# Lamb kayması
Lamb kayması, adını Willis Lamb'den alan, hidrojen atomunun kuantum elektrodinamiğindeki 2S1/2 ve 2P1/2 (sembol gösterimi ile) enerji düzeyleri arasındaki küçük farklılıktır. Dirac denklemine göre, 2S1/2 ve 2P1/2 orbitalleri (yörüngeleri) aynı enerjiye sahip olmalıdır. Ancak, boşluktaki elektronlar arasındaki etkileşim (ki bu etkileşim Dirac denklemi ile açıklanamaz), 2S1/2 ve 2P1/2 enerji düzeylerinde küçük bir enerji değişimine sebep olur. Lamb ve Robert Retherford bu değişimi 1947'de ölçmüşlerdir ve bu ölçüm, ıraksamayı açıklamak için tekrar normalleştirme teorisine teşvik edici bir unsur olmuştur. Bu, Julian Schwinger, Richard Feynman, Ernst Stueckelberg ve Sin-Itiro Tomonaga tarafından geliştirilmiş modern kuantum elektrodinamiğinin (elektrikseldevinim bilgisi) müjdecisiydi. Lamb, 1955 yılında Lamb kayması ile ilgili keşiflerinden ötürü Nobel Fizik Ödülü'nü kazandı.


## Türetimi.
Bu sezgilere dayalı elektrodinamik seviye kayması çıkarımı Weltonu takiben kuantum optiktendir (nicem ışıkbilgisi).
Elektrik ve manyetik (kutupsal) alanlardaki QED boşluk ile ilgili dalgalanma, atomik çekirdekten kaynaklanan elektrik potansiyeli rahatsız eder. Bu rahatsızlık, elektronun konumunda bir dalgalanmaya sebep olur ve bu da enerji kaymasını açıklar. Potansiyel enerjideki değiþim şu şekildedir:
ΔV = V(r⃗+δr⃗)-V(r⃗)=δr⃗ ·∇V + 1/2 (δr⃗ ·∇)^2V(r⃗)+...
Dalgalanmalar izotropik (yönbağımsız) olduğundan,
⟨δr⃗ ⟩_vac =0
⟨(δr⃗ ·∇)^2 ⟩_vac = 1/3 ⟨(δr⃗)^2⟩_vac ∇^2.
Sonuç olarak şu şekilde elde ederiz ki,
⟨ΔV⟩=1/6 ⟨(δr⃗)^2⟩_vac⟨∇^2(-e^2/4πϵ_0r)⟩_at.
Elektronun yer değişimini veren ("δr")"k"→ tek bir alandaki dalga vektörü k⃗
' ya ve frekans "v"'ye indirgenmiş klasik hareket formülü şudur:
md^2/dt^2 (δr)_k⃗=-eE_k⃗,
ve bu denklem sadece frekans" v"'nin "v0'"dan büyük olduğu Bohr yörüngelerinde geçerlidir, "ν" > "πc"/"a"0.
"v "frekansýyla salınım yapan bir alan için
δr(t)≅δr(0)e^-iνt+c.c.,
bu nedenle
(δr)_k⃗ ≅e/mc^2k^2 E_k⃗=e/mc^2k^2 ℰ _k⃗(a_k⃗e^-iνt+ik⃗·r⃗+h.c.).
bütün k⃗'nın toplanmasıyla,
⟨(δr⃗ )^2⟩_vac=∑_k⃗ (e/mc^2k^2 )^2⟨0|(E_k⃗)^2|0⟩=∑_k⃗ (e/mc^2k^2 )^2(ħck/2ϵ_0 Ω ),
burada Ω herhangi büyük normalleştirme hacmidir (kuramsal, içinde hidrojen atomu barındıran "kutu"nun hacmi)
ℰ _k⃗=(ħck/2ϵ_0 Ω)^1/2.
"k"devamlı olduğu için toplama integrale (tümleve) dönüşür∑_k⃗ →2 Ω/(2π)^3 ∫d^3 k , dolayısıyla
⟨(δr⃗ )^2⟩_vac=2Ω/(2π)^34π∫dkk^2(e/mc^2k^2 )^2(ħck/2ϵ_0 Ω)=1/2ϵ_0π^2(e^2/ħc)(ħ/mc)^2∫dk/k.
Bu sonuç, integralin (tümlevin) sınırları yokken sonsuza gider. Ancak bu metot sadece "ν" > "πc"/"a"0, iken veya eşdeğeri "k" > "π"/"a"0 iken geçerlidir. Ayrıca, dalga boyu Compton dalga boyundan uzun olan durumlarda veya eşdeğeri "k" < "mc"/"ħ " iken geçerlidir. Buna göre integralin (tümlevin) üst ve alt limitlerini (sınırlarını) seçebiliriz ve limitler sonucu yakınsaklaştırır:
⟨(δr⃗)^2⟩_vac≅1/2ϵ_0π^2(e^2/ħc)(ħ/mc)^2ln4ϵ_0ħc/e^2.
atomik yörünge ve Coulomb potansiyeli (gerilimi) için;
⟨∇^2(-e^2/4πϵ_0r)⟩_at=-e^2/4πϵ_0∫dr⃗ψ^*(r⃗)∇^2(1/r)ψ(r⃗)=e^2/ϵ_0|ψ(0)|^2,
bildiğimize göre;
∇^2(1/r)=-4πδ(r⃗).
"p" yörüngeleri için, göreli olmayan dalga fonksiyonları (işlevleri) orijinde (başlangıç noktası) kaybolur, böylece enerji kayması olmaz. Ancak "s" yörüngeler için başlangıç noktasında bazı sınırlı değerler vardır.
ψ_2S(0)=1/(8πa_0^3)^1/2,
Burada Bohr yarıçapı;
a_0=4πϵ_0ħ^2/me^2.
Bu nedenle
⟨∇^2(-e^2/4πϵ_0r)⟩_at=e^2/ϵ_0|ψ_2S(0)|^2=e^2/8πϵ_0a_0^3.
Sonuç olarak potansiyel (gerilim) enerji farkı þu hale gelir:
⟨ΔV⟩=4/3e^2/4πϵ_0e^2/4πϵ_0ħc(ħ/mc)^21/8πa_0^3ln4ϵ_0ħc/e^2.
Bu kayma yaklaşık 1 GHz civarıdır, gözlemlenmiş kaymaya çok yakın düzeydedir.


