DreamBlooms/HansPub-15000-to-45000 huggingface dataset:
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user: 3. 讨论 3.1. 转移癌原发位点的诊断 通过临床症状、影像学检查、免疫组化病理，约有15%的癌症因转移癌为首发症状最终被确诊。而那些经病理学检查证实为转移癌，但在全面检查及评估后无法确定原发癌位点的，被称为原发灶不明的转移癌(carcinomas of unknown primary， CUP) [ 2 ]。其中，影像学检查对于寻找转移癌原发位点具有举足轻重的作用，利用癌细胞对葡萄糖高需求、高代谢的特点，PET-CT运用与葡萄糖结构类似的18F标记的氟代脱氧葡萄糖(2-[fluorine 18]fluoro-2-deoxy-d-glucose， 18F-FDG)，能够比CT与MRI更加精确的观测可疑病灶的位置、大小、形态等特征，对于评估临床分期及治疗方案的疗效有重要价值。 本例患者经穿刺活检病理后，确诊腹壁肿物为腹壁转移性腺癌，向患者及家属充分沟通病情后，行PET-CT发现横结肠部位高代谢病灶，最终由结肠镜下活检确诊为横结肠腺癌。CUP组织病理学检查按照以下流程 [ 3 ]：1) 样本中是否包含肿瘤细胞；2) 确定肿瘤的大类(上皮组织、结缔组织、或淋巴瘤等)；3) 进一步缩小范围，确定肿瘤的亚型(腺癌、鳞癌、实体瘤或神经内分泌肿瘤等)；4) 通过形态检查和免疫组化，确认原发位点。随着科技不断进步，研究人员可以通过检测CUP组织中的基因表达谱以推测肿瘤的来源和类型，具有高敏感性、高特异性的优点 [ 4 ]，但亦面临着肿瘤基因谱数据库建立难度大等挑战，临床中应用尚未真正普及。不难看出，组织病理学检查目前仍是诊断性质不明肿物的金标准和临床治疗的依据。 3.2. 结肠癌的血行转移 血行转移是结肠癌重要的恶性特征，也是中晚期患者死亡的主要原因之一。目前普遍认为，由于肿瘤微环境中细胞外基质与血细胞间复杂的相互作用，以及多种黏附因子的共同参与，导致癌细胞从原发灶脱离进入血液循环，激活血小板并与之形成瘤栓，躲避了NK细胞的免疫监视，并跨越血管内皮细胞进入组织，最终形成转移癌病灶。其中，癌细胞的血行转移与血小板之间有着密不可分的关系，这些机制包括增强癌细胞免疫抵抗、促使癌细胞与血管壁结合、促使癌细胞经血管壁外渗、促进肿瘤血管生成等 [ 5 ]。 唐勤彩等 [ 6 ] 研究发现，结肠癌患者体内PLT、PT、Fbg较正常人升高，证明结肠癌患者体内的确存在着凝血功能改变，而有血行转移者较无血行转移者改变更明显，如D-Dimer含量升高、APTT缩短等。本例患者血凝常规提示D二聚体1280 ng/mL，我们可以由此推测，血液高凝状态可能为结肠癌血行转移的高危因素之一 [ 7 ]，亦增加了结肠癌中晚期发生血栓栓塞性并发症的风险；因此，尽早的定期监测患者血凝常规，并积极干预血液高凝状态，有可能延缓结肠癌的血行转移 [ 8 ] [ 9 ]。 近年来，国内外结肠癌腹壁转移的报道并不少见，腹壁转移可发生于腹壁各层，如皮肤、结缔组织等，但与本例患者不同的是，大部分病例报道为根治性开腹手术后发生腹壁切口的种植转移 [ 10 ] [ 11 ]，其发生机制可能有两种：1) 肿瘤细胞在术中直接种植于腹壁切口处；2) 结肠吻合口、腹壁切口在愈合过程中因纤维蛋白原聚集而产生高凝状态，间接导致血行转移；也有学者认为术后腹壁切口转移与肿瘤患者自身免疫系统异常有关。 即使合并腹壁转移灶，也并无进行术前局部放疗的指征，根治性肠段切除+区域淋巴结清扫+腹壁肿物切除仍是治疗此类结肠癌的首选手术方式。对于II期以上具有高危因素的结肠癌患者，目前仍推荐术前进行以奥沙利铂为基础的新辅助化疗方案，并根据术后病理分期、免疫组化、基因突变检测(KRAS， BRAF， NRAS)及微卫星状态来决定术后治疗方案 [ 12 ]。
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user: 4. 结论 综上所述，以腹壁转移癌为首发症状的横结肠癌较为罕见，组织病理学结合PET-CT检查能够提供重要的诊断依据。结肠癌患者的血液高凝状态促成了肿瘤细胞的血行转移，最终形成腹壁转移灶，而根治性手术辅以术后化疗患者预后较好。
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user: 摘要 在光纤通信系统中，随着传输速率的增加，传统的O/E/O中继方式已经不能满足我们的需求，而半导体光放大器可以直接进行光/光的转换。半导体光放大器主要是一种由半导体材料制造的光放大器，半导体光放大器的快速发展主要得益于量子阱材料半导体光放大器的研制成功，克服了偏振敏感的缺点。而量子点材料的研发和使用可提高半导体光放大器的传输效率和波形稳定性，并且使噪声和串扰性能更加优化。本题主要是以半导体激光器为基础，介绍了半导体光放大器的原理和结构、发展历程，以及半导体光放大器的基本功能和应用。另外还探讨了半导体光放大器的最新国内外进展。半导体光放大器能直接放大光信号，对信号的格式和速率具有高度的透明性，使得整个系统更加简单灵活，它的出现和实用化在光纤通信发展史上具有里程碑意义。
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user: 1. 引言 半导体光放大器是一种把半导体激光器作为放大装置使用的器件，它的显著特点是可以直接进行光/光的转换，而不用经过光转换电，电再转换光的过程，并且具有大的增益带宽。另外，其工作波段可以覆盖1.3~1.6 μm波段。本文主要介绍了半导体光放大器的原理、发展历程和现状，以及主要功能和作用，着重介绍了半导体光放大器的非线性特性的全光信号处理。半导体光放大器又可以称为全光波长放大器，具有很大的增益带宽，增益平坦性较好，其结构简单、体积小、功耗小，可与其他光电器件集成，在发展大规模波分多路传输、或者光交换方式等新一代光技术方面具有很大应用，必会在全光通信网络中得到广泛应用。
