子密码通信及量子计算等量子信息处理任务 [ 1 ] ，各国研究人员已对不同物理体系中的量子纠缠开展了大量研究。光与物质的相互作用是量子光学种的重要课题，也是实现量子信息处理和量子计算最有前途的技术之一，量子纠缠长期以来一直是量子光学领域的研究热点。Jaynes-Cummings是模型描述单个原子与单模光场相互作用的经典模型 [ 2 ] ，人们对这种模型进行了大量推广研究，揭示出许多光与物质相互作用的非经典现象。如单个原子与单模光场的相互作用，多个原子与单模光场的相互作用等，并将其应用于实际工作中，取得了丰硕的研究成果 [ 3 ] - [ 8 ] 。然而，大多数的关于Jaynes-Cummings是模型的推广研究中主要考虑原子是具有独立性的原子，即假定原子之间相距较远，忽略了原子之间的偶极–偶极相互作用。在实际量子计算等量子信息处理任务中，当两个纠缠二能级原子与两个独立单模光场相互作用时，如果两个二能级原子相隔距离较小或者原子间的相互作用较强时，由于原子的电偶极相互作用能以及真空起伏诱导等原因，导致原子之间的偶极–偶极相互作用不可忽略，那么，在光与原子相互作用系统中，原子间的內秉偶极相互作用对原子的纠缠特性有什么影响呢？ 本文讨论了两个纠缠二能级原子与独立单模光场相互作用系统中。在不忽略原子间的偶极–偶极相互作用的情况下。量子纠缠动力学过程，分析了偶极–偶极相互作用强度对量子纠缠的影响。
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user: 2. 理论模型 我们将一对处于纠缠状态的二能级原子在库环境中的耗散模型处理为两个二能级原子共同与单模光场相互作用，在旋波近似条件下，量子系统的哈密顿量表示为(设 ℏ = 1 )： H = ω 0 ∑ i = 1 2     S 3 ( i ) + ω a ^ + a ^ + ∑ i = 1 2     g ( a ^ + S − ( i ) + a ^ S + ( i ) ) + Ω ( S + ( 1 ) S − ( 2 ) + S − ( 1 ) S + ( 2 ) ) (1) 其中 ω 0 表示二能级原子的跃迁频率， ω 表示单模电磁场的本征频率， g 为二能级原子与库环境相互作用强度， Ω 为两个二能级原子之间的相互作用强度。在相互作用绘景中，其共振条件下( ω 0 = ω )的有效哈密顿量可以表示为： H = ∑ i = 1 2     g ( a ^ + S − ( i ) + a ^ S + ( i ) ) + Ω ( S + ( 1 ) S − ( 2 ) + S − ( 1 ) S + ( 2 ) ) (2) 假设初始时刻单模电磁场处于量子真空状态 | ψ F ( 0 ) 〉 = | 0 〉 ，两纠缠二能级原子处于一般纠缠态 | ψ A ( 0 ) 〉 = α | + ， + 〉 + β | − ， − 〉 ，复系数 α 和 β 表示几率幅且满足规划条件 | α | 2 + | β | 2 = 1 。则量子系统的初态可以表示为： | ψ A F ( 0 ) 〉 = α | + ， + ， 0 〉 + β | − ， − ， 0 〉 (3) 量子系统经过时间演化后，其量子态可以表示为： | ψ A F ( 0 ) 〉 = a ( t ) | + ， − ， 1 〉 + b ( t ) | − ， + ， 1 〉 + c ( t ) | − ， − ， 2 〉 + β | − ， − ， 0 〉 (4) 将上式代入薛定谔方程。并考虑初始条件，方程中各系数分别为： a ( t ) = r 0 + r 1 exp ( i θ 1 t ) + r 2 ( i θ 2 t ) b ( t ) = c ( t ) = − 1 2 g ( θ 1 r 1 exp ( i θ 1 t ) + θ 2 r 2 exp ( i θ 2 t ) ) c ( t ) = − r 0 2 + 2 r 1 exp ( i θ 1 t ) + 2 r 2 exp ( i θ 2 t ) (5) 其中， θ 1 = 1 2 ( − Ω + Ω 2 + 24 g 2 ) θ 2 = 1 2 ( − Ω − Ω 2 + 24 g 2 ) r 0 = 2 α 3 ，   r 1 = 2 α g 2 θ 1 ( θ 1 − θ 2 ) ，   r 2 = − 2 α g 2 θ 2 ( θ 1 − θ 2 ) (6) 对环境求部分迹运算后，经过时间演化的两原子纠缠态可用密度矩阵表示为： ρ A ( t ) = ( ρ 11 ( t ) ρ 14 ( t ) ρ 22 ( t ) ρ 23 ( t ) ρ 32 ( t ) ρ 33 ( t ) ρ 41 ( t ) ρ 44 ( t ) ) (7) 其中 ρ 11 ( t ) = | a ( t ) | 2 ，     ρ 22 ( t ) = | b ( t ) | 2 ρ 33 ( t ) = | c ( t ) | 2 ，     ρ 44 ( t ) = | d ( t ) | 2 + | β | 2 ρ 14 ( t ) = a ( t ) β ，     ρ 41 ( t ) = β a * ( t ) ρ 23 ( t ) = b ( t ) c * ( t ) ，     ρ 32 ( t ) = c ( t ) b * ( t ) (8)
