# Nernst denklemi
Elektrokimyada Nernst denklemi, bir elektrokimyasal reaksiyonun indirgenme potansiyelini (yarı hücre veya tam hücre reaksiyonu); indirgeme ve oksidasyona uğrayan kimyasal türlerin standart elektrot potansiyeli, sıcaklığı ve aktiflikleri (genellikle konsantrasyonlarla yaklaşık olarak hesaplanır) ile ilişkilendiren bir denklemdir. Denklemi formüle eden Alman fiziksel kimyacı Walther Nernst'in adını almıştır.


## Tanım.
Hücre potansiyeli ile iyonların derişimleri arasında nicel bir ilişki,
Ox + "z" e− → Red
standart termodinamiğe göre mevcut Gibbs serbest enerjisinin ("ΔG"), standart durum ("ΔG"o) altındaki serbest enerji değişimi ile ilişkilidir:
ΔG = ΔG^⊖ + RTlnQ_r
burada "Q"r, reaksiyon katsayısıdır. Elektrokimyasal reaksiyonla ilişkili hücre potansiyeli E; aktarılan her coulomb yükü için Gibbs serbest enerjisindeki azalma olarak tanımlanır, bu da ΔG = -zFE ilişkisine yol açar. F sabiti (Faraday sabiti); "N"A'nın Avogadro sabiti, q'nun temel elektron yükü olduğu "F" = "N"A"q" denkleminde birim dönüştürme faktörüdür. Bu durum; bir elektrokimyasal yarı hücre için, doğrudan aşağıdaki Nernst denklemine götürür:
E_red = E^⊖_red - RT/zF lnQ_r=E^⊖_red - RT/zF lna_Red/a_Ox
Tam bir elektrokimyasal reaksiyon için (tam hücre), denklem şu şekilde yazılabilir:
E_cell = E^⊖_cell - RT/zF lnQ_r
burada;
 "E"red ilgili sıcaklıktaki yarı hücre indirgenme potansiyeli,
 "E"ored "standart" yarı hücre indirgenme potansiyeli,
 "E"cell ilgili sıcaklıktaki hücre potansiyeli (elektromotor kuvvet),
 "E"ocell standart hücre potansiyeli,
 R evrensel gaz sabiti: "R" = #YÖNLENDİRME ,
 T kelvin cinsinden sıcaklık,
 z hücre reaksiyonunda veya yarım reaksiyonda aktarılanelektronların sayısı,
 F Faraday sabiti, elektron molü başına düşen coulomb sayısı: "F" = #YÖNLENDİRME ,
 "Q"r hücre reaksiyon katsayısı, ve
 a ilgili türler için kimyasal aktivitedir. Ayrıca aRed, indirgenmiş formun aktivitesidir ve aOx, oksitlenmiş formun aktivitesidir.
Denge sabitlerine benzer şekilde, aktiviteler de her zaman standart duruma göre ölçülür (çözünen maddeler için 1 mol/L, gazlar için 1 atm). X türünün aktivitesi "a"X, "a"X = "γ"X"c"X yoluyla "c"X fiziksel derişimleri ile ilişkili olabilir; burada "γ"X X türünün aktivite katsayısıdır. Aktivite katsayıları düşük derişimlerde birleşme eğiliminde olduğundan, Nernst denklemindeki aktiviteler genellikle basit derişimlerle değiştirilir. Alternatif olarak, biçimsel potansiyeli şu şekilde tanımlanır:
E^⊖'=E^⊖+RT/zFlnγ_Ox/γ_Red
yarı hücre ve aynı şekilde tam hücre Nernst denklemi, derişimler cinsinden şu şekilde yazılabilir:
E_red=E^⊖'_red - RT/zF lnC_Red/C_Ox
Oda sıcaklığında (25 °C), termal voltaj V_T=RT/F, yaklaşık olarak 25.693 mV'tur. Nernst denklemi; genellikle doğal logaritmalardan ziyade 10 tabanlı logaritmalar (yani genel logaritmalar) cinsinden ifade edilir, bu durumda şöyle yazılır:
E = E^0 + V_T/z lna_Ox/a_Red = E^0 + λV_T/z log_10a_Ox/a_Red
burada "λ" = ln(10) ve "λVT" = 0,05916... V'tur. Nernst denklemi, bir iyon türüne göre hücre zarının elektrik potansiyelini bulmak için fizyolojide kullanılır. Asit ayrışma sabitine bağlanabilir.


