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user: 2. 双脉冲激光诱导击穿光谱技术的现状 追溯到1969年，Piepmeier和Malmstadt [ 10 ] 首次提出双脉冲LIBS (DP-LIBS， double pulse laser-induced breakdown spectroscopy)技术来代替SP-LIBS技术的方案，表明双脉冲LIBS的谱线强度及元素检出限有很大程度上的提高。1984年，Cremers等人 [ 11 ] 开展DP-LIBS技术用于液体中元素分析，目的是提高谱线强度降低检测限。1991年，Uebbing等人 [ 12 ] 第一次利用DP-LIBS技术检测固体物质成分，降低了玻璃和钢中的Al和Mn元素的探测限。2011年证实了双脉冲可以提高重金属元素的检测灵敏度。双脉冲LIBS主要工作原理：首先用第一束激光对样品进行预烧蚀，待等离子体膨胀冷却时，用第二束激光对正在冷却的等离子体进行再次激发，对等离子体进行探测发现等离子体光谱信号得到整体增强。DP-LIBS技术目的是通过更好地将激光能量耦合到烧蚀目标上，进而提高LIBS性能，从而更有效地生成激发态的原子 [ 13 ] [ 14 ]。为了提高LIBS的分析能力，研究者深入研究了双脉冲对激光等离子体动力学以及不同材料的光谱发射影响。双脉冲方法既可灵活选择不同的激光波长也可以选择不同脉冲宽度的激光和组合结构。 针对于不同的组合结构，双脉冲LIBS进行待测样品元素定性研究时可以分为：双脉冲共线传输(a)或者正交传输两种方式；正交传输又可以分为再加热(b)或预烧蚀(c)方式，见图1所示。 共线传输型双脉冲(a)是指两束激光经由一套光学系统，以一定的脉冲间隔或同时发出聚焦在待测靶材的同一点，共线传输型双脉冲LIBS技术光路搭建和调节相对简单，比较适合实际中的原位在线检测分析使得光谱信号得以增强；2008年，Rai V N等人 [ 15 ] 利用共线双脉冲LIBS对溶液中Cr元素进行探测，实验结果表明双脉冲LIBS技术可以将单脉冲LIBS的光谱信号强度提高大于3.5倍，主要是由于在单脉冲与靶材相互作用时，冲击波阻挡了激光能量的传递，使得光谱信号快速下降，而采用双脉冲LIBS技术时，第二个脉冲由于等离子体屏蔽作用使光谱信号强度的衰减时间有所增加，从而提高了信噪比和检测精度。2009年，BuraKov等人 [ 16 ] 采用共轴纳秒DP-LIBS技术分析了土壤中Pb元素含量，结果将Pb的检测限降低至20mg/kg。2016年，杨晖等人 [ 17 ] 以实验室污染处理的含镉(Cd)大米为例，采用共轴双脉冲纳秒激光诱导击穿光谱(DP-LIBS)装置并对实验中的关键条件参数进行优化，探讨了DP-LIBS在提高农产品重金属检测灵敏度与准确度方面的可行性。研究表明，DP-LIBS能够提高Cd元素的检测灵敏度与准确度，在Cd污染大米检测中具有一定的可开发潜力。 图1. 双脉冲共线传输(a)，正交传输以再加热(b)，预烧蚀(c)方式 正交传输双脉冲指两束激光相互垂直入射待测靶材表面，其又分为两种方式：(b)正交再加热型双脉冲，第一束脉冲垂直聚焦烧蚀待测靶材表面，第二束激光脉冲经过一定的时间延迟后水平烧蚀待测靶材进行再次加热，从而增强等离子体辐射得光谱强度；(c)正交预烧蚀型双脉冲，第一束脉冲激光水平入射进行预烧蚀，经过一定时间延迟后，第二束脉冲激光垂直聚焦烧蚀待测靶材表面。