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user: 3. 量子纠缠度量 对于量体系的量子纠缠系统的度量问题，Wootters提出了一种简洁的方法称之为共生纠缠(concurrence) [ 9 ] 。给另一个两体系统的密度矩阵 ρ ，其共生纠缠 C 的计算公式为： C = max { 0 ， δ 1 − δ 2 − δ 3 − δ 4 } (9) 其中 δ 1 > δ 2 > δ 3 > δ 4 为以下矩阵 M 的本征值， M = ρ A ( t ) ( σ y ( 1 ) ⊗ σ y ( 2 ) ) ρ A * ( t ) ( σ y ( 1 ) ⊗ σ y ( 2 ) ) (10) 分别为 δ 1 = ( ρ 22 ( t ) ρ 33 ( t ) + | ρ 23 ( t ) | ) 2 δ 2 = ( ρ 22 ( t ) ρ 33 ( t ) − | ρ 23 ( t ) | ) 2 δ 3 = ( ρ 11 ( t ) ρ 44 ( t ) + | ρ 14 ( t ) | ) 2 δ 4 = ( ρ 11 ( t ) ρ 44 ( t ) − | ρ 14 ( t ) | ) 2 (11) σ y ( 1 ) 和 σ y ( 2 ) 分别表示原子A和原子B的y分量的Pauli算符， ρ A * ( t ) 表示密度矩阵 ρ A ( t ) 的转置复共轭矩阵。纠缠量C位于0和1之间， C = 0 时表示完全分离态， C = 1 时表示为最大纠缠态。对密度矩阵为X型矩阵时，其纠缠度可表示为： C ( ρ A ( t ) ) = 2 max { 0 ， | ρ 23 ( t ) | − ρ 11 ( t ) ρ 44 ( t ) ， | ρ 14 | − ρ 22 ( t ) ρ 33 ( t ) } (12)
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user: 4. 数值结果与分析 当两原子相距很远时，可以将两原子间的偶极–偶极相互作用忽略，即 Ω = 0 ，则 a ( t ) = 2 α 3 + 2 3 cos ( 6 g t ) b ( t ) = c ( t ) = − i α 6 sin ( 6 g t ) d ( t ) = − 2 α 3 2 + 2 α 3 cos ( 6 g t ) (11) 根据纠缠度计算公式，可得两原子间的纠缠度为 C ( ρ A ( t ) ) = 2 α β 3 + α β 3 cos ( 6 g t ) − α 2 3 sin 2 ( 6 g t ) (12) 由此可见，与真空辐射场的相互作用的两个二能级原子，由于原子间的內秉相互作用效应，量子纠缠动力学过呈现振荡过程，且包含两种频率的振荡。 图1给出了由公式(14)描述的共生纠缠随时间演化规律。可以看到，其纠缠度作周期为 2 π 6 g 的振荡。 当初始态为最大纠缠态时，就纠缠度幅值在1和0.367之间变化，这表明由于原子间的合作效应的影响，初始态处于最大纠缠的两二能级原子，在真空辐射场的作用下，量子纠缠不会完全消失。当初始态为非最大纠缠态时，纠缠度的振荡周期减小。 在不忽略原子间的偶极–偶极相互作用条件下，即 Ω ≠ 0 ，可以看到，两原子间的纠缠振荡频率的变化不是很明显，但是其振荡幅度随时间的增加而逐渐减小，表明原子间较弱的偶极–偶极相互作用对原子的量子纠缠的退化起着加强的作用。图2给出了 Ω = 5 g 时的量子纠缠的动力学过程，结果表明原子间较强的相互作用使得量子纠缠振荡频率明显减小，即振荡的过程中更难以到达纠缠的最大值和最小值。 图1. 两个二能级原子间的纠缠动力学( Ω = 0 ) 图2. 两个二能级原子间的纠缠动力学( Ω = 5 g ) 当原子间的偶极–偶极相互作用继续增强时，即 Ω = 20 g 时，此时认为 Ω 2 ≫ 24 g 2 ，由图3可以看出，原子间的纠缠量随时间呈现出较为规则的余弦振荡过程，且振荡频率更加降低。对此我们对公式(6)进行近似分析，有 θ 1 ≈ 6 g 2 Ω ，     θ 2 = − Ω (13) 此时，系统随时间的演化可表示为： | ψ A F ( t ) 〉 = α 3 [ 2 cos 3 g 2 t Ω exp ( i 3 g 2 t Ω ) + 1 ] | + ， + ， 0 〉     + [ 2 2 3 α ⋅ i ⋅ sin 3 g 2 t Ω exp ( i 3 g 2 t Ω ) ] | − ， − ， 2 〉 + β | − ， − ， 0 〉 (14) 图3. 两个二能级原子间的纠缠动力学( Ω = 20 g ) 根据纠缠度计算公式，可以得出两原子间的纠缠度为： C ( ρ A ( t ) ) = 2 α 3 [ 2 cos 3 g 2 t Ω exp ( i 3 g 2 t Ω ) + 1 ] β (15) 显然，此式呈现出如图3所示的特征，其振荡频率为 2 π Ω 6 g 。
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user: 5. 结论 本文研究两二能级原子与独立单模光场相互作用系统中。原子间的偶极–偶极相互作用对原子间纠缠(共生纠缠度)动力学过程的影响。研究表明：当两原子相距很远时，两原子间的偶极–偶极相互作用忽略，与真空辐射场的相互作用的两个二能级原子，由于原子间的內秉相互作用效应，量子纠缠动力学过呈现振荡过程，且包含两种频率的振荡。当不忽略原子间的偶极–偶极相互作用时，其原子间的相互作用对量子纠缠动力学振荡过程具有抑制作用。随着偶极–偶极相互作用增强，两原子间的量子纠缠振荡频率逐渐降低，当偶极–偶极相互作用远大于原子与库环境相互作用强度时，量子纠缠呈明显的余弦振荡，其振荡 频率为 2 π Ω 6 g 。其研究结论将为量子光学实际应用提供一定理论依据。
