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적란운

적란운은 이론적으로 소나기를 내리고 소멸하는 것이 일반적이지만, 여름철 고기압의 가장자리의 대기 불안정으로 발생할 경우 소나기가 내린 후에 일시적으로 맑은 날씨를 보이다 다시 소나기구름이 만들어져 소나기가 내리는 일이 두 번 이상 반복되는 일도 있다. 뇌우. 뇌우는 고립된 적란운 안에서 발생하는 경우도 있지만 대부분의 경우 많은 적란운이 집단을 이루고 있는 속에서 발생한다. 하나하나의 적란운은 수km-10km 정도의 크기인데, 30분에서 1시간 정도 사이에 발생했다가 쇠퇴한다. 몇 개의 적란운이 집단을 이루고 있으면 각각의 적란운이 발달, 쇠퇴 과정을 거치고 나서 전체적으로 우레가 2-3시간 지속되는 일이 있다. 발생기의 적란운은 구름 속 전체에 상승 기류가 있으며, 구름 꼭대기에 가까울수록 상승 기류가 강하다. 구름이 높은 곳에는 빙정(氷晶)이 형성되어 있는데, 물방울 구름도 빙정 구름도 아직 입자가 작기 때문에 상승 기류에 떠받쳐져 강수는 시작되지 않는다. 성숙기가 되면 구름 입자가 빗방울로 성장하여 구름 밑에서 강수가 시작된다. 강우가 어느 정도 강해지면 주위의 공기를 밑으로 끌어당기기 때문에 그 부분의 상승 기류는 점차 약해져 결국 하강 기류로 바뀐다. 구름 속의 상승 기류는 뇌운이 성숙기로 들어간 직후에 가장 강하며, 평균적으로 초속 6m 정도인데, 장소에 따라서는 초속 30m를 넘고 때로는 초속 60m나 되는 경우도 있다. 하강 기류 속에서는 빗방울이 증발하기 때문에 주위의 공기보다 온도가 낮아져 하강속도가 한층 커진다. 하강기류의 강도는 일반적으로 상승기류의 절반 정도이다.
적란운

쇠퇴기는 구름 속의 거의 전부가 하강기류로 뒤덮여 있게 된 시기에 비는 계속 내리지만 구름은 쇠퇴하기 시작한다. 최근 레이더를 이용하여 많은 적란운을 조사한 결과에 의하면 앞에서 말한 뇌운과는 달리 구름 하나의 크기가 수십-100km에 달하며, 특별한 구조를 갖는 것이 발견되고 있다. 천둥과 번개가 치는 이유. 구름 속에 얼음알갱이가 서로 부딪히면서 대량의 전기가 발생하여 대기가 방전되는 것이 번개이다. 그리고 번개가 생기는 원인은 또 있는데 구름 위에는 +전기가 있고 하부에는 -전기가 돌고 있는데 이들이 부딪혀도 번개가 발생하고, 구름 하부의 -전기와 대지의 +전기가 서로 만나면 벼락이 생긴다. 그리고 번개가 치면 주변에 있던 공기는 번개의 뜨거운 열 때문에 팽창하면서 소리를 낸다. 이 소리가 천둥이다. 번개는 시속 약 10억 8000만km를 달리지만 소리는 시속 1224km(초속 340m) 정도밖에 미치지 못해 천둥소리가 몇 초 뒤에 늦게 들리는 것이며 이는 대지에서 구름의 거리가 최소 약 2~3km 정도 되기 때문이다.
고적운

고적운(高積雲, )은 중층운으로 양떼구름, 높쌘구름이라고도 한다. 보통 지표면에서 2 ~ 7km 높이에서 나타난다. 구름의 입자는 대부분 작은 물방울로 되어 있으나 기온이 매우 낮을 때에는 일부가 빙정으로 되어 있는 경우도 있다. 색깔은 흰색이나 회색이며 그림자가 나타나므로 입체감이 있다. 고적운의 엷은 부분에는 햇무리, 달무리 또는 채운 현상이 잘 나타난다. 바람이 강하게 불 때에는 흔히 산 너머 하늘에 렌즈 모양의 고적운, 즉 렌즈구름이 생긴다.
최동훈 (영화 감독)

최동훈(1971년 2월 24일 - )은 대한민국의 영화 감독, 영화 각본가이다. 작품 활동. 2000년, 임상수 감독의 영화 《눈물》의 조감독으로 충무로 생활을 시작한 그는 2004년에 자신이 직접 쓴 《범죄의 재구성》이 흥행 및 작품성 인정에 성공하면서, 주목받는 감독으로 떠올랐고, 2006년 허영만 원작의 《타짜》가 흥행에 성공하면서, 대한민국의 유명 감독 중 하나가 되었다. 《소년, 천국에 가다》, 《중천》 등의 작품에 각본가로 참여했다. 2009년 고전소설을 재창조한《전우치 (영화)》는 600만 관객을 동원하며 흥행에 성공하였고, 한국형 케이퍼 무비의 진수를 보여준 2012년에 개봉한 영화《도둑들》은 개봉 당시 사전 예매량 신기록이라는 기록과 함께 한국 영화 사상 5번째로 천만 관객이라는 엄청난 성적을 거뒀다. 이후 2015년 영화《암살》이 누적 관객 수 1200만 명을 기록하며 《도둑들》에 이은 쌍 천만 감독이라는 별명을 얻게 되었다.
2008년 한국프로야구

한국프로야구의 2008년 시즌은 대한민국의 8개 프로 야구구단들이 참가하여 2008년 3월 29일부터 시작되었다. 변경된 사항. 지난 2007 시즌까지 참가했던 현대 유니콘스가 해체되었고, 우리 히어로즈가 현대의 인적자원들을 인수 · 인계하며 빈 자리를 메웠다. 우리 히어로즈는 스폰서인 우리담배가 2008년 7월 4일 메인 스폰서로서의 모든 권리 행사를 중단하겠다고 선언하면서 메인 스폰서를 잃게 되었고, 2008년 8월 26일부터 우리 히어로즈에서 히어로즈로 명칭이 변경되었다. 그리고 넥센 히어로즈로 변경되었다가 현재의 키움 히어로즈로 이어지게 된다. 포스트 시즌. 경기 득점 기록에서 "기울임"은 홈팀을, 진하게는 승리팀을 나타낸다. 시즌 화제. 야구 국가 대표팀의 베이징 올림픽 금메달 획득. 김경문 감독이 이끄는 야구 국가대표팀은 베이징 올림픽에 참가하여, 9전 전승의 기록으로 최초로 금메달을 획득한다. SK 와이번스의 2연패. 김성근 감독이 지휘하는 SK 와이번스는 2007년에 이어 2008년에도 페넌트레이스1위와 한국시리즈 우승을 거머쥔다. 준우승은 작년과 마찬가지로 두산 베어스였다. 롯데 자이언츠 8년만의 포스트시즌 진출. 2001년부터 8-8-8-8-5-7-7 위를 기록하여 7년 동안 포스트 시즌에 진출하지 못한 롯데 자이언츠는 2008 시즌을 맞아 사상 첫 외국인 감독인 제리 로이스터 감독을 영입한다. 새로운 감독의 지휘 아래 선수단은 분위기를 쇄신하여 정규리그 3위의 성적으로 포스트 시즌에 진출한다.
2008년 한국프로야구

하지만 준 플레이오프에서 정규리그 4위인 삼성 라이온즈를 맞아 단 1승도 거두지 못한 채 3연패로 플레이오프 진출에 실패한다. 히어로즈 사태. 히어로즈 구단은 우리담배의 네이밍 스폰서를 받아 '우리 히어로즈'란 명칭으로 2008 시즌을 출발하였다.하지만 서울 입성금 납부조건을 놓고 LG 트윈스, 두산 베어스측과 이견이 생겼다.히어로즈는 1차 지명권도 폐지되는 마당에 서울 입성금을 받으려면 과거 MBC청룡이나 현대유니콘스처럼 홈구장 사용권을 양도하던지 그렇지 않으면 최소한 서울 지역에 프로야구를 유치할만한 다른 경기장을 마련해주어야 한다는 것이었다.권리금이라함은 상관례상 영업장소와 그에 기반한 시설,장비등을 공여하는 대가에 해당하지만 LG 트윈스, 두산 베어스는 석연치 않게 이를 묵살하였다.이에 따라 히어로즈는 2008년 6월말 납부 예정이었던 가입금을 직접 납부하지 않고 공탁절차를 밟는 한편 히어로즈가 우선 집행한 목동구장 수리비용을 정산해 줄 것을 최고한다.하지만 이 사건은 히어로즈가 가입금을 납부하지 않은 것처럼 악의적으로 각색하여 보도되었고 자금난에 시달리던 우리담배측은 이를 빌미로 스폰서계약 취소를 통보하게 되었다.이로 인해 시즌 중 팀 명칭이 '히어로즈'로 변경된다. 전준호, 김민재 등 노장들의 기록달성. 히어로즈의 좌익수 전준호가 첫 2000경기 출장, 3루타 100개, 18년 연속 두자릿수 도루를 기록한다. 또 한화 이글스의 김민재와 히어로즈의 김동수가 2,000경기 출장을 기록한다.
2008년 한국프로야구

성구회 조직. 성구회(星球會 - Diamond Club)가 출범한다. 초대멤버는 양준혁, 송진우, 전준호이다.
스위스 국제항공

스위스 국제항공()은 스위스의 국책항공사로, 2002년 도산한 스위스 항공을 대체하게 되었다. 당시 스위스항공의 자회사인 크로스에어가 주축이 되어 운영을 인수함에 따라 본사는 바젤에 위치한 유로 에어포트에 위치하며, 스위스 항공의 노선을 인계받음에 따라 취리히 국제공항을 허브 공항으로 삼고 있다. 역사. 초기. 2002년 파산한 스위스 항공을 대체하기 위하여 당시 스위스 항공의 채권단인 UBS와 크레딧 스위스는 스위스 항공의 자회사인 크로스 에어에 스위스 항공의 자산 대부분을 매각하였다. 이후 크로스 에어가 스위스 항공을 인수한 후, 스위스 정부의 지원을 거치며 2002년 3월 31일, 스위스 항공이 최종 파산됨에 따라 크로스 에어는 사명을 현재의 사명은 스위스 국제항공으로 변경하였으며 본격적인 운영을 시작하였다. 그 결과 IATA의 코드명은 과거 스위스 항공의 자회사인 크로스 에어의 코드를 승계했고 ICAO 코드는 스위스 항공의 코드를 승계했다. 당시 스위스 국제항공은 지분 구조는 경제계가 61.3%, 스위스 연방정부 20.3%, 스위스 지방정부 12.2%로 구성되었다. 처음부터 다른 대형 항공사와 제휴를 위해 2004년 영국항공과 제휴하여 항공 동맹인 원월드에 가입하려고 했으나 협상이 결렬되었고 원월드와 마일리지 서비스 통합과 동시에 제휴하지 않을 것을 발표해 항공 동맹은 결국 무산되고 말았다. 당시 몇년간의 손실을 보다가 2006년부터 수익을 내기 시작했다.
스위스 국제항공

경영 위기와 타개. 스위스 국제항공은 2005년까지 약 16억 달러의 적자를 기록하였는데 이후 2005년, 독일 최대 항공사인 루프트한자는 스위스 국제항공의 인수를 공식 발표하였으며 단계적인 지분 인수를 진행하여 2007년 7월 1일, 루프트한자 그룹에 인수, 통합되었으며 이 과정에서 스위스 국제항공은 루프트한자의 마일리지 프로그램과 스타얼라이언스의 정회원으로 가입하게 되었다. 2005년에는 스위스 글로벌 항공 (구. 스위스 유럽항공)을 자회사로 설립했고 2008년 스위스에서 전세기를 운항하는 에델바이스 에어를 인수했으며, 루프트한자로의 인수, 통합에 따라 당시 스위스 글로벌 항공이 보유한 단거리 항공기의 기종 단일화를 진행하였다. 현재. 2011년, 기존의 기업로고를 현재의 로고로 변경하였으며, 2018년에는 스위스 글로벌 항공은 스위스 국제항공과의 운영 통합을 발표함에 따라 항공기를 포함한 운영을 스위스 국제항공과 통합을 하였다. 2019년, 노선 확장 계획 중의 일환으로 인천국제공항 취항을 통한 대한민국 취항을 추진했으나, 공항의 과포화로 인한 주기장 확보의 문제로 해당 년도 취항은 무산되었다.
보천

보천(步闡, ? ~ 272년)은 중국 삼국시대 동오의 군인으로, 자는 중사(仲思)이며 임회군 회음현(淮陰縣) 사람이다. 승상 보즐의 아들이다. 생애. 부친 보즐(步騭)이 247년에 죽자 부친의 서릉독(西陵督) 자리를 물려받아 소무장군(昭武將軍)에 임명되고 서정후(西亭侯)에 봉해졌다. 265년 겨울에 오나라의 황제 손호(孫皓)에게 도읍을 건업(建業)에서 무창(武昌)으로 옮길 것을 건의하였다. 이것이 받아들여져 오나라의 수도가 무창으로 바뀌었고, 건업에는 우장군(右將軍) 제갈정(諸葛靚)과 어사대부(御史大夫) 정고(丁固)가 건업을 지키게 되었다. 272년 8월에 손호가 보천을 요장독(繞帳督)으로 임명하고 조정으로 불러들였다. 보천은 갑작스레 불려가게 되자 벼슬에서 물러나거나 모함을 당한 것으로 여기고 불안해하였다. 마침내 그해 9월에 죽은 형 보협(步協)의 아들인 보기(步璣)와 보선(步璿)을 낙양으로 보내 인질로 잡히고 서릉(西陵)을 점거한 채로 진나라에 항복하니 진나라에서는 보천을 위장군(衛將軍) 겸 시중(侍中)으로 삼고 의도공(宜都公)으로 책봉하였다. 육항(陸抗)이 부장 좌혁(左奕)과 오언(吾彦)을 보내 보천을 공격하자, 진나라는 거기장군(車騎將軍) 양호(羊祜)와 형주자사 양조(楊肇)를 보내어 보천을 돕게 했다.
보천

육항은 양호가 배를 이용해 군량을 운반하려는 것을 알아차리고 자신이 쌓아 두었던 둑을 터뜨려 물을 빠지게 했다. 때문에 양호는 수레로 군량을 운반하게 되어 처음 계획보다 군량 수송에 많은 힘이 들어가 작전에 차질이 생겼다. 형주 자사 양조가 항복한 자의 말을 듣고 육항의 진영을 야습했으나, 이를 눈치챈 육항이 미리 매복해 두었다가 양조의 군사들을 대패시켰다. 육항은 계속 진군을 쫓아가 양조의 군사들을 완전히 궤멸시켰다. 양호는 전황이 불리해지자 양조와 함께 진나라로 돌아가 버렸다. 진나라의 구원군이 모두 육항에게 격퇴당하자 보천은 완전히 고립되었고 결국 서릉은 육항에 의해 탈환되었고 보천은 죽임을 당했다. 《삼국지연의》에서의 보천. 삼국지연의에서는 보천 본인은 등장하지 않으며 보천의 반란이 평정된 후인 272년 말에 양호와 육항이 대치할 때, 진나라 장수들이 양호에게 오군을 공격할 것을 건의하자, 양호는 예전에 육항이 보천을 공격했을 때 자신이 구해 내지 못한 일을 말하면서 육항을 가볍게 보지 말라고 하는 부분에서 이름이 나올 뿐이다.
공공의 적 2