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user: 2. 半导体光放大器 2.1. 半导体光放大器的原理 半导体光放大器的原理和特性都与半导体激光器相类似，都是基于受激辐射光放大的机制。由双异质结构成的激活区结构，运用电流注入法注入电子和空穴，通过从电子能量高的受激能级导带向低能级价带的跃迁实现光放大，它是粒子数反转放大发光，发光的媒介是非平衡载流子即电子空穴对。考虑像图1所示那样长度为L的放大器时，设光的输入功率为 P i n ，输出功率为 P o u t ，被输入的光在图1所示的激活区传输，并通过受激发射放大，因为简单，所以，若增益系数g相对于距离z均匀近似的话，那么输出可用下式表示 [ 1 ]。 P o u t = P i n * exp ( α g L ) (1) 式中，α为传输的光能量被抑制在激活区的抑制比例系数 [ 2 ]。 图1. 半导体光放大器 2.2. 半导体光放大器的分类 半导体光放大器有两种：一种是将通常的半导体激光器当作光放大器使用，称作F-P半导体激光放大器(FPA)；另一种是在F-P激光器的两个端面上涂有抗反射膜，消除两端的反射，以获得宽频带、高输出、低噪声 [ 3 ]。 半导体激光器在法布里–珀罗腔体界面上的多次反射就称为F-P腔放大器。如图2所示，入射光从左端面进入，通过具有增益的有源层介质之后到达右端面，部分从端面反射，大部分从端面出射。反射光反向通过有源层至左端面，又经过一次放大，部分从左端面出射，其余部分又从左端面反射，再次通过有源层得到放大，如此反复，使反射光得到多次放大 [ 4 ]。 图2. F-P半导体光放大器的工作原理 由于半导体激光器的两端面形成了F-P (法布里–珀罗)谐振腔，它起到对光信号选择合适的波长并提供光学正反馈作用。而半导体光放大器与半导体激光器所不同的是，它没有谐振腔(半导体光放大器的PN结有源区两端面涂有抗反射膜，形成透明区，不发生反射)。因而，通过半导体光放大器的光波为行波。图3为行波半导体光放大器的工作原理示意图。 图3. 行波半导体光放大器的工作原理 当向半导体光放大器中注入正向电流，并达到一定值时，N区自由电子增多并不断进入PN结中与空穴复合，以光子形式释放能量。该光子在输入光信号的感应下形成受激辐射，使释放出的光子和入射光子同频、同向、同相位、同偏振方向、同模式并在光子不断前进中继续受感应而产生受激辐射，进而产生更多的新的光子，使输入光信号得到放大。放大器的增益是沿着有源区的长度按指数增长的，而且注入电流越大，产生的光子数越多 [ 5 ]。 2.3. 半导体光放大器的特性 半导体光放大器增益特性，半导体光放大器的增益饱和现象是，在注入电流恒定时，输入信号光功率较小时，随着输入光功率的增加，输出光功率相应增加，增益为常数，但当输入光功率较高时，增益就会出现饱和甚至发生下降。这是因为大的输入光信号使过量的载流子参加受激辐射复合而得不到及时补充。其实在半导体光大器中还存在一种不太被重视的增益饱和现象。在输入光信号一定时，半导体光放大器的增益随着注入电流的增加而增加，输出功率也相应的增加，但注入电流增加到某一个值后再增加，增益不但不增加反而下降。这种饱和现象是由于受到载流子增益恢复时间限制造成的 [ 6 ]。 半导体光放大器的偏振特性主要是指放大器对输入信号光的偏振态敏感，对不同的偏振态的增益不相同，没有经过特殊设计的半导体光放大器对TE模、TM模的增益可相差5~8 dB，而且会使增益的有效带宽减小，这当然是光纤通信中不希望见到的 [ 7 ]。
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user: 3. 半导体光放大器的功能与应用 3.1. 线性放大效应 半导体光放大器最重要的功能是线性放大，主要是实现放大作用，其在通信系统中可用作功率放大器，线路放大器和前置放大器。在发射端，把半导体光放大器用作功率放大器，以便增强系统发射端的输出功率，这可以大幅度的增大系统干线的中继距离。在传输线路中，半导体光放大器可以作为线性中继放大器使用，使传输再生中继距离再次得到飞跃性的延长。在接收端，半导体光放大器可以用作前置放大器，从而可以大幅度改善接收端接收机的灵敏度。半导体光放大器的饱和增益特性将会导致其每比特的增益与之前的比特序列有关，小信道之间的码型效应又可以称为交叉增益调制效应，这种技术是利用多信道间的交叉增益调制效应的统计平均，并在其间引入一中等强度连续波以便保持光束，也称之为水库信道，以便压缩放大器总的增益，进而降低信道间的交叉增益调制效应。还有一种方法是采用钳制增益半导体光放大器，这将有效地增强半导体光放大器的饱和功率，但增益调制半导体光放大器饱和后发生的弛豫振荡将会使该技术的比特率限制在10 Gbit/s左右 [ 8 ]，如表1所示。 Table 1 Linear application of semiconductor optical amplifie 器件 工作原理 应用 半导体光放大器 线性应用 线性放大器、功放、前放 半导体光放大器环形腔用于微波滤波 半导体光放大器环形腔用于多波长产生 反射式半导体光放大器用于接入网中放大光信号光开关矩阵 基于半导体光放大器光开关的可控之光延时 反射式半导体光放大器的直接调制实现加载信息 表1. 半导体光放大器的线性应用 3.2. 非线性效应 半导体光放大器中的非线性效应包括交叉增益调制(XGM)效应、交叉相位调制(XPM)效应和四波混频(FWM)效应。半导体光放大器中的非线性效应对于放大应用是没有用处的，但利用全光信号处理技术的非线性效应却可以研发出许多新的光通信器件 [ 9 ]。 随着光纤通信向城域网、接入网的方向的发展，光上下路复用(OADM)技术、光交叉连接(OXC)技术等系统的组建，基于半导体光放大器非线性效应应用的全光信号的处理，特别是光开关受到了越来越多的重视。此外，利用半导体光放大器的非线性效应的应用还可以实现RZ和NRZ之间的相互转换，利用FWM、XPM可以实现了OTDM到WDM的转换，利用XGM可以实现WDM到OTDM的转换，同时可以实现NRZ到RZ的转换。因此半导体光放大器将成为光通信领域WDM，TDM，ADM，OXC和ATM等光信号传输、处理的核心部件 [ 10 ]。半导体光放大器的非线性应用如表2所示。 Table 2 Nonlinear application of semiconductor optical amplifie 器件 工作原理 应用 半导体光放大器 非线性应用 全光波长变换 基于波长转换实现可调光延时 基于ASE的SGM实现微波滤波， 全光逻辑门及复杂逻辑运算 全光解复用 全光采样 半导体光放大器环形腔用于全光时钟恢复 基于FWM效应的慢光效应 基于XPM或者XGM效应的UWB信号产生 全光码型转换 基于XPM或者XGM效应的全光微分运算 表2. 半导体光放大器的非线性应用 3.3. 集成 半导体光放大器的另外一个最大的优点是它易于集成化且能够提供比较大的增益，其集成的应用，第一，其可以实现半导体光放大器功能的集成。例如，由于半导体光放大器提供的消光比比较大，提供的开关时间比较快等特点，特别是其可以补偿光纤链路中的插入损耗，使得基于半导体光放大器的光开关阵列、半导体光放大器与光分支波导组合构成的矩阵光开关收到了人们的广泛关注，利用半导体光放大器与M-Z波导集成可以实现基于交叉相位调制效应的波长转换的功能。第二，利用半导体光放大器的集成特性可以降低原有器件的增益损耗，改善系统器件的特性。