因此正交型双脉冲比较适合于比较适合于微量靶材的信号增强。R. Sangines和H. Sobra等人 [ 18 ] 进行了正交双脉冲LIBS实验，探讨了DP-LIBS得辐射谱线的增强机制，而且对等离子体从有到无的整个过程的形成机理进行了讨论。2016年，Nicolodell [ 19 ] 等人再加热DP-LIBS研究土壤，植物和肥料样品。当使用低能量测量的最大信号增强为155倍。在高激光能量(≥16 mJ)下，最大信号增强可达3倍。实验得到离子线测量发射线增强总是高于原子线。 另外双脉冲LIBS研究工作主要采用以下几个工作方式：双纳秒LIBS (ns/ns-LIBS)、双飞秒LIBS (fs/fs-LIBS)以及飞秒纳秒组合LIBS (fs/ns-LIBS)。2011年X. N. He等人 [ 20 ] 利用利用两束纳秒激光烧蚀靶材产生低密度的纳米颗粒，经时间延时后用第二束纳秒激光脉冲再加热低密度纳米颗粒产生了高电子温度、低电子密度的等离子体，其中两束激光聚焦位置影响等离子体光谱谱线强度，实验发现第二束激光的水平聚焦位置需要超过第一束脉冲激光的垂直聚焦位置2 mm，实验结果表明优化两束激光的聚焦位置可以实现双脉冲增强效果明显，谱线宽度变窄，并提高了光谱分辨率。2008年，Weidman等人 [ 21 ] 采用平行双脉冲LIBS技术在Nd: YAG和CO 2 激光器对硅上的聚苯乙烯检测，研究表明DP-LIBS技术不但降低了靶材基体效应还增强了信号强度，从而提高了光谱信噪比。2011年，王琦等人 [ 22 ] 用Fe为靶材采用再加热和预烧蚀DP-LIBS研究了Fe的发射光谱，并比较了单双脉冲条件下的等离子体光谱信号差异，研究光谱信号增强程度随延时的变化规律，得出脉冲间隔和光谱的采集延时对等离子体光谱信号都存在较大影响。2012年，R. W. Coons、S. S. Harilal [ 23 ] 等人开展了再加热DP-LIBS中长波长的重要性实验研究，采用Nd: YAG激光器和CO 2 激光器的交叉光路，实验结果显示，IR激光在LIBS信号强度提高中具有显著作用。2013年，Lazic等人 [ 24 ] 以液体样品为靶材，利用2台Nd:YAG纳秒激光器，研究两脉冲间延时对DP-LIBS信号的影响，结果发现，在第一个激光脉冲产生的气泡完全展开时发射第二个激光脉冲能够得到最强的光谱信号；Gaft等人 [ 25 ] 采用2台Nd: YAG纳秒激光器，研究Zr元素在短紫外波段的发射光谱，从已得的228.0~247.0 nm的光谱可知，采用DP-LIBS得到的测量精度是高于SP-LIBS的。2018年，杨瑞兆等人 [ 26 ] 采用两台波长1064 nm的调Q脉冲Nd: YAG激光器建立了一套共线双脉冲激光诱导击穿光谱装置。与单脉冲激光诱导技术相比，双脉冲LIBS光谱强度分别增加了14.3倍和17.2倍，检测灵敏度提高了约20倍。 我们知道，ns-LIBS技术激光脉冲的持续时间远大于电子与晶格碰撞弛豫时间 [ 27 ] ，难以避免存在脉冲后沿与脉冲前沿所产生的等离子体之间相互作用；另外目前由于高能量纳秒激光存在脉冲能量不稳定现象；这些因素将导致ns-LIBS的重复性降低。与纳秒激光烧蚀相比，超短飞秒激光烧蚀金属为烧蚀坑提供了更高的精度和控制 [ 28 ]。对于从IR到UV的光谱范围内的任何波长，超短脉冲的烧蚀效率也非常高。