"공공의 적 2"()는 2005년에 개봉한 대한민국의 영화이다. 감독은 강우석이 맡았으며, 설경구 등이 출연하였다. 주연은 설경구가 전편에 이어 강철중 역에 캐스팅되었으며, 악역 한상우 역은 정준호가 맡았다. 2편에서는 형사 '강철중'이 아닌 검사 '강철중'으로 직업은 바뀌었지만 검찰청 최고의 유능한 검사이자 삐딱이 검사, 이 사회에 "할 말 못하고 할 도리 못하면 검사질 안한다"는 배짱만큼은 강철중 모습 그대로이다. 전국관객 380만 명을 동원하여 흥행에 성공하였다. 시나리오 구성단계에서부터 제작까지 전과정에서 걸쳐 검찰의 적극적인 지원을 받았다. 제작이후 대검찰청에서 시사회를 하였고, 검사의 업무를 역대 영화중 가장 사실성 높게 잘 묘사했다는 평가를 받았다. 검찰측 실제모델은 김희준 검사로 알려져 있다. 시나리오 구성단계에서 김희재 작가는 서울중앙지검 강력부 검사출신인 김희준 검사의 전폭적인 협조를 받았다. 김희재 작가는 한국영화 사상 최초로 1,000만 관객을 돌파한 "실미도"의 시나리오 작가이다. 김희재 작가는 김희준 검사가 수사했던 신문 스크랩 철과 수차례의 면담 등을 통하여 시나리오를 완성하였다. 처음에는 김희준 검사가 광주지검 강력부 근무시절 최초로 발견해낸 '물뽕(GHB)'을 소재로 하였으나 보다 강력한 공공의 적을 만들기 위하여 여러차례 수정을 거쳐 최종본이 완성되었다. 설경구는 연기의 사실성을 높이기 위해 김희준 검사와 수차례 만나서 검사로서의 감을 높여갔다고 한다.
공공의 적 2

이러한 이유로 김희재 작가는 시나리오상 최초의 주인공 이름은 '김준'으로 정하기도 하였다. 강우석 감독은 촬영중 의문사항이 있으면 수시로 김희준 검사에게 전화를 하는 등 자문을 구하여 사실성을 높였다고 한다. 강우석 감독은 이러한 공로를 인정하여 김희준 검사를 엔딩크레딧에 올렸다. 캐스팅. (†) 표시는 영화 상에서 최종적으로 사망한 인물이다.
김상헌

김상헌(金尙憲, 1570년 6월 3일~1652년 6월 25일)은 조선 중기의 문신이자 성리학자이다. 병자, 정묘호란시 척화대신으로 이름이 높았으며 효종의 묘정에 종사되었다. 자는 숙도(叔度), 호는 청음(淸陰)·석실산인(石室山人)·서간노인(西磵老人), 시호는 문정(文正)이며. 본관은 안동이다. 월정 윤근수(尹根壽)의 문인이다. 조선후기 세도가의 직계 선조로 그의 후손에서 13명의 재상과 수십 명의 판서, 참판이 배출되었고, 순조비, 헌종비, 철종비 등 왕비 3명과, 숙종의 후궁 영빈 김씨가 모두 그의 후손이었다. 생애. 생애 초반. 1570년(선조 3년) 6월 3일 한성 남쪽 외가에서 돈녕부 도정을 지낸 극효(金克孝)의 사남으로 태어났다. 어머니 동래 정씨는 좌의정을 역임한 정유길의 딸이다. 3세 때, 후사 없이 별세한 백부 김대효의 양자로 입적되었으나, 친아버지 김극효 슬하에서 성장했다. 1585년(선조 18년)부터 이황의 문인 월정 윤근수의 문하에서 수학했고, 우계 성혼의 도학에 연원을 두었다. 1590년(선조 23년)에 진사시에 합격하고, 임진왜란 중인 1596년(선조 29년) 정시문과에 병과로 급제하여 통례원 인의(引儀)가 되었다. 이후 부수찬·예조좌랑·부교리를 역임했고, 예조좌랑·시강원사서·이조좌랑·홍문관수찬 등을 역임하였다.
김상헌

1601년(선조 34년) 제주에서 발생한 길운절(吉雲節)의 역옥(逆獄)을 다스리기 위해 안무어사로 임명되어 6개월 동안 제주도에 파견되었다. 이때의 기록을 남긴 것이 제주 기행문《남사록(南槎錄)》이다. 북인과의 갈등. 이후 정인홍 등이 성혼 등을 비판할 때 연루되어 외직으로 좌천되었다. 이후 고산찰방(高山察訪)·경성판관(鏡城判官) 등을 지내고 1608년 문과중시에 급제하여 사가독서한 후 동부승지가 되었으나, 이언적과 이황을 배척하려던 정인홍을 탄핵하였다가 광주부사(廣州府使)로 좌천되었다. 이후 이황·이언적 등을 문묘에 종사하는 일을 놓고 1611년 정인홍 등이 상소를 올려 둘을 격렬히 비난하자, 승지로 있으면서 정인홍을 규탄하였다. 1614년(광해군 6년) 8월 27일 위성원종공신 2등(衛聖原從功臣二等)에 책록되었다. 1617년 10월부터 1618년에 인목대비 폐모론(廢母論)이 나오자, 그는 폐모론에 반대하였다. 인조 반정과 정묘호란. 1623년 인조반정 이후 이조참의에 발탁되었고, 서인 청서파(淸西派)의 영수가 되었다. 1624년(인조 2년) 이괄의 난이 일어나자, 그는 인조에게 누차 상소를 올려, 붕당·파벌을 타파하고 인재를 등용하며 언로를 넓힐 것을 주장하는 상소를 올리기도 하였다. 그러나 반정 이후에도 강직한 성격으로 누차 시사를 비판하다가, 반정 주체들의 뜻에 거슬려 향리로 귀향하였다.
김상헌

이후 대사간·이조참의·도승지·부제학을 거쳐, 1627년 정묘호란이 일어났을 때 진주사로 명나라에 갔다가 구원병을 청하였고, 돌아와서는 후금과의 화의를 끊을 것과 강홍립의 관작을 복구하지 말 것을 강력히 주장하였다. 인조가 자신의 부친 정원대원군을 대원군에서 다시 왕으로 추존하려 하여, 이른바 추숭논의(追崇論議)가 일어나자 예법에 어긋남을 들어 그에 강력히 반대하였고, 찬성한 반정공신 이귀(李貴) 등과 갈등을 빚어 다시 낙향하였다. 그뒤 다시 육조의 판서 및 예문관·성균관의 제학 등을 지냈다. 공조판서, 형조판서, 예조판서, 이조판서 등을 지냈다. 1633년 사헌부대사헌에 기용되었는데, 이후 2년간 5차례나 대사헌에 임명되었으나, 강직한 언론활동을 벌이다가 여러 고관들과 충돌, 출사와 사퇴를 여러번 반복하였다. 병자호란과 척화론. 1636년 예조판서로 재임할 때, 병자호란이 일어나자 남한산성으로 인조를 호종하였으며 주화론(主和論)을 배척하고 끝까지 주전론(主戰論)을 펴다가 대세가 기울어 항복하는 쪽으로 굳어지고 인조가 항복하자 최명길이 작성한 항복문서를 찢고 통곡하였다. 항복이 정해지자 6일 동안 식음을 전폐하고 교수 자살을 기도했으나 나만갑(羅萬甲) 아들 김광찬 조카 김광현에게 발견되어 실패했는데, 최명길은 가족들이 다 보는 앞에서 자살을 시도해서 죽을 수나 있겠냐며 쇼를 한 것이라 비난했다.
김상헌

정축하성(소위 삼전도 굴욕) 때 인조를 따라가지 않고 와신상담해서 치욕을 씻고 명나라와의 의리를 유지해야 한다는 내용의 상소를 올린 뒤 1637년 2월 안동 풍산 소산으로 은퇴하였다. 1638년 사헌부 장령 유석(柳碩) 등으로부터 "김상헌이 혼자만 깨끗한 척하며 임금을 팔아 명예를 구한다."라는 내용의 탄핵을 받았다. 그러나 인조는 받아들이지 않고 곧 조정에 다시 들어오라는 명을 내렸으나, 조정에서 군대를 보내 청이 명을 치는 것을 돕는다는 말을 듣고 의연히 반대하였다. 1639년 청나라가 명나라를 공격하기 위해 요구한 출병을 반대하는 상소를 올렸다가 청나라의 거듭된 요구로 1640년 12월 심양으로 압송되어 만주 심양감옥에서 4년 그리고 평안도 의주감옥에서 2년 옥고후 6년뒤에야 완전히 풀려났다. 선양(瀋陽)에 잡혀 있을 때, 여진족은 수시로 회유하였으나, 그는 강직한 성격과 기개로써 청인들의 타협 요구를 거절하고 끝내 조금도 굽히지 않아, 청나라 사람이 의롭게 여기고 칭찬해 말하기를 “김상헌은 감히 이름을 부를 수 없다.라고 했다. 1645년 소현세자와 함께 귀국하였지만, 그를 탐탁지 않게 여기는 인조와의 관계가 원만하지 못하여 벼슬을 단념하고 석실(石室)로 낙향하여 은거하였다. 효종이 즉위하여 북벌을 추진할 때 그 이념적 상징으로 대로(大老)라고 존경을 받았으며, 1649년 대학자로 존경을 받는 가운데 의정부좌의정에 임명되었다. 그러나 수차례 거절하며 은퇴의 뜻을 밝히고 효종에게 인재를 기르고 대업을 완수할 것을 강조하였다.
김상헌

김육이 추진하던 대동법 시행을 김집 등과 함께 강력 반대하기도 하였다. 생애 후반. 이후 영돈령부사로 있다가 1650년 5월 28일 녹봉을 수령하지 않았다 하여 효종이 녹봉을 내려 승지가 달구지에 싣고 갔으나 업무를 보지 않았으니 받지 못한다며 도로 실어가게 하였다. 그해 8월 다시 치사(致仕)를 청하였으나 효종은 불허하였다. 1651년 5월 28일 영돈녕부사 직 등 모든 직함을 사직하였으나 불허하였고, 11월 13일 병이 나자 어의(御醫)를 보내어 진찰하고 약물을 하사하였다. 1652년 4월 다시 사직상소를 올렸으나 거부되었고, 영돈령부사로 재직 중 사망하였다. 1653년 특명으로 의정부영의정이 증직되었다. 명필로도 이름이 높았으며, 문집으로 《청음전집》 40권이 있다. 사후. 사후 1661년(현종 2) 효종의 묘정에 종묘배향 되었다. 《김상헌선생묘》는 남양주시 와부읍 덕소리 석실 안동김씨분산에 있다. 묘 앞에는 묘비·상석·향로석이 있고, 좌우로는 문인석이 1쌍 배치되어 있는데, 묘비는 현종 10년(1669)에 세워진 것이다. 묘의 오른쪽에는 현종 12년(1671)에 세운 신도비(神道碑:왕이나 고관 등의 평생 업적을 기리기 위해 무덤 근처 길가에 세운 비)가 있는데, 비문은 앞면에 손자 곡운 김수증이 쓴 글이 있고 뒷면에 동춘당 송준길이 쓴 글이 있다. 1987년 2월 12일 경기도의 기념물 제100호로 지정되었다.
김상헌

가노라 삼각산아. 청나라에 압송되어 가면서 조국의 산천을 돌아보며 남긴 시조가 널리 회자되었다. 유적지. 경북 안동시 풍산읍 소산리에 김상헌의 고조부인 사헌부장령 김영수의 생가고택인 양소당(養素堂)과 김영수 형제들이 건립한 삼구정(三龜亭) 정자가 있으며, 증조부 김번이 최초건립하고 김상헌이 새로 중건한 청원루(淸遠樓)가 있다. 소산리 마을뒷산 역동묘역에는 김상헌의 5대조부인 한성부판관 김계권의 묘를 위시하여 고조부 김영수와 그의형제 김영전 김영추 등 여러기의 묘가 있다. 경기도 남양주시 와부읍 덕소리 석실에는 증조부 평양서윤 김번의 묘를 필두로 하여 조부 김생해, 아버지 김대효 김극효, 김상헌 김상용, 아들 김광찬묘 등이 있다. 그의 집은 지금의 서울 종로구 효자동, 궁정동, 청와대 일대의 장동에 있었으며, 신안동 김씨였던 그의 집안이 장동 김씨로 불리는 이유가 됐다.
즐거운 인생 (2007년 영화)

《즐거운 인생》은 2007년에 개봉한 대한민국의 영화이다. 《라디오 스타》에 이은 이준익 감독의 음악 영화로, 1주일 앞서 개봉한 영화 "브라보 마이 라이프"와 내용이 거의 비슷한 점 때문에, 논란이 일어났었다. 2007년 추석에 개봉해, 좋은 반응을 이끌어 냈음에도 불구하고, 흥행에는 실패했으나, 그나마 손익분기점에는 근접했다. 참고로 제작비가 많이 들지 않아서 손익분기점이 125만명이지만 120만여명이 관람하면서 그나마 근접한 성적을 보였다. 그래서 크게 흥행에는 실패한 것이 아니다. 줄거리. 20년 전. 3년 연속 대학가요제 탈락을 끝으로 해체된 락밴드 활화산. 지금은? 명퇴 후 눈치 밥 먹는데 익숙해진 일등급 백수 기영(정진영 분), 부담스럽게 공부 잘하는 자식 만나서 낮에는 택배, 밤에는 대리운전으로 등골 빠지는 바쁜 중년 성욱(김윤석 분), 타국 땅에 마누라와 자식들을 유학 보낸 자신이 자랑스러운 기러기아빠 혁수(김상호 분)는 ‘활화산’의 리더였던 상우의 장례식장에서 돌아온 뒤 불현듯 결심한다. 꿀꿀한 인생 달래줄 락밴드 ‘활화산’을 재 결성 하기로! 다시 활화산이 된 아저씨들. 리드기타 기영, 베이스 성욱, 드럼 혁수는 녹슬어버린 연주와 삑사리 나는 노래 실력을 견디다 못해, 죽은 상우의 아들 현준(장근석 분)에게 보컬을 부탁한다. 싸가지만 빼고 외모, 실력까지 겸비한 완소남 보컬 현준의 투입으로 무대 위에서 제대로 놀 수 있게 된 ‘활화산’.
즐거운 인생 (2007년 영화)