如取样光栅DBR激光器中集成了半导体光放大器以便使该光源的输出功率增加，从而使系统性能得到明显改善。电吸收调制器中集成半导体光放大器则可以实现无损操作，并可以使带宽增至40 GHz [ 11 ]。 3.4. 波长变换器 全光波长变换器被认为是下一代WDM网络中最关键的功能器件之一，与最早发展起来的光电波长变换器相比，使用全光波长变换器可以增加波长路由的灵活性；同时有可能节省成本。对波长变换器的要求有；快速响应；大的光谱宽；低功率损耗；低偏振相关性；高的输人功率动态范围；高的输出光信噪比；机械稳定性和操作简单。采用半导体光放大器制作波长变换器可以满足上面的要求 [ 12 ]。 3.5. 压缩整形 光脉冲的压缩与整形是光时分复用技术的基础，当光时分复用系统传输速率越高，方所需光脉冲宽度越窄。可以通过利用半导体光放大器在宽度上的优势来满足光时分复用系统的要求。对于几十或数百Gb/s的OTDM系统，则要求光脉冲的宽度为皮秒或亚皮秒量级。而一般的高重复频率超短光脉冲源直接产生的光脉冲往往较宽，必须采取光脉冲压缩技术后才能满足高速光通信的要求。在非线性光学环镜中，采用具有罗沦兹分布的光脉冲与半导体光放大器的放大脉冲的交叉相位调制(XPM)效应，可以对半导体光放大器的放大光脉冲进行有效的压缩和整形。可以得到脉冲宽度窄、基本无基座和较高峰值功率等优点的高质量超短飞秒级光脉冲，如此的信号光脉冲对提高光纤通信系统的传输容量和传输距离，降低码间干扰等有着显著的意义 [ 13 ] [ 14 ]。
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user: 4. 半导体光放大器的进展 现如今，量子点半导体光放大器的研究是半导体光放大器的新的方向和突破，相比传统半导体光放大器而言，量子点半导体光放大器的模式效应和波形稳定性，减少增益恢复时间以及高的传输速率都有很大进步。反射型半导体光放大器结构在未来的光子网络中用于超快信号处理具有很大的研究空间和发展潜力。 4.1. 发展历程 在60年代首先进行了GaAs同质结行波半导体放大器的研究，开创了半导体光放大器研究的先河，确立了半导体光放大器的基本理论。在1973年至1975年间，开始从光纤通信应用要求出发，研究双异质结结构和F-P光放大器的特性并取得重要进展。1977年，Dupuis RD.等人提出通过金属有机化学气相沉积(MOCVD)生长高效GaAlAs/GaAs异质结构半导体。1984年，W. D. Laidig等7人提出在室温条件下工作的应变层量子阱注入激光器，进入90年代以后，随着半导体工艺水平的不断提高，半导体光放大器的研制也更加成熟，特别是应变量子阱以及超晶格技术的发展，相应的应用和性能得到了全面和大幅度的提升，特别是在偏振灵敏性、小信号增益、输出功率、噪声指数等方面 [ 15 ]。 4.2. 量子点半导体光放大器的最新进展 2011年，余建兴进行了量子点半导体光放大器交叉增益调制效应(XGM)的全光逻辑门研究。结果表明：量子点半导体光放大器具有快速增益恢复特性，提高注入电流或减小载流子从润湿层到激发态的弛豫时间都可以缩短载流子恢复的时间，加快量子点半导体光放大器的恢复进程 [ 16 ]。2015年，刘长深进行了单端量子点半导体光放大器的动态特性研究。对于基于单端量子点半导体光放大器的XGM全光或非门，通过模拟得出改变输入光脉冲序列组合不会影响全光逻辑或非作用效果，另外也证明了降低输入光信号脉宽可以消除超高速光逻辑或非门码型效应的方法 [ 17 ]。2020年3月，密术超进行了基于量子点半导体光放大器级联XGM与XPM波长转换的研究，研究了基于量子点半导体光放大器级联XGM与XPM波长转换特性，分别分析了影响其Q因子、消光比和转换效率的因素，并与XGM的消光比和XPM的转换效率进行对比。通过仿真得到级联结构的消光比和转换效率都明显高于XGM的消光比和XPM的转换效率 [ 18 ]。2020年6月，Seyed Mohsen Izadyar等人，研究了量子点半导体光放大器的第二激发态下超高速交叉增益调制。结果表明，在相同泵浦功率下，更高的注入电流密度和较低的载流子弛豫寿命，模式效应和波形畸变几乎消失。在第二激发态(ES2)的存在下，增益恢复时间可以进一步缩短，可以实现高达160 Gbps的快速XGM，使超高比特率XGM成为可能 [ 19 ]。 4.3. 反射型半导体光放大器的最新进展 2020年6月，邓灿冉等人进行了反射型半导体光放大器建模与模拟，实验结果表明反射半导体光放大器在偏置电流大于130 mA时增益稳定在26 dB以上，噪声指数稳定在11 dB。且在偏置电流不变时，低输入功率−30 dBm时，反射半导体光放大器处于最佳工作区间 [ 20 ]。2020年8月，Zoe V. Rizou等人首次实验证明了采用双折射光纤环提高直调反射半导体光放大器性能的可行性。双折射光纤环路作为一个与反射半导体光放大器电光响应斜率相反的光滤波器，抵消了仅0.89 GHz的有限反射半导体光放大器调制带宽。通过适当地调整其失谐，双折射光纤回路可以调整由于光纤失谐而产生的物理光谱成分 [ 21 ]。2020年11月，Safari Anzabi Khalil等人提出在折叠式马赫–曾德尔干涉仪中使用基于 量子点的反射半导体光放大器提高全光异或门的性能，基于量子点半导体光放大器的结构在未来光子网络中用于超快信号处理的巨大潜力 [ 22 ]。
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user: 5. 半导体光放大器的非线性特性的全光信号处理 全光信号处理主要包括全光波长变换、光时钟再生、全光逻辑门、光信号的码型转换和全光缓存。目前全光信号处理技术常利用III-V组材料、硅或石英、聚合物等光学材料的非线性特性实现光信号的全光处理 [ 23 ]。 近年来全光信号处理研究热点主要集中在光纤、半导体光放大器、硅波导等器件上。其中基于半导体光放大器的全光信号处理技术可以利用交叉增益调制(XGM)，交叉相位调制(XPM)，交叉偏振调制(XSM)，四波混频(FWM)等多种非线性效应实现高速信号处理，并且可以集成，从而减小体积和功耗，节省成本和提高可靠性 [ 24 ]。 5.1. 全光波长变换 波长变换是可重构，无阻塞WDM光网络重要组成部分。与光电光波长变换相比，基于半导体光放大器的全光波长变换具有结构简单、速度快、对信号码型透明等诸多优点 [ 25 ]。国内外已有大量基于半导体光放大器的全光波长变换研究结果报道，大部分主要利用半导体光放大器的XGM，XPM和FWM效应。XGM效应是由于强度调制信号进入半导体光放大器消耗载流子而导致增益饱和从而对半导体光放大器的增益进行调制，此时输入半导体光放大器的另一波长的连续光强度就会受到调制。