飞秒激光诱导击穿光谱技术(fs-LIBS)逐渐受到越来越多的关注。飞秒激光脉宽小，与物质作用时间较短，光强较高，作用在靶材表面的热效应范围小，可以使靶材快速电离；然而，对于飞秒激光LIBS而言，由于缺少激光与等离子体的作用过程，光谱强度要弱得多，从而使得谱线的分辨变得困难，这一局限会在很大程度上限制了fs-LIBS技术的进一步发展与应用。因而采用冷烧蚀技术的fs-LIBS可以提高LIBS的可重复性，得到更高的信背比的谱线，进而得到更低的元素检测限，所以fs-LIBS可获得能够清晰判断靶材元素成分的原子、分子光谱。为了克服这一局限性，Angel等人 [ 29 ] 在纳秒激光双脉冲LIBS基础上开创了飞秒激光双脉冲LIBS的实验研究，实现了飞秒激光等离子体谱线强度的增强并极大地提高了飞秒激光LIBS的探测灵敏度。2008年，Piñon V [ 30 ] 等人提出了利用飞秒DP-LIBS技术作用在黄铜，铁，硅，硫酸钡等样品上，分析LIBS信号可以增强可达3~10倍；2011年，伏再喜等人 [ 31 ] 在大气环境下采用波长为800 nm、脉宽为30 fs的飞秒激光器研究Ni DP-LIBS，可得到光谱信号强度随着双脉冲之间延时变化的变化曲线，其信号强度增加了10倍。2013年，德国Jutta Mildner [ 32 ] 等人利用飞秒双脉冲通过马赫曾德尔干涉仪后烧蚀金属动力学研究两种金属Al和Ti，在800ps左右的脉冲间延迟下实现了大约5倍信号增强。2015年，Shen J等人 [ 33 ] 对环境空气中的Ni样品进行了共线飞秒DP-LIBS的实验研究，在采用最佳脉冲延时时所得实验光谱的增强效果非常明显。2015年，王猛猛 [ 34 ] 基采用飞秒激光作为光源研究了金属、半导体、有机电介质等不同物质的DP-LIBS的信号强度随双脉冲时间延时的变化规律，通过飞秒激光与不同物质相互作用机理探讨了双脉冲飞秒激光光谱信号增强机制。2016年，Toshihiro Somekawa等人 [ 35 ] 采用飞秒双脉冲激光诱导击穿光谱(LIBS)在510.55、515.32和521.82 nm三个波长下对Cu I谱线的影响，实验显示最佳增强时间延迟为50~150 ps时，光谱强度比单脉冲激发大3~5倍。这种增强可以为远程LIBS探测体现出新的可能性。 在双脉冲飞秒激光LIBS中，由于飞秒激光作用非线性吸收过程和有限的热效应使得烧蚀半径往往可以很小，以及第二束飞秒激光对等离子体的加热作用相对较弱、发射强度较低，因此相关研究人员开展使用飞秒-纳秒双脉冲激光来提高LIBS光谱信号强度。Scaffidi等人 [ 14 ] 开展了正交组合的飞秒/纳秒DP-LIBS研究，与纳秒激光双脉冲相比具有高的烧蚀精确度以及测量重复性。研究结果表明，DP-LIBS能够延长等离子体寿命，增强LIBS光谱强度 [ 36 ] [ 37 ] ，提高探测灵敏度，但造成了谱线宽度有所加宽，这对LIBS探测灵敏度有一定的影响。2006年，Santagata [ 38 ] 等人通过利用飞/纳秒双脉冲激光正交再加热方法用于铜基合金研究。飞秒单脉冲能量为0.75、3 mJ，纳秒激光能量为45 mJ，空气中产生的等离子体发射光谱信号可增强12~280倍。2007年，该课题组 [ 39 ] 采用相同的方法对Ti合金进行研究，发现纳秒激光再加热机制是信号增强的主要原因。