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user: 摘 要 利用科学有效的方法规划应急疏散路线，对提高综合楼宇内的应急效果、提高救援速度和减小灾害损失具有重要作用。综合楼宇是火灾易发区，在火灾发生时，楼内布局和设施的布置可能使疏散能力降低，应急出口的分配和疏散路线的规划是逃生和救援的关键因素。本文着重研究了综合楼宇应急疏散路线的规划方法，推导出算法，并在实际案例中进行应用验证，利用应急疏散空间网络模型和性能变量，结合应急疏散路线的最优化及动态模拟分析，构建出疏散时间最小化为目标的疏散路线。此方法可运用在大多数综合楼宇的火灾疏散应用中，为其他综合楼宇的应急疏散应用提供参考借鉴。 关键词 :综合楼宇，突发事件，应急能力，疏散路线 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 综合楼宇内人员密集，且人员成分复杂，有很多楼层为了添加功能分区，随意添加隔断，造成过道窄小。在一座功能全面的大厦内拥有门厅、走道、办公用房、公共用房、设备用房、服务用房等。用电量大且线路复杂，用电不当很容易引发生火灾。由于疏散起点和终点数量多，疏散路线繁杂；人员往往缺乏相关培训，应急反应能力不足，使之无法在短时间内做出正确反应，使二次意外发生率高。本文着重分析了综合楼宇火灾突发疏散路线最优构建，以北京石油化工学院康庄校区综合楼为例，利用定量的计算方法，为综合楼宇应急疏散路线做出提前规划，提高楼内人员的自救疏散能力。 本文主要研究以救援总时长最短为目标的应急疏散方法构建模型，提出可广泛在综合楼宇中使用的应急疏散方法，建立应急疏散空间网络模型和性能变量，计算应急疏散路线的最优化及动态模拟分析。文章第二部分给出应急疏散空间网络模型和性能变量，对应急疏散的空间进行分析及概括。第三部分应急疏散路线的最优化及动态模拟分析，给出计算方法。第四部分以北京石油化工学院康庄校区综合楼为例，对算法进行实际应用。在文章的最后给出总结。
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user: 2. 使应急疏散空间网络模型和性能变量 疏散空间是由不同的节点和通道网络组成，各节点和通道都有多个属性是动态的，比如剩余疏散距离、疏散时间等等，这些都是疏散过程中的成本。在灾难与疏散同时进行的过程中，各个疏散通道以及出口的成本会发生着变化，是一个随时间变化的函数 [ 1 ] 。 2.1. 空间模型 把任一疏散空间K网络化并且利用三维空间坐标来表示各个节点在整体中的位置关系 [ 2 ] 。例如 v 1 ( X ， Y ， Z ) ，节点集为 V = { V 1 ， V 2 ， ⋯ ， V n } 。节点分为起始点，疏散过程点，以及疏散出口点。任意节点可以如下定义： V i ( x ， y ， z ) ， P i ( t ) ， D i m ( t ) ， A i ( t ) ， C i ( t ) ， Z i (t) x ， y ， z 代表节点在空间中的坐标， p i ( t ) 表示t时刻节点i处剩余疏散路径长度。 D i m ( t ) 代表t时刻i节点的事故状态。 D i m ( t ) = 0 表示无事故发生。事故发生的概率为 q m 。其中 m ∈ α ， α 表示所有可能发生的事故以及状态。 A i ( t ) 代表t时刻节点i处的疏散队伍长度， C i ( t ) 表示t时刻内从节点i在通道 K i j 疏散完毕人数。 Z i ( t ) 表示t时刻节点i的滞留人数， Z i ( t ) = A i ( t ) − C i ( t ) 。 2.2. 性能指标 设 B b ( t ) 为t时刻任一疏散人员的生存状态。 B b ( t ) = 1 则表示存活， B b ( t ) = 0 则表示死亡。 B ( t ) 表示t时刻内整个疏散空间内存活人数，能直接体现疏散体系的性能。设 M ( t ) 为t时刻疏散成功人数。 则 M ( t ) = ∑ i = 1 n C i ( t ) (1) 疏散成功人数以及在疏散空间内安全存活人数都是评价疏散系统性能的重要指标 [ 3 ] 。 2.3. 疏散空间剩余步行距离 t时刻处于疏散空间内所有人员距离出口剩余步行距离可以如下定义：t时刻内疏散空间内剩余人数，距离出口的步数 [ 4 ] 。 P ( t ) = ∑ i = 1 n Z i ( t ) P i ( t ) (2) 剩余步数直接反映了的应急系统的疏散能力，通道的复杂程度，最大同时通过人数，以及排队的情况。如果定义 P ( t ) = 0 是假定所有人员疏散过程中互不干扰，以最快速朝最近的出口移动。初始状态所有通道 P m ( 0 ) = 0 那么随着时间的变化，计算出 P m ( t ) 。如果结果趋近与 P t ( 0 ) ，则可以认为该疏散通道疏散能力强。 2.4. 疏散通道安全等级 在任一节点至另一节点路程中为一个节点集。设 V 3 V ′ 4 为节点 V 3 经过一系列节点至 V 4 的路程。如果 V 3 V ′ 4 路程中所有节点都符合 D ( t ) ≤ s ，那么可以定义 V 3 V ′ 4 通道是安全的。安全等级为s。
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user: 3. 应急疏散路线的最优化及动态模拟分析 不在任意时刻，任意初始点，疏散人员在危险等级最小路线能以最快时间疏散完毕，则为最优路线。令整数N为出口，令下式成立。 { t j } 表示节点j到出口N最优路线的时间。 { t i j } 则表示节点i到节点j通道的整体时间属性。 T i 表示通道可安全疏散的时间属性。 { P ( t ) = min D ( t ) = max M ( t ) = max { t N } = 0 Z ( t ) = min { T i } = min j ≠ { { t j } + t i j } ， i = 1 ， 2 ， ⋯ ， N − 1 (3) 将上述方程组初始化， t i ( 0 ) ≠ t i j ， i = 1 ， 2 ， ⋯ ， N − 1 ， t N ( 0 ) 当疏散进行到 L = 1 ， 2 ， 3 ， ⋯ 时间段，可得到 t i ( L ) = { t j L − 1 + t i j } ，     i = 1 ， ⋯ ， N − 1 (4) t N ( L ) = 0 如果随着时间，某通道内或某节点的事故无法被利用，那么时间属性则为无限大，代表无法从该通道通过。可以重新定义时间属性，令其他通道时间属性不变，重新进行优化计算，得到最优路线 [ 5 ] 。