而XPM效应是由于强度调制信号进入半导体光放大器改变载流子浓度从而对半导体光放大器的折射率进行调制，此时输入半导体光放大器的另一波长的连续光相位就会受到调制，通过干涉可以解调出强度调制信号。FWM效应是由于强度调制信号对半导体光放大器的折射率进行调制而形成光栅，此时输入半导体光放大器的另一波长的连续光就被光栅散射而产生混频波长的信号光 [ 26 ]。 5.2. 全光信号再生 光网络中，随着传输距离增加，光信号会受到衰减、色散、噪声、时间抖动和串扰等影响而恶化。因此，在长距离传输中，必须弥补恶化的光信号，从而保证传输信息的准确性。全光信号再生指的是，再放大，再整形，再定时。再放大就可以由EDFA，半导体光放大器和拉曼放大器(RA)等光放大器来完成 [ 27 ]。 5.3. 全光逻辑门 光信号的全光解复用、交换、缓存、码型识别、标记扫描和包头提取等处理需要逻辑门器件，而电子器件带宽已不足以处理高速光信号，因此全光逻辑门成为高速光信号处理的关键。利用半导体光放大器的XGM、XPM、XPOlM和FWM等非线性效应可以实现AND、NOT、OR、XOR、NAND以及XNOR等全光逻辑门 [ 28 ]。 5.4. 非线性全光信号处理技术的研究概况 B. Glance等人于1992年报道基于半导体光放大器中交叉增益调制效应的全光波长变换。Y. Liu等人于2003年利用半导体光放大器的非线性偏振旋转(NPR)效应实现了10 Gbit/s信号的正相全光波长变换。G. Contestabile等人于2005年实现了基于半导体光放大器非线性偏振旋转效应的40 Gbit/s信号的单波长和多波长正相全光波长变换。C. Meuer等人于2011年利用量子点半导体光放大器中的强四波混频效应实现了40 Gbit/s非归零码信号的无误码双通道全光波长变换。2009年，北京邮电大学的研究小组利用单个半导体光放大器的非简并四波混频效应实现了40 Gbit/s多功能光信号格式转换方案。2012年，他们又利用半导体光放大器四波混频效应实现了40 Gbit/s QPSK信号的全光异或门(XOR)。北京交通大学的研究小组也提出了减小基于半导体光放大器全光波长变换中的码型效应的多种有效方法 [ 29 ]。
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user: 6. 总结 光通信技术中，光放大技术是支撑技术之一，光放大器技术随系统的要求不断向前发展。掺杂光纤放大器、半导体光放大器、拉曼放大器，这些放大器随不同的系统要求，以各种形式应用在不同的系统节点。半导体光放大器是采用应变量子阱结构的PN结器件，近几年又研究了量子点半导体光放大器，量子点半导体光放大器具有高增益、低温度灵敏性的特点。量子阱和量子点半导体光放大器的研究克服了半导体光放大器的噪声和串扰大、稳定性差等缺点。目前半导体光放大器的性能已经有了很大提高，特别是在发展波分多路传输，或者光交换方式等新一代光技术方面。随着信息产业的发展，新技术的开发和研究必然会使半导体光放大器技术持续发展和繁荣。
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user: 摘要 利用严格耦合波分析法(RCWA)分别计算了TE入射、TM入射和锥形入射下不同占空比的复合光栅的反射率，分别从波长、光栅槽深度d和光栅周期等结构参数进行数值模拟。计算结果表明：周期为2 μm，光栅厚度为1 μm，占空比为f 1 、f 2 、f 3 的新型一维复合光栅结构反射达到了预期效果，符合初期对复合光栅的设想。对于光通信器件，波长为1.55 μm的复合光栅具有更好的信息保护和防丢失能力；光栅槽深度d为0.5 μm时，TE入射情况下的特定复合光栅的反射率收敛于78%；同一反射率下，复合光栅的光栅周期要比矩形光栅小，节约了实际成本，并且在TM入射情况下，复合光栅的反射率范围更广。对一维复合光栅反射特性的研究，优化了光通信器件对于信息的保护，使得反射率可以收敛于特定值，也为实际工艺提供了光栅设计和制作理论。
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user: 1. 引言 近年来，国内外学者对亚波长浮雕表面设计进行深入的探索与研究。在过去的30年里，严格耦合波分析(RCWA)一直是用周期结构精确分析电磁波衍射的最广泛的方法。它已成功和准确地用于分析全息和表面浮雕光栅结构。1995年，M. G. Moharam等人总结提出了一种严格耦合波分析方法，并且他们在便面浮雕光栅结构中进行了大量的研究 [ 1 ] [ 2 ] [ 3 ]。 随着对光栅效率的要求不断严格，复合光栅成为了近年用来提高效率的高效结构和特殊需求效率的结构，并应用在各个领域。2004年，何俊发等人研究了复合光栅滤波在光学图像识别中的应用，用复合光栅滤波进行图像微分，适用于各种图像，通用性较好，并且可显著改善相关信号的性能 [ 4 ]。2011年，傅正平等人研究了一维金属光栅的光学反射吸收，分析了三种共振机理的相互作用，并确认了第四种共振形式，即相位共振，增加了对金属光栅共振吸收模式及其相互作用的认识 [ 5 ] [ 6 ]。2013年，王东辉等人研究了一种基于复合光栅的新型光位移传感器，传感器能将误差信号从位移信号中剥离出来，很好地解决了传感器机械变型造成的误差问题 [ 7 ]。2014年，尤勐等人提出了一种新型的耦合光栅，并对其进行了衍射特性分析 [ 8 ]。2014年，杨亮等人对嵌入式光栅多层结构锥形衍射的严格耦合波理论进行了研究 [ 9 ]。2015年，孙小亮等人研究了复合金属光栅模式分离与高性能气体传感器的应用，复合光栅SPR传感器具有超高品质因数的性能，使得它在生物化学传感领域中有巨大的应用潜力 [ 10 ]。2016年，Jun Wu对金属介质多层光栅结构的宽带光吸收进行了讨论，研究了TE和TM极化在几个选定波长下的电磁场分布，揭示了其宽带吸收机理，预计所设计的宽带吸收器可应用于热发射、红外隐身和太阳能采集等领域 [ 11 ]。2020年，艾康等人提出了新型多晶硅发光器件的设计与实现，对量子效率和光电转换效率进行计算，验证了所研究结构通过载流子注入实现了碰撞电离率的提高，进而实现了发光效率的提高 [ 12 ]。复合光栅引入了新的可调节的结构参量，从而在光栅反射特性方面有更大的灵活性。对复合光栅反射特性的研究有助于更好地设计光栅结构，得到所需要光学特性的光栅。 本文提出了一种新型一维复合光栅，并对其进行了反射特性分析。第1部分是对RCWA方法的简介，其中提到了建模模型，以及麦克斯韦方程的进一步计算和在边界条件的计算。第2部分是对提出的新型复合光栅进行了相对介电常数的计算。第3部分得出了反射率随着波长、光栅槽深度d、光栅周期的变化关系图，并对所得到的仿真结果进行了数值分析。确认了复合光栅具有比矩形光栅更优的反射率，并进一步研究了波长、光栅槽深度d和光栅周期如何影响不同占空比下的复合光栅的反射率。