## Biyolojideki uygulamalar.
### Nernst potansiyeli.
Nernst denklemi, bir zar boyunca z yüklü bir iyonun potansiyelini hesaplamak için kullanıldığında fizyolojik bir uygulamaya sahiptir. Bu potansiyel; hücre içindeki ve dışındaki iyon derişimi kullanılarak belirlenir:
E = R T/z F ln[ion outside cell]/[ion inside cell] = 2.3026R T/z F log_10[ion outside cell]/[ion inside cell].
Membran termodinamik dengede olduğunda (yani net iyon akışı olmadığında) ve hücre yalnızca bir iyona geçirgen ise, o zaman membran potansiyeli o iyon için Nernst potansiyeline eşit olmalıdır.


### Goldman denklemi.
Membran birden fazla iyona geçirgen olduğunda; dinlenme potansiyeli, elektrokimyasal kuvvet tarafından sağlanan toplam akım yoğunluğunun sıfır olduğu durumlarda GHK akış denkleminin bir çözümü olan Goldman denkleminden belirlenebilir:
E_m = RT/F ln ( ∑_i^N P_M^+_i[M^+_i]_out + ∑_j^M P_A^-_j[A^-_j]_in/ ∑_i^N P_M^+_i[M^+_i]_in + ∑_j^M P_A^-_j[A^-_j]_out ) ,
burada;
 "E"m membran potansiyeli (volt cinsinden, joule/coulomb ile eşdeğerdir),
 "P"ion iyonun geçirgenliği (metre/saniye cinsinden),
 [ion]out iyonun hücre dışı derişimi (diğer SI birimleriyle eşleşmek için mol/metreküp, ancak iyon konsantrasyonu terimleri boyutsuz bir oran haline geldiğinden birimler kesinlikle önemli değildir),
 [ion]in iyonun hücre içi derişimi (mol/metreküp cinsinden),
 R ideal gaz sabiti (joule/(kelvin*mol),
 T kelvin cinsinden sıcaklık,
 F Faraday sabitidir (coulomb/mol).
Belirli bir iyonun; zardan net difüzyonuna tam olarak zıt olan hücre zarındaki potansiyele, o iyon için Nernst potansiyeli denir. Yukarıda görüldüğü gibi; Nernst potansiyelinin büyüklüğü, zarın iki tarafındaki belirli iyonun derişimlerinin oranı ile belirlenir. Bu oran ne kadar büyük olursa, iyonun bir yönde yayılma eğilimi o kadar büyük olur. Dolayısıyla difüzyonu önlemek için gereken Nernst potansiyeli de o kadar fazla olur. r'yi (taşıma oranının mutlak değeri) içeren benzer bir ifade mevcuttur. Bu, eşit olmayan değişimlere sahip taşıyıcaları hesaba katar. Bakınız: taşıma oranının 2/3 olduğu sodyum-potasyum pompası, bu nedenle aşağıdaki formülde r, 1.5'e eşittir. Buraya r = 1.5 çarpanı eklenmesinin nedeni ", Je.c.(Na+) + J e.c.(K+) elektrokimyasal kuvvetiyle" akım yoğunluğunun artık sıfır olmamasıdır. Fakat bunun yerine Je.c.(Na+)+1.5Je.c.(K+)=0 (elektrokimyasal kuvvetle her iki iyonun akısı pompa tarafından telafi edilir, yani Je.c.=-Jpump), GHK denklemini uygulamak için sınırlamaları değiştirir. Diğer değişkenler yukarıdaki ile aynıdır. Aşağıdaki örnek iki iyon içerir: potasyum (K+) ve sodyum (Na+). Klorürün dengede olduğu varsayılır.