2013年，卢渊 [ 40 ] 采用“fs-ns双脉冲增强微区LIBS探测技术”，通过ns激光再次激发fs激光烧蚀物，激励更多粒子处于上能级，延长等离子体寿命，增大辐射强度，用来实现提高微区LIBS探测灵敏度。同年，Lu Y等人 [ 41 ] 我们研究了使用紫外fs/ns双脉冲方案来提高激光诱导击穿光谱(LIBS)在几微米空间分辨率中的分析能力。实验结果表明，与硅的单脉冲fs-LIBS相比，双脉冲正交配置可以将光谱发射强度增加约360倍，因此双脉冲LIBS是提高微米或亚微米空间分辨率的最佳装置。2014年，Guarnaccio [ 42 ] 等人利用飞秒纳秒相互垂直的双脉冲激光烧蚀铜合金，所得的线性回归系数表明，使用的fs-ns双脉冲激光诱导击穿光谱正交装置可认为是用在超短激光烧蚀过程中喷射颗粒的组成测定的有效手段。 越来越多的研究中发现，激光聚焦透镜到样品表面的距离对LIBS光谱强度以及检测精度有较大影响 [ 43 ] [ 44 ]。飞秒激光成丝诱导击穿光谱技术(FIBS， Filament laser induced breakdown spectroscopy)是LIBS技术和飞秒激光成丝技术相结合的一种光谱方法。对于飞秒激光放大系统来说，输出的脉冲激光能量为毫焦量级，脉冲宽度在10 −13 s量级，光束光强分布为高斯分布，在空气中传输时，由于空气的非线性克尔自聚焦效应，造成空气电离形成等离子体 [ 45 ] [ 46 ] ，形成的等离子体又会对激光光束产生散焦作用，这两种作用的动态平衡可以使飞秒激光脉冲在空气中能够传输较长距离，激光传输通道充满了高度电离的电子通道，即形成了等离子通道。这样的等离子通道肉眼看上去是一个存在的、发光的细丝，又称之为“等离子体丝”。由于细丝内部存在强度钳制(laser intensity clamping)效应 [ 47 ] ，可以在实验样品表面可形成稳定的低密度的物质颗粒源；而且细丝内部激光功率近似为一恒定值能够维持在5 × 10 13 W/cm 2 左右，因此FIBS克服了激光聚焦透镜到样品表面距离对光谱强度的影响，降低了LIBS光学系统的复杂性，同时提高了LIBS的测量稳定性。因此，试图用飞秒激光等离子体丝代替传统DP-LIBS中的主烧蚀激光，首先双脉冲激发可以使元素的辐射强度得到增强；另外，加入的第二束为纳秒激光后，对第一束飞秒激光成丝激发产生的颗粒可以再烧蚀并且能够获得持续的长时间的辐射，使激光与等离子体羽和靶材之间更好的耦合；其次，第二束激光击穿是发生在靶材烧蚀坑上方，不会接触到靶材表面进行损伤；利用飞秒激光等离子体丝-纳秒激光诱导击穿光谱技术(Filament-nsDP-LIBS)可以减弱了聚焦透镜到靶材表面的距离问题，可以提升激光与靶材之间的相互作用效率，既保证在激光成丝微量烧蚀的前提下，也兼顾了增强探测能力的条件，见表1所示为DP-LIBS和SP-LIBS不同技术参数的比较。 Table 1 Comparison of different technical parameters of DP-LIBS and SP-LIB DP-LIBS SP-LIBS 脉冲组合 ns/ns fs/ns fs/fs Filament/ns ns-LIBS fs-LIBS 辐射强度 较强 较低 较强 较低 低 实验稳定性重复性 较低 高 较低 低 探测灵敏度 较低 高 较低 低 光谱分辨率 较低 高 较低 低 表1. DP-LIBS和SP-LIBS不同技术参数的比较