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user: 2. RCWA的内容简介 一般的三维二元光栅衍射问题如图1所示，平面图如图2所示。由于耦合光栅的特征尺寸在波长量级，本文选择了RCWA进行矢量计算，用来求得各级衍射效率的严格解。RCWA的出发点在于各层相应级次的横向谐波耦合，即空间频率需要保持一致。 在光栅区域( 0 < z < d )中，周期相对介电常数在形式的傅里叶级数中是可展开的： ε ( x ， z ) = ∑ p ε p ( z ) exp ( j 2 π p Λ x ) (1) 其中 ε p ( z ) 是光栅区域相对介电常数的第p傅里叶分量，对于有耗或非对称介质光栅而言，该分量是复杂的。 图1. 分析了二元矩形沟槽光栅衍射问题的几何性质 图2. 矩形沟槽光栅平面图 对于具有交变折射率区域的光栅结构，如图1所示，给出了 n r 和 n g 的傅里叶谐波： ε 0 = n r 2 f + n g 2 ( 1 − f ) (2) ε p = ( n r 2 − n g 2 ) sin ( π p f ) π p (3) 其中，f是折射率，为 n r 的区域所占光栅周期的分数， ε 0 是相对介电常数的平均值，而不是自由空间的介电常数。以TE入射为例，由入射归一化电场 E i n c ， y 求出入射( z > 0 )与透射( z > d )区域的电场表达式 E I ， y 和 E I I ， y ： E i n c ， y = exp [ − j k 0 n I ( sin θ x + cos θ z ) ] (4) E I ， y = E i n c ， y + ∑ i R i exp [ − j ( k x i x − k I ， z i z ) ] (5) E I I ， y = ∑ i T i exp { − j [ k x i x − k I I ， z i ( z − d ) ] } (6) 在光栅区域( 0 < z < d )中，切向电场 E g y (y分量)和切向磁场 H g x (x分量)可以用傅里叶展开表示，其空间谐波场为 E g y = ∑ i S y i ( z ) exp ( − j k x i x ) (7) H g x = − j ( ε 0 μ 0 ) 1 / 2 ∑ i U x i ( z ) exp ( − j k x i x ) (8) 结合光栅内的介电常数 ε ( x ， z ) 并在 z = 0 和 z = d 处运用边界条件，得到不同介质分界面电磁场的连续分量，列方程组即可求解各衍射级次的能量。
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user: 3. 新型一维复合光栅结构 在新型二元矩形沟槽光栅中，选取金属铝光栅材料折射率为 n I I = 0.22 − 6.71 ∗ 1 i ，经严格计算得出新的 ε p ，新光栅区域的 n r 和 n g 的傅里叶谐波如下(8)式： ε 0 = n r 2 ( f 1 + f 2 + f 3 ) + n g 2 ( 1 − f 1 − f 2 − f 3 ) (9) ε p = ( n r 2 − n g 2 ) [ sin ( π p ) π p + sin ( π p a ) π p − sin ( π p b ) π p ] (10) a = L 1 λ ， b = L 1 + 2 L 2 λ (11) f 1 = L 3 2 λ ， f 2 = L 1 λ ， f 3 = L 3 2 λ (12) 除了研究TE、TM入射情况外，我们还研究了锥形入射的情况。在第I区域，入射的归一化电场向量为： E i n c = u exp [ − j k 0 n I ( sin θ cos ϕ x + sin θ sin ϕ y + cos θ z ) ] (13) u = ( cos ψ cos θ cos ϕ − sin ψ sin ϕ ) x + ( cos ψ cos θ sin ϕ + sin ψ cos ϕ ) y − cos ψ sin θ z (14) 其中 ψ 是电场矢量与入射平面的夹角，对于 ψ = 0 ∘ 和 ψ = 90 ∘ ，磁场和电场分别垂直于入射平面， ϕ 是方位角。 经部分程序改编后，得到新的复合光栅场分布图如图4。 图3. 新型矩形沟槽光栅平面图 图4. 光栅场分布(锥形衍射， λ = 2   μ m ， θ = 30 ∘ ， ϕ = 30 ∘ ， ψ = 45 ∘ ， n I = 1 ， n I I = n r d = 0.22 − 6.71 ∗ 1 i ) 图4中可以明显的看到光栅边界(白色边框)，得出的光栅场分布图也与设想一致，进一步证实与图3所提出的光栅平面图相符。图4显示了复合光栅结构在 λ = 2   μ m 处对应的电场强度分布。从图4中可知，电场主要局域在凹槽中，但电场强度较弱，其原因是光栅宽度较小，光波主要在凹槽中耦合SPW，且大部分光被散射掉。
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user: 4. 仿真与结果分析 为了比较新型复合光栅的性能，图5、图6、图7给出了不同占空比下的复合光栅与矩形光栅随波长、光栅槽深度d和光栅周期变化的反射率。经过程序的多次计算，选定L3:L1 = 2:4的不同占空比下的复合光栅与矩形光栅进行比较。 4.1. 反射率随波长的变化 经过多组实验数据的对比，图5选定光栅周期为2 μm，光栅槽深度d为1 μm，入射角度为 θ = 10 ∘ ， ϕ = 30 ∘ ， ψ = 45 ∘ ，此时波长变化时，光栅可以获得反射率的峰值和谷值，可以应用在光通信器件中，光通信中的常用波长是1.55 μm、1.31 μm、0.85 μm。 图5(a)表示的是TM入射情况下各不同占空比的复合光栅与矩形光栅计算时入射波长的变化和反射率之间的关系曲线。当波长等于2 μm时，三种复合光栅的反射率要明显低于矩形光栅。对于要求低反射率的波导器件来说，复合光栅的特性更符合要求。复合光栅的反射率在波长1.6~3 μm时，要比矩形光栅更稳定。在光通信波长为1.31 μm时，复合光栅(L2:L1 = 2:4)的反射率要更好，为光通信信息保护和防信息丢失方面提供了更好的波导选择。 图5. 反射率随波长的变化 作为对比，图5(b)和图5(c)分别给出了TE入射和锥形入射情况下，不同占空比的复合光栅与矩形光栅计算时入射波长的变化和反射率之间的关系曲线。