E_m = RT/F ln ( rP_K^+[K^+]_out + P_Na^+[Na^+]_out/ rP_K^+[K^+]_in + P_Na^+[Na^+]_in ) .
Klorür (Cl-) hesaba katıldığında,
E_m = RT/F ln ( r P_K^+[K^+]_out + P_Na^+[Na^+]_out + P_Cl^-[Cl^-]_in/r P_K^+[K^+]_in + P_Na^+[Na^+]_in + P_Cl^-[Cl^-]_out ) .


## Türetme.
### Boltzmann faktörünün kullanılması.
Basit olması için; bir elektronlu tersinir reaksiyona giren, standart potansiyeli sıfır olan ve aktivitelerin konsantrasyonlarla (yani birim aktivite katsayısı) iyi temsil edildiği redoks aktif moleküllerin bir çözeltisini ele alınır.
Ox + e- Red
Bu çözeltinin kimyasal potansiyeli "μ"c, çözeltinin elektrokimyasal potansiyelini belirleyen çalışma elektrotundan elektron almak ve çalışma elektronuna elektron vermek için gereken enerji bariyerleri arasındaki farktır. Oksitlenmiş moleküllerin indirgenmiş moleküllere oranı, [Ox] [Ox]/[Red], oksitlenme (elektron alma) olasılığının indirgenme olasılığına (elektron verme) eşittir. Bu süreç, Boltzmann sabiti cinsinden aşağıdaki gibi yazılabilir:
 [Red]/[Ox] amp;= exp(-[]/kT)/exp(-[]/kT)
 amp;= exp(μ_c/kT).
Her iki tarafın doğal logaritması alınarak,
μ_c = kT ln[Red]/[Ox].
Eğer "μ"c ≠ 0 at[Ox] [Ox]/[Red]=1 ise, bu ek sabitinin eklenmesi gerekir:
μ_c = μ_c^0 + kT ln[Red]/[Ox].
Kimyasal potansiyellerden elektrot potansiyellerine dönüştürmek için denklemi e'ye bölünerek ve "k" "k"/"e" = "R" "R"/"F" "k" "k"/"e" = "R" "R"/"F" olduğu hatırlanarak, tek elektronlu işlem Ox + e− → Red için Nernst denklemini elde edilir:
 E amp;= E^0 - kT/eln[Red]/[Ox]
 amp;= E^0 - RT/Fln[Red]/[Ox].


### Termodinamiğin kullanılması (kimyasal potansiyel).
Burada miktarlar mol başına değil molekül başına verilmiştir ve bu nedenle #YÖNLENDİRME gaz sabiti ve #YÖNLENDİRME Faraday sabiti yerine, #YÖNLENDİRME Boltzmann sabiti ile #YÖNLENDİRME elektron yükü kullanılır. Çoğu kimya ders kitabında verilen molar miktarlara dönüştürmek için Avogadro sabiti ile çarpmak yeterlidir: "R" = "kN"A ve "F" = "eN"A Bir molekülün entropisi şu şekilde tanımlanır:
S def= k lnΩ,
burada Ω, molekül için mevcut durumların sayısıdır. Durum sayısı, sistemin hacmi #YÖNLENDİRME ile doğrusal olarak değişmelidir (burada daha iyi anlaşılması için idealleştirilmiş bir sistem düşünülmüştür, böylece faaliyetler gerçek derişimlere çok yakın konumlandırılır. Bahsedilen doğrusallığın temel istatistiksel ispat, bu bölümün kapsamını aşmaktadır; ancak bunun doğru olduğunu görmek amaçlı, entropi değişiminin gerçekleştiği bir ideal gaz için klasik izotermal süreci düşünmek daha kolaydır, #YÖNLENDİRME . Entropinin tanımından ve sabit sıcaklık ile gaz miktarı n koşulundan, durum sayısındaki değişimin #YÖNLENDİRME hacmindeki göreli değişimle orantılı olması gerektiği sonucu çıkar. Bu anlamda; ideal gaz atomlarının istatistiksel özelliklerinde, aktivite katsayıları bire eşit olan bir çözeltinin çözünmüş türleri ile karşılaştırıldığında hiçbir fark yoktur. Sağlanan hacmi dolduran serbestçe "dolaşan" parçacıklar; c derişimiyle ile ters orantılıdır, bu nedenle entropiyi şu şekilde de yazabiliriz:
S = kln (constant×V) = -kln (constant×c).