그러나 즐거움도 잠시, 그들에게는 또다시 최대 고비가 다가오는데……
루프 양자중력

루프 양자중력() 또는 고리 양자중력은 중력(gravity)의 양자적 속성을 설명하기 위해 개발된 이론이다. 기존에 발견된 고전적인 시공간을 양자화된(플랑크 규모의 불연속적인 시공간) 1차원 고리(loop)의 형태로 간주하며, 고리로 간주되는 시공간의 격자들은 기하학을 통해 기술한다. 고전적인 시공간 이론과 우주론에 부합하지 않기 때문에 새로운 이론을 제안하기도 한다. 개요. 20세기 초반에 개발된 상대론(Relativity)과 양자역학(Quantum Mechanics)은 각각 거시 세계의 운동과 미시 세계의 운동을 기술하므로 서로 모순적이다. 그 점을 깨달은 물리학자 폴 디랙(Paul Dirac)은 1920년대 후반까지 두 이론을 화해시키기 위한 방법을 물색했고, 마침내 디랙과 물리학자들은 슈뢰딩거 방정식을 특수 상대론적으로 수정하는 방법을 고안해내는 데에 성공했다. 그러나 양자역학은 일반 상대론과 호환되지 않았는데, 일반 상대론은 양자역학과 달리 운동이 아닌 시공간을 기술하는 이론이기 때문이다. 그래서 제안된 이론이 바로 루프 양자중력이다. 역사. 상대성 이론과 양자역학만으로는 전 우주의 역사, 빅뱅이나 블랙홀과 같은 고밀도의 물질들을 제대로 기술할 수 없다. 이것을 설명하기 위해선 중력의 양자론적 해석이 필요하다. 그 점을 깨닫게 된 다수의 물리학자들은 중력의 양자화 과정을 고안해냈다. 대략 두 가지 방법이 있는데, 1967년에 브라이스 디윗이 도입한 정준 양자 중력(Canonical Quantization)을 나타내는 방정식인 휠러-디윗 방정식이 있고, 1980~1990년대에 새롭게 제안된 초끈 이론(M이론)이 있다.
루프 양자중력

여기서 일반적인 방식인 정준 양자 중력은 일반 상대성 이론을 해밀토니언을 통해 기술하여 정준 양자화한다. 정준 양자화된 파동함수는 휠러-디윗 방정식을 따르며, 형식적인 양자화 절차를 마치게 된다. 그러나 여러 가지 문제점으로 인해 정준 양자화가 실패하게 되었다. 그러다가 1980년대에 이르러 리 스몰린(Lee Smolin)과 카를로 로벨리(Carlo Rovelli)가 루프 중력에 관한 생각을 정립해냈고, 곧이어 그 아이디어의 이름을 루프 양자중력(LQG)으로 명명했다. 새로운 변수들을 추가하여 정준 양자화의 약점을 보완한 것이다. 배경 독립성. 고리 양자 중력은 형식적으로 배경 독립적이다. 즉, 고리 양자 중력의 방정식은 공간과 시간에 포함되거나 의존하지 않는다(불변 위상(topology) 제외). 대신 플랑크 길이의 10배 거리에서 공간과 시간을 생성할 것으로 예상된다. 고리 양자 중력의 배경 독립성 문제에는 아직 해결되지 않은 미묘함이 있다. 예를 들어, 일부 유도에는 고정된 위상(topology)을 선택해야 하는 반면, 일관된 양자 중력 이론에는 위상 변경이 동역학적 과정으로 포함되어야 한다. 물리학이 일어나는 "무대"로서의 시공간은 객관적인 물리적 의미가 없으며 대신 중력 상호 작용은 세계를 형성하는 장 중 하나로 표현된다. 이것은 시공간에 대한 관계주의적 해석으로 알려져 있다. 고리 양자 중력에서는 일반 상대성 이론의 이러한 측면을 진지하게 받아들이고 이 대칭은 물리적 상태가 미분 동형 사상의 생성원들 아래에서 불변 상태로 유지되도록 요구함으로써 보존된다. 이 조건의 해석은 순전히 공간적 미분 동형 사상들에 대해 잘 이해된다.
루프 양자중력

그러나 시간과 관련된 미분 동형 사상들(해밀턴 제약 조건)에 대한 이해는 일반 상대성 이론에서 역학 및 소위 "시간의 의존적 특성"과 관련되기 때문에 더 미묘하다.이 제약을 설명하기 위해 일반적으로 허용되는 계산 틀은 아직 발견되지 않았다. 티만은 양자 해밀턴 제약 조건에 대한 그럴듯한 후보가 되는 연산자를 도입하였다. 과정. 스몰린은 LQG를 전개할 때 (해밀토니안) 격자 게이지 이론을 활용했다. 그러나 이 이론은 (고리를 이용한) 체계를 기술하기 위함이 아니라 근사(Approximation)하기 위하여 개발되었다. 양에 상관없이 곡선 전체에 미치는 누적 효과만을 고려한 것이다. 그 후 물리학자 안토니 트리아스(Antoni Trias)가 이론을 다듬었고, 체계를 기술하기 위하여 쓰였다. 스몰린도 같은 방식에 루프를 도입하여 체계를 기술하기 시작했다. 기본적으로 일반 상대론의 기본적 착상인 공변성을 고려하였고, 중력을 기술하는 고리는 바뀌지 않는다는 생각을 적용시켰다. 중력 외의 다른 힘을 기술하기 위해 모양을 바꾸기도 하는데, 이때 고리들은 서로 얽히거나 매듭지어진다. 이 고리는 스핀 네트워크를 통해 기술된다. 불연속적 힐베르트 공간. LQG는 불연속적인 힐베르트 공간의 결합으로 생성되는 정보망을 가정한다.(일반적으로 LQG는 불연속적인 공간을 결합시키거나 정보망을 많이 다룬다.)이런 논리로 출발하는 계념이 정보망이다. 제약 조건과 그 포아송 괄호 대수. 디랙 관측 가능량. 제약 조건은 원래 페이즈 공간에서 제약 조건 곡면을 정의한다.
루프 양자중력

제약 조건의 게이지 움직임은 모든 페이즈 공간에 적용되지만 제약 조건 곡면을 그대로 두는 기능이 있으므로 게이지 변환 아래의 초곡면에 있는 한 지점의 궤도는 완전히 그 안의 궤도가 된다. 디랙 관측 가능량들은 페이즈 공간 함수 formula_1로 정의된다. 포아송은 제약 조건 방정식이 부과될 때 모든 제약 조건과 교환한다: 즉, 이들은 이론의 게이지 변환에 대해 변하지 않는 제약 곡면에 정의된 양이다. 그런 다음, 제약 조건 formula_3만 풀고 이와 관련하여 디랙 관측 가능량을 결정하면 제약 조건 formula_4이 있는 ADM 페이즈 공간으로 되돌아간다. 일반 상대성 이론의 동역학은 이 제약 조건에 의해 생성되며 시간 진화(실제로는 게이지 변환)를 설명하는 6개의 아인슈타인 방정식은 3개 계량의 푸아송 괄호과 공간 미분 동형 사상 및 해밀토니안 제약을 계산해서 얻을 수 있다. 물리적 페이즈 공간을 제공하는 제약 조건의 소멸은 다른 네 가지 아인슈타인 방정식이다. 제약 조건의 양자화 – 양자 일반 상대성 이론의 방정식. 선사 시대와 아슈테카르의 새로운 변수들. 정준 양자 중력의 많은 기술적 문제는 제약 조건을 중심으로 전개된다. 정준 일반 상대성 이론은 원래 계량 변수 측면에서 공식화 되었지만 정준 변수에 대한 비선형 의존도가 높기 때문에 양자 연산자에 대한 제약 조건을 촉진하는 데 극복하기 아주 어려운 수학적 어려움이 있는 것처럼 보였다.이 방정식들은 아슈테카르의 새로운 변수의 도입으로 훨씬 단순화되었다. 아슈테카르 변수는 게이지 이론에 더 가까운 새로운 표준 변수 쌍의 관점에서 표준 일반 상대성을 설명한다.
루프 양자중력

첫 번째 단계는 공간 계량에 대한 정보를 인코딩하기 위해 밀도화 된 트라이어드 formula_5를 사용하는 것으로 구성된다(트라이어드 formula_6, formula_7는 세 개의 직교 벡터 장이다. 밀도화 된 트라이어드는 formula_8과 같이 정의된다.): (여기서 formula_10는 평탄한 공간 계량이며 위의 방정식은 formula_6를 기저로 할 때 formula_12가 국소적으로 평평함을 나타낸다.). 계량 대신 트라이어드를 사용하여 일반 상대성 이론을 공식화하는 것은 새로운 것이 아니다. 밀도화 된 트라이어드는 유일하지 않으며 실제로 내부 첨자 formula_13에 대해 공간 내 국소적 회전을 수행할 수 있다. 정준적 켤레 변수는 formula_14로 외적 곡률과 관련된다. 그러나 계량 공식화를 사용하는 것과 비슷한 문제는 이론을 양자화하려고 할 때 발생한다. 아슈테카르의 새로운 통찰력은, formula_15를 통해 소위 스핀 접속과 관련이 있는 formula_16에 대해, 복소 formula_17-접속처럼 행동하는 새로운 짜임새 변수 formula_18 를 도입하는 것이었다. 여기서 formula_19를 키랄 스핀 접속이라고 한다. 이는 공변 도함수 formula_20를 정의한다. formula_21는 formula_19의 켤레 운동량 이고, 이들은 함께 아슈테카르의 새로운 변수를 형성한다는 것이 밝혀졌다. 아슈테카르 변수의 제약 조건에 대한 표현식; 가우스의 정리, 공간 미분 동형 사상 제약 조건 및 (밀도화된) 해밀토니안 제약 조건은 각각 다음과 같다: 여기서 formula_26는 접속 formula_19의 장 세기를 나타내는 텐서이다. 그리고 formula_28는 벡터 제약 조건이라고 한다. 위에서 언급한 국소적 공간 회전 불변성은 가우스의 정리로 표현된 formula_17-게이지 불변의 원형이다.
루프 양자중력

이러한 제약 조건은 계량 공식의 제약 조건과 달리 기본 변수에서 다항식이다. 이 극적인 단순화는 제약 조건을 양자화하는 길을 여는 것처럼 보였다. (아슈테카르 형식화 유도에 대해서는 자기 쌍대 팔라티니 작용 문서 참조). 주어진 짜임새 변수 formula_30에 대해 아슈테카르의 새로운 변수를 사용하여 파동 함수 formula_31를 고려하는 것은 자연스럽다. 이것은 접속 표현이라 하고 짜임새 변수 formula_32와 파동함수 formula_33가 있는 일반적인 양자 역학과 비슷하다. 짜임새 변수는 formula_34과 비슷하게 을 통해 양자 연산자로 바뀐다. formula_37과 비슷하게, 트라이어드는 다음 변분이다. 양자 이론으로 넘어갈 때 제약 조건은 운동학적 힐베르트 공간의 연산자가 된다(제약 없는 formula_17 양–밀스 힐베르트 공간). formula_40를 다른 연산자를 발생시키는 도함수로 교체할 때 formula_41와 formula_40의 순서가 다름에 주의하라. 이런 선택을 인자 순서라고 하며 물리적 추론을 통해 선택해야 한다. 이는 형식적으로 다음과 같다: 이 모든 방정식들을 제대로 정의하고 푸는 데에는 여전히 문제가 있다. 예를 들어, 아슈테카르가 작업한 해밀토니안 제약 조건은 원래 해밀토니안이 아니라 밀도화된 버전 formula_46이었다. 이 양을 양자 연산자로 바꾸는 데 심각한 어려움이 있었다. 게다가 아슈테카르 변수는 해밀토니안을 단순화하는 장점이 있지만 복소적이다. 따라서 이론을 양자화할 때 복소 일반 상대성 이론이 아닌 실 일반 상대성이론을 회복하는 것을 보장하기는 어렵다. 양자 일반 상대성 이론의 방정식으로서의 양자 제약.
루프 양자중력

번진 가우스 법칙 formula_47과 접속의 고전적 포아송 괄호의 결과는 양자 가우스 법칙은 다음과 같다: 양자 가우스 법칙을 번지게 하고 양자 상태에 대한 그 작용을 연구하면, 양자 상태에 대한 제약의 작용은 무한소 (매개 변수 formula_50의 의미에서 작은) 게이지 변환 에 의한 formula_52의 편각의 이동과 동등하다. 마지막 항등식은 제약 조건이 상태를 소멸 시킨다는 사실에서 나온다. 따라서 제약 조건은 양자 소멸 연산자가 고전적으로 부과한 것과 동일한 대칭을 부과한다. 이는 함수 formula_53가 접속의 게이지 불변 함수여야 함을 뜻한다. 다른 제약 조건에 대해서도 동일한 아이디어가 적용된다. 따라서 제약 조건 formula_54을 해결하는 고전 이론의 두 단계 과정 (초기 데이터에 대한 허용 조건을 푸는 것과 동일)과 게이지 궤도를 찾는 것('진화' 방정식을 푸는 것)은 양자 이론의 한 단계 과정, 즉 양자 방정식 formula_55의 해 formula_52를 찾는 것으로 대체된다. 이는 분명히 양자 수준에서 제약 조건을 해결하고 동시에 (formula_57는 게이지 변환의 양자 생성자이므로) 게이지 불변 상태를 찾기 때문이다. (게이지 불변 함수는 게이지 궤도를 따라 일정하므로 이를 특성화한다). 고전적 수준에서 허용 조건과 진화 방정식을 푸는 것은 아인슈타인의 모든 장 방정식을 푸는 것과 동일하며, 이는 정준 양자 중력에서 양자 제약 방정식의 중심 역할을 강조한다. 고리 표현 소개. 특히 로벨리와 스몰린이 게이지 이론과 양자 중력에서 고리 표현을 고려하게 만든 것은 가우스 법칙과 공간 미분 동형 사상 제약 조건에 대한 해 공간을 잘 제어할 수 없었기 때문이다. 고리 양자 중력은 홀로노미 개념을 포함한다.
루프 양자중력