在可见光的波长范围内，L2:L1的比值等于2:4、5:4的情况下复合光栅的反射率要明显的好于矩形光栅。在不可见的部分波长范围里，只有L2:L1的比值等于2:4的情况下，复合光栅的反射率要高于矩形光栅。但在波长在2.1 μm和2.5 μm时，复合光栅出现了反差，反射率低于矩形光栅。在光通信波长为1.55 μm时，复合光栅(L2:L1 = 4:4)的反射率要更好，为光通信信息保护和防信息丢失方面提供了更好的波导选择。 值得注意的是，TE入射和锥形入射在短波的反射性能更好。反射率在22%以上的波长范围可以控制在1.47~2 μm。而TM入射中，复合光栅的反射率更低，很显然，复合光栅的磁响应更强。 4.2. 反射率随光栅槽深度d的变化 图6给出了不同占空比下的复合光栅与矩形光栅在光栅槽深度d变化下的反射率。在3.1中选定数据的基础下，选定波长为1 μm。 图6(a)是TM情况下复合光栅与矩形光栅计算时光栅槽深度d的变化和反射率之间的关系曲线。不同占空比的复合光栅和矩形光栅的反射率关系曲线趋于一致，没有明显的区别。在同一光栅槽深度d下，比值为L2:L1 = 2:4的复合光栅的反射率要略高于矩形光栅的反射率。 图6(b)是TE情况下反射率随光栅槽深度d变化的变化关系图，比值为L2:L1 = 2:4的复合光栅反射率在光栅槽深度d 0.5 μm时收敛，反射率基本保持在78%。随着复合光栅(L2:L1 = 2:4)光栅槽深度d的增大，光栅的反射率的变化波动不大，反射率一直保持在0.75~0.8之间。这种复合光栅(L2:L1 = 2:4)的反射率与文献 [ 13 ] 提出的光栅反射率随波长变化一致，不同之处在于光栅材料、光栅结构、光栅周期和电磁波入射角度等参数的调节，且复合光栅(L2:L1 = 2:4)的反射率更低，透射率更高。 图6. 反射率随光栅槽深度d的变化 作为对比，图6(c)表示的是锥形入射情况下各不同占空比的复合光栅与矩形光栅计算时光栅槽深度d的变化和反射率之间的关系曲线。比值为L2:L1 = 2:4的复合光栅的反射率明显比矩形光栅和其他比例的复合光栅高，可用作需求高反射率器件的光栅表面部分。比值为L2:L1 = 3:4的复合光栅和矩形光栅关于反射率随着光栅槽深度d变化基本一致。图6(a)中比值为L2:L1 = 4:4和L2:L1 = 5:4的复合光栅反射率近似于正弦模型，二者之间有1/8“周期”的相位差，在部分光栅槽深度d范围内，高于矩形光栅的反射率。对于多变的波导器件，L2:L1 = 4:4和L2:L1 = 5:4的复合光栅更能满足不同反射率需求的波导光栅。 图6(a)、图6(b)、图6(c)中出现的吸收峰都比较尖锐，这和文献 [ 5 ] [ 6 ] 中提到的相位共振的特征是一致的。可以清楚地看到，相位共振时相邻凹槽相位相差180˚度左右。 4.3. 反射率随光栅周期的变化 图7给出了不同占空比下的复合光栅与矩形光栅在光栅周期变化下的反射率。在3.1中选定数据的基础下，选定波长为1 μm。 图7(a)是TM入射情况下复合光栅与矩形光栅计算时光栅周期的变化和反射率之间的关系曲线。在光栅周期小于1.8 μm时，比值为L2:L1 = 2:4的复合光栅的反射率明显低于矩形光栅，并且在光栅周期为1.7 μm时，比值为L2:L1 = 3:4和L2:L1 = 4:4的复合光栅有极低的反射率。在光栅周期为3.5 μm到5 μm时，不同比例的复合光栅与矩形光栅的反射率趋于一致。考虑到实际工艺耗材和成本的基础下，L2:L1 = 4:4的复合光栅要比矩形光栅效益更高，可以满足更大范围的波导光栅反射率需求。 图7. 反射率随光栅周期的变化 图7(b)是TE入射情况下反射率随光栅周期变化的变化关系图。图7(b)和图7(a)的反射率关系图趋于一致，不同之处在于，图7(b)中的四个谷值对比图7(a)更低，峰值更高。 作为对比，图7(c)是锥形入射情况下各不同占空比的复合光栅与矩形光栅计算时光栅周期的变化和反射率之间的关系曲线。在光栅周期是2 μm和3 μm时，比值为L2:L1 = 3:4的复合光栅和矩形光栅出现两个谷值(反射率极低)，在光栅周期是2.3 μm时，出现峰值(反射率极高)。比值为L2:L1 = 2:4的复合光栅在光栅周期是2.4 μm和3.6 μm出现两个谷值，在光栅周期是2.7 μm时，出现峰值。考虑到实际工艺耗材和成本的基础下，L2:L1 = 3:4的复合光栅要比矩形光栅效益更高。 图7(a)中出现了比较尖锐的吸收峰，这和文献12中提到的相位共振的特征是一样的。可以清楚的看到，与图6的情况一样，相位共振时相邻凹槽相位相差180˚度左右。
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user: 5. 结论 利用严格耦合波理论方法，模拟仿真了不同占空比的新型复合光栅与矩形光栅在不同波长、光栅槽深度d、光栅周期下的反射率。根据能量守恒定律，在考虑介质损耗的情况下，衍射效率和反射率之和趋近于1。通过对不同占空比新型复合光栅进行反射特性数值分析，选取了光栅材料( n I I = 0.22 − 6.71 ∗ 1 i )和入射条件，为更大范围反射率和衍射效率需求的波导光栅设计和制作提供理论。考虑到实际工艺成本问题，部分比值的复合光栅在不同入射条件下要比矩形光栅效果更佳。在今后的发展过程中，不同占空比的复合光栅特性分析将成为解决波导光栅器件问题的主要研究方向，为更多需求的波导光栅器件提供理论基础。 利用上述对一维复合光栅的研究，可以更有效地设计优化光栅结构参数，实现对不同区域的反射率的调控。在复合光栅中，调控结构参数或波长可以将电磁场能量聚集在不同的亚波长凹槽中。
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user: 摘要 全生命周期成本分析法是一种设备仪器招标采购成本分析工具。本文简要介绍了全生命周期评价方法和设备仪器全生命周期的内涵，从全生命周期管理的角度分析了设备仪器招标遇到的问题，给出了解决设备仪器招标质量管理问题的措施，并分析了全生命周期成本分析法的局限性，初步摸索应用全生命周期成本分析法理论优化招标管理的思路，以期建立良好的设备仪器招标采购责任与监督体系。
