# Fresnel denklemleri
Bu kısım ışığın değişmez düzlemsel arayüzeylerdeki yansımaları ve kırınımlarını tanımlayan Fresnel denklemleri hakkındadır.Işığın bir açıklık boyunca kırınımları için Fresnel kırınımlarına bakınız.İnce lensler ve ayna teknolojileri için Fresnel lens lerine bakınız.
 
Fresnel denklemleri (ya da Fresnel koşulları), Fransız fizikçi Augustin-Jean Fresnel en tarafından ortaya çıkarılan, ışığın farklı opti ortamlardaki durumunu açıklayan bir dizi denklemdir. Işığın yansımasının denklemi Fresnel denklemi olarak bilinir.


## Genel açıklama.
Işık verilen bir kırınım dizini ortamından kırınım dizini"n"2 olan ikinci bir ortama hareket ettiğinde, ışığın kırınımı veya kırınım olabilir. Fresnel denklemleri ışığın ne oranda yansıdığını ve ne oranda kırıldığını tanımlar. Onlar ayrıca yansıyan ışığın dalga evrelerini tanımlar.
Denklemler arayüzün düz, düzlemsel, homojen ve ışığın düzlem dalgası olduğunu varsayar.


## Tanımlar ve kuvvet denklemleri.
Sağdaki diagramda, gelen ışığı demet IO kırınım dizinlerinin arasındaki arayüze çarpar. O noktasindan "n"1 ve "n"2 Işık demeti parçası OR ışını olarak yansıtılır ve OT olarak kırılır. Bu gelen ışığındaki açılar arayüzeylerin yüzey normallerini oluşturmak için yansır ve kırılırlar. yansıma i, "θ"r ve kırılma "θ"t.
Bu açılar arasındaki ilişki yansıma yasasıyla verilir;
θ_i = θ_r 
Ve
Snell yasası;
sinθ_i/sinθ_t = n_2/n_1
Bu gelen ışığın fraksiyonu arayüzden yansıyan "R" (yansıyan) ve transmittans tarafından kırılan "T".Ortamın manyetik olmadığı varsayılıyor. 
"R" ve "T" hesaplamaları özel ışık demetinin dalgalarının kutuplaşmasına bağlıdır.
 - Bu gelen ışık onun kırınım demetlerini, yansıyanı ve geleni içeren düzleme dik olan elektrik alanıyla kutuplaşır.örneğin  yukardaki diagramdaki düzlem. Işık kutuplaşmış denir.
 - Gelen ışık yukarıda tanımlanan düzleme paralel olan elektrik alanla kutuplaşır.Bu tür ışıklar p kutuplaşması olarak tanımlanır.
"s"-kutuplaşması yansıması 
 R_s = 
=|n_1cosθ_i-n_2√(1-(n_1/n_2 sinθ_i)^2)/n_1cosθ_i+n_2√(1-(n_1/n_2 sinθ_i)^2)|^2,
“p”-kutuplaşması olurken;
 R_p =
=|n_1√(1-(n_1/n_2 sinθ_i)^2)-n_2cosθ_i/n_1√(1-(n_1/n_2 sinθ_i)^2)+n_2cosθ_i|^2.
Her denklemin ikinci hali Snell yasası ve trigonometrik özelliklerin kullanılarak ve e "θ"tyı eleyerek birinciden türetilebilir.
Enerji korunumunun sonucu olarak transmistans katsayısı şöyle verilir;
T_s = 1-R_s 
Ve
T_p = 1-R_p 
Bu ilişkiler yalnızca kuvvet katsayıları için geçerlidir, Genlik katsayıları yukarıda belirtildiği gibidir.
Eğer gelen ışık kutuplaşmamışsa(p ve s kutuplaşmaları eşitse) yansıma katsaysı;
R = R_s+R_p/2 
Yaygın camlar için yansıma katsayısı For "θ"i = 0 yaklaşık 4%. Bir pencereden yansıma ön taraftan olduğu kadar arka taraftandır da ve bu tür ışıklar iki kenar arasında birçok kere ileri ve geri yapar.Bu durum için birleştirilmiş katsayısı 2"R"/(1 + "R"), karışma(dalga yayılması ) önemsenmediğinde (bakınız aşağı).
Burada yapılan tarışma, vakum geçirgenliği elektromanyetik geçirgenliğin "μ"0 materyalin manyetik olmadığı belirtilen iki ortamda eşit olduğu varsayılmasıdır. Bu yaklaşık olarak tüm yalıtkan maddeler için geçerlidir fakat bazı çeşitleri için geçerli değildir. Fresnel denklemleri daha karışıktır. 
Kutuplaşmanın önemsenemeyebileceği bilgisayar grafikleri gibi düşük hassasiyetteki uygulamalar için Schlick's tahminleri kullanılabilir.


### Özel açılar.
Belirli verilen bir açıda "n"1 and "n"2 "R”değeri p sıfıra gider ve "p"- gelen polarize ışın bütünüyle kırılır. Bu açı Brewster açısı olarak bilinir ve değeri hava ya da vakum ortamında olan bir cam için yaklaşık olarak olarak 56° dir.Bu cümle cam ve hava ortamında olan materyallerde olduğu gibi,yalnızca gelen kırınımlar iki materyal de gerçek sayı olduğu zaman doğrudur.Işığı absorbe eden metal ve yarı iletken maddeler için "n" karmaşık ve ve "R"p genellikle sıfıra gitmez.
Yoğun ortamdan daha az yoğun bir ortama geçerken bir (örneğin, "n"1 > "n"2), yukarı geliş açısı, bütün ışığın yansıtıldığı ve "R"s = "R"p = 1 "kritik açı " olarak bilinir. Bu fenomen toplam iç yansıma olarak bilinir.Kritik açı hava ortamındaki camlar için yaklaşık olarak 41° dir.