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user: 4. 实例研究——北京石油化工学院综合楼二楼 4.1. 基本情况 图1为北京石油化工学院康庄校区综合楼二楼平面图，综合楼一共5层，各层分布一样。在此以二层为例。疏散出口可以以(1)出口为主要疏散出口，(2)和(3)为辅助疏散出口，窗户也可以当做疏散出口目标节点。当然事故发生的时候，如果楼梯可以利用，疏散个体通常会选择熟悉的楼梯来进行疏散。所以疏散个体从各自起始节点(教室门牌号)出发，疏散经过走廊，然后通过楼梯向疏散外门(1)和(2)、(3)。小概率选择从窗口向地面的逃生方式，这种方式疏散距离短，但是疏散成本较高。但随着灾难发生时间的推移，灾难变得严重，疏散个体的心理状态会影响个人判断与选择。当疏散外门(1)和(2)、(3)不能疏散，那么窗户向地面的逃生方式的成本相对而言变低。 4.2. 根据网络空间图进行路线规划 定义疏散成本为整数，即不考虑灾难演变对于疏散通道和节点的影响 [ 6 ] 。如图2所示，疏散人员在各节点各通道以一个平均速度进行疏散时，相同通道在进行相反方向的疏散时，所需时间不一定相同，路程最短的路线不一定是点到点的最佳路线。所以运用动态分析法，可以得出各个起始点至最终目的点的最佳路线。用集合表示如下： {(203，32) (202，32) (201，32) (32，40) (40，3)} {(204，33) (33，41) (41，2)} {(213，34) (215，35) (205，36) (207，37) (34，1) (35，1) (36，1) (37，1)} {(206，38) (209，38) (211，39) (38，42) (39，42) (42，1)} 图1. 北京石油化工学院康庄校区综合楼二楼平面图 图2. 空间网络图 例如(32，40)表示从节点32向节点40移动，表达疏散个体移动的路线以及方向。 定义疏散成本是随时间变动的函数，即随时间的变化各个节点或通道的疏散成本发生变化。当通道无法通过时，疏散成本最高。这时就要考虑其他可行通道，并结合疏散个体自身属性，重新进行选择。 当某时刻t时，201向通道32的出口节点损坏，无法通过，通道(201，32)无法使用，那么动态分析。处于节点201的疏散个体最优的疏散路线为： {(201，10) (10，21)} 如果通道属性发生变化，上层楼层各节点与通道对于路线也应做出相应调整。 4.3. 实例结果 根据以上路线规划，组织五百名学生进行防火逃生演练。在无通道损坏情况下，成功在3分钟内完成集结，没有人员及财产损失。
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user: 5. 实验结论 应急疏散路线研究是一个应用性很强的课题，对保卫人的生命安全具有重大的意义。在火灾事故中，实时的危险都是动态的。本文利用最优化理论，通过上述分析明确疏散路线，对疏散进行最优化评价，根据建筑空间网络中各节点和通道的动态属性，实时调整最优疏散路线 [ 7 ] 。并结合用户反馈和反复实验产生的误差，使疏散路线根据实时动态危险做出相应的路线调整和自救方式的提醒。对比现有的分析模型，本论文中的构建的模型在科学算法的基础之上，更加简便实用，对综合楼宇的路线疏散规划有更强的针对性。为今后在实际生活中的应用，提供了理论基础。
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user: 摘 要 光伏建筑一体化是解决我国建筑高能耗的有效手段之一，但是在我国的居民建筑中并未普及，其核心问题就是光伏项目的投资效益不高。因此本文以别墅用户为研究对象，研究其屋顶并网光伏发电系统在不同的上网模式、用电量以及补贴政策等影响下的投资效益，建议政府根据用电量实行不同的补贴政策，逐渐取消交叉补贴，实行峰谷分时电价政策。 关键词 :BAPV，投资效益，峰谷分时电价 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 世界能源消耗基本分布在三大领域，一是工业能耗，二是交通能耗，三是建筑能耗。建筑节能是节能减排的重要领域之一，因此各个国家都在制定建筑零能耗的发展目标。长期以来，我国建筑节能的观念较为淡薄，据统计，我国现有建筑的99%以上都属于高能耗建筑 [ 1 ] ，因此减少建筑能耗显得尤为迫切。我国太阳能资源丰富，将光伏发电巧妙地融入到建筑中，不仅为光伏技术开辟了新的应用领域，而且可以真正地减少建筑能耗，达到建筑节能的目的。 光伏建筑的经济效益是决定其发展状况的重要因素。在有关光伏建筑的经济性方面，国内学者张鸣、蔡亮、虞维平以南京浦口区一栋商用楼楼顶为研究对象，计算出动态平直供电成本为3.49元/千瓦时，已经远远超过南京市居民用电价格，认为光伏发电成本过高是制约发展BIPV (Building Integrated PV)系统的主要原因，建议通过完善光伏产业链和发展光伏技术来降低成本 [ 2 ] ；吕双辉，蔡声霞，王守相研究天津市不同负荷类型用户所适合的光伏应用方式，以及不同的电价模式对用户经济性的影响，通过计算净收益和成本利润率，得出储能成本对用户经济性影响较大，建议政府制定适当的储能补贴政策 [ 3 ] ；邵汉桥，张籍，张维选取全国6个地区的居民和工商业光伏发电进行经济性分析，通过对不同地区的太阳能资源、内部收益率、年发电量等进行对比分析和敏感性分析，发现不同地区太阳能年辐射量和年日照时间影响光伏系统的内部收益率和静态投资回收期，已经出台地方补贴政策的地区，光伏系统经济性要更好，建议各省市政府尽快完善地方补贴政策 [ 4 ] 。 