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user: 1. 引言 科研检测单位的设备仪器的招标采购作为国家投资的政府采购行为，是科研检测单位建设的重要内容，也是科研检测单位完成科研检测任务的物质基础。因此，以加强采购质量管理为切入点，关注如何提高所采购的设备仪器的可靠性，提出基于全生命周期成本分析的设备仪器采购质量管理，是实现采购效益最优化的重要途径 [ 1 ]。 全生命周期评价方法(Life Cycle Assessment， LCA)主要包括了产品原材料的获取，产品的制造，使用及废弃处理4个阶段 [ 2 ]。其发展历程经过起步和快速发展两个阶段。1969年美国中西部研究所进行了一系列针对包装品的分析和评价，用于评价可口可乐公司饮料包装瓶在生产过程中的环境负荷，最终得出包装盒采用塑料瓶比传统的玻璃瓶更优，可回收重塑的铝制饮料罐比钢制的饮料罐更优两大结论。随后，美国伊利诺伊州立大学和斯坦福大学相继开展针对包装品的研究。此时由于笼罩在20世纪70年代世界性能源危机的阴影之下，环境污染与日俱增以及矿物资源枯竭等因素激发了学界对包装材料、汽油、废弃物的能源消耗研究分析，但是该研究主要由企业和工业部门牵头，研究成果仅用来指导企业的生产决策。 20世纪90年代中后期国际化标准组织相继颁布了IS014000国际标准，有效的指导了不同地区开展LCA方法研究工作，理论上各国研究成果具有了可比性。进入20世纪以后随着互联网井喷式的发展，LCA研究进入了大数据时代，各国也相继发布了基于PC平台的全生命周期评价软件。其中德国公司开发的GaBi4软件数据库包括800种不同的能源与材料流程和400种的工业流程，采用图形界面设计，用户可以自定义输入输出资料，可轻易入手。瑞典所开发出的LCAiT软件数据库仅提供能源、化学物质、纸浆、塑料及纸制品等内容，由于数据库的资源有限该软件平台允许用户直接接入其他数据库。英国所研发PEMS软件可提供109种材料、37种废弃物管理、16种物流、49种能源用于核算产品环境影响状况，数据大多来源于欧盟的资料，另外用户不可以自定义。另外，中国四川大学王洪涛教授团队 [ 3 ] [ 4 ] 开发了国内首个基于CLCD、Ecoinvent、ELCD数据库的ebalance软件，该软件包括项目描述、建模、数据收集与导入、计算、分析与解释、结果输出6个分析模块，同时还开发了基于原始数据不确定度和敏感性分析的数据质量评估方法，为数据收集提供系统化的质量控制手段，增强了结论的可靠度。
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user: 2. 全生命周期评价方法 首先要确定目标与范围。LCA的研究目的主要包括说明开展产品LCA方法研究的理由、评价结果的用途和研究结果的接受者即整个环境信息流的决策过程。必须指出的是LCA是一个不断反复的过程，随着数据信息的搜集研究人员需要实时调整初始的研究范围以更好的服务整个研究目的。完整考虑产品的物质输入输出是不切实际的，必须做出适当的取舍，边界条件设立恰当可能会降低研究结果的置信度，导致最终无法实现研究目的。要分析清单。不管采用何种分析方法，清单分析的关键在于数据的收集和计算过程。数据收集过程包括能源输入、产品原材料输入和辅助性输入，有研究者 [ 5 ] 通过概率论的统计思维分析了数据的可信度，数据质量审定结束便是数据与系统划分的单元过程进行关联，建立基准流核算产品的清单分析结果。要评价影响。其主要内容包括选择和定义影响类别、分类、特征化及标准化和加权。标准化和加权评估是全生命周期评价方法的可选步骤，标准化即分析各因子对影响类型的相对贡献，加权评估用来反映了不同环境影响的相对严重程度。结果解释是对局限性作出解释和提出建议的过程。结果解释可以用来评估产品全生命周期内削减能耗、原材料及排放的机会。
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user: 3. 设备仪器全生命周期简介 设备仪器的全生命周期主要分为四个阶段，即规划设计阶段、采购招标阶段、运行维护阶段和退役处置阶段 [ 6 ]。不同阶段的工作在设备的整个生命周期中起着不同的作用。 设备的全生命周期的每个生命阶段都包括不同特点的工作内容 [ 7 ]。设备全生命周期管理主要包括规划设计阶段、采购招标阶段、运行维护阶段和退役处置阶段的工作内容。规划设计阶段的工作内容主要是对设备进行规划和初步设计，包括设备的布置方案、选型设计和年度投资计划的编制等。采购招标阶段的工作内容主要是进行设备的采购和招标。运行维护阶段的工作内容主要是对设备进行运行监测、状态评估、维护检修和信息化建设，包括设备的监视、检测、巡视、调试、例行或诊断性试验等。退役处置阶段主要是对达到使用寿命的设备进行退役处置，包括设备的残值评估、再利用、转让、报废处理等。
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user: 4. 从全生命周期管理看设备仪器招标遇到的问题 设备的全生命周期管理包括从设备的前期市场调研、可行性论证、招标、投标、开标、评标、签订合同、固定资产入账、使用到报废的全过程管理。下面以进口设备为例介绍采购中遇到的问题。进口仪器设备由于流程复杂、审批严格、涉及单位多，相对于国产仪器设备而言，在全生命周期闭环管理的 4 个阶段遇到的问题更为突出。对于前期市场调研，如相关仪器设备的配置参数、兄弟单位使用类似设备情况、进口和国产仪器设备的本质区别却论证不足 [ 8 ]。采购进口仪器设备政策性强、涉及范围广、价格差异大，因此缺乏充分调研对采购质效的影响比国产仪器设备更大。
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user: 5. 解决设备仪器招标质量管理问题的措施 目前，招评标过程中的价格评价方法所造成的设备仪器“低质”的结果，与国家提倡的安全、可靠与经济性相结合的理念存在一定的差距，因此，有必要将全生命周期成本评价方法引入招评标的评价体系，对现有的设备仪器的评标体系进行改进和完善，以期从更加科学、合理的角度来衡量设备的优劣。设备通用优化设计需要从资产全生命周期出发对设备的经济性进行评价，经济性指标应包含从设备招投标至设备退役的全生命周期过程，经济指标也是企业和用户关注的焦点，这里经济指标不但包括产品本身的经济成本，而且还应包括产品的社会成本，如由于产品对环境的破坏而由社会投入的环境治理成本，仅关注初始采购价格而忽略了后续的运维成本、故障成本、退役报废成本将错失对设备全生命周期的综合判断 [ 9 ]。因此，在评价经济性指标时，对设备进行更为全面的综合管理，从全生命周期寻找成本综合最优的设备是经济性指标优化、完善的方向。 准备期要完善服务制度及时传递信息，提高前期调研质量。招采管理部门应重点关注仪器设备的采购需求量大的部门，提前了解其需求，为其配备“招采专员”并定期沟通。同时，及时向科研人员传达相关政策，如政府采购金额上限的变更、海关对进口设备的优惠政策等，从而提高采购质量。采购期要齐抓“简、控、选、验”，高质量完成采购工作。“简”是简化仪器设备采购流程。应建立完善的资产与招投标管理系统，实现仪器设备从入账到销账的全生命周期闭环管理 [ 10 ]。通过打通各职能部门的“壁垒”，真正实现了“一门式”管理，打通了“最后一公里”。“选”是代理公司的遴选与考核。对代理机构进行考核，与通过考核的代理机构签订下一年的服务合同，对表现不佳的进行警告处分，合同期满后单位将重新启动新一轮代理机构招标工作。通过该种方式实行优胜劣汰、彼此制约、共同提高代理质量，从而保证仪器设备采购的质效。“验”是严格验收环节，验收无误并达到标书所列各项技术要求后，形成规范的“仪器设备质量验收记录”。