Entropideki bir durum 1'den başka bir durum 2'ye geçiş bu nedenle,
ΔS = S_2 - S_1 = - k lnc_2/c_1,
böylece durum 2'nin entropisi,
S_2 = S_1 - k lnc_2/c_1.
Durum 1, "c"1'in birimsel olduğu standart koşullarda ise (örneğin, 1 atm veya 1 M), yalnızca "c"2 birimlerini iptal edecektir. Bu nedenle, rastgele bir A molekülünün entropisi şu şekilde yazılabilir:
S(A) = S^0(A) - k ln[A],
burada "S"0, standart koşullarda entropidir ve [A], A'nın derişimini gösterir. Bir reaksiyon için entropideki değişim,
a A + b B → y Y + z Z, şu şekilde verilir,
ΔS_rxn = (yS(Y) + zS(Z)) - (aS(A) + bS(B)) 
= ΔS^0_rxn - k ln[Y]^y [Z]^z/[A]^a [B]^b.
Son terimdeki oran, reaksiyon katsayısı olarak tanımlanır:
Q_r = ∏_j a_j^ν_j/∏_i a_i^ν_i ≈[Z]^z [Y]^y/[A]^a [B]^b,
burada pay; reaksiyon ürünü aktivitelerinin bir ürünü, tepkime ürünü, "aj" her biri bir stokiyometrik katsayının gücüne yükseltilmiş "νj" ve payda, reaktan aktivitelerinin benzer bir ürünüdür. Tüm aktiviteler bir "t" zamanını gösterir. Belirli koşullar altında (bakınız: kimyasal denge) "aνjj" gibi her bir aktivite terimi, bir derişim terimi [A] ile değiştirilebilir. Bir elektrokimyasal hücrede; hücre potansiyeli #YÖNLENDİRME , redoks reaksiyonlarından elde edilen kimyasal potansiyeldir (#YÖNLENDİRME ). "E", Gibbs enerji değişimi Δ"G" ile yalnızca bir sabitle ilişkilidir: Δ"G" = −"zFE"; burada, "n" aktarılan elektron sayısı ve "F", Faraday sabitidir. Negatif bir işaret vardır çünkü doğal bir reaksiyon negatif bir ΔG serbest enerjisine ve pozitif bir #YÖNLENDİRME potansiyeline sahiptir. Gibbs enerjisi, "G" = "H" − "TS" eşitliğinden entropi ile ilişkilidir; burada "H", entalpi ve "T", sistemin sıcaklığıdır. Bu ilişkiler kullanılarak Gibbs enerjisindeki değişim şu şekilde yazılabilir:
ΔG = ΔH - T ΔS = ΔG^0 + kT lnQ_r,
ve hücre potansiyeli,
E = E^0 - kT/ze lnQ_r.
Bu, Nernst denkleminin daha genel şeklidir. Redoks reaksiyonu için Ox + n e− → Red,
Q_r = [Red]/[Ox],
ve şu denklem ortaya çıkar:
 E amp;= E^0 - kT/neln[Red]/[Ox]
 amp;= E^0 - RT/nFln[Red]/[Ox]
 amp;= E^0 - RT/nFln Q_r.