国外学者Lim Yun Seng，G.Lalchand，Gladys Mak Sow Lin对马来西亚光伏建筑进行经济、技术和环境分析，认为在现有商业模式和监管制度下，政府的高补贴政策对于光伏系统的经济性影响很小。另外，硅原料的缺失和空气污染物导致太阳辐射的减少也是马来西亚光伏行业面临的挑战 [ 5 ] ；Jose L. Bernal-Agustin，Rodolfo Dufo-Lopez以西班牙并网型光伏系统为研究对象，利用净现值和投资回收期评价其经济性，资源可再生的时间成本、污染物的减排量和外部成本评价其环境效益，认为光伏建筑虽然有利可图，但是投资效益并不明显，建议利用光伏产生的环境效益奖励光伏系统的所有者 [ 6 ] ；Hongbo Ren，Weijun Gao，Yingjun Ruan针对住宅并网型光伏系统进行经济优化和敏感性分析，利用线性规划模型，规划如何使得客户的年度能源成本最低，并对不同条件的典型住宅进行平均成本和投资回收期敏感性分析，得出资本成本对光伏容量和投资回收期影响较大，平均成本主要受资本成本、光伏系统效率和利率影响的结论 [ 7 ] 。 别墅建筑具有可安装光伏系统面积大、产权明确等优点，同时也具有建筑能耗大等缺点，因此本文将针对别墅用户的特点，分析不同因素对其并网屋顶光伏发电系统投资效益的影响，为推广我国别墅用户光伏系统的发展提出建议。
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user: 2. 别墅用户光伏建筑投资效益分析模型 2.1. 成本分析 由于BIPV光伏建筑设计、施工情况比较复杂，BIPV成本与工程总承包商、关键设备供应商以及装机容量等有直接关系，因此只有确定了具体的项目之后，才能够根据实际情况对BIPV项目的发电成本进行核算。而BAPV (Building Attached PV)安装方式简单，影响成本的不确定因素较少，投资效益分析的结果更具有借鉴价值，因此本文主要考虑别墅在BAPV系统时的情况，其成本主要考虑以下三部分： 1) 初始投资成本，即太阳能电池组件、支架、逆变器、电缆以及系统安装成本等的总和； 2) 经常性运营成本，即光伏发电系统的定期清洁维护成本，与系统的装机规模有关，一般为50元/(KW·年) [ 4 ] ； 3) 财务费用，主要是借款的利息费用，采取分期偿还、等额本息的方式还款，可以用下式表示： C n = C 0 X 1 R 式中， C i ：第i年的财务费用； C 0 ：初始投资成本； X 1 ：贷款比例； R ：贷款利率； i ：还款年限，取 1 ， 2 ， ⋯ ， M (M为还款期限)。 2.2. 收益分析 别墅的业主一般有经济实力自建光伏发电系统，在这种情况下，业主是屋顶的使用者和光伏初始投资者，拥有光伏发电系统所有权和所发电量收益权，可以选择不同售电方式： 1) 全额上网 I d n = E d n P C 1 式中， I d n ：光伏发电系统第n年第d日收益； E d n ：光伏发电系统第n年第d日发电量； P C 1 ：国家规定的光伏电站上网标杆电价； n ：系统运行年限，取 1 ， 2 ， ⋯ ， N (N为系统运行年限，一般为25年)。 2) 自发自用，余电上网 这种模式下，业主的收益包括政府补贴、卖电所得以及电费的减少。其中，由于现在实行居民阶梯电价，所以下式的 P C 3 可能不一定都相同。 1) 日发电量大于白天用电量时，业主收益： I d n = E d n ( G p 1 + G p 2 ) + ( E d n − Q d n X 3 ) P C 2 + Q d n P C 3 − Q d n ( 1 − X 3 ) P C 3 式中， G p 1 ：国家补贴； G p 2 ：地方补贴； Q d n ：别墅用户第n年第d日用电量； X 3 ：典型别墅白天用电量占全天用电量的比例； P C 2 ：当地燃煤机组标杆上网电价； P C 3 ：用户目录电价。 2) 日发电量小于白天用电量时，业主收益： I d n = E d n ( G P 1 + G P 2 ) + Q d n P C 3 − ( Q d n − E d n ) P C 3 2.3. 光伏建筑投资效益评估模型 2.3.1. 平准化度电成本 平准化度电成本(简称LCOE)，是对项目生命周期内的成本和发电量进行平准化后计算得到的发电成本，能够使人清晰地看到光伏项目单位发电量的成本水平，可以用下式表示： L C O E = C 0 + ∑ n = 1 N I n ( 1 + i 0 ) n ∑ n = 1 N E n ( 1 + i 0 ) n 式中， L C O E ：平准化度电成本； I n ：第n年的运营总支出； i 0 ：基准折现率。 2.3.2. 净现值 净现值指标是按一定的折现率将各年净现金流量折现到同一时点(通常是期初)的现值累加值，可以用下式表示： N P V = ∑ n = 0 N ( C I − C O ) n ( 1 + i 0 ) − n 式中， N P V ：净现值； C I n ：第n年的现金流入额； C O n ：第n年的现金流出额。 判别标准： 1) 若 N P V ≥ 0 ，则项目应予接受； 2) 若 N P V < 0 ，则项目应拒绝。 2.3.3. 内部收益率 内部收益率是净现值为零时的折现率，是反映资金利用效率的效率型指标，可以用下式表示： N P V ( I R R ) = ∑ n = 0 N ( C I − C O ) n ( 1 + I R R ) − n = 0 式中， I R R ：内部收益率 判别标准： 1) 若 I R R ≥ i 0 ，则项目在经济效果上可以接受； 2) 若 I R R < i 0 ，则项目在经济效果上不可接受。 2.3.4. 投资回收期 投资回收期是从项目投建之日起，用项目各年的净收入将全部投资收回所需的期限，可以用下式表示： ∑ n = 0 T P ( C I n − C O n ) = K 式中， T P ：投资回收期； K ：投资总额。 2.3.5. 净现值指数 净现值指数作为净现值的辅助指标，反映了资金的利用效率，即单位投资现值所能带来的净利润现值，可以用下式表示： N P V I = ∑ n = 0 N ( C I − C O ) n ( 1 + i 0 ) − n ∑ n = 0 N K n ( 1 + i 0 ) − n 式中， N P V I ：净现值指标； K n ：第n年的投资总额。 对于投资成本相同，但是收益不同的项目，NPVI越大，资金的利用效率越高。