홀로노미는 스피너 또는 접벡터를 닫힌 곡선을 따라 평행 운송 할 때, 초기 값과 최종 값이 얼마나 다른지 측정한 것이다. 기호로는 다음과 같이 표시한다: 홀로노미에 대한 정보는 게이지 동형을 고려했을 때 접속에 대한 정보와 동등하다. 홀로노미는 모서리와 연관될 수도 있다. 가우스 법칙에 따라 이들은 다음과 같이 변환된다: 닫힌 곡선 formula_60에 대해, 그리고 formula_61임을 가정하면, 또는 닫힌 고리에 대한 홀로노미의 대각합은 로 적고 윌슨 고리라고 한다. 따라서 윌슨 고리는 게이지 불변량이다. 홀로노미의 명시적 형식은 다음과 같다: 여기서 formula_66는 홀로노미가 계산되는 곡선이고, formula_67는 그 곡선의 매개변수이고, formula_68는 왼쪽에 나타나는 더 작은 formula_67값에 대한 인수를 의미하는 경로 순서를 나타낸다. formula_70는 다음 formula_17 대수를 만족하는 행렬이다: 파울리 행렬은 위의 관계를 만족한다. 이러한 관계를 만족하는 행렬 집합의 예는 무한히 더 많다. 이때 각 집합은 formula_73에 대해 formula_74 행렬들로 구성된다. 그리고 이들 중 어느 것도 더 낮은 차원의 둘 이상의 예로 '분해'한다고 생각할 수 없다. 그것들은 formula_17 대수의 서로 다른 기약표현이라고 불린다. 가장 기본적인 표현은 파울리 행렬이다. 홀로노미는 사용된 기약 표현에 따라 반정수 formula_76로 표시된다. 윌슨 고리를 사용하면 가우스 게이지 제약 조건을 명시적으로 해결할 수 있다. 공간 미분 동형 사상 제약 조건을 처리하려면 고리 표현이 필요하다. 윌슨 고리를 기반으로 모든 가우스 게이지 불변 함수는 다음과 같이 확장된다.
루프 양자중력

이것을 고리 변환이라고 하며 양자 역학의 운동량 표현과 비슷하다(위치 및 운동량 공간 참조). 양자 역학 표현에는 formula_78로 라벨링된 기저 상태들 formula_79이 있고, 다음과 같이 확장된다: 그리고 formula_81의 확장 계수와 함께 작동한다. 역 고리 변환은 다음과 같이 정의된다. 이는 고리 표현을 정의한다. 접속 표현 으로 주어진 연산자 formula_84에 대응되는 formula_85에세의 연산자 formula_86를 고리 표현 을 통해 정의해야 한다. 여기서 formula_88는 일반적인 역 고리 변환으로 정의된다. formula_85에 연산자 formula_86의 작용을 제공하는 formula_53의 연산자 formula_84로 표현된 작용 변환 공식은 그러면 formula_94의 우변과 formula_95이 대입된 formula_96의 우변을 동일시하여 얻는다. 즉, 또는 여기서 formula_99는 연산자 formula_84를 의미하지만 역 인자 순서이다. (연산자 곱이 켤레에서 반전되는 것을 기억하라). 윌슨 고리에 대한이 연산자의 작용은 접속 표현으로 계산되고 결과는 순전히 고리 측면에서 조작으로 재배열된다(윌슨 고리에 대한 작용과 관련하여 선택된 변환 연산자는 파동함수 formula_53에 대한 작용에 사용된 것과 비교하여 반대 인자 순서). 이것은 연산자 formula_86의 물리적 의미를 제공한다. 예를 들어, formula_103는 공간 미분 동형 사상에 해당하는 경우, formula_66 위에서 공간 미분 동형 사상을 수행하는 동안 formula_64의 접속 장 formula_41를 유지하는 것으로 생각할 수 있다. 그러므로 formula_86는 formula_85에 대한 formula_66 위의 공간 미분 동형 사상을 의미한다. 고리 표현에서 고리의 함수 formula_85들을 고려하여 공간적 미분 동형 사상 제약 조건을 해결한다.
루프 양자중력

고리 formula_66의 공간 미분 동형 사상들에서 불변 즉, 매듭 불변량이 사용된다. 이것은 매듭 이론과 양자 중력 사이의 예기치 않은 연결을 보여준다. 교차하지 않는 윌슨 고리의 모든 컬렉션은 아슈테카르의 양자 해밀토니안 제약 조건을 충족한다. 항들의 특정 순서를 사용하고 formula_21를 도함수로 교체해서 윌슨 고리에 대한 양자 해밀토니안 제약의 작용은 도함수를 취하면 고리 formula_66의 탄젠트 벡터 formula_115가 내려간다. 그래서, 그러나, formula_26는 첨자 formula_118와 formula_119에 대해 반대칭이고 사라진다(formula_66의 접벡터는 유일하다고 가정한다.). 고리 표현과 관련하여 파동 함수 formula_85는 고리에 불연속성이 있고 매듭 불변량인 경우 사라진다. 이러한 함수는 가우스 법칙, 공간 미분 동형 사상 제약 조건 및 (형식적으로) 해밀토니안 제약 조건을 해결한다. 이것은 양자 일반 상대성 이론의 모든 방정식에 대한 정확한 (형식적인 경우에만) 무한히 많은 해를 산출한다! 이것은 접근 방식에서 많은 관심을 불러일으켰고 결국 고리 양자 중력으로 이어졌다. 기하 연산자, 교차 윌슨 고리 및 스핀 네트워크 상태의 필요성. 가장 쉬운 기하학적 양은 면적이다. 곡면 formula_122가 formula_123로 특정 되도록 좌표계를 잡자. 곡면 formula_122의 작은 평행사변형 면적은 각 변의 길이 곱하기 formula_125이다. 여기서 formula_126는 두 모서리 사이의 각도이다. 하나의 모서리가 벡터 formula_127에 의해, 다른 하나는 formula_128에 의해 주어진다고 가정하자.
루프 양자중력

