[en] Spatially indirect excitons, being composite bosons, are attractive candidates to explore correlated many-body systems. They possess an inherent large electric dipole, a four-fold spin manifold, and can be studied via the emitted photoluminescence after electrons and holes have recombined. Due to their extremely low mass compared to atoms, a sufficiently dense gas of indirect excitons is expected to form a Bose-Einstein condensate below a critical temperature of a few Kelvins. Recent theoretical results show that this condensation must take place in optically dark states of the spin manifold. However, under a density increase the condensate is expected to coherently couple to a small population of bright excitons. It is then possible to study the condensate through its weak photoluminescence. In this thesis we report on experiments with a cold gas of indirect excitons in coupled quantum wells embedded in a field effect device. Indirect excitons are photo-generated through pulsed laser excitation, in a fashion that minimizes photo-induced perturbations in the field-effect device. Confinement is provided by exploiting the high-field seeking dipolar nature of spatially indirect excitons through independently biased surface gate electrodes. Time and spectrally resolved analysis of the photoluminescence allow us to extract the decay time of the bright exciton population while at the same time monitoring the decay of the overall exciton population through the energy of the photoluminescence. Maintaining a fixed density while varying the bath temperature, we are able to observe a depletion of the bright state population, by even three-fold when the bath temperature is lowered from 3.5 K to 0.33 K. This stands in stark contrast to the expected classical behavior of a cold gas of excitons obeying Maxwell-Boltzmann statistics. The experimental results are confirmed by a phenomenological model which shows that Bose-stimulation from bright to dark excitons is compatible with the observed anomalous darkening. Lowering the exciton gas temperature should reinforce these signatures. However, in GaAs exciton-phonon interaction is the main mechanism to cooling an exciton gas to quantum degeneracy. The efficiency of this process is strongly reduced for temperatures below 330 mK. We have thus developed a technique to control the exciton confinement in-situ, on a time-scale of nanoseconds by pulsing the gate electrode. Our approach relies on a complete characterization of the transfer function linking the response of the indirect excitons to a voltage pulse, i.e. the strength of the confining potential. Our method shows no increase of the bath temperature thus paves the way towards exploration of evaporative cooling methods for a gas of cold indirect excitons.

[fr] Les excitons spatialement indirects, en tant que bosons composites, constituent des candidats intéressants pour l'exploration des systèmes corrélés à N-corps. Ils possèdent en effet un large dipôle électrique intrinsèque, une variété de spin quadruplement dégénérée, et peuvent être étudiés grâce à la photoluminescence émise lorsque les électrons et les trous se recombinent. Bénéficiant d'une masse extrêmement faible par rapport aux atomes, un gaz d'excitons indirects suisamment dense devrait former un condensat de Bose-Einstein en-dessous d'une température critique de quelques degrés Kelvin. Des résultats théoriques récents montrent que cette condensation doit survenir au sein des états optiquement noirs de la variété de spin. Cependant, une augmentation de densité devrait amener le condensat à se coupler de manière cohérente avec une faible population d'excitons brillants. Il devient alors possible d'étudier le condensat par le biais de sa faible photoluminescence. Ce manuscrit décrit nos expériences sur un gaz froid d'excitons indirects dans un double puits quantique intégré à un dispositif à effet de champs. Les excitons indirects sont générés optiquement par une excitation laser pulsée, d'une manière qui minimise les perturbations induites optiquement dans le dispositif à effet de champs. Le confinement est assuré en utilisant la nature dipolaire des excitons spatialement indirects. En effet ceux-ci sont attirés vers les zones de forts champs électriques qui sont créés grâce à des électrodes de surface polarisées de manière indépendante. Les analyses temporelles et spectrales de la photoluminescence permettent d'extraire le temps de déclin de la population d'excitons brillants tandis que le déclin de l'ensemble de la population d'excitons est contrôlé grâce à l'énergie de la photoluminescence. En maintenant une densité fixe tout en variant la température de l'échantillon, nous observons une réduction de la population des états brillants qui peut atteindre un facteur trois lorsque la température est diminuée de 3.5 à 0.33 K. Ceci contraste fortement avec le comportement classique et attendu d'un gaz froid d'excitons soumit à la statistique de Maxwell-Boltzmann. Ces résultats expérimentaux sont confirmés par un modèle phénoménologique montrant que la stimulation de Bose des états brillants vers les états noirs est compatible avec le noircissement anormal observé. Une diminution supplémentaire de la température du gaz d'excitons devraient ainsi pouvoir renforcer ces signatures. Néanmoins, dans le GaAs, l'interaction entre phonons et excitons est le principal mécanisme de refroidissement des excitons vers la dégénérescence quantique et l'e_cacité de ce processus est fortement réduite pour des températures inférieures à 330mK. Nous avons donc développé une technique de contrôle du confinement des excitons in-situ, en pulsant la tension aux électrodes avec une résolution temporelle de l'ordre de la nanoseconde. Notre approche repose sur une caractérisation complète de la fonction de transfert reliant la réponse des excitons indirects aux pulses de tension, c'est-à-dire à la force du potentiel de confinement. Notre méthode ne provoque aucune augmentation de la température de l'échantillon et ouvre donc la voie à l'exploration des processus de refroidissement évaporatif pour les gaz froids d'excitons indirects.