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user: 3. 别墅案例分析
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user: 3.1. 案例项目简介 上海闵行区的一栋别墅，位于北纬31.12˚，东经121.24˚，屋顶上安装了装机容量为2992 Wp的光伏发电系统，由22块多晶硅光伏组件制成，总面积22平方米，朝南倾斜25˚，周围没有建筑物遮挡。本项目以25年为经济分析周期。
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user: 3.2. 项目的成本分析 1) 初始投资成本12748.92元/KW，即总初始投资成本为38144.76元； 2) 经常性运营成本为149.6元/年。
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user: 3.3. 项目的发电量分析 上海闵行区的太阳能全年辐射量为1283.47 kWh/m 2 ，系统效率取78%，则别墅25年的发电量见表1。
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user: 3.4. 项目的用电量分析 建筑面积为350 m 2 ，居住人口4~6人的别墅，在考虑电器使用时间以及上海的气温等具体情况下，得出上海别墅的年逐时耗电量总和为36502.7 KWh [ 8 ] ，则每日用电量为100.01 KWh。
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user: 3.5. 项目的投资效益分析 国家补贴和上网电价均需缴纳增值税，一般取17%；基准折现率取6.8%。 1) “全额上网”模式 上海属于第Ⅲ类资源区，光伏上网标杆电价为0.85元/千瓦时(含税)，则案例项目的投资效益见表2。 “全额上网”方式下，项目的净现值小于0，资金的利用率比较低，因此项目不可行，本项目的平准化度电成本为1.16元/KWh，而光伏上网标杆电价为0.85元/KWh，小于成本，所以“全额上网”的经济效益并不理想。 2) “自发自用，余电上网”模式 由于日发电量远小于日用电量，故“自发自用，余电上网”模式下所发电量全部自用。上海市对个人投资的光伏项目，给予0.4元/千瓦时的奖励，奖励时间为5年，且单个项目年度奖励金额不超过5000万元，则案例项目的投资效益见表3。 “自发自用，余电上网”模式下净现值大于0，项目可行，资金的利用效率比较高，投资回收期也比较合理。 ① 不同地方补贴 目前我国大部分地区没有地方补贴，而不同地区地方补贴的金额和期限也不尽相同，例如同样为省级补贴，北京市为0.3元/千瓦时(含税)，补贴5年；江西省为0.2元/千瓦时(含税)，补贴20年；河北省为0.2元/千瓦时(含税)，补贴3年；吉林省为0.15元/千瓦时(含税)；浙江省为0.1元/千瓦时(含税)。为探究地方补贴的变化对案例项目经济性的影响，本文以净现值为敏感性分析的指标，以现有地方补贴为基点，比较不同变动幅度对项目的投资效益的影响，结果见表4。 从表可以看出，地方补贴对于项目净现值的影响不大，即使全部取消，项目仍具有可行性。这是由于别墅用电量比较大，即使减去光伏发电量，购电量仍处于阶梯电价的第三档，相当于电力公司按照0.917元/KWh购买光伏电量，因此节省的电费收益更明显。 ② 不同用电量 Table 1 25 years power generation of villa， KW
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user: 摘 要 目的：观察瞳神紧小方对风湿夹热型急性前葡萄膜炎患者临床疗效。方法：将诊断为风湿夹热型急性前葡萄膜炎患者60例，随机分为对照组和治疗组，治疗组予瞳神紧小方、美多丽和典必殊治疗，对照组仅予美多丽和典必殊治疗。随访观察2周，比较2组疗效。结果：1) 视力疗效：治疗一周、二周，治疗组视力有效率分别为86.67%、96.6%，对照组视力有效率分别为60%、83%。治疗一周、二周后组间差异有统计学意义(P < 0.05)。2) 眼前节体征：治疗1周、2周后，治疗组在改善睫状充血、角膜后沉积物、房水闪辉、浮游细胞的体征方面均明显优于对照组，差异有统计学意义。3) 中医症候疗效：治疗组在治疗一周、二周后的总有效率分别为：93.33%，93.33%，对照组的总有效率分别为63.33%，73.33%，治疗组各时间节点疗效均好于对照组(P < 0.05)。结论：瞳神紧小方对治疗风湿夹热型急性前葡萄膜炎可明显改善眼前节体征，提高视力，并可改善风湿夹热症状。 关键词 :瞳神紧小，风湿夹热，前葡萄膜炎 Copyright © 2017 by author and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 葡萄膜炎是常见的眼内炎症性疾病，其致盲率高达1.1%~9.2% [ 1 ] 。根据炎症所在解剖部位，葡萄膜炎被分为前葡萄膜炎，中间葡萄膜炎，后葡萄膜炎，以及全葡萄膜炎。前葡萄膜炎在葡萄膜炎中最为多见，大约占所有葡萄膜炎的一半。前葡萄膜炎累及虹膜和(或)睫状体前部，因睫状体与虹膜联系紧密，某一部位所发生的炎症会影响另一部位导致同时发炎。据统计 [ 2 ] 约有2/3的急性前葡萄膜炎病例转为慢性或反复急性发作，是眼科的常见病又是难治病。由于失治误治可严重影响视力，导致继发性白内障、角膜病，青光眼和黄斑水肿等并发症。本课题采用名老中医邹菊生教授经验用方瞳神紧小方，观察其治疗风湿夹热型急性前葡萄膜炎的临床疗效，现将结果报告如下：