그러면, formula_130와 formula_131에 의해 생성된 공간에서 formula_132와 formula_133로 기술된 무한소 평행사변형이 있다. formula_134를 사용하여 (첨자 formula_41와 formula_136는 1에서 2까지), 로 주어진 곡면 formula_122의 면적을 계산한다. 여기서 formula_139이고 formula_122에 유도된 계량의 행렬식이다. 후자는 formula_141로 다시 쓸 수 있다. 여기서 첨자 formula_142는 1에서 2이다. 이것은 다음과 같이 다시 쓸 수 있다. 역행렬의 표준 공식은 다음과 같다. 이것과 formula_145에 대한 표현 사이에는 비슷한 점이 있다. 그러나 아슈테카르 변수에서 formula_146이 성립한다. 그러므로, 정준 양자화 규칙에 따르면 트라이어드 formula_148들은 양자 연산자로 승격되어야 한다. 면적 formula_150는 두 함수 도함수와 제곱근의 곱을 포함한다는 사실에도 불구하고 잘 정의된 양자 연산자로 승격될 수 있다. formula_151 (formula_152 -번째 표현)로 놓으면, 이 양은 면적 스펙트럼의 최종 공식에서 중요하다. 결과는 여기서 합은 곡면 formula_122를 관통하는 윌슨 고리의 모든 모서리 formula_156에 걸쳐 더한다. 부피의 양자화는 면적과 동일한 방식으로 진행된다. 도함수가 취해질 때마다 접벡터 formula_115가 내려간다. 부피 연산자가 교차하지 않는 윌슨 고리에 작용하면 결과가 사라진다. 따라서 부피가 0이 아닌 양자 상태는 교차점을 포함해야 한다. 부피에 대한 공식에서 비대칭 합이 인계된다는 점을 감안할 때 적어도 같은 평면에 있지 않은 3개의 선과의 교차가 필요하다. 부피 연산자가 소멸되지 않도록 하려면 최소 네 정점이 필요하다.
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게이지 군 formula_17에 대한 실수 표현을 가정하자. 윌슨 고리들은 서로 다른 윌슨 고리와 관련된 항등식이 있으므로 완비 기저이다. 이는 윌슨 고리가 행렬(홀로노미)을 기반으로 하고 이러한 행렬이 항등식와 충족하기 때문에 발생한다. 주어진 두 formula_17 행렬 formula_161 와 formula_162에 대해, 이것은 주어진 두 개의 교차하는 고리 formula_66, formula_165가 있음을 의미한다. formula_166 여기에서 formula_167는 formula_165 반대 방향으로 도는 고리를 의미하며, formula_169는 고리 formula_66를 돌고나서 고리 formula_165를 돌아서 얻은 고리를 의미한다. 아래 그림을 참조. 행렬이 유니터리 행렬이라는 점을 감안할 때 formula_172를 얻는다. 또한 행렬 대각합의 순환 속성(예: formula_173 )을 가지고 formula_174를 얻는다. 이러한 항등식은 더 많은 고리를 추가하여 복잡성이 증가하는 추가적 항등식들로 서로 결합될 수 있다. 이러한 항등식들은 소위 만델스탐 항등식들이다. 특정 스핀 네트워크는 만델스탐 항등식에 의해 도입된 과잉 완전성을 해결하도록 설계된 교차 윌슨 고리의 선형 조합이며(3중 교차의 경우 과잉 완전성을 완전히 제거함) 실제로 모든 게이지 불변 함수의 기초를 구성한다. 위에서 언급했듯이 홀로노미는 반스핀 시험 입자를 전파하는 방법을 알려준다. 스핀 네트워크 상태는 공간에서 경로를 추적하고 병합 및 분할하는 반스핀 입자들에 진폭을 할당한다. 이들은 스핀 네트워크 formula_66에 의해 설명된다. 가장자리는 스핀이 다시 라우팅되는 다양한 방식에 대해 합산하는 방법에 대한 처방인 꼭지점에서 'intertwiners'와 함께 스핀으로 레이블이 지정된다.
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재라우팅에 대한 합계는 가우스 게이지 변환에서 인터트위너의 형태를 불변으로 만들기 위해 선택된다. 고리 양자 중력의 해밀토니안 제약 조건. 정식 양자 중력의 오랜 역사에서 수학적으로 엄밀한 방식으로 양자 연산자(휠러-드윗 방정식)로서 해밀토니안 제약 조건을 공식화하는 것은 만만치 않은 문제였다. 수학적으로 잘 정의된 해밀토니안 제약 조건이 1996년에 최종적으로 공식화된 것은 고리 표현에 있었다. 고리 양자 중력의 해밀토니안 제약 조건 문서에 자세한 내용을 남긴다. 이것은 가우스 법칙의 양자 버전 및 고리 표현으로 작성된 공간 미분 동형 사상 제약 조건과 함께 고리 양자 중력(현대 정식 양자 일반 상대성 이론)의 중심 방정식이다. 이러한 제약에 의해 소멸되는 상태(물리적 상태)를 찾고 해당 물리적 내적과 관찰 가능 항목을 찾는 것이 고리 양자 중력의 기술적 측면의 주요 목표이다. 해밀토니안 연산자의 아주 중요한 측면은 꼭지점에서만 작동한다는 것이다(그 결과 아슈테카르의 연산자와 마찬가지로 티만의 해밀토니안 연산자는 이제 형식적이지 않고 엄격한 수학적 의미를 갖는 경우를 제외하고는 교차하지 않는 고리를 소멸시킨다). 보다 정확하게는 적어도 원자가가 3 이상인 정점에서 그 작용은 0이 아니며 각 정점에 선을 추가하고 꼭지점의 인접 모서리의 라벨을 변경하여 원본 그래프가 수정된 새로운 스핀 네트워크의 선형 결합을 초래한다. 스핀 거품. 고리 양자 중력에서 스핀 네트워크는 3차원 초곡면에서 중력장의 "양자 상태"를 나타낸다.
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가능한 모든 스핀 네트워크들의 집합(또는 더 정확하게는 "s-매듭" – 즉, 미분 동형 사상들에서 스핀 네트워크의 동치류)는 셀 수 있다. 이는 고리 양자 중력 힐베르트 공간의 기초를 구성한다. 물리학에서 스핀 거품은 양자 중력의 파인만 경로 적분(범함수 적분) 설명을 얻기 위해 합산되어야 하는 구성 중 하나를 나타내는 2차원 면으로 만들어진 위상수학적 구조이다. 고리 양자 중력과 밀접한 관련이 있다. 해밀토니안 제약 연산자에서 파생된 스핀 거품. 이 절에 대해서는 과 참고 문헌을 참조. 해밀토니안 제약 조건은 '시간' 진화를 생성한다. 해밀토니안 제약 조건을 해결하면 양자 상태가 초기 스핀 네트워크 상태에서 최종 스핀 네트워크 상태로 '시간'에 따라 어떻게 진화하는지 알 수 있다. 해밀토니안 제약을 해결하는 한 가지 접근 방식은 델타 함수라고 하는 것으로 시작한다. 서로 다른 작용 열에 대한 합은 초기 스핀 네트워크를 최종 스핀 네트워크로 보내는 '시간' 진화에서 '상호작용 꼭지점'의 서로 다른 이력에 대한 합으로 시각화할 수 있다. 해밀토니안 연산자가 작용할 때마다 꼭지점에 새 가장자리를 추가하여 수행한다. 그러면 자연스럽게 스핀 거품 설명에 깔려 있는 2-복합체(가장자리를 따라 결합된 면의 조합들의 집합, 꼭지점에서 결합됨)가 발생한다. 우리는 곡면을 휩쓸고 있는 초기 스핀 네트워크를 앞으로 발전시키고 해밀토니안 제약 조건 연산자의 작용은 꼭지점에서 시작하는 새로운 평면 곡면을 생성하는 것이다.
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스핀 네트워크 상태의 꼭지점에 대한 해밀토니안 제약 조건의 작용을 사용하여 진폭을 각 "상호작용"에 연관시킬 수 있다( 파인만 도형과 비슷). 아래 그림을 참조. 이렇게 하면 정준 고리 양자 중력을 경로 적분 설명에 직접 연결하는 길이 열린다. 이제 스핀 네트워크가 양자 공간을 설명하는 것처럼 이러한 경로 적분 또는 역사에 대한 합에 기여하는 각 구성은 '양자 시공간'을 설명한다. 그것들이 비누 거품과 닮았고 이 때문에 존 바에즈는 이러한 '양자 시공간'에 '스핀 거품'이라는 이름을 붙였다. 그러나 이 특정 접근 방식에는 심각한 어려움이 있다. 예를 들어 해밀토니안 연산자는 자기 수반 연산자가 아니며 실제로 정규 연산자도 아니므로(즉, 연산자는 수반 연산자와 교환하지 않음) 일반적으로 지수를 정의하기 위해 스펙트럼 정리를 사용할 수 없다. 가장 심각한 문제는 formula_176들이 상호 교환이 아닌 경우 형식적 값 formula_177는 (일반화된) 프로젝터 조차 정의할 수 없다. 마스터 제약 조건(아래 참조)은 이러한 문제를 겪지 않으며 정준 이론을 경로 적분 공식에 연결하는 길을 제공한다. BF 이론의 스핀 거품. 경로 적분을 공식화하는 대체적 길이 있는 것으로 밝혀졌지만 해밀턴 형식주의와의 연결은 덜 명확하다. 한 가지 방법은 BF 이론으로 시작하는 것이다. 이것은 일반 상대성 이론보다 더 간단한 이론이며, 국소적 자유도가 없고 장의 미분 위상 수학적 측면에만 의존한다. BF 이론은 위상 양자장론으로 알려진 것이다. 놀랍게도 BF 이론에서 제약 조건을 부과함으로써 일반 상대성 이론을 얻을 수 있다는 것이 밝혀졌다. BF 이론은 장 formula_178을 포함한다.
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그리고 장 formula_136을 두 테트라드들의 (반대칭) 곱이 되도록 선택하면 (테트라드는 트라이어드와 같지만 4개의 시공간 차원에서) 일반 상대성 이론이 복원된다. 장 formula_136가 2개의 테트라드의 곱으로 주어지는 조건은 단순 제약 조건이라고 한다. 위상 양자장론의 스핀 거품 역학은 잘 알려져 있다. 이 간단한 이론에 대한 스핀 거품 '상호 작용' 진폭이 주어지면 일반 상대성 이론에 대한 경로 적분을 얻기 위해 단순 조건을 구현하려고 시도한다. 그런 다음 스핀 거품 모델을 구성하는 자명하지 않은 작업은 이 단순성 제약이 양자 이론에 어떻게 부과되어야 하는지에 대한 질문으로 축소된다. 이에 대한 첫 번째 시도는 유명한 바레트–크레네 모델이었다. 그러나 이 모델은 문제가 있는 것으로 나타났다. 예를 들어 올바른 고전적 극한을 보장하기에 충분한 자유도가 없는 것 같다. 단순성 제약 조건이 양자 수준에서 너무 강하게 부과되었으며 굽타–블룰러 양자 전기 역학의 형식주의에서 로런츠 게이지 조건 formula_182과 마찬가지로 기대값의 의미에서만 부과되어야 한다는 주장이 제기되었다. 이제 새로운 모델이 제시되었으며, 때로는 더 약한 의미에서 단순성 조건을 부과함으로써 동기가 부여되었다. 여기서 또 다른 어려움은 스핀 거품이 시공간의 이산화에서 정의된다는 것이다. 이것은 국소적 자유도가 없기 때문에 위상 장 이론에는 문제가 없지만 일반 상대성 이론에는 문제가 있다. 이것은 삼각화 의존성 문제로 알려져 있다. 스핀 거품의 현대적 형식화.
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고전적 단순성 제약 조건을 적용하면 BF 이론에서 일반 상대성이론이 회복되는 것처럼 적절한 양자 단순성 제약 조건이 양자 BF 이론에서 양자 중력을 회복할 것이라고 기대한다. 앵글, 페레이아 및 로벨리, 프레이델 및 크라스노프 및 리비네 및 스페치알레는 스핀 거품 상호 작용 진폭을 훨씬 더 나은 거동으로 정의하면서 이 문제와 관련하여 많은 진전을 이루었다. EPRL-FK 스핀 거품과 고리 양자 중력의 정준 형식화 사이에 접촉을 시도했다. 마스터 제약 조건 연산자에서 파생된 스핀 거품. 아래를 참조. 준고전적 극한과 고리 양자 중력. 고전적 극한은 고전 역학에 근사하는 물리 이론의 능력이다. 비고전적 행동을 예측하는 물리 이론과 함께 사용된다. 양자 중력의 후보 이론은 아인슈타인의 일반 상대성 이론을 양자 이론의 고전적 극한으로 재현할 수 있어야 한다. 이것은 서로 다른 섹터를 가지고 있다는 양자장 이론의 특징 때문에 보장되지 않는다. 이는 통계 계의 열역학적 극한에서 발생하는 서로 다른 단계와 비슷하다. 서로 다른 페이즈가 물리적으로 다른 것처럼 양자장 이론의 서로 다른 영역도 마찬가지이다. 고리 양자 중력은 준고전적 극한에서 일반 상대성을 회복하지 못하는 비물리적 섹터에 속한다는 것이 밝혀질 수 있다(사실 물리적 섹터가 전혀 없을 수도 있음). 또한, 물리적 힐베르트 공간 formula_183는 우리가 얻은 양자 이론이 formula_184의 경우에 고전 이론으로 돌아갈 수 있음을 보장하기에 충분한 준고전적 상태를 포함해야 한다. 이를 보장하기 위해서는 어떤 대가를 치르더라도 양자 변칙 현상을 피해야 한다.
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그렇지 않으면 고전 이론에 상응하는 물리적 힐베르트 공간에 대한 제한이 있을 것이기 때문에 양자 이론이 고전 이론보다 자유도가 더 적다는 것을 의미한다. 아슈테카르 등에 의해 정의된 고리 표현의 고유성을 확립하는 정리. (즉, 정확한 고리 대수를 재생산하는 힐베르트 공간 및 관련 연산자의 특정 구체적인 구현 - 모두가 사용하고 있는 구현)은 두 연구단(레반도루스키, 오콜로우, 살만 및 티만; 및 크리스티안 플레이슈학 )에 의해 제공되었다. 이 결과가 확립되기 전에는 동일한 고리 대수를 호출하는 연산자가 있는 힐베르트 공간의 다른 예-지금까지 사용된 것과 동등하지 않은 다른 구현-가 있을 수 있는지 여부가 알려지지 않았다. 이러한 유일성 정리는 다른 것이 존재하지 않음을 의미하므로 고리 양자 중력에 올바른 고전적 극한이 없으면 이 정리들은 양자 중력의 고리 표현의 끝을 의미한다. 준고전적 극한을 확인하는 어려움과 진행. 준고전적 극한에서 아인슈타인의 일반 상대성 이론을 제공하는 고리 양자 중력을 설정하는 데는 여러 가지 어려움이 있다. 이론의 준고전적 극한을 조사하려는 시도의 어려움을 잘못된 준고전적 극한을 갖는 것과 혼동해서는 안 된다. 위의 2번 문제와 관련하여 소위 직조 상태를 고려할 수 있다. 기하학적 양의 일반적인 측정은 거시적이며 플랑크의 불연속성은 평탄화된다. 티셔츠의 직물도 비슷하다. 멀리서 보면 매끄러운 곡선의 2차원 곡면이지만 자세히 살펴보면 실제로 수천 개의 1차원 연결된 실로 구성되어 있음을 알 수 있다. 고리 양자 중력에서 주어진 공간의 이미지도 비슷하다. 아주 많은 수의 꼭지점들과 모서리들로 구성된 아주 큰 스핀 네트워크를 고려하자.
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거시적 규모로 조사하면 이는 3차원 연속 계량 기하학적으로 보인다. 친숙한 저에너지 물리학과 접촉하려면 물리학에 쓰는 내적과 디랙 관측가능량 모두에 대한 근사 체계를 개발해야 한다. 집중적으로 연구된 스핀 거품 모델은 물리적 내적에 대한 근사 방식을 향한 길로 볼 수 있다. 마르코폴로우 등은 배경 독립 양자 중력 이론에서 낮은 에너지 극한 문제를 해결하기 위한 시도로 무소음 부분 계의 아이디어를 채택했다. 와이트만이 1950년대에 강조했듯이 민코프스키 양자장론에서 formula_187점 함수들 은 이론을 완전히 결정한다. 특히, 이러한 양으로부터 산란 진폭을 계산할 수 있다. "배경 독립적 산란 진폭" 에 대한 절에서 아래에 설명된 바와 같이 배경 독립적 맥락에서 formula_187점 함수는 상태를 나타내며 중력 상태에서는 이러한 양의 표현에 나타날 수 있는 특정 기하학에 대한 정보를 자연스럽게 인코딩할 수 있다. 선행 순서에 따라 고리 양자 중력 계산은 유효 저에너지 양자 일반 상대성 이론에서 계산된 formula_187점 함수와 적절한 의미에서 일치하는 것으로 나타났다. 향상된 동역학 및 마스터 제약 조건. 마스터 제약. 고리 양자 중력에 대한 티만의 마스터 제약 조건 프로그램은 문제의 제약 조건의 제곱을 포함하는 단일 마스터 제약 조건에서 무한한 수의 해밀토니안 제약 조건 방정식을 부과하는 고전적으로 동등한 방법으로 제안 되었다. 마스터 제약 조건 사용에 대한 초기 반대는 첫눈에 관찰 가능 항목에 대한 정보를 인코딩하지 않는 것 같다는 점이었다. 마스터 제약 조건은 제약 조건에서 이차이기 때문에 어떤 수량으로 푸아송 괄호를 계산할 때 결과는 제약 조건에 비례하므로 제약 조건이 부과될 때 항상 사라지고 특정 페이즈 공간 함수를 선택하지 않는다.
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그러나 이 조건은 디랙 관측가능량과 동일하다는 것이 알려졌다. 따라서 마스터 제약 조건은 관측가능량에 대한 정보를 잡아낸다. 그 중요성 때문에 이것은 마스터 방정식으로 알려져 있다. 마스터 제약 푸아송 대수는 리 대수라는 점에서 군 평균으로 알려진 특정 방법을 사용하여 무한한 수의 해밀토니안 제약, 물리적 내적 및 세련된 대수 양자화로 알려져 있다. 마스터 제약. 양자 마스터 제약 조건(정규화 문제 제외)을 다음과 같이 정의한다. 확실히, 모든 formula_192에 대해 임은 formula_194를 의미한다. 반대로, 만약 formula_194이면, 는 를 의미한다. 먼저 수행되는 작업은 예상 연산자 formula_198의 행렬 성분을 계산할 수 있다는 것이다. 즉, 우리는 이차 형식 formula_199을 계산한다. formula_199가 그래프를 바꾸는, 운동학적 힐베르트 공간 formula_201에 존재할 수 없고 formula_202에서 정의되어야 하는 미분 동형 사상 불변 이차 형식임이 밝혀졌다. 마스터 제약 연산자 formula_198가 formula_204에서 조밀하게 정의되어있어서, formula_198은 formula_204에서 양인 대칭 연산자이다. 따라서 formula_198와 관련된 이차 형식 formula_199은 닫을 수 있다. formula_199의 폐포는 formula_198의 프리드리히 확장이라고 부르는 유일한 자기 수반 연산자 formula_211의 2차 형식이다. 단순성을 위해 formula_211을 formula_198으로 쓰자. 내적의 존재성, 즉, 식 4의 존재성은 불필요한 해가 없음을 의미한다. 즉, 인 formula_52가 없음을 뜻한다. 그러나 formula_194. formula_201 위에서 확장된 마스터 제약 조건(아래에서 설명)에 대해 이차 형식 formula_218를 만드는 것도 가능하다.
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이는 또한 공간 미분 동형 사상 제약 조건의 제곱의 가중 적분을 포함한다(이는 formula_218가 그래프를 바꾸지 않아서 가능하다). 마스터 제약 조건의 스펙트럼은 유한하지만 본질적으로 배경 종속 양자장론의 무한 진공 에너지와 비슷한 일반 또는 인자 순서 효과로 인해 0을 포함하지 않을 수 있다. 이 경우 formula_198을 formula_221로 교체하는 것이 물리적으로 올바른 것으로 판명되었다. "정상 순서 상수"가 고전적 극한에서 사라지는 경우, 즉, formula_223이 formula_224의 유효한 양자화이도록 한다. 마스터 제약 조건 테스트. 프리미티브 형식의 제약 조건은 다소 특이하다. 이것이 얼룩진 제약 조건을 얻기 위해 테스트 기능에 통합한 이유였다. 그러나 위에 주어진 마스터 제약 조건에 대한 방정식은 두 개의 기본 제약 조건의 곱을 포함하는 훨씬 더 단일한 것으로 나타난다(비록 공간에 걸쳐 통합됨). 제약 조건을 제곱하는 것은 해당 연산자의 자외선 행동을 악화시킬 수 있으므로 위험하므로 마스터 제약 조건 프로그램에 주의를 기울여 접근해야 한다. 그렇게 함으로써 마스터 제약 프로그램은 중요하지 않은 제약 대수, 자유 및 상호 작용 장 이론이 있는 여러 모델 계에서 만족스럽게 시험 되었다. 고리 양자 중력에 대한 마스터 제약 조건은 진정한 양의 자기 수반 연산자로 설정되었으며 고리 양자 중력의 물리적 힐베르트 공간은 비어 있지 않은 것으로 나타났다. 이는 고리 양자 중력이 실행 가능한 양자 일반 상대성 이론이 되기 위해 통과해야 하는 명백한 일관성 테스트다. 마스터 제약 조건의 적용. 마스터 제약 조건은 물리적 내적을 근사화하고 더 엄격한 경로 적분을 정의하려는 시도에 사용되었다.
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고리 양자 중력에 대한 일관된 이산화 접근 방식 은 정준 이론의 물리적 힐베르트 공간을 구성하기 위한 마스터 제약 프로그램의 응용이다. 마스터 제약 조건에서 스핀 거품. 마스터 제약 조건은 다른 제약 조건을 통합하기 위해 쉽게 일반화된다는 것이 밝혀졌다. 그런 다음 확장 마스터 제약 조건이라고 하며 formula_225과 같이 표시된다. 단일 연산자로 해밀토니안 제약 조건과 공간 미분 동형 사상 제약 조건을 모두 부과하는 확장된 마스터 제약 조건을 정의할 수 있다. 이 단일 제약 조건을 0으로 설정하는 것은 다음과 같다. 모든 formula_227에 대해 formula_228, formula_229. 이 제약 조건은 운동학적 힐베르트 공간에서 공간적 미분 동형 사상과 해밀토니안 제약 조건을 동시에 구현한다. 그런 다음 물리적 내적은 다음과 같이 정의된다. (formula_231처럼). 이 표현의 스핀 거품 표현은 매개변수 formula_232를 이산적 단계로 나누고 다음과 같이 써서 얻어진다: formula_233 그런 다음 스핀 거품 설명은 formula_234 스핀 네트워크에서 그래프와 라벨이 수정된 새로운 스핀 네트워크의 선형 결합을 생성한다. 분명히 근사값은 유한 정수 formula_235로 확장된 마스터 제약 조건의 장점은 우리가 운동학적 수준에서 작업하고 있으며 지금까지는 여기에서만 준고전적인 일관된 상태에 접근 할 수 있다는 것이다. 또한, 이러한 일관된 상태에 적합한 유일한 유형의 연산자인 이 마스터 제약 조건 연산자의 그래프 변경 버전을 찾을 수 없다. 대수적 양자 중력. 마스터 제약 프로그램은 중력을 완전히 조합론적으로 취급하는 대수적 양자 중력으로 발전했다. 그래프를 바꾸지 않는 마스터 제약 조건 연산자는 대수 양자 중력의 틀에 적용된다.
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대수적 양자 중력은 고리 양자 중력에서 영감을 받았지만 대수적 양자 중력에는 기본적으로 위상 구조 또는 미분 구조가 없기 때문에 고리 양자 중력과 크게 다르다. 보다 일반화된 의미에서 배경 독립적이며 위상 구조 변경에 대해 말할 수 있는 무언가가 있을 수 있다. 양자 중력의 이 새로운 형식화에서 대수적 양자 중력 준고전적 상태는 항상 현재의 모든 자유도의 변동을 제어한다. 이것은 대수적 양자 중력 준고전적 분석을 고리 양자 중력보다 우수하게 만들고 올바른 준고전적 극한을 설정하고 친숙한 저에너지 물리학과의 접촉을 제공하는 데 진전이 있었다. 고리 양자 중력의 물리적 응용. 블랙홀 엔트로피. 블랙홀 열역학은 열역학 법칙과 블랙홀 사건의 지평의 존재를 조화시키려는 연구 분야이다. 일반 상대성 이론의 머리털 없는 추측에 따르면 블랙홀은 질량, 전하 및 각운동량으로만 특징지어진다. 따라서 엔트로피가 없다. 따라서 엔트로피가 0이 아닌 물체를 블랙홀에 떨어뜨리면 열역학 제2법칙을 위반할 수 있는 것으로 보인다. 스티븐 호킹과 제이콥 베켄슈타인의 연구는 각 블랙홀"에 블랙홀 엔트로피"를 할당함으로써 열역학 제2법칙을 보존할 수 있음을 보여주었다. 여기서 formula_41는 블랙홀의 사건의 지평 면적, formula_238는 볼츠만 상수이고, formula_239는 플랑크 길이이다. 블랙홀 엔트로피가 베켄슈타인 경계에 의해 얻을 수 있는 최대 엔트로피라는 사실이 홀로그래픽 원리를 이끌어낸 주요 관찰이었다.
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털 없음 정리의 적용에서는 블랙홀의 엔트로피를 설명하는 관련 자유도가 본질적으로 고전적이어야 한다는 가정을 간과하고 있다. 대신 순전히 양자 역학이고 엔트로피가 0이 아닌 경우 어떻게 될까? 실제로 이것은 블랙홀 엔트로피의 고리 양자 중력 유도에서 실현된 것이며 배경 독립성의 결과로 볼 수 있다. 고전적인 블랙홀 시공간은 중력장의 양자 상태의 준고전적 극한에서 비롯되지만 동일한 준고전적 극한을 갖는 많은 양자 상태가 있다. 구체적으로, 고리 양자 중력에서는 양자 기하학적 관점을 미시 상태에 연관시키는 것이 가능하다. 이들은 면적 formula_41와 일치하는 수평선의 양자 기하학, 블랙홀과 사건의 지평의 위상(예: 구형)이다. 고리 양자 중력은 엔트로피의 유한성과 수평선 면적의 비례성에 대한 기하학적 설명을 제공한다. 이러한 계산은 회전하는 블랙홀에 대해 일반화되었다. 전체 양자 이론(스핀 거품)의 공변 공식에서 에너지와 면적(제1법칙) 사이의 올바른 관계, 언루 온도 및 호킹 엔트로피를 생성하는 분포를 도출하는 것이 가능하다. 계산은 역학적 지평의 개념을 사용하며 극단적이지 않은 블랙홀에 대해 수행된다. 이 방향에서 이론의 최근 성공은 임미르치 매개변수 와 무관하게 이론에서 직접 모든 비특수 블랙홀의 엔트로피를 계산한 것이다. 결과는 예상 공식 formula_241이다. 여기서 formula_242는 엔트로피이고 formula_41는 휴리스틱 근거에서 베켄슈타인과 호킹이 도출한 블랙홀의 면적이다. 이것은 일반적인 비특이 블랙홀의 경우 기본 이론에서 이 공식을 유도한 것으로 알려진 유일한 것이다. 이 계산에 대한 이전 시도에는 어려움이 있었다.
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문제는 고리 양자 중력이 블랙홀의 엔트로피가 사건의 지평 면적에 비례한다고 예측했지만, 그 결과는 이론 상 중요한 자유 매개변수인 앞서 언급한 임미르지 매개변수에 의존한다는 점이었다. 그러나 이미 알려진 임미르치 매개변수의 계산법이 없기 때문에 베켄슈타인과 호킹의 블랙홀 엔트로피 계산법에 합의를 요구하여 수정해야 했다. 고리 양자 중력의 호킹 복사. 고리 양자 중력을 사용하여 블랙홀 지평선의 양자 기하학에 대한 자세한 연구가 이루어졌다. 고리 양자화는 유도에서 발생하는 다른 상수를 취소하기 위해 임미르치 매개변수의 값을 선택하지 않는 한 베켄슈타인과 호킹이 원래 발견한 블랙홀 엔트로피에 대한 결과를 재현하지 않는다. 그러나 그것은 블랙홀의 엔트로피와 복사에 대한 고차 보정 계산으로 이어졌다. 사건의 지평 면적의 변화에 따라 양자 블랙홀은 증발하는 원시 블랙홀의 호킹 복사에서 X-선을 관찰할 수 있는 호킹 스펙트럼의 편차를 나타낸다. 양자 효과는 호킹 방사 스펙트럼의 상단에서 아주 두드러지는 불연속적이고 혼합되지 않은 주파수들에 집중된다. 플랑크 별. 2014년 카를로 로벨리와 프란체스카 비도토는 모든 블랙홀 내부에 플랑크 별이 있다고 제안했다. 고리 양자 중력를 기반으로 한 이론은 별이 블랙홀로 붕괴되면서 에너지 밀도가 플랑크 에너지 밀도에 도달하여 별을 생성하는 반발력이 발생한다는 것이다. 또한 그러한 별의 존재는 블랙홀 방화벽과 블랙홀 정보 역설을 해결할 것이다. 고리 양자 우주론. 대중적이고 기술적인 문헌은 고리 양자 우주론의 고리 양자 중력 관련 주제를 광범위하게 참조한다.
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고리 양자 중력은 주로 마르틴 보요왈드가 개발했으며 "Scientific American"에서 빅뱅 이전에 빅 바운스를 예측하여 대중화되었다. 고리 양자 우주론(고리 양자 중력)은 수축하는 우주 가지와 확장하는 우주 가지 사이의 "양자 다리"를 예측하는 고리 양자 중력(고리 양자 중력)을 모방하는 방법을 사용하여 양자화 된 고전 일반 상대성 이론의 대칭 축소 모델이다. 고리 양자 중력의 성과는 빅뱅 특이점의 해결, 빅 바운스의 예측, 급팽창의 자연스러운 메커니즘이었다. 고리 양자 중력 모델은 고리 양자 중력의 기능을 공유하므로 유용한 장난감 모델이다. 그러나 얻은 결과는 전체 이론에서 큰 양자 변동을 가질 수 있는 자유도의 인위적인 억제로 인해 절단된 고전 이론이 전체 이론의 실제 동작을 표시하지 않을 수 있다는 일반적인 제한을 받는다. 고리 양자 중력의 특이점 회피는 이러한 제한적 모델에서만 사용할 수 있는 메커니즘에 의한 것이며 전체 이론에서의 특이성 회피는 여전히 얻을 수 있지만 고리 양자 중력의 더 미묘한 기능에 의해 얻어질 수 있다고 주장 되어 왔다. 고리 양자 중력 현상학. 플랑크 길이가 엄청나게 작기 때문에 양자 중력 효과는 측정하기 어려운 것으로 악명이 높다. 그러나 최근 잭 팔머와 같은 물리학자들은 주로 천체 물리학적 관찰과 중력파 탐지기에서 양자 중력 효과를 측정할 가능성을 고려하기 시작했다. 규모에서의 변동 에너지는 이 작은 원인 공간 섭동을 더 높은 규모에서 볼 수 있다. 배경 독립적 산란 진폭. 고리 양자 중력은 배경 독립적인 언어로 공식화된다. 시공간은 선험적으로 가정되지 않고 오히려 이론 상태 자체에 의해 구성된다.
루프 양자중력