## Genlik denklemleri.
Dalgaların karmaşık değerli elektrik alanına karşılık gelen katsayı denklemleri de Fresnel denklemleri olarak adlandırlır. Bunlar kullanılan biçimciliğe ve işaret anlaşmasına bağlı olan birçok farklı forma sahiptir. Katsayıların genliği daha düşük durumlar için genellikle "r" ve "t" ile temsil edilir. 


### Burada kullanılan kurallar.
Bu işlemde "r" katsayısı yansıyan dalganın karmaşık sayı olan elektrik alan genliğinin gelen dalganın elektrik alan genliğine oranıdır. "t" katsayısı iletilen dalganın elektrik alan genliğinin gelen dalganın elektrik alan genliğine oranıdır. Işık yukarıda tanımladığı gibi "s" ve "p" kutuplaşmalarına ayrılır.(sağdaki figurde, "s" kutuplaşması "" ile belirtilmiştir ve "p" "∥"ile belirtilmiştir.)
"s"-kutuplaşması için, bir pozitif "r" ya da "t" gelen ya da yansıyan ve iletilen dalganın elektrik alanlarının paralel olduğu anlamına gelirken ,negatif "r" ya da "t" paralel olmadığı anlamına gelir. F "p"-kutuplaşması için, bir pozitif "r" ve "t" dalganın "manyetik alanlarının " paralel olduğu anlamına gelirken,negatif paralel olmadıpı anlamına gelir. Ayrıca İki ortamin manyetik geçirgenliğinin µ boş alanın geçirgenliğine µ0 eşit oduğunu varsayar.


### Formüller.
Yukarıdaki kuralları kullanarak,
r_s = n_1 cosθ_i - n_2 cosθ_t/n_1 cosθ_i + n_2 cosθ_t
t_s = 2 n_1 cosθ_i/n_1 cosθ_i + n_2 cosθ_t
r_p = n_2 cosθ_i - n_1 cosθ_t/n_1 cosθ_t + n_2 cosθ_i
t_p = 2 n_1cosθ_i/n_1 cosθ_t + n_2 cosθ_i
Şunun farkına varın;t_s = 1 + r_s but t_p ≠1 + r_p.
Yansıma genliği yansıma "R" ile ilişkilidir çünkü gelen ve yansıyan dalgalar aynı ortamda yayılır ve yüzeyin normaliyle aynı açıyı yaparlar.:R=| r |^2.
iletme "T" genellikle |"t"|2’ye eşit değildir çünkü ışık iki ortamda farklı yön ve farklı hızlarda hareket eder.iletme "t" ile ilişkilidir. 
T=n_2 cosθ_t/n_1 cosθ_i | t |^2.
"n" faktörü 2/"n"1 yoğunlukların ( parlaklıkla çok yakından ilişkili ) oranından kaynaklanır.cos θt/cos θi faktörü ışın demetlerinin"m"alanındaki değişimi temsil eder. Kırınım dizinin oranları açısından;
ρ= n_2/n_1,
Ve ışık demetinin ara yüzünde olan "m" oranından,
T = ρm t^2.


## Çok katlı yüzeyler.
Işık bir ya da daha fazla paralel yüzeyler arasında yansıma yaptığı zaman ,çokkatlı ışık demetleri genellikle birbiriyle karışır ( dalga yayılımı) ve net iletim ve bu ışığın dalga boyuna bağlı olan yansıma genliği ile sonuçlanır.ancak girişim yalnızca yüzeyler ışığın sırdan beyaz ışık için birkaç mikrometre olan ve bir lazer için çok daha fazla büyük oalbilen tutunum uzunluğundan küçük ya da kıyaslanabilir olduğunda görülebilir.
Yansımalar arasındaki girişimin bir örneği sabun kabarcığında görlen renkli pırıltılar ya da sudaki ince yağ zarlarıdır. Fabry–Pérot interferometre lerini içeren uygulamalar; yansıma olmayan kat ve optic filtreler. Bu etkilerin bir sayısal analizi Fresnel denklemlerine dayanır fakat girişim hesaplarına ek hesaplamalarda yapılır.
Transfer matrix methodu ya da tekrarlamalı Rouard methodu çoklu yüzey problemlerini çözmek için kullanılabilir. 


## Destek bilgi.
  - "The Cambridge Handbook of Physics Formulas", G. Woan, Cambridge University Press, 2010, ISBN 978-0-521-57507-2.
  - "Introduction to Electrodynamics (3rd Edition)", D.J. Griffiths, Pearson Education, Dorling Kindersley, 2007, ISBN 81-7758-293-3
  - "Light and Matter: Electromagnetism, Optics, Spectroscopy and Lasers", Y.B. Band, John Wiley & Sons, 2010, ISBN 978-0-471-89931-0
  - "The Light Fantastic – Introduction to Classic and Quantum Optics", I.R. Kenyon, Oxford University Press, 2008, ISBN 978-0-19-856646-5
  - "Encyclopaedia of Physics (2nd Edition)", R.G. Lerner, G.L. Trigg, VHC publishers, 1991, ISBN (Verlagsgesellschaft) 3-527-26954-1, ISBN (VHC Inc.) 0-89573-752-3
  - "McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (2nd Edition)", C.B. Parker, 1994, ISBN 0-07-051400-3