## Deneysel çalışmalar.
1947'de Willis Lamb ve Robert Retherford hidrojen atomundaki 2S1/2 ve 2P1/2 enerji düzeylerini radyo frekansı (tekrarsıklığı) geçişlerini uyarmak için minidalga teknikleri kullanarak bir deney gerçekleştirdiler. Bunu Doppler genişlemesinin (Doppler genişlemesi frekans ile doðru orantılıdır) ihmal edilebileceği, optik (ışıkbilgisi) geçişlerden daha küçük frekanslarla yaptılar. Lamb ve Retherfordun bulduğu enerji farkı 1000 MHz civarı 2S1/2 düzeyinin 2P1/2 düzeyine yükselmesiydi.
Bu belirli farklılık kuantum elektrodinamiğinin (nicem elektrikseldevinim bilgisi) tek-döngü etkisidir ve atom tarafından salınmıþ ve geri emilmiş sanal fotonların etkisi olarak da değerlendirilebilir. Kuantum elektrodinamiğinde elektromanyetik alan (akımmıknatısal alan) nicemlidir -kuantum mekaniğindeki harmonik osilatör (uyumlu salıngaç) gibi- ve en düşük durumu sıfırdan farklıdır. Buna göre, elektronun çabuk salınımsal hareket yapmasını sağlayan çok küçük 0.00... şeklinde bir salınım mevcuttur. Elektron yayılır ve yarı çapı "r'dan " "r" + "δr'ye "değişir.
Coulomb potansiyeli (gerilimi) buna göre küçük bir miktar ile rahatsız edilir ve iki enerji düzeyinden kaynaklanan bozunma silinmiş olur. Yeni potansiyel (atomik birimler kullanılarak) şu şekilde yaklaşık olarak hesaplanabilir:
⟨E_pot ⟩=-Ze^2/4πϵ_0⟨1/r+δr⟩.
Lamb kayması şu şekilde verilmiştir:
ΔE_Lamb=α^5 m_e c^2 k(n,0)/4n^3 for ℓ=0 
"k"("n", 0)'ın 13 yakınlarında "n" ile değişmesiyle ve
ΔE_Lamb=α^5 m_e c^2 1/4n^3[k(n,ℓ)±1/π(j+1/2)(ℓ+1/2)] for ℓ0 and j=ℓ±1/2,
"k"("n",ℓ) küçük sayısı (< 0.05)
Δ"E"Lamb çıkarımı için örneği inceleyeniz.


## Hidrojen tayfında Lamb kayması.
Hidrojen tayfındaki Lamb kaymasını ilk kez 1947'de Hans Bethe açıkladı ve buna göre kuantum elektrodinamiğin modern gelişiminin önünü açtı. Lamb kayması günümüzde kuantum elektrodinamiğinin hassas denemelerini sağlayan, ince yapı sabiti α'nın milyonda birden daha iyi ölçülmesini sağlar.
Lamb kaymasına farklı bir bakış açısı Zitterbewegung ile alakalıdır.


## Konuyla ilgili yayınlar.
-