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user: 2. 资料与方法
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user: 2.1. 研究对象 本研究观察的60例60只眼风湿夹热型前葡萄膜炎患者均来自上海中医药大学附属龙华医院眼科自2014年1月~2015年3月期间就诊的门诊及住院患者。凡符合西医诊断标准和中医证候诊断标准的风湿夹热型前葡萄膜炎的患者作为观察对象，其中对照组30例，治疗组30例；左眼33只，右眼27只；男性35例，女性25例，男女比例约1.4:1。其中对照组男性18例，女性12例，平均年龄(44.13 ± 11.51)岁；左眼16只，右眼14只；风湿免疫疾病既往史有12例；病程最短1天，病程最长8天，平均病程(3.60 ± 1.79)天。治疗组男性17例，女性13例，平均年龄(41.23 ± 11.49)岁；左眼17只，右眼13只；风湿免疫疾病既往史有13例；病程最短1天，病程最长7天，平均病程(3.40 ± 1.81)天。两组患者在性别、年龄、眼别、风湿免疫疾病既往史、病程等方面进行比较，差异均无统计学意义(P < 0.05)，具有可比性。 西医诊断标准：参照《临床葡萄膜炎》 [ 3 ] 主要症状：眼红、眼痛、畏光、流泪视力下降等。眼前节检查所见：睫状充血、KP、房闪、房水浮游细胞、前玻璃体浑浊；虹膜纹理不清，或有虹膜结节；瞳孔变小，对光反射迟钝。 中医证型标准：参照《22个专业95个病种中医诊疗方案》 [ 4 ] 瞳神紧小之风湿夹热型：发病较缓，病情缠绵，反复发作。眼珠坠胀疼痛，眉棱骨胀痛，畏光、流泪、视力缓降，抱轮红赤或白睛混赤，黑睛后壁有点状或羊脂状物沉着，神水混浊，黄仁肿胀，纹理不清；瞳神缩小，展缩失灵，或瞳神干缺，或瞳神区有灰白膜样物覆盖，或可见神膏内有细尘状、絮状混浊；常伴肢节肿胀，酸楚疼痛；舌红苔黄腻，脉濡数或弦数。 1) 纳入标准：①符合急性前葡萄膜炎的诊断标准。②年龄在18~75周岁，性别不限。③其它全身病如糖尿病、高血压、冠心病、风湿免疫系统疾病等目前情况稳定。④无其他感染性眼病者。 2) 排除标准：①并发其他眼病严重干扰本病观察者，如青光眼、角膜溃疡等患者。②妊娠或哺乳期妇女。③精神病患者。④正在参加其他药物临床实验者。⑤伴有心、肝、肾功能不全者。
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user: 2.2. 治疗方法 治疗组：采取中药与西药治疗并用，疗程二周。中药治疗：主方选用瞳神紧小方加减(生地12 g、当归12 g、玄参12 g、金银花12 g、蒲公英30 g、甘草6 g、金樱子12 g、木瓜12 g、海风藤12 g、藁本12 g)，据患者其眼部临床表现及全身症状，辩证加减中药治疗。服药方法：水煎服，1日2次。西药治疗：局部使用美多丽(0.5%托吡卡胺)滴眼液扩瞳，每日一次；典必殊(妥布霉素15毫克和地塞米松5毫克/5毫升)每日3~6次点眼，根据病人情况调整用药频次。 对照组：仅局部使用美多丽(0.5%托吡卡胺)滴眼液扩瞳，每日一次；典必殊(妥布霉素15毫克和地塞米松5毫克/5毫升)每日3~6次点眼，根据病人情况调整用药频次。
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user: 2.3. 观察方法 观察方法，于就诊首日、1周后、2周后分别做观察记录，共3次。
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user: 2.4. 观察指标 1) 中医临床症状积分：1) 视物模糊：0分 = 无；2分＝稍有视物模糊；4分 = 视物模糊明显；6分 = 视物模糊严重。2) 抱轮红赤：0分 = 无；2分 = 轻微红或不红；4分 = 抱轮红明显；6分 = 抱轮红赤。3) 目珠坠痛：0分 = 无；2分 = 隐痛；4分 = 触痛；6分 = 剧痛。4) 畏光流泪：0分 = 无；2分 = 轻微畏光、流泪；4分 = 畏光、流泪明显；6分 = 畏光、流泪严重。5) 关节酸痛：0分 = 无；2分 = 偶有关节酸痛；4分 = 时有关节酸痛；6分 = 常有关节酸痛。6) 头重胸闷：0分 = 无；2分 = 偶有头重胸闷；4分 = 时有头重胸闷；6分 = 常有头重胸闷。7) 舌脉：舌质红苔黄腻0分 = 无，1分 = 有；脉濡数0分 = 无，1分 = 有。 2) 视力：采用国际标准视力表。评分标准：参考国家中医药管理局《中医病证诊断疗效标准》中的疗效评价标准，视力提高小于1行、不变或下降为0分；提高1行为1分；提高2~3行为2分；提高4行以上为3分。 3) 眼前节表现积分：(1)睫状充血：0分 = 无；2分 = 轻、粉红色；4分 = 较重、暗红；6分 = 重、紫暗伴球结膜水肿。(2)角膜后沉积物：0分 = 无；2分 = 10个以内；4分 = 10~20个；6分 = 20个以上。(3)房水闪辉：0分 = 无；2分 = 光带浅灰色；4分 = 光带灰白色；6分 = 光带乳白色。(4)浮游细胞：0分 = 无；2分 = 每个视野可见5~10个细胞；4分 = 每个视野可见11~20个细胞；6分 = 每个视野可见21~50个细胞。