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user: 6. 全生命周期成本分析法的局限性 虽然全生命周期成本分析法打破了以往只关注初始购置成本的短视行为，站在全局的角度计算综合成本，具有一定的科学性，但也应看到其局限性。 全生命周期的研究目的与范围带有明显的主观意愿，由于信息来源不充分或者科学假设依据不足，这样严重影响了结论的客观性，导致不同研究者的研究数据存在不同程度的不一致 [ 11 ]。全生命周期数据具有明显的时间和空间范围的特性。由于数据收集、整理需要大量的人力和财力，目前中国本土化的数据库尚未建立，国内研究普遍采用国外的产品清单结果。数据变异性的不断累积，给LCA研究带来了不确定性。 运行维护成本的估算难。运行维护成本的估算，一是靠供应商估算，二是靠建设单位自行估算。前者可能存在的问题：供应商为了争取价格优势，估算值 可能比实际所需的运维成本低，等到设备真正投入运行后才发现与投标承诺不一致，而此时设备不可能再拆除重装，因为资金、时间方面不允许；另外，某些大型设备为保证运行的稳定可靠，必须由原厂进行维护，一旦原厂商提出增加运维成本，建设单位将面临进退 两难的被动局面。另一方面，如果靠建设单位自行估算，前提是要有详实的数据作为支撑，这就要求建设单位必须建立起基于资产全生命周期的数据库系统，记录设备从采购、安装使用、运行、退运报废等的详细数据 [ 12 ]，但是在技术快速发展今天，历史数据并不完全具有代表性，以前运行不可靠的，不代表技术进步后依然不可靠，这就加大了对运行成本估算的难度。另外，设备残值估算也比较困难。残值除了是会计科目计提折旧后的剩余残值外，很大一部分是退运报废设备通过市场拍卖所取得的经济收益，该收益受市场价格特别是原材料市场价格的影响。 对于相应的解决方案，评价指标主要选择对仪器设备生命周期综合成本影响较大而且容易量化的影响因素，对于一些不易量化的影响因素没有进行考虑，因此需要进一步完善评价指标及量化方法。另外，可以在当前的研究基础上，建仪器设备的清单分析数据库，开发仪器设备生命周期环境影响评价与成本分析集成系统。
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user: 7. 结语 全生命周期管理的仪器设备采购过程是一个闭环管理过程，环环相扣、尾首相连，构成了仪器设备全生命周期的质量。对不同环节的不断优化、采集其运行信息、完善仪器设备使用档案的资料建设，是提高全生命周期管理仪器设备招标采购质量基础而又重要的工作。
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user: 摘要 普鲁斯特的巨著《追忆似水年华》，是法国二十世纪文学史上一颗璀璨的明星，其写作实践可谓是小说史上的一次大革命，影响了一代文学的走向。这部作品打破了传统小说和谐、统一的叙事结构，充满种种“叛逆”因素，其中人物所表现出的复杂性和矛盾性，与传统小说形成了鲜明的反差，也是构成这部作品现代性的重要因素之一。深度解读《追忆》中人物的复杂性，将为阅读并理解这部作品提供重要的依据。探索、解读人类的心灵，正是普鲁斯特作为艺术家所赋予自己的使命。本文试从人物的双重性，虚假的表象，语言的骗局三个方面去解析《追忆》中人物复杂、矛盾的特征。
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user: 1. 引言 马塞尔·普鲁斯特的巨著《追忆似水年华》，是法国二十世纪文学史上一颗璀璨的明星，其写作实践可谓是小说史上的一次大革命，影响了一代文学的走向。但是，这座恢弘巨制的“建筑”——普鲁斯特把他的这部作品比作“大教堂”(La cathédrale)，曾经甚至至今都使不少读者睹之望而却步，当年甚至没有一家出版社看好它。像奥朗多夫出版社的经理那样没有能耐着性子读完第三页的读者，应该说是不在少数。迂回曲折的长句、混乱的结构、枯燥冗长的内心独白，芜杂累赘的叙事，都是这部作品当时给人们留下的普遍印象。法斯盖勒出版社的审稿人雅克·诺曼读这部作品的最初感受就是：“‘除了由难以理解的复杂描述所带来的压抑感，以及深陷其中总是爬不上岸的那种恼人的焦躁，读者实在是搞不懂它在说什么’” [ 1 ]。 至于《追忆》的体裁，更是很难被归类，它是一种混杂的、打破了传统小说和谐、统一的断裂式体裁。盖昂认为：“他的书不是小说，也不是叙事作品，甚至不是忏悔录。这是一个‘总和’，事件与评论、感觉与情感的总和，我们的时代向我们提交的最为复杂的一份总和材料。” [ 2 ] 与传统小说截然不同，这部卷帙浩繁的作品没有明确的结构，没有清晰的故事情节，也没有正常的时间逻辑，作者甚至不屑于做到符合逻辑，更不在乎“构造”。《追忆》的第一卷《在斯万家那边》，一开始便把读者置于一个朦胧的未知世界：“在很长一段时间里，我都是早早就躺下了。有时候，蜡烛才灭，我的眼皮随即合上，都来不及咕哝一句：‘我要睡着了’” [ 3 ]。一个身份不明的叙述者 1 ，在一个没有任何时空坐标的语境下，沉浸在自己入睡前朦胧飘渺的碎片记忆之中。这种内心独白式的开场，与法国十九世纪传统小说形成鲜明对比。意识流的叙事方式和无意识记忆(如马德莱娜蛋糕的例子)的运用，颠覆了传统的叙事方式。《追忆》中的时间是无序的，不确定的，也是不合逻辑的，失去了与历史时期相关的明确标志。 我们在阅读《追忆》时感到的诸多困惑，甚至迷失感，正是来自于以上种种的“叛逆”因素，而其中人物所表现出的复杂性和矛盾性，与忽视人物心理分析的传统小说形成了鲜明的反差，也构成这部作品现代性的重要因素之一。深度解读《追忆》中人性的复杂性，将为阅读并理解这部作品提供重要的依据。 普鲁斯特认为，文学所揭示的是“深刻的自我”，是“心灵的间歇”，是剖析内在的自我。因而，反思、解读人性本质的矛盾和复杂性，正是普鲁斯特作品的重要特点。在普鲁斯特的作品里，人性不是透明的，是游移不定的、双重的、虚假的，他的身份是“变幻不定的” [ 4 ]。《追忆》中的叙述者认为，感觉官能的局限性，使人无法看清事物的全部，我们很平常的一个行为可能会被别人添油加醋，变得面目全非，而且，人们对同一件事情会从不同的视角给出不同的看法，所以，人性，无论是人的性格、社会行为还是欲望都是多元的，复杂多变的。以下我们就从三个方面去分析《追忆》中人性的复杂性：人物的双重性，虚假的表象，语言的虚假性。