그러나 산란 진폭은 다음에서 파생된다. formula_235 -점 함수(상관 함수) 및 기존의 양자장 론에서 공식화된 이들은 배경 시공간 점의 함수이다. 주어진 시공간에서 배경 독립적 형식주의와 양자장론의 기존 형식주의 사이의 관계는 분명하지 않으며, 전체 배경 독립적 이론에서 낮은 에너지 양을 복구하는 방법도 명확하지 않다. 하나는 양자 일반 상대성 이론의 표준 섭동 확장과 비교하여 고리 양자 중력이 올바른 저에너지 극한을 생성하는지 확인하기 위해 배경 독립적 형식화에서 이론의 formula_235-점 함수. 이 문제를 해결하기 위한 전략이 제안되었다. 그 아이디어는 장의 경계 값의 함수로 보이는 경계 진폭, 즉 유한 시공간 면적에 대한 경로 적분을 연구하는 것이다. 기존의 양자장 이론에서 이 경계 진폭은 잘 정의되어 있으며 이론의 물리적 정보를 코딩한다. 그것은 양자 중력에서도 마찬가지이지만 완전히 배경에 독립적인 방식이다. formula_235 -점 함수의 일반적인공변적 정의는 물리적 점 사이의 거리라는 아이디어를 기반으로 할 수 있다. formula_235 -점 함수는 고려되는 시공간 면적의 경계에 있는 중력장의 상태에 의해 결정된다. 스핀 거품을 사용하여 이러한 방식으로 배경 독립적 산란 진폭을 계산하는 데 진전이 있었다. 이것은 이론에서 물리적 정보를 추출하는 방법이다. 중력자 산란 진폭에 대한 올바른 동작을 재현하고 고전 중력을 복구했다는 주장이 제기되었다. "우리는 공간과 시간이 없는 세계에서 시작하여 뉴턴의 법칙을 계산했다." – 카를로 로벨리. 중력자, 끈 이론, 초대칭, 고리 양자 중력의 추가 차원. 중력의 일부 양자 이론은 양자화되어 중력을 발생시키는 스핀-2 양자장을 가정한다.
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끈 이론에서 일반적으로 고전적으로 고정된 배경 위에 양자화된 들뜸으로 시작한다. 따라서이 이론은 배경 의존적이라고 설명된다. 광자와 같은 입자와 시공간 기하학(중력자)의 변화는 모두 끈 세계 시트에서 들뜸으로 설명된다. 끈 이론의 배경 의존성은 쿼크 세대 수를 결정하는 것과 같은 중요한 물리적 결과를 가져올 수 있다. 대조적으로 고리 양자 중력은 일반 상대성 이론과 마찬가지로 분명히 배경 독립적이며 끈 이론에서 요구되는 배경을 제거한다. 끈 이론과 마찬가지로 고리 양자 중력도 양자 장 이론의 재규격화 불가능 분기점을 극복하는 것을 목표로 한다. 고리 양자 중력은 배경과이 배경에 사는 들뜸을 도입하지 않으므로 고리 양자 중력은 중력자를 벽돌로 사용하지 않는다. 대신에 "중력자"와 같은 것이 다시 나타날 일종의 준고전적 극한 또는 약한 장 극한을 복구할 수 있다고 기대한다. 대조적으로, 중력자는 초끈 들뜸의 첫 번째(무질량) 수준에 속하는 끈 이론에서 중요한 역할을 한다. 고리 양자 중력은 초대칭 또는 칼루차-클라인 추가 차원 없이 3차원 및 4차원으로 공식화된다는 점에서 끈 이론과 다르다. 후자는 둘 다 참이어야 한다. 현재까지 초대칭과 칼루차-클라인 추가 차원에 대한 끈 이론의 예측을 확인하는 실험적 증거는 없다. 2003년 논문 "A Dialog on Quantum Gravity"에서 카를로 로벨리는 고리 양자 중력이 초대칭 없이 4차원으로 공식화되었다는 사실을 이론의 강점으로 본다.
루프 양자중력

경쟁 끈/M-이론. 끈 이론의 지지자들은 종종 끈 이론이 일반 상대성 이론과 양자 장 이론의 확립된 이론을 적절한 극한 내에서 명백하게 재생산한다는 사실을 지적할 것이다. 고리 양자 중력은 이를 수행하기 위해 고군분투했다. 그런 의미에서 끈 이론과 확립된 물리학의 연결은 수학적 수준에서 더 신뢰할 수 있고 덜 사변적인 것으로 간주될 수 있다. 고리 양자 중력은 우주의 물질(페르미온)에 대해 할 말이 없다. 고리 양자 중력은 4차원(초대칭을 도입한 것과 하지 않은 것)으로 공식화되었고 M-이론은 초대칭과 11차원을 필요로 하므로 둘 사이의 직접적인 비교는 불가능했다. 주류 고리 양자 중력 형식주의를 고차원 초중력, 초대칭을 사용한 일반 상대성 이론 및 칼루차-클라인 추가 차원으로 확장하는 것은 실험적 증거가 존재를 입증하는 경우 가능하다. 따라서 이러한 접근 방식을 비교하기 위해 마음대로 고차원의 초중력 고리 양자화를 사용하는 것이 바람직하다. 실제로 이를 시도하는 일련의 논문이 출판되었다. 가장 최근에 티만(및 졸업생)은 고차원의 초중력에 대한 블랙홀 엔트로피를 계산하는 데 진전을 이루었다. 이러한 결과를 해당 초끈 계산과 비교하는 것은 흥미로울 것이다. 고리 양자 중력 및 관련 연구 프로그램. 여러 연구 단체에서 고리 양자 중력를 다른 연구 프로그램과 결합하려고 시도했다: 요하네스 아스트럽, 예스퍼 그림스트럽 등의 연구는 비가환 기하학을 표준 양자 중력 및 아슈테카르 변수와 결합한다.
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로런트 프레이델, 시몬느 스피치알레 등은 스피너 및 트위스터 이론과 고리 양자 중력을, 리 스몰린 등은 베를린데의 엔트로피 중력 아론과 고리 중력을 결합하려고 했다. 스테판 알렉산더, 안토니노 마르시아노, 리 스몰린은 중력을 키랄성으로 설명하는 아쉬케타르의 변수와 4차원에서 양-밀스 장을 사용한 고리 양자 중력의 관점에서 약력의 키랄성의 기원을 설명하려고 시도했다. 선덴스 빌슨-톰프슨, 헤켓 등 은 고리 양자 중력 자유도를 통해 창발적 속성으로 표준 모형을 도입하려고 시도했다(포티니 마르코풀루-칼라마라 등은 잡음 없는 하위 계의 아이디어를 사용하여 제한된 계의 경우, 보다 일반적인 상황에서 도입된 유용한 개념을 제안했다.) 또한, 고리 양자 중력은 인과 역학적 삼각화 및 점근적으로 안전한 중력 과 군 장론 및 AdS/CFT 대응을 갖는 스핀 거품과의 비교를 도출했다. 스몰린과 웬은 고리 양자 중력를 끈-그물 유체, 텐서, 스몰린 및 포티니-마르코풀루-칼라마라 양자 중력와 결합할 것을 제안했다. 일관된 이산화 접근 방식이 있다. 또한 풀린과 감비니는 양자 중력에 대한 경로 적분 및 표준 접근 방식을 연결하는 틀을 제공한다. 이는 스핀 거품과 표준 고리 표현 방식을 조화시키는 데 도움이 될 수 있다. 크리스 더스톤과 마틸드 마르콜리의 최근 연구에서는 탑스핀 네트워크를 통한 위상수학적 구조 변경을 소개한다. 대체 접근 방식과 비교 및 문제점.
루프 양자중력