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user: 2.5. 疗效评价 疗效评价标准：参照《中药新药治疗色素膜炎的临床研究指导原则》： 痊愈：症状和体征消失，视力恢复1.0以上，或特异性病原检查转阴。 显效：症状和体征基本消失，如(+++)转为(+)，视力提高4行以上。 有效：症状和体征有改善，如(+++)转为(++)，(++)转为(+)，视力提高2~3行。 无效：症状和体征无改善，视力提高不足两行或下降。 痊愈：n ≥ 90%；显效：n ≥ 75%；有效：30% ≤ n < 75%；无效：n < 30%。 症状疗效指数% = (治疗前症状积分 − 治疗后症状积分)/治疗前症状积分 × 100%。
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user: 2.6. 统计学方法 本课题使用spss19.0统计软件进行统计分析，若两组计量资料满足正态分布的条件则使用均数±标准差( x ¯ ± s )进行描述统计，采用两样本t检验；若不符合正态分布条件的资料以采用秩和检验进行统计分析；计数资料(非等级资料，期望值小于5的格数 ≤ 20%)采用x 2 检验；等级资料的采用秩和检验。P < 0.05为差异有统计学意义。
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user: 3.1. 一般情况 本研究纳入的62例62只眼。其中因为失访或因非医学原因主动退出而脱落，治疗组脱落1例，对照组脱落1例，最后完成60例。其中对照组30例，治疗组30例；左眼33只，右眼27只。两组的基线情况如性别、年龄、病程、风湿疾病历史、治疗前睫状充血评分、角膜后沉积物评分、浮游细胞评分、房水闪辉评分等方面差异无统计学意义，P > 0.05，见表1。
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user: 3.2. 疗效比较 疗效比较情况，如表2~表5所示
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user: 3.2.1. 视力疗效 治疗1周后，治疗组无效4例，有效13例，显效6例，治愈8例，总有效率86.67%；对照组无效12例，有效10例，显效7例，治愈1例，总有效率60.00%(Z = −2.391，P = 0.017)。治疗2周后，治疗组无效1例，有效9例，显效2例，治愈18例，总有效率37.15%；对照组无效5例，有效14例，显效6例，治愈5例，总有效率83.00% (Z = −3.137，P < 0.002)。
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user: 3.2.2. 眼前节体征、刺激症状情况比较 睫状充血：治疗后两组患者在均较治疗前有明显改善，两组治疗一周、两周后与治疗前睫状充血评分、角膜后沉积物、房水闪辉、浮游细胞差值比较，治疗组在缓解睫状充血方面明显优于对照组(P < 0.05)。 Table 1 Baseline comparison of two groups of patients with anterior uveiti
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user: 摘 要 复发性流产是育龄期女性临床常见病及流产类疑难病，尤其对于高龄女性因其病因复杂，治疗过程相对困难，更应重视。复发性流产的发生与多种因素有关，但其中有50%原因不明。许多研究显示，自然流产的再发生风险与自然流产的次数有关，高龄亦是复发流产的高危因素。有过1次人工流产的女性发生RSA的风险是没有人工流产的3.28倍。年龄≥40岁的女性发生RSA的风险是年龄<20岁的女性的4.06倍。高龄女性多有手术流产病史及卵巢功能相对较差，故自然流产的风险又相对更高，并且自“二孩”政策开放以来，有意愿生育二孩的女性多，因此高龄女性的围生期治疗显得尤为重要。曲秀芬教授认为，高龄女性复发性流产的病机以肾虚为本，多以肾阳虚为著，兼有肝郁、脾虚、血瘀等。治疗强调标本兼顾，主张“治未病”的思想，孕前调理，培育其损；孕期保胎，固护胎元，且重视高龄女性的心理疏导及生活方式指导，发挥中医治疗此病的优势，既能满足患者的生育要求，又可为国家的生育政策做出突出贡献。 关键词 :复发性流产，高龄女性，名医经验，曲秀芬 Copyright © 2017 by authors and Hans Publishers Inc. This work is licensed under the Creative Commons Attribution International License (CC BY). http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
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user: 1. 引言 复发性自然流产(RSA)，又称为习惯性流产，它是指连续发生≥3次自然流产，由于连续发生2次自然流产以后发生第3次的概率>50%，因此近年来学者把连续发生≥2的自然流产定义为RSA [ 1 ] ，此病为育龄期女性的常见病，今年来发病率有明显上升的趋势，且对于高龄女性，其发病率更高，给患者带来巨大的精神压力和沉重的经济负担。曲秀芬教授，省级名中医，师从于全国著名中医妇科专家韩百灵教授。从事妇科临床教学科研工作30余年。在传承老一辈学术思想的基础上不断创新，擅长治疗妇科经、带、胎、产及各类疑难杂症，尤其对于高龄女性不孕症及复发性流产方面的治疗，见解独到，经验丰富。临床效果极佳。笔者有幸跟师学习，受益匪浅，现将曲教授治疗本病的经验总结如下，与同道共享。