"E"0 standart koşullarındaki hücre potansiyeli, genellikle logaritmada bazı küçük düzeltmeler içeren ve aslında bir elektrokimyasal hücrede ölçülen potansiyel olan formal "E"0′potansiyeli ile değiştirilir.


## Denge ile ilişkisi.
Denge durumunda, elektrokimyasal potansiyel ("E") = 0 ' dır ve dolayısıyla reaksiyon katsayısı, denge sabiti olarak bilinen "Q" = "Keq" özel değerine ulaşır. Bu nedenle,
 0 amp;= E^0 - RT/zFln K 
 ln K amp;= zFE^0/RT.
Veya standart sıcaklıkta,
log_10 K = zE^0/λV_T = zE^0/0.05916 V at T = 298.15 K.
Böylece, bir redoks reaksiyonunun standart elektrot potansiyeli ile denge sabiti arasında ilişki kurulmuştur.


## Sınırlamalar.
Seyreltik çözeltilerde, Nernst denklemi derişimler cinsinden doğrudan ifade edilebilir (çünkü aktivite katsayıları bire yakındır). Ancak daha yüksek derişimlerde iyonların gerçek aktiviteleri kullanılmalıdır. Bu durum; iyonların ideal olmayan aktivitelerinin değerlendirmesi genellikle deneysel ölçümler gerektirdiğinden, Nernst denkleminin kullanımını karmaşıklaştırır. Nernst denklemi, sadece elektrottan net akım akışı olmadığında da geçerlidir. Elektrot yüzeyindeki iyonların aktivitesi; akım akışı olduğunda değişir ve ölçülen potansiyele katkıda bulunan ek aşırı potansiyel ve dirençli kayıp terimler vardır.
Potansiyel belirleyici iyonların çok düşük derişimlerinde, Nernst denklemi tarafından tahmin edilen potansiyel ±∞'a yaklaşır. Bu sonuç fiziksel olarak anlamsızdır, çünkü bu koşullar altında değişim akımı yoğunluğu çok düşük hale gelir ve Nernst denkleminin tutması için gerekli termodinamik denge olmayabilir. Böyle bir durumda elektrot, dengesiz olarak adlandırılır. Diğer etkiler; Alexander Frumkin, B Damaskin, Sergio Trasatti vb. kişiler tarafından analiz edildiği üzere; çözünmüş elektronun elektrik transferine ve elektrot dengesine dahil olması gibi, sistemin elektrokimyasal davranışını kontrol etme eğilimindedir.


## İlgili bilimsel alanların önemi.
Bu denklem, soğuk füzyonla ilgili bilimsel tartışmaya dahil olmuştur. Soğuk füzyonu keşfeden Fleischmann ve Pons, ağır su elektroliz hücresine batırılmış bir paladyum katotun, katot yüzeyinde 1027 atmosfere kadar basınç sağlayabileceğini hesapladılar. Bu da kendiliğinden nükleer füzyona neden olacak kadar yeterli bir basınçtır. Gerçekte, yalnızca 10.000–20.000 atmosfere ulaşıldı. John R. Huizenga, orijinal hesaplamalarının Nernst denkleminin yanlış yorumlanmasından etkilendiğini iddia etti. Pd – Zr alaşımları hakkında bir makaleden alıntı yaptı. Denklem, iki redoks sistemi arasındaki reaksiyonun boyutunun hesaplanmasına izin verir. Örneğin, belirli bir reaksiyonun tamamlanıp tamamlanmayacağına karar vermek için kullanılabilir. Denge durumunda, iki yarı hücrenin emf'leri eşittir. Bu; "K"c'nin, dolayısıyla reaksiyonun kapsamını sağlar.