물리학의 주요 미해결 문제 중 일부는 이론적인데, 이는 기존 이론이 특정 관찰 현상이나 실험 결과를 설명할 수 없는 것처럼 보인다는 것을 의미한다. 나머지는 실험적이어서 제안된 이론을 테스트하거나 현상을 더 자세히 조사하기 위한 실험을 만드는 데 어려움이 있음을 의미한다. 다음을 포함하여 이러한 많은 문제가 고리 양자 중력에 적용된다. 고리 양자 중력 이론은 끈 이론과 마찬가지로 양자 중력 문제에 대한 가능한 해결책 중 하나이다. 그러나 상당한 차이가 있다. 예를 들어, 끈 이론은 추가 차원과 지금까지 관찰되지 않은 추가 입자 및 대칭을 가정하여 단일 개체의 표현으로 알려진 모든 힘과 입자를 이해하는 통합을 다루고 있다. 이에 반해 고리 양자 중력은 양자장론과 일반상대성이론에만 기반을 두고 있으며 그 범위는 중력 상호작용의 양자적 측면을 이해하는 것으로 제한된다. 반면에 고리 양자 중력의 결과는 근본적으로 공간과 시간의 특성을 바꾸고 잠정적이지만 상세한 물리적 및 수학적 양자 시공간 그림을 제공하기 때문에 급진적이다. 현재 일반 상대성이론을 회복하는 준고전적 극한은 존재하지 않는 것으로 나타났다. 이것은 고리 양자 중력의 플랑크 척도에서 시공간에 대한 설명이 올바른 연속체 극한(양자 보정이 가능한 일반 상대성 이론에 의해 설명됨)을 가지고 있다는 것이 입증되지 않은 상태로 남아 있음을 의미한다. 구체적으로, 이론의 동역학은 해밀토니안 제약 조건으로 인코딩되지만 후보 해밀토니안은 없다. 다른 기술적 문제로는 제약 조건 대수 및 물리적 내적 벡터 공간의 오프쉘 닫힌 찾기, 양자장론의 물질 장에 대한 결합, 섭동 이론에서 중력자의 재규격화 운명이 포함되어 자외선 발산이 2를 넘어선다.
루프 양자중력

고리(파인만 도형의 단일 고리 파인만 도형 참조). 고리 양자 우주론이라는 프로그램의 일부로 벌거벗은 특이점의 관찰 및 쌍대 특수 상대성 이론과 관련된 제안이 있었지만, 고리 양자 중력이 표준 모형에 의해 만들어지지 않은 예측을 하는 실험적 관찰은 없다. 또는 일반 상대성 이론(현재의 모든 양자 중력 이론을 괴롭히는 문제). 위에서 언급한 준고전적 극한이 없기 때문에 고리 양자 중력은 아직 일반 상대성 이론에 의한 예측을 재현하지도 못했다. 또 다른 비판은, 일반 상대성 이론이 유효 장론일 수 있으므로 양자화는 기본 자유도를 무시한다는 것이다. ESA의 INTEGRAL 위성은 서로 다른 파장의 광자의 편광을 측정했으며 공간의 알갱이를 10-48m 미만 또는 플랑크 스케일보다 13배 아래로 제한할 수 있었다.
난층운

난층운(亂層雲)은 비층구름, 비구름이라고도 하며 하층운에 속하는 구름이다. 보통 2~7km의 고도에서 나타난다. 그러나 구름의 층이 매우 두껍기 때문에 이보다 낮은 고도에서 나타나거나 구름 꼭대기가 7km 이상의 높이에 이르는 경우도 종종 있다. 구름의 밑은 고층운보다 더 진한 거의 어두운 회색으로 보이며, 대개 하늘 전체에 퍼진다. 저기압의 중심 부근이나 온난전선 부근 등에 널리 발달하며 비나 눈이 내릴 때가 많다. 난층운의 형태는 웅대적운이랑 적란운의 구름 밑과 매우 흡사하지만 비가 내리는 상태에 구별할 수 있는데 웅대적운과 적란운의 경우는 소나기가 내리고 뇌우를 동반하는 반면에 난층운의 경우는 비가 계속해서 내리고 뇌우를 동반하지도 않는다. 또 웅대적운과 적란운은 보통 국지적이지만 난층운은 크기가 넓은 편이다. 하지만 때로는 난층운이 웅대적운 혹은 적란운으로 변하는 경우도 있다.
층운

층운(層雲)은 하층운으로, 층구름 또는 안개와 비슷하여 안개구름이라고도 한다. 층운은 보통 지표면에서 0 ~ 2km 정도의 고도에 나타나는 작은 물방울의 집합체이다. 안개가 공중으로 떠오른 것 같은 낮은 구름으로 여러 조각으로 나뉜 구름 조각이 되는 수도 있어, 구름 사이로 푸른 하늘이 보일 때도 있다. 구름이 아주 엷은 때는 해무리나 달무리가 나타나기도 하며, 강수가 있을 때에는 이슬비가 되어 내리는 것이 보통이다. 지형의 영향으로 발생하므로 국지적으로 나타나며, 오랫동안 남아 있는 경우는 드물고 조각조각 흩어져 사라지며, 맑은 날씨를 이룰 때가 많다.
권층운

권층운(卷層雲)은 권운과 층운에서 파생된 상층운으로 털층구름, 면사포구름, 무리구름이라고도 한다. 보통 5 ~ 13km의 고도에서 나타나고 구름 입자는 빙정으로 이루어져 있다. 햇무리나 달무리를 나타내는 것이 특징이며 초기에 권운이 나타나고 난 6시간 후에 흔히 나타나는 구름이다. 엷은 베일처럼 하늘을 뒤덮고, 구름 속에 줄무늬가 보일 때도 있다. 아침 노을이나 저녁 노을로 황색이나 적색을 띤다. 주로 온난전선의 전면에 나타나 다음 날에는 비가 올 징조일 경우가 많다. 그리고 두꺼운 권층운의 경우에는 엷은 고층운과 비슷한 형태를 띠고 있지만 고층운이 약간 진한 색깔을 띄는 일이 많다.
극동풍

극동풍은 편동풍이며 탁월풍으로 북극과 남극의 극 고기압 영역에서 위도 60도 부근의 극전방의 저기압 영역으로 분다. 차가운 공기가 극에서 가라앉아 고기압을 생성하여 적도 방향으로 공기의 남방(남반구에서는 북방) 유출을 유발한다. 극동풍은 그 후 코리올리 효과에 의해 편향된다. 중위도 내의 편서풍과는 다르게 극의 편동풍은 대개 약하고 불규칙적이다.
마크 프라이스

윌리엄 마크 프라이스(, 1964년 2월 15일 ~ )는 미국의 농구 선수로 1986년부터 1998년까지 12시즌을 NBA에서 활약했다. 그의 주된 선수 경력은 클리블랜드 캐벌리어스에서 쌓았으며, 그의 마자막 3년간의 선수 생활 동안 워싱턴 불리츠, 골든스테이트 워리어스, 그리고 올랜도 매직에서 뛰었다. 선수 경력. 마크 프라이스는 대학시절 조지아 공대에서 포인트가드를 맡았으며, 작은 키와 느린 몸동작으로 주변으로부터 비판을 받기도 하였다. 1986년 NBA 신인드래프트에서 댈러스 매버릭스로부터 2차 25번째로 지명받았다. 그 날 클리블랜드 캐벌리어스 팀의 요구에 따라, 클리블랜드 캐벌리어스에서 프로선수생활을 시작하게 된다. 프라이스는 클리블랜드 캐벌리어스 팀 역사상 가장 성공한 포인트가드로 인정받고 있다. 그는 통산 자유투 성공률 90.4%를 기록하였으며, 이는 스티브 내시에 이어서 NBA 역사상 2번째로 높은 기록으로 남아있다. 그가 활약했던 1988-89 시즌에 래리 버드, 레지 밀러에 이어 40% 이상의 3점슛 성공률과 50% 이상의 필드골 성공률, 그리고 90% 이상의 자유투 성공률을 동시에 이뤄냈다. NBA 올스타전의 3점슛 대회는 그의 더욱 유명하게 했다. 그는 이 대회에서 두 차례 우승을 차지했다. 그는 올스타전에 네 차례 뽑혔으며, 1994년에는 미국 농구 국가 대표로 참가해 FIBA 월드 챔피언스쉽에서 금메달을 획득하게 된다. 부상으로 인해, 선수 생활의 말기에는 이적을 했지만, 1998년 은퇴 이후 그의 등번호 25번은 클리블랜드 캐벌리어스에 영구 결변으로 지정되었다.
마크 프라이스

그의 고향인 오클라호마의 농구경기장은 그의 이름을 따서 마크 프라이스 아레나(Mark Price Arena)로 개명하였다. 지도자 경력. 2006년 3월 프라이스는 오스트레일리아 프로 농구 리그(NBL) 팀인 사우스 드래곤스의 감독직을 맡게 된다. 정규 시즌이 시작되기 전에 그 팀의 핵심 선수이자 주장인 셰인 힐의 부상으로 선수층이 얇은 사우스 드래곤스팀은 시즌 시작과 동시에 5연패를 하게 된다. 2006년 10월 23일 구단측에서는 성적 등의 책임을 물어 마크 프라이스를 해고하고, 팀의 주장인 셰인 힐을 플레잉코치에 임명한다. 미국으로 돌아와서 멤피스 그리즐리스의 슈팅 코치를 맡았고, 2010년부터 1년간 골든스테이트 워리어스 코치를 맡았다.
이륙 결심 속도

이륙 결심 속도(Decision speed)는 비행기 제한속도의 종류다. V1으로 표기하며 이륙 결정 속도라고도 한다. 비행기에서 이륙을 할 때 V1(이륙 결심 속도), VR(기수를 일으킬 수 있는 최소 속도), V2(안전하게 상승할 수 있는 속도) 3개의 속도가 설정되어 있는 것이 많다. 이륙 결심 속도를 넘는 속도로 정지 제동을 하면 활주로를 이탈할 가능성이 높다. 그래서 이륙 결심 속도를 넘으면 이륙 중지(RTO; Rejected Take-Off)를 할 수 없다. 달리 말하면, 이륙 결심 속도를 넘으면 반드시 이륙해야 한다. 이륙 결심 속도를 넘고 나서 기계에 이상이 있으면 일단 이륙을 하고 나서 착륙을 할 것인지 판단한다. 이 속도는 기체의 중량이나 풍향 풍속으로 말미암아 수치가 계속 바뀐다. 매번 항공 운항을 하기 전에 이 값을 계산해둔다. 대체로 제트기의 V1은 140 - 160 KIAS, 소형 프로펠러기에서는 40 - 60 KIAS 정도다.
층적운

층적운(層積雲)은 하층운으로 층운과 적운에서 파생되었으며, 두루마리구름이나 층쌘구름, 층계구름이라고도 한다. 구름의 밑면은 고도가 약 500m, 구름의 꼭대기는 약 2km에 이른다. 구름 입자는 물방울로 되어 있고, 구름 덩어리는 둥그스름할 때도 있고 편평할 때도 있다. 회색의 큰 덩어리가 돌려 있는 구름으로 둘둘 말린 모양으로 될 때도 있다. 층적운은 층운이 위로 올라가 생기거나, 적운이나 적란운이 안정한 기층이나 상층의 강한 바람 때문에 연직 방향으로 성장하지 못하고 수평 방향으로 퍼져 나가 생긴다.
나폴리어

나폴리어(, )는 캄파니아주의 나폴리를 중심으로 하여 바질리카타 주, 칼라브리아주 등 시칠리아를 제외한 남부 이탈리아에서 사용되는 로망스어이다. 화자수는 대략 750만 명가량이다. 나폴리어라는 언어명은 과거 이 지역이 나폴리 왕국이라는 하나의 정치단위로 묶였기 때문에 붙었다. 나폴리어와 표준 이탈리아어 화자간에는 상호의사소통이 되며, 문법성에 중성이 있고, 복수(復數)을 만드는 법따위에서 몇 가지 눈에 띄는 차이점이 있다. 또한 라틴어 이전에 이탈리아반도에 있던 오스칸어의 영향도 받았다. 이탈리아 남부는 역사적으로 그리스의 영향을 받았기 때문에 그리스어로부터도 영향을 받았으며 문학, 음악, 연극 등에 쓰인 적도 있다. 현재 나폴리어는 법적 지위가 없으며, 따라서 학교교육에서 가르치지 않는다. 그러나 나폴리어의 공적 지위를 인정받으려는 노력은 이어지고 있다.
플리머스 형제단

플리머스 형제단(Plymouth Brethren)은 1820년대 아일랜드 더블린에서 기독교 근본주의 성격의 복음주의 운동으로 태어난 개신교 교파이다. 기원. 형제운동은 1825년 아일랜드의 더블린(Dublin)에서 시작되었다. 그 곳에서 몇몇 그리스도인들의 그룹이 성만찬을 함께 하기 위해 형식없이 만났다. 중심 인물들은 트리니티 대학교에서 신학을 공부하고 있던 치과의사 안토니 노리스 그로브스(Anthony Norris Groves), 의학을 공부하고 있던 에드워드 크로닌(Edward Cronin), 존 파넬(John Parnell), 위클로주(Wicklow)의 성직자 존 넬슨 다비(John Nelson Darby), 그리고 그들을 함께 모은 변호사 존 기포드 벨렛(John Gifford Bellett)이었다. 그들은 어떠한 예배의식이나, 예배의 순서나, 심지어는 사역자들도 없었다. 그들의 관점에서, 그들의 안내자는 "오직 성경"이었으며, 그들은 성경본문에 따라 행했다. 형제교회의 분열. 개방적인 형제교회(Open Brethren)가 폐쇄적인 형제교회(Exclusive Brethren)로부터 분리된 것은, 예언과 교회 조직에 관한 의견 차이로 인해, 그 당시 브레드렌 어셈블리 중 가장 큰 플리머스 교회의 장로였던 벤자민 윌스 뉴튼(Benjamin Wills Newton)을 존 넬슨 다비(John Nelson Darby)가 공격하면서 일어났다. 다비는 뉴튼이 신학적 오류를 인정하도록 강요하고, 이에 따라 브리스톨의 베데스다 교회에서는 뉴튼의 오류와는 무관한 두 명의 인물을 받아들인 조지 뮐러(George Müller)와 헨리 크레이크(Henry Craik)를 비판했다. 이로 인해 베데스다 교회는 J.N.다비로 부터 분리되었고 여러 모임들은 독립적 또는 회중적 입장을 채택하게 되었다.
플리머스 형제단

한국의 형제운동. 한국에서의 형제운동은 1959년에 회심한 젊은이들을 중심으로 시작되었다고 볼 수 있다. 1958년을 전후하여 부평에 있는 미군교회(ASCOM Chaple)에 영어를 배우러 갔던 한국의 젊은이들에게 미군 병사들의 신앙이 전해지고 그들이 개방적 형제단의 선교사들과 연결되면서 한국에서의 형제운동이 시작되었다. 국내의 플리머스 형제단은 주로 개방적인 형제교회(Open Brethren)이며 폐쇄적인 형제교회(Exclusive Brethren)와는 교류하지 않는다. 1) 한국으로의 전래과정 윌버 매카피(Wilbur Thompson McAfee, 1917~2009)64)는 한국에 파송된 최초의 형제단 선교사이다. 그는 직접 농장을 운영하면서 한국 농촌 계몽에 이바지하였다. 또한 경기도 용인군에 남사중학교를 설립하였고, 경기도 화성군기오산읍에 오산기독병원을 설립하여 의료선교활동을 활발하게 하였으며, 1974년에는 경기도 사후동에 무료요양소를 개설하여 결핵 환자들과 지체장애인들을 수용하고 치료하는 의료봉사를 함으로써 사회복지사역을 하였다. 매카피의 복음사역을 살펴보면, 1961년에 12명이 경상남도 거창 장팔리에 교회를 세웠는데, 후에 교회 성도였던 이들이 여러 지역으로 나가서 교회를 세웠다. 그는 1963년 경기도 평택으로 이주하여 사후동에 선교학교를 개설하여 젊은이들에게 성경을 가르치고, 그들에게 농촌운동과 선교사명을 일깨워서 여러 지역으로 파송하였다.66) 또한, 매카피는 1965년 미국으로부터 한국 엠마오성경 통신학교를 인가받아서 문서선교사역을 시작하였다.
플리머스 형제단

1968년에는 미국의 선교기관인 CMML(Christian Missions In Many Lands, Inc.)의 지원으로 보건사회부 한국기독교 선교부를 승인받아 의료선교활동을 하였다. 이렇게 한국 선교를 위하여 20년을 헌신한 매카피는 건강이 악화되어 1979년에 귀국하였다가 2009년에 생애를 마감하였다. 에드윈 아서 제임스(Edwin Arthur James, 1912~1988)67)는 웨일즈 북부의 뱅고시(BangorCity)에 있는 센터럴홀(Central Hall)교회에서 신앙생활을 하다가 1962년 5월에 50세의 늦은 나이로 일본을 거쳐 부산에 상륙하였다. 제임스는 그곳에 마중 나온 매카피를 따라 거창에서 잠시 머물다가 8월에 서울로 올라갔다. 그리고 부평의 미군부대에서 회심한 청년들과 1962년 10 월부터 장충동에서 모이기 시작하였다.68) 이것이 서울에서 세워진 첫 번째 형제단 교회인 노량진교회의 전신이며 시작이었다. 제임스는 1960년대 중반부터 1973년까지 대형천막과 조립식 의자를 자신이 직접 설계하여 만들어서 트럭에 싣고 다니면서 전국에 순회집회를 하였다. 이처럼 한국에서의 형제운동이 활발히 진행되자 세계 곳곳에서 여러 선교사들이 한국에 들어와서 협력하였다. 지금까지 살펴본 바와 같이 한국에서의 형제운동은 한국에서 자생적으로 일어난 것이 아니라 기독교회사에서 검증된 복음주의적 운동이 선교사들에 의하여 전파된 것이다. 한국의 형제단은 이러한 형제단에서 파송된 선교사들에 의하여 세워졌고 그들과 같은 정신과 원리를 가지고 있으며, 전 세계의 형제단과 국제적인 교류를 하고 있다는 면에서 19세기에 일어난 형제운동의 역사적 선상에 있다고 보아야 할 것이다.
플리머스 형제단

특히 개방적 형제단 선교사들의 영향으로 침례를 주고 장로를 인정하며 무엇보다도 지역교회의 독립과 자율성을 존중한다는 면에서 개방적 형제단의 맥을 잇고 있다. 2) 한국에서의 형제운동의 전개 한국에서의 형제단 교회는 지방에서는 1961년 경상남도 거창 장팔리에서, 서울에서는 1962년 장충동에서 첫 모임이 시작되었다. 그 후 한국에서 형제운동은 활발하게 진행되어 서울 39개, 강원 11개, 경기 60개, 충청 25개, 영남 47개, 호남 44개, 제주 4개 등 2014년3월 기준으로, 230개에 달하는 교회가 세워졌으며, 지금도 형제운동은 지속되고 있다. 또한, 한국의 형제단 교회는 1990년을 전후하여 해외 선교사역을 시작하였다. 현재 한국의 형제단에서 파송된 29명의 선교사가 중국, 태국, 캄보디아, 베트남, 네팔, 몽골, 호주, 필리핀, 동티모르, 남아프리카 공화국, 남미 파라과이, 인도네시아, 스리랑카, 타지키스탄, 키르기스스탄 등 여러 나라에서 활발하게 선교하고 있다. 이와 함께 한국의 형제단은 미국, 영국, 캐나다, 호주, 뉴질랜드, 독일, 일본, 대만, 인도, 남미와 동남아시아 등 세계 여러 나라에 퍼져 있는 형제단과 국제적인 교류를 하면서 타문화권 선교에도 협력하고 있다. Emmaus Bible College(미국 IOWA 소재)의 한국 분교도 같은시기에 설립되어 현재 운영되고 있으며, 지역교회들이 연합하여 설교및 성경연구 자료 동영상을 누구나 무료로 시청할 수 있도록 GNTV 인터넷 사이트도 개설되어 있다(www.gntv.or.kr).
KBO 한국시리즈

KBO 한국시리즈()는 매년 KBO 리그의 최종 우승 구단을 결정하기 위해 동일한 두 팀이 일련의 야구 경기이다. 포스트 시즌, 즉 가을야구의 하이라이트로 간주되며, 정규시즌 1위 팀과 플레이오프 승리팀이 겨룬다. 대한민국의 모든 스포츠 리그 결승전 중 가장 인지도가 높으며 시청률도 가장 높다. 현재 한국시리즈에 진출하기 위한 방법은 첫 번째는 정규시즌에서 1위를 하는 것이고, 두 번째는 플레이오프에서 승리하는 것이다. 대회 개요. KBO 소속 팀들이 페넌트레이스를 마친 후 1위를 차지한 팀과 플레이오프에서 승리한 팀이 7전 4선승제의 경기를 치러 우승 팀을 가린다. 1982년부터 시작되었다.
고층운

고층운(高層雲, )은 중층운으로 높층구름, 흰색차일구름이라고도 한다. 보통 지표면에서 2 ~ 7km의 높이에서 나타나며, 때로는 상층에서 나타나기도 한다. 두께는 수백 m에서 수천 m에 이르며, 구름의 정상은 1km 높이까지 이르기도 한다. 따라서 두꺼운 고층운의 상층부는 빙정, 중층부는 빙정, 눈송이, 과냉각물방울의 혼합물, 하층부는 대부분 과냉각물방울이나 물방울로 이루어져 있다. 그러나 얇은 구름은 물방울만으로 이루어져 있는 경우도 있다. 얼룩이 없는 고른 모양을 나타낼 때도 있고, 줄기가 있는 섬유나 털 모양의 조직을 나타내기도 한다. 이 구름의 엷은 부분에서는 반투명 유리를 통해서 보는 것과 같이 해와 달의 위치가 어렴풋이 드러날 정도이며 두꺼운 권층운과 비슷한 모양 형태를 띠고 있지만 햇무리와 달무리 현상은 나타나지 않는다. 두꺼운 고층운에서는 약한 비나 눈이 내리기도 한다.
타클라마칸 사막

타클라마칸 사막(, ) 또는 타커라마간 사막()은 중앙아시아의 사막으로 중화인민공화국의 신장 위구르 자치구에 있으며, 이 사막 이름은 위구르어로 "들어가면 나올 수 없다."를 뜻한다. 남쪽으로는 쿤룬산맥(곤륜산 또는 곤륜산맥), 남서쪽으로는 파미르고원, 서쪽과 북쪽으로는 톈산산맥(천산 또는 천산산맥)에 의해 경계가 정해진다. 타클라마칸 사막은 극지방을 제외한 사막 중에서 15번째의 크기이다. 면적은 270,000km2에 달하며 길이는 1,000km, 폭은 400km이다. 북부와 남부 가장자리에 비단길이 있다. 근래에는 중화인민공화국이 타림 사막 고속도로를 건설하였는데 남쪽의 허톈과 북쪽의 룬타이를 연결하였다. 지리. 타클라마칸 사막(아래 지도에서 오른쪽 가운데에 있는 넓은 지역)은 타림 분지의 대부분을 차지하고 있다. 타클라마칸 사막과 타림 분지의 북부에는 톈산산맥이 있어 이 두 지역의 북쪽 경계를 이루고 있다. 타클라마칸 사막의 동쪽에는 비단길의 주요 거점 중 하나였던 둔황이 있다. 남쪽에는 타클라마칸 사막의 남쪽 경계를 이루는 쿤룬산맥이 있으며, 쿤룬산맥의 남쪽에 티베트고원(아래 지도에서 흰색 및 회색으로 나타나는 부분으로 쿤룬산맥은 티베트고원의 북쪽 경계를 이룬다)·카라코람산맥·히말라야산맥이 차례로 있다. 타클라마칸 사막의 남서쪽에는 파미르고원과 힌두쿠시산맥이 있다.
타클라마칸 사막

이들 지명들 중 카라코람산맥과 힌두쿠시산맥은 히말라야산맥의 일부이다. 위 지도에서 노란색의 선은 비단길을 나타낸다. 지도에 나타난 바와 같이 비단길은 타클라마칸 사막의 북부 경계를 통해 이어진 북쪽 비단길과 남부 경계를 통해 이어진 남쪽 비단길 두 가지가 있었다. 근래에는 중화인민공화국에서 건설한 타림 사막 고속도로는 남쪽 비단길의 허톈(위 지도에서 "호탄")과 북쪽 비단길의 룬타이현(룬타이현은 위 지도에서 "쿠를라"라고 표시된 쿠얼러시의 서쪽과 접한다)을 연결한다. 기후. 타클라마칸은 비교적 추운 기후를 가지고 있다. 시베리아 기단의 영향을 받으면 때로는 영하 20 °C 이하로 떨어진다. 2008년에는 눈이 사막 전역을 덮었는데, 어떤 관측소에는 적설량이 4cm에 달하였다. 해양에서 멀리 떨어진 내륙이라서 여름 밤은 매우 춥다. 오아시스. 물이 많지만 먹을 수 있는 물은 없어 이 사막을 건너는 것은 위험하다. 타클라마칸은 '들어가면 나올 수 없다.'라는 뜻이다. 주요 오아시스 도시는 산맥에 내린 비로부터 물이 공급되며 남쪽에는 카스, 미란, 니야, 야르칸드, 호탄(헤티안), 북쪽에는 쿠처, 투루판, 동쪽에는 룰란, 둔황이 있다. 오늘날 신강 자치주의 마린과 가오창과 같은 많은 유적 도시에는 거주자가 많지 않다. 이곳에는 지금은 사라진 인도유럽인 민족인 토하라인들이 거주하였으며. 초기 그리스, 인도와 불교의 영향을 받은 것으로 발견되었다. 나중에 타클라마칸은 투르크족이 거주하였다.
타클라마칸 사막

투르크와 몽골 그리고 티베트 인들에 의한 지배가 혼재하였다. 현재의 인구는 주로 위구르족으로 구성되어 있다.
적운

적운(積雲)은 수직으로 발달하는 구름으로 쌘구름 또는 뭉게구름()이라고도 한다. 햇빛에 비친 부분은 하얗게 빛나며, 구름 밑면은 어둡고 편평하다. 구름의 높이는 지표면으로부터 약 500m에서 2km에 달하며, 구름 꼭대기까지는 종종 10km에 이르는 경우도 있다. 구름의 입자는 대부분 물방울로 이루어져 있으나, 눈송이가 포함되기도 한다. 만약 빙정이 포함되어 있을 경우, 적운이 적란운으로 변하기 쉽다. 대부분 여름철에 지면이 가열되어 상승기류에 의해 생긴다. 가열된 공기가 상승하며 기온가 낮아지는데, 건조 단열 감률에 의해 100m 당 1°C씩 기온이 낮아지고, 이슬점은 이슬점 감률에 의해 100m 당 0.2°C 낮아진다. 이슬점과 기온이 같아지면 응결이 일어나 적운이 생성된다. 일반적으로는 비가 오지 않으나, 비가 오더라도 그 양은 매우 적은 편이다. 하지만 웅대적운이 되면 소나기를 내리게 되며 간헐적인 천둥과 번개(뇌우), 적란운까지 가면 용오름도 발달시킬 수 있다. 아주 드물게 적운에서 비가 내리기도 한다 적운형 구름은 크기에 따라서 편평적운(Cumulus humilis) < 중간적운(Cumulus mediocris) < 웅대적운(Cumulus congestus) < 적란운(Cumulonimbus)으로 분류할 수 있다.
전예용

전예용(全禮鎔, 江原禮三, 1910년 1월 3일 한성부 ~ 1994년 7월 4일)은 일제강점기와 대한민국의 관료이다. 고등문관시험에 합격하여 총독부 사회과장, 황해도청 산업부 농업과장, 경성세무서 서무과속, 개성세무서속 등을 거쳐 경기도 광주군수를 지냈다. 해방 후에는 미군정 학무국장 보좌관으로 근무했으며 고려대 강사를 지내기도 했다. 정부 수립 이후에는 외무부 통상국장이 되었다가 서울특별시 부시장이었고 6.25 전쟁 중 서울특별시장 직무대리를 역임했다. 그밖에 한국은행 부총재와 총재, 건설부장관, 부흥부 장관, 서울대학교 상과대학 강사 등을 지냈다. 서대문출신. 생애. 서울특별시 서대문구 북아현동 391-1번지 출신으로 일제강점기 당시 은행원이자 기업인이었던 아버지 전성욱과 어머니 이성원의 셋째 아들이었다. 형 인용, 의용은 일본 유학 후 고베상고를 졸업했으며, 동생 전지용은 경성제국대학 법과를 졸업했다. 그밖에 2명의 누이가 있었다. 일본에 유학하여 규슈 제국대학을 졸업하고 고등문관시험에 합격하였다. 일제 강점기 동안 군수직과 조선총독부 사회과 과장, 황해도 산업부 농업과장 등을 지냈다. 1934년 조선총독부 세무부 경성세무감독국 서무과속, 1936년 경기도개성세무서속을 거쳐 1937년 경기도광주군수로 부임하여 1939년까지 재직하였다. 1944년 조선총독부 학무국 사회과장이 되고 1945년 조선총독부 재무부장으로 재직 중 8.15 광복을 맞이하였다.